يتطلب اشتراك JoVE لعرض هذا المحتوى. تسجيل الدخول أو ابدأ نسخة تجريبية مجانية

مقالة منهجية

تقنية قياس درجات الحرارة القريبة من الأشعة تحت الحمراء للمياه المحيطة مجال مغناطيسي صغيرة ساخنة التعريفي

8.1K مشاهدة

⸱

DOI:

10.3791/57407

⸱

أبريل 30, 2018

 ,  ,  ,  ,  , 
1Department of Mechanical Engineering, Tokyo Metropolitan University, 2Department of Electrical and Electronic Engineering, Tottori University, 3Brain Science Inspired Life Support Research Center, The University of Electro-Communications

في هذه المقالة

إشعار تصحيح

Important: There has been an erratum issued for this article. View Erratum Notice

ملخص

وتقدم تقنية استخدام أطوال موجية 1150 و 1412 نيوتن متر لقياس درجة حرارة المياه المحيطة مجال مغناطيسي صغيرة ساخنة التعريفي.

الملخص

وتقدم تقنية لقياس درجة حرارة المياه ووسائل الإعلام مائي غير عكر المحيطة مجال مغناطيسي صغيرة ساخنة التعريفي. ويستخدم هذا الأسلوب أطوال موجية نيوتن متر 1150 و 1412، الذي معامل امتصاص المياه اعتماداً على درجة الحرارة. المياه أو هلام مائي غير عكر التي تحتوي على مجال مغناطيسي قطرها 2.0 ملم أو 0.5 مم هو المشع مع 1150 nm أو ضوء الحادث 1412 شمال البحر الأبيض المتوسط، كمختارة باستخدام عامل تصفية ممر الموجه ضيقة؛ بالإضافة إلى ذلك، يتم الحصول على صور امتصاص ثنائي الأبعاد، وهي إسقاطات عرضية معامل الاستيعاب، عبر كاميرا القريبة من الأشعة تحت الحمراء. عند توزيع ثلاثي الأبعاد لدرجة الحرارة يمكن أن يفترض أن يكون متماثل كرويا، يقدر بتطبيق معكوس تحويلات أبيل لامتصاص التشكيلات الجانبية. ولوحظت درجات الحرارة باستمرار تغيير وفقا للوقت والتعريفي التدفئة السلطة.

المقدمة

تقنية لقياس درجة الحرارة قرب مصدر حرارة صغيرة داخل متوسطة مطلوب في العديد من مجالات البحوث العلمية والتطبيقات. على سبيل المثال، في البحوث المتعلقة هايبرثيرميا المغناطيسي، وهو أسلوب علاج سرطان باستخدام الحث الكهرومغناطيسي للجسيمات المغناطيسية، أو قطع مغناطيسية صغيرة، من المهم للتنبؤ بدقة بتوزيعات درجات الحرارة التي تم إنشاؤها بواسطة المغناطيسي جسيمات1،2. ومع ذلك، على الرغم من أن الموجات الدقيقة3،4، والموجات فوق الصوتية5،6،،من78، أوبتواكوستيك9، رامان10، والرنين المغناطيسي11 ،12-تم بحث وتطوير تقنيات قياس درجة الحرارة على أساس، وهذا توزيع درجة حرارة داخلية لا يمكن قياسها بدقة في الوقت الحاضر. وحتى الآن، تم قياس درجات الحرارة موقف واحد أو درجات الحرارة في بضعة مواقع عبر أجهزة الاستشعار درجة الحرارة، وهي، في حالة الحث التدفئة، الألياف الضوئية غير مغناطيسية درجة الحرارة أجهزة الاستشعار13،14. وبدلاً من ذلك، قد تم قياس درجات الحرارة السطحية لوسائل الإعلام عن بعد عبر الأشعة تحت الحمراء الحرارة لتقدير درجات الحرارة الداخلية14. ومع ذلك، عندما يكون وسيلة تحتوي على مصدر حرارة صغيرة طبقة مياه أو وسيط مائي غير عكر، لقد أظهرنا أن أسلوب استيعاب (الجرد) القريبة من الأشعة تحت حمراء مفيد لقياس درجات الحرارة15،16، 17،،من1819. وتعرض هذه الورقة البروتوكول مفصلة من هذا الأسلوب والنتائج التمثيلية.

