Login processing...

Trial ends in Request Full Access Tell Your Colleague About Jove
Click here for the English version

Engineering

מדידת פיזור אי-לינאריות מNanoparticle Plasmonic יחיד

doi: 10.3791/53338 Published: January 3, 2016

Introduction

or Start trial to access full content. Learn more about your institution’s access to JoVE content here

המחקר של plasmonics משך עניין רב בשל היישומים שלה בתחומים רבים ושונים 1-4. אחד התחומים הנחקרים ביותר בplasmonics הוא plasmonics פני השטח, שבו התנודה הקולקטיבית של זוגות אלקטרונים הולכה עם גל אלקטרומגנטים חיצוני בממשק שבין מתכת ודיאלקטרי. plasmonics המשטח נחקר עבור היישומים הפוטנציאליים שלה באופטיקה subwavelength, biophotonics, ומיקרוסקופיה 5,6. שיפור השדה החזק בנפח קטן במיוחד של חלקיקים מתכתיים בשל תהודת plasmon המשטח מקומי (LSPR) משך תשומת לב רבה, לא רק בגלל הרגישות יוצאת דופן שלה לגדלי חלקיקים, צורות חלקיקים, ומאפיינים דיאלקטרי של המדיום סביב 7 -10, אלא גם בגלל היכולת שלה כדי להגביר את האפקטים אופטיים קוי חלשים מטבעם 11. הרגישות יוצאת דופן של LSPR היא בעל ערך ליו-חישה וליד-אוףטכניקות הדמיה LD 12,13. מצד השני, הליניאריות המשופרת של מבני plasmonic יכולה להיות מנוצלת במעגלים משולבים פוטוניים ביישומים כגון מיתוג אופטי ועיבוד אותות כל-אופטי 14,15. זה ידוע היטב כי קליטת plasmonic היא ליניארי פרופורציונאלי לעוצמת העירור ברמות עצימות נמוכות. כאשר העירור הוא מספיק חזק, הקליטה מגיעה לרוויה. מסקרן, בעוצמות גבוהות יותר, הקליטה מגדילה שוב. השפעות קוי אלה נקראות קליטת saturable (SA) 15-17 ולהפוך קליטת saturable (RSA) 18, בהתאמה.

זה ידוע כי בשל LSPR, פיזור הוא חזק במיוחד במבני plasmonic. בהתבסס על אלקטרומגנטיות בסיסית, התגובה של פיזור לעומת עוצמת אירוע צריכה להיות ליניארי. עם זאת, בחלקיקים, פיזור וקליטה קשור קשר הדוק באמצעות תיאורית מ.י., ושניהם יכולים להיות דוארxpressed במונחים של חלקים אמיתיים ומדומים של קבוע דיאלקטרי. בהנחה שGNS אחת מתנהג כמו דיפול תחת תאורת אור, מקדם פיזור (SCA Q) ומקדם קליטה (שרירי בטן) Q מננו-חלקיקי plasmonic אחת על פי תיאורית מ.י. יכולים לבוא לידי ביטוי כ19

משוואת 1

כאשר x הוא 2 πa / λ, הוא הרדיוס של הכדור, והמטר 2 הוא ד מ '/ ε ε. הנה, מ וד ε מתאים לקבועי דיאלקטרי של המתכת ושל החומרים דיאלקטריים שמסביב, בהתאמה. מאז בצורה של מקדם הפיזור דומה לזה של המקדם קליטת דואר, זה צפוי ולכן להתבונן פיזור saturable בננו-חלקיקי plasmonic אחת 20.

לאחרונה, פיזור saturable קוי בחלקיקי plasmonic מבודדים הודגם לראשונה 21. זה מדהים כי ברוויה עמוקה, עוצמת הפיזור למעשה ירדה מעט כאשר עוצמת העירור מוגברת. עוד יותר להפליא, כאשר עוצמת העירור המשיכה להגדיל לאחר הפיזור הפך רווי, עוצמת הפיזור עלתה שוב, מראה את ההשפעה של הפוך saturable פיזור 20. Wavelength- ומחקרי גודל תלוי הראו קשר חזק בין LSPR וקוי פיזור 21. Dependences העצמה ואורך הגל של פיזור plasmonic מאוד דומה לאלה של ספיגה, המצביעים על מנגנון משותף שבסיס התנהגות לא לינארית אלה.

במונחים של יישומים, זה kno גםwn הליניאריות שמסייעת לשפר את הרזולוציה מיקרוסקופיה אופטית. בשינה 2007, עירור רווי מיקרוסקופיה (SAX) הוצע, אשר יכולה לשפר את הרזולוציה על ידי חילוץ האות הרווי באמצעות אפנון סינוסי זמני של קרן עירור 22. מיקרוסקופיה SAX מבוססת על הרעיון כי, לנקודת מוקד לייזר, העצמה היא חזקה במרכז מאשר בפריפריה. אם האות (או הקרינה או פיזור) מציגה הרוויה התנהגות, הרוויה חייבת להתחיל מהמרכז, ואילו התגובה ליניארי נשארה בפריפריה. לכן, אם יש שיטה כדי לחלץ רק חלק הרווי, זה ישאיר רק את החלק המרכזי תוך דחיית החלק ההיקפי, ובכך למעשה שיפור הרזולוציה מרחבית. בעיקרון, יש גבול רזולוציה לא נמוך במיקרוסקופ SAX, כל עוד הוא הגיעה לרוויה עמוקה ואין נזק מדגם בשל התאורה החזקה.

הוכח שresolution של הדמיה הקרינה ניתן לשפר באופן משמעותי על ידי שימוש בטכניקת SAX. עם זאת, הקרינה סובלת מאפקט photobleaching. שילוב של גילוי הליניאריות פיזור ואת הרעיון של SAX, יכול להתממש במיקרוסקופ ברזולוציה הסופר מבוסס על פיזור 21. בהשוואה לmicroscopies ברזולוציה סופר הקונבנציונלי, הטכניקה מבוססת הפיזור מספקת שיטת ניגוד הלא הלבנת רומן. במאמר זה, תיאור צעד-אחר-צעד ניתן להתוות את ההליכים הנדרשים על מנת להשיג ולחלץ את הליניאריות של פיזור plasmonic. שיטות לזיהוי אי-לינאריות פיזור הציגה על ידי שינוי עוצמת האירוע מתוארות. פרטים נוספים יינתנו לפענח איך אי-לינאריות אלה משפיעות תמונות של חלקיקים בודדים וכיצד מרחבי רזולוציה ניתן לשפר בהתאם על ידי טכניקת SAX.

