Atomically Spornanostrukturen Fabrication

Engineering

Your institution must subscribe to JoVE's Engineering section to access this content.

Fill out the form below to receive a free trial or learn more about access:

 

Cite this Article

Copy Citation | Download Citations | Reprints and Permissions

Ballard, J. B., Dick, D. D., McDonnell, S. J., Bischof, M., Fu, J., Owen, J. H., Owen, W. R., Alexander, J. D., Jaeger, D. L., Namboodiri, P., Fuchs, E., Chabal, Y. J., Wallace, R. M., Reidy, R., Silver, R. M., Randall, J. N., Von Ehr, J. Atomically Traceable Nanostructure Fabrication. J. Vis. Exp. (101), e52900, doi:10.3791/52900 (2015).

Please note that all translations are automatically generated.

Click here for the english version. For other languages click here.

Abstract

Introduction

Som nanoteknologi blir mer viktig i et bredt spekter av arenaer, forstå strukturene som dannes stadig viktigere, spesielt i felt av litografi og elektronikk. For å understreke viktigheten av Justervesenet på nanonivå, spesielt på vekter under 10 nm, bør det påpekes at en variasjon i funksjon størrelse på bare 1 nm indikerer en brøk variasjon på minst 10%. Denne variasjonen kan ha betydelige konsekvenser for enheten ytelse og vesentlig karakter 1,2 -. 4 Bruke syntetiske metoder, kan meget presist dannet enkelte funksjoner som kvanteprikker eller andre komplekse molekyler være fabrikkert, 2,5,6 men generelt mangler den samme presisjon funksjon plassering og orientering, til tross for arbeidet mot å forbedre størrelse og plassering kontroll. Dette papiret demonstrerer en tilnærming for å fabrikkere nanostrukturer med nær atomstørrelse presisjon og atom presisjon i funksjon plassering, samtmed atom metrologi i funksjonen plassering. Bruke atom presisjonen Scanning tunneling mikroskop (STM) indusert Hydrogen depassivation Litografi (HDL), er atomically nøyaktige mønstre med kjemisk sensitive kontrast dannet på en overflate. Selektiv atomlag avsetning (ALD) gjelder da en hard oksydmateriale i mønstrede områder, med ioneetsning (RIE) til slutt overføring av mønstre i massegodset, slik som vist skjematisk i figur 1. Ved å kombinere det meget presis HDL prosess med standard ALD og RIE prosesser resulterer i en fleksibel fremgangsmåte for å fremstille nanostrukturer på en overflate med vilkårlig form og plassering.

Figur 1
Figur 1. Primær Nanofabrication prosesstrinn. Som et eksempel, et 200 nm x 200 nm kvadrat er vist. Hver sirkel indikerer pilen et trinn for værpåvirkning og transport mellom områder. Etter UHV prøven prep blir prøven mønstrede hjelp UHV HDL fulgt av STM metrologi (øverst til venstre). ALD utføres deretter, fulgt av AFM metrologi (til høyre). RIE overfører mønstre i Si (100), etterfulgt av SEM metrologi (nederst til venstre). Klikk her for å se en større versjon av dette tallet.

Den mest presise litografi oppdatert innebærer vanligvis skannede probe teknikker, spesielt STM-basert mønster der atom oppløsning mønster og funksjon er påvist i mange applikasjoner. 7 Tidligere har atom manipulasjon produsert nanostrukturer med ultimate presisjon ved hjelp av individuelle atomer som byggeklosser, 8 , 9,10 men nanostrukturer som kreves kryogeniske forhold og dermed manglet langsiktig robusthet. RT atom manipulering av fjerning av hydrogenatomer fra overflaten har blitt vist, specifically HDL. 11,12,13 HDL lover å muliggjøre nye klasser av elektroniske og andre anordninger basert på den romlige lokalisering av overflate kontrast. Ved hjelp av HDL uten ytterligere behandling, forskjellige enhets arkitekturer er mulig, inkludert dingler båndetråder eller logiske enheter. 14,15,16 I tillegg til å tilveiebringe elektrisk kontrast, HDL kan innføre kjemisk kontrast på overflaten hvor det passiverende sjiktet H er fjernet i virkeligheten lage en mal for ytterligere kjemisk modifikasjon. Denne kjemiske modifikasjon er blitt demonstrert på silisium og andre overflater, som viser selektivitet for avsetning av metaller, 17, isolatorer 18 og til og med halvledere. 16,19 Hvert av disse eksemplene frembringer to dimensjonale strukturer, slik at andre behandlingstrinn må brukes for å fremstille ekte tre dimensjonale strukturer med atomically løst kontroll lovet av HDL. Tidligere har dette krevde gjentatt mønster, 19,20,21 gløding, 22 23

Ligner på e-beam litografi, bruker HDL en lokalisert fluks av elektroner for å avsløre en motstå. Flere likheter eksisterer slik som evnen til å utføre multi-modus litografi med variabel spot størrelse og mønster effektivitet. 24 Men den sanne kraft av HDL oppstår fra hvordan det skiller seg fra e-beam litografi. Først resisten i HDL er et monolag av atomisk hydrogen, slik at motstå eksponering blir en digital prosess; resisten atomet enten er eller ikke er til stede. 25 Siden H-atom plassering svarer til den underliggende Si (100) gitter HDL-prosessen kan være en atomisk nøyaktig prosess, selv om det bør bemerkes at i dette papiret HDL har nanometerpresisjon som motsetning til å ha atom fullkommenhet og således ikke er digitalt i dette tilfellet. Siden elektronkilden i HDL er lokalt opp til overflaten, de forskjellige moduser av STM drift lette bådegjennomstrømming optimalisering samt feilsjekking. På tip-prøven skjevheter under ~ 4,5 V, kan litografi utføres på enkelt atom nivå med atom presisjon, kjent som atomically Presis mode (AP-modus). I motsetning til dette, ved forspenner oven ~ 7 V, blir elektroner som utsendes direkte fra spissen til prøven med brede linjebredder og høy effektivitet depassivation, kjent her som feltavgi modus (FE-modus). HDL-hastigheter kan deretter optimaliseres ved omhyggelig kombinasjon av disse to modi, selv om de samlede gjennomstrømnings forblir liten i forhold til e-beam lithography med mønstring opp til omkring 1 pm 2 / minutt mulig. Når forspenningen blir reversert, slik at prøven holdes ved ~ -2,25 V, elektroner tunnel fra prøven til spissen med ekstremt lav depassivation effektivitet, og således tillate inspeksjon av atomstrukturen til overflaten både for feilkorreksjon og for atommålestokk metrology .

