Summary
En este informe, presentamos un protocolo para examinar los efectos directos de magneto, es decir, la inducción de polarización ferroelectrica mediante la aplicación de campos magnéticos, en los cristales líquidos. Este protocolo proporciona un enfoque único, apoyado por la suavidad de los cristales líquidos, para lograr la temperatura magnetoelectrics.
Abstract
Materiales que muestran fenómenos de acoplamiento entre el magnetismo y la electricidad (ferro), es decir, efectos magneto, han atraído una gran atención debido a sus posibles aplicaciones para tecnologías de futuros dispositivos como sensores y almacenamiento. Sin embargo, los enfoques convencionales, que utilizan generalmente los materiales que contienen iones metálicos magnéticos (o radicales), tienen un gran problema: se han encontrado sólo unos pocos materiales para mostrar el fenómeno de acoplamiento a temperatura ambiente. Recientemente, hemos propuesto un nuevo enfoque para lograr la temperatura magnetoelectrics. En contraste con los enfoques convencionales, nuestra propuesta alternativa se centra en un material totalmente diferente, un "cristal líquido", libre de iones metálicos magnéticos. En esos cristales líquidos, un campo magnético pueden ser utilizado para controlar el estado orientador de moléculas constituyentes y la polarización eléctrica correspondiente a través de la anisotropía magnética de las moléculas; es un mecanismo sin precedentes del efecto magneto. En este contexto, este documento ofrece un protocolo para medir propiedades ferroeléctricas inducidas por un campo magnético, es decir, el efecto magneto directo, en un cristal líquido. Con el método detallado aquí, se detectó con éxito polarización eléctrica magnéticamente sintonizado en la fase esméctica quiral C de un cristal líquido a temperatura ambiente. Junto con la flexibilidad de las moléculas constituyentes, que afecta directamente a las respuestas de magneto, el método introducido servirá para permitir que las células de cristal líquido para la adquisición de más funciones como temperatura magnetoelectrics y asociados materiales ópticos.
Introduction
La investigación sobre el magneto (ME) efecto, la inducción de polarización eléctrica (magnetización) por un campo magnético (eléctrico), se ha enfocado hacia los nuevos tipos de aplicaciones como sensores y tecnologías de almacenamiento. Con recientes estudios me multiferroicos1,2,3,4, los sistemas de destino en el campo de mi estudio se extiende a varios tipos de materiales de estado sólidos, incluyendo inorgánico, orgánico, y armazones metal-orgánicos, utilizando acoplamientos spin-lattice diestramente5,6,7,8,9. Sin embargo, operación de la temperatura, que debe realizarse para la utilización práctica de mí materiales con su ME acoplamientos, sigue siendo un problema desafiante, y un número muy limitado de materiales monofásicos se han divulgado como temperatura magnetoelectrics hasta la fecha10.
Cristales líquidos, que poseen un orden orientacional, a veces con una posición parcial, también se han examinado con respecto a ME materiales en años recientes11,12,13,14, 15. una de las ventajas de cristales líquidos que yo materiales es su temperatura de operación, como fases de cristal líquido generalmente se estabilizan alrededor de temperatura ambiente. Un ejemplo de mí cristales líquidos registrados hasta ahora es un compuesto entre nano-plaquetas magnéticas Anisotropía magnética perpendicular y cristales líquidos que muestra la fase nemática, conocida como la fase de cristal líquido más simple que posee sólo unidimensional orden orientacional15. Demuestra lo contrario ME efecto, la inducción de la magnetización por un campo eléctrico, a través de la manipulación del campo eléctrico de la plaqueta acoplada y las orientaciones moleculares.
