Login processing...

Trial ends in Request Full Access Tell Your Colleague About Jove
Click here for the English version

Chemistry

非均匀掺Pr的SrTiO的合成 doi: 10.3791/52869 Published: August 15, 2015

Introduction

or Start trial to access full content. Learn more about your institution’s access to JoVE content here

氧化物热电被证明是有前途的候选高温热电应用,从稳定性和成本的观点,以电子输运性质。之间的n型氧化物热电,高度掺杂的钛酸锶(STO)已经引起了人们的注意,因为它有趣的电子特性。然而,大的总热导率(κ〜12瓦米-1 K -1,在300°K的单结晶)1和低载流子迁移率(μ〜6cm 2的V -1-1,在300°K的单结晶) 1不利地影响热电性能是由优点的一个无量纲的数字计算,ZT =α2σT/κ,其中α是塞贝克系数,σ电导率,T为绝对温度以开尔文,以及κ的总热导率。这里我们定义的分子作为功率因数,PF =α263;吨。为了使该氧化物热电材料与其他高温热电(例如SiGe合金)进行竞争,在功率因数和/或减少晶格热导率更明显的增加是必需的。

为了提高STO的热电性能的大多数实验研究主要集中在热导率通过应变场和声子的质量波动散射的降低。这些尝试包括:(i)单或双掺杂锶2+和/或Ti 4+的网站,如相对于主要的努力这个方向,自然超晶格Ruddlesden -波普尔结构的2,3(二)合成为了通过加入纳米第二相绝缘的SrO层,4和(iii)复合工程进一步降低热导率不过5,直到最近,无增强策略已报道substantially增加这些氧化物热电功率因数。散装单和多晶的STO所报告的最大功率因数(PF)的值被限制于PF <1.0 W M -1 K -1的上限。

各种合成方法和处理技术已经被用于实现上述尝试的想法。粉末合成途径包括传统的固态反应,6溶胶-凝胶,水热7,图8和燃烧合成,9而常规烧结,6热压10和最近放电等离子体烧结12顷之间用于将粉末压实成普通技术散装陶瓷。然而,对于一个类似的掺杂剂( 例如,La)的和掺杂浓度,将得到的块状陶瓷表现出范围的电子和热传输性能。这在很大程度上是由于钛酸锶<的强烈过程相关的缺陷化学子> 3,这导致合成依赖特性。只有少数报告的优化合成和加工参数,以造福热电运输。值得一提的是,由于非常小的声子平均中的SrTiO 3自由程(升pH值 〜2在300K纳米),11纳米结构是不是一个可行的选择的散装STO陶瓷在TE性能主要是通过减少的改善的晶格热导率。

最近,我们报导优点在非均匀掺Pr的SrTiO 3陶瓷从同时提高热电功率因数始发热电数字超过30%的改善,并降低热导率。12,13在此详细的视频协议中,我们提出与讨论我们的综合战略,这些编制的步骤镨掺杂STO陶瓷具有改进的电子和热电性能。

Subscription Required. Please recommend JoVE to your librarian.

Protocol

or Start trial to access full content. Learn more about your institution’s access to JoVE content here

1.准备镨掺杂的SrTiO 3

  1. 为了制备将10克锶0.950.05的TiO 3粉末,权衡的SrCO 3粉末(7.53407克)的TiO 2纳米粉末(4.28983克),和Pr的化学计量的量2 O 3的烧结的块状(0.44299克)反应后对于 x = 0.05:

式(1)

  1. 研磨称重镨2 O 3的烧结团块用玛瑙研钵和研杵微粒。
  2. 将称取的SrCO 3粉末和TiO 2纳米粉末添加到镨2 O 3和继续研磨并用玛瑙研钵和研杵直到目视均匀的粉末达到混合。
  3. 加载研磨粉末成玻璃罐混合使用湍流器进行30分钟至均匀第Ë混合物。
  4. 加载所得混合粉放入一个精心清洗和抛光不锈钢模具(直径为1英寸)并夹持其两个不锈钢柱塞之间。
  5. 冷压机使用约1吨载荷下按粉末。
  6. 通过将管芯上的中空不锈钢圆筒,并用推入杆从顶部推柱塞和沉淀出弹出冷压球团。一旦从模具中冷压球团(生坯)的喷射,通过轻轻覆盖用小一块透明胶带的颗粒和通过翻录磁带除去一薄层清洗上的粒料的圆周表面上的任何污染。
  7. 将沉淀垂直氧化铝舟填充商购的SrTiO 3粉末作为氧化铝舟和冷压球团之间的屏障。
  8. 将船的管式炉,升温至1300℃,在3小时,并保持在该温度下15小时。允许粒料冷却至室温炉内当煅烧结束。这个步骤被称为“煅烧过程”之后。
  9. 使用玛瑙研钵和杵研磨颗粒和负载所得粉末成玻璃瓶用于使用​​湍流器进一步混合。
  10. 加载粉末放入不锈钢管芯和冷负荷下的约3吨挤压。
  11. 在3小时重复步骤1.9一次在1400℃,并保持在该温度20小时。
  12. 磨用玛瑙研钵和杵沉淀。
  13. 重复步骤1.11,1.12,和1.13一次为固态反应达到完全。

