Login processing...

Trial ends in Request Full Access Tell Your Colleague About Jove
Click here for the English version

Engineering

고주파 마 그 네트 론 스퍼터 링 GdBa2Cu3O7δ의 라0.67SrTiO3 (STO) 단 결정 기판에 Sr0.33MnO3 준 bilayer 영화 /

doi: 10.3791/58069 Published: April 12, 2019

Summary

여기, 선물이 LSMO 나노 입자를 성장 하는 프로토콜 및 무선 주파수 (RF)에 의해 단일-크리스탈 기판 (001) SrTiO3 (STO)에 영화 (Gd) BCO-스퍼터 링.

Abstract

여기, 코팅 강자성 라0.67Sr0.33MnO3 (LSMO) 나노 무선 주파수 (RF) 마 그 네트 론 스퍼터 링에 의해 (001) SrTiO3 (STO) 단 결정 기판에 하는 방법을 설명합니다. LSMO 나노 입자 20 nm, 20, 50 nm 사이 높이에 직경 10에서 예금 되었다. 같은 시간에 (Gd) 바2Cu3O7δ ((Gd) BCO) 영화 둘 다에 조작 했다 하지 그리고 LSMO 나노 장식 STO 기판 RF 마 그 네트 론 스퍼터 링을 사용 하 여. 이 보고서는 또한 GdBa2Cu3O7δ의 속성을 설명 합니다/라0.67Sr0.33MnO3 영화 즉 bilayer 구조 (예를 들어, 결정 단계, 형태학 화학 성분); 자화, 자석 발전기 전송 및 초전도 전송 속성 또한 평가 했다.

Introduction

or Start trial to access full content. Learn more about your institution’s access to JoVE content here

구멍 실수로 manganite 라0.67Sr0.33MnO3 (LSMO)와 같은 넓은 밴드 격차, 반 금속 강자성, 잠재력에 대 한 특별 한 기회를 제공 하는 전자 상태에 빠뜨리는 독특한 특성을가지고 spintronic 응용 프로그램1,2,,34. (재) 바2Cu3O7와 같은 고온 초전도 (HTS) 영화에 대 한 소용돌이 운동에 서식 하는 LSMO의 독특한 특성을 활용 하기 위해 많은 연구자는 노력 하는 현재, δ 영화 (REBCO, 다시 희귀-지구 요소 =)5,6,7,8,9,10,,1112. 강자성 나노 입자와 기판 표면의 나노 장식 고정 예상된 밀도13,14의 자기 유도 대 한 잘 정의 된 사이트를 제공할 것입니다. 그러나, 단일-크리스탈 기질 그리고 매우 짜임새 금속 기판에와 같은 밀도 높은 질감된 표면에 나노 입자의 형상 제어 하는 능력은 매우 어렵습니다. 가장 일반적으로, 나노 입자 합성은 금속 유기 분해 방법15를 사용 하 여 표면에 코팅 하 고 펄스 레이저 증 착 방법16,17. 펄스 레이저 증 착 방법을 다양 한 기판에 코팅 된 나노 입자를 제공할 수 있습니다, 큰 지역 단일 나노 입자 증 착을 실현 하기가 어렵습니다. 금속 유기 분해 방법에 관해서는 그들은 나노 입자의 큰 지역 증 착에 대 한 적절 한 있습니다. 그러나,은 나노 입자는 종종 비 제복 및 작은 신체적 스트레스에 의해 쉽게 손상.

