Summary
Dans ce rapport, nous présentons un protocole afin d’examiner les effets magnétoélectrique directs, c'est-à-dire, l’induction de polarisation ferroélectrique en appliquant des champs magnétiques, dans les cristaux liquides. Ce protocole prévoit une approche unique, soutenue par la douceur des cristaux liquides, pour atteindre la température de la pièce magnetoelectrics.
Abstract
Matériaux montrant des phénomènes de couplage entre le magnétisme et l’électricité (ferro), c'est-à-diredes effets magnétoélectrique, ont attiré beaucoup d’attention en raison de leurs applications potentielles pour les technologies du futur dispositif tels que capteurs et stockage. Toutefois, les approches traditionnelles, qui utilisent généralement des matériaux contenant des ions métalliques magnétiques (ou radicaux), ont un problème majeur : seuls quelques matériaux ont été jugés pour montrer les phénomènes de couplage à la température ambiante. Récemment, nous avons proposé une nouvelle approche pour atteindre la température de la pièce magnetoelectrics. Contrairement aux approches classiques, notre proposition alternative se concentre sur un matériau complètement différent, un « cristal liquide », contre des ions métalliques magnétiques. Dans ces cristaux liquides, un champ magnétique peut être utilisé pour contrôler l’état d’orientation des molécules constituantes et la polarisation électrique correspondante à travers l’anisotropie magnétique des molécules ; C’est un mécanisme sans précédent de l’effet magnétoélectrique. Dans ce contexte, le présent document fournit un protocole pour mesurer les propriétés ferroélectriques induites par un champ magnétique, c'est-à-dire l’effet magnétoélectrique direct, dans un cristal liquide. Avec la méthode détaillée ici, nous avons détecté avec succès polarisation électrique magnétiquement à l’écoute dans la phase chirale smectique C d’un cristal liquide à température ambiante. Conjugués à la flexibilité des molécules constituantes, qui affecte directement les réponses magnétoélectrique, la méthode introduite servira pour permettre des cellules à cristaux liquides d’acquérir plus de fonctions comme la température de la pièce magnetoelectrics et associés matériaux optiques.
Introduction
Recherche sur la magnétoélectrique (moi) effet, l’induction de polarisation électrique (aimantation) par un champ magnétique (électrique), a été axée vers les nouveaux types d’applications tels que capteurs et technologies de stockage. Avec les récentes études sur moi multiferroiques1,2,3,4, les systèmes cibles dans le domaine de ME étude sont étendus aux divers types de matériaux à l’état solide, y compris inorganiques, organiques, et les cadres métallo-organiques, en utilisant des couplages spin-réseau adroitement5,6,7,8,9. Cependant, opération à température ambiante, qui doit être accomplie pour une utilisation pratique de ME matériaux avec leur ME accouplements, est toujours une question difficile, et un nombre très limité de matériaux monophasés on signale que la température ambiante magnetoelectrics à ce jour10.
Cristaux liquides, qui possèdent un ordre orientationnel, parfois avec un positionnement partiel, a aussi étudié à l’égard de ME matériaux dans ces dernières années11,12,13,14, 15. l’un des avantages des cristaux liquides comme moi matériaux est leur température de fonctionnement, que les phases des cristaux liquides sont généralement stabilisées autour de la température ambiante. Un exemple de moi cristaux liquides signalé jusqu’ici est un composite entre nano-plaquettes magnétiques avec anisotropie magnétique perpendiculaire et cristaux liquides indiquant la phase nématique, connue comme la plus simple phase cristal liquide possédant seulement unidimensionnel ordre d’orientation15. Il montre l’inverse moi en effet, l’induction de l’aimantation par un champ électrique, par le biais de la manipulation de champ électrique des plaquettes couplés et orientation moléculaire.
