Summary
המאמר מציג פרוטוקול להכין מקור הצ ולאמוד את הבהירות שלו לשימוש בהדמיה ארוכת טווח של הדמיה באמצעות מיקרוסקופ נקודה-מקור ההקרנה באמצעות אלקטרון.
Abstract
המקור האלקטרוני הנמצא כאן מופיע היטב במיקרוסקופ הקרנת מקור באנרגיה נמוכה באמצעות אלקטרון בטווח ארוך. הוא מציג יתרונות גדולים לעומת טיפים חדים מתכת. החוסן מעניק לאורך חיים של חודשים וניתן להשתמש בה תחת לחץ גבוה יחסית. גביש הצ מופקד בקודקוד סיבי פחמן, ומתוחזק על עצמו במבנה קואקסיאלי המבטיח צורת קרן כדורית ומיקום מכני קל כדי ליישר את המקור, את העצם ואת ציר המערכת האלקטרונים-אופטיים. יש התצהיר גביש אחד באמצעות הדור של הקלדניט המכיל טיפות מים עם מיקרופיפטה. ניתן לבצע סריקת מיקרוסקופ אלקטרוני. כדי לאמת את התצהיר עם זאת, פעולה זו מוסיפה צעדים ולכן מגבירה את הסיכון לפגיעה במקור. לפיכך, לאחר ההכנה, המקור מוכנס בדרך כלל ישירות תחת ואקום במיקרוסקופ ההקרנה. אספקת מתח גבוה ראשונה מספקת את הבעיטה הדרושה כדי להפעיל את פליטת האלקטרונים. תהליך פליטת השדה המעורב נמדד לאחר מכן: הוא כבר נצפה בעשרות מקורות אלקטרונים שהוכנו בדרך זו. הבהירות היא תחת המשוער באמצעות הערכה מעל של גודל המקור, עוצמה באנרגיה אחת זווית חרוט נמדד במערכת הקרנה.
Introduction
מבני מתכת/בידוד המשמשים לפליטת אלקטרון נחקרו במשך כמעט 20 שנה בשל השדה המקסקופי הנמוך שלהם1. השדה החשמלי המעורב הוא רק של הסדר של מספר v/μm2,3,4, בניגוד ל-v/a הנדרש עבור פליטת שדה קלאסי עם טיפים חדים מתכת5,6,7. זה כנראה מסביר את הפעלת פלזמה המתחיל כי הם כל כך שימושיים בטכנולוגיות מקור אלקטרונים. לפני כמה שנים, ביקשו לחקור את פליטת השדה הנמוכה הזו על ידי הפקדת סרטים של מבודד טבעי על שכבות הפחמן שידור אלקטרונים8. Celadonite, מינרל מבודד שנמצא בבזלת של מלכודות Parana במכרות של Ametista di Sul בברזיל, נבחר.
כאשר סלדוניט הוא הקרקע, הצורה גביש הוא לוח מלבני עם מידות מיקרומטר מד עובי של פחות מ 100 ננומטר (בדרך כלל: 1,000 ננומטר x 500 nm x 50 nm). היא שטוחה לחלוטין ומוכרת בסריקת מיקרוסקופ אלקטרוני (איור 1). הסרט נוצר על ידי הפקדת משקה מסוג droplet מים על שכבת הפחמן. כפי שעולה מתח, הוא פולט אלקטרונים בעקבות משטר של פאולר-נורהיים עם רוויה בעוצמה במתח הגבוה ביותר. מחקר המשתמש בסרעפת במערכת הקרנה הראה כי פולט אחד הוא מקור הנקודה הדומה9. עם זאת, באמצעות הסרט הגדול הזה עם הסרעפת כדי לבחור את המקור לא לנצל את הפוטנציאל של מקור נקודת. לדוגמה, מקורות הנקודה בדרך כלל בשימוש במיקרוסקופיה של האנרגיה הנמוכה בעלת נקודת המקור של אלקטרון, מאפשרים מרחק ממקור לאובייקט של כ 100 ננומטר. עם זאת, מרחק כזה של מקור לאובייקט יהיה מחוץ לשאלה עם סרט. למצוא דרך לבודד גביש אחד כדי להיות מסוגל להעביר משהו לעבר מקור האלקטרונים הזה היה אתגר. הפתרון שלנו היה הראשון, להשתמש בסיבי פחמן של 10 יקרומטר: הפקדת ה-droplet בקודקוד הסיבים בהכרח מגבילה את מספר הקריסטלים הסלדוניט. שנית, החלטנו להגביל את גודל ה-droplet: מיקרופיפטה עם קצה קצה של כ-5 יקרומטר מתמלא במים ובלחץ מוחל בכניסה למיקרופיפטה כדי ליצור טיפה קטנה כדי להרטיב את קודקוד הסיבים. הפרוטוקול מפרט את תהליך ההכנה של המקור המלא.
