مقالة منهجية

التصوير المجهري للقوة الذرية عالي السرعة للتجميع الذاتي لحمض النووي ثلاثي النقاط باستخدام التنصت على الرنين الحراري الضوئي

DOI:

10.3791/66470

⸱

مارس 22, 2024

 ,  ,  ,  ,  ,  ,  , 
1Laboratory for Bio-Nano Instrumentation, Interfaculty Bioengineering Institute, School of Engineering, Ecole Polytechnique Fédérale Lausanne, 2Programmable Biomaterials Laboratory, Institute of Materials, School of Engineering, Ecole Poly-technique Fédérale Lausanne

في هذه المقالة

ملخص

$$\rightleftharpoonup{xx}$$ $$\longleftharp{xx}$$, $$\longrightharp{xx}$$,

هنا ، نعرض بروتوكول التصوير لمراقبة التفاعلات الجزيئية الحيوية مع التنصت على الرنين الحراري الضوئي (PORT) ، حيث قمنا بتحسين معلمات التصوير ، وتحديد حدود النظام ، والتحقيق في التحسينات المحتملة في تصوير مجموعة شكل الحمض النووي ثلاثي النجوم.

الملخص

$$\rightleftharpoonup{xx}$$ $$\longleftharp{xx}$$, $$\longrightharp{xx}$$,

الفحص المجهري عالي السرعة للقوة الذرية (HS-AFM) هو تقنية تصوير جزيئي شائعة لتصور العمليات البيولوجية أحادية الجزيء في الوقت الفعلي نظرا لقدرتها على التصوير في ظل الظروف الفسيولوجية في البيئات السائلة. يستخدم وضع التنصت على الرنين الكهروضوئي (PORT) ليزر محرك لتذبذب الكابول بطريقة خاضعة للرقابة. هذا التشغيل الكابولي المباشر فعال في المدى MHz. إلى جانب تشغيل حلقة التغذية الراجعة على منحنى قوة المجال الزمني بدلا من سعة الرنين ، يتيح PORT التصوير عالي السرعة بسرعة تصل إلى عشرة إطارات في الثانية مع التحكم المباشر في قوى عينة الطرف. وقد ثبت أن PORT يتيح تصوير ديناميكيات التجميع الدقيقة والمراقبة الدقيقة للأنماط التي تشكلها الجزيئات الحيوية. حتى الآن ، تم استخدام هذه التقنية لمجموعة متنوعة من الدراسات الديناميكية في المختبر ، بما في ذلك أنماط تجميع شكل الحمض النووي المكون من 3 نقاط الموضحة في هذا العمل. من خلال سلسلة من التجارب ، يحدد هذا البروتوكول بشكل منهجي إعدادات معلمات التصوير المثلى والحدود النهائية لنظام التصوير HS-PORT AFM وكيف تؤثر على عمليات التجميع الجزيئي الحيوي. بالإضافة إلى ذلك ، فإنه يحقق في التأثيرات الحرارية المحتملة غير المرغوب فيها التي يسببها ليزر القيادة على العينة والسائل المحيط بها ، خاصة عندما يقتصر المسح على مناطق صغيرة. توفر هذه النتائج رؤى قيمة من شأنها أن تدفع إلى تقدم تطبيق وضع PORT في دراسة الأنظمة البيولوجية المعقدة.

المقدمة

$$\rightleftharpoonup{xx}$$ $$\longleftharp{xx}$$, $$\longrightharp{xx}$$,

الفحص المجهري للقوة الذرية عالية السرعة (HS-AFM) هو تقنية تصوير سريعة النمو1،2،3،4. إنه يعمل بسرعات تسمح للباحثين بتصور التفاعلات الجزيئية الحيوية في الوقت الفعلي5،6،7،8،9. التنصت على الرنين الحراري الضوئي (PORT) هو وضع تصوير خارج الرنين مشابه للتنصت على قوة الذروة10،11 أو وضع القوة النبضية12،13 أو وضع القفز14. ومع ذلك ، بدلا من تأرجح الماسح الضوئي عموديا ، يتأرجح PORT عموديا فقط الكابولي من خلال ليزر إثارة يركز على الكابولي (عادة ما يكون قريبا من نقطة التثبيت). يتشوه الكابولي بسبب التأثير ثنائي الشكل: يقوم ليزر الإثارة المعدل بالطاقة بتسخين الكابولي المطلي بشكل دوري ، والذي ينحني بسبب معاملات التمدد الحراري المختلفة للناتئ وموادالطلاء 15. يمكن تقليل تسخين الكابولي والعينة باستخدام ليزر محرك يتم إيقاف تشغيله وإعادة تشغيله بشكل دوري خلال كل دورة تذبذب ، بدلا من استخدام محرك جيبي كامل5.

تم استخدام الحمض النووي لتشكيل زخارف ذات صلة بيولوجيا ومثيرة للاهتمام من الناحية الهيكلية ومفيدة كيميائيا حيويا لعدد من السنوات16،17،18،19،20. بالإضافة إلى ذلك ، ثبت أن هياكل الحمض النووي مناسبة بشكل مثالي لتوصيف جودة تصوير AFM21 وتقييم تأثير طرف AFM22 عالي السرعة. أصبحت نجوم الحمض النووي ثلاثية النقاط (3PS) عملية كنظام نموذجي قابل للبرمجة للتحقيق في التنظيم فوق الجزيئي للجزيئات ذات البنية المماثلة في الأنظمة البيولوجية المعقدة19. في السابق ، تم تتبع التجميع الذاتي للمشابك التي تشكلت بواسطة مونومرات الحمض النووي ثلاثية النهايات الحادة عبر HS-AFM23. في النهاية ، يتم تنظيمها في شبكات كبيرة بترتيب سداسي. هنا ، يتم تصوير التجميع الذاتي لنجوم الحمض النووي المكونة من 3 نقاط19 باستخدام تقنية PORT بسرعات مسح سريعة بما يكفي لتتبع التجميع الذاتي وآليات التصحيحالخاصة به 24 مع ضمان الحد الأدنى من التعطيل للعملية أو تلف العينة. كما هو الحال مع أي وضع HS-AFM ، هناك مفاضلة بين جودة التصوير القابلة للتحقيق وسرعة التصوير والاضطراب غير المرغوب فيه للعينة. من خلال اختيار الحل الوسط الصحيح ، يمكن للمرء أن يفهم بشكل أفضل أنماط التنظيم الذاتي للتجمعات فوق الجزيئية. لذلك ، سيستخدم هذا البروتوكول إعدادا مشابها مع DNA 3PS كنظام نموذجي لتحسين المعلمات الخاصة ب PORT. سيسمح ذلك بالتشغيل بسرعات تصوير عالية بأحجام مسح كبيرة بما يكفي مع تقليل تلف العينة.

البروتوكول

$$\rightleftharpoonup{xx}$$ $$\longleftharp{xx}$$, $$\longrightharp{xx}$$,

1. عينة ومخازن مؤقتة

ملاحظة: بلاط الحمض النووي المستخدم في هذه الدراسة هو شكل 3 نقاط من النجوم تم تطويره في مختبر ماو في جامعة بوردو19،25. تم شراء جميع قليل النوكليوتيدات المستخدمة في هذه الدراسة من شركة Integrated DNA Technologies، Inc. اجمع المواد والكواشف اللازمة.

