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Microfabrication of Chip-sized Scaffolds for Three-dimensional Cell cultivation

Using microfabrication technologies is a prerequisite to create scaffolds of reproducible geometry and constant quality for three-dimensional cell ...

Institute for Heavy Ion Research

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&#x57FA;&#x4E8E; biofunctionalized &#x9525;&#x5F62;&#x9EC4;&#x91D1;&#x7EB3;&#x7C73;&#x86CB;&#x767D;&#x751F;&#x7269;&#x4F20;&#x611F;&#x5668;&#x3002;

There is increasing interest in the concept of using nanopores as the sensing elements in biosensors. The nanopore most often used is the alpha-hemolysin protein channel, and the sensor consists of a single channel embedded within a lipid bilayer membrane. An ionic current is passed through the channel, and analyte species are detected as transient blocks in this current associated with translocation of the analyte through the channel-stochastic sensing. While this is an extremely promising sensing paradigm, it would be advantageous to eliminate the very fragile lipid bilayer membrane and perhaps to replace the biological nanopore with an abiotic equivalent. We describe here a new family of protein biosensors that are based on conically shaped gold nanotubes embedded within a mechanical and chemically robust polymeric membrane. While these sensors also function by passing an ion current through the nanotube, the sensing paradigm is different from the previous devices in that a transient change in the current is not observed. Instead, the protein analyte binds to a biochemical molecular-recognition agent at the mouth of the conical nanotube, resulting in complete blockage of the ion current. Three different molecular-recognition agents, and correspondingly three different protein analytes, were investigated: (i) biotin/streptavidin, (ii) protein-G/immunoglobulin, and (iii) an antibody to the protein ricin with ricin as the analyte.

Protein biosensors based on biofunctionalized conical gold nanotubes.

Il augmente l&#39;int&eacute;r&ecirc;t dans le concept de l&#39;utilisation des nanopores comme les &eacute;l&eacute;ments de d&eacute;tection de biocapteurs. Le nanopore le plus souvent utilis&eacute; est le canal de la prot&eacute;ine alpha-h&eacute;molysine, et le capteur est constitu&eacute; d&#39;un canal unique, int&eacute;gr&eacute; dans une membrane lipidique bi-couche. Un courant ionique est pass&eacute; au travers du canal, et esp&egrave;ces d&#39;analyte sont d&eacute;tect&eacute;s comme blocs transitoires dans ce courant associ&eacute; avec la translocation de l&#39;analyte &agrave; travers le canal stochastiques de d&eacute;tection. Alors qu&#39;il s&#39;agit d&#39;un paradigme de d&eacute;tection extr&ecirc;mement prometteur, il serait avantageux pour &eacute;liminer la membrane de bicouche lipidique tr&egrave;s fragile et peut-&ecirc;tre remplacer le nanopore biologique avec un &eacute;quivalent abiotique. Nous d&eacute;crivons ici une nouvelle famille de biocapteurs de prot&eacute;ine qui reposent sur des nanotubes or conique int&eacute;gr&eacute;s dans une membrane polym&egrave;re chimiquement robuste et m&eacute;canique. Alors que ces capteurs fonctionnent aussi en passant un ion courant &agrave; travers le nanotube, le paradigme de t&eacute;l&eacute;d&eacute;tection se distingue par les appareils pr&eacute;c&eacute;dents qu&#39;un changement transitoire dans le courant n&#39;est pas respect&eacute;. Au lieu de cela, l&#39;analyte de prot&eacute;ine se lie &agrave; un agent biochimique de reconnaissance mol&eacute;culaire &agrave; l&#39;embouchure de la conique nanotube, r&eacute;sultant en un blocage complet de l&#39;ion actuel. Trois diff&eacute;rents agents de reconnaissance mol&eacute;culaire et par cons&eacute;quent trois prot&eacute;ines diff&eacute;rentes analytes, ont &eacute;t&eacute; &eacute;tudi&eacute;s: (i) streptavidine/biotine, (ii) la prot&eacute;ine-G/immunoglobuline et (iii) un anticorps &agrave; la ricine de prot&eacute;ine avec la ricine comme l&#39;analyte.

Biocapteurs prot&eacute;ine issus des nanotubes or conique de biofunctionalized.

Protein-Biosensoren auf biofunktionalisierten konische Gold Basis von Nanor&#xF6;hren.

C&#39;&egrave; un crescente interesse nel concetto dell&#39;utilizzo di nanopori come gli elementi di telerilevamento in biosensori. Nanopore pi&ugrave; spesso utilizzato &egrave; il canale alpha-emolisina proteico, e il sensore &egrave; costituito da un singolo canale incorporato all&#39;interno di una membrana del doppio strato lipidico. Una corrente ionica &egrave; passata attraverso il canale, e specie analita vengono rilevati come blocchi transitori in questa corrente associato a traslocazione dell&#39;analita attraverso il canale-stocastico di rilevamento. Mentre questo &egrave; un paradigma di rilevamento estremamente promettente, sarebbe vantaggioso per eliminare la membrana del doppio strato lipidico molto fragile e forse per sostituire il nanopore biologico con un equivalente abiotico. Descriviamo qui una nuova famiglia di biosensori di proteine che sono basati sulla forma conica nanotubi oro incastonato all&#39;interno di una membrana polimerica meccanica e chimicamente robusta. Mentre questi sensori anche funzionano facendo passare corrente attraverso il nanotubo un ione, il paradigma di telerilevamento &egrave; diverso dai precedenti dispositivi in quanto non si osserva un cambiamento nella corrente transitorio. Invece, l&#39;analita proteina si lega a un agente di riconoscimento molecolare biochimico alla foce del nanotubo di forma conica, con conseguente ostruzione completa della corrente di ioni. Tre diversi agenti di riconoscimento molecolare e corrispondentemente tre analiti di proteine diverse, sono state studiate: (i) biotina streptavidina /, (ii) della proteina-G/immunoglobulina e (iii) un anticorpo per la ricina proteina con ricina come l&#39;analita.

Proteina biosensori conico nanotubi d&#39;oro biofunctionalized.

&#x305D;&#x3053;&#x30CA;&#x30CE;&#x7D30;&#x5B54;&#x30D0;&#x30A4;&#x30AA; &#x30BB;&#x30F3;&#x30B5;&#x30FC;&#x3067;&#x691C;&#x51FA;&#x7D20;&#x5B50;&#x3068;&#x3057;&#x3066;&#x4F7F;&#x7528;&#x3057;&#x3066;&#x306E;&#x6982;&#x5FF5;&#x3078;&#x306E;&#x95A2;&#x5FC3;&#x304C;&#x5897;&#x52A0;&#x3057;&#x3066;&#x3044;&#x307E;&#x3059;&#x3002;&#x6700;&#x3082;&#x983B;&#x7E41;&#x306B;&#x4F7F;&#x7528;&#x30CA;&#x30CE;&#x30DD;&#x30A2; &alpha;-&#x30D8;&#x30E2;&#x30EA;&#x30B7;&#x30F3;&#x86CB;&#x767D;&#x8CEA;&#x30C1;&#x30E3;&#x30CD;&#x30EB;&#x3067;&#x3042;&#x308A;&#x3001;&#x8102;&#x8CEA;&#x4E8C;&#x5206;&#x5B50;&#x819C;&#x5185;&#x3067;&#x57CB;&#x3081;&#x8FBC;&#x307E;&#x308C;&#x3066;&#x3044;&#x308B; 1 &#x3064;&#x306E;&#x30C1;&#x30E3;&#x30F3;&#x30CD;&#x30EB;&#x306E;&#x30BB;&#x30F3;&#x30B5;&#x30FC;&#x3067;&#x69CB;&#x6210;&#x3055;&#x308C;&#x3066;&#x3044;&#x307E;&#x3059;&#x3002;&#x30A4;&#x30AA;&#x30F3;&#x96FB;&#x6D41;&#x30C1;&#x30E3;&#x30CD;&#x30EB;&#x3092;&#x4ECB;&#x3057;&#x3066;&#x6E21;&#x3055;&#x308C;&#x3001;analyte &#x7A2E;&#x3067;&#x30C1;&#x30E3;&#x30CD;&#x30EB;&#x78BA;&#x7387;&#x8A08;&#x6E2C;&#x306B;&#x3088;&#x308B;&#x8A66;&#x6599;&#x306E;&#x8EE2;&#x6D41;&#x306B;&#x95A2;&#x9023;&#x4ED8;&#x3051;&#x3089;&#x308C;&#x3066;&#x3044;&#x308B;&#x3053;&#x306E;&#x96FB;&#x6D41;&#x904E;&#x6E21;&#x30D6;&#x30ED;&#x30C3;&#x30AF;&#x3068;&#x3057;&#x3066;&#x691C;&#x51FA;&#x3055;&#x308C;&#x307E;&#x3059;&#x3002;&#x3053;&#x308C;&#x306F;&#x975E;&#x5E38;&#x306B;&#x6709;&#x671B;&#x306A;&#x30BB;&#x30F3;&#x30B7;&#x30F3;&#x30B0; &#x30D1;&#x30E9;&#x30C0;&#x30A4;&#x30E0;&#x3067;&#x3059;&#x304C;&#x3001;&#x305D;&#x308C;&#x306F;&#x975E;&#x5E38;&#x306B;&#x58CA;&#x308C;&#x3084;&#x3059;&#x3044;&#x8102;&#x8CEA;&#x4E8C;&#x5206;&#x5B50;&#x819C;&#x3092;&#x9664;&#x53BB;&#x3057;&#x3001;&#x304A;&#x305D;&#x3089;&#x304F;&#x751F;&#x7269;&#x30CA;&#x30CE;&#x30DD;&#x30A2;&#x542B;&#x3080;&#x975E;&#x751F;&#x7269;&#x7684;&#x7B49;&#x4FA1;&#x4EA4;&#x63DB;&#x3059;&#x308B;&#x6709;&#x5229;&#x3067; &#x3002;&#x3053;&#x3053;&#x306B;&#x6A5F;&#x68B0;&#x7684;&#x304A;&#x3088;&#x3073;&#x5316;&#x5B66;&#x7684;&#x306B;&#x5805;&#x7262;&#x306A;&#x9AD8;&#x5206;&#x5B50;&#x819C;&#x5185;&#x57CB;&#x3081;&#x8FBC;&#x307E;&#x308C;&#x305F;&#x5186;&#x9310;&#x5F62;&#x306E;&#x30B4;&#x30FC;&#x30EB;&#x30C9; &#x30CA;&#x30CE;&#x30C1;&#x30E5;&#x30FC;&#x30D6;&#x306B;&#x57FA;&#x3065;&#x304F;&#x86CB;&#x767D;&#x8CEA;&#x30D0;&#x30A4;&#x30AA; &#x30BB;&#x30F3;&#x30B5;&#x30FC;&#x306E;&#x65B0;&#x30D5;&#x30A1;&#x30DF;&#x30EA;&#x3092;&#x8A18;&#x8FF0;&#x3057;&#x307E;&#x3059;&#x3002;&#x3053;&#x308C;&#x3089;&#x306E;&#x30BB;&#x30F3;&#x30B5;&#x30FC;&#x306F;&#x307E;&#x305F;&#x3001;&#x30CA;&#x30CE;&#x30C1;&#x30E5;&#x30FC;&#x30D6;&#x3092;&#x6D41;&#x308C;&#x308B;&#x96FB;&#x6D41;&#x306F;&#x30A4;&#x30AA;&#x30F3;&#x3092;&#x6E21;&#x3059;&#x3053;&#x3068;&#x306B;&#x3088;&#x3063;&#x3066;&#x6A5F;&#x80FD;&#x304C;&#x3001;&#x96FB;&#x6D41;&#x306E;&#x904E;&#x6E21;&#x5909;&#x5316;&#x304C;&#x89B3;&#x6E2C;&#x3055;&#x308C;&#x306A;&#x3044;&#x3053;&#x3068;&#x30EA;&#x30E2;&#x30FC;&#x30C8;&#x30BB;&#x30F3;&#x30B7;&#x30F3;&#x30B0;&#x306E;&#x30D1;&#x30E9;&#x30C0;&#x30A4;&#x30E0;&#x306F;&#x3001;&#x4EE5;&#x524D;&#x306E;&#x30C7;&#x30D0;&#x30A4;&#x30B9;&#x304B;&#x3089;&#x5225;&#x3067;&#x3059;&#x3002;&#x4EE3;&#x308F;&#x308A;&#x306B;&#x3001;&#x30BF;&#x30F3;&#x30D1;&#x30AF;&#x8CEA;&#x8A66;&#x6599;&#x30A4;&#x30AA;&#x30F3;&#x96FB;&#x6D41;&#x306E;&#x5B8C;&#x5168;&#x9589;&#x585E;&#x3092;&#x4F34;&#x3046;&#x751F;&#x5316;&#x5B66;&#x5206;&#x5B50;&#x8A8D;&#x8B58;&#x30A8;&#x30FC;&#x30B8;&#x30A7;&#x30F3;&#x30C8;&#x5186;&#x9310;&#x72B6;&#x30AB;&#x30FC;&#x30DC;&#x30F3;&#x30CA;&#x30CE; &#x30C1;&#x30E5;&#x30FC;&#x30D6;&#x306E;&#x6CB3;&#x53E3;&#x306B;&#x30D0;&#x30A4;&#x30F3;&#x30C9;&#x3057;&#x307E;&#x3059;&#x3002;3 &#x3064;&#x306E;&#x7570;&#x306A;&#x308B;&#x5206;&#x5B50;&#x8A8D;&#x8B58;&#x30A8;&#x30FC;&#x30B8;&#x30A7;&#x30F3;&#x30C8;&#x3068;&#x305D;&#x308C;&#x306B;&#x5BFE;&#x5FDC;&#x3057;&#x3066; 3 &#x3064;&#x306E;&#x7570;&#x306A;&#x308B;&#x30BF;&#x30F3;&#x30D1;&#x30AF;&#x8CEA; analytes &#x8ABF;&#x3079;&#x305F;: (i) &#x30D3;&#x30AA;&#x30C1;&#x30F3;/&#x30B9;&#x30C8;&#x30EC;&#x30D7;&#x30C8;&#x30A2;&#x30D3;&#x30B8;&#x30F3;&#x3001;(ii) &#x30BF;&#x30F3;&#x30D1;&#x30AF;&#x8CEA;-G/&#x514D;&#x75AB;&#x30B0;&#x30ED;&#x30D6;&#x30EA;&#x30F3;&#x3001;&#x304A;&#x3088;&#x3073; (iii) &#x306E;&#x6297;&#x4F53;&#x30BF;&#x30F3;&#x30D1;&#x30AF;&#x8CEA;&#x30EA;&#x30B7;&#x30F3; &#x30EA;&#x30B7;&#x30F3;&#x691C;&#x4F53;&#x3068;&#x3057;&#x3066;&#x3002;

Biofunctionalized &#x5186;&#x9310;&#x30B4;&#x30FC;&#x30EB;&#x30C9; &#x30AB;&#x30FC;&#x30DC;&#x30F3;&#x30CA;&#x30CE; &#x30C1;&#x30E5;&#x30FC;&#x30D6;&#x306B;&#x30BF;&#x30F3;&#x30D1;&#x30AF;&#x8CEA;&#x30D0;&#x30A4;&#x30AA;&#x3002;

Nanopores&#xB97C; &#xC0AC;&#xC6A9; &#xD558; &#xC5EC; biosensors&#xC5D0;&#xC11C; &#xAC10;&#xC9C0; &#xC694;&#xC18C;&#xB85C; &#xAC1C;&#xB150;&#xC5D0; &#xB300; &#xD55C; &#xAD00;&#xC2EC;&#xC744; &#xC99D;&#xAC00; &#xD558;&#xACE0;&#xC788;&#xB2E4;. Nanopore &#xAC00;&#xC7A5; &#xC790;&#xC8FC; &#xC0AC;&#xC6A9; &#xD558;&#xB294; &#xC54C;&#xD30C;-hemolysin &#xB2E8;&#xBC31;&#xC9C8; &#xCC44;&#xB110; &#xC774;&#xBA70; &#xC13C;&#xC11C; &#xC9C0;&#xC9C8; bilayer &#xBA64;&#xBE0C;&#xB808;&#xC778; &#xB0B4;&#xC5D0; &#xD3EC;&#xD568; &#xB41C; &#xB2E8;&#xC77C; &#xCC44;&#xB110; &#xAD6C;&#xC131; &#xB429;&#xB2C8;&#xB2E4;. &#xC774;&#xC628; &#xC804;&#xB958;&#xB294; &#xCC44;&#xB110;&#xC744; &#xD1B5;&#xD574; &#xC804;&#xB2EC; &#xBC0F; &#xC2E4;&#xC815;&#xC774; &#xC885;&#xC774;&#xC774; &#xC804;&#xB958; &#xCC44;&#xB110; stochastic &#xAC10;&#xC9C0;&#xB97C; &#xD1B5;&#xD574; &#xBD84;&#xC11D;&#xC758; &#xC804; &#xC88C;&#xC640; &#xAD00;&#xB828; &#xB41C; &#xC77C;&#xC2DC;&#xC801;&#xC778; &#xBE14;&#xB85D;&#xC73C;&#xB85C; &#xAC10;&#xC9C0; &#xD558; &#xACE0;. &#xC774;&#xAC83;&#xC740; &#xB9E4;&#xC6B0; &#xC720;&#xB9DD;&#xD55C; &#xAC10;&#xC9C0; &#xD328;&#xB7EC;&#xB2E4;&#xC784;, &#xB9E4;&#xC6B0; &#xAE68;&#xC9C0;&#xAE30; &#xC26C;&#xC6B4; &#xC9C0;&#xC9C8; bilayer &#xBA64;&#xBE0C;&#xB808;&#xC778;&#xC744; &#xC81C;&#xAC70; &#xD558; &#xACE0; &#xC544;&#xB9C8;&#xB3C4; abiotic &#xD574;&#xB2F9; &#xC0DD;&#xBB3C; &#xD559;&#xC801; nanopore &#xBC14;&#xAFC9;&#xB2C8;&#xB2E4;&#xC5D0; &#xC720;&#xB9AC;&#xD55C; &#xAC83;&#xC785;&#xB2C8;&#xB2E4;. &#xC5EC;&#xAE30; conically &#xBAA8;&#xC591;&#xC758; &#xACE8;&#xB4DC; &#xB098;&#xB178;&#xD29C;&#xBE0C;&#xB294; &#xAE30;&#xACC4;&#xC801;&#xC774; &#xACE0; &#xD654;&#xD559;&#xC801;&#xC73C;&#xB85C; &#xAC15;&#xB825;&#xD55C; &#xACE0;&#xBD84;&#xC790; &#xBA64;&#xBE0C;&#xB808;&#xC778; &#xB0B4;&#xC5D0; &#xD3EC;&#xD568; &#xB41C;&#xC744; &#xAE30;&#xBC18;&#xC73C;&#xB85C; &#xD558;&#xB294; &#xB2E8;&#xBC31;&#xC9C8; biosensors&#xC758; &#xC0C8;&#xB85C;&#xC6B4; &#xC81C;&#xD488;&#xAD70; &#xC124;&#xBA85;. &#xC774;&#xB7EC;&#xD55C; &#xC13C;&#xC11C;&#xB294; &#xC774;&#xC628; &#xC804;&#xB958;&#xB294; &#xB098;&#xB178;&#xD29C;&#xBE0C;&#xB97C; &#xD1B5;&#xD574; &#xC804;&#xB2EC; &#xD558; &#xC5EC;&#xB3C4; &#xC791;&#xB3D9; &#xD558;&#xB294; &#xB3D9;&#xC548; &#xADF8; &#xC804;&#xB958;&#xC5D0; &#xC77C;&#xC2DC;&#xC801;&#xC778; &#xBCC0;&#xD654;&#xB97C; &#xAD00;&#xCC30; &#xD558;&#xC9C0; &#xAC10;&#xC9C0; &#xD328;&#xB7EC;&#xB2E4;&#xC784;&#xC740; &#xC774;&#xC804; &#xC7A5;&#xCE58;&#xC5D0;&#xC11C; &#xB2E4;&#xB978;. &#xB300;&#xC2E0;, &#xB2E8;&#xBC31;&#xC9C8; &#xBD84;&#xC11D; &#xACB0;&#xACFC; &#xC804;&#xB958; &#xC774;&#xC628;&#xC758; &#xC644;&#xC804; &#xD55C; &#xB9C9;&#xD798;&#xC5D0; &#xC6D0;&#xBFD4; &#xB098;&#xB178;&#xD29C;&#xBE0C;&#xC758; &#xC785;&#xC774;&#xC5D0; &#xC0DD; &#xD654; &#xD655; &#xC801;&#xC778; &#xBD84;&#xC790; &#xC778;&#xC2DD; &#xC5D0;&#xC774;&#xC804;&#xD2B8;&#xC5D0; &#xBC14;&#xC778;&#xB529;&#xD569;&#xB2C8;&#xB2E4;. 3 &#xBA85;&#xC758; &#xB2E4;&#xB978; &#xBD84;&#xC790; &#xC778;&#xC2DD; &#xC5D0;&#xC774;&#xC804;&#xD2B8; &#xBC0F; &#xB300;&#xC751; &#xD558; &#xC5EC; &#xC138; &#xAC1C;&#xC758; &#xB2E4;&#xB978; &#xB2E8;&#xBC31;&#xC9C8; analytes &#xC870;&#xC0AC; &#xD588;&#xB2E4;: (i) biotin/streptavidin, (ii) &#xB2E8;&#xBC31;&#xC9C8;-G/&#xBA74;&#xC5ED;, &#xADF8;&#xB9AC;&#xACE0; (iii) &#xD56D; &#xCCB4;&#xB294; &#xC2E4;&#xC815;&#xC774;&#xB85C; &#xB9AC;&#xC640; &#xD568;&#xAED8; &#xB2E8;&#xBC31;&#xC9C8; &#xB9AC;&#xB97C;.

&#xB2E8;&#xBC31;&#xC9C8; biosensors biofunctionalized &#xC6D0;&#xBFD4; &#xACE8;&#xB4DC; &#xB098;&#xB178;&#xD29C;&#xBE0C; &#xAE30;&#xBC18;&#xC785;&#xB2C8;&#xB2E4;.

Existe un creciente inter&eacute;s en el concepto de utilizar interconectivos como los elementos de detecci&oacute;n en biosensores. El nanopore de uso m&aacute;s frecuente es el canal de la prote&iacute;na alfa-hemolisina, y el sensor consta de un solo canal integrado en una membrana de bicapa lip&iacute;dica. Una corriente i&oacute;nica se pasa a trav&eacute;s del canal, y especies de analito son detectadas como bloques transitorias en esta corriente asociada con el desplazamiento del analito a trav&eacute;s de la detecci&oacute;n del canal-estoc&aacute;stico. Si bien esto es un paradigma de detecci&oacute;n muy prometedor, ser&iacute;a ventajoso para eliminar la membrana de bicapa lip&iacute;dica muy fr&aacute;gil y quiz&aacute;s para reemplazar el nanopore biol&oacute;gico con un equivalente abi&oacute;tico. Aqu&iacute; describimos una nueva familia de biosensores de prote&iacute;na que se basan en formados c&oacute;nica nanotubos de oro incrustados dentro de una membrana polim&eacute;rica mec&aacute;nica y qu&iacute;micamente resistente. Mientras que estos sensores funcionan tambi&eacute;n pasando un ion actual a trav&eacute;s de los nanotubos, el paradigma de percepci&oacute;n es diferente de los dispositivos anteriores en que no se observa un cambio transitorio en la corriente. En cambio, el analito de prote&iacute;na se une a un agente bioqu&iacute;mico de reconocimiento molecular en la desembocadura del nanotubo c&oacute;nico, dando por resultado la obstrucci&oacute;n completa del ion del actual. Tres agentes de reconocimiento molecular y en consecuencia tres prote&iacute;nas diferentes analitos, se investigaron: (i) biotina/estreptavidina, (ii) prote&iacute;na-G/inmunoglobulina y (iii) un anticuerpo a la ricina de prote&iacute;na con ricina como el analito.

Biosensores de prote&iacute;na basados en nanotubos de oro c&oacute;nico Biofuncionalizados.

&#x5728;&#x8BB8;&#x591A;&#x56FA;&#x4F53;&#x3001; &#x91CD;&#x79BB;&#x5B50;&#x7684;&#x9AD8;&#x52A8;&#x80FD; (MeV &#x4F0F;&#x7279;&#xFF09; &#x751F;&#x4EA7;&#x8BA2;&#x5355; 10 nm &#x76F4;&#x5F84;&#x957F;&#x5706;&#x67F1;&#x635F;&#x5BB3;&#x5F84;&#x3002;&#x5230;&#x76EE;&#x524D;&#x4E3A;&#x6B62;&#xFF0C;&#x6CA1;&#x6709;&#x4FE1;&#x606F;&#x662F;&#x53EF;&#x7528;&#x56FA;&#x4F53;&#x5982;&#x4F55;&#x5E94;&#x4ED8;&#x5411;&#x8FD9;&#x4E9B;&#x9AD8;&#x80FD;&#x5C04;&#x5F39;&#x548C;&#x9AD8;&#x538B;&#x529B;&#x7684;&#x540C;&#x65F6;&#x63A5;&#x89E6;&#x3002;&#x6211;&#x4EEC;&#x62A5;&#x544A;&#x51E1;&#x76F8;&#x5BF9;&#x8BBA;&#x94C0;&#x548C;&#x91D1;&#x79BB;&#x5B50;&#x4ECE; SIS &#x91CD;&#x79BB;&#x5B50;&#x540C;&#x6B65;&#x8F90;&#x5C04;&#x5728; GSI &#x88AB;&#x6CE8;&#x5165;&#x901A;&#x8FC7;&#x51E0;&#x4E2A;&#x6BEB;&#x7C73;&#x7684;&#x94BB;&#x77F3;&#x6700;&#x591A; 14 &#x4E2A;&#x52A0;&#x538B;&#x7684;&#x56FA;&#x4F53;&#x6837;&#x54C1;&#x7684;&#x7B2C;&#x4E00;&#x6B21;&#x5B9E;&#x9A8C;&#x4E2D;&#x91D1;&#x521A;&#x77F3;&#x538B;&#x7827; GPa&#x3002;&#x5728;&#x4EBA;&#x9020;&#x77F3;&#x58A8;&#x548C;&#x5929;&#x7136;&#x9506;&#x77F3;&#xFF0C;&#x538B;&#x529B;&#x548C;&#x79BB;&#x5B50;&#x675F;&#x7684;&#x7EC4;&#x5408;&#x89E6;&#x53D1;&#x7ED3;&#x6784;&#x5267;&#x53D8;&#x4E0D;&#x7531;&#x65BD;&#x52A0;&#x7684;&#x538B;&#x529B;&#x6216;&#x5355;&#x79BB;&#x5B50;&#x5F15;&#x8D77;&#x7684;&#x3002;&#x6240;&#x505A;&#x7684;&#x4FEE;&#x6539;&#x5305;&#x62EC;&#x8FDC;&#x8DDD;&#x79BB;&#x65E0;&#x5B9A;&#x5F62;&#x5316;&#x7684;&#x77F3;&#x58A8;&#xFF0C;&#x800C;&#x4E0D;&#x662F;&#x5355;&#x4E2A;&#x8F68;&#x9053;&#x5F62;&#x6210;&#x548C;&#x5206;&#x89E3;&#x6210;&#x7EB3;&#x7C73;&#x6676;&#x9506;&#x77F3;&#x548C;&#x9AD8;&#x538B;&#x76F8; reidite &#x7684;&#x6210;&#x6838;&#x3002;

&#x523A;&#x6FC0;&#x7684;&#x540C;&#x65F6;&#x66B4;&#x9732;&#x4E8E;&#x9AD8;&#x538B;&#x529B;&#x548C;&#x76F8;&#x5BF9;&#x8BBA;&#x91CD;&#x79BB;&#x5B50;&#x56FA;&#x4F53;&#x4E2D;&#x7684;&#x76F8;&#x53D8;&#x3002;

In many solids, heavy ions of high kinetic energy (MeV-GeV) produce long cylindrical damage trails with diameters of order 10 nm. Up to now, no information was available how solids cope with the simultaneous exposure to these energetic projectiles and to high pressure. We report the first experiments where relativistic uranium and gold ions from the SIS heavy-ion synchrotron at GSI were injected through several mm of diamond into solid samples pressurized up to 14 GPa in a diamond anvil cell. In synthetic graphite and natural zircon, the combination of pressure and ion beams triggered drastic structural changes not caused by the applied pressure or the ions alone. The modifications comprise long-range amorphization of graphite rather than individual track formation, and in the case of zircon the decomposition into nanocrystals and nucleation of the high-pressure phase reidite.