המקור המתקבל הוא נקודת מקור קואקסיאליים המאפשר יישור טוב בין המקור, האובייקט והמערכת האופטית של האלקטרונים10. מכיוון שלה בקוטר 10 יקרומטר עדיין רחב יותר מאשר טיפים חדים במיוחד, מרחק מקור לאובייקט מוגבל כמה עשרות מיקרומטר. עם זאת, לאחרונה הראינו כי פולט מקור הצ בשילוב עם עדשת האייזל מבצעת זהובה למיקרוסקופ קלאסי של מקור נקודת ההקרנה. ההדמיה ארוכת הטווח ובכך הפכה לנגישה אף מגבילה את אפקט הטעינה11 על האובייקט ועיוותים בתמונה המעורבים12,13. מקור הצ מציג גם יתרונות עיקריים בהשוואה לטיפים חדים ממתכת. היא חזקה: מקור הנקודה הוא מתחת לגביש ולכן מוגן מפני התזה. המקור יכול לפעול תחת לחץ גבוה יחסית: הוא נבדק על 10-2 mbar במהלך כמה דקות. עם זאת, חייה ויציבותו נשארים תלויים בתנאי הוואקום הנכונים. אנחנו בדרך כלל מעסיקים את מקור הצ ב 10-8 mbar ולקבל חיים של חודשים.
מאמר זה נועד לסייע לכל מי שמעוניין להשתמש במקור הצ כדי לייצר קרן אלקטרונים קוהרנטית.
Subscription Required. Please recommend JoVE to your librarian.
Protocol
1. הכנת המקור
הערה: במיקרוסקופ שלנו, תמיכה מקור מורכב צלחת קרמיקה זכוכית מקלע שממנה עולה 1 ס מ של שפופרת נירוסטה של 90 יקרומטר קוטר פנימי עם חיבור חשמלי על הצלחת.
- הכנת סיבים
- תקן את תמיכת המקור תחת מיקרוסקופ אופטי.
- הכנס את סיבי הפחמן 10 יקרומטר לתוך צינור נירוסטה. הדבק את סיבי הפחמן לצינור עם לכה כסופה.
- חותכים את סיבים עם מלקחיים חיתוך (תחת מיקרוסקופ המשקפת) כך שבין 100 יקרומטר ו-3 מ"מ נשארו מחוץ לצינור נירוסטה.
הערה: סיבי הפחמן שבירים; השארת יותר מ 1 ס מ מחוץ לצינור יגדיל את הסיכוי לפרוץ את המבנה במהלך מניפולציה.
- סלדניט-המכיל הכנת מים
- לטחון את הסלדניט עם מרגמה ומכתש.
- שוקלים 0.2 מ ג של אבקת סלדוניט ולדלל ב 10 מ ל של מים מלא מטים.
- השתמש בעצת אולטרסאונד ישירות ב-10 מ ל של המים המכילים לשבור את האגרגטים. בדרך כלל, להשתמש בתדר קולי של 30 kHz כוח של 50 W מעל 30 s.
- הכנת סביבת התצהיר
- חבר מחזיק נימי לבקר לחץ.
- שמור על מחזיק נימי תחת מיקרוסקופ אופטי עם מיקרו-מניפולטור רב כיווני.
- מניחים את התמיכה עם סיבי הפחמן מול מחזיק נימי תחת המיקרוסקופ האופטי.
- התצהיר של סלדוניט
- משוך מיקרופיפטה עם קוטר פנימי של 2-10 יקרומטר כדי לאפשר לסלדניט התפזרו לזרום ללא הפרעה.
- . לתקן נימי זכוכית בלסת ודא את הפרמטרים של הפולר הנכון בהתאם לגודל התיקון (טבלה 1). מלאו את המיקרופיפטה עם המים המכילים את המלח.
- הר המיקרופיפטה על מחזיק הנימי מתחת למיקרוסקופ. יישר את המיקרופיפטה ואת סיבי הפחמן מתחת למיקרוסקופ האופטי.
