Name: גמגום צמיחה ואפיון של epilayers FeRh הורה B2 Metamagnetic (וידאו) | JoVE Journal
Uploaded: 2013-10-05T23:30:00.000+00:00
Duration: 12 min 20 s
Description: חקור הכנת שכבות אפיטקסיאליות של FeRh מסודרות B2 לחקר מעבר מגנטי-מבני במדעי החומרים. השיטה מאפשרת שליטה בתכונות המגנטיות והמבניות של סגסוגות ברזל-רודיום.

ai_agent_IP

ai_agent

maintenance

instantTrialDurationMinutes

isBiopharma

enableNewMyJoveSectionDesign

educationFeatures

seoMetaApi

ai_copilot_institution_blacklist

ai_chat_institution_blacklist

freeAccessWindow

ssoRoleCapture

scheduledMaintenanceBanner

joveLabsFeatures

disable_autoplay_for_bots

extended_trial_duration

5 minutes

עבודה זו נתמכה על ידי ההנדסה בבריטניה ובמדעים הפיזיקליים מועצת מחקר תחת מספר מענק EP/G065640/1 ועל ידי הקרן הלאומית למדע בארה&quot;ב תחת מספר מענק DMR-0,908,767 [ML וLHL] ומספר מענק DMR-0,907,007 [ד&quot;ה].

בפרוטוקול זה, סרטים דקים של סגסוגת FeRh הורה נעשים עם המקרטעת dc-magnetron על MgO (001) מצעים. הדגימות גדלים בשדה מגנטי של כ -200 Oe המסופק על ידי מערך מגנט קבוע, המשמש להגדרת אנאיזוטרופיה מגנטי במטוס. קוטר היעד הוא 50 מ&quot;מ והמרחק בין היעד והמצעים הוא כ 10 סנטימטר. לגדול FeRh, משמש אקדח magnetron טורוס dc-מגנטי מתאים לחומרים מגנטיים. תנורי נורות ממוקמות 2 ס&quot;מ מעל מצעים ומוקפים בגליל מתכת כדי לשמור על הנפח המחומם קטנים. הטמפרטורה המקסימלית האפשרית במערכת זו היא ~ 1,050 ק מערכת זו היא מסוגלת להחזיק 24 מצעים שונים, עם זאת, אנחנו בדרך כלל לגדול פחות מ 10 בעת ביצוע דגימות epitaxial בשל אילוצי זמן. הפרטים שהוצגו כאן לדוגמא פרוטוקול הכנה זו ידועים לעבוד גם במערכת הוואקום שלנו. כמו שיש הרבה מערכות ואקום שווה ערך ששונה בפרטיהםים, את הדרישות לפרמטרים כמותיים כגון טמפרטורה, זמן, וכו &#39;. אולי גם לקחת ערכים אופטימליים שונים במערכות אחרות. עם זאת, התיאור שלהלן יוכיח מדריך שימושי לקורא. בפרוטוקול מפורט להלן, הנחה הוא שהקורא מכיר את העקרונות הבסיסיים של תרגול ואקום טוב, כגון שימוש בכפפות כדי לטפל בכל המרכיבים אשר ייכנסו לתא הוואקום [ראה, למשל, התייחסות 26]. 1. מצע ויעד הכנה סעיף זה מתאר את ההכנה של חדר גמגום בתצהיר ומצעי MgO הגביש היחיד. <ol style=";text-align:right;direction:rtl"><li style=";text-align:right;direction:rtl"> יש לשטוף (001) מצעי MgO בisopropanol ולעגן אותן בבעלי המצע. טען האלה לתוך תא הוואקום. </li><li style=";text-align:right;direction:rtl"> הר את יעד FeRh באקדח magnetron ולהרכיב מחדש את האקדח. לדוגמה עם הרכב equiatomic, מצאנו כי יעד עם פה 47Rh 53 הוא מתאים ביותר, מניב שלב מעבר magnetostructural הברור ביותר. בדוק שאין קצר בין magnetron והמגן שמסביב. בדומה לכך, להכין כל יעד (ים) שישמש למכסת שכבות. </li><li style=";text-align:right;direction:rtl"> סגור את תא הוואקום ולשאוב אותו. </li><li style=";text-align:right;direction:rtl"> ברגע שהאבק הוא טוב יותר מאשר 1 x 10 -6 טור, לחמם את מצעים ל870 ק צג שיעור רמת הוואקום וחימום כדי לוודא שהלחץ לא עולה מעל רמה זו. להחזיק בטמפרטורה זו למשך לילה. </li><li style=";text-align:right;direction:rtl"> שעה אחת לפני תחילת צמיחה, תתחיל לזרום חנקן נוזלי באמצעות מלכודת מייסנר. הוואקום צריך לשפר ליותר מ 4 x 10 -7 טור. </li><li style=";text-align:right;direction:rtl"> הגדר את הזרימה ההמונית בקר ל65 SCCM של זרימת גז עובדת. גז גמגום הוא Ar עם מימן 4%, כדי למנוע חמצון מדגם במהלך צמיחה. פתח את זרימת גז השסתום. הלחץ בתא צריך לעלות לטווח mTorr הנמוך. </li><li style=";text-align:right;direction:rtl"> לפני הצמיחה, טרום גמגום יעד FeRh עבור1,200 שניות ב30 W. </li></ol> 2. Epilayer הפקדת סעיף זה מתאר בתצהיר של שכבת FeRh ידי המקרטעת dc-magnetron. <ol style=";text-align:right;direction:rtl"><li style=";text-align:right;direction:rtl"> התאם את נקודת הזרימה ההמונית בקר המוכן לתת לחץ בתא של 4 x 10 -3 טור. לאפשר את הלחץ להתיישב לערך יציב. </li><li style=";text-align:right;direction:rtl"> בדוק שטמפרטורת המצע נשארה ב870 K והוא יציב. </li><li style=";text-align:right;direction:rtl"> החל כוח magnetron להניב שיעור בתצהיר כולל של 0.4 Å / sec. בתאים מצוידים בצג גביש קוורץ, זה יכול להיעשות באמצעות צג שאם מכויל כראוי. אם קאמרי אין צג גביש קוורץ, מדידות עובי הודעה צמיחה יכולות להיות מועילות, כמו גם רמה גבוהה של שחזור בין ריצות. </li><li style=";text-align:right;direction:rtl"> פתח את התריס ולהפקיד FeRh על המצע המחומם לאורכו של הזמן המתאים כדי לתת את העובי הרצוי. לדוגמא, בתצהיר שניות 500 יניבו מדגם ננומטר 20 עבה. &lt;/ Li&gt; <li style=";text-align:right;direction:rtl"> סגור את התריס. </li><li style=";text-align:right;direction:rtl"> כבה את אספקת החשמל לmagnetron. </li><li style=";text-align:right;direction:rtl"> סגור את ברז הגז. </li><li style=";text-align:right;direction:rtl"> להעלות את טמפרטורת המדגם ל970 ק החזק את הדגימות בטמפרטורה זו למשך שעה אחת. הלחץ צריך להישאר טוב יותר מאשר 1 x 10 -6 טור לאורך כל דרך. ניתן למצוא את ההשפעות של משתנה טמפרטורה לחשל זה בדה פריס ואח&#39;. 20 </li><li style=";text-align:right;direction:rtl"> יכבה תנור ולקרר את הדגימות לטמפרטורת חדר. במערכת זו, זה לוקח לפחות שלוש שעות. </li><li style=";text-align:right;direction:rtl"> להפקיד כל שכבת מכסת הנדרשת, תוך שימוש בצעדים דומים לצעדים 2.1-2.7. הפקדת שכבת מכסת בטמפרטורה מתחת ~ 370 K היא חיונית כדי למנוע interdiffusion לתוך שכבת FeRh 27. </li><li style=";text-align:right;direction:rtl"> Vent קאמרי עם חנקן יבש, לפתוח אותו, ולהסיר את הדגימות. הם צריכים להופיע בהירים ומבריקים. </li></ol> 3. אפיון לאחר צמיחה שגרתית סעיף זה מספק סקירה של characterizati הבסיסיעל צעדים שבוצעו ברוב דגימות FeRh שלנו. כמו שיש הרבה שיטות שווה ערך אפשריות לביצוע מדידות אלה, אופי התיאורים כאן הם פחות מפורט וכללים, ובמקום להתרכז בתכונות חיוניות של כל מדידות כאלה. <ol style=";text-align:right;direction:rtl"><li style=";text-align:right;direction:rtl"> לבצע סריקת רפלקטיביות Χ-ray זווית נמוכה כדי לקבוע את עובי המדגם. הר את המדגם בdiffractometer וליישר אותו בω עם זווית הגלאי 2 θ ≈ 1 °. אם זמין, צריך גם להיות מיושר χ. הפעל סטנדרטי θ-2θ סריקה עם θ פועל בין 0 ° עד שתגיע לרצפת הרעש של המכשיר, בדרך כלל פעם אחת θ ≥ 6 ° למדגם באיכות טוב. שוליים ברורים Kiessig (הפרעות סרט דק) צריכים להיות גלויים, שממנו ניתן לקבוע את עובי epilayer. </li><li style=";text-align:right;direction:rtl"> לבצע סריקה עקיפה Χ-ray בזווית גבוהה כדי לקבוע את מידת הסדר כימי. זו יכולה להיות מכוניתRied עם המדגם עדיין רכוב בdiffractometer משלב 3.1. שיא מצע MgO צריך להימצא (ב2 θ = 42.9 ° אם נעשתה שימוש בקרינת α Cu K) והמדגם מיושר שוב בω. שוב, להפעיל θ θ -2, מכסה לפחות את הטווח 12.5 ° &lt;θ &lt;62.5 ° (בהנחה שוב קרינת α Cu K), כך ששני FeRh (001) ו( 002) פסגות, כמו גם את שיא המצע, הם כבשו. </li><li style=";text-align:right;direction:rtl"> לבצע מדידה של התלות בטמפרטורה של ההתנגדות לדוגמה כדי לקבוע את טמפרטורת המעבר. הפוך מגעים חשמליים לדוגמא כך שמדידת 4 נקודות סטנדרטיות יכולה להיעשות כדי להימנע מבעיות בהתנגדות ליצירת קשר. במידה והשתמשה בשיטה dc, לבצע מדידות לקדימה לאחור כיוונים הנוכחיים וההתנגדויות בממוצע כדי null את כל EMF תרמי שנוצר בטמפרטורות גבוהות. לאחר מכן למקם את המדגם בהמשך טמפרטורהשלב חם התגלגל (בהגדרת השלב זה הוא בתא ואקום גבוה שאוב טורבו קטן כדי להיות בטוח להימנע מכל חמצון), ולמדוד את ההתנגדות כפונקציה של טמפרטורה על החימום וגם קירור מטאטא כך שhysteresis כל ב שלב מעבר magnetostructural הצו הראשון ניתן לקבוע. </li></ol>