Phase transitions in solids stimulated by simultaneous exposure to high pressure and relativistic heavy ions.

Dans beaucoup des solides, des ions lourds de haute &eacute;nergie cin&eacute;tique (MeV-GeV) produisent des sentiers dommages long cylindrique d&#39;un diam&egrave;tre de l&#39;ordre de 10 nm. Jusqu&#39;&agrave; pr&eacute;sent, aucune information n&#39;&eacute;tait disponible comment solides face &agrave; l&#39;exposition simultan&eacute;e &agrave; ces projectiles &eacute;nergiques et &agrave; haute pression. Nous rapportons les premi&egrave;res exp&eacute;riences o&ugrave; uranium relativiste et des ions d&#39;or depuis le synchrotron d&#39;ions lourds SIS au GSI ont &eacute;t&eacute; inject&eacute;es &agrave; travers plusieurs mm de diamant dans des &eacute;chantillons solides sous pressuris&eacute;s jusqu&#39;&agrave; 14 GPa dans une cellule d&#39;enclume de diamant. En graphite synth&eacute;tique et zircon naturel, la combinaison de pression et ion faisceaux d&eacute;clench&eacute;e bouleversements structurels ne pas caus&eacute;s par la pression appliqu&eacute;e ou les ions seules. Les modifications comprennent l&#39;amorphisation &agrave; longue distance de graphite, plut&ocirc;t que de la formation de piste individuelle et dans le cas de la d&eacute;composition en nanocristaux de zircon et de nucl&eacute;ation de la reidite de phase &agrave; haute pression.

Transitions de phase dans les solides stimul&eacute;es par l&#39;exposition simultan&eacute;e &agrave; haute pression et d&#39;ions lourds relativistes.

In vielen Feststoffe produzieren Schwerionen hoher kinetischer Energie (MeV-GeV) langen zylindrischen Schaden Trails mit Durchmessern von Ordnung 10 nm. Bis jetzt waren keine Informationen verf&uuml;gbar, wie Feststoffe gleichzeitige Belastung durch diese energetischen Projektilen und hohem Druck zu bew&auml;ltigen. Wir berichten die ersten Versuche, wo relativistische Uran und gold Ionen aus Heavy-Ion Synchrotron SIS an der GSI durch mehrere mm Diamanten in fester Proben unter Druck bis zu 14 injiziert wurden, GPa in einer Diamant-Amboss-Zelle. Synthetische Graphit und nat&uuml;rliche Zirkon ausgel&ouml;st die Kombination von Druck und Ion Beams drastische strukturelle Ver&auml;nderungen, die nicht durch den Druck oder die Ionen allein verursacht. Die &Auml;nderungen umfassen weitr&auml;umige Amorphization aus Graphit, anstatt einzelne Titel Bildung und bei Zirkon die Zerlegung der Nanokristalle und Erforschung der Hochdruck-Phase-Reidite.

Phasen&uuml;berg&auml;nge in Festk&ouml;rpern angeregt durch gleichzeitige Einwirkung von hohem Druck und relativistische Schwerionen.

In molti solidi, ioni pesanti ad alta energia cinetica (MeV-GeV) producono sentieri danno lunga cilindrica con diametri dell&#39;ordine di 10 nm. Fino ad ora, non erano disponibili informazioni come solidi affrontare l&#39;esposizione simultanea di questi proiettili energetici e ad alta pressione. Riportiamo i primi esperimenti dove relativistico uranio e ioni d&#39;oro da sincrotrone di ioni pesanti il SIS a GSI erano iniettati attraverso diversi millimetri di diamante in campioni solidi in pressione fino a 14 GPa in una cella di incudine di diamante. In grafite sintetico e lo zircone naturale, la combinazione di pressione e ion travi innescato drastici cambiamenti strutturali non causati da pressione applicata o gli ioni da solo. Le modifiche comprendono amorphization a lungo raggio di grafite piuttosto che formazione singola traccia e nel caso di zircone la decomposizione in nanocristalli e nucleazione della reidite fase ad alta pressione.

Transizioni di fase nei solidi stimolati dall&#39;esposizione simultanea ad alta pressione e gli ioni pesanti relativistici.

&#x591A;&#x304F;&#x306E;&#x56FA;&#x4F53;&#x3001;&#x9AD8;&#x3044;&#x904B;&#x52D5;&#x30A8;&#x30CD;&#x30EB;&#x30AE;&#x30FC; (MeV GeV&#xFF09; &#x306E;&#x91CD;&#x30A4;&#x30AA;&#x30F3;&#x9577;&#x3044;&#x5186;&#x7B52;&#x72B6;&#x306E;&#x640D;&#x50B7;&#x8A3C;&#x8DE1;&#x9806;&#x5E8F; 10 nm &#x306E;&#x76F4;&#x5F84;&#x3092;&#x6301;&#x3064;&#x3092;&#x751F;&#x6210;&#x3057;&#x307E;&#x3059;&#x3002;&#x4ECA;&#x307E;&#x3067;&#x60C5;&#x5831;&#x540C;&#x6642;&#x9732;&#x5149;&#x3053;&#x308C;&#x3089;&#x30A8;&#x30CD;&#x30EB;&#x30AE;&#x30C3;&#x30B7;&#x30E5;&#x306A;&#x767A;&#x5C04;&#x3057;&#x3066;&#x9AD8;&#x5727;&#x56FA;&#x4F53;&#x3069;&#x306E;&#x3088;&#x3046;&#x306B;&#x5BFE;&#x51E6;&#x3059;&#x308B;&#x306F;&#x3042;&#x308A;&#x307E;&#x305B;&#x3093;&#x3067;&#x3057;&#x305F;&#x3002;&#x6211;&#x3005; &#x306F;&#x3069;&#x3053;&#x76F8;&#x5BFE;&#x8AD6;&#x7684;&#x30A6;&#x30E9;&#x30F3;&#x3068; GSI &#x3067; SIS &#x91CD;&#x30A4;&#x30AA;&#x30F3; &#x30B7;&#x30F3;&#x30AF;&#x30ED;&#x30C8;&#x30ED;&#x30F3;&#x304B;&#x3089;&#x306E;&#x91D1;&#x30A4;&#x30AA;&#x30F3;&#x6CE8;&#x5165;&#x3092;&#x4ECB;&#x3057;&#x3066;&#x6570; mm &#x30C0;&#x30A4;&#x30E4;&#x30E2;&#x30F3;&#x30C9;&#x306E; 14 &#x307E;&#x3067;&#x306E;&#x52A0;&#x5727;&#x56FA;&#x4F53;&#x8A66;&#x6599;&#x306E;&#x6700;&#x521D;&#x306E;&#x5B9F;&#x9A13;&#x5831;&#x544A; GPa &#x30C0;&#x30A4;&#x30E4;&#x30E2;&#x30F3;&#x30C9; &#x30FB; &#x30A2;&#x30F3;&#x30D3;&#x30EB; &#x30FB; &#x30BB;&#x30EB;&#x3067;&#x3002;&#x4EBA;&#x9020;&#x9ED2;&#x925B;&#x3068;&#x5929;&#x7136;&#x30B8;&#x30EB;&#x30B3;&#x30F3;&#x3067;&#x3001;&#x5727;&#x529B;&#x3001;&#x30A4;&#x30AA;&#x30F3;&#x30D3;&#x30FC;&#x30E0;&#x306E;&#x7D44;&#x307F;&#x5408;&#x308F;&#x305B;&#x5FDC;&#x7528;&#x306E;&#x5727;&#x529B;&#x3001;&#x307E;&#x305F;&#x306F;&#x5358;&#x72EC;&#x3067;&#x306E;&#x30A4;&#x30AA;&#x30F3;&#x306B;&#x3088;&#x3063;&#x3066;&#x5F15;&#x304D;&#x8D77;&#x3053;&#x3055;&#x308C;&#x308B;&#x306A;&#x3044;&#x629C;&#x672C;&#x7684;&#x306A;&#x69CB;&#x9020;&#x5909;&#x5316;&#x304C;&#x30C8;&#x30EA;&#x30AC;&#x30FC;&#x3002;&#x5909;&#x66F4;&#x306F;&#x3001;&#x9577;&#x8DDD;&#x96E2;&#x306E;&#x30A2;&#x30E2;&#x30EB;&#x30D5;&#x30A1;&#x30B9;&#x5316;&#x30B0;&#x30E9;&#x30D5;&#x30A1;&#x30A4;&#x30C8;&#x3067;&#x306F;&#x306A;&#x304F;&#x500B;&#x3005; &#x306E;&#x30C8;&#x30E9;&#x30C3;&#x30AF;&#x306E;&#x5F62;&#x6210;&#x3068;&#x30B8;&#x30EB;&#x30B3;&#x30F3;&#x7D50;&#x6676;&#x3078;&#x306E;&#x5206;&#x89E3;&#x306E;&#x5834;&#x5408;&#x3068;&#x9AD8;&#x5727;&#x76F8; reidite &#x306E;&#x6838;&#x5F62;&#x6210;&#x3092;&#x69CB;&#x6210;&#x3057;&#x307E;&#x3059;&#x3002;

&#x523A;&#x6FC0;&#x540C;&#x6642;&#x66DD;&#x9732;&#x9AD8;&#x5727;&#x3068;&#x76F8;&#x5BFE;&#x8AD6;&#x7684;&#x91CD;&#x30A4;&#x30AA;&#x30F3;&#x306B;&#x3088;&#x308B;&#x56FA;&#x4F53;&#x306E;&#x76F8;&#x8EE2;&#x79FB;

&#xB9CE;&#xC740; &#xACE0;&#xCCB4;&#xC5D0;&#xC11C; &#xB192;&#xC740; &#xC6B4;&#xB3D9; &#xC5D0;&#xB108;&#xC9C0; (MeV-&#xBE0C;)&#xC758; &#xBB34;&#xAC70;&#xC6B4; &#xC774;&#xC628; &#xC0DD;&#xC0B0; &#xC8FC;&#xBB38; 10 nm&#xC758; &#xC9C1;&#xACBD;&#xC744; &#xAC00;&#xC9C4; &#xAE34; &#xC6D0;&#xD1B5;&#xD615; &#xC190;&#xC0C1; &#xC0B0;&#xCC45;&#xB85C;. &#xC9C0;&#xAE08;&#xAE4C;&#xC9C0; &#xC5B4;&#xB5A0;&#xD55C; &#xC815;&#xBCF4;&#xB3C4; &#xB3D9;&#xC2DC; &#xB178;&#xCD9C; &#xC815;&#xB825;&#xC774; &#xB358;&#xC9C4; &#xACE0; &#xB192;&#xC740; &#xC555;&#xB825;&#xC5D0;&#xC11C; &#xC194;&#xB9AC;&#xB4DC; &#xB300;&#xC751; &#xD558;&#xB294; &#xBC29;&#xBC95;&#xC744; &#xC0AC;&#xC6A9;&#xD560; &#xC218; &#xC788;&#xC5C8;&#xC2B5;&#xB2C8;&#xB2E4;. &#xC6B0;&#xB9AC; &#xC5B4;&#xB514; &#xC0C1;&#xB300; &#xB860; &#xC801; &#xC6B0;&#xB77C;&#xB284; GSI&#xC5D0;&#xC11C; SIS &#xBB34;&#xAC70;&#xC6B4; &#xC774;&#xC628; synchrotron&#xC5D0;&#xC11C; &#xAE08; &#xC774;&#xC628; &#xC8FC;&#xC785; &#xD588;&#xB2E4;&#xC744; &#xD1B5;&#xD574; &#xBA87; mm &#xB2E4;&#xC774;&#xC544;&#xBAAC;&#xB4DC;&#xC758; &#xACE0;&#xCCB4; &#xC0D8;&#xD50C; &#xCD5C;&#xB300; 14 &#xAC00;&#xC555;&#xC73C;&#xB85C; &#xCCAB; &#xBC88;&#xC9F8; &#xC2E4;&#xD5D8;&#xC744; &#xBCF4;&#xACE0; &#xB2E4;&#xC774;&#xC544;&#xBAAC;&#xB4DC; &#xBAA8; &#xB8E8; &#xC140;&#xC5D0; GPa. &#xD569;&#xC131; &#xD751;&#xC5F0; &#xBC0F; &#xC790;&#xC5F0; &#xC9C0; &#xB974; &#xCF58;, &#xC555;&#xB825; &#xBC0F; &#xC774;&#xC628; &#xBE54; &#xC870;&#xD569;&#xC744; &#xACFC;&#xAC10; &#xD55C; &#xAD6C;&#xC870; &#xBCC0;&#xACBD; &#xC801;&#xC6A9; &#xB418;&#xB294; &#xC555;&#xB825; &#xB610;&#xB294; &#xD63C;&#xC790; &#xC774;&#xC628;&#xC5D0; &#xC758;&#xD574; &#xBC1C;&#xC0DD; &#xD558;&#xC9C0; &#xBC1C;&#xC0DD; &#xD569;&#xB2C8;&#xB2E4;. &#xC218;&#xC815; &#xBCF4;&#xB2E4;&#xB294; &#xAC1C;&#xBCC4; &#xD2B8;&#xB799; &#xD615;&#xC131; &#xBC0F; &#xC9C0; &#xB974; &#xCF58; &#xBC29;&#xD638;&#xB85C; &#xBD84;&#xD574;&#xC758; &#xACBD;&#xC6B0; &#xD751;&#xC5F0;&#xC758; &#xC7A5;&#xAC70;&#xB9AC; amorphization &#xBC0F; &#xACE0;&#xC555; &#xB2E8;&#xACC4; reidite&#xC758; nucleation &#xAD6C;&#xC131;.

&#xC194;&#xB9AC;&#xB4DC; &#xB192;&#xC740; &#xC555;&#xB825;&#xACFC; &#xC0C1;&#xB300;&#xB860;&#xC801; &#xBB34;&#xAC70;&#xC6B4; &#xC774;&#xC628;&#xC744; &#xB3D9;&#xC2DC; &#xB178;&#xCD9C;&#xC5D0; &#xC758;&#xD574; &#xC790;&#xADF9;&#xB41C;&#xC5D0; &#xC704;&#xC0C1; &#xC804;&#xD658;.

En muchos s&oacute;lidos, iones pesados de alta energ&iacute;a cin&eacute;tica (MeV-GeV) producen senderos da&ntilde;o cil&iacute;ndrico largo con un di&aacute;metro del orden de 10 nm. Hasta ahora, no exist&iacute;a informaci&oacute;n c&oacute;mo s&oacute;lidos frente a la exposici&oacute;n simult&aacute;nea a estos proyectiles energ&eacute;ticos y a alta presi&oacute;n. Divulgamos los primeros experimentos donde relativista uranio y oro iones desde el sincrotr&oacute;n de iones pesados SIS en GSI fueron inyectados a trav&eacute;s de varios mil&iacute;metros de diamante en muestras s&oacute;lidas a presi&oacute;n hasta 14 GPa en una celda de yunque de diamante. En grafito sint&eacute;tico y natural circ&oacute;n, la combinaci&oacute;n de presi&oacute;n y ion vigas provoc&oacute; cambios estructurales dr&aacute;sticos no causados por la presi&oacute;n aplicada o los iones solamente. Las modificaciones incluyen amorphization de largo alcance de grafito en lugar de formaci&oacute;n de pista individual y en el caso de la descomposici&oacute;n en nanocristales de circ&oacute;n y nucleaci&oacute;n de la reidite de la fase de alta presi&oacute;n.

Transiciones de fase en s&oacute;lidos estimulados por la exposici&oacute;n simult&aacute;nea a alta presi&oacute;n y de iones pesados relativistos.

&#x6211;&#x4EEC;&#x68C0;&#x67E5;&#x7684;&#x79BB;&#x5B50;&#x7535;&#x6D41;&#x901A;&#x8FC7;&#x5355;&#x4E2A;&#x9525;&#x5F62;&#x7EB3;&#x7C73;&#x5B54;&#x4E0B;&#x5B50; millimolar &#x7684;&#x9499;&#x79BB;&#x5B50;&#x6D53;&#x5EA6;&#x7684;&#x65F6;&#x95F4;&#x4FE1;&#x53F7;&#x3002;&#x6211;&#x4EEC;&#x663E;&#x793A;&#x9499;&#x8BF1;&#x5BFC;&#x65F6;&#x95F4;&#x9664;&#x4E86;&#x5148;&#x524D;&#x62A5;&#x544A;&#x8D1F;&#x589E;&#x91CF;&#x7535;&#x963B; &#xFF08;&#x7EB3;&#x7C73; Lett.2006 &#x5E74; 6&#x3001; 473 477&#xFF09; &#x7535;&#x538B;&#x4F9D;&#x8D56;&#x6027;&#x79BB;&#x5B50;&#x7535;&#x6D41;&#x6CE2;&#x52A8;&#x3002;&#x8FD9;&#x4E9B;&#x7535;&#x6D41;&#x6CE2;&#x52A8;&#x53D1;&#x751F;&#x5728;&#x7535;&#x538B;&#x7684;&#x8D1F;&#x589E;&#x91CF;&#x7535;&#x963B;&#x7684;&#x5F71;&#x54CD;&#x6307;&#x51FA;&#x6BEB;&#x79D2;&#x65F6;&#x95F4;&#x523B;&#x5EA6;&#x4E0A;&#x3002;&#x6211;&#x4EEC;&#x6CE2;&#x52A8;&#x7684;&#x9499;&#x79BB;&#x5B50;&#x7684;&#x77AC;&#x6001;&#x7ED1;&#x5B9A;&#x7684;&#x7ED3;&#x679C;&#x4F5C;&#x4E3A;&#x5411;&#x89E3;&#x91CA;&#x7FA7;&#x57FA;&#x77AC;&#x95F4;&#x53D8;&#x5316;&#x5BFC;&#x81F4;&#x7535;&#x52BF;&#x5185;&#x9525;&#x5F62;&#x5B54;&#x7684;&#x5B54;&#x5899;&#x4E0A;&#x3002;&#x6211;&#x4EEC;&#x652F;&#x6301;&#x8FD9;&#x79CD;&#x89E3;&#x91CA;&#x7684;&#x79BB;&#x5B50;&#x9499;&#x79BB;&#x5B50;&#x6BD4;&#x4EFB;&#x4F55;&#x65F6;&#x5019;&#x90FD;&#x66F4;&#x52A0;&#x7D27;&#x5BC6;&#x7ED1;&#x5B9A;&#x5230;&#x7FA7;&#x57FA;&#x7EC4; 3 &#x4E2A;&#x6570;&#x91CF;&#x7EA7;&#x7684;&#x9530;&#x79BB;&#x5B50;&#x5B58;&#x5728;&#x4E0B;&#x5F53;&#x524D;&#x7684;&#x5F55;&#x5236;&#x3002;&#x7CFB;&#x7EDF;&#x7684;&#x5355;&#x4E2A;&#x5706;&#x9525;&#x5B54;&#x4E0E;&#x9499;&#x79BB;&#x5B50;&#x88AB;&#x6BD4;&#x4F5C;&#x7535;&#x5B50;&#x7535;&#x8DEF;&#x4E2D;&#x7684;&#x5355;&#x7ED3;&#x6676;&#x4F53;&#x7BA1;&#x7684;&#x534A;&#x5BFC;&#x4F53;&#x5668;&#x4EF6;&#x3002;&#x5355;&#x7ED3;&#x6676;&#x4F53;&#x7BA1;&#x8FD8;&#x5C55;&#x793A;&#x8D1F;&#x589E;&#x91CF;&#x7535;&#x963B;&#x548C;&#x7535;&#x6D41;&#x7684;&#x4E0D;&#x7A33;&#x5B9A;&#x3002;

&#x9499;&#x611F;&#x5E94;&#x7535;&#x538B;&#x95E8;&#x63A7;&#x7684;&#x5355;&#x7EB3;&#x7C73;&#x9525;&#x5B54;&#x3002;

We examine time signals of ion current through single conically shaped nanopores in the presence of sub-millimolar concentrations of calcium ions. We show that calcium induces voltage-dependent ion current fluctuations in time in addition to the previously reported negative incremental resistance (Nano Lett. 2006, 6, 473-477). These current fluctuations occur on the millisecond time scale at voltages at which the effect of negative incremental resistance was observed. We explain the fluctuations as results of transient binding of calcium ions to carboxyl groups on the pore walls that cause transient changes in electric potential inside a conical nanopore. We support this explanation by recordings of ion current in the presence of manganese ions that bind to carboxyl groups 3 orders of magnitude more tightly than calcium ions. The system of a single conical nanopore with calcium ions is compared to a semiconductor device of a unijunction transistor in electronic circuits. A unijunction transistor also exhibits negative incremental resistance and current instabilities.

Calcium-induced voltage gating in single conical nanopores.

Nous examinons les signaux horaires d&#39;ion actuelle par le biais des nanopores conique unique en pr&eacute;sence de concentrations millimolaires-SUP d&#39;ions calcium. Nous montrons que le calcium induit des fluctuations actuelles ion voltage-d&eacute;pendants dans le temps en plus de la r&eacute;sistance de diff&eacute;rentiel n&eacute;gative rapport&eacute;e ant&eacute;rieurement (Nano Lett. 2006, 6, 473-477). Ces fluctuations de courantes se produisent sur l&#39;&eacute;chelle de temps de milliseconde &agrave; des tensions au cours de laquelle l&#39;effet de r&eacute;sistance progressive n&eacute;gative a &eacute;t&eacute; observ&eacute;e. Nous expliquons les fluctuations comme r&eacute;sultats de liaison passag&egrave;re des ions calcium &agrave; groupes carboxyle sur les parois des pores qui causent des changements transitoires dans le potentiel &eacute;lectrique &agrave; l&#39;int&eacute;rieur d&#39;un nanopore conique. Nous soutenons cette explication par des enregistrements d&#39;ion actuelle en pr&eacute;sence d&#39;ions mangan&egrave;se qui se lient &agrave; carboxylique groupes 3 ordres de grandeur plus &eacute;troitement que les ions calcium. Le syst&egrave;me d&#39;un seul nanopore conique avec des ions de calcium est compar&eacute; &agrave; un dispositif de semi-conducteur d&#39;un transistor unijonction dans les circuits &eacute;lectroniques. Un transistor unijonction pr&eacute;sente aussi n&eacute;gative r&eacute;sistance progressive et une certaine instabilit&eacute; actuelle.

Tension induite gating dans nanopores conique unique.

Wir untersuchen die Zeitsignale der Ionenstrom durch einzelne konisch geformte Nanopores in Gegenwart von Sub-millimolar Konzentration von Kalzium-Ionen. Wir zeigen, dass Kalzium Spannung-abh&auml;ngigen Ion Stromschwankungen in der Zeit zus&auml;tzlich zu den bereits berichtet negativ inkrementelle Widerstand (Nano Lett. 2006, 6, 473-477) induziert. Diese Stromschwankungen auftreten, auf die Millisekunde Zeitskala bei Spannungen, bei denen die Wirkung der negativen inkrementelle Widerstand beobachtet wurde. Wir erkl&auml;ren die Schwankungen als Ergebnisse der transienten Bindung von Kalzium-Ionen Carboxylgruppen an den W&auml;nden Pore, die vor&uuml;bergehende &Auml;nderungen in elektrisches Potential innerhalb einer konischen Nanopore bewirken. Wir unterst&uuml;tzen diese Erkl&auml;rung von Aufnahmen der Ionenstrom in Anwesenheit von Mangan-Ionen, die an Karboxyl-Gruppen 3 Gr&ouml;&szlig;enordnungen st&auml;rker als Calcium-Ionen zu binden. Das System von einer einzigen konische Nanopore mit Kalzium-Ionen ist ein Halbleiterbauelement ein Unijunction-Transistor in elektronischen Schaltungen verglichen. Ein Unijunction-Transistor Exponate auch negativen inkrementelle Widerstand und aktuelle Instabilit&auml;ten.

Kalzium-induzierte Spannung Anspritzung in einzelnen konischen Nanopores.

Esaminiamo ora segnali di corrente attraverso il singolo nanopori conica sagomata in presenza di concentrazioni sub-millimolare di ioni di calcio dello ione. Dimostriamo che il calcio induce le fluttuazioni di corrente ionici voltaggio-dipendenti nel tempo oltre la resistenza incrementale negativa precedentemente riportata (Nano Lett. 2006, 6, 473-477). Queste fluttuazioni di corrente si verificano sulla scala temporale di millisecondo a tensioni a cui &egrave; stato osservato l&#39;effetto della resistenza incrementale negativo. Spiegare le fluttuazioni come risultati dell&#39;associazione transitori di ioni di calcio ai gruppi carbossilici sulle pareti dei pori che causano cambiamenti transitori in potenziale elettrico all&#39;interno di una conica nanopore. Sosteniamo questa spiegazione da registrazioni dello ione corrente in presenza di ioni di manganese che si legano a carbossilico gruppi 3 ordini di grandezza pi&ugrave; strettamente di ioni calcio. Il sistema di un singolo nanopore conico con ioni di calcio viene confrontato con un dispositivo a semiconduttore di un transistore unigiunzione in circuiti elettronici. Un transistore unigiunzione esibisce anche resistenza incrementale negativo e instabilit&agrave; attuale.

Tensione indotta da calcio gating in singolo nanopori conico.

