סימולציה, ייצור ואפיון של בולמי metamaterial THz

Engineering

Your institution must subscribe to JoVE's Engineering section to access this content.

Fill out the form below to receive a free trial or learn more about access:

 

Summary

פרוטוקול זה מתאר את הסימולציה, הייצור והאפיון של בולמי metamaterial THz. בולמים כאלה, כאשר יחד עם חיישן מתאים, יש יישומים בTHz הדמיה וספקטרוסקופיה.

Cite this Article

Copy Citation | Download Citations | Reprints and Permissions

Grant, J. P., McCrindle, I. J. H., Cumming, D. R. S. Simulation, Fabrication and Characterization of THz Metamaterial Absorbers. J. Vis. Exp. (70), e50114, doi:10.3791/50114 (2012).

Please note that all translations are automatically generated.

Click here for the english version. For other languages click here.

Abstract

Metamaterials (MM), חומרים מלאכותיים מהונדסים בעלי תכונות שלא ניתן למצוא בטבע, נחקרו באופן נרחב מאז הפגנת 1 התיאורטית והניסיונית הראשונה 2 מתוך המאפיינים הייחודיים שלהם. MMS יכול לתת מענה לשליטה אלקטרומגנטית מאוד, ועד כה הוכח בכל מגוון טכנולוגיות רלוונטי רפאים כוללים 3 האופטיים, ליד IR 4, 5 אמצע IR, THz 6, מ"מ גל 7, 8 ו 9 מיקרוגל להקות רדיו. יישומים כוללים עדשות מושלמות 10, 11, 12 חיישני תקשורת, גלימות היעלמות 13 ומסננים 14,15. פתחנו לאחרונה להקה אחת 16, להקה כפולה 17 ומכשירי פס רחב 18 THz metamaterial בולם מסוגלים קליטה יותר מ 80% בשיא התהודה. הרעיון של בולם MM הוא especially חשוב בתדרי THz בם קשה למצוא בולמי THz סלקטיבית חזקים בתדר 19. בבולם MM THz הקרינה נספגה בעובי ~ λ/20, התגברות על מגבלת העובי של בולמי גל רבעון מסורתיים. בולמי MM להשאיל את עצמם באופן טבעי ליישומי זיהוי THz, כגון חיישנים תרמיים, ואם משולבים עם מקורות THz מתאימים (QCLs למשל), עלול להוביל למחיר קומפקטי, רגיש מאוד, נמוך, מערכות זמן אמת THz הדמיה.

Introduction

פרוטוקול זה מתאר את הסימולציה, הייצור והאפיון של להקה אחת ובולמי MM THz פס רחב. המכשיר, המוצג באיור 1, מורכב מצלב מתכת ושכבת דיאלקטרי על גבי מטוס קרקע מתכת. המבנה בצורת צלב הוא דוגמה לטבעת מהוד חשמלית (ERR) 20,21 וזוגות חזקים לשדות חשמליים אחידים, אבל זניחה לשדה מגנטי. על ידי זיווג ERR עם מטוס לקרקע, הרכיב המגנטי של גל THz האירוע גורם נוכחי בסעיפים של ERR שמקבילים לכיוון של ה E-השדה. התגובה החשמלית ומגנטית אז יכולה להיות מכוונת באופן עצמאי והעכבה של המבנה להתאמה לשטח פנוי על ידי שינוי הגיאומטריה של ERR והמרחק בין שני יסודות המתכתיים. כפי שמוצג באיור 1 (ד), את הסימטריה של מבנה התוצאות בתגובת קליטת קיטוב חסרת רגישות.

Subscription Required. Please recommend JoVE to your librarian.

Protocol

Subscription Required. Please recommend JoVE to your librarian.

