Summary
Qui, uniamo la polarizzazione-variabile 7-eV laser con tecnica di fotoemissione risolta di rotazione e angolo di visualizzare l'effetto di accoppiamento spin-orbitale in stati solidi.
Abstract
L'obiettivo del presente protocollo è quello di presentare come eseguire spettroscopia di fotoemissione risolta di rotazione e angolo combinata con polarizzazione-variabile 7-eV laser (laser-SARPES) e dimostrare una potenza di questa tecnica per lo studio della fisica dello stato solido. Laser-SARPES realizza due grandi capacità. In primo luogo, esaminando la regola di selezione orbitale dei laser polarizzato linearmente, orbitale eccitazione selettiva può essere effettuata in SAPRES esperimento. In secondo luogo, la tecnica può mostrare informazioni complete di una variazione dell'asse di quantum di rotazione in funzione della polarizzazione della luce. Per dimostrare il potere della collaborazione di queste funzionalità in laser-SARPES, applichiamo questa tecnica per le indagini di Stati di spin-orbita accoppiato superficie di Bi2Se3. Questa tecnica permette di decomporre spin e orbitali componenti dalle funzioni d'onda di spin-orbita accoppiato. Inoltre, come un rappresentanza vantaggio di utilizzare il rilevamento diretto spin ha collaborato con il laser variabile di polarizzazione, la tecnica Visualizza senza ambiguità la dipendenza di polarizzazione della luce dell'asse di quantum di rotazione in tre dimensioni. Laser-SARPES aumenta drammaticamente una capacità della tecnica di fotoemissione.
Introduction
Tecnica di spettroscopia (ARPES) risolti in angolo di fotoemissione è diventata uno degli strumenti più potenti di indagare strutture di banda quasiparticella in stati solidi1. La maggior parte della caratteristica attraente di ARPES è la funzionalità per la mappatura di banda caratterizzare gli stati elettronici nello spazio di energia e quantità di moto. Risolta in spin ARPES (SARPES), che qui è dotata di rilevatori di spin, ad es. Mott rivelatore2,3, ulteriormente consente di risolvere il carattere di spin delle strutture osservate banda4. Poiché il rilevatore di Mott può misurare la rotazione con due assi (x e z, o y e z), la combinazione dei due rivelatori Mott ulteriormente permette di ottenere l'orientamento di rotazione in tre dimensioni4,5 . Per diversi decenni, tuttavia, gli esperimenti SARPES furono subiti dalla loro bassa efficienza (in genere 1/10000 rispetto a quella per spin-integrato misura ARPES)3,4,5,6 ,7, che aveva limitato l'energia e l'angolare-risoluzioni. Recentemente, è stata aumentata la risoluzione di energia di SARPES con un rilevatore di rotazione alto-efficiente basato sullo scattering di scambio, il cosiddetto molto-basso-energia-diffrazione elettronica (VLEED) rivelatore7,8,9 ,10. Con questo rilevatore, la qualità dei dati è stata notevolmente migliorata e il tempo di acquisizione dei dati è stato accorciato. Recentemente, SARPES ha riuscito notevolmente per indirizzo polarizzata in spin di stati elettronici e particolarmente effetto di accoppiamento spin-orbita conseguente la texture di spin delle bande di superficie7.
Qui, ci avvaliamo di SARPES le misure con una polarizzazione-variabile sottovuoto ultravioletto laser luce (laser-SARPES) e dimostrare i grandi vantaggi di questa tecnica unita. Attraverso l'indagine sugli stati di superficie spin-orbita accoppiato in Bi2Se3, presentiamo due funzionalità del laser-SARPES. In primo luogo, a causa della regola di selezione orbitale dei laser polarizzato linearmente in regime di transizione di dipolo, p- e s-luci polarizzate eccitano selettivamente una parte di eigen-funzioni d'onda con differente simmetria orbitale. Tale un'eccitazione selettiva orbitale è quindi disponibile in SARPES, vale a dire, orbital-selettivo SARPES. In secondo luogo, tridimensionale (3D) spin-rilevazione in SARPES indica la direzione dell'asse di quantum di rotazione e direttamente Visualizza informazioni complete della dipendenza dalla luce-polarizzazione. In questo protocollo, descriviamo brevemente una metodologia per eseguire questa tecnica di state-of-the-art laser-SARPES per studiare gli effetti di accoppiamento spin-orbita forte.