&#x6211;&#x3005; &#x306F;&#x30A4;&#x30AA;&#x30F3;&#x96FB;&#x6D41;&#x30B5;&#x30D6;&#x7528;&#x3044;&#x307E;&#x3059;&#x6FC3;&#x5EA6;&#x306E;&#x30AB;&#x30EB;&#x30B7;&#x30A6;&#x30E0; &#x30A4;&#x30AA;&#x30F3;&#x306E;&#x5B58;&#x5728;&#x4E0B;&#x3067;&#x306E;&#x5358;&#x4E00;&#x306E;&#x5186;&#x9310;&#x5F62;&#x7D30;&#x5B54;&#x3092;&#x901A;&#x3057;&#x3066;&#x306E;&#x6642;&#x9593;&#x6CE2;&#x5F62;&#x3092;&#x8ABF;&#x3079;&#x308B;&#x3002;&#x30AB;&#x30EB;&#x30B7;&#x30A6;&#x30E0;&#x96FB;&#x4F4D;&#x4F9D;&#x5B58;&#x6027;&#x30A4;&#x30AA;&#x30F3;&#x96FB;&#x6D41;&#x63FA;&#x3089;&#x304E;&#x306E;&#x6642;&#x9593;&#x4EE5;&#x524D;&#x306B;&#x5831;&#x544A;&#x3055;&#x308C;&#x305F;&#x8CA0;&#x306E;&#x5897;&#x5206;&#x62B5;&#x6297; &#xFF08;&#x30CA;&#x30CE; Lett. 2006 &#x5E74; 6&#x3001;473 477&#xFF09; &#x4EE5;&#x5916;&#x306B;&#x8A98;&#x5C0E;&#x3059;&#x308B;&#x3053;&#x3068;&#x3092;&#x793A;&#x3057;&#x307E;&#x3059;&#x3002;&#x3053;&#x308C;&#x3089;&#x306E;&#x96FB;&#x6D41;&#x3086;&#x3089;&#x304E;&#x30DF;&#x30EA;&#x79D2;&#x6642;&#x9593;&#x30B9;&#x30B1;&#x30FC;&#x30EB;&#x3067;&#x8CA0;&#x306E;&#x5897;&#x5206;&#x62B5;&#x6297;&#x306E;&#x5F71;&#x97FF;&#x304C;&#x89B3;&#x5BDF;&#x3055;&#x308C;&#x305F;&#x96FB;&#x5727;&#x3067;&#x767A;&#x751F;&#x3057;&#x307E;&#x3059;&#x3002;&#x6211;&#x3005; &#x306E;&#x5909;&#x52D5;&#x30AB;&#x30EB;&#x30B7;&#x30A6;&#x30E0; &#x30A4;&#x30AA;&#x30F3;&#x306E;&#x904E;&#x6E21;&#x30D0;&#x30A4;&#x30F3;&#x30C7;&#x30A3;&#x30F3;&#x30B0;&#x306E;&#x7D50;&#x679C;&#x3068;&#x3057;&#x3066;&#x30AB;&#x30EB;&#x30DC;&#x30AD;&#x30B7;&#x30EB;&#x57FA;&#x306B;&#x5186;&#x9310;&#x72B6;&#x30CA;&#x30CE;&#x7D30;&#x5B54;&#x5185;&#x90E8;&#x96FB;&#x4F4D;&#x306E;&#x904E;&#x6E21;&#x5909;&#x5316;&#x3092;&#x5F15;&#x304D;&#x8D77;&#x3053;&#x3059;&#x7D30;&#x5B54;&#x58C1;&#x306B;&#x8AAC;&#x660E;&#x3057;&#x307E;&#x3059;&#x3002;&#x30A4;&#x30AA;&#x30F3;&#x96FB;&#x6D41;&#x30AB;&#x30EB;&#x30DC;&#x30AD;&#x30B7;&#x30EB;&#x57FA;&#x30B0;&#x30EB;&#x30FC;&#x30D7; 3 &#x6841;&#x306B;&#x30AB;&#x30EB;&#x30B7;&#x30A6;&#x30E0; &#x30A4;&#x30AA;&#x30F3;&#x3088;&#x308A;&#x5805;&#x304F;&#x30D0;&#x30A4;&#x30F3;&#x30C9; &#x30DE;&#x30F3;&#x30AC;&#x30F3; &#x30A4;&#x30AA;&#x30F3;&#x306E;&#x5B58;&#x5728;&#x4E0B;&#x3067;&#x306E;&#x9332;&#x97F3;&#x306B;&#x3088;&#x3063;&#x3066;&#x3053;&#x306E;&#x8AAC;&#x660E;&#x3092;&#x30B5;&#x30DD;&#x30FC;&#x30C8;&#x3057;&#x307E;&#x3059;&#x3002;&#x534A;&#x5C0E;&#x4F53;&#x30C7;&#x30D0;&#x30A4;&#x30B9;&#x306B;&#x304A;&#x3051;&#x308B;&#x96FB;&#x5B50;&#x56DE;&#x8DEF;&#x30FB; &#x30E6;&#x30CB;&#x30B8;&#x30E3;&#x30F3;&#x30AF;&#x30B7;&#x30E7;&#x30F3; &#x30FB; &#x30C8;&#x30E9;&#x30F3;&#x30B8;&#x30B9;&#x30BF;&#x306E;&#x30AB;&#x30EB;&#x30B7;&#x30A6;&#x30E0; &#x30A4;&#x30AA;&#x30F3;&#x3092;&#x5358;&#x4E00;&#x5186;&#x9310;&#x30CA;&#x30CE;&#x30DD;&#x30A2;&#x306E;&#x30B7;&#x30B9;&#x30C6;&#x30E0;&#x3068;&#x6BD4;&#x8F03;&#x3055;&#x308C;&#x307E;&#x3059;&#x3002;&#x30E6;&#x30CB;&#x30B8;&#x30E3;&#x30F3;&#x30AF;&#x30B7;&#x30E7;&#x30F3; &#x30C8;&#x30E9;&#x30F3;&#x30B8;&#x30B9;&#x30BF;&#x306F;&#x307E;&#x305F;&#x8CA0;&#x306E;&#x5897;&#x5206;&#x62B5;&#x6297;&#x3068;&#x96FB;&#x6D41;&#x4E0D;&#x5B89;&#x5B9A;&#x6027;&#x3092;&#x5C55;&#x793A;&#x3057;&#x3066;&#x3044;&#x307E;&#x3059;&#x3002;

&#x30AB;&#x30EB;&#x30B7;&#x30A6;&#x30E0;&#x8A98;&#x8D77;&#x96FB;&#x5727;&#x306F;&#x3001;&#x5358;&#x4E00;&#x306E;&#x5186;&#x3059;&#x3044;&#x30CA;&#x30CE;&#x7D30;&#x5B54;&#x30B2;&#x30FC;&#x30C6;&#x30A3;&#x30F3;&#x30B0;&#x3002;

&#xC6B0;&#xB9AC;&#xB294; &#xB2E8;&#xC77C; conically &#xBAA8;&#xC591;&#xC758; nanopores &#xD558;&#xC704; millimolar &#xB18D;&#xB3C4;&#xC758; &#xCE7C;&#xC298; &#xC774;&#xC628;&#xC758; &#xC874;&#xC7AC;&#xB97C; &#xD1B5;&#xD574; &#xC804;&#xB958; &#xC774;&#xC628;&#xC758; &#xC2DC;&#xAC04; &#xC2E0;&#xD638; &#xAC80;&#xC0AC;. &#xC6B0;&#xB9AC;&#xB294; &#xCE7C;&#xC298; &#xC720;&#xB3C4; &#xC804;&#xC555; &#xC885;&#xC18D; &#xC774;&#xC628; &#xC804;&#xB958; &#xBCC0;&#xB3D9; &#xC774;&#xC804;&#xC5D0; &#xBCF4;&#xACE0; &#xB41C; &#xBD80;&#xC815;&#xC801;&#xC778; &#xC99D;&#xBD84; &#xC800;&#xD56D; (&#xB098;&#xB178; Lett. 2006 &#xB144; 6, 473-477) &#xC774;&#xC678;&#xC5D0; &#xC2DC;&#xAC04;&#xC5D0; &#xBCF4;&#xC5EC;&#xC90D;&#xB2C8;&#xB2E4;. &#xC774;&#xB7EC;&#xD55C; &#xC804;&#xB958; &#xBCC0;&#xB3D9; &#xC804;&#xC555; &#xBD80;&#xC815;&#xC801;&#xC778; &#xC99D;&#xBD84; &#xC800;&#xD56D;&#xC758; &#xD6A8;&#xACFC; &#xAD00;&#xCC30;&#xC5D0;&#xC11C; &#xBC00;&#xB9AC;&#xCD08; &#xC2DC;&#xAC04; &#xAC04;&#xACA9;&#xC5D0;&#xC11C; &#xBC1C;&#xC0DD; &#xD569;&#xB2C8;&#xB2E4;. &#xC6B0;&#xB9AC;&#xB294; &#xC124;&#xBA85; &#xBCC0;&#xB3D9; &#xCE7C;&#xC298; &#xC774;&#xC628;&#xC758; &#xC77C;&#xC2DC;&#xC801;&#xC778; &#xBC14;&#xC778;&#xB529;&#xC758; &#xACB0;&#xACFC;&#xB85C; carboxyl &#xADF8;&#xB8F9;&#xC5D0; &#xC6D0;&#xBFD4; nanopore &#xB0B4;&#xBD80; &#xC804;&#xC704;&#xC758; &#xACFC;&#xB3C4; &#xBCC0;&#xD654;&#xB97C; &#xC77C;&#xC73C;&#xD0AC; &#xAE30; &#xACF5; &#xBCBD;&#xC5D0;. &#xC6B0;&#xB9AC;&#xB294; &#xC774;&#xC628; carboxyl &#xADF8;&#xB8F9; 3 &#xBC30;&#xB098;&#xC5D0; &#xCE7C;&#xC298; &#xC774;&#xC628; &#xBCF4;&#xB2E4; &#xB354; &#xAE34;&#xBC00; &#xD558; &#xAC8C; &#xBC14;&#xC778;&#xB529;&#xD558;&#xB294; &#xB9DD;&#xAC04; &#xC774;&#xC628;&#xC758; &#xC874;&#xC7AC;&#xB294; &#xD604;&#xC7AC; &#xB179;&#xC74C; &#xD558; &#xC5EC;&#xC774; &#xC124;&#xBA85;&#xC744; &#xC9C0;&#xC6D0; &#xD569;&#xB2C8;&#xB2E4;. &#xCE7C;&#xC298; &#xC774;&#xC628;&#xACFC; &#xB2E8;&#xC77C; &#xC6D0;&#xBFD4; nanopore &#xC2DC;&#xC2A4;&#xD15C; &#xC804;&#xC790; &#xD68C;&#xB85C; unijunction &#xD2B8;&#xB79C;&#xC9C0;&#xC2A4;&#xD130;&#xC758; &#xBC18;&#xB3C4;&#xCCB4; &#xC18C;&#xC790;&#xC640; &#xBE44;&#xAD50; &#xB429;&#xB2C8;&#xB2E4;. Unijunction &#xD2B8;&#xB79C;&#xC9C0;&#xC2A4;&#xD130;&#xB294; &#xB610;&#xD55C; &#xBD80;&#xC815;&#xC801;&#xC778; &#xC99D;&#xBD84; &#xC800;&#xD56D;&#xACFC; &#xD604;&#xC7AC; &#xBD88;&#xC548; &#xC804;&#xC2DC;.

&#xCE7C;&#xC298; &#xC720;&#xB3C4; &#xC804;&#xC555; &#xAC8C;&#xC774;&#xD305; &#xB2E8;&#xC77C; &#xC6D0;&#xBFD4; nanopores&#xC5D0;&#xC11C;.

Examinamos las se&ntilde;ales del tiempo de ion actual a trav&eacute;s de la sola forma c&oacute;nica interconectivos en presencia de concentraciones sub-milimolar de iones de calcio. Mostramos que el calcio induce fluctuaciones actual voltaje-dependientes del ion en tiempo adem&aacute;s de la resistencia incremental negativa previamente divulgada (Nano Lett. 2006, 6, 473-477). Estas fluctuaciones actuales se producen en la escala de tiempo de milisegundos en las tensiones a las que se observ&oacute; el efecto de la resistencia incremental negativa. Explicamos las fluctuaciones como resultados de uni&oacute;n transitoria de los iones del calcio a grupos carboxyl en las paredes del poro que causan cambios transitorios en el potencial el&eacute;ctrico dentro de un nanopore c&oacute;nico. Apoyamos esta explicaci&oacute;n por grabaciones de ion actual en presencia de iones de manganeso que se unen a carboxilo grupos 3 &oacute;rdenes de magnitud m&aacute;s firmemente que los iones del calcio. El sistema de una sola nanopore c&oacute;nico con los iones del calcio es comparado con un dispositivo semiconductor de un transistor uniuni&oacute;n en circuitos electr&oacute;nicos. Un transistor uniuni&oacute;n tambi&eacute;n exhibe resistencia incremental negativa y actuales inestabilidades.

Voltaje inducido por calcio que bloquean en solo interconectivos c&oacute;nico.

&#x9AD8;&#x538B;&#x548C;&#x9AD8;&#x6E29;&#x9636;&#x6BB5;&#x663E;&#x793A;&#x4E0D;&#x5BFB;&#x5E38;&#x7684;&#x7269;&#x7406;&#x548C;&#x5316;&#x5B66;&#x7279;&#x6027;&#xFF0C;&#x4F46;&#x4ED6;&#x4EEC;&#x5F80;&#x5F80;&#x96BE;&#x4EE5;&#x6DEC;&#x706B;&#x7684;&#x73AF;&#x5883;&#x6761;&#x4EF6;&#x3002;&#x5728;&#x8FD9;&#x91CC;&#xFF0C;&#x6211;&#x4EEC;&#x63D0;&#x51FA;&#x4E00;&#x79CD;&#x65B0;&#x7684;&#x65B9;&#x6CD5;&#xFF0C;&#x4F7F;&#x7528;&#x8F70;&#x70B8;&#x5F88;&#x9AD8;&#x80FD;&#x3001; &#x91CD;&#x79BB;&#x5B50;&#x52A0;&#x901F;&#x5230;&#x76F8;&#x5BF9;&#x8BBA;&#x901F;&#x5EA6;&#xFF0C;&#x4EE5;&#x7A33;&#x5B9A;&#x9AD8;&#x538B;&#x76F8;&#x3002;&#x5728;&#x8FD9;&#x79CD;&#x60C5;&#x51B5;&#x4E0B;&#xFF0C;Gd(2)Zr(2)O(7)&#xFF0C;&#x5728;&#x91D1;&#x521A;&#x77F3;&#x7827;&#x52A0;&#x538B;&#x7EC6;&#x80DE;&#x8FBE; 40 &#x5168;&#x7403;&#x884C;&#x52A8;&#x7EB2;&#x9886; &#x300B;&#xFF0C;&#x8F90;&#x7167;&#x4E0E; 20 &#x4F0F;&#x7279;&#x6C19;&#x6216; 45 &#x4F0F;&#x7279;&#x94C0;&#x79BB;&#x5B50;&#xFF0C;&#x548C; (&#x4EE5;&#x524D;&#x5F85;) &#x7ACB;&#x65B9;&#x9AD8;&#x538B;&#x76F8;&#x7684;&#x538B;&#x529B;&#x91CA;&#x653E;&#x540E;&#x88AB;&#x5BFB;&#x56DE;&#x3002;&#x900F;&#x5C04;&#x7535;&#x955C;&#x89C2;&#x5BDF;&#x53D1;&#x73B0;&#x8F90;&#x5C04;&#x8BF1;&#x5BFC;&#x7EB3;&#x7C73;&#x6676;&#x7EB9;&#x7406;&#x3002;&#x91CF;&#x5B50;&#x529B;&#x5B66;&#x8BA1;&#x7B97;&#x786E;&#x8BA4;&#x5728;&#x7EB3;&#x7C73;&#x5C3A;&#x5EA6;&#x8868;&#x9762;&#x80FD;&#x51FA;&#x8272;&#x7A33;&#x5B9A;&#x7684;&#x9AD8;&#x538B;&#x76F8;&#x7684;&#x539F;&#x56E0;&#x3002;&#x9AD8;&#x538B;&#x529B;&#x548C;&#x9AD8;&#x80FD;&#x79BB;&#x5B50;&#x7167;&#x5C04;&#x7ED3;&#x5408;&#x7684;&#x4F7F;&#x7528;&#x63D0;&#x4F9B;&#x4E86;&#x65B0;&#x624B;&#x6BB5;&#x64CD;&#x7EB5;&#x548C;&#x7A33;&#x5B9A;&#x7684;&#x73AF;&#x5883;&#x6761;&#x4EF6;&#xFF0C;&#x5426;&#x5219;&#x4E0D;&#x80FD;&#x6536;&#x56DE;&#x7684;&#x65B0;&#x6750;&#x6599;&#x3002;

&#x7EB3;&#x7C73;&#x64CD;&#x7EB5;&#x7684;&#x9AD8;&#x538B;&#x4E0E;&#x76F8;&#x5BF9;&#x8BBA;&#x91CD;&#x79BB;&#x5B50;&#x5728;&#x56FA;&#x4F53;&#x7684;&#x5C5E;&#x6027;&#x3002;

High-pressure and high-temperature phases show unusual physical and chemical properties, but they are often difficult to 'quench' to ambient conditions. Here, we present a new approach, using bombardment with very high-energy, heavy ions accelerated to relativistic velocities, to stabilize a high-pressure phase. In this case, Gd(2)Zr(2)O(7), pressurized in a diamond-anvil cell up to 40 GPa, was irradiated with 20 GeV xenon or 45 GeV uranium ions, and the (previously unquenchable) cubic high-pressure phase was recovered after release of pressure. Transmission electron microscopy revealed a radiation-induced, nanocrystalline texture. Quantum-mechanical calculations confirm that the surface energy at the nanoscale is the cause of the remarkable stabilization of the high-pressure phase. The combined use of high pressure and high-energy ion irradiation provides a new means for manipulating and stabilizing new materials to ambient conditions that otherwise could not be recovered.

Nanoscale manipulation of the properties of solids at high pressure with relativistic heavy ions.

Phases &agrave; haute pression et haute temp&eacute;rature montrent des propri&eacute;t&eacute;s physiques et chimiques exceptionnelles, mais elles sont souvent difficiles &agrave; &laquo; quench &raquo; aux conditions ambiantes. Nous pr&eacute;sentons ici une nouvelle approche, &agrave; l&#39;aide de bombardement avec des ions de tr&egrave;s haute &eacute;nergies, lourdes acc&eacute;l&eacute;r&eacute;es &agrave; des vitesses relativistes, pour stabiliser une phase &agrave; haute pression. Dans ce cas, Gd(2)Zr(2)O(7), mis sous pression dans une enclume de diamant cellulaire jusqu&#39;&agrave; 40 GPa, a &eacute;t&eacute; irradi&eacute; avec 20 GeV x&eacute;non ou 45 GeV ions d&#39;uranium, et la phase &agrave; haute pression cubique (pr&eacute;c&eacute;demment inextinguible) a &eacute;t&eacute; r&eacute;cup&eacute;r&eacute;e apr&egrave;s rel&acirc;chement de la pression. Microscopie &eacute;lectronique a r&eacute;v&eacute;l&eacute; une texture de nanocristallin radio-induits. Les calculs de m&eacute;canique quantique confirment que l&#39;&eacute;nergie de surface &agrave; l&#39;&eacute;chelle nanom&eacute;trique est la cause de la stabilisation remarquable de la phase &agrave; haute pression. L&#39;utilisation combin&eacute;e de haute pression et l&#39;irradiation de haute &eacute;nergie ion fournit un nouveau moyen pour manipuler et stabiliser les mat&eacute;riaux nouveaux &agrave; des conditions ambiantes qui autrement ne pourraient pas &ecirc;tre r&eacute;cup&eacute;r&eacute;es.

Manipulation des propri&eacute;t&eacute;s des solides &agrave; haute pression avec des ions lourds relativistes nanom&eacute;triques.

Hochdruck- und Hochtemperatur-Phasen zeigen ungew&ouml;hnliche physikalische und chemische Eigenschaften, aber sie sind oft schwer zu Umgebungsbedingungen zu stillen. Hier pr&auml;sentieren wir ein neues Konzept, mit Bombardement mit sehr energiereiche, schweren Ionen auf relativistische Geschwindigkeiten beschleunigt, um eine Hochdruck-Phase zu stabilisieren. In diesem Fall Gd(2)Zr(2)O(7), unter Druck in einer Diamant-Amboss Handy-bis zu 40 GPa, mit 20 GeV Xenon oder 45 GeV Uran Ionen bestrahlt wurde, und die (zuvor unausl&ouml;schliche) kubische Hochdruck-Phase nach Freigabe des Drucks wiederhergestellt wurde. Transmissionselektronenmikroskopie ergab eine STRAHLENINDUZIERTE, nanokristalline Textur. Quantenmechanische Berechnungen best&auml;tigen, dass die Oberfl&auml;chenenergie auf der Nanoskala die bemerkenswerte Stabilisierung der Hochdruck Phase verursacht. Der kombinierte Einsatz von Hochdruck- und hochenergetischen Ionen Bestrahlung stellt ein neues Instrument f&uuml;r die Bearbeitung und Stabilisierung neue Materialien, Umgebungsbedingungen, die sonst nicht wiederhergestellt werden konnte.

Nanoskalige Manipulation der Eigenschaften von Festk&ouml;rpern mit Hochdruck mit relativistische Schwerionen.

Fasi ad alta pressione e alta temperatura mostrano propriet&agrave; fisiche e chimiche insolite, ma spesso sono difficili da &#39;dissetare&#39; alle condizioni ambientali. Qui, vi presentiamo un nuovo approccio, tramite bombardamento con ioni pesanti, molto ad alta energia accelerati a velocit&agrave; relativistiche, per stabilizzare una fase ad alta pressione. In questo caso, Gd(2)Zr(2)O(7), pressurizzato in un diamante-incudine cell fino a 40 GPa, &egrave; stato irradiato con 20 GeV xeno o 45 GeV uranio ioni, e la fase ad alta pressione cubica (precedentemente inestinguibile) &egrave; stata recuperata dopo il rilascio della pressione. Microscopia elettronica della trasmissione ha rivelato una texture nanocristallino indotta da radiazioni. Quantum-meccanico calcoli confermano che l&#39;energia di superficie a scala nanometrica &egrave; la causa della notevole stabilizzazione della fase ad alta pressione. L&#39;utilizzo combinato di alta pressione e ad alta energia dello ione irradiazione fornisce un nuovo mezzo per manipolare e stabilizzare nuovi materiali alle condizioni ambientali che altrimenti non potrebbero essere recuperate.

Manipolazione su scala nanometrica delle propriet&agrave; dei solidi ad alta pressione con ioni pesanti relativistici.

&#x73CD;&#x3057;&#x3044;&#x7269;&#x7406;&#x7684;&#x5316;&#x5B66;&#x7684;&#x6027;&#x72B6;&#x3001;&#x9AD8;&#x5727;&#x3001;&#x9AD8;&#x6E29;&#x306E;&#x6BB5;&#x968E;&#x3092;&#x793A;&#x3059;&#x304C;&#x3057;&#x3070;&#x3057;&#x3070; &#39;&#x30AF;&#x30A8;&#x30F3;&#x30C1;&#x5468;&#x56F2;&#x6761;&#x4EF6;&#x306B;&#x3059;&#x308B;&#x306B;&#x306F; &#39; &#x3053;&#x3068;&#x306F;&#x56F0;&#x96E3;&#x3067;&#x3059;&#x3002;&#x3053;&#x3053;&#x3067;&#x306F;&#x3001;&#x9AD8;&#x5727;&#x76F8;&#x306E;&#x5B89;&#x5B9A;&#x5316;&#x306B;&#x975E;&#x5E38;&#x306B;&#x9AD8;&#x30A8;&#x30CD;&#x30EB;&#x30AE;&#x30FC;&#x91CD;&#x30A4;&#x30AA;&#x30F3;&#x76F8;&#x5BFE;&#x8AD6;&#x7684;&#x901F;&#x5EA6;&#x306B;&#x52A0;&#x901F;&#x3068;&#x7832;&#x6483;&#x3092;&#x4F7F;&#x7528;&#x3057;&#x3066;&#x3001;&#x65B0;&#x3057;&#x3044;&#x30A2;&#x30D7;&#x30ED;&#x30FC;&#x30C1;&#x3092;&#x63D0;&#x793A;&#x3057;&#x307E;&#x3059;&#x3002;&#x3053;&#x306E;&#x5834;&#x5408;&#x3001;Gd(2)Zr(2)O(7)&#x3001;&#x30C0;&#x30A4;&#x30E4;&#x30E2;&#x30F3;&#x30C9; &#x30FB; &#x30A2;&#x30F3;&#x30D3;&#x30EB;&#x306E;&#x52A0;&#x5727;&#x30BB;&#x30EB;&#x6700;&#x5927; 40 GPa&#x3001;&#x3060;&#x3063;&#x305F;&#x7167;&#x5C04; 20 GeV &#x30AD;&#x30BB;&#x30CE;&#x30F3;&#x307E;&#x305F;&#x306F; 45 GeV &#x30A6;&#x30E9;&#x30CB;&#x30A6;&#x30E0; &#x30A4;&#x30AA;&#x30F3;&#x3068; &#xFF08;&#x4EE5;&#x524D;&#x306F;&#x6291;&#x3048;&#x3089;&#x308C;&#x306A;&#x3044;) &#x7ACB;&#x65B9;&#x9AD8;&#x5727;&#x76F8;&#x5727;&#x529B;&#x306E;&#x30EA;&#x30EA;&#x30FC;&#x30B9;&#x5F8C;&#x306B;&#x56DE;&#x53CE;&#x3055;&#x308C;&#x307E;&#x3057;&#x305F;&#x3002;&#x900F;&#x904E;&#x578B;&#x96FB;&#x5B50;&#x9855;&#x5FAE;&#x93E1;&#x7167;&#x5C04;&#x8A98;&#x8D77;&#x30CA;&#x30CE;&#x7D50;&#x6676;&#x30C6;&#x30AF;&#x30B9;&#x30C1;&#x30E3;&#x3092;&#x660E;&#x3089;&#x304B;&#x306B;&#x3057;&#x307E;&#x3057;&#x305F;&#x3002;&#x91CF;&#x5B50;&#x529B;&#x5B66;&#x7684;&#x8A08;&#x7B97;&#x306F;&#x3001;&#x30CA;&#x30CE;&#x30B9;&#x30B1;&#x30FC;&#x30EB;&#x3067;&#x306E;&#x8868;&#x9762;&#x30A8;&#x30CD;&#x30EB;&#x30AE;&#x30FC;&#x306E;&#x9AD8;&#x5727;&#x76F8;&#x306E;&#x9855;&#x8457;&#x306A;&#x5B89;&#x5B9A;&#x5316;&#x306E;&#x539F;&#x56E0;&#x3067;&#x3042;&#x308B;&#x3053;&#x3068;&#x3092;&#x78BA;&#x8A8D;&#x3057;&#x307E;&#x3059;&#x3002;&#x9AD8;&#x5727;&#x3068;&#x9AD8;&#x30A8;&#x30CD;&#x30EB;&#x30AE;&#x30FC; &#x30A4;&#x30AA;&#x30F3;&#x7167;&#x5C04;&#x306E;&#x4F75;&#x7528;&#x3092;&#x64CD;&#x4F5C;&#x3057;&#x3066;&#x305D;&#x308C;&#x4EE5;&#x5916;&#x306E;&#x5834;&#x5408;&#x3001;&#x30EA;&#x30AB;&#x30D0;&#x30EA;&#x3067;&#x304D;&#x306A;&#x304B;&#x3063;&#x305F;&#x5468;&#x56F2;&#x306E;&#x6761;&#x4EF6;&#x3068;&#x65B0;&#x6750;&#x6599;&#x306E;&#x5B89;&#x5B9A;&#x5316;&#x306E;&#x305F;&#x3081;&#x306E;&#x65B0;&#x3057;&#x3044;&#x624B;&#x6BB5;&#x3092;&#x63D0;&#x4F9B;&#x3057;&#x307E;&#x3059;&#x3002;

