angle-resolved-photoemission-spectroscopy-at-ultra-low-temperatures

Angle-resolved Photoemission Spectroscopy At Ultra-low Temperatures

The physical properties of a material are defined by its  electronic structure. Electrons in solids are characterized by energy (&omega;)  and momentum ...

Università di Salerno

Vi proponiamo un nuovo meccanismo per la coesistenza di metallico superconduttivit&agrave; ferromagnetismo e singoletto, supponendo che l&#39;instabilit&agrave; magnetica &egrave; a causa di scambio cinetico. All&#39;interno di questo scenario, gli elettroni spaiati che contribuiscono alla magnetizzazione hanno un feedback positivo sul guadagno di energia cinetica in fase di coesistenza di spogliarsi la massa efficace dei vettori coinvolti in abbinamento. L&#39;evoluzione della magnetizzazione e abbinamento ampiezza e il diagramma di fase in primo luogo vengono analizzati per un modello generico scambio cinetico e quindi sono determinati all&#39;interno di un caso specifico con l&#39;occupazione dipendente bond-carica di spin.

Coesistenza di superconduttivit&agrave; ferromagnetismo e singoletto tramite scambio cinetico.

&#x6211;&#x4EEC;&#x63D0;&#x51FA;&#x7684;&#x5047;&#x5B9A;&#x78C1;&#x4E0D;&#x7A33;&#x5B9A;&#x7531;&#x4E8E;&#x52A8;&#x529B;&#x5B66;&#x4EA4;&#x6D41;&#x91D1;&#x5C5E;&#x94C1;&#x78C1;&#x6027;&#x548C;&#x5355;&#x7EBF;&#x6001;&#x8D85;&#x5BFC;&#x5171;&#x5B58;&#x65B0;&#x578B;&#x673A;&#x5236;&#x3002;&#x5728;&#x6B64;&#x65B9;&#x6848;&#x4E2D;&#xFF0C;&#x8FD9;&#x6709;&#x52A9;&#x4E8E;&#x78C1;&#x5316;&#x7684;&#x4E0D;&#x6210;&#x5BF9;&#x7684;&#x7535;&#x5B50;&#x5177;&#x6709;&#x79EF;&#x6781;&#x7684;&#x53CD;&#x9988;&#x5BF9;&#x589E;&#x76CA;&#x7684;&#x52A8;&#x80FD;&#x5728;&#x5171;&#x5B58;&#x9636;&#x6BB5;&#x8131;&#x8863;&#x6709;&#x6548;&#x8D28;&#x91CF;&#x7684;&#x53C2;&#x4E0E;&#x914D;&#x5BF9;&#x7684;&#x8F7D;&#x4F53;&#x3002;&#x78C1;&#x5316;&#x5F3A;&#x5EA6;&#x548C;&#x914D;&#x5BF9;&#x632F;&#x5E45;&#x548C;&#x76F8;&#x4F4D;&#x56FE;&#x7684;&#x6F14;&#x53D8;&#x4E3A;&#x901A;&#x7528;&#x52A8;&#x529B;&#x5B66;&#x4EA4;&#x6D41;&#x7684;&#x6A21;&#x578B;&#x4E2D;&#x9996;&#x5148;&#x5206;&#x6790;&#x4E86;&#xFF0C;&#x7136;&#x540E;&#x5185;&#x81EA;&#x65CB;&#x76F8;&#x5173;&#x503A;&#x5238;&#x7535;&#x8377;&#x5360;&#x9886;&#x5177;&#x4F53;&#x60C5;&#x51B5;&#x786E;&#x5B9A;&#x3002;

&#x901A;&#x8FC7;&#x52A8;&#x529B;&#x5B66;&#x4EA4;&#x6362;&#x7684;&#x94C1;&#x78C1;&#x6027;&#x548C;&#x5355;&#x7EBF;&#x6001;&#x8D85;&#x5BFC;&#x7684;&#x5171;&#x5B58;&#x3002;

We propose a novel mechanism for the coexistence of metallic ferromagnetism and singlet superconductivity assuming that the magnetic instability is due to kinetic exchange. Within this scenario, the unpaired electrons which contribute to the magnetization have a positive feedback on the gain of the kinetic energy in the coexisting phase by undressing the effective mass of the carriers involved in the pairing. The evolution of the magnetization and pairing amplitude and the phase diagram are first analyzed for a generic kinetic exchange model and then are determined within a specific case with spin dependent bond-charge occupation.

Coexistence of ferromagnetism and singlet superconductivity via kinetic exchange.

Nous proposons un nouveau m&eacute;canisme pour la coexistence de supraconductivit&eacute; m&eacute;tallique ferromagn&eacute;tisme et singulet, en supposant que l&#39;instabilit&eacute; magn&eacute;tique r&eacute;sulte d&#39;&eacute;change cin&eacute;tique. Dans ce sc&eacute;nario, les &eacute;lectrons non appari&eacute;s, qui contribuent &agrave; l&#39;aimantation ont une r&eacute;troaction positive sur le gain de l&#39;&eacute;nergie cin&eacute;tique dans la phase de coexistence de la masse effective des transporteurs impliqu&eacute;s dans l&#39;appariement de d&eacute;shabillage. L&#39;&eacute;volution de l&#39;aimantation et l&#39;appariement d&#39;amplitude et le diagramme de phase sont d&#39;abord analys&eacute;s pour un mod&egrave;le g&eacute;n&eacute;rique d&#39;&eacute;change cin&eacute;tique et sont ensuite d&eacute;termin&eacute;s dans un cas particulier avec occupation de charg&eacute; de liaison d&eacute;pendant de spin.

Coexistence de supraconductivit&eacute; singulet et de ferromagn&eacute;tisme via l&#39;&eacute;change cin&eacute;tique.

Wir schlagen einen neuen Mechanismus f&uuml;r die Koexistenz von metallischen Ferromagnetismus und Unterhemd Supraleitung, vorausgesetzt, dass die magnetische Instabilit&auml;t durch kinetische Austausch ist. In diesem Szenario haben die ungepaarten Elektronen, die um die Magnetisierung beitragen ein positives Feedback auf den Gewinn der kinetischen Energie in der Phase der Koexistenz eingefl&ouml;&szlig;t die effektive Masse der Fluggesellschaften beteiligt die Paarung. Die Entwicklung der die Magnetisierung und Paarung Amplitude und Phasendiagramm sind zun&auml;chst f&uuml;r ein generisches kinetische Austausch-Modell analysiert und dann in einem konkreten Fall mit Drehbeschleunigung-abh&auml;ngige Bond-kostenlos-Besetzung bestimmt sind.

Koexistenz von Ferromagnetismus und Unterhemd Supraleitung &uuml;ber kinetische Exchange.

