مقالة منهجية

قياس الاستقطاب Ferroelectric ضبطها مغناطيسيا بالبلورات السائلة

DOI:

10.3791/58018

⸱

أغسطس 15, 2018

 ,  ,  , 
1Division of Materials Physics, Graduate School of Engineering Science, Osaka University, 2Division of Chemical Engineering, Graduate School of Engineering Science, Osaka University, 3Department of Advance Materials Science, University of Tokyo

في هذه المقالة

ملخص

$$\rightleftharpoonup{xx}$$ $$\longleftharp{xx}$$, $$\longrightharp{xx}$$,

وفي هذا التقرير، نقدم بروتوكولا لدراسة الآثار المباشرة ماجنيتوليكتريك، أي، التعريف ferroelectric الاستقطاب عن طريق تطبيق المجالات المغناطيسية، والبلورات السائلة. يوفر هذا البروتوكول نهجاً فريداً، تدعمها ليونة البلورات السائلة، لتحقيق ماجنيتوليكتريكس درجة حرارة الغرفة.

الملخص

$$\rightleftharpoonup{xx}$$ $$\longleftharp{xx}$$, $$\longrightharp{xx}$$,

مواد تبين الظواهر اقتران بين المغناطيسية والكهرباء (فيرو)، أيآثار ماجنيتوليكتريك، وقد اجتذبت قدرا كبيرا من الاهتمام نظراً لتطبيقاتها المحتملة لتكنولوجيات المستقبل الجهاز مثل أجهزة الاستشعار والتخزين. ومع ذلك، النهج التقليدية، التي عادة ما تستخدم المواد التي تحتوي على أيونات المعادن المغناطيسية (أو الجذور)، قد يمثل مشكلة رئيسية: تم العثور على مواد قليلة فقط لإظهار الظواهر اقتران في درجة حرارة الغرفة. في الآونة الأخيرة، اقترحنا مقاربة جديدة لتحقيق ماجنيتوليكتريكس درجة حرارة الغرفة. على عكس النهج التقليدية، ولدينا اقتراح بديل يركز على مادة مختلفة تماما، "كريستال السائل"، خالية من أيونات المعادن المغناطيسية. في هذه البلورات السائلة، يمكن استخدام حقل مغناطيسي لمراقبة الدولة أورينتاشونال من الجزيئات المكونة لها والاستقطاب الكهربائي المقابلة من خلال تباين المغناطيسي من الجزيئات؛ أنها إليه لم يسبق لها مثيل أثر ماجنيتوليكتريك. وفي هذا السياق، تقدم هذه الورقة وضع بروتوكول لقياس خصائص ferroelectric الناجمة عن مجال المغناطيسي، هو التأثير المباشر ماجنيتوليكتريك، في كريستال السائل. بطريقة مفصلة هنا، نحن بنجاح الكشف عن ضبطها مغناطيسيا الاستقطاب الكهربائي في المرحلة سميكتيك مراوان ج من الكريستال السائل في درجة حرارة الغرفة. جنبا إلى جنب مع مرونة الجزيئات المكونة لها، مما يؤثر تأثيراً مباشرا على الردود ماجنيتوليكتريك، طريقة عرض سيعمل على السماح بالحصول على المزيد من الدالات كدرجة حرارة الغرفة ماجنيتوليكتريكس الخلايا الكريستال السائل والمرتبطة المواد البصرية.

المقدمة

$$\rightleftharpoonup{xx}$$ $$\longleftharp{xx}$$, $$\longrightharp{xx}$$,

البحث في ماجنيتوليكتريك (لي) الأثر، تحريض الاستقطاب الكهربائي (مغنطة) حسب حقل مغناطيسي (كهربائية)، انصب نحو أنواع جديدة من التطبيقات مثل أجهزة الاستشعار وتقنيات التخزين. مع الأخيرة دراسات على لي مولتيفيرويكس1،2،،من34، الأنظمة المستهدفة في مجال لي هي تمديد الدراسة إلى أنواع مختلفة من المواد الصلبة، بما في ذلك غير العضوية، والعضوية، و الأطر المعدنية العضوية، باستخدام وصلات شعرية تدور براعة5،،من67،،من89. ومع ذلك، عملية درجة حرارة الغرفة، التي يجب إنجازها للاستخدام العملي للي المواد مع لي على وصلات، لا تزال مسألة صعبة، وقد أبلغ عدد محدود جداً من المواد على مرحلة واحدة حسب درجة حرارة الغرفة ماجنيتوليكتريكس حتى الآن10.