이러한 기법 중 RF 마 그 네트 론 스퍼터 링에 많은 이점이 있다. 스퍼터 링 저렴 한 비용, 높은 증 착 속도, 및 독성 가스 방출의 부족 있다. 또한, 대규모 지역 기판18,19확장 하기 쉽습니다. 이 방법은 단일 단계 라0.67Sr0.33MnO3 (LSMO) 나노 입자의 형성 하며는 나노 입자 들의 단일 크리스탈 기판에 입금 하. RF 마 그 네트 론 스퍼터 링에 만들 수 큰 지역 나노 입자 균일 하 게 다양 한 기판 표면 질감과 표면 거칠기20에 관계 없이. 입자 제어를 얻을 수에 의해 스퍼터 링 시간 조정. 동질성을 얻을 수에 의해 대상 기판 거리 조정. RF 마 그 네트 론 스퍼터 링의 단점은 일부 산화물21에 대 한 낮은 성장 속도입니다. 이 방법에서는 대상 원자 (또는 분자) 아르곤 이온에 의해 대상에서 스퍼터 링 하 고 나노 입자에 수증기 단계22기판에 입금 됩니다. 나노 입자 형성 단계23에 기판에서 발생합니다. 그러나이 방법은 이론적으로 날짜, 강자성 입금에 대 한 프로토콜에 대 한 보고서, 초전도 박막, 저항 필름, 반도체 필름, 강자성 박막 을 포함 한 모든 재료에 적용 나노 입자는 매우 부족 한.

여기, 우리 영화의 GdBa2Cu3O7δ/La0.67Sr0.33MnO3 준 bilayer RF 마 그 네트 론 스퍼터 링에 의해 SrTiO3 (STO) 단 결정 기판에 증 착을 보여 방법입니다. 대상 물질, GdBa2Cu3O7δ0.67Sr0.33MnO3 대상의 두 가지 과정에 사용 됩니다. GdBa2Cu3O7δ영화와 GdBa2Cu3O7δ/La0.67Sr SrTiO3 (STO) 단 결정 기판 코팅 했다 0.33 MnO3 준 bilayer 영화입니다.

이 프로토콜에서 GdBa2Cu3O7δ/La0.67Sr0.33MnO3 준 bilayer 영화는 RF 마 그 네트 론 STO (001) 기판에 스퍼터 링으로 입금 됩니다. 대상 직경 60 m m 이며 타겟과 기판 사이의 거리는 약 10 cm. 히터는 전구는 기판 위에 1 ㎝ 위치. 이 시스템. 에서 최대 온도 850 ° C 이 시스템에서 5 다른 기판 있다. RF 마 그 네트 론 스퍼터 링 GdBa2Cu3O7δ/La0.67Sr0.33MnO3 준 bilayer 필름 기판 및 RF 마 그 네트 론 준비는 두 단계로 구성 됩니다. 스퍼터 링 프로세스입니다. 스퍼터 링 시스템의 사진 그림 s 1에 표시 됩니다.

Subscription Required. Please recommend JoVE to your librarian.

Protocol

or Start trial to access full content. Learn more about your institution’s access to JoVE content here

1. 기판 및 대상 준비

참고:이 섹션에서는 스퍼터 증 착 챔버 및 단 결정 SrTiO3 (STO) 기판의 준비를 설명합니다.

  1. 10 m m x 10 m m SrTiO3 (STO) 단일-크리스탈 기판은 RF 마 그 네트 론 스퍼터 링 프로세스를 사용 합니다.
  2. 순차적으로 소 프로 파 놀과 각 초음파 목욕에 실 온에서 10 분 동안 이온된 수 기판 청소. 다음 건조 질소는 기판 기판 및 좋은 영화 준수의 복.
  3. 실버 파우더 전도성 접착제와 기판 홀더에 (001) STO 기판 탑재 합니다. 진공 챔버에 로드 합니다.
  4. 마 그 네트 론 주입 총에서 LSMO 대상 탑재 하 고 총을 재조립 하십시오. 마 그 네트 론 및 주변 방패 사이 단락을 방지 하는 ohmmeter와 저항을 테스트 합니다. 진공 챔버 폐쇄 닫기 고 아래로 펌프.
  5. 일단 진공 1 x 10-4 Pa 보다 낮습니다, 850 ° c에 15 ° C/분 집합 8 cm 대상 기판 거리의 승 온 속도 사용 하 여 기판이 열.
  6. O의 10 sccm 및 5 sccm의 Ar 가스 흐름 작업으로 질량 유량 컨트롤러를 설정 합니다. 아칸소를 사용 하 여 / O 혼합 가스 라0.67Sr0.33MnO3 소재 O 양이온 비율 (3) 성장 하는 동안 계속.
  7. 증 착 하기 전에 미리 20 분 30 W. 높은 전력으로 이어질 것입니다 대상에서 균열에 대 한 LSMO 대상 스퍼터 그리고 우리가 선택할 W. 30 20 분 깨끗 한 표면에 대 한 더 많은 시간을 끌 것입니다 저전력을 사용 하 여

2. LSMO 나노 입자 증 착

참고:이 섹션에서는 RF 마 그 네트 론 스퍼터 링에 의해 LSMO 나노 입자의 증 착을 설명합니다.