2.制备多晶硅散货镨掺杂的SrTiO 3陶瓷

  1. 权衡1.6克所制备粉末(为一个盘2毫米厚和12.7毫米直径)。
  2. 制备圆形graphoil件,以覆盖顶部和底部INTErface在石墨模具的夹持粉末和石墨柱塞。另外,制备另一矩形graphoil片以覆盖石墨模具的内壁。
  3. 加载所制备粉末放入石墨模具(12.7毫米内径)和夹持相同大小的两个石墨柱塞之间的粉末。钻一个2毫米孔中的石墨模具的长度的中间,并且从模具的外表面,以约2mm的内表面的温度读数。
    注意:调节模外其余的石墨柱塞的长度和定位夹持粉末汽缸,其中所述孔被放置以获得精确的温度读数的中心。石墨柱塞的表面需要对工件的加工过程中被精心整平。任何未对准可导致在烧结粒料的期间放电等离子烧结的开裂。
  4. 冷压使用压在安装前的火花粉末轻轻(负载<200千克)等离子体烧结板的腔室内部。使用顶部和底部的柱塞和新闻界级之间平面抛光不锈钢支撑板,以避免损坏石墨柱塞。
  5. 裹一块石墨毡模具周围的绝缘和石墨丝固定。设计上感到通过切割一矩形片在温度读数孔被放置在模具中的毡的石墨的窗口。
  6. 放置在放电等离子烧结室中的装载石墨模具和柱塞。移动阶段到最终位置。
  7. 聚焦和对准上冲模的温度读取孔的高温计目标圆。确保高温计的发射率设置被设置为石墨。
  8. 关闭室,并把7.7千牛负荷(约60兆帕)的样品。真空和吹扫该室用Ar三次和离开腔室6帕的动态真空下。
  9. 通过增加电流(手动或使用增加温度程序)。使用一个250分钟-1(相当于约300-400℃,分-1),优化样本。这是该放电等离子烧结过程中最重要的步骤。
  10. 通过手动调节电流或使用程序将温度保持在1500℃下进行5分钟。在5分钟保持期结束时,关断电流并快速松开7.7千牛顿负荷,以避免在冷却开裂的样品。让样品冷却至室温的室内。
  11. 轻轻模具采用冷新闻稿散装颗粒从石墨。这是通过把石墨模具上的空心钢筒和喷射颗粒和使用的钢从顶部推入杆的石墨柱塞完成。
  12. 除去对粒料用一把锋利的剃刀片顶面和底面以及所述圆周表面上的graphoil。
  13. 使用粗糙的砂纸(400格)下来0.3-0.5毫米每边以保证擦亮样本彻底清除graphoil的。清洁用丙酮样品。

散装陶瓷3.电子表征及热传输特性

  1. 确定所述陶瓷盘,ρ的密度,采用阿基米德法。
  2. 测量样品的重量,W ,然后将样品浸没在水中,的重量W 湿 ,在一个稳定的密度测量系统,并从计算阿基米德密度

公式(2)

其中ρ 是水在测量温度下的密度( 例如,等于1克厘米-3,300°K)。14

  1. 测量样品,D的热扩散率,使用下一个75毫升分钟-1流量的Ar的瞬时激光闪光技术。测量厚度样本,L的,准确首先使用数字微米。
    注意:具有不同尺寸和形状( 例如,圆盘12.7毫米直径或正方形10×10 平方毫米磁盘)和厚度平行面的样品毫米之间在0.5和5可以很容易地测量。
    1. 在激光闪光热扩散技术中,照射一个面样品的由短(约1毫秒)的激光脉冲和记录由红外线检测器的温度上升的相反面。然后从样品的厚度,并使用帕克方程式15的温度上升-时间分布计算热扩散通过激光闪光接口软件

