Name: Misura e Analisi di idrogeno atomico e molecolare Diatomic AlO, C 2, CN, e TiO Spectra Following Laser-Induced Breakdown ottico (Video) | JoVE Journal
Uploaded: 2014-02-14T14:45:00.000+00:00
Duration: 9 min 40 s
Description: Scopri la spettroscopia a breakdown laser per analizzare emissioni atomiche e molecolari risolte nel tempo. Questo metodo permette di determinare temperatura e densità elettronica nel plasma con precisione.

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Gli autori ringraziano il Sig. JO Hornkohl per l&#39;interesse e la discussione sul calcolo di biatomiche punti di forza della linea molecolare. Questo lavoro è in parte sostenuto dal Centro per le applicazioni laser presso l&#39;Università del Tennessee Spazio Institute.

1. Installazione del sistema ottico <ol><li> Collocare un divisore di fascio all&#39;uscita del laser, permettendo la luce di lunghezza d&#39;onda di 1.064 nm di passare attraverso e riflettere ogni altra radiazione laser transitoria in una discarica fascio. </li><li> Collocare un rilevatore fotodiodo PIN alta velocità per registrare una porzione della radiazione laser riflesso dal divisore di fascio. Collegare questo rivelatore all&#39;oscilloscopio con cavo coassiale per monitorare l&#39;impulso ottico rispetto alla attivazione mediante il generatore di funzioni e verificarsi del Q-switching in Nd: dispositivo laser YAG. </li><li> Allineare tre specchi riflettenti IR per posizionare il fascio parallelo alla fenditura dello spettrometro. </li><li> Posizionare una lente sopra fase traslazionale di concentrare il fascio per generare ottica ripartizione plasma parallela alla fessura spettrometro. Allineare due lenti di quarzo al fine di imaging del plasma sulla fessura. Le due lenti di messa a fuoco ottimale corrisponde al disegno spettrometro, cioè l&#39;obiettivo finale ha un aperTure per realizzare af # identico con la f # dell&#39;ottica interne della spettrometro. </li><li> Per misure sopra 380 nm, posizionare un taglio sul filtro tra le due lenti al fine di bloccare radiazioni inferiori 380 nm. Il taglio del filtro sopprime possibili contributi UV (a causa di 2 ° ordine del reticolo) al spettri misurati. </li></ol> 2. Impostazione dei dati di acquisizione <ol><li> Collegare un generatore di funzioni forma d&#39;onda fornendo un&#39;onda triangolare a 50 Hz per un circuito integrato personalizzato divisione per cinque avere 10 Hz. L&#39;analizzatore multicanale ottico (OMA) viene fatto funzionare a 50 Hz e le lampade flash del Nd: YAG laser sono sincrono funzionare a 10 Hz. Si può utilizzare un ICCD al posto della OMA, operando in modo sincrono alla frequenza della radiazione laser impulsata pure. </li><li> Collegare una delle uscite del circuito integrato personalizzato divisione per cinque a un generatore di ritardo digitale. Utilizzare una uscita di sincronizzare il Nd: YAG lampade flash e un&#39;altra uscita di control i trigger della intensificatore serie di diodi lineare e analizzatore multicanale ottico. Anche in questo caso, al posto della serie di diodi lineare intensificato e OMA si può utilizzare un ICCD. </li><li> Relè dell&#39;uscita grilletto regolabile del dispositivo laser di un oscilloscopio e di un generatore di impulsi. L&#39;oscilloscopio verrà utilizzato per monitorare quando la radiazione laser impulsata sarà disponibile per la generazione di breakdown ottico o ablazione laser. </li><li> Collegare l&#39;uscita ad alta tensione del generatore di impulsi digitale al diode array lineare intensificato. </li><li> Collegare l&#39;altra uscita del generatore di impulsi all&#39;oscilloscopio. </li><li> Collegare l&#39;uscita serie di diodi lineare intensificato la OMA. </li></ol> 3. Sincronizzazione e misurazione <ol><li> Impostare il generatore di funzione di forma d&#39;onda di uscita un impulso triangolo operante a 50 ± 1 Hz. Questo generatore di funzione fornisce la frequenza di master. Un circuito personalizzato costruito divisione per cinque e un generatore di ritardo digitale sono utilizzati per accurare la sincronizzazione. </li><li> Avviare il sistema di raffreddamento ad acqua e