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Fabricating Metamaterials Using the Fiber Drawing Method

Metamaterials are man-made composite materials, fabricated by assembling components much smaller than the wavelength at which they operate 1. They owe ...

University of Sydney 

&#x6211;&#x4EEC;&#x62A5;&#x544A;&#x8BE6;&#x7EC6;&#x7684;&#x6D4B;&#x91CF;&#x7684;&#x5149;&#x5B66;&#x7279;&#x6027;&#x7684;&#x5706;&#x9525;&#x5149;&#x5B50;&#x6676;&#x4F53;&#x5149;&#x7EA4; &#xFF08;PCFs&#xFF09;&#x3002;&#x6211;&#x4EEC;&#x89C2;&#x5BDF;&#x5F15;&#x4EBA;&#x6CE8;&#x76EE;&#x7684;&#x957F;&#x6CE2;&#x957F;&#x635F;&#x5931;&#x7EA4;&#x7EF4;&#x76F4;&#x5F84;&#x51CF;&#x5C11;&#xFF0C;&#x5C3D;&#x7BA1;&#x9525;&#x5EA6;&#x6700;&#x4F4E; airhole &#x5D29;&#x584C;&#x3002;&#x6211;&#x4EEC;&#x5C06;&#x8FD9;&#x4E00;&#x635F;&#x5931;&#x4E0E;&#x8F6C;&#x578B;&#x7684;&#x57FA;&#x672C;&#x6838;&#x5FC3;&#x6A21;&#x5F0F;&#x4F5C;&#x4E3A;&#x7EA4;&#x7EF4;&#x5C3A;&#x5BF8;&#x5408;&#x540C;&#x76F8;&#x5173;&#x8054;&#xFF1A; &#x5728;&#x6BD4;&#x8FD9;&#x8FC7;&#x6E21;&#x6CE2;&#x957F;&#x66F4;&#x77ED;&#x7684;&#x6CE2;&#x957F;&#xFF0C;&#x6838;&#x5FC3;&#x6A21;&#x5F0F;&#x5F3A;&#x70C8;&#x5C40;&#x9650;&#x7EA4;&#x7EF4;&#x5FAE;&#x89C2;&#x7ED3;&#x6784;&#x7684;&#x53D8;&#x5316;&#xFF0C;&#x800C;&#x5728;&#x8F83;&#x957F;&#x6CE2;&#x957F;&#x7684;&#x6A21;&#x5F0F;&#x6269;&#x5C55;&#x5E76;&#x8D85;&#x51FA;&#x5FAE;&#x89C2;&#x7ED3;&#x6784;&#x548C;&#x51FA;&#x60C5;&#x4FA3;&#x5230;&#x9AD8;&#x9636;&#x6A21;&#x5F0F;&#x3002;&#x8FD9;&#x4E9B;&#x5B9E;&#x9A8C;&#x7ED3;&#x679C;&#x63CF;&#x8FF0;&#x7531; Kuhlmey &#x7B49;&#x4EBA;&#x7684;&#x6240;&#x8C13;&#x7684;&#x57FA;&#x672C;&#x6A21;&#x5F0F;&#x622A;&#x6B62;&#x7684;&#x8303;&#x56F4;&#x5185;&#x8BA8;&#x8BBA; [1285 Opt.&#x8868;&#x793A; 10 (2002 &#x5E74;)]&#xFF0C;&#x4E0E;&#x6709;&#x9650;&#x7684;&#x5FAE;&#x89C2;&#x7ED3;&#x6784;&#x9002;&#x7528;&#x4E8E; PCFs&#x3002;

&#x6CC4;&#x6F0F;&#x7684;&#x5149;&#x5B50;&#x6676;&#x4F53;&#x5149;&#x7EA4;&#x9525;&#x5EA6;&#x7684;&#x57FA;&#x672C;&#x6A21;&#x5F0F;&#x3002;

We report detailed measurements of the optical properties of tapered photonic crystal fibers (PCFs). We observe a striking long-wavelength loss as the fiber diameter is reduced, despite the minimal airhole collapse along the taper. We associate this loss with a transition of the fundamental core mode as the fiber dimensions contract: At wavelengths shorter than this transition wavelength, the core mode is strongly confined in the fiber microstructure, whereas at longer wavelengths the mode expands beyond the microstructure and couples out to higher-order modes. These experimental results are discussed in the context of the so-called fundamental mode cutoff described by Kuhlmey et al. [Opt. Express 10, 1285 (2002)], which apply to PCFs with a finite microstructure.

Leakage of the fundamental mode in photonic crystal fiber tapers.

Nous rapportons des mesures d&eacute;taill&eacute;es des propri&eacute;t&eacute;s optiques des fibres conique cristal photonique (PCF). Nous observons une perte de longueur d&#39;onde frappante que le diam&egrave;tre de la fibre est r&eacute;duit, malgr&eacute; l&#39;effondrement du trou d&#39;air minimal le long du c&ocirc;ne. Nous associons cette perte &agrave; une transition du mode noyau fondamental que le contrat de dimensions de fibres : aux longueurs d&#39;onde plus courtes que cette longueur d&#39;onde de la transition, le mode noyau est fortement limit&eacute; dans la microstructure de la fibre, alors qu&#39;aux longueurs d&#39;onde plus longues le mode s&#39;&eacute;tend au-del&agrave; de la microstructure et couples sur les modes d&#39;ordre sup&eacute;rieur. Ces r&eacute;sultats exp&eacute;rimentaux sont discut&eacute;s dans le contexte de la coupure de ce qu&#39;on appelle mode fondamental d&eacute;crit par Kuhlmey et al [opt. Express 10, 1285 (2002)], qui s&#39;appliquent aux FCP avec une microstructure finie.

Fuite du mode fondamental en fibre de cristal photonique s&#39;effile.

Wir berichten detaillierte Messungen der optischen Eigenschaften von kegeligen photonische Kristallfasern (PCFs). Wir beobachten einen auffallenden langen Wellenl&auml;nge Verlust w&auml;hrend der Faserdurchmesser, trotz des minimal Luftloch Zusammenbruchs entlang dem Konus reduziert wird. Wir verbinden diesen Verlust mit einem &Uuml;bergang von den fundamentalen Kern-Modus als Faser Dimensionen Vertrag: bei Wellenl&auml;ngen k&uuml;rzer als dieser &Uuml;bergang-Wellenl&auml;nge, der Kern-Modus ist stark beschr&auml;nkt in die Mikrostruktur der Faser, w&auml;hrend bei gr&ouml;&szlig;eren Wellenl&auml;ngen der Modus dar&uuml;ber hinaus die Mikrostruktur erweitert und Paare heraus zu h&ouml;herer Ordnung-Modi. Diese experimentellen Ergebnisse werden diskutiert im Zusammenhang mit der sogenannten grundlegenden Modus-Cut-Off von Kuhlmey Et Al. beschrieben [Option Express 10, 1285 (2002)], mit einer endlichen Mikrostruktur f&uuml;r PCFs gelten.

Leckagen von der grundlegenden Modus in Photonischer Kristall Faser verj&uuml;ngt.

Riportiamo le misure dettagliate delle propriet&agrave; ottiche delle fibre a cristallo fotonico conico (PCFs). Osserviamo una notevole perdita di lunghezza d&#39;onda come il diametro della fibra &egrave; ridotto, nonostante il crollo airhole minimal lungo il cono. Associamo questa perdita con una transizione della modalit&agrave; nucleo fondamentale come il contratto di dimensioni fibra: A lunghezze d&#39;onda pi&ugrave; breve di questa lunghezza d&#39;onda di transizione, la modalit&agrave; core &egrave; fortemente confinata nella microstruttura fibra, mentre a lunghezze d&#39;onda pi&ugrave; lunga la modalit&agrave; si espande oltre la microstruttura e le coppie fuori ai modi di ordine superiore. Questi risultati sperimentali sono discussi nel contesto del cutoff cosiddetti fondamentali modalit&agrave; descritto da Kuhlmey et al [opt. Express 10, 1285 (2002)], che si applicano a PCFs con una microstruttura finita.

Perdita della modalit&agrave; fondamentali in fibre a cristallo fotonico si assottiglia.

&#x30C6;&#x30FC;&#x30D1; &#x30D5;&#x30A9;&#x30C8;&#x30CB;&#x30C3;&#x30AF;&#x7D50;&#x6676;&#x30D5;&#x30A1;&#x30A4;&#x30D0;&#x30FC; (Pcf) &#x306E;&#x5149;&#x5B66;&#x7279;&#x6027;&#x306E;&#x8A73;&#x7D30;&#x306A;&#x6E2C;&#x5B9A;&#x3092;&#x5831;&#x544A;&#x3057;&#x307E;&#x3059;&#x3002;&#x30C6;&#x30FC;&#x30D1;&#x306B;&#x6CBF;&#x3063;&#x3066;&#x6700;&#x5C0F;&#x9650;&#x98A8;&#x7A74;&#x5D29;&#x58CA;&#x306B;&#x3082;&#x304B;&#x304B;&#x308F;&#x3089;&#x305A;&#x7E4A;&#x7DAD;&#x5F84;&#x3092;&#x5C0F;&#x3055;&#x304F;&#x6211;&#x3005; &#x5370;&#x8C61;&#x7684;&#x306A;&#x9577;&#x6CE2;&#x9577;&#x640D;&#x5931;&#x3092;&#x89B3;&#x5BDF;&#x3057;&#x307E;&#x3059;&#x3002;&#x6211;&#x3005; &#x306E;&#x57FA;&#x672C;&#x7684;&#x306A;&#x30B3;&#x30A2; &#x30E2;&#x30FC;&#x30C9;&#x9077;&#x79FB;&#x5149;&#x30D5;&#x30A1;&#x30A4;&#x30D0;&#x30FC;&#x5BF8;&#x6CD5;&#x5951;&#x7D04;&#x3068;&#x3057;&#x3066;&#x3053;&#x306E;&#x640D;&#x5931;&#x3092;&#x95A2;&#x9023;&#x4ED8;&#x3051;&#x308B;: &#x3088;&#x308A;&#x9577;&#x3044;&#x6CE2;&#x9577;&#x3067;&#x30E2;&#x30FC;&#x30C9;&#x5FAE;&#x7D30;&#x7D44;&#x7E54;&#x3092;&#x8D85;&#x3048;&#x3066;&#x62E1;&#x5927;&#x3057;&#x3001;&#x9AD8;&#x6B21;&#x30E2;&#x30FC;&#x30C9;&#x306B;&#x3046;&#x3061;&#x306E;&#x30AB;&#x30C3;&#x30D7;&#x30EB;&#x306B;&#x5BFE;&#x3057;&#x3053;&#x306E;&#x9077;&#x79FB;&#x6CE2;&#x9577;&#x3088;&#x308A;&#x77ED;&#x3044;&#x6CE2;&#x9577;&#x3067;&#x30B3;&#x30A2; &#x30E2;&#x30FC;&#x30C9;&#x5F37;&#x304F;&#x7E4A;&#x7DAD;&#x5FAE;&#x7D30;&#x7D44;&#x7E54;&#x306B;&#x9650;&#x5B9A;&#x3055;&#x308C;&#x307E;&#x3059;&#x3002;&#x3053;&#x308C;&#x3089;&#x306E;&#x5B9F;&#x9A13;&#x7D50;&#x679C;&#x30FB; &#x30AF;&#x30FC;&#x30EB;&#x30DE;&#x30A4;&#x3089;&#x306B;&#x3088;&#x3063;&#x3066;&#x8A18;&#x8F09;&#x3055;&#x308C;&#x3066;&#x3044;&#x308B;&#x3044;&#x308F;&#x3086;&#x308B;&#x57FA;&#x672C;&#x30E2;&#x30FC;&#x30C9;&#x306E;&#x30AB;&#x30C3;&#x30C8;&#x30AA;&#x30D5;&#x306E;&#x30B3;&#x30F3;&#x30C6;&#x30AD;&#x30B9;&#x30C8;&#x3067;&#x8AAC;&#x660E; [Opt. &#x30A8;&#x30AF;&#x30B9;&#x30D7;&#x30EC;&#x30B9; 10&#x3001;1285&#x5E74; (2002)]&#x3001;PCFs &#x306B;&#x6709;&#x9650;&#x306E;&#x5FAE;&#x7D30;&#x69CB;&#x9020;&#x306E;&#x9069;&#x7528;&#x3002;

&#x30D5;&#x30A9;&#x30C8;&#x30CB;&#x30C3;&#x30AF;&#x7D50;&#x6676;&#x30D5;&#x30A1;&#x30A4;&#x30D0;&#x30FC;&#x306E;&#x57FA;&#x672C;&#x30E2;&#x30FC;&#x30C9;&#x306E;&#x6F0F;&#x6D29;&#x30C6;&#x30FC;&#x30D1;&#x30FC;&#x3057;&#x307E;&#x3059;&#x3002;

&#xC6B0;&#xB9AC;&#xB294; &#xD14C;&#xC774;&#xD37C; &#xAD11;&#xD559;&#xC801; &#xD06C;&#xB9AC;&#xC2A4;&#xD0C8; &#xC12C;&#xC720; (PCFs)&#xC758; &#xAD11;&#xD559; &#xD2B9;&#xC131;&#xC758; &#xC0C1;&#xC138;&#xD55C; &#xCE21;&#xC815; &#xBCF4;&#xACE0;&#xC11C;. &#xC6B0;&#xB9AC; &#xB208;&#xC5D0; &#xB744;&#xB294; &#xAE34; &#xD30C;&#xC7A5; &#xC190;&#xC2E4; &#xD14C;&#xC774;&#xD37C; &#xB530;&#xB77C; &#xCD5C;&#xC18C; airhole &#xBD95;&#xAD34;&#xC5D0;&#xB3C4; &#xBD88;&#xAD6C; &#xD558; &#xACE0; &#xC12C;&#xC720; &#xC9C1;&#xACBD; &#xAC10;&#xC18C; &#xAD00;&#xCC30;. &#xC6B0;&#xB9AC; &#xC12C;&#xC720; &#xCE58;&#xC218; &#xACC4;&#xC57D;&#xC73C;&#xB85C; &#xAE30;&#xBCF8;&#xC801;&#xC778; &#xCF54;&#xC5B4; &#xBAA8;&#xB4DC;&#xC758; &#xC804;&#xD658;&#xC774;&#xC774; &#xC190;&#xC2E4;&#xC740; &#xC5F0;&#xACB0;:&#xC774; &#xC804;&#xD658; &#xD30C;&#xC7A5; &#xBCF4;&#xB2E4; &#xC9E7;&#xC740; &#xD30C;&#xC7A5;&#xC5D0;&#xC11C; &#xCF54;&#xC5B4; &#xBAA8;&#xB4DC;&#xB294; &#xAC15;&#xB825; &#xD558; &#xAC8C; &#xAD6D;&#xD55C; &#xC12C;&#xC720; &#xBBF8;&#xC138;&#xC5D0;&#xC11C; &#xAE34; &#xD30C;&#xC7A5;&#xC5D0;&#xC11C; &#xBAA8;&#xB4DC;&#xB294; &#xBBF8;&#xC138; &#xB118;&#xC5B4; &#xD655;&#xC7A5; &#xD558; &#xACE0; &#xACE0;&#xCC28; &#xBAA8;&#xB4DC; &#xAC1C; &#xCEE4;&#xD50C;. Kuhlmey &#xADF8; &#xC678; &#xC5EC;&#xB7EC;&#xBD84;&#xC5D0; &#xC758;&#xD574; &#xC124;&#xBA85; &#xB41C; &#xC18C;&#xC704; &#xAE30;&#xBCF8; &#xBAA8;&#xB4DC; &#xAD6C;&#xBD84;&#xC758; &#xB9E5;&#xB77D;&#xC5D0;&#xC11C; &#xC774;&#xB7EC;&#xD55C; &#xC2E4;&#xD5D8; &#xACB0;&#xACFC; &#xC124;&#xBA85; &#xD558;&#xB294; [&#xC635;&#xC158; &#xC775;&#xC2A4;&#xD504;&#xB808;&#xC2A4; 10, 1285 (2002 &#xB144;)], &#xC720;&#xD55C; &#xBBF8;&#xC138; Pcfs&#xC5D0; &#xC801;&#xC6A9; &#xD558;&#xB294;.

&#xAD11;&#xC790; &#xACB0;&#xC815; &#xAD11;&#xC12C;&#xC720; &#xD14C;&#xC774;&#xD37C;&#xC5D0; &#xAE30;&#xBCF8; &#xBAA8;&#xB4DC;&#xC758; &#xB204;&#xC124;.

Divulgamos medidas detalladas de las propiedades &oacute;pticas de fibras de cristal fot&oacute;nico c&oacute;nico (PCFs). Observamos una p&eacute;rdida llamativa de la longitud de onda larga, ya que se reduce el di&aacute;metro de la fibra, pese al desplome de un m&iacute;nimo alivio a lo largo de la forma c&oacute;nica. Asociamos esta p&eacute;rdida con una transici&oacute;n del modo n&uacute;cleo fundamental que el contrato de dimensiones de la fibra: en longitudes de onda m&aacute;s cortas que la longitud de onda de esta transici&oacute;n, el modo de n&uacute;cleo se limita fuertemente en la microestructura de la fibra, mientras que en longitudes de onda m&aacute;s largas, el modo se expande m&aacute;s all&aacute; de la microestructura y parejas hacia fuera a los modos de orden superior. Estos resultados experimentales se discuten en el contexto del valor de corte llamado modo fundamental descrito por Kuhlmey et al [opcional Express 10, 1285 (2002)], que se aplican a PCFs con una microestructura finita.

Salida del modo fundamental en fibra de cristal fot&oacute;nico disminuye.

Abbiamo effettuato uno studio numerico della transizione secondo modalit&agrave; nelle dimensioni finite, microstrutturate fibre ottiche (MOF) per diversi valori di indice di rifrazione di matrix. Abbiamo determinato un unico parametro geometrico critico per la seconda modalit&agrave; di taglio che &egrave; valido per tutti gli indici di rifrazione di matrice studiati. Dimensione finita effetti e risultati estrapolate per infinite strutture sono descritti. Usando le leggi di scalare, forniamo un diagramma di fase generalizzata per MOF solid-core che &egrave; valido per tutti gli indici di rifrazione, compresi quelli del promettente calcogenuri MOF.

Seconda transizione modalit&agrave; nelle fibre ottiche microstrutturate: determinazione del parametro geometrico critico e studio dell&#39;indice di rifrazione di matrix e gli effetti delle dimensioni del rivestimento.

&#x6211;&#x4EEC;&#x8FDB;&#x884C;&#x4E86;&#x7B2C;&#x4E8C;&#x4E2A;&#x6A21;&#x5F0F;&#x8FC7;&#x6E21;&#x65F6;&#x671F;&#x6709;&#x9650;&#x5927;&#x5C0F;&#x3001; &#x5FAE;&#x7ED3;&#x6784;&#x5149;&#x7EA4; (Mof) &#x7684;&#x51E0;&#x4E2A;&#x503C;&#x7684;&#x77E9;&#x9635;&#x6298;&#x5149;&#x6307;&#x6570;&#x7684;&#x6570;&#x503C;&#x7814;&#x7A76;&#x3002;&#x6211;&#x4EEC;&#x5DF2;&#x786E;&#x5B9A;&#x4E3A;&#x622A;&#x6B62;&#x7684;&#x7B2C;&#x4E8C;&#x4E2A;&#x6A21;&#x5F0F;&#x6709;&#x6548;&#x5B66;&#x4E60;&#x7684;&#x6240;&#x6709;&#x77E9;&#x9635;&#x6298;&#x5149;&#x6307;&#x6570;&#x7684;&#x552F;&#x4E00;&#x5173;&#x952E;&#x51E0;&#x4F55;&#x53C2;&#x6570;&#x3002;&#x6709;&#x9650;&#x5C3A;&#x5BF8;&#x6548;&#x5E94;&#x548C;&#x65E0;&#x9650;&#x7ED3;&#x6784;&#x63A8;&#x65AD;&#x7684;&#x7ED3;&#x679C;&#x8FDB;&#x884C;&#x8BF4;&#x660E;&#x3002;&#x6211;&#x4EEC;&#x4F7F;&#x7528;&#x7F29;&#x653E;&#x7684;&#x6CD5;&#x5F8B;&#xFF0C;&#x4E3A;&#x65E0;&#x6548;&#xFF0C;&#x6240;&#x6709;&#x7684;&#x6298;&#x5149;&#x6307;&#x6570;&#xFF0C;&#x5305;&#x62EC;&#x90A3;&#x4E9B;&#x6709;&#x524D;&#x9014;&#x7684;&#x786B; Mof &#x7684;&#x56FA;&#x4F53;&#x6838;&#x5FC3; Mof &#x63D0;&#x4F9B;&#x5E7F;&#x4E49;&#x7684;&#x76F8;&#x56FE;&#x3002;

&#x7B2C;&#x4E8C;&#x4E2A;&#x6A21;&#x5F0F;&#x8F6C;&#x578B;&#x5FAE;&#x7ED3;&#x6784;&#x5149;&#x7EA4;&#xFF1A; &#x5173;&#x952E;&#x7684;&#x51E0;&#x4F55;&#x53C2;&#x6570;&#x548C;&#x77E9;&#x9635;&#x6298;&#x5149;&#x6307;&#x6570;&#x7814;&#x7A76;&#x7194;&#x5927;&#x5C0F;&#x7684;&#x5F71;&#x54CD;&#x7684;&#x6D4B;&#x5B9A;&#x3002;

We carried out a numerical study of the second mode transition in finite-sized, microstructured optical fibers (MOFs) for several values of the matrix refractive index. We determined a unique critical geometrical parameter for the second mode cutoff that is valid for all the matrix refractive indices studied. Finite size effects and extrapolated results for infinite structures are described. Using scaling laws, we provide a generalized phase diagram for solid-core MOFs that is valid for all refractive indices, including those of the promising chalcogenide MOFs.

Second mode transition in microstructured optical fibers: determination of the critical geometrical parameter and study of the matrix refractive index and effects of cladding size.

Nous avons effectu&eacute; une &eacute;tude num&eacute;rique de la deuxi&egrave;me transition de mode dans les fibres optiques microstructur&eacute;es, de taille finie (MOF) pour plusieurs valeurs de l&#39;indice de r&eacute;fraction de matrice. Nous avons d&eacute;termin&eacute; un unique param&egrave;tre g&eacute;om&eacute;trique critique pour le second mode coupure qui est valable pour tous les indices de r&eacute;fraction de matrice &eacute;tudi&eacute;es. Les effets de taille finie et les r&eacute;sultats extrapol&eacute;s pour structures infinies sont d&eacute;crites. En utilisant les lois d&#39;&eacute;chelle, nous fournissons un diagramme de phase g&eacute;n&eacute;ralis&eacute;e pour MOF solide-core qui est valable pour tous les indices de r&eacute;fraction, y compris ceux de la prometteuse chalcog&eacute;nure MOF.

Deuxi&egrave;me transition de mode dans les fibres optiques microstructur&eacute;es : d&eacute;termination du param&egrave;tre g&eacute;om&eacute;trique critique et &eacute;tude de l&#39;indice de r&eacute;fraction de matrice et les effets de la taille de l&#39;habillage.

Wir haben eine numerische Untersuchung des zweiten Modus &Uuml;bergangs in endliche Gr&ouml;&szlig;e, mikrostrukturierte optische Fasern (MOFs) f&uuml;r mehrere Werte des Brechungsindexes Matrix durchgef&uuml;hrt. Wir bestimmt einen einzigartigen kritischen geometrischen Parameter f&uuml;r den zweiten Modus cutoff, die f&uuml;r alle die Matrix Brechungsindices studierte g&uuml;ltig ist. Endliche Gr&ouml;&szlig;e Effekte und Hochgerechnete Ergebnisse von unendlichen Strukturen werden beschrieben. Mit Skalierung Gesetze, bieten wir eine generalisierte Phasendiagramm f&uuml;r Solid-Core-MOF-Dateien, die f&uuml;r alle Brechzahlen, einschlie&szlig;lich der den vielversprechenden Chalkogenid MOFs g&uuml;ltig ist.

Zweiter Modus &Uuml;bergang in mikrostrukturierte optische Fasern: Bestimmung der kritischen geometrischen Parameter und der Lehre des Brechungsindexes Matrix und den Wirkungen der Mantel Gr&ouml;&szlig;e.

