مقالة منهجية

تبريد أسعار التابعة القياسات Ellipsometry لتحديد ديناميات رقيقة زجاجية أفلام

DOI:

10.3791/53499

⸱

يناير 26, 2016

 , 
1Department of Chemistry, University of Pennsylvania

في هذه المقالة

ملخص

$$\rightleftharpoonup{xx}$$ $$\longleftharp{xx}$$, $$\longrightharp{xx}$$,

هنا، نقدم بروتوكول للتبريد معدل التجارب تعتمد ellipsometry، التي يمكن أن تحدد درجة حرارة التحول الزجاجي (T ز)، متوسط ​​ديناميكية، وهشاشة ومعامل التمدد للسائل تبريد فائقة والزجاج لمجموعة متنوعة من مواد زجاجية.

الملخص

$$\rightleftharpoonup{xx}$$ $$\longleftharp{xx}$$, $$\longrightharp{xx}$$,

ويهدف هذا التقرير إلى وصف كامل لتقنية تجريبية لاستخدام ellipsometry للتبريد معدل تعتمد T ز (CR-T ز) التجارب. هذه القياسات هي بسيطة التجارب توصيف الإنتاجية العالية، والتي يمكن تحديد درجة حرارة التحول الزجاجي (T ز)، متوسط ​​ديناميكية، وهشاشة ومعامل التمدد من الدول السائلة والزجاجية وتبريد فائقة لمجموعة متنوعة من مواد زجاجية. هذا الأسلوب يسمح لهذه المعايير التي يتم قياسها في تجربة واحدة، في حين أن الطرق الأخرى يجب الجمع بين مجموعة متنوعة من التقنيات المختلفة للتحقيق في جميع هذه الخصائص. قياسات ديناميات بالقرب من T ز هي تحديا من نوع خاص. ميزة التبريد معدل تعتمد T ز القياسات على الطرق الأخرى التي سبر مباشرة الأكبر والاسترخاء سطح ديناميات هي أنها تجارب سريعة وبسيطة نسبيا، والتي لا تستخدم fluorophores أو غيرها من السابقين معقدةتقنيات perimental. وعلاوة على ذلك، فإن هذا الأسلوب المسابير متوسط ​​ديناميات الأغشية الرقيقة ذات الصلة من الناحية التكنولوجية في درجة الحرارة والاسترخاء الوقت (τ α) الأنظمة ذات الصلة إلى التحول الزجاجي (τ α> 100 ثانية). والاقتصار على استخدام ellipsometry للتبريد معدل تعتمد T ز التجارب هو أنه لا يمكن تحقيق الاسترخاء مرات صلة قياسات اللزوجة (τ α << 1 ثانية). معدل التبريد T تعتمد تقنيات ز القياس الأخرى، ومع ذلك، يمكن أن تمتد إلى CR-T ز طريقة لمرات الاسترخاء بشكل أسرع. وعلاوة على ذلك، فإن هذا الأسلوب يمكن استخدامه لأي نظام زجاجي طالما سلامة الفيلم لا يزال في كافة مراحل التجربة.

المقدمة

$$\rightleftharpoonup{xx}$$ $$\longleftharp{xx}$$, $$\longrightharp{xx}$$,

أظهر العمل المنوي من كيدي جونز وكوري 1 أن درجة حرارة التحول الزجاجي (T ز) من الأفلام البوليسترين رقيقة جدا تتناقص مع الاحترام لقيمة السائبة في سمك أقل من 60 نانومتر. منذ ذلك الحين، العديد من الدراسات التجريبية 11/02 وقد دعمت الفرضية التي تسببت التخفيضات التي لوحظت في T ز بطبقة من تعزيز التنقل بالقرب من سطح خال من هذه الأفلام. إلا أن هذه التجارب هي التدابير غير المباشرة من وقت الاسترخاء واحد، وبالتالي هناك جدل 12- 18 تتمحور حول وجود علاقة مباشرة بين متوسط ​​ديناميات رقيقة وديناميكية في واجهة الهواء / البوليمر.