  1. امزج الحمض النووي أحادي الشريطة (ssDNAs) بنسبة مولارية 1: 3: 3 (S1 0.6 ميكرومتر ، 1.8 ميكرومتر ل S2 ، و 1.8 ميكرومتر ل S3) في المخزن المؤقت للتلدين (5 ملي مولار TRIS ، 1 ملي مولار EDTA ، و 10 ملي مولار MgAc2). يجب أن يكون التركيز النهائي لحزية الحمض النووي 0.6 ميكرومتر (49 نانوغرام / ميكرولتر مع الوزن الجزيئي 3PS 82020.3 جم / مول).
  2. ضع محلول الحمض النووي في وعاء مقاوم للحرارة وقم بتسخينه إلى 80 درجة مئوية. قم بتبريد محلول الحمض النووي ببطء من 80 درجة مئوية إلى 20 درجة مئوية خلال فترة 4 ساعات. تساعد عملية التلدين هذه قليل النوكليوتيدات ssDNA على تشكيل شكل الحمض النووي المزدوج المطلوب.
  3. للتنقية ، قم بتحميل محلول الحمض النووي الملدن على جل الاغاروز بنسبة 3٪ لإزالة SSDNA الزائدة وأي منتج جانبي غير مرغوب فيه. قم بتشغيل هلام 3٪ عند 60 فولت لمدة 2.5 ساعة في مخزن مؤقت قيد التشغيل يحتوي على 0.5x Tris-Borate-EDTA (TBE) و 10 ملي ملي مجم (CH3COO) 2.
  4. حدد وحدد موقع الشريط الموجود على الجل الذي يحتوي على شكل الحمض النووي. تأكد من أن النطاق قد انتقل إلى موضع معين بناء على حجمه.
  5. استئصال الشريط الذي يحتوي على شكل الحمض النووي من الجل بعناية. استخرج شكل الحمض النووي من جزء الهلام المستأصل عن طريق وضعه في عمود دوران لاستخراج الهلام والطرد المركزي عند 3,000 × جم و 4 درجات مئوية لمدة 10 دقائق.
  6. استبدل المخزن المؤقت في شكل الحمض النووي المستخرج بمخزن التلدين باستخدام مكثف الطرد المركزي. جهاز طرد مركزي عند 3000 × جم في درجة حرارة الغرفة (أو أقل) حتى يصبح المحلول المركز أقل من 100 ميكرولتر. بعد ذلك ، أضف 300 ميكرولتر من المخزن المؤقت للتلدين وكرر هذه الخطوة مرتين لضمان استبدال المخزن المؤقت.
  7. تمييع شكل الحمض النووي إلى 6 نانومتر لأغراض التصوير. استخدم مقياس الطيف الضوئي أو غيرها من الطرق المناسبة لتحديد التركيز وضبطه بدقة. عزر الحمض النووي جاهز الآن للتصوير.
    ملاحظة: جميع المخازن المؤقتة في البروتوكول هي الأس الهيدروجيني 8.0. وفيما يلي معلومات التسلسل للنطاقات الثلاثة المعنية:
    S1: AGGCACCATCGTAGGTTTCTTGCCAGGCACCATCGT
    AGGTTTCTTGCCAGGCACCATCGTAGGTTTCTTGCC
    S2: ACTATGCAACCTGCCTGGCAAGCCTACGATGGACA
    CGGTAACG
    S3: CGTTACCGTGTGGTTGCATAGT

2. نمو طرف ناتئ

  1. تركيب الكابولي على حامل ناتئ SEM: تأكد من أن الكابولي نظيف وخالي من أي ملوثات. قم بتركيب الكابولات على حامل مناسب متوافق مع نظام SEM. يمكن مشاركة تصميم حامل الكابولي المصمم خصيصا عند الطلب.
  2. حقن الغاز: قم بتسخين غاز السلائف (على سبيل المثال ، سلائف الفينانثرين C14H10 لأطراف الكربون غير المتبلورة) لاستخدامها في نظام حقن الغاز لزراعة الطرف الجديد. بمجرد أن يكون الفراغ أقل من 10-5 ملي بار ، قم بتطهير خط حقن الغاز 10 مرات لمدة 2 ثانية للتأكد من عدم وجود هواء متبقي غير مرغوب فيه في خط الفوهة (يجب أن يتم ذلك مع إغلاق الصمام إلى غرفة البندقية).
  3. تعديل موضع الطرف: استخدم المجهر الإلكتروني الماسح (SEM) لتحديد موقع نهاية الكابولي. قم بإمالة حامل الكابولي إلى زاوية (على سبيل المثال ، 11 درجة في هذه الحالة) تعادل تلك التي سيقدمها الكابول عند وضعه على حامل ناتئ AFM فيما يتعلق بالسطح بحيث يكون الطرف المزروع عموديا على السطح أثناء التصوير. اضبط موضع وتركيز المحرك SEM للحصول على رؤية واضحة لطرف الكابول ، حيث سيتم زراعة طرف نانو كربوني حاد.
  4. الترسيب المستحث بشعاع الإلكترون المركز (FEBID):
    1. قم بتعيين معلمات الترسيب على البرنامج المحدد (في هذه الحالة ، SmartFIB) ، مثل تيار الحزمة (I) وجهد التسارع (V) ، ومسافة العمل (WD) ، والتكبير ، والشكل المكشوف ، ووقت الجرعة / الترسيب ، ووقت السكون. تم استخدام المعلمات التالية لزراعة أطراف كربون غير متبلورة ، والتي تقدم خصائص ميكانيكية جيدة لتصوير AFM ، مما يؤدي إلى أطوال حوالي 130 نانومتر ونصف قطر في حدود 2-4 نانومتر:
      حدد البقعة / النقطة كشكل مكشوف
      WD = 5 مم
      أنا = 78 باسكال ، و V = 5 كيلو فولت
      وقت المكوث = 1 ميكرو ثانية
      الجرعة = 0.05 نانوثانية ، ووقت الترسيب = 0.64 ثانية
      التكبير = 20000x
    2. ابدأ عملية الترسيب لتنمية الطرف عن طريق تشعيع شعاع الإلكترون في بقعة على طرف الكابولي أثناء حقن غاز السلائف في نفس الوقت ، وإغلاق الغاز عند الانتهاء من الترسيب. في هذه الحالة ، يقوم برنامج SmartFIB بذلك تلقائيا بعد إعداد الوصفة المذكورة أعلاه.
  5. تحليل ما بعد النمو: قم بإجراء تصوير SEM بعد النمو لفحص الطرف المزروع حديثا والتأكد من جودته وخصائصه (نصف قطر الطرف وطوله). انتظر 1-2 دقيقة بعد نمو الطرف للتأكد من ضخ كل غاز السليفة لتجنب إعادة الترسيب أثناء تصوير SEM. قم بإزالة حامل العينة من غرفة SEM.
  6. إعادة تدوير الكابولي: في حالة تثبيت نظام SEM أيضا على شعاع أيوني مركزة مدمج (FIB) ، قم بإزالة الطرف التالف أو المتسخ الذي تم نميته مسبقا عن طريق طحنه بنظام FIB باستخدام تيارات FIB منخفضة (على سبيل المثال ، 1 باسكال ، لتجنب تلف الكابول). قم بإجراء إزالة الطرف عن طريق الطحن في شكل مقطع عرضي ، من طرف الطرف إلى القاعدة ، لتجنب انهيار الطرف. سيسمح هذا بإعادة نمو واحدة جديدة.

