THz metamalzeme Emiciler Simülasyon, Üretimi ve Karakterizasyonu

Engineering

Your institution must subscribe to JoVE's Engineering section to access this content.

Fill out the form below to receive a free trial or learn more about access:

 

Summary

Bu protokol THz metamalzeme emiciler simülasyon, imalat ve karakterizasyonu özetliyor. Böyle emiciler, uygun bir sensör ile birleştiğinde, THz görüntüleme ve spektroskopi uygulamaları var.

Cite this Article

Copy Citation | Download Citations | Reprints and Permissions

Grant, J. P., McCrindle, I. J. H., Cumming, D. R. S. Simulation, Fabrication and Characterization of THz Metamaterial Absorbers. J. Vis. Exp. (70), e50114, doi:10.3791/50114 (2012).

Please note that all translations are automatically generated.

Click here for the english version. For other languages click here.

Abstract

Metamalzemeler (MM), doğada bulunan olmayabilir özelliklere sahip olacak biçimde işlenmiş yapay malzemeler, yaygın olarak kendi eşsiz özelliklerini ilk 1 teorik ve deneysel gösteri 2 yana araştırılmıştır. MMS derece kontrollü elektromanyetik yanıtı sağlayabilir, ve bugüne kadar IR 4, orta kızılötesi 5, THz 6 mm dalga 7, mikrodalga 8 ve radyo 9 bantları yakınındaki optik 3 dahil olmak üzere her teknolojik ilgili spektral aralığı içinde gösterilmiştir. Uygulamalar mükemmel lensler 10, sensörler 11, telekomünikasyon 12, görünmezlik pelerinleri 13 ve filtreler 14,15 içerir. Biz son zamanlarda tek band 16, dual bant 17 ve rezonans zirvesinde daha büyük% 80 emilim yeteneğine genişbant 18 THz metamalzeme emici cihazları geliştirdik. Bir MM emici kavramı especiall olduğunugüçlü frekans seçici THz emiciler 19 bulmak zordur THz frekansları y önemlidir. Yazın MM emici olarak THz radyasyon geleneksel çeyrek dalga boyu emiciler kalınlık sınırlama üstesinden, ~ λ/20 bir kalınlık emilir. MM emiciler doğal, termal sensörler gibi THz algılama uygulamaları, kendilerini borç ve uygun THz kaynakları ile entegre halinde (örneğin QCLs), kompakt, yüksek hassasiyetli, düşük maliyetli, gerçek zamanlı THz görüntüleme sistemleri yol açabilir.

Introduction

Bu protokol tek ve geniş bant THz MM emiciler simülasyon, imalat ve karakterizasyonu açıklar. Şekil 1 'de gösterilen cihaz, bir metal ve bir metal çapraz bir yatay düzleme üzerinde bir dielektrik katmandan oluşur. Haç şekilli bir yapı rezonatör elektrik halkası (HATA) 20,21 ve kuvvetle düzgün bir elektrik alanlarına çiftler, ancak ihmal edilebilir bir manyetik alan için bir örnektir. Bir zemin düzlemi ile ERR eşleştirme olarak, olay THz dalga manyetik bileşen E-alan yönüne paralel olan ERR bölümlerinde bir akıma neden olmaktadır. Elektrik ve manyetik tepki daha sonra bağımsız olarak ayarlanmış ve yapısının empedansı ERR geometrisi ve iki metalik unsurları arasındaki mesafeyi değiştirerek boş alan için uygun olabilir. Şekil 1 (d), bir polarizasyon duyarsız emme yanıt olarak yapı sonuç simetri gösterilmiştir.

Subscription Required. Please recommend JoVE to your librarian.

Protocol

Subscription Required. Please recommend JoVE to your librarian.