للإجابة على هذا النقاش، العديد من الدراسات وقياس مباشرة ديناميات سطح مجانا (سطح τ). التضمين جسيمات متناهية الصغر، 19،20 nanohole الاسترخاء، تظهر 21 ومضان 22 دراسة أن واجهة الهواء / البوليمر حكما ديناميات أوامر من حجم أسرع من وقت الاسترخاء ألفا بالجملة (τ α) مع الاعتماد درجة الحرارة أضعف بكثير من τ α. لما له من ضعف درجة حرارة الاعتماد، والسطح τ من هذه الأفلام، 19-22، وتعزيز دينامية الأفلام البوليسترين رقيقة، 23،24 يتقاطع الاسترخاء ألفا بالجملة (τ α) في نقطة واحدة T *، والتي هي بضع درجات فوق T ز، وفي α τ من ≈ 1 ثانية. وجود T * يمكن أن يفسر لماذا التجارب التي تحقيق الاسترخاء مرات أسرع من * لا يرى أي الاعتماد على سمك T غرام من الأفلام البوليستيرين رقيقة جدا. 13-18 وأخيرا، في حين قياسات مباشرة لتعزيز تظهر طبقة المحمول أن لديها بسمك 4-8 نانومتر، 20-22 هناك أدلة على أن طول انتشار ديناميكية في واجهة الهواء / البوليمر هو أكبر بكثير من سمك لاي سطح المحمولص. 5،25،26

ويهدف هذا التقرير إلى وصف كامل بروتوكول لاستخدام ellipsometry للتبريد معدل تعتمد T ز (CR-T ز) التجارب. CR-T ز استخدمت في السابق لوصف متوسط ​​ديناميات الأفلام رقيقة جدا من البوليسترين. 23،24،27،28 وعلاوة على ذلك، تم استخدام هذه التقنية في الآونة الأخيرة لإظهار وجود علاقة مباشرة بين متوسط ​​ديناميكية في أفلام البوليسترين رقيقة جدا ، وديناميات على سطح مجانية. 23 والاستفادة من CR-T ز القياسات على أنواع أخرى من القياسات مثل مضان، جسيمات متناهية الصغر التضمين، nanohole الاسترخاء، nanocalorimetry، التحليل الطيفي عازلة، وBrillouin تشتت الضوء والدراسات هي أنها سريعة نسبيا والتجارب البسيطة التي لا تستخدم fluorophores أو تقنيات تجريبية معقدة أخرى. التطورات الحديثة في ellipsometry الطيفي تسمح هذه التقنية ليتم استخدامها لتحديد كفاءة الملكيه البصريالمنشأ من الأفلام رقيقة جدا من البوليمرات وغيرها من أنواع المواد المختلطة مع دقة استثنائية. على هذا النحو، فإن هذا الأسلوب المسابير متوسط ​​ديناميات الأفلام رقيقة قابلة للتطبيق من الناحية التكنولوجية في الأنظمة درجة الحرارة والوقت ذات الصلة إلى التحول الزجاجي (T ≤ T ز، τ α ≥ 100 ثانية). وعلاوة على ذلك، فإن هذه التقنية توفر معلومات عن معاملات توسيع زجاجي والعشاء تبريد الدول السائلة فضلا عن هشاشة النظام، ومن ثم يمكن مقارنة مع بيانات للأفلام السائبة. وأخيرا، CR-T ز التجارب يمكن أن تستخدم في أي نظام زجاجي طالما سلامة الفيلم لا يزال في كافة مراحل التجربة.

الوصول مقيد. يرجى تسجيل الدخول أو بدء فترة تجريبية لعرض هذا المحتوى.

البروتوكول

$$\rightleftharpoonup{xx}$$ $$\longleftharp{xx}$$, $$\longrightharp{xx}$$,

1. إعداد فيلم

  1. تزن 0.04 غرام من البوليسترين، والمكان الى 30 مل قارورة.
  2. تزن 2 غرام من التولوين في قارورة. A 2٪ بحلول حل الوزن من البوليسترين في التولوين ينتج فيلم من حوالي 100 نانومتر.
  3. اسمحوا الحل الاعتصام O / N بحل تماما البوليسترين، والسماح للحلول تسوية.
  4. ضع 1 سم × 1 سم السيليكون (سي) رقاقة على المغطي سبين.
  5. تدور الرقاقة عند 8000 دورة في الدقيقة لمدة 45 ثانية. في حين أنه هو الغزل، وانخفاض حوالي 1 مل من التولوين على رقاقة الغزل.
    ملاحظة: يتم تنفيذ جميع الخطوات التي تنطوي على طلاء تدور في غطاء الدخان.
  6. على الآن ثابتة سي ويفر، إضافة محلول من الخطوة 1.3 قطرة من الحكمة على سي رقاقة حتى يتم تغطية كامل سطح سي الرقاقة.
  7. قبل حل يجف على الرقاقة، وتدور في سي الرقاقة عند 4000 دورة في الدقيقة لمدة 20 ثانية.
  8. تحديد سمك الفيلم باستخدام ellipsometry (راجع الخطوة 2).
  9. إذا كان الفيلم هو سمك المطلوب، آنالخطوط الجوية الاثيوبية الفيلم في فرن الفراغ عند 393 K لمدة 15 ساعة.

