Wideband Optische Detector van Echografie voor Medical Imaging Applications

Bioengineering

Your institution must subscribe to JoVE's Bioengineering section to access this content.

Fill out the form below to receive a free trial or learn more about access:

 

Summary

Optische detectie van ultrageluid is onpraktisch in veel beeldvorming scenario's omdat het vaak vereist stabiele omgevingsomstandigheden. We tonen een optische techniek voor ultrasone detectie in volatiele omgevingen met miniaturisatie en gevoeligheid niveaus geschikt voor opto-akoestische beeldvorming in restrictieve scenario's, bijvoorbeeld intravasculaire toepassingen.

Cite this Article

Copy Citation | Download Citations

Rosenthal, A., Kellnberger, S., Omar, M., Razansky, D., Ntziachristos, V. Wideband Optical Detector of Ultrasound for Medical Imaging Applications. J. Vis. Exp. (87), e50847, doi:10.3791/50847 (2014).

Please note that all translations are automatically generated.

Click here for the english version. For other languages click here.

Abstract

Optische ultrasone sensoren zijn een veelbelovend alternatief voor piëzo-elektrische technieken, is onlangs aangetoond in het gebied van opto-akoestische beeldvorming. In medische toepassingen, een van de belangrijkste beperkingen van optische detectie technologie is de gevoeligheid voor omgevingsinvloeden, zoals veranderingen in druk en temperatuur, waarbij de detectie kunnen verzadigen. Bovendien, de klinische omgeving stelt vaak strenge beperkingen op de omvang en de robuustheid van de sensor. In dit werk is de combinatie van puls interferometrie en glasvezel gebaseerde optische detectie aangetoond voor ultrasone detectie. Pulse interferometrie kunnen gunstige resultaten van de uitlezing systeem in aanwezigheid van snelle veranderingen in de omgevingsomstandigheden, terwijl het gebruik van vezel technologie leidt tot een mechanisch flexibele meetelement Geschikt veeleisende medische toepassingen zoals intravasculaire beeldvorming. Om een ​​korte lengte sensor te bereiken, eenpi-fase-verschoven vezel Bragg rooster wordt gebruikt, die als resonator vangen licht over een effectieve lengte van 350 urn. Om hoge bandbreedte mogelijk, wordt de sensor voor zijdelingse detectie van ultrageluid, hetgeen zeer gunstig in omtreksrichting beeldvorming geometrieën zoals intravasculaire beeldvorming. Een opto-akoestische beeldvorming instelling wordt gebruikt om de reactie van de sensor voor akoestische puntbronnen op verschillende posities te bepalen.

Introduction

Echografie detectoren spelen een belangrijke rol in veel grafische toepassingen. Conventioneel wordt gedetecteerd door ultrasone piëzo-elektrische transducers, die drukgolven omzetten in spanningssignalen 1. In opto-akoestische beeldvorming, wordt ultrageluid gegenereerd via een proces van thermische uitzetting door het verlichten van het object met een hoog vermogen gemoduleerd licht 2-6. Hoewel piëzo-elektrische transducers zijn de werkwijze van keuze in opto-akoestische toepassingen, het gebruik ervan belemmert vaak miniaturisatie vooral omdat geminiaturiseerde piëzo-elektrische transducers worden vaak gekenmerkt door lage gevoeligheid. Bovendien, aangezien piëzo-elektrische transducers zijn optisch ondoorzichtig, ze kunnen ernstig interfereren met licht levering aan de afgebeelde object, het beperken van de mogelijkheden voor bruikbare imaging configuraties. Licht dat wordt terug-verstrooid van het object naar de omzetter mag de goede detectie van ultrageluid beperken en compliceren het ontwerp van het beeldvormingssysteem door optisch geïnduceerde parasitic signalen in de omzetter 7.