Subscription Required. Please recommend JoVE to your librarian.

Protocol

or Start trial to access full content. Learn more about your institution’s access to JoVE content here

1. GNS הכנת דוגמאות

  1. לפני הכנת המדגם, פתרון קולואיד 1 מיליליטר GNS sonicate לפחות 15 דקות בכ -40 קילוהרץ כדי למנוע אגרגציה, אשר עלול לגרום לשיא LSPR להעביר.
  2. זרוק 100-200 μl של קולואיד GNS על זכוכית שקופית עם ציפוי אלומיניום סיליקט מגנזיום (MAS) מסחרי כדי לתקן את GNSS.
  3. לאחר דקות לפחות 1, להסיר את קולואיד הנוסף על ידי שטיפה במים מזוקקים. זמן ההמתנה תלוי בצפיפות ההפצה המבוקשת לGNSS. בדרך כלל, 1-3 דקות בתוצאות צפיפות מתאימה המאפשרת את החלקיקים להיות מזוהים בקלות שכן רובם מבודדים אחד מהשני. צבירה משמעותית עלולה להתרחש אם זמן ההמתנה ארוך מדי.
  4. ייבש את המדגם על ידי טיהור עם גז חנקן.
  5. (אופציונאלי) כדי למפות את GNSS על הזכוכית עם רזולוציה גבוהה, לבצע במיקרוסקופ אלקטרונים סורקים (SEM) בשלב זה 23. תמונת דוגמא מסופקת בFigurדואר 1, המציג את הצפיפות האופיינית GNSS. השתמש בפליטת שדה SEM לרכוש את התמונה. ברגע שהוא הוסיף שמן על המדגם (השלב ​​הבא), זה יהיה קשה להסיר את השמן ולבחון את המדגם עם SEM.
  6. להוסיף טיפה של שמן עם אותו מקדמת השבירה על המדגם כדי לכסות את GNSS ולחסל את ההשתקפות החזקה מהמצע הזכוכית.
  7. מניחים כוס על גבי עטיפה של המדגם ולאטום אותו עם לק.
  8. חכה לפחות 5 דקות עד לק מתייבש. המדגם הוא מוכן עכשיו.

2. מערך של מיקרוסקופ confocal מובנה בית

  1. ראה איור 2 לתכנית של התקנה. יישר את נתיב תאורת אור הלבן של גוף מיקרוסקופ עצמו. הפעל את מקור אור ההלוגן של המיקרוסקופ, ולעקוב אחרי הוראות של יצרן מיקרוסקופ כדי להשיג את מצב תאורת קוהלר. ודא שקורות הלוגן האור הלבנים הם כמעט מקבילים בחלק האחורי שלצמצם של המטרה, בא לידי ביטוי באופן חלקי על ידי beamsplitter 50/50, ולאחר מכן להפיץ לליזר.
  2. הפעל את מראות Galvano כדי להבטיח שהם יישארו בעמדה הראשונית הנכונה, כלומר, במרכז טווח הסריקה.
  3. הנח לפחות שתי מטרות, שנעשו על ידי שכבה דקה של נייר עם טבעות קונצנטריות על זה, לאורך שביל אור ההלוגן, וליישר אותם עם קרן ההלוגן.
  4. כדי לבצע הדמיה, בחר בלייזר 532 ננומטר. כדי לבצע מדידות ספקטרוסקופיה, בחר בלייזר סופר-הרצף. במהלך היישור, את כוחו של הלייזרים צריך להיות פחות מ 10 μW בצמצם האחורי של המטרה להימנע הליניאריות. לאחר מכן, collimate ההפך קרן לייזר אירוע לקרן ההלוגן היוצאת עם הסיוע של שתי מטרות. כאשר תהליך זה יסתיים, היישור הגס של קרן הלייזר הושג.
  5. יישר את קרן הלייזר דרך מרכז הצמצם האחורי של העדשה האובייקטיבית. בדרך כלל, להשתמש oiמטרת L-טבילה. להוסיף טיפה של שמן בין עדשת מטרת נפט הטבילה ומדגם GNS. השתמש בצינור מכפיל (PMT) כגלאי כדי לאסוף את אותות הפיזור של GNSS.
  6. הנח חריר 20 מיקרומטר בקוטר מול PMT לחסום פיזור מחוץ לפוקוס אותות. הפעל את מראות Galvano וPMT (באמצעות תוכנת הבית בנוי), להתאים את המיקום וגובה חריר של שלב המדגם למקסם את אותות backscattering של GNSS, ולאחר מכן לצפות GNS בודד על מסך מחשב. תמונת XY מדגם של GNSS עם יישור נכון מוצגת באיור 2.
  7. מעט לשנות את הגובה של שלב המדגם לבדוק concentricity של המוקד. אם זה לא קונצנטריים, להתאים את הקרן עם שתי המראות מול הסורק עד מרכז GNS נשאר באותה העמדה ואילו הגובה של שלב המדגם השתנה. ודא שתמונת XZ של כוחות הביטחון הפלסטיניים דומה לאיור 2Cכדי להבטיח יישור קרן נכון. לעבד שתי תמונות עם נמוך לעבור ומסננים חלקים גאוס.

3. אפיון פיזור הליניאריות

  1. בעוצמה עירור נמוכה (פחות מ -10 W 4/2 סנטימטר), לרכוש תמונה של חלקיקי זהב על ידי ביצוע הפרוטוקול 2.6.
  2. פתח את התמונה בImageJ (או כל תוכנת ניתוח תמונה אחרת). צייר קו על פני אחד GNSS בתמונה (ראה איור 2), ולהשתמש בניתוח -> פרופיל מגרש של הכלים ImageJ כדי לאחזר את פרופיל עוצמת פיזור. מתאים לפרופיל של כוחות הביטחון הפלסטיניים שנבחרו על ידי פונקצית גאוס:
    משוואה 2
    שבו Y הוא ערך קריאת נתוני PMT, y 0 הוא ערך הרקע (אם בכלל), הוא משרעת השיא, W הוא הרוחב, x הוא לתאם את מרחבי, וx ג הוא coordinat המרכזדואר של פונקצית גאוס. FWHM של כוחות הביטחון הפלסטיניים המקבילים הוא (½ln2) w. בהתבסס על הצמצם המספרי (NA) של המטרה, ניתן להעריך FWHM התיאורטי של כוחות הביטחון הפלסטיניים confocal להיות כ 0.43l / NA, שבו אני הוא גל העירור. להשוות בין שני מספרים הבאים כדי לבדוק את היישור של מערכת ההדמיה.
  3. להגביר את עוצמת העירור על ידי שינוי ידני מסנן צפיפות ניטראלית (ND) באיור 2 א, ולהקליט תמונות backscattering בכל רמת אינטנסיביות. קח את הערך של אות הפיזור מהמרכז של כל GNS בעוצמות עירור שונים, ולתכנן את העקומה של פיזור אותות לעומת עוצמות עירור. בדוק את הליניאריות של כמה נקודות הראשונות, שאמור להציג קשר לינארי כאשר עוצמת העירור היא כראוי נמוכה. צייר קו על בסיס הולם ליניארי של כמה הנקודות הראשונות. אם עוצמות הפיזור של הנקודות הבאות לרדת מתחת המגמה, saturatio יניארי זהn התרחש.
  4. לאחר התבוננות פיזור saturable, להקטין בהדרגה את עוצמת מתחת לסף רווי, ותמונה באותו GNSS שוב כדי להבטיח את ההפיכות של ההתנהגויות לא-ליניארית.