2. تحديد سمك السينمائي

  1. وضع الفيلم يلقي نسج على خشبة المسرح ellipsometer وقياس تحولت زوايا ellipsometric Ψ (λ) وΔ (λ) في زاوية ضوء حادثة 70 درجة مع 1 ثانية اكتساب الوقت والإعداد المتوسط ​​منطقة جرا.
  2. باستخدام برنامج ellipsometer، تناسب (λ) الناتجة Ψ وΔ (λ) البيانات إلى نموذج ثلاثي الطبقات وفقا لبروتوكول الشركة الصانعة. لا توجد مدخلات المستخدم إضافية. الطبقة الأولى هي طبقة الركيزة سي، والطبقة الثانية هي طبقة أكسيد الأم بسماكة 1.5 نانومتر، والطبقة الثالثة هي نموذج كوشي (ن = A + B / λ 2، ك = 0)، والذي يتوافق إلى الخصائص البصرية للفيلم البوليسترين. في هذا النموذج، A و B المعلمات مناسبا، و n و k هي المكونات الحقيقية والمتخيلة للمؤشر الانكسار، على التوالي.
  3. لطبقة كوشي، تناسب رhickness وA و B المعلمات إذا كان الفيلم هو فوق 10 نانومتر. إذا كان الفيلم هو أقل من 10 نانومتر، يصلح إلا A.
    ملاحظة: سيتم ذلك أيضا مناقشته في القسم ممثل النتائج.

3. تبريد أسعار T تابع ز القياسات

  1. معطف سطح عنصر التسخين لدرجات الحرارة المتغيرة مرحلة ellipsometer مع معجون الحراري.
  2. وضع الفيلم البوليسترين صلب على عنصر التدفئة.
  3. المشبك الفيلم بإحكام على عنصر التدفئة.
  4. تدفق 100٪ غاز النيتروجين الجاف خلال المرحلة درجة الحرارة عند ضغط <69 كيلوباسكال.
  5. باستخدام برنامج المرحلة درجة الحرارة، وإنشاء ملف تعريف درجة الحرارة. هذا الملف درجة الحرارة يبدأ مع منحدر التدفئة إلى 393 K عند 150 ك / دقيقة. عقد الفيلم في 393K لمدة 20 دقيقة.
    1. ثم، سلالم تبريد بديلة ل293 K في معدلات 150، 120، 90، 60، 30، 10، 7، 3، و 1 ك / دقيقة مع سلالم التدفئة إلى 393 K عند 150 ك / دقيقة. وضع تمب 5 دقيقةعقد rature بعد كل منحدر.
  6. في البرنامج ellipsometer، وجعل درجة الحرارة نموذج ellipsometry تعتمد مماثلة لتلك التي في القسم 2. كل ثلاث طبقات هي نفسها، إلا أنه يتم تغيير الركيزة إلى درجة حرارة تعتمد نموذج سي.
  7. في طبقة لدرجة الحرارة تعتمد نموذج سي، بدوره على "استخدام تحويلة درجة الحرارة من بارم دخول" معلمة.
  8. استخدام معدات مختبر البرمجيات السيطرة، لديك برنامج ellipsometer قراءة القيم درجات الحرارة من المرحلة درجات الحرارة.
  9. محاذاة ellipsometer بحيث إشارة يصل الحد الأقصى لكثافة.
  10. تحت عنوان "تحرير تكوينات الأجهزة"، ضبط الوقت اقتناء السريع إلى 1 ثانية مع دقة عالية المتوسط ​​منطقة. تعيين اكتساب الوقت العادي إلى 3 ثانية مع دقة عالية المتوسط ​​منطقة.
  11. تحت عنوان "في الموقع" التبويب في البرنامج ellipsometer التحقق من "وضع اكتساب سريع وقت" مربع، ثم اضغط على "بدء اقتناء". ثم، يبدأالملف الشخصى درجة الحرارة. قبل 3 K منحدر / دقيقة التبريد، قم بإلغاء اكتساب سريع مربع الوقت.