ودرست أيضا البلورات السائلة، التي تمتلك أمر أورينتاشونال، في بعض الأحيان مع واحد موضعية جزئي، بالنسبة لي المواد في السنوات الأخيرة11،،من1213،14، 15-واحدة من مزايا البلورات السائلة لي هو المواد درجة حرارة التشغيل، كما هي عادة استقرت مراحل الكريستال السائل حول درجة حرارة الغرفة. مثال للي ذكرت البلورات السائلة حتى الآن هو مركب بين نانو المغناطيسي-الصفائح الدموية مع تباين مغناطيسي عمودي والبلورات السائلة التي تظهر في مرحلة nematic، المعروفة باسم المرحلة الكريستال السائل أبسط تمتلك فقط أحادي البعد الأمر أورينتاشونال15. وهو يبين العكس لي أثر، تقلد المغنطة بمجال الكهربائي، من خلال التلاعب الحقل الكهربائي الصفيحات المتباعدة وتوجهات الجزيئية.

أكثر في الآونة الأخيرة، آخر استراتيجية فريدة من نوعها لإنشاء لي كان المقترح16من أثر في البلورات السائلة. محور هذه الاستراتيجية خلق مرحلة ج (SmC *) سميكتيك مراوان مع ترتيب الموضعية أحادي البعد، أسفر عن بنية وتنتشر طبقة تسمى طبقة سميكتيك. تتمثل إحدى سمات المرحلة SmC * أن ناقلات توجه جزيئية ن يقترن لحظة ثنائي قطب كهربائي محلية ف. هذا الترابط يتم توفيرها من قبل مزيج اتجاه إمالة من قضيب مثل الجزيئات المكونة لها فيما يتعلق ب العادي nطبقة سميكتيك0 والناجمة عن عدم التطابق مرآة (وانعكاس) التماثل كسر في الجزيئات. ومن وجهة نظر التماثلات، السابق يتغير التماثل من د∞ح (ما يسمى SmA المرحلة، الشكل 1A) إلى ج2ح (ما يسمى SmC المرحلة، الشكل 1 باء)، الأخير يقطع التماثل مرآة من ج2ح حيث يتم تقليل التماثل في ج2 (SmC * المرحلة، انظر كل طبقة في الشكل 1). في كل SmC * طبقة، يسمح بوجود محدود الاستقطاب على طول المحور2 ج، التي من الطبيعي أن ن0 و n. اقتران قوية بين n و p ضروري فيرروليكتريسيتي في البلورات السائلة. SmC * المرحلة، n محاذاة بطريقة حلزونية من خلال طبقة بطبقة (الشكل 1)، وهكذا هناك لا الاستقطاب العيانية. ويتحقق فيرروليكتريسيتي في هذه البلورات السائلة باستخدام تأثيرات سطحية قوية، واستقرار الدولة البلوتينيوم موجها من n المعروفة باسم استقرت على سطح فيرويليكتريك كريستال سائل (سفلك) دولة (الشكل 1). تجدر الإشارة إلى أن انعكاس الاستقطاب ferroelectric دائماً مرفقة التبديل بين الدول مستقرة ثنائية الاتجاه من خلال اقتران بين n و p17. كالتأثير العكسي، تغييرا في التوجه الجزيئية المرحلة SmC * من المتوقع أن تؤدي إلى تغيير في الاستقطاب الكهربائي. من خلال تباين المغناطيسية الناجمة عن يدور حول العناصر المغناطيسية و/أو الحلقات العطرية في جزيئات الكريستال السائل ومرونة n في حالة الكريستال السائل بسبب التفاعلات الجزيئية أضعف مما في حالة بلورية صلبة، n كما الانضباطي بحقل مغناطيسي. وهكذا، SmC * المرحلة يمكن أن تتحول إلى دولة البلوتينيوم المنحى الناجمين عن الحقل المغناطيسي مشابهة لحالة سفلك. ولذلك، يتحقق مباشرة لي أثر، تنظيم دورات تعريفية للاستقطاب الكهربائي بمجال المغناطيسي، كما هو الناجمة عن تطوير الاستقطاب الكهربائية العيانية محاذاة متجانسة من n مقرونا، ففي كل الطبقات.

