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Measuring Material Microstructure Under Flow Using 1-2 Plane Flow-Small Angle Neutron Scattering

A new small-angle neutron scattering (SANS) sample environment optimized for studying the microstructure of complex fluids under simple shear flow is ...

University of Delaware

National Institute of Standards and Technology

The phase behavior of a molecular brush-C(18) grafted to the surface of both a silicon wafer and SiO(2) nanoparticles was investigated as a function of temperature using neutron reflectometry (NR) and small-angle neutron scattering (SANS), respectively. The experiments demonstrate a phase change in the brush layer characterized by a straightening of the molecular configuration, increase in shell thickness, and increase in solvent concentration with decreasing temperature that corresponds to gelation in the nanoparticle dispersion.

Temperature-dependent nanostructure of an end-tethered octadecane brush in tetradecane and nanoparticle phase behavior.

Demostramos que la morfolog&iacute;a de las c&eacute;lulas solares basadas en pol&iacute;mero cambia substancialmente despu&eacute;s de recocer mediante la dispersi&oacute;n de neutrones de &aacute;ngulo peque&ntilde;o. &Eacute;ster met&iacute;lico &aacute;cido fenil-C61-but&iacute;rico (PCBM) se encuentra razonablemente bien dispersa dentro de la fase rica poly(3-hexylthiophene) (P3HT) despu&eacute;s de procesamiento inicial (spin coating). Sin embargo, la estructura PCBM coarsens despu&eacute;s de recocer, claramente evidenciado por el aumento en la intensidad de la dispersi&oacute;n en un vector de onda peque&ntilde;a. El cambio en la morfolog&iacute;a en la nanoescala se relaciona con mejor rendimiento y el aumento simult&aacute;neo, contradictorio, fotoluminiscencia.

Aglomeraci&oacute;n de nanopart&iacute;culas en las c&eacute;lulas solares basadas en pol&iacute;mero.

&#x6211;&#x4EEC;&#x5C55;&#x793A;&#x5F62;&#x6001;&#x7684;&#x805A;&#x5408;&#x7269;&#x592A;&#x9633;&#x80FD;&#x7535;&#x6C60;&#x9000;&#x706B;&#x4F7F;&#x7528;&#x5C0F;&#x89D2;&#x4E2D;&#x5B50;&#x6563;&#x5C04;&#x540E;&#x5927;&#x5E45;&#x5EA6;&#x53D8;&#x5316;&#x3002;&#x82EF;&#x57FA;-C61-&#x4E01;&#x9178;&#x4E01;&#x9178;&#x7532;&#x916F; &#xFF08;PCBM&#xFF09; &#x5185;&#x7684; poly(3-hexylthiophene) (P3HT) &#x4E30;&#x5BCC;&#x9636;&#x6BB5;&#x521D;&#x6B65;&#x5904;&#x7406; &#xFF08;&#x65CB;&#x8F6C;&#x6D82;&#x5C42;&#xFF09; &#x540E;&#x627E;&#x5230;&#x8F83;&#x597D;&#x5730;&#x5206;&#x6563;&#x3002;&#x7136;&#x800C;&#xFF0C;PCBM &#x7ED3;&#x6784; coarsens &#x9000;&#x706B;&#xFF0C;&#x660E;&#x663E;&#x4E0A;&#x5347;&#xFF0C;&#x8BC1;&#x660E;&#x8FD9;&#x5C0F;&#x6CE2;&#x6D6A;&#x77E2;&#x91CF;&#x6563;&#x5C04;&#x5F3A;&#x5EA6;&#x5728;&#x540E;&#x3002;&#x5728;&#x7EB3;&#x7C73;&#x5C3A;&#x5EA6;&#x5F62;&#x6001;&#x7684;&#x53D8;&#x5316;&#x4E0E;&#x6539;&#x8FDB;&#x7684;&#x8BBE;&#x5907;&#x6027;&#x80FD;&#x548C;&#x5149;&#x81F4;&#x53D1;&#x5149;&#x7684;&#x540C;&#x65F6;&#xFF0C;&#x76F8;&#x4E92;&#x77DB;&#x76FE;&#xFF0C;&#x589E;&#x52A0;&#x6709;&#x5173;&#x3002;

&#x7EB3;&#x7C73;&#x7C92;&#x5B50;&#x7FA4;&#x7684;&#x805A;&#x5408;&#x7269;&#x592A;&#x9633;&#x80FD;&#x7535;&#x6C60;&#x3002;

We show that the morphology of polymer-based solar cells substantially changes after annealing using small angle neutron scattering. Phenyl-C61-butyric acid methyl ester (PCBM) is found reasonably well dispersed within the poly(3-hexylthiophene) (P3HT) rich phase after initial processing (spin coating). However, the PCBM structure coarsens after annealing, clearly evidenced by the increase in scattering intensity at a small wave vector. The change in morphology at the nanoscale is related to improved device performance and the simultaneous, contradictory, increase in photoluminescence.

Nanoparticle agglomeration in polymer-based solar cells.

Nous montrons que la morphologie des cellules solaires &agrave; base polym&egrave;re modifie substantiellement apr&egrave;s recuit &agrave; l&#39;aide de la diffusion des neutrons petit angle. Ester m&eacute;thylique de l&#39;acide ph&eacute;nyl-C61-butyrique (PCBM) se trouve raisonnablement bien dispers&eacute;e dans la phase riche en semi (P3HT) apr&egrave;s le traitement initial (spin coating). Cependant, la structure PCBM coarsens apr&egrave;s le recuit, clairement mise en &eacute;vidence par l&#39;augmentation de l&#39;intensit&eacute; de diffusion &agrave; un vecteur d&#39;onde petite. Le changement de morphologie &agrave; l&#39;&eacute;chelle nanom&eacute;trique est li&eacute; &agrave; la performance du dispositif am&eacute;lior&eacute; et l&#39;augmentation simultan&eacute;e, contradictoire, photoluminescence.

Agglom&eacute;ration de nanoparticules dans des cellules solaires &agrave; base de polym&egrave;re.

Wir zeigen, dass die Morphologie von Polymer-basierten Solarzellen erheblich &auml;ndert sich nach gl&uuml;hen mit kleinen Winkel Neutronenstreuung. Phenyl-C61-Butters&auml;ure Acid Methylester (PCBM) findet sich relativ gut verteilten innerhalb der poly(3-hexylthiophene) (P3HT) reichen Phase nach der anf&auml;nglichen Verarbeitung (Spin-Coating). Jedoch coarsens die PCBM-Struktur nach Ausgl&uuml;hen, durch die Erh&ouml;hung in Streuung Intensit&auml;t auf eine kleine Wellenvektor eindeutig belegt. Die &Auml;nderung der Morphologie auf der Nanoskala bezieht sich auf verbesserte Ger&auml;teleistung und die gleichzeitige, widerspr&uuml;chlichen, Zunahme der Photolumineszenz.

Nanopartikel Agglomeration im Polymer-basierten Solarzellen.

Mostriamo che la morfologia di celle solari basate su polimeri cambia sostanzialmente dopo ricottura utilizzando scattering di neutroni piccolo angolo. Estere metilico di acido fenil-C61-butirrico (PCBM) &egrave; trovato ragionevolmente ben dispersi entro la fase ricca di poli (P3HT) dopo il trattamento iniziale (spin coating). Tuttavia, la struttura PCBM coarsens dopo la ricottura, dimostra chiaramente l&#39;aumento in intensit&agrave; di dispersione in un vettore d&#39;onda piccola. Il cambiamento nella morfologia nanometrica &egrave; legato al dispositivo migliorato le prestazioni e l&#39;aumento simultaneo, contraddittorio, di fotoluminescenza.

Agglomerato di nanoparticelle in celle solari basate su polimeri.

&#x30DD;&#x30EA;&#x30DE;&#x30FC;&#x7CFB;&#x592A;&#x967D;&#x96FB;&#x6C60;&#x306E;&#x5F62;&#x614B;&#x306F;&#x5B9F;&#x8CEA;&#x7684;&#x306B;&#x4E2D;&#x6027;&#x5B50;&#x5C0F;&#x89D2;&#x6563;&#x4E71;&#x3092;&#x7528;&#x3044;&#x305F;&#x30A2;&#x30CB;&#x30FC;&#x30EA;&#x30F3;&#x30B0;&#x5F8C;&#x5909;&#x66F4;&#x3092;&#x793A;&#x3057;&#x307E;&#x3059;&#x3002;&#x30D5;&#x30A7;&#x30CB;&#x30EB; C61-&#x916A;&#x9178;&#x30E1;&#x30C1;&#x30EB; (PCBM) &#x30D8;&#x30AD;&#x30B7;&#x30EB;&#x30C1;&#x30AA;&#x30D5;&#x30A7;&#x30F3; &#xFF08;P3HT&#xFF09; &#x30EA;&#x30C3;&#x30C1;&#x76F8;&#x521D;&#x671F;&#x51E6;&#x7406; &#xFF08;&#x30B9;&#x30D4;&#x30F3; &#x30B3;&#x30FC;&#x30C6;&#x30A3;&#x30F3;&#x30B0;&#xFF09; &#x5F8C;&#x4EE5;&#x5185;&#x306B;&#x5408;&#x7406;&#x7684;&#x306B;&#x3046;&#x307E;&#x304F;&#x5206;&#x6563;&#x3067;&#x3059;&#x3002;&#x305F;&#x3060;&#x3057;&#x3001;PCBM &#x69CB;&#x9020;&#x306F;&#x660E;&#x78BA;&#x306B;&#x5897;&#x52A0;&#x306B;&#x3088;&#x3063;&#x3066;&#x6563;&#x4E71;&#x5F37;&#x5EA6;&#x5C0F;&#x3055;&#x306A;&#x6CE2;&#x306E;&#x30D9;&#x30AF;&#x30C8;&#x30EB;&#x3067;&#x660E;&#x3089;&#x304B;&#x3001;&#x713C;&#x920D;&#x5F8C;&#x3092;&#x758E;&#x306B;&#x3002;&#x30CA;&#x30CE;&#x30B9;&#x30B1;&#x30FC;&#x30EB;&#x3067;&#x306E;&#x5F62;&#x614B;&#x306E;&#x5909;&#x5316;&#x306F;&#x3001;&#x6539;&#x826F;&#x3055;&#x308C;&#x305F;&#x30C7;&#x30D0;&#x30A4;&#x30B9;&#x306E;&#x30D1;&#x30D5;&#x30A9;&#x30FC;&#x30DE;&#x30F3;&#x30B9;&#x3068;&#x30D5;&#x30A9;&#x30C8;&#x30EB;&#x30DF;&#x30CD;&#x30C3; &#x30BB;&#x30F3;&#x30B9;&#x306E;&#x540C;&#x6642;&#x3001;&#x77DB;&#x76FE;&#x306E;&#x5897;&#x52A0;&#x306B;&#x95A2;&#x9023;&#x3057;&#x307E;&#x3059;&#x3002;

&#x30DD;&#x30EA;&#x30DE;&#x30FC;&#x7CFB;&#x592A;&#x967D;&#x96FB;&#x6C60;&#x306B;&#x304A;&#x3051;&#x308B;&#x30CA;&#x30CE;&#x7C92;&#x5B50;&#x96C6;&#x7A4D;&#x3002;