Más recientemente, otra estrategia única para establecer el ME efecto en cristales líquidos fue propuesta16. El enfoque de esta estrategia es crear un chiral esméctica C (SmC *) fase con orden posicional unidimensional, lo que resulta en una estructura de capa difusa llamada la capa de esméctica. Una característica de la fase de SmC * es que un vector de orientación molecular n se acopla con un momento de dipolo eléctrico local p. Esta correlación es proporcionada por la combinación de la orientación inclinada de las barra-como moléculas constituyentes con respecto a la esméctica capa normal n0 y la simetría inducida de quiralidad para espejo (e inversión) en las moléculas. Desde el punto de vista de las simetrías, el primero cambia la simetría de D∞h (la denominada SmA fase, figura 1A) en C2h (el supuesto SmC fase, figura 1B) y la Este último rompe la simetría de espejo de C2h para que la simetría se reduce a C2 (SmC * fase, ver cada capa en figura 1). En cada capa de SmC *, se permite la presencia de polarización finita a lo largo del eje de2 C, que es normal a n0 y n. El acoplamiento fuerte entre n y p es esencial para la ferroelectricidad en cristales líquidos. En la SmC * fase, n se alinea de la manera helicoidal a través de la capa por capa (figura 1), y por lo tanto no existe ninguna polarización macroscópica. Ferroelectricidad en estos cristales líquidos se consigue mediante el uso de fuertes efectos de superficie, que estabilizan el estado homogéneo orientado de n conocido como superficie estabilizada ferroeléctricos cristal líquido (SSFLC) estado (figura 1). Cabe señalar que la reversión de la polarización ferroelectrica siempre acompaña una conmutación de Estados bi-estable orientación mediante el acoplamiento entre el n y p17. Como el efecto inverso, se espera que un cambio en la orientación molecular de la SmC * fase dan lugar a un cambio en la polarización eléctrica. A través de Anisotropía magnética causada por giros en elementos magnéticos o anillos aromáticos en moléculas de cristal líquido y la flexibilidad de n en un estado de cristal líquido debido a las interacciones moleculares más débiles que en estado sólido cristalino, n es también ajustable por un campo magnético. Así, la fase de SmC * puede transformarse en un estado homogéneo orientado inducida por campo magnético similar a un estado SSFLC. Por lo tanto, el directo ME efecto, la inducción de polarización eléctrica mediante un campo magnético, se logra que el desarrollo de la polarización eléctrica macroscópico es inducido por una alineación homogénea de n juntada con p, en todas las capas.
Presentamos los procedimientos para preparar las células de cristal líquido para la investigación de mí acoplamientos y metodologías para detectar el ME efecto. Un método para la preparación de las células de cristal líquido fue informada en detalle previamente18. Aquí, modificamos este método dieléctrico y yo las mediciones. Con el método detallado aquí, detectamos polarización eléctrica magnéticamente sintonizada, es decir, el directo ME efecto, en un cristal líquido que muestra SmC * fase a temperatura ambiente.
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Protocol
1. preparación de las células de cristal líquido y la determinación de la brecha de la célula
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Preparación de las células de cristal líquido
- Sustratos de cristal tallado recubiertos con indio/óxido de estaño (ITO) a un lado en el tamaño deseado (tamaño típico: 10 x 10 x 1,1 mm, figura 2A). Para cortar los sustratos, rayar una línea en su cara con un cortador de cristal y romper el vidrio sobrante manualmente.
- Lavado de los substratos de cristal tallado con un detergente en un baño de ultrasonidos a 35 kHz durante 30 minutos enjuagar con agua desionizada en el baño ultrasónico durante 10 minutos reemplazar desionizada agua y enjuagar los sustratos 5 veces para eliminar los contaminantes (figura 2B). Soplar el agua restante con una pistola de aire plumero con cuidado de no tocar la cara más ancha de los sustratos.
- Gotee soluciones de polyimide (cepillo de capa de alineación en la Tabla de materiales) el lado recubierto ITO del sustratos lavados y centrifugado-capa las soluciones a 5000 rpm durante 30 s (figura 2). Hornear los sustratos a 200 ° C por 1 h eliminar el solvente y curar las películas finas del polyimide.
- Poner los sustratos en un escenario XZ para que el lado de los substratos recubiertos de ITO y polyimide esté orientada hacia arriba. Colocar los sustratos bajo un rodillo cubierto con un paño de terciopelo y fijar los sustratos por aire de aspiración (Figura 2D). Aplique una presión suave y uniforme en los sustratos con el rodillo ajustando la altura de la etapa.
Nota: Aquí, la etapa XZ fue hecha por una tienda de máquina en la Universidad de Osaka. - Con el cursor y pasar la etapa y hacia atrás debajo del rodillo 5 veces a lo largo de la dirección horizontal para frotar los sustratos por el paño de terciopelo. Sumergir los sustratos frotados de alcohol isopropílico en un recipiente de vidrio de 10 – 50 mL durante 1 minuto eliminar los contaminantes y secar a 80 ° C durante unos minutos.