Il nostro sistema di laser-SARPES si trova presso l'Istituto di fisica dello stato solido, The University of Tokyo11. Il disegno schematico della nostra macchina laser-SAPRES è illustrato nella Figura 1. La polarizzazione-variabile 7-eV laser luce12 illumina la superficie del campione ed i fotoelettroni emessi dal campione. La polarizzazione del laser è controllata automaticamente dal MgF2- base λ/2 - e λ/4-birifrangenti per utilizzare selettivamente le polarizzazioni lineari e circolari. Un analizzatore emisferico dell'elettrone corregge i fotoelettroni e analizza la loro energia cinetica (Eparenti) e l'angolo di emissione (θx e θy). Le intensità di fotoelettroni vengono mappate su Ekin-θx schermo controllato da una telecamera CCD. Questa immagine viene trasformata direttamente nella struttura a bande di energia nello spazio reciproco.
Per la misura di SARPES, i fotoelettroni con angolo di emissione specifica ed energia cinetica analizzati dall'analizzatore dell'elettrone sono guidati a due rivelatori di spin VLEED-tipo con un deflettore del fotoelettrone 90 gradi e le travi di fotoelettroni sono focalizzate su due diversi target di Fe(001) -p(1 × 1) film terminato da ossigeno. Fotoelettroni riflettuti dalle destinazioni vengono rilevati nella rilevazione di singolo canale utilizzando un channeltron collocato in ogni spin rivelatore. Gli obiettivi VLEED possono essere magnetizzati con bobine elettriche Helmholtz-tipo, che sono organizzate con geometria ortogonale rispetto alla vicenda. La direzione di magnetizzazione è controllata dalla banca condensatore bipolare. I rivelatori di spin VLEED doppi permettono quindi di analizzare il vettore di polarizzazione di spin di fotoelettroni in tre dimensioni.
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Protocol
1. installazione e montaggio del campione
- Tagliare i campioni del singolo-cristallo di Bi2Se313 in una dimensione approssimativa di 1 × 1 × 0,5 mm3 e uso basati su nastro resina epossidica per incollare l'esempio per il supporto del campione.
- Incollare il nastro adesivo sulla superficie del campione.
Nota: Il nastro scotch è utilizzato per fendere il campione in ultraelevato camera da vuoto (UHV) per ottenere una superficie pulita in modo atomico. - Installare il campione nel campione rivista nella serratura carico e avviare la pompa fino a quando la pressione della serratura carico è inferiore a 1 × 10-5 PA.
2. campione di sfaldatura
- Aprire la valvola UHV tra il blocco di carico e l'alloggiamento della preparazione UHV.
- Spostare la rivista campione dalla roccia carico alla camera di preparazione utilizzando il passante lineare/rotante che è assegnato alla sezione di blocco di carico.
- Raccogliere il campione dall'esempio di rivista la verga di trasferimento assegnato alla sezione di preparazione.
- Mettere indietro l'esempio rivista nella serratura carico e chiudere la valvola UHV.
- Attendere che la pressione della camera di preparazione è inferiore a 5 × 10-7 PA.
- Rimuovere il nastro scotch utilizzando wobble stick nella camera di preparazione e fendere il campione sotto la condizione UHV.
3. il campione trasferimento per la posizione di misurazione
- Trasferire il campione nella camera di misurazione UHV e correggere l'esempio a gonio-palco principale dal driver vite equipaggiato con camera di misura.
- Spostare il gonio-stage nella posizione di misurazione e utilizzare la fase di micrometro per spostare precisamente la posizione di campione sul fuoco dello spettrometro.
4. 7eV-laser Setup
- Accendere il laser YVO4.
Nota: Il laser genera luce di laser 355 nm con un tasso di ripetizione elevata di 120 MHz. - Aprire l'otturatore di fascio laser e assicurarsi che il laser passa attraverso il cristallo KBBF e un'ondata di seconda armonica di 177 nm (6,994 eV) è generato.
- Ottimizzare la potenza del laser-7eV cambiando la potenza del laser 355 nm con l'attenuatore variabile.
5. ARPES acquisizione dati
- Aprire il software di controllo analizzatore sul computer desktop.
Nota: Usiamo "SES software", ovvero un programma generale per controllo ScientaOmicron analyzer con un deflettore dell'elettrone. - Selezionare Setup... sotto sequenza menu bar (Figura 2, punto i. 2-1).