Representative Results

איור 5 (א) מראה שהושג בניסוי ומדומה ספקטרום הקליטה לבולם מ"מ עם 3.1 מיקרומטר עבה polyimide spacer דיאלקטרי. מבנה MM זה יש לחזור על תקופה של 27 מיקרומטר וממדי K = 26 מיקרומטר, L = 20 מיקרומטר, מ = 10 מיקרומטר ומיקרומטר N = 5. מדידות ניסיוניות בוצעו גם על דגימות ללא ERR שכבה כדי לאשר קליטה שהייתה תוצאה של המבנה ולא של MM דיאלקטרי. את 7.5 מיקרומטר עבה polyimide מדגם ללא ERR מבנה יש ספיגה מקסימלית של 5% על פני טווח התדר של עניין, ראה איור 5 (א), ובכך לוודא כי בקליטת תדר התהודה הוא תוצאה של מבנה MM. נתוני הניסוי מראים שיא תהודה ב2.12 THz של 77% עוצמת קליטה. תוצאה זו היא בהסכם מצוין עם הספיגה מקסימלית מדומה של 81% ב2.12 THz. איור 5 (ב) מציג את נתוני ניסוי עבורבולמי מ"מ עם גיאומטריה לאותו ERR שונה polyimide עוביים נעו 1-7.5 מיקרומטר ולבולם בי דיאלקטרי הוא 3 מיקרומטר של SiO 2. כpolyimide עליות עובי ממיקרומטר 1-3.1 מיקרומטר את מגביר את ספיגת השיא, אבל בpolyimide עוביים גדולים מ 3.1 מיקרומטר יש ירידה קלה בערך קליטת השיא. אדומת משמרת מובהקת של 0.25 THz הוא ציין כpolyimide עליות עובי ממיקרומטר 1-7.5 מיקרומטר. בולמים שהיו SiO 2 כדיאלקטרי במקום polyimide היו גם למדו. ערך ספיגה מקסימלית של 65% ב1.90 THz נמדד לבולם MM כזה בשכבת 3 מיקרומטר עבה SiO 2 דיאלקטרי.

Permittivity והחדירות היעילים ניתן להפיק את הנתונים המדומים באמצעות היפוך של ה-S 22 הפרמטרים. פרמטרי שאוחזרו לבולם MM המדומה עם 3.1 מיקרומטר עבה polyimide spacer הם דיפרושות באיור 5 (ג) כפי שניתן ציין את החלקים האמיתיים של קבועים האופטי לחצות קרובים לאפס -. מצב דרוש לאפס השתקפות, ואילו בכל פעם שהחלק האמיתי של permittivity הוא חיובי חלק האמיתי של החדירות הוא שלילי ו להיפך - מצב הנדרש לאפס הולכה. בתדירות של ספיגת 0 מקסימאליים, ω, יש שיא של הרכיב הדמיוני של החדירות רומזות ספיגה גבוהה.

Lumerical FDTD יכול לשמש גם כדי לקבוע את המיקום של הקליטה בתוך מבנה MM. התפלגויות קליטת הכח מדומה לERR, דיאלקטרי ושכבות המטוס לקרקע הם מוצגים באיורי 6 (AC) ואילו חתך של חלוקת הכח במישור xz בy = 3 מיקרומטר מוצג באיור 6 (ד). ממגרשים אלה ברורים שרוב האנרגיה מבוזבזת כאובדן ohmic בשכבת ERR וכמופסד דיאלקטרי ב500 ננומטר הראשון של polyimide מתחת לשכבה זו. האזורים של ספיגת הפסד מקסימאלי מתרחשים בין תאים סמוכים ויחידה בקצוות הפנימיים של הצלב.

פרמטר p L1 L2 L3 h1 h2 h3
הערך (מ"מ) 22 17 15.4 15 0.7 1.2 2.0

טבלת 1. פרמטרים גיאומטריים של הבולם הרב שכבתי.