4. מדידה של ספקטרום פיזור של זהב nanosphere יחיד

  1. כדי למדוד את ספקטרום backscattering מGNS אחת, להשתמש בליזר סופר-הרצף כמקור הלייזר. אורך הגל הראשוני של הלייזר נע בין 450 ננומטר ל 1,750 ננומטר. כדי להסיר את כוח אינפרא אדום העודף שעלולה לגרום נזק למדגם והרכיבים האופטיים, להציב מראות אחד או שתיים מייד אחרי לייזר סופר-הרצף כדי לשקף את האור הנראה, ולהשתמש בקרן מרוקנת כדי לאסוף את אור אינפרא אדום העודף.
  2. בצע את הפעולות מפורטות בסעיף 2 היישור לכוון את לייזר סופר-הרצף למיקרוסקופ confocal סריקת הלייזר. השתמש בפס רחב 50/50 BS כדי להבטיח כיסוי רפאים על פני כל הטווח הנראה לעין.
  3. לרכושתמונה של GNSS על זכוכית. אתר GNS יחיד בתמונה, ולתקן את המיקוד של הפס הרחב אור האירוע על החלקיק.
  4. השתמש במראה מרפרף מול PMT לכוון את אות backscattering כלפי ספקטרומטר, אשר מצויד במכשיר תשלום מצמידים, ולאחר מכן לקחת ספקטרום של GNS היחיד שנבחר. היזהר שהספקטרום כאן היא תערובת של פיזור GNS ורקע בשל השתקפויות ממשטחים אחרים.
  5. לחזור לגלאי PMT, ולקחת תמונה אחרת כדי לוודא שעמדת החלקיקים לא השתנתה. לאחר מכן, להעביר את המוקד לנקודה שבה אין חלקיקים הוא הווה. לחזור לספקטרומטר, ולקחת ספקטרום יותר אחד, המייצג את הרקע.
  6. לחסר ספקטרום הרקע מצעד 4.5 מהספקטרום מצעד 4.4 להשיג ספקטרום backscattering ברור של GNS יחיד.

5. מערך של SAX מיקרוסקופ

  1. ראה איור 3לתכנית של המיקרוסקופ SAX, בי אפנון זמני סינוסי אידיאלי מתקבל מתדר הפעימה בין שני מאפנני acousto אופטי (AOMs). ראשית, להתאים את גודל קרן הלייזר כדי לענות על הדרישה של AOMs שלאחר מכן. לפצל את אור לייזר 532 ננומטר לשתי קורות באמצעות מפצל 50/50 קרן.
  2. מדריך שתי קורות באמצעות שני AOMs, עם קרן אחת שעוברת דרך כל AOM. תדרי הוויסות של שני AOMs חייבים להיות שונים. לדוגמא, אחד עלול להיות ב40.000 MHz והאחר ב40.010 MHz, מניב תדירות הבדל של 10 קילו-הרץ. תדירות הבדל זה תהיה מ אפנון תדר הבסיסי לאותות SAX.
  3. קח את הסדר הראשון קורות מתפזרות משני AOMs, ולשלב את שתי קורות באמצעות אחר מפצל 50/50 קרן. התאם את המראות לאחר AOMs לcollimate שתי קורות.
  4. הוסף גלאי אור שמחובר לאוסצילוסקופ לפקח modulatio הזמניn. פיצול חלק קטן של הלייזר עם זכוכית שקופית, ולשלוח אותו לגלאי האור, כפי שמוצג באיור 3. עם אפנון נכון וחפיפת קרן, להתבונן אפנון עצמת סינוסי במ התדר העיקרי, דומה לזו של הגל הראה באיור 4.
    הערה: הרקע של האפנון צריך להיות נמוך ככל האפשר כדי להשיג את עומק האפנון המרבי. בנוסף, להשתמש בפונקצית הניתוח פורייה של אוסצילוסקופ כדי לבדוק שהעיוות ההרמונית של האפנון הולכת ומתמעטת. כדי להשיג יישום מוצלח SAX, להבטיח אפנון עצמת עירור סינוסי מושלם עם הליניאריות ראשונית ממוזערת.
  5. נתק את תפוקת החשמל של גלאי האור מאוסצילוסקופ ולהתחבר לקלט ההתייחסות של מגבר נעילה ב.
  6. כפי שניתן לראות באיור 3, ליישר את קרן הלייזר למערכת confocal הבא הפרוטוקולים הקודמים. Here, לחבר את הפלט החשמלי של PMT למגבר הנעילה כבקלט האות.
  7. השתמש בזכוכית כיסוי ריקה כמדגם, ולבדוק את הליניאריות של מערכת האיתור החשמלית על ידי הגדלת כוח העירור בהדרגה ,, כפי שמוצג באיור 5, שבו הגלאים הוא ליניארי להלן ערך קריאת נתונים של 1-V. בכל המדידות שלאחר מכן, דואג לרסן את ההודעה למתחת לערך זה.
  8. הגדר את הפלט של מגבר הנעילה בלייצא את הגודל המוחלט של אות המתח. על ידי שינוי המרכיב ההרמוני הגדרה בערוץ ההתייחסות, להשיג אמפליטודות SAX, 1, 2, וכן הלאה.
  9. לייצא ליניארי ואותות קוי ממגבר הנעילה לכרטיס רכישת נתונים, אשר גם מקבל את אותות מתח נהיגה של מראות Galvano סריקת סריקה. בעזרת תכנית Labview מותאמת אישית, לסנכרן את האותות של המגבר והנעילה בGalvano מראות כדי ליצור תמונה.
  10. כדי לייעל את יחס אות לרעש בתמונות, בחר כראוי רכישת פיקסל ופעמים אינטגרציה של מגבר הנעילה ב. לדוגמא, כאשר מ אפנון התדר העיקרי של העירור הוא 10 קילו-הרץ, כלומר, כאשר התקופה היא 100 μsec, להגדיר את זמן האינטגרציה של הנעילה ב מגבר להיות לפחות שלושה פעמים ארוכות יותר מהתקופה. הוספת הזמן של תנועת מראה Galvano, מהירות הרכישה מוגדרת ב1,500 פיקסלים בשנייה במצב ההדמיה SAX.