Representative Results

Şekil 5 (a) kalın bir 3.1 mikron olan bir MM soğurucu için deneysel olarak elde edilmiş ve simüle absorpsiyon spektrumları dielektrik boşluk poliimid göstermektedir. Bu MM yapısı 27 mikron ve boyutlar K = 26 mikron, L = 20 mikron, M = 10 mikron ve N = 5 mikron bir tekrarı-dönemi vardır. Ki hiç bir şekilde emme dielektrik MM yapısının bir sonucu olduğu ve olmadığını teyit etmek tabaka ERR ile deneysel ölçüm de numune üzerinde gerçekleştirilmiştir. Herhangi bir yapı, frekans aralığı boyunca% 5 arasında bir maksimum emme sahip ERR ile 7.5 mikron kalınlığındaki bir örnek, poliimid, böylece rezonans frekans emme de MM yapısının bir sonucu olduğunu doğrulayan, (a) Şekil 5'e bakınız. Deneysel data% 77 emme büyüklüğü 2.12 THz bir tepe rezonans göstermektedir. Bu sonuç 2.12 THz az% 81 simüle emilimini maksimum mükemmel bir uyum içindedir. Şekil 5 (b) için deneysel verileri gösterirAynı ile MM emici farklı 1-7,5 mikron arasında değişen kalınlıklar poliamit için ve dielektrik SiO 2 3 mikron olan bir emici için geometri ERR. 1 mikron 3,1 mikron pik emilim artar kalınlığı artar Polyimide, ama az 3,1 mikron daha büyük kalınlıklarda poliimid olarak pik emilim değeri hafif bir azalma söz konusudur. 1 mikron 7.5 mikron kalınlık arttıkça poliimid olarak 0.25 THz olarak farklı bir kırmızıya kayma görülmektedir. Yerine Polyimide dielektrik olarak SiO 2 vardı Emiciler incelenmiştir. 1.90 THz az% 65 en fazla emme değeri 3 mikron kalınlığında SiO 2 dielektrik katmanı ile böyle bir MM Amortisör için ölçüldü.

Etkin dielektrik ve geçirgenlik S parametreleri 22 inversiyon ile simüle edilmiş veri elde edilebilir. 3,1 mikron ile simüle MM Amortisör için alınan parametreler kalın boşluk di vardır PolyimideŞekil 5 (c) 'de yayvan görüleceği üzere optik sabitler gerçek parça sıfıra yakın çapraz -. dielektrik gerçek parça pozitif ise her ne zaman, sıfır yansıma için gereken bir koşul geçirgenlik, gerçek bir parçası negatif ve tersi - sıfır iletimi için gerekli bir koşul. Maksimum soğurma, ω 0 frekansta, yüksek emme ima geçirgenliğinin hayali bileşeninin bir pik vardır.

Lumerical FDTD da MM yapısı içinde emme konumu tespit etmek için de kullanılabilir. ERR, dielektrik ve zemin düzlemi katmanları için simüle enerji emme dağılımları Şekil 6'da gösterilmiştir (ac) y de XZ düzleminde güç dağıtım bir enine kesit = 3 mikron Şekil 6 (d) de gösterildiği iken. Bu araziler bakıldığında enerjinin çoğunluğu ERR tabakası ve gibi Ohmik kaybı olarak harcanmış olduğu açıktırilk 500 nm dielektrik kaybı aşağıdaki Bu katman poliimid. Maksimum emme kaybı bölgeler bitişik birim hücreler arasındaki çapraz iç kenarlarında meydana gelir.

Parametre p L1 L2 L3 h1 h2 h3
Değeri (mm) 22 17 15.4 15 0.7 1.2 2.0

Tablo 1. Çok katmanlı emici geometrik parametreler.

