מאמר שיטה

מדידה מגנטית, מכוון קיטוב Ferroelectric גבישי נוזלי

DOI:

10.3791/58018

⸱

15 באוגוסט 2018

 ,  ,  , 
1Division of Materials Physics, Graduate School of Engineering Science, Osaka University, 2Division of Chemical Engineering, Graduate School of Engineering Science, Osaka University, 3Department of Advance Materials Science, University of Tokyo

במאמר זה

סיכום

$$\rightleftharpoonup{xx}$$ $$\longleftharp{xx}$$, $$\longrightharp{xx}$$,

בדו ח זה, אנו מציגים פרוטוקול לבחון תופעות magnetoelectric ישירה, כלומר, אינדוקציה של קיטוב ferroelectric על-ידי החלת שדות מגנטיים, גבישי נוזלי. פרוטוקול זה מספק גישה ייחודית, נתמך על ידי הרכות של גביש נוזלי, כדי להשיג magnetoelectrics בטמפרטורת החדר.

תקציר

$$\rightleftharpoonup{xx}$$ $$\longleftharp{xx}$$, $$\longrightharp{xx}$$,

חומרים מציג תופעות צימוד בין מגנטיות וחשמל (פרו), דהיינו, אפקטים magnetoelectric, משכו הרבה מאוד תשומת לב בשל שלהם יישומים אפשריים עבור ההתקן בעתיד טכנולוגיות כגון חיישנים ואמצעי האחסון. עם זאת, גישות קונבנציונליות, אשר בדרך כלל משתמשות בחומרים המכילים יונים מתכתיים מגנטי (או רדיקלים), יש בעיה רצינית: נמצאו רק כמה חומרים כדי להראות את התופעות צימוד בטמפרטורת החדר. לאחרונה, אנחנו הציע גישה חדשה כדי להשיג magnetoelectrics בטמפרטורת החדר. בניגוד גישות קונבנציונליות, את ההצעה החלופית שלנו מתמקד חומר שונה לחלוטין, "גביש נוזלי", ללא יונים מתכתיים מגנטי. גבישי נוזלי כזה, שדה מגנטי יכול להיות מנוצל כדי לשלוט המדינה orientational של מולקולות המרכיבים אותה, קיטוב חשמלי המתאים דרך מגנטי. בנוגע למקורו של המולקולות; זה מנגנון חסר תקדים של האפקט magnetoelectric. בהקשר זה, מאמר זה מספק פרוטוקול למדוד מאפיינים ferroelectric המושרה על ידי שדה מגנטי, כלומר, magnetoelectric השפעה ישירה, בתוך גביש נוזלי. בשיטת מפורטות כאן, בהצלחה שהבחנו דיסקות, מכוון קיטוב חשמלי בשלב כיראלי smectic C של גביש נוזלי בטמפרטורת החדר. נלקח יחד עם הגמישות של מולקולות המרכיבים אותה, המשפיע ישירות על התגובות magnetoelectric, שיטת הציג ישמש כדי לאפשר גביש נוזלי תאים לרכוש פונקציות נוספות כמו magnetoelectrics בטמפרטורת החדר, הקשורים חומרים אופטיים.

מבוא

$$\rightleftharpoonup{xx}$$ $$\longleftharp{xx}$$, $$\longrightharp{xx}$$,

מחקר על magnetoelectric (לי) אפקט, תנאי הגיוס של קיטוב חשמלי (מגנוט) על-ידי שדה מגנטי (חשמלי), התמקדה כלפי סוגי יישומים כגון חיישני טכנולוגיות אחסון חדשניים. עם האחרונות מחקרים על לי multiferroics1,2,3,4, מערכת היעד בתחום לי מחקר מורחבות לסוגים שונים של חומרים של מצב מוצק, כולל אי-אורגנית, אורגני, ו מסגרות מתכת-אורגנית, על ידי ניצול ספין-סריג זיווגים הזריזות5,6,7,8,9. עם זאת, המבצע בטמפרטורת החדר, אשר חייב להתבצע על ניצול מעשי של לי חומרים עם הפתולוג המצמדים, הוא עדיין נושא מאתגר ולאחר מספר מוגבל מאוד של חומרים חד-פאזי דווחו גם בטמפרטורת החדר magnetoelectrics עד היום10.