Dette nanostrukturen fabrikasjon prosessen vist i figur 1 (dvs. ~ 1 monolag) SiO to lag. 26 Etter transport blir prøven satt inn i en ALD kammer for avsetning av titanoksid (TiO2), med tykkelser i størrelsesorden 2-3 nm avsatt her, som målt ved AFM og XPS. 27 Siden titandioksyd reaksjonen avhenger av en vannmetning på overflaten, er denne prosessen er mulig til tross for eksponering mot atmosfæren som metter overflaten med vann . Deretter for å overføre ALD maskemønster i hovedmassen prøven ble etset ved bruk av RIE slik at 20 nm av Si er fjernet, med etsedybden bestemmes av AFM og SEM. For å lette metrologi trinn, er en Si (100) wafer mønstret med et rutenett av linjene som er designet for å være synlig etter UHV utarbeidelse av en lang arbeidsavstand optisk mikroskop, AFM plan-view optisk imaging, oglav forstørrelse plan-view SEM bildebehandling. Å bidra til å identifisere nanoskala strukturer, er en mikrometer to serpentin mønstre (SERPs) mønstret på prøvene med de mest isolerte nanopatterns plassert på faste steder i forhold til søkemotorer.

Denne kombinasjonen av HDL, selektiv ALD, og ​​RIE kan være en viktig prosess for fabrikasjon nanostrukturen, og det omfatter en atommålestokk metrologi som et naturlig biprodukt av prosessen. Nedenfor har vi en detaljert beskrivelse av trinnene involvert for å dikte sub-10 nm nanostrukturer i Si (100) ved hjelp av HDL, selektiv ALD, og ​​RIE. Det antas at en er dyktig i hver av disse fremgangsmåter, men informasjonen vil bli inkludert relatert til å integrere de ulike prosessene. Særlig vekt vil bli gitt til de uventede vanskeligheter som oppleves av forfatterne for å hindre de samme problemene, spesielt knyttet til transport og metrologi.

Subscription Required. Please recommend JoVE to your librarian.

Protocol

1. Ex-Situ Prøvepreparering

  1. Forbered chips
    1. Utforme passende etsemaske å sette identifisere markører i Si (100) wafer. Bruke standard optisk litografi og RIE, etse et rutenett av linjene som fiducial merkene i wafer som STM prøver vil bli tatt. Linjene bør være 10 mm bred, 1 um dypt, og ved stigning på 500 um. Etter etsing, strip værende fotoresist fra prøven.
      Merk: fiducial merker må være identifiserbare in-situ for tips plassering på prøven samt i AFM og SEM under metrologi.
    2. Beskytt wafer overflaten ved å bruke standard tack blå dicing tape, klebrig side ned.
    3. Dice wafere i chips med en diamant tippet keramiske dicing så inn i størrelser som passer for de spesifikke UHV-STM verktøy som brukes til å utføre HDL. Her prøvene var 8,1 mm x 8,1 mm firkanter.
  2. Etter dicing, forberede chip for innføring i UHV-STM mønster verktøyet ved forsiktigpeeling tilbake dicing tape, tar seg ikke å røre chip med noen nikkelholdige verktøy som vil indusere en ugunstig overflate gjenoppbygging etter UHV prep i punkt 2 nedenfor.
    1. Ren chip ved å skylle den fremre flate for hver 10 sekunder med strømmer av aceton, isopropyl-alkohol, metanol og avionisert vann, henholdsvis, mens gripe sidene av prøven med polytetrafluoretylen (PTFE) pinsett. Endelig, tørr med ultra N2 eller Ar, fortsatt gripende med Teflon pinsett.
    2. Mount prøvebrikken i STM prøveholderen ved bruk av metoder som er egnet for den spesifikke UHV-STM verktøy som skal brukes til HDL.
      1. Ved montering i en nikkel-inneholdende prøveholderen, tantal kuttet folie beskyttelsesstrimler (appx. 4 mm av prøven høyde) ved bruk av titan saks. Sonikere foliestrimler til 5 minutter hver i ultrarent aceton, isopropylalkohol, metanol, og DI vann, henholdsvis. Tørk med ultra N2 gass ved delvis å dekke et beger med folie og injisere aluminiuming en N2-munnstykket inn i åpningen. Strømnings gass inntil all væsken er fordampet. Ved hjelp av nikkel frie pinsett, form folie rundt endene av prøven da klemme i prøveholderen å isolere foran og bak sider av prøven fra prøveholderen.
    3. Etter montering, plasma ren prøven og prøveholderen i oksygen plasma for å fjerne karbon forurensning. 28

2. UHV Prøvepreparering

  1. Introdusere prøven i UHV system via load-lock eller en annen foretrukket UHV-sikker metode slik at UHV behandling og HDL kan typisk være under 1,3 x 10 -9 mbar (unntatt for trinn 2.5.1.1 nedenfor).
  2. Degas O / N ved 650 ° C, å overvåke temperaturen med et pyrometer. Sørg for at kammeret trykket er innenfor 25% av bakgrunn. I det tilfelle som er beskrevet her, typisk bakgrunnstrykk er ca. 4,5 x 10 -10 mbar.
  3. Degas wolfram filament hydrogensprekking ved 1500 ° C i 5 min.Aktiver titan sublime pumper hvis mulig.
  4. Utfør sample "Flash" syklus.
    1. Flash prøven ved oppvarming til 1250 ° C i 20 sekunder, overvåkning T med pyrometer, og ved hjelp av en 10 ° C / sek oppvarming gradient. Ikke overstige et maksimalt trykk på 7 x 10 -9 mbar. Kul ved å fjerne oppvarmingsstrøm på mindre enn 5 sek.
    2. Resten prøven ved 350 ° C i 5 min. å la press for å gjenopprette til baseline. Gjenta 3x.
  5. Utføre prøven passivisering.
    1. Sett prøvetemperaturen til 350 ° C ved hjelp av et pyrometer for å overvåke temperaturen. Introdusere 1,3 x 10 -6 mbar ultra-rent H 2 i prep kammeret ved hjelp av lekkasjeventil.
      1. Sett en kald felle på H-2-linjen svært nær en lekkasje ventil i systemet for å ytterligere rense H 2.
      2. Hvis det er mulig, pumpesystemet med høy hastighet turbopumpe i stedet for en ionepumpe. Dette er så ion pumpen ikke forurense prøven fra å være exposed til de høye presset og utmating av forurensninger. Pumpene blir satt tilbake i normal tilstand etter at det meste hydrogen er blitt fjernet, og prøven er fortsatt varm (350 ° C).
    2. Slå på wolfram hydrogen cracking filament til en temperatur på 1400 ° C i 12 min, og deretter slå av filament og H 2 gasstrømmen. Cool prøve til RT.

