Waiting
Login processing...

Trial ends in Request Full Access Tell Your Colleague About Jove
Click here for the English version

Engineering

分子適合体とクラスターの空間的分離

Published: January 9, 2014 doi: 10.3791/51137

Summary

分子ビームに存在する異なる適合体またはクラスターの空間的分離を可能にする技術を提示する。静電ディフレクターは、質量対双極子モーメント比によって種を分離するために使用され、単一のコンフォーマーまたはクラスターのストイチオメトリーのガス相アンサンブルの生成につながります。

Abstract

ガス相分子物理学と物理化学実験は、一般的に冷たい分子ビームの製造のためにパルスバルブを介して超音速膨張を使用しています。しかし、これらのビームは、低い回転温度であっても、多くの場合、複数の適合器とクラスタを含んでいます。分子線膨張のこれらの構成部分の空間的分離を可能にする実験方法論を提示する。電気ディフレクターを使用してビームは、その質量対双極子モーメント比によって分離され、ベンダーまたは電気セクター質量分析計に似て、質量電荷比に基づいて荷電分子を空間的に分散させる。このディフレクターは、不均一な電界におけるスターク効果を利用し、極性中性分子およびクラスターの個々の種の分離を可能にする。低エネルギーの回転量子状態が一般的に最大の偏向を経験するので、分子ビームの最も冷たい部分の選択も可能にする。種の異なる構造異性体(適合体)は、異なる双極子モーメントをもたらす官能基の異なる配置のために分離することができる。これらは、分子ビームからの立体構造純粋なサンプルの製造のために静電気ディフレクターによって利用される。同様に、特定のクラスターの質量体数は、特定のクラスターの質量と双極子モーメントが親分子の周りの解離の程度に依存するので、選択することができます。これにより、特定のクラスターサイズと構造の実験が可能になり、中性分子の解法の体系的な研究が可能になります。

Introduction

現代のガス相分子物理学と物理化学実験では、多くの場合、標的分子の超音速膨張を使用して、分子ビーム内で回転的に冷たい分子サンプルを生成します。しかし、超音速膨張を用いて日常的に達成できる1Kの低回転温度であっても、大きな分子はビーム1内の複数の立体構造にとどまることができる。同様に、ビーム源における分子クラスターの生成は、単一の種ではなく、多くの異なるクラスターのストイチオメトリーを含む「クラスタースープ」の形成、ならびに残りの純粋な親分子を生み出す。これにより、分子軌道2のイメージング、分子フレーム光電子角分布3-5 または電子6-10 およびX線回折11-13 などの新しい技術を用いてこれらのシステムの研究は困難になり、これらは、ガス相中の純粋で一貫した、均質なサンプルを必要とする。

いくつかの方法論は、ガス相(例えば イオン移動性ドリフトチューブ14,15)で荷電種の異なる適合体を分離するために利用可能になり、荷電クラスターは質量電荷比によって容易に分離されるが、これらの技術は中性種には適用されない。我々は最近、これらの問題が静電偏向装置16,17を用いて克服できることを実証し、分子適合体とクラスターの分離および回転冷間性分子ビームの生成を可能にする。

静電偏向の使用は古典的な分子ビーム技術であり、その起源は18,19に戻って長い道のりを行く。量子状態の分離のために静電偏向を利用する最初のアイデアは、1926年20年にスターンによって導入された。初期の実験は、高温で低分子に対して行われたが、我々は、低温16,21で大きな極性分子およびクラスターにこの技術の応用を実証する。

極分子は、潜在的なエネルギーの空間的な違いのために、不均一な電界(E)内の力を経験する。この力 は、分子の有効な双極子モーメントμに依存し、次のように評価することができる

(1)

異なる分子適合者は通常、異なる双極子モーメントを有し、クラスター内の溶媒分子の数が異なって異なるクラスター質量と双極子モーメントにつながるため、これらの種は、強い不均一な電界の存在下で異なる加速を経験する。結果として生じるスターク効果力は不均一な電界から、従って適合体と量子状態22の分離に用いることができる。これは図1に示され、3-フルオロフェノールのC=0,1,2回転状態とトランスコンフォーマーの計算されたスターク曲線をそれぞれ示す。これは、図1c図1dに示すように、μのeffに大きな違いをもたらし、したがって、不均一な電界における2つの適合者によって異なる加速度が経験される。従って、静電偏差装置は、質量対双極子モーメント比(m/μ eff)パレータとして用いることができ、質量電荷比(m/z)フィルタ23として作用する質量分析計と類似している。