- גש למיקרופיפטה, עד למרחק של 2-10 יקרומטר מקודקוד סיבי הפחמן.
- הפעילו לחץ פרוגרסיבי על הכניסה הרחבה למיקרופיפטה. בדרך כלל, להחיל 100 mbar כך טפסים טיפה בקצה אבל לא נופל. הירידה הזאת מרטיב. את הקודקוד של סיבי הפחמן
- . משכי את המיקרופיפטה
- משוך מיקרופיפטה עם קוטר פנימי של 2-10 יקרומטר כדי לאפשר לסלדניט התפזרו לזרום ללא הפרעה.
2. בעיטות מהמקור
הערה: במיקרוסקופ שלנו, תמיכה מקור הוא קבוע על מקורבות מסתובבת ידנית גם נושאת piezo-חשמלי מפעיל כי נע (100 ננומטר רזולוציה, 25 מ"מ טווח), עם פקודה חשמלית, האובייקט ביחס למקור (ראה איור 2). אובייקט זה ממלא את התפקיד של אנאודה חשמלי עבור פליטת אלקטרון; הוא בדרך כלל מקורקע חשמלית ממוקם מול המקור. בניסוי שלנו, המתח מבוקר ביד. עם ספקי כוח שונים
- התקן את מחזיק המקור תחת ואקום.
- חברו את סיבי הפחמן ואת החפץ לשני מכשירי ההאכלה חשמליים במתח גבוה.
- בדוק המשכיות חשמלית של אנשי קשר בכל מקום: אנדה-אובייקט, העדשה והמסך; הדליק את השואב אבק
- חבר את הננו-מד של קליבר בטווח μA בין האובייקט לבין הקרקע החשמלית.
- הגדילו את מתח הסטייה השלילית המוחלת על המקור לאט, בערך 1 V/s. אם האנדה נמצאת במרחק של 1 מ"מ מהמקור, הבעיטה מתרחשת בערך 2 kV. . העוצמה מגדילה פתאום
- להקטין את המתח כדי לייצב את עוצמת בכמה מאות nA. בהתחלה, העוצמה יכולה להשתנות על מספר הזמנות של גודל.
- השאר את המערכת משתנה במשך מספר שעות, עד לירידה בתנודות. נתק את המתח כאשר התנודות נמוכות מ-10%.
3. אפיון מקור
הערה: אנו מציגים דרך לחקור את מאפייני המקור. כדי להעריך את בהירות המקור, נעשה שימוש בשני מיקרוסקופים הקרנה. בכיוונונים אלה, הצל של אובייקט נצפה במסך פלורסנט הממוקם רחוק יותר (איור 2). המקור (קתודה) והאובייקט (anode) מורכבים על מקורבות מיקרו מניפולציה והוא יכול להסתובב יחד במישור ההקרנה. כיוונון פשוט קצר של הקרנה עם מסך פלורסנט מאפשר הקרנת הגדלה נמוכה. הכיוונון השני כולל עדשה אלקטרוסטטית ומכלול מסך המיקרו-מיקרו-הלוח/הפלורסנט הכפול עבור ההאצות החזקות ביותר12. המידע הזמין בכל אחת מתמונות ההקרנה משמש להערכת הבהירות: הפרט הקטן ביותר ברשומה13. פרט זה הקטן ביותר הנראה תלוי בגודל המקור לכאורה, הכולל טשטוש גיאומטרי בגודל מקור, הויברציות בין האובייקט למקור ורזולוציית הגלאי.
- מדידה של זווית חרוט
- הפוך את המקור כלפי כיוונון ההקרנה הפשוט, עם האוגן המסתובב, כדי להתבונן בקרן האלקטרונים.
- הפחת את המרחק ממקור למסך, עם מיקרו-מניפולטור ידני, כדי להשיג את כל המקום על המסך; לאחר מכן, מדדו את המרחק ממקור למסך, D.
- צלם תמונות של המסך על-ידי שינוי הזווית בין קרן האלקטרונים לבין הרגיל למסך, עם האוגן המסתובבת.
- התווה את פרופיל העוצמה ברמה האפורה לאורך ציר אחד וקבע את רדיוס הפליטה, R במרחק נתון ממקור למסך, D (איור 3).
- לחשב את זווית חרוט
: עם R, הפליטה רדיוס במרחק נתון ממקור למסך, D.