&#xC6B0;&#xB9AC;&#xB294; &#xD3F4;&#xB9AC;&#xBA38; &#xAE30;&#xBC18;&#xC758; &#xD0DC;&#xC591; &#xC804;&#xC9C0; &#xD615;&#xD0DC; &#xC791;&#xC740; &#xAC01;&#xB3C4;&#xB85C; &#xC911;&#xC131;&#xC790; &#xC0B0;&#xB780;&#xC744; &#xC0AC;&#xC6A9; &#xD558; &#xC5EC; &#xC5B4; &#xB2D0; &#xB9C1; &#xD6C4;&#xC5D0; &#xC2E4;&#xC9C8;&#xC801;&#xC73C;&#xB85C; &#xBCC0;&#xD654;&#xB97C; &#xBCF4;&#xC5EC;&#xC90D;&#xB2C8;&#xB2E4;. &#xD398; &#xB2D0; C61 butyric acid &#xBA54; &#xD2F8; &#xC5D0;&#xC2A4;&#xD14C; &#xB974; (PCBM) &#xD569;&#xB9AC;&#xC801;&#xC73C;&#xB85C; &#xC798; &#xBD84;&#xC0B0; &#xB41C; &#xD6C4; &#xCD08;&#xAE30; &#xCC98;&#xB9AC; (&#xC2A4;&#xD540; &#xCF54;&#xD305;) poly(3-hexylthiophene) (P3HT) &#xD48D;&#xBD80;&#xD55C; &#xB2E8;&#xACC4; &#xB0B4;&#xC5D0;&#xC11C; &#xBC1C;&#xACAC; &#xB41C;&#xB2E4;. &#xADF8;&#xB7EC;&#xB098; PCBM &#xAD6C;&#xC870; &#xC5B4; &#xB2D0; &#xB9C1;, &#xC791;&#xC740; &#xD30C;&#xB3D9; &#xBCA1;&#xD130;&#xC5D0;&#xC11C; &#xC0B0;&#xB780; &#xAC15;&#xB3C4; &#xC99D;&#xAC00; &#xC758;&#xD574; &#xBA85;&#xD655; &#xD558; &#xAC8C; &#xC785;&#xC99D; &#xD55C; &#xD6C4; coarsens. &#xB098;&#xB178;&#xC5D0; &#xD615;&#xD0DC;&#xD559;&#xC5D0; &#xC788;&#xB294; &#xBCC0;&#xD654;&#xB294; &#xD5A5;&#xC0C1; &#xB41C; &#xC7A5;&#xCE58; &#xC131;&#xB2A5; &#xBC0F; photoluminescence &#xB3D9;&#xC2DC;, &#xBAA8;&#xC21C;, &#xC99D;&#xAC00; &#xAD00;&#xB828;&#xC774; &#xC788;&#xC2B5;&#xB2C8;&#xB2E4;.

&#xD3F4;&#xB9AC;&#xBA38; &#xAE30;&#xBC18; &#xD0DC;&#xC591; &#xC804;&#xC9C0;&#xC5D0; &#xB098;&#xB178; &#xC785;&#xC790; &#xC751;&#xC9D1;&#xC785;&#xB2C8;&#xB2E4;.

&#x6211;&#x4EEC;&#x8861;&#x91CF;&#x52A8;&#x529B;&#x902E;&#x6355;&#x8F6C;&#x578B;&#x6A21;&#x578B;&#x3001; thermoreversible&#x3001; &#x80F6;&#x786C;&#x7403;&#x5206;&#x6563;&#x3002;&#x97F3;&#x91CF;&#x592A;&#x4F4E;&#x5206;&#x6570; &#x3D5;&#xFF0C;&#x4E0B;&#x9762;&#x5F88;&#x91CD;&#x8981;&#x7684;&#x4E00;&#x70B9;&#xFF0C;&#x5728;&#x80F6;&#x51DD;&#x6C14;&#x6DB2;&#x4E24;&#x76F8;&#x8FB9;&#x754C;&#x5185;&#x53D1;&#x751F;&#x3002;&#x4E3A; &#x3D5; &#x7565;&#x4F4E;&#x4E8E;&#x548C;&#x9AD8;&#x4E8E;&#x4E34;&#x754C;&#x6D53;&#x5EA6;&#xFF0C;&#x76F8;&#x8FB9;&#x754C;&#x5982;&#x4E0B;&#x9884;&#x6D4B;&#x7684;&#x6E17;&#x6D41;&#x7684;&#x8FC7;&#x6E21;&#x3002;&#x5728;&#x9AD8; &#x3D5;&#xFF0C;&#x5B83;&#x878D;&#x5230;&#x9884;&#x6D4B;&#x6709;&#x5438;&#x5F15;&#x529B;&#x9A71;&#x52A8;&#x73BB;&#x7483;&#x5316;&#x8F6C;&#x53D8;&#x3002;&#x6211;&#x4EEC;&#x7684;&#x7814;&#x7A76;&#x7ED3;&#x679C;&#x8868;&#x660E;&#x4E3A; &#x3D5; &sim;20 &#x4EE5;&#x4E0A; %&#x7269;&#x7406;&#x51DD;&#x80F6;&#x662F;&#x5438;&#x5F15;&#x529B;&#x9A71;&#x52A8;&#x73BB;&#x7483;&#x7EBF;&#x5EF6;&#x4F38;&#xFF0C;&#x5B8F;&#x89C2;&#x76F8;&#x5206;&#x79BB;&#x7684;&#x7ADE;&#x4E89;&#x4E0D;&#x4F1A;&#x53D1;&#x751F;&#x3002;

&#x52A8;&#x529B;&#x902E;&#x6355;&#x8F6C;&#x578B;&#x7EB3;&#x7C73;&#x7C92;&#x5B50;&#x5206;&#x6563;&#x4F53;&#x5177;&#x6709;&#x77ED;&#x7A0B;&#x76F8;&#x4E92;&#x4F5C;&#x7528;&#x3002;

We measure the dynamical arrest transition in a model, thermoreversible, adhesive hard sphere dispersion. At low volume fractions Ï•, below the critical point, gelation occurs within the gas-liquid phase boundary. For Ï• slightly below and above the critical concentration, the phase boundary follows the predicted percolation transition. At high Ï•, it melds into the predicted attractive-driven glass transition. Our results demonstrate that for Ï• above âˆ¼20% physical gelation is an extension of the attractive-driven glass line and occurs without competition for macroscopic phase separation.

Dynamical arrest transition in nanoparticle dispersions with short-range interactions.

Nous mesurons la transition arrestation dynamiques dans un mod&egrave;le, la THERMOR&Eacute;VERSIBLE, la dispersion de l&#39;adh&eacute;sif de sph&egrave;res dures. &Phi; de fractions de faible volume, au-dessous du point critique, g&eacute;lification se produit dans les limites de la phase gazeuse. Pour &#x3D5; l&eacute;g&egrave;rement au-dessous et au-dessus de la concentration critique, la fronti&egrave;re de phase suit la transition pr&eacute;vue de percolation. &Agrave; haute &#x3D5;, il m&ecirc;le dans la transition pr&eacute;dit verre ax&eacute;e sur la s&eacute;duisante. Nos r&eacute;sultats d&eacute;montrent que pour &#x3D5; ci-dessus &sim;20 % physique g&eacute;lification est une extension de la ligne de verre ax&eacute;e sur la s&eacute;duisante et se produit sans concurrence pour la s&eacute;paration des phases macroscopiques.

Transition d&#39;arrestation dynamiques dans des dispersions de nanoparticules avec interactions &agrave; courte port&eacute;e.

Wir messen den dynamischen Verhaftung &Uuml;bergang in ein Modell, Thermoreversible, selbstklebende harte Kugel Dispersion. Bei niedriger Lautst&auml;rke Br&uuml;che &#x3D5;, unter dem kritischen Punkt tritt Gelbildung innerhalb der Gas-Fl&uuml;ssig-Phasengrenze. F&uuml;r &#x3D5;, etwas unterhalb und oberhalb der kritischen Konzentration folgt der Phasengrenze den vorhergesagten Perkolation &Uuml;bergang. Bei hohen &#x3D5; verschmilzt es in den vorhergesagten attraktiv-gesteuerte Glas&uuml;bergang. Unsere Ergebnisse zeigen, dass f&uuml;r &#x3D5; oberhalb &sim;20 % physischen Gelbildung eine Erweiterung der Linie attraktiv-gesteuerte Glas ist und ohne Wettbewerb f&uuml;r makroskopische Phasentrennung tritt.

Dynamische Verhaftung &Uuml;bergang in Nanopartikel Dispersionen mit Kurzstrecken-Interaktionen.

Misuriamo la transizione di arresto dinamico in un modello, termoreversibile, dispersione adesivo sfera dura. A basso volume frazioni &#x3D5;, sotto il punto critico, gelificazione avviene all&#39;interno dei confini di fase gas-liquido. Il contorno di fase &#x3D5; leggermente di sotto e sopra la concentrazione critica, segue la transizione prevista percolazione. All&#39;alta &#x3D5;, fonde la transizione vetrosa predetto attraente-driven. I nostri risultati dimostrano che per &#x3D5; sopra &sim;20% fisico gelificazione &egrave; un&#39;estensione della linea vetro attraente-driven e si verifica senza concorrenza per la separazione di fase macroscopica.

Transizione di arresto dinamico in dispersioni di nanoparticelle con interazioni a corto raggio.

&#x52D5;&#x7684;&#x902E;&#x6355;&#x9077;&#x79FB;&#x30E2;&#x30C7;&#x30EB;&#x3001;&#x71B1;&#x53EF;&#x9006;&#x3001;&#x63A5;&#x7740;&#x525B;&#x4F53;&#x7403;&#x5206;&#x6563;&#x3092;&#x6E2C;&#x5B9A;&#x3057;&#x307E;&#x3059;&#x3002;&#x81E8;&#x754C;&#x70B9;&#x4EE5;&#x4E0B;&#x306E;&#x4F4E;&#x30DC;&#x30EA;&#x30E5;&#x30FC;&#x30E0;&#x5206;&#x6570; &#x3D5; &#x30B2;&#x30EB;&#x5316;&#x6DB2;&#x76F8;&#x5883;&#x754C;&#x5185;&#x3067;&#x767A;&#x751F;&#x3057;&#x307E;&#x3059;&#x3002;&Phi; &#x5C11;&#x3057;&#x4E0B;&#x3068;&#x81E8;&#x754C;&#x6FC3;&#x5EA6;&#x306E;&#x4E0A;&#x306E;&#x76F8;&#x5883;&#x754C;&#x4E88;&#x6E2C;&#x30D1;&#x30FC;&#x30B3;&#x30EC;&#x30FC;&#x30B7;&#x30E7;&#x30F3;&#x8EE2;&#x79FB;&#x306B;&#x5F93;&#x3044;&#x307E;&#x3059;&#x3002;&#x9AD8; &#x3D5; &#x3067;&#x305D;&#x308C;&#x306F;&#x4E88;&#x6E2C;&#x306E;&#x9B45;&#x529B;&#x7684;&#x306A;&#x99C6;&#x52D5;&#x306E;&#x30AC;&#x30E9;&#x30B9;&#x8EE2;&#x79FB;&#x306B;&#x878D;&#x5408;&#x3055;&#x305B;&#x305F;&#x3002;&#x6211;&#x3005; &#x306E;&#x7D50;&#x679C; &#x3D5; &sim;20 &#x4E0A;&#x8A18;&#x306E; &#xFF05; &#x7269;&#x7406;&#x30B2;&#x30EB;&#x5316;&#x30AC;&#x30E9;&#x30B9;&#x306E;&#x9B45;&#x529B;&#x7684;&#x306A;&#x99C6;&#x52D5;&#x30E9;&#x30A4;&#x30F3;&#x306E;&#x5EF6;&#x9577;&#x3067;&#x3042;&#x308B;&#x3057;&#x3001;&#x5DE8;&#x8996;&#x7684;&#x306B;&#x76F8;&#x5206;&#x96E2;&#x306E;&#x305F;&#x3081;&#x306E;&#x7AF6;&#x4E89;&#x304C;&#x767A;&#x751F;&#x3057;&#x307E;&#x305B;&#x3093;&#x3092;&#x793A;&#x3057;&#x3066;&#x3044;&#x307E;&#x3059;&#x3002;