alimentazione per il dispositivo laser. Attivare laser. </li><li> Determinare il tempo per le radiazioni laser a partire dall&#39;oggetto dell&#39;uscita di apertura del Nd: YAG laser alla zona di fronte alla fessura spettrometro come segue: Misurare la distanza del percorso ottico e calcolare il tempo di transito utilizzando la velocità della luce. Conto di questo tempo di transito nel fissare il tempo di ritardo porta al passo successivo. </li><li> Sul generatore di impulsi digitali, impostare la larghezza del cancello per la misurazione e il tempo di ritardo da guasto ottico o ablazione laser ad impulsi, e utilizzare l&#39;oscilloscopio per monitorare il tempo di ritardo. Il ritardo determinerà il tempo di attesa per la raccolta dei dati dopo il verificarsi guasti. La larghezza cancello determina quanto tempo la serie di diodi esposto alle radiazioni plasma. </li><li> Generare breakdown ottico in aria e / o posizionare un campione in fase traslazionale tale che si verifichi l&#39;ablazione. Immagine del microplasma sulla fessura dello spettrometro. </li><li> Iniziare misurazioni e registrare i dati con l&#39;array intensificato lineare diodi e analizzatore multicanale ottico (o con ICCD). </li></ol> 4. Lunghezza d&#39;onda di calibrazione <ol><li> Record spettri da lampade standard di taratura: neon, mercurio e lampade a idrogeno. Utilizzare il dispositivo sperimentale con lampade poste nel luogo in cui è stato generato plasma. </li><li> Utilizzando le lunghezze d&#39;onda conosciuti dalle lampade, eseguire un adattamento lineare o cubica avere la corrispondenza pixel-lunghezza d&#39;onda. Lo scopo di una calibrazione accurata è per correggere le non linearità che sono di solito associati con misurazione di spettri. </li><li> Ripetere calibrazioni per H, C 2, CN, e TiO regioni spettrali di interesse. </li></ol> 5. Intensità di calibrazione <ol><li> Accendere una lampada al tungsteno calibrazione e attendere che si riscaldi. </li><li> Utilizzare un pirometro ottico per misurare la temperatura della lampada attiva. </li><li> Utilizzare il dispositivo sperimentale di rECORD lo spettro della lampada attiva. </li><li> Calcolare una curva di corpo nero dalla legge di radiazione di Planck utilizzando la temperatura misurata come parametro di input. </li><li> Adattare la curva calcolata allo spettro della lampada attiva. Determinare i fattori con cui le intensità attribuite dalla curva calcolata. Applicare tali fattori di correggere spettri registrati per la sensibilità di lunghezza d&#39;onda dipendente del rivelatore. </li><li> Ripetere l&#39;operazione per ogni regione lo spettrometro è stato utilizzato. </li></ol> 6. Trasferimento di dati <ol><li> Preparare mezzo per il trasferimento di file. </li><li> Per ciascuna misurazione dati, registrare sul supporto. </li><li> Prendete questo mezzo e caricare i file su di esso a un computer di lavoro. </li></ol> 7. File Preparazione <ol><li> Per ogni file, analizzarlo in sezioni, una contenente dati registrati, e gli altri che specificano la lunghezza d&#39;onda di partenza e lo spostamento della lunghezza d&#39;onda media per punto dati. </li><li> Utilizzare queste sezioni per creare un nuovo file in modo che corrispondalunghezze d&#39;onda con i dati registrati. </li></ol> 8. Analisi molecolare biatomico <ol><li> Selezionare il file di lunghezza d&#39;onda e file di forza linea corrispondente. </li><li> Selezionare lo spostamento della linea di base. <ol><li> Impostare se l&#39;offset è costante, lineare o quadratica. </li><li> Impostare i coefficienti corrispondenti a uno dei valori fissi o variabili. </li></ol></li><li> Impostare la risoluzione e la temperatura, entrambi i quali possono essere fisso o varia. </li><li> Impostare la tolleranza di misura per spettri sintetici per essere in forma di spettri misurati. </li><li> Montare la calcolata per gli spettri sperimentale utilizzando un algoritmo Nelder-Mead. </li><li> Utilizzando i migliori parametri di adattamento degli spettri calcolata per ogni misurazione, dedurre i parametri microplasma osservate nelle varie temporizzazioni e larghezze cancello utilizzato. </li></ol>