نحن إدخال إجراءات ﻹعداد الخلايا الكريستال السائل للتحقيق في لي وصلات ومنهجيات لكشف لي تأثير. طريقة لإعداد الخلايا الكريستال السائل ذكر في التفصيل سابقا18. وهنا، قمنا بتعديل هذا الأسلوب لعازل ولي القياسات. بطريقة مفصلة هنا، اكتشفنا ضبطها مغناطيسيا الاستقطاب الكهربائي،، مباشرة أثر لي، في كريستال السائل تظهر في مرحلة SmC * في درجة حرارة الغرفة.

الوصول مقيد. يرجى تسجيل الدخول أو بدء فترة تجريبية لعرض هذا المحتوى.

البروتوكول

$$\rightleftharpoonup{xx}$$ $$\longleftharp{xx}$$, $$\longrightharp{xx}$$,

1-إعداد الخلايا الكريستال السائل، وتحديد الفجوة في الخلية

  1. إعداد خلايا الكريستال السائل
    1. قطع الزجاج ركائز المغلفة مع الإنديوم/تين-أكسيد (إيتو) على جانب واحد إلى الحجم المطلوب (الحجم النمطي: 10 × 10 × 1.1 ملم، الشكل 2 أ). لقص ركائز، الصفر خط على وجوههم مع قطع زجاج وقطع الزجاج الزائدة يدوياً.
    2. أغسل ركائز قطع الزجاج استخدام منظفات في حمام الموجات فوق الصوتية في 35 كيلو هرتز للحد الأدنى 30 شطف لهم مع المياه في الحوض بالموجات فوق الصوتية لأدنى 10 استبدال منزوع الماء وشطف ركائز 5 مرات إزالة الملوثات (الشكل 2). ضربة قبالة المياه المتبقية مع خرقه-بندقية هوائية مع الرعاية لا للمس وجوه ركائز أوسع نطاق.
    3. التنقيط بوليميد الحلول (استواء طبقة المحاذاة في الجدول للمواد) على الجانب المغلفة إيتو من ركائز غسلها، ومعطف تدور الحلول عند 5000 دورة في الدقيقة لمدة 30 ثانية (الشكل 2). خبز ركائز عند 200 درجة مئوية ح 1 إزالة المذيب وعلاج الأغشية الرقيقة بوليميد.
    4. وضع ركائز في مرحلة XZ حيث يواجه إلى جانب إيتو وبوليميد المغلفة ركائز صعودا. وضع ركائز تحت اسطوانة مغطاة القماش المخملية ويكس ركائز بالهواء المص (الشكل 2D). تطبيق ضغط موحدة وميسرة على ركائز مع الاسطوانة بضبط ارتفاع المسرح.
      ملاحظة: هنا، مرحلة XZ أدلى محل الإله في جامعة أوساكا.
    5. تدوير الاسطوانة ونقل مرحلة ذهابا وإيابا ضمن الاسطوانة 5 مرات على طول اتجاه أفقي لفرك ركائز من القماش المخملية. تراجع ركائز يفرك في كحول الأيزوبروبيل في حاوية زجاج 10 – 50 مل لمدة 1 دقيقة إزالة الملوثات، وتجفيفها في 80 درجة مئوية لبضع دقائق.
    6. الصق ركائز اثنين جنبا إلى جنب مع 12 فيلما راتنج مسطحة في سمك ميكرومترات كالفواصل. لاحظ أن النقاط لاصقة توضع فقط على حافة ركائز وهي مغلفة بالجوانب الداخلية لركائز ملتصقاً مع إيتو وبوليميد. تأكد من أن ركائز المعاكس قد تم يحك أنتيباراليل، وهي تحول قليلاً (حوالي 2 مم) لتوفير مسافات كافية للمحطات الكهربائية في كل من ركائز (الشكل 2E).
    7. الصق الأسلاك إجراء في الأماكن المذكورة أعلاه للمحطات الطرفية باستخدام الفضة إجراء لصق (الشكل 2 واو). خبز ركائز مع أسلاك موصلة عند 150 درجة مئوية ح 1 إزالة المذيب في لصق موصل فضة.
  2. تحديد الخلية فجوة 19
    1. تشعيع الخلايا الفارغة التي أعدت في 1.1.7 مع الضوء الأبيض نشر العادي على وجوههم أوسع. قياس الأطياف الإرسال باستخدام مطياف ضوئي، ونلاحظ التذبذب شبه جيبية (الشكل 3)، التي تظهر بسبب تأثير فابري-Pérot20.
    2. تقدير الفجوة الخلية د باستخدام العلاقة د =λ λ122 (λ2-λ1)، حيث الأطوال الموجية λ1 و λ 2 الدلالة على زوج من ذروة الأطوال الموجية المجاورة في أطياف الإرسال.