&#x77ED;&#x8DDD;&#x96E2;&#x76F8;&#x4E92;&#x4F5C;&#x7528;&#x3092;&#x6301;&#x3064;&#x7C92;&#x5B50;&#x5206;&#x6563;&#x6DB2;&#x306B;&#x304A;&#x3051;&#x308B;&#x52D5;&#x7684;&#x902E;&#x6355;&#x8EE2;&#x79FB;&#x3002;

&#xC6B0;&#xB9AC;&#xB294; &#xC5ED; &#xB3D9; &#xCCB4;&#xD3EC; &#xC804;&#xD658; &#xBAA8;&#xB378;, thermoreversible, &#xC811;&#xCC29; &#xD558;&#xB4DC; &#xAD6C; &#xBD84;&#xC0B0; &#xCE21;&#xC815;. &#xB0AE;&#xC740; &#xBCFC;&#xB968; &#xBD84;&#xC218; &#x3D5; &#xC911;&#xC694; &#xD3EC;&#xC778;&#xD2B8; &#xC544;&#xB798;&#xC5D0;&#xC11C; &#xAC94; &#xD654; &#xAC00;&#xC2A4;-&#xC561;&#xCCB4; &#xB2E8;&#xACC4; &#xACBD;&#xACC4; &#xB0B4;&#xC5D0;&#xC11C; &#xBC1C;&#xC0DD;&#xD569;&#xB2C8;&#xB2E4;. &Phi; &#xC57D;&#xAC04; &#xC544;&#xB798;&#xC640; &#xC704;&#xC758; &#xC911;&#xC694; &#xD55C; &#xB18D;&#xB3C4; &#xB300; &#xD55C; &#xC704;&#xC0C1; &#xACBD;&#xACC4; &#xC608;&#xCE21;&#xB41C; &#xADF8; &#xBCC0;&#xD654;&#xB294; &#xB2E4;&#xC74C;&#xACFC; &#xAC19;&#xC2B5;&#xB2C8;&#xB2E4;. &#xB192;&#xC740; &#x3D5;&#xC5D0;&#xC11C; &#xADF8;&#xAC83;&#xC73C;&#xB85C; &#xC608;&#xCE21;&#xB41C; &#xAD6C;&#xB3D9; &#xB9E4;&#xB825;&#xC801;&#xC778; &#xC720;&#xB9AC; &#xC804;&#xC774; melds. &#xC6B0;&#xB9AC;&#xC758; &#xACB0;&#xACFC; &#x3D5; &sim;20 &#xC774;&#xC0C1;&#xC5D0; &#xB300; &#xD55C; % &#xC2E4;&#xC81C; &#xAC94; &#xD654;&#xB294; &#xB9E4;&#xB825;&#xC801;&#xC778; &#xAD6C;&#xB3D9; &#xC720;&#xB9AC; &#xB77C;&#xC778;&#xC758; &#xD655;&#xC7A5; &#xBC0F; &#xAC70;&#xC2DC;&#xC801;&#xC778; &#xB2E8;&#xACC4; &#xBD84;&#xB9AC;&#xC5D0; &#xB300; &#xD55C; &#xACBD;&#xC7C1; &#xC5C6;&#xC774; &#xBC1C;&#xC0DD; &#xD569;&#xB2C8;&#xB2E4; &#xBCF4;&#xC5EC; &#xC90D;&#xB2C8;&#xB2E4;.

&#xB2E8;&#xAC70;&#xB9AC; &#xC0C1;&#xD638; &#xC791;&#xC6A9;&#xC73C;&#xB85C; &#xB098;&#xB178; &#xC785;&#xC790; &#xC131;&#xBD84;&#xC5D0; &#xC5ED; &#xB3D9; &#xCCB4;&#xD3EC; &#xC804;&#xD658;.

Medimos la transici&oacute;n de detenci&oacute;n din&aacute;micos en un modelo, termoreversibles, dispersi&oacute;n adhesiva esfera duro. En bajo volumen fracciones &#x3D5;, por debajo del punto cr&iacute;tico, gelificaci&oacute;n ocurre dentro de los l&iacute;mites de la fase de gas l&iacute;quido. Para &#x3D5; ligeramente por debajo y por encima de la concentraci&oacute;n cr&iacute;tica, el l&iacute;mite de la fase sigue la transici&oacute;n prevista de percolaci&oacute;n. En alta &#x3D5;, funde en la transici&oacute;n v&iacute;trea basadas en atractivo predicha. Nuestros resultados demuestran que para &#x3D5; sobre &sim;20% f&iacute;sico gelificaci&oacute;n es una extensi&oacute;n de la l&iacute;nea de vidrio basadas en atractivo y ocurre sin competencia para la separaci&oacute;n de la fase macrosc&oacute;pico.

Transici&oacute;n de la din&aacute;mica de la detenci&oacute;n en dispersiones de nanopart&iacute;culas con interacciones de corto alcance.

&#x6211;&#x4EEC;&#x62A5;&#x544A;&#x52A8;&#x529B;&#x902E;&#x6355;&#x8FC7;&#x6E21;&#x7EC4;&#x6210;&#x7684;&#x5341;&#x516B;&#x9540;&#x4E8C;&#x6C27;&#x5316;&#x7845;&#x60AC;&#x6D6E;&#x5728; n-tetradecane &#x4ECE;&#x7A00;&#x6D53;&#x7F29;&#x6761;&#x4EF6;&#x8DE8;&#x8D8A;&#x72B6;&#x6001;&#x56FE;&#x6A21;&#x578B;&#x7CFB;&#x7EDF;&#x7684;&#x5B9E;&#x9A8C;&#x7814;&#x7A76;&#x3002;&#x6F5C;&#x5728;&#x7684;&#x5206;&#x6563; interparticle &#x7531;&#x6E29;&#x5EA6;&#x5F71;&#x54CD;&#x5BFC;&#x81F4; thermoreversible &#x6A21;&#x578B;&#x7CFB;&#x7EDF;&#x7684;&#x753B;&#x7B14;&#x6784;&#x8C61;&#x8FDB;&#x884C;&#x5FAE;&#x8C03;&#x3002;&#x4E34;&#x754C;&#x6E29;&#x5EA6;&#x4E3A;&#x52A8;&#x529B;&#x902E;&#x6355;&#xFF0C;T * &#x7531;&#x5C0F;&#x632F;&#x5E45;&#x632F;&#x52A8;&#x52A8;&#x6001;&#x526A;&#x5207;&#x6D41;&#x53D8;&#x5B66;&#x4F5C;&#x4E3A;&#x51FD;&#x6570;&#x7684;&#x8272;&#x6563;&#x4F53;&#x79EF;&#x5206;&#x6570;&#x786E;&#x5B9A;&#x3002;&#x6211;&#x4EEC;&#x901A;&#x8FC7;&#x6D4B;&#x91CF;&#x7684;&#x81EA;&#x76F8;&#x5173;&#x51FD;&#x6570;&#x7684;&#x5E42;&#x5F8B;&#x8870;&#x51CF;&#xFF0C;&#x5931;&#x53BB;&#x4E86;&#x901A;&#x8FC7;&#x5149;&#x7EA4;&#x51C6;&#x5F39;&#x6027;&#x5149;&#x6563;&#x5C04;&#x904D;&#x5386;&#x8BC1;&#x5B9E;&#x6B64;&#x8F6C;&#x53D8;&#x6E29;&#x5EA6;&#x3002;&#x4F7F;&#x7528;&#x5C0F;&#x89D2;&#x4E2D;&#x5B50;&#x6563;&#x5C04;&#x6D4B;&#x91CF;&#x7684;&#x7ED3;&#x6784;&#xFF0C;T *&#x3002;&#x6563;&#x5C04;&#x5F3A;&#x5EA6;&#x9002;&#x5408;&#x63D0;&#x53D6;&#x7C92;&#x5B50;&#x95F4;&#x7684;&#x52BF;&#x5965;&#x6069;&#x65AF;&#x5766;&#x6CFD;&#x5C3C;&#x514B;&#x65B9;&#x7A0B;&#x7528;&#x7684; Percus-&#x8036;&#x7EF4;&#x514B;&#x5C01;&#x95ED;&#x903C;&#x8FD1;&#xFF0C;&#x5047;&#x8BBE;&#x4E00;&#x65B9;&#x9631;&#x4E92;&#x52A8;&#x6F5C;&#x5728;&#x77ED;&#x8DDD;&#x79BB;&#x4EA4;&#x4E92; &#xFF08;&#x7C92;&#x5B50;&#x76F4;&#x5F84;&#x7684; 1%&#xFF09;&#x3002;(1) &#x5F3A;&#x5EA6;&#x7684;&#x5438;&#x5F15;&#x529B;&#x7684;&#x7279;&#x70B9;&#x662F;&#x4F7F;&#x7528;&#x5DF4;&#x514B;&#x65AF;&#x7279;&#x6E29;&#x5EA6; (2) &#x548C;&#x6620;&#x5C04;&#x5230;&#x80F6;&#x786C;&#x7403;&#x72B6;&#x6001;&#x56FE;&#x3002;&#x5B9E;&#x9A8C;&#x663E;&#x793A;&#x8FDE;&#x7EED;&#x52A8;&#x6001;&#x902E;&#x6355;&#x8FC7;&#x6E21;&#x7EBF;&#x540E;&#x9762;&#x76F4;&#x5230; &#x3D5; &asymp; 0.41 &#x9884;&#x6D4B;&#x52A8;&#x529B;&#x6E17;&#x7EBF;&#x5B83;&#x5728; subtends &#x6A21;&#x5F0F;&#x8026;&#x5408;&#x7406;&#x8BBA;&#x6709;&#x5438;&#x5F15;&#x529B;&#x9A71;&#x52A8;&#x73BB;&#x7483;&#x7EBF;&#x8D70;&#x5411;&#x7684;&#x9884;&#x6D4B;&#x3002;&#x901A;&#x8FC7;&#x51CF;&#x5C11;&#x7B2C;&#x4E8C;&#x6B21;&#x7EF4;&#x91CC;&#x7CFB;&#x6570; b (2) * &#x9636;&#x6BB5;&#x8F6C;&#x6362;&#x7684;&#x66FF;&#x4EE3;&#x6027;&#x5206;&#x6790;&#x663E;&#x793A; b (2) * &#x529F;&#x80FD;&#x4F9D;&#x8D56;&#x5468;&#x56F4; &#x3D5; &asymp; 0.36 &#x9897;&#x7C92;&#x6D53;&#x5EA6;&#x53D8;&#x5316;&#x3002;&#x6211;&#x4EEC;&#x5EFA;&#x8BAE;&#x8FD9;&#x610F;&#x5473;&#x7740;&#x51DD;&#x80F6;-&#x73BB;&#x7483;&#x8FC7;&#x6E21;&#x7684;&#x4F4D;&#x7F6E;&#x3002;&#x672C;&#x6587;&#x4ECB;&#x7ECD;&#x7684;&#x7ED3;&#x679C;&#x4E0E;&#x89C2;&#x5BDF;&#x5230;&#x7684;&#x5FAE;&#x7C73;&#x5927;&#x5C0F;&#x7684;&#x9897;&#x7C92;&#xFF0C;&#x5728;&#x805A;&#x5408;&#x7269;&#x6EB6;&#x6DB2;&#x4E2D;&#x6D88;&#x8017;&#x805A;&#x6C89;&#x5206;&#x6563;&#x52A8;&#x529B;&#x902E;&#x6355;&#x5728;&#x54EA;&#x91CC;&#x591A;&#x7EC4;&#x5206;&#x76F8;&#x5206;&#x79BB;&#xFF0C;&#x6697;&#x793A;&#x52A8;&#x529B;&#x902E;&#x6355;&#x654F;&#x611F;&#x7684;&#x5438;&#x5F15;&#x529B;&#x7684;&#x7269;&#x7406;&#x673A;&#x5236;&#x7684;&#x4E00;&#x79CD;&#x540E;&#x679C;&#x4E0D;&#x540C;&#x3002;