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</ol>

Tutti gli autori dichiarano di non avere interessi finanziari in competizione.

Il tempo risolto protocollo di misura e risultati rappresentativi sono ulteriormente discusso qui. È importante sincronizzare gli impulsi laser, generati ad una velocità di 10 Hz, con la frequenza di funzionamento 50 Hz dell&#39;array intensificato lineare diodo e OMA (o ICCD). Inoltre, i tempi precisi di impulsi laser e l&#39;apertura del cancello della matrice intensificata lineare diodo (o in alternativa ICCD) è essenziale. Il generatore di onde, indicato nello schema sperimentale, viene utilizzato per sincronizzare ...

Spettroscopia ripartizione laser-indotta (LIBS) tecniche di 1-5 hanno applicazioni in atomico 6-12 e studi molecolari di plasma 13-20 generata con radiazione laser. Spettroscopia risolta nel tempo è essenziale per la determinazione delle caratteristiche dei transienti di plasma. Temperatura e la densità di elettroni, per citarne solo due parametri del plasma, possono essere misurati fornito un modello teorico ragionevole ripartizione plasma è disponibile. Separazione delle radiazioni a elettroni liberi dalle emissioni atomiche e molecolari ci permette di esplorare con precisione fenomeni transitori. Focalizzando l&#39;attenzione su una specifica finestra temporale, si può &quot;congelare&quot; il decadimento del plasma e quindi ottenere le impronte digitali spettroscopiche accurate. LIBS ha una varietà di applicazioni e di recente interesse in LIBS-diagnostica mostra un aumento considerevole quando misurata dal numero di ricercatori editoriali in campo. Pico-e femtosecondi generato microplasma è in corsointeresse di ricerca, tuttavia, le modalità storicamente sperimentali LIBS utilizzano radiazioni laser nanosecondo. Figura 1 mostra una disposizione tipica sperimentale per spettroscopia ripartizione indotta da laser. Per questo protocollo, l&#39;energia ripartizione funzionale per il fascio iniziale è dell&#39;ordine di 75 mJ impulso, alla lunghezza d&#39;onda infrarossa di 1.064 nm. Questa energia di impulso può essere regolato secondo necessità. . Il plasma viene dispersa dallo spettrometro e misurata con un array lineare di diodi intensificata e OMA o, in alternativa, masterizzata su un intensificato 2-dimensionale Charge Coupled Device (ICCD) La figura 2 illustra il diagramma di temporizzazione per esperimenti risolta nel tempo: sincronizzazione di impulsi radiazione laser con lettura, attivazione dell&#39;impulso laser, raggi laser, e ritardo di porta aperta. Spettroscopia risolta in tempo di successo richiede diverse procedure di calibrazione. Tali procedure comprendono la calibrazione della lunghezza d&#39;onda, indietrocorrezione terra, e, soprattutto, correzione sensibilità del rivelatore. Sensibilità dati corretti sono importanti per il confronto degli spettri misurati e modellato. Per un aumento del rapporto segnale-rumore, più eventi di degradazione indotta da laser vengono registrate.