2-إعداد مزيج الكريستال السائل وإدخالها إلى الخلايا

  1. خلط المركبين، بيريميدين 5-octyl-2-(4-octyloxyphenyl) (مجمع 1: الشكل 4A) و (بيريميدين S)-5-decyl-2-[4(2-fluorodecyloxy) فينيل] (المجمع 2: الشكل 4B) مع نسبة كتلة 3:1 في قنينة زجاج. إعداد 100 مغ الحل في المجموع (75 ملغ من مجمع 1 و 25 ملغ من مجمع 2).
  2. وضع الخلية فارغة استعدادا من الخطوة 1.1.7 على مرحلة ساخنة، الحفاظ درجة الحرارة في 80 درجة مئوية، ودرجة حرارة التي الخليط من 2.1 في الطور السائل الخواص (الشكل 5). إدخال الخليط من الخطوة 2، 1 في الخلية باستخدام ملعقة وعمل شعري. الحفاظ على درجة حرارة الخلية عند 80 درجة مئوية لمدة 30 دقيقة، ثم يبرد لدرجة حرارة الغرفة بمعدل حوالي 5 درجة مئوية/دقيقة.

3-عينة وصف

  1. مكان خلية مليئة الخليط من الخطوة 2، 2 في مرحلة ساخنة بين اثنين من المستقطبات متقاطعة ويتهددها ذلك مع الضوء. مراقبة القوام المخلوط مع تغيير درجة الحرارة من درجة حرارة الغرفة إلى 80 درجة مئوية بمعدل 5 درجات مئوية/دقيقة باستخدام مجهر (ومرشح تمرير قصيرة مع ضبط مجموعة من ~ 600 نانومتر لتعزيز الرؤية، حسب الاقتضاء)، وتحديد مراحل الكريستال السائل من الاستقطاب ميكروجرافس21 (الشكل 6).
  2. تحديد المرحلة الانتقالية التسلسل، وانتقال درجات الحرارة من القوام الملاحظة (الشكل 5). SmC * المرحلة، تقدير الملعب حلزونية كضعف عرض الشريط.
  3. تؤكد المرحلة الأولى-أمر الانتقال درجات الحرارة المخلوط أعد 2.1 من التحليل الحراري التفاضلي (DTA؛ انظر الجدول للمواد وإرشادات الشركة المصنعة)، التي تنص الوضع الشاذ الذروة (أو تراجع) في مرحلة الدرجة الأولى مرحلة انتقالية (الشكل 7).