公式3

其中L是磁盘1/2的厚度的其他S的最大温升的一半时间IDE样品。

注意:帕克模型15假定绝热样品和瞬时脉冲加热,其他模型已被提出,多年来,占在测量各种损失,如热损失,有限脉冲持续时间,非均匀脉冲加热和非均质的理想条件结构。我们已经使用了考恩模型16与脉冲校正是最先进的方法之一。应当指出的是,为了最大化从正面发射的热能的量和以最大化由IR检测器观察到的信号中,样品表面必须高度发光。通常这需要一个薄的石墨涂层到样品表面上的应用程序。的2%-5%的热扩散率的测定不确 ​​定度的存在,从尺寸的确定而产生。17

  1. 用金刚石锯成矩形棒切盘沉淀,2×2×10毫米3,导电性和塞贝克系数的测量以及一个正方形盘,4×4×1.5 mm 3的高温比热和一个薄的矩形片,8×5×1毫米3对霍尔测量。
  2. 测量的比热的样品,C ,在平坦和镜面抛光方片(4×4×1.5 立方毫米)使用差示扫描量热法(DSC)在氩气流下18
    1. 使用的5 K.分钟-1向上的加热速率40℃下等温保持10分钟,以使样品达到热平衡之后20K的分钟-1的加热速率高达500℃,用一个精确的冷却速度它紧随其后。氩气气流下进行测量(50毫升分钟-1建议)。

注意:由于用于分析的方法的灵敏度,进行三次测量,以确定热容量包括(1)的基线测量中减去背景,(2)测定用标准物质的比热(如蓝宝石)与已知的中c p,和样品的比热(3)的测量。保证样品是平的,镜面抛光,以使与测量坩埚底部的理想接触(铂/铑锅与Al在这项工作中使用2 O 3坩埚)。在DSC阶段的确切结构详情的DSC技术给他人,并用于测量样品的确切说明的比较可以在各种来源中找到。19

  1. 计算出的高温热传导从热扩散率,d比热,C P,以及密度的测量值的样本,κ,ρ用 20

/52869/52869eq4.JPG“WIDTH =”200“/>

  1. 金板的2×2×10mm的3片切来自样品的探针接触点(4接触),以减轻的接触电阻的问题。
    1. 为了溅射金仅在所需的接触区域,环绕的2×2×10mm的3样品一个苏格兰胶带作为模版来使用。离开2×2mm的2面未覆盖。用剃刀刀片,切出2非常小的孔(大约1毫米直径)中的2×10 平方毫米面沿着由探针距离分开的线的中间。
    2. 使用台式黄金溅射装置溅射一〜200纳米厚的金膜。21
  2. 测量样品的电输送特性,即导电性和塞贝克系数)随温度22,23的功能。
    1. 使用四端子法测量电导率。衡量对SAM塞贝克系数E设定使用的温度和电压的测量通过两个中间热电偶“探针”。测量使用数字显微镜这两个探针之间的距离。上电输运测量的更多细节可以在其他地方被发现。22,23
  3. 测量霍尔载流子浓度作为温度上使用物理性质测量系统的8×5×1毫米3的样品的功能。24

Subscription Required. Please recommend JoVE to your librarian.

Representative Results

or Start trial to access full content. Learn more about your institution’s access to JoVE content here

为了研究上的SrTiO镨掺杂的效果3晶格,镨的溶解度的SrTiO共收集所制备的粉末和相应散装陶瓷作为镨含量的函数( 图1)的X射线衍射图案3和次要相(多个)的形成。模式确认的SrTiO 3相的所有所制备的粉末,其中所述的反射可以被索引到一个立方晶格,空间群( 图1A)的形成。从一个= 3.906对于x = 0(未掺杂)随着Pr含量中索引晶格参数的单调变化证实较小镨3+离子在锶2+位点掺入于晶格的畸变。弱反射也观察到对于x> 0.05,对应于中间镨氧化物相( 例如,5 O 9),这增加了强度,增加标称镨浓度( 图1C,D)。