בולמי metamaterial הם מכשירי מיסודו צרים; רוחב הפס בדרך כלל להיות לא מומחדש מ 20% מתדר תהודת המרכז. מספר יישומים, כגון THz ספקטרוסקופיה, דורשים חיישנים כי תערוכת ספיגת THz בפס רחב. פתחנו שתי אסטרטגיות למימוש פס רחב, כגון ספיגה. הראשון, מתואר באיור 7 (AC) הוא לערום לסירוגין שכבות של מתכת טועה ושכבות דיאלקטרי על גבי מטוס קרקע רציפה. בשכבות שונות שצלבי עיצוב של אורכים שונים (1 ליטר - 3 ליטר) על מנת לתמוך במספר מצבי תהודה ממוקמים יחד באופן הדוק בספקטרום הבליעה. על ידי כוונון עובי דיאלקטרי (1 ח - 3 שעות) מבנה רב שכבתי יכול להיות עכבת בהתאמה למקום פנוי בכל תדר תהודה וקליטה בפס רחב שהושגה. תהליך רישום אלומת אלקטרונים סטנדרטי משמש כדי ליישר טועה על גבי זו. האסטרטגיה השנייה שלנו היא לשלב 4 טועים לארבעה "צבע" הסופר פיקסל, ראה איור 7 (ד), על singlדואר מטוס דיאלקטרי השכבה כלומר קרקע / דיאלקטרי / מתכתי טועה. מכשיר כזה הוא הרבה יותר פשוט מאשר לפברק בולם הרב שכבתי.

הספקטרום שהתקבל בניסוי וקליטת הנתונים המדומים לבולם MM רב שכבתי, עם ממדים שנקבעו בלוח 1, מוצגים באיור 8 (א). גם זמם הוא ספקטרום הספיגה הושג בניסוי לאחת ERR של אורך זרוע 17 מיקרומטר ועובי דיאלקטרי של 2 מיקרומטר. מבנה השכבה אחת יש שיא תהודה יחידה ב5.42 THz בי 78% מקרינת א"מ נספג. לעומת זאת, המכשיר 3-השכבה יש שלוש תהודות ב4.32, 5.31 ו 5.71 THz עם עוצמות קליטה של ​​66%, 77% ו 80% בהתאמה. בשל מקרוב השלוש הפסגות הללו עמדת תהודה אנו מקבלים תדרים רחבים, מ4.08 THz ל5.94 THz, שם הקליטה היא גבוהה מ 60%. אם תיקח את התדר המרכזי של מבנה השכבה 3-להיות 5.01 Tהרץ המרבי מלאת רוחב המחצית (FWHM) של הקליטה הוא 48% מהתדר המרכזי. זה כמעט פי שניים וחצי מFWHM של מבנה שכבה האחת (FWHM של שכבה האחת הוא 20%). נתוני הניסוי הוא בהסכמה סבירה עם הספקטרום המדומה.

כדי להבין את מקורו של מאפייני ספקטרום הפצות הקליטה מדומה במישור xz משלוש התהודות משורטטות באיור 9 (AC). התהודה בTHz 4.84 קשורה בעיקר עם עירור של תחתית ERR שכבה בעוד תהודות ב5.16 THz ו5.70 THz הן בעיקר תוצאה של עירור של האמצע ולמעלה ERR שכבות בהתאמה. הפצות אלה מראות בעליל כי כל ERR תורם לקליטה בפס הרחב.

תמונת SEM של בולם THz ארבעה צבעי סופר פיקסל מוצגת באיור 7 (ד). איור 8 (ב) מראה מדומה וexpeספקטרום הקליטה rimental לסופר פיקסל עם אורכי זרוע של 17 מיקרומטר, 15 מיקרומטר, 13 מיקרומטר ו11 מיקרומטר ורוחב יד של 6 מיקרומטר. תקופת פיקסל היא 44 מיקרומטר תוך polyimide עובי הוא 2 מיקרומטר. ארבע תהודות הם נצפו גם בסימולציה ונתוני ניסוי. החסרון של מבנה כזה סופר פיקסל הוא כי, כפי שמוצג באיור 8 (ב), יש כמה תלות קיטוב. עבור שני קיטובי בולם סופר פיקסל יש קליטה של ​​יותר מ 50% בין 5.08 ו 7.27 THz; טווח של 2.19 THz. FWHM לקיטוב TE הוא 37% בעוד שזה 41% לקיטוב TM, המייצג הכפול FWHM של פיקסל הבודד.