さらに、これらの技術は、回転量子状態24,25の分離を可能にする。地盤回転状態(図1aおよび1bの青い曲線)が最大のスタークシフトを示すため、これらは最も偏向し、より高いJ状態17の分子から空間的に分離することができる。したがって、分子ビームの最も寒い部分は、標的分子17、26-28の整列および配向など、多くの用途において有意に助けることができる。

この貢献では、静電偏向装置を使用して、大きな極性分子およびクラスターの異なる種を空間的に分離する方法を示す。データ例は、個々のコンフォーマーの純粋なビームの製造と、明確に定義されたサイズと比の溶質溶媒クラスターの生成のために提示される。具体的には、トランスコンフォーマのみを含む純粋なビームが生成される3-フルオロフェノールとインドール(H2O)1クラスタが水、インドール、インドール(H2O)2などから空間的に分離できるインドール水クラスターに関するデータを提示します

Subscription Required. Please recommend JoVE to your librarian.

Protocol

1. 実験セットアップの説明

ガス相分子ビームのセットアップとディフレクタの概略を 図221に示す。それは

  1. 分子試料を含むパルス式偶数ラヴィー弁29である。他のパルス分子ビームバルブは、冷分子ビーム(O(1 K))が形成されている限り、同様に使用することができます。以下のパラメータは、採用されている偶数ラヴィーバルブに固有のものです。ここで提示された実験では、弁は高い支持圧力(50棒でヘリウム)で20Hzの繰り返し率で作動し、<10-6 mbarに排気された真空チャンバーに拡大される。
  2. 分子ビームスキマー(2mmの直径)をバルブから下流に22cm置き、分子ビームをコリメーションし、パルスバルブと残りの真空システムとの間で差動ポンプ条件を導きます。
  3. スキマーの直後に分子が静電気偏向装置に入る。ロッド(半径3.0mm)とトラフ(曲率半径3.2mm)で構成され、長さ24cmです。装置の中央にある電極間の垂直ギャップは2.3mmである。0〜26kVの電位差がロッドとトラフの間に適用され、図2のインセットに示すように、ほぼ一定の磁場勾配30を有する強い不均一な電界を生じる。
  4. ディフレクター分子が第2のスキマーを介して相互作用領域に入った直後に、さらなる差動ポンプステージを提供する。
  5. 相互作用領域(圧力<10-9 mbarに避難)には、標準的なワイリー・マクラーレン飛行時間(TOF)の設定が含まれています。分子は、リペラーと抽出電極の間の抽出領域の中心に集結レーザーパルスによってイオン化されます。生成されたイオンは、マルチチャンネルプレート(MCP)検出器に向かって加速され、そこでマススペクトルが記録されます。
  6. レーザーパルスは、Nd:YAGポンプ染料レーザーに由来し、283 nm(インドール実験)または272 nm(3-フルオロフェノール実験)および数mJのパルスエネルギーの周りの典型的な出力波長を提供します。パルス持続時間は10 nsecの順で、パルスは f = 750 mmレンズで、相互作用領域で〜100μmのスポットサイズに焦点を合わせます。
  7. タイミングシーケンスは、マスタークロックを提供するデジタル遅延発生器によって制御されます。これは、Nd:YAGレーザー(フラッシュランプとQスイッチ)、パルスバルブ、および質量スペクトルを記録するために使用されるデジタイザカードをトリガします。
  8. 質量スペクトルは、レーザーQスイッチと同時にトリガされるデジタイザカードに記録されます。分子ビーム密度は、記録された飛行時間スペクトルの適切な質量ゲートから抽出されます。