<ol><li>Cho, A. Y., Arthur, J. R. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/pubmed?term=((Molecular+beam+epitaxy%5BTitle%5D)+AND+%22Progress+in+Solid+State+Chemistry%22%5BJournal%5D)">Molecular beam epitaxy.</a> Progress in Solid State Chemistry. 10 (Part 3), 157(1975).</li>
<li>Stringfellow, G. B. <a target="_blank" href="http://scholar.google.com/scholar?hl=en&safe=off&q=author%3aStringfellow%2C+GB+%22Organometallic+Vapor-Phase+Epitaxy%3A+Theory+and+Practice%22">Organometallic Vapor-Phase Epitaxy: Theory and Practice</a>. , Academic Press. San Diego. (1998).</li>
<li>Harp, G. R., Parkin, S. S. P. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/pubmed?term=((Epitaxial+growth+of+metals+by+sputter+deposition%5BTitle%5D)+AND+%22Thin+Solid+Films%22%5BJournal%5D)">Epitaxial growth of metals by sputter deposition.</a> Thin Solid Films. (1-2), 288-281 (1996).</li>
<li>Conover, M. J., Fullerton, E. E., Mattson, J. E., Sowers, C. H., Bader, S. D. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/pubmed?term=((Giant+magetoresistance+in+epitaxial+sputtered+Fe%2FCr%28211%29+superlattices+%28abstract%29%5BTitle%5D)+AND+%22Journal+of+Appied+Physics%22%5BJournal%5D)">Giant magetoresistance in epitaxial sputtered Fe/Cr(211) superlattices (abstract).</a> Journal of Appied Physics. 75 (211), 7080-7080 (1994).</li>
<li>Kuch, W., Marley, A. C., Parkin, S. S. P. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/pubmed?term=((Seeded+epitaxy+of+Co90Fe10%2FCu+multilayers+on+MgO%28001%29%3A+Influence+of+Fe+seed+layer+thickness%5BTitle%5D)+AND+%22Journal+of+Applied+Physics%22%5BJournal%5D)">Seeded epitaxy of Co90Fe10/Cu multilayers on MgO(001): Influence of Fe seed layer thickness.</a> Journal of Applied Physics. 83 (001), 4709-4713 (1998).</li>
<li>Hindmarch, A. T., Arena, D. A., Dempsey, K. J., Henini, M., Marrows, C. H. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/pubmed?term=((Influence+of+deposition+field+on+the+magnetic+anisotropy+in+epitaxial+Co70Fe30+films+on+GaAs%28001%29%5BTitle%5D)+AND+%22Physical+Review+B%22%5BJournal%5D)">Influence of deposition field on the magnetic anisotropy in epitaxial Co70Fe30 films on GaAs(001).</a> Physical Review B. 81, 100407(2010).</li>
<li>Weller, D., et al. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/pubmed?term=((High+Ku+materials+approach+to+100+Gbits%2Fin2%5BTitle%5D)+AND+%22IEEE+Transactions+on+Magnetics%22%5BJournal%5D)">High Ku materials approach to 100 Gbits/in2.</a> IEEE Transactions on Magnetics. 36 (1), 1015(2000).</li>
<li>Seemann, K. M., Baltz, V., MacKenzie, M., Chapman, J. N., Hickey, B. J., Marrows, C. H. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/pubmed?term=((Diffusive+and+ballistic+current+spin+polarization+in+magnetron-sputtered+L10-ordered+epitaxial+FePt%5BTitle%5D)+AND+%22Physical+Review+B%22%5BJournal%5D)">Diffusive and ballistic current spin polarization in magnetron-sputtered L10-ordered epitaxial FePt.</a> Physical Review B. 76, 174435(2007).</li>
<li>Seemann, K. M., Hickey, M. C., Baltz, V., Hickey, B. J., Marrows, C. H. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/pubmed?term=((Spin-dependent+scattering+and+the+spin+polarization+of+a+diffusive+current+in+partly+disordered+L10+epitaxial+FePd%5BTitle%5D)+AND+%22New+Journal+of+Physics%22%5BJournal%5D)">Spin-dependent scattering and the spin polarization of a diffusive current in partly disordered L10 epitaxial FePd.</a> New Journal of Physics. 12 (3), 033033(2010).</li>
<li>Seemann, K. M., et al. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/pubmed?term=((Spin-orbit+strength+driven+crossover+between+intrinsic+and+extrinsic+mechanisms+of+the+anomalous+hall+effect+in+the+epitaxial+L10-ordered+ferromagnets+FePd+and+FePt%5BTitle%5D)+AND+%22Physical+Review+Letters%22%5BJournal%5D)">Spin-orbit strength driven crossover between intrinsic and extrinsic mechanisms of the anomalous hall effect in the epitaxial L10-ordered ferromagnets FePd and FePt.</a> Physical Review Letters. , 104-076402 (2010).</li>
<li>Marrows, C. H., Dalton, B. C. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/pubmed?term=((Spin+mixing+and+spin-current+asymmetry+measured+by+domain+wall+magnetoresistance%5BTitle%5D)+AND+%22Physical+Review+Letters%22%5BJournal%5D)">Spin mixing and spin-current asymmetry measured by domain wall magnetoresistance.</a> Physical Review Letters. 92, 097206(2004).</li>
<li>Swartzendruber, L. J. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/pubmed?term=((The+Fe-Rh+%28iron-rhodium%29+system%5BTitle%5D)+AND+%22Bulletin+of+Alloy+Phase+Diagrams%22%5BJournal%5D)">The Fe-Rh (iron-rhodium) system.</a> Bulletin of Alloy Phase Diagrams. 5, 456-462 (1984).</li>
<li>Fallot, M. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/pubmed?term=((Les+alliages+du+fer+avec+les+m%C3%A9taux+de+la+famille+du+platine%5BTitle%5D)+AND+%22Annals+of+Physics%22%5BJournal%5D)">Les alliages du fer avec les métaux de la famille du platine.</a> Annals of Physics. 10, 291(1938).</li>
<li>Kouvel, J. S. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/pubmed?term=((Unusual+nature+of+the+abrupt+magnetic+transition+in+FeRh+and+its+pseudobinary+variants%5BTitle%5D)+AND+%22Journal+of+Applied+Physics%22%5BJournal%5D)">Unusual nature of the abrupt magnetic transition in FeRh and its pseudobinary variants.</a> Journal of Applied Physics. 37, 1257(1966).</li>
<li>Maat, S., Thiele, J. -U., Fullerton, E. E. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/pubmed?term=((Temperature+and+field+hysteresis+of+the+antiferromagnetic-to-ferromagnetic+phase+transition+in+epitaxial+FeRh+films%5BTitle%5D)+AND+%22Physical+Review+B%22%5BJournal%5D)">Temperature and field hysteresis of the antiferromagnetic-to-ferromagnetic phase transition in epitaxial FeRh films.</a> Physical Review B. 72, 214432(2005).</li>
<li>Shirane, G., Nathans, R., Chen, C. W. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/pubmed?term=((Magnetic+moments+and+unpaired+spin+densities+in+the+Fe-Rh+alloys%5BTitle%5D)+AND+%22Physical+Review%22%5BJournal%5D)">Magnetic moments and unpaired spin densities in the Fe-Rh alloys.</a> Physical Review. 134, A1547(1964).</li>
<li>Muldawer, L., de Bergevin, F. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/pubmed?term=((Antiferromagnetic-ferromagnetic+transitio+in+FeRh%5BTitle%5D)+AND+%22Journal+of+Chemical+Physics%22%5BJournal%5D)">Antiferromagnetic-ferromagnetic transitio in FeRh.</a> Journal of Chemical Physics. 35, 1904(1904).</li>
<li>Zakharov, A. I., Kadomtseva, A. M., Levitin, R. Z., Ponyatovskii, eg <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/pubmed?term=((Magnetic+and+magnetoelastic+properties+of+a+metamagnetic+Fe-Rh+alloy%5BTitle%5D)+AND+%22Journal+of+Experimental+and+Theoretical+Physics+%28USSR%29%22%5BJournal%5D)">Magnetic and magnetoelastic properties of a metamagnetic Fe-Rh alloy.</a> Journal of Experimental and Theoretical Physics (USSR). 46, 1348(1964).</li>
<li>Annaorazov, M. P., Nikitin, S. A., Tyurin, A. L., Asatryan, K. A., Dovletov Kh, A. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/pubmed?term=((Anomalously+high+entropy+change+in+FeRh+alloy%5BTitle%5D)+AND+%22Journal+of+Applied+Physics%22%5BJournal%5D)">Anomalously high entropy change in FeRh alloy.</a> Journal of Applied Physics. 79 (3), 1689(1996).</li>
<li>de Vries, M. A., Loving, M., Mihai, A. P., Lewis, L. H., Heiman, D., Marrows, C. H. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/pubmed?term=((Hall+effect+characterisation+of+electronic+transition+behind+the+metamagnetic+transition+in+FeRh%5BTitle%5D)+AND+%22New+Journal+of+Physics%22%5BJournal%5D)">Hall effect characterisation of electronic transition behind the metamagnetic transition in FeRh.</a> New Journal of Physics. 15, 013008(2013).</li>
<li>Bertaut, E. F., Delapalme, A., Forrat, F., Roult, G. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/pubmed?term=((Magnetic+structure+work+at+the+nuclear+centre+in+Grenoble%5BTitle%5D)+AND+%22Journal+of+Applied+Physics%22%5BJournal%5D)">Magnetic structure work at the nuclear centre in Grenoble.</a> Journal of Applied Physics. 33 (3), 1123(1962).</li>
<li>Stamm, C., et al. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/pubmed?term=((Antiferromagnetic-ferromagnetic+phase+transition+in+FeRh+probed+by+X-ray+magnetic+circular+dichroism%5BTitle%5D)+AND+%22Physical+Review+B%22%5BJournal%5D)">Antiferromagnetic-ferromagnetic phase transition in FeRh probed by X-ray magnetic circular dichroism.</a> Physical Review B. 77, 184401(2008).</li>