- Scegliere configurazione ARPES (Figura 3, punto i. 3-1) e ARPES Mapping nell'elenco (Figura 3, punto i. 3-2) per eseguire il mapping superficie Fermi con il deflettore fotoelettronica.
- Fare clic su modifica (Figura 3, punto i. 3-3) e configurare la mappatura della superficie Fermi che vanno da-12 ° a 12 ° di un angolo di emissione θy con passo di 0,5 ° (Figura 3, punto i. 3-4).
Nota: L'analizzatore emisferico con un deflettore di elettrone permette di mappare la superficie di Fermi senza le rotazioni di campione. - Fare clic su Esegui (Figura 2, punto i. 2-3).
6. SARPES acquisizione dati
- Modificare manualmente il set-up macchina per la misura di SARPES tra cui la fessura di entrata di analizzatore e la dimensione di apertura (Figura 1).
- Selezionare Setup... sotto sequenza menu bar (Figura 2, punto i. 2-2).
- Scegliere configurazione di Spin (Figura 4, punto i. 4-1) e normale nell'elenco (Figura 4, punto i. 4-2) e fare clic su OK (Figura 4, punto i. 4-3).
- Selezionare DA30 (Figura 5, punto i. 5-1) sulla barra dei menu e Controllo Theta... (Figura 5, punto i. 5-2) per aprire il pannello di impostazione per la configurazione di angolo (θx, θy) DA30.
- Scegliere l'angolo di emissione (θx, θy) = (-6 °, 0 °) per prendere spettri SARPES (Figura 5, punto i. 5-3).
- Applicare il campo magnetico controllando la banca del condensatore bipolare per magnetizzare il bersaglio VLEED in direzione positiva dell'asse particolare (α: x, yo z).
Nota: Nel nostro sistema, questo processo può essere fatto tramite prompt [Figura 6 (a)]. - Fare clic su Esegui per prendere spettro di intensità (Figura 2, punto i. 2-3).
- Applicare il campo magnetico per magnetizzare il bersaglio VLEED in direzione negativa lungo α e avviare la scansione per prendere spettro di intensità.
- Calcolare la polarizzazione di spin e gli spettri risolta in spin.
7. la dipendenza di polarizzazione della luce di scansione
- Cambiare l'angolo di λ/2-waveplate proprio controllata da motore passo-passo per sintonizzare la polarizzazione della luce del 7 eV-laser.
Nota: Nel nostro sistema, questo processo può essere fatto tramite prompt [Figura 6 (b)]. - Prendere gli spettri risolta in spin per gli assi x, y e z .
- Analizza gli spettri risolta in spin come una funzione della polarizzazione della luce con variando l'angolo di waveplate mezza da 0° a 102° con passo di 3°.
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Representative Results
Prima di iniziare gli esperimenti SARPES, k posizioni devono essere accuratamente determinato per aver risolta in spin spettro utilizzando alta statistica integrata spin ARPES risultati con energia - e angolare-risoluzioni elevate (protocollo 5.1-5.5). Come illustrato in Figura 7 dove vengono presentati i risultati ARPES per un Bi23 singolo cristallo di Se. Questo materiale è conosciuto come un prototipo isolante topologico con Stati di superficie polarizzata in spin14,15. La mappa di banda ARPES risolve chiaramente la dispersione di energia di Dirac-cono-come molto ripida del bidimensionale superficie dichiara16. I risultati ARPES confermano la superficie spaccata e l'orientamento del campione di alta qualità. Dalle informazioni energia e momento della mappa band e la mappatura della superficie Fermi, uno può ora scegliere l'angolo di emissione specifici per SARPES esperimento.
Figura 8 (a) rappresenta le curve di distribuzione di energia (CDE) perdifferenti magnetizzazione direzione (+ My e -My) prese a (θx, θy) = (-6 °, 0 °) attraverso -kF della Fascia superficiale, corrispondente al taglio lungo la linea tratteggiata, illustrato nella Figura 7. Dai dati, i CDE risolta in spin possono essere ottenuti in seguito. In un primo momento, la polarizzazione di spin (Py) è stimata mediante la relazione:
dove α è l'asse risolto (x, y e z), e ho+α M (ho–M α) è l'intensità di fotoelettroni per +M α (-M α), e S FEP è la funzione di Sherman, che è tipicamente 0,311. L'ottenuti Py curva è mostrata nella Figura 8 (b). Gli spettri risolta in spin spin-up (
) e spin-down (
) sono quindi ottenuti da:
La conseguente risolta in spin spettri sono mostrati in Figura 8(c).
