Waiting
Login processing...

Trial ends in Request Full Access Tell Your Colleague About Jove
JoVE Journal Engineering
Click here for the English version

Engineering

Hurtig gentagelseshastighedsudsving måling af Soliton krystaller i en Microresonator

Published: December 15, 2021 doi: 10.3791/60689
Automatic Translation
*1,2, *1,2, 1,2, 1,2, 1,2, 1,2, 1,2
1State Key Laboratory of Transient Optics and Photonics, Xi'an Institute of Optics and Precision Mechanics (XIOPM), Chinese Academy of Sciences (CAS), 2University of Chinese Academy of Sciences
* These authors contributed equally

Summary

Her præsenterer vi en protokol til at generere solitonkrystaller i en sommerfuglpakket mikroringsresonator ved hjælp af en termisk tunet metode. Endvidere måles gentagelsesratudsvingene i en solitonkrystal med en enkelt tomgang ved hjælp af en forsinket selv heterodyne metode.

Abstract

Tidsmæssige solitoner har tiltrukket stor interesse i de seneste årtier for deres adfærd i en stabil tilstand, hvor spredningen opvejes af den ikke-lineære i en formering Kerr medium. Udviklingen af dissipative Kerr solitons (DKSs) i høj Q mikrocavities drev en ny, kompakt, chip-skala soliton kilde. Når DKS'er fungerer som femtosekunders pulser, kan gentagelseshastighedens udsving anvendes på ultrahøj præcisions metrologi, optisk prøveudtagning med høj hastighed og optiske ure osv. I dette papir måles den hurtige gentagelseshastighedsudsving af solitonkrystaller (SCs), en særlig tilstand af DKS'er, hvor partikellignende solitoner er tæt pakket og fuldt optaget af en resonator, målt baseret på den velkendte forsinkede selv heterodyne metode. SCs genereres ved hjælp af en termisk styret metode. Pumpen er en frekvens fast laser med en linewidth på 100 Hz. Den integrerede tid i frekvensudsvingsmålinger styres af længden af forsinkelsesfiberen. For en SC med en enkelt ledig stilling, gentagelse sats udsving er ~ 53,24 Hz inden for 10 μs og ~ 509,32 Hz inden for 125 μs, henholdsvis.

Introduction

Den konstante DKSs i microresonators, hvor hulrum spredning er afbalanceret af Kerr nonlinearity, samt Kerr gevinst og hulrum spredning1, har tiltrukket stor interesse i det videnskabelige forskningssamfund for deres ultra-høje gentagelse sats, kompakt størrelse, og lave omkostninger2. I tidsdomænet er DKSs stabile pulstog, der er blevet brugt til højhastighedsmåling3 og molekylær spektroskopi4. I frekvensdomænet har DKSs en række frekvenslinjer med samme frekvensafstand, der er egnet til WDM-kommunikationssystemer (Wavelength-division-multiplex)5,6, optisk frekvenssyntese7,8og mikrobølgegenerering af ultralav støj9,10osv. Fasestøj eller linewidth af kamlinjer påvirker direkte disse applikationssystemers ydeevne. Det er blevet bevist, at alle kam linjer har en lignende linewidth med pumpen11. Derfor er brug af en ultra-smal linewidth laser som pumpe en effektiv tilgang til at forbedre ydeevnen af DKSs. Men pumperne af de fleste rapporterede DKSs er frekvens fejende ydre hulrum diode lasere (ECDLs), som lider af relativt høj støj og har en bred linewidth på størrelsesordenen ti til hundredvis af kHz. Sammenlignet med tunable lasere, fast frekvens lasere har mindre støj, smallere linewidths og mindre volumen. For eksempel kan Menlo-systemer levere ultrastabile laserprodukter med en linewidth på mindre end 1 Hz. Ved hjælp af en sådan frekvens fast laser som pumpe kan reducere støjen fra de genererede DKSs. For nylig er mikrovarmer eller termoelektriske køler (TEC)-baserede termiske tuningsmetoder blevet brugt til DKSs generation12,13,14.