Metamalzeme emiciler doğal dar cihazlardır; bant genişliği genellikle mo yok olmamerkezi rezonans frekansı% 20 daha yeniden. Böyle THz spektroskopisi gibi bazı uygulamalar, genişbant THz absorpsiyon gösterirler sensörleri gerektirir. Biz geniş bant emilimini gerçekleştirmek için iki strateji geliştirdik. Ilk olarak, Şekil 7 'de gösterilen (ac) kesintisiz bir yatay düzlem üzerinde alternatif metalik tabakaları errs ve dielektrik tabaka yığını etmektir. Farklı katmanlar biz uzunlukları (L 1 - L 3) farklı tasarım haçlar yakından absorpsiyon spektrumu birlikte yerleştirilmiş birkaç rezonans modları desteklemek için. Tuning dielektrik kalınlığı (h 1 - h 3) çok katmanlı yapısı, her rezonans frekansında boş alana empedans eşlemeli ve geniş bant absorpsiyonu elde olabilir. Standart bir elektron ışın kayıt işleminin birbiri üstüne errs hizalamak için kullanılır. Bizim ikinci stratejisi dört dört "renk" süper-piksel içine errs dahil etmektir, bir singl üzerine, Şekil 7 (d) bakınıze dielektrik katman, yani zemin düzlemi / dielektrik / metalik errs. Böyle bir cihaz çok katmanlı emici göre imal etmek için çok daha basittir.

Deneysel olarak elde edilmiş emme spektrumunun ve Tablo 1 'de belirtilen boyutlara sahip çok katmanlı bir emici MM için, taklit veri (a), Şekil 8' de gösterilmiştir. Ayrıca tek bir için deneysel olarak elde edilmiş absorpsiyon spektrumu kol uzunluğu 17 mm ve 2 mikron dielektrik kalınlığı ERR olduğunu çizilmiştir. Tek katmanlı bir yapı EM radyasyon% 78 emilir 5.42 THz tek bir rezonans tepe sahiptir. Buna karşılık, 3-tabaka cihaz 4.32, 5.31 az üç rezonanslar ve sırasıyla% 66,% 77 ve% 80 emme büyüklükleri 5,71 THz sahiptir. Biz 4.08 THz ikinci emme% 60 daha büyüktür 5.94 THz, için, bir geniş frekans bandı elde etmek, bu üç yakından pozisyon rezonant zirveleri sayesinde. 5.01 T olmak üzere 3-tabaka yapısının orta frekans almaHz emiliminin tam genişlikte yarı maksimum (FWHM) merkez frekansının% 48'dir. Bu tek katmanlı yapısı (tek katman FWHM% 20) neredeyse iki buçuk kat FWHM olduğunu. Deneysel verilerin simüle spektrumu ile makul uyum içindedir.

Üç rezonanslarının xz düzleminde simüle emilimini dağılımları Şekil 9 (ac) çizilen spektral özellikleri kökenini anlamak için. 5.16 ve 5.70 THz THz de rezonanslar özellikle orta ve üst uyarılması sonucu sırasıyla tabakalar ERR sırasında 4.84 THz de rezonans öncelikle alt uyarma ile ilişkili tabaka ERR. Bu dağılımlar açıkça her genişbant emilimini katkıda ERR ortaya koyuyor.

Dört renkli süper-piksel THz emici bir SEM görüntüsü Şekil 7 (d) 'de gösterilmiştir. Şekil 8 (b) örnek olarak simüle ve deneyim17 mikron, 15 mikron, 13 mikron ve 11 mikron ve 6 mikron kol genişlikleri kol uzunlukları ile süper-piksel için rimental absorpsiyon spektrumları. Kalınlığı 2 mikron Polyimide ise piksel süresi 44 mikron. Dört rezonanslar simülasyon ve deneysel veriler hem de gözlenmektedir. Böyle bir süper-piksel yapının dezavantajı, Şekil 8 (b) 'de gösterildiği gibi, bir polarizasyon bağımlılık var olmasıdır. Iki kutuplanma için süper-piksel emici 5.08 ve 7.27 THz arasında% 50'den fazla emilimi vardır; 2.19 THz bir dizi. O tek pikselin çift FWHM temsil TM polarizasyon için% 41 iken TE polarizasyon için FWHM% 37'dir.