一个合成 - 结构 - 性能关系的研究,以了解SPS加热速度和对电子输运性质的观察第二相的效果进行。扫描电子显微照片是在与能量色散X射线谱中获取的,调查的合成和致密化参数的影响,特别是火花等离子体烧结升温速度,在形态和颗粒和晶粒边界( 图2)的化学反应。 Synthesis-(微)结构-性质关系通过监测的体积的陶瓷电子输运特性( 图2)的温度依赖性的影响。结果发现,导电性可以是significan通过所述SPS加热速度( 图2A)的优化TLY增加。这种改善是由于在载流子迁移的显着增强,因为类似的塞贝克系数和载流子浓度值,获得根据不同的加热速率( 图2A,插图)的样品致密化。扫描电子显微照片表明,镨富第二相存在于作为制备的粉末( 图2B,插图)可以在所述SPS处理( 图2B)部分地掺杂晶界区域。由所述SPS加热速率的适当的优化,晶界区域可以充分掺杂有镨,在这种情况下,在载流子迁移率的增强是观察到( 图2C)。

制备300℃min的高的SPS加热速率散装陶瓷电子和热输运性质- 1,测定作为函数OF温度和以计算优点的整体热电图Pr含量( 图3)。所有样品显示出简并半导体的行为( 即,类似金属)为导电性( 图3A)和一个对应的扩散状热电( 图3B)。大的热电功率因数> 1 W M -1 K -1观察到陶瓷其中x> 0.075在宽的温度范围内达到最大值的1.3 W M -1 K -1对于x = 0.15,对应于3原子%镨( 图3C)。同时,观察到随着镨达到x = 0.15( 图3D)的单调减少中的热导率。最佳标称镨浓度被发现为x = 0.15这些样品。在优点的无量纲热电数字(ZT)为整个温度范围的所有以前报道米13超过30%的改善aximum值取得的同时增强在中在500℃制得的0.35 13最大ZT值的热导率( 图3E)。热电功率因数和减小的结果。如果测量是一个高度还原气氛下进行,最大的ZT值在0.6以上是通过拟合实验电子和热传输数据预测在1000℃。在这些温度下进一步改进了功率因数的可能性,并因此ZT还存在,如果载流子浓度可以进一步提高。30

图1
图1. X射线衍射型材(A)的X射线衍射(XRD)的高级型材1 - Xx 3氧化钛- SPS之前δ粉末作为标称Pr含量的函数。 (B)在虚线矩形的放大图(a),(C)的 X射线衍射剖面锶1 - Xx氧化钛3 - δ,其中x = 0.075之前SPS(粉末)和高加热速率的SPS(散装陶瓷后)。示固态反应之后冷压粉末和相应SPSed陶瓷的照片。 (D)中的虚线矩形中(C)的放大图。授权转载。12。 请点击此处查看该图的放大版本。

图2
SPS的加热速度图2.影响。(A)电导率和塞贝克的温度依赖性系数(插图)为锶1 - Xx氧化钛3 - δ陶瓷其中x = 0.075使用的100℃分两种不同的SPS的加热速率进行处理- 1,300℃分钟- 1,分别。陶瓷在100作出的(B)背散射电子(BSE)显微°C最小- 1 SPS。显示整个亲Ÿ颗粒的EDS线扫描的典型频谱镨。 (C)的陶瓷下一个300℃分钟制成的背散射电子显微照片- 1的SPS的加热速率。在两个粒,1粒谷物和EDS 2线的典型频谱镨扫描,如图。插图示出了锶0.95的La 0.05的TiO 3陶瓷的BSE显微照片按照相同的配方。授权转载。12 PLOAD / 52869 / 52869fig2highres.jpg“目标=”_空白“>点击此处查看该图的放大版本。

图3
图3.热电输运性质。(一 )电导率(σ)与温度的关系,(B)塞贝克系数(α),(C)功率因数(定义为PF =α2σT),(D)的总热导率和(E )图-的品质因数,ZT为锶1 - Xx氧化钛3 - δ陶瓷作为Pr含量的函数。文献报道最大的ZT值随温度变化的显示进行对比。2,25-28被许可的。12,13_blank“>点击此处查看该图的放大版本。

Subscription Required. Please recommend JoVE to your librarian.