3. Scanning Tunneling Mikroskopi og Litografi

  1. Overfør prøven til STM, og bringe prøven og STM spissen inn tunneling range. Ved hjelp av et kamera med oppløsningsevne bedre enn en 20 mikrometer spot størrelse, ta høyoppløselig optisk bilde av tip-prøven veikryss. Rette opp og endre størrelse på det optiske bildet slik at det representerer en uforstyrret gjengivelse av fiducial merkene.
  2. Fjern eventuell belysning for å redusere temperatur- ustabiliteter. Bestem overflatekvalitet.
    1. Ved hjelp av konvensjonelle STM teknikker med selektivt utvalg av -2,25 V og 200 pA, identifisere nummener av defekter på overflaten.
    2. Dersom overflatedefekter er under akseptable nivåer, gå til neste trinn. Maksimale akseptable defektnivå er som følger: Dingler obligasjoner på 1%; Si stillinger på 3%; forurensninger på 1%.
  3. Design HDL mønstre som skal produseres, både eksperimentelle mønstre og store (1 mikrometer x 1 mikrometer) SERP identifikasjonsmønstre. SERP mønstre bør trekkes med en lang vektor akse vinkelrett forventet AFM rask skanning akse, med en stigning på 15-20 nm. Fracture generelle mønsteret i grunnleggende former for å definere banen etterfulgt av spissen ved søknad HDL forhold. 24
  4. Bruke vektor utganger fra forrige trinn, utføre HDL bruker FE-modus litografi for store områder med selektivt utvalg av 7-9 V, strøm på en nA, og 0,2 mC / cm og AP-modus litografi for små områder eller de områder som krever atom presisjon kanter . 24
    1. Bestem optimale AP modus litografi betingelser ved performing HDL med en rekke forhold med selektivt utvalg som spenner 3,5 til 4,5 V, nåværende varierer fra 2 til 4 nA, og linje dosering som strekker seg fra 2 til 4 mC / cm. Velge betingelser som produserer den smal helt depassivated linje.
  5. Utfør STM metrologi på ønskede HDL mønstret områder av bildebehandling på -2,25 V sample skjevhet og 0,2 nA tunneling strøm.
    1. [Valgfritt] Utfør feilretting. Etter STM metrologi, sammenligne depassivation mønster i STM bilder med ønsket mønster fra trinn 3.5. Hvis noen områder viser utilstrekkelig dingler bindingsdannelse, gjenta litografi syklusen i disse områdene.
  6. Etter å ha fullført STM HDL, løsne tips fra prøven, og flytte prøve å laste lås.
  7. Vent og ta prøven. Under vent med ultra N2, beskytte prøven ved å kontakte den med inert, plant underlag slik som rent safir. 29 Etter overflatebeskyttelse, lukke ventiler til noen pumper deretter introdusere ventilere gass som quickly som mulig. Fjern prøven fra systemet.

4. Prøve Transport

  1. Fjern prøven fra last lås. Slipp prøven fra prøveholder, inkludert fjerning av folie barriere stykker hvis mulig. Ved hjelp av PTFE (eller TI) pinsett, bevege prøven til transportøren, og holder fronten av prøven beskyttes, forsøker å holde atmosfæren eksponering til mindre enn 10 min.
  2. Installer dekselet over prøven og løst montere en trykkprøve transporter. Skyll med ultra Ar i 1 min. Ikke evakuere system på noe punkt, eller overflateskader kan oppstå. 29 Endelig segl prøven transporter med et lite positivt trykk (~ 50-100 mbar) av Ar slik at prøven holder seg stabil i opptil til en måned.

5. Atomic Layer Nedfall

  1. Sørg for at ALD er på riktig deponering temperatur (100 ° C). Argon langsomt øke trykket i ALD kammeret inntil atmosfæretrykk er oppnådd.
  2. Åpne ALD kammeret.
  3. Åpen prøve transporter og raskt overføre til ALD kammeret ved hjelp av et par av PTFE pinsett gripe prøven på kanten, og deretter lukker ALD kammeret og rense ved hjelp av en strøm av argon ved et trykk på <2 x 10 mbar -1 i 1 time for å avgasse prøve. Sett en prosess for å utføre 80 gjentatte sykluser av ALD å vokse 2,8 nm av amorfe Titania.
    1. Ved hjelp av en ikke-modifisert kommersielt ALD system ved en prøvetemperatur på 100-150 ° C, med titantetraklorid (TiCI4) og vann (H2O) som forløpere utføre deponering med reaktantene ved trykk på 0,3 mbar og 0,8 mbar, med pulstider 0,1 sek, og 0,05 sek, henholdsvis. 27
    2. Etter hver gasspuls, spyle reaktoren med Ar i 60 sekunder ved 0,2 mbar for å sikre minimal bakgrunnsavsetning på grunn av physisorbed reaktanter. For maskene i dette arbeidet, er 80 ALD sykluser brukt til å dyrke ca 2.8 nm av amorfe Titania ved 100 ° C.
    3. Sakte vent ALD kammer med Ar gass og åpen. Gjenta trinn 4.1 og 4.2 for prøve transport.

    6. Atomic Force Mikroskopi (AFM)

    1. Sørg for riktig kalibrering av AFM i henhold til produsentens protokoll. Åpen prøve transporter og fjern forsiktig prøve å bruke pinsett.
    2. Etter å ha fjernet fra transportøren, på en sikker måte å installere prøven inn i AFM ved hjelp av en mekanisk festemetode slik som et klemmesystem hvis mulig. Fokus AFM kameraet på prøven, og finn fiducial markeringene på prøven overflate for å justere AFM tips til mønster basert på den optiske metrologi i trinn 3.2.
    3. Kontroller at AFM innstillingene vil vise både høyden og fase informasjon og sette skannestørrelsen til å være mellom 20 og 40 mikrometer brede. Engasjere AFM spissen på prøven.
    4. Bruk av høyde og faseinformasjon på høyeste oppløsning, skanne til lokaliseringsmønster regionen er identifisert. Zoome inn på mønstrede region og finne området der et bilde er ønsket.
    5. Ta et bilde av de ønskede områder ved å bruke det passende bildekvalitet og oppløsning (typisk den høyest mulige). Når alle regioner har blitt skannet, løsne tips fra prøven. Losse prøven. Gjenta trinn 4.1 og 4.2 for prøve transport.