Optische detectoren van ultrageluid zijn erkend als een mogelijk alternatief voor piëzo-elektrische transducers die veel voordelen in opto-akoestische beeldvorming scenario 8-12 biedt: Ze zijn vaak transparant en kan meestal worden verkleind zonder verlies van gevoeligheid. Het werkingsprincipe van de optische detektoren is interferometrische detectie van draaiende vervorming die in het optische medium door de aanwezigheid van ultrageluid. Vaak worden optische resonatoren gebruikt detectiegevoeligheid verbeteren door vangen licht in het verstoorde medium voor uitgebreide perioden, waardoor het effect van de vervorming van de fase van het optische signaal. In die gevallen zijn optische detectie regelingen gebaseerd op controle variaties in de resonantie golflengte, die rechtstreeks verband houden vervormingen te structureren in de resonator. Meestal worden smalle lijnbreedte continuous wave (CW) technieken gebruikt, waarin een CW-laser is afgestemd aan ee resonantie golflengte. Kleine verschuivingen in de resonantiegolflengte de relatieve positie van de golflengte van de laser binnen de resonantie verandert om variaties veroorzaakt in de intensiteit van de uitgezonden / gereflecteerde laserlicht, dat gemakkelijk kan worden gecontroleerd. Indien de resonantie verschuivingen te sterk, bijvoorbeeld als grote variaties in druk, temperatuur of trillingen, de resonantie kunnen geheel verschuiven van de golflengte van de laser, effectief verzadigen van de detector 13.

Pulse interferometrie 14 biedt een oplossing voor de beperking van signaalverzadiging en maakt ultrasone detectie vluchtige onder omgevingsomstandigheden. In tegenstelling tot lijnbreedte smal CW regelingen puls interferometrie gebruik van een breedband pulsbron de resonator verlichten. In dit geval, de resonator werkt als een banddoorlaatfilter, verzenden alleen golflengten die overeenkomen met de resonantiefrequentie, terwijl de resonantie verschuiftopnieuw gedetecteerd door meting van de golflengte variaties in het optische signaal aan de uitgang van de resonator, bijv. door gebruik van een Mach-Zehnder interferometer vergrendeld kwadratuur 14,15. Een automatische reset circuit wordt gebruikt voor het werkpunt van de interferometer in de zaak wordt verloren als gevolg van extreme variatie in omgevingscondities onmiddellijk te herstellen. Vanwege de relatief grote bandbreedte van de bron, de resonantie golflengte blijft binnen de verlichte band zelfs onder sterke verstoringen, waardoor een stabiele werking van de detector, zelfs onder zware omgevingscondities. Het gebruik van een coherente bron voor ondervraging, namelijk optische pulsen, maakt geluidsarme detectie.

De overeenkomstige puls interferometriesysteem in onze experimenten is weergegeven in figuur 1. De pulslaser zoeken gebruikte geproduceerde 90 FSEC pulsen met een herhalingsfrequentie van 100 MHz bij een uitgangsvermogen van 60 mW en spectrale breedte van meer dan 100nm. De optische filter had een FWHM spectrale breedte van ongeveer 0,4 nm en is afgestemd op de frequentie van de resonantie. Nadat het filter is een optische versterker gebruikt ter compensatie van de aanzienlijke verliezen in de filter. Extra filtering werd toegepast na de versterking stadium versterkte spontane emissie te verminderen van de versterker. De resonator die in onze experimenten is een pi-fase verschoven vezel Bragg grating (π-FBG) 8, vervaardigd door Teraxion Inc name voor de medische toepassing van ultrageluid aftasten, π-FBG's hebben het voordeel dat alle componenten vezels, en zo robuust en klein. Figuur 2 toont een vergelijking van de afmetingen van de optische vezel die in dit werk en 15 MHz geminiaturiseerde intravasculaire ultrasound (IVUS) piëzo-elektrische omvormer. Sommige alternatieve resonantie gebaseerde detectie benaderingen zoals micro-ringresonatoren vervaardigd in vlakke golfgeleiders vereisen koppeling vezels bij de componentinput en output, hetzij leidt tot zwakkere apparaten of belemmeren miniaturisatie. Daarentegen π-FBG's in-componenten vezels, en geen extra vezel koppeling vereisen. De resonantie in π-FBG's wordt gecreëerd door de pi faseverschuiving in hun midden; licht wordt gevangen in de pi faseverschuiving boven gedeelte van de vezel die aanzienlijk korter is dan de lengte van het raster zelf. In onze experimenten, de π-FBG had een lengte van 4 mm en koppeling coëfficiënt κ = 2 mm -1 en de gevoeligheid is niet gelijkmatig verdeeld over de lengte, de gevoeligheid exponentieel afneemt van midden het rooster met een snelheid van κ . De volle breedte half maximum (FWHM) van de gevoeligheidsverdeling (SD) was ongeveer 350 urn. De resonantie breedte van het rooster wordt bepaald door zowel de lengte en de koppeling coëfficiënt volgens de volgende vergelijking:

Vergelijking 1 waarbij λ de golflengte resonantie en n eff is de effectieve brekingsindex van de modus geleid in de vezel 8.