I rivelatori di spin VLEED doppi permettono di ottenere 3D spin-risoluzione lungo gli assi x, y e z . Come illustrato in Figura 9(a) dove gli spettri risolta in spin usando p-polarizzazione set-up e la polarizzazione di spin corrispondente (Px, y di P e Pz) sono illustrato. Il picco chiaro vicino l'energia di Fermi è assegnato allo stato superficiale di Bi2Se3. I dati rappresentano che Py è completamente polarizzata in spin ~ 100%, mentre gli altri componenti, Px e Pz, sono trascurabile. Il 3D risolta in spin spettri così illustrano l'asse di quantum di rotazione dello stato superficiale fissato lungo y, che è coerente con banda calcoli16,17,18.
Quindi, ci concentriamo sull'eccitazione selettiva orbitale di p- e s-polarizzata laser. In generale, sotto forte spin-orbita accoppiamento, differente simmetria orbitale è mescolato con opposto spinore in un singolo autofunzione17,18. Nella nostra geometria sperimentale, p-polarizzato (s-polarizzata) luce è sensibile a px e pz (py) componenti orbitale in spin-orbita accoppiato funzione d'onda (inserto in Figura 9). In tal modo, attraverso l'accoppiamento spin-orbitale, orbital-selettiva laser-SARPES dovrebbe rilevare una polarizzazione di spin opposta per p- e s-polarizzazione. Infatti, questo è dimostrato in Figura 9(a) e 9 (b). Osserviamo chiaramente dipendenza significativa polarizzazione della luce del Py direttamente visualizzati da effetto di accoppiamento spin-orbita nella superficie dichiara17,18.
Inoltre, laser-SARPES permette di approfondire l'evoluzione di polarizzazione lineare di Px, y di P e Pz anche con polarizzazione della luce inclinata tra p- e s-polarizzazioni 19. come illustrato nella Figura 10(a), laser-SARPES con rilevazione di rotazione 3D viene visualizzato Px, y di P e Pz a 0,025 eV di energia di legame in funzione della lineare-polarizzazioni. Qui, il risultato contiene 102 punti dati, che è stata acquisita all'interno di 6 h. La dipendenza di polarizzazione del Py è facilmente spiegabile da un dato di fatto che il positivo e negativo Py dei fotoelettroni emozionato di p- e s-annullano i componenti del laser applicato. Tuttavia, questo non può spiegare l'evoluzione di Px e Pz. Per descrivere completamente questo risultato, è necessario considerare il processo di rotazione coerente in fotoemissione come riassunto nella Figura 10(b). Se la polarizzazione lineare eccita contemporaneamente gli Stati di spin-up e spin-down, queste due basi di quantum-spin sono coerentemente sovrapposte in uno stato di fotoelettroni, conseguente la rotazione di spin. Infatti, la dipendenza di polarizzazione visualizzata è ben riprodotta con il modello di calcolo con una considerazione di interferenza coerente tra spin-up e spin-down eccitato da p- e s-polarizzazioni19. L'effetto di rotazione simile è stato osservato in alternativa da 3D SARPES con radiazione di sincrotrone20,21.
Figura 1: schema di disegno di sistemi di rilevazione del laser-SARPES. VLEED due spin-rivelatori disposti con geometria ortogonale sono collegati all'analizzatore emisferico fotoelettronica. Questa figura è stata modificata da Yaji, K. et al. 11. Clicca qui per visualizzare una versione più grande di questa figura.
Figura 2: software di controllo di screenshot per l'analizzatore. Passi i. 2-1 per i. 2-3 show come iniziare per la selezione di modalità di rilevazione (ARPES o SARPES) e presa dati. Clicca qui per visualizzare una versione più grande di questa figura.
Figura 3: screenshot del controllo pannello per la scelta di modalità di rilevamento. Passi i. 3-1 per i. 3-4 show come avviare mappatura superficie di Fermi. Premendo il pulsante Edit (punto i. 3-3), il nuovo pannello pop-up per definire le proprietà del mapping (punto i. 3-4).