    7. ioneetsning

    1. Chill kapasitivt koblet RIE reaktoren til -110 ° C, deretter laste prøven i sin intro kammer og pumper ned til 7,5 x 10 -6 mbar.
      1. Stabilisere temperaturen i 3 min. Deretter slår gassen på med forbruk av O 2 ved 8 SCCM (standard kubikkcentimeter per minutt), Ar 40 SCCM, og SF 6 ved 20 SCCM.
      2. Strike plasma ved hjelp av en 150 W RF utslipp, deretter endre gasstrømmen å etse i 1 min ved hjelp av SF 6 på 52 SCCM og O 2 ved 8 SCCM. Interaksjon av disse gasser med Si vil etse med en hastighet på omtrent 20 nm / min. 30
      3. Pumpe vakuum til 7,5 x 10 -6 mbar. Vent RIE system. Gjenta trinn 4.1 og 4.2 for prøve transport.

    8. Scanning elektronmikroskopi (SEM)

    1. SEM Sample Montering og innføring av prøven til systemet.
      1. Plasser ikke-klebende prøve montere inn et passende sted å legge til rette for prøvemontering.
      2. Åpen prøve transporter og fjern forsiktig prøve å bruke pinsett for å ta prøven i kantene og sikkert installere i SEM mount, så introduserer prøveenheten i SEM.
      3. Vent og åpen SEM kammeret. Trygt installere prøveenheten til SEM prøvestadiet. Pumpe ned SEM kammeret.
    2. Finn de fiducials.
      1. Ta forstørrelsen til lavest mulig verdi. Velg de akselererende spenning og stråle gjeldende innstillinger som vil gi god oppløsning. Begynn med laveste akseptable innstillinger. Gå opp etter behov.
      2. Slå på elektronstråle. Bringe den generelle regionenav interesse for anbefalte arbeidsavstand og eucentric høyde.
      3. Finn og fokusere på fiducials beskrevet i punkt 1.1. Juster arbeidsavstand som er nødvendig. Optimalisere fokus, lysstyrke og kontrast.
    3. Finn og bilde mønstrene.
      1. I forhold til de fiducials, finn mønstrene basert på den optiske metrologi av § 3.2 og AFM metrologi § 6. For å redusere karbon avsetning på mønstre, optimalisere fokus ved å bruke nærliggende ikke-essensielle funksjoner. Når optimalisert, flytte til mønstrene og tilegne seg grunnriss bilder og målinger.
      2. Hvis nødvendig, vipp prøven for 3D-bilder og mønster høydemålinger. For andre mønstre, gjenta fra 8,3 etter behov.
    4. Utfør SEM system stengetid rutine og stige sample / s, som foreskrevet av SEM produsenten. Fest prøven tilbake i transporter.
    5. Gjenta trinn 4.3 og 4.4 for prøve transport og lagring. På dette punktet, prøvene er robuste og kanlagres på ubestemt tid. Utføre post-bildeanalyser om nødvendig.

Subscription Required. Please recommend JoVE to your librarian.

Representative Results

I de tilfeller som er beskrevet her, er HDL utføres ved hjelp av multi-modus litografi. 24 i FE-modus, fremført med 8 V sample bias, en nA, og 0,2 mC / cm (tilsvarer 50 nm / sek tip speed), beveger velter overflaten enten parallelt eller vinkelrett på Si gitter, produserer linjer depassivation. Selv om dette lineshape er meget spiss avhengig, i det tilfellet her, helt depassivated del av linjene var ca. 6 nm brede, med haler av delvis depassivation strekker seg en annen 2 nm på hver side av linjen. Når meget presise mønstre er ønsket, er AP-modus litografi utføres ved hjelp av fire V prøven forspenning, 4 nA, og 4 mC / cm (tilsvarende 10 nm / sek tip speed). Omfanget av AP-moduskomponenten av hvert mønster avhenger av bredden av det delvis depassivated mønstre produsert ved hjelp av FE-modus. Se figur 2 for eksempler på STM bilder av mønstre på Si (100) -H for de ulike HDL modusene. Figur 2A viser en liten pattern fremstilt ved bruk av bare AP-modus HDL. Figur 2B viser et eksempel på et mønster skrevet ved hjelp av multi-modus litografi, hvor FE modus linjene var ca. 6 nm brede, men var skrevet på et 10 nm bek, med omtrent 2 nm i hver kant skrevet med AP-modus HDL. Fe-moduskomponentene i det indre av mønsteret ble skrevet på en stigning på 10 nm, slik at det er trange regioner i mønsteret hvor HDL var ufullstendig. For store, upresise mønstre FE-modus kan brukes alene, som i figur 2C der en ca 1 mikrometer to SERP mønsteret ble skrevet på en 20 nm banen.

Figur 2
Figur 2. Representant HDL mønstre. (A) STM bilde av en HDL mønster skrevet med AP-modus litografi av 4V, 4 nA, og fire mC / cm (10 nm / sek). (B) STM bilde av en muLTI-modus HDL mønster skrevet ved hjelp av en kombinasjon av AP-modus og FE-modus (8V, en nA, 0,2 mC / cm). FE-modus linje banen ble valgt til å være litt større enn den skriftlinjebredde for å bedre synligheten av vektorene som brukes i skriftlig. (C) FE modus litografi av et stort locator SERP skrevet på en 20 nm banen. Klikk her for å se en større versjon av dette tallet.

For å oppnå den beste maske produksjon ved hjelp av atomisk presise HDL mønster, må en høy grad av selektivitet være mulig. Tidligere har ALD selektiviteten blitt undersøkt av XPS og andre metoder som sammenligner avsetning på umønstret Si (100) -H og Si (100) -SiO x overflater som analoger for umønstrede og mønstrede områder, hhv. 27,31 ved hjelp av atomic force mikroskopi (AFM), observerer vi lignende resultater, som vist i Figur 3

Figur 3
Figur 3. Selektivitet av deponering. (A) Prøve AFM bilde som viser TiO2 avsetning på mønstrede og bakgrunnsområder. Avsetningen ble utført ved 100 ° C. (B) Deposition dybder for ulike antall sykluser. Kryssene representerer høyden målt ved AFM av veksten "på mønster" i forhold til bakgrunnen. De åpne sirkler viser høyden målt ved AFM av den høyeste bakgrunn deponering innenfor et område på 200 nm x 200 nm i nærheten av en mønstret område. Klikk her for å se en større versjon av dette tallet.