גביש נוזלי, אשר מחזיקים פקודה orientational, לפעמים עם אחד לפי מיקום חלקית, נבדקו גם ביחס לי חומרים בשנים האחרונות11,12,13,14, 15. אחד היתרונות של גביש נוזלי כמוני חומרים הוא טמפרטורת הפעולה שלהם, כמו גביש נוזלי שלבים בדרך כלל התייצבו סביב בטמפרטורת החדר. דוגמא ממני גביש נוזלי שדווחו עד כה הוא שילוב בין ננו-טסיות מגנטי עם חיזקו מגנטי בניצב בגבישים נוזליים מציג שלב nematic, המכונה השלב גביש נוזלי הפשוטה השתלט רק חד-ממדי סדר orientational15. זה מראה היפוכה לי השפעה, אינדוקציה של מגנטיזציה על ידי שדה חשמלי, באמצעות מניפולציה שדה חשמלי של טסיות בשילוב וכיוונים מולקולרית.

יותר לאחרונה, אסטרטגיה ייחודי נוסף כדי לקבוע מה השפעה של גביש נוזלי היה המוצע16. המוקד של אסטרטגיה זו היא ליצור שלב C (SmC *) smectic כיראלי עם סדר לפי מיקום חד-ממדי, וכתוצאה מכך מבנה שכבה כשמאירים בשם השכבה smectic. מאפיין אחד של שלב SmC * הוא וקטור כיוון מולקולרית של n זה משולב עם מומנט דיפול חשמלי מקומי p. המתאם הזה מסופק על ידי השילוב של מוטה אוריינטציית המולקולות המרכיבים אותה כמו רוד את smectic שכבה רגילה n0 , כיראליות-induced ראי (והיפוך) הסימטריה לשבור המולקולות. מנקודת מבט של סימטריות, לשעבר משנה את הסימטריה של D∞h (מה שנקרא SmA שלב, איור 1A) לתוך C2h (מה שנקרא SmC שלב, איור 1B), ו האחרון שובר את הסימטריה מראה של2 Ch כך הסימטריה מצטמצם לתוך C2 (SmC * השלב, ראה כל שכבה ב איור 1C). בכל SmC * שכבה, הנוכחות של קיטוב סופיים מותר לאורך ציר2 C, תופעה נורמלית כדי n0 ו- n. צימוד חזק בין n ו- p חיונית ferroelectricity גבישי נוזלי. בשלב SmC *, n יישור באופן סליליים דרך שכבה אחרי שכבה (איור 1C), לכן יש קיטוב מאקרוסקופית. אין. Ferroelectricity גבישי נוזלי כזה מושגת על ידי שימוש באפקטים משטח חזק, אשר לייצב את המדינה homogeneously אוריינטציה של n הידועה כמדינה מיוצב משטח ferroelectric גביש נוזלי (SSFLC) (איור 1D). יצוין, כי היפוך קיטוב ferroelectric תמיד מלווה של מיתוג של הברית bi יציב כיוון דרך צימוד בין n ו- p17. כמו האפקט ההפוך, צפוי שינוי אוריינטציה המולקולרית של שלב SmC * להצמיח שינוי קיטוב חשמלי. דרך חיזקו מגנטי הנגרמת על ידי ספינים מגנטי רכיבים ו/או הארומטיות מולקולות גביש נוזלי, הגמישות של n במצב גביש נוזלי בגלל אינטראקציות מולקולריים חלשים יותר מאשר במצב גביש מוצק, n הוא גם tunable על-ידי שדה מגנטי. לכן, השלב SmC * יכול להיהפך למצב מגנטי-שדה-induced homogeneously בכיוון דומה למצב SSFLC. לכן, ישיר לי השפעה, אינדוקציה של קיטוב חשמלי על ידי שדה מגנטי, מושגת גם הפיתוח של קיטוב חשמלי מאקרוסקופית הנגרמת על ידי יישור הומוגנית של n בשילוב עם p, בכל הרבדים.