&#x9AD8;&#x5727;&#x3068;&#x76F8;&#x5BFE;&#x8AD6;&#x7684;&#x91CD;&#x30A4;&#x30AA;&#x30F3;&#x306E;&#x56FA;&#x4F53;&#x306E;&#x6027;&#x8CEA;&#x306E;&#x30CA;&#x30CE;&#x30B9;&#x30B1;&#x30FC;&#x30EB;&#x64CD;&#x4F5C;&#x3002;

&#xACE0;&#xC555; &#xBC0F; &#xACE0;&#xC628; &#xB2E8;&#xACC4; &#xD2B9;&#xC774; &#xD55C; &#xBB3C;&#xB9AC;&#xC801;, &#xD654;&#xD559;&#xC801; &#xC18D;&#xC131;&#xC744; &#xBCF4;&#xC5EC;&#xC8FC;&#xC9C0;&#xB9CC;, &#xADF8;&#xB4E4;&#xC740; &#xC885;&#xC885; &#39;&#xB2F4;&#xAE08;&#xC9C8;&#39; &#xC8FC;&#xBCC0; &#xC870;&#xAC74;&#xC5D0; &#xC5B4;&#xB835;&#xB2E4;. &#xC5EC;&#xAE30;, &#xC6B0;&#xB9AC;&#xAC00; &#xACE0;&#xC555; &#xC704;&#xC0C1; &#xC548;&#xC815;&#xD654;&#xB97C; &#xC0C1;&#xB300; &#xB860; &#xC801; &#xC18D;&#xB3C4;&#xB97C; &#xAC00;&#xC18D;&#xD654; &#xD558;&#xB294; &#xB9E4;&#xC6B0; &#xB192;&#xC740; &#xC5D0;&#xB108;&#xC9C0;, &#xBB34;&#xAC70;&#xC6B4; &#xC774;&#xC628;&#xACFC; &#xD3ED;&#xACA9;&#xC744; &#xC0AC;&#xC6A9; &#xD558; &#xC5EC; &#xC0C8;&#xB85C;&#xC6B4; &#xC811;&#xADFC; &#xC81C;&#xC2DC;. &#xC774; &#xACBD;&#xC6B0; Gd(2)Zr(2)O(7), &#xB2E4;&#xC774;&#xC544;&#xBAAC;&#xB4DC; &#xBAA8; &#xB8E8;&#xC5D0; &#xAC00;&#xC555; &#xC140; &#xCD5C;&#xB300; 40 &#xD559;&#xC810;, &#xC81C; &#xB17C; &#xBE0C; 20 &#xC774;&#xB098; 45 &#xBE0C; &#xC6B0;&#xB77C;&#xB284; &#xC774;&#xC628;, &#xBC18;&#xAD6C;&#xB294; (&#xC774;&#xC804;&#xC5D0; &#xB04C;) &#xC785;&#xBC29; &#xACE0;&#xC555; &#xB2E8;&#xACC4; &#xC555;&#xB825;&#xC758; &#xCD9C;&#xC2DC; &#xD6C4; &#xBCF5;&#xAD6C;. &#xC804;&#xC1A1; &#xC804;&#xC790; &#xD604;&#xBBF8;&#xACBD; &#xAC80;&#xC0AC; &#xBC95; &#xACF5;&#xAC1C; &#xBC29;&#xC0AC;&#xC120;-&#xC720;&#xB3C4;, nanocrystalline &#xC9C8;&#xAC10;. &#xC591; &#xAE30;&#xACC4; &#xACC4;&#xC0B0;&#xC5D0;&#xB294; &#xB098;&#xB178; &#xD45C;&#xBA74; &#xC5D0;&#xB108;&#xC9C0; &#xACE0;&#xC555; &#xC704;&#xC0C1;&#xC758; &#xB180;&#xB77C;&#xC6B4; &#xC548;&#xC815;&#xD654;&#xC758; &#xC6D0;&#xC778;&#xC744; &#xD655;&#xC778; &#xD569;&#xB2C8;&#xB2E4;. &#xACE0;&#xC555; &#xBC0F; &#xACE0; &#xC5D0;&#xB108;&#xC9C0; &#xC774;&#xC628; &#xBC29;&#xC0AC;&#xC120;&#xC758; &#xACB0;&#xD569;&#xB41C; &#xC0AC;&#xC6A9; &#xC870;&#xC791; &#xD558; &#xACE0;, &#xADF8;&#xB807;&#xC9C0; &#xC54A;&#xC73C;&#xBA74; &#xBCF5;&#xAD6C;&#xD560; &#xC218; &#xC5C6;&#xC2B5;&#xB2C8;&#xB2E4; &#xC8FC;&#xBCC0; &#xC870;&#xAC74;&#xC5D0; &#xC2E0;&#xC18C;&#xC7AC; &#xC548;&#xC815;&#xD654;&#xB97C; &#xC704;&#xD55C; &#xC0C8;&#xB85C;&#xC6B4; &#xBC29;&#xBC95;&#xC744; &#xC81C;&#xACF5; &#xD569;&#xB2C8;&#xB2E4;.

&#xC0C1;&#xB300;&#xB860;&#xC801; &#xBB34;&#xAC70;&#xC6B4; &#xC774;&#xC628;&#xC744; &#xB192;&#xC740; &#xC555;&#xB825;&#xC5D0;&#xC11C; &#xACE0;&#xCCB4;&#xC758; &#xC18D;&#xC131;&#xC758; &#xB098;&#xB178; &#xC870;&#xC791;.

Fases de alta presi&oacute;n y alta temperatura Mostrar propiedades f&iacute;sicas y qu&iacute;micas inusuales, pero a menudo son dif&iacute;ciles para &quot;calmar&quot; a condiciones ambientales. Aqu&iacute;, presentamos un nuevo enfoque, mediante el bombardeo con iones de muy alta energ&iacute;a, pesados acelerados a velocidades relativistas, para estabilizar una fase de alta presi&oacute;n. En este caso, la c&eacute;lula Gd(2)Zr(2)O(7), a presi&oacute;n en un yunque de diamante hasta 40 GPa, irradiaron con xen&oacute;n de GeV 20 o 45 GeV iones de uranio, y la fase de alta presi&oacute;n c&uacute;bica (previamente inextinguible) fue recuperada despu&eacute;s de liberaci&oacute;n de presi&oacute;n. Microscop&iacute;a electr&oacute;nica de transmisi&oacute;n revel&oacute; una textura nanocristalinos inducida por radiaci&oacute;n. Qu&aacute;ntum-mec&aacute;nico c&aacute;lculos confirman que la energ&iacute;a superficial a escala nanom&eacute;trica es la causa de la notable estabilizaci&oacute;n de la fase de alta presi&oacute;n. El uso combinado de alta presi&oacute;n y radiaci&oacute;n de alta energ&iacute;a ion proporciona un nuevo medio para manipular y estabilizaci&oacute;n de nuevos materiales a las condiciones ambientales que de lo contrario no podr&iacute;an ser recuperados.

Manipulaci&oacute;n de las propiedades de s&oacute;lidos a alta presi&oacute;n con iones pesados relativistas en nanoescala.

&#x8FC5;&#x901F;&#x91CD;&#x79BB;&#x5B50;&#x8F90;&#x7167;&#x7684;&#x5404;&#x79CD;&#x5404;&#x6837;&#x7684;&#x6750;&#x6599;&#x5DF2;&#x88AB;&#x7528;&#x6765;&#x4FEE;&#x6539;&#x548C;&#x64CD;&#x4F5C;&#x5728;&#x7EB3;&#x7C73;&#x5C3A;&#x5EA6;&#x7684;&#x56FA;&#x4F53;&#x7684;&#x5C5E;&#x6027;&#x3002;&#x6700;&#x8FD1;&#xFF0C;&#x8FD9;&#x4E9B;&#x9AD8;&#x80FD;&#x8F90;&#x7167;&#x5DF2;&#x88AB;&#x6210;&#x529F;&#x5730;&#x5408;&#x5E76;&#x4E0E;&#x9AD8;&#x538B;&#x8BD5;&#x9A8C;&#x3002;&#x57FA;&#x4E8E;&#x7ED3;&#x679C;&#x83B7;&#x5F97;&#x9506;&#x77F3; &#xFF08;ZrSiO(4))&#xFF0C;&#x672C;&#x6587;&#x4ECB;&#x7ECD;&#x4E86;&#x8FD9;&#x79CD;&#x65B0;&#x7684;&#x5B9E;&#x9A8C;&#x65B9;&#x6CD5;&#xFF0C;&#x6D89;&#x53CA;&#x91D1;&#x521A;&#x77F3;&#x7827;&#x7EC6;&#x80DE;&#x548C;&#x5927;&#x578B;&#x79BB;&#x5B50;&#x52A0;&#x901F;&#x5668;&#x8BBE;&#x65BD;&#x3002;&#x8FD9;&#x79CD;&#x6280;&#x672F;&#x63D0;&#x4F9B;&#x4E86;&#x8303;&#x56F4;&#x5E7F;&#x6CDB;&#x7684;&#x5730;&#x7403;&#x79D1;&#x5B66;&#x5E94;&#x7528;&#x7A0B;&#x5E8F;&#x4ECE;&#x5730;&#x58F3;&#x6761;&#x4EF6;&#x4E0B;&#x88C2;&#x53D8;&#x5F84;&#x8FF9;&#x5F62;&#x6210;&#x7684;&#x7EB3;&#x7C73;&#x7EA7;&#x6A21;&#x62DF;&#x5230;&#x9668;&#x77F3;&#x51B2;&#x51FB;&#x6240;&#x5F15;&#x8D77;&#x7684;&#x8F90;&#x5C04;&#x635F;&#x574F;&#x77FF;&#x7269;&#x7684;&#x76F8;&#x53D8;&#x3002;

&#x7ED3;&#x5408;&#x9AD8;&#x538B;&#x548C;&#x91CD;&#x79BB;&#x5B50;&#x8F90;&#x7167;&#xFF1A; &#x4E00;&#x79CD;&#x65B0;&#x65B9;&#x6CD5;&#x3002;

Swift heavy-ion irradiations of a wide variety of materials have been used to modify and manipulate the properties of solids at the nanoscale. Recently, these high-energy irradiations have been successfully combined with high-pressure experiments. Based on results obtained for zircon (ZrSiO(4)), this paper introduces this new experimental approach involving diamond anvil cells and large ion-accelerator facilities. This technique provides a wide spectrum of geoscience applications from nanoscale simulations of fission-track formation under crustal conditions to phase transitions of radiation-damaged minerals resulting from meteorite impact.

Combined high pressure and heavy-ion irradiation: a novel approach.

SWIFT irradiations d&#39;ions lourds d&#39;une grande vari&eacute;t&eacute; de mat&eacute;riaux ont &eacute;t&eacute; utilis&eacute;es pour modifier et manipuler les propri&eacute;t&eacute;s des solides &agrave; l&#39;&eacute;chelle nanom&eacute;trique. R&eacute;cemment, ces irradiations &agrave; haute &eacute;nergie ont &eacute;t&eacute; avec succ&egrave;s combin&eacute;es avec des exp&eacute;riences &agrave; haute pression. Bas&eacute; sur les r&eacute;sultats obtenus pour le zircon (ZrSiO(4)), cet article pr&eacute;sente cette nouvelle approche exp&eacute;rimentale portant sur les cellules d&#39;enclume de diamant et installations grand acc&eacute;l&eacute;rateur d&#39;ions-. Cette technique fournit un large &eacute;ventail d&#39;applications de g&eacute;oscientifiques issues de simulations de l&#39;&eacute;chelle nanom&eacute;trique de la formation de traces de fission dans des conditions de cro&ucirc;te aux transitions de phase de min&eacute;raux endommag&eacute;es par rayonnement r&eacute;sultant de l&#39;impact m&eacute;t&eacute;oritique.

Combin&eacute; haute pression et l&#39;irradiation d&#39;ions lourds : une nouvelle approche.

Schnelle Heavy-Ion Bestrahlungen einer Vielzahl von Materialien sind benutzt worden, &auml;ndern und bearbeiten die Eigenschaften der Festk&ouml;rper im Nanoma&szlig;stab. Vor kurzem wurden diese energiereichen Bestrahlungen mit Hochdruck Experimente erfolgreich kombiniert. Basierend auf Ergebnissen f&uuml;r Zirkon (ZrSiO(4)), dieses Papier stellt diese neuen experimentellen Ansatz mit Diamant Amboss Zellen und gro&szlig;en Ionen-Beschleuniger-Ausstattung. Dieses Verfahren bietet ein breites Spektrum von geowissenschaftlichen Anwendungen von nanoskaligen Simulationen Fission-Track-Formation unter Kruste Bedingungen nach Phasen&uuml;berg&auml;nge von Strahlung besch&auml;digte Mineralien aus Meteoriteneinschlag.

Kombinierte Hochdruck und Heavy-Ion Bestrahlung: ein neuartiger Ansatz.

Swift irradianza di ioni pesanti di una vasta gamma di materiali &egrave; stati utilizzati per modificare e manipolare le propriet&agrave; dei solidi su nanoscala. Recentemente, questi irradianza ad alta energia &egrave; stati combinati con successo con gli esperimenti ad alta pressione. Sulla base dei risultati ottenuti per lo zircone (ZrSiO(4)), questo libro introduce questo nuovo approccio sperimentale che coinvolgono grandi ioni-acceleratore strutture e cellule incudine di diamante. Questa tecnica fornisce un ampio spettro di applicazioni di geoscience da simulazioni su scala nanometrica di fissione-pista formazione della crosta terrestre in condizioni di transizioni di fase di minerali radiazione-danneggiato derivanti da impatto meteorico.

Combinata ad alta pressione e l&#39;irradiazione di ioni pesanti: un nuovo approccio.

&#x30B9;&#x30A6;&#x30A3;&#x30D5;&#x30C8;&#x306E;&#x91CD;&#x30A4;&#x30AA;&#x30F3;&#x7167;&#x5C04;&#x306B;&#x3088;&#x308B;&#x3055;&#x307E;&#x3056;&#x307E;&#x306A;&#x6750;&#x6599;&#x306E;&#x5909;&#x66F4;&#x304A;&#x3088;&#x3073;&#x56FA;&#x4F53;&#x3001;&#x30CA;&#x30CE;&#x30B9;&#x30B1;&#x30FC;&#x30EB;&#x3067;&#x306E;&#x30D7;&#x30ED;&#x30D1;&#x30C6;&#x30A3;&#x3092;&#x64CD;&#x4F5C;&#x3059;&#x308B;&#x4F7F;&#x7528;&#x3055;&#x308C;&#x3066;&#x3044;&#x307E;&#x3059;&#x3002;&#x6700;&#x8FD1;&#x3067;&#x306F;&#x3001;&#x3053;&#x308C;&#x3089;&#x306E;&#x9AD8;&#x30A8;&#x30CD;&#x30EB;&#x30AE;&#x30FC;&#x7167;&#x5C04;&#x9AD8;&#x5727;&#x5B9F;&#x9A13;&#x3068;&#x6B63;&#x5E38;&#x306B;&#x7D50;&#x5408;&#x3055;&#x308C;&#x3066;&#x3044;&#x307E;&#x3059;&#x3002;&#x30B8;&#x30EB;&#x30B3;&#x30F3;&#x306E;&#x5F97;&#x3089;&#x308C;&#x305F;&#x7D50;&#x679C;&#x306B;&#x57FA;&#x3065;&#x3044;&#x3066; (ZrSiO(4))&#x3001;&#x3053;&#x306E;&#x7D19;&#x30C0;&#x30A4;&#x30E4;&#x30E2;&#x30F3;&#x30C9; &#x30A2;&#x30F3;&#x30D3;&#x30EB; &#x30BB;&#x30EB;&#x3068;&#x5927;&#x578B;&#x30A4;&#x30AA;&#x30F3;&#x52A0;&#x901F;&#x5668;&#x65BD;&#x8A2D;&#x3092;&#x542B;&#x3080;&#x3053;&#x306E;&#x65B0;&#x3057;&#x3044;&#x5B9F;&#x9A13;&#x7684;&#x30A2;&#x30D7;&#x30ED;&#x30FC;&#x30C1;&#x3092;&#x7D39;&#x4ECB;&#x3002;&#x3053;&#x306E;&#x624B;&#x6CD5;&#x306F;&#x5E45;&#x5E83;&#x3044;&#x5730;&#x6BBB;&#x6761;&#x4EF6;&#x306E;&#x30D5;&#x30A3;&#x30C3;&#x30B7;&#x30E7;&#x30F3; &#x30FB; &#x30C8;&#x30E9;&#x30C3;&#x30AF;&#x5F62;&#x6210;&#x306E;&#x30CA;&#x30CE;&#x30B9;&#x30B1;&#x30FC;&#x30EB;&#x306E;&#x30B7;&#x30DF;&#x30E5;&#x30EC;&#x30FC;&#x30B7;&#x30E7;&#x30F3;&#x304B;&#x3089;&#x5730;&#x7403;&#x79D1;&#x5B66;&#x30A2;&#x30D7;&#x30EA;&#x30B1;&#x30FC;&#x30B7;&#x30E7;&#x30F3;&#x9695;&#x77F3;&#x306E;&#x885D;&#x7A81;&#x304B;&#x3089;&#x751F;&#x3058;&#x308B;&#x653E;&#x5C04;&#x7DDA;&#x640D;&#x50B7;&#x9271;&#x7269;&#x306E;&#x76F8;&#x8EE2;&#x79FB;&#x306B;&#x63D0;&#x4F9B;&#x3057;&#x307E;&#x3059;&#x3002;

&#x9AD8;&#x5727;&#x3068;&#x91CD;&#x30A4; &#x30AA;&#x30F3;&#x7167;&#x5C04;&#x3092;&#x7D44;&#x307F;&#x5408;&#x308F;&#x305B;&#x308B;&#xFF1A; &#x65B0;&#x3057;&#x3044;&#x30A2;&#x30D7;&#x30ED;&#x30FC;&#x30C1;&#x3002;

&#xB2E4;&#xC591; &#xD55C; &#xC790;&#xB8CC;&#xC758; &#xC2E0;&#xC18D;&#xD55C; &#xBB34;&#xAC70;&#xC6B4; &#xC774;&#xC628; irradiations &#xC218;&#xC815; &#xD558; &#xACE0; &#xACE0;&#xCCB4;&#xB294; &#xB098;&#xB178;&#xC5D0;&#xC758; &#xC18D;&#xC131;&#xC744; &#xC870;&#xC791; &#xD558; &#xC0AC;&#xC6A9; &#xB418;&#xC5C8;&#xC2B5;&#xB2C8;&#xB2E4;. &#xCD5C;&#xADFC;&#xC5D0;, &#xC774;&#xB7EC;&#xD55C; &#xACE0; &#xC5D0;&#xB108;&#xC9C0; irradiations &#xACE0;&#xC555; &#xC2E4;&#xD5D8;&#xACFC; &#xD568;&#xAED8; &#xC131;&#xACF5;&#xC801;&#xC73C;&#xB85C; &#xACB0;&#xD569; &#xB418;&#xC5B4; &#xC788;&#xB2E4;. &#xC9C0; &#xB974; &#xCF58;&#xC5D0; &#xB300; &#xD55C; &#xC5BB;&#xC740; &#xACB0;&#xACFC;&#xC5D0; &#xB530;&#xB77C; (ZrSiO(4)),&#xC774; &#xC885;&#xC774; &#xB2E4;&#xC774;&#xC544;&#xBAAC;&#xB4DC; &#xBAA8; &#xB8E8; &#xC140;&#xACFC; &#xD070; &#xC774;&#xC628; &#xAC00;&#xC18D;&#xAE30; &#xC2DC;&#xC124;&#xC774; &#xC0C8;&#xB85C;&#xC6B4; &#xC2E4;&#xD5D8; &#xBC29;&#xBC95;&#xC744; &#xC18C;&#xAC1C; &#xD569;&#xB2C8;&#xB2E4;. &#xC774; &#xAE30;&#xC220;&#xC740; &#xAD11;&#xBC94;&#xC704;&#xB97C; &#xD55C; &#xC6B4; &#xC11D; &#xCDA9;&#xACA9;&#xC5D0;&#xC11C; &#xBC1C;&#xC0DD; &#xD558;&#xB294; &#xBC29;&#xC0AC;&#xC120; &#xC190;&#xC0C1; &#xBBF8;&#xB124;&#xB784;&#xC758; &#xC0C1;&#xC804;&#xC774;&#xB97C; &#xD575;&#xBD84;&#xC5F4; &#xD2B8;&#xB799; &#xD615;&#xC131; crustal &#xC870;&#xAC74; &#xD558;&#xC5D0;&#xC11C; &#xB098;&#xB178; &#xC2DC;&#xBBAC;&#xB808;&#xC774;&#xC158;&#xC5D0;&#xC11C; &#xC9C0;&#xC9C8; &#xC751;&#xC6A9; &#xD504;&#xB85C;&#xADF8;&#xB7A8;&#xC744; &#xC81C;&#xACF5; &#xD569;&#xB2C8;&#xB2E4;.

&#xB192;&#xC740; &#xC555;&#xB825; &#xBC0F; &#xBB34;&#xAC70;&#xC6B4; &#xC774;&#xC628; &#xC870;&#xC0AC; &#xACB0;&#xD569;: &#xC0C8;&#xB85C;&#xC6B4; &#xC811;&#xADFC; &#xBC29;&#xC2DD;&#xC744;.

SWIFT irradiaciones de iones pesados de una amplia variedad de materiales se han utilizado para modificar y manipular las propiedades de los s&oacute;lidos en la nanoescala. Recientemente, estas irradiaciones de alta energ&iacute;a se han combinado con &eacute;xito con experimentos de alta presi&oacute;n. Basado en los resultados obtenidos para el circ&oacute;n (ZrSiO(4)), este trabajo presenta este nuevo enfoque experimental con c&eacute;lulas de yunque de diamante y acelerador de iones grandes instalaciones. Esta t&eacute;cnica ofrece una amplia gama de aplicaciones de Geociencia de nanoescala simulaciones de formaci&oacute;n de fisi&oacute;n-pista en condiciones corticales a transiciones de fase de minerales da&ntilde;ada por radiaci&oacute;n resultantes del impacto del meteorito.

Combinados de alta presi&oacute;n y la irradiaci&oacute;n de iones pesados: un nuevo enfoque.

&#x5927;&#x89C4;&#x6A21;&#x7684;&#x91CD;&#x79BB;&#x5B50;&#xFF0C;&#x6C2A;&#x548C;&#x6C19;&#x3001; &#x6709;&#x7CBE;&#x529B;&#x5927;&#x7EA6; 10 MeV/&#x963F;&#x62C9;&#x4F2F;&#x9A6C;&#x683C;&#x91CC;&#x5E03;&#x8054;&#x76DF;&#x8303;&#x56F4;&#x5DF2;&#x88AB;&#x7528;&#x4E8E;&#x751F;&#x4EA7;&#x539A;&#x5E73;&#x9762;&#x5149;&#x6CE2;&#x5BFC;&#x5728;&#x8868;&#x9762;&#x7684;&#x94CC;&#x9178;&#x9502;&#x6676;&#x4F53; (LiNbO3)&#x3002;&#x6CE2;&#x5BFC;&#x6709; 40-50 &#x5FAE;&#x7C73;&#x7684;&#x79BB;&#x5B50;&#x80FD;&#x91CF;&#x548C;&#x6CE8;&#x3001; &#x5E73;&#x6ED1;&#x7684;&#x914D;&#x7F6E;&#x6587;&#x4EF6;&#x7684;&#x539A;&#x5EA6;&#x548C;&#x6298;&#x5C04;&#x7387;&#x8DF3;&#x5230; 0.04 &#xFF08;lambda = 633 nm&#xFF09;&#x3002;&#x4ED6;&#x4EEC;&#x5C06;&#x666E;&#x901A;&#x548C;&#x7279;&#x6B8A;&#x6A21;&#x5F0F;&#x4F20;&#x64AD;&#x4E0E;&#x4F4E;&#x635F;&#x5931;&#x4FDD;&#x6301;&#x9AD8;&#x975E;&#x7EBF;&#x6027;&#x5149;&#x5B66;&#x54CD;&#x5E94; (SHG)&#xFF0C;&#x4F7F;&#x5F97;&#x5B83;&#x4EEC;&#x5BF9;&#x4E8E;&#x5F88;&#x591A;&#x5E94;&#x7528;&#x7A0B;&#x5E8F;&#x975E;&#x5E38;&#x6709;&#x7528;&#x3002;&#x8865;&#x5145; RBS/C &#x6570;&#x636E;&#x4E3A;&#x8868;&#x9762;&#x7684;&#x90E8;&#x5206;&#x975E;&#x6676;&#x5316;&#x548C;&#x6298;&#x5C04;&#x7387;&#x53D8;&#x5316;&#x63D0;&#x4F9B;&#x4E00;&#x81F4;&#x7684;&#x503C;&#x3002;&#x5EFA;&#x8BAE;&#x7684;&#x65B9;&#x6CD5;&#x57FA;&#x4E8E;&#x79BB;&#x5B50;&#x635F;&#x4F24;&#x81F4;&#x7535;&#x5B50;&#x6FC0;&#x53D1;&#x548C;&#x672C;&#x8D28;&#x4E0A;&#x4E0D;&#x540C;&#x4E8E;&#x4F7F;&#x7528;&#x8F7B;&#x578B;&#x79BB;&#x5B50; (H &#x548C;&#x4ED6;) MeV &#x80FD;&#x91CF;&#x7684;&#x60EF;&#x5E38;&#x690D;&#x5165;&#x6280;&#x672F;&#x3002;&#x5B83;&#x610F;&#x5473;&#x7740;&#x57CB;&#x4F4E;&#x6307;&#x6570;&#x5C42; &#xFF08;&#x5145;&#x5F53;&#x5149;&#x5C4F;&#x969C;&#xFF09;&#xFF0C;&#x7EC4;&#x6210;&#x7684;&#x65E0;&#x5B9A;&#x5F62; nanotracks &#x5D4C;&#x5165;&#x5230;&#x7ED3;&#x6676;&#x9502;&#x94CC;&#x9178;&#x6676;&#x4F53;&#x7684;&#x751F;&#x6210;&#x3002;&#x4ECB;&#x8D28;&#x4ECB;&#x8D28;&#x7684;&#x6709;&#x6548;&#x529E;&#x6CD5;&#x7684;&#x5236;&#x5B9A;&#x662F;&#x4E3A;&#x4E86;&#x63CF;&#x8FF0;&#x7684;&#x7D22;&#x5F15;&#x5149;&#x6CE2;&#x5BFC;&#x7684;&#x914D;&#x7F6E;&#x6587;&#x4EF6;&#x3002;&#x8FD9;&#x7B2C;&#x4E00;&#x6B21;&#x8BD5;&#x9A8C;&#x793A;&#x8303;&#x53EF;&#x4EE5;&#x6269;&#x5C55;&#x5230;&#x5176;&#x4ED6;&#x6676;&#x4F53;&#x6750;&#x6599;&#x548C;&#x53EF;&#x80FD;&#x6709;&#x6781;&#x5927;&#x52A9;&#x76CA;&#x7684;&#x4E2D;&#x7EA2;&#x5916;&#x5E94;&#x7528;&#x7A0B;&#x5E8F;&#x3002;

&#x5728;&#x8BF1;&#x5BFC;&#x5FEB;&#x91CD;&#x79BB;&#x5B50; &#xFF08;&#x5927;&#x7EA6; 10 MeV/&#x963F;&#xFF09; &#x5728;&#x8D85;&#x4F4E;&#x6D41;&#x91CF;&#x5BC6;&#x5EA6;&#x94CC;&#x9178;&#x9502;&#x6676;&#x4F53;&#x7684;&#x539A;&#x5149;&#x6CE2;&#x3002;

Heavy mass ions, Kr and Xe, having energies in the approximately 10 MeV/amu range have been used to produce thick planar optical waveguides at the surface of lithium niobate (LiNbO3). The waveguides have a thickness of 40-50 micrometers, depending on ion energy and fluence, smooth profiles and refractive index jumps up to 0.04 (lambda = 633 nm). They propagate ordinary and extraordinary modes with low losses keeping a high nonlinear optical response (SHG) that makes them useful for many applications. Complementary RBS/C data provide consistent values for the partial amorphization and refractive index change at the surface. The proposed method is based on ion-induced damage caused by electronic excitation and essentially differs from the usual implantation technique using light ions (H and He) of MeV energies. It implies the generation of a buried low-index layer (acting as optical barrier), made up of amorphous nanotracks embedded into the crystalline lithium niobate crystal. An effective dielectric medium approach is developed to describe the index profiles of the waveguides. This first test demonstration could be extended to other crystalline materials and could be of great usefulness for mid-infrared applications.