Gitt at det er mulig å sette inn HDL patteRNS, bør undersøkelse av grensene for mønster funksjoner undersøkes. Selv om det allerede har blitt vist at ALD produserer utvidet mønstre i forhold til HDL mønster, og at de etsede strukturene er litt forminsket i forhold til maskene, effekten av å produsere svært tette rekker fremdeles er noe uløst. Figur 4 viser HDL, titanoksyd maske, og etset strukturer for en rekke av kvadrater fabrikkert ved hjelp av FE modus HDL linjer skrevet på en stigning på 15 nm. I figur 4A, viser HDL mønsteret to søkemotorer -on rotert 90 grader i forhold til den andre skrevet sammen med en 8 V spiss-sample bias, 1 nA nåværende, og 0,2 mC / cm dose (eller 50 nm / sek tip speed) . Det er klart åpninger i et mønster av varierende størrelse. Innenfor åpningene selv har noen HDL funnet sted, men den forblir lav i størrelsesorden 20% H fjerning. Figur 4B viser et AFM bilde av det samme mønster etter avsetning maske. Grunnet tipse convolusjonseffekter, åpningene i mønsteret er vanskelige å løse. Imidlertid observeres en klar rekkefølge. Figur 4C er et SEM-bilde av det samme mønster etter RIE. Omtrent 60% av de ønskede åpningene faktisk ble overført inn i underlaget, noe som indikerer at dette mønsteret størrelse og tetthet er omtrent grensen for effektiv nanostrukturen fabrikasjon ved hjelp av FE-modus HDL.

Figur 4
Figur 4. Array åpninger. (A) STM av HDL med linjer skrevet med FE-modus. To serpentin mønstre, rotert 90 grader i forhold til hverandre, er skrevet med en stigning på 10 nm. (B) AFM bilde etter 2.8 nm av ALD av TiO 2 av det samme mønsteret. (C) SEM av "hull" array etter RIE å fjerne 20 nm av Si. Legg merke til at noen "hull" har ikke klart å etse.Klikk her for å se en større versjon av dette tallet.

Subscription Required. Please recommend JoVE to your librarian.

Discussion

Utføre metrologi på nanostrukturer som er beskrevet ovenfor krever evne til å bygge bro spissen posisjonering under HDL og mønster plassering ved hjelp av andre verktøy som AFM og SEM. I motsetning til andre velutviklede mønstrings verktøy med høy oppløsning stilling koding som e-beam litografi, ble HDL utført her utført med en STM uten godt kontrollert grovinnstilling, slik at ekstra posisjonsidentifikasjons protokollene ble anvendt, slik som vist i figur 3 . Først blir en lang brennvidde mikroskop plassert utenfor UHV system ca 20 cm fra spissen-sample veikryss. Prøven er mønstret med et kvadratisk rutenett av 10 um brede linjer, 1 mikrometer dype, med en stigning på 500 um for å lette identifikasjon av spissen sted på overflaten.

Figur 5
Figur 5. Mønster steds bilder av SAMP le. (A) Optisk bilde av STM spiss (til venstre) og dens refleksjon (til høyre) i Si (100) overflate på et område av prøven med 500 um banen linjemønster. Linjene er 1 pm dyp og 10 mm bred før UHV behandling. Ledelinjer er inkludert for å vise linjen retninger. (B) Close-up, de-skjev optisk bilde av spissen (nederst til venstre) og refleksjon (øverst til høyre). Senter sted mellom spissen og dens refleksjon er identifisert innenfor 500 pm x 500 pm avlesnings kvadratisk C:. Nærbilde av mønster sted med en 50 um sted inkludert for skalaen D:. 5 um x 5 um AFM bilde av en hel mønstrede område etter ALD E:.. 1 mikrometer x 1 mikrometer SEM bilde av en av de lokaliseringsmønster etter RIE Klikk her for å se en større versjon av dette tallet.

e_content "> Det første skrittet for å lokalisere nanostrukturer er å identifisere tuppen på planetens overflate, 32,33 som er oppnådd i dette tilfellet ved hjelp av en lang arbeidsavstand mikroskop. Figur 5A viser et optisk bilde av spissen når engasjert med prøven, med stiplede linjer tilsatt for å lede leseren for retningene til avlesnings risten. For å lokalisere spissen / prøve krysset det optiske bildet blir unskewed å foreta en kvadratisk gitter, som vist i figur 5B, selv om det er feil i høytemperatur-behandling av prøvene som følge av stor overflate atom migrering. Dette reduserer dybden og synligheten av avlesnings rutenettet som avbildet her, øker usikkerheten i spissposisjonen. 32 Selv om det har vist seg tidligere at høy temperatur prøvebehandling vil frembringe betydelige atommålestokk overflate rekonstruksjon, er grid banen brukes her er stor nok til å ha liten effekt på overflaten gjenoppbygging i midten av kvadratuared definert av gitteret. 34 Imidlertid, i nærheten av kantene av mønstrede områder, gjør trinn bunting oppstå med asymmetri som er avhengig av strømretningen under tillagingen. 34 Siden den optiske avbildning er utført i en skrå vinkel i forhold til overflaten , små endringer i høyden på den ene siden av en grøft i forhold til den andre vil indusere ytterligere usikkerhet i mønster-spesielt i forhold til plan-view bildebehandling som i AFM eller normal SEM. Etter at tuppen ligger an mot prøven, den 10 um fokalpunktet størrelsen på mikroskop sammen med de ~ 20 mikrometer etter behandlingen fiducial linjebredden resulterer i en tilnærmet usikkerhet i posisjonen mønster Identifisering av ± 27 um. Dette definerer søkevinduet for å bruke ulike teknikker for mønster identifikasjon.