איור 1
איור 1. () סכמטי של ERR של בולם MM ו (ב)-חתךבולם של MM מלא. נוכחי הוא מושרה בסעיפים של ERR שמקבילים לשדה E (כיוון המסומן על ידי חצים כחולים ב(). זורמת זרם תמונות אנטי מקבילה באזורים של מישור הקרקע מתחת imemdiately הצלב, וכתוצאה מכך תגובה מהדהדת. (ג) תמונת SEM של התא היחיד והסעיף (הבלעה) של המערך. (ד) ספקטרום קליטת סימולציה לזוויות קיטוב אירוע שונות מראות חוסר רגישות קיטוב של בולם MM. כל עלילה רצופה 0-90 ° מתקזזת על ידי יחידה מרכזית אחד ציר ordinate.

איור 2
איור 2. סכמטי 3D של סימולצית הגדרה.

איור 3
איור 3. המצאה של בולם MM להקה אחת. 1) 20 nm/100 ערימת ננומטר טי / Au מתאדה על 15 מ"מ על ידי סעיף 15 מ"מ של סיליקון. 2) PI2545 הוא הספין מצופה על המדגם, נאפה ב 140 מעלות צלזיוס ולאחר מכן רפא ב220 ° C. 3) שכבה דו של 15% 2010 ו 4% 2041 היא הספין המצופה ואפוי ב180 מעלות 4) לאחר חשיפה ל100 keV קרן אלקטרוני המדגם פתח בפתרון של MIBK וIPA. 2010 PMMA, בשל המשקל המולקולרי הנמוך שלו, מתפתח מהר יותר מאשר 2041 PMMA. התוצאה הוא הפרופיל הרצוי הסככה הנדרשת להשגה מוצלחת המראה. 5) סרט 20 ננומטר nm/150 טי / Au מתאדה על המדגם. 6) אזורים לא רצויים של המתכת הרימו פעמי ידי טבילת הדגימה בכוס של אצטון החם.

איור 4
איור 4. סכמטי של ספקטרומטר אינפרא האדום Transform הפורה 27.

ילדה = "jove_content" fo: לשמור-together.within עמודים = "תמיד"> איור 5
איור 5. (א) נתוני ניסוי ומדומים של בולם מ"מ עם polyimide עובי של 3.1 מיקרומטר. גם הוא להתוות את הספיגה של 7.5 מיקרומטר עבה polyimide סרט. (ב) ספקטרום ניסויי קליטה לMMS עם עובי שונים דיאלקטרי spacer וסוג. פרמטרים אופטיים (ג) שחולצו מן 3.1 מיקרומטר המדומה עבה polyimide בולם MM. לחץ כאן לצפייה בדמות גדולה.

איור 6
איור פיזור 6. אנרגיה בabsorbe MMמבנה r עם 3.1 מיקרומטר עבה polyimide spacer בתדר של 2.12 THz. בזבוז אנרגיה ב() ERR שכבה, (ב) את המרכז של polyimide, (ג) על מטוס והקרקע (ד) במטוס xz y = 3 מיקרומטר.

איור 7
איור 7. () תצוגת תכנית של בולם MM-שכבת 3 ו (ב)-חתך של מכשיר המלא. (ג) תמונת SEM של 9 תאי יחידה של הבולם הרב שכבתי ו( ד) תמונת SEM של בולם הפס הרחב "סופר פיקסל 'אחת. הנטייה לקיטוב TE מוצגת בהבלעה.

איור 8
איור 8. (FDTD) נתוני ניסוי ומדומים של הבולם רב שכבתי (א). גם זמם הוא הניסויספקטרום ספיגת אל לבולם שכבה אחת. (ב) ספקטרום קליט לבולם הפס הרחב "הסופר פיקסל".

איור 9
איור 9. הפצה (AC) קליטה במטוס xz ב y = 0 מיקרומטר בשלושת תדרי התהודה. הקווים הלבנים האופקיים יסמנו שכבות Au.