  1. 25의 약 실 압력을 얻기 위해 Pa, 분자 펌프 부 목 밸브 조정. 인스턴트 값 25 보다 더 큰 되고있다 경우 펜 실바 니 아, 회전 시계 반대 방향으로; 그것은 25Pa 보다 작은 되 고, 만약 시계 방향으로 회전 합니다. 압력 안정적인 값을 가라앉을 때까지 계속 합니다.
  2. 기판 온도 850 ° C에서 유지 하 고 안정 되어 확인 하십시오.
  3. 플라즈마 안정화 될 때까지 10 분, 대기 W. 80 30에서 마의 힘을 증가.
  4. 셔터를 열고 LSMO 온수 기판에 입금 합니다.
    참고: 우리가 사용 하는 5, 10, 30, 60의 스퍼터 링 시간 4 개 샘플에 대 한 s.
  5. 셔터를 닫습니다. 마 하 전원 차단. 가스 밸브를 닫고 히터 전원 차단.
  6. 차가운 실내 온도에 샘플. 일반적으로,이 아니라 적어도 2 시간 걸립니다이 시스템에. 건조 질소 챔버 환기, 연 고 예제를 제거 합니다.

3. GdBa2Cu3O7−δ 필름 증 착

  1. 마 총에서 GdBa2Cu3O7−δ대상 탑재 다음 총을 재조 립. 1.4-2.8 단계와 유사한 단계를 사용 하 여 어떤 (Gd) BCO 영화 입금. 30 분 되어야 스퍼터 링 시간을 제외 하 고 LSMO 나노 입자에 관해서는 (Gd) BCO 영화에 대 한 유사한 증 착 조건을 사용 합니다. 이 후, 성장, 그리고 단계는 후 열 처리.
  2. 500 ° c 샘플 온도 감소 그런 다음 1 시간 동안이 온도에서 샘플 75000 실바 대기의 약 실 압력을 주고 산소의 가스 밸브를 엽니다.
    참고: 500 ° C 및 75000의 챔버 압력 온도 Pa LSMO 나노 입자를 균일 하 게 달성을 위한 됩니다.
  3. 차가운 실내 온도에 샘플. 건조 질소 챔버 환기, 연 고 예제를 제거 합니다.

Subscription Required. Please recommend JoVE to your librarian.

Representative Results

or Start trial to access full content. Learn more about your institution’s access to JoVE content here