3. أجهزة HS-AFM

  1. يتكون إعداد التصوير من رأس PORT5 ، 26 (الشكل 1 أ) ، والماسح الضوئي عالي السرعة26 مع قرص عينة مع الميكا في الأعلى ، ووحدة تحكم متوافقة27 ، ومضخم الجهد العالي مع النطاق الترددي العالي المطلوب للتصوير عالي السرعة ، وقاعدة AFM ، والكمبيوتر الشخصي مع البرنامج المطلوب للتحكم في المعدات المذكورة أعلاه27.
    ملاحظة: في هذه الحالة ، هذه مكونات مفتوحة المصدر يمكن الحصول على خطط لها من مختبر الأجهزة الحيوية والنانوية في EPFL27 ، 28. من الممكن أيضا حضور ورش عمل حول كيفية بناء رأس PORT ووحدة التحكم29 ، بالإضافة إلى تنزيل واستخدام البرنامج المستند إلى LabView.
  2. ضع ناتئا قصيرا جدا (على سبيل المثال ، AC10DS أو ما يعادله) بحذر تحت مشبك الزنبرك على حامل الكابول باستخدام الملقط. تأكد من أن شريحة الكابولي ثابتة ومستقرة.
  3. أضف 50 ميكرولتر من السائل باستخدام حقنة عبر منفذ وصول السائل الأيسر ، كما هو موضح في الشكل 1 ب. مع استمرار إيقاف تشغيل ليزر الإثارة ، قم بمحاذاة ليزر القراءة على الكابولي باستخدام المقابض الثلاثة المخصصة على رأس AFM الموضحة في الشكل 1 أ. افعل ذلك عن طريق مراقبة ظل الكابولي على ورقة بيضاء مع تعظيم المجموع (طريقة الظل). بعد ذلك ، قم بتوسيط بقعة الليزر على الصمام الثنائي الضوئي باستخدام المقابض المخصصة.
  4. قم بتشغيل ليزر محرك الأقراص ومحاذاة الجهاز عن طريق تحديد مربع تمكين الإثارة في Excitation VI ، بحيث يقوم بتشغيل الكابولي وتأرجحه. إظهار إشارة الإثارة الكابولية وإشارة انحراف الكابولي على راسم الذبذبات المتصل. إذا كان تذبذب الانحراف منخفضا جدا (أو غير موجود) فقد يكون ليزر القيادة بعيدا جدا عن الكابولي. في هذه الحالة ، استخدم طريقة الظل وقم بإيقاف تشغيل ليزر الانحراف لتسهيل المحاذاة. قم بزيادة سعة التذبذب إلى أقصى حد باستخدام مقابض ضبط ليزر القيادة الموضحة في الشكل 1 أ.
  5. لضبط سعة التذبذب الكابولي في PORT ، أدخل في التحكم المقابل للبرنامج الجهد من الذروة إلى الذروة المرسل إلى دائرة التحكم في الصمام الثنائي بالليزر (من الآن فصاعدا ، إدخال التيار المتردد من الذروة إلى الذروة) في Excitation VI. للحفاظ على الصمام الثنائي لليزر في نظام التوصيل ، وبالتالي الليزر ، أضف جهد تيار مستمر إلى دائرة التحكم في الصمام الثنائي بالليزر (من الآن فصاعدا ، إدخال إزاحة التيار المستمر) ، والذي يتم أيضا من صندوق التكوين في Excitation VI. سيؤثر كلاهما أيضا على طاقة الليزر ، والتي يمكن قياسها باستخدام مقياس طاقة الليزر وتستخدم لضبط سعة تذبذب الكابولي.
  6. حدد الحد الأقصى لتردد الإثارة الحرارية الضوئية الذي يمكن تطبيقه على الكابولي ، والذي يجب أن يكون أقل من تردد الرنين للناتئ. حدد تردد الرنين عن طريق نغمة حرارية أو مسح التردد. الكابولات المستخدمة في هذه الدراسة (AC10DS) ، التي يبلغ تردد رنينها في السوائل حوالي 400 كيلو هرتز (1 ميجاهرتز في الهواء) 30 ، لها منطقة انحناء شبه استثنائية أقل من 300 كيلو هرتز5. وبالتالي ، يجب استخدام ترددات PORT أقل من هذا الحد (حوالي 100-200 كيلو هرتز).
  7. اضبط معلمات التصوير وإعداداته لمعدل PORT ومعدل المسح الضوئي إلى القيم المطلوبة في Excitation وScan Vis على التوالي (المعلمات المستخدمة في هذه المقالة مذكورة في أوصاف الشكل). بمجرد تكوين معلمات الإعداد والتصوير ، قم بإجراء تجارب التصوير المطلوبة لمراقبة وتتبع التفاعلات الجزيئية.
    ملاحظة: نظرا لعدم بيع الكابولات AC10DS ، فقد يلزم استخدام بديل مثل Fastscan D أو BioLever31 حتى يتوفر ما يعادله.

4. الحصول على منحنيات التفاعل المناسبة

  1. في البداية، اقترب من سطح العينة في وضع التلامس بالنقر فوق ابدأ على Z-controller VI الذي تم تعيينه على وضع الاتصال.
    1. في هذا الوضع، يتلامس طرف AFM بشكل مباشر مع العينة. بمجرد الوصول إلى السطح ، قم بإجراء منحنى القوة مقابل المسافة في المنحدر السادس للحصول على معايرة حساسية انحراف الكابولي.
    2. أيضا ، قم بتقدير ثابت الزنبرك الكابولي ، إما من مواصفات مزود الكابولي (أقل دقة) ، التي تم الحصول عليها باستخدام مقياس التداخل ، أو من خلال معايرة قائمة على الضبط الحراري بعد معايرة حساسية الانحراف. تعد المعايرة الدقيقة للناتئ ضرورية للتحكم الدقيق في قوة عينة الطرف.
  2. بعد سحب Z-piezo تماما من السطح حيث لا يمكن للطرف الوصول إلى السطح بالنقر فوق Up في Z controller VI ، قم بالتبديل إلى وضع PORT في Z controller VI ، وقم بتشغيل ليزر الإثارة في خانة الاختيار Excitation VI. للبدء ، اضبط وضع PORT للعمل بالتردد المطلوب في Excitation VI ، والذي ، في هذه الحالة التجريبية ، هو 100 كيلو هرتز ، باستخدام ناتئ AC10DS.
  3. سجل التذبذب الخالي من الكابولي قريبا ولكن لا يلمس السطح. بعد ذلك، قم بتشغيل الملاحظات في وحدة التحكم Z عند ملامسة السطح للتسجيل وانقر فوق تصحيح للحصول على تذبذب الكابولي عندما يكون الكابول ملامسا للسطح بشكل متقطع، وكلاهما بالنانومتر. اطرح منحنى التذبذب الحر من منحنى التلامس المتقطع للحصول على منحنى التفاعل الحقيقي ، وتحويله إلى pN باستخدام ثابت الزنبرك الكابولي (في هذه الحالة ، 0.1 نيوتن / م).