<li>Shirane, G., Chen, C. W., Flinn, P. A., Nathans, R. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/pubmed?term=((M%C3%B6ssbauer+study+of+hyperfine+fields+and+isomer+shifts+in+the+Fe-Rh+alloys%5BTitle%5D)+AND+%22Physical+Review%22%5BJournal%5D)">Mössbauer study of hyperfine fields and isomer shifts in the Fe-Rh alloys.</a> Physical Review. 131, 183(1963).</li>
<li>van Driel, J., Coehoorn, R., Strijkers, G. J., Bruck, E., de Boer, F. R. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/pubmed?term=((Compositional+dependence+of+the+giant+magnetoresistance+in+FexRh1-x+thin+films%5BTitle%5D)+AND+%22Journal+of+Applied+Physics%22%5BJournal%5D)">Compositional dependence of the giant magnetoresistance in FexRh1-x thin films.</a> Journal of Applied Physics. 85, 1026(1999).</li>
<li>Baranov, N. V., Barabanova, E. A. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/pubmed?term=((Electrical+resistivity+and+magnetic+phase+transitions+in+modified+FeRh+compounds%5BTitle%5D)+AND+%22Journal+of+Alloys+and+Compounds%22%5BJournal%5D)">Electrical resistivity and magnetic phase transitions in modified FeRh compounds.</a> Journal of Alloys and Compounds. 219, (1995).</li>
<li>Varian Associates. <a target="_blank" href="http://scholar.google.com/scholar?hl=en&safe=off&q=%22Basic+Vacuum+Practice%22">Basic Vacuum Practice</a>. , 3rd edition, Varian Associates Inc. (1992).</li>
<li>Loving, M., et al. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/pubmed?term=((Tailoring+the+FeRh+magnetostructural+response+with+Au+diffusion%5BTitle%5D)+AND+%22Journal+of+Applied+Physics%22%5BJournal%5D)">Tailoring the FeRh magnetostructural response with Au diffusion.</a> Journal of Applied Physics. 112, 043512(2012).</li>
<li>Ding, Y., et al. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/pubmed?term=((Bulk+and+near-surface+magnetic+properties+of+FeRh+thin+films%5BTitle%5D)+AND+%22Journal+of+Applied+Physics%22%5BJournal%5D)">Bulk and near-surface magnetic properties of FeRh thin films.</a> Journal of Applied Physics. 103, 07B515(2008).</li>
<li>Kim, J. W., et al. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/pubmed?term=((Surface+influenced+magnetostructural+transition+in+FeRh+films%5BTitle%5D)+AND+%22Applied+Physics+Letters%22%5BJournal%5D)">Surface influenced magnetostructural transition in FeRh films.</a> Applied Physics Letters. 95, 222515(2009).</li>
<li>Fan, R., et al. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/pubmed?term=((Ferromagnetism+at+the+interfaces+of+antiferromagnetic+FeRh+epilayers%5BTitle%5D)+AND+%22Physical+Review+B%22%5BJournal%5D)">Ferromagnetism at the interfaces of antiferromagnetic FeRh epilayers.</a> Physical Review B. 82, 184418(2010).</li>
<li>Williams, D. B., Carter, C. B. <a target="_blank" href="http://scholar.google.com/scholar?hl=en&safe=off&q=author%3aWilliams%2C+DB+%22Transmission+Electron+Microscopy%3A+A+Textbook+for+Materials+Science%22">Transmission Electron Microscopy: A Textbook for Materials Science</a>. , 2nd edition, Springer. Berlin. (2009).</li>
<li>Björck, M., Andersson, G. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/pubmed?term=((GenX%3A+an+extensible+X-ray+reflectivity+refinement+program+utilizing+differential+evolution%5BTitle%5D)+AND+%22Journal+of+Applied+Crystallography%22%5BJournal%5D)">GenX: an extensible X-ray reflectivity refinement program utilizing differential evolution.</a> Journal of Applied Crystallography. 40 (6), 1174-1178 (2007).</li>
<li>Warren, B. E. <a target="_blank" href="http://scholar.google.com/scholar?hl=en&safe=off&q=author%3aWarren%2C+BE+%22X-Ray+Diffraction%22">X-Ray Diffraction</a>. , Addison-Wesley. Reading, Mass. (1969).</li>
<li>Miyanaga, T., Itoga, T., Okazaki, T., Nitta, K. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/pubmed?term=((Local+structural+change+under+antiferro-+and+ferromagnetic+transition+in+FeRh+alloy%5BTitle%5D)+AND+%22Journal+of+Physics%3A+Conference%22%5BJournal%5D)">Local structural change under antiferro- and ferromagnetic transition in FeRh alloy.</a> Journal of Physics: Conference. 190, 012097(2009).</li>
<li>Kouvel, J. S., Hartelius, C. C. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/pubmed?term=((Anomalous+magnetic+moments+and+transformations+in+the+ordered+alloy+FeRh%5BTitle%5D)+AND+%22Journal+of+Applied+Physics%22%5BJournal%5D)">Anomalous magnetic moments and transformations in the ordered alloy FeRh.</a> Journal of Applied Physics. 33, 1343(1962).</li>
<li>Sharma, M., Aarbogh, H. M., Thiele, J. -U., Maat, S., Fullerton, E. E., Leighton, C. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/pubmed?term=((Magnetotransport+properties+of+epitaxial+MgO%28001%29%2FFeRh+films+across+the+antiferromagnet+to+ferromagnet+transition%5BTitle%5D)+AND+%22Journal+of+Applied+Physics%22%5BJournal%5D)">Magnetotransport properties of epitaxial MgO(001)/FeRh films across the antiferromagnet to ferromagnet transition.</a> Journal of Applied Physics. 109, 083913(2011).</li>
<li>Thiele, J. -U., Maat, S., Fullerton, E. E. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/pubmed?term=((FeRh%2FFePt+exchange+spring+films+for+thermally+assisted+magnetic+recording+media%5BTitle%5D)+AND+%22Applied+Physics+Letters%22%5BJournal%5D)">FeRh/FePt exchange spring films for thermally assisted magnetic recording media.</a> Applied Physics Letters. 82, 2859(2003).</li>
<li>Wang, C. P., Do, K. B., Beasley, M. R., Geballe, T. H., Hammond, R. H. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/pubmed?term=((Deposition+of+in-plane+textured+MgO+on+amorphous+Si3N4substrates+by+ion-beam-assisted+deposition+and+comparisons+with+ion-beam-assisted+deposited+yttria-stabilized-zirconia%5BTitle%5D)+AND+%22Applied+Physics+Letters%22%5BJournal%5D)">Deposition of in-plane textured MgO on amorphous Si3N4substrates by ion-beam-assisted deposition and comparisons with ion-beam-assisted deposited yttria-stabilized-zirconia.</a> Applied Physics Letters. 71, 2955(1997).</li>
<li>Kande, D., Pisana, S., Weller, D., Laughlin, D. E., Zhu, J. -G. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/pubmed?term=((Enhanced+B2+ordering+of+FeRh+thin+films+using+B2+NiAl+underlayers%5BTitle%5D)+AND+%22IEEE+Transactions+on+Magnetics%22%5BJournal%5D)">Enhanced B2 ordering of FeRh thin films using B2 NiAl underlayers.</a> IEEE Transactions on Magnetics. 47 (10), 3296(2011).</li>
<li>Walter, P. H. L. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/pubmed?term=((Exchange+inversion+in+ternary+modifications+of+iron+rhodium%5BTitle%5D)+AND+%22Journal+of+Applied+Physics%22%5BJournal%5D)">Exchange inversion in ternary modifications of iron rhodium.</a> Journal of Applied Physics. 35 (3), 938(1964).</li>
<li>Yuasa, S., et al. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/pubmed?term=((First-order+magnetic+phase+transition+in+bcc+FeRh-Ir+alloy+under+high+pressures+up+to+6.2+GPa%5BTitle%5D)+AND+%22Journal+of+the+Physical+Society+of+Japan%22%5BJournal%5D)">First-order magnetic phase transition in bcc FeRh-Ir alloy under high pressures up to 6.2 GPa.</a> Journal of the Physical Society of Japan. 63 (3), 855(1994).</li>
<li>Lu, W., Nam, N. T., Suzuki, T. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/pubmed?term=((Effect+of+Pt+doping+on+the+structure%2C+magnetic%2C+and+magneto-optical+properties+of+ordered+FeRh-Pt+thin+films%5BTitle%5D)+AND+%22IEEE+Transactions+on+Magnetics%22%5BJournal%5D)">Effect of Pt doping on the structure, magnetic, and magneto-optical properties of ordered FeRh-Pt thin films.</a> IEEE Transactions on Magnetics. 45 (6), 2716(2009).</li>
<li>Kushwaha, P., Lakhani, A., Rawat, R., Chaddah, P. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/pubmed?term=((Low-temperature+study+of+field-induced+antiferromagnetic-ferromagnetic+transition+in+Pd-doped+FeRh%5BTitle%5D)+AND+%22Phys+Rev.+B%22%5BJournal%5D)">Low-temperature study of field-induced antiferromagnetic-ferromagnetic transition in Pd-doped FeRh.</a> Phys Rev. B. 80, 174413(2009).</li>
<li>Saerbeck, T., et al. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/pubmed?term=((Artificially+modulated+chemical+order+in+thin+films%3A+A+different+approach+to+create+ferro%2Fantiferromagnetic+interfaces%5BTitle%5D)+AND+%22Phys.+Rev.+B%22%5BJournal%5D)">Artificially modulated chemical order in thin films: A different approach to create ferro/antiferromagnetic interfaces.</a> Phys. Rev. B. 82, 134409(2010).</li>
</ol>