Plus récemment, une autre stratégie unique pour mettre en place le ME effet dans les cristaux liquides a été proposé16. Au cœur de cette stratégie consiste à créer une phase de C (SmC *) smectique chiraux avec unidimensionnel ordre positionnel, résultant en une structure de couche diffuse appelée la couche smectique. Une caractéristique de la phase de SmC * est qu’un vecteur de l’orientation moléculaire n est couplé avec un moment de dipôle électrique local p. Cette corrélation est assurée par la combinaison de basculée des molécules constituantes bâtonnet en ce qui concerne le smectique couche normale n0 et la chiralité induite par le miroir (et inversion) de symétrie dans les molécules. Du point de vue des symétries, l’ancien transforme la symétrie de D∞h (la SmA phase dite, Figure 1 a) en C2h (la SmC phase dite, Figure 1 b) et le ce dernier rompt la symétrie miroir de C2h pour que la symétrie est réduite en C2 (la SmC * phase, voir chaque couche dans la Figure 1). Dans chaque couche de SmC *, la présence de polarisation finie est autorisée le long de l’axe2 C, ce qui est normal à la fois n0 et n. Le couplage fort entre l’azote et du phosphore est essentiel pour la ferroélectricité dans les cristaux liquides. Dans la phase de SmC *, n aligne une manière hélicoïdale par couche par couche (Figure 1), et il n’y a donc aucune polarisation macroscopique. Ferroélectricité dans ces cristaux liquides est obtenue en utilisant des effets de surface solides, laquelle stabilisent l’État homogène orientée de n sous le titre un surface stabilisée ferroélectrique cristal liquide (SSFLC) État (Figure 1). Il est à noter que l’inversion de polarisation ferroélectrique toujours accompagne une commutation des États bistable orientation à travers le couplage entre n et p17. Comme l’effet inverse, un changement d’orientation moléculaire de la SmC * phase devrait donner lieu à un changement de polarisation électrique. Par le biais de l’anisotropie magnétique causée par tours sur les éléments magnétiques et/ou des cycles aromatiques en molécules de cristaux liquides et la flexibilité de n dans un état de cristal liquide en raison des interactions moléculaires plus faibles que dans un état de cristal solide, n est aussi accordable par un champ magnétique. Ainsi, la phase SmC * peut être transformée en un État homogène orienté induits par le champ magnétique similaire à un État SSFLC. Donc, le direct moi en effet, l’induction de polarisation électrique par un champ magnétique, est obtenu comme le développement de polarisation électrique macroscopique est induit par un alignement homogène de n associée à p, dans toutes les couches.
Nous introduisons des procédures pour préparer des cellules à cristaux liquides pour l’étude de ME accouplements et méthodes pour détecter la ME effet. Une méthode pour la préparation de cellules à cristaux liquides a été signalée en détail précédemment18. Ici, nous avons modifié cette méthode pour diélectrique et moi de mesures. Avec la méthode détaillée ici, nous avons détecté polarisation électrique magnétiquement à l’écoute, c'est-à-dire le direct ME réaliser, dans un cristal liquide montrant la SmC * phase à température ambiante.
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Protocol
1. préparation des cellules de cristaux liquides et la détermination de l’écart de la cellule
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Préparation de cellules à cristaux liquides
- Substrats de verre taillé revêtus/tin-oxyde d’indium (ITO) sur un côté dans la taille désirée (taille standard : 10 x 10 x 1,1 mm, Figure 2 a). Pour couper les substrats, rayer une ligne sur leur visage avec un coupe-verre et se détachent verre excès manuellement.
- Laver les substrats de verre taillé à l’aide d’un détergent dans un bain ultrasonique à 35 kHz pour 30 min. Rincez-les avec de l’eau déionisée dans le bain à ultrasons pendant 10 min. remplacer désionisée eau et rincer les substrats 5 fois pour éliminer les contaminants (Figure 2 b). Souffler de l’eau qui reste avec un pistolet à air duster avec soin à ne pas toucher les visages plus large des substrats.