Subscription Required. Please recommend JoVE to your librarian.

Representative Results

or Start trial to access full content. Learn more about your institution’s access to JoVE content here

איור 6 מציג את הספקטרום הנמדד מGNS 80 ננומטר. עקומה המחושבת על בסיס תיאורית מ.י. ניתנת באותה החלקה, מראה הסכם מצוין. שיא LSPR הוא סביב 580 ננומטר. בניסוי הבא, באורך גל הלייזר היה 532 ננומטר, אשר נבחר כהוא ממוקם בתוך להקת plasmonic כדי לשפר את הפיזור אופטי עם אפקט plasmonic ולאפשר פיזור הרוויה 21.

איור 7 מתנות פיזור תמונות של ננו-חלקיקי זהב אחת בעוצמות עירור שונות, והשורה התחתונה מספק פרופיל הקו של כל חלקיק כדי להדגיש את הליניאריות. גודל התמונה הוא 600 ננומטר × 600 ננומטר, ואת גודל פיקסל הוא 13.8 ננומטר. מהירות הרכישה הייתה 234,000 פיקסלים לשנייה במצב ההדמיה XY הנורמלי. כל תמונה הייתה בממוצע בחמש רכישות כדי לשפר את יחס האות לרעש.

כאשר עוצמת העירור נמוכה מ1.5 W × 10 6/2 סנטימטר, הפיזור הוא באופן ליניארי תלוי בעוצמת העירור, כך התמונה של ננו-חלקיקים בודדים וכתוצאה מכך דומה לכוחות הביטחון הפלסטיניים של קרן העירור, עם פרופיל גאוס סטנדרטי. עם זאת, כאשר העליות בעוצמה העירור ל -1.7 W × 10 6/2 סנטימטר, השטחה ברורה לא רק בחלק העליון של כוחות הביטחון הפלסטיניים הוא ציינו, אלא גם ההרחבה של FWHM, המצביעה על רוויה. מאוד מעניין, בעוצמות גבוהות במקצת, את עוצמת המרכזית הופכת נמוכה יותר מאשר בפריפריה, וכתוצאה מכך כוחות הביטחון הפלסטיניים בצורת סופגנייה. ואז, כעוצמת העירור ממשיכה להגדיל, את עוצמת הפיזור מגדילה שוב, חושפת הרוויה הפוכה וכתוצאה מכך לשיא חדש במרכז כוחות הביטחון הפלסטיניים.

על ידי התוויית העוצמות של PSFs בעוצמות שונות עירור המרכזיים, תלות עוצמת הפיזור מתקבלת, כפי שמוצג על ידי הנקודות באיור 8. Clearl עקומה זוy חושף את המגמות של רוויה והתנהגויות הרוויה הפוכה. כצפוי, זה נראה דומה מאוד לתלות עוצמת קליטת 15-17 קוי. בעקבות השיטה האופיינית לניתוח קליטה קוי, פונקצית פולינום שימשה כדי להתאים את תוצאת הפיזור קוי. עם זאת, שונה מרוב מחקרי קליטה קוי, שבי הליניאריות סדר השלישי היא מספיק כדי להדגים את התוצאות, כאן הליניאריות החמישית-מנת נדרש כדי להתאים את עקומת הפיזור טוב יותר.

כאמור בסעיף 5, רכיבי תדר ההרמוניים ניתן לחלץ באופן ניסיוני על ידי מגבר נעילה ב, ומקבלות את התוצאות ב9A איור. מצד השני, יכולים להיות מחושבות על המרכיבים ההרמוניים מאיור 8. ראשית, להשתמש בפונקציה פולינום, שבו אני הוא עצמת עירור, כדי שיתאים לאיור 8, אז יש לנו את הפרמטרים מתאימים α, β, γ .... אנחנו יכולים אז להביע intens העירורity כפונקציה מווסתת באופן זמני אני (t) = 0 אני (1 + cos (t 2 πf מ ')) / 2, כאשר t הוא זמן, מ' ו הוא אפנון התדר, ואני 0 הוא עוצמת העירור המקסימלי. על ידי החלפת אני (t) לS (אני), ולהפוך את התמרת פורייה להמיר S התוצאה (אני (t)) לתחום תדר, יש לנו את המשוואה הבאה מורכבת מפונקציות מרובות דלתא (δ):

משוואה 3

המקדם של כל פונקצית דלתא (0, 1, 2, וכו ') מייצג את המשרעת של אות SAX בתדר ההרמוני המקביל. מקדמים אלה, אשר תואמים את סינייה SAXחוזק l בהרמוניות שונות, יכול להיות כפי שנכתב פונקציות של הפרמטרים מתאימים α, β, γ ...:

משוואה 4

תוצאות החישוב מוצגות באיור 9. חלקות הניסוי וחישוב מסכימים באופן הדוק, במיוחד בשני ההיבטים הבאים.

ראשית, את הקימורים של 2 מ 3 מ' וF אינם חלקים, מראים מטבלים בעוצמות מסוימות לאורך העקומים. בשתי הדמויות, יש שלושה מטבלים בעקומות מ '2 ו, בעוד שני מטבלים נראים בעקומות מ' 3 ו. שנית, המדרונות שונים עם עוצמות עירור שונות. כאשר עוצמת העירור היא לא גבוהה, המדרונות של 1 מ 'ו, 2 מ' ו, ו -3 מ הם 1, 2, ו -3, בהתאמה. עם זאת, לאחר כל טבילה, מורדות העקומות קוי המתאימות להיות גדולות יותר.