&#x52A8;&#x529B;&#x902E;&#x6355;&#x3001; &#x6E17;&#x6D41;&#x3001; &#x51DD;&#x80F6;&#x548C;&#x73BB;&#x7483;&#x5F62;&#x6210;&#x7684; thermoreversible &#x80F6;&#x7C98;&#x5242;&#x4EA4;&#x4E92;&#x6A21;&#x578B;&#x7EB3;&#x7C73;&#x7C92;&#x5B50;&#x5206;&#x6563;&#x4F53;&#x3002;

We report an experimental study of the dynamical arrest transition for a model system consisting of octadecyl coated silica suspended in n-tetradecane from dilute to concentrated conditions spanning the state diagram. The dispersion's interparticle potential is tuned by temperature affecting the brush conformation leading to a thermoreversible model system. The critical temperature for dynamical arrest, T*, is determined as a function of dispersion volume fraction by small-amplitude dynamic oscillatory shear rheology. We corroborate this transition temperature by measuring a power-law decay of the autocorrelation function and a loss of ergodicity via fiber-optic quasi-elastic light scattering. The structure at T* is measured using small-angle neutron scattering. The scattering intensity is fit to extract the interparticle pair-potential using the Ornstein-Zernike equation with the Percus-Yevick closure approximation, assuming a square-well interaction potential with a short-range interaction (1% of particle diameter). (1) The strength of attraction is characterized using the Baxter temperature (2) and mapped onto the adhesive hard sphere state diagram. The experiments show a continuous dynamical arrest transition line that follows the predicted dynamical percolation line until Ï• â‰ˆ 0.41 where it subtends the predictions toward the mode coupling theory attractive-driven glass line. An alternative analysis of the phase transition through the reduced second virial coefficient B(2)* shows a change in the functional dependence of B(2)* on particle concentration around Ï• â‰ˆ 0.36. We propose this signifies the location of a gel-to-glass transition. The results presented herein differ from those observed for depletion flocculated dispersion of micrometer-sized particles in polymer solutions, where dynamical arrest is a consequence of multicomponent phase separation, suggesting dynamical arrest is sensitive to the physical mechanism of attraction.

Dynamical arrest, percolation, gelation, and glass formation in model nanoparticle dispersions with thermoreversible adhesive interactions.

Nous rapportons une &eacute;tude exp&eacute;rimentale de la transition arr&ecirc;t dynamique pour un syst&egrave;me de mod&egrave;le compos&eacute; de silice octad&eacute;cyle enduit suspendue dans t&eacute;trad&eacute;cane de dilu&eacute; aux conditions concentr&eacute;es s&#39;&eacute;tendant sur le diagramme de l&#39;&Eacute;tat. Lors de la dispersion potentielle est r&eacute;gl&eacute;e par la temp&eacute;rature affectant la conformation brosse aboutissant &agrave; un syst&egrave;me de mod&egrave;le THERMOR&Eacute;VERSIBLE. La temp&eacute;rature critique pour l&#39;arrestation de dynamique, T *, est d&eacute;termin&eacute;e en fonction de la fraction volumique de dispersion de faible amplitude dynamique oscillatoire cisaillement rh&eacute;ologie. Nous corroborent cette temp&eacute;rature de transition en mesurant une d&eacute;croissance de la Loi de puissance de la fonction d&#39;autocorr&eacute;lation et une perte d&#39;ergodicit&eacute; via fibre optique diffusion quasi &eacute;lastique de la lumi&egrave;re. La structure &agrave; T * est mesur&eacute;e &agrave; l&#39;aide de la diffusion des neutrons de petits angles. L&#39;intensit&eacute; de diffusion est apte pour extraire la paire-potentiel entre les particules &agrave; l&#39;aide de l&#39;&eacute;quation Ornstein-Zernike avec le rapprochement de fermeture Percus-Yevick, en supposant une interaction puits carr&eacute; potentiels avec une interaction &agrave; courte port&eacute;e (1 % du diam&egrave;tre des particules). (1) La force d&#39;attraction se caract&eacute;rise &agrave; l&#39;aide de la temp&eacute;rature de Baxter (2) et mapp&eacute; sur le diagramme d&#39;&Eacute;tat adh&eacute;sif de sph&egrave;res dures. Les exp&eacute;riences montrent une ligne de transition continue arrestation dynamiques qui suit la ligne de percolation dynamiques pr&eacute;dit jusqu&#39;&agrave; &#x3D5; &asymp; 0,41 o&ugrave; elle sous-tend les pr&eacute;dictions vers le mode ligne de verre ax&eacute;e sur la s&eacute;duisante th&eacute;orie de couplage. Une autre analyse de la phase de transition &agrave; travers le second coefficient du viriel r&eacute;duit b (2) * indique un changement dans le rapport de d&eacute;pendance fonctionnelle de b (2) * sur la concentration de particules autour de &#x3D5; &asymp; 0,36. Nous vous proposons que cela indique l&#39;emplacement d&#39;une transition de gel-de-verre. Les r&eacute;sultats pr&eacute;sent&eacute;s ici diff&egrave;rent de ceux observ&eacute;s pour &eacute;puisement flocul&eacute;e dispersion de particules de taille microm&eacute;trique dans des solutions de polym&egrave;res, o&ugrave; arrestation dynamique est une cons&eacute;quence de la s&eacute;paration des phases multicomposants, sugg&eacute;rant l&#39;arrestation dynamique est sensible au m&eacute;canisme d&#39;attraction physique.

Arrestation dynamique, percolation, g&eacute;lification et formation de verre dans des dispersions de nanoparticules de mod&egrave;le avec THERMOR&Eacute;VERSIBLE interactions adh&eacute;sives.

Wir berichten eine experimentelle Studie der dynamischen Verhaftung &Uuml;bergang f&uuml;r eine Modellsystem, bestehend aus Octadecyl beschichtet Kiesels&auml;ure in n-TETRADECAN aus verd&uuml;nnter konzentrierte Bedingungen umfassen das Zustandsdiagramm ausgesetzt. Die Dispersion Interparticle potenzielle ist von der Temperatur beeinflussen die Pinsel-Konformation f&uuml;hrt zu einem Thermoreversible-Modell-System abgestimmt. Die kritische Temperatur f&uuml;r dynamische Verhaftung, T *, kleine Amplitude dynamische Oszillatorische Scherung Rheologie bestimmt als Funktion der Dispersion Volume Bruch. Wir bekr&auml;ftigen diese &Uuml;bergang Temperatur durch Messung ein Potenzgesetz Verfall der Autokorrelationsfunktion und ein Verlust der Ergodizit&auml;t &uuml;ber Glasfaser-quasi-elastic Lichtstreuung. Die Struktur beim T * ist mit Kleinwinkelneutronenstreuung Streuung gemessen. Die Streuung Intensit&auml;t geeignet ist, das interparticle paar-Potenzial mit der Ornstein-Zernike-Gleichung mit Percus-Yevick Verschluss Angleichung, vorausgesetzt eine Quadrat-Well-Interaktion mit einer Kurzstrecken Interaktion (Partikeldurchmesser 1 %) zu extrahieren. (1) Die St&auml;rke der Anziehungskraft zeichnet mithilfe der Baxter-Temperatur (2) und auf den Klebstoff harte Kugel-Zustandsdiagramm zugeordnet. Die Experimente zeigen eine kontinuierliche dynamische Verhaftung-&Uuml;bergang-Linie, die die vorhergesagten dynamischen Perkolation-Linie bis &#x3D5; &asymp; 0,41 folgt, wo es die Vorhersagen gegen&uuml;ber den Modus Kupplung Theorie attraktiv-gesteuerte gl&auml;serne Lochrand. Eine alternative Analyse von den Phasen&uuml;bergang durch den reduzierten zweiten virial Koeffizienten B(2) * zeigt eine &Auml;nderung in der funktionalen Abh&auml;ngigkeit B(2) * von Partikelkonzentration um &#x3D5; &asymp; 0,36. Wir vorschlagen, das die Position des einen Gel-auf-Glas-&Uuml;bergang bedeutet. Die hier aufgef&uuml;hrten Ergebnisse unterscheiden sich von denen f&uuml;r Ersch&ouml;pfung flocculated Dispersion Mikrometer gro&szlig;e Teilchen in Polymerl&ouml;sungen, zu beobachten, wo dynamische Verhaftung ist eine Folge der Multikomponenten Phasentrennung, was darauf hindeutet, dass dynamische Verhaftung empfindlich auf der physikalische Mechanismus der Anziehung ist.

Dynamische Verhaftung, Versickerung, Gelbildung und Glas-Formation in Modell-Nanopartikel-Dispersionen mit Thermoreversible Klebstoff Interaktionen.

