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Engineering

Resonanz-Fluoreszenz ein InGaAs Quantum Dot in einem planaren Hohlraum mit orthogonalen Erregung und Erkennung

Published: October 13, 2017 doi: 10.3791/56435
Automatic Translation
1, 1, 1
1Department of Physics and Astronomy, West Virginia University

Summary

Resonante Anregung von einem einzigen selbstgebaute Quantenpunkt kann eine Anregung Modus orthogonal zu den Fluoreszenz-Sammlung-Modus erreicht werden. Wir zeigen eine Methode mit dem Hohlleiter und Fabry-Perot-Modi von einem planaren Mikrokavität rund um die Quantenpunkte. Die Methode ermöglicht völlige Freiheit in der Erkennung Polarisierung.

Abstract

Die Fähigkeit, simultane resonante Anregung und Fluoreszenz-Detektion ist wichtig für Quantum optische Messungen von Quantenpunkten (QDs). Resonante Anregung ohne Fluoreszenz-Detektion – zum Beispiel eine differenzielle Transmissionsmessung – kann einige Eigenschaften der emittierenden Anlage bestimmen, sondern erlaubt keine Anwendungen oder Messungen anhand der emittierten Photonen. Zum Beispiel erfordern die Messung von Photon Korrelationen, Beobachtung des Tripels Mollow und Realisierung der einzelnen Photons Quellen alle Sammlung der Fluoreszenz. Inkohärent Anregung mit Fluoreszenz-Detektion – zum Beispiel über Bandlücke Erregung – kann verwendet werden, um einzelnes Photon Quellen erstellen, sondern die Störung der Umwelt durch die Erregung reduziert die Ununterscheidbarkeit der Photonen. Einzelnes Photon Quellen basierend auf QDs haben zu hohe Photon Ununterscheidbarkeit resonant angeregt werden, und gleichzeitige Sammlung der Photonen wird notwendig sein, machen Gebrauch davon. Wir zeigen, dass eine Methode, um einen einzigen QD resonant begeistern in einem planaren Hohlraum eingebettet, durch die Kopplung des Erregung Strahls in diesen Hohlraum aus dem gespalten Gesicht der Probe während die Fluoreszenz entlang der Probe Oberfläche Normalenrichtung zu sammeln. Indem man sorgfältig die Erregung Strahl in den Wellenleiter Modus des Hohlraums, kann das Anregungslicht paar in den Hohlraum und interagieren mit den QD. Die gestreuten Photonen können an der Fabry-Perot-Modus der Kavität und Flucht in Richtung der Oberfläche normalen koppeln. Diese Methode ermöglicht völlige Freiheit in der Erkennung Polarisierung, aber die Erregung Polarisation wird durch die Ausbreitungsrichtung des Lichtstrahls Erregung eingeschränkt. Die Fluoreszenz von der Benetzungsschicht bietet einen Leitfaden zur Sammlung Weg in Bezug auf die Erregung Strahl ausrichten. Die Orthogonalität der Erregung und Erkennung Modi ermöglicht resonante Anregung von einem einzigen QD mit vernachlässigbar Laser Streuung Hintergrund.

Introduction

Resonante Anregung von ein einzelnes Quantum-Strahler kombiniert mit Fluoreszenz-Detektion wurde eine langfristige experimentelle Herausforderung vor allem wegen der Unfähigkeit, die schwache Fluoreszenz von der starken Erregung Streuung spektral zu unterscheiden. Diese Schwierigkeit jedoch erfolgreich überwunden in den letzten zehn Jahren durch zwei verschiedene Ansätze: dunkel-Feld konfokale Erregung basierend auf Polarisation Diskriminierung1,2,3,4 ,5, und orthogonal Erregung-Erkennung anhand der räumlichen Modus Diskriminierung6,7,8,9,10,11, 12,13,14. Beide Ansätze zeigen eine starke Fähigkeit, Laser-Streuung deutlich zu unterdrücken und somit sind weit verbreitet in verschiedenen Experimenten, z. B. Beobachtung von Spin-Photon Verschränkung5,15, 16, Demonstration von gekleidet Staaten2,7,12,17,18,19,20,21 , 22 , 23 , 24 , 25 , 26und kohärente Manipulation der geschlossenen Drehungen3,27,28,29,30. Keiner dieser Ansätze kann universell auf jede Situation angewendet werden; Jeder ist auf bestimmten Bedingungen beschränkt. Die dunkel-Field-Technik nutzt die Freiheitsgrade der Polarisation von Photonen, die Erregung Laser Streuung zu unterdrücken. Dieses Verfahren hat mehrere Vorteile. Zum Beispiel gibt es keine Notwendigkeit, eine wohldefinierte Waveguide-Modus, der nur konfokale Umsetzung ermöglicht. Die konfokale Umsetzung ermöglicht eine Zirkular polarisierte Erregung und möglicherweise Fokussierung des Strahls Erregung am Quantum Emitter, wodurch höhere Intensität der Erregung. Jedoch diese Polarisation-selektiven Methode schränkt die Erkennung Polarisation orthogonal zur Anregung Polarisierung zu und verhindert somit eine vollständige Charakterisierung der die Polarisationseigenschaften der Fluoreszenz. Im Vergleich dazu bewahrt räumliche Modus Diskriminierung die völlige Freiheit der Erkennung Polarisation durch den Einsatz der Orthogonalität zwischen den Modi Ausbreitung der Erregung und Erkennung Balken, der Laser Streuung4zu unterdrücken. Die Grenzen dieser Technik sind die Notwendigkeit einer Waveguide-Struktur in der Probe ein Anregung Modus orthogonal zu den Erkennungsmodus bieten und die Einschränkung der Erregung Polarisation senkrecht zur Ausbreitungsrichtung des Lichtstrahls .

Hier zeigen wir ein Protokoll für den Bau einer free-Space-based orthogonal Erregung-Erkennung-Setup für Resonanz-Fluoreszenz-Experimente. Im Vergleich zu der bahnbrechenden Arbeit über räumliche Modus Diskriminierung wo eine optische Faser verwendet wurde, um Licht in die Kavität6paar, dieses Protokoll bietet eine Lösung im freien Raum, und erfordert keine kinetische Komponenten, entweder die Probe zu montieren oder die Faser in Kryostaten. Feinsteuerung der Richtungen der Erregung Strahl und der Erkennung Pfad sind durch Optik außerhalb des Kryostaten manipuliert, während Singulett asphärische Linsen fungieren als Ziele innerhalb des Kryostaten und kalten Umgebung konzentrieren. Wir bieten repräsentative Bilder der wichtigsten Ausrichtung Schritte im Prozess der Verwirklichung resonante Anregung und Detektion der Fluoreszenz von einem einzigen Quantenpunkt.