5. تصوير HS-AFM

  1. تحضير محلول Mg (CH3COO) 2 بتركيز 10 مليمتر. باستخدام حقنة هاميلتون ، قم بحقن 50 ميكرولتر من محلول 10 ملي مولار مجم (CH3COO) 2 المحضر في القناة السائلة لحامل الكابولي ، مما ينتج عنه قطرة من السائل تحيط بالناتئ.
  2. اقترب تدريجيا من الكابول إلى السطح بالنقر فوق Start on Z Controller VI. بمجرد اكتشاف السطح ، أدر ملف التغذية الراجعة ، وابحث عن ذروة منحنى التفاعل في منحنيات قوة ORT VI. ابحث عن أدنى نقطة ضبط للقوة تسمح بالتتبع الصحيح (أقل من 300 pN لتجنب إتلاف العينات الحيوية الهشة).
  3. اضبط حجم المسح الضوئي في المسح الضوئي VI على 800 نانومتر × 800 نانومتر ومعدل الخط على 100 هرتز. امسح السطح ضوئيا بالنقر فوق سهم الإطار (لأسفل) في المسح الضوئي VI للتحقق من جودة السطح. إذا تم الكشف عن أي تلوثات ، فقم بمعالجة المشكلة عن طريق تنظيف السطح و / أو الكابولي و / أو حامل الكابولي قبل المتابعة.
  4. بعد المسح الضوئي ، اسحب الكابولي من السطح بالنقر فوق سحب في وحدة التحكم Z VI. قم بإزالة المحلول العازل من الفتحة الموجودة في حامل الكابول باستخدام حقنة هاميلتون لمنع مشكلات الحجم الميت.
  5. قم بإعداد محلول DNA 3PS المخفف من الجزء 1 من البروتوكول. حقن 50 ميكرولتر من محلول الحمض النووي المخفف 3PS في القناة المخصصة لحامل الكابول.
  6. ابدأ عملية التصوير بتكرار الخطوات 5.2-5.3، ومسح منطقة 800 نانومتر × 800 نانومتر بمعدل خط افتراضي يبلغ 100 هرتز (256 سطرا × 256 بكسل). بعد الفحص الأولي، اضبط حجم التصوير وسرعته في Scan VI على القيم المحددة للحصول على مزيد من البيانات.
  7. احتفظ بنقطة ضبط قوة الإدخال لتفاعل العينة في مربع نقطة ضبط Z Controller VI عند أدنى مستوى مطلوب للتتبع الصحيح (أقل من 300 pN) طوال عملية التصوير لتقليل تلف العينة / إزعاجها ما لم ينص على خلاف ذلك. كرر هذه العملية لجميع مناطق العينة المطلوبة.

6. معالجة الصور

  1. قم بإعداد البيئة لتشغيل التعليمات البرمجية لمعالجة الدفعات المخصصة Pygwy (Python for Gwyddion) ، مما يضمن أن Python وجميع المكتبات اللازمة. يمكن العثور على مزيد من المعلومات على موقع Gwyddion على الويب32 مثبتة بشكل صحيح على النظام. هذا يضمن تشغيل الكود بسلاسة ويمكنه الوصول إلى الوظائف المطلوبة.
  2. افتح كود معالجة دفعة Pygwy المخصص (متوفر عند الطلب). سيوفر ذلك الوصول إلى الأدوات والوظائف اللازمة لمعالجة الصور وتحليلها.
  3. ابدأ معالجة الصور عن طريق إجراء تصحيح الخط المتوسط الأفقي على الصور. تهدف هذه الخطوة إلى إزالة أي مخالفات أو قطع أثرية موجودة في خطوط المسح ، مما يضمن أن خطوات المعالجة اللاحقة تستند إلى بيانات دقيقة. بعد إزالة خلفية المستوى، قم بتطبيق تصحيح الخط. استخدم إزالة الندبات لتحسين الصور بشكل أكبر عن طريق إزالة أي علامات أو عيوب غير مرغوب فيها ناتجة عن عوامل خارجية. تعمل هذه الخطوة على تحسين المظهر المرئي العام للصور.
  4. قم بتحسين رؤية الصور وتباينها عن طريق ضبط خريطة ارتفاع الألوان. هذا يضمن تصور الميزات ذات الأهمية بوضوح وإبرازها في الصور.
  5. حدد الصور المعالجة التي تحتاج إلى دمجها في مقطع فيديو. حدد معدل الإطارات المطلوب للفيديو. في هذه الحالة ، اضبطه على 7 إطارات في الثانية (fps).
  6. احسب مدة كل إطار. استخدم فيجي (ImageJ) لدمج الصور التي تمت معالجتها في مقطع فيديو. تأكد من ضبط معدل الإطارات ومدة الإطار بشكل صحيح.

النتائج

$$\rightleftharpoonup{xx}$$ $$\longleftharp{xx}$$, $$\longrightharp{xx}$$,

في هذا التحقيق ، لوحظت بنجاح عملية التجميع الديناميكية لأشكال الحمض النووي ذات النجوم المكونة من 3 نقاط في جزر مستقرة باستخدام قدرات HS-PORT AFM. سمحت لنا هذه التقنية بالتقاط تجميع هذه الهياكل في الوقت الفعلي. في الشكل 2 أ ، ب ، نحصل على مسح ضوئي واضح للصور بمعدلات خط 100 هرتز و 200 هرتز ، على التوالي ، لمعدل منفذ 100 كيلو هرتز (حجم مسح 800 نانومتر × 800 نانومتر). هذا يتوافق مع 3.9 و 1.95 دورة تذبذب لكل بكسل ، على التوالي. ومع ذلك ، فإن التصوير بسرعات أعلى دون زيادات متزامنة في معدل PORT الذي من شأنه أن يسمح بدورة تذبذب واحدة على الأقل لكل بكسل سيقلل بشكل كبير من جودة الصورة ، كما يتضح من الشكل 2C (0.78 من دورة التذبذب لكل بكسل). تقتصر سرعة التصوير على المعدل الذي يقوم به الكابولي بفحص السطح من خلال التحكم المناسب في قوة عينة الطرف نظرا لأن معدل تغير التضاريس يصبح سريعا جدا بحيث لا يمكن تتبعه عند معدل أخذ العينات السطحي.

بالإضافة إلى تعيين معدل PORT مرتفع بما فيه الكفاية ، من المهم أن تحتوي منحنيات PORT على المعلومات اللازمة للتحكم في القوى. يمكن أن يؤدي السحب الهيدروديناميكي بشكل خاص وعرض النطاق الترددي المنخفض للكشف إلى حجب القوة المطبقة. يعرض الشكل 3 انحراف الكابولي على مسافات مختلفة من سطح العينة ومعدلات تردد الإثارة باستخدام متوسط 4096 منحنى لتقليل الضوضاء. تمثل المنحنيات الزرقاء في الشكل 3A (لمعدل PORT 100 كيلو هرتز) والشكل 3D (لمعدل PORT 500 هرتز) حركة الكابول عندما يكون الكابول بعيدا عن السطح ويتأرجح بحرية (لا يلمس السطح خلال دورة تذبذب واحدة). تظهر المنحنيات الحمراء انحراف الكابولي عندما يتأرجح الكابولي بالقرب من السطح ويلامس السطح بشكل متقطع ، ويفحص العينة. للحصول على منحنى التفاعل الحقيقي ، وبالتالي التفاعل بين عينة الطرف ، نطرح المنحنى الأزرق من المنحنى الأحمر للحصول على الشكل 3B ، E ، على التوالي. يتم تصوير مثال على منحنى التفاعل الواضح المطلوب لتصوير العينة الحيوية غير المدمرة في الشكل 3 ب. يؤدي هذا التكوين إلى جودة التصوير الجيدة الموضحة في الشكل 3C، حيث يكون معدل PORT 100 كيلو هرتز. عندما نزيد تردد الإثارة بالقرب من رنين الكابولي ، في مرحلة ما ، يتدهور التحكم في التغذية الراجعة ، حتى عندما يعرض الكابولي تذبذبا كافيا للسعة للانفصال عن السطح بعد رفع قوة ليزر الإثارة (الشكل 3E). إذا كان تردد PORT قريبا جدا من تردد الرنين الكابولي ، فإن الرنين الكابولي يحد من الاستجابة الزمنية لديناميكيات الكابولية. وبالتالي ، لم يعد الانحناء الكابولي يمثل بدقة تفاعل عينة الطرف ، ويتم حجب منحنى التفاعل الذي نحصل عليه. هذا يؤدي إلى تدهور جودة الصورة ، كما هو موضح في الشكل 3F.