Riportiamo uno studio sperimentale della transizione arresto dinamico per un sistema modello costituito da silice ottadecil rivestito sospesa in n-tetradecane da diluire a condizioni concentrate che abbracciano il diagramma di stato. Di temperatura che colpiscono la conformazione di pennello che conduce ad un sistema di modello termoreversibile &egrave; sintonizzato interparticella della dispersione potenziale. La temperatura critica per arresto dinamico, T *, &egrave; determinata in funzione della frazione di volume di dispersione di piccola ampiezza dinamica shear oscillatorio reologia. Ci confermano questa temperatura di transizione misurando un decadimento di legge di potenza della funzione di autocorrelazione e una perdita di Ergodicit&agrave; tramite fibra ottica quasi-elastic dispersione della luce. La struttura a T * &egrave; misurata usando scattering di neutroni small-angle. L&#39;intensit&agrave; di dispersione &egrave; adatto per estrarre il coppia-potenziale interparticella utilizzando l&#39;equazione di Ornstein-Zernike con l&#39;approssimazione di Percus-Yevick chiusura, assumendo un&#39;interazione di Piazza-bene potenziale con un&#39;interazione a corto raggio (1% del diametro della particella). (1) La forza di attrazione &egrave; caratterizzata tramite la temperatura di Baxter (2) e mappato sul diagramma di stato del adesivo sfera dura. Gli esperimenti mostrano una linea di transizione continua arresto dinamico che segue la linea di percolazione dynamical previsto fino a &#x3D5; &asymp; 0,41 dove esso sottende le previsioni verso la modalit&agrave; accoppiamento linea vetro attraente-driven teoria. Un&#39;analisi alternativa della transizione di fase attraverso il ridotto coefficiente viriale secondo precisati * Mostra un cambiamento nella concentrazione di particelle intorno &#x3D5; &asymp; 0,36 la dipendenza funzionale di precisati. Vi proponiamo che questo indica la posizione di una transizione di gel di vetro. I risultati presentati qui differiscono da quelli osservati per esaurimento flocculated dispersione delle particelle di dimensioni micrometriche in soluzioni di polimeri, dove arresto dinamico &egrave; una conseguenza della separazione di fase multicomponenti, suggerendo arresto dinamico &egrave; sensibile al meccanismo di attrazione fisico.

Arresto dinamico, percolazione, gelificazione e la formazione di vetro in dispersioni di nanoparticelle modello con interazioni adesive termoreversibile.

&#x52D5;&#x7684;&#x902E;&#x6355;&#x9077;&#x79FB;&#x72B6;&#x614B;&#x56F3;&#x306B;&#x307E;&#x305F;&#x304C;&#x308B;&#x96C6;&#x4E2D;&#x6761;&#x4EF6;&#x306B; n &#x30C6;&#x30C8;&#x30E9;&#x30C7;&#x30AB;&#x30F3;&#x304B;&#x3089;&#x5E0C;&#x8584;&#x61F8;&#x30AA;&#x30AF;&#x30BF;&#x30C7;&#x30B7;&#x30EB;&#x88AB;&#x8986;&#x30B7;&#x30EA;&#x30AB;&#x304B;&#x3089;&#x6210;&#x308B;&#x30E2;&#x30C7;&#x30EB; &#x30B7;&#x30B9;&#x30C6;&#x30E0;&#x306E;&#x5B9F;&#x9A13;&#x7684;&#x7814;&#x7A76;&#x3092;&#x5831;&#x544A;&#x3057;&#x307E;&#x3059;&#x3002;&#x5206;&#x6563;&#x306E;&#x70AD;&#x5316;&#x7269;&#x306E;&#x6F5C;&#x5728;&#x7684;&#x306A;&#x71B1;&#x53EF;&#x9006;&#x30E2;&#x30C7;&#x30EB;&#x7CFB;&#x306B;&#x3064;&#x306A;&#x304C;&#x308B;&#x3001;&#x30D6;&#x30E9;&#x30B7;&#x306E;&#x69CB;&#x9020;&#x306B;&#x5F71;&#x97FF;&#x3059;&#x308B;&#x6E29;&#x5EA6;&#x306B;&#x3088;&#x3063;&#x3066;&#x8ABF;&#x6574;&#x3055;&#x308C;&#x3066;&#x3044;&#x307E;&#x3059;&#x3002;&#x52D5;&#x7684;&#x902E;&#x6355; T &#x203B; &#x81E8;&#x754C;&#x6E29;&#x5EA6;&#x5206;&#x6563;&#x4F53;&#x7A4D;&#x7387;&#x306E;&#x95A2;&#x6570;&#x3068;&#x3057;&#x3066;&#x306E;&#x5C0F;&#x632F;&#x5E45;&#x52D5;&#x7684;&#x632F;&#x52D5;&#x305B;&#x3093;&#x65AD;&#x30EC;&#x30AA;&#x30ED;&#x30B8;&#x30FC;&#x306B;&#x3088;&#x3063;&#x3066;&#x6C7A;&#x5B9A;&#x3055;&#x308C;&#x307E;&#x3059;&#x3002;&#x6211;&#x3005; &#x306E;&#x81EA;&#x5DF1;&#x76F8;&#x95A2;&#x95A2;&#x6570;&#x306E;&#x3079;&#x304D;&#x4E57;&#x6E1B;&#x8870;&#x3068;&#x30D5;&#x30A1;&#x30A4;&#x30D0;&#x30FC;&#x6E96;&#x5F3E;&#x6027;&#x5149;&#x6563;&#x4E71;&#x6CD5;&#x306B;&#x3088;&#x308B;&#x30A8;&#x30EB;&#x30B4;&#x30FC;&#x30C9;&#x6027;&#x306E;&#x640D;&#x5931;&#x3092;&#x6E2C;&#x5B9A;&#x3059;&#x308B;&#x3053;&#x3068;&#x306B;&#x3088;&#x3063;&#x3066;&#x3053;&#x306E;&#x8EE2;&#x79FB;&#x6E29;&#x5EA6;&#x3092;&#x88CF;&#x4ED8;&#x3051;&#x307E;&#x3059;&#x3002;T &#x203B; &#x69CB;&#x9020;&#x306F;&#x3001;&#x4E2D;&#x6027;&#x5B50;&#x5C0F;&#x89D2;&#x6563;&#x4E71;&#x6CD5;&#x3092;&#x7528;&#x3044;&#x305F;&#x6E2C;&#x5B9A;&#x3055;&#x308C;&#x307E;&#x3059;&#x3002;&#x6563;&#x4E71;&#x5F37;&#x5EA6;&#x3092;&#x5408;&#x308F;&#x305B;&#x3066;&#x30AA;&#x30FC;&#x30F3;&#x30B9;&#x30BF;&#x30A4;&#x30F3; &#x30BC;&#x30EB;&#x30CB;&#x30B1;&#x65B9;&#x7A0B;&#x5F0F;&#x3092;&#x4F7F;&#x7528;&#x3057;&#x3066;&#x4E95;&#x6238;&#x306E;&#x76F8;&#x4E92;&#x4F5C;&#x7528;&#x306F;&#x77ED;&#x8DDD;&#x96E2;&#x76F8;&#x4E92;&#x4F5C;&#x7528; &#xFF08;&#x7C92;&#x5B50;&#x5F84;&#x306E; 1 &#xFF05;&#xFF09; &#x3092;&#x30DD;&#x30C6;&#x30F3;&#x30B7;&#x30E3;&#x30EB;&#x3068;&#x4EEE;&#x5B9A; Percus Yevick &#x9589;&#x9396;&#x8FD1;&#x4F3C;&#x5F0F;&#x306B;&#x3088;&#x308B;&#x7C92;&#x5B50;&#x9593;&#x306E;&#x30DA;&#x30A2;&#x30DD;&#x30C6;&#x30F3;&#x30B7;&#x30E3;&#x30EB;&#x3092;&#x62BD;&#x51FA;&#x3057;&#x307E;&#x3059;&#x3002;&#xFF08;1&#xFF09; &#x5F15;&#x529B;&#x306E;&#x5F37;&#x3055;&#x306F;&#x3001;&#x30D0;&#x30AF;&#x30B9;&#x30BF;&#x30FC;&#x6E29;&#x5EA6;&#x3092;&#x4F7F;&#x7528;&#x3057;&#x3066; (2) &#x3068;&#x525B;&#x4F53;&#x7403;&#x306E;&#x63A5;&#x7740;&#x72B6;&#x614B;&#x30C0;&#x30A4;&#x30A2;&#x30B0;&#x30E9;&#x30E0;&#x306B;&#x30DE;&#x30C3;&#x30D7;&#x3055;&#x308C;&#x305F;&#x7279;&#x5FB4;&#x3067;&#x3059;&#x3002;&#x5B9F;&#x9A13; &#x3D5; &asymp; 0.41 &#x307E;&#x3067;&#x4E88;&#x6E2C;&#x52D5;&#x7684;&#x30D1;&#x30FC;&#x30B3;&#x30EC;&#x30FC;&#x30B7;&#x30E7;&#x30F3; &#x30E9;&#x30A4;&#x30F3;&#x3069;&#x3053;&#x305D;&#x308C;&#x30E2;&#x30FC;&#x30C9;&#x7D50;&#x5408;&#x7406;&#x8AD6;&#x9B45;&#x529B;&#x7684;&#x306A;&#x99C6;&#x52D5;&#x30AC;&#x30E9;&#x30B9; &#x30E9;&#x30A4;&#x30F3;&#x306B;&#x5411;&#x304B;&#x3063;&#x3066;&#x4E88;&#x6E2C; subtends &#x306B;&#x7D9A;&#x304F;&#x9023;&#x7D9A;&#x529B;&#x5B66;&#x902E;&#x6355;&#x9077;&#x79FB;&#x884C;&#x3092;&#x793A;&#x3057;&#x307E;&#x3059;&#x3002;&#x524A;&#x6E1B;&#x306E; 2 &#x756A;&#x76EE;&#x306E;&#x30D3;&#x30EA;&#x30A2;&#x30EB;&#x4FC2;&#x6570; B(2) &#x203B; &#x3092;&#x901A;&#x3058;&#x3066;&#x76F8;&#x8EE2;&#x79FB;&#x306E;&#x4EE3;&#x66FF;&#x5206;&#x6790; &#x3D5; &asymp; 0.36 &#x5468;&#x308A;&#x306E;&#x7C92;&#x5B50;&#x6FC3;&#x5EA6;&#x4F9D;&#x5B58;&#x6027; B(2) &#x203B; &#x6A5F;&#x80FD;&#x306E;&#x5909;&#x66F4;&#x3092;&#x793A;&#x3057;&#x3066;&#x3044;&#x307E;&#x3059;&#x3002;&#x3053;&#x308C;&#x306F;&#x3001;&#x30B2;&#x30EB;-&#x30AC;&#x30E9;&#x30B9;&#x8EE2;&#x79FB;&#x306E;&#x5834;&#x6240;&#x3092;&#x610F;&#x5473;&#x3092;&#x63D0;&#x6848;&#x3057;&#x307E;&#x3059;&#x3002;&#x3053;&#x3053;&#x306B;&#x8A18;&#x8F09;&#x3057;&#x305F;&#x7D50;&#x679C;&#x306F;&#x529B;&#x5B66;&#x306E;&#x902E;&#x6355;&#x304C;&#x529B;&#x5B66;&#x306E;&#x902E;&#x6355;&#x304C;&#x9B45;&#x529B;&#x306E;&#x7269;&#x7406;&#x6A5F;&#x69CB;&#x306B;&#x654F;&#x611F;&#x3067;&#x3042;&#x308B;&#x3053;&#x3068;&#x3092;&#x793A;&#x5506;&#x3001;&#x591A;&#x6210;&#x5206;&#x7CFB;&#x306E;&#x76F8;&#x5206;&#x96E2;&#x306E;&#x7D50;&#x679C;&#x3067;&#x3042;&#x308B;&#x67AF;&#x6E07;&#x51DD;&#x96C6;&#x5206;&#x6563;&#x9AD8;&#x5206;&#x5B50;&#x6EB6;&#x6DB2;&#x306B;&#x304A;&#x3051;&#x308B;&#x30DE;&#x30A4;&#x30AF;&#x30ED; &#x30E1;&#x30FC;&#x30C8;&#x30EB; &#x30B5;&#x30A4;&#x30BA;&#x306E;&#x7C92;&#x5B50;&#x306E;&#x89B3;&#x5BDF;&#x3068;&#x7570;&#x306A;&#x308A;&#x307E;&#x3059;&#x3002;