Gentagelsesstabilitet er et andet vigtigt parameter i DKSs. Generelt bruges frekvenstællere til at karakterisere frekvensstabiliteten af DKS'er inden for en gatetid, som generelt er i størrelsesordenen et mikrosekund til tusind sekunder15,16. Begrænset af båndbredden på fotodetektoren og frekvenstælleren anvendes elektrooptiske modulatorer eller referencelasere typisk til at sænke den registrerede frekvens, når dkss'ens fritspektrale område (FSR) er over 100 GHz. Dette øger ikke kun testsystemernes kompleksitet, men producerer også yderligere målefejl forårsaget af stabiliteten af RF-kilder eller referencelasere.

I dette papir er en mikroringsresonator (MRR) sommerfugl pakket med en kommerciel TEC-chip, der bruges til at styre driftstemperaturen. Ved hjælp af en frekvens fast laser med en linewidth på 100 Hz som en pumpe, soliton krystaller (SCs) er stabilt genereret ved manuelt at reducere driftstemperaturen; disse er specielle DKSs, der helt kan fylde en resonator med kollektivt bestilte ensembler af copropagating solitons17. Så vidt vi ved, er dette den smalleste linewidth pumpe i DKSs generation eksperimenter. Effektspektral densitet (PSD) spektrum af hver kam linje måles baseret på en forsinket selv-heterodyne interferometer (DSHI) metode. Fordelen ved den ultra-smalle linewidth af kam linjer, gentagelse sats ustabilitet af soliton krystaller (SCs) er afledt af den centrale frekvens drift af PSD kurver. For SC med en enkelt ledig stilling, opnåede vi en gentagelse sats ustabilitet på ~ 53,24 Hz inden for 10 μs og ~ 509,32 Hz inden for 125 μs.

Protokollen består af flere hovedfaser: For det første er MRR kombineret med et fiber array (FA) ved hjælp af et seksakset koblingstrin. MRR er fremstillet af en høj-indeks dopet silica glas platform18,19. Derefter pakkes MRR i en 14-bens sommerfuglpakke, hvilket øger stabiliteten for eksperimenterne. SCs genereres ved hjælp af en termisk styret metode. Endelig måles gentagelsesratudsvingene i SCs ved hjælp af en DSHI-metode.

Subscription Required. Please recommend JoVE to your librarian.

Protocol

1. Optisk kobling

  1. Poler mrr'ens endeflade på en slibeplade ved hjælp af 1,5 μm slibepulver (aluminiumoxid) blandet med vand i 5 min.
  2. Fix MRR med en chip armatur og placere en otte-kanals FA på en seks-akset kobling fase, som omfatter tre lineære faser med en opløsning på 50 nm og tre vinkel faser med en opløsning på 0,003 °. Plastrene på MRR og FA er 250 μm.
  3. Brug en 1.550 nm laser som en optisk kilde til realtidsovervågning af koblingens effektivitet. Juster forsigtigt fa'ens position, indtil det indsatte tab når minimumværdien, typisk mindre end 6 dB, svarende til et koblingstab på mindre end 3 dB pr. Facet.
  4. Brug et ultraviolet (UV) buet klæbemiddel (Materialetabel) til at lime MRR og FA. Placer klæbemidlet på sidekanten af kontaktfladen, hvilket sikrer, at der ikke er lim på den optiske sti.
  5. Udsæt uv-buet klæbemiddel for en UV-lampe i 150 s og bages i et kammer ved 120 °C i mere end 1 time.