قد يحدث أيضا منحنى تفاعل مخترق عند ترددات PORT الأعلى بسبب انخفاض كفاءة التشغيل عند الترددات الأعلى33 ، والذي يعد حاليا أحد العوامل المقيدة لناتئ AFM التجاري عالي السرعة. يصل هذا الانخفاض في النهاية إلى مستوى عتبة في التدحرج ، حيث يتم إعاقة التصوير المناسب: قد تكون سعة التذبذب غير كافية للانفصال عن السطح ، ويكون الطرف دائما على اتصال ، مما يؤدي إلى إتلاف هياكل العينة. لمواجهة الانخفاض في السعة الناجم عن معدلات PORT المرتفعة ، استكشفنا زيادة في طاقة الليزر. استخدمنا رأس PORT الذي يمكنه الوصول إلى قوى ليزر أعلى لمراقبة هذا التأثير بشكل أفضل. تم تقسيم قوة الليزر لليزر المثير ، الذي قمنا بقياسه باستخدام عداد الطاقة ، إلى مكونات التيار المستمر والتيار المتردد. يتم التحكم في الطاقة الإجمالية عن طريق ضبط الجهد من الذروة إلى الذروة (إدخال التيار المتردد من الذروة إلى الذروة) وجهد التيار المستمر (إدخال إزاحة التيار المستمر) المرسل إلى دائرة التحكم في الصمام الثنائي بالليزر. يعرض الشكل 4A سعة التذبذب الكابولي من الذروة إلى الذروة الناتجة عن زيادة مدخلات التيار المتردد من الذروة إلى الذروة. كما هو متوقع ، يرتبط اتساع التذبذب بشكل جيد بقيمة إدخال التيار المتردد. من المهم ملاحظة أن هذه السعات من الذروة إلى الذروة أعلى مما يستخدم عادة في تصوير PORT. عند تصوير العينات الهشة ، تكون سعة التيار المتردد في حدود 10-30 نانومتر. يعرض الشكل 4 ب سعة التذبذب الكابولي من الذروة إلى الذروة لزيادة مدخلات إزاحة التيار المستمر. يظل سعة التذبذب من الذروة إلى الذروة ثابتا إلى حد ما على نطاق جهد إزاحة التيار المستمر. نعزو الاختلافات الصغيرة إلى اللاخطية في الكشف. يصور الشكل 4C الزيادة في مكونات طاقة ليزر التيار المتردد والتيار المستمر الناتجة عن زيادة التيار المتردد من الذروة إلى الذروة. يصور الشكل 4D الزيادة في مكونات طاقة ليزر التيار المتردد والتيار المستمر الناتجة عن زيادة إزاحة إدخال التيار المستمر.

تم اختبار تأثيرات زيادة مدخلات التيار المتردد من الذروة إلى الذروة ومدخلات إزاحة التيار المستمر بشكل منفصل لتحديد التأثيرات ذات الصلة على القدرة الكلية واتساع التذبذب. تؤدي الزيادة في طاقة الليزر إلى تعطل العينة ، على الأرجح من خلال زيادة درجة الحرارة ، في حين أن الزيادة في سعة التذبذب ستزيد من قوة التأثير على العينة5. سيكون للزيادة حصريا لمدخلات التيار المتردد من الذروة إلى الذروة تأثير أقل على إجمالي زيادة طاقة الليزر ، كما هو موضح في الشكل 4C ، وستزيد في الغالب من سعة التذبذب الكابولي (وبالتالي قوة التأثير) ، كما هو موضح في الشكل 4 أ. سيكون لزيادة إدخال إزاحة التيار المستمر تأثير أكبر على زيادة خرج طاقة الليزر ، كما هو موضح في الشكل 4D ، والذي يسخن العينة ولكن سيكون له تأثير ضئيل على سعة الانحراف ، كما هو موضح في الشكل 4 ب. يتم تمثيل نتائج التصوير في الشكل 4E ، F. يصور الشكل 4E الحمض النووي 3PS لأدنى إدخال تيار متردد من الذروة إلى الذروة (الصورة اليسرى ، محاطة بدائرة باللون الأزرق) وأعلى إدخال تيار متردد من الذروة إلى الذروة (الصورة اليمنى ، محاطة بدائرة باللون الأحمر) ، مما يؤدي إلى تلف العينة على الأرجح من خلال القوى الأعلى. يعرض الشكل 4F DNA 3PS لأدنى إدخال إزاحة DC (الصورة اليسرى ، محاطة بدائرة باللون الأزرق) وأعلى إدخال إزاحة DC (الصورة اليمنى ، محاطة بدائرة باللون الأحمر) ، حيث تتلف الهياكل.

figure-results-1
الشكل 1: إعداد HS-AFM. (أ) رأس PORT الموجود على الماسح الضوئي وقاعدة AFM ، يوضح مقبض (i) لضبط تركيز الليزر للقراءة على الكابولي ، (ii) مقبض لضبط موضع الليزر للقراءة على الكابولي ، (iii) مقبض لضبط الوضع الأفقي لليزر على الصمام الثنائي الضوئي ، (iv) مقبض لضبط الوضع الرأسي لليزر على الصمام الثنائي الضوئي ، و (V) مقابض لضبط موضع ليزر محرك الطاقة الحرارية الضوئية على الكابولي. (ب) لقطة مقربة للناتئ في عرض المقطع العرضي للرأس مع مرحلة العينة ، حيث (vi) هو مشبك الزنبرك الذي يحمل الكابولي. يتم تمييز قناة حقن السائل باللون الأحمر. الرجاء النقر هنا لعرض نسخة أكبر من هذا الرقم.

figure-results-2
الشكل 2: عينة DNA 3PS مصورة باستخدام AC10 بمعدل منفذ 100 كيلو هرتز بمعدلات خطوط مختلفة. (أ) 100 هرتز (3.9 دورات تذبذب لكل بكسل) ، (ب) 200 هرتز (1.95 دورة تذبذب لكل بكسل) ، و (ج) 500 هرتز (0.78 دورة تذبذب لكل بكسل). تم التقاط الصور عند نقاط ضبط تبلغ 350 pN أو أقل. شريط المقياس 200 نانومتر. تم أخذ منحنى القوة للحصول على حساسية الانحراف بعد التصوير. الرجاء النقر هنا لعرض نسخة أكبر من هذا الرقم.