تقنية امتصاص نير يستند إلى مبدأ الاعتماد على درجة الحرارة من عصابات امتصاص المياه في منطقة الجرد. كما هو موضح في الشكل 1a، ν1 + ν2 +3 νامتصاص الفرقة من المياه لوحظ في 1100 نانومتر إلى 1250 nm الطول الموجي (λ) والتحولات إلى أطوال موجية أقصر كدرجة الحرارة يزيد من19. هنا، ν1 + ν2 + ν3 يعني أن يتوافق مع هذه الفرقة إلى مزيج الأوضاع الثلاثة الأساسية الاهتزاز ح س: تمتد متماثل (ν1)، الانحناء (ν 2)، واللامتماثل تمتد20،(ν3)21. هذا التغيير في الطيف، يشير إلى أن الطول الموجي الأكثر حرارة حساسة في الفرقة λ ≈ 1150 شمال البحر الأبيض المتوسط. كما يحمل أخرى عصابات امتصاص المياه سلوك مشابهة فيما يتعلق بدرجة الحرارة15،16،،من1718،،من2021. لاحظ ν1 + ν3 الفرقة من المياه داخل نطاق λ = 1350−1500 شمال البحر الأبيض المتوسط واعتمادها درجة الحرارة مبينة في الشكل 1 باء. في ν1 + ν3 الفرقة للمياه، هو 1412 nm الطول الموجي الأكثر حرارة حساسة. وبالتالي، فمن الممكن الحصول على صور ثنائية الأبعاد (2D) الحرارة باستخدام كاميرا الجرد لالتقاط صور امتصاص 2D في λ = 1150 أو 1412 شمال البحر الأبيض المتوسط. كما أن معامل امتصاص المياه في λ = 1150 شمال البحر الأبيض المتوسط أصغر من أن في λ = 1412 شمال البحر الأبيض المتوسط، والطول الموجي السابق مناسبة لحوالي 10 ملم-سميكة مائي وسائل الإعلام، في حين أن هذا الأخير مناسبة لحوالي 1 مم-سميكة منها. في الآونة الأخيرة، باستخدام λ = 1150 شمال البحر الأبيض المتوسط، ونحن الحصول على توزيعات درجات الحرارة في طبقة مياه 10-مم-سميكة تحتوي على يسخن التعريفي مجال 1-مم الصلب19. وعلاوة على ذلك، تم قياس توزيعات درجات الحرارة في طبقة سمكها 0.5 ملم الماء باستخدام λ = 1412 شمال البحر الأبيض المتوسط15،17.

ميزة لدرجة الحرارة على أساس الجرد تقنية التصوير أنها بسيطة لإعداد وتنفيذ لأنه أسلوب قياس انتقال-استيعاب ويحتاج لا فلوروفوري أو الفوسفور أو غيرها المسبار الحراري. وبالإضافة إلى ذلك، قرارها في درجة حرارة أقل من 0.2 ك15،،من1719. لا يمكن تحقيق مثل هذا قرار درجة حرارة جيدة بتقنيات نقل أخرى استناداً إلى قياس التداخل، التي غالباً ما تستخدم في الحرارة والنقل الجماعي للدراسات22،،من2324. ومع ذلك، نلاحظ أن درجة الحرارة على أساس الجرد تقنية التصوير غير مناسب في الحالات مع تغير درجات الحرارة المحلية كبيرة، لأن سبب انحراف الضوء التدرج درجة حرارة كبيرة يصبح المهيمن19. هذه المسألة هو المشار إليه في هذه الورقة من حيث الاستخدام العملي.