2. Emballage til enheder

  1. Kongluter en 10,2 mm x 6,05 mm TEC-chip med en maksimal effekt på 3,9 W til bundpladen på en standard 14-bens sommerfuglpakke ved hjælp af sølvlim. Lodde de to elektroder af TEC chip til to stifter af sommerfuglen pakken.
  2. Indsæt en 5 mm × 5 mm × 1 mm wolframplade til overfladen af TEC-chippen ved hjælp af sølvlim. Brug wolframpladen som køleplade til at udfylde hullet mellem TEC og MRR.
  3. Indsæt MRR-enheden til toppen af wolframpladen ved hjælp af sølvlim og fastgør FA'ens pigtail til sommerfuglpakkens outputport.
  4. Indsæt en thermistor-chip til overfladen af TEC-chippen ved hjælp af sølvlim. Tilslut en elektrode af thermistor til den øverste overflade af TEC chip. Wire lim den anden elektrode af thermistor og den øverste overflade af TEC chip til to stifter af sommerfuglen pakke ved hjælp af guld tråd.
  5. Bag den emballerede enhed ved 100 °C i 1 time for at størkne sølvlimen.
  6. Forsegl sommerfuglepakken. Figur 1 viser den emballerede enhed.

3. SCs generation

  1. Figur 2 viser opsætningen af forsøgene. Brug en erbium-doped fiberforstærker (EDFA) til at øge pumpen til mikro-kam generation. Styr pumpens polariseringstilstand ved hjælp af en fiberpolariseringscontroller (FPC). Tilslut alle enheder ved hjælp af single mode fibre (SMF).
  2. Fastgør pumpens lasers bølgelængde ved 1.556,3 nm. Juster manuelt driftstemperaturen manuelt gennem en ekstern kommerciel TEC-controller.
  3. Overvåg outputoptisk spektrum med en optisk spektrumanalysator. Detekter udgangseffektsporet med en 3 GHz fotodetektor, og optag med et oscilloskop.
  4. Indstil EDFA's produktion til 34 dBm, svarende til en on-chip-effekt på 30,5 dBm (i betragtning af koblingstabet af MRR og FA, indsæt tab af FPC), hvilket sikrer, at der er nok strøm koblet ind i MRR til mikrokamproduktion.
  5. Indstil thermistor til 2 kΩ, svarende til en driftstemperatur på 66 °C. Sænk derefter langsomt driftstemperaturen ved at ændre den indstillede værdi af thermistor. I disse eksperimenter, da thermistor blev sat til 5,8 kΩ, svarende til 38 °C, en resonans af MRR passerede gennem pumpen og en trekantet form effekt spor blev registreret.
  6. Tune polarisering af pumpen ved FPC indtil en SC skridt er observeret på den faldende kant af trekantet transmission magt spor. Figur 3 viser et typisk optisk transmissionseffektspor.
  7. Sænk langsomt driftstemperaturen fra ~66 °C, og stop, når der observeres et palmelignende optisk spektrum på den optiske spektrumanalysator. Værdien af thermistor var omkring 5,6 kΩ i disse eksperimenter. Figur 4A og figur 5B viser det optiske spektre af perfekte SCs og SCs med en enkelt ledig stilling, henholdsvis.

4. Gentagelseshastighedsudsvingsmåling

  1. Tilslut de genererede pc'er til et TBPF (tunable bandpass filter) for at udtrække en individuel kamlinje. Indstil TBPF'ens adgangsbånd til 0,1 nm. Dens centrale bølgelængde kan indstilles over hele C og L-båndet. Filterhælgen er 400 dB/nm.
  2. Par den valgte kamlinje med et asymmetrisk Mach-Zehnder interferometer (AMZI). Den optiske frekvens i den ene arm af AMZI flyttes med 200 MHz ved hjælp af en acousto-optisk modulator (AOM). Det optiske felt i den anden arm er forsinket af et segment af optisk fiber. Forsinkelsesfibre på 2 km og 25 km anvendes i disse eksperimenter.
  3. Detekter outputoptisk signal med et fotodiode, og analysér PSD-spektret ved hjælp af en elektrisk spektrumanalysator.
  4. Tune den centrale bølgelængde af TBPF. Mål PSD'erne for hver kamlinje ved hjælp af den beskrevne metode. Figur 4B,C viser PSD-spektret for kamlinjer S1 og S2 af perfekte SCs med henholdsvis 2 km og 25 km forsinkelse optiske fibre.
  5. Ved hjælp af samme metode skal du måle PSD-kurverne for pc'er med en ledig stilling. Optag 3 dB båndbredde af PSD kurve og lineært passer det stykkevis som vist i figur 5B, C. Gentagelseshastighedsudsving på ~ 53,24 Hz inden for 10 μs og ~ 509,32 Hz inden for 125 μs blev afledt.