figure-results-3
الشكل 3: انحراف الكابولي ومنحنى التفاعل وجودة الصورة بمعدلات منفذ 100 كيلو هرتز و 500 كيلو هرتز. (أ) انحراف الكابولي (التذبذب الحر الكابولي قريب ولكن لا يلمس السطح باللون الأزرق ، وتذبذب الكابولي عندما يكون الكابولي ملامسا بشكل متقطع للسطح باللون الأحمر) ، (ب) منحنى التفاعل و (ج) جودة الصورة الخاصة بمعدل منفذ 100 كيلو هرتز. (د) انحراف الكابولي (التذبذب الحر الكابولي قريب ولكن لا يلمس السطح باللون الأزرق ، وتذبذب الكابولي عندما يكون الكابولي ملامسا بشكل متقطع للسطح باللون الأحمر) ، (ه) منحنى التفاعل و (F) جودة الصورة الخاصة بمعدل منفذ 500 كيلو هرتز. تم التقاط الصور بمعدل خط 100 هرتز. شريط المقياس 200 نانومتر. تم أخذ منحنى القوة للحصول على حساسية الانحراف بعد التصوير. الرجاء النقر هنا لعرض نسخة أكبر من هذا الرقم.

figure-results-4
الشكل 4: تأثير جهد إدخال التيار المتردد من الذروة إلى الذروة جهد إدخال إزاحة التيار المستمر. تأثير زيادة جهد إدخال التيار المتردد من الذروة إلى الذروة (A) و (B) جهد إدخال إزاحة التيار المستمر على تذبذب الكابول من الذروة إلى الذروة. تأثير زيادة جهد إدخال التيار المتردد من الذروة إلى الذروة (C) و (D) جهد إدخال إزاحة التيار المستمر على طاقة ليزر التيار المتردد والتيار المستمر. جودة التصوير على الأقل (محاطة بدائرة باللون الأزرق) والحد الأقصى (محاطة بدائرة باللون الأحمر) (E) جهد إدخال التيار المتردد من الذروة إلى الذروة و (F) جهد إدخال إزاحة التيار المستمر. عند زيادة جهد إدخال التيار المتردد من الذروة إلى الذروة ، تم الاحتفاظ بجهد إدخال إزاحة التيار المستمر عند 600 مللي فولت. عند زيادة جهد إدخال إزاحة التيار المستمر ، تم الاحتفاظ بجهد إدخال التيار المتردد من الذروة إلى الذروة عند 200 مللي فولت. يتم اختراق سلامة العينة بسبب التكوين عالي الطاقة. تم الاحتفاظ بمعدل PORT عند 100 كيلو هرتز ، ومعدل الخط عند 100 هرتز. شريط المقياس 200 نانومتر. تم أخذ منحنى القوة للحصول على حساسية الانحراف بعد التصوير. الرجاء النقر هنا لعرض نسخة أكبر من هذا الرقم.

المناقشة

$$\rightleftharpoonup{xx}$$ $$\longleftharp{xx}$$, $$\longrightharp{xx}$$,

عند تصوير عينات بيولوجية حساسة ، تكون أوضاع التصوير غير الرنين في AFM مفيدة بشكل خاص لأنها يمكن أن تتحكم بشكل مباشر في قوى تفاعل عينة الطرف10. من بينها ، يبرز وضع PORT بسبب معدلات التذبذب الأعلى التي يمكن أن يصل إليها ، مما يتيح معدلات مسح أعلى. نظرا لأن PORT يقوم بتشغيل الكابول مباشرة وفقط باستخدام الليزر ، فإنه يسمح بالإثارة بترددات أعلى بكثير من أوضاع التنصت التقليدية خارج الرنين ، خاصة عند استخدام ناتئ فائق القصر بترددات رنين عالية5. ومع ذلك ، عند استخدام PORT ل HS-AFM ، يجب على المرء توخي الحذر مع معلمات التصوير لتحقيق جودة تصوير جيدة.

كما هو موضح في الشكل 2 ، فإن زيادة معدلات المسح دون رفع معدلات PORT في نفس الوقت ستؤدي إلى تصوير رديء الجودة. أولا ، ستؤدي معدلات PORT التي تؤدي إلى أقل من دورة تذبذب واحدة لكل بكسل ستقلل بشكل كبير من جودة الصورة. سرعة التصوير محدودة بطبيعتها بالمعدل الذي يقوم به الكابول بفحص السطح من خلال التحكم المناسب في قوة عينة الطرف. في PORT ، يعمل التحكم في التغذية الراجعة بشكل منفصل في نهاية كل دورة تذبذب34. يؤدي معدل أخذ العينات المحدود هذا إلى تأخير خالص في حلقة التغذية الراجعة ، مما يحد من عرض النطاق الترددي للتغذية المرتدة التي يمكن تحقيقها. إذا أصبح معدل تغيير التضاريس سريعا جدا بحيث لا يمكن تتبعه بمعدل أخذ العينات PORT ، فلن يكون من الممكن اكتشاف التضاريس أو تتبعها بدقة بواسطة حلقة التغذية الراجعة. لذلك ، يجب زيادة معدل PORT لحل العينة بأمانة عند سرعات سطح أعلى. ومع ذلك ، فإن تردد رنين الكابولي يحد جوهريا من الحد الأقصى لمعدل PORT الذي يمكننا استخدامه. إذا كان معدل PORT قريبا من تردد رنين الكابولي ، فإن الانحراف المقاس بطريقة الرافعة الضوئية لم يعد يمثل بأمانة قوى عينة الطرف. للحصول على منحنى تفاعل عينة الطرف المناسب ، يجب أن يكون كل من عرض النطاق الميكانيكي للناتئ وعرض النطاق الترددي الكهربائي لنظام AFM كبيرا بما يكفي لاكتشاف مكونات فورييه لمنحنى الانحراف التي تبلغ عدة أضعاف تردد PORT. إذا كان أي من عروض النطاق الترددي هذه منخفضا جدا ، فلن يظهر منحنى التفاعل القطع أحادي الجانب (الشكل 3 أ) ، بل يظهر سلوكا جيبيا (الشكل 3 د) يحجب تفاعل عينة الطرف الفعلي (الشكل 3 ه). هذا يؤدي إلى ضعف التحكم في القوة في التصوير (الشكل 3F). حتى ناتئ صغيرة يعرض عال رنين تردد, أي يملك [أت ث سم تيم] [لوو زنبرك] ثوابت لذلك مطلوبة أن يزيد ال [بورت] معدل أبعد. تمثل معدلات PORT العالية وسرعات المسح تحديا لإلكترونيات AFM ، حيث تتطلب برنامجا دقيقا وتصميما إلكترونيا يتميز بعرض النطاق الترددي العالي المطلوب واستراتيجيات معالجة الإشارات الرقمية المحسنة.