&#x6211;&#x3005; &#x306F;&#x8907;&#x6570;&#x306E;&#x5024;&#x306E;&#x6709;&#x9650;&#x30B5;&#x30A4;&#x30BA;&#x3001;&#x5FAE;&#x7D30;&#x69CB;&#x9020;&#x306E;&#x5149;&#x30D5;&#x30A1;&#x30A4;&#x30D0;&#x30FC; (Mof) &#x3067; 2 &#x756A;&#x76EE;&#x306E;&#x30E2;&#x30FC;&#x30C9;&#x9077;&#x79FB;&#x30DE;&#x30C8;&#x30EA;&#x30C3;&#x30AF;&#x30B9;&#x5C48;&#x6298;&#x306B;&#x95A2;&#x3059;&#x308B;&#x6570;&#x5024;&#x89E3;&#x6790;&#x3092;&#x884C;&#x3063;&#x305F;&#x3002;&#x6211;&#x3005; &#x306F;&#x3059;&#x3079;&#x3066;&#x884C;&#x5217;&#x52C9;&#x5F37;&#x5C48;&#x6298;&#x306E;&#x305F;&#x3081;&#x7121;&#x52B9;&#x3067;&#x3059; 2 &#x756A;&#x76EE;&#x306E;&#x30E2;&#x30FC;&#x30C9; &#x30AB;&#x30C3;&#x30C8;&#x30AA;&#x30D5;&#x306E;&#x30E6;&#x30CB;&#x30FC;&#x30AF;&#x306A;&#x91CD;&#x8981;&#x5E7E;&#x4F55;&#x5B66;&#x7684;&#x30D1;&#x30E9;&#x30E1;&#x30FC;&#x30BF;&#x30FC;&#x3092;&#x6C7A;&#x5B9A;&#x3057;&#x307E;&#x3057;&#x305F;&#x3002;&#x6709;&#x9650;&#x30B5;&#x30A4;&#x30BA;&#x52B9;&#x679C;&#x3068;&#x7121;&#x9650;&#x69CB;&#x9020;&#x306E;&#x63A8;&#x5B9A;&#x7D50;&#x679C;&#x3092;&#x8AAC;&#x660E;&#x3057;&#x307E;&#x3059;&#x3002;&#x30B9;&#x30B1;&#x30FC;&#x30EA;&#x30F3;&#x30B0;&#x5247;&#x3092;&#x4F7F;&#x7528;&#x3057;&#x3066;&#x3001;&#x6211;&#x3005; &#x306F;&#x6709;&#x671B;&#x306A;&#x30AB;&#x30EB;&#x30B3;&#x30B2;&#x30CA;&#x30A4;&#x30C9; Mof &#x306E;&#x3082;&#x306E;&#x3092;&#x542B;&#x3080;&#x3059;&#x3079;&#x3066;&#x306E;&#x5C48;&#x6298;&#x7387;&#x30A4;&#x30F3;&#x30C7;&#x30C3;&#x30AF;&#x30B9;&#x306B;&#x5BFE;&#x3057;&#x3066;&#x7121;&#x52B9;&#x3067;&#x3059;&#x56FA;&#x4F53;&#x30B3;&#x30A2; Mof &#x3092;&#x4E00;&#x822C;&#x5316;&#x4F4D;&#x76F8;&#x56F3;&#x3092;&#x63D0;&#x4F9B;&#x3057;&#x307E;&#x3059;&#x3002;

2 &#x756A;&#x76EE;&#x306E;&#x5FAE;&#x7D30;&#x69CB;&#x9020;&#x5149;&#x30D5;&#x30A1;&#x30A4;&#x30D0;&#x30FC;&#x306B;&#x304A;&#x3051;&#x308B;&#x30E2;&#x30FC;&#x30C9;&#x9077;&#x79FB;: &#x91CD;&#x8981;&#x306A;&#x5E7E;&#x4F55;&#x5B66;&#x7684;&#x30D1;&#x30E9;&#x30E1;&#x30FC;&#x30BF;&#x30FC;&#x3068;&#x30DE;&#x30C8;&#x30EA;&#x30C3;&#x30AF;&#x30B9;&#x306E;&#x5C48;&#x6298;&#x306E;&#x7814;&#x7A76;&#x3068;&#x30AF;&#x30E9;&#x30C3;&#x30C9;&#x5F84;&#x306E;&#x5F71;&#x97FF;&#x306E;&#x5B9A;&#x91CF;&#x3002;

&#xC6B0;&#xB9AC; &#xB9E4;&#xD2B8;&#xB9AD;&#xC2A4; &#xAD74;&#xC808;&#xB960;&#xC758; &#xC5EC;&#xB7EC; &#xAC12;&#xC5D0; &#xB300; &#xD55C; &#xC720;&#xD55C; &#xD06C;&#xAE30;&#xC758; microstructured &#xAD11;&#xD559; &#xC12C;&#xC720; (MOFs)&#xC758; &#xB450; &#xBC88;&#xC9F8; &#xBAA8;&#xB4DC; &#xC804;&#xD658;&#xC5D0; &#xB300; &#xD55C; &#xC218;&#xCE58; &#xC5F0;&#xAD6C;&#xB97C; &#xC2E4;&#xC2DC; &#xD569;&#xB2C8;&#xB2E4;. &#xC6B0;&#xB9AC;&#xB294; &#xACF5;&#xBD80; &#xD558;&#xB294; &#xBAA8;&#xB4E0; &#xD589;&#xB82C; &#xAD74;&#xC808; &#xC778;&#xB371;&#xC2A4;&#xC5D0; &#xC720;&#xD6A8;&#xD55C; &#xCEF7;&#xC624;&#xD504; &#xB450; &#xBC88;&#xC9F8; &#xBAA8;&#xB4DC;&#xC5D0; &#xB300; &#xD55C; &#xACE0;&#xC720;&#xD55C; &#xC911;&#xC694; &#xD55C; &#xAE30;&#xD558;&#xD559;&#xC801; &#xB9E4;&#xAC1C; &#xBCC0;&#xC218; &#xACB0;&#xC815;. &#xC720;&#xD55C; &#xD06C;&#xAE30; &#xD6A8;&#xACFC; &#xBB34;&#xD55C; &#xD55C; &#xAD6C;&#xC870;&#xC5D0; &#xB300; &#xD55C; &#xCD94;&#xC815;&#xB41C; &#xACB0;&#xACFC; &#xAC19;&#xC2B5;&#xB2C8;&#xB2E4;. &#xD06C;&#xAE30; &#xC870;&#xC808; &#xBC95;&#xC744; &#xC0AC;&#xC6A9; &#xD558; &#xC5EC;, &#xC6B0;&#xB9AC; &#xC720;&#xB9DD;&#xD55C; &#xCE7C;&#xCF54;&#xAC8C;&#xB098;&#xC774;&#xB4DC; Mofs&#xC758; &#xADF8;&#xB4E4;&#xC744; &#xD3EC;&#xD568; &#xD55C; &#xBAA8;&#xB4E0; &#xAD74;&#xC808;&#xC728;&#xC5D0; &#xC720;&#xD6A8;&#xD55C; &#xC194;&#xB9AC;&#xB4DC; &#xCF54;&#xC5B4; MOFs &#xC77C;&#xBC18;&#xD654; &#xB2E8;&#xACC4; &#xB2E4;&#xC774;&#xC5B4;&#xADF8;&#xB7A8;&#xC744; &#xC81C;&#xACF5; &#xD569;&#xB2C8;&#xB2E4;.

Microstructured &#xAD11;&#xC12C;&#xC720;&#xC758; &#xBAA8;&#xB4DC; &#xC804;&#xD658; 2: &#xC911;&#xC694; &#xD55C; &#xAE30;&#xD558;&#xD559;&#xC801; &#xB9E4;&#xAC1C; &#xBCC0;&#xC218; &#xBC0F; &#xB9E4;&#xD2B8;&#xB9AD;&#xC2A4; &#xAD74;&#xC808;&#xB960;&#xC758; &#xC5F0;&#xAD6C; &#xBC0F; cladding &#xD06C;&#xAE30;&#xC758; &#xD6A8;&#xACFC;.

Llevamos a cabo un estudio num&eacute;rico de la segunda transici&oacute;n de modo de tama&ntilde;o finito, microestructuradas fibras &oacute;pticas (MOF) para varios valores del &iacute;ndice de refracci&oacute;n de la matriz. Determinamos un &uacute;nico par&aacute;metro geom&eacute;trico cr&iacute;tico para el segundo corte de modo que es v&aacute;lido para todos los &iacute;ndices de refracci&oacute;n de matriz estudiados. Se describen los efectos de tama&ntilde;o finito y resultados extrapolados para estructuras infinitas. Mediante leyes de escalamiento, proporcionamos un diagrama de fase generalizada para MOF de n&uacute;cleo macizo que es v&aacute;lido para todos los &iacute;ndices de refracci&oacute;n, los de la prometedora chalcogenide MOF incluidos.

Segunda transici&oacute;n de modo en fibras &oacute;pticas microestructuradas: determinaci&oacute;n del par&aacute;metro geom&eacute;trico cr&iacute;tico y estudio del &iacute;ndice de refracci&oacute;n de la matriz y efectos del tama&ntilde;o del revestimiento.

Dimostriamo sintonizzabile valorizzazione spettrale di supercontinuum generati in una fibra microstrutturata con un reticolo di lungo periodo di fibra. La griglia di lungo periodo porta a distorsione di fase e perdita che, con la successiva propagazione ad alta intensit&agrave; in fibra uniforme, si evolve in un miglioramento intorno a lunghezze d&#39;onda risonante di grigliato. Sintonizzabilit&agrave; lunghezza d&#39;onda si ottiene variando la temperatura o l&#39;indice di rifrazione ambient, e il picco spettrale pu&ograve; essere estinto immergendo la griglia in olio con indice di corrispondenza.

Sintonizzabile valorizzazione spettrale di supercontinuum di fibra.

&#x6211;&#x4EEC;&#x8BC1;&#x660E;&#x53EF;&#x8C03;&#x8C10;&#x5149;&#x8C31;&#x589E;&#x5F3A;&#x7EA4;&#x7EF4;&#x957F;&#x5468;&#x671F;&#x5149;&#x6805;&#x5FAE;&#x7ED3;&#x6784;&#x5149;&#x7EA4;&#x4EA7;&#x751F;&#x8D85;&#x8FDE;&#x7EED;&#x8C31;&#x3002;&#x957F;&#x5468;&#x671F;&#x5149;&#x6805;&#x4F1A;&#x5BFC;&#x81F4;&#x76F8;&#x4F4D;&#x5931;&#x771F;&#x548C;&#x635F;&#x5931;&#xFF0C;&#x5728;&#x5747;&#x5300;&#x5149;&#x7EA4;&#xFF0C;&#x968F;&#x540E;&#x9AD8;&#x5F3A;&#x5EA6;&#x4F20;&#x64AD;&#x4E0E;&#x6F14;&#x53D8;&#x5230;&#x5468;&#x56F4;&#x7684;&#x5149;&#x6805;&#x8C10;&#x632F;&#x6CE2;&#x957F;&#x7684;&#x589E;&#x5F3A;&#x3002;&#x6CE2;&#x957F;&#x8C03;&#x8C10;&#x901A;&#x8FC7;&#x4E0D;&#x540C;&#x7684;&#x6E29;&#x5EA6;&#x6216;&#x7A7A;&#x6C14;&#x7684;&#x6298;&#x5C04;&#x7387;&#xFF0C;&#x548C;&#x5149;&#x8C31;&#x5CF0;&#x503C;&#x53EF;&#x4EE5;&#x6C89;&#x6D78;&#x5728;&#x7D22;&#x5F15;&#x5339;&#x914D;&#x6CB9;&#x5149;&#x6805;&#x7184;&#x706D;&#x3002;

&#x53EF;&#x8C03;&#x8C10;&#x5149;&#x7EA4;&#x8D85;&#x8FDE;&#x7EED;&#x8C31;&#x8C31;&#x589E;&#x5F3A;&#x3002;

We demonstrate tunable spectral enhancement of the supercontinuum generated in a microstructured fiber with a fiber long-period grating. The long-period grating leads to phase distortion and loss that, with subsequent high-intensity propagation in uniform fiber, evolves into an enhancement around the grating's resonant wavelengths. Wavelength tunability is achieved by varying the temperature or the ambient refractive index, and the spectral peak can be extinguished by immersing the grating in index-matching oil.

Tunable spectral enhancement of fiber supercontinuum.

Nous d&eacute;montrons accordable enhancement spectrale de la supercontinuum g&eacute;n&eacute;r&eacute;e dans un fibres microstructur&eacute;es avec un caillebotis de longue p&eacute;riode de fibre. La grille de la longue p&eacute;riode conduit &agrave; la distorsion de phase et de la perte qui, avec la propagation de haute intensit&eacute; subs&eacute;quente en fibres uniforme, &eacute;volue en une am&eacute;lioration autour de longueurs d&#39;onde r&eacute;sonnant de la grille. Accordabilit&eacute; de longueur d&#39;onde est obtenue en faisant varier la temp&eacute;rature ou l&#39;indice de r&eacute;fraction ambiant, et le pic spectral peut &ecirc;tre &eacute;teint en immergeant le r&acirc;per dans de l&#39;huile correspondant &agrave; l&#39;indice.

Accordable enhancement spectrale de supercontinuum fibre.

Wir demonstrieren die einstellbare spektrale Verbesserung der Superkontinuum erzielte eine mikrostrukturierte Faser mit einer Faser lang-Periode Gitter. Das lang-Zeit-Gitter f&uuml;hren zu Phase Verzerrung und Verlust, die mit nachfolgenden hoher Intensit&auml;t Vermehrung, einheitliche Faser, entwickelt sich in eine Erweiterung um das Gitter schwingenden Wellenl&auml;ngen. Wellenl&auml;nge Einstellbarkeit wird erreicht durch Variation der Temperatur oder der Umgebungstemperatur Brechungsindex und die spektrale Spitze kann ausgel&ouml;scht werden, indem man das Gitter in Index-matching-&Ouml;l.

Einstellbare spektrale Verbesserung der Faser Superkontinuum.

&#x6211;&#x3005; &#x306F;&#x5FAE;&#x7D30;&#x69CB;&#x9020;&#x30D5;&#x30A1;&#x30A4;&#x30D0;&#x30FC;&#x9577;&#x5468;&#x671F;&#x30D5;&#x30A1;&#x30A4;&#x30D0;&#x30B0;&#x30EC;&#x30FC;&#x30C6;&#x30A3;&#x30F3;&#x30B0;&#x306E;&#x751F;&#x6210;&#x30B9;&#x30FC;&#x30D1;&#x30FC;&#x30B3;&#x30F3;&#x30C6;&#x30A3; &#x30CB;&#x30E5;&#x30FC;&#x30E0;&#x5149;&#x306E;&#x6CE2;&#x9577;&#x53EF;&#x5909;&#x30B9;&#x30DA;&#x30AF;&#x30C8;&#x30EB;&#x5F37;&#x5316;&#x3092;&#x793A;&#x3057;&#x3066;&#x3044;&#x307E;&#x3059;&#x3002;&#x9577;&#x5468;&#x671F;&#x30B0;&#x30EC;&#x30FC;&#x30C6;&#x30A3;&#x30F3;&#x30B0;&#x4F4D;&#x76F8;&#x6B6A;&#x307F;&#x3068;&#x3067;&#x306E;&#x5F8C;&#x7D9A;&#x306E;&#x9AD8;&#x8F1D;&#x5EA6;&#x4F1D;&#x64AD;&#x5747;&#x4E00;&#x306A;&#x7E4A;&#x7DAD;&#x306B;&#x9032;&#x5316;&#x3059;&#x308B;&#x640D;&#x5931;&#x306B;&#x30B0;&#x30EC;&#x30FC;&#x30C6;&#x30A3;&#x30F3;&#x30B0;&#x306E;&#x5171;&#x632F;&#x6CE2;&#x9577;&#x306E;&#x5468;&#x308A;&#x306E;&#x62E1;&#x5F35;&#x306B; &#x3057;&#x307E;&#x3059;&#x3002;&#x6CE2;&#x9577;&#x53EF;&#x5909;&#x6027;&#x6E29;&#x5EA6;&#x307E;&#x305F;&#x306F;&#x5468;&#x56F2;&#x306E;&#x5C48;&#x6298;&#x3092;&#x5909;&#x5316;&#x3055;&#x305B;&#x308B;&#x3053;&#x3068;&#x306B;&#x3088;&#x3063;&#x3066;&#x9054;&#x6210;&#x3055;&#x308C;&#x3001;&#x30B9;&#x30DA;&#x30AF;&#x30C8;&#x30EB;&#x306E;&#x30D4;&#x30FC;&#x30AF;&#x306F;&#x3001;&#x30A4;&#x30F3;&#x30C7;&#x30C3;&#x30AF;&#x30B9;&#x306B;&#x4E00;&#x81F4;&#x3059;&#x308B;&#x6CB9;&#x3067;&#x683C;&#x5B50;&#x3092;&#x6D78;&#x3059;&#x3053;&#x3068;&#x306B;&#x3088;&#x3063;&#x3066;&#x6D88;&#x6EC5;&#x3057;&#x307E;&#x3059;&#x3002;

&#x30B9;&#x30FC;&#x30D1;&#x30FC;&#x30B3;&#x30F3;&#x30C6;&#x30A3; &#x30CB;&#x30E5;&#x30FC;&#x30E0;&#x5149;&#x30D5;&#x30A1;&#x30A4;&#x30D0;&#x30FC;&#x306E;&#x6CE2;&#x9577;&#x53EF;&#x5909;&#x30B9;&#x30DA;&#x30AF;&#x30C8;&#x30EB;&#x5F37;&#x5316;&#x3002;

&#xC6B0;&#xB9AC; &#xC12C;&#xC720; &#xAE34; &#xAE30;&#xAC04; &#xACA9;&#xC790;&#xC640; microstructured &#xC12C;&#xC720;&#xC5D0; &#xC0DD;&#xC131; &#xB41C; supercontinuum&#xC758; &#xAC00;&#xBCC0; &#xC2A4;&#xD399;&#xD2B8;&#xB7FC; &#xD5A5;&#xC0C1;&#xC744; &#xBCF4;&#xC5EC; &#xC90D;&#xB2C8;&#xB2E4;. &#xAE34; &#xAE30;&#xAC04; &#xACA9;&#xC790; &#xACA9;&#xC790;&#xC758; &#xACF5; &#xC9C4; &#xD30C;&#xC7A5; &#xC8FC;&#xC704; &#xD5A5;&#xC0C1; &#xC704;&#xC0C1; &#xC65C;&#xACE1; &#xBC0F; &#xC0C1;&#xC2E4;, &#xADE0;&#xC77C; &#xD55C; &#xC12C;&#xC720;, &#xC774;&#xD6C4; &#xAC15;&#xB3C4; &#xB192;&#xC740; &#xC804;&#xD30C;&#xC640; &#xC9C4;&#xD654;&#xB97C; &#xB9AC;&#xB4DC;. &#xD30C;&#xC7A5; tunability &#xC628;&#xB3C4; &#xB610;&#xB294; &#xC8FC;&#xBCC0; &#xAD74;&#xC808;&#xB960; &#xBCC0;&#xD654;&#xC5D0; &#xC758;&#xD574; &#xC774;&#xB8E8;&#xC5B4;&#xC9D1;&#xB2C8;&#xB2E4; &#xADF8;&#xB9AC;&#xACE0; &#xC2A4;&#xD399;&#xD2B8;&#xB7FC; &#xD53C;&#xD06C; &#xC778;&#xB371;&#xC2A4; &#xC77C;&#xCE58; &#xD558;&#xB294; &#xAE30;&#xB984;&#xC5D0; &#xACA9;&#xC790; &#xC561; &#xC18C;&#xBA78; &#xB420; &#xC218; &#xC788;&#xC2B5;&#xB2C8;&#xB2E4;.

&#xC12C;&#xC720; supercontinuum&#xC758; &#xAC00;&#xBCC0; &#xC2A4;&#xD399;&#xD2B8;&#xB7FC; &#xD5A5;&#xC0C1;&#xC785;&#xB2C8;&#xB2E4;.

Demostramos sintonizable realce espectral de la supercontinuum generada en una fibra microestructurada con una reja de per&iacute;odo largo de fibra. La reja de per&iacute;odo largo conduce a la distorsi&oacute;n de fase y p&eacute;rdida que, con la posterior propagaci&oacute;n de alta intensidad en fibra uniforme, evoluciona en una mejora en longitudes de onda resonante de la reja. Afinabilidad de longitud de onda se logra variando la temperatura o el ambiente &iacute;ndice de refracci&oacute;n, y el pico espectral puede ser extinguido sumergiendo la reja en el &iacute;ndice de coincidencia del aceite.

Realce espectral sintonizable de supercontinuum de fibra.

&#x6211;&#x4EEC;&#x5206;&#x6790;&#x6A21;&#x6001;&#x65AD;&#x6D41;&#x7684;&#x5FAE;&#x7ED3;&#x6784;&#x5149;&#x7EA4;&#x7684;&#x6709;&#x9650;&#x622A;&#x9762;&#x7684;&#x6027;&#x8D28;&#x3002;&#x5728;&#x8FD9;&#x6837;&#x505A;&#x7684;&#x65F6;&#x5019;&#xFF0C;&#x6211;&#x4EEC;&#x8C03;&#x548C;&#x8FD9;&#x79CD;&#x5149;&#x7EA4;&#x4E2D;&#x4F20;&#x64AD;&#x7684;&#x6240;&#x6709;&#x5E38;&#x91CF;&#x90FD;&#x662F;&#x590D;&#x6742;&#x8FD9;&#x4E00;&#x4E8B;&#x5B9E;&#x4EE4;&#x4EBA;&#x9707;&#x60CA;&#x65E0;&#x4F11;&#x6B62;&#x5730;&#x5355;&#x6A21;&#x5F0F;&#x884C;&#x4E3A;&#x3002;&#x6211;&#x4EEC;&#x5C55;&#x793A;&#x7684;&#x7B2C;&#x4E8C;&#x4E2A;&#x6A21;&#x5F0F;&#x5F3A;&#x6539;&#x53D8;&#x7684;&#x53CD;&#x6620;&#x5728;&#x635F;&#x5931;&#x3001; &#x6709;&#x6548;&#x9762;&#x79EF;&#x548C;&#x591A;&#x6781;&#x7ED3;&#x6784;&#x7684;&#x884C;&#x4E3A;&#x3002;&#x6211;&#x4EEC;&#x5EFA;&#x7ACB;&#x7684;&#x7EA4;&#x7EF4;&#x662F;&#x5355;&#x4E00;&#x6A21;&#x5F0F;&#x548C;&#x65E0;&#x4F11;&#x6B62;&#x5730;&#x5355;&#x6A21;&#x5F0F;&#x5236;&#x5EA6;&#x7684;&#x9650;&#x5236;&#x7684;&#x51C6;&#x786E;&#x503C;&#x7684;&#x53C2;&#x6570;&#x5B50;&#x7A7A;&#x95F4;&#x3002;

&#x5FAE;&#x7ED3;&#x6784;&#x5149;&#x7EA4;&#x7684;&#x6A21;&#x5F0F;&#x622A;&#x6B62;&#x3002;

We analyze the nature of modal cutoff in microstructured optical fibers of finite cross section. In doing so, we reconcile the striking endlessly single-mode behavior with the fact that in such fibers all propagation constants are complex. We show that the second mode undergoes a strong change of behavior that is reflected in the losses, effective area, and multipolar structure. We establish the parameter subspace in which the fibers are single mode and an accurate value for the limit of the endlessly single-mode regime.

Modal cutoff in microstructured optical fibers.

Nous analysons la nature du seuil modale dans les fibres optiques microstructur&eacute;es de section finie. Ce faisant, nous rapprocher le comportement sans cesse monomode frappant avec le fait que, dans ces fibres, toutes les constantes de propagation sont complexes. Nous montrons que le second mode subit une forte modification du comportement qui se traduit par des pertes, surface utile et structure multipolaire. Nous &eacute;tablissons le sous-espace de param&egrave;tre o&ugrave; sont les fibres monomode et une valeur pr&eacute;cise pour la limite du r&eacute;gime monomode sans cesse.

Coupure modale dans les fibres optiques microstructur&eacute;es.

Wir analysieren die Natur des modalen Verknappung von mikrostrukturierte optische Fasern des endlichen Querschnitt. Dabei vereinbaren wir das markante endlos Singlemode-Verhalten mit der Tatsache, dass in solchen Fasern alle Vermehrung Konstanten komplex sind. Wir zeigen, dass der zweite Modus durchl&auml;uft eine starke Ver&auml;nderung des Verhaltens, die sich in der Verluste, Nutzfl&auml;che und multipolare Struktur widerspiegelt. Wir schaffen die Parameter-Unterraum, in dem die Fasern Monomode und einen genauen Wert f&uuml;r die Begrenzung des endlos Singlemode-Regimes sind.