Om te beoordelen of de π-FBG detector is geschikt voor grafische toepassingen, zijn ruimtelijk afhankelijke respons moet worden gemeten over een brede frequentieband. Echter, deze taak is zeer uitdagend wanneer conventionele akoestische technieken worden gebruikt. Wij gebruiken dan ook een opto-akoestische methode voor ultrageluiddetector karakterisering 16 waarin een donkere microscopische bol ingebed in transparante agar dient als een opto-akoestische puntbron. In ons experiment de microscopische bol heeft een diameter van ongeveer 100 urn en wordt verlicht met hoog vermogen nanoseconde optische pulsen met een herhalingsfrequentie van 10 Hz, een pulsduur van ongeveer 8 nsec, en gemiddeld vermogen van 200 mW. De optische energie afgezet in de microscopische spheres genereert breedband ultrasone signalen als gevolg van de opto-akoestische effect. De π-FBG detector relatief vertaald naar de microscopische gebied zijn ruimtelijk afhankelijke akoestische respons te verkrijgen. Figuur 3 toont een illustratie van de opto-akoestische experiment. In het algemeen kan deze techniek worden gebruikt om verschillende soorten ultrasone detectoren karakteriseren.

Subscription Required. Please recommend JoVE to your librarian.

Protocol

1. Opto-akoestische Karakterisering van de π-FBG Detector

  1. Bereiding van een microscopische bol gesuspendeerd in agar:
    1. Meng agar poeder (1,3% in gewicht) met gedestilleerd water in een bekerglas. Gebruik een hete plaat magnetische roerder apparaat aan de oplossing dicht bij kooktemperatuur te verwarmen en los de agar poeder tot de oplossing helder en vrij van luchtbellen. Alternatief kan de agar oplossing verwarmd met een conventionele magnetron onder roeren uitgevoerd handmatig te glasstaaf. Giet de hete oplossing in een plastic mal, bijv. spuit met de punt uitgesneden.
    2. Strooi een kleine hoeveelheid microscopische bolletjes op de agar-oplossing en wacht tot de oplossing volledig stolt. Neem de vaste agar fantoom uit de vorm van de zuiger.
    3. Bekijk het fantoom onder een stereoscopische microscoop snijd een klein stukje agar die een enkele microscopische bol bevat.
    4. Herhaal stap 1.1.1 en voeg to de agaroplossing de vaste agar stuk met de enkele microscopische bol.
    5. Na het stollen, snijd de agar fantoom onder de microscoop zodanig dat de microscopische gebied ligt dicht bij het oppervlak van de Phantom.
  2. Opto-akoestische meting
    1. Gebruik twee V-groef vezelhouders de vezel stevig vasthouden aan beide zijden van de π-FBG, en verbonden met de houder een driedimensionale (XYZ) vertaling computergestuurde fase. Controleer of de vezel wordt ondergedompeld tegen verspreiding van ultrageluid mogelijk.
    2. Vind de geschatte locatie van het registrerende element π-FBG door lichtdoorlatende verschillende delen van de vezel met de hoogvermogen nanoseconde puls laserbundel. De optische absorptie van de bekleding echter zwak, zal afgeven wanneer de belichting wordt uitgevoerd op de π-FBG.
    3. Plaats de-agar ingebedde microscopische gebied direct onder de π-FBG. De microscopische bol moet zichtbaar zijn voor het blote oog.
    4. De translatietrap Voer een 2D scan van de π-FBG in het vlak evenwijdig aan de grond op de locatie waar het signaal van de microscopische bol sterkste en de bijbehorende vertragingstijd kortste voorbeeld.
    5. Voer de laatste aanpassingen aan de verlichting om maximaal vermogen te leveren aan de microscopische bol.
    6. Met behulp van de vertaling podium uitvoeren van een 3D-scan van de π-FBG en registreer het signaal voor elke positie.
    7. Om de ruimtelijk afhankelijke frequentierespons van de ultrasone detector verkrijgen, voert de Fourier transformatie van de opgenomen tijd-domein ultrasone signaal.