<table><tbody><tr><td>Custom Box</td><td>UTSI</td><td>None</td><td>Divisore di segnale e condizionatore. Al suo posto può essere utilizzato un oscilloscopio.</td></tr><tr><td>Generatore digitale di ritardo/impulsi a quattro canali</td><td>Stanford Research Systems, Inc.</td><td>Modello DG535</td><td>Aziende: Tequipment, diyAudio</td></tr><tr><td>Oscilloscopio digitale al fosforo a colori a quattro canali</td><td>Tektronix</td><td>TDS 3054</td><td>500 MHz - 5 GS/sec, Aziende: Amazon, Tektronix, Fluke, Agilent Technologies, Pico Technology</td></tr><tr><td>Wavetek FG3C Generatore di funzioni</td><td>Wavetek</td><td>FG3C</td><td>Aziende: Tequipment, Stanford Research Systems, BK Precision</td></tr><tr><td>Nd:YAG Laser</td><td>Quanta-Ray</td><td>DCR-2A(10) PS</td><td>Radiazione laser, Classe IV. Aziende: Lambda Photometrics, Continuum, Ellipse, Newport</td></tr><tr><td>Si Biased Detector</td><td>Thorlabs</td><td>DET10A/M</td><td>200-1.100 nm, con filtro riflettente ND10A. Aziende: Canberra, Edmund Optics</td></tr><tr><td>Nd:YAG Laser Line Mirror, 1.064 nm</td><td>Thorlabs</td><td>NB1-K13</td><td>Aziende: Edmund Optics, Newport</td></tr><tr><td>1 in silice fusa Bi-Convex Lens,</td><td>Newport</td><td>SBX031</td> non rivestito <td>Aziende: Edmund Optics, Thorlabs</td></tr><tr><td>2 in Silice Fused Plano-Convex lens, Newport</td><td></td><td>SPX049</td><td>Convex lens, f/4.&nbsp; Aziende: Edmund Optics, Thorlabs</td></tr><tr><td>Spectrograph</td><td>Instruments S.A. divisione Jobin-Yvon</td><td>HR 640</td><td>Aziende: Andor, Newport, Horiba</td></tr><tr><td>Controllore manuale ed elettronico per la divisione Spectrograph</td><td>Instruments S.A. Jobin-Yvon</td><td>Model 980028</td><td>Controllore manuale ed elettronico per Spectrograph</td></tr><tr><td>Mega 4000</td><td>Mega</td><td>Model 129709</td><td>Interfaccia computer per spettrografo</td></tr><tr><td>Monitor Gateway 2000 Crystal Scan 1024</td><td>Monitor</td><td>Gateway PMV14AC</td><td>per interfaccia computer</td></tr><tr><td>Oscilloscopio da 20 MHz</td><td>BK Precision</td><td>Modello 2125</td><td>Aziende: Amazon, Tektronix, Fluke, Agilent Technologies, Pico Technology</td></tr><tr><td>6040 Generatore di impulsi universale</td><td>Berkeley Nucleonics Corporation</td><td>Modello 6040</td><td>Aziende: Agilent Technologies, Tektronix, Quantum Composers</td></tr><tr><td>Componente separato per il generatore di impulsi universale 6040</td><td>Berkeley Nucleonics Corporation</td><td>Modello 202 H</td><td>Componente separato per il generatore di impulsi universale 6040</td></tr><tr><td>Telecamera ICCD</td><td>EG& G Parc</td><td>Modello 46113</td><td>Aziende: Andor, Standford Computer Optics, LaVision, Hamamatsu</td></tr><tr><td>OMA III</td><td>EG& G Parc</td><td>Model 1460</td><td>Acquisizione e analisi dati spettrali. Unità fuori produzione, sostituita da software installato sui computer.</td></tr></tbody></table>

misura e analisi di idrogeno atomico e molecolare diatomic alo, c<sub&gt; 2</sub&gt;, cn, e tio spectra following laser-induced breakdown ottico