Das Beispiel verwendet für diese Demonstration wird von Molekularstrahl-Epitaxie (MBE) angebaut. Die InGaAs-Quantenpunkte (QDs) sind eingebettet in ein GaAs-Abstandhalter, die durch zwei verteilter Bragg Reflektoren (DBRs) begrenzt ist, wie in der Zoom-Ansicht des Beispiels in Abbildung 1dargestellt. Der GaAs-Abstandhalter zwischen den DBRs fungiert als ein Hohlleiter, wo der Erregung Strahl durch Totalreflexion beschränkt. Die DBRs fungieren auch als hoher Reflektivität Spiegel für Wavevectors, die fast senkrecht zur Ebene Probe sind. Dies bildet einen Fabry-Perot-Modus, den paar die QDs wenn Fluoreszenz emittiert. Die Fabry-Perot-Modus muss resonant mit der Emission Wellenlänge λ von QDs, wonach den GaAs-Abstandhalter eine Ganzzahl sein Vielfaches von λ/n, wo n der Brechungsindex von GaAs ist. Für diese Demonstration ist die Dicke der GaAs-Abstandhalter ausgewählt 4λ/n, das ist etwa 1 µm, um sich in der Nähe der Beugung begrenzt Spotgröße von den einfallenden Erregung Strahl. Ein schmaler Abstandhalter ergäbe einen niedrigeren Wirkungsgrad der Kupplung des Strahls Erregung in den Wellenleiter Modus.

Die Versuchsanordnung ist in Abbildung 1dargestellt. Um die Kupplung zu Effizienz, eine asphärische Einzelnobjektiv Ziel EObj mit numerischer Apertur NA = 0,5 und 8 mm Brennweite wird gewählt, um die Erregung Strahl auf das gespalten Gesicht der Probe zu konzentrieren. Die Funktion der Keplerschen Fernrohr (bestehend aus Objektiv paar E1 und E2) in die Erregung Weg ist zweifach: (1), die Blende von der Erregung Ziel EObj zu füllen, damit die Erregung Strahl für bessere Modus-passend zu den Hohlleiter (in eng fokussiert ist Diese Erkenntnis der kollimierten Strahldurchmesser beträgt 2,5 mm), und (2) zu drei Freiheitsgrade im Mittelpunkt der Erregung Strahl auf das gespalten Gesicht der Probe zu manövrieren. Objektiv E1 wird auf eine XY-translationale Halterung montiert, die die zwei Freiheitsgrade der Erregung Stelle frei in die Ebene der gespalten Probe Fläche verschieben bereitstellt. Objektiv E2 ist montiert auf einem nicht rotierenden Zoom Gehäuse festlegt: die Freiheit, die Tiefe der Dreh-und Angelpunkt in der Probe zu wählen. Diese drei Freiheitsgrade ermöglichen es uns, die resonante Anregung von einem einzigen QD zu optimieren, ohne Bewegung der Probe selbst.

In den Fluoreszenz-Sammlung-Pfad wird eine ähnliche Konfiguration der Linse (LObj, L1 und L2) zur Detektion der Fluoreszenz aus verschiedenen Teilen der Probe zu ermöglichen. Das Licht von der Probe wird durch eine zwei Rohr Linsen auf entweder eine IR-Kamera (LCam) oder die Einlauföffnung des Spektrometers (LSpec) fokussiert. Bewegung des L1 entlang der z-Achse stellt den Fokus des Bildes, und seitliche Übersetzung von L2 bewirkt, dass das Bild in der Ebene der Probe zu scannen. Ihre Vergrößerung Einheit ist sind die Brennweiten von L1 und L2 gleich. Dies geschieht, um die Reichweite zu maximieren L2 kann übersetzt werden, bevor Vignettierung auftritt.

Um die Ausrichtung und Lage von einem QD zu erleichtern, ist eine selbst gebaute Illuminator basierend auf Kohler Beleuchtung in das Setup integriert, wie in Abbildung 1dargestellt. Kohler Beleuchtung dient, gleichmäßige Ausleuchtung der Probe und sorgen dafür, dass ein iMagier der Lichtquelle Beleuchtung ist nicht sichtbar im Beispielbild. Die Objektiv-Konfigurationen der Beleuchtung und der Sammlung-Pfad sind sorgfältig entworfen, die konjugierte Bildebenen der Probe und der Lichtquelle zu trennen. Jedes Objektiv in der Sammlung-Pfad wird durch die Summe ihrer Brennweiten von seinen Nachbarn getrennt. Dies sorgt dafür, dass überall, wo das Beispielbild im Fokus – wie z. B. auf den Sensor der Kamera – das Bild der Lichtquelle völlig unscharf gestellt ist. Ähnlich, wo das Bild der Lichtquelle im Fokus – ist wie bei der zurück Brennebene des Ziels – das Beispielbild komplett defokussierten. Die Lichtquelle ist ein kommerzieller Licht emittierende Diode (LED) emittieren bei 940 nm. Die Aperturblende ermöglicht die Einstellung von der Beleuchtungsstärke und der Leuchtfeldblende bestimmt das Sichtfeld zu beleuchtenden. Die Schlüssel für gleichmäßige Ausleuchtung zu realisieren sind, legen Sie den Abstand zwischen Objektiv-K4 und L2, um die Summe der Brennweiten der beiden Linsen werden, und um sicherzustellen, dass die Öffnung der LObj ist nicht überfüllt, durch die Beleuchtung. In diesem Protokoll wird die Beleuchtung auch zur Optimierung der Abstand zwischen LObj und der Probe.

Das Ziel LObj und entweder Schlauch-Objektiv bietet eine Vergrößerung von 20 X auf der Kamera oder das Spektrometer. Die Objektiv-paar L3 und L4 zwischen LObj und LSpec bildet ein weiteres Keplerschen Teleskop, das bietet eine extra 4 X Vergrößerung auf das Bild auf – Coupled Ladegerät (CCD) des Spektrometers. Die Zugabe von Linsen L3 und L4 Ergebnisse in eine Gesamtvergrößerung von 80 X, die notwendig ist, räumlich Fluoreszenz von nahe gelegenen QDs. L3 und L4 zu unterscheiden montiert sind auf spiegeln Halterungen zur Erleichterung der Umstellung von der Vergrößerung, weil 20 X Vergrößerung bietet ein größeres Sichtfeld auf die Probe.