- Pegue los dos substratos junto con 12 películas de resina plana de espesor μm como separadores. Tenga en cuenta que puntos adhesivos se colocan solamente en el borde de los substratos y los lados internos de los substratos pegados están cubiertos con el ITO y del polyimide. Asegúrese de que el contrarios sustratos han sido frotados antiparallel y se desplazan ligeramente (aproximadamente 2 mm) para proporcionar suficiente espacios para terminales eléctricos en ambos sustratos (Figura 2E).
- Pegue los cables conductores en los espacios antes mencionados para los terminales mediante el uso de plata realizando pasta (figura 2F). Hornear los sustratos con los alambres conductores a 150 ° C por 1 h para eliminar el solvente en la plata pasta conductora.
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Determinación de la brecha de la célula 19
- Irradian las células en blanco preparadas en 1.1.7 con luz blanca propagación normal a la cara más ancha. Medir los espectros de transmisión usando un espectrómetro óptico y observar la oscilación pseudo-senoidal (figura 3), que aparece debido al efecto de Fabry-Pérot20.
- Estimar la brecha de células d usando la relación d = λ1λ22 (λ2-λ,1), donde las longitudes de onda λ1 y λ 2 designar un par de longitudes de onda pico adyacentes en los espectros de transmisión.
2. preparación de la mezcla de cristal líquido y la introducción en las células
- Mezcla de dos compuestos, pirimidina 5-octyl-2-(4-octyloxyphenyl) (compuesto 1: Figura 4A) y (pirimidina S)-5-decyl-2-[4(2-fluorodecyloxy) fenil] (compuesto 2: Figura 4B) con una relación entre la masa de 3:1 en un frasco de vidrio. Preparar 100 mg de la solución en total (75 mg de compuesto 1 y 25 mg de compuesto 2).
- Poner la celda en blanco preparada de paso 1.1.7 en una escena caliente, manteniendo la temperatura a 80 ° C, una temperatura a la que la mezcla de 2.1 es en la fase líquida isótropa (figura 5). Introducir la mezcla en el paso 2.1 en la célula mediante una espátula y acción capilar. Mantener la temperatura a 80 ° C por 30 min, luego enfriar a temperatura ambiente a una velocidad de unos 5 ° C/min.
3. Caracterización de la muestra
- Una celda llena de la mezcla del paso 2.2 en una escena caliente entre dos polarizadores cruzados e irradiar con la luz. Observar las texturas de la mezcla con el cambio de temperatura desde temperatura ambiente a 80 ° C a una velocidad de 5 ° C/min utilizando un microscopio (y un filtro de paso corta con ajuste gama de ~ 600 nm para mejorar la visibilidad, si es necesario) e identificar las fases de cristal líquido desde la polarización micrografías21 (figura 6).
- Determinar las temperaturas fase transición secuencia y transición de las texturas observadas (figura 5). Para la fase de SmC *, estimar el paso helicoidal doble de la anchura de banda.
- Confirmar las temperaturas de transición de fase de primer orden de la mezcla preparada en el punto 2.1 por análisis térmico diferencial (DTA; véase Tabla de materiales y las instrucciones del fabricante), que proporciona una anomalía pico (o dip) en una fase de primer orden transición (figura 7).
4. medidas dieléctricas y magneto
- Preparar un imán superconductor comercial (véase Tabla de materiales) equipados con reguladores de temperatura (2 400 K) y campo magnético (hasta 9 T).
- Preparar un relleno casero para el imán superconductor, que consta de tres partes principales: espacio muestral, una barra incluyendo cuatro cables coaxial y un conector terminal (figura 8A).
- Pegar la celda en 2.2 en el espacio de muestra del inserto (figura 8B). Conecte los dos cables conductores de la célula a los terminales (alta y baja) del espacio de muestra por soldadura. Asegúrese de que de la orientación de la célula con el fin de aplicar un campo magnético en la dirección paralela a los substratos de la célula. Coloque un termómetro en el plano más amplio de la célula con el fin de medir con precisión la temperatura de la muestra e introducir el inserto en el imán superconductor.
- Conecte los terminales del conector a un medidor LCR (véase Tabla de materiales) con cables coaxiales. Medir la constante dieléctrica en función de la temperatura y campo magnético por medio de métodos terminal casi cuatro con el medidor LCR (véase las instrucciones y nuestro anterior trabajo16).