2. コンフォーマ選択分子ビームの製造と特性評価

  1. 標的分子の冷たい分子ビームは超音速膨張 によって 作成され、空間(x、y方向)および時間的(z方向)プロファイリングを使用して特徴付けられる。
  2. パルスバルブのサンプルリザーバを化学試料と一緒にロードします。固体サンプルを適切な溶媒に溶かし、サンプルカートリッジに挿入された小さなフィルターペーパーに数滴を入れます。液体サンプルをフィルターペーパーの上に直接置きます。
  3. 高純度高圧バッキングガスを使用して、超音速膨張を製造します。サンプルの偏圧が約10mbarになるように、バルブ内のサンプル貯留層の温度を調整します。
    注: 液体サンプルの場合は、通常加熱は不要です。バルブの開弁時間は、使用されるパルスバルブの正確なモデルに依存し、ここで提示された実験のために、Even-Lavieバルブは、10 μsecの電気パルス持続時間で動作します。
  4. 静電気ディフレクターをオフにして、生成された分子ビームを特徴付けます。イオン化レーザーを、サンプルの特定のコンフォーマの共振増強多光子イオン化(REMPI)の既知の波長に設定します。弁レーザー遅延の関数としてMCP検出器の親イオン総収量を監視することにより、分子ビームパルスの時間プロファイルを記録します。
  5. すべての後続の測定のための最大強度の位置で弁レーザー遅延を修正します。
  6. レーザー焦点のy位置の関数として親イオンの総収率を監視することにより、分子ビームの横断的空間プロファイルを記録する。これは、焦点レンズをレーザー伝搬方向に垂直に移動させることで、分子ビームに対してy方向に焦点を移動するようにする。
  7. 梁の対象となるすべての適合者に対して、時間的および空間的プロファイリングを繰り返します。
    注: これらは通常、個別の REMPI 共鳴を持ち、各コンフォーマを個別にプローブできます。ただし、偏向フィールドがない場合、時間プロファイルと空間プロファイルは、すべての適合者で同一です。
  8. 偏向ビームの特性。ディフレクタへの高電圧電源をオンにして、すべての異性体の空間プロファイルを記録します。これらは、質量対双極子モーメント比に従って偏向する必要があります。
    注: 大きな偏向を受けている種の場合、偏向したビームを検出領域に確実に伝達するために、ディフレクタの直後にスキマーを移動する必要があります。
  9. 相互作用(例えば、交差レーザービーム)が目的の種のみを含む分子ビームの部分内で行われることを確認することによって、分子ビームのコンフォーマまたはサイズ選択部分の実験を行います。

Subscription Required. Please recommend JoVE to your librarian.

Representative Results

静電偏向技術は、構造異性体16と中性クラスター21の分離にうまく適用され、また、分子試料31を選択した回転量子状態の生成と同様に行われている。我々は、3-フルオロフェノールのシストランス適合者の分離、および選択されたインドール(H2O)nクラスターのサイズの分離のための代表的な結果でこれを実証する。

3-フルオロフェノールのコンフォーマーは、ヘリウムの50バーの超音速膨張から分子ビームで分離した。個々の種は、272 nm32の周りにそれらの特徴的なREMPI共鳴を介して探査された。その大きな双極子モーメント(図1を参照)のために、トランスコンフォーマは、ディフレクタを通過した後に大きなたわみが発生し、ビームのシスコンフォーマーとキャリアガスから空間的に分離されます。

超音速膨張時に形成された分子ビームを特徴付けるために、 図3に示すように、静電ディフレクターをオフにして時間プロファイルを収集する。比較のために、ネオンシードビームの時間プロファイルも示されています。ヘリウムキャリアガスの場合、これらの動作条件下でイーブン・ラヴィー弁からの拡張に典型的な、最大半分(FWHM)で約12μsecの時間幅を観察します。

分子ビームの空間分布は、分子ビーム方向に対するREMPIレーザーの翻訳によって監視され、空間プロファイルを 図4に示す。これは、ディフレクタ全体で14 kVまたは28 kVの潜在的な差を適用することによって作成された2つの異なる偏向フィールドで シス (赤いトレース)と トランス (青色のトレース)適合体の空間範囲を示しています。比較のために、フィールドフリープロファイルは、マゼンタ(シス)とシアン(トランス)曲線によって両方のプロットに示されています。これらは約2mmの分子ビームの空間幅を生み出し、ディフレクターを使用せずに、両方の種がビーム内に混合されることを示している。偏向場の存在下では 、トランス コンフォーマーは シス コンフォーマーよりも著しく大きなたわみを受け、ビーム内に存在する他の種から効果的に分離することができ、y=3mmの位置で純粋な トランス サンプルが作成され、さらなる実験に利用することができる。