&#x52D5;&#x7684;&#x902E;&#x6355;&#x30D1;&#x30FC;&#x30B3;&#x30EC;&#x30FC;&#x30B7;&#x30E7;&#x30F3;&#x3001;&#x30B2;&#x30EB;&#x5316;&#x3001;&#x30AC;&#x30E9;&#x30B9;&#x5F62;&#x6210;&#x30E2;&#x30C7;&#x30EB;&#x7C92;&#x5B50;&#x5206;&#x6563;&#x6DB2;&#x71B1;&#x53EF;&#x9006;&#x63A5;&#x7740;&#x76F8;&#x4E92;&#x4F5C;&#x7528;&#x3067;&#x3002;

&#xC6B0;&#xB9AC;&#xB294; octadecyl &#xCF54;&#xD305; &#xC2E4;&#xB9AC; &#xCE74; &#xC815;&#xC9C0; &#xC0C1;&#xD0DC; &#xB2E4;&#xC774;&#xC5B4;&#xADF8;&#xB7A8;&#xC5D0; &#xAC78;&#xCE5C; &#xC9D1;&#xC911;&#xB41C; &#xC0C1;&#xD0DC;&#xC5D0;&#xC11C; &#xD76C;&#xC11D; n-tetradecane&#xC5D0;&#xC11C; &#xAD6C;&#xC131; &#xB41C; &#xBAA8;&#xB378; &#xC2DC;&#xC2A4;&#xD15C;&#xC5D0; &#xB300; &#xD55C; &#xB3D9;&#xC801; &#xCCB4;&#xD3EC; &#xC804;&#xD658;&#xC758; &#xC2E4;&#xD5D8;&#xC801; &#xC5F0;&#xAD6C; &#xBCF4;&#xACE0;&#xC11C;. &#xC7A0;&#xC7AC;&#xC801;&#xC778; &#xBD84;&#xC0B0;&#xC758; interparticle&#xB294; thermoreversible &#xBAA8;&#xB378; &#xC2DC;&#xC2A4;&#xD15C;&#xC73C;&#xB85C; &#xC774;&#xC5B4;&#xC9C0;&#xB294; &#xBE0C;&#xB7EC;&#xC2DC; &#xD615;&#xD0DC;&#xC5D0; &#xC601;&#xD5A5;&#xC744; &#xBBF8;&#xCE58;&#xB294; &#xC628;&#xB3C4; &#xC758;&#xD574; &#xC870;&#xC815; &#xB429;&#xB2C8;&#xB2E4;. &#xC5ED; &#xB3D9; &#xCCB4;&#xD3EC;, T *&#xC758; &#xC784;&#xACC4; &#xC628;&#xB3C4; &#xC791;&#xC740; &#xC9C4;&#xD3ED; &#xB3D9;&#xC801; &#xC9C4;&#xB3D9; &#xC804;&#xB2E8; &#xB808; &#xC62C;&#xB85C; &#xC9C0;&#xC5D0; &#xC758;&#xD574; &#xBD84;&#xC0B0; &#xBCFC;&#xB968; &#xBD84;&#xC218;&#xC758; &#xAE30;&#xB2A5;&#xC73C;&#xB85C; &#xACB0;&#xC815; &#xB429;&#xB2C8;&#xB2E4;. &#xC6B0;&#xB9AC; &#xC790;&#xB3D9; &#xAE30;&#xB2A5; &#xC804;&#xC6D0; &#xBC95; &#xBD80;&#xD328;&#xC640; &#xAD11;&#xC12C;&#xC720; quasi-elastic &#xBE5B; &#xC0B0;&#xB780;&#xC744; &#xD1B5;&#xD574; ergodicity&#xC758; &#xC190;&#xC2E4;&#xC744; &#xCE21;&#xC815; &#xD558; &#xC5EC;&#xC774; &#xC804;&#xC774; &#xC628;&#xB3C4; &#xD655;&#xC99D;. T * &#xAD6C;&#xC870;&#xB294; &#xC791;&#xC740; &#xAC01;&#xB3C4;&#xB85C; &#xC911;&#xC131;&#xC790; &#xC0B0;&#xB780;&#xC744; &#xC0AC;&#xC6A9; &#xD558; &#xC5EC; &#xCE21;&#xC815; &#xB429;&#xB2C8;&#xB2E4;. &#xC0B0;&#xB780; &#xAC15;&#xB3C4; &#xB9DE;&#xB294; interparticle &#xC30D; &#xC7A0;&#xC7AC;&#xB825; &#xAD11;&#xC7A5;-&#xC798; &#xC0C1;&#xD638; &#xC791;&#xC6A9; &#xD558;&#xB294; &#xB2E8;&#xAC70;&#xB9AC; &#xC0C1;&#xD638; &#xC791;&#xC6A9; (&#xC785;&#xC790; &#xC9C1;&#xACBD;&#xC758; 1%)&#xC640; &#xAC00;&#xC815; Percus Yevick &#xD3D0;&#xC1C4; &#xADFC;&#xC0AC;&#xC640; Ornstein Zernike &#xBC29;&#xC815;&#xC2DD;&#xC744; &#xC0AC;&#xC6A9; &#xD558; &#xC5EC; &#xCD94;&#xCD9C;. (1) &#xB9E4;&#xB825;&#xC758; &#xD798; &#xBC15;&#xC2A4; &#xD130; &#xC628;&#xB3C4; &#xC0AC;&#xC6A9; &#xD558; &#xC5EC; (2)&#xC640; &#xC811;&#xCC29;&#xC81C; &#xD558;&#xB4DC; &#xAD6C; &#xC0C1;&#xD0DC; &#xB2E4;&#xC774;&#xC5B4;&#xADF8;&#xB7A8;&#xC73C;&#xB85C; &#xB9E4;&#xD551;&#xB41C; &#xD2B9;&#xC9D5;&#xC785;&#xB2C8;&#xB2E4;. &#xC2E4;&#xD5D8; &#xC1FC; &#xC5F0;&#xC18D; &#xC5ED; &#xB3D9; &#xCCB4;&#xD3EC; &#xC804;&#xD658; &#xC120; &#xC5B4;&#xB514; &#xADF8;&#xAC83; subtends &#xC774;&#xB860; &#xAE30;&#xBC18; &#xB9E4;&#xB825;&#xC801;&#xC778; &#xC720;&#xB9AC; &#xB77C;&#xC778; &#xCEE4;&#xD50C;&#xB9C1; &#xBAA8;&#xB4DC; &#xCABD;&#xC73C;&#xB85C; &#xC608;&#xCE21; &#x3D5; &asymp; 0.41&#xAE4C;&#xC9C0; &#xC608;&#xCE21;&#xB41C; &#xC5ED; &#xB3D9; &#xADF8; &#xB77C;&#xC778;&#xC740; &#xB2E4;&#xC74C;&#xACFC; &#xAC19;&#xC2B5;&#xB2C8;&#xB2E4;. &#xAC10;&#xC18C; &#xB41C; &#xB450; &#xBC88;&#xC9F8; &#xBE44;&#xB9AC;&#xC5BC; &#xACC4;&#xC218; B(2) *&#xB97C; &#xD1B5;&#xD574; &#xC0C1;&#xC804;&#xC774;&#xC758; &#xB300;&#xC548; &#xBD84;&#xC11D; &#x3D5; &asymp; 0.36 &#xC8FC;&#xC704; &#xC785;&#xC790; &#xB18D;&#xB3C4;&#xC5D0; B(2) * &#xAE30;&#xB2A5; &#xC758;&#xC874;&#xC5D0; &#xBCC0;&#xD654;&#xB97C; &#xBCF4;&#xC5EC;&#xC90D;&#xB2C8;&#xB2E4;. &#xC6B0;&#xB9AC;&#xAC00; &#xC81C;&#xC548; &#xD558;&#xB294;&#xC774; &#xC824;-&#xC720;&#xB9AC; &#xC804;&#xC774;&#xC758; &#xC704;&#xCE58;&#xB97C; &#xB098;&#xD0C0;&#xB0C5;&#xB2C8;&#xB2E4;. &#xC5EC;&#xAE30;&#xC5D0; &#xC18C;&#xAC1C; &#xD558;&#xB294; &#xACB0;&#xACFC; &#xD3F4;&#xB9AC;&#xBA38; &#xC194;&#xB8E8;&#xC158;, &#xB9C8;&#xC774;&#xD06C;&#xB85C; &#xBBF8;&#xD130; &#xD06C;&#xAE30;&#xC758; &#xC785;&#xC790;&#xC758; flocculated &#xC18C;&#xBAA8; &#xBD84;&#xC0B0;&#xC744; &#xC704;&#xD55C; &#xB3D9;&#xC801; &#xCCB4;&#xD3EC;&#xB294; &#xC5ED; &#xB3D9; &#xCCB4;&#xD3EC;&#xB294; &#xB9E4;&#xB825;&#xC758; &#xBB3C;&#xB9AC;&#xC801; &#xBA54;&#xCEE4;&#xB2C8;&#xC998;&#xC744; &#xC81C;&#xC548; &#xD558;&#xB294; &#xAE61;&#xD1B5;&#xC774; &#xB2E8;&#xACC4; &#xBD84;&#xB9AC;&#xC758; &#xACB0;&#xACFC; &#xAD00;&#xCC30; &#xB41C; &#xB2E4;.

&#xC5ED; &#xB3D9; &#xCCB4;&#xD3EC;, &#xADF8;, &#xAC94; &#xD654;, &#xBC0F; thermoreversible &#xC811;&#xCC29; &#xC0C1;&#xD638; &#xBAA8;&#xB378; &#xB098;&#xB178; &#xC785;&#xC790; &#xC131;&#xBD84;&#xC5D0;&#xC11C; &#xC720;&#xB9AC; &#xD615;&#xC131;.