2. Schatting van robuustheid en gevoeligheid van de prestaties van de π-FBG Detector

  1. Gebruik twee V-groef vezelhouders de vezel stevig vasthouden aan beide zijden van de π-FBG en onderdompelen π-FBG.
  2. Plaats een donkere plaat of een grafiet staaf stevig aan de π-FBG gezicht en verlichten het with de high-power nanoseconde-pulse laserstraal om een ​​sterk akoestisch veld te creëren.
  3. Plaats een waterpomp in het waterreservoir en zet hem aan om een ​​snelle variaties in de omgevingscondities te creëren.
  4. Om de robuustheid van het systeem te schatten, het meten van de output met de vergrendeling circuit draaide zowel op als buiten. Als er geen vergrendeling wordt uitgevoerd, is het niet mogelijk om het ultrasone signaal nauwkeurig te detecteren.
  5. Draai de waterpomp af.
  6. Schatten het voordeel gevoeligheid door de hoge coherentie van de bron, vervangt de breedband pulsen laser met lage coherentie bron en herhaal de geluidsmeting. Een afname van meer dan een orde van grootte in gevoeligheid verwacht wanneer de laag samenhang bron wordt gebruikt.

Subscription Required. Please recommend JoVE to your librarian.

Representative Results

Figuren 4a en 4b tonen respectievelijk de signalen en de overeenkomstige spectra van het microscopische gebied op een afstand van 1 mm van de vezel drie offsets van het centrum van de π-FBG. De verschuivingen worden gegeven in de z-richting, zoals weergegeven in figuur 3. Duidelijk gevoeligheid van de optische detector om hoogfrequente ultrageluid (f> 6 MHz) anisotroop en het hoogst wanneer het midden van de π-FBG is direct boven het microscopische gebied . Ondanks de hoge akoestische impedantie mismatch tussen de silica vezels en water, zijn geen afzonderlijke resonanties waargenomen frequenties boven 6 MHz, waardoor een goed gedefinieerde scherpe opto-akoestische signaal nodig voor grafische toepassingen. In het algemeen, hoewel de resonantie frequenties f <6 MHz kan worden gebruikt voor het waarnemen, het gebruik ervan voor beeldvorming zouden hun opname in een model-gebaseerde reconstructie model vereist aanzienlijk bemoeilijkt het beeld formatie algoritme 17.

Figuur 5 toont een vergelijking van ultrasone signalen gemeten met een pulsbron en een lage coherentie bron. Vanwege de lage gevoeligheid verkregen door lage coherentie bron, een opto-akoestische bron met een hogere magnitude werd vergeleken met die gebruikt in het experiment van de figuren 3-4. Namelijk, de opto-akoestische bron een grafiet staaf met een diameter van 0,7 mm, geplaatst op een afstand van ongeveer 1,5 mm van de vezel en verlicht met dezelfde laser gebruikt in het experiment van de figuren 3-4. Een significante vermindering van de gevoeligheid van een factor 18 wordt genomen voor de gedetecteerde signalen met lage coherentie bron. De lagere gevoeligheid die wordt verkregen bij de onsamenhangende breedband bron inherent als breedbandige spectrum van de bron wordt gegenereerd door een willekeurig proces. Daarentegen, in het coherente pulsbron, de breedband response is een gevolg van een deterministisch proces.

Figuur 1
Figuur 1. De optische setup gebruikt voor ultrasone detectie. Het meetelement is een pi-fase-verschoven Bragg raspen, en de read-out systeem is gebaseerd op puls interferometrie. Klik hier voor grotere afbeelding .

Figuur 2
Figuur 2. Een grootte vergelijking tussen een commerciële intravasculaire ultrasone sonde met een centrale frequentie van 15 MHz en de optical-vezel gebaseerde detectie-element gebruikt in dit werk. Klik hier voor grotere afbeelding .

Figuur 3
Figuur 3. Een illustratie van de opto-akoestische opstelling voor het meten van de akoestische respons van de optische detector. Een donkere microscopische bol verlicht met krachtige nanoseconde pulsen vormt een akoestische puntbron, die wordt vertaald in drie dimensies om een ruimtelijk afhankelijke akoestische respons te krijgen van de detector. Klik hier voor grotere afbeelding .