وتصف هذه الورقة بالإعداد التجريبية وإجراءات تقنية الحرارة التصوير على أساس قوائم الجرد الوطنية لمجال مغناطيسي صغيرة ساخنة عن طريق الاستقراء؛ بالإضافة إلى ذلك، فإنه يعرض نتائج الصورتين امتصاص 2D الممثل. صورة واحدة للمجال الصلب 2.0-مم في طبقة مياه 10.0 ملم-سميكة التي يتم التقاطها في λ = 1150 شمال البحر الأبيض المتوسط. الصورة الثانية لكرة قطرها 0.5 ملم الصلب في طبقة شراب مالتوس 2.0 مم-سميكة التي يتم التقاطها في λ = 1412 شمال البحر الأبيض المتوسط. وتعرض هذه الورقة أيضا بطريقة الحساب ونتائج التوزيع شعاعي (3D) ثلاثي الأبعاد لدرجة الحرارة عن طريق تطبيق معكوس التحويل أبيل (IAT) لامتصاص 2D الصور. معهد التكنولوجيا التطبيقية صالحاً عند توزيع درجة حرارة 3D يفترض أن يكون متماثل كرويا كما هو الحال في قضية ساخنة المجال (الشكل 2)19. لحساب معهد التكنولوجيا التطبيقية، دالة جاوس متعدد الأسلوب المناسب يعملون هنا، لأن IATs لمهام الضبابي يمكن الحصول عليها من الناحية التحليلية25،،من2627،28،29 وتناسب أيضا إلى إخفاق تقليل البيانات؛ وهذا يشمل تجارب استخدام التوصيل الحراري من مصدر حرارة واحدة.

الوصول مقيد. يرجى تسجيل الدخول أو بدء فترة تجريبية لعرض هذا المحتوى.

البروتوكول

1-التجريبية الإعداد والإجراءات

إعداد السكك الحديدية ضوئية جبل عينة والبصريات للتصوير الجرد كما يلي.