Divulgamos un estudio experimental de la transici&oacute;n de detenci&oacute;n din&aacute;micos para un sistema modelo compuesto por s&iacute;lice octadecyl revestido suspendido en n-tetradecane de diluir concentrado condiciones que abarca el diagrama de estado. Interparticle de la dispersi&oacute;n potencial est&aacute; afinada por temperatura que afectan a la conformaci&oacute;n del cepillo hacia un sistema de modelo termoreversibles. La temperatura cr&iacute;tica de detenci&oacute;n din&aacute;mica, T *, se determina en funci&oacute;n de la fracci&oacute;n de volumen de dispersi&oacute;n por reolog&iacute;a de cizalla oscilatoria din&aacute;mico de peque&ntilde;a amplitud. Nos corroboran esta temperatura de transici&oacute;n mediante la medici&oacute;n de un decaimiento de la energ&iacute;a-ley de la funci&oacute;n de autocorrelaci&oacute;n y una p&eacute;rdida de ergodicidad v&iacute;a fibra &oacute;ptica cuasiel&aacute;sticas dispersi&oacute;n de la luz. La estructura en T * se mide mediante la dispersi&oacute;n de neutrones de &aacute;ngulo peque&ntilde;o. La intensidad de la dispersi&oacute;n es apto para extraer la part&iacute;culas potencial par usando la ecuaci&oacute;n de Ornstein-Zernike con la aproximaci&oacute;n de cierre de Bat-Yevick, asumiendo una plaza bien interacci&oacute;n potencial con una interacci&oacute;n de corto alcance (1% del di&aacute;metro de la part&iacute;cula). (1) La fuerza de atracci&oacute;n se caracteriza con la temperatura de Baxter (2) y asigna al diagrama de estado adhesivo esfera duro. Los experimentos demuestran una l&iacute;nea de transici&oacute;n continua detenci&oacute;n din&aacute;mica que sigue la l&iacute;nea de filtraci&oacute;n din&aacute;mica prevista hasta &#x3D5; &asymp; 0,41 donde cubre las predicciones hacia el modo de acoplamiento la teor&iacute;a basadas en atractiva l&iacute;nea de cristal. Un an&aacute;lisis alternativo de la transici&oacute;n de fase a trav&eacute;s del segundo coeficiente virial reducido b (2) * muestra un cambio en la dependencia funcional de b (2) * en la concentraci&oacute;n de part&iacute;culas alrededor de &#x3D5; &asymp; 0.36. Proponemos que esto significa la ubicaci&oacute;n de una transici&oacute;n de gel-vidrio. Los resultados presentados difieren de los Observaci&oacute;nes agotamiento floculada de dispersi&oacute;n de part&iacute;culas de tama&ntilde;o microm&eacute;trico en soluciones de pol&iacute;meros, donde din&aacute;mica detenci&oacute;n es consecuencia de la separaci&oacute;n de fase multicomponente, sugiriendo la detenci&oacute;n din&aacute;mico es sensible al mecanismo de la atracci&oacute;n f&iacute;sico.

Detenci&oacute;n din&aacute;mico, percolaci&oacute;n, congelaci&oacute;n y formaci&oacute;n de vidrio en dispersiones de nanopart&iacute;culas de modelo con interacciones adhesivo termoreversibles.

&#x305B;&#x3093;&#x65AD;&#x8A98;&#x8D77;&#x69CB;&#x9020;&#x8EE2;&#x79FB;&#x30DF;&#x30BB;&#x30EB; &#x30AD;&#x30E5;&#x30FC;&#x30D3;&#x30C3;&#x30AF;&#x76F8;&#x5927;&#x632F;&#x5E45;&#x632F;&#x52D5;&#x305B;&#x3093;&#x65AD;&#x6D41;&#x4E2D;&#x306E;&#x6642;&#x9593;&#x5206;&#x89E3;&#x632F;&#x52D5;&#x30EC;&#x30AA;&#x30ED;&#x30B8;&#x30FC;&#x5C0F;&#x89D2;&#x4E2D;&#x6027;&#x5B50;&#x6563;&#x4E71;&#x306E;&#x7814;&#x7A76;&#x3067;&#x3059;&#x3002;&#x3053;&#x306E;&#x624B;&#x6CD5;&#x306B;&#x3088;&#x308A;&#x3001;&#x767A;&#x632F;&#x306E;&#x30B5;&#x30A4;&#x30AF;&#x30EB;&#x5185;&#x3067;&#x69CB;&#x9020;&#x306E;&#x5909;&#x66F4;&#x3092;&#x89E3;&#x6C7A;&#x3057;&#x307E;&#x3059;&#x3002;&#x81E8;&#x754C;&#x6EB6;&#x89E3;&#x305B;&#x3093;&#x65AD;&#x901F;&#x5EA6;&#x8FD1;&#x304F;&#x306E;&#x3072;&#x305A;&#x307F;&#x901F;&#x5EA6;&#x3092;&#x9069;&#x7528;&#x3059;&#x308B;&#x3053;&#x3068;&#x306B;&#x3088;&#x3063;&#x3066;&#x3001;&#x6EB6;&#x89E3;&#x3068;&#x518D;&#x7D50;&#x6676;&#x306F;&#x7E70;&#x8FD4;&#x3057;&#x30E2;&#x30FC;&#x30C9;&#x3067;&#x767A;&#x751F;&#x3057;&#x307E;&#x3059;&#x3002;&#x6EB6;&#x878D;&#x3072;&#x305A;&#x307F;&#x901F;&#x5EA6;&#x6CE2;&#x5F62;&#x306E;&#x30D4;&#x30FC;&#x30AF;&#x3067;&#x6700;&#x5927;&#x5316;&#x3055;&#x308C;&#x3066;&#x3044;&#x308B;&#x306B;&#x5BFE;&#x3057;&#x305B;&#x3093;&#x65AD;&#x5FDC;&#x529B;&#x304C;&#x5927;&#x632F;&#x5E45;&#x632F;&#x52D5;&#x305B;&#x3093;&#x65AD;&#x30B5;&#x30A4;&#x30AF;&#x30EB;&#x4E2D;&#x306B;&#x3001;&#x9AD8;&#x539F;&#x306E;&#x5024;&#x306B;&#x9054;&#x3057;&#x305F;&#x3068;&#x304D;&#x9806;&#x5E8F;&#x306E;&#x6700;&#x5927;&#x9650;&#x5EA6;&#x304C;&#x89B3;&#x5BDF;&#x3055;&#x308C;&#x307E;&#x3059;&#x3002;&#x3053;&#x306E;&#x69CB;&#x9020;&#x306E;&#x9032;&#x5316;&#x4ED8;&#x7740;&#x30FB;&#x3059;&#x3079;&#x308A;&#x306E; 2D &#x516D;&#x89D2;&#x5F62;&#x306E;&#x5BC6;&#x5145;&#x586B;&#x5C64;&#x306E;&#x7E70;&#x8FD4;&#x3057;&#x306E;&#x30E1;&#x30AB;&#x30CB;&#x30BA;&#x30E0;&#x3092;&#x78BA;&#x8A8D; [i. w. &#x30CF;&#x30E0;&#x30EA;&#x30FC; et al., Phys. Rev. E 58 7620 (1998)]&#x3002;

&#x878D;&#x89E3;&#x3068;&#x5927;&#x632F;&#x5E45;&#x632F;&#x52D5;&#x305B;&#x3093;&#x65AD;&#x6D41;&#x3092;&#x53D7;&#x3051;&#x308B;&#x9AD8;&#x5206;&#x5B50;&#x30DF;&#x30BB;&#x30EB;&#x7D50;&#x6676;&#x306B;&#x304A;&#x3051;&#x308B;&#x518D;&#x7D50;&#x6676;&#x306E;&#x30C0;&#x30A4;&#x30CA;&#x30DF;&#x30AF;&#x30B9;&#x3002;

&#x5207;&#x53D8;&#x7684;&#x5927;&#x632F;&#x5E45;&#x632F;&#x52A8;&#x526A;&#x5207;&#x6D41;&#x52A8;&#x4E2D;&#x7684;&#x80F6;&#x675F;&#x7ACB;&#x65B9;&#x76F8;&#x7ED3;&#x6784;&#x8F6C;&#x6362;&#x4E0E;&#x65F6;&#x95F4;&#x5206;&#x8FA8;&#x632F;&#x8361;&#x6D41;&#x53D8;&#x5C0F;&#x89D2;&#x4E2D;&#x5B50;&#x6563;&#x5C04;&#x7814;&#x7A76;&#x3002;&#x8FD9;&#x9879;&#x6280;&#x672F;&#x4F7F;&#x6211;&#x4EEC;&#x80FD;&#x591F;&#x5728;&#x4E00;&#x4E2A;&#x632F;&#x8361;&#x5468;&#x671F;&#x5185;&#x89E3;&#x51B3;&#x7ED3;&#x6784;&#x6027;&#x7684;&#x53D8;&#x5316;&#x3002;&#x901A;&#x8FC7;&#x5E94;&#x7528;&#x5E94;&#x53D8;&#x7387;&#x8FD1;&#x4E34;&#x754C;&#x7194;&#x878D;&#x526A;&#x5207;&#x901F;&#x7387;&#xFF0C;&#x7194;&#x5316;&#x548C;&#x518D;&#x7ED3;&#x6676;&#x5728;&#x5FAA;&#x73AF;&#x6A21;&#x5F0F;&#x4E0B;&#x53D1;&#x751F;&#x3002;&#x6700;&#x5927;&#x7A0B;&#x5EA6;&#x7684;&#x79E9;&#x5E8F;&#x88AB;&#x6307;&#x51FA;&#x5F53;&#x526A;&#x5E94;&#x529B;&#x5728;&#x5927;&#x632F;&#x5E45;&#x632F;&#x52A8;&#x526A;&#x5207;&#x5468;&#x671F;&#xFF0C;&#x8FBE;&#x5230;&#x4E00;&#x4E2A;&#x9AD8;&#x539F;&#x503C;&#x800C;&#x7194;&#x5316;&#x5728;&#x5E94;&#x53D8;&#x7387;&#x6CE2;&#x9AD8;&#x5CF0;&#x6700;&#x5927;&#x5316;&#x3002;&#x8FD9;&#x79CD;&#x7ED3;&#x6784;&#x6F14;&#x53D8;&#x8BC1;&#x5B9E;&#x7C98;&#x548C;&#x6ED1;&#x7684; 2D &#x516D;&#x89D2;&#x5F62;&#x5806;&#x79EF;&#x5C42;&#x7684;&#x5FAA;&#x73AF;&#x673A;&#x5236; [I.W.&#x54C8;&#x59C6;&#x5229; et al&#xFF0C;phys.rev.E 58&#xFF0C;7620 (1998 &#x5E74;)]&#x3002;

&#x7194;&#x5316;&#x548C;&#x518D;&#x7ED3;&#x6676;&#x805A;&#x5408;&#x7269;&#x80F6;&#x675F;&#x6676;&#x4F53;&#x906D;&#x53D7;&#x5927;&#x632F;&#x5E45;&#x632F;&#x52A8;&#x526A;&#x5207;&#x6D41;&#x4E2D;&#x7684;&#x52A8;&#x6001;&#x53D8;&#x5316;&#x3002;

Shear-induced structural transitions of a micellar cubic phase during large amplitude oscillatory shear flow is studied with time-resolved oscillatory rheological small angle neutron scattering. This technique allows us to resolve the structural changes within a cycle of oscillation. By applying a strain rate near the critical melting shear rate, melting and recrystallization occurs in a cyclic mode. The maximum degree of order is observed when the shear stress reaches a plateau value during the large amplitude oscillatory shear cycle, whereas melting is maximized at the strain rate wave peaks. This structural evolution confirms the cyclic mechanism of sticking and sliding of 2D hexagonal close-packed layers [I.â€‰W. Hamley et al., Phys. Rev. E 58, 7620 (1998)].