אנחנו מציגים את ההליכים כדי להתכונן גביש נוזלי תאים החקירה של לי זיווגים ומתודולוגיות כדי לזהות מה האפקט. שיטה עבור הכנת גביש נוזלי תאים דווח פירוט בעבר18. כאן, אנחנו ששינה בשיטה זו עבורי ועבור דיאלקטרי מדידות. בשיטת מפורטות כאן, אנחנו זוהה דיסקות, מכוון קיטוב חשמלי, כלומר, ישיר לי השפעה, גביש נוזלי מציג שלב SmC * בטמפרטורת החדר.

הגישה מוגבלת. התחברו או התחילו תקופת ניסיון כדי לצפות בתוכן זה.

פרוטוקול

$$\rightleftharpoonup{xx}$$ $$\longleftharp{xx}$$, $$\longrightharp{xx}$$,

1. הכנת התאים גביש נוזלי, הקביעה של הפער תא

  1. הכנה של תאים גביש נוזלי
    1. מצעים לחתוך זכוכית מצופה בדיל/אינדיום-אוקסיד (ITO) בצד אחד לתוך לגודל הרצוי (גודל: 10 x 10 x 1.1 מ מ, איור 2A). כדי לגזור את סובסטרטים, קו על הפנים שלהם כלי לחיתוך זכוכית ולהיאחז לשבור זכוכית עודף באופן ידני.
    2. לשטוף סובסטרטים לחתוך זכוכית באמצעות חומר ניקוי באמבט אולטראסוני-35 קילו-הרץ עבור 30 דקות יש לשטוף אותן במים יונים באמבט אולטראסוני במשך 10 דקות החלפת יונים מים ולשטוף את סובסטרטים 5 פעמים כדי להסיר לכלוך (איור 2B). לפוצץ את יתרת כמות המים עם האוויר-מאבק-אקדח בזהירות לא לגעת, הפנים הרחב ביותר של סובסטרטים
    3. לטפטף פתרונות פוליאימיד (יישור השכבה פלנר טבלה שלחומרים) הצד מצופים איטו של סובסטרטים שטף, ו ספין-קואט הפתרונות ב 5000 סל ד ל 30 s (איור 2C). אופים את סובסטרטים ב 200 ° C עבור h 1 כדי להסיר הממס ולרפא את פוליאתילמים בעלי רזה.
    4. לשים את מצעים על במה XZ כך הצד איטו, פוליאימיד-מצופים של סובסטרטים פונה כלפי מעלה. מקם את סובסטרטים תחת מכבש מכוסה עם בד קטיפה, תיקון סובסטרטים על ידי אוויר suctioning (איור דו-ממדי). החל לחץ אחיד ורך על מצעים עם רולר על-ידי התאמת הגובה של הבמה.
      הערה: כאן, הבמה XZ נעשתה על ידי חנות מכונות באוניברסיטת אוסקה.
    5. לסובב את רולר ולהעביר את הבמה הלוך ושוב תחת ה roller 5 פעמים לאורך הכיוון האופקי לשפשף את מצעים על ידי בד קטיפה. טבלו את סובסטרטים חתכו אותי. מרחו איזופרופנול במיכל זכוכית 10 – 50 mL עבור 1 דקות להסיר לכלוך, לייבש אותם ב 80 מעלות צלזיוס למשך מספר דקות.
    6. הדבק את סובסטרטים שני יחד עם בת 12 פרקים שרף שטוחה עובי μm כמו מפרידי. שים לב נקודות דבק ממוקמים רק בקצה של סובסטרטים הצד הפנימי של סובסטרטים מודבק הם מצופים פוליאימיד של איטו. ודא סובסטרטים הנגדי יש כבר שפשף antiparallel יוזזו מעט (בערך 2 מ מ) כדי לספק מספיק רווחים מסופי חשמל לשניכם מצעים (2E איור).
    7. הדבק את החוטים הניצוח על הרווחים הנ עבור מסופים באמצעות כסף ניצוח הדבק (2F איור). אופים את מצעים עם חוטים מוליכי חשמל ב 150 ° C עבור h 1 כדי להסיר הממיס את הדבק מוליך כסף.
  2. קביעת מרווח התא 19
    1. להאיר את התאים הריקים המבושלות 1.1.7 באור לבן הפצת נורמלי הפנים הרחב שלהם. למדוד את ספקטרום שידור באמצעות ספקטרומטר אופטי של, ולבחון תנודה sinusoidal מדומים (איור 3), אשר מופיעה עקב אפקט פאברי-Pérot20.
    2. לאמוד את הפער תא d באמצעות היחסים d = λ1λ2/2 (λ2-λ1), שבו אורכי גל λ1 ו λ 2 מציינות זוג סמוכים שיא-אורכי גל ב ספקטרום שידור.