Discussion

or Start trial to access full content. Learn more about your institution’s access to JoVE content here

在这个协议中,我们已经提出,为了成功地批量制备多晶硅镨掺杂的SrTiO 3陶瓷具有改进的电子和热电性能的综合战略的步骤。该协议的主要步骤包括:(i)固态合成掺杂的SrTiO 3粉末在空气中在常压下与放电等离子体烧结法的能力(ⅱ)利用致密所制备的粉末成高密度散装陶瓷,并在同一时间,以进一步掺杂有镨的样品的晶界。据证实,通过施加高的SPS加热速度(300-400℃,分-1)在对应于所述次要相(多个)的X射线衍射图案的反射是完全消失( 图1C,D)。高加热速度的这种合成策略与文献以往报告的主要区别之一。17完成镨掺杂剂在高级位点,从而导致对应于标称掺杂测量载流子浓度值值12,的掺入是这种合成策略的主要成就之一。其结果是,观察到较高的载流子浓度的值在该工作比较文献报道的样品的值制备的样品制备用其它方法与相同标称掺杂浓度。服用火花等离子体烧结室(动态真空和高加热速率下石墨模具)的高度还原性气氛的优点,减少了氧化物粉末,以创造氧空位作为电子掺杂的另一个来源还区分该协议从报告中其它样品文献的Ar 29或形成气体(在Ar中5-10%的H)29个大气压下制备。

此外,有人指出,通过施加高的SPS加热速率,第二相,这主要是氧化镨,可以局部地掺杂晶界的区域。这种非均匀的陶瓷样品的掺杂导致在观察中的载​​流子迁移,热电功率因数以及一个显著降低的总热导率的意想不到显着的改善。实验数据表明,所观察到的增强是相关的陶瓷的独特微结构和Pr富边界区域的存在。未观察到这些边界的的SrTiO 3陶瓷与其它掺杂剂,如La( 图2C,插图)掺杂或制备与文献中报道的其他合成方法。道森和田中最近的理论研究试图解释这一观察( 即,为什么镨掺杂诱导核-壳的形成和La掺杂没有)被调查的局部结构,PR-和热力学的La掺杂的SrTiO 3晶界30他们的计算显示了远stronger精力充沛利于镨掺杂晶界比拉兴奋剂。由于电子传输结果无法通过有效介质理论来解释,12据信一个电荷转移机制可能涉及在载体迁移率的改善。

结果证明,该策略可以作为一种方法在原位复合结构特别的芯-壳型结构,以合成被应用。然而,非均匀掺杂的效率取决于复合材料的构成相的性质。这种方法是通过存在于材料中的相的熔点的限制。高升温速率300-400℃,-1分钟可局部熔化在机械压力下的材料,要么破解样品或更改属性。因此,该协议是一个很好的合成策略来被实现为其它氧化物由于其高温稳定性。注意应exerc当该方法被应用到其它热电材料ISED。需要放电等离子体烧结法的条件施加策略,其它材料系统之前进行优化。应当指出的是,由于所施加的高加热速率,预期显著晶粒生长,如果协议的致密化的部分采用上nanosctructured粉末。

今后的工作修改当前协议,以进一步提高热电特性将集中的机械负载(60兆帕在这个协议)中,SPS均热温度的效果的同时优化,和浸泡时间,以进一步降低热导率,提高功率因数,从而能够提高无裂纹样品制备的成功率。

总之,我们已经证明了用镨含量丰富的粮谷boundarie编制批量多晶镨掺杂的SrTiO 3陶瓷的合成方法Ş参展显著提高电子和热电性能。在这项工作中所用的合成策略可能会打开新的视野和机会等性能,这大致功能钙钛矿,其中高载流子迁移所需的应用程序。此外,使用晶界工程放电等离子体烧结在这项工作中表现出可以在其他氧化物材料来实现修改的物理性质。

Subscription Required. Please recommend JoVE to your librarian.

Materials

Name Company Catalog Number Comments
SrCO3 Powder, 99.9% Sigma Aldrich 472018
TiO2 Nanopowder, 99.5% Sigma Aldrich 718467
Pr2O3 Sintered Lumps, 99.9% Alfa Aesar 35663 
Spark Plasma Sintering  Dr. Sinter Lab SPS-515S
Resistivity/Seebeck Coefficient Measurement System Ulvac-Riko ZEM-2
Laser Flash Thermal Diffusivity Measurement System Netzsch LFA-457 Microflash
Differential Scanning Calorimetry (DSC) System Netzsch 404C Pegasus
Physical Property Measurement system (PPMS) Quantum Design
Field Emission Scanning Electron Microscope (FE-SEM) Hitachi SU-6600
Energyy-dispersive X-ray Spectroscopy (EDS) Oxford Instruments
X-ray Diffractometer Rigaku Ultima IV
Bench-top Sputter Coater Denton Vacuum Desk II
Diamond  Wheel Saw South Bay Technology