둘 다 맨 (Gd) BCO 영화와 LSMO의 두께 장식 STO 기판은 500nm, 표면 profilometer에 의해 측정 되었다. 필름 두께 시간 스퍼터 링에 의해 통제 되었다. 그림 1a LSMO 나노 입자의 AFM 이미지를 표시 하는 , b (10 시간을 스퍼터 링 s) 증명할 1.0 c m x 1.0 c m 단일 크리스탈 STO 기판에 STO 기판에 균일 하 게 성장 하는 LSMO 나노 입자. 표면 영화의 거칠기 측정을 특징으로 했다 원자 힘 현미경 (AFM) 도청 모드에서 작업 하 고. 이러한 LSMO 나노 입자의 직경 10에서 20에 배열 했다 nm. 그들의 높이 배열 했다 20에서 50 nm. 성장 온도 등 대상 기판 거리, 입금된 매개 변수의 적절 한 조정으로 다른 표면 지형 수 달성 될, 그림 1 cd와같이. (650 ° C) 낮은 온도에서 입자와 선 혼합 지형 얻은 했다, 그림 1 c에서 볼 수 있듯이. 또한, 작은 대상 기판 거리 (6cm) LSMO 입자의 높은 밀도를 작은 크기 (그림 1의 d)으로 이어질 수 있습니다. LSMO 나노 입자의 구조 (10 시간을 스퍼터 링 s) (Gd) BCO 영화 (그림 2) 40에서 운영 하는 Cu K 방사선 x 선 diffractometer (XRD) 측정에 의해 측정 되었다와 kV 및 20 mA. 그림 3에서는 결과 표시 됩니다 두 대표 (Gd) BCO 샘플에 대 한 위에 설명 된 대로: 데코레이팅되지 않은에 (Gd) BCO 필름과 LSMO 장식 기판. 초전도 전이 온도 (Tc) 순수한 GBCO 영화 90.5 K와 90.3 K LSMO/GBCO 영화에 대 한 했다. 이 거의 동등한 Tc 값 LSMO 나노 입자 (Gd) BCO 영화에 대 한 초전도 속성 (Tc) 해가 되지 않습니다. 높은 경사 LSMO/GBCO 영화와 비교 순수 GBCO 영화에 대 한 더 작은 Tc 너비를 나타냅니다. 이 두 샘플의 자화 히스테리시스 루프는 그림 4에 그려집니다. M-H 루프 지역이입니다 (Gd) BCO 영화 장식 LSMO 기판에 조립에 대 한 30 K에서 6 T 0에서 훨씬 더 큰. 같은 추세가 50 그리고 77 공화국에서 발견 된다

대표 J H 배포판도 그림 5에 각 샘플에 대 한 표시 됩니다. 주어진된 자기 분야에 대 한 이러한 배포판으로 계산 됩니다.
Equation
여기서 a와 b는 길이 너비 테스트 샘플의. 샘플 평면에 수직은, 자기 필드는 < b, 프로세스를 테스트 하는 동안 적용 됩니다. 우리의 경우, a와 b는 3mm와 4mm, 각각. 수식에서 ΔM 기호 그림 4에서 같이 동일한 h 자석 히스테리시스 루프의 상위 및 하위 값 사이의 차이입니다. 중요 한 전류 밀도 그 종속성 필드 도움말의 플럭스 고정 속성에 LSMO 나노 입자의 효과 대 한 더 많은 정보를 줄 것 이다. 그림 5a 에서 이러한 데이터 제안 장식 LSMO 기판에 입금 (Gd) BCO 영화 6 T 30 K. 1.3에서 더 높은 Jc 값을가지고 또한, 그림 5b, 같이 LSMO에 조작 (Gd) BCO 필름 기판 쇼 77 공화국에서 6 T 0에서 높은 Jc 값 장식 그림 5 에 2 개의 현상 추가 고정 메커니즘 (Gd) BCO 영화 장식 LSMO 기판에 있는 제안 합니다. 우리는 그것은 자석 고정으로 LSMO 나노 입자는 기판에 입금 하 라는.

Fp에 의해 고정 힘 밀도 계산 = Jc × 2. 계산된 결과 그림 6ab에표시 됩니다. 거기는 교차점은 1.3 t는 30 K (그림 6a)에서 Fp (최대) 값에 대 한,에서 장식된 샘플은 큰 Fp 값. 77 K에서 Fp (최대) 값 높은 H 값 (2.5 T 0.6 T) 장식, 그림 6b에 나와 있는 샘플에 대 한 이동 합니다. 이 차이 또한 다른 고정 메커니즘 (Gd) BCO 영화와 LSMO 장식 없이 나타냅니다.

속성을 고정 하는 소용돌이에 더 재미 있는 정보를 얻기 위해 자기장 방향에 중요 한 전류 밀도 의존을 측정 했습니다. 그림 7 (Gd) BCO 영화와 LSMO 장식 없이 0.3T와 77 K에서 Jc의 모 난 의존을 보여준다. C-축 Jc의 가장 눈에 띄는 증가 발견 된다. 이것은 H의 필드 방향에 더 효과적 이다 / / c LSMO에 대 한 장식 (Gd) BCO 영화. 현상을 설명 하 고, 우리 표시 회로도 그림 7, H에서 전위를 스레딩 쇼 생성의 삽입 / / c 방향으로. 우리는 LSMO 장식 (Gd) BCO 영화에 c-축 스레딩 전위는이 현상에 대 한 책임을 믿습니다.