Subscription Required. Please recommend JoVE to your librarian.

Representative Results

Figur 3 viser transmissionseffektsporet, mens en resonans termisk blev tunet på tværs af pumpen. Der var et indlysende magttrin, der angav generationen af SCs. Skridtet havde lignende magt sammenlignet med dets forløber, den modulerede ustabilitet kam. Derfor var oprettelsen af SCs ikke tuning hastighed afhængig. SCs udstillet en lang række stater, herunder ledige stillinger (Schottky defekter), Frenkel fejl, og overbygning12,17. Som eksempler viser figur 4A en perfekt SC med 27 solitoner, og figur 5A er en SC med en enkelt ledig stilling.

Frekvensen af den μth kam linje svarer til

Equation 1

og frekvensudsvingene i μkamlinjen kan udtrykkes som:

Equation 2

hvor μ er tilstandsnummeret væk fra pumpen, f rep er gentagelseshastigheden af SCs, og Δfpumpen og Δfrep er frekvensudsvingene i henholdsvis pumpelaseren og SCs gentagelseshastighed. Derfor blev gentagelsesratudsvingene i SCs næsten forstærket μ gange ved μth frekvenslinje.

For perfekte SCs, figur 4B,C viser den målte PSD spektre for pumpen, S1 og S2, baseret på en 2 km og en 25 km forsinkelse fiber, henholdsvis. De mest bemærkelsesværdige træk ved PSD kurver var de flade toppe, som var forårsaget af frekvensudsving inden for forsinkelsen tid. Når forsinkelsestiden var 10 μs, var frekvensudsvingene i henholdsvis S1 og S2 henholdsvis 2,08 kHz og 3,54 kHz. Når forsinkelsesfibrene var 25 km, var de målte frekvensudsving i henholdsvis S1 og S2 henholdsvis 14,31 kHz og 28,02 kHz.

Figur 5A viser det typiske optiske spektrum af SC med en enkelt ledig stilling. Der var 27 solitoner i omløb i MRR. De målte frekvensudsving for hver kamlinje er afbildet og er vist i figur 5B,C. De stykkevis lineære monteringslinjer er afbildet i blå linjer, der kan udtrykkes som

Equation 3
Equation 4

De gennemsnitlige skråninger af monteringslinjerne var ca. 53,24 Hz/FSR og 509,32 Hz/FSR, hvilket repræsenterer udsvingene i sc'ens gentagelseshastighed inden for de reagerende forsinkelsestider på henholdsvis 10 μs og 125 μs. De resterende frekvensudsving blev betragtet som frekvensudsvingene i pumpelaseren sammen med frekvensudsvingene i AOM's drevne radiosignal.

Figure 1
Figur 1. Butterfly emballeret MRR. (A) Model og (B) billede af sommerfuglen emballeret MRR. Klik her for at se en større version af dette tal.

Figure 2
Figur 2. Den eksperimentelle opsætning af Kerr OFCs generation og gentagelse sats udsving måling. Den indsatte viser det optiske spektrum af en typisk SC med en enkelt ledig stilling. En frekvens fast CW laser med en linewidth på 100 Hz blev brugt som pumpen. En EDFA blev brugt til at øge pumpen op til 34 dBm. Frekvensudsvingene blev målt ved hjælp af den forsinkede selv heterodyne interferometermetode. CW = kontinuerlig bølge; EDFA = erbium-doped fiberforstærker; FPC = fiber polarisering controller; TEC = termoelektrisk køler; MRR = mikroring resonator; BPF = båndfilter; AOM = acoustooptisk modulator; PD = fotodiode; ESA = elektrisk spektrumanalysator. Klik her for at se en større version af dette tal.