2. הכנת התערובת גביש נוזלי, מבוא לתוך התאים

  1. לערבב שתי תרכובות, 5-octyl-2-(4-octyloxyphenyl) פירימידין (מתחם 1: איור 4A) ו (S)-5-decyl-2-[4(2-fluorodecyloxy) phenyl] פירימידין (במתחם 2: איור 4B) עם המוני יחס של 3:1 בבקבוקון זכוכית. הכן 100 מ ג של הפתרון סה כ (75 מ ג של מתחם 1 ו- 25 מ"ג של מתחם 2).
  2. לשים התא הריק מוכן מהשלב 1.1.7 על הבמה חם, שמירה על הטמפרטורה ב 80 ° C, טמפרטורה שבה התערובת מ 2.1 הוא בשלב נוזלי isotropic (איור 5). להציג את התערובת מהשלב 2.1 לתוך התא על-ידי שימוש נימיות, מרית. לשמור על הטמפרטורה בתא 80 מעלות צלזיוס למשך 30 דקות, ולאחר מכן להתקרר לטמפרטורת החדר בשיעור של-5 ° C/min.

3. מדגם אפיון

  1. המקום תא מלא עם התערובת מהשלב 2.2 על הבמה חם בין שני polarizers מצטלבים, להאיר אותו באור. להתבונן טקסטורות של התערובת עם שינוי טמפרטורה מ בטמפרטורת החדר עד 80 ° C בקצב של 5 ° C/דקה באמצעות מיקרוסקופ (ומסנן מעברים קצרים עם כוונון טווח ~ 600 nm כדי לשפר את תצוגת, לפי הצורך), ולזהות גביש נוזלי שלבי מ קיטוב micrographs21 (איור 6).
  2. לקבוע את שלב המעבר הטמפרטורות רצף ומעבר מן הטקסטורות הנצפה (איור 5). התקן SmC * לשלב, מעריכים המגרש סליליים כמו כפול רוחב פס.
  3. לאשר את הטמפרטורות מעבר פאזה מסדר ראשון של תערובת המבושלות 2.1 על ידי אנליזה תרמית דיפרנציאלית (DTA; ראה טבלה של חומרים , הוראות היצרן), אשר מספק סטייה שיא (או מטבל)-שלב מסדר ראשון המעבר (איור 7).