&#x91D1;&#x5C5E;&#x5F37;&#x78C1;&#x6027;&#x3068;&#x4E00;&#x91CD;&#x9805;&#x8D85;&#x4F1D;&#x5C0E;&#x306E;&#x78C1;&#x6C17;&#x4E0D;&#x5B89;&#x5B9A;&#x904B;&#x52D5;&#x306E;&#x4EA4;&#x63DB;&#x306E;&#x305F;&#x3081;&#x3067;&#x3042;&#x308B;&#x3068;&#x4EEE;&#x5B9A;&#x306E;&#x5171;&#x5B58;&#x306E;&#x65B0;&#x3057;&#x3044;&#x30E1;&#x30AB;&#x30CB;&#x30BA;&#x30E0;&#x3092;&#x63D0;&#x6848;&#x3059;&#x308B;.&#x3053;&#x306E;&#x30B7;&#x30CA;&#x30EA;&#x30AA;&#x5185;&#x78C1;&#x5316;&#x306B;&#x8CA2;&#x732E;&#x3059;&#x308B;&#x4E0D;&#x5BFE;&#x96FB;&#x5B50;&#x80AF;&#x5B9A;&#x7684;&#x306A;&#x30D5;&#x30A3;&#x30FC;&#x30C9;&#x30D0;&#x30C3;&#x30AF;&#x306E;&#x904B;&#x52D5;&#x30A8;&#x30CD;&#x30EB;&#x30AE;&#x30FC;&#x306E;&#x5229;&#x5F97;&#x5171;&#x5B58;&#x30D5;&#x30A7;&#x30FC;&#x30BA;&#x3067;&#x30DA;&#x30A2;&#x30EA;&#x30F3;&#x30B0;&#x306B;&#x95A2;&#x4E0E;&#x3059;&#x308B;&#x30AD;&#x30E3;&#x30EA;&#x30A2;&#x306E;&#x6709;&#x52B9;&#x8CEA;&#x91CF;&#x306E;&#x8131;&#x8863;&#x3067;&#x3042;&#x308A;&#x307E;&#x3059;&#x3002;&#x78C1;&#x5316;&#x3068;&#x632F;&#x5E45;&#x3068;&#x76F8;&#x56F3;&#x3092;&#x30DA;&#x30A2;&#x30EA;&#x30F3;&#x30B0;&#x306E;&#x9032;&#x5316;&#x306F;&#x6700;&#x521D;&#x30B8;&#x30A7;&#x30CD;&#x30EA;&#x30C3;&#x30AF; &#x30AD;&#x30CD;&#x30C6;&#x30A3;&#x30C3;&#x30AF; exchange &#x306E;&#x30E2;&#x30C7;&#x30EB;&#x5206;&#x6790;&#x3055;&#x308C;&#x30B9;&#x30D4;&#x30F3;&#x4F9D;&#x5B58;&#x30DC;&#x30F3;&#x30C9;&#x96FB;&#x8377;&#x5360;&#x9818;&#x3068;&#x7279;&#x5B9A;&#x306E;&#x30B1;&#x30FC;&#x30B9;&#x5185;&#x306B;&#x6C7A;&#x5B9A;&#x3055;&#x308C;&#x307E;&#x3059;&#x3002;

&#x30AD;&#x30CD;&#x30C6;&#x30A3;&#x30C3;&#x30AF; exchange &#x7D4C;&#x7531;&#x306E;&#x5F37;&#x78C1;&#x6027;&#x3068;&#x4E00;&#x91CD;&#x9805;&#x8D85;&#x4F1D;&#x5C0E;&#x306E;&#x5171;&#x5B58;&#x3002;

&#xC6B0;&#xB9AC; &#xAE08;&#xC18D; &#xAC15;&#xC790;&#xC131; &#xBC0F; &#xC77C; &#xC911; &#xCD08;&#xC804;&#xB3C4; &#xC790;&#xC11D; &#xBD88;&#xC548;&#xC815; &#xD0A4;&#xB124;&#xD2F1; &#xAD50;&#xD658; &#xC608;&#xC815; &#xC774;&#xB2E4; &#xAC00;&#xC815; &#xD558; &#xACE0; &#xACF5;&#xC874;&#xC5D0; &#xB300; &#xD55C; &#xC0C8;&#xB85C;&#xC6B4; &#xBA54;&#xCEE4;&#xB2C8;&#xC998;&#xC744; &#xC81C;&#xC548; &#xD569;&#xB2C8;&#xB2E4;. &#xC774; &#xC2DC;&#xB098;&#xB9AC;&#xC624; &#xB0B4;&#xC5D0;&#xC11C; &#xC790;&#xD654;&#xC5D0; &#xAE30;&#xC5EC;&#xD560; &#xC218; &#xC788;&#xB294; &#xC9DD;&#xC774; &#xC5C6;&#xB294; &#xC804;&#xC790; &#xC30D;&#xC5D0; &#xAD00;&#xB828; &#xB41C; &#xC0AC;&#xC5C5;&#xC790;&#xC758; &#xD6A8;&#xC728;&#xC801;&#xC778; &#xB300;&#xB7C9; &#xD0C8; &#xD558; &#xC5EC; &#xACF5;&#xC874; &#xB2E8;&#xACC4;&#xC5D0;&#xC11C; &#xC6B4;&#xB3D9; &#xC5D0;&#xB108;&#xC9C0;&#xC758; &#xC774;&#xB4DD;&#xC5D0; &#xAE0D;&#xC815;&#xC801;&#xC778; &#xC758;&#xACAC;&#xC744;&#xAC00;&#xC9C0;&#xACE0;. &#xC790;&#xD654;&#xC640; &#xC9C4;&#xD3ED; &#xBC0F; &#xC704;&#xC0C1; &#xB2E4;&#xC774;&#xC5B4;&#xADF8;&#xB7A8; &#xD398;&#xC5B4;&#xB9C1;&#xC758; &#xC9C4;&#xD654; &#xC77C;&#xBC18; &#xC6B4;&#xB3D9; &#xAD50;&#xD658; &#xBAA8;&#xB378;&#xC5D0; &#xB300; &#xD55C; &#xBD84;&#xC11D; &#xBA3C;&#xC800; &#xACE0; &#xC2A4;&#xD540; &#xC885;&#xC18D; &#xBCF8;&#xB4DC; &#xCDA9;&#xC804; &#xC9C1;&#xC5C5;&#xC758; &#xD2B9;&#xC815; &#xACBD;&#xC6B0;&#xC5D0; &#xACB0;&#xC815; &#xB429;&#xB2C8;&#xB2E4;.

&#xD0A4;&#xB124;&#xD2F1; exchange &#xD1B5;&#xD574; &#xAC15;&#xC790;&#xC131; &#xBC0F; &#xC77C; &#xC911; &#xCD08;&#xC804;&#xB3C4;&#xC758; &#xACF5;&#xC874;.