Figuur 4 Figuur 4. De signalen (a) en de bijbehorende spectra (b) gedetecteerd van het microscopische gebied (zoals weergegeven in figuur 3) op een afstand van 1 mm van de vezel drie offsets van het centrum van de π-FBG. De spectra worden vergeleken met het spectrum van een ideale bolvormige bron met een diameter van 100 urn. Klik hier voor grotere afbeelding .

Figuur 5
Figuur 5. Vergelijking van ultrasone signalen verkregen met een pulsbron en alow-coherentie bron. Een significante vermindering van de gevoeligheid wordt genomen voor de signalen gedetecteerd met de lage coherentie bron. Klik hier voor grotere afbeelding .

Subscription Required. Please recommend JoVE to your librarian.

Discussion

Tot slot wordt een nieuwe optische methode voor ultrageluiddetectie ingevoerd, dat gebaseerd is op een combinatie van een π-FBG en polsslag interferometrie. De techniek is bijzonder geschikt voor opto-akoestische beeldvorming toepassingen wegens de doorzichtigheid van het opneemelement, die bijna willekeurige objectverlichting patronen mogelijk maakt. Daarentegen standaard piëzo gebaseerde ultrasone detectoren zijn ondoorzichtig en dus blokkeren sommige optische paden naar het afgebeelde object, waardoor omvangrijke beeldvorming setups. De ontwikkelde optische detector kan de miniaturisatie van opto-akoestische technologie en de klinische vertaling dus vergemakkelijken.

De fysische en mechanische eigenschappen van het registrerende element afhankelijk van de gebruikte vezel. Commercieel verkrijgbare single mode vezels zijn relatief duurzaam en klein. Bijvoorbeeld, aan silica vezels, zoals gebruikt in dit document, diameters van 250 urn of kleiner en breuk buigradius van minder dan 1 cm zijn standard. Plastic vezels kunnen ook worden gebruikt en kunnen betere mechanische eigenschappen hebben; De fabricage van hoge kwaliteit FBG is momenteel commercieel verkrijgbaar alleen silica vezels.

Het ontwerp van de pi-fase-verschoven FBG bepaalt de gevoeligheid en ruimtelijk afhankelijke akoestische respons van de optische detector. In het algemeen is het gewenst dat de resonantie zo smal mogelijk om maximale gevoeligheid te bereiken. De breedte van de resonantie gemeten in Hertz, moet hoger zijn dan de gewenste akoestische bandbreedte voor de detector voor de goede werking mogelijk. Bovendien, een hoogwaardige π-FBG is momenteel een op maat gemaakt product waarvan de fabricage vereist hoge precisie productie mogelijkheden aangeboden door slechts enkele bedrijven.

Pulse interferometrie wordt gebruikt voor het lezen van het signaal van de optische detectie-element en maakt robuuste prestaties onder vluchtige omgevingsomstandigheden. De bandbreedte van de bron bepalenis de afweging tussen robuustheid en prestaties: Als de bandbreedte gekozen te klein is, zal de resonantie alleen zwakke verstoringen dekken. Als de bandbreedte te groot is, slechts een fractie van de energie aan de ingang van de FBG toegezonden. De bandbreedte wordt bestuurd door optische bandfilters, die ook een extra voordeel van het verminderen van ruis in het systeem door versterkte spontane emissie.

Het veld gevoeligheid van de ultrasone detector speelt een belangrijke rol in opto-akoestische beeldvorming toepassingen. Het wordt daarom aanbevolen om de respons van de detector worden gekarakteriseerd vóór de integratie in een opto-akoestische opstelling. In onze experimenten, de π-FBG biedt goede gevoeligheid bij hoge frequenties (f> 6 MHz) wanneer de puntbron is gepositioneerd nabij het ​​centrum van het rooster (Afbeelding 4). Dit suggereert dat de detector een relatief niet-divergerende detectieveld. Daarom when gebruikt in opto-akoestische beeldvorming experimenten, het is zeer gunstig voor de verlichting over de gebieden die hoge ultrasone detectie gevoeligheid wordt verkregen te leveren.

Subscription Required. Please recommend JoVE to your librarian.

Disclosures

De auteurs verklaren dat zij geen concurrerende financiële belangen.

Acknowledgements

DR erkent steun van de Duitse Research Foundation (DFG) Research Grant (RA 1848/1) en de European Research Council Starting Grant. VN erkent de financiële steun van de European Research Council Advanced Investigator Award, en de BMBF Innovation in Medicine Award.