4-عازل وماجنيتوليكتريك القياسات

  1. إعداد مغناطيس المغناطيسية فائقة التوصيل تجارية (انظر الجدول للمواد) مجهزة بوحدات التحكم بدرجة الحرارة (ك 2-400) والمجال المغناطيسي (ما يصل إلى 9 ر).
  2. يعد إدراج محلية صنع للمغناطيس المغناطيسية فائقة التوصيل، الذي يتكون من ثلاثة أجزاء رئيسية: فضاء العينة، قضيب بما في ذلك الكابلات المحورية الأربعة، وموصل طرفي (الشكل 8 أ).
  3. الصق الخلية أعدت في 2.2 في فضاء العينة للإدراج (8B الشكل). توصيل الأسلاك موصلة اثنين الخلية إلى المحطات الطرفية (العالية والمنخفضة) لفضاء العينة بلحام. تأكد من اتجاه الخلية بغية تطبيق حقل مغناطيسي في الاتجاه الموازي لركائز للخلية. وضع مقياس حرارة على متن الطائرة أوسع نطاق الخلية من أجل قياس درجة حرارة العينة بدقة وإدخال الإدراج المغناطيس المغناطيسية فائقة التوصيل.
  4. الاتصال محطات اتصال مقياس مركز أبحاث (انظر الجدول للمواد) مع الكابلات المحورية. قياس ثابت عازل كدالة لدرجة الحرارة والمجال المغناطيسي عن طريق شبه أربعة أساليب المحطة الطرفية مع مركز أبحاث المتر (انظر لإرشادات الشركة المصنعة ولدينا سابقة أعمال16).
  5. الاتصال محطات اتصال الكترومتر (انظر الجدول للمواد) مع الكابلات المحورية. قياس التبعية الحقل المغناطيسي ودرجة الحرارة التشرد الحالية مع الكترومتر بينما تجتاح الحقل المغناطيسي، ودرجة الحرارة بمعدل ثابت (1.0 T/دقيقة للمجال المغناطيسي كاسحة والدقيقة 5 ك لتجتاح الحرارة؛ انظر إرشادات الشركة المصنعة ولدينا سابقة أعمال16). الحصول على الاستقطاب الكهربائي بإدماج التشرد الحالية كدالة للوقت.

الوصول مقيد. يرجى تسجيل الدخول أو بدء فترة تجريبية لعرض هذا المحتوى.

النتائج

$$\rightleftharpoonup{xx}$$ $$\longleftharp{xx}$$, $$\longrightharp{xx}$$,

ويعتبر البروتوكول بنجاح فقط إذا كان لي تأثير في عينات الكريستال السائل هو لاحظ. هنا قمنا بقياس المباشر لي تأثير في عينة الكريستال السائل أعده الإجراءات السالفة الذكر. للقياسات، تم تطبيق حقل مغناطيسي في الطائرة بزاوية إمالة بحوالي 45 درجة من اتجاه فرك (العادي إلى طبقات سميكتيك)، لأنه تم الكشف عن الاستقطاب الناجم عن الحقل المغناطيسي أكبر في هذا التكوين16.

يبين الشكل 9 ألف لمحات...

الوصول مقيد. يرجى تسجيل الدخول أو بدء فترة تجريبية لعرض هذا المحتوى.

المناقشة

$$\rightleftharpoonup{xx}$$ $$\longleftharp{xx}$$, $$\longrightharp{xx}$$,

وأظهرت النتائج التجريبية أن الأساليب الموصوفة هنا بنجاح أثبت لي اقتران في الكريستال السائل. الملاحظة لي وآثار عازل مغناطيسي يمكن أن يرتبط مع انتقال اتجاه الجزيئية في بنية طبقة ثابتة سميكتيك أورينتاشونال. ومع ذلك، يمكن تغيير الاتجاه العادي طبقة n0 في بنية الطبقة أيضا بتطبيق حقل مغناطيسي من خلال تباين المغناطيسي. هذا بسبب الجزيئات يفضل أن يكون ترتيبا الموازي ن ومجال المغناطيسي من خلال ما تباين المغناطيسي. ترتيب الموازي ن0 وح...

الوصول مقيد. يرجى تسجيل الدخول أو بدء فترة تجريبية لعرض هذا المحتوى.

الإفصاحات

$$\rightleftharpoonup{xx}$$ $$\longleftharp{xx}$$, $$\longrightharp{xx}$$,

الكتاب ليس لها علاقة بالكشف عن.