Figure 3
Figur 3. Optisk transmissionseffektspor ved dropporten. Et SC-trin, der havde samme effekt som dets forløber, opnås klart. Klik her for at se en større version af dette tal.

Figure 4
Figur 4. Perfekt SC. (A) Målt optisk spektrum af en perfekt SC. Indsat viser de ensartet fordelte 27 solitoner i MRR. (B) Målte PSD kurver af pumpen, S1 og S2, med 2 km forsinkelse fiber. (C) Målte PSD kurver af pumpen, S1 og S2, med 25 km forsinkelse fiber. Den flade PSD-kurve var forårsaget af de hurtige frekvensudsving i kamlinjerne. Klik her for at se en større version af dette tal.

Figure 5
Figur 5. SC med en enkelt ledig stilling. (A) Optisk spektrum af SC med en enkelt ledig stilling. Indsat viser solitonfordelingen i MRR. (B) Frekvensudsving med 2 km forsinkelse fiber. Gentagelseshastigheden var omkring 53,24 Hz inden for 10 μs. Frekvensudsvingene, der blev indført af pumpelaser- og målesystemet, var ca. 500 Hz. (C) Gentagelseshastighedens udsving med en 25 km forsinkelsesfiber var omkring 626 Hz inden for 125 μs. Frekvensudsvingene, der blev indført af pumpelaser- og målesystemet, var ca. 1 kHz. Klik her for at se en større version af dette tal.

Figure 6
Figur 6. Den fotostrøms psd, der er den optiske sammenhængende længde, er større end den relative forsinkelsestid. Den røde linje viser ingen udsving i den centrale frekvens. Den blå linje præsenterer PSD med lineære centrale frekvensudsving. Klik her for at se en større version af dette tal.

Subscription Required. Please recommend JoVE to your librarian.

Discussion

On-chip DKSs giver nye kompakte sammenhængende optiske kilder og udviser fremragende anvendelsesmuligheder inden for optisk metrologi, molekylær spektroskopi og andre funktioner. Til kommercielle applikationer er kompakte emballerede mikrokamkilder afgørende. Denne protokol giver en praktisk tilgang til at lave en emballeret mikrokam, der drager fordel af den pålidelige, lave koblingstabsforbindelse mellem MRR og FA samt en robust termisk styret DKS-generationsmetode. Derfor er vores eksperimenter ikke længere kobling fase afhængige og udviser fremragende miljøtilpasning. I mellemtiden er pumpen en bølgelængde fast laser, der kan betjenes med smallere linewidths, producerer betydeligt mindre støj, og er meget mindre i forhold til tunable lasere. Derfor er protokollen en lovende tilgang til potentielle kommercielle anvendelser af integrerede højtydende on-chip DKSs kilder.

Den største begrænsning for at opnå en fuldt integreret SCs kilde er den høje pumpekraft, som har brug for en EDFA. For nylig er DKSs blevet realiseret på SiN MRR med meget lav pumpekraft. Derfor tror vi på, at der vil blive lavet praktiske fuldt integrerede DKS-kilder i den nærmeste fremtid.

Gentagelseshastighedens stabilitet er en af de vigtigste parametre til at evaluere OFCs' ydeevne. Generelt måles gentagelsesstabiliteten ved hjælp af en frekvenstæller. Gentagelsesraterne for mikrokamme er dog typisk i størrelsesordenen snesevis af GHz til THz, hvilket er ude af båndbredden af frekvenstællere og fotodetektorer. Derfor anvendes indirekte metoder, såsom en referencelaserkilde eller en modulator, normalt til måling af gentagelsessatsstabilitet, hvilket øger målesystemets kompleksitet. Vores protokol giver en DSHI baseret gentagelse sats udsving måling ordning, hvor højfrekvente komponenter og ultra-stabile referencekilder er unødvendige. Systemet har ikke en øvre gentagelse sats begrænsning. Vores system måler de akkumulerede frekvensudsving i forsinkelsestiden, mens frekvenstællerbaseret metode tester den gennemsnitlige værdi i en gatetid. Derfor er vores ordning et supplement til frekvens counter-baserede gentagelse sats stabilitet målesystemer.