Şekil 1
Şekil 1. (A) şematik MM soğurucu ERR ve (b) kesit alanıtam MM soğurucu. Bir akım E alan ((a) 'da mavi okları ile gösterilen yöne paralel olan ERR bölümlerinde meydana gelir. Bir anti-paralel görüntü akım imemdiately çapraz aşağıda yer düzleminin bölgelerinde, bir sonuçlanan rezonans yanıtı. birim hücre ve dizinin (inset) bölümünün (c) SEM görüntüsü. MM soğurucu polarizasyon duyarsızlığı gösteren farklı olay polarizasyon açıları için (d) Taklit absorpsiyon spektrumları. 0-90 ° dan ard arda her arsa ofset ordinat ekseni biri ana birim tarafından.

Şekil 2,
Şekil 2. Simülasyon 3D Şematik set-up.

Şekil 3
Şekil 3. Tek band MM soğurucu Fabrikasyon. 1) Bir 20 nm/100nm Ti / Au yığın silikon 15 mm bölüm 15 mm üzerine buharlaştırılır. 2) PI2545 140 pişirilmiş numune üzerine kaplanmış spin ° C ve daha sonra 220 kürünü ° C 3)% 15 2010 ve% 4 2.041 bir iki katman 180 ve kaplanmış pişirilmiş sıkma ° C'dir 4) 100 keV elektron ışınına maruz kalma sonrasında örnek MIBK ve IPA bir çözüm geliştirilmiştir. Sayesinde daha düşük molekül ağırlığı için 2010 PMMA, 2041 PMMA daha hızlı geliştirir. Istenen çıkıntı profilinde Bu başarılı sonuçlar havalanma ulaşmak için gereklidir. 5) Bir 20 nm/150 nm Ti / Au filmin numune üzerine buharlaştırılmaktadır. 6) Metal İstenmeyen bölgeleri sıcak aseton bir behere örnek daldırarak-off kaldırılır.

Şekil 4,
Şekil 4. Fourier Transform Infrared Spektrometresi 27 şematik.


Şekil 5. (A) ile MM emici Deneysel ve simüle edilmiş veri 3.1 mikron kalınlığında Polyimide. Ayrıca çizilen 7,5 mikron emilimi kalın Polyimide film olduğunu. Farklı dielektrik boşluk kalınlığı ve türü ile MMS (b) Deneysel absorpsiyon spektrumları. Simüle 3.1 mikron dan (c) Çıkarılan optik parametreler kalın MM emici poliimid. büyük bir rakam görmek için buraya tıklayın .

Şekil 6
Bir MM Bünyesine Şekil 6. Enerji kaybı3,1 mikron ile r yapısı kalın 2.12 THz bir frekansta boşluk poliimid. (A) tabaka ERR, (b), poliimid, (c) Y, zemin düzlemi ve (d) XZ düzlem = 3 um arasındaki merkezi. Enerji dağılması

Şekil 7
Şekil 7. 3-MM emici tabaka ve tam bir cihaz (b) çapraz kesit bölgesinin (a) üstten bakış. Çok katmanlı emici tek bir "süper-piksel 'geniş bant emici (d) SEM görüntü 9 birim hücre (c) SEM görüntüsü. TE için polarizasyon yönü ilave gösterilmiştir.

Şekil 8,
Şekil 8. (A) çok katmanlı emici Deneysel ve simüle (FDTD) veri. Ayrıca çizilen deneyTek katmanlı Amortisör için arkadaşları soğurma spektrumu. 'Süper-piksel' genişbant emici (b) Absorpsiyon spektrumu.

Şekil 9
Şekil 9. Y de xz düzleminde (ac) Emilim dağılımı üç rezonans frekansları = 0 mikron. Yatay beyaz çizgiler Au katmanları göstermek.

Subscription Required. Please recommend JoVE to your librarian.