DOWNLOAD MATERIALS LIST

References

  1. Ohta, S., Nomura, T., Ohta, H., Koumoto, K. High-temperature Carrier Transport and Thermoelectric Properties of Heavily La-or Nb-doped SrTiO3 Single Crystals. J. Appl. Phys. 97, (2005).
  2. Wang, H. C., et al. Enhancement of Thermoelectric Figure of Merit by Doping Dy in La0.1Sr0.9TiO3 Ceramic. Mater. Res. Bull. 45, 809-812 (2010).
  3. Bhattacharya, S., Mehdizadeh Dehkordi, A., Alshareef, H. N., Tritt, T. M. Synthesis–Property Relationship in Thermoelectric Sr1−xYbxTiO3−δ Ceramics. J. Phys. D: Appl. Phys. 47, 385302 (2014).
  4. Wang, Y., Lee, K. H., Ohta, H., Koumoto, K. Thermoelectric Properties of Electron Doped SrO(SrTiO3)n (n=1,2) Ceramics. J. Appl. Phys. 105, 1037011-1037016 (2009).
  5. Wang, N., et al. Effects of YSZ Additions on Thermoelectric Properties of Nb-Doped Strontium Titanate. J. Electron. Mater. 39, 1777-1781 (2010).
  6. Muta, H., Kurosaki, K., Yamanaka, S. Thermoelectric Properties of Rare Earth Doped SrTiO3. J. Alloys Compd. 350, 292-295 (2003).
  7. Shang, P. -P., Zhang, B. -P., Li, J. -F., Ma, N. Effect of Sintering Temperature on Thermoelectric Properties of La-doped SrTiO3 Ceramics Prepared by Sol-gel Process and Spark Plasma Sintering. Solid State Sciences. 12, 1341-1346 (2010).
  8. Wang, Y., Fan, H. J. Sr1-xLaxTiO3 Nanoparticles: Synthesis, Characterization and Enhanced Thermoelectric Response. Scripta Materialia. 65, 190-193 (2011).
  9. Kikuchi, A., Okinakab, N., Akiyama, T. A Large Thermoelectric Figure of Merit of La-doped SrTiO3 Prepared by Combustion Synthesis with Post-Spark Plasma Sintering. Scripta Materialia. 63, 407-410 (2010).
  10. Obara, H., et al. Thermoelectric Properties of Y-Doped Polycrystalline SrTiO3.Jpn. J. Appl. Phys. 43, L540-L542 (2004).
  11. Koumoto, K., Wang, Y., Zhang, R., Kosuga, A., Funahashi, R. Oxide Thermoelectric Materials: A Nanostructuring Approach. Annu. Rev. Mater. Res. 40, 363-394 (2010).
  12. Mehdizadeh Dehkordi, A., et al. Large Thermoelectric Power Factor in Pr-Doped SrTiO3−δ Ceramics via Grain-Boundary-Induced Mobility Enhancement. Chem. Mater. 26, 2478-2485 (2014).
  13. Mehdizadeh Dehkordi, A., Bhattacharya, S., He, J., Alshareef, H. N., Tritt, T. M. Significant Enhancement in Thermoelectric Properties of Polycrystalline Pr-doped SrTiO3 Ceramics Originating from Nonuniform distribution of Pr dopants. Appl. Phys. Lett. 104, 1939021-1939024 (2014).
  14. Standard Test Methods for Density of Compacted or Sintered Powder Metallurgy (PM) Products Using Archimedes’ Principle. ASTM International. West Conshohocken, PA. Available from: http://www.astm.org (2015).
  15. Parker, W. J., Jenkins, R. J., Butler, C. P., Abbott, G. L. Flash Method of Determining Thermal Diffusivity, Heat Capacity and Thermal Conductivity. J. Appl. Phys. 32, 1679-1684 (1961).
  16. Cowan, R. D. Pulse Method of Measuring Thermal Diffusivity at High Temperatures. J. Appl. Phys. 34, 926-927 (1963).
  17. Mehdizadeh-Dehkordi, A. An Experimental Investigation Towards Improvement of Thermoelectric Properties of Strontium Titanate Ceramics. Available from: http://tigerprints.clemson.edu/all_dissertations/1333 (2014).
  18. DSC Pegasus 404C Operating Manual. Netzsch GmbH. Selb, Germany. (1999).