- מדידת העלילה של פאולר-נורדהיים
- למדוד את עוצמת הפליטה לעומת המתח המוחל על המקור: אני (V) עם אני את העוצמה הנמדדת על אנאודה ו V המתח המוחל על סיבי הפחמן.
- .
מחלקת מזימה העקומה מראה קו ישר לירידה עם רוויה עבור המתח הגבוה ביותר. ניתן לקבל דוגמה באיור 4. הקו הישר הארוך ביותר הוא החתימה של תהליך פליטת השדה.
- מדידה של גודל המקור
- הפוך את המקור לכיוון העדשה האלקטרוסטטית, עם האוגן המסתובבת.
- הפקת תמונת הקרנה המכילה דפוס עצום של עקיפת פרנל לאורך קצה של אובייקט: הגדלה של כ-20,000 x נדרש. במיקרוסקופ שלנו, זה אפשרי עם המרחק ממקור לאובייקט של כמה 100 μm, קבוע עם מפעילים piezo, ועדשת האייזל סטטי עדשה.
- מדדו את הפרטים הגלויים ביותר בתמונה על המסך (איור 5).
הערה: מרחק השוליים החדים ביותר, הδ, משמש. - חשב את גודל המקור
:.
: עם R, הפליטה רדיוס במרחק נתון ממקור למסך, D.
מחלקת מזימה העקומה מראה קו ישר לירידה עם רוויה עבור המתח הגבוה ביותר. ניתן לקבל דוגמה באיור 4. הקו הישר הארוך ביותר הוא החתימה של תהליך פליטת השדה.
:.Subscription Required. Please recommend JoVE to your librarian.
Representative Results
כמה סריקות מיקרואזורים אלקטרונים של סיבי פחמן שהוכנו כמפורט בפרוטוקול הושגו SEM ב 15 kV. מקורות מוצגים אחד, לפעמים שניים, קריסטלים בקודקוד (איור 1). עם זאת, השימוש ב-SEM כרוך בתמיכה נוספת של סיבי פחמן, אשר קשה לטעון ומבלי לשבור. בטוח יותר לנסות פליטת אלקטרון ישירה. נבדק במיקרוסקופ הקרנה (איור 2), כל מקור שהוכן בדרך זו נפלט. הבעיטה נדרשת פעם אחת בלבד. עם מקורות ישנים, לפעמים ניתן להשתמש בבעיטה למקור אחר.
מרבית המקורות הללו מציגים מקור נקודה אחד (איור 3): פרופיל הפליטה מצביע על תמונה מתמשכת אחת בלבד ללא כל נקודה אחרת. הקרן יש זווית חרוט של על 1srd.
העלילה של פאולר-נורדהיים מציגה 10 הזמנות של סדר גודל ישר ורוויה במתח גבוה יותר (איור 4). משטר הרוויה שהושג עבור מתח נתון תלוי במבנה, אך השיפוע יורד באופן שיטתי לעוצמות הנוכחי גבוה יותר מ-10 μA.
התפלגות אנרגיה אינו נמדד כאן, מכיוון שרזולוציית האנרגיה אינה טובה מספיק כדי להשיג דיוק טוב יותר מאשר מספר eV רק באמצעות מדידת הכניסה של הגלאי. נקודה נוספת היא כי דפוסי שוליים מובנים מאוד ניתן לצפות הולוגרמות כמה דוחה התפלגות אנרגיה גדולה כי היה לטשטש דפוסים כאלה. מאז התהליך המעורב הוא משטר פאולר-נורהיים, חלוקת האנרגיה קרוב ל 250 meV צפוי14.
גודל המקור מוערך על-ידי מדידת הפירוט הקטן ביותר בתמונה המופקת. תמונה זו היא תבנית העקיפה של פרנל של האובייקט. כאן, הפסד של בשולי הפרעה מיוחס לגודל המקור (איור 5); זוהי דרך להעריך מחדש את המדידה. במקרה זה, רדיוס המקור קטן מ-4nm 
. לבסוף, הבהירות של המקור מושגת 
,. השיטה המוצגת כאן תחת-הערכת הבהירות מכיוון שגודל המקור בהכרח קטן יותר.
איור 1: סיבי פחמן עם סלדוניט הופקד על זה (החץ הירוק), נצפתה עם סריקת אלקטרון מיקרוסקופ. שיבוץ: תקריב אופייני של גביש הצ. אנא לחץ כאן כדי להציג גירסה גדולה יותר של איור זה.