Materials

Name Company Catalog Number Comments
π-FBG Teraxion Inc. Custom made device
Microscopic spheres Cospheric LLC BKPMS 90-106um- 10g 100 µm polyethylene microspheres
Femto-second pulse laser used for interrogation  Menlo Systems GmbH T-Light Femtosecond Laser
Optical filter Optoplex Corporation 2-Port Optical Tunable Filter (50 GHz)
Optical amplifier Amonics AEDFA-PM-PA-35-B-FC Benchtop 35dB Gain Pre Amp Polarization Maintaining EDFA 
50/50 coupler OZ-Optics FUSED-22-1550-8/125-50/
50-3S3S3S3S-3-0.5-PM
Fused 2 x 2 fiber splitter with 0.5 meter long, 3 mm OD PVC jacketed 1,550 nm 8/125μ PM fiber
pigtails, 50/50 split ratio in the slow axes of PM fibers and with super FC/PC connectors on all
ports.
Fiber holder Thorlabs T711/M-250 Metric, Post-Mountable Fiber Clamp, 250 µm 
Agar for microbiology Sigma Aldrich 05039-500G
Nano-second pulse laser used for generating the optoacoustic signals Opotek VIBRANT Arrow 532 type I
Graphite rod Faber-Castell 120700 Faber-Castell Pencil Leads - 0.7 mm

DOWNLOAD MATERIALS LIST

References

  1. Hunt, J. W. Ultrasound transducers for pulse-echo medical imaging. IEEE Transactions on Biomedical Engineering. 30, 453-481 (1983).
  2. Razansky, D. Multispectral opto-acoustic tomography of deep-seated fluorescent proteins in vivo. Nature Photon. 3, 412-417 (2009).
  3. Ntziachristos, V. Going deeper than microscopy: the optical imaging frontier in biology. Nature Methods. 7, 603-614 (2010).
  4. Wang, L. H., Hu, S. Photoacoustic tomography: In vivo imaging from organelles to organs. Science. 23, 1458-1462 (2012).
  5. Sethuraman, S. Photoacoustic imaging using an IVUS imaging catheter. IEEE Transactions on Ultrasonics, Ferroelectrics and Frequency Control. 54, 978-986 (2007).
  6. Rosenthal, A. Optoacoustic methods for frequency calibration of ultrasonic sensors. IEEE Transactions on Ultrasonics, Ferroelectrics and Frequency Control. 58, 316-326 (2011).
  7. Rosenthal, A. High-sensitivity compact ultrasonic detector based on a pi-phase-shifted fiber Bragg grating. Optics Letters. 36, 1833-1835 (2011).
  8. Beard, P. C., Mills, T. N. Extrinsic optical fibre ultrasound sensor using a thin polymer film as a low finesse Fabry-Perot interferometer. Applied Optics. 35, 663-675 (1996).
  9. Xiong Pernice, W. H. P., Tang, C., X, H. High Q micro-ring resonators fabricated from polycrystalline aluminum nitride films for near infrared and visible photonics. Optics Express. 20, 12261-12269 (2012).
  10. Zhang, E. Backward-mode multiwavelength photoacoustic scanner using a planar Fabry-Perot polymer film ultrasound sensor for high-resolution three-dimensional imaging of biological tissues. Applied Optics. 47, 561-577 (2008).
  11. Grün, H. Three-dimensional photoacoustic imaging using fiber-based line detectors. Journal of Biomedical Optics. 15, 021306-02 (2010).
  12. Avino, S. Musical instrument pickup based on a laser locked to an optical fiber resonator. Optics. Express. 19, 25057-25065 (2011).
  13. Rosenthal, A. Wideband optical sensing using pulse interferometry. Optics Express. 20, 19016-19029 (2012).
  14. Rosenthal, A. Wideband fiber-interferometer stabilization with variable phase. IEEE Photonics Technology Letters. 24, 1499-1501 (2012).
  15. Rosenthal, A. Spatial characterization of the response of a silica optical fiber to wideband ultrasound. Optics Letters. 37, 15-3174 (2012).
  16. Rosenthal, A., Razansky, D., Ntziachristos, V. Model-based optoacoustic inversion with arbitrary-shape detectors. Medical Physics. 38, 4285-4295 (2011).

Comments

0 Comments


    Post a Question / Comment / Request

    You must be signed in to post a comment. Please or create an account.

    Usage Statistics