Thick optical waveguides in lithium niobate induced by swift heavy ions (approximately 10 MeV/amu) at ultralow fluences.

Des ions lourds de massives, Kr et Xe, ayant des &eacute;nergies dans la gamme approximativement de 10 MeV/Amou ont &eacute;t&eacute; utilis&eacute;es pour produire des guides d&#39;ondes optiques planaires &eacute;pais &agrave; la surface de niobate de lithium (LiNbO3). Les guides d&#39;ondes ont une &eacute;paisseur de 40 &agrave; 50 microm&egrave;tres, selon l&#39;&eacute;nergie ionique et fluence, profils lisses et indice de r&eacute;fraction saute jusqu&#39;&agrave; 0,04 (lambda = 633 nm). Ils propagent les modes ordinaires et extraordinaires avec faibles pertes en gardant une forte r&eacute;ponse optique non lin&eacute;aire (SHG) qui les rend utiles pour de nombreuses applications. Donn&eacute;es compl&eacute;mentaires de RBS/C fournissent des valeurs coh&eacute;rentes pour le changement partiel amorphisation et indice de r&eacute;fraction &agrave; la surface. La m&eacute;thode propos&eacute;e est bas&eacute;e sur la l&eacute;sion induite par l&#39;ion caus&eacute;e par l&#39;excitation &eacute;lectronique et diff&egrave;re essentiellement de la technique d&#39;implantation habituel en utilisant des ions l&eacute;gers (H et il) des &eacute;nergies MeV. Elle implique la g&eacute;n&eacute;ration d&#39;une couche de faible indice enfouie (agissant comme barri&egrave;re optique), compos&eacute;e de nanotracks amorphe int&eacute;gr&eacute; dans le cristal de niobate de lithium cristalline. Une approche efficace de milieu di&eacute;lectrique est d&eacute;velopp&eacute;e pour d&eacute;crire les profils des guides d&#39;ondes. Cette premi&egrave;re d&eacute;monstration de l&#39;essai pourrait &ecirc;tre &eacute;tendue &agrave; d&#39;autres mat&eacute;riaux cristallins et pourrait &ecirc;tre tr&egrave;s utile pour les applications de l&#39;infrarouge moyen.

&Eacute;paisseur guides d&#39;ondes optiques dans induite par les ions lourds rapides (environ 10 MeV/Amou) &agrave; ultra basses fluences de niobate de lithium.

Schwerionen mass, Kr und Xe, mit Energien in der etwa 10 MeV/amu Bereich wurden verwendet, um dicke planar Lichtwellenleiter an der Oberfl&auml;che des Lithiumniobat (LiNbO3) zu produzieren. Der Wellenleiter haben eine Dicke von 40-50 Mikrometer, abh&auml;ngig von der Ion Energie- und Fluenz, glatte Profile und Brechungsindex springt bis zu 0,04 (Lambda = 633 nm). Sie propagieren die ordentliche und au&szlig;erordentliche Modi mit geringen Verlusten halten eine hohe Nichtlineare optische Reaktion (SHG), die macht sie f&uuml;r viele Anwendungen n&uuml;tzlich. Erg&auml;nzende RBS/C-Daten bieten konsistente Werte f&uuml;r die partielle Amorphization und Brechungsindex Ver&auml;nderung an der Oberfl&auml;che. Die vorgeschlagene Methode basiert auf Ionen-induzierten Sch&auml;den, die durch elektronische Anregung und unterscheidet sich im Wesentlichen von der &uuml;blichen Einnistung-Technik mit leichte Ionen (H und er) MeV Energie. Sie impliziert die Generierung einer versch&uuml;tteten niedrig-Index Ebene (als optische Barriere fungiert), bestehend aus amorphen Nanotracks in den kristallinen Lithium Niobate Kristall eingebettet. Ein wirksames dielektrische mittleres Konzept wurde entwickelt, um die Index-Profile von den Wellenleiter zu beschreiben. Dieser erste Test-Demo k&ouml;nnte k&ouml;nnte erweitert werden, zum anderen kristallinen Materialien und von gro&szlig;er N&uuml;tzlichkeit f&uuml;r mid-infrared Anwendungen.

Dicke Lichtwellenleiter in Lithiumniobat induziert durch rasche Schwerionen (ca. 10 MeV/amu) bei Weise Fluence.

Ioni pesanti e massa, Kr e Xe, avendo energie circa 10 MeV/amu gamma sono stati utilizzati per produrre spessore planare guide d&#39;onda ottiche alla superficie di niobato di litio (LiNbO3). Le guide d&#39;onda hanno uno spessore di 40-50 micrometri, a seconda di energia dello ione e fluenza, profili lisci e indice di rifrazione salti fino a 0,04 (lambda = 633 nm). Si propagano modalit&agrave; ordinaria e straordinaria con basse perdite mantenendo un&#39;elevata risposta ottica non lineare (SHG) che li rende utili per molte applicazioni. Dati complementari RBS/C forniscono valori coerenti per la parziale modifica amorphization e indice di rifrazione sulla superficie. Il metodo proposto si basa su indotta da ioni di danni causati dall&#39;eccitazione elettronica e differisce essenzialmente dalla tecnica usuale impianto utilizzando ioni leggeri (H e lui) delle energie MeV. Esso implica la generazione di un livello basso-indice sepolto (agendo come barriera ottica), costituito da nanotracks amorfo inserito il cristallo di niobato di litio cristallina. Un efficace approccio dielettrico medio &egrave; sviluppato per descrivere i profili di indice delle guide d&#39;onda. Questa prima dimostrazione di prova potrebbe essere estesa ad altri materiali cristallini e potrebbe essere di grande utilit&agrave; per applicazioni infrarosso.

Spessore guide d&#39;onda ottiche in niobato di litio indotta da ioni pesanti swift (circa 10 MeV/amu) a bassissimo fluences.

&#x91CD;&#x3044;&#x8CEA;&#x91CF;&#x30A4;&#x30AA;&#x30F3;&#x3001;Kr&#x3001;Xe&#x3001;&#x30A8;&#x30CD;&#x30EB;&#x30AE;&#x30FC;&#x3092;&#x6301;&#x3063;&#x3066;&#x3044;&#x308B;&#x3053;&#x3068;&#x3001;&#x7D04; 10 MeV/amu &#x306E;&#x7BC4;&#x56F2;&#x306F;&#x3001;&#x30CB;&#x30AA;&#x30D6;&#x9178;&#x30EA;&#x30C1;&#x30A6;&#x30E0;&#x7D50;&#x6676; &#xFF08;LiNbO3&#xFF09; &#x306E;&#x8868;&#x9762;&#x306E;&#x539A;&#x3055;&#x306E;&#x5E73;&#x9762;&#x5149;&#x5C0E;&#x6CE2;&#x8DEF;&#x3092;&#x751F;&#x6210;&#x3059;&#x308B;&#x305F;&#x3081;&#x306B;&#x4F7F;&#x7528;&#x3055;&#x308C;&#x3066;&#x3044;&#x307E;&#x3059;&#x3002;&#x30A4;&#x30AA;&#x30F3; &#x30A8;&#x30CD;&#x30EB;&#x30AE;&#x30FC;&#x304A;&#x3088;&#x3073;&#x30D5;&#x30EB;&#x30A8;&#x30F3;&#x30B9;&#x3001;&#x6ED1;&#x3089;&#x304B;&#x306A;&#x30D7;&#x30ED;&#x30D5;&#x30A1;&#x30A4;&#x30EB;&#x306B;&#x5FDC;&#x3058;&#x3066;&#x3001;40-50 &#x30DE;&#x30A4;&#x30AF;&#x30ED;&#x30E1;&#x30FC;&#x30C8;&#x30EB;&#x306E;&#x539A;&#x3055;&#x3001;&#x5C0E;&#x6CE2;&#x8DEF;&#x3092;&#x6709;&#x3057;&#x3001;&#x5C48;&#x6298;&#x30B8;&#x30E3;&#x30F3;&#x30D7; 0.04 &#x307E;&#x3067; (&#x30E9;&#x30E0;&#x30C0; = 633 nm)&#x3002;&#x5F7C;&#x3089;&#x306F;&#x3001;&#x305D;&#x308C;&#x3089;&#x3092;&#x591A;&#x304F;&#x306E;&#x30A2;&#x30D7;&#x30EA;&#x30B1;&#x30FC;&#x30B7;&#x30E7;&#x30F3;&#x306B;&#x3068;&#x3063;&#x3066;&#x5F79;&#x306B;&#x7ACB;&#x3064;&#x9AD8;&#x975E;&#x7DDA;&#x5F62;&#x5149;&#x5B66;&#x5FDC;&#x7B54; (SHG) &#x3092;&#x7DAD;&#x6301;&#x3059;&#x308B;&#x4F4E;&#x640D;&#x5931;&#x666E;&#x901A;&#x3068;&#x81E8;&#x6642;&#x30E2;&#x30FC;&#x30C9;&#x3092;&#x4F1D;&#x9054;&#x3057;&#x307E;&#x3059;&#x3002;&#x88DC;&#x5B8C; RBS/C &#x306E;&#x30C7;&#x30FC;&#x30BF;&#x90E8;&#x5206;&#x975E;&#x6676;&#x8CEA;&#x5316;&#x3068;&#x5C48;&#x6298;&#x7387;&#x306E;&#x5909;&#x5316;&#x306E;&#x8868;&#x9762;&#x3067;&#x4E00;&#x8CAB;&#x6027;&#x306E;&#x3042;&#x308B;&#x5024;&#x3092;&#x63D0;&#x4F9B;&#x3057;&#x307E;&#x3059;&#x3002;&#x63D0;&#x6848;&#x624B;&#x6CD5;&#x306F;&#x96FB;&#x5B50;&#x52B1;&#x8D77;&#x306B;&#x3088;&#x308B;&#x30A4;&#x30AA;&#x30F3;&#x8A98;&#x8D77;&#x88AB;&#x5BB3;&#x306B;&#x57FA;&#x3065;&#x3044;&#x3066;&#x304A;&#x308A; MeV &#x30A8;&#x30CD;&#x30EB;&#x30AE;&#x30FC;&#x306E;&#x8EFD;&#x30A4;&#x30AA;&#x30F3; (H&#x3001;He) &#x3092;&#x4F7F;&#x7528;&#x3057;&#x3066;&#x901A;&#x5E38;&#x306E;&#x6CE8;&#x5165;&#x6CD5;&#x304B;&#x3089;&#x672C;&#x8CEA;&#x7684;&#x306B;&#x7570;&#x306A;&#x308A;&#x307E;&#x3059;&#x3002;&#x305D;&#x308C;&#x306F;&#x30CB;&#x30AA;&#x30D6;&#x9178;&#x7D50;&#x6676;&#x30EA;&#x30C1;&#x30A6;&#x30E0;&#x7D50;&#x6676;&#x306B;&#x57CB;&#x3081;&#x8FBC;&#x307E;&#x308C;&#x305F;&#x975E;&#x6676;&#x8CEA; nanotracks &#x306E;&#x69CB;&#x6210; &#xFF08;&#x5149;&#x306E;&#x969C;&#x58C1;&#x3068;&#x3057;&#x3066;&#x6F14;&#x6280;&#xFF09; &#x57CB;&#x846C;&#x4F4E;&#x5C48;&#x6298;&#x5C64;&#x306E;&#x4E16;&#x4EE3;&#x3092;&#x307B;&#x306E;&#x3081;&#x304B;&#x3057;&#x307E;&#x3059;&#x3002;&#x52B9;&#x679C;&#x7684;&#x306A;&#x8A98;&#x96FB;&#x4F53;&#x5A92;&#x4F53;&#x30A2;&#x30D7;&#x30ED;&#x30FC;&#x30C1;&#x3092;&#x958B;&#x767A;&#x3057;&#x3066;&#x3001;&#x5C0E;&#x6CE2;&#x8DEF;&#x306E;&#x30A4;&#x30F3;&#x30C7;&#x30C3;&#x30AF;&#x30B9; &#x30D7;&#x30ED;&#x30D5;&#x30A1;&#x30A4;&#x30EB;&#x3092;&#x8A18;&#x8FF0;&#x3057;&#x307E;&#x3059;&#x3002;&#x3053;&#x306E;&#x6700;&#x521D;&#x306E;&#x30C6;&#x30B9;&#x30C8;&#x306E;&#x30C7;&#x30E2;&#x306F;&#x4ED6;&#x7D50;&#x6676;&#x6750;&#x6599;&#x306B;&#x62E1;&#x5F35;&#x3059;&#x308B;&#x3053;&#x3068;&#x3082;&#x3001;&#x4E2D;&#x8D64;&#x5916;&#x30A2;&#x30D7;&#x30EA;&#x30B1;&#x30FC;&#x30B7;&#x30E7;&#x30F3;&#x306E;&#x7D20;&#x6674;&#x3089;&#x3057;&#x3044;&#x6709;&#x7528;&#x6027;&#x304B;&#x3082;&#x3057;&#x308C;&#x306A;&#x3044;&#x3002;

&#x539A;&#x3044;&#x3067;&#x8D85;&#x4F4E;&#x30D5;&#x30EB;&#x30A8;&#x30F3;&#x30B9;&#x3067;&#x9AD8;&#x901F;&#x91CD;&#x30A4;&#x30AA;&#x30F3; &#xFF08;&#x7D04; 10 MeV/amu) &#x306B;&#x3088;&#x308B;&#x30CB;&#x30AA;&#x30D6;&#x9178;&#x30EA;&#x30C1;&#x30A6;&#x30E0;&#x5C0E;&#x6CE2;&#x8DEF;&#x3002;

&#xBB34;&#xAC70;&#xC6B4; &#xB300;&#xC6A9;&#xB7C9; &#xC774;&#xC628;, Kr&#xACFC; Xe&#xC5D0; &#xC5D0;&#xB108;&#xC9C0;&#xB294; &#xB370;&#xB294; &#xC57D; 10 MeV/amu &#xBC94;&#xC704; niobate &#xB9AC;&#xD2AC; (LiNbO3)&#xC758; &#xD45C;&#xBA74;&#xC5D0; &#xB450;&#xAEBC;&#xC6B4; &#xD3C9;&#xBA74; &#xAD11;&#xD559; &#xAD6C;&#xC131;&#xD488; &#xC0DD;&#xC0B0;&#xC5D0; &#xC0AC;&#xC6A9; &#xB418;&#xC5C8;&#xC2B5;&#xB2C8;&#xB2E4;. &#xC560;&#xD50C;&#xB9AC;&#xCF00;&#xC774;&#xC158;&#xC73C;&#xB85C; &#xC774;&#xC628; &#xC5D0;&#xB108;&#xC9C0;&#xC640; fluence &#xBD80;&#xB4DC;&#xB7EC;&#xC6B4; &#xD504;&#xB85C; &#xD30C;&#xC77C;&#xC5D0; &#xB530;&#xB77C; 40 ~ 50 &#xB9C8;&#xC774;&#xD06C;&#xB85C;&#xBBF8;&#xD130;&#xC758; &#xB450;&#xAED8; &#xAD74;&#xC808;&#xB960; 0.04&#xAE4C;&#xC9C0; &#xC810;&#xD504; (&#xB78C;&#xB2E4; = 633 nm). &#xADF8;&#xB4E4;&#xC740; &#xB192;&#xC740; &#xBE44;&#xC120;&#xD615; &#xAD11;&#xD559; &#xC751;&#xB2F5; (SHG) &#xADF8;&#xB4E4;&#xC744; &#xB9CC;&#xB4DC;&#xB294; &#xB300;&#xBD80;&#xBD84;&#xC758; &#xC751;&#xC6A9; &#xD504;&#xB85C;&#xADF8;&#xB7A8;&#xC5D0; &#xB300; &#xD55C; &#xC720;&#xC6A9;&#xD55C; &#xC720;&#xC9C0; &#xB0AE;&#xC740; &#xC190;&#xC2E4; &#xC77C;&#xBC18; &#xBC0F; &#xD2B9;&#xBCC4; &#xD55C; &#xBAA8;&#xB4DC;&#xB97C; &#xC804;&#xD30C; &#xD569;&#xB2C8;&#xB2E4;. &#xBCF4;&#xC644; RBS/C &#xB370;&#xC774;&#xD130; &#xD45C;&#xBA74;&#xC5D0; &#xBD80;&#xBD84; amorphization&#xACFC; &#xAD74;&#xC808;&#xB960; &#xBCC0;&#xD654;&#xC5D0; &#xB300; &#xD55C; &#xC77C;&#xAD00; &#xB41C; &#xAC12;&#xC744; &#xC81C;&#xACF5; &#xD569;&#xB2C8;&#xB2E4;. &#xC81C;&#xC548; &#xB41C; &#xBC29;&#xBC95;&#xC740; &#xC804;&#xC790; &#xAD6C;&#xB3D9;&#xC5D0;&#xC758; &#xD55C; &#xC774;&#xC628;-&#xC720;&#xBC1C; &#xD53C;&#xD574;&#xB97C; &#xAE30;&#xBC18;&#xC73C;&#xB85C; &#xD558;&#xB294; &#xD558;&#xB294; &#xBCF8;&#xC9C8;&#xC801;&#xC73C;&#xB85C; MeV &#xC5D0;&#xB108;&#xC9C0;&#xC758; &#xBE5B; &#xC774;&#xC628; (H&#xC640; &#xADF8;&#xAC00;)&#xB97C; &#xC0AC;&#xC6A9; &#xD558; &#xC5EC; &#xC77C;&#xBC18;&#xC801;&#xC778; &#xC774;&#xC2DD; &#xAE30;&#xBC95;&#xC5D0;&#xC11C; &#xB2E4;&#xB985;&#xB2C8;&#xB2E4;. &#xBE44;&#xC815; &#xC9C8; nanotracks &#xACB0;&#xC815; &#xB9AC;&#xD2AC; niobate &#xD06C;&#xB9AC;&#xC2A4;&#xD0C8;&#xC5D0; &#xD3EC;&#xD568; &#xAD6C;&#xC131; &#xBB3B;&#xD600; &#xB0AE;&#xC740; &#xC778;&#xB371;&#xC2A4; &#xB808;&#xC774;&#xC5B4; (&#xAD11;&#xD559; &#xC7A5;&#xBCBD; &#xC5ED;&#xD560;)&#xC758; &#xC0DD;&#xC131;&#xC744; &#xC758;&#xBBF8; &#xD569;&#xB2C8;&#xB2E4;. &#xD6A8;&#xACFC;&#xC801;&#xC778; &#xC720; &#xC804;&#xCCB4; &#xB9E4;&#xCCB4; &#xC811;&#xADFC;&#xC740; &#xAD6C;&#xC131;&#xD488;&#xC758; &#xC778;&#xB371;&#xC2A4; &#xD504;&#xB85C;&#xD544;&#xC744; &#xC124;&#xBA85; &#xD558;&#xAE30; &#xC704;&#xD574; &#xAC1C;&#xBC1C; &#xB41C;&#xB2E4;. &#xC774; &#xCCAB; &#xBC88;&#xC9F8; &#xD14C;&#xC2A4;&#xD2B8; &#xB370;&#xBAA8; &#xB2E4;&#xB978; &#xACB0;&#xC815; &#xC9C8; &#xC7AC;&#xB8CC;&#xC5D0; &#xD655;&#xC7A5; &#xB420; &#xC218; &#xBC0F; &#xC801;&#xC678;&#xC120; &#xC751;&#xC6A9; &#xD504;&#xB85C;&#xADF8;&#xB7A8;&#xC5D0; &#xB300; &#xD55C; &#xD070; &#xC720;&#xC6A9;&#xC131;&#xC758; &#xB420; &#xC218; &#xC788;&#xC2B5;&#xB2C8;&#xB2E4;.

&#xB450;&#xAEBC;&#xC6B4; &#xAD11;&#xD559; &#xAD6C;&#xC131;&#xD488; &#xB9AC;&#xD2AC; niobate ultralow &#xBE44;&#xD574;&#xC5D0;&#xC11C; &#xC2E0;&#xC18D;&#xD55C; &#xBB34;&#xAC70;&#xC6B4; &#xC774;&#xC628; (&#xC57D; 10 MeV/amu)&#xC5D0; &#xC758;&#xD574; &#xC720;&#xB3C4;.

Iones pesados de masivos, Kr y Xe, tener energ&iacute;as el aproximadamente 10 MeV/uma gama han sido utilizadas para producir gu&iacute;as &oacute;pticas planar gruesa en la superficie de Niobato de litio (LiNbO3). Las gu&iacute;as de onda tienen un espesor de 40-50 micr&oacute;metros, dependiendo de la energ&iacute;a del ion y fluencia, lisos perfiles e &iacute;ndice de refracci&oacute;n salta hasta 0,04 (lambda = 633 nm). Se propagan los modos ordinarios y extraordinarios con p&eacute;rdidas bajas, manteniendo una alta respuesta &oacute;ptica no lineal (SHG) que los hace &uacute;tiles para muchas aplicaciones. Datos complementarios de RBS/C proporcionan valores constantes para el cambio parcial de amorphization e &iacute;ndice de refracci&oacute;n en la superficie. El m&eacute;todo propuesto se basa en el da&ntilde;o provocado por el ion causada por la excitaci&oacute;n electr&oacute;nica y difiere esencialmente de la t&eacute;cnica de implantaci&oacute;n habitual uso de iones ligeros (H y &eacute;l) de energ&iacute;as de MeV. Implica la generaci&oacute;n de una capa enterrada de bajo &iacute;ndice (que act&uacute;a como barrera &oacute;ptica), compuesta por nanotracks amorfo encajado en el cristal de Niobato de litio cristalino. Se desarrolla un enfoque medio diel&eacute;ctrico eficaz para describir los perfiles de &iacute;ndice de las gu&iacute;as de onda. Esta primera demostraci&oacute;n de prueba podr&iacute;a extenderse a otros materiales cristalinos y podr&iacute;a ser de gran utilidad para aplicaciones mid-infrared.

Gu&iacute;as de onda &oacute;ptica gruesa en Niobato de litio inducida por iones pesados r&aacute;pidos (aproximadamente 10 MeV/amu) en fluencias ultrabaja.