Figure 1
그림 1: LSMO 나노 입자의 원자 힘 현미경 이미지 장식 STO 기판. (a) 2D 이미지, (b) 3 차원 이미지, (c) 3 차원 이미지 샘플 (650 ° C) 낮은 온도에서 성장 및 작은 대상 기판 거리 (6 cm)에서 성장 하는 샘플의 (d) 3D 이미지 이전 작업12에서 허가로 증 쇄 하는. 저작권 2018 Elsevier입니다. 이 그림의 더 큰 버전을 보려면 여기를 클릭 하십시오.

Figure 2
그림 2: XRD 패턴 (Gd) BCO의 얇은 필름에 데코레이팅되지 않은 조작 및 LSMO 나노 장식 STO 기판. 이전 작업12에서 허가로 증 쇄. 저작권 2018 Elsevier입니다. 이 그림의 더 큰 버전을 보려면 여기를 클릭 하십시오.

Figure 3
그림 3: DC 자화 측정 (Gd) BCO에 대 한 초전도 전환 Tc의 얇은 필름에 데코레이팅되지 않은 조작 및 LSMO 나노 장식 STO 기판. 이전 작업12에서 허가로 증 쇄. 저작권 2018 Elsevier입니다. 이 그림의 더 큰 버전을 보려면 여기를 클릭 하십시오.

Figure 4
그림 4: 자화 히스테리시스 루프 (Gd) BCO 영화는 데코레이팅되지 않은에 얇고 LSMO 나노 장식 STO 기판 세 가지 다른 온도에. (a) 30 K, (b) 50 K, 및 (c) 77 공화국 이전 작업12에서 허가로 증 쇄. 저작권 2018 Elsevier입니다. 이 그림의 더 큰 버전을 보려면 여기를 클릭 하십시오.

Figure 5
그림 5: (Gd) BCO 데코레이팅되지 않은에 박막 및 LSMO 장식 (a) 30 K 및 (b) 77 STO 기판 Jc (중요 한 전류 밀도)의 필드가 K. 이전 작업12에서 허가로 증 쇄. 저작권 2018 Elsevier입니다. 이 그림의 더 큰 버전을 보려면 여기를 클릭 하십시오.

Figure 6
그림 6: 데코레이팅되지 않은 LSMO 나노 장식 STO 기판에 입금 (Gd) BCO 영화에 대 한 적용 된 자기장의 기능으로 Fp의 변형. () 30 K 및 (b) 77 K. Reprinted 이전 작업12허가. 저작권 2018 Elsevier입니다. 이 그림의 더 큰 버전을 보려면 여기를 클릭 하십시오.

Figure 7
그림 7: 0.3 T 77 K에서 Jc의 영화의 수직 방향 기준으로 적용 된 자기장의 방향에 의존. 삽입 된 전위는 LSMO에 c 축을 따라 생성의 회로도 장식 (Gd) BCO 얇은 필름을 보여줍니다. 이전 작업12에서 허가로 증 쇄. 저작권 2018 Elsevier입니다. 이 그림의 더 큰 버전을 보려면 여기를 클릭 하십시오.

Figure 7
그림 S1: RF 스퍼터 링 시스템의 사진. 이 그림의 더 큰 버전을 보려면 여기를 클릭 하십시오.

Subscription Required. Please recommend JoVE to your librarian.

Discussion

or Start trial to access full content. Learn more about your institution’s access to JoVE content here

여기 우리가 설명 했다 준비 LSMO SrTiO3 에 균일 한 분포의 강자성 나노 입자 (STO) 단 결정 기판에이 메서드를 사용할 수 있습니다. (Gd) BCO 영화는 또한 둘 다 벌 거 벗은에 입금 하실 수 있습니다 하 고 LSMO 장식 STO 기판. 성장 온도 등 대상 기판 거리, 입금된 매개 변수의 적절 한 조정으로이 방법에 게 서 자석 및 자성 입자 또는 레이어, 예를 들어 CeO2YSZ (예금된 종류에 대 한 유용한 이트륨 안정화 지 르 코니 아)24및 ITO (인듐 주석 산화물).