Discussion

Bu protokol THz metamalzeme emiciler simülasyon, imalat ve karakterizasyonu açıklar. Bu herhangi bir çaba pahalı fabrikasyon işlemleri kararlıdır önce temel tür alt-dalga yapıları doğru simüle olmasıdır. Lumerical FDTD simülasyonlar MM emilme tayfı, sadece ilgili bilgiler, aynı zamanda, bir transdüser yerleştirme yardımcı olmak ve maksimum tepki elde etmek için emme konumu, gerekli bilgiyi sağlamaktadır. Ayrıca Lumerical olarak optimizasyon algoritması hızla liyakat önceden tanımlanmış bir rakam (örneğin, frekans konumu, emilimin maksimum, emilimi minimum bant genişliği vb) için uygun bir emici yapı kurmak için uygulanabilir. Tek bir bant MM soğurucu Simülasyon, imalat ve karakterizasyonu herhangi bir tasarım, hızlı prototipleme sağlayan en az 24 saat içinde tamamlanabilir. Bizim çok katmanlı genişbant emici üç ayrı elektron ışını yazma adımlar (iki kaydı ler oluşurTeps) ve en az 4 gün içinde gerçekleştirilebilir. Biz de ERR arasındaki bölge ve zemin düzlemi yalıtım SiO 2 ve Si 3 N 4 var emiciler fabrikasyon. Bu katmanlar PECVD tarafından yatırılan ve 0,6 ve 3 mm arasında kalınlık arasında değişmektedir. Dielektrik katmanları aynı kalınlıkta emiciler için frekans pozisyon içinde kırmızı bir kayma olduğunu ancak poliamit ile emme büyüklükleri cihazlar için benzer idi.

Metamalzemeler ve güzelliği kendi içsel ölçeklenebilirlik - emici yapıları kızılötesi ve optik frekanslarda 24 kadar mm 23 bölgeden gösterilmiştir. Bu cihazlar standart metalik uygun ERR özellik boyutu ve izolatör tipi ve kalınlığı ile ERR / yalıtkan / metalik yapı oluşur. Tasarım olarak rezonans frekansı pozisyonu dönemde, yapının haç kolu uzunluğu ve izolatör tipine çoğunlukla bağımlı iken absorptioN büyüklük yalıtım katmanın kalınlığı ile tespit edilir. Bizim cut-out çapraz tasarım rezonans frekansı konumu daha geleneksel bütün çapraz tasarımları (bölümleri no-cut) ile karşılaştırıldığında mavi kaydırılır. Bu piksel dönemde belirli bir hedefe yönelik rezonans frekansı (örneğin 2.52 THz) için küçültülmesine olanak verir ve THz görüntüleme uygulamaları için önemli sonuçları vardır. Bizim cihazın önemli bir avantajı aksine daha karmaşık ve yoğun hesaplama gerektiren geometriler bizim geometrisini anlamak ve hesaplama basit basit ERR ERR olmasıdır. Bizim metamalzeme emiciler açıklamak için etkili orta teorisi kullanırken, müdahale teorisi üzerine merkezleme farklı bir açıklama son 25 sürülmüştür.

THz radyasyon üzerinde yapılan araştırmalar, 30 mm ve 3 mm arasında dalga boyuna sahip, son on yılda ilerlediğini. Bu ilgi THz ışınlarının benzersiz özellikleri tarafından teşvik edilmiştir; bunlar materia nüfuz edebilirörneğin x-ışınları gibi iyonlaştırıcı radyasyon ile ilişkili tehlikeler veya potansiyel tehlikeler olmaksızın plastik, kağıt ve insan dokusu gibi birçok organik bileşikler, gibi ls. Ayrıca, THz moleküler dönmeler ve titreşimler, bu dalga boyu aralığında ortaya gibi patlayıcı, tehlikeli kimyasallar, ilaçlar ve DNA gibi karakteristik spektrumları, aracılığıyla belirli maddeleri tanımlamak için kullanılıyor olabilir. Dolayısıyla THz görüntüleme, güvenlik, sağlık, ilaç, otomotiv, malzeme bilimi ve tahribatsız muayene gibi alanlarda uygulamalar bulmuştur.