Um das Sichtfeld des Sammlung-Pfades mit dem Pfad des Balkens Erregung durch den Wellenleiter überschneiden, ist die Emission aus dem Kontinuum der Benetzung Schicht Quantenpunkt hilfreich. Man kann die Emissionswellenlänge von der Benetzungsschicht bestimmen, indem Sie messen das Emissionsspektrum der Probe unter über dem Bandabstand Erregung. Für unser Beispiel Benetzung Schicht Emission tritt bei etwa 880 nm bei 4,2 K. Durch die Kopplung eines cw -Laser-Strahls bei 880 nm in den Hohlleiter der Probe, kann man beobachten, eine Streifen-Muster gebildet durch die PL Benetzungsschicht, die im zugehörigen Video zu sehen ist. Das Streak zeigt den Ausbreitungsweg das Anregungslicht, das in den Hohlleiter gekoppelt wurde. Das Vorhandensein dieser Streifen, kombiniert mit der Fähigkeit, die Oberfläche der Probe Bild ist Ausrichtung unkompliziert.

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Protocol

Achtung: Bitte beachten Sie die möglichen Gefahren der Laser Streuung während der Ausrichtung. Tragen Sie richtige Schutzbrille zum Schutz. Zur Erleichterung den Alignment-Prozess ist ein Infrarot-Viewer (IR-Viewer) erforderlich. Eine IR-empfindlichen fluoreszierende Karte ist auch hilfreich aber nicht notwendig.

1. Probenvorbereitung

  1. Verwendung eines Diamanten Schreiber, einen winzigen Kratzer am Rande der Oberfläche der Probe an der gewünschten Stelle der Cleave zu machen. Verwenden Sie zwei Paare von Wohnung endete Pinzette die Probe auf beiden Seiten des Kratzers halten. Anwenden einer nach außen drehen Drehmoment mit der Pinzette und die Probe wird Spalten.
    Hinweis: Ein langer Kratzer ist nicht notwendig, zu fördern, Spalten, und es wird wahrscheinlich durch die Hohlleiter-Schicht Unmögliches Lichteinkopplung geschnitten. Gespalten Gesicht ist empfindlich genug, dass jede Note auf seiner Oberfläche die Wellenleiter Gesicht beschädigen könnten.
  2. Legen die gespalten Musterstück auf eine Kupfer Probenteller mit thermisch leitfähige Silberfarbe oder Silber Epoxy.
    Hinweis: Das gespalten Gesicht sollte bündig mit der Kante der Montageplatte, so dass der Erregung Laser Probe Gesicht ohne Einmischung getroffen wird.
  3. Die Kupferplatte in Kryostaten montieren, so dass das gespalten Gesicht und der Probenoberfläche durch den Kryostaten Windows optisch zugänglich sind.

2. Ausrichtung der resonanten Erregung Weg

Hinweis: um die Effizienz der Kupplung in den Hohlleiter zu maximieren, hat das Profil des einfallenden Erregung Strahls zugeordnet werden, die von einem eingebildeten rückwärts propagieren Strahl zu beenden die Wellenleiter.

  1. Grobe Ausrichtung der Erregung Laserstrahl zur Fläche der Probe gespalten.
    1. Verwenden, die Anzahl der Freiheitsgrade des LWL-Koppler FC0 und mirror M0 um direkte Erregung Strahl auf das gespalten Gesicht der Probe, bevor die Erregung Linsen eingesetzt werden.
    2. Level dem Erregung Strahl horizontal sowohl in Bezug auf die Ebene der Probe als auch im Hinblick auf die optischen Tisch.
  2. Installation von Erregung Ziel E Obj
    1. setzen die asphärische Linse E Obj in einem translationalen montiert mit drei translatorische Freiheitsgrade. Zentrum E Obj auf den Laser und legen Sie die Höhe des E Obj dasselbe als das Zentrum der Probe sein.
    2. Richten Sie ein weißes Papier Bildschirm hinter der Probe auf die Erregung Weg. Einen IR-Viewer verwenden, um einen hellen Fleck auf dem Papier durch das Laserlicht die Probe vorbei beobachten.
    3. Schieben E Obj in Richtung der Probe langsam, bis eine klare Silhouette Bild der Probe auf dem Papier zu sehen. Passen Sie die Höhe und seitliche Position E Obj zentrieren Sie die Silhouette in der Mitte der helle Fleck.
    4. Halten E Obj in Richtung der Probe langsam gleiten, und die Silhouette-Bild auf dem Bildschirm erlebt eine Vergrößerung. Unterdessen stellen Sie die seitliche Stellung des E Obj (links/rechts), die horizontale Verschiebung des Bildes Silhouette zu kompensieren.
      Hinweis: Während der langsamen Bewegung von E Obj zum Beispiel startet Beugung Fransen an einem gewissen Punkt angezeigt werden. Dies stellt einen neuen Verweis der fokussierten Spot der Oberflächenschicht der Probe zu stellen.
    5. Halten E Obj in Richtung der Probe langsam gleiten. An jedem Standort von E Obj Verschiebung E Obj links/rechts erhöhen die Fransen Abstand bis gibt es nur eine Franse zu suchen Fransen auf dem Bildschirm sichtbar.
      Hinweis: Es werden zwei Gruppen von Fransen, eine links und eine rechts von der Probenoberfläche.
    6. Suchen Sie schieben E Obj Eobj an einer Stelle, die die Anzahl der Fransen sichtbar minimiert.
  3. Ausrichtung des Teleskops Objektive E1 und E2
    1. Linsen E1 und E2 in der Erregung Pfad zentriert auf den Laserstrahl einfügen. Stellung E2 ist durch die Summe ihrer Brennweiten von E Obj getrennt. Legen Sie die Trennung zwischen E1 und E2 die Summe ihrer Brennweiten, z. B., f 1 + f 2 = 150 mm.
    2. beachten Sie die Silhouette und Beugung Muster auf dem Papier mit einem IR-Viewer. Passen Sie die Höhe des E1 zentrieren Sie die Silhouette in der Mitte der hellen Beleuchtung Laserspot.
    3. E2 schieben in Richtung oder Weg von E1 während der Einstellung der seitlichen Stellung des E1. Sichere E1 und E2 an Positionen, dass beide Gruppen fringe entweder verschwinden oder zeigen eine Mindestanzahl von Fransen in den Blick.
    4. legen Sie einen vertikal ausgerichteten Polarisator POL vor E1 und zentrieren Sie ihn auf die Erregung Strahl.
      Hinweis: einige Polarisatoren haben eine leichte Keilwinkel, in dem Fall die Erregung Strahl eine Winkelabweichung erleben werden. E1 und E2 verwenden, um diese Abweichung zu kompensieren.