Modale Verknappung von mikrostrukturierte optische Fasern.

Vediamo di analizzare la natura del limite modale nelle fibre ottiche microstrutturate di sezione finita. In tal modo, conciliare il sorprendente comportamento all&#39;infinito single-mode con il fatto che in tali fibre tutte le costanti di propagazione sono complesse. Mostriamo che la seconda modalit&agrave; subisce un forte cambiamento di comportamento che si riflette in perdite, area efficace e struttura multipolare. Stabiliamo il sottospazio di parametro in cui le fibre sono modalit&agrave; single e un valore preciso per il limite del regime all&#39;infinito single-mode.

Cutoff modale nelle fibre ottiche microstrutturate.

&#x30E2;&#x30FC;&#x30C0;&#x30EB; &#x30AB;&#x30C3;&#x30C8;&#x30AA;&#x30D5;&#x6709;&#x9650;&#x65AD;&#x9762;&#x306E;&#x5FAE;&#x7D30;&#x69CB;&#x9020;&#x5149;&#x30D5;&#x30A1;&#x30A4;&#x30D0;&#x30FC;&#x4E2D;&#x306E;&#x6027;&#x8CEA;&#x3092;&#x5206;&#x6790;&#x3057;&#x307E;&#x3059;&#x3002;&#x305D;&#x3046;&#x3059;&#x308B;&#x3053;&#x3068;&#x3001;&#x3059;&#x3079;&#x3066;&#x306E;&#x4F1D;&#x642C;&#x5B9A;&#x6570;&#x306E;&#x3088;&#x3046;&#x306A;&#x7E4A;&#x7DAD;&#x304C;&#x8907;&#x96D1;&#x3067;&#x3042;&#x308B;&#x3068;&#x3044;&#x3046;&#x4E8B;&#x5B9F;&#x3068;&#x5370;&#x8C61;&#x7684;&#x306A;&#x5EF6;&#x3005; &#x3068;&#x5358;&#x4E00;&#x30E2;&#x30FC;&#x30C9;&#x52D5;&#x4F5C;&#x3092;&#x8ABF;&#x6574;&#x3057;&#x307E;&#x3059;&#x3002;2 &#x756A;&#x76EE;&#x306E;&#x30E2;&#x30FC;&#x30C9;&#x640D;&#x5931;&#x3001;&#x52B9;&#x679C;&#x7684;&#x306A;&#x30A8;&#x30EA;&#x30A2;&#x3001;&#x591A;&#x6975;&#x69CB;&#x9020;&#x306B;&#x53CD;&#x6620;&#x3055;&#x308C;&#x3066;&#x3044;&#x308B;&#x52D5;&#x4F5C;&#x304C;&#x5F37;&#x3044;&#x5909;&#x5316;&#x3092;&#x7D4C;&#x308B;&#x3053;&#x3068;&#x3092;&#x793A;&#x3057;&#x307E;&#x3059;&#x3002;&#x7E4A;&#x7DAD;&#x306B;&#x30B7;&#x30F3;&#x30B0;&#x30EB; &#x30E2;&#x30FC;&#x30C9;&#x3068;&#x6B63;&#x78BA;&#x306A;&#x5024;&#x3092;&#x5EF6;&#x3005; &#x3068;&#x30B7;&#x30F3;&#x30B0;&#x30EB; &#x30E2;&#x30FC;&#x30C9;&#x306E;&#x653F;&#x4F53;&#x306E;&#x9650;&#x754C;&#x306A;&#x308B;&#x30D1;&#x30E9;&#x30E1;&#x30FC;&#x30BF;&#x30FC;&#x7A7A;&#x9593;&#x3092;&#x78BA;&#x7ACB;&#x3057;&#x307E;&#x3059;&#x3002;

&#x5FAE;&#x7D30;&#x69CB;&#x9020;&#x30D5;&#x30A1;&#x30A4;&#x30D0;&#x30FC;&#x306E;&#x30E2;&#x30FC;&#x30C0;&#x30EB; &#x30AB;&#x30C3;&#x30C8;&#x30AA;&#x30D5;&#x3002;

&#xC6B0;&#xB9AC;&#xB294; &#xC720;&#xD55C; &#xD6A1;&#xB2E8;&#xBA74;&#xC758; microstructured &#xAD11;&#xC12C;&#xC720; &#xBAA8;&#xB2EC; &#xCEF7;&#xC624;&#xD504;&#xC758; &#xD2B9;&#xC131; &#xBD84;&#xC11D;. &#xC774;&#xB807;&#xAC8C;, &#xC6B0;&#xB9AC;&#xB294; &#xAC19;&#xC740; &#xC12C;&#xC720;&#xC5D0; &#xBAA8;&#xB4E0; &#xC804;&#xD30C; &#xC0C1;&#xC218; &#xBCF5;&#xC7A1;&#xB294; &#xC0AC;&#xC2E4; &#xB208;&#xC5D0; &#xB744;&#xB294; &#xB05D;&#xC5C6;&#xC774; &#xB2E8;&#xC77C; &#xBAA8;&#xB4DC; &#xB3D9;&#xC791; &#xC870;&#xC815;. &#xC6B0;&#xB9AC;&#xB294; &#xB450; &#xBC88;&#xC9F8; &#xBAA8;&#xB4DC; &#xC190;&#xC2E4;, &#xD6A8;&#xACFC;&#xC801;&#xC778; &#xC9C0;&#xC5ED; &#xB2E4; &#xADF9; &#xAD6C;&#xC870;&#xC5D0; &#xBC18;&#xC601; &#xD558;&#xB294; &#xD589;&#xB3D9;&#xC758; &#xAC15;&#xB825;&#xD55C; &#xBCC0;&#xD654;&#xB97C; &#xACAA; &#xC2B5; &#xBCF4;&#xC5EC;&#xC90D;&#xB2C8;&#xB2E4;. &#xC6B0;&#xB9AC;&#xB294; &#xC12C;&#xC720;&#xB294; &#xB2E8;&#xC77C; &#xBAA8;&#xB4DC;&#xC640; &#xC2F1;&#xAE00; &#xBAA8;&#xB4DC; &#xB05D;&#xC5C6;&#xC774; &#xC815;&#xAD8C;&#xC758; &#xD55C;&#xACC4;&#xC5D0; &#xB300; &#xD55C; &#xC815;&#xD655;&#xD55C; &#xAC12;&#xC744; &#xB9E4;&#xAC1C; &#xBCC0;&#xC218; &#xD558;&#xC704; &#xC124;&#xC815;.

Microstructured &#xAD11;&#xC12C;&#xC720;&#xC5D0; &#xBAA8;&#xB2EC; &#xCEF7;&#xC624;&#xD504;&#xC785;&#xB2C8;&#xB2E4;.

Se analiza la naturaleza de corte modal en fibras &oacute;pticas microestructuradas de finito de secci&oacute;n transversal. Al hacerlo, Conciliamos el comportamiento infinitamente monomodo llamativo con el hecho de que en tales fibras todas constantes de propagaci&oacute;n son complejos. Mostramos que el segundo modo sufre un fuerte cambio de comportamiento que se refleja en la estructura multipolar, p&eacute;rdidas y &aacute;rea eficaz. Establecemos el subespacio de par&aacute;metro en el que las fibras son monomodo y un valor exacto para el l&iacute;mite del r&eacute;gimen monomodo sin cesar.

Corte modal en fibras &oacute;pticas microestructuradas.

&#x56DB;&#x6CE2;&#x6DF7;&#x9891;&#x9AD8;&#x6298;&#x5C04;&#x7387;&#x7684;&#x6750;&#x6599;&#xFF0C;&#x5982;&#x786B;&#x73BB;&#x7483;&#x6216;&#x534A;&#x5BFC;&#x4F53;&#xFF0C;&#x662F;&#x6709;&#x524D;&#x9014;&#x7684;&#x56E0;&#x4E3A;&#x5176;&#x5927;&#x7ACB;&#x65B9;&#x975E;&#x7EBF;&#x6027;&#x3002;&#x7136;&#x800C;&#xFF0C;&#x8FD9;&#x4E9B;&#x6750;&#x6599;&#x5F80;&#x5F80;&#x6B63;&#x5E38;&#x8272;&#x6563;&#x5728;&#x7535;&#x4FE1;&#x6CE2;&#x957F;&#xFF0C;&#x9632;&#x6B62;&#x76F8;&#x4F4D;&#x5339;&#x914D;&#x64CD;&#x4F5C;&#x3002;&#x6700;&#x8FD1;&#x7684;&#x5DE5;&#x4F5C;&#x8868;&#x660E;&#x6CE2;&#x5BFC;&#x8272;&#x6563;&#x5F3A;&#x70C8;&#x56F4;&#x5BFC;&#x6CE2;&#x7ED3;&#x6784;&#x53EF;&#x4EE5;&#x5BFC;&#x81F4;&#x53CD;&#x5E38;&#x8272;&#x6563;&#xFF0C;&#x4F46;&#x7531;&#x6B64;&#x4EA7;&#x751F;&#x56DB;&#x6CE2;&#x6DF7;&#x9891;&#x8D1F;&#x56DB;&#x6B21;&#x8272;&#x6563;&#x7531;&#x4E8E;&#x5E26;&#x5BBD;&#x6709;&#x9650;&#x3002;&#x5728;&#x8FD9;&#x91CC;&#x6211;&#x4EEC;&#x9996;&#x5148;&#x663E;&#x793A;&#x8D1F;&#x56DB;&#x6B21;&#x8272;&#x6563;&#x662F;&#x6B64;&#x5206;&#x6563;&#x5DE5;&#x7A0B;&#x8FC7;&#x7A0B;&#x7684;&#x5FC5;&#x7136;&#x7ED3;&#x679C;&#x3002;&#x7136;&#x800C;&#xFF0C;&#x6211;&#x4EEC;&#x4E5F;&#x8BC1;&#x660E;&#x8FC7;&#x7A0B;&#x4E2D;&#x7684;&#x5FAE;&#x5C0F;&#x53D8;&#x5316;&#x5BFC;&#x81F4;&#x79EF;&#x6781;&#x7684;&#x56DB;&#x6B21;&#x5206;&#x6563;&#xFF0C;&#x5BFC;&#x81F4;&#x4F18;&#x8D8A;&#x7684;&#x5E26;&#x5BBD;&#x3002;&#x6211;&#x4EEC;&#x4E3E;&#x4E00;&#x4E2A;&#x4F8B;&#x5B50;&#xFF0C;&#x5728;&#x5176;&#x4E2D;&#x56DB;&#x6CE2;&#x6DF7;&#x5408;&#x5E26;&#x5BBD;&#x4EE5;&#x8FD9;&#x79CD;&#x65B9;&#x5F0F;&#x7FFB;&#x4E00;&#x756A;&#x3002;

&#x4E3A;&#x4F18;&#x5316;&#x56DB;&#x6CE2;&#x6DF7;&#x9891;&#x7684;&#x591A;&#x7EA7;&#x5206;&#x6563;&#x5DE5;&#x7A0B;&#x3002;

Four-wave mixing in high refractive index materials, such as chalcogenide glass or semiconductors, is promising because of their large cubic nonlinearity. However, these materials tend to have normal dispersion at telecom wavelengths, preventing phase matched operation. Recent work has shown that the waveguide dispersion in strongly confining guided-wave structures can lead to anomalous dispersion, but the resulting four-wave mixing has limited bandwidth because of negative quartic dispersion. Here we first show that the negative quartic dispersion is an inevitable consequence of this dispersion engineering procedure. However, we also demonstrate that a slight change in the procedure leads to positive quartic dispersion, resulting in a superior bandwidth. We give an example in which the four-wave mixing bandwidth is doubled in this way.

Multi-order dispersion engineering for optimal four-wave mixing.

M&eacute;lange &agrave; quatre ondes dans des mat&eacute;riaux de haut indice de r&eacute;fraction, comme le verre de chalcog&eacute;nure ou semi-conducteurs, est prometteur en raison de leur grande non-lin&eacute;arit&eacute; de cube. Toutefois, ces mat&eacute;riaux ont tendance &agrave; avoir des dispersion normale aux longueurs d&#39;onde t&eacute;l&eacute;com, emp&ecirc;chant le fonctionnement de phase mis en correspondance. Travaux r&eacute;cents ont montr&eacute; que la dispersion de guide d&#39;ondes en limitant fortement les ondes guid&eacute;es structures peut conduire &agrave; dispersion anomale, mais le m&eacute;lange &agrave; quatre ondes qui en r&eacute;sulte a une bande passante limit&eacute;e en raison de la dispersion quartique n&eacute;gative. Ici, nous montrons d&#39;abord que la dispersion n&eacute;gative quartique est une cons&eacute;quence in&eacute;vitable de cette proc&eacute;dure de techniques de dispersion. Cependant, nous d&eacute;montrons qu&#39;un l&eacute;ger changement dans la proc&eacute;dure m&egrave;ne &agrave; dispersion quartique positive, aboutissant &agrave; une largeur de bande sup&eacute;rieure. Nous donnons un exemple o&ugrave; la bande passante m&eacute;lange de quatre ondes est doubl&eacute;e de cette fa&ccedil;on.

Ing&eacute;nierie de dispersion r&eacute;ussie pour m&eacute;lange &agrave; quatre ondes optimale.

Vier-Wellen-mischen in hoher Brechungsindex Materialien wie Chalkogenidgl&auml;ser oder Halbleiter, verspricht sich wegen ihrer gro&szlig;en kubischen Nichtlinearit&auml;t. Jedoch meist diese Materialien verf&uuml;gen &uuml;ber normale Dispersion bei Telekom Wellenl&auml;ngen Phase abgestimmt Betrieb zu verhindern. J&uuml;ngsten Arbeiten hat gezeigt, dass die Waveguide Dispersion in stark beschr&auml;nken gef&uuml;hrte-Wave-Strukturen zu anomale Dispersion f&uuml;hren kann, aber die resultierende vier-Wellen-Mischung Bandbreite aufgrund negativer biquadratische Dispersion begrenzte hat. Hier zeigen wir zuerst, dass die negative biquadratische Dispersion die unvermeidliche Folge dieser technischen Dispersion-Prozedur ist. Jedoch zeigen wir auch, dass eine geringf&uuml;gige &Auml;nderung im Verfahren f&uuml;hrt zu positiven biquadratische Dispersion, was zu einer &uuml;berlegenen Bandbreite. Wir geben ein Beispiel, in dem die vier-Wellen-Misch-Bandbreite wird auf diese Weise verdoppelt.

Warenversand Dispersion Engineering f&uuml;r optimale vier-Wellen-Mischung.

Four-wave mixing in alto indice di rifrazione di materiali, quali vetro calcogenuri o semiconduttori, &egrave; promettente a causa della loro grande linearit&agrave; cubiche. Tuttavia, questi materiali tendono ad avere dispersione normale a lunghezze d&#39;onda telecom, prevenire il funzionamento della fase corrispondente. Lavoro recente ha dimostrato che la dispersione di guida d&#39;onda in limita fortemente le strutture d&#39;onda guidata pu&ograve; condurre a dispersione anomala, ma la miscelazione di quattro-onda risultante ha una limitata larghezza di banda a causa della dispersione negativa quartiche. Qui mostriamo prima che la dispersione negativa quartica &egrave; un&#39;inevitabile conseguenza di questa procedura di ingegneria di dispersione. Tuttavia, abbiamo anche dimostrare che un leggero cambiamento nella procedura porta ad una dispersione quartica positiva, risultante in una larghezza di banda superiore. Diamo un esempio in cui la larghezza di banda miscelazione di four-wave &egrave; raddoppiato in questo modo.

Ingegneria multiordine dispersione per quattro-onda di miscelazione ottimale.

&#x30AB;&#x30EB;&#x30B3;&#x30B2;&#x30CA;&#x30A4;&#x30C9; &#x30AC;&#x30E9;&#x30B9;&#x3084;&#x534A;&#x5C0E;&#x4F53;&#x306A;&#x3069;&#x306E;&#x9AD8;&#x5C48;&#x6298;&#x6750;&#x6599;&#x306B;&#x304A;&#x3051;&#x308B;&#x56DB;&#x5149;&#x6CE2;&#x6DF7;&#x5408;&#x5F7C;&#x3089;&#x5927;&#x4E09;&#x6B21;&#x975E;&#x7DDA;&#x5F62;&#x305F;&#x3081;&#x306E;&#x306F;&#x6709;&#x671B;&#x3067;&#x3042;&#x308A;&#x307E;&#x3059;&#x3002;&#x305F;&#x3060;&#x3057;&#x3001;&#x3053;&#x308C;&#x3089;&#x306E;&#x6750;&#x6599;&#x306F;&#x6B63;&#x5E38;&#x5206;&#x6563;&#x4F4D;&#x76F8;&#x6574;&#x5408;&#x64CD;&#x4F5C;&#x306E;&#x9632;&#x6B62;&#x3001;&#x901A;&#x4FE1;&#x6CE2;&#x9577;&#x3067;&#x3042;&#x308B;&#x50BE;&#x5411;&#x304C;&#x3042;&#x308A;&#x307E;&#x3059;&#x3002;&#x6700;&#x8FD1;&#x306E;&#x4F5C;&#x54C1;&#x306F;&#x3001;&#x5F37;&#x304F;&#x62D8;&#x675F;&#x5C0E;&#x6CE2;&#x69CB;&#x9020;&#x5185;&#x5C0E;&#x6CE2;&#x8DEF;&#x5206;&#x6563;&#x7570;&#x5E38;&#x5206;&#x6563;&#x306B;&#x3064;&#x306A;&#x304C;&#x308B;&#x3053;&#x3068;&#x304C;&#x3067;&#x304D;&#x307E;&#x3059;&#x304C;&#x7D50;&#x679C;&#x3068;&#x3057;&#x3066;&#x5F97;&#x3089;&#x308C;&#x308B;&#x56DB;&#x5149;&#x6CE2;&#x6DF7;&#x5408;&#x5E2F;&#x57DF;&#x5E45;&#x306F;&#x3001;&#x8CA0;&#x306E;&#x56DB;&#x6B21;&#x5206;&#x6563;&#x305F;&#x3081;&#x306E;&#x9650;&#x3089;&#x308C;&#x3066;&#x3044;&#x308B;&#x3092;&#x793A;&#x3057;&#x3066;&#x3044;&#x307E;&#x3059;&#x3002;&#x3053;&#x3053;&#x3067;&#x306F;&#x307E;&#x305A;&#x8CA0;&#x56DB;&#x6B21;&#x5206;&#x6563;&#x3053;&#x306E;&#x5206;&#x6563;&#x30A8;&#x30F3;&#x30B8;&#x30CB;&#x30A2; &#x30EA;&#x30F3;&#x30B0;&#x624B;&#x9806;&#x306E;&#x5FC5;&#x7136;&#x7684;&#x306A;&#x7D50;&#x679C;&#x3067;&#x3042;&#x308B;&#x3053;&#x3068;&#x3092;&#x8FF0;&#x3079;&#x308B;&#x3002;&#x305F;&#x3060;&#x3057;&#x3001;&#x307E;&#x305F;&#x3001;&#x30D7;&#x30ED;&#x30B7;&#x30FC;&#x30B8;&#x30E3;&#x306E;&#x308F;&#x305A;&#x304B;&#x306A;&#x5909;&#x5316;&#x6B63;&#x306E;&#x56DB;&#x6B21;&#x5206;&#x6563;&#x306B;&#x3064;&#x306A;&#x304C;&#x308B;&#x3053;&#x3068;&#x3092;&#x512A;&#x308C;&#x305F;&#x5E2F;&#x57DF;&#x5E45;&#x304C;&#x5E83;&#x304F;&#x793A;&#x3057;&#x307E;&#x3059;&#x3002;&#x6211;&#x3005; &#x306F;&#x3001;4 &#x6CE2;&#x6DF7;&#x5408;&#x306E;&#x5E2F;&#x57DF;&#x5E45;&#x304C;&#x3053;&#x306E;&#x65B9;&#x6CD5;&#x3067;&#x306F;&#x500D;&#x306B;&#x306A;&#x308A;&#x307E;&#x3059;&#x4F8B;&#x3092;&#x4E0E;&#x3048;&#x307E;&#x3059;&#x3002;

&#x6700;&#x9069;&#x306A;&#x56DB;&#x5149;&#x6CE2;&#x6DF7;&#x5408;&#x306E;&#x5BFE;&#x3057;&#x30DE;&#x30EB;&#x30C1;&#x30AA;&#x30FC;&#x30C0;&#x5206;&#x6563;&#x5DE5;&#x5B66;&#x3002;

4 &#xC6E8;&#xC774;&#xBE0C; chalcogenide &#xC720;&#xB9AC; &#xB4F1; &#xBC18;&#xB3C4;&#xCCB4;, &#xB192;&#xC740; &#xAD74;&#xC808;&#xB960; &#xC7AC;&#xB8CC;&#xC5D0; &#xD63C;&#xD569; &#xD558;&#xB294; &#xAC83;&#xC785;&#xB2C8;&#xB2E4; &#xADF8;&#xB4E4;&#xC758; &#xD070; &#xD050;&#xBE45; &#xBE44;&#xC120;&#xD615; &#xC131; &#xB54C;&#xBB38;&#xC5D0; &#xC720;&#xB9DD;. &#xADF8;&#xB7EC;&#xB098;, &#xC774;&#xB7EC;&#xD55C; &#xC790;&#xB8CC;&#xB294; &#xD1B5;&#xC2E0; &#xD30C;&#xC7A5;, &#xC704;&#xC0C1; &#xC77C;&#xCE58; &#xB3D9;&#xC791; &#xBC29;&#xC9C0;&#xC5D0;&#xC11C; &#xC815;&#xC0C1;&#xC801;&#xC778; &#xBD84;&#xC0B0;&#xC744;&#xAC00;&#xC9C0;&#xACE0; &#xACBD;&#xD5A5;&#xC774; &#xC788;&#xB2E4;. &#xCD5C;&#xADFC; &#xC791;&#xD488; &#xAC15;&#xB825; &#xD558; &#xAC8C; &#xC720;&#xB3C4; &#xD30C; &#xAD6C;&#xC870; confining&#xC5D0; &#xD30C; &#xAD00; &#xBD84;&#xC0B0; &#xBCC0;&#xCE59; &#xBD84;&#xC0B0; &#xB420; &#xC218; &#xC788;&#xC2B5;&#xB2C8;&#xB2E4; &#xC788;&#xC9C0;&#xB9CC; &#xACB0;&#xACFC; 4 &#xC6E8;&#xC774;&#xBE0C; &#xD63C;&#xD569; &#xD558;&#xB294; &#xAC83;&#xC740; &#xBD80;&#xC815;&#xC801;&#xC778; &#xC0AC;&#xCC28; &#xBD84;&#xC0B0; &#xB54C;&#xBB38;&#xC5D0; &#xB300;&#xC5ED;&#xD3ED;&#xC774; &#xC81C;&#xD55C; &#xB41C; &#xAC83;&#xC73C;&#xB85C; &#xB098;&#xD0C0;&#xB0AC;&#xC2B5;&#xB2C8;&#xB2E4;. &#xC5EC;&#xAE30; &#xC6B0;&#xB9AC;&#xAC00; &#xBA3C;&#xC800; &#xBD80;&#xC815;&#xC801;&#xC778; &#xC0AC;&#xCC28; &#xBD84;&#xC0B0;&#xC740; &#xBD84;&#xC0B0; &#xC5D4;&#xC9C0;&#xB2C8;&#xC5B4;&#xB9C1; &#xC808;&#xCC28;&#xC758; &#xD53C;&#xD560; &#xC218; &#xC5C6;&#xB294; &#xACB0;&#xACFC; &#xBCF4;&#xC5EC;&#xC90D;&#xB2C8;&#xB2E4;. &#xADF8;&#xB7EC;&#xB098;, &#xC6B0;&#xB9AC; &#xB610;&#xD55C; &#xC785;&#xC99D; &#xC808;&#xCC28;&#xC5D0; &#xC57D;&#xAC04;&#xC758; &#xBCC0;&#xD654;&#xAC00; &#xAE0D;&#xC815;&#xC801;&#xC778; &#xC0AC;&#xCC28; &#xBD84;&#xC0B0; &#xB9AC;&#xB4DC; &#xC6B0;&#xC218;&#xD55C; &#xB300;&#xC5ED;&#xD3ED;&#xC5D0; &#xB530;&#xB978;. &#xC6B0;&#xB9AC;&#xC5D0; &#xAC8C; &#xC608;&#xB97C; 4 &#xC6E8;&#xC774;&#xBE0C; &#xD63C;&#xD569; &#xB300;&#xC5ED;&#xD3ED;&#xC774; &#xBC29;&#xBC95;&#xC73C;&#xB85C; &#xB450; &#xBC30;&#xAC00; &#xB429;&#xB2C8;&#xB2E4;.