- Conecte los terminales del conector a un Electrómetro (véase Tabla de materiales) con cables coaxiales. Medir la dependencia del campo magnético y temperatura de desplazamiento actual con el electrómetro mientras barre un campo magnético y la temperatura a un ritmo constante (T/1,0 min para barrido de campo magnético y 5 K/min para el barrido de temperatura; véase las instrucciones del fabricante y nuestro anterior trabajo16). Obtener polarización eléctrica integrando el desplazamiento actual en función del tiempo.
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Representative Results
El protocolo se considera un éxito sólo se observa si el ME efecto en las muestras de cristal líquido. Aquí medimos el directo ME efecto en una muestra de cristal líquido preparada por los procedimientos antes mencionados. Para las mediciones, se aplicó un campo de magnético en el plano con el ángulo inclinado unos 45 ° de la dirección del frotamiento (normal a capas de esméctica), ya que se detectó la mayor polarización magnética inducida por el campo en esta configuración16.
Figura 9A muestra los perfiles de temperatura de polarización eléctrica. En la SmA * fase, ninguna polarización eléctrica desarrolla con o sin un campo magnético, lo que significa que la fase de SmA * no es magneto. Este resultado se explica bien por la isotropía en el plano perpendicular al eje principal, que es perpendicular a las capas de esméctica, la SmA * fase punto grupo D∞ (considerar la simetría de espejo rompiendo de D∞h de la fase de SmA). En la fase de SmC *, por otro lado, polarización finita se desarrolla mediante la aplicación de campos magnéticos. Este resultado demuestra un ME en la SmC * fase del cristal líquido y sugiere la modificación en el estado de la orientación molecular del estado helicoidal simple en la que anula la suma de p en las capas correspondientes.
En contraste con el desarrollo de la polarización eléctrica, la característica mejora de constante dieléctrica en el SmC * fase es suprimida por un campo magnético (figura 9B). La mejora en SmC * se atribuye al llamado modo de Goldstone, que se conoce como un modo característico en la SmC * fase22,23. Esta modalidad corresponde a las fluctuaciones de fase en la orientación azimutal de la dirección inclinada (panel de la izquierda de la figura 9). Este modo se suprime mediante la aplicación de un campo magnético (panel de la derecha de la figura 9) debido a la anisotropía magnética de moléculas constituyentes, que prefiere un arreglo paralelo de n con un campo magnético, como se informó anteriormente24, 25 , 26 , 27. la supresión del modo Goldstone indica que una transición de fase ocurre desde la fase de SmC * a una fase de campo-inducida que es similar a un estado SSFLC (figura 1). Por lo tanto, la aplicación de un campo magnético induce un estado homogéneo orientado de n, que fue nombrado el magnético-campo-inducida ferroeléctricos cristal líquido (MIFLC) estado16.
Para obtener un resultado sencillo que ME muestra la actividad del objetivo, examinamos la dependencia del campo magnético de polarización eléctrica a temperatura fija. Como resultado, se encontró que la polarización eléctrica magnéticamente inducida está presente en la SmC * fase mientras que ausente en la fase de SmA * (figura 10A). Esto proporciona una evidencia directa de el ME actividad de la mezcla estudiada en la fase de SmC *, es decir, polarización ferroelectrica magnético sintonizado en un cristal líquido. La supresión de la constante dieléctrica de un campo magnético es evidente (figura 10B), dando más evidencia de la realización del estado MIFLC en el campo magnético (figura 10).
Figura 1: esquemas de los Estados de orientación molecular en varias fases de cristal líquido de esméctica. Fases de la SmA, SmC (B) y (C) SmC * (A) y (D) un estado SSFLC. Barras de azul, planos de gris y ocres flechas representan orientación promedio de las moléculas de la barra-como, esméctica capas y momentos de dipolo eléctricos, respectivamente. Aquí las moléculas constituyentes son achiral para (A) y (B) y quiral (c) y (D). Haga clic aquí para ver una versión más grande de esta figura.
Figura 2: preparación de cristal líquido de las células para las medidas de mi efecto. (A) corte y (B) la limpieza de substratos de vidrio recubiertos de ITO en un baño ultrasónico. (C) recubrimiento vuelta del polyimide del lado recubiertos de ITO de los sustratos. (D) del frotamiento de los sustratos por un paño de terciopelo para hacer las moléculas de cristal líquido alinee a lo largo de una sola dirección. (E) pegado de sustratos por una resina epóxica con espaciadores y (F) de los sustratos y los cables conductores de plata pasta. Haga clic aquí para ver una versión más grande de esta figura.