Measurement and Analysis of Atomic Hydrogen and Diatomic Molecular AlO, C2, CN, and TiO Spectra Following Laser-induced Optical Breakdown

In questo lavoro, presentiamo le misure risolte nel tempo di spettri atomici e diatomic seguente ripartizione ottica indotta da laser. Viene utilizzata una disposizione tipica LIBS. Qui operiamo un laser Nd: YAG a una frequenza di 10 Hz alla lunghezza d&#39;onda fondamentale di 1.064 nm. Le 14 nanosecondi impulsi con anenergy di 190 mJ / impulso sono concentrati per un micron taglia 50 posto per generare un plasma da guasto ottico o ablazione laser in aria. Il microplasma è ripreso sulla fessura di ingresso di un 0,6 m spettrometro, e spettri vengono registrati tramite un 1.800 scanalature / mm reticolo di un array di diodi lineare intensificata e analizzatore multicanale ottico (OMA) o un ICCD. Di interesse sono linee atomiche Stark-ampliato della serie di Balmer dell&#39;idrogeno per dedurre la densità di elettroni. Elaboriamo anche su misure di temperatura da spettri di emissione di ossido di alluminio biatomica (AlO), carbonio (C 2), cianogeno (CN), e ossido di titanio (TiO). Le procedure sperimentali includono wavelength e calibrazioni sensibilità. Analisi degli spettri molecolare registrata è compiuta dal montaggio di dati con carichi di rottura tabulati. Inoltre, le simulazioni di tipo Monte-Carlo vengono eseguite per valutare i margini di errore. Misure risolte nel tempo sono essenziali per il plasma transitoria comunemente incontrati in LIBS.

LIBS utilizza radiazione laser impulsata per ionizzare sufficientemente un campione per formare plasma. Ripartizione laser-indotta delle sostanze gassose creerà plasma che è centrata sulla regione focale del fascio di eccitazione, mentre ablazione laser su superfici solide produrrà plasma sopra la superficie del campione. Il plasma è generato concentrando la radiazione ottica dell&#39;ordine di 100 GW / cm 2 per impulsi di composizione nanosecondo. Per produrre ablazione laser plasma, tipicamente 1 GW / cm <s...

Specie molecolari e atomiche biatomiche risolte nel tempo sono misurate utilizzando LIBS. Gli spettri sono raccolte a vari ritardi a seguito della generazione di plasma di breakdown ottico con Nd: radiazione laser YAG e vengono valutati per dedurre densità elettronica e temperatura.

Misura e Analisi di idrogeno atomico e molecolare Diatomic AlO, C<sub&gt; 2</sub&gt;, CN, e TiO Spectra Following Laser-Induced Breakdown ottico

In this work, we present time-resolved measurements of atomic and diatomic spectra following laser-induced optical breakdown. A typical LIBS arrangement ...