3. Achse der Photolumineszenz Sammlung Weg

Hinweis: die Leistung von dem abbildenden System gebaut in der Sammlung Pfad richtet sich vor allem durch die Präzision der Positionierung der L Obj wegen seiner kurzen Brennweite ( f Obj = 10 mm, NA = 0,55). Zwei allgemeine Schritte in der Ausrichtung der L Obj: grobe Ausrichtung mithilfe eines HeNe-Lasers und gut mit der Beleuchtung und die Masse Exziton Emission von GaAs Optimierungen. Diese Ausrichtung Schritte sind mit der Probe bei Raumtemperatur durchgeführt.

  1. Ausrichtung des oben genannten Bandlücke (HeNe) Erregung Weg und der Installation der Kamera:
    1. paar eine oben genannte Bandlücke Laserstrahl (HeNe) in einer Singlemode-Faser.
    2. Direkte Ausgabe-Strahl aus der Faser-Kollimator FC1 auf die Probe über einen Spiegel M3.
    3. Tilt FC1 horizontal zu zentrieren Sie den Laser Spot auf der Probe ca. 1 mm gespalten Schneide. Kippen Sie M3 horizontal, um die hinteren Reflexion des Laserstrahls zu knapp oberhalb oder unterhalb der einfallende Strahl zu verlagern. Wiederholen Sie diesen Vorgang mehrmals, bis beide Kriterien erfüllen.
    4. Tilt FC1 und M3 senkrecht zur Ebene des HeNe-Strahls im Hinblick auf die optischen Tisch und halten Sie es unter der Regie an der Probe.
    5. Verwenden Sie den IR-Viewer, um der resonanten Laser und HeNe-Laser-Flecken auf die Probe zu finden. Überprüfen Sie, dass das Zentrum der HeNe-Laser-Spot auf der gleichen Höhe wie der resonanten Laserspot. Wenn nicht, verwenden Sie entsprechend die Strahl Höhen unter Beibehaltung des HeNe-Strahls mit dem Tisch FC1 und M3.
    6. Die nicht polarisieren Beam Splitter Cube (90: 10), NFB, in der HeNe-Pfad einfügen Zentrieren Sie den Würfel in der einfallende Strahl HeNe.
    7. Suchen Sie zwei Balken am Beam Splitter Ausgang die Sammlung Weg, aus Reflexion aus der Probe und von internen Reflexion innerhalb des Cubes.
    8. Drehen Sie den Würfel um einen kleinen Winkel (~ 5 Grad), so dass die beiden Balken an der Ausfahrt leicht getrennt werden können. Das Licht von der Oberfläche der Probe reflektiert kann als eine grobe Anleitung verwendet werden, um die Kamera auszurichten.
      Hinweis: Die Richtung des intern reflektierten Strahls ändert nicht, wenn der Würfel um die Hochachse gedreht wird.
    9. Ebene der Cube in Bezug auf die Registerkarte "optische"Le durch die Sicherstellung des HeNe-Balkens entspricht der internen Reflexion im Inneren des Würfels ist auf der gleichen Höhe wie der eingehenden Strahl.
    10. Put ein IR-empfindlichen Kamera auf dem Weg von der Rückseite reflektiert HeNe Strahl. Eine Röhre Linse L Cam mit einer Brennweite von 200 mm zu verwenden, um das Beispiel-Bild auf der Kamera konzentrieren.
      Hinweis: Eine selbst gebaute Rohrsystem wird verwendet, um die Linse L Cam, Haus wie in Abbildung 1 gezeigt, die verhindert, dass streunende Raum Licht von der Kamera erkannt wird.
    11. Richten Sie eine 800 nm lang-Pass-Filter, F1, vor L Cam zum Herausfiltern der HeNe Licht, wodurch die Beobachtung des PL aus der Probe mit der Kamera.
  2. Installation und Optimierung der Position der Linse L Obj
    1. setzen die asphärische Linse L Obj in einem translationalen montiert mit drei translatorische Freiheitsgrade. Zentrieren Sie L Obj auf der HeNe-Laser und legen Sie die Trennung von der Probe werden die Brennweite, f Obj = 10 mm.
    2. Set Objektiv zu koppeln, L1 und L2 (f 1 = f 2 = 50 mm) mithilfe einer XY-translationalen Mount wo einseitig fixiert und die andere Seite ist beweglich in der seitlichen Ebene gesteuert von Mikrometern.
      Hinweis: Linse L2 geht in die bewegliche Seite der Halterung. L1 ist durch ein Objektiv-Tubus gehalten und an der festen Seite des Berges. Das Rohrsystem bietet die Freiheit, um die Entfernung zwischen den beiden Linsen durch Einschrauben in/out der Objektiv-Tubus L1 entlang der optischen Achse halten.
    3. Legen Sie den Abstand zwischen den beiden Linsen zu 100 mm. Set L2 in der Mitte des Berges durch die Anpassung der Mikrometer.
    4. L1 und L2-Objektiv-Kombination in der HeNe Weg zwischen NFB und Kryostaten einfügen. Legen Sie den Abstand zwischen L1 und L Obj f Obj + f 1. L1 und L2 über den Vorfall HeNe Licht zu zentrieren.
    5. Legen Sie Beleuchter und Häutchen in der Sammlung-Pfad, wie in Abbildung 1 dargestellt. Legen Sie den Abstand zwischen Objektiv-K4 und L2, um die Summe ihrer Brennweiten werden.
    6. Center-Beleuchtung Trägerende L2 durch Einstellung des Winkels der Illuminator.
    7. Stellen Sie den Winkel der das Häutchen in Mitte die Rückseite reflektiert Beleuchtung Licht sichtbar in das Kamerabild auf die PL vor Ort verursacht durch HeNe Anregung.
      Hinweis: Zum Zwecke der Angleichung, schließe eine Leuchtfeldblende um die Mitte des beleuchteten Bereichs zu finden.
    8. Nur die Beleuchtung mit Licht, finden Sie ein DGM defekt oder Staub auf die Probe, in die Kamera schaut. Andere Teile der Probe zu suchen, je nach Bedarf durch L2 seitlich bewegen.
    9. Leicht tippen L Obj in/out entlang der optischen Achse auf die Kante des Mangels oder Staub schärfsten machen.
    10. Shift L2 zurück zu der Mitte des Berges.
    11. Ansicht der HeNe-angeregten PL vor Ort an der Kamera, und L Obj horizontal bewegen, so dass der PL-Spot 1-2 mm vom Rand der Probe gespalten ist.
      Hinweis: Für eine Entfernung von weniger als 1 würde mm, die Laser-Streuung vom Rand der Probe gespalten durch Ziel L Obj erhoben. Während für eine Strecke zu weit aus dem gespalten Gesicht, erleben die Erregung Strahl Dämpfung vor Erreichen der QD, das reduziert die maximale Erregerleistung verfügbar.
    12. Shift L2 horizontal bis zum gespalten Rand der Probe wird auf die Kamera unter Beleuchtung gezeigt.
    13. Langsam Verschiebung L Obj vertikal zu suchen eine helle Laserpunkt am Rande gespalten der Probe, verursacht durch die Streuung des Strahls an der gespalten Fläche der Probe resonante Anregung.
    14. Ebene der PL-Spot durch HeNe Erregung zu den hellen Laserpunkt am Rande gespalten der Probe verursacht.
  3. Neuausrichtung des HeNe Erregung Weg in Bezug auf den neuen Speicherort des L Obj .
    Hinweis: Um scanbare Bereich maximieren und minimieren, Vignettierung, ist es notwendig, die Erregung-Optik und die Erregung Strahl in Bezug auf die Lage des L Obj neu zentrieren.
    1. Entfernen L1 und L2. Center, Erregung Trägerende L Obj und gleichzeitig den Strahl in die Oberfläche Normalenrichtung der Stichprobe.
    2. Center L2 auf dem Berg. L1 und L2 auf dem Vorfall Erregung Balken zu zentrieren. Legen Sie den Abstand zwischen L1 und L Obj die Summe der beiden Brennweiten, d. h., f 1 + f Obj.
    3. Reposition L Cam Strahlen so, dass es auf reflektierte HeNe zentriert ist. Positionieren Sie die Kamera so, dass die HeNe aufgeregt PL (verwenden Sie einen langen-Pass-Filter) sich auf das Bild konzentriert.
    4. Stellen Sie den Winkel der Beleuchtung und das Häutchen um die Beleuchtung Licht auf L2 und der PL vor Ort verursacht durch HeNe Anregung zu zentrieren.
  4. Ausrichtung der Spiegel M1 und M2.
    Hinweis: Ein Laser rückwärts durch das Spektrometer geleitet wird Ausrichtung erleichtern.
    1. Monitor der HeNe-angeregten PL aus der Probe in die Kamera. Zentrieren eine Iris (Iris A) auf die PL zwischen dem Häutchen und M1.
    2. Center Objektiv L Spec auf dem umgekehrten Balken und legen Sie sie eine Brennweite f Spec entfernt die Einlauföffnung des Spektrometers.
    3. Senden die umgekehrten Strahl aus dem Spektrometer zur Probe durch die Reflexion aus zwei Spiegeln, M1 und M2.
    4. Richten Sie ein weiteres Iris (Iris B) zwischen M2 und L Spec und Center es auf dem umgekehrten Balken.
    5. Steuern M2 zur Mitte der Rückseite beamen auf Iris A. Steer M1 zentrieren Sie den PL auf Iris B. Repeat dieser Prozess mehrmals bis beide Kriterien erfüllt sind.
    6. Zu finden die Mitte die Einlauföffnung (30 μm Breite) des Spektrometers auf dem CCD durch die Null-Bestellung Beugung des Lichts Zimmer überwachen.
    7. Öffnen die Einlauföffnung des Spektrometers. Durch die Verwendung einer 800 nm langen Pass Filter, PL aus der Probe unter HeNe Anregung auf dem CCD beobachtet werden.
    8. Steuern M1 bis Mitte diesen Ort am Eingang Schlitz des Spektrometers und auf der mittleren Höhe des CCD, und lenken M2 um die umgekehrte Strahl auf Iris A. Repeat dieser Prozess mehrmals bis beide Kriterien getroffen habe sind zu zentrieren
    9. Ausrichtung des Objektivs zu koppeln, L3 und L4: Position L3 im PL Sammlung Pfad an einem Standort, die f 2 + f 3 von Linse L2 entfernt. Ort L4 in der Sammlung Weg von L3 durch die Summe ihrer Brennweiten, f 3 + f 4 getrennt. Passen Sie die seitliche Stellung des L4, Zentrum der PL vor Ort auf dem CCD.