&#xB2E4;&#xC911; &#xC8FC;&#xBB38; &#xBD84;&#xC0B0; &#xC5D4;&#xC9C0;&#xB2C8;&#xC5B4;&#xB9C1; &#xCD5C;&#xC801;&#xC758; 4 &#xC6E8;&#xC774;&#xBE0C; &#xD63C;&#xD569;.

Cuatro-agita mezcla en materiales de alto &iacute;ndice de refracci&oacute;n, tales como vidrio calc&oacute;geno o semiconductores, es prometedor debido a su gran linealidad c&uacute;bica. Sin embargo, estos materiales suelen tener dispersi&oacute;n normal en longitudes de onda de telecom, prevenir el funcionamiento de la fase emparejado. Trabajos recientes han demostrado que la dispersi&oacute;n de gu&iacute;a de onda en onda guiada estructuras fuertemente el confinamiento puede conducir a la dispersi&oacute;n an&oacute;mala, pero la mezcla resultante de cuatro ondas ha limitado ancho de banda debido a la dispersi&oacute;n cu&aacute;rtica negativa. A continuaci&oacute;n os mostramos primero que la dispersi&oacute;n cu&aacute;rtica negativa es una consecuencia inevitable de este procedimiento de ingenier&iacute;a de dispersi&oacute;n. Sin embargo, tambi&eacute;n demostramos que un ligero cambio en el procedimiento conduce a la dispersi&oacute;n cu&aacute;rtica positiva, resultando en un ancho de banda superior. Damos un ejemplo en el que se duplica el ancho de banda de mezclado de cuatro ondas de esta manera.

Ingenier&iacute;a multi-orden dispersi&oacute;n &oacute;ptima de la mezcla de cuatro ondas.

Nous pr&eacute;sentons la premi&egrave;re caract&eacute;risation des modes de rev&ecirc;tement d&#39;une fibre de tout-solide &agrave; bande interdite photonique indice faible contraste &agrave; l&#39;aide d&#39;un caillebotis de longue p&eacute;riode acousto-optique. Nous avons exp&eacute;rimentalement mesurer les diagrammes de bande relative du parement, visualiser les champs des modes bardage en champ proche et trouver tous les deux &ecirc;tre en bon accord avec les simulations. Nos mesures et des simulations montrent que les bandes du rev&ecirc;tement sont tr&egrave;s sensibles aux d&eacute;tails r&eacute;els de la structure.

Reconstruction exp&eacute;rimentale des bandes en fibres &agrave; bande interdite photonique de base solide &agrave; l&#39;aide de grilles acoustiques.

Wir pr&auml;sentieren die erste Charakterisierung der Verkleidung Verkehrstr&auml;ger eine niedrig-Index Kontrast All-Solid photonischen Bandl&uuml;cke Faser mit einem Akusto-optische lang-Periode Gitter. Wir experimentell messen die relative Band-Diagramme von der Verkleidung, visualisieren die Felder der Verkleidung Modi im Feld nahe und finde beide in guter &Uuml;bereinstimmung mit Simulationen sein. Unsere Messungen und Simulationen zeigen, dass die Bands von der Verkleidung sehr empfindlich auf aktuelle Informationen &uuml;ber die Struktur.

Experimentelle Rekonstruktion der B&auml;nder in festen Kern photonischen Bandl&uuml;cke Fasern mit akustischen Gitter.

&#x6211;&#x4EEC;&#x76EE;&#x524D;&#x4F7F;&#x7528;&#x58F0;&#x5149;&#x957F;&#x5468;&#x671F;&#x5149;&#x6805;&#x7684;&#x4F4E;&#x6307;&#x6570;&#x5BF9;&#x6BD4;&#x5168;&#x56FA;&#x6001;&#x5149;&#x5B50;&#x5E26;&#x9699;&#x5149;&#x7EA4;&#x7684;&#x5305;&#x5C42;&#x6A21;&#x5F0F;&#x7B2C;&#x4E00;&#x4E2A;&#x7279;&#x6027;&#x3002;&#x6211;&#x4EEC;&#x5B9E;&#x9A8C;&#x6D4B;&#x91CF;&#x76F8;&#x5BF9;&#x5E26;&#x56FE;&#x7684;&#x7194;&#x8986;&#x3001; &#x60F3;&#x8C61;&#x7684;&#x5305;&#x5C42;&#x6A21;&#x5F0F;&#x7684;&#x8FD1;&#x573A;&#xFF0C;&#x5B57;&#x6BB5;&#x548C;&#x67E5;&#x627E;&#x90FD;&#x8981;&#x5728;&#x597D;&#x7684;&#x534F;&#x8BAE;&#xFF0C;&#x4E0E;&#x6A21;&#x62DF;&#x3002;&#x6211;&#x4EEC;&#x7684;&#x6D4B;&#x91CF;&#x548C;&#x6A21;&#x62DF;&#x663E;&#x793A;&#x8986;&#x9762;&#x5E26;&#x5BF9;&#x7ED3;&#x6784;&#x7684;&#x5B9E;&#x9645;&#x7EC6;&#x8282;&#x975E;&#x5E38;&#x654F;&#x611F;&#x3002;

&#x4F7F;&#x7528;&#x58F0;&#x5149;&#x6805;&#x7684;&#x56FA;&#x4F53;&#x6838;&#x5FC3;&#x5149;&#x5B50;&#x5E26;&#x9699;&#x7EA4;&#x7EF4;&#x5E26;&#x91CD;&#x5EFA;&#x5B9E;&#x9A8C;&#x7814;&#x7A76;&#x3002;

We present the first characterisation of cladding modes of a low-index contrast all-solid photonic bandgap fiber using an acousto-optic long-period grating. We experimentally measure the relative band diagrams of the cladding, visualise the fields of the cladding modes in the near field, and find both to be in good agreement with simulations. Our measurements and simulations show that the bands of the cladding are very sensitive to actual details of the structure.

Experimental reconstruction of bands in solid core photonic bandgap fibres using acoustic gratings.

Vi presentiamo la prima caratterizzazione delle modalit&agrave; di rivestimento di una fibra di tutto-solido photonic bandgap indice basso contrasto utilizzando un reticolo di lungo periodo acusto-ottico. Sperimentalmente Misuriamo i diagrammi di banda relativa al rivestimento, visualizzare i campi delle modalit&agrave; di rivestimento nel campo vicino e trovare sia per essere in buon accordo con le simulazioni. Nostre misurazioni e simulazioni mostrano che le bande del rivestimento sono molto sensibili ai dettagli reali della struttura.

Ricostruzione sperimentale di fasce in fibre di photonic bandgap nucleo solido utilizzando griglie acustiche.

&#x6211;&#x3005; &#x306F;&#x97F3;&#x97FF;&#x5149;&#x5B66;&#x9577;&#x5468;&#x671F;&#x30B0;&#x30EC;&#x30FC;&#x30C6;&#x30A3;&#x30F3;&#x30B0;&#x3092;&#x7528;&#x3044;&#x305F;&#x4F4E;&#x5C48;&#x6298;&#x30B3;&#x30F3;&#x30C8;&#x30E9;&#x30B9;&#x30C8;&#x5168;&#x56FA;&#x4F53;&#x30D5;&#x30A9;&#x30C8;&#x30CB;&#x30C3;&#x30AF; &#x30D0;&#x30F3;&#x30C9; &#x30AE;&#x30E3;&#x30C3;&#x30D7; &#x30D5;&#x30A1;&#x30A4;&#x30D0;&#x30FC;&#x306E;&#x30AF;&#x30E9;&#x30C3;&#x30C9; &#x30E2;&#x30FC;&#x30C9;&#x306E;&#x6700;&#x521D;&#x306E;&#x6027;&#x683C;&#x63CF;&#x5199;&#x3092;&#x63D0;&#x793A;&#x3057;&#x307E;&#x3059;&#x3002;&#x6211;&#x3005; &#x5B9F;&#x9A13;&#x7684;&#x76F8;&#x5BFE;&#x30D0;&#x30F3;&#x30C9;&#x56F3;&#x30AF;&#x30E9;&#x30C3;&#x30C9;&#x306E;&#x6E2C;&#x5B9A;&#x3001;&#x8FD1;&#x508D;&#x754C;&#x306B;&#x304A;&#x3051;&#x308B;&#x30AF;&#x30E9;&#x30C3;&#x30C9; &#x30E2;&#x30FC;&#x30C9;&#x306E;&#x30D5;&#x30A3;&#x30FC;&#x30EB;&#x30C9;&#x3092;&#x8996;&#x899A;&#x5316;&#x304A;&#x3088;&#x3073;&#x4E21;&#x65B9;&#x306E;&#x30B7;&#x30DF;&#x30E5;&#x30EC;&#x30FC;&#x30B7;&#x30E7;&#x30F3;&#x3068;&#x826F;&#x3044;&#x4E00;&#x81F4;&#x3092;&#x898B;&#x3064;&#x3051;&#x307E;&#x3059;&#x3002;&#x5F53;&#x793E;&#x306E;&#x8A08;&#x6E2C;&#x3068;&#x30B7;&#x30DF;&#x30E5;&#x30EC;&#x30FC;&#x30B7;&#x30E7;&#x30F3; &#x30AF;&#x30E9;&#x30C3;&#x30C9;&#x306E;&#x30D0;&#x30F3;&#x30C9;&#x304C;&#x69CB;&#x9020;&#x4F53;&#x306E;&#x5B9F;&#x969B;&#x306E;&#x8A73;&#x7D30;&#x306B;&#x975E;&#x5E38;&#x306B;&#x654F;&#x611F;&#x3067;&#x3042;&#x308B;&#x3053;&#x3068;&#x3092;&#x793A;&#x3057;&#x307E;&#x3059;&#x3002;

&#x5B9F;&#x9A13;&#x7684;&#x5FA9;&#x8208;&#x306E;&#x30D0;&#x30F3;&#x30C9;&#x306E;&#x97F3;&#x97FF;&#x56DE;&#x6298;&#x683C;&#x5B50;&#x3092;&#x7528;&#x3044;&#x305F;&#x56FA;&#x4F53;&#x30B3;&#x30A2; &#x30D5;&#x30A9;&#x30C8;&#x30CB;&#x30C3;&#x30AF; &#x30D0;&#x30F3;&#x30C9; &#x30AE;&#x30E3;&#x30C3;&#x30D7;&#x7E4A;&#x7DAD;&#x3002;

Acousto &#xAD11;&#xD559; &#xAE34; &#xAE30;&#xAC04; &#xACA9;&#xC790;&#xB97C; &#xC0AC;&#xC6A9; &#xD558; &#xC5EC; &#xB0AE;&#xC740; &#xC778;&#xB371;&#xC2A4; &#xB300;&#xBE44; &#xBAA8;&#xB4E0; &#xC194;&#xB9AC;&#xB4DC; &#xAD11;&#xD559;&#xC801; &#xBC34;&#xB4DC; &#xAC2D; &#xAD11;&#xC12C;&#xC720;&#xC758; &#xD074; &#xB798; &#xB529; &#xBAA8;&#xB4DC;&#xC758; &#xCCAB; &#xBC88;&#xC9F8; &#xD2B9;&#xC131;&#xC744; &#xC18C;&#xAC1C; &#xD569;&#xB2C8;&#xB2E4;. &#xC6B0;&#xB9AC;&#xAC00; &#xC2E4;&#xD5D8;&#xC801;&#xC73C;&#xB85C; cladding&#xC758; &#xC0C1;&#xB300; &#xBC34;&#xB4DC; &#xB2E4;&#xC774;&#xC5B4;&#xADF8;&#xB7A8;&#xC744; &#xCE21;&#xC815;, &#xADFC;&#xCC98; &#xD544;&#xB4DC;&#xC5D0; &#xD074; &#xB798; &#xB529; &#xBAA8;&#xB4DC;&#xC758; &#xD544;&#xB4DC; &#xC2DC;&#xAC01;&#xD654; &#xD558; &#xACE0; &#xC2DC;&#xBBAC;&#xB808;&#xC774;&#xC158;&#xC640; &#xC88B;&#xC740; &#xACC4;&#xC57D;&#xC5D0; &#xBAA8;&#xB450;&#xB97C; &#xCC3E;&#xC744;. &#xC6B0;&#xB9AC;&#xC758; &#xCE21;&#xC815; &#xBC0F; &#xC2DC;&#xBBAC;&#xB808;&#xC774;&#xC158; &#xC1FC;&#xB97C; cladding&#xC758; &#xBC34;&#xB4DC; &#xAD6C;&#xC870;&#xC758; &#xC2E4;&#xC81C; &#xC138;&#xBD80; &#xC0AC;&#xD56D;&#xC5D0; &#xC544;&#xC8FC; &#xACFC;&#xBBFC; &#xD558;&#xB2E4;.

&#xC74C;&#xD5A5; &#xACA9;&#xC790;&#xB97C; &#xC0AC;&#xC6A9; &#xD558; &#xC5EC; &#xC194;&#xB9AC;&#xB4DC; &#xCF54;&#xC5B4; &#xAD11;&#xD559;&#xC801; &#xBC34;&#xB4DC; &#xAC2D; &#xC12C;&#xC720; &#xBC34;&#xB4DC;&#xC758; &#xC2E4;&#xD5D8;&#xC801;&#xC778; &#xC7AC;&#xAC74;.

Presentamos la primera caracterizaci&oacute;n de los modos de revestimiento de una fibra de bandgap fot&oacute;nico all-solid de bajo &iacute;ndice de contraste con una reja de per&iacute;odo largo Acusto-&oacute;ptica. Experimentalmente medimos los diagramas de banda relativo del revestimiento, visualizar los campos de los modos de revestimiento en el campo cercano y encontrar a de acuerdo con simulaciones. Nuestras mediciones y simulaciones muestran que las bandas de revestimiento son muy sensibles a los detalles reales de la estructura.

Reconstrucci&oacute;n experimental de bandas en fibras de bandgap fot&oacute;nico de n&uacute;cleo s&oacute;lido usando rejillas ac&uacute;sticas.

Wir f&uuml;hren einen mikrofluidische Brechungsindex-Sensor basiert auf einer Architektur des Richtkoppler mit Solid-Core photonische Kristallfasern. Der Sensor erreicht sehr hohen Empfindlichkeit durch die Kopplung des Kern-Modus in den Modus in dem angrenzenden Fl&uuml;ssigkeit gef&uuml;llte Waveguide, das jenseits modal Grenzfrequenz und mit starken Feld &Uuml;berlappung. Wir demonstrieren das Ger&auml;t durch die selektive Infiltration einer einzelnen Bohrung mit Fl&uuml;ssigkeit entlang eine mikrostrukturierte optische Faser. Eine Nachweisgrenze von 4.6x10(-7) Brechungsindex Einheiten hat aus Messungen abgeleitet wurden, mit einer Empfindlichkeit von 30.100 nm pro Brechungsindex-Einheit, die die h&ouml;chste f&uuml;r ein Glasfaser-Ger&auml;t bis heute ist.

ULTRASENSIBLE Photonischer Kristall Faser Brechungsindex Sensor.

Introduciamo un sensore di indice di rifrazione di microfluidica basato su un&#39;architettura di accoppiatore direzionale utilizzando fibre a cristallo fotonico solid-core. Il sensore raggiunge molto alta sensibilit&agrave; di accoppiamento la modalit&agrave; core una modalit&agrave; l&#39;adiacente waveguide fluid-filled che &egrave; oltre il limite modale e con sovrapposizione di forte campo. Dimostriamo il dispositivo attraverso l&#39;infiltrazione selettiva di una singola buca con fluido lungo una fibra ottica microstrutturata. Un limite di rilevazione delle unit&agrave; di indice di rifrazione 4.6x10(-7) deriva dalle misurazioni con una sensibilit&agrave; di 30.100 nm per unit&agrave; di indice di rifrazione, che &egrave; il pi&ugrave; alto per un dispositivo di fibra fino ad oggi.

Sensore di cristallo fotonico ultrasensibile fibra indice di rifrazione.

&#x56FA;&#x4F53;&#x30B3;&#x30A2; &#x30D5;&#x30A9;&#x30C8;&#x30CB;&#x30C3;&#x30AF;&#x7D50;&#x6676;&#x30D5;&#x30A1;&#x30A4;&#x30D0;&#x30FC;&#x3092;&#x7528;&#x3044;&#x305F;&#x65B9;&#x5411;&#x6027;&#x7D50;&#x5408;&#x5668;&#x306E;&#x30A2;&#x30FC;&#x30AD;&#x30C6;&#x30AF;&#x30C1;&#x30E3;&#x306B;&#x57FA;&#x3065;&#x304F;&#x30DE;&#x30A4;&#x30AF;&#x30ED;&#x6D41;&#x4F53;&#x5C48;&#x6298;&#x7387;&#x30BB;&#x30F3;&#x30B5;&#x30FC;&#x3092;&#x3054;&#x7D39;&#x4ECB;&#x3057;&#x307E;&#x3059;&#x3002;&#x30BB;&#x30F3;&#x30B5;&#x30FC;&#x306F;&#x3001;&#x30B3;&#x30A2; &#x30E2;&#x30FC;&#x30C9; &#x30E2;&#x30FC;&#x30C0;&#x30EB; &#x30AB;&#x30C3;&#x30C8;&#x30AA;&#x30D5;&#x4EE5;&#x964D;&#x3068;&#x5F37;&#x3044;&#x30D5;&#x30A3;&#x30FC;&#x30EB;&#x30C9;&#x306E;&#x91CD;&#x8907;&#x3067;&#x306F;&#x3001;&#x96A3;&#x63A5;&#x3059;&#x308B;&#x6DB2;&#x4F53;&#x3067;&#x6E80;&#x305F;&#x3055;&#x308C;&#x305F;&#x5C0E;&#x6CE2;&#x8DEF;&#x306B;&#x304A;&#x3051;&#x308B;&#x30E2;&#x30FC;&#x30C9;&#x7D50;&#x5408;&#x3059;&#x308B;&#x3053;&#x3068;&#x306B;&#x3088;&#x308A;&#x975E;&#x5E38;&#x306B;&#x9AD8;&#x3044;&#x611F;&#x5EA6;&#x3092;&#x5B9F;&#x73FE;&#x3057;&#x3066;&#x3044;&#x307E;&#x3059;&#x3002;&#x6211;&#x3005; &#x306F;&#x5FAE;&#x7D30;&#x69CB;&#x9020;&#x5149;&#x30D5;&#x30A1;&#x30A4;&#x30D0;&#x30FC;&#x306B;&#x6CBF;&#x3063;&#x3066;&#x6D41;&#x4F53;&#x3068;&#x306E;&#x5358;&#x4E00;&#x306E;&#x7A74;&#x306E;&#x9078;&#x629E;&#x7684;&#x6D78;&#x900F;&#x3092;&#x4ECB;&#x3057;&#x3066;&#x30C7;&#x30D0;&#x30A4;&#x30B9;&#x3092;&#x793A;&#x3057;&#x3066;&#x3044;&#x307E;&#x3059;&#x3002;4.6X10(-7) &#x5C48;&#x6298;&#x30E6;&#x30CB;&#x30C3;&#x30C8;&#x306E;&#x691C;&#x51FA;&#x9650;&#x754C;&#x306F; 30,100 &#x306E;&#x611F;&#x5EA6;&#x3068;&#x6E2C;&#x5B9A;&#x304B;&#x3089;&#x6D3E;&#x751F;&#x3055;&#x308C;&#x3066;&#x3044;&#x308B;&#x6700;&#x9AD8;&#x306E;&#x30D5;&#x30A1;&#x30A4;&#x30D0;&#x30FC; &#x30C7;&#x30D0;&#x30A4;&#x30B9;&#x65E5;&#x4ED8;&#x306B;&#x5C48;&#x6298;&#x5358;&#x4F4D;&#x3042;&#x305F;&#x308A; nm&#x3002;

&#x8D85;&#x9AD8;&#x611F;&#x5EA6;&#x30D5;&#x30A9;&#x30C8;&#x30CB;&#x30C3;&#x30AF;&#x7D50;&#x6676;&#x30D5;&#x30A1;&#x30A4;&#x30D0;&#x30FC;&#x5C48;&#x6298;&#x30BB;&#x30F3;&#x30B5;&#x30FC;&#x3002;

&#x6211;&#x4EEC;&#x4ECB;&#x7ECD;&#x4F7F;&#x7528;&#x56FA;&#x4F53;&#x82AF;&#x5149;&#x5B50;&#x6676;&#x4F53;&#x5149;&#x7EA4;&#x5B9A;&#x5411;&#x8026;&#x5408;&#x5668;&#x4F53;&#x7CFB;&#x7ED3;&#x6784;&#x57FA;&#x4E8E;&#x5FAE;&#x6D41;&#x63A7;&#x6298;&#x5C04;&#x7387;&#x4F20;&#x611F;&#x5668;&#x3002;&#x4F20;&#x611F;&#x5668;&#x7684;&#x6838;&#x5FC3;&#x6A21;&#x5F0F;&#x8026;&#x5408;&#x5230;&#x76F8;&#x90BB;&#x7684;&#x5145;&#x6DB2;&#x6CE2;&#x5BFC;&#x662F;&#x6A21;&#x6001;&#x7684;&#x622A;&#x6B62;&#xFF0C;&#x5E76;&#x4E14;&#x8FD8;&#x6709;&#x5F3A;&#x573A;&#x91CD;&#x53E0;&#x6A21;&#x5F0F;&#x8FBE;&#x5230;&#x5F88;&#x9AD8;&#x7684;&#x7075;&#x654F;&#x5EA6;&#x3002;&#x6211;&#x4EEC;&#x8BC1;&#x660E;&#x901A;&#x8FC7;&#x9009;&#x62E9;&#x6027;&#x6E17;&#x900F;&#x7684;&#x5355;&#x5B54;&#x6D41;&#x4F53;&#x6CBF;&#x5FAE;&#x7ED3;&#x6784;&#x7684;&#x5149;&#x7EA4;&#x8BBE;&#x5907;&#x3002;4.6X10(-7) &#x6298;&#x5C04;&#x7387;&#x5355;&#x4F4D;&#x68C0;&#x6D4B;&#x9650;&#x5236;&#x6765;&#x81EA;&#x5DF2;&#x7ECF;&#x6D4B;&#x91CF;&#x7075;&#x654F;&#x5EA6;&#x4E3A; 30,100 nm &#x5355;&#x4F4D;&#x6298;&#x5149;&#x6307;&#x6570;&#xFF0C;&#x8FD9;&#x662F;&#x6700;&#x9AD8;&#x7684;&#x5230;&#x76EE;&#x524D;&#x4E3A;&#x6B62;&#x7684;&#x5149;&#x7EA4;&#x8BBE;&#x5907;&#x3002;

&#x8D85;&#x7075;&#x654F;&#x5149;&#x5B50;&#x6676;&#x4F53;&#x5149;&#x7EA4;&#x6298;&#x5C04;&#x7387;&#x4F20;&#x611F;&#x5668;&#x3002;

We introduce a microfluidic refractive index sensor based on a directional coupler architecture using solid-core photonic crystal fibers. The sensor achieves very high sensitivity by coupling the core mode to a mode in the adjacent fluid-filled waveguide that is beyond modal cutoff, and with strong field overlap. We demonstrate the device through the selective infiltration of a single hole with fluid along a microstructured optical fiber. A detection limit of 4.6x10(-7) refractive index units has been derived from measurements with a sensitivity of 30,100 nm per refractive index unit, which is the highest for a fiber device to date.

Ultrasensitive photonic crystal fiber refractive index sensor.

Nous introduisons un capteur d&#39;indice de r&eacute;fraction de microfluidique bas&eacute; sur une architecture de coupleur directionnel &agrave; l&#39;aide de fibres de la solide base de cristaux photoniques. Le capteur permet d&#39;obtenir une sensibilit&eacute; tr&egrave;s &eacute;lev&eacute;e en couplant le mode noyau pour un mode dans le waveguide remplie de liquide adjacent qui est au-del&agrave; de coupure modale et avec chevauchement de champ fort. Nous d&eacute;montrons l&#39;appareil par l&#39;infiltration s&eacute;lective d&#39;un seul trou avec fluide le long d&#39;une fibre optique microstructure. Une limite de d&eacute;tection des unit&eacute;s d&#39;indice de r&eacute;fraction 4.6x10(-7) a &eacute;t&eacute; d&eacute;riv&eacute;e de mesures avec une sensibilit&eacute; de 30 100 nm par unit&eacute; d&#39;indice de r&eacute;fraction, qui est le plus &eacute;lev&eacute; pour un dispositif de fibre &agrave; ce jour.