החוקרים מצהירים כי אין להם אינטרסים כלכליים מתחרים.

כאן יש לנו הראינו כי בשיטה זו ניתן להשתמש כדי להכין את דגימות epilayer של FeRh של איכות קריסטלוגרפיים טובה ורמה גבוהה של סדר כימי B2. השיטה מתאימה להכנת מגוון רחב של שכבות מתכתיות epitaxial, כוללים סגסוגות הורו. בעוד יש לנו להשתמש סגסוגת FeRh הורה B2 כדוגמא כאן, כפי שהוא מראה שלב מעבר דרמטי כאשר stoichiometry נכון והזמנה כימית קיימת, שיטה זו יכולה לשמש גם לחומרים אחרים. למשל, יש לי שתי FePd וFePt L1 0 שלבים, מה שמוביל לאנאיזוטרופיה magnetocrystalline uniaxial חזק מאוד. יש לנו גדלו בהצלחה את החומר הזה בעבר, מראה קיר תחום התנגדות בFePt 8, ואפקטי הול חריגים גדולים בשני FePd וFePt 10. עם התאמה נאותה של טמפרטורות צמיחה ושיעורים ובחירה מתאימה של מצע, בשיטה זו צריכה להיות שימושי להכנת מגוון רחב של different epilayers מתכת מגנטית ולא המגנטי בו מוצגות סדר כימי. עם זאת, הגבלה של גישה זו היא הצורך במצע גביש יחיד להשיג epitaxy. משמעות דבר היא קשיים יהיו נתקלו בביצוע ניסויים כגון אלקטרון הולכה תכנית השקפה או במיקרוסקופ רנטגן או השתלבות בטכנולוגיה הבנויה על רקיק מצע אחר כגון סי כמעט בכל מקום. אמצעים אפשריים כדי לעקוף בעיה זו הוא לגדול בשכבה דקה על MgO אשר לאחר מכן ניתן להפקיד FeRh. זה יכול להניב מרקם מחוץ למטוס שnucleates צמיחת epitaxial מקומי בחלק העליון של כל גרגר MgO 37. למרבה הפלא, זה אפשרי לגדל שכבה דקה MgO שיש לו גם מרקם (001) ויישור קריסטלוגרפיים במטוס על משטח אמורפי באמצעות שיטה עם יון קורה לסייע אקדח שמכוון על 45 מעלות למצע הרגיל 38. זה יכול לאפשר צמיחה של FeRh הורה B2 בלמשל אלקטרון או לא רנטגן4 ממברנות ransparent Si 3 N, שהם מסוגלים לשרוד בטמפרטורות צמיחה גבוהות הנדרשות בפרוטוקול שלנו, או על שכבת תחמוצת יליד פרוסות סיליקון Si. חידודים נוספים של השיטה כוללים שימוש בunderlayers הורה B2, כגון NiAl 39, כדי לקדם B2 הזמנה נוסף, בepilayer FeRh כאשר הוא דק במיוחד, או את השימוש בו כדי לבנות heterostructures מעורב שכבות כימי הורה מרובה 37. מאז FeRh יכול להיות מסומם באתר Rh להתאים את טמפרטורת T עד מעבר T (למשל באמצעות 40 עיר, 41 או 40 Pt, 42) או למטה (למשל באמצעות 40 Au, 27 או 40 פ&quot;ד, 43), יצירת סימום פרופילים בשכבות FeRh יכול להוביל לפרופילים מגנטיים מעוצבים כבמדגם מחומם ומקורר. זה מפותח את דרך ליצירת ריבוד טהור מגנטי של epilayer בדרך לשליטה 44.

הפרדיגמה של תעשיית המיקרואלקטרוניקה המרכזית היא השיטה של ​​עיבוד מישורי: בתצהיר ודפוסים של סרטים דקים על פני השטח של רקיק של חומר מצע הרציף. לעתים קרובות מאוד, המצע הוא גביש יחיד, והסרטים צריכים להיות epitaxial, כלומר במרשם קריסטל עם המצע הבסיסי. עם חומרים מוליכים למחצה, זה הוא גם השיג בדרך כלל באמצעות epitaxy המולקולרי קורה (MBE) במעבדה ההגדרה 1 או שלב epitaxy אדי metalorganic (MOVPE) בייצור 2. בעוד צמיחת epitaxial של מתכות על ידי MBE אפשרית, הם הופקדו בקלות על ידי מקרטעות, ואת זה הוא השיטה הנפוצה ביותר לתצהיר של סרטים מגנטיים דקים בשני הגדרות תעשייתיות מחקר ו. בעוד ששיטה זו היא נפוצה הקשורים לצמיחה של סרטי polycrystalline, צמיחת epitaxial על מצע גביש יחיד אפשרי בתנאים מסוימים <sעד&gt; 3. אלה כוללות בדרך כלל טמפרטורה גידלה מצע (לפחות לשכבות הראשוניות), שיעור בתצהיר איטי, ולחץ בסיס תא ואקום נמוך. גישה זו כבר משמשת להכנת חומרים ענק רב שכבתי magnetoresistance 4, 5, למשל. במעבדה שלנו, יש לנו בשימוש המקרטעת epitaxial להכין מגוון רחב של חומרים מגנטיים על מצעי גביש יחיד. זה כבר אפשרי לגדול epilayers סגסוגת CoFe על GaAs (001), למשל, על ידי בחירת הרכב Co 70 פה 30 בהתאמה הסריג 6. חומר זה הוא פתרון מלא, שבו אטומי Co ו פה באופן אקראי לאכלס את אתרי סריג עותק מוסתר. אנחנו גם גדלנו הורה כימי סגסוגות מגנטיות, שבו המינים אטומיים השונים נדרשים לקחת את אתרי סריג מסוימים. פרוטוקול הצמיחה נתאר כאן פותח בתחילה לצמיחה של סגסוגות L1 0 מסודרים FePd וFePt, יש בם עניין שלאינס ברשותם אנאיזוטרופיה magnetocrystalline גבוה מאוד 7. יש לנו חקרנו את הקשר בין תחבורה בליסטית וdiffusive ספין מקוטב 8, 9 ואת ההשפעה החריגה הול 10 בחומרים אלה, שהם באיכות דומה לשכבות גדלו ב11 MBE. כאן אנו להדגים שיטת גידול epitaxial שלנו באמצעות הדוגמא של epilayers FeRh הורה B2. פה וRh יהוו סגסוגות בכל הרכב, לעומת זאת מתחם הורה B2 הוא מצב שיווי המשקל לstoichiometries בטווח הקרוב equiatomic 49-53% 12 פה אטומיים. α זה מה שנקרא &quot;- השלב הוא antiferromagnet (AF) שמפגין בשלב מעבר מסדר ראשון על חימום, הופך α ferromagnet &#39;שלב (FM) סביב T T = 350 → 400K 13, 14, 15. מעבר metamagnetic זה בין שתי המדינות השונות, אבל שניהם הזמינו באופן מלא מגנטיות (סוג II AF 16 וFM)מלווה ב1% הרחבת נפח איזוטרופיים בסריג B2 17, 18, ​​האנטרופיה גדולה לשחרר 19, ירידה גדולה בהתנגדות 14, ועלייה גדולה בריכוז המוביל 20. השתברות ניטרונים 21, 16 ולאחרונה XMCD מדידות 22 לציין כי חלק מ3.3 μ המומנט המגנטי B התרכז פה בשלב AF מועבר לRh בשלב FM, עם μ פה ~ 2.2 μ B ו-μ Rh ~ 0.6 μ B. טמפרטורת קירי עבור FM α &#39;שלב הוא ~ 670 K 14, דומה לטמפרטורת קירי של סגסוגות עם x&gt; 0.53 23. טמפרטורת מעבר metamagnetic T T היא רגישה מאוד להרכב × בפה × Rh 1 - × 23, 24, ומדוכא על ידי ~ 8 K / T של בדיוני מגנטי שימושי25 ישנות, 15. מגוון עשיר זה של התנהגות פיזית תלוי באופן קריטי בהשגת מבנה הורה B2 הראוי וכך מאפשר מגוון רחב של טכניקות מדידה להתפרס לאיתור הזמנה כימית תקינה בדגימה, מה שהופך את דוגמא נוחה להדגים שיטה של ​​גידול גבוה איכות הורה epilayers סגסוגת.