איור 2: התקנה ניסויית. מיקרוסקופ אלקטרון ההקרנה המשתמש בקלדניט על מקור הפחמן ובעדשה אלקטרוסטטית; וכיוונון ההקרנה הפשוט. אנא לחץ כאן כדי להציג גירסה גדולה יותר של איור זה.
איור 3: מדידה של זווית חרוט. (a) התקנה סכמטית עם מרחק ההקרנה D = 5 ס מ ו, α, את הזווית בין סיבי הפחמן ואת הרגיל של המסך; α משתנה באופן ידני כדי להתבונן בתבנית הפליטה (c) ולמדוד את פרופיל הפליטה, לאורך הקו המקווקו הכחול, המתקבל על המסך עבור α = 0 ° (ב). שים לב כי הקרנת הרשת מופיעה בפרופיל כעוצמה ריקה, אך בבירור, עוצמת הפרופיל היא גאוסיאנית עם סיומת של כ-5 ס מ. אנא לחץ כאן כדי להציג גירסה גדולה יותר של איור זה.
איור 4: העלילה של פאולר-נורדהיים של מקור סלדוניט. אנא לחץ כאן כדי להציג גירסה גדולה יותר של איור זה.
איור 5: מדידת הפרטים החדים ביותר בתמונה כדי להעריך מחדש את גודל המקור. הפרופיל (א) מותווה לאורך הקו הלבן בתמונה (b). (ג) הוא פרט של (ב). אנא לחץ כאן כדי להציג גירסה גדולה יותר של איור זה.
| חום | פילמנט | מהירות | עיכוב | משוך |
| 450 | 3 | מיכל 5 | 200 | 120 |
| 350 | 4 | 40 | 200 | 0 |
טבלה 1: משיכת פרמטרים כדי לקבל קוטר בקצה הפנימי של 2-10 μm.
Subscription Required. Please recommend JoVE to your librarian.
Discussion
פרוטוקול זה אינו קריטי מאחר שהגיאומטריה של המקור בקנה מידה מיקרוסקופי משתנה ממקור אחד לאחר. הקושי הוא כי מאז סיבי פחמן הוא שביר, החיתוך שלה יכול להוביל לאורך בלתי הולם. אורך הולם הוא כ 500 μm; הצורה המיקרוסקופית של החתך אינה חיונית. הצעד הקריטי הוא להיות בעל מספר קטן מאוד של גבישים (באופן אידיאלי אחד) הופקד על קודקוד חוט מוליך. התאמת ריכוז הגביש עם הכרך הופקד היא הנקודה החשובה ביותר. אם יותר מדי גבישים מצטברים, הפליטה היא לרוב. כאן, אנחנו מתארים. דרך לנהל את זה בשל הליך בעיטת הסיום, אם מופקד מספר קטן של קריסטלים, רק אחד מהם אחראי בסופו של דבר לפליטה. דרישה נוספת היא לבנות מבנה בולט על מנת להתקרב לאנאודה ולקבל פליטת הוראה. זה לא יכול להיות מושגת אם הצ-גבישים הופקד על סרט הפחמן כמו במחקרים קודמים.
מקור הקלדניט האלקטרונים משמש כעת באופן סדיר במיקרוסקופ הקרנת מקור באנרגיה נמוכה, המשויכת למערכת עדשות האייזל. בגלל בהירות גבוהה של המקור, במרחק עבודה זה גדול של 600 μm, רזולוציה של כ 30 ננומטר מתקבל בדרך כלל12. בעזרת מיקרוסקופ נקודת-הקרנה, עבודה במרחק כה גדול של חפץ מקור היא נוחה ויתרון. יתרה מזאת, מרחקים כאלה גדולים פועלים למנוע כל השפעות שדות על האובייקט. עוצמות הפליטה הגבוהות שסופקו על ידי מקור זה מאפשרים רכישת תמונה בקצב וידאו של כ 500 תמונות/s, ואת החוסן של המקור הוא יתרון מעשי על פני פליטת שדה קלאסי טיפים מתכת. למעט במיקרוסקופ שלנו, מקור זה פיתח לאחרונה עדיין לא נעשה שימוש במיקרוסקופ אחר. מופע הפליטה שנמדד בעבר יכול להיות בעייתי עבור מיקרוסקופ סריקה. למרות שיכולות אלה מתבחנות במהלך דימות מנקודת הקרנה, מיקום הפליטה יציב והופך את התמונה לממוצע אפשרית. לעומת מקורות מתכת-טיפים קלאסיים עבור הגדלה זהה, הולוגרמות שהתקבלו עם המקור הנוכחי זהים אך מתקבלים עבור מרחק עבודה הרבה יותר גדול. הפתרון המרחבי האולטימטיבי הוא כיום בעיה ניסיונית פתוחה.