For å forenkle plasseringen av de mindre 10-100 nm funksjoner, er flere store søkemotorer tilsettes nær nanoskala mønster, ens er vist på figur 5B. Disse 800 nm x 800 nm søkemotorer er skrevet med FE-modus HDL med vertikale linjer og hull på 15 nm hver. Ved å justere AFM hurtig skanning retning for å være vinkelrett på SERP linjene (dvs. horisontal skanning), disse mønstrene har en tendens til å vise en høy kontrast i AFM fase bilde på grunn av den høye romlige frekvensen av topografien, letter ytterligere mønsterregistrering. Når disse mønstrene er funnet, blir det mye lettere å finne de mindre nanoskala mønstre som er plassert med omtrent 100 nm nøyaktighet i forhold til de store mønstre.

For dette nanostrukturen fremstillingsprosessen, gjennomgår prøven værpåvirkning mellom hver av de to prosesstrinn når HDL er blitt utført, slik som vist skjematisk i figur 1. På grunn av dette, må det sikres at prøven ikke nedbryter på noe punkt i behandlingen. Som vist ovenfor, er det en begrenset mengde av bakgrunnsavsetning during ALD, som antas å frø på bakgrunn defekt. 31. Dermed feilaktig håndtering eksempel utvidet atmosfære eksponering kan øke antall bakgrunns defekter og redusere den tilsynelatende ALD selektivitet. En ytterligere overflateforringelse mekanisme kan forekomme under lufting av prøven fra den UHV last lås til atmosfæriske forhold. 29 For å avhjelpe dette problemet, en fjærbelastet safir chip som var montert på en lineær aktuator i UHV danner kontakt til 125 um tykt Prøven monterings folie som kommer i kontakt med prøven for å hindre overflateforringelse. Når prøven er ved atmosfæriske betingelser, frekvensen av dinglende binding akkumulering forblir lav (dvs. <0,1% / time) i minst flere timer, slik at så lenge som prøven føres inn i et stabilt miljø, for eksempel ultrarent Ar innenfor mindre enn 1 time, bør ytterligere bakgrunnsavsetning på grunn av overflateskade holde seg lav. På dette punkt skal det bemerkes at prøven ikke bør være stored i et vakuummiljø, da dette krever en ekstra ventil / pumpe-syklus ned, og legger til muligheten for å skade overflaten. Denne gangen mellom HDL og ALD er det punkt ved hvilken prøven er mest følsom ettersom etsemaske ennå ikke er blitt anvendt. Etter ALD, trenger fortsatt prøven beskyttelse, men bare for å forhindre ytterligere maske vekst på grunn av silisiumdioksyd formasjon, en forholdsvis langsom prosess.

I mønstrene som er vist i figur 4, HDL fjernet> 80% av bakgrunnen H i sentrum av mønstrene, med en romlig roll-off i effektiviteten av depassivation som kanten av linjen er nådd. 24 Gitt de grenser av svært begrenset ALD på bakgrunnen og inkubasjon fri vekst på full depassivated mønster (figur 3), kantene av Fe modusmønster hvor det er en overgang fra fullstendig effektiv HDL og ingen HDL, viser en overgang av effektiviteten av ALD maske vekst. Under 70% H fjerning underHDL er hvor denne overgang begynner å forekomme, noe som indikerer en omtrentlig område av ~ 2 nm på hver side av en linje FE modus hvor delvis maske avsetning finner sted. 35 I tillegg forekommer ALD vekst i en "sopp" måte, 36 ytterligere utvide masken relative til HDL mønstre, slik at en maske på 2,8 nm utvider noen maske funksjoner av dette beløpet. For å oppsummere, ALD linjebredde kan uttrykkes som V = W m lø + f (Sh) + M hvor W m er den totale bredde, W er bredden av linjen der HDL er mettet for å fjerne> 70% av overflate H, F (BH) er den ytterligere bredde på grunn av veksten på hvert punkt på grunn av tettheten av H forblir på overflaten, og M er den ytterligere linjebredden på grunn av den mushrooming av vekst. Sh er avhengig av den romlige avstanden fra den mettede kantenav HDL mønster, slik at f (Sh) blir f (r) siden det er romlig avhengighet av HDL. Av disse vilkårene, W Lør spiller hovedrollen i den totale linjebredde, og de ​​andre vilkårene fastslå graden av roll-off av linjen kantene.

Med den ultimate nanostrukturen fabrikasjon, ALD maske alene avgjør ikke den totale funksjonen størrelse. I stedet mønsterstørrelsen avhenger av graden av erosjon av substratet under masken. Den totale etset linjebredde er uttrykt som W t = W m - W e = W lør + f (r) + M - W e, hvor W e indikerer en erosjon linjebredde, eller mønster størrelsesreduksjon på grunn av etseprosessen. Dette avhenger blant annet, tykkelsen og kvaliteten av etsemaske som beskrevet ovenfor for W m. Feller et tilfelle hvor linjebredden bare krever fjerning av masken før etsing oppstår, W e uttrykket er null, men det er observert at det er en modifikasjon av trekkstørrelse etter etsning i forhold til masken form, noe som tyder på at mer kompliserte dynamikk på spill.

Av elementene som bestemmer linjebredde begrensninger, W kan reduseres til en minimum bredde på ~ 4 nm før veksten stopper vises det samme som bulk ALD. 35 for de andre elementer soppens vekst effekt, M (og som en konsekvens W m) , kan bare bli redusert dersom den totale filmtykkelsen er redusert, korrelerer med den totale høyden nanostrukturen etter etsing. Linjen bredere effekt på grunn av den romlige avhengighet av tettheten av H forblir på overflaten, f (Sh), kan reduseres til nesten null ved hjelp av multi-mode HDL HDL som produserer tråd kanter med neglisjerbar line edge roll-off. 24 For å demonstrere effekten av denne reduksjonen i f (BH), Figur 6 viser et mønster rekke ruter produsert ved hjelp av multi-mode HDL. Oppstillingen omfatter mønstre med HDL-linjebredder på 7 nm, 14 nm og 21 nm fra topp til bunn, og den indre HDL åpningsstørrelser på 7 nm, 14 nm og 21 nm fra venstre til høyre. Mens det er en liten forskyvning av multi-modus HDL i nederste rad, langs øverste raden registreringen er presis til <1 nm. Etter RIE, linjene forblir hovedsakelig intakt til bredder på 5 nm med to små defekter, og åpningene mellom linjene er løses for alle mønstre med 7 nm hullene knapt oppløsbare ved hjelp av dette verktøyet metrologi.

Figur 6
Figur 6. linjebredde og holewidth test. (A) STM av HDL bokser skrevet med multi-mode HDL. Den linewidtH rader er 21 nm, 14 nm og 7 nm fra bunnen til toppen, henholdsvis, og holewidth av kolonnene er 7 nm, 14 nm og 21 nm fra venstre til høyre, henholdsvis. (B) SEM av de samme mønstrene etter ALD og RIE. Klikk her for å se en større versjon av dette tallet.