<table><tbody><tr><td>מערכת תצהיר מקרטע</td><td>קורט ג'יי לסקר חברה</td><td>בהתאמה אישית</td><td>&nbsp;</td></tr><tr><td>מצע גביש יחיד MgO</td><td>Pi-Kem</td><td>חד צדדי epi-מלוטש</td> <td>(001) כיוון</td></tr><tr><td>FeRh מקרטע</td><td>Pi-Kem</td><td>בהתאמה אישית</td><td>בקוטר 50 מ"מ</td></tr><tr><td>מיקרוסקופ אלקטרונים שידור</td><td>FEI</td><td>Tecnai TF20</td><td>&nbsp;</td></tr><tr><td>דיפרקטומטר רנטגן</td><td>Br&uuml; קר</td><td>D8 Discover</td><td>&nbsp;</td></tr><tr><td>מגנטומטר דיונון</td><td>עיצוב קוונטי</td><td>MPMS-XL 5</td><td>&nbsp;</td></tr></tbody></table>

גמגום צמיחה ואפיון של epilayers ferh הורה b2 metamagnetic

Sputter Growth and Characterization of Metamagnetic B2-ordered FeRh Epilayers

סגסוגות הורה כימי שימושיות במגוון רחב של ננוטכנולוגיה המגנטית. הם מוכנים ביותר בנוחות בקנה מידה תעשייתית באמצעות טכניקות המקרטעת. כאן אנו מתארים שיטה להכנת סרטים דקים epitaxial של FeRh הורה B2 ידי גמגום בתצהיר על גבי מצעי MgO הגביש יחיד. בתצהיר בקצב איטי על גבי מצע מחומם מאפשר זמן לadatoms לשניהם להתיישב לתוך סריג עם יחסי epitaxial מוגדרים היטב עם המצע וגם למצוא מקומות ראויים להם בsublattices פה וRh של מבנה B2. את המבנה מאופיין בנוחות עם reflectometry רנטגן ועקיף וניתן דמיינו ישירות באמצעות חתכי מיקרוסקופ אלקטרונים הילוכים. FeRh הורה B2 מציג שלב מעבר metamagnetic יוצא דופן: מצב היסוד הוא אנטי פרומגנטי אבל סגסוגת הופכת ferromagnet על חימום עם טמפרטורת מעבר אופיינית של כ 380 ק זה מלווה על ידי 1%הרחבת נפח של התא היחידה: איזוטרופיים בכמויות גדולות, אבל הידק רוחבי בepilayer. הנוכחות של מצב היסוד אנטי פרומגנטי ושלב המעבר מהסדר הראשון הקשורים היא רגישה מאוד לstoichiometry equiatomic הנכון והזמנת B2 ראויה, וכך גם אמצעי נוח כדי להדגים את האיכות של השכבות שניתן להפקיד בגישה זו. אנחנו גם נותנים כמה דוגמאות של הטכניקות השונות שבו השינוי בשלב ניתן לאתר.