Capteur ultrasensible de cristal photonique fibre indice de r&eacute;fraction.

&#xC194;&#xB9AC;&#xB4DC; &#xCF54;&#xC5B4; &#xAD11;&#xD559;&#xC801; &#xD06C;&#xB9AC;&#xC2A4;&#xD0C8; &#xC12C;&#xC720;&#xB97C; &#xC0AC;&#xC6A9; &#xD558; &#xC5EC; &#xBC29;&#xD5A5;&#xC131; &#xCEE4;&#xD50C;&#xB7EC; &#xC544;&#xD0A4;&#xD14D;&#xCC98;&#xB97C; &#xAE30;&#xBC18;&#xC73C;&#xB85C; &#xBBF8;&#xC138; &#xAD74;&#xC808;&#xB960; &#xC13C;&#xC11C;&#xB97C; &#xC18C;&#xAC1C; &#xD569;&#xB2C8;&#xB2E4;. &#xC13C;&#xC11C; &#xCF54;&#xC5B4; &#xBAA8;&#xB4DC; &#xBAA8;&#xB4DC; &#xC778;&#xC811; &#xD55C; &#xC561;&#xCCB4;&#xAC00; &#xCC44;&#xC6CC;&#xC9C4; waveguide &#xBAA8;&#xB2EC; &#xCEF7;&#xC624;&#xD504; &#xB118;&#xC5B4; &#xC774;&#xBA70; &#xAC15;&#xB825;&#xD55C; &#xD544;&#xB4DC; &#xC911;&#xBCF5;&#xC5D0; &#xCEE4;&#xD50C;&#xB9C1; &#xD558; &#xC5EC; &#xB9E4;&#xC6B0; &#xB192;&#xC740; &#xAC10;&#xB3C4;&#xB97C; &#xB2EC;&#xC131; &#xD55C;&#xB2E4;. Microstructured &#xAD11;&#xC12C;&#xC720;&#xB97C; &#xB530;&#xB77C; &#xC561;&#xCCB4;&#xC640; &#xB2E8;&#xC77C; &#xAD6C;&#xBA4D;&#xC758; &#xC120;&#xD0DD;&#xC801; &#xCE68;&#xD22C;&#xB97C; &#xD1B5;&#xD574; &#xBCF4;&#xC5EC; &#xC90D;&#xB2C8;&#xB2E4;. 4.6X10(-7) &#xAD74;&#xC808;&#xB960; &#xB2E8;&#xC704; &#xAC80;&#xCD9C; &#xD55C;&#xACC4; 30,100&#xC758; &#xAC10;&#xB3C4;&#xC640; &#xCE21;&#xC815;&#xC5D0;&#xC11C; &#xC720;&#xB798; &#xB0A0;&#xC9DC; &#xD30C;&#xC774;&#xBC84; &#xC7A5;&#xCE58;&#xC5D0; &#xB300; &#xD55C; &#xAC00;&#xC7A5; &#xB192;&#xC740; &#xAD74;&#xC808;&#xB960; &#xB2E8;&#xC704;&#xB2F9; nm.

&#x78C1; &#xAD11;&#xC790; &#xACB0;&#xC815; &#xAD11;&#xC12C;&#xC720; &#xAD74;&#xC808;&#xB960; &#xC13C;&#xC11C;&#xC785;&#xB2C8;&#xB2E4;.

Introducimos un sensor de &iacute;ndice de refracci&oacute;n de microfluidos basado en una arquitectura de acoplador direccional utilizando fibras de cristal fot&oacute;nico de n&uacute;cleo macizo. El sensor alcanza muy alta sensibilidad por el modo de n&uacute;cleo de acoplamiento a un modo en el adyacente onda llena de fluido que est&aacute; m&aacute;s all&aacute; de corte modal y con superposici&oacute;n de campo fuerte. Demostramos el dispositivo a trav&eacute;s de la infiltraci&oacute;n selectiva de un solo agujero con l&iacute;quido a lo largo de una fibra &oacute;ptica microestructurada. Un l&iacute;mite de detecci&oacute;n de unidades del &iacute;ndice de refracci&oacute;n de 4.6x10(-7) se ha derivado de las mediciones con una sensibilidad de 30.100 nm por unidad de &iacute;ndice de refracci&oacute;n, que es el m&aacute;s alto para un dispositivo de fibra hasta la fecha.

Sensor de &iacute;ndice de refracci&oacute;n de fibra de cristal fot&oacute;nico ultrasensible.

&#x5149;&#x5B50;&#x6676;&#x4F53;&#x5149;&#x7EA4; &#xFF08;PCF&#xFF09; &#x5305;&#x542B;&#x9540;&#x819C;&#x7684;&#x5B54;&#x6700;&#x8FD1;&#x5DF2;&#x5728;&#x5B9E;&#x9A8C;&#x4E2D;&#x5F97;&#x5230;&#x8BC1;&#x660E;&#xFF0C;&#x4F46;&#x7406;&#x8BBA;&#x548C;&#x6570;&#x503C;&#x5230;&#x76EE;&#x524D;&#x4E3A;&#x6B62;&#x8FD8;&#x6CA1;&#x6709;&#x7814;&#x7A76;&#x3002;&#x6211;&#x4EEC;&#x5EF6;&#x957F;&#x591A;&#x6781;&#x7684;&#x5F62;&#x5F0F;&#x4E3B;&#x4E49;&#xFF0C;&#x8981;&#x8003;&#x8651;&#x5230;&#x5E10;&#x6237;&#x6D82;&#x6CB9;&#x7F38;&#xFF0C;&#x5E76;&#x8BC1;&#x660E;&#x5176;&#x51C6;&#x786E;&#x6027;&#x751A;&#x81F3;&#x4E0E;&#x91D1;&#x5C5E;&#x6D82;&#x5C42;&#x3002;&#x6211;&#x4EEC;&#x63D0;&#x4F9B;&#x7684;&#x5176;&#x4ED6;&#x6570;&#x503C;&#x65B9;&#x6CD5;&#x7684;&#x6807;&#x5B9A;&#x6570;&#x503C;&#x8868;&#x3002;&#x53E6;&#x5916;&#xFF0C;&#x6211;&#x4EEC;&#x7814;&#x7A76;&#x9540;&#x819C;&#x5B54;&#x7684;&#x51E0;&#x4E2A;&#x6E2F;&#x53E3;&#x8D27;&#x8FD0;&#x91CF;&#x9884;&#x6D4B;&#x7684;&#x6307;&#x5BFC;&#x5C5E;&#x6027;&#xFF1A; &#x6211;&#x4EEC;&#x8BC1;&#x660E; PCFs &#x6307;&#x6570;&#x9AD8;&#x9540;&#x819C;&#x5B54;&#x7684;&#x5206;&#x5A29;&#x673A;&#x5236;&#x53D6;&#x51B3;&#x4E8E;&#x6CE2;&#x957F;&#xFF0C;&#x5E76;&#x5C55;&#x793A;&#x7535;&#x6D46;&#x5B50;&#x5171;&#x632F;&#x91D1;&#x5C5E;&#x6D82;&#x5C42; PCFs&#x3002;

&#x5149;&#x5B50;&#x6676;&#x4F53;&#x5149;&#x7EA4;&#x9540;&#x819C;&#x5305;&#x88F9;&#x7684;&#x591A;&#x6781;&#x5B50;&#x5206;&#x6790;&#x3002;

Photonic crystal fibers (PCF) containing coated holes have recently been demonstrated experimentally, but haven't been studied theoretically and numerically thus far. We extend the multipole formalism to take into account coated cylinders, and demonstrate its accuracy even with metallic coatings. We provide numerical tables for calibration of other numerical methods. Further, we study the guidance properties of several PCF with coated holes: we demonstrate that the confinement mechanisms of PCFs with high index coated holes depend on wavelength, and exhibit plasmonic resonances in metal coated PCFs.

Multipole analysis of photonic crystal fibers with coated inclusions.

Fibres de cristaux photoniques (PCF) contenant des trous couch&eacute;s ont r&eacute;cemment &eacute;t&eacute; d&eacute;montr&eacute;s exp&eacute;rimentalement, mais n&#39;ont pas &eacute;t&eacute; &eacute;tudi&eacute;s th&eacute;oriquement et num&eacute;riquement jusqu&#39;ici. Nous prolongeons le formalisme multipolaire pour tenir les bouteilles compte enduit et d&eacute;montrer sa pr&eacute;cision m&ecirc;me avec des rev&ecirc;tements m&eacute;talliques. Nous fournissons tables num&eacute;riques pour l&#39;&eacute;talonnage des autres m&eacute;thodes num&eacute;riques. En outre, nous &eacute;tudions les propri&eacute;t&eacute;s d&#39;orientation du PCF plusieurs enduits trou&eacute; : nous d&eacute;montrons que les m&eacute;canismes de confinement du PCF avec trous d&#39;indice &eacute;lev&eacute; enduit d&eacute;pendent de la longueur d&#39;onde, et pi&egrave;ce plasmoniques r&eacute;sonances en m&eacute;tal enduit FCP.

Analyse multipolaire des fibres de cristal photonique avec inclusions de l&#39;enduit.

Photonische Kristallfasern (PCF), beschichtete L&ouml;cher enth&auml;lt haben k&uuml;rzlich experimentell nachgewiesen worden, aber noch nicht untersucht worden, theoretisch und numerisch so weit. Wir verl&auml;ngern den Multipol Formalismus Konto beschichtete Zylinder ber&uuml;cksichtigen, und demonstrieren ihre Richtigkeit auch mit metallischen &Uuml;berz&uuml;gen. Wir bieten numerische Tabellen zur Kalibrierung anderer numerischer Methoden. Weiter, wir studieren die Anleitung Eigenschaften mehrere PCF mit beschichteten Bohrungen: Wir zeigen, dass die Entbindung Mechanismen der PCFs mit hohem Brechungsindex beschichtet L&ouml;chern h&auml;ngen von der Wellenl&auml;nge und Ausstellung plasmonic Resonanzen in Metall PCFs beschichtete.

Mehrpolige Analyse der Photonischen Kristallfasern mit beschichteten Einschl&uuml;ssen.

Fibre di cristallo fotonico (PCF) contenente fori rivestiti hanno recentemente dimostrati sperimentalmente, ma non sono state studiate teoricamente e numericamente cos&igrave; lontano. Estendiamo il formalismo multipolo a tener cilindri rivestito di conto e dimostrare la sua precisione anche con rivestimenti metallici. Forniamo tabelle numeriche per la taratura di altri metodi numerici. Ulteriormente, si studiano le propriet&agrave; di orientamento del PCF diversi con fori rivestiti: noi dimostrare che i meccanismi di confinamento di PCFs con fori alto indice rivestito dipendono dalla lunghezza d&#39;onda, e risonanze plasmoniche esposizione in metallo rivestito PCFs.

Multipolo analisi delle fibre a cristallo fotonico con inclusioni rivestiti.

&#x30B3;&#x30FC;&#x30C6;&#x30A3;&#x30F3;&#x30B0;&#x3055;&#x308C;&#x305F;&#x5B54;&#x3092;&#x6709;&#x3059;&#x308B;&#x30D5;&#x30A9;&#x30C8;&#x30CB;&#x30C3;&#x30AF;&#x7D50;&#x6676;&#x30D5;&#x30A1;&#x30A4;&#x30D0;&#x30FC; (PCF) &#x6700;&#x8FD1;&#x5B9F;&#x9A13;&#x7684;&#x306B;&#x5B9F;&#x8A3C;&#x3055;&#x308C;&#x3066;&#x3044;&#x308B;&#x304C;&#x3001;&#x7406;&#x8AD6;&#x7684;&#x304A;&#x3088;&#x3073;&#x6570;&#x5024;&#x7684;&#x3053;&#x308C;&#x307E;&#x3067;&#x7814;&#x7A76;&#x3055;&#x308C;&#x3066;&#x3044;&#x307E;&#x305B;&#x3093;&#x3002;&#x6211;&#x3005; &#x306F;&#x30A2;&#x30AB;&#x30A6;&#x30F3;&#x30C8; &#x30B3;&#x30FC;&#x30C6;&#x30A3;&#x30F3;&#x30B0; &#x30B7;&#x30EA;&#x30F3;&#x30C0;&#x30FC;&#x306B;&#x53D6;&#x308B;&#x3053;&#x3068;&#x3067;&#x591A;&#x6975;&#x5F62;&#x5F0F;&#x4E3B;&#x7FA9;&#x3092;&#x62E1;&#x5F35;&#x3057;&#x3001;&#x305D;&#x306E;&#x7CBE;&#x5EA6;&#x3082;&#x3067;&#x91D1;&#x5C5E;&#x30B3;&#x30FC;&#x30C6;&#x30A3;&#x30F3;&#x30B0;&#x3092;&#x5B9F;&#x8A3C;&#x3057;&#x307E;&#x3059;&#x3002;&#x6211;&#x3005; &#x306F;&#x4ED6;&#x306E;&#x6570;&#x5024;&#x8A08;&#x7B97;&#x6CD5;&#x306E;&#x30AD;&#x30E3;&#x30EA;&#x30D6;&#x30EC;&#x30FC;&#x30B7;&#x30E7;&#x30F3;&#x306E;&#x305F;&#x3081;&#x6570;&#x5024;&#x8868;&#x3092;&#x63D0;&#x4F9B;&#x3057;&#x307E;&#x3059;&#x3002;&#x3055;&#x3089;&#x306B;&#x3001;&#x6211;&#x3005; &#x3044;&#x304F;&#x3064;&#x304B;&#x306E; PCF &#x306E;&#x30B3;&#x30FC;&#x30C6;&#x30A3;&#x30F3;&#x30B0;&#x3055;&#x308C;&#x305F;&#x7A74;&#x306E;&#x30AC;&#x30A4;&#x30C0;&#x30F3;&#x30B9;&#x7279;&#x6027;&#x7814;&#x7A76;: &#x79C1;&#x305F;&#x3061; PCFs &#x30B3;&#x30FC;&#x30C6;&#x30A3;&#x30F3;&#x30B0;&#x9AD8;&#x30A4;&#x30F3;&#x30C7;&#x30C3;&#x30AF;&#x30B9;&#x306E;&#x7A74;&#x3068;&#x9589;&#x3058;&#x8FBC;&#x3081;&#x30E1;&#x30AB;&#x30CB;&#x30BA;&#x30E0;&#x6CE2;&#x9577;&#x306B;&#x4F9D;&#x5B58;&#x3057;&#x3066;&#x5C55;&#x793A;&#x30D7;&#x30E9;&#x30BA;&#x30E2;&#x30CB;&#x30C3;&#x30AF;&#x5171;&#x9CF4;&#x91D1;&#x5C5E;&#x88AB;&#x8986; PCFs &#x3092;&#x793A;&#x3057;&#x307E;&#x3059;&#x3002;

&#x30B3;&#x30FC;&#x30C6;&#x30A3;&#x30F3;&#x30B0;&#x3055;&#x308C;&#x305F;&#x4ECB;&#x5728;&#x7269;&#x3092;&#x6709;&#x3059;&#x308B;&#x30D5;&#x30A9;&#x30C8;&#x30CB;&#x30C3;&#x30AF;&#x7D50;&#x6676;&#x30D5;&#x30A1;&#x30A4;&#x30D0;&#x30FC;&#x306E;&#x591A;&#x91CD;&#x6975;&#x89E3;&#x6790;&#x3002;

&#xAD11;&#xD559;&#xC801; &#xD06C;&#xB9AC;&#xC2A4;&#xD0C8; &#xC12C;&#xC720; (PCF) &#xCF54;&#xD305;&#xB41C; &#xAD6C;&#xBA4D; &#xD3EC;&#xD568; &#xD558; &#xC2E4;&#xD5D8;&#xC801;&#xC73C;&#xB85C;, &#xC2DC;&#xC5F0; &#xCD5C;&#xADFC; &#xD558;&#xC9C0;&#xB9CC; &#xC774;&#xB860;&#xC801;&#xC73C;&#xB85C; &#xADF8;&#xB9AC;&#xACE0; &#xC9C0;&#xAE08;&#xAE4C;&#xC9C0; &#xC22B;&#xC790; &#xACF5;&#xBD80; &#xD558;&#xC9C0; &#xC54A;&#xC558;&#xC2B5;&#xB2C8;&#xB2E4;. &#xC6B0;&#xB9AC;&#xAC00; &#xACC4;&#xC815; &#xCF54;&#xD305; &#xC2E4;&#xB9B0;&#xB354;&#xC5D0; multipole &#xD615;&#xC2DD; &#xC8FC;&#xC758; &#xD655;&#xC7A5; &#xD558; &#xACE0; &#xAE08;&#xC18D; &#xCF54;&#xD305;&#xC73C;&#xB85C;&#xB3C4; &#xC815;&#xD655;&#xC131;&#xC744; &#xC785;&#xC99D;. &#xC6B0;&#xB9AC;&#xB294; &#xB2E4;&#xB978; &#xC218;&#xCE58; &#xBC29;&#xBC95;&#xC758; &#xAD50;&#xC815;&#xC5D0; &#xB300; &#xD55C; &#xC22B;&#xC790; &#xD14C;&#xC774;&#xBE14;&#xC744; &#xC81C;&#xACF5;&#xD569;&#xB2C8;&#xB2E4;. &#xB610;&#xD55C;, &#xC6B0;&#xB9AC;&#xAC00; &#xACF5;&#xBD80; &#xCF54;&#xD305; &#xAD6C;&#xBA4D; &#xC5EC;&#xB7EC; PCF &#xC9C0;&#xCE68; &#xC18D;&#xC131;: &#xB192;&#xC740; &#xC9C0; &#xCF54;&#xD305; &#xAD6C;&#xBA4D; PCFs &#xAC10; &#xBA54;&#xCEE4;&#xB2C8;&#xC998; &#xD30C;&#xC7A5;&#xC5D0; &#xB530;&#xB77C; &#xB2EC;&#xB77C; &#xC9D1;&#xB2C8;&#xB2E4; &#xADF8;&#xB9AC;&#xACE0; &#xC804;&#xC2DC; plasmonic resonances &#xAE08;&#xC18D;&#xC5D0;&#xC11C; &#xCF54;&#xD305; PCFs &#xC2DC;&#xC5F0;.

&#xCF54;&#xD305;&#xB41C; &#xD3EC;&#xD568; &#xB41C; &#xAD11;&#xD559;&#xC801; &#xD06C;&#xB9AC;&#xC2A4;&#xD0C8; &#xC12C;&#xC720; multipole &#xBD84;&#xC11D;.

Fibras de cristal fot&oacute;nico (PCF) que contienen agujeros cubiertos recientemente se ha demostrado experimentalmente, pero no han sido estudiadas te&oacute;ricamente y num&eacute;ricamente hasta el momento. Ampliamos el formalismo multipolar en cilindros recubierto de cuenta y demostrar su precisi&oacute;n incluso con recubrimientos met&aacute;licos. Ofrecemos tablas num&eacute;ricas para la calibraci&oacute;n de otros m&eacute;todos num&eacute;ricos. Adem&aacute;s, estudiamos las propiedades de la direcci&oacute;n del PCF varios con agujeros revestidos: demostramos que los mecanismos de aislamiento de PCFs con agujeros de alto &iacute;ndice revestido dependen de la longitud de onda, y resonancia plasm&oacute;nica exposici&oacute;n en metal revestido PCFs.

An&aacute;lisis de varios polos de fibras de cristal fot&oacute;nico con inclusiones revestidas.

&#x6211;&#x4EEC;&#x62A5;&#x544A;&#x6838;&#x5FC3;&#x6A21;&#x5F0F;&#x9075;&#x5FAA;&#x7684;&#x5149;&#x5B50;&#x5E26;&#x9699; (PBG) &#x6548;&#x679C;&#x548C;&#x5185;&#x90E8;&#x5168;&#x53CD;&#x5C04; (TIR) &#x7684;&#x6DF7;&#x5408;&#x52A8;&#x529B;&#x5168;&#x56FA;&#x6001;&#x53CC;&#x6298;&#x5C04;&#x5FAE;&#x7ED3;&#x6784;&#x5149;&#x7EA4;&#x7684;&#x8868;&#x5F81;&#x3002;&#x7531;&#x4E8E;&#x4E24;&#x4E2A;&#x5BF9;&#x79F0;&#xFF0C;&#x5728; 1.31 microm&#xFF0C;&#x662F;&#x5728;&#x7B2C;&#x4E8C;&#x6B21;&#x5E26;&#x9699;&#x6D4B;&#x91CF;&#x4E86; 1.5 x 10(-4) &#x7684;&#x53CC;&#x6298;&#x5C04;&#x548C;&#x7EC4;&#x53CC;&#x6298;&#x5C04;&#x7684; 2.1 x 10(-4)&#x3002;&#x5E26;&#x7ED3;&#x6784;&#x7684;&#x8BA1;&#x7B97;&#x4E0D;&#x540C;&#x4E8E;&#x5E38;&#x89C4; 2 D &#x5149;&#x5B50;&#x5E26;&#x9699;&#x5149;&#x7EA4;&#x7684;&#x9AD8;&#x6307;&#x6570;&#x533A;&#x57DF; 1 D &#x5B89;&#x6392;&#x3002;&#x5F2F;&#x66F2;&#x635F;&#x8017;&#x4E86;&#x5171;&#x5B58;&#x7684;&#x4E24;&#x4E2A;&#x6307;&#x5BFC;&#x673A;&#x5236;&#x7531;&#x4E8E;&#x5B9A;&#x5411;&#x4F9D;&#x8D56;&#x6027;&#x8F83;&#x5F3A;&#x3002;&#x7EA4;&#x7EF4;&#x6709;&#x4E24;&#x4E2A;&#x91CD;&#x8981;&#x5C5E;&#x6027;&#x76F8;&#x5173;&#x7684;&#x5149;&#x5B50;&#x5E26;&#x9699;&#x7EA4;&#x7EF4; &#xFF1B;&#x5149;&#x8C31;&#x7B5B;&#x9009;&#x548C;&#x7279;&#x5B9A;&#x4E8E;&#x5149;&#x5B50;&#x5E26;&#x9699;&#x5149;&#x7EA4;&#x7684;&#x8272;&#x6563;&#x3002;&#x9AD8;&#x6307;&#x6570;&#x533A;&#x57DF;&#xFF0C;&#xFF08;&#x7531;&#x7D22;&#x5F15;&#x6307;&#x5BFC;&#xFF09; &#x54EA;&#x4E9B;&#x9677;&#x9631;&#x6CF5;&#x529F;&#x7387;&#x5149;&#x7EA4;&#x5305;&#x5C42;&#x6CF5;&#x6D66;&#x5149;&#x7EA4;&#x6FC0;&#x5149;&#x5668;&#xFF0C;&#x5728;&#x4F7F;&#x7528;&#x65F6;&#x5927;&#x5927;&#x51CF;&#x5C11;&#x4F7F;&#x8FD9;&#x79CD;&#x7EA4;&#x7EF4;&#x5E94;&#x542F;&#x7528;&#x9AD8;&#x6548;&#x7194;&#x62BD;&#x7684;&#x6570;&#x76EE;&#x3002;&#x8FD9;&#x79CD;&#x7ED3;&#x6784;&#x9002;&#x5408;&#x7EBF;&#x6027;&#x6781;&#x5316;&#x3001; &#x5305;&#x5C42;&#x6CF5;&#x6D66;&#x5149;&#x7EA4;&#x6FC0;&#x5149;&#x5668;&#x5229;&#x7528;&#x5149;&#x5B50;&#x5E26;&#x9699;&#x5149;&#x7EA4;&#x7684;&#x5C5E;&#x6027;&#x3002;

&#x6DF7;&#x5408;&#x52A8;&#x529B;&#x5168;&#x56FA;&#x6001;&#x53CC;&#x6298;&#x5C04;&#x5FAE;&#x7ED3;&#x6784;&#x5149;&#x7EA4;&#x3002;

We report the characterization of a birefringent all-solid hybrid microstructured fiber, in which the core-modes are guided by both the photonic bandgap (PBG) effect and total internal reflection (TIR). Due to the twofold symmetry, modal birefringence of 1.5 x 10(-4) and group birefringence of 2.1 x 10(-4) were measured at 1.31 microm, which is in the middle of the second bandgap. The band structure was calculated to be different from conventional 2-D PBG fibers due to the 1-D arrangement of high-index regions. The bend loss has a strong directional dependence due to the coexistence of the two guiding mechanisms. The fiber has two important properties pertinent to PBG fibers; spectral filtering, and chromatic dispersion specific to PBG fibers. The number of high-index regions, which trap pump power (by index guiding) when the fiber is used in cladding-pumped fiber lasers, is greatly reduced so that this fiber should enable efficient cladding pumping. This structure is suitable for linearly-polarized, cladding-pumped fiber lasers utilizing the properties of PBG fibers.