  1. إعداد عينة.
    ملاحظة: عند استخدام الماء أو سائل مائي، خطوة 1.1.1. عند استخدام جل مائي مع اللزوجة عالية، الخطوة 1.1.2.
    1. مجال الصلب في الماء.
      1. إصلاح مجال الصلب 2.0-مم إلى نهاية السلسلة البلاستيك رقيقة باستخدام كمية صغيرة من الغراء.
      2. شنق في المجال الصلب في وسط الخلية زجاج مستطيلة بطول مسار ضوئي 10.0 ملم، وعرض 10 مم وارتفاع 45 مم (الشكل 3).
      3. صب الماء المصفى في الخلية بعناية حتى لا يؤدي إلى إنتاج فقاعات الهواء.
        ملاحظة: مجال الصلب يمكن أيضا أن تكون ثابتة غيض من قضيب البلاستيك رقيقة مع كمية صغيرة من الغراء19.
    2. مجال الصلب في جل مائي.
      1. الحرارة هلام مائي لتقليل اللزوجة حيث أنها منخفضة بما يكفي تكون تدفقت بسلاسة.
      2. استخدام المحاقن، صب جل مائي في خلية زجاجية مستطيلة بطول مسار ضوئي 2.0 مم وعرض 10 مم وارتفاع 45 مم إلى نصف كاملة وتترك لتبرد.
      3. وضع مجال فولاذية قطرها 0.5 ملم في وسط سطح هلام.
      4. تعبئة الخلية مع هلام مائي.
        ملاحظة: أكبر المجالات (> ضياء ~ 1 مم) ينبغي عدم استخدام مع هلام لأنها سوف تتحرك بقوى الجاذبية و/أو المغناطيسي أثناء الحث التدفئة.
    3. قم بتعيين الخلية في حامل بلاستيك وجبل على السكك الحديدية البصرية (الشكل 3).
  2. إعداد قوائم الجرد الوطنية نظام التصوير.
    1. إعداد مصباح هالوجين مع دليل ألياف خفيفة، وإصلاح نهاية الدليل الألياف الخفيفة مع حامل على السكك الحديدية الضوئية.
    2. وضع عامل تصفية ممر الموجه ضيقة (نببف) مع ذروة منافذه عند λ = نانومتر 1150 أو λ = 1412 شمال البحر الأبيض المتوسط بين الدليل الألياف الخفيفة والخلية (الشكل 3).
    3. تتسلم آخر ممر الموجه مرشح (BPF)، نطاق الطول الموجي الإرسال الذي أوسع من نببف، بين مصباح هالوجين ونببف.
      ملاحظة: BPF ضروري لمنع الضرر الحراري إلى نببف سبب أنها تلقي الضوء مباشرة.
    4. توسط iris diaphragm(s) في مسار الضوء بين صاحب نببف وخلية لتقليل الضوء شارد (الشكل 3).
    5. إعداد كاميرا قوائم الجرد الوطنية للكشف عن الضوء ينتقل عن طريق الخلية (الشكل 3). قم بتوصيل الكاميرا عن طريق كبل نقل بيانات إلى لوحة رسومات المثبتة في جهاز كمبيوتر شخصي (PC) مع برامج الحصول على الصورة.
    6. تعيين telecentric عدسة بين الخلية والكاميرا (الشكل 3).
      ملاحظة: عدسة كاميرا مشتركة يمكن أيضا استخدامها. ومع ذلك، telecentric عدسة أفضل من حيث اكتشاف الموازية الخفيفة لرأي رئيس لمعهد التكنولوجيا التطبيقية انتقائية والحد من تأثير الحيود.
      ملاحظة: نببف و BPF ينبغي إلا توضع بين الخلية والكاميرا لأنه، في القيام بذلك، أن زيادة درجة حرارة الماء عن طريق الاستيعاب المباشر لارتفاع كثافة الضوء من مصباح هالوجين.
    7. قم بتشغيل الكاميرا قوائم الجرد الوطنية وإطلاق البرنامج الحصول على الصورة.
    8. على ضوء مصباح هالوجين وضبط قوتها الإخراج مراقبة الصورة المعروضة على الشاشة (الشكل 4).
    9. ضبط المحور والموقف، وتركيز العدسة telecentric للحصول على صورة دقيقة لمجال الصلب.
      ملاحظة: إذا كان التعديل غير كاملة، أنماط كثافة غير النظامية سوف تظهر، مما يؤدي إلى أبسوربانسيس غير صحيحة.
  3. إعداد التعريفي نظام التدفئة.
    1. إعداد التعريفي التدفئة نظام يتكون من مولد كهربائي عالي التردد (الطاقة الإنتاجية القصوى: 5.6 كيلو واط؛ وتردد: 780 كيلو هرتز)، لفائف المياه المبردة، ووحدة تبريد المياه.
      ملاحظة: التعريفي التدفئة نظام مختلط، اللحام ولحام أجزاء معدنية صغيرة المناسبة لهذا الغرض؛ انظر الجدول للمواد.
    2. إذا كان ذلك ممكناً، جبل اللولب على مرحلة منقولة XYZ لتغيير موقفها.
    3. وضع اللولب قرب الخلية حيث تكون المسافة بين المركز لفائف ومجال الصلب حوالي 15 ملم (الشكل 3). تأكد من أن هناك لا أجزاء معدنية أخرى قرب اللولب.
      ملاحظة: ينبغي أن تعدل المسافة حسب التعريفي التدفئة السلطة وحجم المجال.
    4. تعميم مياه للتبريد.
  4. الحصول على الصور والحث التدفئة.
    1. انقر فوق "ابدأ" في صورة اقتناء البرمجيات لتخزين الصور شكل متتالي.
    2. انقر فوق "ابدأ" على التعريفي التدفئة برنامج حاسوبي لمراقبة بدء الحث التدفئة.
    3. بعد عدة ثوان (اعتماداً على ظروف والغرض)، انقر فوق "إيقاف" في صورة اقتناء البرمجيات.
    4. انقر فوق "إيقاف" في استحثاث تدفئة برنامج حاسوبي لمراقبة.
    5. حفظ الصور المخزنة مؤقتاً كتسلسل TIFF (أو غيرها من تنسيق غير مضغوط) في صورة اقتناء البرمجيات.
      ملاحظة: إذا كانت درجة الحرارة مرتفعة بما يكفي، سوف تظهر أثر انحراف الضوء على صورة7. التعريفي التدفئة السلطة يجب أن يكون انخفض على نحو مناسب على الرغم من التجارب أن الزيادة في درجة الحرارة القرب من المجال هو أقل من حوالي 10 كيلو، التي يمكن تأكيدها في الخطوات التالية البروتوكول لتقدير درجة الحرارة.

2-صورة تجهيز وتقدير درجة الحرارة

ملاحظة: يتم تمثيل صور متسلسلة المحفوظة ك أناأنا(x, z)، حيث الأول هو عدد الإطار متسلسلة. الإحداثيات، x، y، z, rو r' تم تعريفها كما مبينة في الشكل 2؛ z إيجابية في الاتجاه المعاكس للجاذبية. ويتضح أيضا الخطوط العريضة للخطوات التالية البروتوكول في الملحق 1.