Figura 4: screenshot del controllo pannello per la scelta di modalità di rilevamento. Procedura i. 4-1 ai. 4-3 viene illustrato come avviare la modalità SARPES. Se la regione di spin è selezionato (punto i. 4-1) e la parte inferiore (punto i. 4-3) si preme OK , si chiude il pannello e l'installazione di analizzatore tutto girerà per essere la modalità SARPES.
Figura 5: screenshot per il pannello di controllo elettronico deflettore. Passi i. 5-1 ai. 5-3 mostrano come controllare il deflettore fotoelettronica. Se il controllo di regione Teta... è premuto (punto i. 5-2), il nuovo pannello pop-up per definire le proprietà del deflettore del fotoelettrone (punto i. 5-3). Clicca qui per visualizzare una versione più grande di questa figura.
Figura 6: screenshot per i pannelli per il campo magnetico di spin obiettivi e polarizzazione della luce. Queste proprietà sono controllate da righe di comando nel nostro sistema. (a) il comando per controllare il campo magnetico per le destinazioni di spin: "spin_coil.exe + X" corrisponde al "nome del file dell'applicazione", "la direzione del campo, + o -" e "l'asse, x, y o z". (B) il comando per controllare la polarizzazione della luce: "wave_plate.exe 180" corrisponde al "nome del file dell'applicazione" e "l'angolo del /2-waveplate λ".
Figura 7: Mappatura superficie di Fermi e mappatura di banda E-k di Bi2Se3 superficie stato utilizzando ARPES. La linea tratteggiata indica la posizione di k per prendere spettri risolta in spin illustrati nella Figura 8 e Figura 9. Clicca qui per visualizzare una versione più grande di questa figura.
Figura 8: Spin - e angolo risolta in superficie gli spettri della banda della Bi2Se3. (a) le curve di distribuzione energia (CDE) misurato per le direzioni di magnetizzazione diverse +My e -My ad angolo fisso emissione corrispondente al taglio linea tratteggiato nella Figura 7. (b) in funzione dell'energia di legame ottenuto dall'analisi risolta in spin, spin polarizzazioni. (c) i CDE risultanti per spin-up (triangoli rossi) e canali di selezione a discesa (triangoli blu). Clicca qui per visualizzare una versione più grande di questa figura.
Figura 9: p- e s-dipendenza di polarizzazione di spin di fotoelettroni dallo stato superficiale di Bi2Se3. (a) e (b) 3D spettri risolta in spin perx, y e z assi e il corrispondente spin polarizzazioni (Px, y di P e Pz) come una funzione dell'energia di legame ottenuti da p- e s -polarizzazioni ad angolo fisso emissione corrispondente al taglio linea tratteggiato nella Figura 7. Nelle configurazioni semincassate, sperimentale per p- e s-polarizzazioni sono mostrate. Questa figura è stata modificata da Kuroda K. et al. 19. il p- (s-) polarizzazione eccita selettivamente px e pz (py) come funzione d'onda orbitale. Px e pz (py) Stati sono accoppiati a +y spin (spin −y ) nel spin-orbitale accoppiato superficie dichiara16,17. Clicca qui per visualizzare una versione più grande di questa figura.
Figura 10: effetto di polarizzazione di rotazione tridimensionale indotta da luce polarizzata linearmente. (a) Le trame di Px,y,z del Bi2Se3 superficie dichiara per quanto riguarda l'applicata linearmente polarizzato laser. Nella rientranza, viene visualizzato il campo elettrico applicato del laser proiettata sul piano x-z . I punti di dati complessivo sono stati scattati all'interno di 6 h. Questa figura è stata modificata da Kuroda, K. et al. 19. (b) visualizzato rotazione rotazione 3D a causa delle interferenze di spin spin-up e spin-down. Clicca qui per visualizzare una versione più grande di questa figura.