De endelige grensene for denne fremgangsmåte avhenger av selektiviteten av ALD prosessen, kvaliteten på HDL, motstanden av masken på etsing, og den ønskede funksjonen som former seg selv. Metoder for å forbedre selektiviteten basert på kjemien og bakgrunnsfeil innstrammingen allerede er blitt adressert over. Det er vist tidligere at forlate H defekter i de mønstrede områder reduserer kvaliteten på masken vekst, og dermed motstanden mot etsing. 35 Også, mangel på nøye kontroll over den mønstrede linjekanter resulterer i en maske "roll-off", eller dreven thinning av masken langs kantene av mønstrene som virker som en avstands effekt hindrer tett plassering av mønstre. Heldigvis selektiviteten av etseprosessen avhenger av masken tykkelse, slik at for uønsket avsetning på bakgrunnen eller defekter langs kantene av mønstrene nettoeffekten er liten. Videre, for konstruksjoner som er kortere enn 20 nm, tynnere maske lag vil være mulig. Siden ALD veksten skjer i en sopp måte, vil tynnere masker på grunn av kortere strukturer resultere i enda bedre lateral kontroll og mindre funksjoner enn de som er vist her. Mens de ultimate reduksjoner funksjonen størrelse ikke er kjent for denne prosessen, er sikkert noen nedskalering sannsynlig.

Mens SEM metrologi forlater usikkerhet angående funksjonen størrelse og plassering, den første måleteknisk trinnet beskrevet i toppen av figur 1 gir atom presisjon med hensyn til HDL mønster som er skrevet. Siden Si (100) -H overflate består av et very regelmessig gitter, og siden STM kan brukes i en ikke-destruktiv avbildningsmodus, HDL mønstrene kan avbildes uten å indusere ytterligere skade overflaten eller ytterligere mønster, i motsetning til andre teknikker som for eksempel e-beam litografi. Med atom skala avbildning av invariant Si (100) gitter, eliminerer STM metrologi den største delen av posisjonering usikkerhet knyttet til AFM og SEM metrologi trinn. I figur 6B vises i boksen matrise skjevt, for eksempel. Med den høye oppløsning metrologi av STM gi atom presisjon av funksjonen stillinger i matrisen, kan den tilsynelatende skew bekreftes å være på grunn av SEM-bildeartifakter. Også, med svært presist kjente avstander mellom tabell funksjoner, er en ekstra kalibrering usikkerhet med hensyn til linjebredder i SEM bilder eliminert.

Dette manuskriptet beskriver en nanofabrication metode som utnytter atom presisjonen scanning tunneling mikroskop-basert hydrogen depassivation litografi (HDL). HDL produserer kjemisk reaktive mønster på et Si (100) -H overflaten hvor atomlag avleiring av titandioksyd frembringer en lokalisert etsemaske med en sidedimensjon demonstrert ned til under 10 nm. Reaktiv ioneetsing deretter overfører de HDL mønstre inn i underlaget, noe som gjør 17 nm høye mønstre med høy nøyaktighet sidestyring. For å oppnå disse resultatene må prøvene beskyttes under lufting og transport instrumenter. Med nøye kontroll av prøvehåndtering, kan nanostrukturer med sporbarhet til atom gitteret være fabrikkert med atomic posisjon presisjon og ~ 1 nm størrelse presisjon.

Subscription Required. Please recommend JoVE to your librarian.

Acknowledgments

Dette arbeidet ble støttet av en kontrakt fra DARPA (N66001-08-C-2040) og av en bevilgning fra Emerging Technology Fund i delstaten Texas. Forfatterne ønsker å takke Jiyoung Kim, Greg Mordi, Angela Azcatl, og Tom Scharf for deres bidrag knyttet til selektiv atomic layer deponering, samt Wallace Martin og Gordon Pollock for ex-situ utvalgets behandling.

Materials

Name Company Catalog Number Comments
Si Wafer VA Semiconductor P type (Boron) Si<100> ± 2 degrees, 280 mm ± 25 mm thick, 0.01-0.02 ohm-cm
Ta foil Alfa Aesar 335 0.025 mm (0.001 in) thick, 99.997% (metals basis)
Methanol Alfa Aesar 19393 Semiconductor Grade, 99.9%
2-Propanol Alfa Aesar 19397 Semiconductor Grade, 99.5%
Acetone Alfa Aesar 19392 Semiconductor Grade, 99.5%
Argon Praxair Ultra high purity (grade 5.0)
Deionized water Millipore Milli-Q Water Purification System >18 MW resistance water produced on demand.
TiCl4 Sigma Aldrigh 254312 ≥99.995% trace metals basis
O2 Matheson G2182101 Research Grade
SF6 Matheson G2658922 Ultra high purity (grade 4.7)
Blue Medium Tack Roll Semiconductor Equipment Corporation 18074 Thickness 75 μm / 0.003”  Length 200 M / 660’ 