微量の水を含むヘリウムの「ウェット」キャリアビームにおけるインドールの超音速膨張によってクラスター分離が実証され、インドールm(H2O)n型の分子団体の形成に至る。文献とab initio計算によると、インドール(H2O)1クラスターは、純粋なインドール(1.96 D)、水(1.86D)またはインドール(H2O)2クラスターよりも有意に大きな双極子モーメント(4.4 D)を有し、したがって、最も21,33個偏向すべきである。すべてのインドール含有種は、283 nm24,35の周りにREMPIを介して選択的にプローブすることができ、インドールの電子励起遷移を可能にする最も低いエネルギーを利用する。この共鳴励起ステップは、インドールの解法に応じて異なる周波数を伴うので、検出は完全に種選択的である。分子ビームの空間プロファイルは図5に示されており、これらはロッドとトラフ電極の間に26kVの電位差を有し、インドール(青)、インドール(H2O)1(赤)およびインドール(H2O)2(緑色)に対して完全に種選択性を有する。線はシミュレートされた値を示します。数値シミュレーション法の詳細は文献17,21に記載されています。比較のために、フィールドフリー(偏向接地)空間プロファイルは黒い曲線で示されます。予想通り、インドールと水の1:1クラスターは最大のたわみを経験し、y = 2-3 mmの位置にインドール(H2O)1純粋なビームが作成されます。ディフレクタが空間分子ビームプロファイルに及ぼす影響を強調するために、図5のインセットは、ディフレクタ全体に適用される電位差の関数としてのインドール(H2O)1の分子ビーム密度を示しています。これは、フィールド強度が増加するにつれて、分子ビームの最も寒い部分が増加する偏向を経験し、暖かい成分は有意に小さな空間分離を経験し、いくつかの密度が元の位置に残っていることを示しています。これはさらに分子ビームの最も冷たい部分の選択を強調する。

Figure 1
図 1.計算されたスタークエネルギー E(上)と効果的な双極子モーメントμ 3-フルオロフェノールのシスおよびトランスコンフォーマーのためのeff(下)。青い線はJ = 0回転地の状態に対応し、赤線はJ= 1、緑からJ=2の状態に相当します。経験した偏向は、μ eff/m (式 1) に比例します。したがって、より低い回転量子状態は、より大きなμ effを示し、より大きな偏向を経験し、したがって、分離することができる。同様に、トランスコンフォーマーに対する有意に大きなμ effは、静電気ディフレクターを通過した後の空間偏向を大きくする。

Figure 2
図 2.実験セットアップは、標的分子の超音速膨張を生み出すパルス弁、静電ディフレクター、および飛行時間質量分析計を有する検出領域からなる。インセットは、ロッドとトラフに適用される±13kVの電圧に対してディフレクターの内側に作成された不均一な電界を示しています。 ここをクリックすると、より大きな画像が表示されます。

Figure 3
図 3.ヘリウム(380μsec)およびネオン(826 μsec)キャリアガスの分子ビームの時間的プロファイル。ビームの時間幅は、ヘリウムとネオンの総飛行時間の約3%と4%です。

Figure 4
図 4.3-フルオロフェノールを含む分子ビームの空間プロファイルは、シス(赤)およびトランス(青色)適合体について選択的にプローブし、(a)14kVおよび(b)28kVの電位差でディフレクターを有する。比較のために、フィールドフリープロファイル(0 kVでディフレクター)は、マゼンタとシアンのトレース(シストランス)によって両方のプロットに示されています。

Figure 5
図 5.インドール(青)、インドール(H2O)1(赤)、インドール(H2O)2(緑色)の空間プロファイル(28kVのディフレクター電位)。 比較のために示されているインドールのフィールドフリープロファイル(黒)。.メインパネルの実線はシミュレーションを示します。図示されたインセットは、ディフレクタ全体に適用されるさまざまな潜在的な差でのインドール(H2O)1の測定された空間プロファイルです。

Subscription Required. Please recommend JoVE to your librarian.