עם מטבלים ווריאציות מדרון, PSFs שגרתי צפויים אם הרכיבים קוי מופקים באמצעות טכניקת SAX, כאשר עוצמת העירור מגבירה פני מטבלים. איור 10 א מציג דוגמאות תמונת SAX של מטר ו 1, 2 מ 'ו, ו -3 רכיבי תדר מ בעוצמות שונות עירור. בשורה הראשונה, בעוצמה העירור היא 0.7 מגה וואט / 2 סנטימטר, וזה מספיק כדי לגרום לרכיבים קוי, אך העצמה חלשה יחסית. ברמת אינטנסיביות זה, המדרון של האות מ '2 ו 2 הוא, וזה 3 לאות מ' 3 ו, כפי שמוצג באיור 9 א. אם עוצמת העירור מגדילה לרמה של הטבילה הראשונה של האות מ '2 ו, תמונות SAX של 2האות מ 'ו להפוך סופגנייה בצורה, כפי שמוצג בשורה השנייה באיור 10 א. שני התמונות מ 'מ' ו 1 ו 3 ו יישארו מוצקות, ואילו FWHM של כוחות הביטחון הפלסטיניים מ '3 f הוא קטן באופן משמעותי מזה של האות מ' ו 1, מפגין שיפור רזולוציה מדהים. מפרופיל האות בפנל הימני ביותר של אותה השורה, FWHM של טבעת הסופגנייה מ '2 ו הוא כ -110 ננומטר. מצד השני, השורה השלישית של איור 10 א מראה כי כאשר עוצמת העירור מגדילה לטבילה הראשונה של האות מ '3 ו, רק התמונה מ' 3 ו הופכת סופגנייה בצורה, עם רוחב טבעת 65 ננומטר. בעוצמה זו, שיפור רזולוציה מדהים נמצא כאשר משווה את האות מ '2 ו' למ 1 אחד.

10B הדמויות ו10C להראות PS המחושבFS של האותות מ '2 מ' ו 3 וF, בהתאמה, בעוצמות המתאימות שתבאנה לצורות הסופגנייה. החישובים התבססו על העקומה ההולמת פולינום באיור 9. העקומות מחושבות היטב לשחזר את התכונות של PSFs הניסיוני בלוחות הימניים ביותר באיור 10 א, המאשרות שוב את התאמתו של סדר חמישי בכושר פולינום לפיזור קוי.

איור 1
איור 1. תמונת SEM של GNSS. על ידי ביצוע תהליכי ההכנה מתואר בחלק הראשון של הפרוטוקול, מספיק מופרד GNSS הם נצפו. עם בין GNSS יותר מ -100 ננומטר, אפקטי LSPR לא מצמידים לזה. בר סולם:. 100 ננומטר אנא לחץ כאן לצפייהגרסה גדולה יותר של דמות זו.

איור 2
2. התקנת איור () של מיקרוסקופ confocal הבית בנוי 24. תמונה (B) XY עם GNSS במוקד. 2 (ג):. תמונת XZ של כוחות הביטחון הפלסטיניים עם יישור נכון ישנם שני מקורות לייזר למערכת זו. אחד מהם הוא לייזר רציף גל nm 532, והשני הוא לייזר סופר-רצף פעם. כאשר מודד את אותות הפיזור, לייזר רציף גל 532 ננומטר שימש כמקור וPMT כגלאי (עם מסנן קו הלייזר הוכנס). כדי למדוד את הספקטרום, לייזר סופר-רצף אומץ כמקור הלייזר וספקטרומטר כגלאי. הלייזר שנבחר נשלח באמצעות מערכת של מסנני צפיפות ניטראליים כדי לשלוט בעוצמת העירור. Beamsplitter 50/50 מנחה את הלייזר למיקרוסקופ הסריקה ומאפשר מחצית מהאותות אחורה פיזור לPM T או ספקטרומטר, שנבחר על ידי מראה מרפרף. במערכת הסריקה, יש שתי מראות Galvano היוצרות סריקת סריקה אנכית ואופקית במישור המוקד של מטרה. הפיזור אחורה נאסף על ידי אותה המטרה והמיר לאותות חשמליים על ידי הגלאים. האותות מסונכרנים עם מערכת סריקת confocal כדי ליצור תמונות. שלב PI שימש לרכישת תמונת XZ-ידי הזזת GNSS axially. אנא לחץ כאן כדי לצפות בגרסה גדולה יותר של דמות זו.

איור 3
איור 3. הגדרה של מיקרוסקופיה SAX. רוב הרכיבים הם זהים לאלה המתקבלים ממיקרוסקופ confocal (מלבן אדום), אבל אפנון סינוסי התווסף לקרן לייזר עירור. מלבן כחול תערוכות מודולריהתקנת ator. ראשית, לייזר העירור היה מחולק לשתי קורות ונשלח בנפרד באמצעות שתי AOMs לייצר אפנון תדר גבוה עם תדרים שונים מעט. לאחר מכן, שתי קורות מווסתת אוחדו לייצר אפנון סינוסי בתדר הפעימה בין שני AOMs. אנא לחץ כאן כדי לצפות בגרסה גדולה יותר של דמות זו.

איור 4
אפנון 4. איור של קורות בשילוב לאחר AOMs נמדד על ידי אוסצילוסקופ. Y1 Y2 ומצביע מרבי (52.1 mW) ומינימאלי (1.2 mW) ערכים של עוצמת אפנון, בהתאמה. Y2 צריך להיות אפס להשיג אפנון מושלם. אפנון תדר הנוכחי היה 10 קילוהרץ. אנא לחץ כאן לצפייה גדולהגרסת R של נתון זה.

איור 5
איור 5. בדיקת הליניאריות של מערכת זיהוי. על ידי הצבת מכסה זכוכית במישור המוקד, ההשתקפות של לייזר העירור מממשק הזכוכית / האוויר שימשה כדי לבדוק את הליניאריות של מערכת האיתור. פלט האות לעומת עוצמת עירור תערוכות ליניאריות להלן ערך קריאת נתונים של 1-V. יתר על כן, את רמת הרעש היא גם מתחת ל -10 -4 V, כך שהמערכת מספקת טווח דינמי של 10 4 לפחות. אנא לחץ כאן כדי לצפות בגרסה גדולה יותר של דמות זו.

איור 6
ספקטרום איור 6. פיזור של 80 ננומטר GNS. נקודות אדומות מצביעות experimמדידות הפתיחות opening סגירות closures, וקו שחור מייצגים חישוב מתאורית מ.י.. אנא לחץ כאן כדי לצפות בגרסה גדולה יותר של דמות זו.

איור 7
תמונות פיזור איור 7. של GNS מיניארי להפוך רוויה. בשורה עליונה מציגה תמונות backscattering, ושורה תחתונה נותנת פרופילי אות של ננו-חלקיקים שנבחרו בעוצמות שונות עירור. מעבר מליניאריות לרוויה להפוך הרוויה ברורה הוא ציינה. אנא לחץ כאן כדי לצפות בגרסה גדולה יותר של דמות זו.