הכנו דגימות FeRh רבות בהתאם לפרוטוקול זה. בסעיף זה אנו מציגים תוצאות טיפוסיות שהושגו באמצעות נהלי אפיון הנפוצים ביותר לבחירה של מדגמים מייצגים. תוצאות כגון אלו צפויות לדגימות בננומטר 20-50 טווח עובי. שיטות אחרות ששמשנו לאפיון החומר שלנו יותר לעומק כוללות dichroism רנטגן המגנטי מעגלי 28, מרעה רנטגן שכיחות פיזור 29, וreflectometry ניטרונים המקוטב 30. יש לנו גם חקרו את ההשפעות של שימוש בסמי סגסוגת עם 27 Au. ניתן למצוא נתונים נוספים על התכונות שניתן לצפות מחומר זה בדיווחים אלה, והאזכור כלול בו. המבנה של אחד מepilayers שלנו מוצג בפירוט בmicrographs האלקטרונים הילוכים מוצגים באיור 1. מדגם החתך הוכן על ידי המנקדים קונבנציונליים וליטוש יון טקnique-שיטת הכנת דגימה סטנדרטית (ראה, למשל וויליאמס וקרטר ביום 31) - ונצפה באמצעות קרן אלקטרונים 200 KV. שכבת המבנה הכולל שניתן לראות באיור 1 (א). במקרה זה, סרט FeRh 30 ננומטר היה גדל epitaxially על גבי מצע MgO, ואחריו שכבת Cr ~ 4 ננומטר ו ~ 1 שכבת אל ננומטר עבה. (שכבת Cr נכללה כאן לניסוי מסוים ואין צורך באופן כללי). החספוס של ממשקי FeRh / MgO וFeRh / Cr הוא 0.6 ננומטר ו2.8 ננומטר, בהתאמה, כפי שנמדד מהתמונה. באיור 1 (ב) מיקרוסקופ ברזולוציה גבוהה של ממשק MgO / FeRh מוצג. יחסי epitaxial כפי שאושרו מעקיפת האזור שנבחרה הוא FeRh [100] (001) | | MgO [110] (001). התאמת הסריג פני הממשק ממחישה את האיכות הגבוהה של צמיחת epitaxial. אנחנו לא מראים את הנתונים כאן, אבל השתמשנו ספקטרוסקופיה רנטגן נפיצה האנרגיה בTEM כדי לבדוק את הרכב על מבחר של דגימות:זה תמיד היה equiatomic לבתוך אי הוודאות של המדידה. נתוני reflectometry Χ-ray מוצגים באיור 2 ל25 FeRh העבה ננומטר נומינלי epilayer הכתיר בשכבה של אל דק, polycrystalline. המדידה בוצעה בdiffractometer שני מעגל סטנדרטי בגיאומטריה בראג-רנטאנו, באמצעות קרינת α Cu K (λ = .1541 ננומטר), עם מסנן Ni כדי להחליש את קרינת α K. השוליים בולטים Kiessig, שנובעים מההתערבות של קורות רנטגן המשקפים מהממשקים השונים בשכבת המחסנית, מצביעים על כך שממשקים אלו הם חלקים ומתואמים היטב. הקו האדום המוצק מציג את הנתונים שבוצע באמצעות תוכנת GenX 32 כושר. הפרמטרים בכושר הטובים ביותר עבור המבנה רב שכבתי מוצגים בטבלה 1. העובדה שחלק מהשכבה אל יהיה חמצון ופסיבציה עצמי פעם אחת המדגם חשוף to אוויר מטופלת במודל. נתונים עקיפה Χ-ray עבור המדגם זהה מוצגים באיור 3, שנאספו על אותו המכשיר. (002) ההשתקפות של מצע MgO היא חזקה וחדה מספיק כדי לפתור את Cu K α 1and K α 2 קווים. שכבות FeRh מראה גם (001) ו( 002) השתקפויות. יש קצת הרחבה בשל העובי הסופי של הדרגות epilayer ומתח. (002) שיא B2 FeRh מרוכז ב2 θ = 61.3 ° ± 0.02, מניב בממוצע מחוץ למטוס קבוע סריג של 3.02 ± 0.05 א. אפשר לקבוע את S פרמטר סדר הכימי של מבנה B2 FeRh מהעוצמות משולבות היחסית של שתי פסגות אלה. כמות זו מוגדרת כS = R פה + R -1 Rh, שבו חלק קטן מאתרים פה (Rh) שנכבשו על ידי Fe (Rh) הוא אטום 33. בדיקה קצרה של הנוסחה מציגה tכובע כאשר r = r פה Rh = 1 והמבנה הוא מושלם, S = 1, ואילו כאשר r = פה r = Rh 0.5, כך שכל אתרי הסריג עסוקים באופן אקראי, S = 0. הסיבה לכך היא שכאשר S = 0 מבנה ממוצע האתר הוא עותק מוסתר, שעבורו גורם המבנה אוסר על ההשתקפות (001), ואילו כאשר S = 1 המבנה הוא פרימיטיווי מעוקבים, שעבורו את ההשתקפות (001) מותרת. משמעות דבר היא כי במונחים מעשיים, <img alt="משוואת 1" fo:content-width="2.5in" src="/files/ftp_upload/50603/50603eq1.jpg" width="230px" /> , שבו <img alt="משוואה 2" fo:content-width=".2in" src="/files/ftp_upload/50603/50603eq2.jpg" width="20px" /> ו - <img alt="משוואה 3" fo:content-width=".2in" src="/files/ftp_upload/50603/50603eq3.jpg" width="20px" /> הם עוצמות הניסיוניות ותיאורטיות של ההשתקפות (00 I) בראג, בהתאמה 33. לCalculation של העוצמות התיאורטיות גורמי דביי-ולר ממדידות EXAFS על FeRh שימש 34. במקרה זה, S = 0.855 ± 0.001, אופייניים לסרט דק גמגם של חומר זה. שלב מעבר metamagnetic ניתן לאתרם בכמה דרכים. נוכחותה מצביעה stoichiometry equiatomic הנכון וB2-הזמנה של הסריג. התרחבות הסריג המלווה את מעבר metamagnetic עשוי להיות מזוהה על ידי השינוי בעמדתו של ראג ​​פסגות 27, עם זאת, זה דורש diffractometer עם שלב חימום. אולי השיטה הברורה ביותר היא לזהות את המראה של הרגע פרומגנטי כמדגם מחומם באמצעות T T. ניתן לעשות זאת באמצעות כל מגנטומטר תלוי טמפרטורה ברגישות מספקת, למשל באמצעות האפקט קר מגנטו אופטי או מגנטומטר מדגם רוטט. באיור 4 מציגים אתתלות בטמפרטורה של M המגנטיזציה, נמדדה באמצעות מכשיר קוונטיים הפרעה מוליכי מגנטומטר (SQUID). מדידות נעשו בטמפרטורה בטווח של 275-400 K עם שיעור לטאטא טמפרטורה של 2 K / דקה. העקומה מוצגת מציגה את המעבר הצפוי AF → FM (חימום) והמעבר FM → AF (קירור) עם hysteresis תרמית 15 K. מדידה זו נעשתה בתחום גבוה (50 קואי) והניבה טמפרטורת מעבר 365 ק טמפרטורת מעבר T T ≈ היא שדה תלוי, כמו שדה מגנטי גבוהה יותר מקטין את האנרגיה החופשית של שלב FM ביחס לשלב AF. בדרך כלל dT T / ≈ dH 0.8 ח&quot;כ / Oe 14,15, 27. שים לב שהמומנט המגנטי בשלב AF הוא לא בדיוק אפס, אבל הוא כמה עשרות האיחוד המוניטרי האירופי / 3 סנטימטר, כאשר בממוצע לכל הנפח של המדגם כולו. רגע זה שוכן באזורים הקרוב לממשק של epilayer FeRh, אשר נותרו ferromagnetic (אם כי עם המגנטיזציה מופחתת), כאשר חלק הארי של המדגם הופך את שלב AF 28, 30. דרך לזהות את המעבר שמשתמש בציוד פשוט יותר ומשמש לעתים קרובות במעבדה שלנו היא להפוך את מדידת הובלת אלקטרונים. המדידה הפשוטה ביותר היא של ρ התנגדותו של הסרט, שכן ρ בשלב FM הוא הרבה פחות מאשר בשלב AF 35, 36, 20. התלות בטמפרטורה של ρ עבור אותו epilayer FeRh ננומטר 25 לגביו יש נתון רנטגן הוצגו היא להתוות בתרשים 5, נמדד תוך שימוש בשיטת בדיקה ארבע נקודות סטנדרטית:, סיכות מצופה זהב קפיץ נלחצו על המדגם פני השטח כדי ליצור קשר לדוגמא, שהיה רכוב על שלב חימום בתא ואקום מותאם אישית קטן כדי למנוע חמצון מדגם כאשר חם. ליניארי, ρ המתכתי תלות (T) היא לראות בשני AF ושלבי FM, אבל יש ירידה ניכר בresistivity בין שתיים. Hysteresis לראות באיור 5 היא טביעת אצבע ברורה של מקום המעבר לוקח שלב magnetostructural והיא שיטה נוחה כדי למדוד את טמפרטורת המעבר, אשר ניתנת על ידי נקודת המינימום בdρ / dT (שמוצגת בהבלעה של איור 5). נכס אחר שנמדד בקלות תחבורה, אפקט הול, יכול לשמש גם כדי לאשר את קיומו של המעבר, כפי שיש הבדל גדול במקדם האולם בין שני השלבים 20. <img alt="איור 1" fo:content-width="5in" src="/files/ftp_upload/50603/50603fig1highres.jpg" width="600" /> איור 1. micrographs אלקטרון הולכה של epilayer FeRh על מצע MgO. (א) תמונה הממחישה את המבנה של השכבה. FeRh הוא 30 ננומטר עבה עם ננומטר שכבה נוספת ~ 4 Cr ו ~ כובע אל 1 ננומטר שהופקדה על העליונה. אזור אמורפי בחלק העליון של i<html> קוסם הוא שרף אפוקסי שימוש במהלך הכנת מדגם חתך. (ב) תמונה ברזולוציה גבוהה של ממשק MgO FeRh. [100] (001) התאמת epitaxial על פני הממשק נראית כאן, ואת מערכת היחסים הקשורים, כפי שאושר מעקיפת האזור שנבחרה, היא FeRh | | MgO [110] (001). <a href="https://www.jove.com/files/ftp_upload/50603/50603fig1highres.jpg" target="_blank">דמות גדולה יותר לחץ כאן לצפייה</a> <img alt="איור 2" fo:content-width="5in" src="/files/ftp_upload/50603/50603fig2.jpg" width="600" /> איור 2. ספקטרום reflectometry רנטגן מFeRh עבה ננומטר 25 epilayer כתרים עם polycrystalline אל. הקו המוצק הוא כפי שמתואר בטקסט, שימוש בפרמטרים נתון בטבלה 1 לנכון. הבלעה מראה את פרופיל צפיפות אורך פיזור קשור עם סט של פרמטרים מתאימים.&quot;Target =&quot; g2highres.jpg _blank &quot;&gt; לחץ כאן כדי להציג דמות גדולה <img alt="איור 3" fo:content-width="5in" src="/files/ftp_upload/50603/50603fig3.jpg" width="500" /> איור 3. ספקטרום רנטגן עקיפה מFeRh העבה ננומטר 25 epilayer כתרים עם polycrystalline אל. הנוכחות (001) שיא FeRh מציינת כי הזמנת B2 התרחשה. פרמטר הסדר הכימי הוא S = .855 ± 0.001, כפי שנקבע באמצעות השיטה המתוארת בטקסט. <a href="https://www.jove.com/files/ftp_upload/50603/50603fig3highres.jpg" target="_blank">לחץ כאן כדי להציג דמות גדולה</a> <img alt="איור 4" fo:content-width="5in" src="/files/ftp_upload/50603/50603fig4.jpg" width="500" /> איור 4. תלות בטמפרטורה של M המגנטיזציה של epilayer 50 ננומטר העבה FeRh כתרים עם polycrystalהשורה אל. נתונים אלה נלקחו עם שדה קואי 50 יושם במטוס הסרט. T T טמפרטורת המעבר נתפסת להיות ~ 365 K עם רוחב hysteresis של -15 ק <a href="https://www.jove.com/files/ftp_upload/50603/50603fig4highres.jpg" target="_blank">לחץ כאן כדי להציג דמות גדולה</a> <img alt="איור 5" fo:content-width="5in" src="/files/ftp_upload/50603/50603fig5.jpg" width="500" /> איור 5. תלות בטמפרטורה של ρ ההתנגדות של 25 שכבה עבה FeRh ננומטר כתרים עם אל. הבלעה היא הנגזרת של ρ ביחס לטמפרטורת T. T T טמפרטורת המעבר נתפסת להיות 447 K על ההתחממות לשלב FM ו375 K על הקירור לשלב AF. <a href="https://www.jove.com/files/ftp_upload/50603/50603fig5highres.jpg" target="_blank">לחץ כאן כדי להציג דמות גדולה</a> <table border="1" style=";text-align:right;direction:rtl"><tbody><tr><td> שכבה </td><td> צפיפות (אטומים / ננומטר 3) </td><td> עובי (ננומטר) </td><td> חספוס (ננומטר) </td></tr><tr><td> Al 2 O 3 שכבת פסיבציה </td><td> 25.5 ± 0.9 </td><td> 2.18 ± 0.08 </td><td> 1.0 ± 0.1 </td></tr><tr><td> כובע אל </td><td> 60.6 ± 0.6 </td><td> 0.91 ± 0.02 </td><td> 0.6 ± 0.2 </td></tr><tr><td> FeRh epilayer </td><td> 38.7 ± 0.3 </td><td> 25.09 ± 0.06 </td><td> 0.400 ± 0.002 </td></tr><tr><td> מצע MgO </td><td> 53.4 ± 1.3 </td><td> ∞ </td><td> 0.1761 ± 0.0003 </td></tr></tbody></table> טבלה 1. פרמטרים מתאימים לספקטרום רפלקטיביות רנטגן שמוצג באיור 2, מה שמוביל לפרופיל צפיפות אורך פיזור מוצג בהבלעה של איור ש.