Discussion

この原稿を通して、超高真空成分、パルス分子ビームバルブおよびレーザー光源に精通していることが想定され、関連する安全手順は常に遵守する必要があります。ディフレクタ用の高電圧電極を取り扱う際には、特別な注意が必要です。表面は高い標準に磨かれる必要があり、真空チャンバーの中でアークを避けるために絶対にきれいでなければならない。最初の使用前に電極は真空下で調整する必要があります。印加された電圧はゆっくりと増加し、電極を通して電流が測定されます。電極は、印加された電圧とは独立して(せいぜい数nAの順序で)電流を引き出してはならない。適用電圧を段階的に増加させる典型的なコンディショニングスケジュールは、3 kVステップで0-6 kV、1kVステップで6-10 kV、0.5 kVステップで10-15 kVです。各ステップで、電圧は少なくとも15分間一定に保たれ、電流は監視される必要があります。

偏向実験を設定する際に重要なのは、分子ビーム成分のアライメントです。セットアップの最初の位置合わせは、検出領域の中央にスキマーとディフレクタを介して、パルスバルブからの視線を確保し、アライメントレーザーで行う必要があります。さらに、分子ビームスキマーをxy-translation( 図2で定義されている放射方向)にマウントして、観測された信号を最適化することをお勧めします。これは、大きな双極子モーメントの種に遭遇する問題、または非常に強い偏向場を使用する場合に発生する問題をさらに回避します。空間分離が大きすぎると、分子は最後のスキマーを通過しなくなります。移動可能なスキマーは、他の人を差別しながら、興味のある種の伝達を最適化することができます。

低エネルギー回転量子状態の分子が最も大きなスターク相互作用を有し( 図1に示すように)、したがって最大のたわみを経験していることに留意すべきである。偏向技術は母集団分布を変化させるものではなく、単に既存のビームを分散させるだけなので、低いJ状態が最初に設定される必要がある。これは、ノズルからの良好な超音速膨張を必要とし、約1 K以下 の27の典型的な温度を有する冷たい分子ビームを生成する。

適合者またはクラスターの分離のための静電偏向技術の一般的な適用性は、分離される種の質量対双極子モーメント比の差に依存する。異なる適合体の場合、通常、種内の官能群の向きが異なるために異なる双極子モーメントに遭遇する一方、クラスターの質量選択は、特定のクラスター物品量体の分離を可能にすることが非常に望ましいです。空間分離を増やすために、いくつかのオプションを使用できます。一つのアプローチは、静電場との分子の相互作用時間を増加させることです。これは、より重い(例えば、ネオン、アルゴンまたはクリプトン)バッキングガスを使用して、遅い分子ビームを使用することによって達成することができる。あるいは、より長いディフレクタの製造は、同様に相互作用時間を増加させるであろう。空間分離を向上させる別のアプローチは、印加電圧を増加させるか、または2つの電極間のギャップを減少させることによって、より高い偏向場の使用である。これらの方法の難しさは、2つの電極間のアーク放電の危険性であり、修復を超えて電極を損傷する可能性があります。(超高真空条件下で)安全に適用できる最大の電位差は、使用される材料と表面仕上げの品質に大きく依存します。

分子の異なる適合者は、以前は高解像度の分光法を用いて研究することができたが、その異なるマイクロ波36、IR、またはUV-Vis1,37スペクトルを利用して、ここで提示される静電気偏向法は、単一の分子種の純粋なビームの生産を可能にする。他の電極幾何学は、中性分子またはクラスター、例えば、電気四重極フィルタまたは交互勾配減速機22,38-40を選択するために使用することができる。しかし、これらのデバイスは、かなり大きい(>1 m)、製造とインストールがはるかに複雑です。さらに、彼らはメカニックミスアライメント24に非常に敏感です。提示された静的な2線式の視野ディフレクターは既存の分子ビームの設定30、41-44に組み込むことができる簡単な幾何学から成っている。

この技術の将来の応用は、3つの主要な分野で見られます。第1に、コンフォーマ特異的反応性の研究。静電ディフレクターを使用して、コンフォーマニック純粋なサンプルビームを作成することができ、その後、単一の構造異性体およびクラスターサイズの化学的特性および反応性を研究するために使用することができる。

第二に、中性分子の解法に関する体系的研究。m/μセレクタを使用すると、明確に定義された量論を用いた分子クラスターの作成が可能になります。サイズが大きくなる分子クラスターを体系的に研究することで、ソルベレーション効果の研究が可能になり、ほとんどの化学が起こる凝縮相と、高解像度の研究を可能にするガス相との間のギャップを埋めようとします。この技術は分子イオン45-48に対して確立されているが、中性体のサイズ選択性の欠如 は、これまでのところ、超高速イメージング実験を用いた中性分子の解法の研究を制限している。