Proponemos un nuevo mecanismo para la coexistencia de la superconductividad met&aacute;lico de ferromagnetismo y camiseta, suponiendo que la inestabilidad magn&eacute;tica es por intercambio cin&eacute;tico. Dentro de este escenario, los electrones no apareados que contribuyen a la magnetizaci&oacute;n tienen una regeneraci&oacute;n positiva en el aumento de la energ&iacute;a cin&eacute;tica en la fase coexistente por desnudar la masa efectiva de los operadores involucrados en el emparejamiento. La evoluci&oacute;n de la magnetizaci&oacute;n y la amplitud y el diagrama de fases se analizan primero un modelo gen&eacute;rico de intercambio cin&eacute;tico y se determina dentro de un caso espec&iacute;fico con ocupaci&oacute;n de bonos-carga dependiente de vuelta.

Coexistencia de la superconductividad ferromagnetismo y camiseta mediante intercambio cin&eacute;tico.

Il problema di un gas di Fermi del due-componente in una trappola armonico, con una popolazione squilibrata e un accoppiamento interazione del momento zero totale, &egrave; mappato sul modello esattamente risolubile BCS ridotto. Per una trappola unidimensionale, il diagramma di stato del terreno completo &egrave; determinato con varie caratteristiche topologiche in spettri di energia dello stato fondamentale. Oltre il profilo convenzionale shell due densit&agrave; di un nucleo accoppiato e polarizzate ali esterne, una struttura di tre-shell, cos&igrave; come una distribuzione doppia di picco superfluido sono senza veli.

Soluzione esatta per un gas di Fermi intrappolato con lo squilibrio popolazione e BCS abbinamento.

&#x4E0D;&#x5E73;&#x8861;&#x7684;&#x4EBA;&#x53E3;&#x4E0E;&#x96F6;&#x603B;&#x52A8;&#x91CF;&#xFF0C;&#x914D;&#x5BF9;&#x4E92;&#x52A8;&#x4E2D;&#x8C10;&#x6CE2;&#x7684;&#x9677;&#x9631;&#xFF0C;&#x4E24;&#x4E2A;&#x7EC4;&#x4EF6;&#x8D39;&#x7C73;&#x6C14;&#x4F53;&#x7684;&#x95EE;&#x9898;&#x88AB;&#x6620;&#x5C04;&#x5230;&#x5B8C;&#x5168;&#x53EF;&#x89E3;&#x51CF;&#x5C11; BCS &#x6A21;&#x578B;&#x3002;&#x5BF9;&#x4E8E;&#x4E00;&#x7EF4;&#x7684;&#x9677;&#x9631;&#xFF0C;&#x5B8C;&#x6210;&#x5730;&#x9762;&#x72B6;&#x6001;&#x56FE;&#x4E0E;&#x57FA;&#x6001;&#x80FD;&#x91CF;&#x8C31;&#x4E2D;&#x5404;&#x79CD;&#x62D3;&#x6251;&#x529F;&#x80FD;&#x786E;&#x5B9A;&#x3002;&#x9664;&#x4E86;&#x5E38;&#x89C4;&#x4E24;&#x58F3;&#x5206;&#x5E03;&#x7684;&#x6210;&#x5BF9;&#x7684;&#x6838;&#x5FC3;&#x548C;&#x6781;&#x5316;&#x5916;&#x7FC5;&#x8180;&#x3001; &#x4E09;&#x58F3;&#x7ED3;&#x6784;&#xFF0C;&#x4EE5;&#x53CA;&#x53CC;&#x5CF0;&#x503C;&#x8D85;&#x6D41;&#x4F53;&#x5206;&#x5E03;&#x6709;&#x4EAE;&#x76F8;&#x3002;

&#x88AB;&#x56F0;&#x7684;&#x8D39;&#x7C73;&#x6C14;&#x4F53;&#x4E0E;&#x4EBA;&#x53E3;&#x5931;&#x8861;&#x548C; BCS &#x914D;&#x5BF9;&#x7684;&#x7CBE;&#x786E;&#x89E3;&#x3002;

The problem of a two-component Fermi gas in a harmonic trap, with an imbalanced population and a pairing interaction of zero total momentum, is mapped onto the exactly solvable reduced BCS model. For a one-dimensional trap, the complete ground state diagram is determined with various topological features in ground state energy spectra. In addition to the conventional two-shell density profile of a paired core and polarized outer wings, a three-shell structure as well as a double-peak superfluid distribution are unveiled.

Exact solution for a trapped Fermi gas with population imbalance and BCS pairing.

Le probl&egrave;me d&#39;un gaz de Fermi bi-composants dans un pi&egrave;ge harmonique, avec une population d&eacute;s&eacute;quilibr&eacute;e et une interaction d&#39;appariement d&#39;impulsion z&eacute;ro totale, est mapp&eacute; sur le mod&egrave;le BCS r&eacute;duit exactement soluble. Pour un pi&egrave;ge unidimensionnel, le diagramme complet &eacute;tat fondamental est d&eacute;termin&eacute; avec diverses caract&eacute;ristiques topologiques dans les spectres d&#39;&eacute;nergie fondamental. En plus du profil volumique conventionnelle de deux couches d&#39;un noyau appari&eacute; et polaris&eacute;es ailes ext&eacute;rieures, une structure de trois-coquille ainsi une distribution double-pic superfluide sont d&eacute;voil&eacute;s.

Solution exacte pour un gaz de Fermi pi&eacute;g&eacute; avec d&eacute;s&eacute;quilibre de la population et l&#39;appariement de BCS.

Das Problem der ein zwei-Komponenten-Fermi-Gas in einer harmonischen Falle mit einer unausgewogenen Bev&ouml;lkerung und eine Paarung Wechselwirkung von NULL Gesamt Dynamik wird das exakt l&ouml;sbar reduzierte BCS-Modell zugeordnet. F&uuml;r eine eindimensionale Falle wird das komplette Grundzustand-Diagramm mit verschiedenen topologischen Eigenschaften im Grundzustand Energie Spektren bestimmt. Zus&auml;tzlich zu den herk&ouml;mmlichen zwei-Shell-Dichte-Profil von einem gekoppelten Kern und polarisierten Au&szlig;enfl&uuml;geln, eine drei-Shell-Struktur sowie eine Doppel-Spitze suprafl&uuml;ssigen Verteilung werden vorgestellt.

Exakte L&ouml;sung f&uuml;r ein gefangenes Fermi-Gas mit Bev&ouml;lkerung Ungleichgewicht und BCS Paarung.