تتمثل إحدى مزايا PORT مقارنة بوضع التنصت AFM عالي السرعة في أنه يمكن ضبط سرعة أخذ عينات السطح. في وضع التنصت AFM ، يتم إعطاء معدل أخذ عينات السطح من خلال تردد الرنين للناتئ. عند العمل في PORT أقل بكثير من تردد الرنين الكابولي ، نفترض أن كل عينة سطحية توفر نقطة بيانات صالحة. على هذا النحو ، يتم إعطاء عرض النطاق الترددي للكشف عن PORT بواسطة تردد Nyquist بنصف معدل PORT. في حالة وضع التنصت ، يتم إعطاء عرض النطاق الترددي للكشف بواسطة f0 / 2Q35. مع أحدث التطورات في PORT ، يمكننا زيادة معدل PORT تدريجيا حتى تردد الرنين. في هذه الحالة، يصبح وضع PORT ووضع التنصت متطابقين تقريبا لأنه عند هذه الترددات، لا يمكن ل PORT اكتشاف تفاعل العينة الكابولي إلى الطرف بدقة، كما هو موضح في الشكل 3E. عند التشغيل بتردد الرنين ، يصبح سعة التذبذب الأكبر ل PORT مقارنة بوضع التنصت عيبا. وبالتالي ، يظل الهدف من زيادة معدل التصوير PORT هو زيادة تردد رنين الكابولي للحفاظ على التشغيل مع معدل PORT أقل بدرجة كافية من تردد الرنين.

مع زيادة معدل PORT لتمكين معدلات مسح أسرع ، سنواجه مشكلة أخرى متأصلة في إثارة الكابولي الحراري الضوئي: عند الترددات الأعلى ، تقل سعة التذبذب بسبب انخفاض كفاءة الإثارة الحرارية الضوئية ، في النهاية إلى النقطة التي نحتاج فيها إلى زيادة طاقة الليزر ، مما يؤدي إلى ارتفاع درجة حرارة العينة. ستؤدي زيادة معدل PORT إلى إعاقة موازنة قوة الليزر وسعة التذبذب ، حيث يلزم وجود قوة إثارة أعلى للتعويض عن انخفاض كفاءة التشغيل التي تؤدي إلى تلف العينة. عند المستويات الأعلى من طاقة الليزر ، لم يعد بإمكاننا مراقبة العينة ، على الرغم من استخدام أدنى نقطة ضبط قوة ممكنة (اللوحات اليمنى في الأشكال 4E ، F). نحن بحاجة إلى توخي الحذر بشأن كيفية زيادة سعة التذبذب الكابولي وزيادة قوة الليزر. هناك نوعان من المعلمات التي يمكننا ضبطها لزيادة طاقة الليزر. أولا ، مدخلات التيار المتردد من الذروة إلى الذروة التي تتحكم في الإشارة الجيبية المرسلة إلى الصمام الثنائي لليزر لتغيير شدة طاقة الليزر التي يتم تسليمها بشكل جيبي. ثانيا ، جهد إدخال إزاحة التيار المستمر الذي يحافظ على الصمام الثنائي الليزري على نظام التوصيل ، وبالتالي الليزر. يجب الجمع بين الزيادة في الأولى وزيادة الثانية لأن الزيادة في سعة إشارة التيار المتردد المرسلة إلى الليزر تتطلب زيادة جهد التيار المستمر لتجنب عبور عتبة الليزر. ومع ذلك ، فإن إدخال التيار المتردد من الذروة إلى الذروة فقط هو الذي يؤثر على سعة التذبذب الكابولي ، كما هو موضح في الشكل 4 أ. لا تؤدي الفولتية DC إلى اختلافات في سعة التذبذب (الشكل 4 ب). وبالتالي ، إذا أردنا التشغيل الجيبي ، فنحن بحاجة إلى ضبط جهد التيار المستمر على الحد الأدنى للجهد الذي يسمح ليزر الصمام الثنائي بأن يكون في نظام الليزر. بدلا من ذلك ، يمكننا تقليل التسخين عن طريق إيقاف تشغيل الصمام الثنائي لليزر وإعادة تشغيله بشكل دوري خلال كل دورة تذبذب بدلا من استخدام محرك جيبي كامل5. يمكن الوصول إلى تذبذب درجة الحرارة المطلوب لتشغيل الكابولي في الإثارة الحرارية الضوئية بشكل أكثر كفاءة عن طريق إيقاف تشغيل الليزر أثناء جزء من الدورة ، مما يؤدي إلى انخفاض درجة حرارة الكابولي ، وبالتالي يؤدي إلى الانحناء الكابولي. سيؤدي ذلك إلى تقليل الطاقة التي يتم توصيلها إلى الكابول والعينة وبالتالي تقليل درجة الحرارة الإجمالية في المناطق المحيطة ، مما يخفف من الضرر الناتج عن حرارة العينة.

في هذه الدراسة ، نعرض حدود معلمات التصوير في HS-PORT التي تمنع تلف العينة الحرارية والتحكم الصحيح في التغذية الراجعة. سيساعد فهم هذه الحدود في تحقيق أقصى استفادة من الحالة الحالية لطريقة PORT AFM ، مما يسمح بتحكم أفضل في تفاعل عينة الطرف والمساعدة في الحفاظ على الحالة الأصلية لأشكال الحمض النووي في هذه القياسات. بفضل معدلات المسح العالية التي تم الوصول إليها جنبا إلى جنب مع التحكم الجيد في التغذية الراجعة ، سمح لنا PORT بالحصول على صور واضحة ومفصلة للحمض النووي 3PS وتفاعلاتها7،8،36. مع إمكانية زيادة سرعة التصوير والتحكم المباشر في قوة عينةالطرف 23 ، نحن قادرون على تتبع نمو وإعادة تنظيم التجميعات الجزيئية الحيوية بشكل أكثر دقة ومراقبة الديناميكيات التفصيلية.

الإفصاحات

$$\rightleftharpoonup{xx}$$ $$\longleftharp{xx}$$, $$\longrightharp{xx}$$,

ليس لدى المؤلفين ما يكشفون عنه

شكر وتقدير

$$\rightleftharpoonup{xx}$$ $$\longleftharp{xx}$$, $$\longrightharp{xx}$$,

يشكر المؤلفون رافائيل زينغ للمساعدة في برمجة نص Python لمعالجة سلسلة الصور. يقر مرفق البيئة العالمية بالتمويل المقدم من برنامج إطاري للبحث والابتكار في مبادرة أفق 2020 - الاتحاد الأوروبي للبحث والابتكار (2014-2020). ERC-2017-CoG; في الخلية. رقم المشروع 773091. يقر VC بأن هذا المشروع قد تلقى تمويلا من برنامج Horizon 2020 للبحث والابتكار التابع للاتحاد الأوروبي بموجب اتفاقية منحة Marie Skłodowska-Curie رقم 754354. تم دعم هذا البحث من قبل المؤسسة الوطنية السويسرية للعلوم من خلال منحة 200021_182562.