Birefringent all-solid hybrid microstructured fiber.

Les auteurs rapportent la caract&eacute;risation de fibres microstructur&eacute;es BIR&Eacute;FRINGENTE tout solide hybride, dans lequel les modes de base sont guid&eacute;s par l&#39;effet de bande interdite photonique (PBG) et la r&eacute;flexion totale interne (TIR). En raison de la sym&eacute;trie binaire, bir&eacute;fringence modale de 1,5 x 10(-4) et bir&eacute;fringence groupe de 2,1 x 10(-4) ont &eacute;t&eacute; mesur&eacute;es &agrave; 1,31 microm, qui se trouve au milieu de la deuxi&egrave;me &agrave; bande interdite. La structure de bande a &eacute;t&eacute; &eacute;valu&eacute;e &agrave; diff&eacute;rentes fibres de PBG 2D classiques gr&acirc;ce &agrave; la disposition de 1D des r&eacute;gions haut indice. La perte de la courbure a une forte d&eacute;pendance directionnelle en raison de la coexistence des deux m&eacute;canismes directeurs. La fibre a deux propri&eacute;t&eacute;s importantes pertinentes aux fibres de PBG ; filtrage spectral et la dispersion chromatique sp&eacute;cifique aux fibres de PBG. Le nombre de r&eacute;gions de haut indice, dont la puissance pompe pi&egrave;ge (en indice guidant) lorsque la fibre est utilis&eacute;e dans les lasers &agrave; fibre bardage-pomp&eacute;, est grandement r&eacute;duite afin que cette fibre doit permettre de pompage efficace rev&ecirc;tement. Cette structure convient aux lasers &agrave; fibre polaris&eacute;e lin&eacute;airement, pomp&eacute; par le rev&ecirc;tement utilisant les propri&eacute;t&eacute;s des fibres PBG.

Fibre microstructur&eacute;es BIR&Eacute;FRINGENTE tout solide hybride.

Wir berichten die Charakterisierung eines doppelbrechenden All-Solid-Hybrid mikrostrukturierte Faser, in denen die Kern-Modi durch den photonischen Bandl&uuml;cke (PBG) Wirkung und Totalreflexion (TIR) gef&uuml;hrt werden. Aufgrund der doppelten Symmetrie wurden modal Doppelbrechung von 1,5 x 10(-4) und Gruppe Doppelbrechung von 2,1 x 10(-4) bei 1,31 Microm, gemessen in der Mitte der zweiten Bandgap ist. Die Bandstruktur wurde berechnet von konventionellen 2D PBG Fasern durch die 1-D-Anordnung von hohem Index Regionen unterscheiden. Der Biegung der Verlust hat eine starke direktionale Abh&auml;ngigkeit durch die Koexistenz der beiden leitenden Mechanismen. Die Faser hat zwei wichtige Eigenschaften, die PBG-Fasern; Spektrale Filterung und spezifisch f&uuml;r PBG Fasern chromatische Dispersion. Die Anzahl der hohem Index-Regionen, welche Falle Pumpe macht (durch Index F&uuml;hrung) Wenn die Faser in Verkleidung-gepumpte Faserlaser verwendet wird stark reduziert damit dieser Faser effiziente Verkleidung Pumpen erm&ouml;glichen soll. Diese Struktur eignet sich f&uuml;r linear polarisiert, Verkleidung-gepumpte Faserlaser nutzt die Eigenschaften der PBG-Fasern.

Doppelbrechenden All-Solid-Hybrid mikrostrukturierte Faser.

Riportiamo la caratterizzazione di una fibra microstrutturate birifrangenti all-solido ibrido, in cui le modalit&agrave; di nucleo sono guidate dall&#39;effetto bandgap fotonico (PBG) e la riflessione interna totale (TIR). A causa della duplice simmetria, birifrangenza modale di 1,5 x 10(-4) e birifrangenza gruppo di 2,1 x 10(-4) sono stati misurati a 1,31 microm, che &egrave; nel mezzo della seconda bandgap. La struttura del gruppo &egrave; stata calcolata essere diverse dalle fibre PBG 2-D tradizionali a causa della disposizione delle regioni ad alto indice 1-D. La perdita di curvatura ha una forte dipendenza direzionale a causa della coesistenza dei due meccanismi di guida. La fibra ha due propriet&agrave; importanti pertinenti alle fibre PBG; filtraggio spettrale e dispersione cromatica specifici alle fibre di PBG. Il numero di regioni ad alto indice, che trappola pompa alimentazione (dall&#39;indice guida) quando la fibra viene utilizzata in laser in fibra rivestimento-pompato, &egrave; notevolmente ridotta affinch&eacute; questa fibra dovrebbe consentire di pompaggio efficiente rivestimento. Questa struttura &egrave; adatta per laser in fibra polarizzato linearmente, pompato di rivestimento utilizzando le propriet&agrave; delle fibre PBG.

Fibre microstrutturate birifrangenti ibrido tutto solido.

&#x30B3;&#x30A2; &#x30E2;&#x30FC;&#x30C9;&#x304C;&#x30D5;&#x30A9;&#x30C8;&#x30CB;&#x30C3;&#x30AF; &#x30D0;&#x30F3;&#x30C9; &#x30AE;&#x30E3;&#x30C3;&#x30D7; &#xFF08;PBG&#xFF09; &#x52B9;&#x679C;&#x3068;&#x5185;&#x90E8;&#x5168;&#x53CD;&#x5C04; (TIR) &#x306B;&#x3088;&#x3063;&#x3066;&#x5C0E;&#x304B;&#x308C;&#x3066;&#x3044;&#x308B;&#x3001;&#x8907;&#x5C48;&#x6298;&#x306E;&#x5168;&#x56FA;&#x4F53;&#x30CF;&#x30A4;&#x30D6;&#x30EA;&#x30C3;&#x30C9;&#x5FAE;&#x7D30;&#x69CB;&#x9020;&#x30D5;&#x30A1;&#x30A4;&#x30D0;&#x30FC;&#x306E;&#x7279;&#x6027;&#x3092;&#x5831;&#x544A;&#x3057;&#x307E;&#x3059;&#x3002;2&#x91CD;&#x5BFE;&#x79F0;&#x6027;&#x306B;&#x3088;&#x308B;&#x30E2;&#x30FC;&#x30C9;&#x8907;&#x5C48;&#x6298;&#x7387; 1.5 x 10(-4) &#x306E;&#x3068;&#x30B0;&#x30EB;&#x30FC;&#x30D7;&#x306E;&#x8907;&#x5C48;&#x6298; 2.1 x 10(-4) &#x306E;&#x771F;&#x3093;&#x4E2D;&#x306B; 2 &#x756A;&#x76EE;&#x306E;&#x30D0;&#x30F3;&#x30C9; &#x30AE;&#x30E3;&#x30C3;&#x30D7;&#x306F; 1.31 microm &#x3067;&#x6E2C;&#x5B9A;&#x3057;&#x307E;&#x3057;&#x305F;&#x3002;&#x30D0;&#x30F3;&#x30C9;&#x69CB;&#x9020;&#x306B;&#x7570;&#x306A;&#x308B;&#x5F93;&#x6765;&#x306E; 2 D PBG &#x7E4A;&#x7DAD;&#x9AD8;&#x6307;&#x6570;&#x306E;&#x9818;&#x57DF;&#x306E; 1 D &#x914D;&#x7F6E;&#x306E;&#x305F;&#x3081;&#x306B;&#x8A08;&#x7B97;&#x3055;&#x308C;&#x307E;&#x3057;&#x305F;&#x3002;&#x5C48;&#x66F2;&#x640D;&#x5931;&#x306F; 2 &#x3064;&#x306E;&#x8A98;&#x5C0E;&#x306E;&#x30E1;&#x30AB;&#x30CB;&#x30BA;&#x30E0;&#x306E;&#x5171;&#x5B58;&#x306B;&#x3088;&#x308B;&#x5F37;&#x3044;&#x65B9;&#x5411;&#x4F9D;&#x5B58;&#x6027;&#x3092;&#x6301;&#x3063;&#x3066;&#x3044;&#x307E;&#x3059;&#x3002;&#x7E4A;&#x7DAD; PBG &#x7E4A;&#x7DAD;&#x306B;&#x95A2;&#x9023;&#x3059;&#x308B; 2 &#x3064;&#x306E;&#x91CD;&#x8981;&#x306A;&#x30D7;&#x30ED;&#x30D1;&#x30C6;&#x30A3;&#x304C;&#x3042;&#x308A;&#x307E;&#x3059;&#x3002;&#x30B9;&#x30DA;&#x30AF;&#x30C8;&#x30EB; &#x30D5;&#x30A3;&#x30EB;&#x30BF; &#x30EA;&#x30F3;&#x30B0;&#x3001;&#x304A;&#x3088;&#x3073;&#x6CE2;&#x9577;&#x5206;&#x6563; PBG &#x7E4A;&#x7DAD;&#x3092;&#x7279;&#x5B9A;&#x3002;&#x30AF;&#x30E9;&#x30C3;&#x30C9;&#x52B1;&#x8D77;&#x30D5;&#x30A1;&#x30A4;&#x30D0;&#x30EC;&#x30FC;&#x30B6;&#x3092;&#x5149;&#x30D5;&#x30A1;&#x30A4;&#x30D0;&#x30FC;&#x3092;&#x4F7F;&#x7528;&#x3059;&#x308B;&#x5834;&#x5408;&#x3053;&#x306E;&#x7E4A;&#x7DAD;&#x52B9;&#x7387;&#x7684;&#x306A;&#x30AF;&#x30E9;&#x30C3;&#x30C7;&#x30A3;&#x30F3;&#x30B0;&#x306E;&#x30DD;&#x30F3;&#x30D7;&#x3092;&#x6709;&#x52B9;&#x306B;&#x3059;&#x308B;&#x5FC5;&#x8981;&#x304C;&#x3042;&#x308A;&#x307E;&#x3059;&#x306E;&#x3067;&#x3001;&#x30C8;&#x30E9;&#x30C3;&#x30D7; &#x30DD;&#x30F3;&#x30D7;&#x96FB;&#x6E90; (&#x30A4;&#x30F3;&#x30C7;&#x30C3;&#x30AF;&#x30B9;&#x3092;&#x5C0E;&#x304F;) &#x306B;&#x3088;&#x3063;&#x3066;&#x5927;&#x5E45;&#x306B;&#x6E1B;&#x5C11;&#x3001;&#x9AD8;&#x30A4;&#x30F3;&#x30C7;&#x30C3;&#x30AF;&#x30B9;&#x9818;&#x57DF;&#x306E;&#x6570;&#x3002;&#x3053;&#x306E;&#x69CB;&#x9020;&#x4F53;&#x306F; PBG &#x7E4A;&#x7DAD;&#x306E;&#x7279;&#x6027;&#x3092;&#x5229;&#x7528;&#x3057;&#x305F;&#x76F4;&#x7DDA;&#x504F;&#x6CE2;, &#x30AF;&#x30E9;&#x30C3;&#x30C9;&#x52B1;&#x8D77;&#x30D5;&#x30A1;&#x30A4;&#x30D0;&#x30EC;&#x30FC;&#x30B6;&#x306B;&#x9069;&#x3057;&#x3066;&#x3044;&#x307E;&#x3059;&#x3002;

&#x8907;&#x5C48;&#x6298;&#x306E;&#x5168;&#x56FA;&#x4F53;&#x30CF;&#x30A4;&#x30D6;&#x30EA;&#x30C3;&#x30C9;&#x578B;&#x5FAE;&#x7D30;&#x7E4A;&#x7DAD;&#x3002;

&#xC6B0;&#xB9AC; &#xCF54;&#xC5B4; &#xBAA8;&#xB4DC; &#xAD11;&#xD559;&#xC801; &#xBC34;&#xB4DC; &#xAC2D; (PBG) &#xD6A8;&#xACFC; &#xBC0F; &#xCD1D; &#xB0B4;&#xBD80; &#xBC18;&#xC0AC; (&#xC0AC;&#xACA9;)&#xC5D0; &#xC758;&#xD574; &#xC778;&#xB3C4; &#xB41C;&#xB2E4; birefringent &#xBAA8;&#xB4E0; &#xC194;&#xB9AC;&#xB4DC; &#xD558;&#xC774;&#xBE0C;&#xB9AC;&#xB4DC; microstructured &#xC12C;&#xC720;&#xC758; &#xD2B9;&#xC131;&#xC744; &#xBCF4;&#xACE0; &#xD569;&#xB2C8;&#xB2E4;. 2 &#xC911; &#xB300;&#xCE6D; &#xC778;&#xD574; 1.5 x 10(-4)&#xC758; &#xBAA8;&#xB2EC; &#xBCF5;&#xAD74;&#xC808;&#xACFC; &#xADF8;&#xB8F9; birefringence 2.1 x 10(-4)&#xC758; &#xB450; &#xBC88;&#xC9F8; &#xBC34;&#xB4DC; &#xAC2D; &#xC911;&#xAC04;&#xC740; 1.31 microm&#xC5D0;&#xC11C; &#xCE21;&#xC815; &#xB418;&#xC5C8;&#xB2E4;. &#xBC34;&#xB4DC; &#xAD6C;&#xC870;&#xB294; &#xAE30;&#xC874;&#xC758; 2 &#xCC28;&#xC6D0; PBG &#xC12C;&#xC720;&#xC758; &#xB192;&#xC740; &#xC778;&#xB371;&#xC2A4; &#xC601;&#xC5ED; 1 &#xCC28;&#xC6D0; &#xBC30;&#xC5F4; &#xB54C;&#xBB38;&#xC5D0; &#xB2E4;&#xB974;&#xAC8C; &#xACC4;&#xC0B0; &#xB429;&#xB2C8;&#xB2E4;. &#xBCA4;&#xB4DC; &#xC190;&#xC2E4; &#xB450; &#xC9C0;&#xB3C4; &#xBA54;&#xCEE4;&#xB2C8;&#xC998;&#xC758; &#xACF5;&#xC874;&#xC73C;&#xB85C; &#xC778;&#xD574; &#xAC15;&#xD55C; &#xBC29;&#xD5A5; &#xC758;&#xC874;&#xC774; &#xD558;&#xACE0;&#xC788;&#xB2E4;. &#xC12C;&#xC720;&#xC5D0;&#xB294; &#xB450; &#xAC1C;&#xC758; &#xC911;&#xC694; &#xD55C; &#xC18D;&#xC131;&#xC774; PBG &#xC12C;&#xC720;; &#xAD00;&#xB828; &#xC2A4;&#xD399;&#xD2B8;&#xB7FC; &#xD544;&#xD130;&#xB9C1; &#xBC0F; &#xBC18;&#xC74C;&#xACC4; &#xBD84;&#xC0B0; PBG &#xC12C;&#xC720; &#xAD00;&#xB828;. (&#xC778;&#xB371;&#xC2A4; &#xC9C0;&#xCE68;)&#xC5D0; &#xC758;&#xD574; &#xD2B8;&#xB7A9; &#xD38C;&#xD504; &#xD30C;&#xC6CC;&#xB294; &#xD074; &#xB798; &#xB529; &#xD38C;&#xD504; &#xAD11;&#xC12C;&#xC720; &#xB808;&#xC774;&#xC800;&#xC5D0;&#xC11C; &#xC12C;&#xC720;&#xB97C; &#xC0AC;&#xC6A9; &#xD558;&#xB294; &#xACBD;&#xC6B0;&#xB294; &#xD06C;&#xAC8C; &#xAC10;&#xC18C;&#xB294; &#xD6A8;&#xC728;&#xC801;&#xC778; cladding &#xD38C;&#xD551;&#xC774; &#xC12C;&#xC720;&#xB97C; &#xC0AC;&#xC6A9; &#xD574;&#xC57C; &#xD558;&#xB294; &#xB192;&#xC740; &#xC778;&#xB371;&#xC2A4; &#xC601;&#xC5ED; &#xC218;&#xC785;&#xB2C8;&#xB2E4;. &#xC774; &#xAD6C;&#xC870;&#xB294; PBG &#xC12C;&#xC720;&#xC758; &#xC18D;&#xC131;&#xC744; &#xD65C;&#xC6A9; &#xD558; &#xC5EC; &#xC120;&#xD615; &#xD3B8;&#xAD11;, &#xD074; &#xB798; &#xB529; &#xD38C;&#xD504; &#xAD11;&#xC12C;&#xC720; &#xB808;&#xC774;&#xC800;&#xC5D0; &#xC801;&#xD569;.

Birefringent &#xBAA8;&#xB4E0; &#xC194;&#xB9AC;&#xB4DC; &#xD558;&#xC774;&#xBE0C;&#xB9AC;&#xB4DC; microstructured &#xC12C;&#xC720;&#xC785;&#xB2C8;&#xB2E4;.

Divulgamos la caracterizaci&oacute;n de una fibra microestructurada birrefringentes all-solid h&iacute;brido, en el cual los n&uacute;cleo-modos son guiados por el efecto de bandgap fot&oacute;nico (PBG) y la reflexi&oacute;n interna total (TIR). Debido a la simetr&iacute;a doble, birrefringencia modal de 1,5 x 10(-4) y birrefringencia grupo de 2,1 x 10(-4) se midieron a 1.31 microm, que est&aacute; en el centro de la segunda banda prohibida. Se calcul&oacute; la estructura de la banda a ser diferente de fibras PBG 2D convencionales debido a la disposici&oacute;n de 1D de regiones de alto &iacute;ndice. La p&eacute;rdida de la curva tiene una fuerte dependencia direccional debido a la coexistencia de los dos mecanismos rectores. La fibra tiene dos propiedades importantes pertinentes a las fibras PBG; filtrado espectral y dispersi&oacute;n crom&aacute;tica espec&iacute;fica a las fibras del PBG. El n&uacute;mero de regiones de alto &iacute;ndice, que potencia de bomba trampa (por &iacute;ndice de gu&iacute;a) cuando la fibra se utiliza en l&aacute;seres de fibra de revestimiento-bombeado, se reduce grandemente para que esta fibra debe permitir revestimiento eficiente de bombeo. Esta estructura es conveniente para los lasers de polarizaci&oacute;n lineal, revestimiento-bombeado fibra utilizando las propiedades de las fibras PBG.

Fibra de microestructurada birrefringentes todo-s&oacute;lido h&iacute;brido.

&#x4ECE;&#x7406;&#x8BBA;&#x4E0A;&#x8BB2;&#xFF0C;&#x6211;&#x4EEC;&#x7814;&#x7A76;&#x9540;&#x819C;&#x5B54;&#x7684;&#x5149;&#x5B50;&#x6676;&#x4F53;&#x5149;&#x7EA4;&#x6298;&#x5C04;&#x7387;&#x4F20;&#x611F;&#x5668;&#x7684;&#x8868;&#x73B0;&#x3002;&#x6211;&#x4EEC;&#x8868;&#x660E;&#x6D82;&#x5C42;&#x7684;&#x5B54;&#x4E0E;&#x9AD8;&#x6307;&#x6570;&#x6750;&#x6599;&#x5141;&#x8BB8;&#x5EF6;&#x957F;&#x7684;&#x6781;&#x7AEF;&#x654F;&#x611F;&#x6027;&#x5206;&#x6790;&#x7269;&#x6CE2;&#x51E0;&#x4F55;&#x56FE;&#x5F62;&#x63D0;&#x4F9B;&#x4F4E;&#x6307;&#x6570;&#x5206;&#x6790;&#x7269;&#xFF0C;&#x5305;&#x62EC;&#x4EE5;&#x6C34;&#x4E3A;&#x57FA;&#x7840;&#x7684;&#x89E3;&#x51B3;&#x529E;&#x6CD5;&#x7684;&#x60C5;&#x51B5;&#x3002;&#x8FD9;&#x4E9B;&#x4F20;&#x611F;&#x5668;&#x7684;&#x7075;&#x654F;&#x5EA6;&#x5BC6;&#x5207;&#x76F8;&#x8FDE;&#x7684;&#x4E34;&#x754C;&#x503C;&#x7684;&#x5939;&#x6742;&#x7269;&#x5BF9;&#x5206;&#x6790;&#x7269;&#x6298;&#x5149;&#x6307;&#x6570;&#x7684;&#x654F;&#x611F;&#x6027;&#xFF0C;&#x6211;&#x4EEC;&#x7684;&#x65B9;&#x6CD5;&#x4F9D;&#x8D56;&#x4E8E;&#x9540;&#x819C;&#x5305;&#x88F9;&#x4F53;&#x9632;&#x6E17;&#x65B9;&#x7A0B;&#x7684;&#x63A8;&#x5BFC;&#x3002;&#x89E3;&#x6790;&#x4E0D;&#x8FD1;&#x4F3C;&#xFF0C;&#x5728;&#x5B8C;&#x5168;&#x77E2;&#x91CF;&#x7684;&#x60C5;&#x51B5;&#x4E0B;&#xFF0C;&#x6240;&#x6709;&#x8BA2;&#x5355;&#x7684;&#x6A21;&#x5F0F;&#x6765;&#x6267;&#x884C;&#x6B64;&#x64CD;&#x4F5C;&#x3002;&#x6211;&#x4EEC;&#x5206;&#x6790;&#x7684;&#x65B9;&#x6CD5;&#x5141;&#x8BB8;&#x6211;&#x4EEC;&#x80FD;&#x591F;&#x8FC5;&#x901F;&#x5C06;&#x8986;&#x76D6;&#x7684;&#x53C2;&#x6570;&#x7A7A;&#x95F4;&#xFF0C;&#x5E76;&#x5FEB;&#x901F;&#x627E;&#x51FA;&#x6709;&#x524D;&#x9014;&#x7684;&#x51E0;&#x4F55;&#x56FE;&#x5F62;&#x3002;&#x6700;&#x597D;&#x7684;&#x7ED3;&#x679C;&#x83B7;&#x5F97;&#x65F6;&#x8003;&#x8651;&#x542B;&#x6C1F;&#x805A;&#x5408;&#x7269;&#x7EA4;&#x7EF4;&#x3001; &#x80CC;&#x666F;&#x6750;&#x6599;&#x7684;&#x7D22;&#x5F15;&#x4E0D;&#x592A;&#x4E0D;&#x540C;&#x7684;&#x6C34;&#xFF0C;&#x548C;&#x4E0E;&#x8584;&#x9AD8;&#x6307;&#x6570;&#x6D82;&#x6599;&#x3002;&#x6211;&#x4EEC;&#x4F7F;&#x7528;&#x8FD9;&#x4E9B;&#x7ED3;&#x679C;&#xFF0C;&#x63D0;&#x51FA;&#x57FA;&#x4E8E;&#x5B9A;&#x5411;&#x8026;&#x5408;&#x5668;&#x51E0;&#x4F55;&#x4F1A;&#x5BFC;&#x81F4;&#x7075;&#x654F;&#x5EA6;&#x4E3A; 2.2 x&#xFF09; nm/&#x60C5;&#x62A5;&#x7EC4;&#x6C34;&#x6027;&#x89E3;&#x51B3;&#x65B9;&#x6848;&#x53EF;&#x5B9E;&#x73B0;&#x6700;&#x5C0F;&#x63A2;&#x6D4B;&#x6298;&#x5C04;&#x7387;&#x53D8;&#x5316;&#x4F4E;&#x4E8E; 10(-6) &#x7684;&#x4F20;&#x611F;&#x5668;&#x3002;

&#x6D82;&#x5C42;&#x4F4E;&#x6307;&#x6570;&#x9065;&#x611F;&#x5E94;&#x7528;&#x7684;&#x5149;&#x5B50;&#x5E26;&#x9699;&#x7EA4;&#x7EF4;&#xFF1A; &#x622A;&#x6B62;&#x5206;&#x6790;&#x3002;

We investigate theoretically the performance of photonic crystal fibres with coated holes as refractive index sensors. We show that coating the holes with a high-index material allows to extend the extreme sensitivities analyte-waveguide based geometries offer to the case of low-index analytes, including water-based solutions. As the sensitivity of these sensors is intricately linked to the sensitivity of the cutoff of a single inclusion to the analyte refractive index, our approach relies on the derivation of cutoff equations for coated inclusions. This is performed analytically without approximations, in the fully vectorial case, for modes of all orders. Our analytic approach allows us to rapidly cover the parameter space, and to quickly identify promising geometries. The best results are obtained when considering fluorinated polymer fibres, for which the index of the background material is not too different to that of water, and with thin high-index coatings. Using these results, we propose a sensor based on a directional coupler geometry that would lead to a sensitivity of 2.2 x 10(4) nm/RIU for water based solutions with achievable smallest detectable refractive index changes below 10(-6).