第三に、静電ディフレクターは、低エネルギー回転量子状態に対するより大きなスターク効果のために、分子ビームの最も冷たい部分の選択を可能にする。これは、1Dおよび3Dの位置合わせおよび配向実験17,26,27,49を大幅に助ける。これは、分子軌道イメージング2や回折50実験などの複雑な分子から分子フレーム情報を抽出する次世代の分子物理学実験にとって重要な前提条件です。

提示された静電気偏向法は斬新であり、概念的にシンプルで確立されたアイデアに基づいており、スターク効果を利用して、その質量対双極子モーメント比によって分子ビーム内の種の分離につながる。それは、冷たい、コンフォーマーおよび質量選択された分子ビームの作成を可能にし、分子物理学および物理化学の多数の適用を可能にする。

Subscription Required. Please recommend JoVE to your librarian.

Disclosures

著者らは開示するものは何もない。

Acknowledgments

この研究は、ドイツ・フォルシュングスゲインシャフトのエクセレンス・クラスター「ハンブルク超高速イメージングセンター – 原子スケールにおける物質の構造、ダイナミクスおよび制御」と、ヘルムホルツバーチャル・インスティテュート「多次元景観の動的経路」によって支えられてきました。

Materials

Name Company Catalog Number Comments
Vacuum system various, e.g. Pfeiffer Vacuum, Varian, Edwards, Leybold
Dye laser system various, e.g. Coherent, Spectra Physics, Syrah, LIOP-TEC, Radiant Dyes…
Pulsed valve Even-Lavie
High voltage power supply eg. FUG HCP 14-20000
Deflector Custom made
Time-of-flight spectrometer Jordan TOF C-677
TOF power supply Jordan TOF D-603
Focusing lens Thorlabs LA4745
Translation stage e.g. Vision Lasertechnik 8MT167-25
Digitizer e.g. Agilent Acquiris DC440
Digital delay generator Stanford Systems SRS DG645
Molecular beam skimmer Beam Dynamics Inc. http://www.beamdynamicsinc.com/