L'obiettivo generale del seguente esperimento è misurare e analizzare le firme spettrali risolte nel tempo delle emissioni di atomi e/o molecole successive alla generazione di una scintilla indotta da laser. Questo risultato si ottiene focalizzando una radiazione laser a impulsi a una lunghezza d'onda di 1064 nanometri su una regione bersaglio per provocare la rottura nell'aria o l'ablazione del campione. Come secondo passaggio, regolare il ritardo temporale tra la generazione ottica del plasma e il rilevatore per misurare spettri atomici e/o molecolari risolti temporalmente.Successivamente, lunghezza d'onda e intensità vengono utilizzate per calibrare i dati registrati al fine di preparare i risultati sperimentali. Per il confronto con le previsioni teoriche, si ottengono risultati che dimostrano come la tecnica possa essere impiegata per determinare la temperatura a partire dagli spettri di ricombinazione diatomica e per studiare l'evoluzione nel tempo delle specie atomiche e molecolari nel plasma. Il principale vantaggio di questa tecnica rispetto ai metodi esistenti, come la scarica elettrica, è che la rottura dielettrica indotta da laser è relativamente semplice da eseguire.Questo metodo può contribuire a rispondere a domande fondamentali nel campo della combustione, come l'accensione laser di liquidi, solidi e gas infiammabili. Anche gli spettri atomici e molecolari sono utili per comprendere i processi di combustione. Sebbene questo metodo possa fornire informazioni sui fenomeni indotti dal laser, può essere applicato anche ad altri sistemi, come la deposizione da vapore pulsata.Inoltre, un'analisi spettrale dettagliata può contribuire alla comprensione del plasma astrofisico. In generale, le persone alle prime armi con questo metodo incontreranno difficoltà a causa dei requisiti necessari per ottenere un'elevata precisione nella lunghezza d'onda, nella calibrazione e nella calibrazione dell'intensità, al fine di raggiungere un buon livello di accuratezza temporale e un elevato rapporto segnale-rumore nei dati sperimentali. Le dimostrazioni visive di questo metodo sono fondamentali.I primi passaggi di misurazione temporale sono difficili da apprendere a causa di vari fenomeni dinamici plasmatici in competizione. I componenti di questo esperimento sono disposti su due banchi ottici. Il laser si trova su un banco, lo spettrometro sull'altro.Un'illustrazione schematica di questa configurazione mostra che gli esperimenti iniziano con un laser a neodimio YAG, il cui fascio viene indirizzato verso un divisore di fascio che permette il passaggio della luce a 1064 nanometri. Utilizzare un fotodetettore PIN ad alta velocità per registrare una porzione della radiazione laser riflessa dal divisore di fascio. Collegare questo fotodetettore a un oscilloscopio mediante un cavo coassiale per monitorare l'impulso ottico.Dopo il divisore del fascio, una linea di specchi riflettenti infrarossi posiziona il fascio parallelamente alla fenditura dello spettrometro. Questo specchio indirizza il fascio parallelamente alla fenditura e verso un elemento focalizzante. Utilizzare una lente montata su un palco di traslazione per focalizzare il fascio e generare un plasma da rottura ottica parallelamente alla fenditura dello spettrometro.Successivamente, allineare due lenti in quarzo per immaginare il plasma sulla fessura per misurazioni superiori a 380 nanometri. Posizionare un filtro tagliato tra le due lenti. Una volta creato il plasma, il suo spettro viene disperso dallo spettrometro.Lo spettro viene registrato mediante un array lineare di diodi intensificato collegato a un analizzatore ottico multicanale. Prepararsi all'acquisizione dei dati collegando un generatore di funzioni, che produce un'onda triangolare a 50 hertz, a un box di sink con circuito divisore per cinque. Utilizzare il segnale a 10 hertz proveniente da un'uscita del circuito divisore per cinque come ingresso per un generatore digitale di ritardo.Utilizzare un'uscita del generatore di ritardo digitale per sincronizzare i lampi al neodimio YAG in modo che funzionino a 10 hertz. Utilizzare un'altra uscita del ritardo digitale, attraverso il sink box, per controllare i trigger dell'intensificatore a matrice di diodi e dell'analizzatore ottico multicanale che funzionano a 50 hertz. Successivamente, inviare l'uscita di trigger regolabile del laser a un oscilloscopio e a un generatore di impulsi.Quindi collegare le uscite del generatore di impulsi all'array lineare di diodi intensificato