Coated photonic bandgap fibres for low-index sensing applications: cutoff analysis.

Th&eacute;oriquement, nous &eacute;tudions les performances des fibres de cristaux photoniques trou&eacute; couch&eacute; comme capteurs d&#39;indice de r&eacute;fraction. Nous montrons que les trous avec un haut indice de mat&eacute;riau de rev&ecirc;tement permet d&#39;&eacute;tendre les sensibilit&eacute;s extr&ecirc;mes offrent des g&eacute;om&eacute;tries de l&#39;analyte-Guide d&#39;onde bas&eacute;e au cas des analytes faible indice, y compris les solutions &agrave; base d&#39;eau. Comme la sensibilit&eacute; de ces capteurs est intimement li&eacute;e &agrave; la sensibilit&eacute; de la coupure d&#39;une inscription unique &agrave; l&#39;indice de r&eacute;fraction d&#39;analyte, notre approche repose sur la d&eacute;rivation des &eacute;quations de coupure pour des inclusions de couch&eacute;. Ceci est ex&eacute;cut&eacute; analytiquement sans approximations, dans l&#39;affaire enti&egrave;rement vectoriel, modes de toutes les commandes. Notre approche analytique nous permet de couvrir rapidement l&#39;espace de param&egrave;tre et d&#39;identifier rapidement les g&eacute;om&eacute;tries prometteurs. Les meilleurs r&eacute;sultats sont obtenus lorsque l&#39;on consid&egrave;re fluor&eacute;s fibres polym&egrave;res, pour lequel l&#39;index de la documentation de base n&#39;est pas trop diff&eacute;rente de celle de l&#39;eau, et avec minces rev&ecirc;tements haut indice. En utilisant ces r&eacute;sultats, nous vous proposons un capteur bas&eacute; sur la g&eacute;om&eacute;trie d&#39;une coupleur directionnel qui conduire &agrave; une sensibilit&eacute; de 2,2 x 10 4 nm/RIU de solutions &agrave; base d&#39;eau avec changements r&eacute;alisables plus petite d&eacute;tectable indice de r&eacute;fraction inf&eacute;rieur 10(-6).

Enduit &agrave; bande interdite photonique des fibres pour les applications de la t&eacute;l&eacute;d&eacute;tection faible indice : analyse de coupure.

Wir untersuchen theoretisch die Leistung von Photonischer Kristall Fasern mit beschichteten Bohrungen als Brechungsindex-Sensoren. Wir zeigen, dass die Beschichtung die L&ouml;cher mit einem hohem Index-Material erm&ouml;glicht es, um die extremen Empfindlichkeiten zu erweitern, die Analyten-Waveguide-basierte Geometrien im Falle der niedrig-Index Analyten, einschlie&szlig;lich Wasser basierende L&ouml;sungen anbieten. Wie die Empfindlichkeit dieser Sensoren auf die Sensitivit&auml;t der den Lieferstopp von einer einzigen Aufnahme zu den Analyten Brechungsindex kunstvoll verkn&uuml;pft ist, basiert unser Ansatz auf die Ableitung des cutoff Gleichungen f&uuml;r beschichtete Einschl&uuml;sse. Dies wird analytisch ohne N&auml;herungen, im voll verbandswechsel Fall f&uuml;r Modi aller Auftr&auml;ge ausgef&uuml;hrt. Unsere analytischen Ansatz erlaubt uns schnell den Parameterraum decken und vielversprechende Geometrien schnell zu identifizieren. Die besten Ergebnisse werden erzielt, wenn fluorierte Polymer-Fasern, erw&auml;gt f&uuml;r den Index der Hintergrundmaterial nicht auch anders als die von Wasser, und mit d&uuml;nn hohem Index Beschichtungen. Mit diesen Ergebnissen, schlagen wir einen Sensor, der auf der Grundlage einer Richtkoppler-Geometrie, die zu einer Empfindlichkeit von 2,2 x 10 4 nm/RIU f&uuml;r wasserbasierte L&ouml;sungen mit erreichbare kleinste nachweisbare Brechungsindex &Auml;nderungen unter 10(-6) f&uuml;hren w&uuml;rde.

Beschichtete photonischen Bandl&uuml;cke Fasern f&uuml;r niedrig-Index-Sensor-Applikationen: cutoff-Analyse.

Indaghiamo teoricamente le prestazioni delle fibre a cristallo fotonico con fori rivestiti come sensori di indice di rifrazione. Mostriamo che i fori con un materiale ad alto indice di rivestimento permette di estendere l&#39;estrema sensibilit&agrave; analita-guida d&#39;onda basato su geometrie offrono al caso di basso-indice analiti, comprese soluzioni a base di acqua. Come la sensibilit&agrave; di questi sensori &egrave; riccamente legata alla sensibilit&agrave; di cutoff di una singola inclusione per l&#39;indice di rifrazione dell&#39;analita, il nostro approccio si basa sulla derivazione delle equazioni di cutoff per inclusioni rivestiti. Questa operazione viene eseguita analiticamente senza approssimazioni, nel caso di completamente vettoriale, per le modalit&agrave; di tutti gli ordini. Il nostro approccio analitico ci permette di coprire rapidamente lo spazio di parametro e di identificare rapidamente le geometrie promettente. I risultati migliori si ottengono quando si considera fluorurati fibre polimeriche, per cui l&#39;indice del materiale di sottofondo non &egrave; troppo diverso da quello dell&#39;acqua, e con sottili rivestimenti ad alto indice. Utilizzando questi risultati, vi proponiamo un sensore basato sulla geometria di un&#39;accoppiatore direzionale che porterebbe ad una sensibilit&agrave; di 2.2 x nm/RIU recano per soluzioni a base d&#39;acqua con modifiche realizzabili minima rilevabile indice di rifrazione inferiore 10(-6).

Rivestito bandgap fotonico fibre per applicazioni di telerilevamento basso-indice: analisi cutoff.

&#x6211;&#x3005; &#x306F;&#x7406;&#x8AD6;&#x7684;&#x306B;&#x306F;&#x5C48;&#x6298;&#x7387;&#x30BB;&#x30F3;&#x30B5;&#x30FC;&#x3068;&#x3057;&#x3066;&#x30D5;&#x30A9;&#x30C8;&#x30CB;&#x30C3;&#x30AF;&#x7D50;&#x6676;&#x30D5;&#x30A1;&#x30A4;&#x30D0;&#x30FC;&#x306E;&#x88AB;&#x8986;&#x7A74;&#x306E;&#x6027;&#x80FD;&#x3092;&#x8ABF;&#x67FB;&#x3057;&#x307E;&#x3059;&#x3002;&#x6211;&#x3005; &#x7A74;&#x9AD8;&#x5C48;&#x6298;&#x6750;&#x6599;&#x3068;&#x30B3;&#x30FC;&#x30C6;&#x30A3;&#x30F3;&#x30B0; analyte &#x5C0E;&#x30B8;&#x30AA;&#x30E1;&#x30C8;&#x30EA;&#x6C34;&#x30D9;&#x30FC;&#x30B9;&#x306E;&#x30BD;&#x30EA;&#x30E5;&#x30FC;&#x30B7;&#x30E7;&#x30F3;&#x3092;&#x542B;&#x3080;&#x3001;&#x4F4E;&#x5C48;&#x6298; analytes &#x306E;&#x30B1;&#x30FC;&#x30B9;&#x3092;&#x63D0;&#x4F9B;&#x3059;&#x308B;&#x6975;&#x7AEF;&#x306A;&#x611F;&#x5EA6;&#x3092;&#x62E1;&#x5F35;&#x3059;&#x308B;&#x305F;&#x3081;&#x306B;&#x3067;&#x304D;&#x308B;&#x3053;&#x3068;&#x3092;&#x793A;&#x3057;&#x307E;&#x3059;&#x3002;&#x3053;&#x308C;&#x3089;&#x306E;&#x30BB;&#x30F3;&#x30B5;&#x30FC;&#x306E;&#x611F;&#x5EA6;&#x306F;&#x8907;&#x96D1;&#x306E;&#x5358;&#x4E00;&#x5305;&#x542B; analyte &#x5C48;&#x6298;&#x3059;&#x308B;&#x30AB;&#x30C3;&#x30C8;&#x30AA;&#x30D5;&#x306E;&#x611F;&#x5EA6;&#x306B;&#x30EA;&#x30F3;&#x30AF;&#x3055;&#x308C;&#x3066;&#x3044;&#x308B;&#x3088;&#x3046;&#x306B;&#x3001;&#x6211;&#x3005; &#x306E;&#x30A2;&#x30D7;&#x30ED;&#x30FC;&#x30C1;&#x306F;&#x30B3;&#x30FC;&#x30C6;&#x30A3;&#x30F3;&#x30B0;&#x3055;&#x308C;&#x305F;&#x4ECB;&#x5728;&#x7269;&#x306E;&#x30AB;&#x30C3;&#x30C8;&#x30AA;&#x30D5;&#x65B9;&#x7A0B;&#x5F0F;&#x306E;&#x5C0E;&#x51FA;&#x306B;&#x4F9D;&#x5B58;&#x3057;&#x307E;&#x3059;&#x3002;&#x3053;&#x308C;&#x306F;&#x3001;&#x89E3;&#x6790;&#x7684;&#x8FD1;&#x4F3C;&#x5B8C;&#x5168;&#x306B;&#x30D9;&#x30AF;&#x30C8;&#x30EB;&#x306E;&#x5834;&#x5408;&#x306F;&#x3001;&#x3059;&#x3079;&#x3066;&#x306E;&#x6CE8;&#x6587;&#x306E;&#x30E2;&#x30FC;&#x30C9;&#x306B;&#x5BFE;&#x3059;&#x308B;&#x305B;&#x305A;&#x5B9F;&#x884C;&#x3055;&#x308C;&#x307E;&#x3059;&#x3002;&#x5206;&#x6790;&#x306E;&#x53D6;&#x308A;&#x7D44;&#x307F;&#x6025;&#x901F;&#x306B;&#x30D1;&#x30E9;&#x30E1;&#x30FC;&#x30BF;&#x30FC;&#x7A7A;&#x9593;&#x3092;&#x30AB;&#x30D0;&#x30FC;&#x3057;&#x3001;&#x6709;&#x671B;&#x306A;&#x30B8;&#x30AA;&#x30E1;&#x30C8;&#x30EA;&#x3092;&#x3059;&#x3070;&#x3084;&#x304F;&#x8B58;&#x5225;&#x3059;&#x308B;&#x3053;&#x3068;&#x304C;&#x3067;&#x304D;&#x307E;&#x3059;&#x3002;&#x6700;&#x826F;&#x306E;&#x7D50;&#x679C;&#x306F;&#x3001;&#x30D5;&#x30C3;&#x7D20;&#x7CFB;&#x9AD8;&#x5206;&#x5B50;&#x7E4A;&#x7DAD;&#x3001;&#x80CC;&#x666F;&#x7D20;&#x6750;&#x306E;&#x30A4;&#x30F3;&#x30C7;&#x30C3;&#x30AF;&#x30B9;&#x304C;&#x3042;&#x307E;&#x308A;&#x306B;&#x3082;&#x6C34;&#x306E;&#x3055;&#x307E;&#x3056;&#x307E;&#x306A;&#x3067;&#x306F;&#x306A;&#x3044;&#x3092;&#x8003;&#x616E;&#x3057;&#x305F;&#x3068;&#x304D;&#x306B;&#x53D6;&#x5F97;&#x3055;&#x308C;&#x3001;&#x9AD8;&#x6307;&#x6570;&#x30B3;&#x30FC;&#x30C6;&#x30A3;&#x30F3;&#x30B0;&#x3068;&#x8584;&#x3044;&#x3002;&#x3053;&#x308C;&#x3089;&#x306E;&#x7D50;&#x679C;&#x3092;&#x4F7F;&#x7528;&#x3057;&#x3066;&#x3001;2.2 x 10 (4) nm/&#x30EA;&#x30A6;&#x6C34;&#x30D9;&#x30FC;&#x30B9; &#x30BD;&#x30EA;&#x30E5;&#x30FC;&#x30B7;&#x30E7;&#x30F3;&#x3067;&#x9054;&#x6210;&#x53EF;&#x80FD;&#x306A;&#x6700;&#x5C0F;&#x691C;&#x51FA;&#x53EF;&#x80FD;&#x306A;&#x5C48;&#x6298;&#x7387;&#x5909;&#x5316; 10(-6) &#x4EE5;&#x4E0B;&#x306E;&#x611F;&#x5EA6;&#x306B;&#x3064;&#x306A;&#x304C;&#x308B;&#x65B9;&#x5411;&#x6027;&#x7D50;&#x5408;&#x5668;&#x306E;&#x30B8;&#x30AA;&#x30E1;&#x30C8;&#x30EA;&#x306B;&#x57FA;&#x3065;&#x3044;&#x3066;&#x30BB;&#x30F3;&#x30B5;&#x30FC;&#x3092;&#x63D0;&#x6848;&#x3059;&#x308B;.

&#x30D5;&#x30A9;&#x30C8;&#x30CB;&#x30C3;&#x30AF; &#x30D0;&#x30F3;&#x30C9; &#x30AE;&#x30E3;&#x30C3;&#x30D7;&#x7E4A;&#x7DAD;&#x4F4E;&#x5C48;&#x6298;&#x691C;&#x51FA;&#x30A2;&#x30D7;&#x30EA;&#x30B1;&#x30FC;&#x30B7;&#x30E7;&#x30F3;&#x7528;&#x30B3;&#x30FC;&#x30C6;&#x30A3;&#x30F3;&#x30B0;: &#x30AB;&#x30C3;&#x30C8;&#x30AA;&#x30D5;&#x5206;&#x6790;&#x3002;

&#xC774;&#xB860;&#xC801;&#xC73C;&#xB85C; &#xAD74;&#xC808;&#xB960; &#xC13C;&#xC11C;&#xB85C; &#xCF54;&#xD305; &#xAD6C;&#xBA4D; &#xAD11;&#xD559;&#xC801; &#xD06C;&#xB9AC;&#xC2A4;&#xD0C8; &#xC12C;&#xC720;&#xC758; &#xC131;&#xB2A5;&#xC744; &#xC870;&#xC0AC; &#xD569;&#xB2C8;&#xB2E4;. &#xC6B0;&#xB9AC;&#xB294; &#xB0AE;&#xC740; &#xC778;&#xB371;&#xC2A4; analytes, &#xBB3C; &#xAE30;&#xBC18; &#xC194;&#xB8E8;&#xC158; &#xB4F1;&#xC758; &#xACBD;&#xC6B0;&#xC5D0; &#xC81C;&#xACF5; &#xD558;&#xB294; &#xC2E4;&#xC815;&#xC774; waveguide &#xAE30;&#xBC18; &#xD615;&#xC0C1; &#xADF9;&#xB2E8;&#xC801;&#xC778; &#xAC10;&#xB3C4; &#xD655;&#xC7A5; &#xD558; &#xC218; &#xAD6C;&#xBA4D; &#xB192;&#xC740; &#xC778;&#xB371;&#xC2A4; &#xC18C;&#xC7AC;&#xC640; &#xCF54;&#xD305; &#xBCF4;&#xC5EC;&#xC90D;&#xB2C8;&#xB2E4;. &#xC774;&#xB7EC;&#xD55C; &#xC13C;&#xC11C;&#xC758; &#xAC10;&#xB3C4; &#xC2E4;&#xC815;&#xC774; &#xAD74;&#xC808;&#xB960;&#xC744; &#xB2E8;&#xC77C; &#xD3EC;&#xD568;&#xC758; &#xCEF7;&#xC624;&#xD504;&#xC758; &#xAC10;&#xB3C4;&#xC5D0; &#xC5F0;&#xACB0; &#xBCF5;&#xC7A1; &#xD558; &#xAC8C; &#xB418;&#xB294; &#xB54C; &#xC6B0;&#xB9AC;&#xC758; &#xC811;&#xADFC; &#xBC29;&#xC2DD;&#xC774; &#xCF54;&#xD305;&#xB41C; &#xD3EC;&#xD568;&#xC5D0; &#xB300; &#xD55C; &#xCEF7;&#xC624;&#xD504; &#xBC29;&#xC815;&#xC2DD;&#xC758; &#xC720;&#xB3C4;&#xC5D0; &#xC758;&#xC874;. &#xC774;&#xAC83;&#xC740; &#xC644;&#xC804;&#xD788; vectorial &#xACBD;&#xC6B0; &#xBAA8;&#xB4DC;&#xC758; &#xBAA8;&#xB4E0; &#xC8FC;&#xBB38;&#xC5D0; &#xB300; &#xD55C; &#xADFC;&#xC0AC; &#xC6D0;&#xD1B5;&#xC778; &#xC5C6;&#xC774; &#xC218;&#xD589; &#xB429;&#xB2C8;&#xB2E4;. &#xC6B0;&#xB9AC;&#xC758; &#xBD84;&#xC11D; &#xBC29;&#xC2DD; &#xBE60;&#xB974;&#xAC8C; &#xB9E4;&#xAC1C; &#xBCC0;&#xC218; &#xACF5;&#xAC04;&#xC744; &#xCEE4;&#xBC84; &#xD558; &#xACE0; &#xC720;&#xB9DD;&#xD55C; &#xD615;&#xC0C1;&#xC73C;&#xB85C; &#xD655;&#xC778;&#xD560; &#xC218; &#xC788;&#xC2B5;&#xB2C8;&#xB2E4;. &#xCD5C;&#xC0C1;&#xC758; &#xACB0;&#xACFC; &#xC5BB;&#xC73C;&#xB824;&#xBA74; &#xBD88;&#xC740; &#xBC30;&#xACBD; &#xC790;&#xB8CC;&#xC758; &#xC0C9;&#xC778;&#xC740; &#xB108;&#xBB34; &#xBB3C;, &#xB2E4;&#xB978; &#xACE0;&#xBD84;&#xC790; &#xC12C;&#xC720;&#xB97C; &#xACE0;&#xB824;&#xD560; &#xB54C; &#xC5BB;&#xC744; &#xC218; &#xC788;&#xC2B5;&#xB2C8;&#xB2E4; &#xBC0F; &#xB192;&#xC740; &#xC0C9;&#xC778; &#xCF54;&#xD305; &#xC587;&#xC740;. &#xC774;&#xB7EC;&#xD55C; &#xACB0;&#xACFC; &#xC0AC;&#xC6A9; &#xD558; &#xC5EC;, &#xC13C;&#xC11C; &#xAC10;&#xB3C4; 10(4) nm/RIU &#xC131;&#xCDE8; &#xD560; &#xC218; &#xC788;&#xB294; &#xAC00;&#xC7A5; &#xC791;&#xC740; &#xAC10;&#xC9C0; &#xAD74;&#xC808; &#xC778;&#xB371;&#xC2A4; &#xBCC0;&#xACBD; 10(-6) &#xC544;&#xB798; &#xBB3C; &#xAE30;&#xBC18; &#xC194;&#xB8E8;&#xC158;&#xC5D0; &#xB300; &#xD55C; x 2.2 &#xC774;&#xC5B4;&#xC9C8; &#xAC83; &#xC774;&#xB77C;&#xACE0; &#xBC29;&#xD5A5;&#xC131; &#xCEE4;&#xD50C;&#xB7EC; &#xD615;&#xC0C1;&#xC744; &#xAE30;&#xC900;&#xC73C;&#xB85C; &#xC81C;&#xC548; &#xD55C;&#xB2E4;.

&#xB0AE;&#xC740; &#xC778;&#xB371;&#xC2A4; &#xAC10;&#xC9C0; &#xC751;&#xC6A9; &#xD504;&#xB85C;&#xADF8;&#xB7A8;&#xC5D0; &#xB300; &#xD55C; &#xAD11;&#xD559;&#xC801; &#xBC34;&#xB4DC; &#xAC2D; &#xC12C;&#xC720; &#xCF54;&#xD305;: &#xCC28;&#xB2E8; &#xBD84;&#xC11D;.

Investigamos te&oacute;ricamente el funcionamiento de las fibras de cristal fot&oacute;nico con agujeros revestidos como sensores de &iacute;ndice de refracci&oacute;n. Mostramos que los orificios con un material de alto &iacute;ndice de la capa permite para extender la sensibilidad extrema analito-Gu&iacute;a de onda basados en geometr&iacute;as ofrecen para el caso de analitos de bajo &iacute;ndice, incluyendo soluciones basadas en agua. Como la sensibilidad de estos sensores est&aacute; estrechamente vinculada a la sensibilidad del valor de corte de una sola inclusi&oacute;n en el &iacute;ndice de refracci&oacute;n de analito, nuestro enfoque se basa en la derivaci&oacute;n de corte ecuaciones para inclusiones revestidas. Esto se realiza anal&iacute;ticamente sin aproximaciones, en el caso completamente vectorial, modos de todas las &oacute;rdenes. Nuestro enfoque anal&iacute;tico permite cubrir r&aacute;pidamente el espacio de par&aacute;metros e identificar r&aacute;pidamente geometr&iacute;as prometedoras. Los mejores resultados se obtienen al considerar fluorados fibras de pol&iacute;mero, para que el &iacute;ndice de los materiales de fondo no es demasiado diferente a la del agua, y con finas capas de alto &iacute;ndice. Con estos resultados, proponemos un sensor basado en una geometr&iacute;a de acoplador direccional que conducir&iacute;a a una sensibilidad de 2.2 x 10 nm/RIU para soluciones de base de agua con cambios alcanzable m&aacute;s peque&ntilde;o detectable &iacute;ndice de refracci&oacute;n por debajo de 10(-6).

Revestido de bandgap fot&oacute;nico fibras para aplicaciones de la teleobservaci&oacute;n bajo &iacute;ndice: An&aacute;lisis de la corte.

&#x8868;&#x9762;&#x30D7;&#x30E9;&#x30BA;&#x30E2;&#x30F3;&#x5171;&#x9CF4; (SPR) &#x5FAE;&#x7D30;&#x69CB;&#x9020;&#x5149;&#x30BB;&#x30F3;&#x30B5;&#x30FC;&#x3067; &#xFF08;&#x77E5;&#x8B58;&#xFF09; &#x3092;&#x521D;&#x3081;&#x3066;&#x793A;&#x3057;&#x305F;&#x3002;SPR &#x6A5F;&#x80FD; 560 &#x3068; 620 nm &#x3067;&#x89B3;&#x5BDF;&#x3055;&#x308C;&#x305F;&#x3068;&#x304D;&#x306E;&#x5C48;&#x6298;&#x7387; n &#x306E;&#x6D41;&#x4F53;&#x306E;&#x30B5;&#x30F3;&#x30D7;&#x30EB; = 1.38 &#x3068; n = 1.41&#x3001;&#x305D;&#x308C;&#x305E;&#x308C; = &#x30BB;&#x30F3;&#x30B5;&#x30FC;&#x306B;&#x9069;&#x7528;&#x3055;&#x308C;&#x307E;&#x3057;&#x305F;&#x3002;&#x672C;&#x7814;&#x7A76;&#x306F;&#x3001;&#x307E;&#x305F;&#x5149;&#x30D5;&#x30A1;&#x30A4;&#x30D0;&#x30FC; SPR &#x30BB;&#x30F3;&#x30B5;&#x30FC;&#x306E;&#x5206;&#x89E3;&#x80FD;&#x3092;&#x6539;&#x5584;&#x3059;&#x308B;&#x65B0;&#x3057;&#x3044;&#x30A2;&#x30D7;&#x30ED;&#x30FC;&#x30C1;&#x3092;&#x8B58;&#x5225;&#x3057;&#x307E;&#x3059;&#x3002;

&#x8868;&#x9762;&#x30D7;&#x30E9;&#x30BA;&#x30E2;&#x30F3;&#x5171;&#x9CF4;&#x306B;&#x57FA;&#x3065;&#x304F;&#x5074;&#x5B54;&#x7E4A;&#x7DAD;&#x30BB;&#x30F3;&#x30B5;&#x30FC;&#x3002;

&#x8868;&#x9762;&#x7B49;&#x79BB;&#x5B50;&#x4F53;&#x5171;&#x632F; (SPR) &#x662F;&#x7B2C;&#x4E00;&#x6B21; &#xFF08;&#x5C31;&#x6211;&#x4EEC;&#x6240;&#x77E5;&#xFF09; &#x8868;&#x660E;&#x4E86;&#x5FAE;&#x7ED3;&#x6784;&#x5149;&#x7EA4;&#x4F20;&#x611F;&#x5668;&#x3002;SPR &#x529F;&#x80FD;&#x53D1;&#x73B0;&#x5728; 560 &#x548C; 620 nm &#x5F53;&#x6837;&#x54C1;&#x6DB2;&#x7684;&#x6298;&#x5C04;&#x7387; n = 1.38 &#x548C; n = 1.41&#xFF0C;&#x5206;&#x522B;&#x88AB;&#x5E94;&#x7528;&#x5230;&#x4F20;&#x611F;&#x5668;&#x3002;&#x8FD9;&#x9879;&#x7814;&#x7A76;&#x8FD8;&#x6807;&#x8BC6;&#x63D0;&#x9AD8;&#x5149;&#x7EA4; SPR &#x4F20;&#x611F;&#x5668;&#x5206;&#x8FA8;&#x7387;&#x7684;&#x65B0;&#x65B9;&#x6CD5;&#x3002;

&#x57FA;&#x4E8E;&#x8868;&#x9762;&#x7B49;&#x79BB;&#x5B50;&#x4F53;&#x5171;&#x632F;&#x7684;&#x8FB9;&#x5B54;&#x5149;&#x7EA4;&#x4F20;&#x611F;&#x5668;&#x3002;

Surface plasmon resonance (SPR) is demonstrated in a microstructured optical fiber sensor for the first time (to our knowledge). SPR features were observed at 560 and 620 nm when sample fluids of refractive indices n=1.38 and n=1.41, respectively, were applied to the sensor. This study also identifies a new approach to improve the resolution of fiber SPR sensors.