  1. امتصاص صورة البناء.
    1. فتح أناأنا(x, z) مع برامج معالجة الصور.
    2. الحد من الضوضاء في أناوأنا(x, z) بتنفيذ 3 × 3 بكسل المتوسط.
    3. إنشاء صورة متوسط من أناأنا(x, z) أكثر من أنا = 1 إلى 5 (أو أكثر) قبل التدفئة، وتعريفه كصورة مرجعية، أناص(x, z).
      ملاحظة: هذا المتوسط يقلل من الضوضاء للحصول على صورة أكثر موثوقية من صورة إطار واحد.
    4. بناء صور متسلسلة لامتصاص الفرق، Δأنا(x, z)، عن طريق المعادلة التالية:
      figure-protocol-1(1)
      ملاحظة: Δأنا(x, z) هو الاختلاف في امتصاص، أنا(x, z)، من امتصاص الإشارة، البحث والتطوير(x, z)، قبل التدفئة، وهو مستمد15،،من1617،،من1819كما يلي:
      figure-protocol-2(2)
      أنا0 فيها كثافة الضوء الحادث إلى الخلية.
    5. تلوين Δأنا الصور باستخدام مخطط لون مناسب مثل الأزرق إلى الأحمر.
      ملاحظة: ملف البرنامج النصي الأمر لتشغيل الخطوات 2.1.2 من خلال 2.1.5 ل ImageJ يرد في الملحق 2.
  2. تقدير درجة الحرارة.
    1. اختر الفترة الزمنية خلال التي Δأنا(x, z) دائري متماثل فيما يتعلق بمركز المجال بمراقبة الصور بصريا.
      ملاحظة: هو كسر التناظر الدائري أساسا عن طريق الحمل الحراري الحر. هو عرض حكم تحليلي يستند إلى صورة من حدوث الحمل الحراري الحر في العمل السابق19؛ ومع ذلك، عمليا، الحكم البصرية فعالة.
    2. استخراج Δأنا(rʹ, θ) البيانات على غرار شعاعي 360 (Δθ = 1˚) في Δأنا(x, z) الصور.
    3. استبعاد Δأنا(rʹ, θ) البيانات داخل المجال وفي جوارها (Δrʹ≈ 0.2 مم). ملاحظة: البيانات طولية كبيرة جداً أو صغيرة في المنطقة المجاورة أساسا بسبب حركة طفيفة المجال.
    4. Δ متوسطأنا(rʹ, θ) عبر θ لتحديد التشكيل الجانبي للخط، Δأنا(صʹ).
      ملاحظة: ملف البرنامج النصي الأمر لتشغيل الخطوات 2.2.2 عن طريق 2.2.4 ل ImageJ ترد في الملحق 3.
    5. التقريبي Δأنا(rʹ) البيانات بواسطة الدالة غاوسي المتعددة التالية:
      figure-protocol-3(3)
      ي هو عامل الترجيح، σي هو المعلمة التشتت، حيث R هو الحد أقصى rʹ حيث Δأنا(R) = 0 ويمكن أن يفترض.
    6. حساب الفرق معامل الاستيعاب، Δμأنا(r)، بالاستعاضة الحصول على ن يو σي في معهد التكنولوجيا التطبيقية التالية "من مكافئ." (3):
      figure-protocol-4(4)
      حيث erf هي دالة الخطأ.
    7. تحويل Δμأنا(r) إلى درجة الحرارة عن طريق المعادلة التالية:
      figure-protocol-5(5)
      مع معاملات درجة حرارة المياه، αو، التي هي 4.0 × 10-3 ك-1 مم-1 ل λ = 1150 نانومتر19 و 4.1 × 10-3 ك-1 مم-1 ل λ = 1412 نانومتر17.
      ملاحظة: ملف البرنامج النصي الأمر لتشغيل الخطوات 2.2.5 من خلال 2.2.7 يرد في الملحق 4، حيث يعمل17،خوارزمية المربعات الصغرى غير الخطية ليفينبيرج-ماركوارت19 للخطوة 2.2.5.