Ancak düşük maliyetli, kompakt ve kolay konuşlandırılabilir ekipman eksikliği nedeniyle pek çok yerine getirilmemiş olanakları vardır. Mevcut THz görüntüleme sistemleri maliyet> £ 250k, optik için ayna kullanın ve mekanik tek bir piksel raster. Mevcut ticari sistemlerinin bir diğer sınırlaması saat t dakika alarak, mekanik rastered tek piksel dedektörü bir görüntü üretmek için alınan zamanıayrıntılı görüntüler derlemek o. IR odak düzlemi dizileri, 30 Hz'de okumak 640x320 piksel genellikle oluşan dizi boyutları, ancak bu sensörler THz bölgede% 5'inden az emilimi vardır ve duyarlı yeterli algılama vermeyin THz görüntüleme uygulamalarında 26 kullanılmaktadır. Bizim tek bir bant veya odak düzlemi diziye böyle bir pn diyot veya rezistif bolometre gibi bir termal sensör, geniş bant THz metamalzeme emici entegrasyonu rezonans frekansında THz radyasyonu% 80 emebilen bir cihaz fark eder. Böyle bir cihaz, son derece hassas, frekans oda sıcaklığında THz görüntüleme sensörü, kompakt, gerçek zamanlı, seçici sağlayacaktır.

Subscription Required. Please recommend JoVE to your librarian.

Disclosures

Çıkar çatışması ilan etti.

Acknowledgments

Bu çalışma Mühendislik ve Fiziksel Bilimler Araştırma Konseyi hibe sayısı EP/I017461/1 tarafından desteklenmektedir. Biz de James Watt Nanofabrikasyona Merkezi teknik personel tarafından oynanan katkısını kabul etmelerini istiyoruz.

Materials

Name Company Catalog Number Comments
Lumerical FDTD Lumerical
Silicon wafer IDB technologies Single sided polished
Plassys 450 MEB evaporator Plassys Bestek
VM651 Primer Dupont
PI2545 Dupont
Methyl Isobutyl Ketone Sigma-Aldrich
Isopropanol Sigma-Aldrich
Plasmaprep5 barrel Asher Gala Instrumente
VB6 UHR EWF electron beam writer Vistec
Tanner L-Edit Tanner Inc.
Layout Beamer GenISys Inc.
Polymethyl methacrylate (PMMA) Sigma-Aldrich 293261 Sigma-Aldrich
IFV 66v/s FTIR Bruker
Pike 30spec reflection unit Pike Technologies
Hg arc lamp Bruker
Au mirror Thor Labs PF05-03-M01
Leica INM20 Optical Microscope Leica microsystems
6 mm Mylar Beamsplitter Bruker