Side-hole fiber sensor based on surface plasmon resonance.

R&eacute;sonance plasmonique de surface (SPR) est d&eacute;montr&eacute;e dans un capteur des fibres optiques microstructur&eacute;es pour la premi&egrave;re fois (&agrave; notre connaissance). Caract&eacute;ristiques de la SPR ont &eacute;t&eacute; observ&eacute;s &agrave; 560 et 620 nm quand l&#39;&eacute;chantillon fluides des indices de r&eacute;fraction n = 1,38 et n = 1.41, respectivement, ont &eacute;t&eacute; appliqu&eacute;s &agrave; la sonde. Cette &eacute;tude identifie &eacute;galement une nouvelle approche pour am&eacute;liorer la r&eacute;solution des capteurs &agrave; fibre SPR.

Capteur &agrave; fibre de trous lat&eacute;raux bas&eacute;e sur la r&eacute;sonance plasmonique de surface.

Surface Plasmon Resonance (SPR) zeigt sich in einem mikrostrukturierte Lichtwellenleiter-Sensor zum ersten Mal (nach unserem Wissen). SPR-Funktionen wurden beobachtet bei 560 und 620 nm wann probieren Sie Fl&uuml;ssigkeiten der Brechungsindex n = 1.38 und n = 1.41, bzw. wurden auf den Sensor angewendet. Diese Studie zeigt dar&uuml;ber hinaus einen neuen Ansatz, um die Aufl&ouml;sung der Faser SPR Sensoren zu verbessern.

Seite-Loch Faser-Sensor basiert auf Oberfl&auml;chen Plasmon-Resonanz.

Risonanza plasmonica di superficie (SPR) &egrave; dimostrato in un sensore microstrutturate in fibra ottica per la prima volta (a nostra conoscenza). Caratteristiche SPR sono stati osservati a 560 e 620 nm del campione quando fluidi di indici di rifrazione n = 1.38 e n = 1.41, rispettivamente, sono stati applicati al sensore. Questo studio identifica anche un nuovo approccio per migliorare la risoluzione dei sensori di fibra SPR.

Sensore fibra foro laterale basato sulla risonanza plasmonica di superficie.

&#xD45C;&#xBA74; &#xD50C;&#xB77C;&#xC2A4;&#xBAAC; &#xACF5;&#xBA85; (SPR) (&#xC6B0;&#xB9AC;&#xC758; &#xC9C0;&#xC2DD;)&#xC5D0; &#xCC98;&#xC74C;&#xC73C;&#xB85C; microstructured &#xAD11;&#xC12C;&#xC720; &#xC13C;&#xC11C;&#xC5D0;&#xC11C; &#xBCF4;&#xC5EC; &#xC90D;&#xB2C8;&#xB2E4;. SPR &#xAE30;&#xB2A5; 560&#xC640; 620 nm&#xC5D0;&#xC11C; &#xAD00;&#xCC30; &#xB410;&#xB2E4; &#xB54C; &#xAD74;&#xC808;&#xC728; n&#xC758; &#xCCB4;&#xC561; &#xC0D8;&#xD50C; = 1.38, n = 1.41, &#xAC01;&#xAC01;, &#xC13C;&#xC11C;&#xC5D0; &#xC801;&#xC6A9; &#xB41C;. &#xC774; &#xC5F0;&#xAD6C;&#xB294; &#xB610;&#xD55C; &#xC12C;&#xC720; SPR &#xC13C;&#xC11C;&#xC758; &#xD574;&#xC0C1;&#xB3C4; &#xAC1C;&#xC120; &#xD558;&#xAE30; &#xC704;&#xD574; &#xC0C8;&#xB85C;&#xC6B4; &#xC811;&#xADFC; &#xBC29;&#xBC95;&#xC744; &#xC2DD;&#xBCC4; &#xD569;&#xB2C8;&#xB2E4;.

&#xC0AC;&#xC774;&#xB4DC; &#xD640; &#xAD11;&#xC12C;&#xC720; &#xC13C;&#xC11C; &#xAE30;&#xBC18; &#xD45C;&#xBA74; &#xD50C;&#xB77C;&#xC2A4;&#xBAAC; &#xACF5;&#xBA85;&#xC73C;&#xB85C;.

Resonancia de plasm&oacute;n superficial (SPR) se demuestra en un sensor de fibra &oacute;ptica microestructurada por primera vez (a nuestro conocimiento). SPR caracter&iacute;sticas fueron observadas a 560 y 620 nm cuando muestra fluidos de &iacute;ndices de refracci&oacute;n n = 1,38 y n = 1,41, respectivamente, se aplicaron al sensor. Este estudio tambi&eacute;n identifica un nuevo enfoque para mejorar la resoluci&oacute;n de los sensores de fibra SPR.

Sensor de fibra agujero lateral basado en resonancia de plasmones de superficie.

&#x6211;&#x4EEC;&#x8C03;&#x67E5;&#x9AD8;&#x79E9;&#x5E8F;&#x6838;&#x5FC3;&#x6A21;&#x5F0F;&#x7684;&#x56FA;&#x4F53;&#x6838;&#x5FC3;&#x5149;&#x5B50;&#x5E26;&#x9699;&#x5149;&#x7EA4;&#x901A;&#x8FC7;&#x5B9E;&#x9A8C;&#x548C;&#x7406;&#x8BBA;&#x4E0A;&#x3002;&#x6211;&#x4EEC;&#x6CE8;&#x610F;&#x5230;&#x67D0;&#x4E9B;&#x6CE2;&#x957F;&#x8303;&#x56F4;&#x4E3A;&#x7B2C;&#x4E8C;&#x79CD;&#x6A21;&#x5F0F;&#x7684;&#x6307;&#x5BFC;&#x7684;&#x57FA;&#x672C;&#x6A21;&#x5F0F;&#x4E0D;&#x662F;&#x3002;&#x6211;&#x4EEC;&#x5728;&#x597D;&#x7684;&#x534F;&#x5B9A;&#xFF0C;&#x4E0E;&#x5B9E;&#x9A8C;&#x89E3;&#x91CA;&#x5E26;&#x56FE;&#x548C;&#x5168;&#x6570;&#x503C;&#x6A21;&#x62DF;&#x65B9;&#x6CD5;&#xFF0C;&#x8FD9;&#x79CD;&#x884C;&#x4E3A;&#x3002;&#x7B2C;&#x4E8C;&#x4E2A;&#x4E3A;&#x552F;&#x4E00;&#x7684;&#x6307;&#x5BFC;&#xFF0C;&#x5728; bandgaps &#x7684;&#x8FB9;&#x7F18;&#x89C2;&#x5BDF;&#x5230;&#x7684;&#x73AF;&#x5F62;&#x6A21;&#x5F0F;&#x53EF;&#x7528;&#x4E8E;&#x6DA1;&#x6881;&#x4EE3;&#x3002;

&#x9AD8;&#x9636;&#x5BFC;&#x5411;&#x6A21;&#x5F0F;&#x56FA;&#x82AF;&#x5149;&#x5B50;&#x5E26;&#x9699;&#x5149;&#x7EA4;&#x4E2D;&#x7684;&#x4F20;&#x64AD;&#x3002;

We investigate higher order core-modes of solid-core photonic bandgap fibers experimentally and theoretically. We observe that for some wavelengths ranges the second mode is guided while the fundamental mode is not. We interpret this behavior in terms of the band diagrams and full numerical simulations, in good agreements with experiments. The sole guidance of the second, ring shaped modes observed at the edges of bandgaps could be of use for generation of vortex beams.

Higher order guided mode propagation in solid-core photonic bandgap fibers.

Nous &eacute;tudions des modes d&#39;ordre &eacute;lev&eacute; core-des fibres &agrave; bande interdite photonique solide-core exp&eacute;rimentalement et th&eacute;oriquement. Nous observons que pour certaines gammes de longueurs d&#39;onde, le second mode est guid&eacute; tandis que le mode fondamental n&#39;est pas. Nous interpr&eacute;tons ce comportement en ce qui concerne les sch&eacute;mas de la bande et les simulations num&eacute;riques complet, en bons accords avec exp&eacute;riences. La seule direction du second, modes annulaire observ&eacute;s sur les bords de minimis&eacute;edans pourraient &ecirc;tre utiles pour la production de faisceaux de vortex.

Ordre sup&eacute;rieur guid&eacute; de propagation de la mode dans les fibres de base solide &agrave; bande interdite photonique.

Wir untersuchen die h&ouml;here Ordnung Kern-Modi von Solid-Core photonischen Bandl&uuml;cke Fasern, experimentell und theoretisch. Wir beobachten, dass f&uuml;r einige Bereiche der Wellenl&auml;ngen der zweite Modus gef&uuml;hrt wird, w&auml;hrend der grundlegende Modus nicht. Wir interpretieren dieses Verhalten in Bezug auf die Band-Diagramme und vollst&auml;ndige numerische Simulationen in guten Vertr&auml;gen mit Experimenten. Die alleinige F&uuml;hrung des zweiten k&ouml;nnte Ring geformt-Modi, die an den R&auml;ndern des Bandgaps beobachtet von Nutzen f&uuml;r die Generierung der Wirbel Balken.

H&ouml;herer Ordnung gef&uuml;hrte Modus Vermehrung, Solid-Core photonischen Bandl&uuml;cke Fasern.

Indaghiamo pi&ugrave; alti ordine core-modi di solid-core photonic bandgap fibre sperimentalmente e teoricamente. Osserviamo che per alcuni intervalli di lunghezze d&#39;onda il secondo modo &egrave; guidato mentre la modalit&agrave; fondamentale non &egrave;. Interpretiamo questo comportamento in termini di diagrammi di gruppo e simulazioni numeriche pieno, buoni accordi con gli esperimenti. La guida unica della seconda, anello a forma di modi osservati ai bordi del bandgaps potrebbe essere di utilizzare per la generazione di fasci di vortice.

Pi&ugrave; alto ordine guidate propagazione modalit&agrave; in fibre bandgap fotonico solid-core.

&#x6211;&#x3005; &#x306F;&#x3001;&#x7406;&#x8AD6;&#x7684;&#x3001;&#x5B9F;&#x9A13;&#x56FA;&#x4F53;&#x30B3;&#x30A2;&#x5149;&#x30D5;&#x30A1;&#x30A4;&#x30D0;&#x30FC;&#x306E;&#x9AD8;&#x79E9;&#x5E8F;&#x30B3;&#x30A2; &#x30E2;&#x30FC;&#x30C9;&#x3092;&#x8ABF;&#x67FB;&#x3057;&#x307E;&#x3059;&#x3002;&#x57FA;&#x672C;&#x30E2;&#x30FC;&#x30C9;&#x3067;&#x306F;&#x306A;&#x3044;&#x304C;&#x3044;&#x304F;&#x3064;&#x304B;&#x306E;&#x6CE2;&#x9577;&#x7BC4;&#x56F2;&#x306E; 2 &#x756A;&#x76EE;&#x306E;&#x30E2;&#x30FC;&#x30C9;&#x3092;&#x5C0E;&#x304B;&#x308C;&#x3066;&#x3044;&#x308B;&#x3053;&#x3068;&#x3092;&#x78BA;&#x8A8D;&#x3057;&#x307E;&#x3059;&#x3002;&#x5B9F;&#x9A13;&#x3068;&#x826F;&#x3044;&#x5354;&#x5B9A;&#x3067;&#x306E;&#x30D0;&#x30F3;&#x30C9;&#x56F3;&#x3068;&#x5B8C;&#x5168;&#x6570;&#x5024;&#x30B7;&#x30DF;&#x30E5;&#x30EC;&#x30FC;&#x30B7;&#x30E7;&#x30F3;&#x3067;&#x3053;&#x306E;&#x632F;&#x821E;&#x3044;&#x3092;&#x89E3;&#x91C8;&#x3057;&#x307E;&#x3059;&#x3002;2 &#x756A;&#x76EE;&#x306E;&#x552F;&#x4E00;&#x306E;&#x6307;&#x5C0E;&#x3001;&#x30D0;&#x30F3;&#x30C9; &#x30AE;&#x30E3;&#x30C3;&#x30D7;&#x306E;&#x30A8;&#x30C3;&#x30B8;&#x3067;&#x89B3;&#x6E2C;&#x3055;&#x308C;&#x305F;&#x30EA;&#x30F3;&#x30B0;&#x72B6;&#x30E2;&#x30FC;&#x30C9;&#x4F7F;&#x7528;&#x6E26;&#x30D3;&#x30FC;&#x30E0;&#x306E;&#x751F;&#x6210;&#x306E;&#x305F;&#x3081;&#x306E;&#x3053;&#x3068;&#x304C;&#x3067;&#x304D;&#x307E;&#x3059;&#x3002;

&#x9AD8;&#x6B21;&#x30E2;&#x30FC;&#x30C9;&#x4F1D;&#x642C;&#x56FA;&#x4F53;&#x30B3;&#x30A2;&#x5149;&#x30D5;&#x30A1;&#x30A4;&#x30D0;&#x30FC;&#x306E;&#x8A98;&#x5C0E;&#x3002;

&#xC6B0;&#xB9AC;&#xB294; &#xC2E4;&#xD5D8;&#xC801; &#xBC0F; &#xC774;&#xB860;&#xC801;&#xC73C;&#xB85C; &#xC194;&#xB9AC;&#xB4DC; &#xCF54;&#xC5B4; &#xAD11;&#xD559;&#xC801; &#xBC34;&#xB4DC; &#xAC2D; &#xC12C;&#xC720;&#xC758; &#xB192;&#xC740; &#xC21C;&#xC11C; &#xCF54;&#xC5B4; &#xBAA8;&#xB4DC;&#xB97C; &#xC870;&#xC0AC;&#xD569;&#xB2C8;&#xB2E4;. &#xC6B0;&#xB9AC;&#xB294; &#xC77C;&#xBD80; &#xD30C;&#xC7A5; &#xBC94;&#xC704;&#xC5D0; &#xB300; &#xD55C; &#xB450; &#xBC88;&#xC9F8; &#xBAA8;&#xB4DC;&#xB294; &#xAE30;&#xBCF8; &#xBAA8;&#xB4DC;&#xB294; &#xC720;&#xB3C4; &#xAD00;&#xCC30;. &#xC6B0;&#xB9AC; &#xC2E4;&#xD5D8;&#xC640; &#xC88B;&#xC740; &#xACC4;&#xC57D;&#xC5D0; &#xBC34;&#xB4DC; &#xB2E4;&#xC774;&#xC5B4;&#xADF8;&#xB7A8; &#xBC0F; &#xC804;&#xCCB4; &#xC218;&#xCE58; &#xC2DC;&#xBBAC;&#xB808;&#xC774;&#xC158;,&#xC774; &#xBB38;&#xC81C;&#xB97C; &#xD574;&#xC11D;. &#xB450; &#xBC88;&#xC9F8;&#xC758; &#xC720;&#xC77C;&#xD55C; &#xC9C0;&#xB3C4;, bandgaps&#xC758; &#xAC00;&#xC7A5;&#xC790;&#xB9AC;&#xC5D0;&#xC11C; &#xAD00;&#xCC30; &#xD558;&#xB294; &#xACE0;&#xB9AC; &#xBAA8;&#xC591;&#xC758; &#xBAA8;&#xB4DC; &#xC18C;&#xC6A9;&#xB3CC;&#xC774; &#xAD11;&#xC120;&#xC758; &#xC0DD;&#xC131;&#xC744; &#xC704;&#xD55C; &#xC0AC;&#xC6A9;&#xC758; &#xC218; &#xC788;&#xC2B5;&#xB2C8;&#xB2E4;.

&#xB192;&#xC740; &#xC21C;&#xC11C; &#xAC00;&#xC774;&#xB4DC; &#xC194;&#xB9AC;&#xB4DC; &#xCF54;&#xC5B4; &#xAD11;&#xD559;&#xC801; &#xBC34;&#xB4DC; &#xAC2D; &#xC12C;&#xC720;&#xC758; &#xBAA8;&#xB4DC; &#xC804;&#xD30C;.

Investigamos mayor orden base-modos de fibras de bandgap fot&oacute;nico s&oacute;lido n&uacute;cleo experimental y te&oacute;ricamente. Observamos que para algunas gamas de longitudes de onda se rija el segundo modo aunque no es el modo fundamental. Interpretamos este comportamiento en t&eacute;rminos de simulaciones num&eacute;ricas completo los diagramas de la banda en buenos acuerdos con experimentos. La &uacute;nica direcci&oacute;n del segundo, modos en forma de anillo observados en los bordes del bandgaps pueden ser &uacute;til para la generaci&oacute;n de haces de v&oacute;rtice.

Orden superior guiada por propagaci&oacute;n de modo en fibras de bandgap fot&oacute;nico de n&uacute;cleo macizo.

&#x6211;&#x4EEC;&#x76EE;&#x524D;&#x5DE5;&#x4F5C;&#x5149;&#x5B66;&#x9891;&#x7387;&#xFF0C;&#x53EF;&#x4EE5;&#x901A;&#x8FC7;&#x8C03;&#x6574;&#x73B0;&#x6709;&#x5149;&#x7EA4;&#x7ED8;&#x56FE;&#x6280;&#x672F;&#x634F;&#x9020;&#x4E0D;&#x53EF;&#x89C1;&#x5F02;&#x5411;&#x4ECB;&#x8D28;&#x7EA4;&#x7EF4;&#x7684;&#x8BBE;&#x8BA1;&#x3002;&#x9690;&#x533F;&#x6027;&#x662F;&#x901A;&#x8FC7;&#x5339;&#x914D;&#x6298;&#x5C04;&#x7387;&#x7684;&#x5F02;&#x5411;&#x4ECB;&#x8D28;&#x7EA4;&#x7EF4;&#x4E0E;&#x5468;&#x56F4;&#x73AF;&#x5883;&#x7684;&#x610F;&#x8BC6;&#x3002;&#x6211;&#x4EEC;&#x76EE;&#x524D;&#x4E00;&#x822C;&#x914D;&#x65B9;&#x5236;&#x9020;&#x7684;&#x8FD9;&#x79CD;&#x7EA4;&#x7EF4;&#xFF0C;&#x548C;&#x7528;&#x6570;&#x5B57;&#x63CF;&#x7ED8;&#x4E00;&#x4E2A;&#x5177;&#x4F53;&#x7684;&#x4F8B;&#x5B50;&#xFF0C;&#x5728;&#x7845;&#x80CC;&#x666F;&#x4E2D;&#x4F7F;&#x7528;&#x516D;&#x89D2;&#x94F6;&#x7EB3;&#x7C73;&#x7EBF;&#x3002;&#x6211;&#x4EEC;&#x53D1;&#x73B0;&#x9690;&#x5F62;&#x662F;&#x9AD8;&#x5EA6;&#x654F;&#x611F;&#x7684;&#x5F02;&#x5411;&#x4ECB;&#x8D28;&#x7684;&#x8FB9;&#x754C;&#xFF0C;&#x4E00;&#x4E2A;&#x662F;&#x53EF;&#x80FD;&#x4F1A;&#x5F71;&#x54CD;&#x5927;&#x591A;&#x6570;&#x9690;&#x5F62;&#x548C;&#x9690;&#x5F62;&#x6280;&#x672F;&#x8BA1;&#x5212;&#x7684;&#x95EE;&#x9898;&#x7684;&#x8BE6;&#x7EC6;&#x4FE1;&#x606F;&#x3002;

&#x7EC7;&#x9020;&#x7684;&#x4E0D;&#x53EF;&#x89C1;&#x7684;&#x7EBF;&#x7A0B;&#xFF1A; &#x5149;&#x5B66;&#x9690;&#x5F62;&#x7684;&#x5F02;&#x5411;&#x4ECB;&#x8D28;&#x7EA4;&#x7EF4;&#x7684;&#x8BBE;&#x8BA1;&#x3002;

We present the design of an invisible metamaterial fibre operating at optical frequencies, which could be fabricated by adapting existing fibre drawing techniques. The invisibility is realised by matching the refractive index of the metamaterial fibre with the surroundings. We present a general recipe for the fabrication of such fibres, and numerically characterise a specific example using hexagonally arranged silver nanowires in a silica background. We find that invisibility is highly sensitive to details of the metamaterial boundary, a problem that is likely to affect most invisibility and cloaking schemes.

Weaving the invisible thread: design of an optically invisible metamaterial fibre.

Nous pr&eacute;sentons la conception d&#39;une fibre M&Eacute;TAMAT&Eacute;RIAU invisible fonctionnant &agrave; des fr&eacute;quences optiques, ce qui pourraient &ecirc;tre fabriqu&eacute;es en adaptant les techniques de dessin de fibre. L&#39;invisibilit&eacute; est r&eacute;alis&eacute;e en faisant correspondre l&#39;indice de r&eacute;fraction de la fibre M&Eacute;TAMAT&Eacute;RIAU avec l&#39;environnement. Nous pr&eacute;sentons une recette g&eacute;n&eacute;rale pour la fabrication de ces fibres et caract&eacute;riser num&eacute;riquement un exemple pr&eacute;cis &agrave; l&#39;aide de nanofils argent fa&ccedil;on hexagonale dispos&eacute;s dans un fond de silice. Nous trouvons que l&#39;invisibilit&eacute; est tr&egrave;s sensible aux d&eacute;tails de la limite du M&Eacute;TAMAT&Eacute;RIAU, un probl&egrave;me qui est susceptible d&#39;affecter la plupart invisibilit&eacute; et la dissimulation des r&eacute;gimes.

Article	Year
Leakage of the fundamental mode in photonic crystal fiber tapers. Optics letters\| PubMed ID: 15943287	2005
Second mode transition in microstructured optical fibers: determination of the critical geometrical parameter and study of the matrix refractive index and effects of cladding size. Optics letters\| PubMed ID: 15981501	2005
Tunable spectral enhancement of fiber supercontinuum. Optics letters\| PubMed ID: 17572733	2007
Modal cutoff in microstructured optical fibers. Optics letters\| PubMed ID: 18033335	2002
Multi-order dispersion engineering for optimal four-wave mixing. Optics express\| PubMed ID: 18545460	2008
Experimental reconstruction of bands in solid core photonic bandgap fibres using acoustic gratings. Optics express\| PubMed ID: 18772995	2008
Ultrasensitive photonic crystal fiber refractive index sensor. Optics letters\| PubMed ID: 19183645	2009
Multipole analysis of photonic crystal fibers with coated inclusions. Optics express\| PubMed ID: 19529498	2006
Birefringent all-solid hybrid microstructured fiber. Optics express\| PubMed ID: 19581962	2008
Coated photonic bandgap fibres for low-index sensing applications: cutoff analysis. Optics express\| PubMed ID: 19724630	2009
Side-hole fiber sensor based on surface plasmon resonance. Optics letters\| PubMed ID: 20016648	2009
Higher order guided mode propagation in solid-core photonic bandgap fibers. Optics express\| PubMed ID: 20588735	2010
Weaving the invisible thread: design of an optically invisible metamaterial fibre. Optics express\| PubMed ID: 20721197	2010
Solid-core fiber with ultra-wide bandwidth transmission window due to inhibited coupling. Optics express\| PubMed ID: 21164901	2010
Stacked-and-drawn metamaterials with magnetic resonances in the terahertz range. Optics express\| PubMed ID: 21935012	2011
Spatial dispersion in three-dimensional drawn magnetic metamaterials. Optics express\| PubMed ID: 22714178	2012

Boris T. Kuhlmey

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