9.8
La distribución de carga a lo largo de la interfaz entre un electrodo sólido y una solución electrolítica forma una doble capa eléctrica.
El modelo primitivo considera dos láminas de carga idealizadas: una lámina positiva en la superficie del electrodo y una lámina negativa en la solución.
En realidad, los iones en solución están solvados y no pueden residir directamente en la superficie del electrodo. Helmholtz perfeccionó el modelo introduciendo iones solvados en la superficie del electrodo, mantenidos separados por esferas de hidratación, con el plano exterior de Helmholtz marcando la lámina de carga iónica.
Aquí, el potencial eléctrico se desplaza linealmente de φM en el metal a φS en el OHP. Sin embargo, descuida el efecto disruptivo del movimiento térmico sobre el plano de carga rígido.
Considerando el movimiento térmico, el modelo de Gouy–Chapman presenta una doble capa difusa donde los iones cargados en sentido opuesto se agrupan en el electrodo al difundirse en la solución, provocando un cambio no lineal de potencial.
Combinando ambas ideas, Stern propuso que algunos iones negativos se adhieren al electrodo, manteniendo una distancia fija basada en el radio iónico.
Simultáneamente, el movimiento térmico dispersa los iones negativos sobrantes restantes a lo largo de la región de interfase, lo que provoca un cambio gradual en el potencial eléctrico.
En la región donde se encuentran dos fases globales, surge una distribución intrincada de carga eléctrica debido a la transferencia de carga, la adsor…
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