شكر وتقدير

$$\rightleftharpoonup{xx}$$ $$\longleftharp{xx}$$, $$\longrightharp{xx}$$,

ونحن نشكر البروفسور تاكانيشي لمساعدته في تجربتنا. ونشكر أيضا شركة دبي لتزويد المركبات درس هنا. هذا العمل كان يدعمها معونات لزميل JSPS (16J02711)، رقم المنحة كاكينهي JSPS ح 17 01143، وبرنامج لقيادة خريج المدارس "برنامج المتدرب مواد تفاعلية".

الوصول مقيد. يرجى تسجيل الدخول أو بدء فترة تجريبية لعرض هذا المحتوى.

المواد

قائمة المواد المستخدمة في هذه المقالة
الاسمالشركةرقم فهرسيالتعليقات
<قوي>المادة< / قوي>
المركب 1: الشكل 4 (أ)شركة DIC المحدودة.– N / APYP-8O8
مركب 2: الشكل 4 (ب)شركة DIC المحدودةN / APYP-10O10F
ركائز زجاجية مطلية ب ITOSigma-Aldrich Inc.703192-10PK
المنظفاتواكو بيور للصناعات الكيماوية المحدودة031-10401
مسوي طبقة المحاذاةJSR المحدودةAL1254
فاصلTeijin شركة حلول الأفلام المحدودةQ51-12
شركة الغراءهانتسمانARALDITE RT30للصق ركيزتين
الغراءM & أنا المواد المحدودةApiezon H Greaseللصق خلية وإدراج معجون فضي محلي
الصنعFujikura Kasei Co.، Ltd.D-753
<قوي>المعدات< / قوي>
منظف بالموجات فوق الصوتيةAS ONE Corp.AS52GTU
تدور المغطيميكاسا المحدودة1H-D7
المجهر البصري المستقطبنيكون المحدودةECLIPSE LV100N POL
مرشح التمرير القصيرThorlabs Inc.FB600-40
مطياف بصريOcean Optics Inc.USB2000 + UV-VIS
محلل حراري تفاضليRigaku Co.، Ltd.Thermo plus EVO2
مغناطيس فائق التوصيلQuantum Design Inc.PPMS
LCR مترKeysight Technologies Ltd.E4980A
مقياس كهربائيشركة كيثلي إنسترومنتس.6517 أ