4. מבודד, Magnetoelectric מידות

  1. הכנת מגנט היתכנות מסחרית (ראו טבלה של חומרים) מצוידים עם בקרי טמפרטורה (2-400 K) ושדה מגנטי (עד 9 T).
  2. להתכונן הוספה תוצרת בית של המגנט מוליך-העל, אשר מורכב משלושה חלקים עיקריים: מרחב המדגם, מוט כולל 4 כבלים קואקסיאליים, מחבר מסוף (איור 8A).
  3. הדבק את התא מוכן 2.2 על מרחב המדגם של הקדמי (איור 8 ב'). חבר את החוטים מוליך שני של התא המסופים (גבוה ונמוך) של מרחב המדגם על ידי הלחמה. ודא כיוון תא כדי להחיל שדה מגנטי במקביל הכיוון סובסטרטים של התא. במקום מד חום על המטוס הרחב ביותר של התא על מנת למדוד את הטמפרטורה מדגם במדויק, להציג את תותב לתוך המגנט מוליך-העל.
  4. להתחבר המסופים connecter מד LCR (ראה טבלה של חומרים) עם כבלים קואקסיאליים. למדוד את קבוע דיאלקטרי כפונקציה של הטמפרטורה ושדה מגנטי באמצעות ומעין ארבע שיטות מסוף עם מד LCR (הוראות היצרן רואה ואת העבודה הקודמת שלנו16).
  5. להתחבר המסופים connecter אלקטרומטר (ראה טבלה של חומרים) עם כבלים קואקסיאליים. למדוד את התלות השדה המגנטי והטמפרטורה של חשמל סטטי עם אלקטרומטר תוך גורף של השדה המגנטי והטמפרטורה בקצב קבוע (T/min 1.0 עבור השדה המגנטי גורף ו- 5 K/min עבור גורף טמפרטורת; ראה הוראות היצרן ואת העבודה הקודמת שלנו16). לקבל קיטוב חשמלי על-ידי שילוב המנוע הנוכחי כפונקציה של הזמן.

הגישה מוגבלת. התחברו או התחילו תקופת ניסיון כדי לצפות בתוכן זה.

תוצאות

$$\rightleftharpoonup{xx}$$ $$\longleftharp{xx}$$, $$\longrightharp{xx}$$,

הפרוטוקול נחשבת הצלחה רק אם הרופא אפקט בדגימות גביש נוזלי נצפית. כאן אנחנו נמדדים ישיר לי השפעה במדגם גביש נוזלי שהוכנו על ידי ההליכים האמורים. המדידות, שדה מגנטי בתוך המטוס היה מוחל עם הזווית מוטה על ידי כ 45° מהכיוון שפשוף (נורמלי לשכבות smectic), כי קיטוב מגנטי-שדה-induced הגדול זוהה בתצורה זו16.

איור 9 א מציג את פרופילי טמפרטורה של קיטוב חשמלי. בשלב SmA *, קיטוב חשמלי לא ...

הגישה מוגבלת. התחברו או התחילו תקופת ניסיון כדי לצפות בתוכן זה.

דיון

$$\rightleftharpoonup{xx}$$ $$\longleftharp{xx}$$, $$\longrightharp{xx}$$,

תוצאות הניסוי הראו כי בשיטות המתוארות כאן בהצלחה המחישו את ME צימוד של הגביש הנוזלי. התצפיות לי ואפקטים מגנטו-דיאלקטרי ניתן לשייך המעבר orientational של אוריינטציה המולקולרית בתוך מבנה שכבה smectic קבוע. עם זאת, שכבה רגילה כיוון n0 במבנה שכבה ניתן לשנות גם על-ידי החלת שדה מגנטי דרך חיזקו מגנטי. זה מכיוון שהמולקולות מעדיפים יש הסדר מקביל של n ושדה מגנטי דרך שלהם בנוגע למקורו מגנטי. הסדר מקביל של n0 ושדה מגנטי יציב גם יותר מ...

הגישה מוגבלת. התחברו או התחילו תקופת ניסיון כדי לצפות בתוכן זה.

גילויים

$$\rightleftharpoonup{xx}$$ $$\longleftharp{xx}$$, $$\longrightharp{xx}$$,

המחברים אין לחשוף.