שיטה להכנת שכבות epitaxial של סגסוגות הורתה ידי המקרטעת מתוארת. מתחם FeRh הורה B2 משמש כדוגמא, כפי שהוא מציג מעבר metamagnetic שתלוי ברגישות במידת הסדר כימי והרכב הסגסוגת המדויק.

גמגום צמיחה ואפיון של epilayers FeRh הורה B2 Metamagnetic

Chemically ordered alloys are useful in a variety of magnetic nanotechnologies. They are most conveniently prepared at an industrial scale using ...

המטרה הכללית של הליך זה היא להכין שכבות אפי (epi) איכותיות של ברזל-רודיום בעלות דרגה גבוהה של סדר כימי B2, וזאת כדי להשיג שליטה בתכונות המגנטו-מבניות של ברזל-רודיום. הדבר מושג תחילה על ידי הכנת מצעי גביש יחיד נקיים, התקנה נכונה של מטרת הברזל-רודיום וחימום (annealing) של הדגימות למשך הלילה תחת ואקום. השלב השני הוא שיקוע שכבת הברזל-רודיום תוך זרימה של חנקן נוזלי דרך מלכודת מייסנר (Meisner trap).השלב הסופי הוא ביצוע חישול (annealing) נוסף של שכבות הברזל-רודיום כדי לשפר את דרגת הסדר של פאזת ה-B2 alpha prime. בסופו של דבר, שכבות אפיטקסיאליות של ברזל-רודיום שהוכנו לפי הליך זה מאפשרות מחקרים על התנהגויות מגנטיות ומבניות, וניתן להטמיען במבני הטרו-מבנה מורכבים יותר על מנת לחקור את השפעת שינויים מבניים על מעבר הפאזה המגנטית. שיטה זו יכולה לסייע במתן מענה לשאלה מרכזית בתחום המגנטיות, כגון הקשרים בין המבנה המיקרוסקופי לבין התכונות המגנטיות של ברזל-רודיום וחומרים דומיו.ההשלכות של טכניקה זו הן הרחבת הבנתנו לגבי מעבר הפאזה המבני המגנטי המרשים בברזל-רודיום. זאת מכיוון שהקשרים הסיבתיים בין השינויים בתכונות האלקטרוניות, המגנטיות והקריסטלוגרפיות בעת שהחומר עובר את המעבר שלו עדיין אינם ידועים. הדגמה חזותית של שיטה זו היא חשובה, שכן ישנם מספר היבטים של צמיחת ה-sputtering החורגים מהטכניקה הסטנדרטית, וכל ההיבטים הללו חשובים להצלחה.למרות שטכניקה זו מצוינת להכנת שכבות epi מסודרות של ברזל-רודיום B2 באיכות גבוהה מאוד, היא שימושית מאוד גם עבור חומרי סגסוגת מסודרים אחרים כגון L1₀, ברזל-פלטינה או ברזל-פלדיום. לתחילת העבודה, שטפו את מצעי המגנזיום אוקסיד 0 0 1 באיזופרופנול והניחו אותם במחזיקי מצעים, לאחר מכן הכניסו את המחזיקים לתא ואקום.כעת התקינו מטרת ברזל-רודיום בתוך תותח מגנטרון והרכיבו מחדש את התותח עבור דגימה בעלת הרכב אטומי. מטרה המורכבת מ-47% iron ו-53% rhodium היא המתאימה ביותר, שכן היא מספקת את בדיקת מעבר הפאזה המגנטו-מבנית הברורה ביותר המעידה לכך שאין קצר חשמלי בין המגנטרון למסך המקיף אותו. השתמשו במולטימטר כדי לבדוק התנגדות בין המטרה לתא, ולאחר מכן סגרו את תא הוואקום ושאבו ממנו את האוויר.ברגע שהוואקום טוב יותר מ-1 × 10⁻⁶ tor, חממו את התשתיות ל-600 °C בקצב של 6.7 °C לדקה. עקבו בקפידה אחר רמת הוואקום כדי להבטיח שהלחץ לא יעלה מעל רמה זו. כאשר התשתית מגיעה ל-600 °C, השאירו אותה בטמפרטורה זו למשך הלילה.שעה לפני תחילת גידול השכבה, התחילו להזרים חנקן נוזלי דרך מלכודת מייזנר (Meisner trap). לאחר 20 דקות, הכניסה של מלכודת מייזנר קפואה. הוואקום צריך להשתפר לרמה של פחות מ-4 × 10⁻⁷ tor.בשלב הבא, הגדירו את בקר זרימת המסות ל-65 SCCM של זרימת גז עבודה ופתחו את שסתומי הגז. השתמשו בגז ספטר של ארגון עם 4% hydrogen כדי למנוע חמצון של הדגימה במהלך הצמיחה. עקבו אחר הלחץ בתא; לאחר פתיחת השסתום, הלחץ בתא אמור לעלות לטווח ה-low millitorr.לאחר מכן, בצעו התזת מקדמה (pre sputter) למטרה של ברזל-רודיום למשך 1200 שניות בהספק של 30 watts. לשם שיקוע שכבת ברזל-רודיום באמצעות התזת מגנטרון DC, כווננו את נקודת העבודה של בקר זרימת המסות כדי להגיע ללחץ תא של 4×10⁻³, ועקבו אחר הלחץ עד שיתייצב לערך קבוע. בנוסף, ודאו שטמפרטורת התשתית נשארת ב-600 °C ויציבה.לאחר מכן, הפעל את המגנטרון כדי להגיע לקצב השקעה כולל של 0.4 angstroms לשנייה. פתח את התריס והשקע את הברזל-רודיום על המצע המחומם למשך זמן המתאים להשגת העובי הרצוי. בתנאים טיפוסיים, השקעה של 50 שניות תניב דגימה בעובי של כ-20 nanometers.לאחר מכן סגור את התריס, כבה את החשמל למגנטרון וסגור את שסתום הגז. לאחר מכן, העלה את טמפרטורת הדגימה ל-970 kelvins בקצב של 3.33 °C לדקה והשאר את הדגימות להשריה למשך שעה אחת. עקוב אחר הלחץ וודא שהוא נשאר נמוך מ-1x10⁻⁶ tor לאחר שעה אחת.נתקו את החשמל מהמחמם ואפשרו לדגימות להתקרר לטמפרטורת החדר במערך המוצג כאן. תהליך זה אורך לפחות שלוש שעות. לאחר הקירור, שקעו כל שכבת כיסוי נדרשת; יש לשקוע את שכבת הכיסוי בטמפרטורה הנמוכה מ-370 Kelvins כדי למנוע דיפוזיה הדדית שלה לתוך שכבת הברזל-רודיום.עם השלמת התהליך, שחררו את לחץ התא באמצעות חנקן יבש, פתחו אותו והוציאו את הדגימות. הן ייראו בהירות ומבריקות. כדי למדוד תחילה את עובי הדגימה, הניחו את הדגימה בדפלקטומטר וכיילו אותה כך שתבצע השתקפות ספקולרית של קרן הרנטגן אל הגלאי, כאשר זווית הגלאי של two theta שווה ל-1°.במידה וזמינה, יש לבצע כיוון גם של chi. פעולה זו מיישרת את פני השטח של הדגימה ביחס לרפרקטומטר. לאחר מכן, בצעו סריקת רפלקטיביות של קרני רנטגן בזווית נמוכה.בצעו סריקת theta-2theta סטנדרטית, כאשר theta רצה מאפס מעלות ועד להשגת רצפת הרעש של המכשיר. בדגם באיכות טובה, הדבר קורה בדרך כלל כאשר theta מגיעה לכשש מעלות או יותר. לאחר מכן, ניתן לקבוע את עובי שכבת ה-epi מתוך המרווחים של פסי ההתאבכות של השכבה הדקה, הידועים גם כפסי Kiessig.ההתאמה לנתונים מבוססת על מודל של השכבה, כאשר העובי שלה משמש כפרמטר קלט. התאמה טובה מעידה על כך שפרמטר הקלט הוא נכון. התמונה המוכנסת מציגה את הקלט למודל, אשר מניב את הסימולציה של הנתונים המוצגים כהתאמה.בשלב הבא, בצעו סריקת עקיפת קרני רנטגן (XRD) בזוויות גבוהות כדי לקבוע את דרגת הסדר הכימי, כאשר הדגימה עדיין טעונה בדפלקטומטר. שוב, יישרו את הדגימה, הפעם למישורי הסריג של התשתית. השתמשו בשיא בראג (Bragg peak) 0 0 2 של מגנזיום אוקסיד לצורך היישור, שכן שיא בראג 0 0 2 הוא הכיוון המאונך למישור (out of plane) עבור סוג התשתית שבה נעשה שימוש.לאחר מכן, בצעו סריקת theta-2theta בטווח של theta בין 12.5 מעלות ל-62.5 מעלות. זהו את שיאי התשתית מהסריקה עבור תשתית של מגנזיום אוקסיד. השיא אמור להיות ממוקם ב-two theta השווה ל-42.9 מעלות.אם נעשה שימוש נוסף במקור קרינה של נחושת K sub alpha, יופיעו גם שיאים של ברזל-רודיום 0 0 1 ו-0 0 2 סביב two theta השווה ל-29.88 מעלות ו-61.88 מעלות בהתאמה. לבסוף, בצע מדידה של תלות ההתנגדות של הדגימה בטמפרטורה כדי לקבוע את טמפרטורת המעבר; כדי להשיג זאת, צור תחילה מגעים חשמליים לדגימה כך שניתן יהיה לבצע מדידה סטנדרטית בשיטה של ארבעה נקודות באמצעות שיטת DC.בצעו מדידות עבור כיווני זרם קדימה ואחורה והוציאו את ממוצע ההתנגדויות כדי לבטל כל כוח אלקטרומני תרמי הנוצר בטמפרטורות גבוהות. לאחר מכן, מקמו את הדגימה על משטח חימום בעל בקרת טמפרטורה הממוקם בתוך תא ואקום גבוה קטן עם משאבת טורבו כדי למנוע חמצון. מדדו את ההתנגדות כפונקציה של הטמפרטורה הן בסריקות חימום והן בסריקות קירור, בקצב של two kelvins per minute, כדי שניתן יהיה לקבוע אם קיימת היסטרזיס במעבר הפאזה המגנטו-מבני מסדר ראשון.מוצגות כאן מיקרוגרפיות של מיקרוסקופ אלקטרונים בשידור (TEM) של שכבת אפיטקסיה של ברזל-רודיום על מצע של מגנזיום אוקסיד. עובי שכבת הברזל-רודיום מוערך ב-30 nanometers עם שכבת כרום נוספת בעובי ארבעה nanometers המכוסה בשכבת אלומיניום של nanometer אחד. נתוני רפלקטומטריית קרני X מוצגים כאן עבור שכבת אפיטקסיה של ברזל-רודיום בעובי נומינלי של 25 nanometer המכוסה בשכבה פוליקריסטלית דקה של אלומיניום.האינסרט הוא מודל של צפיפות אורך הפיזור לעומת העומק עבור הדגימה, המראה את עובי שכבת הברזל-רודיום. סימולציה של החזריות של קרני X שייווצרו משכבה כזו נותנת את הקו הרציף, אשר נראה כי הוא תואם היטב את הנתונים הניסיוניים ומאשר את נכונות מודל השכבה; פסי ה-sig הבולטים בערימת השכבות מעידים על כך שהממשקים בחלק העליון והתחתון של שכבת האפי של ברזל-רודיום הם חלקים ובעלי קורלציה טובה. תוצאות עקיפת קרני X מאותה דגימה חושפות שלושה שיאי עיקר המראים החזרה חזקה של 0 0 2 של תשתית המגנזיום אוקסיד והחזרות של 0 0 1 ו-0 0 2 של שכבת הברזל-רודיום.ניתן להשתמש בנתונים אלו כדי לקבוע את פרמטר הסדר הכימי מהעוצמות האינטגרליות היחסיות של שני שיאי הברזל-רודיום. כאשר המבנה מושלם, העוצמה האינטגרלית של שיא 0 0 1 אמורה להיות גבוהה פי 1.14 מהצפיפות האינטגרלית של שיא 0 0 2. מוצג כאן דוגמה להתנגדות תלוית הטמפרטורה של שכבת הברזל-רודיום.העקומה מראה את ההיסטרזיס התרמי הצפוי בין עקומות החימום והקירור של החומר. לאחר השליטה בשיטה, ניתן לבצעה בתוך 16 שעות עבור הגדילה, שלוש שעות למדידה וארבע שעות למדידת ההתנגדות הסגולית, אם היא מבוצעת כהלכה. לאחר צפייה בסרטון זה, תהיה לכם הבנה מעמיקה כיצד להכין שכבות epi של סגסוגות מסודרות מחומרים כגון ברזל-רודיום.