- Goutte à goutte des solutions de polyimide (rabot de couche de l’alignement dans la Table des matières) sur le côté recouvert ITO des substrats lavées et spin-manteau les solutions à 5000 tr/min pendant 30 s (Figure 2). Faire cuire les substrats à 200 ° C pendant 1 h à enlever le solvant et guérir les films minces de polyimide.
- Mettre les substrats sur une scène XZ afin que le côté ITO et polyimide-recouvert des substrats fait face vers le haut. Placez les substrats sous un rouleau recouvert d’un tissu de velours et fixer les substrats par aspiration (Figure 2D) de l’air. Appliquer une pression uniforme et souple sur les substrats avec le rouleau en réglant la hauteur de la scène.
Remarque : Ici, la scène XZ a été effectuée par un atelier de mécanique à l’Université d’Osaka. - Faites tourner le barillet et déplacer la scène en arrière sous le rouleau 5 fois dans la direction horizontale pour frotter les substrats par le tissu de velours. Trempez les substrats frottées dans l’alcool isopropylique dans un récipient de verre de 10 à 50 mL pour 1 min éliminer les contaminants, puis séchez-les à 80 ° C pendant quelques minutes.
- Coller les deux substrats ainsi que des films de résine plate 12 μm épaisseur comme espaceurs. Notez que les points de colle sont placées qu’au bord des substrats et les côtés intérieurs des substrats collés sont revêtues de l’OTI et polyimide. S’assurer que les substrats opposés ont été frottés antiparallèle et sont légèrement décalées (environ 2 mm) afin de fournir suffisamment d’espaces pour bornes électriques sur les deux substrats (Figure 2E).
- Coller les fils conducteurs sur les espaces mentionnés ci-dessus pour les terminaux à l’aide d’argent tenue de pâte (Figure 2F). Faire cuire les substrats avec des fils conducteurs à 150 ° C pendant 1 h éliminer le solvant dans la pâte conductrice argentée.
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Détermination de l’écart de la cellule 19
- Irradier les cellules vides préparées dans 1.1.7 avec lumière blanche se propageant perpendiculairement à leur visage plus large. Mesurer le spectre de transmission en utilisant un spectromètre optique et observer l’oscillation sinusoïdale Pseudo-aléatoire (Figure 3), qui apparaît en raison de l' effet de Fabry-Pérot20.
- Estimer l' écart de cellule d en utilisant la relation d = λ1λ22λ2-λ1, où la longueur d’onde λ1 et λ 2 indiquer une paire d’adjacentes pic-longueurs d’onde dans le spectre de la transmission.
2. préparation du mélange de cristaux liquides et l’Introduction dans les cellules
- Mélanger les deux composés, 5-octyl-2-(4-octyloxyphenyl) pyrimidine (composé 1: Figure 4 a) et (pyrimidine S)-5-decyl-2-[4(2-fluorodecyloxy) phényl] (composé 2: Figure 4 b) avec un rapport de masse dans un flacon en verre de 3:1. Préparer 100 mg de la solution au total (75 mg du composé 1 et 25 mg de composé 2).
- Mettre la cellule vide préparée à l’étape 1.1.7 sur une scène chaude, maintenir la température à 80 ° C, température à laquelle le mélange du 2.1 est en phase liquide isotrope (Figure 5). Introduire le mélange à l’étape 2.1 dans la cellule à l’aide d’une spatule et la capillarité. Maintenir la température de la cellule à 80 ° C pendant 30 min, puis refroidir à la température ambiante à un taux d’environ 5 ° C/min.
3. caractérisation des échantillons
- Place une cellule remplie avec le mélange de l’étape 2.2 sur une scène chaude entre deux polariseurs croisés et irradient de lumière. Observer les textures du mélange avec le changement de température depuis la température ambiante à l’aide d’un microscope à 80 ° C à un débit de 5 ° C/min (et un filtre de passe courte avec tuning de ~ 600 nm pour accroître la visibilité, selon les besoins) et d’identifier les phases des cristaux liquides de polarisation des micrographies21 (Figure 6).