Den linewidth af pumpen laser er afgørende for en DSHI baseret gentagelse sats udsving måling ordning. Når et optisk felt

Equation 5

måles ved en DSHI-ordning, kan PSD-spektret på fotostrømmen udtrykkes som:

Equation 6

hvor E0 og ω0er henholdsvis amplituden og vinkelfrekvensen φ(t)er den indledende fase af det optiske felt; α er effektforholdet mellem de to interferensarme; I0 er input optisk intensitet; τd og τc er henholdsvis den relative forsinkelsestid og det sammenhængende tidspunkt for det optiske felt og Ω er frekvensskiftet for AOM. Når τc er større end τd, vil PSD være overlapningen af et slagsignal og en Dirac-funktion, som vist i figur 6 (rød linje). I betragtning af lasernes frekvensudsving kan det optiske felt dog udtrykkes som

Equation 7

hvor Δω er de kantede frekvensudsving. For DSHI tilføjes et ekstra frekvensskift. Figur 6 (blå linje) viser det beregnede PSD-spektrum, hvor den optiske frekvens ændres lineært 10 kHz i forsinkelsestiden. Når τc derimod er mindre end τd, vil Dirac-funktionen være ubetydelig, og vores ordning kan ikke længere måle gentagelsesratudsvingene i DKSs. Vores ordning er ikke egnet til DKSs genereret ved hjælp af en pumpe laser med en linewidth på rækkefølgen af snesevis af kHz. Heldigvis er en laser med en linewidth på mindre end 1 Hz blevet kommercialiseret, og låste fastfrekvenslasere med en linewidth på mindre end 40 mHz er blevet lavet20. Derfor giver vores ordning en simpel hurtig gentagelseshastighed ustabilitetsmålingsmetode til mikrokam ydeevneevaluering i fremtiden.

Subscription Required. Please recommend JoVE to your librarian.

Disclosures

Forfatterne erklærer, at de ikke har nogen konkurrerende finansielle interesser.

Acknowledgments

Dette arbejde blev støttet af National Natural Science Foundation of China (NSFC) (Grant 62075238, 61675231) og Strategic Priority Research Program of the Chinese Academy of Sciences (Grant No. XDB24030600).

Materials

Name Company Catalog Number Comments
6-axis coupling stage Suruga Seiki KXC620G
KGW060		 Contains 3 linear motorized translation states and 3 angular motorized rotational stages.
Linear state: Minimum stepping: 0.05 μm; Travel: 20mm; Max.speed: 25mm/s; Repeatability: +/-0.3 μm; Rotational stage:Travel: ±8°; Resolution/pulse: 0.003 degree; Repeatability:±0.005°
Abrasive powder Shenyang Kejing Auto-Instrument Co., LTD 2980002 Silicon carbide, granularity: 1.5 μm
Glue 3410 Electronic Materials Incorporated Optocast 3410 Optocast 3410 is an ultra violet light and heat curable epoxy suitable for opto-electronic assembly. It cures rapidly when exposed to U.V. light in the 320-380 nm.
High-index doped silica glass Home-made - The MRR is fabricated by a high index doped silica glass platform. The waveguide section is 2×3 μm and radius is 592.1 μm, corresponding to FSR of 49 GHz.
Pump laser NKT Photonics E15 It is a continuous wave fiber laser with linewidth of 100 Hz.
Ultrastable Laser Menlosystems ORS State-of-the-art linewidth (<1Hz) and stability (<2 x 10-15 Hz)