DOWNLOAD MATERIALS LIST

References

  1. Yoffe, A. D. Low-dimensional systems: quantum size effects and electronic properties of semiconductor microcrystallites (zero-dimensional systems) and some quasi-two-dimensional systems. Adv. in Phy. 42, (2), 173-262 (1993).
  2. Alivisatos, A. P. Semiconductor Clusters, Nanocrystals, and Quantum Dots. Science. 271, (5251), 933-937 (1996).
  3. Craighead, H. G. Nanoelectromechanical Systems. Science. 290, (5496), 1532-1535 (2000).
  4. Dai, M. D., Kim, C. -W., Eom, K. Finite size effect on nanomechanical mass detection: the role of surface elasticity. Nanotechnology. 22, (26), 265502 (2011).
  5. Personick, M., Mirkin, C. Making sense of the mayhem behind shape control in the synthesis of gold nanoparticles. J. Am. Chem. Soc. 135, (C), 18238-18247 (2013).
  6. Rothemund, P. W. K., Ekani-Nkodo, A., et al. Design and Characterization of Programmable DNA. Nanotubes. J. Am. Chem. Soc. 26, 16344-16353 (2004).
  7. Hersam, M. C., Guisinger, N. P., Lyding, J. W. Silicon-based molecular nanotechnology. Nanotechnology. 11, (2), 70-76 (2000).
  8. Eigler, D. M., Schweizer, E. K. Positioning single atoms with a scanning tunnelling microscope. Nature. 344, 524-526 (1990).
  9. Heinrich, A. J., Lutz, C. P., Gupta, J. A., Eigler, D. M. Molecular cascades. Science. 298, 1381-1387 (2002).
  10. Crommie, M. F., Lutz, C. P., Eigler, D. M. Confinement of Electrons to Quantum Corrals on a Metal Surface. Science. 262, (5131), 218-220 (1993).
  11. Shen, T. -C., Wang, C., et al. Atomic-Scale Desorption Through Electronic and Vibrational Excitation Mechanisms. Science. 268, 1590-1592 (1995).
  12. Randall, J. N., Lyding, J. W., et al. Atomic precision lithography on Si. J. Vac. Sci. Tech. B. 27, (6), 2764-2768 (2009).
  13. Tong, X., Wolkow, R. A. Electron-induced H atom desorption patterns created with a scanning tunneling microscope: Implications for controlled atomic-scale patterning on H-Si(100). Surf. Sci. 600, (16), L199-L203 (2006).
  14. Hitosugi, T., Hashizume, T., et al. Scanning Tunneling Spectroscopy of Dangling-Bond Wires Fabricated on the Si(100)-2x1-H Surface. Jap. J. App. Phys, Pt 2 2. 36, (3B), L361-L364 (1997).
  15. Bird, C. F., Fisher, A. J., Bowler, D. R. Soliton effects in dangling-bond wires on Si(001). Phys. Rev B. 68, 115318 (2003).
  16. Wolkow, R. A., Livadaru, L., et al. Beyond-CMOS Electronics. Available from: http://arxiv.org/abs/1310.4148 1-28 (2013).
  17. Lyding, J. W., Shen, T. -C., Hubacek, J. S., Tucker, J. R., Abeln, G. C. Nanoscale patterning and oxidation of H-passivated Si(100)-2×1 surfaces with an ultrahigh vacuum scanning tunneling microscope. App. Phys. Lett. 64, (15), 2010-2012 (1994).
  18. Lyding, J. W., Shen, T. -C., Abeln, G. C., Wang, C., Tucker, J. R. Nanoscale patterning and selective chemistry of silicon surfaces by ultrahigh-vacuum scanning tunneling microscopy. Nanotechnology. 7, 128-133 (1996).
  19. Owen, J. H. G., Ballard, J., Randall, J. N., Alexander, J., Von Ehr, J. R. Patterned Atomic Layer Epitaxy of Si / Si(001):H. J. Vac. Sci. Tech. B. 29, (6), 06F201 (2011).
  20. Goh, K. E. J., Chen, S., Xu, H., Ballard, J., Randall, J. N., Ehr, J. R. Von Using patterned H-resist for controlled three-dimensional growth of nanostructures. App. Phys. Lett. 98, (16), 163102 (2011).
  21. Ye, W., Peña Martin, P. Direct writing of sub-5 nm hafnium diboride metallic nanostructures. ACS Nano. 4, (11), 6818-6824 (2010).
  22. Brien, J. L., Schofield, S. R., et al. Scanning tunnelling microscope fabrication of arrays of phosphorus atom qubits for a silicon quantum computer. Smart. 11, (5), 741-748 (2002).
  23. Van Oven, J. C., Berwald, F., Berggren, K. K., Kruit, P., Hagen, C. W. Electron-beam-induced deposition of 3-nm-half-pitch patterns on bulk Si. J. Vac. Sci. Tech. B. 29, (6), 06F305 (2011).
  24. Ballard, J. B., Sisson, T. W., et al. Multimode hydrogen depassivation lithography: A method for optimizing atomically precise write times. J. Vac. Sci. Tech. B. 31, (6), 06FC01 (2013).
  25. Randall, J. N., Ballard, J. B., et al. Atomic precision patterning on Si: An opportunity for a digitized process. Microelec. Eng. 87, (5-8), 955-958 (2010).
  26. Perrine, K. A., Teplyakov, A. V. Reactivity of selectively terminated single crystal silicon surfaces. Chem. Soc. Rev. 39, (8), 3256-3274 (2010).
  27. McDonnell, S., Longo, R. C., et al. Controlling the Atomic Layer Deposition of Titanium Dioxide on Silicon: Dependence on Surface Termination. The J. Phys. Chem. C. 117, (39), 20250-20259 (2013).
  28. Kane, D. F. Plasma cleaning of metal surfaces. J. Vac. Sci. Tech. 11, (3), 567 (1974).
  29. Hersam, M. C., Guisinger, N. P., Lyding, J. W., Thompson, D. S., Moore, J. S. Atomic-level study of the robustness of the Si(100)-2×1:H surface following exposure to ambient conditions. App. Phys. Lett. 78, (7), 886-888 (2001).
  30. Agostino, R., Flamm, D. L. Plasma etching of Si and SiO2 in SF6–O2 mixtures. J. App. Phys. 52, (1), 162 (1981).
  31. Longo, R. C., McDonnell, S., et al. Selectivity of metal oxide atomic layer deposition on hydrogen terminated and oxidized Si(001)-(2×1) surface. J. Vac. Sci Tech. B. 32, (3), 03D112 (2014).
  32. Ruess, F. J., Oberbeck, L., et al. The use of etched registration markers to make four-terminal electrical contacts to STM-patterned nanostructures. Nanotechnology. 16, (10), 2446-2449 (2005).
  33. Ruess, F. J., Pok, W., et al. Realization of Atomically Controlled Dopant Devices in Silicon. Small. 3, (4), 563-567 (2007).
  34. Li, K., Namboodiri, P., et al. Controlled formation of atomic step morphology on micropatterned Si (100). J. Vac. Sci. Tech. B. 29, (4), 041806 (2011).
  35. Ballard, J. B., Owen, J. H. G., et al. Pattern transfer of hydrogen depassivation lithography patterns into silicon with atomically traceable placement and size control. Journal of Vacuum Science and Technology B. 32, (4), 041804 (2014).
  36. Gusev, E. P., Cabral, C. Jr, Copel, M., D’Emic, C., Gribelyuk, M. U ltrathin HfO 2 films grown on silicon by atomic layer deposition for advanced gate dielectrics applications. Microelectronic Engineering. 69, 145-151 (2003).

Comments

0 Comments


    Post a Question / Comment / Request

    You must be signed in to post a comment. Please or create an account.

    Usage Statistics