프로토콜에 중요 한 단계는 LSMO 입자의 증 착을 위한 스퍼터 링 시간 이다. 프로토콜에 적절 한 스퍼터 링 시간이 필요 합니다. 스퍼터 링 시간이 너무 긴 경우에,이 연속 LSMO 박막 아니라 나노 입자를 형성할 것 이다. 다른 한편으로, 스퍼터 링 시간이 너무 짧은 경우에, LSMO 나노 입자의 밀도가 충분 하지 않습니다 그리고 최고 GBCO 영화에 대 한 전류 운반 능력에 영향을 미칠 것입니다. GBCO 영화, 피, 달성 하기 위하여 단 결정 기판의 사용은 필요 합니다. 우리의 경우, LSMO 나노 입자는 피, 달성 하지만 그냥 큰 밀도 및 최고 GBCO 초전도 특성을 향상 시키기 위해 적절 한 크기 필요 필요가 없습니다 할. 이 보고서에서 스퍼터 링 시간 LSMO 나노 입자에 대 한 다른 형태를 제어 하는 데 사용 됩니다.

우리의 증 착 챔버의 1 개의 결점은 그 제자리에서 QCM (크리스털 중량) 센서 없음 있기 때문에, 우리 수 없습니다 모니터 실시간으로 필름 두께 성장 과정에서 증 착. 우리의 경우, 시간을 스퍼터 링 하 여 GBCO 필름의 두께 제어할 수 있습니다. 여기 GBCO 영화의 증 착 속도가 약 15 nm/min입니다. 마지막으로, 소개에서 설명 했 듯이, LSMO 나노 입자의 제조는 성공적으로 중 금속 유기 분해 방법 (모드)에 의해 달성 되거나 펄스 레이저 증 착 방법 (PLD). PLD 방법 느린 증 착 속도 소유 하 고 MOD 메서드 결과 균일 한 입자 분포와 낮은 재생산 하면서 더 큰 투자를 포함 한다. RF 스퍼터 링 증 착에 관한 그것은 균일 한 분포와 낮은 투자 PLD 방법에 관하여 입자를 제공할 수 있습니다. 또한,이 나노 입자 증 착 절차 수직 쉽게 큰 표면 코트 수 있습니다.

결론적으로, STO 기판, 그리고 맨에 GBCO 초전도 필름에 강자성 LSMO 나노 입자를 생성 하는 RF 스퍼터 링 방법을 설명 하 고 LSMO 장식 STO 기판. 이러한 강자성 LSMO 나노 입자 적 RF 스퍼터 링 증 착 하기 전에 의해 합성 되어 있다. 이 RF 스퍼터 링 방법 다른 입자 밀도와 크기17,25SrTiO3 (STO) 단 결정 기판 또는 높은 질감된 기판에 균일 하 게 나노 입자를 입힐 수 있다. 이 기능은 RF 스퍼터 링 전자 기기 또는 유연한 단일 크리스탈 기판에 강자성 나노의 미래 응용 프로그램에 대 한 허용 하 고 높은 기판 질감.

Subscription Required. Please recommend JoVE to your librarian.

Disclosures

저자는 공개 없다.

Acknowledgments

이 작품은 국립 자연 과학 재단의 중국 (No. 51502168;에 의해 지원 되었다 No.11504227)와 상하이 시 자연 과학 재단 (No.16ZR1413600). 저자는 기꺼이 유능한 기술 지원에 대 한 경 음악 분석 센터의 상해 Jiao 집게 대학 및 Ma-테크 분석 실험실을 감사합니다.