איור 8
עוצמת 8. פיזור איורלעומת עוצמת עירור מGNS אחת. נקודות כחולים מתאימות לפיזור עוצמות במרכז כוחות הביטחון הפלסטיניים בעוצמות שונות עירור, מראה תגובות מאוד לא-ליניארית, כוללים הרוויה ורוויה הפוכה. עקומה אדומה מציינת עקומה בכושר המבוסס על פונקצית פולינום מסדר החמישי. (תמונות לשכפל מRef. 25.) אנא לחץ כאן כדי לצפות בגרסה גדולה יותר של דמות זו.

איור 9
איור 9. dependences עוצמה של אותות SAX פי ניסוי () וחישוב (ב '). () אותות SAX חולצו על ידי נעילה במגבר, וכל נקודת נתונים ניסיונית בממוצע לכל ארבעה 80 ננומטר GNSS. קווים מקווקווים מצביעים על מדרונות של אותות SAX 25. (ב) בעקבות הפרוטוקול 5, סי SAXgnals חושבו על בסיס כושר פולינום מסדר החמישי באיור 8. (תמונות לשכפל מRef. 25) אנא לחץ כאן כדי לצפות בגרסה גדולה יותר של דמות זו.

איור 10
איור 10. תמונות SAX בעוצמות שונות עירור. (א) לניסיון נצפה 1 מ 'ו, 2 מ' ו, ו -3 תמונות SAX מ בעוצמות שונות עירור. גודל פיקסל הוא 20 ננומטר, וכל גודל תמונה הוא 750 ננומטר × 750 ננומטר. פרופילי עוצמת הסופגניות ב 2 ו מ 'ו -3 מ' ו הם זממו בלוחות הימניים ביותר. (ב) פרופיל תמונה מחושבת של תמונה מ '2 ו ב0.75 MW / 2 סנטימטר. (ג) בחישוב פרופיל תמונה של 3 ו </ Em> תמונה מ 'על 1.1 MW / 2 סנטימטר. (תמונות לשכפל מRef. 25.) אנא לחץ כאן כדי לצפות בגרסה גדולה יותר של דמות זו.

Subscription Required. Please recommend JoVE to your librarian.

Discussion

or Start trial to access full content. Learn more about your institution’s access to JoVE content here

בפרוטוקול, יש כמה שלבים קריטיים. ראשית, בעת הכנת הדגימות, הצפיפות של חלקיקים לא צריכה להיות גבוהה מדי, כדי להימנע מצימוד plasmonic בין חלקיקים. אם שניים או יותר חלקיקים קרובים מאוד זה לזה, תוצאות הצימוד באורך גל LSPR הסטה לכיוון אורכי גל ארוכים יותר, ובכך להקטין באופן משמעותי את הליניאריות. עם זאת, טכניקת הדמיה זו בעצם ממפה את חלוקת מצבי plasmonic, במקום החלקיקים עצמם. לכן, צפוי כי עם גל עירור מתאים, מצבי plasmonic בשילוב יכולים גם להראות הליניאריות פיזור חזקה וניתן הדמיה עם רזולוציה משופרת. שנית, זה מאוד חשוב לייצר אפנון סינוסי טהור בתוך קרן העירור, ובכך מניע את השימוש במכות בין שני AOMs. מאז שיפור הרזולוציה מסתמך על חילוץ חלקים קוי (רכיבי תדר הרמוניים) של אפנון אות פיזור, אם לא לינאריתהעיוות קיימת באפנון העירור, ואז החילוץ יהיה קשה יותר. בנוסף, בתכנית הנוכחית, התקנת interferometer משמשת לייצור אפנון המכות, כך היישור של שתי הקורות בinterferometer הוא גם קריטי להשגה גדולה של עומק אפנון ככל האפשר. שלישית, זה מאוד חשוב כדי להבטיח את הליניאריות האות אינה מתעוררת ממערכת האיתור (הכוללת גלאים, מגבר, ממיר A / D, ומחשב I / O). לכן, תשומת לב מיוחדת יש צורך להבטיח שמערכת זיהוי עובדת בטווח הדינמי. הטווח הדינמי מוגדר כאזור של ליניאריות מערכת איתור, כלומר, מרמת הרעש לרווית גלאי. במקרה הנוכחי, אות המתח זוהתה הוא ליניארי מתחת ל -1 V, ורמת הרעש נמוכה 10 -4 V. לכן, המערכת מספקת טווח דינמי של 10 4 לפחות. כדי להבטיח שהליניאריות אות המקורננו-חלקיקי הזהב עצמו, לא ממערכת האיתור, יש צורך לשמור על ערך קריאת הנתונים בטווח הדינמי. הגורם הקריטי הרביעי הוא היציבות המכנית של המדגם. במהלך אפיון הליניאריות, זה חיוני כי חלקיקים יישארו באותו מישור המוקד. להיסחף צירי של ננו-חלקיקים או שלב המדגם היה קשה להשפיע על הדיוק של הערכת הליניאריות. לכן, כאשר עובדים עם חלקיקים, חשוב למצוא חלקיקים שלא בקלות לנוע תחת עירור אור. מצד השני, אפשר גם לעבוד עם דגימות גדלו מ יתוגרפיה. במקרה זה, יציבות שלב מיקרוסקופית היא הגורם המגביל העיקרי. ישנם שלבים עם בקרת משוב עמדה שיכולה לשפר את היציבות מאוד. לחלופין, מאז תנועת שלב היא בדרך כלל איטית מאוד (למשל, מיקרומטר 1 ב 10 דקות), כדאי לרכוש מחסנית תמונת XYZ 3D, כגון 10 תמונות עם 100 ננומטר צירי separatio n בין תמונות סמוכות, בכל ערך בעוצמה שונה. אז בשלב הניתוח, תמונה הבהירה מכל ערימה צריכה להיבחר כתמונה המייצגת בעוצמה ש.

בעיקרון, ברזולוציה של טכניקות המבוססת על רוויה, הכוללות SAX והרווי מיקרוסקופיה מובנה תאורה (SSIM) 26, מוצגים אינם נמוך להגביל עוד הליניאריות מסדר גבוה (רכיבי תדר הרמוניים גבוהים) יכולה להיות מושגת. עם זאת, בפועל, הרזולוציה מוגבלת על ידי יחס אות לרעש (SNR), במיוחד כאשר לחילוץ רכיבי גילוי אפנון הרמוני מסדר גבוה. יש כמה אסטרטגיות שיכולים לשפר את יחס האות לרעש. לדוגמא, זה כבר הראה כי תדירות אפנון השלכות חמורה על יחס האות לרעש 27. ייתכן גם כדי לשפר את יחס האות לרעש על ידי חישוב ההפרש בין עוצמת אותות בלתי רוויים ורוויים לחלץ רק את האות רוויה (כתב יד בהכנה).