&#x4E0D;&#x5747;&#x8861;&#x306A;&#x4EBA;&#x53E3;&#x3068;&#x30BC;&#x30ED;&#x7DCF;&#x904B;&#x52D5;&#x91CF;&#x306E;&#x30DA;&#x30A2;&#x30EA;&#x30F3;&#x30B0;&#x76F8;&#x4E92;&#x4F5C;&#x7528;&#x306E;&#x3042;&#x308B; 2 &#x6210;&#x5206;&#x30D5;&#x30A7;&#x30EB;&#x30DF;&#x6C17;&#x4F53;&#x306B;&#x304A;&#x3051;&#x308B;&#x9AD8;&#x8ABF;&#x6CE2;&#x30C8;&#x30E9;&#x30C3;&#x30D7;&#x554F;&#x984C;&#x3092;&#x53B3;&#x5BC6;&#x306B;&#x89E3;&#x3051;&#x308B;&#x524A;&#x6E1B; BCS &#x30E2;&#x30C7;&#x30EB;&#x306B;&#x30DE;&#x30C3;&#x30D7;&#x3055;&#x308C;&#x307E;&#x3059;&#x3002;&#x4E00;&#x6B21;&#x5143;&#x30C8;&#x30E9;&#x30C3;&#x30D7;&#x306F;&#x3001;&#x57FA;&#x5E95;&#x72B6;&#x614B;&#x30A8;&#x30CD;&#x30EB;&#x30AE;&#x30FC; &#x30B9;&#x30DA;&#x30AF;&#x30C8;&#x30EB;&#x306B;&#x304A;&#x3051;&#x308B;&#x69D8;&#x3005; &#x306A;&#x30C8;&#x30DD;&#x30ED;&#x30B8;&#x30AB;&#x30EB;&#x306A;&#x7279;&#x5FB4;&#x3068;&#x5B8C;&#x5168;&#x306A;&#x57FA;&#x5E95;&#x72B6;&#x614B;&#x56F3;&#x304C;&#x6C7A;&#x5B9A;&#x3055;&#x308C;&#x307E;&#x3059;&#x3002;&#x4E00;&#x5BFE;&#x306E;&#x30B3;&#x30A2;&#x3068;&#x504F;&#x5149;&#x5916;&#x5074;&#x7FFC;&#x3001;3 &#x30B7;&#x30A7;&#x30EB;&#x69CB;&#x9020;&#x3068;&#x3057;&#x3066;&#x30C0;&#x30D6;&#x30EB; &#x30D4;&#x30FC;&#x30AF;&#x8D85;&#x6D41;&#x52D5;&#x5206;&#x5E03;&#x306E;&#x5F93;&#x6765; 2 &#x30B7;&#x30A7;&#x30EB;&#x5BC6;&#x5EA6;&#x30D7;&#x30ED;&#x30D5;&#x30A1;&#x30A4;&#x30EB;&#x306B;&#x52A0;&#x3048;&#x3066;&#x304C;&#x660E;&#x304B;&#x3055;&#x308C;&#x3066;&#x3044;&#x307E;&#x3059;&#x3002;

&#x30C8;&#x30E9;&#x30C3;&#x30D7;&#x3055;&#x308C;&#x305F;&#x30D5;&#x30A7;&#x30EB;&#x30DF;&#x30AC;&#x30B9;&#x4EBA;&#x53E3;&#x306E;&#x4E0D;&#x5747;&#x8861;&#x3068; BCS &#x3092;&#x30DA;&#x30A2;&#x30EA;&#x30F3;&#x30B0;&#x3092;&#x6B63;&#x78BA;&#x306A;&#x30BD;&#x30EA;&#x30E5;&#x30FC;&#x30B7;&#x30E7;&#x30F3;&#x3067;&#x3059;&#x3002;

&#xBD88;&#xADE0;&#xD615; &#xC778;&#xAD6C;&#xC640; &#xCD1D; &#xC6B4;&#xB3D9;&#xB7C9; 0&#xC758; &#xD398;&#xC5B4;&#xB9C1; &#xC0C1;&#xD638; &#xC791;&#xC6A9;&#xC73C;&#xB85C; &#xACE0;&#xC870;&#xD30C; &#xD2B8;&#xB7A9;&#xC5D0; &#xB450; &#xAD6C;&#xC131; &#xC694;&#xC18C; &#xD398;&#xB974;&#xBBF8; &#xAC00;&#xC2A4;&#xC758; &#xBB38;&#xC81C;&#xB294; &#xC815;&#xD655; &#xD558; &#xAC8C; &#xD480; &#xC218; &#xAC10;&#xC18C; BCS &#xBAA8;&#xB378;&#xC5D0; &#xB9E4;&#xD551;&#xB429;&#xB2C8;&#xB2E4;. 1 &#xCC28;&#xC6D0; &#xD2B8;&#xB7A9;&#xC5D0; &#xB300; &#xD55C; &#xC644;&#xC804; &#xD55C; &#xBC14;&#xB2E5; &#xC0C1;&#xD0DC; &#xB2E4;&#xC774;&#xC5B4;&#xADF8;&#xB7A8; &#xBC14;&#xB2E5; &#xC0C1;&#xD0DC; &#xC5D0;&#xB108;&#xC9C0; &#xC2A4;&#xD399;&#xD2B8;&#xB7FC;&#xC5D0;&#xC11C; &#xB2E4;&#xC591; &#xD55C; &#xD1A0;&#xD3F4;&#xB85C;&#xC9C0; &#xAE30;&#xB2A5; &#xACB0;&#xC815; &#xB429;&#xB2C8;&#xB2E4;. &#xC30D;&#xC744; &#xC774;&#xB8E8;&#xB294; &#xCF54;&#xC5B4; &#xBC0F; &#xD3B8;&#xAD11;&#xB41C; &#xBC14;&#xAE65;&#xCABD; &#xB0A0;&#xAC1C;, 3 &#xC178; &#xAD6C;&#xC870; &#xBFD0;&#xB9CC; &#xC544;&#xB2C8;&#xB77C; &#xB354;&#xBE14; &#xD53C;&#xD06C; superfluid &#xBC30;&#xD3EC;&#xC758; &#xC804;&#xD1B5;&#xC801;&#xC778; 2-&#xC258; &#xBC00;&#xB3C4; &#xD504;&#xB85C;&#xD544; &#xC678;&#xC5D0; &#xACF5;&#xAC1C; &#xD558;&#xC9C0; &#xC54A;&#xC2B5;&#xB2C8;&#xB2E4;.

&#xC778;&#xAD6C; &#xBD88;&#xADE0;&#xD615; &#xBC0F; BCS &#xD398;&#xC5B4;&#xB9C1; &#xAC07;&#xD600; &#xD398;&#xB974;&#xBBF8; &#xAC00;&#xC2A4;&#xC5D0; &#xB300; &#xD55C; &#xC815;&#xD655;&#xD55C; &#xC194;&#xB8E8;&#xC158;&#xC785;&#xB2C8;&#xB2E4;.