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Discussion
Tecniche di ARPES e SARPES sono stati comunemente utilizzate per lo studio di strutture di gruppo elettronico attraverso la mappatura di banda e spin-rilevamento1,2. Oltre a questi vantaggi generali sopra indicati, laser-SARPES basato sulla regola di selezione orbitale nell'eccitazione ottica dipolo può essere impiegato come una tecnica novella per visualizzare l'effetto di accoppiamento spin-orbitale l'interferenza di spin funzione d'onda e quantistica . Come illustrato in Figura 9 e 10, la polarizzazione del laser possa essere facilmente manipolata solo da birifrangenti a inclinata polarizzazioni lineari tra p- e s-polarizzazioni19. In linea di principio, circolari ed ellittiche anche luci polarizzate possono essere acquisite e utilizzate in laser-SAPRES. Questa varietà di polarizzazione sintonizzabile è difficile realizzare in fonte di luce convenzionale come noble-gas-scarichi la lampada e la radiazione di sincrotrone. Di conseguenza, una combinazione di laser di polarizzazione-variabile e SARPES con 3D spin-risoluzione aumenta drammaticamente una capacità della tecnica di fotoemissione.
Per eseguire il laser-SARPES sotto la condizione migliore, occorre sempre fare attenzione circa spazio-carica effetto12, che generalmente amplia l'energia dei fotoelettroni a causa della repulsione di Coulomb in un pacchetto di densi dell'elettrone emesso dal laser ad alta intensità. Se viene visualizzata la finestra di questo problema, uno ha bisogno di ottimizzare la potenza del laser 7-eV (punto 4.3). In secondo luogo, se l'intensità del fotoelettrone dai campioni è povero, l'entrata di analizzatore a fessura, e l'apertura dovrebbe essere aperto (punto 6.1), tuttavia, la risoluzione di energia viene sacrificata in questo caso. Di conseguenza, uno deve selezionare con attenzione il set-up sperimentale per adattarsi esperimenti laser-SARPES.
Lo svantaggio principale di laser-SARPES rispetto alla tecnica standard fotoemissione con radiazione di sincrotrone è che in laser-SAPRES l'energia dei fotoni del laser non è generalmente sintonizzabile. Nella tecnica di fotoemissione, il fotone sintonizzabile è necessario kz dispersione della sonda e identifica strutture banda 3D massa e superficie bidimensionale stati1. Inoltre, l'energia del fotone di eV 7 utilizzati in questa carta può eseguire la scansione di zona piccolo k rispetto a quella con maggiore energia del fotone. Di conseguenza, laser-SARPES è probabilmente limitato nelle indagini di superficie bidimensionale dichiara nei dintorni del centro della zona di Brillouin.
Tuttavia, dovrebbe essere notato che la potenza della tecnica laser-SARPES può essere ampiamente applicata per stati di spin-orbita accoppiato. Recentemente, utilizzando il protocollo descritto all'interno di questa carta, abbiamo ulteriormente rivelato effetto di accoppiamento spin-orbita forte e sua significativa k-dipendenza in Bi film sottile22 e BiAg2/Ag(111) superficie in lega23. Inoltre, vale la pena notare che alto-efficiente tecnica di SARPES sta appena iniziando a sviluppare e gradualmente diventa una tecnica sperimentale standard. Il protocollo è destinato per aiutare i ricercatori a utilizzare SARPES e comprendere i dati di prodotti.
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Disclosures
Gli autori dichiarano di non avere nessun concorrenti interessi finanziari.
Acknowledgments
Ringraziamo M. Nakayama, Toyohisa S., r. Fukushima e Y. Ishida per supporta per la messa a punto sperimentale. Noi riconosciamo con gratitudine da JSP Grantin-aiuti di finanziamento per la ricerca scientifica (B) attraverso il progetto n. 26287061 e per giovani scienziati (B) attraverso il progetto n ° 15K 17675. Quest'opera fu appoggiata anche dal MEXT del Giappone (Area innovativa "topologico scienza dei materiali," concedere n ° 16 H 00979) e JSPS KAKENHI (Grant No. 16 H 02209)
Materials
| Name | Company | Catalog Number | Comments |
| DA30-L hemispherical analyzer | ScientaOmicron | http://www.scientaomicron.com/en/products/353/1170 | |
| Silver-based epoxy | Epoxy Technology | H20E | |
| Sctoch tape | 3M | 801-1-18C | |
| UHV valve | VAT | 01034-KE01 | |
| linear/rotary feedthrough | Ferrovac | MD40 | |
| transfer rod | UHV design | PP series | |
| wobble stick | Ferrovac | WM40 | |
| Paladin compact 355 | Coherent | ||
| half waveplate | Kogakugiken | order made | |
| Bipolar condenser bank | Tsuji electronics |
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