- Déterminer les phase transition séquence et transition des températures depuis les textures observées (Figure 5). Pour la phase de SmC *, estimer la hauteur hélicoïdale double la largeur de bande.
- Confirmer les températures de transition de phase de premier ordre du mélange préparé en 2.1 par analyse thermique différentielle (DTA ; Voir le Tableau des matériaux et les instructions du fabricant), qui prévoit un pic (ou dip) anomalie à une phase de premier ordre transition (Figure 7).
4. mesures diélectriques et magnétoélectrique
- Préparer un aimant supraconducteur commercial (voir Table des matières) équipés de régulateurs de température (2-400 K) et le champ magnétique (jusqu'à 9 T).
- Préparer un insert fait maison pour l’aimant supraconducteur, qui se compose de trois parties majeures : espace d’échantillon, une tige dont quatre câbles coaxiaux et un connecteur terminal (Figure 8 a).
- Coller la cellule préparée en 2.2 sur l’espace de l’échantillon de l’insert (Figure 8 b). Connectez les deux fils conducteurs de la cellule aux bornes (haute et basse) de l’espace de l’échantillon en soudant. S’assurer de l’orientation de la cellule afin de les appliquer à un champ magnétique dans la direction parallèle aux substrats de la cellule. Placez un thermomètre dans l’avion plus large de la cellule afin de mesurer la température de l’échantillon avec précision et introduire l’insert dans l’aimant supraconducteur.
- Connectez les bornes du connecteur d’un RLC (voir Table des matières) avec des câbles coaxiaux. Mesurer la constante diélectrique en fonction de la température et du champ magnétique au moyen de méthodes terminales quasi quatre avec la LCR meter (voir indications et notre précédent travail16).
- Connectez les bornes du connecteur à un électromètre (voir Table des matières) avec des câbles coaxiaux. Mesurer la dépendance de champ magnétique et la température du courant de déplacement avec l’électromètre tout en balayant un champ magnétique et la température à un rythme constant (1,0 T/min pour le balayage de champ magnétique et 5 K/min pour balayer la température, voir instructions du fabricant et notre précédent travail16). Obtenir une polarisation électrique en intégrant le déplacement actuel en fonction du temps.
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Representative Results
Le protocole est considéré comme un succès seulement si le M’effet dans des échantillons de cristaux liquides est observée. Ici, nous avons mesuré le direct m’affecter dans un échantillon de cristal liquide préparé par les procédures susmentionnées. Pour les mesures, un champ magnétique de dans le plan a été appliqué avec l’angle incliné d’environ 45° de la direction de frottement (perpendiculaire aux couches smectique), car la plus grande polarisation magnétique-induits par le champ a été détectée dans cette configuration16.
Figure 9 a montre les profils de température de polarisation électrique. Dans la phase de SmA *, aucune polarisation électrique se développe avec ou sans un champ magnétique, ce qui signifie que la phase SmA * n’est pas magnétoélectrique. Ce résultat est bien expliqué par l’isotropie dans le plan perpendiculaire à l’axe principal, ce qui est normal pour les couches smectique, le groupe de la SmA * phase avec point D∞ (pensez à symétrie miroir de D∞h de la phase de SmA). En revanche, dans la phase de SmC *, polarisation finie se développe en appliquant des champs magnétiques. Ce résultat montre une ME dans la phase SmC * du cristal liquide de couplage et suggère la modification dans l’état de l’orientation moléculaire de l’État hélicoïdal simple dans laquelle la somme de p dans les couches respectives annule.