&#x6211;&#x4EEC;&#x7814;&#x7A76;&#x8FC7;&#x7684;&#x80A4;&#x8272;&#x4E2D;&#x5FC3;&#x751F;&#x4EA7;&#x4E2D;&#x6C27;&#x5316;&#x9487;&#x7A33;&#x5B9A;&#x6C27;&#x5316;&#x9506; (&#x4E8C;&#x6C27;&#x5316;&#x9506;&#x8584;&#x819C; (2)&#xFF1A; Y(3 +)&#xFF09; &#x7531;&#x4F0F;&#x7279;&#x5728;&#x91CD;&#x79BB;&#x5B50;&#x7167;&#x5C04;&#x8303;&#x56F4;&#x4F7F;&#x7528;&#x5728;&#x7EBF;&#x7D2B;&#x5916;&#x53EF;&#x89C1;&#x5438;&#x6536;&#x5149;&#x8C31;&#x6CD5;&#x3002;&#x4E0E; 11.4 MeV amu(-1) (127) &#x8FDB;&#x884C;&#x4E86;&#x8BD5;&#x9A8C; Xe&#xFF0C;(197) &#x975E;&#x76DF;&#xFF0C;(208) &#x94C5;&#x3001; 8 K &#x6216;&#x5BA4;&#x6E29; (RT) (238) U &#x79BB;&#x5B50;&#x7167;&#x5C04;&#x3002;&#x4E00;&#x4E2A;&#x5E7F;&#x6CDB;&#x548C;&#x4E0D;&#x5BF9;&#x79F0;&#x7684;&#x5438;&#x6536;&#x5E26;&#x8FBE;&#x5230;&#x5CF0;&#x503C;&#x6CE2;&#x957F;&#x7EA6; 500 nm &#x8BB0;&#x5F55;&#x8F90;&#x7167;&#x53C2;&#x6570;&#xFF0C;&#x65E0;&#x8BBA;&#x534F;&#x8BAE;&#x4E0E;&#x4EE5;&#x524D; RT &#x8F90;&#x7167;&#x4E0E;&#x91CD;&#x79BB;&#x5B50;&#x5728; 100 MeV &#x8303;&#x56F4;&#x4E2D;&#x3002;&#x8FD9;&#x4E2A;&#x4E50;&#x961F;&#x662F;&#x96C6;&#x4E2D;&#x5728;&#x5149;&#x5B50;&#x80FD;&#x91CF;&#x7EA6; 2.4 &#x7684;&#x4E24;&#x4E2A;&#x5E7F;&#x6CDB;&#x9AD8;&#x65AF;&#x578B;&#x5E26;&#x5230; de-convoluted &#x548C;&#x5206;&#x522B;&#x4E0E; F (+) &#x76F8;&#x5173;&#x8054;&#x7684; 3.1 eV-&#x7C7B;&#x578B;&#x4E2D;&#x5FC3; &#xFF08;&#x6D89;&#x53CA;&#x5355;&#x72EC;&#x7535;&#x79BB;&#x7684;&#x6C27;&#x7684;&#x7A7A;&#x7F3A;&#xFF0C;&#x9075;&#x5B88;&#x7535;&#x5B50;&#x987A;&#x78C1;&#x5171;&#x632F; (EPR) &#x8C31;&#x7684; VO&middot; &#x548C; T &#x4E2D;&#x5FC3; &#xFF08;&#x5373;&#x4E09;&#x89D2;&#x5BF9;&#x79F0;&#x4E2D;&#x7684; Zr(3+)&#xFF09;&#x3002;8 K &#x91D1;&#x79BB;&#x5B50;&#x7167;&#x5C04;&#x5728;&#x4F4E;&#x6D41;&#x91CF;&#x5BC6;&#x5EA6;&#xFF0C;&#x5728;&#x516D;&#x4E2A;&#x533A;&#x6BB5;&#x7528;&#x4E8E;&#x5728;&#x7EA6; 1.9 2.3&#x3001; 2.7&#x3001; 3.1 &#x548C; 4.0 eV&#x3002;2.0-2.5 EV &#x9644;&#x8FD1;&#x7684;&#x4E09;&#x4E2A;&#x4E50;&#x961F;&#x53EF;&#x4EE5;&#x5206;&#x914D;&#x7ED9;&#x6C27; divacancies (&#x5373; F(2)(+) &#x4E2D;&#x5FC3;)&#x3002;&#x8F90;&#x5C04;&#x6E29;&#x5EA6;&#x6CA1;&#x6709;&#x660E;&#x663E;&#x6548;&#x679C;&#x7684;&#x76F8;&#x540C;&#x7684;&#x79BB;&#x5B50;&#x548C;&#x6CE8;&#x91CF;&#x7684;&#x6240;&#x6709;&#x5438;&#x6536;&#x9891;&#x5E26;&#x5BBD;&#x5EA6;&#x4E0A;&#x627E;&#x5230;&#x3002;&#x8FD9;&#x88AB;&#x5F52;&#x529F;&#x4E8E;&#x975E;&#x5747;&#x5300;&#x6269;&#x5927;&#x4EA7;&#x751F;&#x7684;&#x672C;&#x673A;&#x7535;&#x8377;&#x8865;&#x507F;&#x6C27;&#x7A7A;&#x4F4D;&#x7684;&#x9759;&#x6001;&#x969C;&#x788D;&#x3002;&#x7136;&#x800C;&#xFF0C;&#x80A4;&#x8272;&#x4E2D;&#x5FC3;&#x751F;&#x4EA7;&#x4EA7;&#x91CF;&#x662F;&#x5F3A;&#x70C8;&#x589E;&#x5F3A;&#x5728;&#x5173;&#x4E8E;&#x76F4;&#x89D2; 8 K&#x5F53;&#x52A0;&#x70ED;&#x5230; RT &#x4ECE; 8 K &#x8F90;&#x7167;&#x7684;&#x6837;&#x54C1;&#x3001; &#x4F4E;&#x6E29;&#x4EA7;&#x751F;&#x7684;&#x989D;&#x5916;&#x989C;&#x8272;&#x4E2D;&#x5FC3;&#x4E0D;&#x6062;&#x590D;&#x5B8C;&#x5168; RT &#x7167;&#x5C04;&#x7684;&#x6C34;&#x5E73;&#x3002;&#x540E;&#x8005;&#x7684;&#x7ED3;&#x679C;&#x88AB;&#x5360;&#x7684;&#x4EE5;&#x7535;&#x5B50;&#x65B9;&#x5F0F;&#x9A71;&#x52A8;&#x7684;&#x7F3A;&#x9677;&#x6062;&#x590D;&#x8FC7;&#x7A0B;&#x3002;

&#x8272;&#x5F69;&#x7684;&#x4E00;&#x4EE3;&#x4E2D;&#x5FC3;&#x7531;&#x4F0F;&#x7279;&#x8303;&#x56F4;&#x4E2D;&#x91CD;&#x79BB;&#x5B50;&#x8F90;&#x7167;&#x6C27;&#x5316;&#x9487;&#x7A33;&#x5B9A;&#x6C27;&#x5316;&#x9506;&#x3002;

We have studied the colour centre production in yttria-stabilized zirconia (ZrO(2):Y(3 +)) by heavy ion irradiation in the GeV range using on-line UV-visible optical absorption spectroscopy. Experiments were performed with 11.4 MeV amu(-1) (127)Xe, (197)Au, (208)Pb and (238)U ion irradiations at 8 K or room temperature (RT). A broad and asymmetrical absorption band peaked at a wavelength about 500 nm is recorded regardless of the irradiation parameters, in agreement with previous RT irradiations with heavy ions in the 100 MeV range. This band is de-convoluted into two broad Gaussian-shaped bands centred at photon energies about 2.4 and 3.1 eV that are respectively associated with the F(+)-type centres (involving a singly ionized oxygen vacancy, VOÂ· and T centres (i.e. Zr(3+) in a trigonal symmetry) observed by electron paramagnetic resonance (EPR) spectroscopy. In the case of 8 K Au ion irradiation at low fluences, six bands are used at about 1.9, 2.3, 2.7, 3.1 and 4.0 eV. The three bands near 2.0-2.5 eV can be assigned to oxygen divacancies (i.e. F(2)(+) centres). No significant effect of the irradiation temperature is found on the widths of all absorption bands for the same ion and fluence. This is attributed to the inhomogeneous broadening arising from the static disorder due to the native charge-compensating oxygen vacancies. However, the colour centre production yield is strongly enhanced at 8 K with respect to RT. When heating irradiated samples from 8 K to RT, the extra colour centres produced at low temperature do not recover completely to the level of RT irradiation. The latter results are accounted for by an electronically driven defect recovery process.

Generation of colour centres in yttria-stabilized zirconia by heavy ion irradiations in the GeV range.

Nous avons &eacute;tudi&eacute; la production centre de couleur en zircone stabilis&eacute;e &agrave; l&#39;yttrium (ZrO (2): Y(3 +)) par irradiation d&#39;ions lourds &agrave; la GeV gamme UV-visible en ligne par spectroscopie d&#39;absorption optique. Des exp&eacute;riences ont &eacute;t&eacute; r&eacute;alis&eacute;es avec 11,4 MeV amu(-1) (127) Xe, (197) Au, (208) Pb et irradiations d&#39;ion U (238) &agrave; 8 K ou &agrave; temp&eacute;rature ambiante (RT). Une bande d&#39;absorption large et asym&eacute;trique a culmin&eacute; &agrave; une longueur d&#39;onde 500 nm est enregistr&eacute;e ind&eacute;pendamment des param&egrave;tres d&#39;irradiation, en accord avec des irradiations RT pr&eacute;c&eacute;dentes avec des ions lourds de l&#39;ordre de 100 MeV. Cette bande est de-convoluted en deux larges bandes en forme gaussienne centr&eacute;es &agrave; des &eacute;nergies de photon environ 2,4 et 3,1 eV respectivement associ&eacute;s &agrave; la F (+)-tapez centres (impliquant une vacance d&#39;oxyg&egrave;ne ionis&eacute;, centres VO&middot; et T (c&#39;est-&agrave;-dire la Zr(3+) dans une sym&eacute;trie trigonale) observ&eacute;e par spectroscopie de r&eacute;sonance paramagn&eacute;tique (EPR). Dans le cas de 8 K UA ion irradiation &agrave; des fluences basses, six bandes servent &agrave; environ 1.9, 2.7, 2.3, 3.1 et 4.0 eV. Les trois bandes pr&egrave;s de eV 2.0-2.5 peuvent &ecirc;tre assign&eacute;s &agrave; oxyg&egrave;ne divacancies (c&#39;est-&agrave;-dire des centres de F(2)(+)). Aucun effet significatif de la temp&eacute;rature de l&#39;irradiation ne se trouve sur les largeurs de toutes les bandes d&#39;absorption pour les m&ecirc;mes ions et fluence. Ceci est attribu&eacute; &agrave; l&#39;&eacute;largissement inhomog&egrave;ne d&eacute;coulant du d&eacute;sordre statique attribuable aux postes vacants du natif d&#39;oxyg&egrave;ne de rattrapage de l&#39;accusation. Toutefois, le rendement de production couleur centre est fortement am&eacute;lior&eacute; &agrave; 8 K par rapport &agrave; la RT Lorsque vous r&eacute;chauffez des &eacute;chantillons irradi&eacute;s de 8 K pour les RT, les centres de couleur suppl&eacute;mentaire produites &agrave; basse temp&eacute;rature ne r&eacute;cup&egrave;rent pas compl&egrave;tement au niveau de l&#39;irradiation de la RT. Ces derniers r&eacute;sultats sont expliqu&eacute;es par un processus de r&eacute;cup&eacute;ration par voie &eacute;lectronique par d&eacute;faut.

G&eacute;n&eacute;ration de couleur centres en zircone stabilis&eacute;e &agrave; l&#39;yttrium par irradiations ions lourds dans la gamme des GeV.

Wir haben die Farbe-Zentrum-Produktion in Yttriumoxid-stabilisierte Zirkonoxid untersucht (ZrO (2): Y(3 +)) durch Bestrahlung mit schweren Ionen in die GeV reichen mit Online UV-sichtbare optische Absorptionsspektroskopie. Experimente wurden durchgef&uuml;hrt, mit 11,4 MeV amu(-1) (127) Xe, (197) Au, (208) Pb und (238) U Ion Bestrahlungen bei 8K oder Raumtemperatur (RT). Ein breites und asymmetrische Absorptionsband erreichte bei einer Wellenl&auml;nge ca. 500 nm wird unabh&auml;ngig von den Parametern, Bestrahlung, in &Uuml;bereinstimmung mit fr&uuml;heren RT Bestrahlungen mit Schwerionen im Bereich von 100 MeV aufgezeichnet. Diese Band ist de-convoluted in zwei breiten Gau&szlig;-f&ouml;rmigen B&auml;nder, zentriert um die Photon Energien etwa 2,4 und 3,1 eV, bzw. die mit der F (+)-geben Sie Zentren (an denen eine Vakanz einfach ionisierten Sauerstoff, VO&middot; und T-Zentren (d. h. Zr(3+) in eine trigonal Symmetrie) von Elektronenspektroskopie paramagnetischen Resonanz (EPR) beobachtet. Bei 8 K Au Ionen Bestrahlung bei niedrigen Fluence, sechs B&auml;nder werden verwendet, um etwa 1,9 2,3, 2,7, 3.1 und 4.0 eV. Die drei Bands in der N&auml;he von 2.0-2.5 eV k&ouml;nnen Sauerstoff-Divacancies (d.h. F(2)(+) Zentren) zugewiesen werden. Keine signifikanten Auswirkungen der Bestrahlung Temperatur ist auf die breiten aller Resorption-B&auml;nder f&uuml;r die gleichen Ionen und Fluenz gefunden. Dies ist zur&uuml;ckzuf&uuml;hren auf die inhomogene vielf&auml;ltigeren infolge der statischen St&ouml;rung durch die native kostenlos kompensierende Sauerstoff stellen. Jedoch die Farbe Zentrum Produktionsausbeute bei 8 K in Bezug auf RT stark erweitert Wenn bestrahlte Proben von 8 K zu RT erw&auml;rmt wird, werden Extrafarbe Zentren produziert bei niedrigen Temperaturen nicht vollst&auml;ndig auf das Niveau von RT-Bestrahlung wiederhergestellt. Diese Ergebnisse werden durch eine elektronisch gesteuerte defekt-Wiederherstellungsprozess bilanziert.

Generation von Farbe Zentren in Yttriumoxid-stabilisierte Zirkonoxid von schweren Ionen Bestrahlungen in der GeV-Bereich.

Abbiamo studiato la produzione di centro colore in YSZ (ZrO (2): Y(3 +)) dalle radiazioni ioni pesanti il GeV gamma utilizzando la spettroscopia di assorbimento ottico UV-visibile on-linea. Gli esperimenti sono stati eseguiti con 11,4 MeV amu(-1) (127) Xe, (197) Au, (208) Pb e irradianza di ione U (238) a 8 K o temperatura ambiente (RT). Una banda di assorbimento ampia e asimmetrica raggiunse una lunghezza d&#39;onda di circa 500 nm &egrave; registrato indipendentemente dai parametri di irraggiamento, in accordo con precedenti irradianza RT con ioni pesanti nell&#39;intervallo 100 MeV. Questa band &egrave; de-convoluted in due bande larghe a forma gaussiana, centrati alle energie di fotoni circa 2,4 e 3,1 eV che sono rispettivamente associati con la F (+)-tipo centri (che comportano una vacanza di ossigeno singolarmente ionizzato, centri VO&middot; e T (cio&egrave; Zr(3+) in una simmetria trigonale) osservato dalla spettroscopia di risonanza paramagnetica (EPR) di elettroni. Nel caso di 8 K Au ione irradiazione a basso fluences sei bande sono usati a circa 1.9, 2.3, 2.7, 3.1 e 4.0 eV. Le tre bande vicino a 2.0-2.5 eV possono essere assegnate a ossigeno divacancies (cio&egrave; F(2)(+) centri). Nessun effetto significativo della temperatura dell&#39;irradiazione &egrave; trovato su larghezze di tutte le bande di assorbimento per la stessa agli ioni e fluenza. Ci&ograve; &egrave; attribuita a disomogeneo ampliamento derivanti dal disturbo statico a causa di posti vacanti ossigeno nativo di compensazione di carica. Tuttavia, il rendimento di produzione del centro colore &egrave; fortemente migliorato a 8 K rispetto alla RT Durante il riscaldamento irradiati campioni da 8 K a RT, i centri di colore extra prodotti a bassa temperatura non recupero completamente al livello di irradiazione di RT. I risultati di quest&#39;ultimi sono contabilizzati da un processo di recupero del difetto azionato elettronicamente.

Generazione di colore centri in YSZ di irradianza di ioni pesanti nell&#39;intervallo GeV.

&#x30A4;&#x30C3;&#x30C8;&#x30EA;&#x30A2;&#x5B89;&#x5B9A;&#x5316;&#x30B8;&#x30EB;&#x30B3;&#x30CB;&#x30A2;&#x306E;&#x30AB;&#x30E9;&#x30FC; &#x30BB;&#x30F3;&#x30BF;&#x30FC;&#x751F;&#x7523;&#x3092;&#x7814;&#x7A76;&#x3057;&#x3066;&#x3044;&#x308B; (ZrO (2): Y(3 +))&#x3001;GeV &#x91CD;&#x30A4; &#x30AA;&#x30F3;&#x7167;&#x5C04;&#x306B;&#x3088;&#x308B;&#x7BC4;&#x56F2;&#x30AA;&#x30F3;&#x30E9;&#x30A4;&#x30F3;&#x7D2B;&#x5916;&#x53EF;&#x8996;&#x5149;&#x5438;&#x53CE;&#x5206;&#x5149;&#x6CD5;&#x3092;&#x7528;&#x3044;&#x305F;&#x3057;&#x307E;&#x3059;&#x3002;&#x5B9F;&#x9A13;&#x306F; 11.4 MeV amu(-1) (127) &#x3092;&#x65BD;&#x884C;&#x3057;&#x305F; Xe (197) Au (208) Pb &#x3068; (238) U &#x30A4;&#x30AA;&#x30F3;&#x7167;&#x5C04;&#x306B;&#x3088;&#x308B; 8 K &#x307E;&#x305F;&#x306F;&#x90E8;&#x5C4B;&#x306E;&#x6E29;&#x5EA6; &#xFF08;RT&#xFF09;&#x3002;&#x5E83;&#x7BC4;&#x304B;&#x3064;&#x975E;&#x5BFE;&#x79F0;&#x5438;&#x53CE;&#x30D0;&#x30F3;&#x30C9;&#x3067;&#x6CE2;&#x9577;&#x30D4;&#x30FC;&#x30AF;&#x306B;&#x7D04; 500 nm &#x8A18;&#x9332;&#x3055;&#x308C;&#x3066;&#x7167;&#x5C04;&#x30D1;&#x30E9;&#x30E1;&#x30FC;&#x30BF;&#x30FC;&#x306B;&#x95A2;&#x4FC2;&#x306A;&#x304F;&#x3001;&#x5951;&#x7D04;&#x3067;&#x4EE5;&#x524D;&#x306E; RT &#x7167;&#x5C04;&#x91CD;&#x30A4;&#x30AA;&#x30F3; 100 MeV &#x9818;&#x57DF;&#x306E;&#x3068;&#x3002;&#x3053;&#x306E;&#x30D0;&#x30F3;&#x30C9;&#x306F;&#x5149;&#x5B50;&#x306E;&#x30A8;&#x30CD;&#x30EB;&#x30AE;&#x30FC;&#x3067;&#x7D04; 2.4 &#x4E2D;&#x5FC3; 2 &#x5E83;&#x7BC4;&#x306A;&#x30AC;&#x30A6;&#x30B9;&#x5F62;&#x30D0;&#x30F3;&#x30C9;&#x306B; de-convoluted &#x3067;&#x3059;&#x3068; F (+) &#x3068;&#x305D;&#x308C;&#x305E;&#x308C;&#x306B;&#x95A2;&#x9023;&#x4ED8;&#x3051;&#x3089;&#x308C;&#x3066;&#x3044;&#x308B; 3.1 eV-&#x5165;&#x529B;&#x30BB;&#x30F3;&#x30BF;&#x30FC; &#xFF08;VO&middot; &#x3068; T &#x30BB;&#x30F3;&#x30BF;&#x30FC; (&#x3059;&#x306A;&#x308F;&#x3061; Zr(3+) &#x4E09;&#x65B9;&#x6676;&#x5BFE;&#x79F0;&#x306E;) &#x96FB;&#x5B50;&#x5E38;&#x78C1;&#x6027;&#x5171;&#x9CF4; (EPR) &#x5206;&#x5149;&#x6CD5;&#x306B;&#x3088;&#x308B;&#x89B3;&#x6E2C;&#x306F;&#x5358;&#x72EC;&#x3067;&#x30A4;&#x30AA;&#x30F3;&#x9178;&#x7D20;&#x7A7A;&#x5B54;&#x3092;&#x542B;&#x307F;&#x307E;&#x3059;&#x3002;&#x4F4E;&#x30D5;&#x30EB;&#x30A8;&#x30F3;&#x30B9;&#x3067; 8 &#x306E; K Au &#x30A4;&#x30AA;&#x30F3;&#x7167;&#x5C04;&#x306E;&#x5834;&#x5408;&#x306F;&#x3001;&#x516D;&#x3064;&#x306E;&#x30D0;&#x30F3;&#x30C9;&#x7D04; 1.9 &#x3067;&#x4F7F;&#x7528;&#x3055;&#x308C;&#x308B; 2.3, 2.7, 3.1 &#x304A;&#x3088;&#x3073; 4.0 eV&#x3002;2.0 2.5 EV &#x4ED8;&#x8FD1;&#x306E; 3 &#x3064;&#x306E;&#x30D0;&#x30F3;&#x30C9;&#x306F;&#x3001;&#x9178;&#x7D20; divacancies &#xFF08;&#x3059;&#x306A;&#x308F;&#x3061; F(2)(+) &#x30BB;&#x30F3;&#x30BF;&#x30FC;&#xFF09; &#x5272;&#x308A;&#x5F53;&#x3066;&#x308B;&#x3053;&#x3068;&#x304C;&#x3067;&#x304D;&#x307E;&#x3059;&#x3002;&#x3059;&#x3079;&#x3066;&#x306E;&#x5438;&#x53CE;&#x5E2F;&#x3068;&#x540C;&#x3058;&#x30A4;&#x30AA;&#x30F3;&#x304A;&#x3088;&#x3073;&#x30D5;&#x30EB;&#x30A8;&#x30F3;&#x30B9;&#x306E;&#x5E45;&#x3092;&#x7167;&#x5C04;&#x6E29;&#x5EA6;&#x306E;&#x6709;&#x610F;&#x306A;&#x52B9;&#x679C;&#x304C;&#x898B;&#x3064;&#x304B;&#x308A;&#x307E;&#x305B;&#x3093;&#x3002;&#x3053;&#x308C;&#x306F;&#x3001;&#x4E0D;&#x5747;&#x4E00;&#x5E83;&#x304C;&#x308A;&#x30CD;&#x30A4;&#x30C6;&#x30A3;&#x30D6;&#x96FB;&#x8377;&#x88DC;&#x511F;&#x9178;&#x7D20;&#x7A7A;&#x5B54;&#x306B;&#x3088;&#x308B;&#x9759;&#x7684;&#x306A;&#x969C;&#x5BB3;&#x304B;&#x3089;&#x751F;&#x3058;&#x308B;&#x306B;&#x8D77;&#x56E0;&#x3057;&#x307E;&#x3059;&#x3002;&#x305F;&#x3060;&#x3057;&#x3001;&#x30AB;&#x30E9;&#x30FC; &#x30BB;&#x30F3;&#x30BF;&#x30FC;&#x751F;&#x7523;&#x53CE;&#x91CF;&#x306F; 8 k &#x53F3;&#x306B;&#x95A2;&#x3057;&#x3066;&#x5F37;&#x304F;&#x5F37;&#x5316;&#x3055;&#x308C;&#x3066;RT &#x306B; 8 K &#x304B;&#x3089;&#x7167;&#x5C04;&#x8A66;&#x6599;&#x3092;&#x52A0;&#x71B1;&#x3059;&#x308B;&#x3068;&#x3001;&#x4F4E;&#x6E29;&#x3067;&#x751F;&#x6210;&#x3055;&#x308C;&#x308B;&#x4F59;&#x5206;&#x306A;&#x8272;&#x30BB;&#x30F3;&#x30BF;&#x30FC; RT &#x7167;&#x5C04;&#x306E;&#x30EC;&#x30D9;&#x30EB;&#x306B;&#x5B8C;&#x5168;&#x306B;&#x5FA9;&#x5143;&#x3055;&#x308C;&#x307E;&#x305B;&#x3093;&#x3002;&#x5F8C;&#x8005;&#x306E;&#x7D50;&#x679C;&#x3092;&#x96FB;&#x5B50;&#x7684;&#x306B;&#x99C6;&#x52D5;&#x578B;&#x6B20;&#x9665;&#x306E;&#x4FEE;&#x5FA9;&#x30D7;&#x30ED;&#x30BB;&#x30B9;&#x3067;&#x5360;&#x3081;&#x3066;&#x3044;&#x307E;&#x3059;&#x3002;

&#x8272;&#x306E;&#x751F;&#x6210;&#x306F; GeV &#x7BC4;&#x56F2;&#x306B;&#x304A;&#x3051;&#x308B;&#x91CD;&#x30A4; &#x30AA;&#x30F3;&#x7167;&#x5C04;&#x306B;&#x3088;&#x308B;&#x30A4;&#x30C3;&#x30C8;&#x30EA;&#x30A2;&#x5B89;&#x5B9A;&#x5316;&#x30B8;&#x30EB;&#x30B3;&#x30CB;&#x30A2;&#x306E;&#x30BB;&#x30F3;&#x30BF;&#x30FC;&#x3057;&#x307E;&#x3059;&#x3002;

&#xC6B0;&#xB9AC; &#xCEEC;&#xB7EC; &#xC13C;&#xD130; &#xC0DD;&#xC0B0; &#xC548;&#xC815;&#xD654; &#xC548;&#xC815;&#xD654; &#xC9C0; &#xB974; &#xCF54;&#xB2C8; &#xC544;&#xB97C; &#xACF5;&#xBD80;&#xAC00; (ZrO (2): Y(3 +))&#xB294; &#xBE0C;&#xC5D0; &#xBB34;&#xAC70;&#xC6B4; &#xC774;&#xC628; &#xC870;&#xC0AC;&#xC5D0; &#xC758;&#xD574; &#xC628;&#xB77C;&#xC778; UV &#xD45C;&#xC2DC; &#xAD11; &#xD761;&#xC218; &#xBD84;&#xAD11;&#xD559;&#xC744; &#xC0AC;&#xC6A9; &#xD558; &#xC5EC; &#xBC94;&#xC704;. 11.4 MeV amu(-1) (127)&#xC744; &#xC0AC;&#xC6A9; &#xD558; &#xC5EC; &#xC2E4;&#xD5D8; &#xC218;&#xD589; Xe, (197) Au (208) Pb&#xC640; 8k &#xB610;&#xB294; &#xC2E4; &#xC628; (RT) (238) &#xC720; &#xC774;&#xC628; irradiations. &#xAD11;&#xBC94;&#xC704; &#xD558; &#xACE0; &#xBE44;&#xB300;&#xCE6D; &#xD761;&#xC218; &#xBC34;&#xB4DC;&#xB97C; &#xC815;&#xC810;&#xC73C;&#xB85C; &#xD30C;&#xC7A5;&#xC5D0;&#xC11C; &#xC57D; 500 nm &#xACC4;&#xC57D;&#xC5D0; 100 MeV &#xBC94;&#xC704;&#xC5D0;&#xC11C; &#xBB34;&#xAC70;&#xC6B4; &#xC774;&#xC628;&#xACFC; &#xC774;&#xC804; RT irradiations&#xC640; &#xBC29;&#xC0AC;&#xC120; &#xB9E4;&#xAC1C; &#xBCC0;&#xC218; &#xAD00;&#xACC4; &#xC5C6;&#xC774; &#xAE30;&#xB85D; &#xB429;&#xB2C8;&#xB2E4;. &#xC774; &#xBC34;&#xB4DC;&#xB294; &#xB450; &#xAC1C;&#xC758; &#xAD11;&#xBC94;&#xC704; &#xD55C; &#xAC00;&#xC6B0;&#xC2A4; &#xBAA8;&#xC591;&#xC758; &#xBC34;&#xB4DC; &#xC57D; 2.4 &#xAD11;&#xC790; &#xC5D0;&#xB108;&#xC9C0; &#xC911;&#xC2EC;&#xC73C;&#xB85C; de-convoluted &#xBC0F; F (+)&#xC640; &#xAC01;&#xAC01; &#xC5F0;&#xACB0; &#xB41C; 3.1 eV-&#xC785;&#xB825; &#xC13C;&#xD130; (VO&middot; &#xBC0F; T &#xC13C;&#xD130; (&#xC989;,: trigonal &#xB300;&#xCE6D; Zr(3+)) &#xC804;&#xC790; &#xAE30;&#xC874; &#xACF5;&#xBA85; (EPR) &#xBD84;&#xAD11;&#xD559;&#xC5D0; &#xC758;&#xD574; &#xAD00;&#xCC30; &#xB41C; &#xB2E8;&#xB3C5;&#xC73C;&#xB85C; &#xC774;&#xC628;&#xD654; &#xC0B0;&#xC18C; &#xACF5;&#xC11D;&#xC744; &#xD3EC;&#xD568;. 8K Au &#xC774;&#xC628;&#xC5D0; &#xBE44;&#xD574; &#xB0AE;&#xC740; &#xBC29;&#xC0AC;&#xC120; &#xC870;&#xC0AC;&#xC758; &#xACBD;&#xC6B0; 6 &#xBC34;&#xB4DC; &#xC57D; 1.9&#xC5D0;&#xC11C; &#xC0AC;&#xC6A9; &#xD558;&#xB294; 2.3, 2.7, 3.1 &#xBC0F; 4.0 eV. 2.0-2.5 EV &#xADFC;&#xCC98; &#xC138; &#xBC34;&#xB4DC; &#xC0B0;&#xC18C; divacancies (&#xC989;, F(2)(+) &#xC13C;&#xD130;)&#xC5D0; &#xD560;&#xB2F9;&#xD560; &#xC218; &#xC788;&#xC2B5;&#xB2C8;&#xB2E4;. &#xBC29;&#xC0AC;&#xC120; &#xC870;&#xC0AC; &#xC628;&#xB3C4;&#xC758; &#xD070; &#xC601;&#xD5A5; &#xC5C6;&#xC774; &#xAC19;&#xC740; &#xC774;&#xC628; &#xBC0F; fluence &#xBAA8;&#xB4E0; &#xD761;&#xC218; &#xBC34;&#xB4DC;&#xC758; &#xD3ED;&#xC5D0; &#xBC1C;&#xACAC; &#xB41C;&#xB2E4;. &#xC774;&#xAC83;&#xC740; &#xC815;&#xC801; &#xC7A5;&#xC560; &#xB54C;&#xBB38;&#xC5D0; &#xAE30;&#xBCF8; &#xC694;&#xAE08;&#xC744; &#xBCF4;&#xC0C1; &#xC0B0;&#xC18C; &#xACF5;&#xC11D;&#xC5D0;&#xC11C;&#xC5D0;&#xC11C; &#xD718;&#xB3C4;&#xAC00; &#xC8FC;&#xB4E4;&#xC758; &#xBC1C;&#xC0DD;&#xC5D0; &#xAE30;&#xC778; &#xD569;&#xB2C8;&#xB2E4;. &#xADF8;&#xB7EC;&#xB098;, &#xCEEC;&#xB7EC; &#xC13C;&#xD130; &#xC0DD;&#xC0B0; &#xC218;&#xC728;&#xC744; &#xB354; &#xAC15;&#xB825; &#xD558; &#xAC8C; &#xC2E4;&#xC2DC;&#xAC04;&#xC5D0; &#xAD00;&#xD558;&#xC5EC; 8 K&#xC5D0;&#xC11C; &#xD5A5;&#xC0C1; &#xB41C; Rt 8 K&#xC5D0;&#xC11C; &#xC870;&#xC0AC; &#xC0D8;&#xD50C; &#xB09C;&#xBC29; &#xC2DC;&#xC124; &#xD558;&#xB294; &#xACBD;&#xC6B0; &#xC800;&#xC628;&#xC5D0;&#xC11C; &#xC0DD;&#xC0B0; &#xCD94;&#xAC00; &#xCEEC;&#xB7EC; &#xC13C;&#xD130; &#xC2E4;&#xC2DC;&#xAC04; &#xBC29;&#xC0AC;&#xC120;&#xC758; &#xC218;&#xC900;&#xC73C;&#xB85C; &#xC644;&#xC804;&#xD788; &#xBCF5;&#xAD6C; &#xD558;&#xC9C0; &#xC54A;&#xC2B5;&#xB2C8;&#xB2E4;. &#xD6C4;&#xC790;&#xC758; &#xACB0;&#xACFC; &#xC804;&#xC790; &#xC81C;&#xC5B4; &#xACB0;&#xD568; &#xBCF5;&#xAD6C; &#xD504;&#xB85C;&#xC138;&#xC2A4;&#xC5D0; &#xC758;&#xD574; &#xCC28;&#xC9C0; &#xD588;&#xB2E4;.