El problema de un gas de Fermi de dos componentes en una trampa de la arm&oacute;nica, con una poblaci&oacute;n desequilibrada y una interacci&oacute;n emparejamiento de cero &iacute;mpetu total, se asigna al modelo reducido exactamente soluble de BCS. Para una trampa unidimensional, se determina el diagrama de estado completo con varias caracter&iacute;sticas topol&oacute;gicas en espectros de energ&iacute;a del estado. Adem&aacute;s el perfil de densidad convencional de dos-c&aacute;scara de un n&uacute;cleo emparejado y polarizadas alas externas, una estructura de tres-c&aacute;scara as&iacute; como una distribuci&oacute;n de doble pico superfluido se dio a conocer.

Soluci&oacute;n exacta para un gas de Fermi atrapado con desequilibrio de la poblaci&oacute;n y emparejamiento de BCS.

&#x6211;&#x4EEC;&#x8003;&#x8651;&#x81EA;&#x65CB;&#x6001;&#x914D;&#x5BF9;&#x4E0E;&#x5DE1;&#x56DE;&#x94C1;&#x78C1;&#x6027;&#x7684;&#x78C1;&#x5316;&#x5F3A;&#x5EA6;&#x53D6;&#x5F97;&#x7531;&#x5BF9;&#x9762;&#x7684;&#x7535;&#x5B50;&#x81EA;&#x65CB;&#x6781;&#x5316;&#x4E0E;&#x4E50;&#x961F;&#x76F8;&#x5BF9;&#x79FB;&#x4F4D;&#x6216;&#x4E0D;&#x5BF9;&#x79F0;&#x7684;&#x81EA;&#x65CB;&#x76F8;&#x5173;&#x5E26;&#x5BBD;&#x4E4B;&#x95F4;&#x7684;&#x7ADE;&#x4E89;&#x3002;&#x6846;&#x67B6;&#x5185;&#x7684;&#x6269;&#x5C55;&#x7248;&#x672C;&#x7684;&#x51CF;&#x5C11; BCS &#x6A21;&#x578B;&#x7684;&#x7CBE;&#x786E;&#x89E3;&#xFF0C;&#x5171;&#x5B58;&#x7684;&#x56FD;&#x5BB6;&#x7684;&#x7ED3;&#x6784;&#x662F;&#x8868;&#x73B0;&#x51FA;&#x5BF9;&#x94C1;&#x78C1;&#x6027;&#x7684;&#x6027;&#x8D28;&#x65E0;&#x5173;&#x7684;&#x4E00;&#x822C;&#x7279;&#x5F81;&#x3002;&#x4E0D;&#x540C;&#x7C7B;&#x578B;&#x7684;&#x94C1;&#x78C1;&#x4F53;&#x7684;&#x4F5C;&#x7528;&#x7136;&#x540E;&#x8FDB;&#x884C;&#x8C03;&#x67E5;&#x5236;&#x9020;&#x53CC;&#x5C42;&#x4EA4;&#x754C;&#x5904;&#xFF0C;&#x94C1;&#x78C1;&#x4F53;&#x4E2D;&#x7684;&#x6E05;&#x6D01;&#x7684;&#x9650;&#x5236;&#x4E0E;&#x63A5;&#x53E3;&#x7684;&#x81EA;&#x65CB;&#x6001;&#x8D85;&#x5BFC;&#x7CFB;&#x7EDF;&#x4E2D;&#x7684;&#x90BB;&#x8FD1;&#x6548;&#x5E94;&#x3002;&#x6211;&#x4EEC;&#x663E;&#x793A;&#x90BB;&#x8FD1;&#x6548;&#x5E94;&#x7684;&#x5B9A;&#x6027;&#x884C;&#x4E3A;&#x4E0D;&#x53D6;&#x51B3;&#x4E8E;&#x94C1;&#x78C1;&#x6027;&#x7684;&#x6027;&#x8D28;&#x3002;&#x5206;&#x6B67;&#x51FA;&#x73B0;&#x5728;&#x4E0E;&#x534A;&#x91D1;&#x5C5E;&#x653F;&#x6743;&#x7684;&#x754C;&#x7EBF;&#x3002;&#x81EA;&#x65CB;&#x76F8;&#x5173;&#x5E26;&#x5BBD;&#x7684;&#x94C1;&#x78C1;&#x6027;&#x7684;&#x914D;&#x5BF9;&#x7684;&#x632F;&#x5E45;&#x7C7B;&#x578B;&#x5C55;&#x54C1;&#x632F;&#x8361;&#x884C;&#x4E3A;&#x76F4;&#x81F3;&#x5C11;&#x6570;&#x81EA;&#x65CB;&#x627F;&#x8FD0;&#x4EBA;&#x7684;&#x5BC6;&#x5EA6;&#x51E0;&#x4E4E;&#x4E3A;&#x96F6;&#x3002;&#x4ECE;&#x6446;&#x52A8;&#x6307;&#x6570;&#x8870;&#x51CF;&#x7684;&#x914D;&#x7F6E;&#x6587;&#x4EF6;&#x5230;&#x4EA4;&#x53C9;&#x65F6;&#x53D1;&#x751F;&#x4ECE;&#x534A;&#x91D1;&#x5C5E;&#x9650;&#x5236;&#x81EA;&#x65CB;&#x4EA4;&#x6362;&#x7C7B;&#x578B;&#x94C1;&#x78C1;&#x4F53;&#x88AB;&#x8BA4;&#x4E3A;&#x662F;&#x3002;

&#x5DE1;&#x56DE;&#x94C1;&#x78C1;&#x6027;&#x7684;&#x6027;&#x8D28;&#x5728;&#x53D1;&#x6325;&#x4F5C;&#x7528;&#x4E4B;&#x95F4;&#x7684;&#x7535;&#x5B50;&#x81EA;&#x65CB;&#x6781;&#x5316;&#x548C;&#x5355;&#x7EBF;&#x6001;&#x7ADE;&#x4E89;&#x5BF9;&#x5173;&#x8054;&#x5417;&#xFF1F;

We consider the competition between spin singlet pairing and itinerant ferromagnetism whose magnetization is yielded by a relative shift of the bands with opposite spin polarization or by asymmetric spin-dependent bandwidths. Within the framework of the exact solution of an extended version of the reduced BCS model, the structure of the coexisting state is shown to have general features that are not related to the character of the ferromagnetism. The role of different types of ferromagnet is then investigated for the proximity effect in a system made of a bilayer junction with a spin singlet superconductor interfaced with a ferromagnet in the clean limit. We show that the qualitative behaviour of the proximity effect does not depend on the nature of the ferromagnetism. Differences emerge at the borderline with the half-metallic regime. For the spin-dependent bandwidth type of ferromagnetism the pairing amplitude exhibits an oscillating behaviour until the density of the minority spin carrier becomes almost zero. The crossover from an oscillating to an exponentially damped profile occurs away from the half-metallic limit when a spin exchange type ferromagnet is considered.

Is the nature of itinerant ferromagnetism playing a role in the competition between spin polarization and singlet pair correlations?