sputter-growth-characterization-metamagnetic-b2-ordered-ferh

Research

JoVE Journal

Engineering

הנדסה

דו"ח זה מתאר את השימוש במערכת שהותקן לבצע בתצהיר תרסיס של סרטים עבים של גארנט ברזל איטריום על גבי מצעי ספיר ב RT. הסרטים שהופקדו מאופיינים באמצעות מיקרוסקופ אלקטרונים סורקים, profilometry, ותהודה פרומגנטיים לתת סקירת נציג של היכולות של הטכניקה.

היווצרות עבה צפופים איטריום ברזל גרנט הסרטים באמצעות תרסיס הפקדת

אנו מציגים את הסינתזה של tetracyanoethylene נדיום ferrimagnet מבוסס האורגני (V [TCNE] x, x ~ 2) באמצעות תצהיר נמוך אדים כימיים בטמפרטורה (CVD). מתכון מותאם זה מניב עלייה בטמפרטורת קירי מ 400 K ליותר מ 600 K ושיפור דרמטי בנכסי תהודה מגנטיים.

כימית החמקן הפקדת של מגנט אורגני, ונדיום Tetracyanoethylene

אנו מתארים את המתודולוגיה של פילינג מכני ושקיעה של פתיתים של חומרים חדשים בגודל מיקרון על המצע, ייצור מבני מכשירים ניסיוניים לניסויי תחבורה, ומדידת המגנטוטרנספורט בקריוסטט מחזור סגור של הליום יבש בטמפרטורות של עד 0.300 K ושדות מגנטיים עד 12 T.

שיטות ניסיוניות מתקדמות לטמפרטורה נמוכה Magnetotransport מדידה של חומרים חדשים

עבודה זו מפרטת את הנהלים לצמיחה והאפיון של הגבישים SrTiO 3 ישירות על מצעי גרמניום ידי בתצהיר שכבה אטומי. ההליך ממחיש את היכולת של שיטת צמיחה כל-כימיות לשלב תחמוצות monolithically על מוליכים למחצה עבור התקני מוליכים למחצה, תחמוצת מתכת.

הצמיחה epitaxial של perovskite סטרונציום Titanate על גרמניום באמצעות הפקדת אטומית Layer

אנחנו לפברק מתכת/LaAlO3-/SrTiO-3 -heterostructures באמצעות שילוב של לייזר פעמו התצהיר בחיי עיר מגנטרון התזה. דרך magnetotransport, בחיי עיר רנטגן photoelectron ספקטרוסקופיה ניסויים, נחקור פעולת הגומלין בין תופעות אלקטרוסטטית וכימי של הגז אלקטרון מימדי בדאנטה נוצר במערכת זו.

צמיחה ו Electrostatic/כימי מאפיינים של מתכת/LaAlO3/SrTiO3 Heterostructures

כאן, אנו משלבים משתנה-קיטוב 7-eV לייזר עם ספין - ואת זווית-נפתרה טכניקה photoemission כדי להמחיש את האפקט צימוד ספין-מסלולית במדינות מוצק.

שיטות נסיוניות עבור ספין - ואת זווית-נפתרה ספקטרוסקופיה Photoemission בשילוב עם לייזר משתנה-קיטוב

הסינתזה של איכות גבוהות בתפזורת, סרט דק (מ"ג0.25(1-x)Coxני0.25(1-x)Cu0.25(1-x)Zn0.25(1-x)) O ו (מ"ג0.25(1-x)Co0.25(1-x)ני0.25(1-x)CuxZn0.25(1-x )) O מיוצב אנטרופיה תחמוצות מוצג.

בתפזורת, סרט דק סינתזה של תחמוצות מיוצב אנטרופיה Variant מאלכוהול

כאן, אנו מציגים פרוטוקול לגדול LSMO חלקיקים, (Gd) בוסקו סרטים על SrTiO (001)3 (STO) מצעים יחיד-קריסטל על ידי גלי רדיו (RF)-התזה.

תדר רדיו מגנטרון התזה של GdBa2Cu3O7−אלפא/ La0.67Sr0.33המפעילים הוירטואליים ובעלי התשתית3 bilayer קוואזי סרטים על מצעים יחיד-קריסטל3 (STO) SrTiO

באמצעות זן uniaxial בשילוב עם ספין-מקוטב מיקרוסקופ מינהור סריקה, אנו לדמיין במבנם antiferromagnetic תחום של Fe1 + yטה, למתחם של האב מבוססות ברזל superconductors.

להמחיש Uniaxial-זן מניפולציה של תחומים Antiferromagnetic ב Fe1 +YTe באמצעות מקוטב-ספין סריקתה מיקרוסקופ מינהור

כתב היד מתאר פרוטוקול להתזת מגנטרון בתדרי רדיו של יריעות דקות תרמואלקטריות Bi2Te3 ו- Sb2Te3 על מצעי זכוכית, המייצג שיטת שיקוע אמינה המספקת מגוון רחב של יישומים עם פוטנציאל לפיתוח נוסף.

ייצור יריעות דקות תרמואלקטריות Bi2Te3 ו- Sb2Te3 באמצעות טכניקת התזה של מגנטרון בתדר רדיו

חקור הכנת שכבות אפיטקסיאליות של FeRh מסודרות B2 לחקר מעבר מגנטי-מבני במדעי החומרים. השיטה מאפשרת שליטה בתכונות המגנטיות והמבניות של סגסוגות ברזל-רודיום.

גמגום צמיחה ואפיון של epilayers FeRh הורה B2 Metamagnetic

גלה סרטונים נוספים