Contrairement à l’élaboration de polarisation électrique, améliorer la caractéristique constante diélectrique en phase SmC * est supprimée par un champ magnétique (Figure 9 b). L’amélioration dans la SmC * est attribuée à la soi-disant mode Goldstone, qui est connu comme un mode caractéristique dans le SmC * phase22,23. Ce mode correspond à des fluctuations de phase dans l’orientation azimutale de la direction inclinée (panneau de gauche de la Figure 9). Ce mode est supprimé en appliquant un champ magnétique (panneau de droite de la Figure 9) en raison de l’anisotropie magnétique de molécules constituantes, qui préfère un arrangement parallèle de n avec un champ magnétique, comme indiqué précédemment,24, 25 , 26 , 27. la suppression du mode Goldstone indique qu’une transition de phase se déroule de la SmC * phase vers une phase induite par le champ qui est semblable à un État SSFLC (Figure 1). Ainsi, l’application d’un champ magnétique induit un État homogène orienté de n, qui a été nommé le champ magnétique induite ferroélectrique cristal liquide (MIFLC) état16.
Pour obtenir un résultat simple en ME montrant l’activité de la cible, nous avons examiné la dépendance du champ magnétique d’une polarisation électrique à température fixe. En conséquence, il a été constaté que la polarisation électrique magnétique induite est présente dans la SmC * phase tout en l’absence dans la phase SmA * (Figure 10 a). Ceci fournit une preuve directe de la ME activité du mélange étudié ici dans la phase de SmC *, c'est-à-dire polarisation ferroélectrique magnétiquement à l’écoute dans un cristal liquide. La suppression de la constante diélectrique par un champ magnétique est apparent (Figure 10 b), mettant davantage en évidence la réalisation de l’État MIFLC dans le champ magnétique (Figure 10).
Figure 1 : schémas des États d’orientation moléculaire en plusieurs phases de cristal liquide smectique. Le SmA, SmC (B) et (C) SmC * phases de (A) et (D) un État SSFLC. Barres bleus, avions grises et ocres flèches représentent l’orientation moyenne des molécules de bâtonnet, smectique couches et les moments dipolaires électriques, respectivement. Ici les molécules constituantes sont achiraux pour (A) et (B) et chiraux pour (C) et (D). S’il vous plaît cliquez ici pour visionner une version agrandie de cette figure.
Figure 2 : préparation des cristaux liquides des cellules pour les mesures de moi effet. (A) (B) de la coupe et nettoyage ITO recouvertes de substrat de verre dans un bain à ultrasons. (C) Spin-revêtement de polyimide sur le côté recouvert ITO des substrats. (D) frottement des substrats par un tissu de velours pour faire les molécules de cristaux liquides à aligner le long d’une seule direction. Collage (E) des substrats par une résine époxy avec des entretoises et (F) que des substrats et des fils conducteurs en argent coller. S’il vous plaît cliquez ici pour visionner une version agrandie de cette figure.
Figure 3 : spectre de Transmission d’une cellule vide. L’écart de la cellule (d) peut être estimé de la longueur d’onde à des maxima locaux dans le spectre (voir texte). S’il vous plaît cliquez ici pour visionner une version agrandie de cette figure.
Figure 4 : structures moléculaires des composés utilisés dans cette étude. (A) 5-octyl-2-(4-octyloxyphenyl) pyrimidine et (B) (pyrimidine S)-5-decyl-2-[4(2-fluorodecyloxy) phényl]. S’il vous plaît cliquez ici pour visionner une version agrandie de cette figure.
Figure 5 : la séquence de transition de phase du mélange à l’étape 2.1. Ici, cri., N * et Iso, indiquent cristallin, chiral nematic et phases liquides isotropes, respectivement. Valeurs numériques représentent les températures de transition de phase. S’il vous plaît cliquez ici pour visionner une version agrandie de cette figure.