Subscription Required. Please recommend JoVE to your librarian.
Disclosures
למחברים אין אינטרסים פיננסיים מתחרים.
Acknowledgments
המחברים רוצים להודות למרג מסוויקו לשיפור האנגלית של מאמר זה.
Materials
| Name | Company | Catalog Number | Comments |
| Carbon fiber filament | Goodfellow | C 005711 | |
| Carbon fiber filament | Mitsubishi Chemical | DIALEAD | |
| Carbon fiber filament | Solvay | THORNEL P25 | |
| Carbon fiber filament | Zoltek | PX35 Continuous Tow | |
| Celadonite | Verona Green earth / pigment | ||
| Dual-stage microchannel plate and fluorescent screen assembly | Hamamatsu | F2225-21S | |
| Flow controller | Elveflow | OB1 | |
| Machinable glass ceramic | Macor | ||
| Micropipette Puller | Sutter Instruments | P2000 | |
| Piezo-electric actuators | Mechonics | MS30 | |
| Quartz capillary | Sutter Instrument | B100-75-15 | |
| Silver Lacquer | DODUCO GmbH | AUROMAL 38 | |
| Ultrasonic processor | Hielscher / sonotrode MS3 | UP50H |
References
- Forbes, R. G. Low-macroscopic-field electron emission from carbon films and other electrically nanostructured heterogeneous materials: hypotheses about emission mechanism. Solid-State Electronics. 45, 779-808 (2001).
- Wang, C., Garcia, A., Ingram, D. C., Lake, M., Kordesch, M. E. Cold field emission from CVD diamond films observed in emission electron microscopy. Electronics Letters. 27, 1459 (1991).
- Okano, K., Koizumi, S., Ravi, S., Silva, P., Amaratunga, G. Low-threshold cold cathodes made of nitrogen-doped chemical-vapour-deposited diamond. Nature. 381, 140-141 (1996).
- Geis, M. W., et al. A new surface electron-emission mechanism in diamond cathodes. Nature. 393, 431-435 (1998).
- Horch, S., Morin, R. Field emission from atomic size sources. Journal of Applied Physics. 74 (6), 3652-3657 (1993).
- Muller, H. U., Volkel, B., Hofmann, M., Woll, C., Grunze, M. Emission properties of electron point sources. Ultramicroscopy. 50 (1), 57-64 (1993).
- Qian, W., Scheinfein, M. R., Spence, J. C. H. Brightness measurements of nanometer-sized field-emission-electron sources. Journal of Applied Physics. 73 (11), 7041-7045 (1993).
- Rech, J. em, Grauby, O., Morin, R. Low-voltage electron emission from mineral films. Journal of Vacuum Science & Technology B. 20 (1), 5-9 (2002).
- Daineche, R., Degiovanni, A., Grauby, O., Morin, R. Source of low-energy coherent electron beams. Applied Physics Letters. 88, 023101 (2006).
- Salançon, E., Daineche, R., Grauby, O., Morin, R. Single mineral particle makes an electron point source. Journal of Vacuum Science & Technology B. 33, 030601 (2015).
- Prigent, M., Morin, P. Charge effect in point projection images of Ni nanowires and I collagen fibres. Journal of Physics D: Applied Physics. 34 (8), 1167-1177 (2001).
- Salançon, E., Degiovanni, A., Lapena, L., Lagaize, M., Morin, R. A low-energy electron point-source projection microscope not using a sharp metal tip performs well in long-range imaging. Ultramicroscopy. 200, 125-131 (2019).
- Salançon, E., Degiovanni, A., Lapena, L., Morin, R. High spatial resolution detection of low-energy electrons using an event-counting method, application to point projection microscopy. Review of Scientific Instruments. 89, 043301 (2018).
- Swanson, L. W., Crouser, L. C. Total-Energy Distribution of Field-Emitted Electrons and Single-Plane Work Functions for Tungsten. Physical Review. 163, 622 (1967).