DOWNLOAD MATERIALS LIST

References

  1. Herr, T., et al. Temporal solitons in optical microresonators. Nature Photonics. 8, 145-152 (2014).
  2. Li, J., Lee, H., Chen, T., Vahala, K. J. Low-pump-power, low-phase-noise, and microwave to millimeter-wave repetition rate operation in microcombs. Physical Review Letters. 109, 1-5 (2012).
  3. Trocha, P., et al. Ultrafast optical ranging using microresonator soliton frequency combs. Science. 359, 887-891 (2018).
  4. Myoung-Gyun, S., Qi-Fan, Y., Ki Youl, Y., Xu, Y., Kerry, L. V. Microresonator soliton dual-comb spectroscopy. Science. 354, 600-603 (2016).
  5. Marin-Palomo, P., et al. Microresonator-based solitons for massively parallel coherent optical communications. Nature. 546, 274-279 (2017).
  6. Fang-Xiang, W., et al. Quantum key distribution with dissipative Kerr soliton generated by on-chip microresonators. arXiv. , (2018).
  7. Spencer, D. T., et al. An optical-frequency synthesizer using integrated photonics. Nature. 557, 81-85 (2018).
  8. Del'Haye, P., et al. Phase-coherent microwave-to-optical link with a self-referenced microcomb. Nature Photonics. 10, 516-520 (2016).
  9. Huang, S. W., et al. A broadband chip-scale optical frequency synthesizer at 2.7x10-16 relative uncertainty. Science Advance. 2, 1501489 (2016).
  10. Liang, W., et al. High spectral purity Kerr frequency comb radio frequency photonic oscillator. Nature Communications. 6, 7957 (2015).
  11. Liao, P. C., et al. Dependence of a microresonator Kerr frequency comb on the pump linewidth. Optics Letters. 42, 779-782 (2017).
  12. Wang, W. Q. Robust soliton crystals in a thermally controlled microresonator. Optics Letters. 43, 2002-2005 (2018).
  13. Chaitanya, J., et al. Thermally controlled comb generation and soliton modelocking in microresonators. Optics Letters. 41, 2565-2568 (2016).
  14. Lu, Z. Z., et al. Deterministic generation and switching of dissipative Kerr soliton in a thermally controlled micro-resonator. AIP Advances. 9, 025314 (2019).
  15. Jost, J. D., et al. Counting the Cycles of Light using a Self-Referenced Optical Microresonator. Optica. 2, 706-711 (2014).
  16. Brasch, V., et al. Self-referenced photonic chip soliton Kerr frequency comb. Light: Science & Applications. 6, 16202-16206 (2017).
  17. Cole, D. C., et al. Soliton crystals in Kerr resonators. Nature Photonics. 11, 671-676 (2017).
  18. Little, B. E. A VLSI photonics platform. Conference on Optical Fiber Communication. 86, 444-445 (2003).
  19. Wang, W. Q., et al. Dual-pump kerr micro-cavity optical frequency comb with varying FSR spacing. Scientific Report. 6, 28501 (2016).
  20. Kessler, T., et al. A sub-40-m Hz-linewidth laser based on a silicon single-crystal optical cavity. Nature Photonics. 6, 687-692 (2012).

Tags

Teknik Udgave 178 Fotonik Integreret optik Optisk frekvens kam Gentagelse sats udsving
Hurtig gentagelseshastighedsudsving måling af Soliton krystaller i en Microresonator
Play Video
PDF DOI DOWNLOAD MATERIALS LIST

Cite this Article

Xie, P., Wang, X., Wang, W., Zhang,… More

Xie, P., Wang, X., Wang, W., Zhang, W., Lu, Z., Wang, Y., Zhao, W. Rapid Repetition Rate Fluctuation Measurement of Soliton Crystals in a Microresonator. J. Vis. Exp. (178), e60689, doi:10.3791/60689 (2021).

Less
Copy Citation Download Citation Reprints and Permissions
View Video

Get cutting-edge science videos from JoVE sent straight to your inbox every month.

Waiting X
Simple Hit Counter