DOWNLOAD MATERIALS LIST

References

  1. Rizzo, T. R., Park, Y. D., Peteanu, L., Levy, D. H. Electronic spectrum of the amino acid tryptophan cooled in a supersonic molecular beam. J. Chem. Phys. 83, 4819-4820 (1985).
  2. Itatani, J., et al. Tomographic imaging of molecular orbitals. Nature. 432, 867-871 (2004).
  3. Kumarappan, V., et al. Multiphoton electron angular distributions from laser-aligned CS2 molecules. Phys. Rev. Lett. 100 (9), 093006-0910 (2008).
  4. Bisgaard, C. Z., et al. Time-resolved molecular frame dynamics of fixed-in-space CS2 molecules. Science. 323 (5920), 1464-1468 (2009).
  5. Holmegaard, L., et al. Photoelectron angular distributions from strong-field ionization of oriented molecules. Nat. Phys. 6, 428-4210 (2010).
  6. Ihee, H., et al. Direct imaging of transient molecular structures with ultrafast diffraction. Science. 291 (5503), 458-462 (2001).
  7. Chergui, M., Zewail, A. H. Electron and x-ray methods of ultrafast structural dynamics: Advances and applications. Chem. Phys. Chem. 10 (1), 28-43 (2009).
  8. Siwick, B. J., Dwyer, J. R., Jordan, R. E., Miller, R. J. D. An atomic-level view of melting using femtosecond electron diffraction. Science. 302 (5649), 1382-1385 (2003).
  9. Sciaini, G., Miller, R. J. D. Femtosecond electron diffraction: heralding the era of atomically resolved dynamics. Rep. Prog. Phys. 74 (9), 096101-0910 (2011).
  10. Hedberg, K., et al. Bond lengths in free molecules of buckminsterfullerene, C60, from gas-phase electron diffraction. Science. 254 (5030), 410-412 (1991).
  11. Filsinger, F., Meijer, G., Stapelfeldt, H., Chapman, H., Küpper, J. S. tate- and conformerselected beams of aligned and oriented molecules for ultrafast diffraction studies. Phys. Chem. Chem. Phys. 13 (6), 2076-2087 (2011).
  12. Seibert, M. M., et al. Single mimivirus particles intercepted and imaged with an x-ray laser. Nature. 470 (7332), (2011).
  13. Chapman, H. N., et al. Femtosecond x-ray protein nanocrystallography. Nature. 470 (7332), (2011).
  14. von Helden, G., Wyttenbach, T., Bowers, M. T. Conformation of macromolecules in the gasphase – use of matrix-assisted laser-desorption methods in ion chromatography. Science. 267, 1483-1485 (1995).
  15. Jarrold, M. Helices and sheets in vacuo. Phys. Chem. Chem. Phys. 9, 1659-1671 (2007).
  16. Filsinger, F., et al. Pure samples of individual conformers: the separation of stereo-isomers of complex molecules using electric fields. Angew. Chem. Int. Ed. 48, (2009).
  17. Filsinger, F., et al. Quantum-state selection, alignment, and orientation of large molecules using static electric and laser fields. J. Chem. Phys. 131, 10-1063 (2009).
  18. Kallmann, H., Reiche, F. Über den Durchgang bewegter Moleküle durch inhomogene Kraftfelder. Z. Phys. 6, 352-375 (1921).
  19. Wrede, E. Über die Ablenkung von Molekularstrahlen elektrischer Dipolmoleküle im inhomogenen elektrischen Feld. Z. Phys. 44 (4-5), 4-5 (1927).
  20. Gerlach, W., Der Stern, O. experimentelle Nachweis der Richtungsquantelung im Magnetfeld. Z. Phys. 9, 349-352 (1922).
  21. Trippel, S., Chang, Y. -P., Stern, S., Mullins, T., Holmegaard, L., Küpper, J. Spatial separation of state- and size-selected neutral clusters. Phys. Rev. A. 86, 10-1103 (2012).
  22. Filsinger, F., Erlekam, U., von Helden, G., Küpper, J., Meijer, G. Selector for structural isomers of neutral molecules. Phys. Rev. Lett. 100, 10-1103 (2008).
  23. Filsinger, F., Putzke, S., Haak, H., Meijer, G., Küpper, J. Tuning the resolution of the m=_- selector. Phys. Rev. A. 82, 052513-0510 (2010).
  24. Putzke, S., Filsinger, F., Haak, H., Küpper, J., Meijer, G. Rotational-state-specific guiding of large molecules. Phys. Chem. Chem. Phys. 13, (2011).
  25. Nielsen, J. H., et al. Stark-selected beam of ground-state OCS molecules characterized by revivals of impulsive alignment. Phys. Chem. Chem. Phys. 13, 18971-18975 (2011).
  26. Stapelfeldt, H., Seideman, T. Colloquium: Aligning molecules with strong laser pulses. Rev. Mod. Phys. 75 (2), 543-557 (2003).
  27. Holmegaard, L., et al. Laser-induced alignment and orientation of quantum-state-selected large molecules. Phys. Rev. Lett. 102, 10-1103 (2009).
  28. Ghafur, O., Rouzee, A., Gijsbertsen, A., Siu, W. K., Stolte, S., Vrakking, M. J. J. Impulsive orientation and alignment of quantum-state-selected NO molecules. Nat. Phys. 5, 289-293 (2009).
  29. Hillenkamp, M., Keinan, S., Even, U. Condensation limited cooling in supersonic expansions. J. Chem. Phys. 118 (19), 8699-8705 (2003).