e all'oscilloscopio. Infine, collegare l'array lineare intensificato DDE all'analizzatore ottico multicanale. Adottare le necessarie precauzioni di sicurezza per lavorare con i laser.Iniziare le misurazioni impostando il generatore di funzioni per emettere un'impulso triangolare a 50 hertz. Preparare il laser per l'uso attivando il sistema di raffreddamento e l'alimentazione elettrica. Quindi attivarlo sul generatore di impulsi digitale.Impostare la larghezza della finestra per specificare per quanto tempo l'array DIO è esposto alla radiazione al plasma. Impostare anche il tempo di ritardo, che determina per quanto tempo attendere dopo l'ionizzazione prima di iniziare la raccolta dei dati. Avviare l'ionizzazione ottica nell'aria, immagini il microplasma sulla fessura dello spettrometro e registri i dati.Dopo aver raccolto i dati del plasma, spegnere il laser per iniziare la calibrazione del sistema ottico, inclusi lo spettrometro, l'array DIO e l'analizzatore ottico multicanale, al fine di correggere le nonlinearità. Nelle misurazioni del plasma, posizionare lampade di calibrazione standard nel punto in cui si è formato il plasma. Adattare i dati raccolti con lunghezze d'onda note per ottenere la corrispondenza tra pixel e lunghezza d'onda nelle regioni spettrali di interesse, in modo da avviare la calibrazione dell'intensità.Accendere una lampada al tungsteno e lasciarla scaldare. Quindi utilizzare un porometro ottico per misurare la sua temperatura. Successivamente, posizionare la lampada nel punto in cui è stato generato il plasma e utilizzare l'apparato per registrare il suo spettro.Utilizzare la temperatura misurata per calcolare una curva del corpo nero e confrontarla con lo spettro misurato per ogni regione spettrale in cui è stato utilizzato lo spettrometro. Determinare il rapporto tra le intensità ideali e quelle registrate in funzione della lunghezza d'onda. Applicare questi fattori per correggere gli spettri registrati nelle analisi successive dei dati.Qui, l'apparecchiatura è stata utilizzata per registrare la riga alfa di Balmer dell'idrogeno in idrogeno gassoso a 107 kilopascal. Gli spettri di 1000 eventi consecutivi di rottura ottica sono risolti lungo l'altezza della fenditura dello spettrometro per un ritardo temporale di 42 nanosecondi. Lo spostamento verso il rosso massimo è di 1,2 nanometri.La densità massima di elettroni è 0,32 volte 10 alla 25a elettroni per metro cubo. Qui viene mostrato lo spettro della transizione elettronica dell'ossido di titanio dal primo stato tripletto eccitato PHI allo stato fondamentale, con differenze tra livelli vibrazionali pari a zero. Lo spettro misurato in nero è stato registrato utilizzando un ritardo temporale di 95 microsecondi, mentre in rosso è riportato un adattamento dei dati ottenuto mediante un algoritmo di fitting di Elder Mead, usando una risoluzione spettrale di 0,09 nanometri e una temperatura di 3.300 kelvin.Come ulteriore esempio, questo è lo spettro rotazionale-vibrazionale dell'ossido di alluminio. La transizione avviene dagli stati eccitati doppietto sigma più, al secondo livello eccitato, fino allo stato fondamentale, con differenze tra i livelli vibrazionali pari a zero.Anche in questo caso, lo spettro misurato è in nero. Qui, il ritardo temporale era di 45 microsecondi e la larghezza della finestra di cinque microsecondi. Lo spettro interpolato in rosso è stato calcolato utilizzando una risoluzione spettrale di 0,09 nanometri e una temperatura di 3.900 kelvin.Quando si esegue questa procedura, è importante registrare i parametri chiave della radiazione laser, come la larghezza dell'impulso, la forma dell'impulso al fuoco e l'energia per impulso. È inoltre fondamentale calibrare e ricalibrare i dati registrati seguendo questa procedura. Altri metodi, come la fluorescenza indotta da laser, possono essere utilizzati per rispondere ad ulteriori domande, ad esempio sulla distribuzione spaziale delle specie nel plasma.Dopo il suo sviluppo iniziale, questa tecnica ha aperto la strada alla spettroscopia indotta da laser per analizzare a distanza campioni, ad esempio per analizzare rocce marziane su Marte. Dopo aver visto questo video, dovresti avere una buona comprensione di come registrare dati risolti nel tempo.Spettri Non dimenticare che la radiazione laser può essere estremamente pericolosa e che è sempre necessario adottare precauzioni, come indossare occhiali protettivi per laser, quando il laser è acceso.

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