Nous consid&eacute;rons que la concurrence entre rotation singulet appariement et ferromagn&eacute;tisme itin&eacute;rant dont l&#39;aimantation est transmise par un d&eacute;placement relatif des bandes avec une polarisation de spin oppos&eacute; ou asym&eacute;triques retomb&eacute;es d&eacute;pendent des bandes passantes. Dans le cadre de la solution exacte d&#39;une version am&eacute;lior&eacute;e du mod&egrave;le BCS r&eacute;duit, la structure de l&#39;&eacute;tat coexistante est montr&eacute;e caract&eacute;ristiques g&eacute;n&eacute;rales qui ne sont pas li&eacute;es au caract&egrave;re du ferromagn&eacute;tisme. Le r&ocirc;le des diff&eacute;rents types de ferromagn&eacute;tique est ensuite &eacute;tudi&eacute; l&#39;effet de proximit&eacute; dans un syst&egrave;me compos&eacute; d&#39;une jonction bicouche avec un supraconducteur de singulet de spin interfac&eacute; avec un ferromagn&eacute;tique dans la limite propre. Nous montrons que le comportement qualitatif de l&#39;effet de proximit&eacute; ne d&eacute;pend pas de la nature de la ferromagn&eacute;tisme. Diff&eacute;rences apparaissent &agrave; la fronti&egrave;re avec le r&eacute;gime de la partie m&eacute;tallique. Pour la bande passante de retomb&eacute;es d&eacute;pendent type de ferromagn&eacute;tisme l&#39;appariement amplitude pr&eacute;sente un comportement oscillant jusqu&#39;&agrave; ce que la densit&eacute; du transporteur spin minorit&eacute; devient presque nulle. Le crossover une oscillante ou un profil exponentiellement amorti se produit loin de la limite de la moiti&eacute; m&eacute;talliques lorsqu&#39;un ferromagn&eacute;tique de type &eacute;change spin est examin&eacute;.

La nature du ferromagn&eacute;tisme itin&eacute;rant joue un r&ocirc;le dans la comp&eacute;tition entre la rotation de la polarisation et singulet des corr&eacute;lations de paire ?

Wir betrachten die Konkurrenz zwischen Drehfeld Singulett Paarung und ambulante Ferromagnetismus, deren Magnetisierung durch eine relative Verschiebung der Bands mit entgegengesetzten Spin-Polarisation oder asymmetrische Drehbeschleunigung-abh&auml;ngige Bandbreiten zur&uuml;ckgegeben wird. Im Rahmen der exakten L&ouml;sung eine erweiterte Version von dem reduzierten BCS-Modell ist die Struktur des Staates koexistierenden allgemeine Eigenschaften haben, die nicht auf den Charakter der Ferromagnetismus zusammenh&auml;ngen dargestellt. Die Rolle der verschiedenen Arten von Ferromagneten ist dann f&uuml;r die Proximity-Effekt in einem System, hergestellt aus einem Bilayer-Kreuzung mit einem Drehfeld Singulett Supraleiter angebunden mit einem Ferromagneten in die saubere Grenze untersucht. Wir zeigen, dass das qualitative Verhalten von Proximity-Effekt nicht von der Art der den Ferromagnetismus abh&auml;ngt. Unterschiede entstehen an der Grenze mit dem halb aus Metall-Regime. F&uuml;r die Drehbeschleunigung-abh&auml;ngigen Bandbreite Exponate Typ des Ferromagnetismus koppeln Amplitude einer oszillierenden Verhalten, bis die Dichte des Bef&ouml;rderers Drehbeschleunigung Minderheit fast Null wird. Die Frequenzweiche aus eine oszillierende an einem exponentiell ged&auml;mpfte Profil tritt weg von der H&auml;lfte aus Metall-Grenzwert, wenn ein Drehfeld Austausch Typ Ferromagneten betrachtet wird.

Spielt die Art der ambulanten Ferromagnetismus eine Rolle im Wettbewerb zwischen Drehfeld Polarisation und Unterhemd paar Korrelationen?

Consideriamo la concorrenza tra accoppiamento di spin di singoletto e ferromagnetismo itinerante cui magnetizzazione &egrave; ceduto da uno spostamento relativo delle bande con polarizzazione di spin opposto o di larghezze di banda asimmetriche spin-dipendente. Nell&#39;ambito della soluzione esatta di una versione estesa del modello BCS ridotta, &egrave; dimostrata che la struttura dello stato coesistenti caratteristiche generali che non sono legati al personaggio del ferromagnetismo. Il ruolo dei diversi tipi di ferromagnete &egrave; poi indagato per l&#39;effetto di prossimit&agrave; in un sistema di giunzione a doppio strato con un superconduttore di singoletto di spin interfacciato con un ferromagnete nel limite pulito. Ci mostrano che il comportamento qualitativo dell&#39;effetto di prossimit&agrave; non dipendono dalla natura del ferromagnetismo. Le differenze emergono presso il confine con il regime di mezzo metallico. Per la larghezza di banda spin-dipendente tipo del ferromagnetismo l&#39;ampiezza abbinamento esibisce un comportamento oscillante fino a quando la densit&agrave; del vettore di spin di minoranza diventa quasi pari a zero. Il crossover da un&#39;oscillazione a un profilo esponenziale smorzato si verifica lontano dal limite di met&agrave;-metallico quando viene considerato un ferromagnete di tipo exchange spin.

La natura del ferromagnetismo itinerante gioca un ruolo nella competizione tra polarizzazione di spin e singoletto correlazioni di coppia?