Subscription Required. Please recommend JoVE to your librarian.

Discussion

פרוטוקול זה מתאר את הסימולציה, הייצור והאפיון של בולמי metamaterial THz. זה מבנים תת גל כאלה הם חיוניים במדויק מדומים לפני כל מאמץ מחויב לנהלי ייצור יקרים. סימולציות FDTD Lumerical לספק מידע לא רק על ספקטרום ספיגת MM אלא גם את המיקום של הקליטה, ידע חיוני כדי לסייע למיקום של מתמר ולקבל את התגובה המקסימלי. בנוסף אלגוריתם אופטימיזציה בLumerical יכול להיות מיושם במהירות להקמת מבנה בולם מתאים לדמות מוגדרת מראש של כשרון (למשל עמדת תדירות, מקסימום קליט, מינימום קליט, וכו 'רוחב פס). סימולציה, ייצור והאפיון של בולם MM להקה אחת יכול להסתיים בפחות מ 24 שעות ומאפשרות דיגום מהיר של כל עיצוב. בולם הפס הרחב רב השכבתי שלנו מורכב משלושה שלבים נפרדים קרן אלקטרונים לכתוב (2 הרישום steps) ויכול להתממש בפחות מ 4 ימים. יש לנו גם מפוברקים בולמים שיש לי SiO 2 וSi 3 N 4 אזורי בידוד בין לטעות והמטוס לקרקע. שכבות אלה הופקדו על ידי PECVD ונעו בעובי בין 0.6 ו 3 מיקרומטר. בהירויות הקליטה היו דומות למכשירים עם polyimide שכבות דיאלקטרי זאת יש משמרת אדומה בעמדת התדר לבולמים של אותו העובי.

היופי של metamaterials הוא הסקלבליות הטבועות בם - מבני בולם הוכחו מאזור 23 המ"מ ועד לתדרי אינפרא אדומים ואופטיים 24. מכשירים אלה כוללים מתכתיים הסטנדרטיים ERR / מבודד / מבנה מתכתי עם הגודל המתאים ERR התכונה וסוג ועובי מבודד. בעיצוב שלנו את מיקום תדר התהודה הוא בעיקר תלוי באורך התקופה, צלב הזרוע של המבנה והסוג מבודד תוך absorptioגודל n נקבע לפי עובי שכבת הבידוד. מיקום תדר התהודה של עיצוב הצלב החתוך שהוא כחול השתנה בהשוואה לעיצובים שלמים לחצות מסורתיים יותר (אף לגזור קטעים). זה מאפשר תקופת פיקסל להיות מופחתת לתדר תהודה ממוקד מסוים (למשל 2.52 THz) ויש לו השלכות חשובות על יישומי הדמית THz. יתרון גדול של המכשיר שלנו הוא כי בניגוד ליותר מורכב ועתיר מחשוב ERR הגיאומטריות לטעות גיאומטריה היא קלה להבנה ומחשוב תובעני. למרות שאנו משתמשים בתאורית המדיום אפקטיבית לתאר בולמי metamaterial, הסבר אחר המתמקד תאורית ההפרעות באחרונה הציע 25.

חקר קרינת THz, עם אורכי גל שבין 30 מיקרומטר ו 3 מ"מ, צמח ובעשור האחרון. עניין זה כבר מגורה על ידי את המאפיינים הייחודיים של קרן THz; הם יכולים לחדור מאטרייהls כגון פלסטיק, נייר וחומרים אורגניים רבים, כולל רקמה אנושית, ללא סיכונים או סכנות פוטנציאליות הקשורים בקרינה מייננת כגון צילומי רנטגן. יתר על כן, THz עשוי לשמש כדי לזהות חומרים מסוימים באמצעות הספקטרום האופייני שלהם, כולל חומרי נפץ, כימיקלים מסוכנים, סמים ו-DNA, כמו סיבובים ותנודות מולקולריים להתרחש בטווח אורך גל זה. בהתאם THz ההדמיה מצאה יישומים בתחומים כגון ביטחון, בריאות, תרופות, רכב, מדע חומרים ובדיקות לא הרסניות.