Figura 3: espectro de transmisión de una celda en blanco. Se puede estimar la brecha de la celda (d) de las longitudes de onda en máximos locales en el espectro (Ver texto). Haga clic aquí para ver una versión más grande de esta figura.
Figura 4: estructuras moleculares de los compuestos utilizados en este estudio. (A) 5-octyl-2-(4-octyloxyphenyl) pirimidina y (B) (pirimidina S)-5-decyl-2-[4(2-fluorodecyloxy) fenil]. Haga clic aquí para ver una versión más grande de esta figura.
Figura 5: la secuencia de transición de fase de la mezcla del paso 2.1. Aquí, grito, N * y Iso., denotan nemático quiral, cristalino y fases líquidas isotrópicas, respectivamente. Valores numéricos representan las temperaturas de transición de fase. Haga clic aquí para ver una versión más grande de esta figura.
Figura 6: micrografías de la polarización de las texturas de la mezcla de. Micrografías de SmC (A) * (B) SmA *, (C) N * y (D) Iso. fases. Las imágenes de (A) y (B) fueron tomadas en la misma zona de la muestra con luz pasa a través de un filtro de paso corto y se han modificado de Ueda et al 201716. El filtro fue utilizado para mejorar la visibilidad de la estructura periódica en la fase de SmC *. A y P denota las direcciones de los dos polarizadores cruzados colocando la muestra. Las imágenes se obtuvieron en (C) y (D) sin el filtro. Haga clic aquí para ver una versión más grande de esta figura.
Figura 7: análisis térmico diferencial (DTA) en la mezcla de. Los asteriscos indican el pico (o dip) anomalías observadas en la DTA, que corresponden a las temperaturas de transición de fase de primer orden. Haga clic aquí para ver una versión más grande de esta figura.
Figura 8: fotografías de la instalación para mí las mediciones. (A) una foto de la casa Inserte un imán superconductor y (B) una visión ampliada de la inserción en el espacio muestral. Haga clic aquí para ver una versión más grande de esta figura.
Figura 9: perfiles de temperatura del dieléctrico propiedades y campo magnético la supresión del modo Goldstone. (A) polarización eléctrica y constante dieléctrica de (B) tomadas a 100 Hz en campos magnéticos seleccionados. (C) una ilustración esquemática de la supresión del modo Goldstone. Esta figura ha sido modificada desde Ueda et al 201716. Haga clic aquí para ver una versión más grande de esta figura.
Figura 10: directo efecto magneto y magnetodielectric. (A) perfiles de campo magnético de polarización eléctrica y constante dieléctrica de (B) tomadas a 100 Hz en SmA * (negro, 335 k) fases y SmC * (rojo, de 300 K). (C) ilustración esquemática del mecanismo de operación de la ME de efecto observados en este estudio. Un estado de orientación molecular helicoidal (panel izquierdo) se transforma reversiblemente en un estado orientado molecular homogéneo como un estado MIFLC (panel de la derecha, véase el texto) mediante la aplicación de un campo magnético B a través de Anisotropía magnética, donde molecular orientación prefiere ser paralelo a la dirección del campo magnético. Esta figura ha sido modificada desde Ueda et al 201716. Haga clic aquí para ver una versión más grande de esta figura.
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Discussion
Los resultados experimentales mostraron que los métodos descritos aquí con éxito demostraron ME enganche en el cristal líquido. Observado efectos magneto-dieléctrico y ME puedan asociar la transición orientacional de la orientación molecular en una estructura de capa fija esméctica. Sin embargo, la capa dirección normal n0 en la estructura de la capa se puede cambiar también mediante la aplicación de un campo magnético a través de Anisotropía magnética. Esto es porque las moléculas prefieren tener un arreglo paralelo de n y un campo magnético a través de su Anisotropía magnética. El arreglo paralelo de n0 y un campo magnético también es más estable que el estado helicoidal en la SmC * fase, como el estado MIFLC.