&#x6211;&#x3005; &#x306F;&#x30B9;&#x30D4;&#x30F3; 1 &#x91CD;&#x9805;&#x30DA;&#x30A2;&#x30EA;&#x30F3;&#x30B0;&#x3068;&#x904D;&#x6B74;&#x5F37;&#x78C1;&#x6027;&#x78C1;&#x5316;&#x3068;&#x53CD;&#x5BFE;&#x306E;&#x30B9;&#x30D4;&#x30F3;&#x504F;&#x6975;&#x30D0;&#x30F3;&#x30C9;&#x306E;&#x76F8;&#x5BFE;&#x30B7;&#x30D5;&#x30C8;&#x3001;&#x307E;&#x305F;&#x306F;&#x975E;&#x5BFE;&#x79F0;&#x306E;&#x30B9;&#x30D4;&#x30F3;&#x4F9D;&#x5B58;&#x306E;&#x5E2F;&#x57DF;&#x5E45;&#x3092;&#x3082;&#x305F;&#x3089;&#x3057;&#x305F;&#x3067;&#x3059;&#x9593;&#x306E;&#x7AF6;&#x4E89;&#x3092;&#x691C;&#x8A0E;&#x3057;&#x3066;&#x304F;&#x3060;&#x3055;&#x3044;&#x3002;&#x524A;&#x6E1B;&#x306E; BCS &#x30E2;&#x30C7;&#x30EB;&#x306E;&#x62E1;&#x5F35;&#x7248;&#x306E;&#x53B3;&#x5BC6;&#x89E3;&#x306E;&#x67A0;&#x7D44;&#x307F;&#x306E;&#x4E2D;&#x5171;&#x5B58;&#x72B6;&#x614B;&#x306E;&#x69CB;&#x9020;&#x304C;&#x5F37;&#x78C1;&#x6027;&#x306E;&#x30AD;&#x30E3;&#x30E9;&#x30AF;&#x30BF;&#x30FC;&#x306B;&#x95A2;&#x9023;&#x3057;&#x306A;&#x3044;&#x4E00;&#x822C;&#x7684;&#x306A;&#x6A5F;&#x80FD;&#x304C;&#x793A;&#x3055;&#x308C;&#x3066;&#x3044;&#x307E;&#x3059;&#x3002;&#x5F37;&#x78C1;&#x6027;&#x4F53;&#x306E;&#x3055;&#x307E;&#x3056;&#x307E;&#x306A;&#x7A2E;&#x985E;&#x306E;&#x5F79;&#x5272; [&#x30AF;&#x30EA;&#x30FC;&#x30F3;&#x5236;&#x9650;&#x306B;&#x304A;&#x3051;&#x308B;&#x5F37;&#x78C1;&#x6027;&#x4F53;&#x304C;&#x3068;&#x306E;&#x30A4;&#x30F3;&#x30BF;&#x30FC;&#x30D5;&#x30A7;&#x30FC;&#x30B9;&#x3067;&#x30B9;&#x30D4;&#x30F3;&#x4E00;&#x91CD;&#x9805;&#x8D85;&#x4F1D;&#x5C0E;&#x306E;&#x4E8C;&#x91CD;&#x819C;&#x30B8;&#x30E3;&#x30F3;&#x30AF;&#x30B7;&#x30E7;&#x30F3;&#x4F5C;&#x3089;&#x308C;&#x3066;&#x30B7;&#x30B9;&#x30C6;&#x30E0;&#x3001;&#x8FD1;&#x63A5;&#x52B9;&#x679C;&#x306E;&#x691C;&#x8A0E;&#x3067;&#x3059;.&#x8FD1;&#x63A5;&#x52B9;&#x679C;&#x306E;&#x5B9A;&#x6027;&#x7684;&#x306A;&#x6319;&#x52D5;&#x306F;&#x5F37;&#x78C1;&#x6027;&#x306E;&#x6027;&#x8CEA;&#x306B;&#x4F9D;&#x5B58;&#x3057;&#x306A;&#x3044;&#x3053;&#x3068;&#x3092;&#x793A;&#x3057;&#x307E;&#x3059;&#x3002;&#x9055;&#x3044;&#x306F;&#x534A;&#x91D1;&#x5C5E;&#x653F;&#x6A29;&#x3068;&#x306E;&#x5883;&#x754C;&#x7DDA;&#x3067;&#x51FA;&#x73FE;&#x3057;&#x307E;&#x3059;&#x3002;&#x5C11;&#x6570;&#x306E;&#x30B9;&#x30D4;&#x30F3; &#x30AD;&#x30E3;&#x30EA;&#x30A2;&#x306E;&#x5BC6;&#x5EA6;&#x3092;&#x307B;&#x307C;&#x30BC;&#x30ED;&#x306B;&#x306A;&#x308B;&#x307E;&#x3067;&#x30B9;&#x30D4;&#x30F3;&#x4F9D;&#x5B58;&#x306E;&#x5E2F;&#x57DF;&#x5E45;&#x3092;&#x578B;&#x5F37;&#x78C1;&#x6027;&#x30DA;&#x30A2;&#x30EA;&#x30F3;&#x30B0;&#x306E;&#x632F;&#x5E45;&#x306E;&#x632F;&#x52D5;&#x6319;&#x52D5;&#x3092;&#x5C55;&#x793A;&#x3057;&#x3066;&#x3044;&#x307E;&#x3059;&#x3002;&#x5F37;&#x78C1;&#x6027;&#x4F53;&#x30B9;&#x30D4;&#x30F3;&#x4EA4;&#x63DB;&#x578B;&#x3068;&#x898B;&#x306A;&#x3055;&#x308C;&#x307E;&#x3059;&#x3068;&#x6307;&#x6570;&#x6E1B;&#x8870;&#x306E;&#x30D7;&#x30ED;&#x30D5;&#x30A1;&#x30A4;&#x30EB;&#x306B;&#x632F;&#x52D5;&#x3059;&#x308B;&#x304B;&#x3089;&#x30AF;&#x30ED;&#x30B9; &#x30AA;&#x30FC;&#x30D0;&#x30FC;&#x304B;&#x3089;&#x96E2;&#x308C;&#x3066;&#x534A;&#x91D1;&#x5C5E;&#x306E;&#x5236;&#x9650;&#x304C;&#x767A;&#x751F;&#x3057;&#x307E;&#x3059;&#x3002;

&#x904D;&#x6B74;&#x5F37;&#x78C1;&#x6027;&#x306E;&#x6027;&#x8CEA;&#x306F;&#x30DA;&#x30A2;&#x76F8;&#x95A2;&#x30B9;&#x30D4;&#x30F3;&#x504F;&#x6975;&#x3068;&#x4E00;&#x91CD;&#x9805;&#x9593;&#x306E;&#x7AF6;&#x4E89;&#x3067;&#x30ED;&#x30FC;&#x30EB;&#x30D7;&#x30EC;&#x30A4;&#x3067;&#x3059;&#x304B;&#xFF1F;