עם זאת יש הרבה הזדמנויות בשל המחסור בציוד בעלות הנמוכה, קומפקטי וקל לפריסה שלא התגשמו. עלות הנוכחית THz מערכות הדמיה> £ 250K, להשתמש במראות לאופטיקה ומכאני raster פיקסל בודד. מגבלה נוספת של מערכות מסחריות קיימים היא הזמן שנדרש כדי לייצר תמונה מגלאי פיקסל הבודד rastered מכאני, לוקחת דקות עד שעתי to לקמפל תמונות מפורטות. מערכי IR מישור מוקד, גדלים בדרך כלל מערך כולל של 640x320 פיקסלים קריאת רשימות ב30 הרץ, היו בשימוש עבור יישומי הדמית THz 26 אולם החיישנים אלה, ספיגה פחות מ 5% באזור THz ולא מספקים מספיק גילוי רגיש. שילוב של הלהקה היחידה שלנו או בולם metamaterial פס רחב THz עם חיישן תרמי, כגון דיודה pn או bolometer התנגדות, למערך מוקד מטוס היה מבין מכשיר מסוגל לקלוט 80% מקרינת THz בתדר התהודה. מכשיר כזה יספק, תדר רגיש מאוד סלקטיבית, בזמן אמת, קומפקטי, חיישן טמפרטורת הדמית THz חדר.

Subscription Required. Please recommend JoVE to your librarian.

Disclosures

אין ניגודי האינטרסים הכריזו.

Acknowledgments

עבודה זו נתמכת על ידי מספר מדעים הפיזיקליים מועצה למחקר מענק EP/I017461/1 הנדסה ו. אנו מבקשים גם להודות על התרומה בגילומו של צוות הטכני של מרכז Nanofabrication ואט ג'יימס.

Materials

Name Company Catalog Number Comments
Lumerical FDTD Lumerical
Silicon wafer IDB technologies Single sided polished
Plassys 450 MEB evaporator Plassys Bestek
VM651 Primer Dupont
PI2545 Dupont
Methyl Isobutyl Ketone Sigma-Aldrich
Isopropanol Sigma-Aldrich
Plasmaprep5 barrel Asher Gala Instrumente
VB6 UHR EWF electron beam writer Vistec
Tanner L-Edit Tanner Inc.
Layout Beamer GenISys Inc.
Polymethyl methacrylate (PMMA) Sigma-Aldrich 293261 Sigma-Aldrich
IFV 66v/s FTIR Bruker
Pike 30spec reflection unit Pike Technologies
Hg arc lamp Bruker
Au mirror Thor Labs PF05-03-M01
Leica INM20 Optical Microscope Leica microsystems
6 mm Mylar Beamsplitter Bruker