4. Überlappung der PL Sammlung Weg in Bezug auf die resonante Anregung Weg

  1. Cool auf die Probe zu 4,2 K. Mit der Erregung über Band verwenden das Spektrometer um zu lokalisieren die Emissionswellenlänge von der Benetzungsschicht (in der Regel rund 880 nm).
  2. Soll eine 800 nm lang-Pass-Filter F1 vor L Cam um HeNe Licht zu blockieren. Mit Hilfe der das erhellende Licht, verlagern L2 horizontal um den gespalten Rand der Probe auf die Kamera zu lokalisieren.
  3. Setzen die Seite Erregung Wellenlänge in Resonanz mit der Benetzungsschicht werden. Suchen Sie eine helle Streuung Stelle am Rand der Probe auf der Kamera gespalten.
  4. Beobachten ein " Streifen Muster " der Photolumineszenz auf der Kamera durch die seitliche Position der E1. Maximieren Sie die Intensität des Streifens durch E1 seitlich verschieben.
    Hinweis: Die " Streifen " ist die Benetzung Schicht Emission, was bedeutet, dass die Erregung Strahl in den Hohlleiter der Probe gekoppelt ist.
  5. Anpassen E1 vertikal zu bewegen das Streak zu Überschneidungen mit der PL-Spot durch die HeNe Erregung verursacht.
  6. Erfassen die Intensität der Benetzungsschicht PL. anpassen E2 in eine Richtung, dann wieder optimieren die Position des E1; wieder aufnehmen die Intensität der PL und im Vergleich zu den früheren Wert.
  7. Wird die Intensität erhöht hat, wiederholen Sie die Einstellung der E2 in die gleiche Richtung. Wenn die Intensität verringert hat, dann kehren Sie die Anpassung der E2. Wiederholen Sie diesen Vorgang, um die optimalen Positionen für E1 und E2 suchen.