&#xC6B0;&#xB9AC;&#xAC00; &#xBC18;&#xB300; &#xC2A4;&#xD540; &#xBD84;&#xADF9;&#xC73C;&#xB85C; &#xBC34;&#xB4DC;&#xC758; &#xC0C1;&#xB300; shift &#xB610;&#xB294; &#xBE44;&#xB300;&#xCE6D; &#xC2A4;&#xD540; &#xC885;&#xC18D; &#xB300;&#xC5ED;&#xD3ED;&#xC758; &#xC790;&#xD654;&#xB97C; &#xAD74;&#xBCF5; &#xC21C;&#xD68C; &#xAC15;&#xC790;&#xC131; &#xC2A4;&#xD540; &#xB0B4;&#xC758; &#xD398;&#xC5B4;&#xB9C1; &#xC0AC;&#xC774; &#xACBD;&#xC7C1;&#xC744; &#xACE0;&#xB824; &#xD558;&#xC2ED;&#xC2DC;&#xC624;. &#xAC10;&#xC18C; BCS &#xBAA8;&#xB378;&#xC758; &#xD655;&#xC7A5;&#xB41C; &#xB41C; &#xBC84;&#xC804;&#xC758; &#xC815;&#xD655;&#xD55C; &#xC194;&#xB8E8;&#xC158;&#xC758; &#xD504;&#xB808;&#xC784; &#xC6CC;&#xD06C; &#xB0B4;&#xC5D0;&#xC11C; &#xACF5;&#xC874; &#xC0C1;&#xD0DC;&#xC758; &#xAD6C;&#xC870;&#xB294; &#xAC15;&#xC790;&#xC131;&#xC758; &#xBB38;&#xC790;&#xC5D0; &#xAD00;&#xB828; &#xB418;&#xC9C0; &#xC54A;&#xC740; &#xC77C;&#xBC18;&#xC801;&#xC778; &#xAE30;&#xB2A5;&#xC744;&#xAC00;&#xC9C0;&#xACE0; &#xD45C;&#xC2DC; &#xB429;&#xB2C8;&#xB2E4;. Ferromagnet&#xC758; &#xB2E4;&#xC591; &#xD55C; &#xC885;&#xB958;&#xC758; &#xC5ED;&#xD560;&#xC740; &#xB2E4;&#xC74C; bilayer &#xC811;&#xD569;&#xC758; &#xAE68;&#xB057; &#xD55C; &#xD55C;&#xB3C4;&#xC5D0;&#xC11C; ferromagnet &#xC778;&#xD130;&#xD398;&#xC774;&#xC2A4; &#xC2A4;&#xD540; &#xB0B4;&#xC758; &#xCD08;&#xC804;&#xB3C4;&#xB85C; &#xB9CC;&#xB4E0; &#xC2DC;&#xC2A4;&#xD15C;&#xC5D0; &#xADFC;&#xC811; &#xD6A8;&#xACFC; &#xB300; &#xD55C; &#xC870;&#xC0AC;&#xB97C;. &#xC6B0;&#xB9AC;&#xB294; &#xADFC;&#xC811; &#xD6A8;&#xACFC;&#xC758; &#xC9C8;&#xC801; &#xD589;&#xB3D9;&#xC740; &#xAC15;&#xC790;&#xC131;&#xC758; &#xD2B9;&#xC131;&#xC5D0; &#xC758;&#xC874; &#xD558;&#xC9C0; &#xC54A;&#xC2B5;&#xB2C8;&#xB2E4; &#xBCF4;&#xC5EC;&#xC90D;&#xB2C8;&#xB2E4;. &#xCC28;&#xC774; &#xBC18; &#xAE08;&#xC18D; &#xC815;&#xAD8C;&#xACFC; &#xACBD;&#xACC4;&#xC120;&#xC5D0;&#xC11C; &#xB4F1;&#xC7A5;. &#xC2A4;&#xD540; &#xC885;&#xC18D; &#xB300;&#xC5ED;&#xD3ED;&#xC5D0; &#xB300; &#xD55C; &#xAC15;&#xC790;&#xC131; &#xD398;&#xC5B4;&#xB9C1; &#xC9C4;&#xD3ED;&#xC758; &#xD615;&#xC2DD; &#xC18C;&#xC218; &#xC2A4;&#xD540; &#xCE90;&#xB9AC;&#xC5B4; &#xBC00;&#xB3C4; &#xAC70;&#xC758; &#xC81C;&#xB85C; &#xB420; &#xB54C;&#xAE4C;&#xC9C0; &#xC9C4;&#xB3D9; &#xD589;&#xB3D9;&#xC744; &#xC804;&#xC2DC;. &#xAE30; &#xD558; &#xAE09;&#xC218;&#xC801;&#xC73C;&#xB85C; &#xAC10;&#xC1E0; &#xD504;&#xB85C;&#xD544;&#xC5D0;&#xB294; &#xC9C4;&#xB3D9;&#xC5D0;&#xC11C; &#xD06C;&#xB85C;&#xC2A4; &#xC624;&#xBC84; &#xC2A4;&#xD540; &#xAD50;&#xD658; &#xD615;&#xC2DD; ferromagnet &#xACE0;&#xB824; &#xBC18; &#xAE08;&#xC18D; &#xC81C;&#xD55C;&#xC5D0;&#xC11C; &#xBC1C;&#xC0DD; &#xD569;&#xB2C8;&#xB2E4;.

&#xC21C;&#xD68C; &#xAC15;&#xC790;&#xC131;&#xC758; &#xC790;&#xC5F0; &#xC7AC;&#xC0DD; &#xC2A4;&#xD540; &#xC591;&#xADF9; &#xD654;&#xC640; &#xC77C; &#xC911; &#xAC04;&#xC758; &#xACBD;&#xC7C1;&#xC5D0;&#xC11C; &#xC5ED;&#xD560; &#xC30D; &#xC0C1;&#xAD00; &#xAD00;&#xACC4;?

Consideramos que la competencia entre vuelta camiseta emparejamiento y ferromagnetismo itinerante cuya magnetizaci&oacute;n es producido por un desplazamiento relativo de las bandas con polarizaci&oacute;n de spin opuesto o asim&eacute;tricas anchos de banda de vuelta-dependiente. En el marco de la soluci&oacute;n exacta de una versi&oacute;n extendida del modelo reducido de BCS, se muestra la estructura del estado coexistente tener caracter&iacute;sticas generales que no est&aacute;n relacionados con el personaje del ferromagnetismo. El papel de diferentes tipos de &aacute;tomos entonces est&aacute; investigado por el efecto de proximidad en un sistema compuesto de un cruce de bicapa con un superconductor de camiseta de vuelta interconectado con un ferromagneto en el l&iacute;mite de limpio. Mostramos que el comportamiento cualitativo del efecto de proximidad no depende de la naturaleza del ferromagnetismo. Las diferencias surgen en el l&iacute;mite con el r&eacute;gimen de media met&aacute;licos. Para el ancho de banda de vuelta-dependiente tipo de ferromagnetismo la amplitud emparejamiento exhibe un comportamiento oscilante hasta que la densidad del portador de la minor&iacute;a de la vuelta se convierte casi en cero. El cruce de un oscilante para un perfil exponencial amortiguado ocurre lejos del l&iacute;mite medio met&aacute;licos cuando se consideran un &aacute;tomos de tipo de cambio de giro.

&iquest;La naturaleza de ferromagnetismo itinerante desempe&ntilde;a un papel en la competencia entre vuelta polarizaci&oacute;n y camiseta correlaciones par?

Article	Year
Coexistence of ferromagnetism and singlet superconductivity via kinetic exchange. Physical review letters\| PubMed ID: 14611604	2003
Exact solution for a trapped Fermi gas with population imbalance and BCS pairing. Physical review letters\| PubMed ID: 18518011	2008
Is the nature of itinerant ferromagnetism playing a role in the competition between spin polarization and singlet pair correlations? Journal of physics. Condensed matter : an Institute of Physics journal\| PubMed ID: 21828427	2009

Mario Cuoco

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