4. تحديد قيم T ز

  1. تصدير درجة الحرارة وملامح سمك في الرسوم البيانية والتحليل يفضل البرنامج، وفصل البيانات درجة الحرارة وسمك لجميع معدلات التبريد 9.
  2. من أجل لحساب تأثير المتوسط ​​منطقة خلال الاستحواذ على درجات الحرارة، واتخاذ كل قيمة درجة الحرارة، ومتوسط ​​مع قيمة درجة الحرارة التي سبقته، بحيث T = (T I + T I-1) / 2، حيث T ط هي قيمة درجة الحرارة في وقت معين، وT I-1 هي درجة الحرارة من نقطة زمنية السابقة.
  3. مؤامرة سمك مقابل درجة الحرارة لكل معدل التبريد.
  4. أداء نوبة الخطي على جزء من نظام السائل سوبر مبردة (النظام ارتفاع في درجة الحرارة مع معامل التمدد أكبر). وهذا النظام يكون حوالي من 393 إلى 380 K K.
  5. PERFOجمهورية مقدونيا نوبة الخطي على جزء من النظام زجاجي من أن نفس المجموعة من البيانات. هذا النظام له معامل التمدد أقل، وسيكون ما يقرب من 293 K إلى 340 ك.
  6. العثور على نقطة تقاطع هذين الخطين. درجة الحرارة حيث تتقاطع هذه الخطوط هي درجة حرارة التحول الزجاجي.
  7. نفعل ذلك لجميع سلالم تسعة.

5. تحليل متوسط ​​رقيقة حيوية

  1. لمنح قطعة سمك الفيلم دخول (التبريد معدل (K / دقيقة)) مقابل 1 / T ز (K -1).
  2. قارن هذا بشكل غير مباشر إلى قياسات السائبة وسطح ديناميات المباشر عن طريق العلاقة التجريبية: التبريد سعر * τ α = 1000. 23،24

الوصول مقيد. يرجى تسجيل الدخول أو بدء فترة تجريبية لعرض هذا المحتوى.

النتائج

$$\rightleftharpoonup{xx}$$ $$\longleftharp{xx}$$, $$\longrightharp{xx}$$,

تركيب الخام Ellipsometry البيانات

أفلام البوليسترين شفافة في النطاق الموجي للellipsometer (500-1،600 نانومتر). وهكذا نموذج كوشي هو نموذج جيد لوصف مؤشر الانكسار من الأفلام البوليسترين. ويبين الشكل 1A مثال (λ) (λ) Ψ وΔ لسميك (274 نانومتر) فيلم من البوليسترين، وما ينجم عنها من يصلح ل كوشي نموذج

الوصول مقيد. يرجى تسجيل الدخول أو بدء فترة تجريبية لعرض هذا المحتوى.

المناقشة

$$\rightleftharpoonup{xx}$$ $$\longleftharp{xx}$$, $$\longrightharp{xx}$$,

تبريد أسعار T تعتمد ز القياسات التجارب توصيف الإنتاجية العالية التي يمكن أن تحدد T ز، ومعامل التمدد من الزجاج وسائل تبريد فائقة، واعتماد درجة حرارة متوسط ​​ديناميكية، وهشاشة مادة زجاجية خاصة في تجربة واحدة. وعلاوة على ذلك، على عكس مضان، التضمين، أو nanohole التجارب الاسترخاء، CR-T ز التجارب هي سريعة وبسيطة نسبيا لأنها لا تستخدم fluorophores أو تقنيات تجريبية معقدة أخرى. ونظرا لحساسية ellipsometry، وهذه الطريقة يمكن أن تستخدم في أفلام من سمك رقيقة م...

الوصول مقيد. يرجى تسجيل الدخول أو بدء فترة تجريبية لعرض هذا المحتوى.

الإفصاحات

$$\rightleftharpoonup{xx}$$ $$\longleftharp{xx}$$, $$\longrightharp{xx}$$,

ليس لدى المؤلفين تضارب في المصالح للإفصاح عنهم.

شكر وتقدير

$$\rightleftharpoonup{xx}$$ $$\longleftharp{xx}$$, $$\longrightharp{xx}$$,

فإن الكتاب أن نعترف جيمس فورست A. للمساعدة في الفكرة الأولية لهذه التقنية. 26 وأيد هذا العمل من خلال تمويل من جامعة بنسلفانيا وكان مدعوما جزئيا من قبل برنامج MRSEC من المؤسسة الوطنية للعلوم تحت الجائزة لا. DMR-11- 20901 في جامعة ولاية بنسلفانيا.