Dynamics of melting and recrystallization in a polymeric micellar crystal subjected to large amplitude oscillatory shear flow.

Transitions structurelles induites par cisaillement d&#39;une phase micellaire cube durant l&#39;&eacute;coulement de cisaillement oscillatoire de grande amplitude est &eacute;tudi&eacute; avec la diffusion de neutrons time-resolved oscillatoire rh&eacute;ologiques petit angle. Cette technique permet de r&eacute;soudre les changements structurels au sein d&#39;un cycle d&#39;oscillation. En appliquant un taux de d&eacute;formation, pr&egrave;s de la vitesse de cisaillement critique fusion, fusion et recristallisation se produit en mode cyclique. Le degr&eacute; maximal d&#39;ordre est observ&eacute; lorsque la contrainte de cisaillement atteint une valeur de plateau pendant le cycle de cisaillement oscillatoire de grande amplitude, alors que la fonte est maximis&eacute;e aux pics de vague de taux de souche. Cette &eacute;volution structurelle confirme le m&eacute;canisme cyclique de collage et en faisant glisser des calques 2D de la hexagonales compacte [I. W. Hamley et al., Phys. Rev. E 58, 7620 (1998)].

Dynamique de fusion et de recristallisation dans un polym&egrave;re cristal micellaire soumis &agrave; des flux de cisaillement oscillatoire de grande amplitude.

Induziert durch Scherung strukturelle &Uuml;berg&auml;nge einer Mizellares kubische Phase w&auml;hrend gro&szlig;e Amplitude Oszillatorische Scherung Str&ouml;mung wird untersucht, mit Zeit aufgel&ouml;st Oszillatorische rheologische kleiner Winkel Neutronenstreuung. Diese Technik erlaubt uns, die strukturellen Ver&auml;nderungen innerhalb eines Zyklus der Schwingung zu beheben. Durch die Anwendung einer Belastung Rate nahe der kritischen schmelzenden Schergeschwindigkeit, tritt Schmelz- und Rekristallisation in einem zyklischen Modus. Der maximale Grad an Ordnung wird beobachtet, wenn die Schubspannung einen Plateau-Wert w&auml;hrend des gro&szlig;en Amplitude Oszillatorische Scherung Zyklus erreicht, w&auml;hrend Schmelzen an die Belastung Rate Wellenspitzen maximiert ist. Diese strukturelle Entwicklung best&auml;tigt den zyklischen Mechanismus der festhalten und Gleiten der sechseckiges schlie&szlig;en-verpackt 2D-Ebenen [I. W. Hamley Et Al., Phys. Rev. E 58, 7620 (1998)].

Dynamik der Schmelz- und Rekristallisation in einem Polymer Mizellares Kristall gro&szlig;e Amplitude Oszillatorische Scherung Str&ouml;mung ausgesetzt.

Shear-indotta di transizioni strutturali di una fase cubica micellare durante il flusso di shear oscillatorio di grande ampiezza &egrave; studiato con scattering di neutroni time-resolved oscillatorio reologiche piccolo angolo. Questa tecnica ci permette di risolvere le modifiche strutturali all&#39;interno di un ciclo di oscillazione. Applicando un tasso di ceppo vicino il tasso di taglio critico scioglimento, fusione e ricristallizzazione si verifica in modo ciclico. Il massimo grado di ordine &egrave; osservato quando la sollecitazione di taglio raggiunge un valore di altopiano durante il ciclo di shear oscillatorio di grande ampiezza, considerando che la fusione &egrave; massimizzata presso i picchi di onda strain rate. Questa evoluzione strutturale conferma il meccanismo ciclico di attaccare e di scorrimento di livelli 2D close-packed esagonale [I. W. Hamley et al., Phys. Rev. E 58, 7620 (1998)].

Dinamiche della fusione e ricristallizzazione in un cristallo micellare polimerico sottoposto al flusso di shear oscillatorio di grande ampiezza.

&#xD070; &#xC9C4;&#xD3ED; &#xC9C4;&#xB3D9; &#xC804;&#xB2E8; &#xD750;&#xB984; &#xC911; micellar &#xC785;&#xBC29; &#xB2E8;&#xACC4;&#xC758; &#xAD6C;&#xC870;&#xC801; &#xC804;&#xD658; &#xC804;&#xB2E8; &#xC720;&#xB3C4; &#xC2DC;&#xAC04; &#xD574;&#xACB0; &#xC9C4;&#xB3D9; &#xC720; &#xBCC0; &#xD559;&#xC801; &#xC791;&#xC740; &#xAC01;&#xB3C4; &#xC911;&#xC131;&#xC790; &#xC0B0;&#xB780;&#xC73C;&#xB85C; &#xACF5;&#xBD80; &#xD588;&#xC2B5;&#xB2C8;&#xB2E4;. &#xC774; &#xAE30;&#xC220;&#xC740; &#xC9C4;&#xB3D9;&#xC758; &#xC8FC;&#xAE30; &#xB0B4;&#xC5D0;&#xC11C; &#xAD6C;&#xC870;&#xC801;&#xC778; &#xBCC0;&#xD654;&#xB97C; &#xD655;&#xC778;&#xD560; &#xC218; &#xC788;&#xC2B5;&#xB2C8;&#xB2E4;. &#xC911;&#xC694; &#xD55C; &#xC6A9; &#xD574; &#xC804;&#xB2E8; &#xC18D;&#xB3C4; &#xADFC;&#xCC98; &#xBD80;&#xB2F4; &#xC728;&#xC744; &#xC801;&#xC6A9; &#xD558; &#xC5EC; &#xC6A9; &#xD574; &#xD558; &#xACE0; &#xC0AC;&#xC774; &#xC21C;&#xD658; &#xBAA8;&#xB4DC;&#xC5D0;&#xC11C; &#xBC1C;&#xC0DD; &#xD569;&#xB2C8;&#xB2E4;. &#xC9C8;&#xC11C;&#xC758; &#xCD5C;&#xB300; &#xD559;&#xC704;&#xB294; &#xBCC0;&#xD615; &#xC18D;&#xB3C4; &#xBB3C;&#xACB0; &#xC815;&#xC810;&#xC5D0;&#xC11C; &#xCD5C;&#xB300;&#xD654; &#xB179;&#xB294; &#xBC18;&#xBA74; &#xC804;&#xB2E8; &#xC751;&#xB825; &#xD070; &#xC9C4;&#xD3ED; &#xC9C4;&#xB3D9; &#xC804;&#xB2E8; &#xC8FC;&#xAE30; &#xB3D9;&#xC548; &#xACE0;&#xC6D0; &#xAC12;&#xC5D0; &#xB3C4;&#xB2EC; &#xD558;&#xB294; &#xB54C; &#xAD00;&#xCC30; &#xB429;&#xB2C8;&#xB2E4;. &#xC774; &#xAD6C;&#xC870;&#xC801; &#xC9C4;&#xD654; &#xBC0F; 2D &#xC721;&#xAC01; &#xB2EB;&#xAE30;&#xB97C; &#xD3EC;&#xC7A5; &#xCE35;&#xC758; &#xC2AC;&#xB77C;&#xC774;&#xB529;&#xC758; &#xC21C;&#xD658; &#xBA54;&#xCEE4;&#xB2C8;&#xC998; &#xD655;&#xC778; [I. W. Hamley &#xC678;., Phys. &#xBAA9;&#xC0AC; E 58, 7620 (1998)].

&#xC6A9; &#xD574;&#xC640; &#xC0AC;&#xC774;&#xC5D0; &#xD070; &#xC9C4;&#xD3ED; &#xC9C4;&#xB3D9; &#xC804;&#xB2E8; &#xD750;&#xB984;&#xC5D0; &#xB4E4;&#xC5B4;&#xC11C;&#xB294; &#xACE0;&#xBD84;&#xC790; micellar &#xD06C;&#xB9AC;&#xC2A4;&#xD0C8;&#xC758; &#xC5ED;&#xD559;.

Por cizalla transiciones estructurales de una fase micelar c&uacute;bica durante el flujo de cizalla oscilatoria de gran amplitud se estudia con la dispersi&oacute;n de neutrones de &aacute;ngulo peque&ntilde;o reol&oacute;gicas oscilatoria resuelta en el tiempo. Esta t&eacute;cnica nos permite resolver los cambios estructurales dentro de un ciclo de oscilaci&oacute;n. Mediante la aplicaci&oacute;n de una tasa de tensi&oacute;n cerca de la tasa de corte fusi&oacute;n cr&iacute;tica, fusi&oacute;n y recristalizaci&oacute;n se produce en un modo c&iacute;clico. El m&aacute;ximo grado de orden se observa cuando la tensi&oacute;n de esquileo alcanza un valor de meseta durante el ciclo de cizalla oscilatoria de gran amplitud, mientras que la fusi&oacute;n se maximiza en los picos de onda tipo de cepa. Esta evoluci&oacute;n estructural confirma el mecanismo c&iacute;clico de pegarse y deslizamiento de capas 2D de close-packed hexagonales [I. W. Hamley et al., Phys Reverendo E 58, 7620 (1998)].

Din&aacute;mica de la fusi&oacute;n y recristalizaci&oacute;n en un cristal micelar polim&eacute;rico sometido a flujo de cizalla oscilatoria de gran amplitud.

One major goal in condensed matter is identifying the physical mechanisms that lead to arrested states of matter, especially gels and glasses. The complex nature and microscopic details of each particular system are relevant. However, from both scientific and technological viewpoints, a general, consistent and unified definition is of paramount importance. Through Monte Carlo computer simulations of states identified in experiments, we demonstrate that dynamical arrest in adhesive hard-sphere dispersions is the result of rigidity percolation with coordination number 〈n_{b}〉 equal to 2.4. This corresponds to an established mechanism leading to mechanical transitions in network-forming materials [Phys. Rev. Lett. 54, 2107 (1985)]. Our findings connect the concept of critical gel formation in colloidal suspensions with short-range attractive interactions to the universal concept of rigidity percolation. Furthermore, the bond, angular, and local distributions along the gelation line are explicitly studied in order to determine the topology of the structure at the critical gel state.

Article	Year
Temperature-dependent nanostructure of an end-tethered octadecane brush in tetradecane and nanoparticle phase behavior. Langmuir : the ACS journal of surfaces and colloids\| PubMed ID: 20108970	2010
Nanoparticle agglomeration in polymer-based solar cells. Physical review letters\| PubMed ID: 21231021	2010
Dynamical arrest transition in nanoparticle dispersions with short-range interactions. Physical review letters\| PubMed ID: 21469811	2011
Dynamical arrest, percolation, gelation, and glass formation in model nanoparticle dispersions with thermoreversible adhesive interactions. Langmuir : the ACS journal of surfaces and colloids\| PubMed ID: 22148874	2012
Dynamics of melting and recrystallization in a polymeric micellar crystal subjected to large amplitude oscillatory shear flow. Physical review letters\| PubMed ID: 23004666	2012
Dynamical arrest in adhesive hard-sphere dispersions driven by rigidity percolation. Physical review. E, Statistical, nonlinear, and soft matter physics\| PubMed ID: 24483369	2013

Aaron P. R. Eberle

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