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平行导电板的电场
23.12
考虑一块带正电的无限大薄导体板。
在没有外加电场的情况下,电荷会以均匀的面电荷密度分布在极板上。这会在极板两侧产生电场,方向背离极板,其大小等于面电荷密度除以两倍的真空介电常数。
假设将一块带有相同负电荷的平板靠近带正电的平板,两块平板上的电荷会相互吸引。
在两块极板之间的区域,两块极板产生的电场方向相同,因此电场叠加形成合电场。然而,在两块极板的外侧,电场方向相反,相互抵消。
这种电场模式类似于带电的平行板电容器。
现在,如果将带负电的平板替换为一块相同的带正电平板,则两板之间的合场强相互抵消,为零。但在两板外侧,场强则叠加增强。
高斯定律将通过闭合表面的电通量与该表面所包围的净电荷联系起来。 高斯定律可用于根据区域的电荷分布来查找电场和封闭在区域内的电荷。
假设一个带有正电荷的无限薄导电板的横截面。 对于这么大的薄板,随着板的厚度趋于零,正电荷位于板的两个大面上。 在没有外部电场的情况下,电荷均匀地分布在这些面上,产生远离板…