الوصول مقيد. يرجى تسجيل الدخول أو بدء فترة تجريبية لعرض هذا المحتوى.

المواد

قائمة المواد المستخدمة في هذه المقالة
الاسمالشركةرقم فهرسيالتعليقات
تولوينسيجما ألدريتش179418-1Lيمكن شراء هذا من أي شركة كيميائية.
Atactic PolystyrenePolymer Source Inc.P-4092-Sيمكن شراؤها من أي شركة كيميائية.
يمكن استخدام مرحلة درجة الحرارة THMS 600LinkamTHMS 600أي مرحلة درجة حرارة يمكن أن تتناسب مع مقياس القطع الناقص.
M2000V مقياس القطع السطحيJA WoollamM200Vيجب أن يكون هذا الإجراء قابلا للتطبيق على أي مقياس بيضاوي الطيفي.
Spin CoaterLaurell TechnologiesWS-650-23Bهذا الإجراء ممكن مع أي قوارير تدور
عينةمن قوارير فيشر Scientific02-912-379أي قوارير عينة ستفعل
رقائق السيليكونفيرجينيا أشباه الموصلات325S1410694D
شركة

المراجع

$$\rightleftharpoonup{xx}$$ $$\longleftharp{xx}$$, $$\longrightharp{xx}$$,
  1. Keddie, J. L., Jones, R. A. L., Cory, R. A. Size-Dependent depression of the glass transition temperature in polymer films. Europhys. Lett. 27 (1), 59-64 (1994).
  2. Forrest, J. A., Veress, K. D., Dutcher, J. R. Interface and chain confinement effects on the glass transition temperature of thin polymer films. Phys. Rev.E. 56 (5), 5705-5716 (1997).
  3. Forrest, J. A., Mattsson, J. Reductions of the glass transition temperature in thin polymer films: Probing the length scale of cooperative dynamics. Phys. Rev.E. 61 (1), R53-R56 (2000).
  4. Sharp, J. S., Forrest, J. A. Free surfaces cause reductions in the glass transition temperature of thin polystyrene films. PRL. 91 (23), 235701(2003).
  5. Ellison, C. J., Torkelson, J. M. The distribution of glass-transition temperatures in nanoscopically confined glass formers. Nat. Mat. 2 (10), 695-700 (2003).
  6. Priestley, R. D., Ellison, C. J., Broadbelt, L. J., Torkelson, J. M. Structural relaxation of polymer glasses at surfaces, interfaces, and in between. Science. 309 (5733), 456-459 (2005).
  7. Ellison, C. J., Kim, S. D., Hall, D. B., Torkelson, J. M. Confinement and processing effects on glass transition temperature and physical aging in ultrathin polymer films: Novel fluorescence measurements. Euro. Phys. J. E. 8 (2), 155-166 (2002).
  8. Ellison, C. J., Mundra, M. K., Torkelson, J. M. Impacts of polystyrene molecular weight and modification to the repeat unit structure on the glass Transition−Nanoconfinement effect and the cooperativity length scale. Macromolecules. 38 (5), 1767-1778 (2005).
  9. Yang, Z., Fujii, Y., Lee, F. K., Lam, C. H., Tsui, O. K. C. Glass transition dynamics and surface layer mobility in unentangled polystyrene films. Science. 328 (5986), 1676-1679 (2010).
  10. Tsui, O. K. C., Zhang, H. F. Effects of chain ends and chain entanglement on the glass transition temperature of polymer thin films. Macromolecules. 34 (26), 9139-9142 (2001).
  11. Roth, C. B., Dutcher, J. R. Glass Transition and Chain Mobility in thin Polymer Films. J. Electroanal. Chem. 584, 13-22 (2005).
  12. Ediger, M. D., Forrest, J. A. Dynamics near Free Surfaces and the Glass Transition in Thin Polymer Films: A View to the Future. Macromolecules. 47 (2), 471-478 (2014).
  13. Serghei, A., Huth, H., Schick, C., Kremer, F. Glassy dynamics in thin polymer layers having a free upper interface. Macromolecules. 41 (10), 3636-3639 (2008).
  14. Huth, H., Minakov, A. A., Schick, C. Differential AC-chip calorimeter for glass transition measurements in ultrathin films. J. Polym. Sci. B. 44 (20), 2996-3005 (2006).
  15. Tress, M., et al. Glassy dynamics in condensed isolated polymer chains. Science. 341 (6152), 1371-1374 (2013).