Figure 6 : les micrographies de polarisation des textures du mélange de. Micrographies de SmC (A) *, SmA (B) *, (C) N * et Iso (D) . phases. Les images de (A) et (B) ont été prises dans la même zone de l’échantillon avec la lumière passant à travers un filtre passe courte et ont été modifiés de Ueda et coll. 201716. Le filtre a été utilisé pour améliorer la visibilité de la structure périodique dans la phase SmC *. A et P indiquent les directions des deux polariseurs croisés intercaler l’échantillon. Les images en (C) et (D) ont été obtenus sans le filtre. S’il vous plaît cliquez ici pour visionner une version agrandie de cette figure.
Figure 7 : analyse thermique différentielle (DTA) sur le mélange. Les astérisques indiquent PIC (ou dip) anomalies observées dans la DTA, qui correspondent aux températures de transition de phase de premier ordre. S’il vous plaît cliquez ici pour visionner une version agrandie de cette figure.
Figure 8 : les photographies de l’installation pour moi Mensurations. (A) une photo de la maison insérer pour un aimant supraconducteur et (B) une vue agrandie de l’insertion dans l’espace de l’échantillon. S’il vous plaît cliquez ici pour visionner une version agrandie de cette figure.
Figure 9 : les profils de température du diélectrique propriétés et champ magnétique la suppression du mode Goldstone. (A) polarisation électrique et la constante diélectrique (B) prise à 100Hz dans certains champs magnétiques. (C) une illustration schématique de la suppression du mode Goldstone. Ce chiffre a été modifié par Ueda et coll. 201716. S’il vous plaît cliquez ici pour visionner une version agrandie de cette figure.
Figure 10 : Direct effet magnétoélectrique et effet de magnetodielectric. (A) les profils de champ magnétique de polarisation électrique et la constante diélectrique (B) prise à 100 Hz dans le SmC * (rouge, à 300 K) et phases SmA * (black, à 335 K). (C) illustration schématique du mécanisme de fonctionnement de la ME effet observé dans cette étude. Un état d’orientation moléculaire hélicoïdale (panneau de gauche) est réversible transformé en un État orienté moléculaire homogène appelé un État MIFLC (panneau de droite, voir le texte) en appliquant un champ magnétique B par le biais de l’anisotropie magnétique, où moléculaire l’orientation préfère être parallèle à la direction du champ magnétique. Ce chiffre a été modifié par Ueda et coll. 201716. S’il vous plaît cliquez ici pour visionner une version agrandie de cette figure.
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Discussion
Les résultats expérimentaux montrent que les méthodes décrites ici avec succès démontré la ME de couplage dans les cristaux liquides. L’observé moi et effets magnéto-diélectrique peut être associées à la transition orientation orientation moléculaire dans une structure de couche smectique fixe. Toutefois, la couche direction normale n0 dans la structure de la couche peut être également modifié en appliquant un champ magnétique à travers l’anisotropie magnétique. C’est parce que les molécules préfèrent avoir un arrangement parallèle de n et un champ magnétique à travers leur anisotropie magnétique. La disposition parallèle des n0 et un champ magnétique est aussi plus stable que l’État hélicoïdal dans la SmC * phase, comme l’État MIFLC.
D’observer la ME et effets magnéto-diélectrique avec succès, des mesures appropriées pour obtenir la phase SmC * sont essentielles. Avant les mesures respectives, l’échantillon est chauffé à la phase liquide isotrope et puis est refroidi à la SmA * phase à un champ magnétique nul afin d’aligner le calque normal n0 le long de la direction de frottement. Dans le cas contraire, un champ de procédure de la phase liquide isotrope de refroidissement avec grande fluidité dans les molécules constitutives à la SmA * phase développe un arrangement parallèle n0 avec un champ magnétique à travers une anisotropie magnétique des molécules. Ensuite, un champ magnétique est appliqué dans le SmA * ou SmC * phase, où une structure de couche smectique a bien développée, afin que nous puissions examiner la propriété diélectrique dans les phases smectiques avec une structure de couche fixe.