&#xCEEC;&#xB7EC;&#xC758; &#xBE0C; &#xBC94;&#xC704;&#xC5D0;&#xC11C; &#xBB34;&#xAC70;&#xC6B4; &#xC774;&#xC628; irradiations&#xC5D0; &#xC758;&#xD574; &#xC548;&#xC815;&#xD654; &#xC548;&#xC815;&#xD654; &#xC9C0; &#xB974; &#xCF54;&#xB2C8; &#xC544;&#xC5D0; &#xC13C;&#xD130;.

Hemos estudiado la producci&oacute;n del centro de color en zirconia estabilizada Ytria (ZrO (2): Y(3 +)) por la irradiaci&oacute;n de iones pesados en el GeV gama usando la espectroscopia de absorci&oacute;n &oacute;ptica UV-visible en l&iacute;nea. Se realizaron experimentos con 11,4 MeV amu(-1) (127) Xe, (197) Au, (208) Pb y (238) irradiaciones de ion U en 8 K o a temperatura ambiente (RT). Una banda de absorci&oacute;n ancha y asim&eacute;trica alcanz&oacute; una longitud de onda cerca de 500 nm se registra independientemente de los par&aacute;metros de irradiaci&oacute;n, de acuerdo con anteriores irradiaciones RT con iones pesados en el rango del MeV 100. Esta banda es de-convoluted en dos bandas Gaussiana en forma amplias centradas en energ&iacute;as del fot&oacute;n cerca de 2.4 y 3,1 eV que se asocian respectivamente a la F (+)-tipo de centros (que implica una vacante de ox&iacute;geno ionizado por separado, centros VO&middot; y T (es decir, Zr(3+) en una simetr&iacute;a trigonal) observaron por espectroscop&iacute;a de resonancia paramagn&eacute;tica (EPR) del electr&oacute;n. En el caso de irradiaci&oacute;n en fluencias bajas en 8 K Au ion, seis bandas se utilizan en unos 1.9, 2.3, 2.7, 3.1 y 4.0 eV. Las tres bandas cerca de 2.0-2.5 eV pueden asignarse a divacancies de ox&iacute;geno (es decir, centros F(2)(+)). Ning&uacute;n efecto significativo de la temperatura de la irradiaci&oacute;n se encuentra en las anchuras de todas las bandas de absorci&oacute;n para el mismo ion y fluencia. Esto se atribuye al presentarse ampliaci&oacute;n no homog&eacute;nea del est&aacute;tico desorden debido a las vacantes de ox&iacute;geno de compensaci&oacute;n de carga nativa. Sin embargo, el rendimiento de producci&oacute;n de centro color destaca fuertemente en 8 K con respecto a la RT Al calentar las muestras irradiadas de 8 K a RT, los centros de color adicional producidos a baja temperatura no se recuperan totalmente al nivel de irradiaci&oacute;n de la RT. Los &uacute;ltimos resultados se registran por un proceso de recuperaci&oacute;n de electr&oacute;nicamente por defecto.

Centros de generaci&oacute;n de color en zirconia estabilizada Ytria por irradiaciones de iones pesados en la gama del GeV.

&#x901A;&#x8FC7;&#x7535;&#x5316;&#x5B66;&#x6C89;&#x79EF;&#x5230;&#x7EB3;&#x7C73;&#x591A;&#x5B54;&#x805A;&#x5408;&#x7269;&#x6A21;&#x677F;&#x4E2D;&#x751F;&#x6210;&#x4E86;&#x9EC4;&#x91D1;&#x548C;&#x94DC;&#x7EB3;&#x7C73;&#x7EBF;&#x3002;&#x6839;&#x636E;&#x751F;&#x957F;&#x7684;&#x6761;&#x4EF6;&#xFF0C;&#x8FD9;&#x79CD;&#x7535;&#x7EBF;&#x5C55;&#x793A;&#x72EC;&#x7279;&#x7684;&#x7EB9;&#x7406;&#x7684;&#x7ED3;&#x6784; x &#x5C04;&#x7EBF;&#x884D;&#x5C04;&#x53EF;&#x89C1;&#x4E00;&#x6591;&#x3002;&#x9996;&#x9009;&#x7684;&#x589E;&#x957F;&#x65B9;&#x5411;&#x89E3;&#x91CA;&#x662F;&#x8868;&#x9762;&#x80FD;&#x91CF;&#x5404;&#x5411;&#x5F02;&#x6027;&#x548C;&#x80FD;&#x91CF;&#x6700;&#x5C0F;&#x5316;&#x7684;&#x7ED3;&#x5408;&#x6253;&#x7834;&#x503A;&#x5238;&#x6A21;&#x578B;&#x4E2D;&#x7684;&#x5E94;&#x7528;&#x3002;&#x5728;&#x6210;&#x957F;&#x8FC7;&#x7A0B;&#x4E2D;&#xFF0C;&#x5706;&#x67F1;&#x7EB3;&#x7C73;&#x7EBF;&#x7684;&#x7EB5;&#x6A2A;&#x6BD4;&#xFF0C;&#x4ECE;&#x800C;&#x5730;&#x5E54;&#x8868;&#x9762;&#x548C;&#x8868;&#x9762;&#x80FD;&#x6E90;&#x603B;&#x91CF;&#x7684;&#x8D21;&#x732E;&#x65B9;&#x9762;&#x7684;&#x589E;&#x52A0;&#x3002;&#x5728;&#x76F4;&#x6D41;&#x7535;&#x6D41;&#x6C89;&#x79EF;&#x6761;&#x4EF6;&#x4E0B;&#xFF0C;[&#x516C;&#x5F0F;&#xFF1A; &#x8BF7;&#x53C2;&#x9605;&#x6587;&#x672C;] &#x7EB9;&#x7406;&#x91D1;&#x5C5E;&#x50AC;&#x5316;&#x88C2;&#x5316;&#x7EB3;&#x7C73;&#x7EBF;&#x8868;&#x793A;&#x5728; 1 &#x4EE5;&#x4E0A;&#x7684;&#x957F;&#x5BBD;&#x6BD4;&#x8868;&#x9762;&#x80FD;&#x91CF;&#x6700;&#x4F4E;&#x7684;&#x914D;&#x7F6E;&#x3002;&#x5728;&#x4EA4;&#x6D41;&#x7535;&#x6C89;&#x79EF;&#x6761;&#x4EF6;&#x4E0B;&#xFF0C;{0} 110 &#x7EB3;&#x7C73;&#x7EBF;&#x57FA;&#x7840;&#x66F2;&#x9762;&#x6D88;&#x5931;&#x7531;&#x4E8E;&#x5176;&#x9AD8;&#x7684;&#x8868;&#x9762;&#x80FD;&#xFF0C;&#x5BFC;&#x81F4;&#x8FDE;&#x7EED;&#x53D1;&#x5C55;&#x7684; [&#x516C;&#x5F0F;: &#x770B;&#x5230;&#x6587;&#x672C;] &#x7EB9;&#x7406;&#x4F5C;&#x4E3A;&#x5728; 5 &#x7EA7;&#x4EE5;&#x4E0A;&#x7684;&#x957F;&#x5BBD;&#x6BD4;&#x80FD;&#x91CF;&#x6700;&#x4F4E;&#x7684;&#x914D;&#x7F6E;&#x3002;

&#x9996;&#x9009;&#x76F4;&#x63A5;&#x548C;&#x4EA4;&#x66FF;&#x6C89;&#x79EF;&#x6761;&#x4EF6;&#x4E0B;&#x7684;&#x91D1;&#x5C5E;&#x50AC;&#x5316;&#x88C2;&#x5316;&#x7EB3;&#x7C73;&#x7EBF;&#x7684;&#x751F;&#x957F;&#x65B9;&#x5411;&#x3002;

Gold and copper nanowires were generated through electrochemical deposition into nanoporous polymeric templates. Depending on the growth conditions, such wires exhibited a distinct textured structure as evidenced by x-ray diffraction. The preferred growth orientation is explained by applying the broken-bond model in combination with surface-energy anisotropy and energy minimization. During the growth process, the aspect ratio of the cylindrical nanowire and thus the area of the mantle surface and its contribution to the total surface energy increase. Under direct current deposition conditions, [Formula: see text] textured metallic fcc nanowires represent the configuration of lowest surface energy at aspect ratios aboveÂ 1. Under alternating current deposition conditions, {110} nanowire base surfaces vanish due to their high surface energy, leading to successive development of a [Formula: see text] texture as the configuration of lowest energy at aspect ratios above 5.

Preferred growth orientation of metallic fcc nanowires under direct and alternating electrodeposition conditions.

Nanofils de cuivre et d&#39;or ont &eacute;t&eacute; g&eacute;n&eacute;r&eacute;s par le biais de d&eacute;p&ocirc;t &eacute;lectrochimique en mod&egrave;les de polym&egrave;res nanoporeux. Selon les conditions de croissance, ces fils expos&eacute; texturis&eacute;e structure distincte comme en t&eacute;moigne la diffraction des rayons x. L&#39;orientation privil&eacute;gi&eacute;e de croissance s&#39;explique par l&#39;application du mod&egrave;le de broken bond en combinaison avec la minimisation anisotropie et l&#39;&eacute;nergie de surface-d&#39;&eacute;nergie. Au cours de la croissance, le ratio d&#39;aspect de la NANOFIL cylindrique et donc la zone de la surface du manteau et sa contribution &agrave; l&#39;&eacute;nergie de surface totale augmenter. Dans des conditions de courant continu de d&eacute;p&ocirc;ts, [formule : voir texte] texture m&eacute;tallique fcc nanofils repr&eacute;sentent la configuration de plus basse &eacute;nergie de surface &agrave; des rapports d&#39;aspect sup&eacute;rieur &agrave; 1. Dans des conditions de courant alternatif de d&eacute;p&ocirc;ts, {110} surfaces de base NANOFIL disparaissent en raison de leur &eacute;nergie de surface &eacute;lev&eacute;e, conduisant &agrave; un d&eacute;veloppement successif d&#39;une [formule : voir texte] texture comme la configuration de plus basse &eacute;nergie, &agrave; des rapports d&#39;aspect sup&eacute;rieur &agrave; 5.

Orientation de la croissance de nanofils m&eacute;talliques de FAC dans des conditions de d&eacute;p&ocirc;t &eacute;lectrolytique et alternatifs ont pr&eacute;f&eacute;r&eacute;.

Gold und Kupfer-Nanodr&auml;hte wurden durch elektrochemische Abscheidung in nanopor&ouml;sen Polymeren Templates generiert. Je nach den Wachstumsbedingungen ausgestellt solche Dr&auml;hte eine unterschiedliche texturierte Struktur wie R&ouml;ntgenbeugung belegt. Die bevorzugte Wachstum-Ausrichtung wird durch die Anwendung des Modells gebrochen-Bindung in Kombination mit Oberfl&auml;che-Energie-Anisotropie und Energie-Minimierung erkl&auml;rt. W&auml;hrend des Wachstums wird das Seitenverh&auml;ltnis des zylindrischen Nanodraht und damit der Mantel-Oberfl&auml;che und seinen Beitrag zur gesamten Oberfl&auml;chenenergie erh&ouml;hen. Unter Gleichstrom Ablagerung Bedingungen [Formel: siehe Text] strukturierte metallische fcc-Nanodr&auml;hte repr&auml;sentieren die Konfiguration des niedrigsten Oberfl&auml;chenenergie an Seitenverh&auml;ltnisse &uuml;ber 1. Unter Wechselstrom Ablagerung Bedingungen {110} Nanodraht Untergr&uuml;nden verschwinden aufgrund ihrer hohen Oberfl&auml;chenenergie, aufeinander folgende Entwicklung f&uuml;hrt eine [Formel: siehe Text] Textur als die Konfiguration der niedrigsten Energie bei Seitenverh&auml;ltnisse &uuml;ber 5.

Bevorzugte Wachstum Ausrichtung der metallischen fcc-Nanodr&auml;hte unter direkte und abwechselnde Electrodeposition Bedingungen.

Nanofili di oro e rame sono stati generati attraverso deposizione elettrochimica in modelli polimerici nanoporosi. A seconda delle condizioni di crescita, tali fili esposti una distinta struttura strutturata come evidenziato dalla diffrazione dei raggi x. L&#39;orientamento della crescita preferito &egrave; spiegato applicando il modello di legame spezzato in combinazione con minimizzazione di anisotropia e l&#39;energia di superficie di energia. Durante il processo di crescita, le proporzioni del nanofilo cilindrico e, quindi, l&#39;area della superficie del mantello e il suo contributo per l&#39;energia di superficie totale aumenta. Sotto condizioni di deposizione di corrente continua, [Formula: vedi testo] texture metalliche fcc nanofili rappresentano la configurazione di minima energia di superficie a proporzioni sopra 1. Sotto condizioni di deposizione di corrente alternata, {110} nanofilo base superfici svanirono a causa della loro alta energia superficiale, che porta al successivo sviluppo di un [Formula: vedi testo] texture come la configurazione di minima energia a proporzioni di sopra di 5.

Crescita preferito orientamento di nanofili fcc metallico in condizioni di elettrodeposizione diretto e alternati.

&#x91D1;&#x3068;&#x9285;&#x306E;&#x30CA;&#x30CE;&#x30EF;&#x30A4;&#x30E4;&#x96FB;&#x7740;&#x30CA;&#x30CE;&#x30DD;&#x30FC;&#x30E9;&#x30B9;&#x9AD8;&#x5206;&#x5B50;&#x30C6;&#x30F3;&#x30D7;&#x30EC;&#x30FC;&#x30C8;&#x306B;&#x3092;&#x4ECB;&#x3057;&#x3066;&#x751F;&#x6210;&#x3055;&#x308C;&#x307E;&#x3057;&#x305F;&#x3002;&#x6210;&#x9577;&#x6761;&#x4EF6;&#x306B;&#x3088;&#x3063;&#x3066;&#x306F;&#x3001;&#x3053;&#x306E;&#x3088;&#x3046;&#x306A;&#x30EF;&#x30A4;&#x30E4; x &#x7DDA;&#x56DE;&#x6298;&#x306B;&#x3088;&#x308B;&#x660E;&#x3089;&#x304B;&#x306A;&#x3088;&#x3046;&#x306B;&#x7570;&#x306A;&#x308B;&#x30C6;&#x30AF;&#x30B9;&#x30C1;&#x30E3;&#x69CB;&#x9020;&#x3092;&#x51FA;&#x5C55;&#x3057;&#x307E;&#x3057;&#x305F;&#x3002;&#x6700;&#x5BC4;&#x308A;&#x306E;&#x6210;&#x9577;&#x65B9;&#x5411;&#x58CA;&#x308C;&#x305F;&#x4ED8;&#x7740;&#x30E2;&#x30C7;&#x30EB;&#x8868;&#x9762;&#x30A8;&#x30CD;&#x30EB;&#x30AE;&#x30FC;&#x306E;&#x7570;&#x65B9;&#x6027;&#x3068;&#x30A8;&#x30CD;&#x30EB;&#x30AE;&#x30FC;&#x306E;&#x6700;&#x5C0F;&#x5316;&#x3068;&#x7D44;&#x307F;&#x5408;&#x308F;&#x305B;&#x3066;&#x9069;&#x7528;&#x3059;&#x308B;&#x3053;&#x3068;&#x306B;&#x3088;&#x3063;&#x3066;&#x8AAC;&#x660E;&#x3055;&#x308C;&#x307E;&#x3059;&#x3002;&#x6210;&#x9577;&#x30D7;&#x30ED;&#x30BB;&#x30B9;&#x4E2D;&#x306B;&#x5186;&#x7B52;&#x30CA;&#x30CE;&#x30EF;&#x30A4;&#x30E4;&#x306E;&#x30A2;&#x30B9;&#x30DA;&#x30AF;&#x30C8;&#x6BD4;&#x3068;&#x3053;&#x3046;&#x3057;&#x3066;&#x5916;&#x5957;&#x819C;&#x8868;&#x9762;&#x3068;&#x7DCF;&#x8868;&#x9762;&#x30A8;&#x30CD;&#x30EB;&#x30AE;&#x30FC;&#x3078;&#x306E;&#x8CA2;&#x732E;&#x306E;&#x9818;&#x57DF;&#x3092;&#x5897;&#x3084;&#x3057;&#x307E;&#x3059;&#x3002;&#x76F4;&#x6D41;&#x6210;&#x819C;&#x6761;&#x4EF6; [&#x6570;&#x5F0F;: &#x30C6;&#x30AD;&#x30B9;&#x30C8;&#x3092;&#x8868;&#x793A;] &#x7E54;&#x308A;&#x76EE;&#x52A0;&#x5DE5;&#x91D1;&#x5C5E; fcc &#x30CA;&#x30CE;&#x30EF;&#x30A4;&#x30E4;&#x30FC; 1 &#x4E0A;&#x8A18;&#x306E;&#x30A2;&#x30B9;&#x30DA;&#x30AF;&#x30C8;&#x6BD4;&#x3067;&#x4F4E;&#x3044;&#x8868;&#x9762;&#x30A8;&#x30CD;&#x30EB;&#x30AE;&#x30FC;&#x306E;&#x69CB;&#x6210;&#x3092;&#x8868;&#x3057;&#x307E;&#x3059;&#x3002;&#x73FE;&#x5728;&#x306E;&#x4EA4;&#x4E92;&#x84B8;&#x7740;&#x6761;&#x4EF6;&#x4E0B;&#x3067;&#x306F;&#x3001;{110} &#x30CA;&#x30CE;&#x30EF;&#x30A4;&#x30E4;&#x57FA;&#x5E95;&#x9762;&#x306E;&#x9023;&#x7D9A;&#x306E;&#x958B;&#x767A;&#x306B;&#x3064;&#x306A;&#x304C;&#x308B;&#x5F7C;&#x3089;&#x9AD8;&#x3044;&#x8868;&#x9762;&#x30A8;&#x30CD;&#x30EB;&#x30AE;&#x30FC;&#x306B;&#x3088;&#x308B;&#x6D88;&#x3048;&#x308B;&#x3001;[&#x6570;&#x5F0F;: &#x30C6;&#x30AD;&#x30B9;&#x30C8;&#x3092;&#x8868;&#x793A;] &#x30C6;&#x30AF;&#x30B9;&#x30C1;&#x30E3; &#x30A2;&#x30B9;&#x30DA;&#x30AF;&#x30C8;&#x6BD4; 5 &#x4EE5;&#x4E0A;&#x3067;&#x6700;&#x3082;&#x4F4E;&#x3044;&#x30A8;&#x30CD;&#x30EB;&#x30AE;&#x30FC;&#x306E;&#x69CB;&#x6210;&#x3068;&#x3057;&#x3066;&#x3002;

&#x76F4;&#x6D41;&#x304A;&#x3088;&#x3073;&#x4EA4;&#x6D41;&#x96FB;&#x6790;&#x6761;&#x4EF6;&#x4E0B;&#x3067;&#x306E;&#x91D1;&#x5C5E;&#x306E; fcc &#x30CA;&#x30CE;&#x30EF;&#x30A4;&#x30E4;&#x30FC;&#x306E;&#x6210;&#x9577;&#x65B9;&#x5411;&#x3092;&#x597D;&#x3093;&#x3060;&#x3002;

&#xAE08;&#xACFC; &#xAD6C;&#xB9AC; &#xC815; &#xC131;&#xACF5; &#xACE0;&#xBD84;&#xC790; &#xD15C;&#xD50C;&#xB81B;&#xC73C;&#xB85C; &#xC804;&#xAE30; &#xD654;&#xD559; &#xC99D; &#xCC29;&#xC744; &#xD1B5;&#xD574; &#xC0DD;&#xC131; &#xB418;&#xC5C8;&#xC2B5;&#xB2C8;&#xB2E4;. &#xC131;&#xC7A5; &#xC870;&#xAC74;&#xC5D0; &#xB530;&#xB77C; &#xAC19;&#xC740; &#xC804;&#xC120; x-&#xC120; &#xD68C;&#xC808;&#xC5D0; &#xC758;&#xD574; &#xC785;&#xC99D;&#xC73C;&#xB85C; &#xB3C5;&#xD2B9;&#xD55C; &#xC9C8;&#xAC10;&#xB41C; &#xAD6C;&#xC870;&#xB97C; &#xC804;&#xC2DC;. &#xC6D0;&#xD558;&#xB294; &#xC131;&#xC7A5; &#xBC29;&#xD5A5; &#xD45C;&#xBA74; &#xC5D0;&#xB108;&#xC9C0; &#xC774;&#xBC29;&#xC131; &#xC5D0;&#xB108;&#xC9C0; &#xCD5C;&#xC18C;&#xD654;&#xC640; &#xD568;&#xAED8;&#xC5D0;&#xC11C; &#xAE68;&#xC9C4; &#xBCF8;&#xB4DC; &#xBAA8;&#xB378;&#xC744; &#xC801;&#xC6A9; &#xD558; &#xC5EC; &#xC124;&#xBA85; &#xD569;&#xB2C8;&#xB2E4;. &#xC131;&#xC7A5; &#xACFC;&#xC815; &#xC911; &#xC6D0;&#xD1B5;&#xD615; &#xB098;&#xB178;&#xC640;&#xC774;&#xC5B4;&#xC758; &#xAC00;&#xB85C; &#xC138;&#xB85C; &#xBE44;&#xC728; &#xBC0F; &#xB530;&#xB77C;&#xC11C; &#xB9E8; &#xD2C0; &#xD45C;&#xBA74; &#xBC0F; &#xCD1D; &#xD45C;&#xBA74; &#xC5D0;&#xB108;&#xC9C0;&#xC758; &#xAE30;&#xC5EC; &#xC601;&#xC5ED;&#xC744; &#xC99D;&#xAC00;. &#xC9C1;&#xB958; &#xC99D; &#xCC29; &#xC870;&#xAC74; [&#xC218;&#xC2DD;: &#xD14D;&#xC2A4;&#xD2B8; &#xCC38;&#xC870;] &#xAE08;&#xC18D; &#xC9C8;&#xAC10;&#xB41C; fcc &#xC815; 1 &#xBCF4;&#xB2E4; &#xAC00;&#xB85C; &#xC138;&#xB85C; &#xBE44;&#xC728;&#xC5D0;&#xC11C; &#xAC00;&#xC7A5; &#xB0AE;&#xC740; &#xD45C;&#xBA74; &#xC5D0;&#xB108;&#xC9C0;&#xC758; &#xAD6C;&#xC131;&#xC744; &#xB098;&#xD0C0;&#xB0C5;&#xB2C8;&#xB2E4;. &#xAD50;&#xB958; &#xC804;&#xB958; &#xC99D; &#xCC29; &#xC870;&#xAC74; {110} &#xB098;&#xB178;&#xC640;&#xC774;&#xC5B4; &#xAE30;&#xBCF8; &#xD45C;&#xBA74; &#xC18C;&#xBA78; &#xB54C;&#xBB38;&#xC5D0; &#xADF8;&#xB4E4;&#xC758; &#xB192;&#xC740; &#xD45C;&#xBA74; &#xC5D0;&#xB108;&#xC9C0;&#xC758; &#xC5F0;&#xC18D;&#xC801;&#xC778; &#xBC1C;&#xB2EC;&#xC744; &#xC9C0;&#xB3C4; &#xD558;&#xB294; [&#xC218;&#xC2DD;: &#xD14D;&#xC2A4;&#xD2B8; &#xCC38;&#xC870;] 5 &#xC704;&#xC5D0; &#xAC00;&#xB85C; &#xC138;&#xB85C; &#xBE44;&#xC728;&#xC5D0;&#xC11C; &#xAC00;&#xC7A5; &#xB0AE;&#xC740; &#xC5D0;&#xB108;&#xC9C0;&#xC758; &#xAD6C;&#xC131;&#xC73C;&#xB85C; &#xC9C8;&#xAC10;.