5. Resonante Anregung von einem einzigen Quantenpunkt

< p Class = "Jove_content"> Hinweis: Es gibt zwei mögliche Ansätze, resonante Anregung von einem einzigen QD zu realisieren: (1) stellen die Anregungsfrequenz des Lasers entspricht eine bestimmte QD Resonanz; oder (2) die Laser-Frequenz über die Resonanz-Energien des Ensembles QD scannen, bis Resonanz-Fluoreszenz aus einem einzigen QD beobachtet wird.

  1. Methode (1) - gezielte Anregung:
    1. stellen das Spektrometer zu überwachen, die Beugung erster Ordnung in der Mitte der Emissionswellenlänge des QD Ensembles unter über dem Bandabstand Erregung. Öffnen Sie die Einlauföffnung des Spektrometers.
    2. Stellen Sie die Kraft der über-Band Anregung bis ein leuchtender Hintergrund durch Anregung des Kontinuums Ende der Benetzung Layerstatus wirkt. In der Nähe des Eingangs Schlitz bis 30 μm.
    3. Shift L2 seitlich, eine geeignete QD - zum Beispiel die hellste in der Ansicht zu finden. Aufzeichnen die Wellenlänge von QD λ QD das Spektrometer gemessen.
    4. Tune die Wellenlänge des Lasers resonante Anregung zu den gleichen Wert wie λ QD.
      Hinweis: Oft kann das Spektrometer das schwache Signal der Streuung des Lasers resonante Anregung an die Optik abholen. Wenn nicht, eine Abspaltung von der Erregung Strahl direkt in das Spektrometer.
    5. Maximieren die QD ' s PL Intensität an auf dem CCD durch Feineinstellung der Frequenz des Lasers Erregung.
      Hinweis: Für einige QDs braucht eine kleine Lichtmenge HeNe QD resonant aufgeregt 10 , 31 , 32 zu ermöglichen. Die erforderliche Leistung der HeNe-Laser ist in der Regel so niedrig - ein paar hundert Nanowatt -, die keine Fluoreszenz ausschließlich durch diese HeNe Strahl verursacht durch CCD nachgewiesen werden kann.
    6. Maximieren die PL-Intensität von der QD durch Anpassung der Höhe und die seitliche Position der Linse E1 und die axiale Position des Objektivs E2. Gemeinsam optimieren die Positionen der Linsen E1 und E2, die Intensität der Fluoreszenz Resonanz aus der QD zu maximieren.
  2. Methode (2) - spektrale suchen:
    1. stellen das Spektrometer, die Beugung erster Ordnung in der Mitte der Emissionswellenlänge des QD-Ensembles zu überwachen. Öffnen Sie die Einlauföffnung des Spektrometers.
    2. Tune die Frequenz des Lasers Erregung über den Energiebereich die QD-Ensemble. Resonant aufgeregt QD erscheint als Punkt umgeben von paar luftige Ringe auf dem CCD. Wählen Sie eine QD, die hell ist.
    3. PL Intensität durch Feinabstimmung der Wellenlänge des Lasers Erregung maximieren.
    4. Maximieren die PL-Intensität des Punktes durch die Höhenverstellung und die seitliche position des E1and die axiale Position des Objektivs E2. Gemeinsam optimieren die Positionen der Linsen E1 und E2, die Intensität der Fluoreszenz Resonanz aus der QD zu maximieren.

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Representative Results

Abbildung 1 zeigt eine bestimmte Realisierung der notwendigen Ausrüstung, resonante Anregung von einem einzigen Quantenpunkt zu erreichen. Andere Ausführungen sind möglich, aber die wichtigen Komponenten sind: eine Erregung Weg zum paar zu den Hohlleiter; eine Sammlung Pfad zur Fluoreszenz Detektoren Führung; ein konfokale Erregung Weg entlang des Pfads Kollektion begeistern; und eine Beleuchtung Weg zur Bildgebung der Probenoberfläche zu ermöglichen.

Zwei repräsentative RPLE Spektren sind in Abbildung 2dargestellt. Sie werden von einem neutralen QD [Abbildung 2(a) und (b)] und eine geladene QD [Abb. 2(c) und (d)] gesammelt. Der genauen Ladezustand des geladenen QD kann durch die Untersuchung des Spektrums bestimmt werden. Um das beste Signal-Rausch-Verhältnis zu erreichen, muss Laser Streuung auf ein Minimum gehalten werden. Die am weitesten rechts stehende Bilder in Abbildung 2(a) und (c) die Streuung Hintergrund anzeigen, wenn die Erregung Laser von Resonanz weit verstimmt ist. Die Laser-Streuung ist viel schwächer als die QD-Fluoreszenz, sondern um das typische Muster der Streuung zu veranschaulichen, die Bilder wurden erweitert um 284 und 23 Mal bzw.. Wenn diese Bilder in der Ausrichtung gefunden werden, impliziert dies, dass eine starke Laser Streuung vorhanden ist. Mehrere Ursachen können zu diesem Ergebnis, wie Schiefstellung der Kupplung in den Hohlleiter führen, Kratzer auf dem gespalten Gesicht des Wellenleiters, ein Sichtfeld zu nah an den gespalten Rand der Probe, etc.. Ausführliche Diskussionen über jedem Punkt stehen in der Diskussion Teil dieses Protokolls zur Verfügung.

Das Bild von einem resonant aufgeregt QD in planare Mikrokavität haben in der Regel zentrale Scheibe mit Ringen um es wie in Abbildung 3dargestellt. Dieses Muster ergibt sich aus der Kupplung von der QD auf die Ebene Welle Eigenmoden des Hohlraums, deren Ausbreitung Richtungen Wellenlänge abhängigen33sind. So entsteht Fluoreszenz einer einzelnen Wellenlänge aus dem Hohlraum in einem hohlen Kegel, dessen Öffnungswinkel von der Wellenlänge der Emission bestimmt ist. Wenn dieses Licht durch das Ziel kollimiert und durch die Röhre Linse fokussiert, hat das Bild gebildet die ringförmige Struktur in Abbildung 2 und Abbildung 3ersichtlich. Die Radien der Ringe und Scheibe richtet sich nach dem Öffnungswinkel und somit die Emissionswellenlänge. Je kleiner die Emissionswellenlänge, je größer der Öffnungswinkel und je kleiner die Radien. Die kleinste mögliche Öffnungswinkel ist Null, was bedeutet, dass es eine langwellige Cutoff für Emissionen, die den Hohlraum entweichen kann. Die größte mögliche Öffnungswinkel richtet sich nach der NA der Objektivlinse, was bedeutet, dass es eine kurze Wellenlänge Cutoff für Emissionen, die durch das optische System erfasst werden können. Ein Ziel mit einer größeren NA- oder das Hinzufügen einer soliden eintauchen-Linse - möchte diese low-End der Sammlung Band zu kürzere Wellenlängen ausdehnen. Auf der anderen Seite kann die langwelligen Ende der Sammlung Band außer durch Veränderung der Probe-Struktur geändert werden. Abbildung 3 zeigt Bilder der Fluoreszenz von QDs mit verschiedenen Emission Wellenlängen reichen von der minimalen bis zu den cutoff Wellenlänge.