الوصول مقيد. يرجى تسجيل الدخول أو بدء فترة تجريبية لعرض هذا المحتوى.

النتائج

صور Δأنا(x, z) في λ = 1150 شمال البحر الأبيض المتوسط لمجال الصلب 2.0-مم في الماء وفي λ = 1412 شمال البحر الأبيض المتوسط لكرة قطرها 0.5 ملم الصلب في شراب مالتوس ترد في الشكل 5 و الشكل 6، على التوالي. وفي كلتا الحالتين، كان المجال 12 ملم يقع أسفل الجزء السفلي من اللولب على طول محورها المركزي. الشكل 5 ب

الوصول مقيد. يرجى تسجيل الدخول أو بدء فترة تجريبية لعرض هذا المحتوى.

المناقشة

التقنية المقدمة في هذه الورقة هي رواية واحدة باستخدام الاعتماد على درجة الحرارة من نير امتصاص المياه ويعرض أي صعوبة كبيرة في إعداد المعدات اللازمة وتنفيذ. يمكن أن تنتج ضوء الحادث بسهولة باستخدام مصباح هالوجين، ونببف. ومع ذلك، لا يمكن استخدام الليزر، نظراً لأن ظهور أنماط التدخل متماسكة على الصور. العدسات البصرية الشائعة وخلايا زجاجية لاستخدام الضوء المرئي يمكن استخدامها، كما أنها إحالة كمية كافية من الضوء عند λ = 1150 شمال البحر الأبيض المتوسط وشمال البحر الأبيض المتوسط 1412 ه. بالإضافة إلى ذلك، يمكن شراء كاميرات...

الوصول مقيد. يرجى تسجيل الدخول أو بدء فترة تجريبية لعرض هذا المحتوى.

الإفصاحات

الكتاب ليس لها علاقة بالكشف عن.

شكر وتقدير

يشكر المؤلفون السيد كينتا يامادا، والسيد Ryota فُجيوكا، والسيد ميزوكي كيداً لدعمهم على التجارب وتحليل البيانات. وأيد هذا العمل JSPS كاكينهي المنحة رقم 25630069، ومؤسسة سوزوكي، ودقة قياس تكنولوجيا تعزيز مؤسسة، اليابان.

الوصول مقيد. يرجى تسجيل الدخول أو بدء فترة تجريبية لعرض هذا المحتوى.

المواد

قائمة المواد المستخدمة في هذه المقالة
الاسمالشركةرقم فهرسيالتعليقات
نظام التسخين التعريفيCEIA ، إيطالياSPW900 / 56780 كيلو هرتز ، 5.6 كيلو واط (كحد أقصى).
لفائفSA-Japanأنبوبنحاسي مبرد بالماء مخصص ؛ دورتان ؛ ضياء خارجي 28 مم.
مبرد المياهماتسوموتو كيكاي, اليابانMP-401CT
مصباح الهالوجينهاياشي ووتش ووركس, اليابانLA-150UE-A
مرشح ممر النطاق الضيق ل λ = 1150 نانومترAndover115FS10-25العرض الكامل عند نصف الحد الأقصى (FWHM): 10 نانومتر.
مرشح ممر النطاق الضيق ل λ = 1412 نانومترعرض أندوفرشبه مخصصبنصف الحد الأقصى (FWHM): 10 نانومتر.
مرشح ممر النطاق ل λ = 850 & ناقص ؛ 1300 نانومترSpectrogonSP-1300
مرشح ممر النطاق ل &lambda ؛ = 1100 & ناقص ؛ 2000 نانومترSpectrogonSP-2000
كاميرا NIRFLIR أنظمةAlpha NIRInGaAs
برامج الحصول على الصورFLIR SystemsIRvista
برامج معالجة الصورNIHImageJالإصدار 1.51r
برنامج معالجة الصورMathWorksMatlabver. 2016a
عدسة عن بعدEdmond Optics55350-LX1
كرة فولاذية (قطر 0.5 مم)كوبي ستيل ، اليابانFe-1.5Cr-1.0C-0.4Mn (الوزن٪) المجال
الصلب (قطر 2.0 مم)كوبي ستيل ، اليابانFe-1.5Cr-1.0C-0.4Mn (بالوزن٪)
شراب المالتوز كجل مائيSonton ، اليابانمنتج MizuameFood