DOWNLOAD MATERIALS LIST

References

  1. Pendry, J. B., Holden, A. J., Robbins, D. J., Stewart, W. J. Magnetism from conductors and enhanced nonlinear phenomena. IEEE Trans. Microw. Theory. 47, 2075-2084 (1999).
  2. Pendry, J. B., Holden, A. J., Robbins, D. J., Stewart, W. J. Magnetism from conductors and enhanced nonlinear phenomena. IEEE Microw Theory. 47, 2075-2084 (1999).
  3. Smith, D. R., Padilla, W. J., Vier, D. C., Nemat-Nasser, S. C., Schultz, S. Composite medium with simultaneously negative permeability and permittivity. Phys. Rev. Lett. 84, 4184-4187 (2000).
  4. Dolling, G., Wegener, M., Linden, S. Realization of a three-functional-layer negative-index photonic metamaterial. Opt. Lett. 32, 551-553 (2007).
  5. Zhang, S., et al. Experimental demonstration of near-infrared negative-index metamaterials. Phys. Rev. Lett. 95, 137404 (2005).
  6. Linden, S., et al. Magnetic response of metamaterials at 100 terahertz. Science. 306, 1351-1353 (2004).
  7. Landy, N. I., et al. Design, theory, and measurement of a polarization-insensitive absorber for terahertz imaging. Phys. Rev. B. 79, 125104-12 (2009).
  8. Gokkavas, M., et al. Experimental demonstration of a left-handed metamaterial operating at 100 GHz. Phys. Rev. B. 73, 193103 (2006).
  9. Smith, D. R., Kroll, N. Negative refractive index in left-handed materials. Phys. Rev. Lett. 85, 2933-2936 (2000).
  10. Wiltshire, M. C. K., et al. Microstructured magnetic materials for RF flux guides in magnetic resonance imaging. Science. 291, 849-851 (2001).
  11. Pendry, J. B. Negative refraction makes a perfect lens. Phys. Rev. Lett. 85, 3966-3969 (2000).
  12. Kabashin, A. V., et al. Plasmonic nanorod metamaterials for biosensing. Nat. Mater. 8, 867-871 (2009).
  13. Dolling, G., Enkrich, C., Wegener, M., Soukoulis, C. M., Linden, S. Low-loss negative-index metamaterial at telecommunication wavelengths. Opt. Lett. 31, 1800-1802 (2006).
  14. Schurig, D., et al. Metamaterial electromagnetic cloak at microwave frequencies. Science. 314, 977-980 (2006).
  15. Chen, H. T., et al. Experimental demonstration of frequency-agile terahertz metamaterials. Nat. Photonics. 2, 295-298 (2008).
  16. Ma, Y., Khalid, A., Saha, S. C., Grant, J. P., Cumming, D. R. S. THz band pass filter on plastic substrates and its application on biological sensing. IEEE Photonics Society Winter Topicals Meeting Series. 50-51 (2010).
  17. Grant, J., et al. Polarization insensitive terahertz metamaterial absorber. Opt. Lett. 36, 1524-1526 (2011).
  18. Ma, Y., et al. A terahertz polarization insensitive dual band metamaterial absorber. Opt. Lett. 36, 945-947 (2011).
  19. Grant, J., Ma, Y., Saha, S., Khalid, A., Cumming, D. R. S. Polarization insensitive, broadband terahertz metamaterial absorber. Opt. Lett. 36, 3476-3478 (2011).
  20. Tonouchi, M. Cutting-edge terahertz technology. Nat. Photon. 1, 97-105 (2007).
  21. D. Schurig, J. J. M., Justice, B. J., Cummer, S. A., Pendry, J. B., Starr, A. F., Smith, D. R. Microwave Cloaking Realized. Science. 314, 889 (2006).
  22. Padilla, W. J., et al. Electrically resonant terahertz metamaterials: Theoretical and experimental investigations. Phys. Rev. B. 75, 041102 (2007).
  23. Smith, D. R., Vier, D. C., Koschny, T., Soukoulis, C. M. Electromagnetic parameter retrieval from inhomogeneous metamaterials. Phys. Rev. E. 71, (2005).
  24. Landy, N. I., Sajuyigbe, S., Mock, J. J., Smith, D. R., Padilla, W. J. Perfect metamaterial absorber. Phys. Rev. Lett. 100, 207402 (2008).
  25. Hao, J. M., et al. High performance optical absorber based on a plasmonic metamaterial. Appl. Phys. Lett. 96, 251104 (2010).
  26. Chen, H. T. Interference theory of metamaterial perfect absorbers. Opt. Express. 20, 7165-7172 (2012).
  27. Lee, A. W. M., Hu, Q. Real-time, continuous-wave terahertz imaging by use of a microbolometer focal-plane array. Optics Letters. 30, 2563-2565 (2005).
  28. Thermo Nicolet Corporation. An Introduction to Fourier Transform Infared Spectroscopy. (2001).

Comments

0 Comments


    Post a Question / Comment / Request

    You must be signed in to post a comment. Please or create an account.

    Usage Statistics