DOWNLOAD MATERIALS LIST

References

  1. Pendry, J. B., Holden, A. J., Robbins, D. J., Stewart, W. J. Magnetism from conductors and enhanced nonlinear phenomena. IEEE Trans. Microw. Theory. 47, 2075-2084 (1999).
  2. Pendry, J. B., Holden, A. J., Robbins, D. J., Stewart, W. J. Magnetism from conductors and enhanced nonlinear phenomena. IEEE Microw Theory. 47, 2075-2084 (1999).
  3. Smith, D. R., Padilla, W. J., Vier, D. C., Nemat-Nasser, S. C., Schultz, S. Composite medium with simultaneously negative permeability and permittivity. Phys. Rev. Lett. 84, 4184-4187 (2000).
  4. Dolling, G., Wegener, M., Linden, S. Realization of a three-functional-layer negative-index photonic metamaterial. Opt. Lett. 32, 551-553 (2007).
  5. Zhang, S., et al. Experimental demonstration of near-infrared negative-index metamaterials. Phys. Rev. Lett. 95, 137404 (2005).
  6. Linden, S., et al. Magnetic response of metamaterials at 100 terahertz. Science. 306, 1351-1353 (2004).
  7. Landy, N. I., et al. Design, theory, and measurement of a polarization-insensitive absorber for terahertz imaging. Phys. Rev. B. 79, 125104-12 (2009).
  8. Gokkavas, M., et al. Experimental demonstration of a left-handed metamaterial operating at 100 GHz. Phys. Rev. B. 73, 193103 (2006).
  9. Smith, D. R., Kroll, N. Negative refractive index in left-handed materials. Phys. Rev. Lett. 85, 2933-2936 (2000).
  10. Wiltshire, M. C. K., et al. Microstructured magnetic materials for RF flux guides in magnetic resonance imaging. Science. 291, 849-851 (2001).
  11. Pendry, J. B. Negative refraction makes a perfect lens. Phys. Rev. Lett. 85, 3966-3969 (2000).
  12. Kabashin, A. V., et al. Plasmonic nanorod metamaterials for biosensing. Nat. Mater. 8, 867-871 (2009).
  13. Dolling, G., Enkrich, C., Wegener, M., Soukoulis, C. M., Linden, S. Low-loss negative-index metamaterial at telecommunication wavelengths. Opt. Lett. 31, 1800-1802 (2006).
  14. Schurig, D., et al. Metamaterial electromagnetic cloak at microwave frequencies. Science. 314, 977-980 (2006).
  15. Chen, H. T., et al. Experimental demonstration of frequency-agile terahertz metamaterials. Nat. Photonics. 2, 295-298 (2008).
  16. Ma, Y., Khalid, A., Saha, S. C., Grant, J. P., Cumming, D. R. S. THz band pass filter on plastic substrates and its application on biological sensing. IEEE Photonics Society Winter Topicals Meeting Series. 50-51 (2010).
  17. Grant, J., et al. Polarization insensitive terahertz metamaterial absorber. Opt. Lett. 36, 1524-1526 (2011).
  18. Ma, Y., et al. A terahertz polarization insensitive dual band metamaterial absorber. Opt. Lett. 36, 945-947 (2011).
  19. Grant, J., Ma, Y., Saha, S., Khalid, A., Cumming, D. R. S. Polarization insensitive, broadband terahertz metamaterial absorber. Opt. Lett. 36, 3476-3478 (2011).
  20. Tonouchi, M. Cutting-edge terahertz technology. Nat. Photon. 1, 97-105 (2007).
  21. D. Schurig, J. J. M., Justice, B. J., Cummer, S. A., Pendry, J. B., Starr, A. F., Smith, D. R. Microwave Cloaking Realized. Science. 314, 889 (2006).
  22. Padilla, W. J., et al. Electrically resonant terahertz metamaterials: Theoretical and experimental investigations. Phys. Rev. B. 75, 041102 (2007).
  23. Smith, D. R., Vier, D. C., Koschny, T., Soukoulis, C. M. Electromagnetic parameter retrieval from inhomogeneous metamaterials. Phys. Rev. E. 71, (2005).
  24. Landy, N. I., Sajuyigbe, S., Mock, J. J., Smith, D. R., Padilla, W. J. Perfect metamaterial absorber. Phys. Rev. Lett. 100, 207402 (2008).
  25. Hao, J. M., et al. High performance optical absorber based on a plasmonic metamaterial. Appl. Phys. Lett. 96, 251104 (2010).
  26. Chen, H. T. Interference theory of metamaterial perfect absorbers. Opt. Express. 20, 7165-7172 (2012).
  27. Lee, A. W. M., Hu, Q. Real-time, continuous-wave terahertz imaging by use of a microbolometer focal-plane array. Optics Letters. 30, 2563-2565 (2005).
  28. Thermo Nicolet Corporation. An Introduction to Fourier Transform Infared Spectroscopy. (2001).

Comments

0 Comments


    Post a Question / Comment / Request

    You must be signed in to post a comment. Please or create an account.

    Usage Statistics