התחת = "jove_content"> עכשיו אנחנו עושים השוואה קצרה של הטכניקה הנוכחית לאחרים בשני היבטים: ניגוד ורזולוציה. כאמור, בניגוד לתמונות שלנו משקף את חלוקת plasmonic המצב, או באופן שקול הצפיפות המקומית plasmonic קוי של המדינה (LDOS). זה ידוע היטב כי ספקטרוסקופיה אובדן אנרגיית אלקטרון (צלופחים) או photoluminescence שני פוטונים (TPPL) יכול לשמש גם כדי לחקור את LDOS. בהשוואה לצלופחים, שיטת ההדמיה האופטית שלנו מאפשרת את הפוטנציאל של LDOS המיפוי של nanospheres מתכת בדגימות ביולוגיות. בהשוואה לTPPL, הטכניקה שלנו מספקת רזולוציה מעולה. מצד השני, בהשוואה לשיטות קיימות אחרות שלהשיג רזולוציה מעבר לגבול ההשתברות, ההישג העיקרי של עבודה זו הוא הפיתוח של שיטת ניגוד הלא הלבנת רומן למיקרוסקופיה ברזולוציה סופר. רוב הטכניקות ברזולוציה סופר השדה הרחוק הקודמות הסתמכו על אי-לינאריות של fluorophores, כולל מיתוג שלהם / כיבוי 28-30, אועל ידי הרוויה של פליטת הקרינה 22,26,31. עם זאת, הקרינה מציגה בעיה פנימית של צילום הלבנת, במיוחד תחת תאורת אור חזקה. מחקר זה הוכיח כי פיזור saturable של GNSS הוא שיטה מבטיחה של מיקרוסקופ ברזולוציה סופר שכן אין נושא הלבנה 21. בהשוואה למחקרים קודמים של מיקרוסקופיה SAX ניצול הקרינה, שיפור הרזולוציה עם פיזור saturable היה הרבה יותר גבוה בחקירה זו, אולי בשל הליניאריות מסדר הגבוה 22. בנוסף, מלבד מיקרוסקופיה SAX, יש טכניקה ברזולוציה סופר אחרת המבוסס על רוויה: SSIM 26. SSIM מנצל אפנון המרחבית של שוליים כדי לחלץ את האותות קוי, בעוד מיקרוסקופיה SAX מנצלת אפנון זמני. עם רכוש הרוויה של פיזור הלא הלבנה זו, לכן צפוי שגילוי זה יכול להיות משולב עם SSIM לשפר את הרזולוציה מרחבית תחת רחב בתחום חולהumination.

ביישומים עתידיים, טכניקת SAX plasmonic זה תהיה שימושית לא רק כדי לפתור הפצות תהודה-מצב ודינמיקה במעגלי plasmonic, אלא גם כדי לשפר את הרזולוציה של הדמיה של רקמות ביולוגיות. שיפור רזולוציה דומה הודגם עם חומרים אחרים כגון plasmonic כסף (לא פורסם), כמו גם חומרים שאינם plasmonic, כגון סיליקון 32. בתחום ההדמיה ברזולוציה סופר, יש מיקרוסקופיה SAX יתרונות בכמה היבטים. בהשוואה למיקרוסקופיה סטוכסטיים האופטית שחזור (סערה) ומופעל תמונה מיקרוסקופ לוקליזציה (PALM), יש מיקרוסקופיה SAX מהירות סריקה מהירה יותר של רק כמה שניות לכל תמונה. בהשוואה לדלדול פליטה מאולצת מיקרוסקופיה (STED), רק אחד לייזר נדרש למיקרוסקופיה SAX, הפחתת המורכבות אופטיות באופן משמעותי. בהשוואה לSSIM, הרזולוציה של SAX הוא השתפרה בו זמנית בשני הכיוונים לרוחב וציריים. בנוסף ללהשיג עומק הדמיה מספיק, פיזור אקראי לאורך נתיב הקרן של עירור או אוסף הוא קריטי. לטכניקות רחב בתחום כמו STORM, PALM, וSSIM, תמונות שנתפסו עם מצלמה, שהוא רגיש מאוד לפיזור של פוטונים הקרינה נפלטים ברקמות אקראיות. לטכניקות נקודה-סריקה כמו STED וSAX, אותות הקרינה נאספים על ידי גלאי נקודה, כך הם יותר חזקים נגד פיזור רקמות. עם זאת, STED דורש צלחת שלב ליצור פרופיל קרן סופגנייה במוקד, ומידע השלב ניתן התדרדר במהלך התפשטות קורה ברקמות. לכן, מיקרוסקופיה SAX צריכה להיות הטובה ביותר בין שיטות אלה להדמיה ברזולוציה סופר רקמות עמוקות.

Subscription Required. Please recommend JoVE to your librarian.

Materials

Name Company Catalog Number Comments
microscope body Olympus, Japan BX-51
objective lens Olympus, Japan UPlanSapo, 100X, NA 1.4
80-nm gold colloid BBI Solutions, UK EM.GC80
supercontinuum laser Fianium, United Kingdom SC400-2-PP
broadband dielectric mirrors Thorlabs, USA BB1-E02
field emission SEM JEOL, Japan JSM-6330F optional
spectrometer Andor Technology, UK Shamrock 163
charge-coupled device Andor Technology, UK iDus DV420A-OE
acousto-optic modulators IntraAction Corp., USA AOM-402AF1
lock-in amplifier Stanford Research Systems, USA SR-830
MAS-coated slide glass Matsunami Glass, Japan, S9215