المراجع

  1. Physics of Thermal Therapy. Moros, E. G. , CRC Press. (2012).
  2. Périgo, E. G., Hemery, G., Sandre, O., Ortega, D., Garaio, E., Plazaola, F., Teran, F. J. Fundamentals and advances in magnetic hyperthermia. Appl Phys Rev. 2, 041302(2015).
  3. Bardati, F., Marrocco, G., Tognolatti, P. Time-dependent microwave radiometry for the measurement of temperature in medical applications. IEEE Trans Microwave Theo Tech. 52, 1917-1924 (2004).
  4. Levick, A., Land, D., Hand, J. Validation of microwave radiometry for measuring the internal temperature profile of human tissue. Meas Sci Technol. 22, 065801(2011).
  5. Daniels, M. J., Varghese, T., Madsen, E. L., Zagzebski, J. A. Non-invasive ultrasound-based temperature imaging for monitoring radiofrequency heating-phantom results. Phys Med Biol. 52, 4827(2007).
  6. Daniels, M. J., Varghese, T. Dynamic frame selection for in vivo ultrasound temperature estimation during radiofrequency ablation. Phys Med Biol. 55, 4735(2010).
  7. Seo, C. H., Shi, Y., Huang, S. -W., Kim, K., O'Donnell, M. Thermal strain imaging: A review. Interface Focus. 1, 649-664 (2011).
  8. Bayat, M., Ballard, J. R., Ebbini, E. S. Ultrasound thermography: A new temperature reconstruction model and in vivo results. AIP Conf Proc. 1821, 060004(2017).
  9. Petrova, E., Liopo, A., Nadvoretskiy, V., Ermilov, S. Imaging technique for real-time temperature monitoring during cryotherapy of lesions. J Biomed Opt. 21, 116007(2016).
  10. Gardner, B., Matousek, P., Stone, N. Temperature spatially offset Raman spectroscopy (T-SORS): Subsurface chemically specific measurement of temperature in turbid media using anti-Stokes spatially offset Raman spectroscopy. Anal Chem. 88, 832-837 (2016).
  11. Yoshioka, Y., Oikawa, H., Ehara, S., Inoue, T., Ogawa, A., Kanbara, Y., Kubokawa, M. Noninvasive measurement of temperature and fractional dissociation of imidazole in human lower leg muscles using 1H-nuclear magnetic resonance spectroscopy. J Appl Physiol. 98, 282-287 (2004).
  12. Galiana, G., Branca, R. T., Jenista, E. R., Warren, W. S. Accurate temperature imaging based on intermolecular coherences in magnetic resonance. Science. 322, 421-424 (2008).
  13. Rapoport, E., Pleshivtseva, Y. Optimal Control of Induction Heating Processes. , CRC Press. Boca Raton, FL. (2006).
  14. Lucía, O., Maussion, P., Dede, E. J., Burdío, J. M. Induction heating technology and its applications: Past developments, current technology, and future challenges. IEEE Trans Ind Electron. 61, 2509-2520 (2014).
  15. Kakuta, N., Kondo, K., Ozaki, A., Arimoto, H., Yamada, Y. Temperature imaging of sub-millimeter-thick water using a near-infrared camera. Int J Heat Mass Trans. 52, 4221-4228 (2009).
  16. Kakuta, N., Fukuhara, Y., Kondo, K., Arimoto, H., Yamada, Y. Temperature imaging of water in a microchannel using thermal sensitivity of near-infrared absorption. Lab Chip. 11, 3479-3486 (2011).
  17. Kakuta, N., Kondo, K., Arimoto, H., Yamada, Y. Reconstruction of cross-sectional temperature distributions of water around a thin heating wire by inverse Abel transform of near-infrared absorption images. Int J Heat Mass Trans. 77, 852-859 (2014).
  18. Kakuta, N., Yamashita, H., Kawashima, D., Kondo, K., Arimoto, H., Yamada, Y. Simultaneous imaging of temperature and concentration of ethanol-water mixtures in microchannel using near-infrared dual-wavelength absorption technique. Meas Sci Technol. 27, 115401(2016).
  19. Kakuta, N., Nishijima, K., Kondo, K., Yamada, Y. Near-infrared measurement of water temperature near a 1-mm-diameter magnetic sphere and its heat generation rate under induction heating. J Appl Phys. 122, 044901(2017).
  20. Libnau, F. O., Kvalheim, O. M., Christy, A. A., Toft, J. Spectra of water in the near- and mid-infrared region. Vib Spectrosc. 7, 243-254 (1994).
  21. Siesler, H. W., Ozaki, Y., Kawata, S., Heise, H. M. Near-Infared Spectroscopy. , Wiley-VCH. (2002).
  22. Shakher, C., Nirala, A. K. A review on refractive index and temperature profile measurements using laser-based interferometric techniques. Opt Laser Eng. 31, 455-491 (1999).
  23. Assebana, A., Lallemanda, M., Saulniera, J. -B., Fominb, N., Lavinskaja, E., Merzkirchc, W., Vitkinc, D. Digital speckle photography and speckle tomography in heat transfer studies. Opt Laser Technol. 32, 583-592 (2000).
  24. Ambrosini, D., Paoletti, D., Spagnolo, S. G. Study of free-convective onset on a horizontal wire using speckle pattern interferometry. Int J Heat Mass Trans. 46, 4145-4155 (2003).
  25. Bracewell, R. N. The Fourier Transform and Its Applications. , McGraw-Hill. (2000).
  26. Yoder, L. M., Barker, J. R., Lorenz, K. T., Chandler, D. W. Ion imaging the recoil energy distribution following vibrational predissociation of triplet state pyrazine-Ar van der Waals clusters. Chem Phys Lett. 302, 602-608 (1999).
  27. De Colle, F., de Burgo, C., Raga, A. C. Diagnostics of inhomogeneous stellar jets: convolution effects and data reconstruction. Astron Astrophys. 485, 765-772 (2008).
  28. Green, K. M., Borrás, M. C., Woskov, P. P., Flores, G. J., Hadidi, K., Thomas, P. Electronic excitation temperature profiles in an air microwave plasma torch. IEEE Trans Plasma Sci. 29, 399-406 (2001).
  29. Bendinelli, O. Abel integral equation inversion and deconvolution by multi-Gaussian approximation. Astrophys J. 366, 599-604 (1991).
  30. Dorband, B., Muller, H., Gross, H. Vol. 5 Metrology of Optical Components and Systems. Handbook of Optical System. Gross, H. , Wiley-VCH. (2012).
  31. Sheikholeslami, M., Rokni, H. B. Simulation of nanofluid heat transfer in presence of magnetic field: A review. Int J Heat Mass Trans. 115, 1203-1233 (2017).
  32. Häfeli, U., Schütt, W., Teller, J., Zborowski, M. Scientific and Clinical Applications of Magnetic Carriers. , Springer Science and Business Media. (2013).