Materials

Name Company Catalog Number Comments
Sputter Deposition System Shenyang scientific instruments Limited by Share Ltd Bespoke
SrTiO3 Single Crystal Substrate Hefei Ke crystal material technology Co., Ltd Single-sided epi-polished (001) orientation
La0.67Sr0.33MnO3 sputtering target Hefei Ke crystal material technology Co., Ltd Bespoke 60 mm diameter
GdBa2Cu3O7δ sputtering target Hefei Ke crystal material technology Co., Ltd Bespoke 60 mm diameter
Atomic Force Microscope Brüker Dimension Icon
X-ray Diffractometer Brüker D8 Discover
Physical Property Measurement System Quantum Design PPMS 9

DOWNLOAD MATERIALS LIST

References

  1. Gong, J., Zheng, D., Li, D., Jin, C., Bai, H. Lattice distortion modified anisotropic magnetoresistance in epitaxial La0.67Sr0.33MnO3 thin films. Journal of Alloys and Compounds. 735, 1152-1157 (2018).
  2. Wang, J., Han, Z., Bai, J., Luo, B., Chen, C. Magnetoelectric coupling in oxygen deficient La0.67Sr0.33MnO3-δ/BaTiO3 composite film. Physica B: Condensed Matter. 534, 141-144 (2018).
  3. Duan, Z., et al. Facile fabrication of micro-patterned LSMO films with unchanged magnetic properties by photosensitive sol-gel method on LaAlO3 substrates. Ceramics International. 42, (12), 14100-14106 (2016).
  4. Xu, P., Huffman, T. J., Kwak, I. H., Biswas, A., Qazilbash, M. M. Temperature dependent infrared nano-imaging of La0.67Sr0.33MnO3 thin film. Journal of Physics-Condensed Matter. 30, (2), (2018).
  5. Bulaevskii, L. N., Chudnovsky, E. M., Maley, M. P. Magnetic pinning in superconductor-ferromagnet multilayers. Applied Physics Letters. 76, (18), 2594-2596 (2000).
  6. Chen, C. Z., et al. Flux pinning of stress-induced magnetic inhomogeneity in the bilayers of YBa2Cu3O7−δ/La0.67Sr0.33MnO3−δ. Journal of Applied Physics. 106, (9), 093902 (2009).
  7. Chen, C. Z., et al. Robust high-temperature magnetic pinning induced by proximity in YBa2Cu3O7−δ/La0.67Sr0.33MnO3 hybrids. Journal of Applied Physics. 109, (7), 073921 (2011).
  8. Huang, J., et al. Magnetic properties of (CoFe2O4)x:(CeO2)1−x vertically aligned nanocomposites and their pinning properties in YBa2Cu3O7−δ thin films. Journal of Applied Physics. 115, (12), 123902 (2014).
  9. Lange, M., Bael, M. J. V., Bruynseraede, Y., Moshchalkov, V. V. Nanoengineered Magnetic-Field-Induced Superconductivity. Physical Review Letters. 90, (19), 197006 (1970).
  10. Rakshit, R. K., Budhani, R. C., Bhuvana, T., Kulkarni, V. N., Kulkarni, G. U. Inhomogeneous vortex-state-driven enhancement of superconductivity in nanoengineered ferromagnet-superconductor heterostructures. Physical Review B. 77, (5), 052509 (2008).
  11. Guo, H., Ward, T. Z. Fabrication of Spatially Confined Complex Oxides. Journal of Visualized Experiments. 77, e50573 (2013).
  12. Wang, Y., Li, Y., Liu, L., Xu, D. Improvement of flux pinning in GdBa2Cu3O7-delta thin film by nanoscale ferromagnetic La0.67Sr0.33MnO3 pretreatment of substrate surface. Ceramics International. 44, (1), 225-230 (2018).
  13. Martín, J. I., Vélez, M., Nogués, J., Schuller, I. K. Flux Pinning in a Superconductor by an Array of Submicrometer Magnetic Dots. Physical Review Letters. 79, (10), 1929-1932 (1997).
  14. Morgan, D. J., Ketterson, J. B. Asymmetric Flux Pinning in a Regular Array of Magnetic Dipoles. Physical Review Letters. 80, (16), 3614-3617 (1998).