תודות

$$\rightleftharpoonup{xx}$$ $$\longleftharp{xx}$$, $$\longrightharp{xx}$$,

אנו מודים פרופסור Takanishi לעזרתו בניסוי שלנו. אנו מודים גם חברת DIC עבור מתן תרכובות למד כאן. עבודה זו נתמך על ידי מענק הסיוע עבור הבחור JSPS (16J02711), JSPS KAKENHI גרנט מספר 17H 01143, ואת התוכנית מובילים בעולם בוגר בתי הספר "תוכנית אינטראקטיבית לחניכים חומרים".

הגישה מוגבלת. התחברו או התחילו תקופת ניסיון כדי לצפות בתוכן זה.

חומרים

רשימת החומרים שנעשה בהם שימוש במאמר זה
שםחברהמספר קטלוגהערות
<חזק>חומר
מתחם 1: איור 4(A)DIC Co., Ltd.– N/APYP-8O8
מתחם 2: איור 4(B)DIC Co., Ltd.מצעיITO PYP-10O10F
Sigma-Aldrich Inc.703192-10PK
חומר ניקויWako Pure Chemical Industries, Ltd.031-10401
פלנר שכבת יישורJSR ושות', בע"מAL1254
SpacerTeijin Film Solutions Co., Ltd.Q51-12
דבקהאנטסמן בע"מARALDITE RT30להדבקת שני מצעים
דבקM& איי מטיריאלס בע"מApiezon H גריזלהדבקת תא והכנסת תוצרת בית
משחת כסףפוג'יקורה Kasei ושות', בע"מD-753
<חזק>ציוד
מנקה אולטראסוניAS ONE Corp.
Spin coaterMikasa Co. Ltd.1H-D7
מיקרוסקופ אופטי מקוטבNikon Co., Ltd.ECLIPSE LV100N POL
מסנן מעבר קצרThorlabs Inc.FB600-40
ספקטרומטר אופטיOcean Optics Inc.USB2000 + מנתח
Rigaku Co., Ltd.Thermo plus EVO2
Quantum Design Inc.מד PPMS
LCRKeysight טכנולוגיות בע"מE4980A
אלקטרומטרקית'לי אינסטרומנטס בע"מ6517א
זכוכית מצופים AS52GTU תרמי דיפרנציאלי UV-VIS מגנט מוליך-על