Figure 1
Abbildung 1. Schematische Darstellung des Experiments.
Resonante Anregung von einem einzigen QD wird realisiert durch die Kopplung von eines schmalen Linienbreite (1 MHz) cw -Laser-Strahls in den Hohlleiter der Probe, wie von der orange Pfad dargestellt. Die Photolumineszenz der Probe wird von der Fabry-Perot-Modus, den roten Weg gesammelt. Ein Helium-Neon (HeNe) Laser bietet die oben genannten Bandabstand Erregung konfokal, dem grünen Pfad folgt. Eine selbst gebaute Beleuchtung bietet gleichmäßige Ausleuchtung der Probenoberfläche mit 940 nm Licht, wie von den gelben Pfad dargestellt. Beachten Sie, dass der Schaltplan nicht maßstabsgetreu. FC: Faserkoppler; AD: Aperturblende; FD: Leuchtfeldblende; POL: Polarisator; F: lang-Pass-Filter; NFB: polarisierende Beam Splitter Cube; DBR: verteilter Bragg-Reflektor; CCD: Ladegerät – gekoppelt; LED: Light Emitting Diode. Bitte klicken Sie hier für eine größere Version dieser Figur.

Figure 2
Abbildung 2. Resonanz-Fluoreszenz von einem einzigen Quantenpunkt.
(a) Bilder der Fluoreszenz von einem neutralen Quantenpunkt an verschiedenen Verstimmungen, angegeben in lineare Frequenz auf der Oberseite jedes Bild. 927.8597 entspricht null Verstimmung nm. (b) RPLE Spektrum von der gleichen neutralen QD, durch die Integration der PL-Intensität in einem kreisförmigen Bereich mit einem Durchmesser von 8 Pixel in der Mitte. (c) Bilder der Fluoreszenz von einem geladenen QD an verschiedenen Verstimmungen in lineare Frequenz am unteren Rand jedes Bild angegeben. 927.653 entspricht null Verstimmung nm. (d) RPLE Spektrum der gleichen Rechnung QD, durch die Integration der PL-Intensität in einer Kreisfläche mit einem Durchmesser von 12 Pixel um den Mittelpunkt. (e) zweiter Ordnung Korrelation Messung von neutralen QD (a) unter resonante Anregung auf dem niedrig-Energie-Gipfel. Die am weitesten rechts Rahmen (a) und (C) sind die Bilder weit verstimmt Erregung mit der Intensität mit 284 und 23, bzw. multipliziert niedrige Laser Streuung Hintergrund zeigen. Anmerkung, die die Farbe skaliert für (a) und (c) sind verschieden, aber gemeinsame unter den einzelnen Nebenhandlungen. Die normalisierte RPLE Intensität in (b) und (d) wird dargestellt durch orangefarbene Punkte, während blaue Quadrate zeigen die Daten entsprechend der Abbildungen (a) und (b), beziehungsweise. Bitte klicken Sie hier für eine größere Version dieser Figur.

Figure 3
Abbildung 3. Resonanz-Fluoreszenz von acht verschiedenen Punkten bei unterschiedlichen Wellenlängen in den Hohlraum-Modus.
Die Resonanz-Wellenlänge wird auf der Oberseite jedes Bild angezeigt. Bitte klicken Sie hier für eine größere Version dieser Figur.

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Discussion

Die entscheidenden Schritte in das Protokoll sind: Modus-matching und Ausrichtung des Strahls Erregung in den Wellenleiter Modus; und die korrekte Ausrichtung und Fokussierung der Sammlung Optik. Die schwierigsten Teile dieser Schritte sind die anfängliche Ausrichtung; Optimierung der Kupplung eine bereits ausgerichteten Einrichtung ist relativ einfach. Überlappende Bereich Sammlung und Erregung ist ein Schritt, der ist einfach mit der Fähigkeit zum Bild der Probe auf der Kamera, aber ist sehr schwierig, ohne diese Funktion. Um hohe Bildqualität zu haben, ist die richtige Kohler Beleuchtung entscheidend. Das Thema der Kohler Beleuchtung ist nicht in den Anwendungsbereich dieses Protokolls aber ist ein bekanntes Konzept in der Mikroskopie und wird in der veröffentlichten Literatur34,35umfassend diskutiert.

Die Objektiv-Brennweiten zur Kenntnis genommen, hier sind typisch, aber nicht erforderlich. Verschiedene Kryostaten und andere Faktoren können zusätzliche oder andere Anforderungen an die Optik Anordnung verhängen. In einem solchen Fall richtige Entscheidungen objektiv Brennweiten während des Entwurfs ist der Schlüssel zu den Anforderungen der Modus-matching in der Erregung Weg und Kohler Illumination in der Sammlung-Pfad. Kohler-Beleuchtung werden zufrieden sein, wenn objektive durch die Summe ihrer Brennweiten getrennt sind. Richtigen Modus passend in den Hohlleiter erfordert so hoch ein NA wie möglich, was bedeutet, dass der Strahl die Blende EObjausfüllen muss. Das Ziel befindet sich in einem hausgemachten Schwalbenschwanz Schiene XYZ montiert, die nur bei Zimmertemperatur beweglich ist, weil es in den Code-Raum des Kryostaten befindet. Diese schließen Probenposition ermöglicht den Einsatz einer großen NA Linse bei gleichzeitiger Minimierung der thermischen Variation in die Linsenfassungen, die mechanische Festigkeit erhöht. Die Ziele sind in diesem Fall Singulett asphärische Linsen aus Platzgründen. Wenn mehr Speicherplatz zur Verfügung steht, könnte Multilinsen Verkaufsziele stattdessen verwendet werden, zur Verbesserung der bildgebenden Qualität, NA und Vergrößerung. Der Versuchsaufbau ließe sich damit konfokale resonanten oder in der Nähe von resonante Anregung kann durch das Ersetzen von M3 mit einem dichroitischen Spiegel und Regie eines Anregung Strahls durch die dichroitischen und den Strahlteiler NFB.