  19. Daw, J. E. Measurement of Specific Heat Capacity Using Differential Scanning Calorimeter. Report of US Department of Energy. Idaho National Laboratory. (2008).
  20. Tritt, T. M. Thermal Conductivity: Theory, Properties and Applications. Kluwer Academic. (2004).
  21. SC7610 Sputter Coater Operating Manual. Quorum Technologies Ltd. East Sussex, England. Available from: http://www.quorumtech.com/pdf/productOperatingManuals/SC7610_Operating_Manual.pdf (2002).
  22. Tritt, T. M. Electrical and Thermal Transport Measurement Techniques for Evaluation of the figure-of-Merit of Bulk Thermoelectric Materials. Thermoelectrics Handbook: Macro to Nano. Rowe, D. M. CRC Press. Boca Raton. 23-1-23-17 (2006).
  23. Burkov, A. T. Measurements of Resistivity and Thermopower: Principles and Practical Realization. Thermoelectrics Handbook: Macro to Nano. Rowe, D. M. CRC press. Boca Raton. 22-1 (2006).
  24. Physical Property Measurement System: AC Transport Option User’s Manual. Quantum Design. San Diego, USA. Available from: http://www.mrl.ucsb.edu/sites/default/files/mrl_docs/instruments/manPPMS.pdf (2003).
  25. Ohta, S., Ohta, H. Grain Size Dependence of Thermoelectric Performance of Nb-doped SrTiO3. Polycrystals. J. Ceram. Soc. Jpn. 114, 102 (2006).
  26. Wang, N., He, H., Ba, Y., Wan, C., Koumoto, K. Thermoelectric Properties of Nb-doped SrTiO3 Ceramics Enhanced by Potassium Titanate Nanowires Addition. J. Ceram. Soc. Jpn. 118, 1098 (2010).
  27. Ohta, S., et al. Large Thermoelectric Performance of Heavily Nb-doped SrTiO3 Epitaxial Film at High Temperature. Appl. Phys. Lett. 87, 092108 (2005).
  28. Kovalevsky, A., Yaremchenko, A., Populoh, S., Weidenkaff, A., Frade, J. Enhancement of Thermoelectric Performance in Strontium Titanate by Praseodymium Substitution. J. Appl. Phys. 113, 053704 (2013).
  29. Kovalevsky, A. V., et al. Towards a High Thermoelectric Performance in Rare-Earth Substituted SrTiO3: Effects Provided by Strongly-Reducing Sintering Conditions. Phys. Chem. 16, 26946 (2014).
  30. Dawson, J. A., Tanaka, I. Local Structure and Energetics of Pr- and La-Doped SrTiO3 Grain Boundaries and the Influence on Core–Shell Structure Formation. J. Phys. Chem. C. 118, 25765-25778 (2014).
  31. Mehdizadeh Dehkordi, A., et al. New Insights on the Synthesis and Electronic Transport in Bulk Polycrystalline Pr-doped SrTiO3−δ. Appl. Phys. Lett. 117, 055102 (2015).
非均匀掺Pr的SrTiO的合成<sub&gt; 3</sub&gt;陶瓷及其热电性能
Play Video
PDF DOI DOWNLOAD MATERIALS LIST

Cite this Article

Mehdizadeh Dehkordi, A., Bhattacharya, S., Darroudi, T., Zeng, X., Alshareef, H. N., Tritt, T. M. Synthesis of Non-uniformly Pr-doped SrTiO3 Ceramics and Their Thermoelectric Properties. J. Vis. Exp. (102), e52869, doi:10.3791/52869 (2015).More

Mehdizadeh Dehkordi, A., Bhattacharya, S., Darroudi, T., Zeng, X., Alshareef, H. N., Tritt, T. M. Synthesis of Non-uniformly Pr-doped SrTiO3 Ceramics and Their Thermoelectric Properties. J. Vis. Exp. (102), e52869, doi:10.3791/52869 (2015).

Less
Copy Citation Download Citation Reprints and Permissions
View Video

Get cutting-edge science videos from JoVE sent straight to your inbox every month.

Waiting X
simple hit counter