المواد

قائمة المواد المستخدمة في هذه المقالة
الاسمالشركةرقم فهرسيالتعليقات
تم إيقاف AC10DSOlympusBL-AC10FS-A2 
Biometra Compact XS / SBiometra GmbH846-025-199 وحدة الرحلان الكهربائي
Biometra TRIOBiometra GmbH207072Xthermocycler لتلدين
مختبر إعداد AFM مخصصلأجهزة النانو الحيوية ، معهد الهندسة الحيوية بين الكليات ، كلية الهندسة ، Ecole Polytechnique F & eacute ؛ د & إيكوت. rale Lausanneيمكن الحصول عليها من خلال مختبر الأجهزة الحيوية
EDTAITW الكواشفA5097في التلدين عازلة
ليزر الطاقة مترThorlabsPM100Dالرقمية المحمولة البصرية   وحدة التحكم في عداد الطاقة
والطاقة Lively 3AP مزود الطاقة ، MP-310Major ScienceMP-310Electrophorese Power
Supply MgAc2ABCR GmbHAB544692في التلدين المخزن
TBEThermo Scientific327330010تشغيل العازلة للرحلان الكهربائي
TRISBio-Rad1610719في عازلة التلدين
المؤقت

المراجع

$$\rightleftharpoonup{xx}$$ $$\longleftharp{xx}$$, $$\longrightharp{xx}$$,
  1. Ando, T. High-speed atomic force microscopy and its future prospects. Biophysical Reviews. 10 (2), 285-292 (2017).
  2. Uchihashi, T., Scheuring, S. Applications of high-speed atomic force microscopy to real-time visualization of dynamic biomolecular processes. Biochimica Et Biophysica Acta. General Subjects. 1862 (2), 229-240 (2018).
  3. Eghiaian, F., Rico, F., Colom, A., Casuso, I., Scheuring, S. High-speed atomic force microscopy: Imaging and force spectroscopy. FEBS Letters. 588 (19), 3631-3638 (2014).
  4. Umeda, K., McArthur, S. J., Kodera, N. Spatiotemporal resolution in high-speed atomic force microscopy for studying biological macromolecules in action. Microscopy. 72 (2), 151-161 (2023).
  5. Nievergelt, A. P., Banterle, N., Andany, S. H., Gönczy, P., Fantner, G. E. High-speed photothermal off-resonance atomic force microscopy reveals assembly routes of centriolar scaffold protein SAS-6. Nature Nanotechnology. 13 (8), 696-701 (2018).
  6. Heath, G. R., Scheuring, S. High-speed AFM height spectroscopy reveals µs-dynamics of unlabeled biomolecules. Nature Communications. 9, 4983(2018).
  7. Ando, T. High-Speed Atomic Force Microscopy in Biology. , Springer. Berlin, Heidelberg. (2022).
  8. Fukuda, S., Ando, T. Faster high-speed atomic force microscopy for imaging of biomolecular processes. Review of Scientific Instruments. 92 (3), 033705(2021).
  9. Jiao, F., Cannon, K. S., Lin, Y. -C., Gladfelter, A. S., Scheuring, S. The hierarchical assembly of septins revealed by high-speed AFM. Nature Communications. 11 (1), 5062(2020).
  10. PeakForce Tapping. , Available from: https://www.bruker.com/en/products-and-solutions/microscopes/materials-afm/afm-modes/peakforce-tapping.html (2023).
  11. Wang, S., Hao, C. Principle and application of peak force tapping mode atomic force microscope. International Conference on Cognitive-based Information Processing and Applications (CIPA 2021). , Springer. Singapore. 671-679 (2022).
  12. Krotil, H. -U., Stifter, T., Waschipky, H., Weishaupt, K., Hild, S., Marti, O. Pulsed force mode: a new method for the investigation of surface properties. Surface and Interface Analysis. 27 (5-6), 336-340 (1999).
  13. Rosa-Zeiser, A., Weilandt, E., Hild, S., Marti, O. The simultaneous measurement of elastic, electrostatic and adhesive properties by scanning force microscopy: pulsed-force mode operation. Measurement Science and Technology. 8 (11), 1333(1997).
  14. De Pablo, P. J., Colchero, J., Gómez-Herrero, J., Baró, A. M. Jumping mode scanning force microscopy. Applied Physics Letters. 73 (22), 3300-3302 (1998).
  15. Umeda, N., Ishizaki, S., Uwai, H. Scanning attractive force microscope using photothermal vibration. Journal of Vacuum Science & Technology B. 9 (2), 1318-1322 (1991).
  16. Avakyan, N., Conway, J. W., Sleiman, H. F. Long-range ordering of blunt-ended DNA tiles on supported lipid bilayers. Journal of the American Chemical Society. 139 (34), 12027-12034 (2017).
  17. Wang, R., Kuzuya, A., Liu, W., Seeman, N. Blunt-ended DNA stacking interactions in a 3-helix motif. Chemical Communications. 46 (27), 4905-4907 (2010).
  18. Parikka, J. M., Sokołowska, K., Markešević, N., Toppari, J. J. Constructing large 2D lattices out of DNA-tiles. Molecules. 26 (6), 1502(2021).
  19. He, Y., Chen, Y., Liu, H., Ribbe, A. E., Mao, C. Self-assembly of hexagonal DNA two-dimensional (2D) arrays. Journal of the American Chemical Society. 127 (35), 12202-12203 (2005).
  20. Lipid-DNA Method. , Available from: http://sabatinilab.wi.mit.edu/sabatini_public/reverse_transfection/lipid_dna_method.htm (2023).
  21. Pyne, A. L. B., et al. Base-pair resolution analysis of the effect of supercoiling on DNA flexibility and major groove recognition by triplex-forming oligonucleotides. Nature Communications. 12 (1), 1053(2021).
  22. Kielar, C., Zhu, S., Grundmeier, G., Keller, A. Quantitative assessment of tip effects in single-molecule high-speed atomic force microscopy using DNA origami substrates. Angewandte Chemie (International Ed. in English). 59 (34), 14336-14341 (2020).
  23. Nievergelt, A. P., et al. Large-range HS-AFM imaging of DNA self-assembly through in situ data-driven control. Small Methods. 3 (7), 1900031(2019).
  24. Caroprese, V., et al. Structural flexibility dominates over binding strength for supramolecular crystallinity. bioRxiv. , (2023).
  25. Welcome to Mao Group. , Available from: https://www.chem.purdue.edu/mao/index.html (2023).
  26. Nievergelt, A. P., Andany, S. H., Adams, J. D., Hannebelle, M. T., Fantner, G. E. Components for high-speed atomic force microscopy optimized for low phase-lag. 2017 IEEE International Conference on Advanced Intelligent Mechatronics (AIM). , Munich, Germany. (2017).
  27. SPM Controller/Software. EPFL. , Available from: https://www.epfl.ch/labs/lbni/spm-controller-software/ (2023).
  28. Open Hardware. EPFL. , Available from: https://www.epfl.ch/labs/lbni/openhardware/ (2023).
  29. AFM head for small cantilevers with photothermal drive. EPFL. , Available from: https://www.epfl.ch/labs/lbni/smallleverhead/ (2023).
  30. AFM head for small cantilevers with photothermal drive. BioLever. , Available from: https://www.keybond.com.tw/index.php?route=product/category&path=87_89_88&lang_code=zh-TW (2023).
  31. BioLever. AppNano. , Available from: https://www.appnano.com/product-page/biolever (2023).
  32. Python Scripting. , Available from: http://gwyddion.net/documentation/user-guide-en/pygwy.html (2023).
  33. Stahl, S. W., Puchner, E. M., Gaub, H. E. Photothermal cantilever actuation for fast single-molecule force spectroscopy. Review of Scientific Instruments. 80 (7), 073702(2009).
  34. Kangül, M., Asmari, N., Andany, S. H., Penedo, M., Fantner, G. E. Enhanced feedback performance in off-resonance AFM modes through pulse train sampling. arXiv. , (2023).
  35. Giessibl, F. J. Advances in atomic force microscopy. Reviews of Modern Physics. 75 (3), 949-983 (2003).
  36. Ando, T. High-Speed Atomic Force Microscopy (AFM). Encyclopedia of Biophysics. , Springer. Berlin, Heidelberg. (2013).

إعادة الطباعة والأذونات

طلب إذن لإعادة استخدام النص أو الأشكال في مقالة JoVE هذه

طلب إذن

الوسوم

PORT

مقالات ذات صلة