Observar el ME y efectos magneto-dieléctrico con éxito, pasos adecuados para obtener la fase SmC * son fundamentales. Antes de las medidas respectivas, la muestra se calienta a la fase líquida isótropa y luego se enfría a la SmA * fase a cero campo magnético para alinear la capa normal n0 a lo largo de la dirección de frotamiento. De lo contrario, un campo de procedimiento de la fase líquida isótropa de enfriamiento con alta fluidez en moléculas constituyentes a la SmA * fase desarrolla un arreglo paralelo de n0 , con un campo magnético a través de la anisotropía magnética de las moléculas. Entonces, un campo magnético se aplica en el SmA * SmC * fase o, donde también ha desarrollado una estructura de capa esméctica, así que podemos examinar la propiedad dieléctrica en las fases de esméctica con una estructura de capa fija.
Además, un efecto apropiado de la superficie de la célula que es lo suficientemente fuerte como para fijar la estructura de la capa de esméctica pero débil suficientemente para dar flexibilidad en la orientación molecular también es crucial. Para lograr un equilibrio óptimo entre los dos Estados, uno tiene que encontrar las mejores condiciones de una longitud de célula-gap, fuerza de roce y cantidad de dopant chiral. Si el efecto superficial es muy débil, no se desarrolla la fase esméctica que induce la ferroelectricidad. Mientras tanto si es demasiado fuerte, un robusto estado SSFLC se estabiliza y no puede ser sintonizado por un campo magnético.
En este trabajo, se presenta sólo el resultado de un directo efecto de ME. Sin embargo, las células de cristal líquido preparadas por el protocolo pueden ser utilizadas también para examinar una converse ME efecto, es decir, control de campo eléctrico del magnetismo. Además, el ME acompaña a efecto establecida en cristales líquidos, que demostró aquí, incluyendo el cambio en la orientación molecular que domina las propiedades ópticas de cristales líquidos. Por lo tanto, se espera que el cambio magnético (eléctrico) en la polarización eléctrica (magnetización) al mismo tiempo proporcionar un magneto-(electro-) efecto óptico28. Las células de cristal líquido, preparadas por el presente método tienen electrodos transparentes para que tales propiedades ópticas pueden explorarse juntos en la misma muestra.
Fases de cristal líquido aparecen típicamente alrededor de temperatura ambiente, y cristales líquidos proporcionan así una buena plataforma para establecer la temperatura ME actividades. Además, la estrategia confirmada aquí puede aplicarse a cualquier cristales líquidos, como muestran SmC * fases. Por lo tanto, más ME sofisticación funcionalidades deben desarrollarse por lo que permite la elección adecuada de materiales de blanco.
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Disclosures
Los autores no tienen nada que revelar.
Acknowledgments
Agradecemos a Prof. Takanishi por su ayuda en nuestro experimento. También agradecemos a DIC Corporation para proporcionar los compuestos estudiados aquí. Este trabajo fue apoyado por subvenciones para el compañero de JSP (16J02711), número de concesión KAKENHI JSP 17H 01143 y el programa para el posgrado "Programa interactivo de cadete de materiales".
Materials
| Name | Company | Catalog Number | Comments |
| Material | |||
| Compound 1: Figure 4(A) | DIC Co., Ltd. | –N/A | PYP-8O8 |
| Compound 2: Figure 4(B) | DIC Co., Ltd. | N/A | PYP-10O10F |
| ITO-coated glass substrates | Sigma-Aldrich Inc. | 703192-10PK | |
| Detergent | Wako Pure Chemical Industries, Ltd. | 031-10401 | |
| Alignment layer planer | JSR Co., Ltd. | AL1254 | |
| Spacer | Teijin Film Solutions Co., Ltd. | Q51-12 | |
| Glue | Huntsman Inc. | ARALDITE RT30 | For gluing two substrates |
| Glue | M&I Materials ltd. | Apiezon H Grease | For gluing a cell and homemade insert |
| Silver paste | Fujikura Kasei Co., Ltd. | D-753 | |
| Equipment | |||
| Ultrasonic cleaner | AS ONE Corp. | AS52GTU | |
| Spin coater | Mikasa Co. Ltd. | 1H-D7 | |
| Polarized optical microscope | Nikon Co., Ltd. | ECLIPSE LV100N POL | |
| Short-pass filter | Thorlabs Inc. | FB600-40 | |
| Optical spectrometer | Ocean Optics Inc. | USB2000+UV-VIS | |
| Differential thermal analyzer | Rigaku Co., Ltd. | Thermo plus EVO2 | |
| Superconducting magnet | Quantum Design Inc. | PPMS | |
| LCR meter | Keysight Technologies Ltd. | E4980A | |
| Electrometer | Keithley Instruments Inc. | 6517A |
References
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