מקורות

$$\rightleftharpoonup{xx}$$ $$\longleftharp{xx}$$, $$\longrightharp{xx}$$,
  1. Eerenstein, W., Mathur, N. D., Scott, J. F. Multiferroic and magnetoelectric materials. Nature. 442, 759-765 (2006).
  2. Cheong, S. -W., Mostovoy, M. Multiferroics: A magnetic twist for ferroelectricity. Nature Materials. 6, 13-20 (2007).
  3. Tokura, Y., Seki, S., Nagaosa, N. Multiferroics of spin origin. Reports on Progress in Physics. 77, 076501(2014).
  4. Fiebig, M., Lottermoser, T., Meier, D., Trassin, M. The evolution of multiferroics. Nature Reviews Materials. 1, 16046(2016).
  5. Kagawa, F., Horiuchi, S., Tokunaga, M., Fujioka, M., Tokura, Y. Ferroelectricity in a one-dimensional organic quantum magnet. Nature Physics. 6, 169-172 (2010).
  6. Stroppa, A., et al. Electric Control of magnetization and interplay between orbital ordering and ferroelectricity in a multiferroic metal-organic framework. Angewandte Chemie International Edition. 50, 5847-5850 (2011).
  7. Wang, W., et al. Magnetoelectric coupling in the paramagnetic state of a metal-organic framework. Science Reports. 3, 2024(2011).
  8. Gómez-Aguirre, L. C., et al. Magnetic ordering-induced multiferroic behavior in [CH3NH3][Co(HCOO)3] metal-organic framework. Journal of the American Chemical Society. 138, 1122-1125 (2016).
  9. Qin, W., Xu, B., Ren, S. An organic approach for nanostructured multiferroics. Nanoscale. 7, 9122-9132 (2015).
  10. Scott, J. F. Room-temperature multiferroic magnetoelectrics. NPG Asia Materials. 5, e72(2013).
  11. Suzuki, K., et al. Influence of applied electric fields on the positive magneto-LC effects observed in the ferroelectric liquid crystalline phase of a chiral nitroxide radical compound. Soft Matter. 9, 4687-4692 (2013).
  12. Domracheva, N. E., Ovchinnikov, I. V., Turanov, A. N., Konstantinov, V. N. EPR detection of presumable magnetoelectric interactions in the liquid-crystalline state of an iron mesogen. Journal of Magnetism and Magnetic Materials. 269, 385-392 (2004).
  13. Tomašovičová, N., et al. Capacitance changes in ferronematic liquid crystals induced by low magnetic fields. Phys. Rev. E. 87, 014501(2013).
  14. Lin, T. -J., Chen, C. -C., Lee, W., Cheng, S., Chen, Y. -F. Electrical manipulation of magnetic anisotropy in the composite of liquid crystals and ferromagnetic nanorods. Applied Physics Letters. 93, 013108(2008).
  15. Mertelj, A., Osterman, N., Lisjak, D., Čopič, M. Magneto-optic and converse magnetoelectric effects in a ferromagnetic liquid crystal. Soft Matter. 10, 9065-9072 (2014).
  16. Ueda, H., Akita, T., Uchida, Y., Kimura, T. Room-temperature magnetoelectric effect in a chiral smectic liquid crystal. Applied Physics Letters. 111, 262901(2017).
  17. Clark, N. A., Lagerwall, S. T. Submicrosecond bistable electro-optic switching in liquid crystals. Applied Physics Letters. 36, 899-901 (1980).
  18. Vantomme, G., Gelebart, A. H., Broer, D. J., Meijer, E. W. Preparation of liquid crystal networks for macroscopic oscillatory motion induced by light. Journal of Visualized Experiments. (127), e56266(2017).
  19. Yang, K. H. Measurements of empty cell gap for liquid-crystal displays using interferometric methods. Journal of Applied Physics. 64 (9), 4780-4781 (1988).
  20. Born, M., Wolf, E. Principles of Optics. , 6th ed, Pergamon. New York. (1987).
  21. Dierking, I. Textures of Liquid Crystals. , Wiley-VCH Verlag GmbH & Co. KGaA. Weinheim, FRG. (2003).
  22. Filipič, C., et al. Dielectric properties near the smectic-C* -smectic-A phase transition of some ferroelectric liquid-crystalline systems with a very large spontaneous polarization. Physics Review A. 38, 5833-5839 (1988).
  23. Carlsson, T., Žekš, B., Filipič, C., Levstik, A. Theoretical model of the frequency and temperature dependence of the complex dielectric constant of ferroelectric liquid crystals near the smectic-C* -smectic-A phase transition. Physics Review A. 42, 877-889 (1990).
  24. Michelson, A. Physical realization of a Lifshitz point in liquid crystals. Physical Review Letters. 39, 464(1977).
  25. Muševič, I., Žekš, B., Blinc, R., Rasing, T., Wyder, P. Phase diagram of a ferroelectric chiral smectic liquid crystal near the Lifshitz point. Physical Review Letters. 48, 192(1982).
  26. Muševič, I., Žekš, B., Blinc, R., Rasing, T., Wyder, P. Dielectric study of the modulated smectic C*-uniform smectic C transition in a magnetic field. Physica Status Solidi(b). 119, 727-733 (1983).
  27. Blinc, R., Muševič, I., Žekš, B., Seppen, A. Ferroelectric liquid crystals in a static magnetic field. Physica Scripta. 35, 38-43 (1991).
  28. Blinov, L. M. Electrooptical and Magnetooptical Properties of Liquid Crystals. , Wiley-Interscience. (1983).

הגישה מוגבלת. התחברו או התחילו תקופת ניסיון כדי לצפות בתוכן זה.

הדפסות חוזרות והרשאות

בקש הרשאה לשימוש חוזר בטקסט או באיורים של מאמר JoVE זה

בקש הרשאה

תגיות

C

מאמרים קשורים