&#xC9C1;&#xC811;&#xC801;&#xC774; &#xACE0; &#xBC88;&#xAC08;&#xC544; electrodeposition &#xC870;&#xAC74; &#xD558;&#xC5D0;&#xC11C; &#xAE08;&#xC18D; fcc &#xC815;&#xC758; &#xC131;&#xC7A5; &#xBC29;&#xD5A5;&#xC744; &#xC120;&#xD638;.

Nanocables de cobre y oro se generaron a trav&eacute;s de la deposici&oacute;n electroqu&iacute;mica en plantillas polim&eacute;ricas nanoporosas. Dependiendo de las condiciones de crecimiento, estos cables exhibieron una estructura de textura distinta seg&uacute;n lo evidenciado por difracci&oacute;n de rayos x. Se explica la orientaci&oacute;n del crecimiento recomendado: aplicando el modelo de enlace roto en combinaci&oacute;n con la minimizaci&oacute;n de anisotrop&iacute;a y energ&iacute;a de superficie-energ&iacute;a. Durante el proceso de crecimiento, aumentar la proporci&oacute;n de aspecto de la nanocable cil&iacute;ndrico y por lo tanto el &aacute;rea de la superficie del manto y su contribuci&oacute;n a la energ&iacute;a total de la superficie. Bajo condiciones de deposici&oacute;n de corriente directa, [f&oacute;rmula: ver texto] textura nanohilos met&aacute;licos de fcc representan la configuraci&oacute;n de m&aacute;s baja energ&iacute;a superficial en proporciones superiores a 1. Bajo condiciones de deposici&oacute;n de corriente alterna, {110} superficies nanocable de base se desvanecen debido a su alta energ&iacute;a superficial, llevando a un desarrollo sucesivo de un [f&oacute;rmula: ver texto] textura como la configuraci&oacute;n de energ&iacute;a m&aacute;s baja en proporciones por encima de 5.

Crecimiento recomendado: orientaci&oacute;n de nanohilos met&aacute;licos de fcc bajo condiciones de electrodeposici&oacute;n directa y alterna.

&#x6B64;&#x4E13;&#x9898;&#x7684;&#x5BA1;&#x67E5;&#x91CD;&#x70B9;&#x662F;&#x5F62;&#x6210;&#x8868;&#x9762;&#x7EB3;&#x7C73;&#x7ED3;&#x6784;&#xFF0C;&#x8BF1;&#x4EBA;&#x7684;&#x73B0;&#x8C61;&#xFF0C;&#x5728;&#x5F71;&#x54CD;&#x5355;&#x4E2A;&#x79BB;&#x5B50;&#x7684;&#x79BB;&#x5B50;&#x8868;&#x9762;&#x76F8;&#x4E92;&#x4F5C;&#x7528;&#x7684;&#x4E86;&#x89E3;&#x6700;&#x65B0;&#x8FDB;&#x5C55;&#x3002;&#x5728;&#x8BB8;&#x591A;&#x56FA;&#x4F53;&#x9776;&#xFF0C;&#x5FEB;&#x91CD;&#x79BB;&#x5B50;&#x4EA7;&#x751F;&#x7A84;&#x5706;&#x67F1;&#x8F68;&#x9053;&#x4F34;&#x968F;&#x7740;&#x8868;&#x9762;&#x7EB3;&#x7C73;&#x7ED3;&#x6784;&#x7684;&#x5F62;&#x6210;&#x3002;&#x6700;&#x8FD1;&#xFF0C;&#x7C7B;&#x4F3C;&#x7684;&#x7EB3;&#x7C73;&#x8868;&#x9762;&#x6548;&#x679C;&#x8868;&#x660E;&#x4E2A;&#x4EBA;&#x3001; &#x901F;&#x5EA6;&#x5F88;&#x6162;&#xFF0C;&#x4F46;&#x9AD8;&#x7535;&#x8377;&#x79BB;&#x5B50;&#x7684;&#x5F71;&#x54CD;&#x3002;&#x867D;&#x7136;&#x5FEB;&#x79BB;&#x5B50;&#x5C06;&#x5B83;&#x4EEC;&#x5927;&#x7684;&#x52A8;&#x80FD;&#x8F6C;&#x79FB;&#x5230;&#x76EE;&#x6807;&#x901A;&#x8FC7;&#x7535;&#x79BB;&#x548C;&#x6FC0;&#x53D1;&#x7535;&#x5B50;&#x5904;&#x7406; &#xFF08;&#x7535;&#x5B50;&#x505C;&#x8F66;)&#x3001; &#x7F13;&#x6162;&#x7684;&#x9AD8;&#x7535;&#x8377;&#x6001;&#x79BB;&#x5B50;&#x4EA7;&#x751F;&#x52BF;&#x80FD;&#x5B58;&#x653E;&#x5728;&#x9876;&#x90E8;&#x8868;&#x9762;&#x5C42;&#x8868;&#x9762;&#x7ED3;&#x6784;&#x3002;&#x5C3D;&#x7BA1;&#x5728;&#x521D;&#x7EA7;&#x52B1;&#x78C1;&#x5DEE;&#x5F02;&#xFF0C;&#x7EB3;&#x7C73;&#x7ED3;&#x6784;&#x4E4B;&#x95F4;&#x7684;&#x76F8;&#x4F3C;&#x6027;&#x5F15;&#x4EBA;&#x6CE8;&#x76EE;&#x548C;&#x5F3A;&#x70C8;&#x6307;&#x5411;&#x4E00;&#x4E2A;&#x5171;&#x540C;&#x673A;&#x5236;&#x6709;&#x5173;&#x7684;&#x80FD;&#x91CF;&#x8F6C;&#x79FB;&#x4ECE;&#x7535;&#x5B50;&#x5230;&#x6676;&#x683C;&#x7CFB;&#x7EDF;&#x7684;&#x76EE;&#x6807;&#x3002;&#x5FEB;&#x91CD;&#x79BB;&#x5B50;&#x548C;&#x7F13;&#x6162;&#x7684;&#x9AD8;&#x7535;&#x8377;&#x6001;&#x79BB;&#x5B50;&#x8BF1;&#x5BFC;&#x7684;&#x8868;&#x9762;&#x7ED3;&#x6784;&#x6BD4;&#x8F83;&#x63D0;&#x4F9B;&#x4E86;&#x5B9D;&#x8D35;&#x7684;&#x89C1;&#x89E3;&#xFF0C;&#x4EE5;&#x66F4;&#x597D;&#x5730;&#x7406;&#x89E3;&#x7684;&#x5F62;&#x6210;&#x673A;&#x5236;&#x3002;

&#x5355;&#x79BB;&#x5B50;&#x8BF1;&#x5BFC;&#x8868;&#x9762;&#x7EB3;&#x7C73;&#x7ED3;&#x6784;&#xFF1A; &#x7F13;&#x6162;&#x5341;&#x5206;&#x6FC0;&#x70C8;&#x548C;&#x8FC5;&#x901F;&#x91CD;&#x79BB;&#x5B50;&#x4E4B;&#x95F4;&#x7684;&#x6BD4;&#x8F83;&#x3002;

This topical review focuses on recent advances in the understanding of the formation of surface nanostructures, an intriguing phenomenon in ion-surface interaction due to the impact of individual ions. In many solid targets, swift heavy ions produce narrow cylindrical tracks accompanied by the formation of a surface nanostructure. More recently, a similar nanometric surface effect has been revealed for the impact of individual, very slow but highly charged ions. While swift ions transfer their large kinetic energy to the target via ionization and electronic excitation processes (electronic stopping), slow highly charged ions produce surface structures due to potential energy deposited at the top surface layers. Despite the differences in primary excitation, the similarity between the nanostructures is striking and strongly points to a common mechanism related to the energy transfer from the electronic to the lattice system of the target. A comparison of surface structures induced by swift heavy ions and slow highly charged ions provides a valuable insight to better understand the formation mechanisms.

Single ion induced surface nanostructures: a comparison between slow highly charged and swift heavy ions.

Cette revue d&#39;actualit&eacute; met l&#39;accent sur les progr&egrave;s r&eacute;cents dans la compr&eacute;hension de la formation de nanostructures de surface, un ph&eacute;nom&egrave;ne intriguant en interaction ion-surface due &agrave; l&#39;effet des ions individuelles. Dans plusieurs cibles solides, swift ions lourds produisent des tracks cylindriques &eacute;troits, accompagn&eacute;es par la formation d&#39;une nanostructure surface. Plus r&eacute;cemment, un effet de surface nanom&eacute;trique similaire a &eacute;t&eacute; r&eacute;v&eacute;l&eacute; &agrave; l&#39;impact des ions individuelles, tr&egrave;s lentes, mais tr&egrave;s tendues. Tandis que les ions rapides transf&eacute;rer leur &eacute;nergie cin&eacute;tique consid&eacute;rable &agrave; la cible via ionisation et excitation &eacute;lectronique traite (arr&ecirc;t &eacute;lectronique), lentes ions hautement charg&eacute;s produisent des structures de surface en raison de l&#39;&eacute;nergie potentielle, d&eacute;pos&eacute;s dans les couches de surface sup&eacute;rieurs. Malgr&eacute; les diff&eacute;rences dans l&#39;excitation primaire, la similitude entre les nanostructures est frappante et fortement points &agrave; un m&eacute;canisme commun li&eacute;es &agrave; la transmission de l&#39;&eacute;nergie de l&#39;&eacute;lectronique pour le syst&egrave;me de treillis de la cible. Une comparaison des structures de surface induite par les ions lourds rapides et lentes ions hautement charg&eacute;s fournit un aper&ccedil;u pr&eacute;cieux pour mieux comprendre les m&eacute;canismes de formation.

Ion unique induit des nanostructures de surfaces : une comparaison entre la lentes hautement charg&eacute;es et rapides des ions lourds.

Diesen aktuellen Bericht konzentriert sich auf die j&uuml;ngsten Fortschritte im Verst&auml;ndnis der Entstehung der Oberfl&auml;che Nanostrukturen, ein faszinierendes Ph&auml;nomen Ion-Oberfl&auml;che Interaktion aufgrund der Auswirkungen der einzelnen Ionen. In vielen Festk&ouml;rpertargets produzieren rasche Schwerionen schmale zylindrische Spuren durch Gr&uuml;ndung einer Oberfl&auml;che Nanostruktur begleitet. Vor kurzem wurde eine &auml;hnliche nanometrischen Oberfl&auml;cheneffekt f&uuml;r die Auswirkungen der einzelnen, sehr langsam, aber stark geladenen Ionen aufgedeckt. W&auml;hrend schnelle Ionen &uuml;bertragen ihre gro&szlig;e kinetische Energie auf das Ziel &uuml;ber Ionisation und elektronische Anregung verarbeitet (elektronische stoppen), langsame hochgeladener Ionen produzieren Oberfl&auml;chenstrukturen aufgrund potentieller Energie in die oberen Schichten der Oberfl&auml;chen hinterlegt. Trotz der unterschiedlichen prim&auml;ren Erregung f&auml;llt die &Auml;hnlichkeit zwischen der Nanostrukturen sowie stark Punkte zu einem gemeinsamen Mechanismus f&uuml;r die Energie&uuml;bertragung durch das electronic an das Gitter-System des Ziels. Ein Vergleich der Oberfl&auml;chenstrukturen induziert durch rasche Schwerionen und langsame hochgeladener Ionen bietet einen wertvollen Einblick, um die Bildung-Mechanismen besser zu verstehen.

Einzelne Ionen induzierte Oberfl&auml;che Nanostrukturen: ein Vergleich zwischen langsam hoch aufgeladenen und rasche Schwerionen.

Questa recensione di attualit&agrave; si concentra sui recenti progressi nella comprensione della formazione di nanostrutture di superficie, un fenomeno intrigante nell&#39;interazione ione-superficie a causa dell&#39;impatto dei singoli ioni. In molti obiettivi solidi, ioni pesanti swift producono strette tracce cilindriche accompagnati dalla formazione di una superficie nanostruttura. Pi&ugrave; recentemente, un effetto di superficie nanometrica simile &egrave; stato rivelato per l&#39;impatto dei singoli, molto lenti, ma altamente caricati di ioni. Mentre ioni swift transfer loro grande energia cinetica alla destinazione tramite ionizzazione ed eccitazione elettronica i processi (arresto elettronico), gli ioni altamente caricati lenti producono strutture superficiali a causa del potenziale energetico depositato in strati di superficie superiore. Nonostante le differenze di eccitazione primaria, &egrave; impressionante la somiglianza tra le nanostrutture e fortemente correlati a punti a un meccanismo comune per il trasferimento di energia dall&#39;elettronica al sistema reticolo del target. Un confronto delle strutture superficiali indotte da ioni pesanti swift e gli ioni altamente caricati lenti fornisce una comprensione importante per comprendere meglio i meccanismi di formazione.

Singolo ione indotta da nanostrutture di superficie: un confronto tra lenti rapidi e altamente caricati ioni pesanti.

&#x3053;&#x306E;&#x5C40;&#x6240;&#x30EC;&#x30D3;&#x30E5;&#x30FC;&#x3067;&#x8208;&#x5473;&#x6DF1;&#x3044;&#x77E5;&#x899A;&#x73FE;&#x8C61;&#x500B;&#x3005; &#x306E;&#x30A4;&#x30AA;&#x30F3;&#x306E;&#x5F71;&#x97FF;&#x306B;&#x3088;&#x308A;&#x30A4;&#x30AA;&#x30F3;-&#x8868;&#x9762;&#x76F8;&#x4E92;&#x4F5C;&#x7528;&#x306B;&#x304A;&#x3051;&#x308B;&#x8868;&#x9762;&#x30CA;&#x30CE;&#x69CB;&#x9020;&#x306E;&#x5F62;&#x6210;&#x306E;&#x7406;&#x89E3;&#x306B;&#x304A;&#x3051;&#x308B;&#x6700;&#x8FD1;&#x306E;&#x9032;&#x6B69;&#x5F53;&#x3066;&#x3066;&#x3044;&#x307E;&#x3059;&#x3002;&#x591A;&#x304F;&#x306E;&#x56FA;&#x4F53;&#x30BF;&#x30FC;&#x30B2;&#x30C3;&#x30C8;&#x306E;&#x9AD8;&#x901F;&#x91CD;&#x30A4;&#x30AA;&#x30F3;&#x306B;&#x3088;&#x308B;&#x8868;&#x9762;&#x30CA;&#x30CE;&#x69CB;&#x9020;&#x306E;&#x5F62;&#x6210;&#x3092;&#x4F34;&#x3063;&#x3066;&#x72ED;&#x3044;&#x5186;&#x7B52;&#x30C8;&#x30E9;&#x30C3;&#x30AF;&#x3092;&#x751F;&#x6210;&#x3057;&#x307E;&#x3059;&#x3002;&#x6700;&#x8FD1;&#x3067;&#x306F;&#x3001;&#x540C;&#x69D8;&#x306E;&#x30CA;&#x30CE;&#x30E1;&#x30FC;&#x30C8;&#x30EB;&#x8868;&#x9762;&#x52B9;&#x679C;&#x500B;&#x3005;&#x3001;&#x975E;&#x5E38;&#x306B;&#x9045;&#x3044;&#x304C;&#x3001;&#x9AD8;&#x5EA6;&#x306B;&#x8377;&#x96FB;&#x30A4;&#x30AA;&#x30F3;&#x306E;&#x5F71;&#x97FF;&#x3092;&#x660E;&#x3089;&#x304B;&#x306B;&#x3055;&#x308C;&#x3066;&#x3044;&#x307E;&#x3059;&#x3002;Swift &#x30A4;&#x30AA;&#x30F3;&#x3092;&#x4ECB;&#x3057;&#x3066;&#x30BF;&#x30FC;&#x30B2;&#x30C3;&#x30C8;&#x306B;&#x305D;&#x306E;&#x5927;&#x304D;&#x306A;&#x904B;&#x52D5;&#x30A8;&#x30CD;&#x30EB;&#x30AE;&#x30FC;&#x3092;&#x8EE2;&#x9001;&#x4E2D;&#x30A4;&#x30AA;&#x30F3;&#x5316;&#x3068;&#x96FB;&#x5B50;&#x52B1;&#x8D77;&#x30D7;&#x30ED;&#x30BB;&#x30B9; (&#x96FB;&#x5B50;&#x7684;&#x963B;&#x6B62;&#x80FD;)&#x3001;&#x6F5C;&#x5728;&#x7684;&#x306A;&#x30A8;&#x30CD;&#x30EB;&#x30AE;&#x30FC;&#x3067;&#x30C8;&#x30C3;&#x30D7;&#x306E;&#x8868;&#x9762;&#x5C64;&#x3092;&#x84B8;&#x7740;&#x306B;&#x3088;&#x308B;&#x8868;&#x9762;&#x69CB;&#x9020;&#x306E;&#x4F4E;&#x901F;&#x591A;&#x4FA1;&#x30A4;&#x30AA;&#x30F3;&#x306E;&#x751F;&#x6210;&#x3057;&#x307E;&#x3059;&#x3002;&#x30D7;&#x30E9;&#x30A4;&#x30DE;&#x30EA;&#x52B1;&#x8D77;&#x306E;&#x9055;&#x3044;&#x3001;&#x306B;&#x3082;&#x304B;&#x304B;&#x308F;&#x3089;&#x305A;&#x30CA;&#x30CE;&#x69CB;&#x9020;&#x9593;&#x306E;&#x985E;&#x4F3C;&#x6027;&#x304C;&#x9855;&#x8457;&#x3067;&#x3001;&#x5F37;&#x304F;&#x5171;&#x901A;&#x306E;&#x30E1;&#x30AB;&#x30CB;&#x30BA;&#x30E0;&#x3092;&#x6307;&#x3059;&#x3078;&#x306E;&#x30A8;&#x30CD;&#x30EB;&#x30AE;&#x30FC;&#x79FB;&#x52D5;&#x304B;&#x3089;&#x96FB;&#x5B50;&#x683C;&#x5B50;&#x7CFB;&#x306E;&#x30BF;&#x30FC;&#x30B2;&#x30C3;&#x30C8;&#x306B;&#x95A2;&#x9023;&#x3002;&#x9AD8;&#x901F;&#x91CD;&#x30A4;&#x30AA;&#x30F3;&#x53CA;&#x3073;&#x4F4E;&#x901F;&#x591A;&#x4FA1;&#x30A4;&#x30AA;&#x30F3;&#x306B;&#x3088;&#x308B;&#x8868;&#x9762;&#x69CB;&#x9020;&#x306E;&#x6BD4;&#x8F03;&#x5F62;&#x6210;&#x30E1;&#x30AB;&#x30CB;&#x30BA;&#x30E0;&#x3092;&#x3088;&#x308A;&#x3088;&#x304F;&#x7406;&#x89E3;&#x3059;&#x308B;&#x8CB4;&#x91CD;&#x306A;&#x6D1E;&#x5BDF;&#x529B;&#x3092;&#x63D0;&#x4F9B;&#x3057;&#x307E;&#x3059;&#x3002;

&#x5358;&#x4E00;&#x30A4;&#x30AA;&#x30F3;&#x8A98;&#x8D77;&#x8868;&#x9762;&#x30CA;&#x30CE;&#x69CB;&#x9020;: &#x9045;&#x3044;&#x9AD8;&#x5EA6;&#x306B;&#x8377;&#x96FB;&#x3068; swift &#x91CD;&#x30A4;&#x30AA;&#x30F3;&#x9593;&#x306E;&#x6BD4;&#x8F03;&#x3002;

&#xC774; &#xAD6D; &#xC18C; &#xD3C9;&#xAC00; &#xD45C;&#xBA74; nanostructures, &#xAC1C;&#xBCC4; &#xC774;&#xC628;&#xC758; &#xC601;&#xD5A5;&#xC73C;&#xB85C; &#xC778;&#xD574; &#xC774;&#xC628; &#xD45C;&#xBA74; &#xC0C1;&#xD638; &#xC791;&#xC6A9;&#xC5D0;&#xC11C; &#xD765;&#xBBF8;&#xB85C;&#xC6B4; &#xD604;&#xC0C1;&#xC758; &#xD615;&#xC131;&#xC758; &#xC774;&#xD574;&#xC758; &#xCD5C;&#xADFC; &#xBC1C;&#xC804;&#xC5D0; &#xCD08;&#xC810;&#xC744; &#xB9DE;&#xCD94;&#xACE0; &#xC788;&#xB2E4;. &#xB9CE;&#xC740; &#xB2E8;&#xB2E8;&#xD55C; &#xBAA9;&#xD45C;&#xC5D0; &#xC2E0;&#xC18D;&#xD55C; &#xBB34;&#xAC70;&#xC6B4; &#xC774;&#xC628; &#xC0DD;&#xC0B0; &#xC881;&#xC740; &#xC6D0;&#xD1B5;&#xD615; &#xD2B8;&#xB799; &#xD45C;&#xBA74; nanostructure&#xC758; &#xD615;&#xC131;&#xC5D0; &#xC758;&#xD574; &#xD568;&#xAED8;. &#xB354; &#xCD5C;&#xADFC;&#xC5D0;, &#xBE44;&#xC2B7;&#xD55C; nanometric &#xD45C;&#xBA74; &#xD6A8;&#xACFC; &#xAC1C;&#xBCC4;, &#xB9E4;&#xC6B0; &#xB290;&#xB9B0; &#xD558;&#xC9C0;&#xB9CC; &#xACE0;&#xB3C4;&#xB85C; &#xCCAD;&#xAD6C; &#xC774;&#xC628;&#xC758; &#xC601;&#xD5A5;&#xC5D0; &#xB300; &#xD55C; &#xBC1D;&#xD600;&#xC84C;&#xB2E4;. &#xBE60;&#xB978; &#xC774;&#xC628; &#xADF8;&#xB4E4;&#xC758; &#xD070; &#xC6B4;&#xB3D9; &#xC5D0;&#xB108;&#xC9C0;&#xB97C; &#xD1B5;&#xD574; &#xB300;&#xC0C1;&#xC5D0; &#xC804;&#xC1A1; &#xD558;&#xB294; &#xB3D9;&#xC548; &#xB290;&#xB9B0; &#xACE0;&#xB3C4;&#xB85C; &#xCCAD;&#xAD6C; &#xC774;&#xC628; &#xC0DD;&#xC0B0; &#xCD5C;&#xACE0; &#xD45C;&#xBA74; &#xACC4;&#xCE35;&#xC5D0;&#xC11C; &#xC785;&#xAE08; &#xC704;&#xCE58; &#xC5D0;&#xB108;&#xC9C0;&#xB85C; &#xC778;&#xD574; &#xD45C;&#xBA74; &#xAD6C;&#xC870;, &#xC774;&#xC628;&#xD654;&#xC640; &#xC5EC;&#xAE30; &#xC804;&#xC790; &#xCC98;&#xB9AC; (&#xC804;&#xC790; &#xC911;&#xC9C0;). &#xC8FC; &#xC790;&#xADF9;&#xC758; &#xCC28;&#xC774;&#xB3C4; &#xBD88;&#xAD6C; &#xD558; &#xACE0;&#xB294; nanostructures &#xC0AC;&#xC774;&#xC758; &#xC720;&#xC0AC;&#xC131;&#xC744; &#xAC15;&#xB82C; &#xD558; &#xACE0; &#xAC15;&#xB825; &#xD558; &#xAC8C; &#xACF5;&#xD1B5; &#xBA54;&#xCEE4;&#xB2C8;&#xC998;&#xC744; &#xAC00;&#xB9AC;&#xD0A4;&#xB294; &#xB300;&#xC0C1;&#xC758; &#xACA9;&#xC790; &#xC2DC;&#xC2A4;&#xD15C;&#xC5D0; &#xC804;&#xC790;&#xC5D0;&#xC11C; &#xC5D0;&#xB108;&#xC9C0; &#xC804;&#xB2EC;&#xC5D0; &#xAD00;&#xB828; &#xB41C;. &#xC2E0;&#xC18D;&#xD55C; &#xBB34;&#xAC70;&#xC6B4; &#xC774;&#xC628;&#xACFC; &#xB290;&#xB9B0; &#xACE0;&#xB3C4;&#xB85C; &#xCCAD;&#xAD6C; &#xC774;&#xC628;&#xC5D0; &#xC758;&#xD574; &#xC720;&#xB3C4; &#xB41C; &#xD45C;&#xBA74; &#xAD6C;&#xC870; &#xBE44;&#xAD50; &#xD615;&#xC131; &#xBA54;&#xCEE4;&#xB2C8;&#xC998;&#xC744; &#xC774;&#xD574; &#xD558;&#xAE30; &#xC704;&#xD574; &#xADC0;&#xC911; &#xD55C; &#xD1B5;&#xCC30;&#xB825;&#xC744; &#xC81C;&#xACF5; &#xD569;&#xB2C8;&#xB2E4;.

&#xB2E8;&#xC77C; &#xC774;&#xC628; &#xC720;&#xB3C4; &#xD45C;&#xBA74; nanostructures: &#xB290;&#xB9B0; &#xB9E4;&#xC6B0; &#xAE34;&#xC7A5; &#xD558; &#xACE0; &#xC2E0;&#xC18D;&#xD55C; &#xBB34;&#xAC70;&#xC6B4; &#xC774;&#xC628; &#xC0AC;&#xC774;&#xC758; &#xBE44;&#xAD50;.

Este t&oacute;pica revisi&oacute;n se centra en los avances recientes en la comprensi&oacute;n de la formaci&oacute;n de nanoestructuras superficial, un fen&oacute;meno interesante en interacci&oacute;n ion-superficie debido al impacto de los iones individuales. Para varios objetivos s&oacute;lidos, iones pesados swift producen pistas cil&iacute;ndricas estrechas acompa&ntilde;adas por la formaci&oacute;n de una nanoestructura superficial. M&aacute;s recientemente, un efecto de superficie similar nanom&eacute;trico ha sido revelado por el impacto de los iones individuales, muy lentos pero muy cargados. Mientras que iones r&aacute;pidos transfieren su gran energ&iacute;a cin&eacute;tica en el destino mediante procesos de ionizaci&oacute;n y excitaci&oacute;n electr&oacute;nica (parada electr&oacute;nica), lentos y altamente iones producen estructuras superficiales debido a la potencial energ&iacute;a depositada en las capas superiores de la superficies. A pesar de las diferencias de excitaci&oacute;n primaria, llama la atenci&oacute;n la similitud entre las nanoestructuras y fuertemente puntos a un mecanismo com&uacute;n relacionadas con la transferencia de energ&iacute;a desde la electr&oacute;nica al sistema de enrejado de la meta. Una comparaci&oacute;n de estructuras superficiales inducida por iones pesados r&aacute;pidos y lentos iones altamente proporciona una valiosa informaci&oacute;n para comprender mejor los mecanismos de formaci&oacute;n.

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Christina Trautmann

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