Wenn der Laser-Hintergrund zu stark ist, ist schlechte Einkopplung des Strahls Erregung in den Hohlleiter eine mögliche Ursache. Die Kupplung kann durch Rauheit, Kratzer oder Verschmutzungen auf dem gespalten Gesicht durch unsachgemäße Handhabung reduziert werden. Das Gesicht, das auf gekoppelt werden dürfen nicht durch nichts berührt werden. Es ist möglich, aber schwierig zu gespalten Gesicht von Verschmutzungen zu reinigen, aber Rauheit und Kratzer sind dauerhaft. Wenn Oberflächenqualität ein Problem ist, ein anderen Speicherort auf dem gespalten Gesicht kann versucht werden, aber eine frische Cleave kann erforderlich sein. Starke Laser Streuung Hintergrund kann auch durch den entkoppelten Teil Anregungslicht Streuung von Staub auf der Oberfläche der Probe verursacht werden. Eine andere Möglichkeit ist, dass das Sichtfeld ist zu nah an der Rand der Probe und Lichtstreuung vom Rand den Sammlung Pfad eingegeben hat. Schließlich kann es sein, dass die Laserleistung einfach zu hoch ist. In der Regel ist die Erregerleistung Laser im Bereich von 0,5 bis 10 µW gemessen an den Leistungsmesser in Abbildung 1dargestellt. Neben der Verringerung der Streuung der Laser, kann die Streuung durch Hinzufügen eines horizontalen Polarisators in der Sammlung Pfad herausgefiltert werden. Um zu sehen, die QD erfordert Fluoreszenz in diesem Fall jedoch eine QD, dessen Dipolmoment nicht in vertikaler Richtung ausgerichtet ist.

Die Erregung Polarisation beschränkt sich auf nur eine Wahl; in diesem Fall ist es vertikale Polarisation. Dies ist aus drei Gründen. Erstens ist die Ausbreitungsrichtung des Lichtstrahls Erregung gezwungen, innerhalb der Probe-Ebene sein. Zweitens muss die Polarisation, die Ausbreitungsrichtung senkrecht stehen. Drittens die QD Dipolmomente in der Probe-Ebene liegen. Wenn wie im vorliegenden Fall der Erregung Strahl horizontal ausbreitet, ist die einzige Wahl der Polarisation, die die QDs begeistern kann vertikal. Im Gegensatz dazu hat die Erkennung Polarisation keine Einschränkungen auferlegt, weil die Unterdrückung der Laser Streuung vor allem durch Beschränkung des Lasers innerhalb der Wellenleiter Modus11erreicht wird. Eine weitere Einschränkung ist, dass diese Erregung Regelung einen Wellenleiter erfordert, das Licht zu Quantenpunkt, eine Struktur zu führen, die möglicherweise nicht machbar für alle Proben. Vergleichen Sie dies mit der konfokalen Erregung dunkel-Bereich Technik1, die gekreuzte Polarisatoren verwendet, um die Laser-Streuung zu unterdrücken. In diesem Fall die Erregung können beliebige Polarisation, aber die Erkennung Polarisation muss orthogonal sein.

Einzelne Quantenpunkte unter resonante Anregung haben ausgezeichnete Einzelphotonen Quellen mit hoher Helligkeit, schmalen Linienbreite und hohe Ununterscheidbarkeit36nachgewiesen. Dieses Protokoll bietet einen Machbaren Ansatz um diese außergewöhnlichen Eigenschaften des selbst-zusammengebauten QD-Systems für die verschiedensten Anwendungen, wie z. B. Quanteninformation und linearen optischen Quantencomputer zu nutzen. Darüber hinaus Photonen verstrickt mit entweder ein weiteres Photon oder eine Elektronen-Spin erfordert Sammlung ohne Rücksicht auf die Polarisation, die ein Merkmal dieser Methode.

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Disclosures

Die Autoren haben nichts preisgeben.

Acknowledgments

Die Autoren möchten Glenn S. Solomon für die Bereitstellung der Probe anerkennen. Diese Arbeit wurde von der National Science Foundation (DMR-1452840) unterstützt.

Materials

Name Company Catalog Number Comments
Tunable external cavity diode laser Toptica Photonics DL-Pro
Closed-cycle cryostat Montana Instruments Cryostation
Spectrometer, 750 mm focal length Princeton Instruments SpectraPro 2750
Thermoelectrically cooled charge-coupled device Princeton Instruments Pixis 100BR-eXcelon
HeNe laser JDSU 1125P
Infrared sensitive camera Sony NEX-5TL IR blocking filter removed
Power meter and detector Newport 1918-C, 918D-IR-OD3
Adjustable aspheric fiber collimator Thorlabs CFC-8X-A
Air-Spaced Doublet Collimator Thorlabs F810APC-842
Protected Silver Mirrors x 5 Thorlabs PF10-03-P01
Flip mounts x 2 Thorlabs FM90
Aspheric condenser lens, f = 20 mm; K1 Thorlabs ACL2520-B
Best form spherical lens, f = 50 mm; E2, L1, L2, K2 Thorlabs LBF254-050-B
Best form spherical lens, f = 100 mm; E1, L4, K3, K4 Thorlabs LBF254-100-B
Best form spherical lens, f = 200 mm; Lspec, Lcam Thorlabs LBF254-200-B
Plano-convex lens, f = 400 mm; L3 Thorlabs LA1172-B
Molded glass aspheric lens, f = 8 mm; Eobj Thorlabs C240TME-B
Precision asphere, f = 10 mm; Lobj Thorlabs AL1210-B
Longpass Filters, 800 nm, x2 Thorlabs FEL0800
Non-polarizing beam splitter cube (NPBS) Thorlabs BS029
Pellicle beam splitter Thorlabs BP108
Polarizer Thorlabs LPNIRE100-B
Light emitting diode, 940 nm Thorlabs M940D2

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Resonanz-Fluoreszenz ein InGaAs Quantum Dot in einem planaren Hohlraum mit orthogonalen Erregung und Erkennung
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Chen, D., Lander, G. R., Flagg, E. B. Resonance Fluorescence of an InGaAs Quantum Dot in a Planar Cavity Using Orthogonal Excitation and Detection. J. Vis. Exp. (128), e56435, doi:10.3791/56435 (2017).

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