DOWNLOAD MATERIALS LIST

References

  1. Fang, N., Lee, H., Sun, C., Zhang, X. Sub-diffraction-limited optical imaging with a silver superlens. Science. 308, (5721), 534-537 (2005).
  2. Lee, B., Kim, S., Kim, H., Lim, Y. The use of plasmonics in light beaming and focusing. 34, (2), 47-87 (2010).
  3. Lal, S., Link, S., Halas, N. J. Nano-optics from sensing to waveguiding. Nature Photon. 1, (11), 641-648 (2007).
  4. Kawata, S., Inouye, Y., Verma, P. Plasmonics for near-field nano-imaging and superlensing. Nature Photon. 3, (7), 388-394 (2009).
  5. Homola, J., Yee, S. S., Gauglitz, G. Surface plasmon resonance sensors: review. Sensor. Actuat. B-Chem. 54, ((1-2)), 3-15 (1999).
  6. Nie, S., Emory, S. R. Probing single molecules and single nanoparticles by surface-enhanced Raman scattering. Science. 275, (5303), 1102-1106 (1997).
  7. Hache, F., Ricard, D., Flytzanis, C. Optical nonlinearities of small metal particles - surface-mediated resonance and quantum size effects. J. Opt. Soc. Am. B. 3, (12), 1647-1655 (1986).
  8. Balamurugan, B., Maruyama, T. Evidence of an enhanced interband absorption in Au nanoparticles: Size-dependent electronic structure and optical properties. Applied Physics Letters. 87, (14), 143105 (2005).
  9. Link, S., El-Sayed, M. A. Size and temperature dependence of the plasmon absorption of colloidal gold nanoparticles. J. Phys. Chem. B. 103, (21), 4212-4217 (1999).
  10. Kelly, K. L., Coronado, E., Zhao, L. L., Schatz, G. C. The optical properties of metal nanoparticles: The influence of size, shape, and dielectric environment. J. Phys. Chem B. 107, (3), 668-677 (2003).
  11. Kauranen, M., Zayats, A. V. Nonlinear plasmonics. Nature Photon. 6, (11), 737-748 (2012).
  12. Homola, J. Present and future of surface plasmon resonance biosensors. Anal Bioanal Chem. 377, (3), 528-539 (2003).
  13. Jain, P. K., El-Sayed, I. H., El-Sayed, M. A. Au nanoparticles target cancer. Nano Today. 2, (1), 18-29 (2007).
  14. Wada, O. Femtosecond all-optical devices for ultrafast communication and signal processing. New J. Phys. 6, (183), Forthcoming.
  15. Elim, H. I., Yang, J., Lee, J. Y., Mi, J., Ji, W. Observation of saturable and reverse-saturable absorption at longitudinal surface plasmon resonance in gold nanorods. Appl. Phys. Lett. 88, (8), 083107 (2006).
  16. Ros, I., Schiavuta, P., Bello, V., Mattei, G., Bozio, R. Femtosecond nonlinear absorption of gold nanoshells at surface plasmon resonance. Phys. Chem. Chem. Phys. 12, (41), 13692-13698 (2010).
  17. De Boni, L., Wood, E. L., Toro, C., Hernandez, F. E. Optical Saturable Absorption in Gold Nanoparticles. Plasmonics. 3, (4), 171-176 (2008).
  18. Gurudas, U., et al. Saturable and reverse saturable absorption in silver nanodots at 532 nm using picosecond laser pulses. J. Appl. Phys. 104, (7), 073107 (2008).
  19. Bohren, C. F., Huffman, D. R. Absorption and scattering of light by small particles. John Wiley & Sons Inc. (1983).
  20. Chu, S. W., et al. Saturation and reverse saturation of scattering in a single plasmonic nanoparticle. ACS Photon. 1, (1), 32-37 (2014).
  21. Chu, S. W., et al. Measurement of a saturated emission of optical radiation from gold nanoparticles: application to an ultrahigh resolution microscope. Phys. Rev. Lett. 112, (1), 017402 (2014).
  22. Fujita, K., Kobayashi, M., Kawano, S., Yamanaka, M., Kawata, S. High-resolution confocal microscopy by saturated excitation of fluorescence. Phys. Rev. Lett. 99, (22), 228105 (2007).
  23. Smith, K. C. A., Oatley, C. W. The scanning electron microscope and its fields of application. Brit. J.Appl. Phys. 6, (11), (1955).
  24. Yu, J. Y., et al. A diffraction-limited scanning system providing broad spectral range for laser scanning microscopy. Rev. Sci. Instru. 80, (11), 113704 (2009).
  25. Lee, H., et al. Point spread function analysis with saturable and reverse saturable scattering. Opt. Express. 22, (21), 26016-26022 (2014).
  26. Gustafsson, M. G. L. Nonlinear structured-illumination microscopy: Wide-field fluorescence imaging with theoretically unlimited resolution. Proc. Natl. Acad. Sci. U. S. A. 102, (37), 13081-13086 (2005).
  27. Yonemaru, Y., Yamanaka, M., Smith, N. I., Kawata, S., Fujita, K. Saturated Excitation Microscopy with Optimized Excitation Modulation. ChemPhysChem. 15, (4), 743-749 (2014).
  28. Betzig, E., et al. Imaging intracellular fluorescent proteins at nanometer resolution. Science. 313, (5793), 1642-1645 (2006).
  29. Hell, S. W. Far-field optical nanoscopy. Science. 316, (5828), 1153-1158 (2007).
  30. Huang, B., Wang, W. Q., Bates, M., Zhuang, X. W. Three-dimensional super-resolution imaging by stochastic optical reconstruction microscopy. Science. 319, (5864), 810-813 (2008).
  31. Heintzmann, R., Jovin, T. M., Cremer, C. Saturated patterned excitation microscopy - a concept for optical resolution improvement. J. Opt. Soc. Am. A. 19, (8), 1599-1609 (2002).
  32. Tzang, O., Pevzner, A., Marvel, R. E., Haglund, R. F., Cheshnovsky, O. Super-Resolution in Label-Free Photomodulated Reflectivity. Nano Lett. 15, (2), 1362-1367 (2015).
מדידת פיזור אי-לינאריות מNanoparticle Plasmonic יחיד
Play Video
PDF DOI DOWNLOAD MATERIALS LIST

Cite this Article

Lee, H., Li, K. Y., Huang, Y. T., Shen, P. T., Deka, G., Oketani, R., Yonemaru, Y., Yamanaka, M., Fujita, K., Chu, S. W. Measurement of Scattering Nonlinearities from a Single Plasmonic Nanoparticle. J. Vis. Exp. (107), e53338, doi:10.3791/53338 (2016).More

Lee, H., Li, K. Y., Huang, Y. T., Shen, P. T., Deka, G., Oketani, R., Yonemaru, Y., Yamanaka, M., Fujita, K., Chu, S. W. Measurement of Scattering Nonlinearities from a Single Plasmonic Nanoparticle. J. Vis. Exp. (107), e53338, doi:10.3791/53338 (2016).

Less
Copy Citation Download Citation Reprints and Permissions
View Video

Get cutting-edge science videos from JoVE sent straight to your inbox every month.

Waiting X
simple hit counter