9.8
La distribution de charge à l’interface entre une électrode solide et une solution électrolytique forme une double couche électrique.
Le modèle primitif considère deux feuilles de charge idéalisées : une feuille positive à la surface de l’électrode et une feuille négative dans la solution.
En réalité, les ions en solution sont solvés et ne peuvent pas résider directement à la surface de l’électrode. Helmholtz affina le modèle en introduisant des ions solvatés à la surface de l’électrode, maintenus à l’écart par des sphères d’hydratation, le plan extérieur de Helmholtz marquant la feuille de charge ionique.
Ici, le potentiel électrique se déplace linéairement de φM au niveau du métal à φS au niveau du OHP. Cependant, elle néglige l’effet perturbateur du mouvement thermique sur le plan de charge rigide.
En tenant compte du mouvement thermique, le modèle de Gouy–Chapman présente une double couche diffuse où les ions chargés opposés s’agglutinent à l’électrode en diffusant dans la solution, provoquant un changement de potentiel non linéaire.
Combinant ces deux idées, Stern a proposé que certains ions négatifs adhèrent à l’électrode, maintenant une distance fixe basée sur le rayon ionique.
Simultanément, le mouvement thermique disperse les ions négatifs restants dans toute la région d’interphase, entraînant un changement progressif du potentiel électrique.
Dans la région où deux phases globales se rencontrent, une distribution complexe de charge électrique se développe due au transfert de charge, à l’ads…
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