16.9
Considérons un corps rigide tournant avec une vitesse angulaire de ω dans un référentiel inertiel.
Un autre cadre rotatif est attaché au corps qui se déplace avec le corps avec une vitesse angulaire de Ω.
La somme du moment total est égale à la somme du taux de variation du moment angulaire autour du centre de masse par rapport au référentiel en rotation et du produit vectoriel de la vitesse angulaire de l’objet par son moment angulaire.
Lorsque la vitesse angulaire des axes de rotation est égale à la vitesse angulaire du corps, alors les moments et le produit de l’inertie par rapport aux axes de rotation seront constants.
En rappelant les composantes scalaires du moment angulaire, l’équation du moment total peut être exprimée en composantes scalaires.
Si les axes de rotation sont choisis comme axes principaux d’inertie, alors le produit du terme d’inertie disparaît, simplifiant la forme scalaire de l’équation du moment total.
Celles-ci sont connues sous le nom d'équations d'Euler du mouvement pour les corps en rotation.
Imaginez un corps rigide qui tourne à une vitesse angulaire de ω dans un cadre de référence inertiel. Parallèlement à cela, imaginez un deuxième cadre…
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