المراجع

$$\rightleftharpoonup{xx}$$ $$\longleftharp{xx}$$, $$\longrightharp{xx}$$,
  1. Eerenstein, W., Mathur, N. D., Scott, J. F. Multiferroic and magnetoelectric materials. Nature. 442, 759-765 (2006).
  2. Cheong, S. -W., Mostovoy, M. Multiferroics: A magnetic twist for ferroelectricity. Nature Materials. 6, 13-20 (2007).
  3. Tokura, Y., Seki, S., Nagaosa, N. Multiferroics of spin origin. Reports on Progress in Physics. 77, 076501(2014).
  4. Fiebig, M., Lottermoser, T., Meier, D., Trassin, M. The evolution of multiferroics. Nature Reviews Materials. 1, 16046(2016).
  5. Kagawa, F., Horiuchi, S., Tokunaga, M., Fujioka, M., Tokura, Y. Ferroelectricity in a one-dimensional organic quantum magnet. Nature Physics. 6, 169-172 (2010).
  6. Stroppa, A., et al. Electric Control of magnetization and interplay between orbital ordering and ferroelectricity in a multiferroic metal-organic framework. Angewandte Chemie International Edition. 50, 5847-5850 (2011).
  7. Wang, W., et al. Magnetoelectric coupling in the paramagnetic state of a metal-organic framework. Science Reports. 3, 2024(2011).
  8. Gómez-Aguirre, L. C., et al. Magnetic ordering-induced multiferroic behavior in [CH3NH3][Co(HCOO)3] metal-organic framework. Journal of the American Chemical Society. 138, 1122-1125 (2016).
  9. Qin, W., Xu, B., Ren, S. An organic approach for nanostructured multiferroics. Nanoscale. 7, 9122-9132 (2015).
  10. Scott, J. F. Room-temperature multiferroic magnetoelectrics. NPG Asia Materials. 5, e72(2013).
  11. Suzuki, K., et al. Influence of applied electric fields on the positive magneto-LC effects observed in the ferroelectric liquid crystalline phase of a chiral nitroxide radical compound. Soft Matter. 9, 4687-4692 (2013).
  12. Domracheva, N. E., Ovchinnikov, I. V., Turanov, A. N., Konstantinov, V. N. EPR detection of presumable magnetoelectric interactions in the liquid-crystalline state of an iron mesogen. Journal of Magnetism and Magnetic Materials. 269, 385-392 (2004).
  13. Tomašovičová, N., et al. Capacitance changes in ferronematic liquid crystals induced by low magnetic fields. Phys. Rev. E. 87, 014501(2013).
  14. Lin, T. -J., Chen, C. -C., Lee, W., Cheng, S., Chen, Y. -F. Electrical manipulation of magnetic anisotropy in the composite of liquid crystals and ferromagnetic nanorods. Applied Physics Letters. 93, 013108(2008).
  15. Mertelj, A., Osterman, N., Lisjak, D., Čopič, M. Magneto-optic and converse magnetoelectric effects in a ferromagnetic liquid crystal. Soft Matter. 10, 9065-9072 (2014).
  16. Ueda, H., Akita, T., Uchida, Y., Kimura, T. Room-temperature magnetoelectric effect in a chiral smectic liquid crystal. Applied Physics Letters. 111, 262901(2017).
  17. Clark, N. A., Lagerwall, S. T. Submicrosecond bistable electro-optic switching in liquid crystals. Applied Physics Letters. 36, 899-901 (1980).
  18. Vantomme, G., Gelebart, A. H., Broer, D. J., Meijer, E. W. Preparation of liquid crystal networks for macroscopic oscillatory motion induced by light. Journal of Visualized Experiments. (127), e56266(2017).
  19. Yang, K. H. Measurements of empty cell gap for liquid-crystal displays using interferometric methods. Journal of Applied Physics. 64 (9), 4780-4781 (1988).
  20. Born, M., Wolf, E. Principles of Optics. , 6th ed, Pergamon. New York. (1987).
  21. Dierking, I. Textures of Liquid Crystals. , Wiley-VCH Verlag GmbH & Co. KGaA. Weinheim, FRG. (2003).
  22. Filipič, C., et al. Dielectric properties near the smectic-C* -smectic-A phase transition of some ferroelectric liquid-crystalline systems with a very large spontaneous polarization. Physics Review A. 38, 5833-5839 (1988).
  23. Carlsson, T., Žekš, B., Filipič, C., Levstik, A. Theoretical model of the frequency and temperature dependence of the complex dielectric constant of ferroelectric liquid crystals near the smectic-C* -smectic-A phase transition. Physics Review A. 42, 877-889 (1990).
  24. Michelson, A. Physical realization of a Lifshitz point in liquid crystals. Physical Review Letters. 39, 464(1977).
  25. Muševič, I., Žekš, B., Blinc, R., Rasing, T., Wyder, P. Phase diagram of a ferroelectric chiral smectic liquid crystal near the Lifshitz point. Physical Review Letters. 48, 192(1982).
  26. Muševič, I., Žekš, B., Blinc, R., Rasing, T., Wyder, P. Dielectric study of the modulated smectic C*-uniform smectic C transition in a magnetic field. Physica Status Solidi(b). 119, 727-733 (1983).
  27. Blinc, R., Muševič, I., Žekš, B., Seppen, A. Ferroelectric liquid crystals in a static magnetic field. Physica Scripta. 35, 38-43 (1991).
  28. Blinov, L. M. Electrooptical and Magnetooptical Properties of Liquid Crystals. , Wiley-Interscience. (1983).

الوصول مقيد. يرجى تسجيل الدخول أو بدء فترة تجريبية لعرض هذا المحتوى.

إعادة الطباعة والأذونات

طلب إذن لإعادة استخدام النص أو الأشكال في مقالة JoVE هذه

طلب إذن

الوسوم

C

مقالات ذات صلة