En outre, un effet de surface cellulaire approprié qui est assez fort pour fixer la structure en couche smectique mais assez faible pour donner les flexibilités en orientation moléculaire est également crucial. Pour parvenir à un équilibre optimal entre les deux États, on doit trouver les meilleures conditions d’une longueur de la cellule-gap, force de frottement et quantité de dopant chiraux. Si l’effet de surface est trop faible, la phase smectique qui induit la ferroélectricité ne se développe pas. Pendant ce temps, si elle est trop forte, un État SSFLC robuste est stabilisé et ne peut pas être réglé par un champ magnétique.
Dans cet article, que le résultat d’un direct M’effet est présente. Toutefois, cellules de cristaux liquides préparés par le protocole peuvent être également utilisés pour examiner une converse M’effet, c'est-à-dire, champ électrique contrôle du magnétisme. En outre, le ME effet établi dans les cristaux liquides jusqu’ici, y compris celui démontré ici, accompagne le changement dans l’orientation moléculaire qui domine les propriétés optiques des cristaux liquides. Par conséquent, la variation magnétique (électrique) en polarisation électrique (aimantation) devrait fournir simultanément un effet optique de magnéto-(électro-)28. Les cellules de cristaux liquides préparés par la méthode actuelle ont des électrodes transparentes afin que ces propriétés optiques peuvent être explorées ensemble dans le même échantillon.
Phases de cristaux liquides apparaissent généralement autour de la température ambiante, et cristaux liquides permettent ainsi une bonne plate-forme pour établir la température de la pièce ME activités. En outre, la stratégie a confirmé ici peut être appliquée à n’importe quel cristaux liquides tant qu’ils montrent des phases de SmC. Ainsi, plus sophistiqués ME fonctionnalités devraient être développés en permettant un choix approprié des matériaux de la cible.
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Disclosures
Les auteurs n’ont rien à divulguer.
Acknowledgments
Nous remercions le professeur Takanishi pour son aide dans notre expérience. Nous remercions également la société DIC pour fournir les composés étudiés ici. Ce travail a été soutenu par la subvention pour le boursier JSPS (16J02711), numéro de licence KAKENHI JSPS 17H 01143 et le programme pour avoir dirigé les Graduate Schools « Programme interactif de cadets des matériaux ».
Materials
| Name | Company | Catalog Number | Comments |
| Material | |||
| Compound 1: Figure 4(A) | DIC Co., Ltd. | –N/A | PYP-8O8 |
| Compound 2: Figure 4(B) | DIC Co., Ltd. | N/A | PYP-10O10F |
| ITO-coated glass substrates | Sigma-Aldrich Inc. | 703192-10PK | |
| Detergent | Wako Pure Chemical Industries, Ltd. | 031-10401 | |
| Alignment layer planer | JSR Co., Ltd. | AL1254 | |
| Spacer | Teijin Film Solutions Co., Ltd. | Q51-12 | |
| Glue | Huntsman Inc. | ARALDITE RT30 | For gluing two substrates |
| Glue | M&I Materials ltd. | Apiezon H Grease | For gluing a cell and homemade insert |
| Silver paste | Fujikura Kasei Co., Ltd. | D-753 | |
| Equipment | |||
| Ultrasonic cleaner | AS ONE Corp. | AS52GTU | |
| Spin coater | Mikasa Co. Ltd. | 1H-D7 | |
| Polarized optical microscope | Nikon Co., Ltd. | ECLIPSE LV100N POL | |
| Short-pass filter | Thorlabs Inc. | FB600-40 | |
| Optical spectrometer | Ocean Optics Inc. | USB2000+UV-VIS | |
| Differential thermal analyzer | Rigaku Co., Ltd. | Thermo plus EVO2 | |
| Superconducting magnet | Quantum Design Inc. | PPMS | |
| LCR meter | Keysight Technologies Ltd. | E4980A | |
| Electrometer | Keithley Instruments Inc. | 6517A |
References
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