  15. Gutierrez, J., et al. Anisotropic c-axis pinning in interfacial self-assembled nanostructured trifluoracetate-YBa2Cu3O7−x films. Applied Physics Letters. 94, (17), 172513 (2009).
  16. Tran, D. H., et al. Enhanced critical current density in GdBa2Cu3O7-δ thin films with substrate surface decoration using Gd2O3 nanoparticles. Thin Solid Films. 526, (0), 241-245 (2012).
  17. Jha, A. K., Khare, N., Pinto, R. Interface engineering using ferromagnetic nanoparticles for enhancing pinning in YBa2Cu3O7-delta thin film. Journal of Applied Physics. 110, (11), (2011).
  18. Casotti, D., et al. Ageing effects on electrical resistivity of Nb-doped TiO2 thin films deposited at a high rate by reactive DC magnetron sputtering. Applied Surface Science. 455, 267-275 (2018).
  19. Li, Y., et al. Preparation of single-phase Ti2AlN coating by magnetron sputtering with cost-efficient hot-pressed Ti-Al-N targets. Ceramics International. 44, (14), 17530-17534 (2018).
  20. Mahdhi, H., Djessas, K., Ben Ayadi, Z. Synthesis and characteristics of Ca-doped ZnO thin films by rf magnetron sputtering at low temperature. Materials Letters. 214, 10-14 (2018).
  21. Shen, H., Wei, B., Zhang, D., Qi, Z., Wang, Z. Magnetron sputtered NbN thin film electrodes for supercapacitors. Materials Letters. 229, 17-20 (2018).
  22. Sinnarasa, I., et al. Influence of thickness and microstructure on thermoelectric properties of Mg-doped CuCrO2 delafossite thin films deposited by RF-magnetron sputtering. Applied Surface Science. 244-250 (2018).
  23. Thi-Thuy-Nga, N., Chen, Y. -H., Chen, Z. -M., Cheng, K. -B., He, J. -L. Microstructure near infrared reflectance, and surface temperature of Ti-O coated polyethylene terephthalate fabrics prepared by roll-to-roll high power impulse magnetron sputtering system. Thin Solid Films. 1-8 (2018).
  24. Wang, Y., Xu, D., Li, Y., Liu, L. Texture and morphology developments of Yttria-stabilized zirconia (YSZ) buffer layer for coated conductors by RF sputtering. Surface & Coatings Technology. 232, 497-503 (2013).
  25. Petrisor, T. Jr, et al. Magnetic pinning effects of epitaxial LaxSr1-xMnO3 nanostructured thin films on YBa2Cu3O7-delta layers. Journal of Applied Physics. 112, (5), (2012).
고주파 마 그 네트 론 스퍼터 링 GdBa<sub>2</sub>Cu<sub>3</sub>O<sub>7</sub><sub>−</sub><sub>δ</sub>의 라<sub>0.67</sub>SrTiO<sub>3</sub> (STO) 단 결정 기판에 Sr<sub>0.33</sub>MnO<sub>3</sub> 준 bilayer 영화 /
Play Video
PDF DOI DOWNLOAD MATERIALS LIST

Cite this Article

Wang, Y., Li, Z., Liu, Y., Li, Y., Liu, L., Xu, D., Luo, X., Gao, T., Zhu, Y., Zhou, L., Xu, J. Radio Frequency Magnetron Sputtering of GdBa2Cu3O7−δ/ La0.67Sr0.33MnO3 Quasi-bilayer Films on SrTiO3 (STO) Single-crystal Substrates. J. Vis. Exp. (146), e58069, doi:10.3791/58069 (2019).More

Wang, Y., Li, Z., Liu, Y., Li, Y., Liu, L., Xu, D., Luo, X., Gao, T., Zhu, Y., Zhou, L., Xu, J. Radio Frequency Magnetron Sputtering of GdBa2Cu3O7δ/ La0.67Sr0.33MnO3 Quasi-bilayer Films on SrTiO3 (STO) Single-crystal Substrates. J. Vis. Exp. (146), e58069, doi:10.3791/58069 (2019).

Less
Copy Citation Download Citation Reprints and Permissions
View Video

Get cutting-edge science videos from JoVE sent straight to your inbox every month.

Waiting X
simple hit counter