الوصول مقيد. يرجى تسجيل الدخول أو بدء فترة تجريبية لعرض هذا المحتوى.

إعادة الطباعة والأذونات

تصحيح


Formal Correction: Erratum: Near-Infrared Temperature Measurement Technique for Water Surrounding an Induction-heated Small Magnetic Sphere
Posted by JoVE Editors on 12/06/2018. Citeable Link.

An erratum was issued for: Near-Infrared Temperature Measurement Technique for Water Surrounding an Induction-heated Small Magnetic Sphere. The Protocol section was updated.

In 2.2.7, the temperature coefficient of water, αf, for λ = 1150 nm has been corrected from:

4.0 x 10-3 K-1 mm-1

to:

2.8 x 10-4 K-1 mm-1

استكشف المزيد من المقالات

التسخين بالحثامتصاص الماءمرشح نطاق تمرير ضيقكاميرا الأشعة تحت الحمراء القريبةتحويل أبيلتسخين الكرة المغناطيسيةالتوصيل الحراريالحمل الحراري الحرطول المسار البصري
تقنية قياس درجات الحرارة القريبة من الأشعة تحت الحمراء للمياه المحيطة مجال مغناطيسي صغيرة ساخنة التعريفي
تواصل معنا
أوصِ به للمكتبة

الخصوصية

شروط الاستخدام

السياسات

حقوق الطبع والنشر © 2026 MyJoVE Corporation. جميع الحقوق محفوظة.