  16. Boucher, V. M., et al. T g depression and invariant segmental dynamics in polystyrene thin films. Soft Matter. 8 (19), 5119-5122 (2012).
  17. Yu, M., Olson, E. A., Zhang, M., Zhang, Z., Allen, L. H. Glass transition in ultrathin polymer films: Calorimetric study. PRL. 91 (8), 085703(2003).
  18. Kremer, F., Tress, M., Mapesa, E. U. Glassy dynamics and glass transition in nanometric layers and films: A silver lining on the horizon. J. Non-Crys. Solids. 407, 277-283 (2015).
  19. Qi, D., Ilton, M., Forrest, J. Measuring surface and bulk relaxation in glassy polymers. Euro. Phys. J. E. 34 (6), 1-7 (2011).
  20. Teichroeb, J. H., Forrest, J. A. Direct imaging of nanoparticle embedding to probe viscoelasticity of polymer surfaces. PRL. 91 (1), 016104(2003).
  21. Fakhraai, Z., Forrest, J. A. Measuring the surface dynamics of glassy polymers. Science. 319 (5863), 600-604 (2008).
  22. Paeng, K., Swallen, S. F., Ediger, M. D. Direct measurement of molecular motion in freestanding polystyrene thin films. J. Am. Chem. Soc. 133 (22), 8444-8447 (2011).
  23. Glor, E. C., Fakhraai, Z. Facilitation of interfacial dynamics in entagled polymer films. JCP. 141 (9), 194505(2014).
  24. Fakhraai, Z., Forrest, J. A. Probing slow dynamics in supported thin polymer films. PRL. 95 (2), 025701(2005).
  25. Roth, C. B., McNerny, K. L., Jager, W. F., Torkelson, J. M. Eliminating the enhanced mobility at the free surface of polystyrene: fluorescence studies of the glass transition temperature in thin bilayer films of immiscible polymers. Macromolecules. 40 (7), 2568-2574 (2007).
  26. Priestley, R. D., Ellison, C. J., Broadbelt, L. J., Torkelson, J. M. Structural relaxation of polymer glasses at surfaces, interfaces, and in between. Science. 309 (5733), 456-459 (2005).
  27. Gao, S., Koh, Y. P., Simon, S. L. Calorimetric Glass Transition of Single Polystyrene Ultrathin Films. Macromolecules. 46 (92), 562-570 (2013).
  28. Tropin, T. V., Schulz, G., Schmelzer, J. W. P., Schick, C. Heat capacity measurements and modeling of polystyrene glass transition in a wide range of cooling rates. J. Non-Cryst. Solids. 409, 63-75 (2015).
  29. Kim, S., Hewlett, S. A., Roth, C. B., Torkelson, J. M. Confinement effects of glass transition temperature, transition breadth, and expansivity: Comparison of ellipsometry and fluorescence measurements on polystyrene films. Eur. Phys. J.E. 30, 83-92 (2009).
  30. Schawe, J. E. K. Vitrification in a wide cooling rate range: The relations between cooling rate, relaxation time, transition width and fragility. JCP. 141, 184905(2014).
  31. Donth, E., Korus, J., Hempel, E., Beiner, M. Comparison of DSC heating rate and HCS frequency at the glass transition. Thermochimica Acta. 304-305, 239-249 (1997).
  32. Zhang, C., Guo, Y., Priestley, R. D. Confined glassy properties of polymer nanoparticles. J. Polym. Sci. B. 51 (7), 574-586 (2013).
  33. Koh, Y. P., Grassia, L., Simon, S. L. Structural Recovery of a Single Polystyrene Thin Film Using Nanocalorimetry to Extend the Aging Time and Temperature Range. Thermochimica Acta. 603, 135-141 (2015).
  34. Gao, S., Simon, S. L. Measurement of the limiting fictive temperature over five decades of cooling and heating rates. Thermochimica Acta. 603, 123-127 (2015).

الوصول مقيد. يرجى تسجيل الدخول أو بدء فترة تجريبية لعرض هذا المحتوى.

إعادة الطباعة والأذونات

طلب إذن لإعادة استخدام النص أو الأشكال في مقالة JoVE هذه

طلب إذن

الوسوم

مقالات ذات صلة