  30. Ramsey, N. F. Molecular Beams. The International Series of Monographs on Physics. , Oxford University Press. London, GB. (1956).
  31. Nielsen, J. H., Stapelfeldt, H., Küpper, J., Friedrich, B., Omiste, J. J., González-Férez, R. Making the best of mixed-field orientation of polar molecules: A recipe for achieving adiabatic dynamics in an electrostatic field combined with laser pulses. Phys. Rev. Lett. 108 (19), 10-1103 (2012).
  32. Fujimaki, E., Fujii, A., Ebata, T., Mikami, N. Autoionization-detected infrared spectroscopy of intramolecular hydrogen bonds in aromatic cations. I. principle and application to fluorophenol and methoxyphenol. J. Chem. Phys. 110, 4238-4247 (1999).
  33. Kang, C., Korter, T. M., Pratt, D. W. Experimental measurement of the induced dipole moment of an isolated molecule in its ground and electronically excited states: Indole and indole–H2O. J. Chem. Phys. 122 (17), 174301-17 (2005).
  34. Korter, T. M., Pratt, D. W., Küpper, J. Indole-H2O in the gas phase. structures, barriers to internal motion, and S1 S0 transition moment orientation. solvent reorganization in the electronically excited state. J. Phys. Chem. A. 102 (37), 7211-7216 (1998).
  35. Küpper, J., Pratt, D. W., Meerts, L., Brand, C., Tatchen, J., Schmitt, M. Vibronic coupling in indole: II. experimental investigation of the 1La–1Lb interaction using rotationally resolved electronic spectroscopy. Phys. Chem. Chem. Phys. 12, 4980-4988 (2010).
  36. Suenram, R. D., Lovas, F. J. Millimeter wave spectrum of glycine - a new conformer. J. Am. Chem. Soc. 102, 7180-7184 (1980).
  37. Nir, E., Kleinermanns, K., de Vries, M. S. Pairing of isolated nucleic-acid bases in the absence of the DNA backbone. Nature. 408, 949-951 (2000).
  38. Bethlem, H. L., van Roij, A. J. A., Jongma, R. T., Meijer, G. Alternate gradient focusing and deceleration of a molecular beam. Phys. Rev. Lett. 88 (13), 10-1103 (2002).
  39. Wohlfart, K., Grätz, F., Filsinger, F., Haak, H., Meijer, G., Küpper, J. Alternating-gradient focusing and deceleration of large molecules. Phys. Rev. A. 77, 10-1103 (2008).
  40. Putzke, S., Filsinger, F., Küpper, J., Meijer, G. Alternating-gradient focusing of the benzonitrile-argon van der waals complex. J. Chem. Phys. 137 (10), 10-1063 (2012).
  41. Knight, W. D., Clemenger, K., de Heer, W. A., Saunders, W. A. Polarizability of alkali clusters. Phys. Rev. B. 31 (4), 2539-2540 (1985).
  42. Tarnovsky, V., Bunimovicz, M., Vuškovic, L., Stumpf, B., Bederson, B. Measurements of the DC electric-dipole polarizabilities of the alkali dimer molecules, homonuclear and heteronuclear. J. Chem. Phys. 98 (5), 3894-3904 (1993).
  43. Schäfer, R., Schlecht, S., Woenckhaus, J., Becker, J. Polarizabilities of Isolated Semiconductor Clusters. Phys. Rev. Lett. 76 (3), 471-474 (1996).
  44. Antoine, R., et al. Electric dipole moments and conformations of isolated peptides. Eur. Phys. J. D. 20, 583-587 (2002).
  45. Cosby, P. C., Smith, G. P., Moseley, J. T. Photodissociation and photodetachment of molecular negative ions. IV. Hydrates of O. J. Chem. Phys. 69, 2779-2781 (1978).
  46. Hunton, D. E., Hofmann, M., Lindeman, T. G., Albertoni, C. R., Castleman Jr,, W, A. Photodissociation spectroscopy and dynamics of negative ion clusters. II. CO. (H2O)1;2;3. J. Chem. Phys. 82, 2884-2895 (1985).
  47. Castleman, A. W., Bowen J, K. H., J, Clusters: Structure, energetics, and dynamics of intermediate states of matter. J. Phys. Chem. 100, 12911-12944 (1996).
  48. Verlet, J. R. R. Femtosecond spectroscopy of cluster anions: insights into condensed-phase phenomena from the gas-phase. Chem. Soc. Rev. 37, 505-517 (2008).
  49. Nevo, I., et al. Laser-induced 3D alignment and orientation of quantum state-selected molecules. Phys. Chem. Chem. Phys. 11, 9912-9918 (2009).
  50. Reckenthaeler, P., Centurion, M., Fuss, W., Trushin, S. A., Krausz, F., Fill, E. E. Time-resolved electron diffraction from selectively aligned molecules. Phys. Rev. Lett. 102 (21), 213001-2110 (2009).

Tags

物理学 問題 83 化学物理学 物理化学 分子物理学 分子ビーム レーザー分光 クラスター
分子適合体とクラスターの空間的分離
Play Video
PDF DOI DOWNLOAD MATERIALS LIST

Cite this Article

Horke, D., Trippel, S., Chang, Y.More

Horke, D., Trippel, S., Chang, Y. P., Stern, S., Mullins, T., Kierspel, T., Küpper, J. Spatial Separation of Molecular Conformers and Clusters. J. Vis. Exp. (83), e51137, doi:10.3791/51137 (2014).

Less
Copy Citation Download Citation Reprints and Permissions
View Video

Get cutting-edge science videos from JoVE sent straight to your inbox every month.

Waiting X
Simple Hit Counter