Name: Raffreddamento un otticamente Intrappolato ultrafreddi Fermi gas da guida periodica (Video) | JoVE Journal
Uploaded: 2017-03-30T14:00:00.000+00:00
Duration: 11 min 21 s
Description: Scopri il raffreddamento parametrico di gas di Fermi ultrafreddi in trappola ottica mediante modulazione periodica dell'intensità laser. Questo metodo efficiente consente di raggiungere temperature nel regime dei microKelvin per studi di fisica quantistica.

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Ringraziamo Ji Liu e Wen Xu per aver partecipato alla configurazione sperimentale. Le Luo è membro dell'Indiana University Center for Spacetime Symmetries (IUCSS). Questo lavoro è stato sostenuto da IUPUI e IUCRG.

<ol><li>Petrich, W., Anderson, M. H., Ensher, J. R., Cornell, E. A. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/pubmed?term=((Stable%2C+tightly+confining+magnetic+trap+for+evaporative+cooling+of+neutral+atoms%5BTitle%5D)+AND+%22Phys.+Rev.+Lett%22%5BJournal%5D)">Stable, tightly confining magnetic trap for evaporative cooling of neutral atoms.</a> Phys. Rev. Lett. 74 (17), 3352(1995).</li>
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<li>DeMarco, B., Jin, D. S. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/pubmed?term=((Onset+of+Fermi+degeneracy+in+a+trapped+atomic+gas%5BTitle%5D)+AND+%22Science%22%5BJournal%5D)">Onset of Fermi degeneracy in a trapped atomic gas.</a> Science. 285 (5434), 1703-1706 (1999).</li>
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<li>Poli, N., Brecha, R. J., Roati, G., Modugno, G. <a target="_blank" href="http://journals.aps.org/pra/abstract/10.1103/PhysRevA.65.021401">Cooling atoms in an optical trap by selective parametric excitation.</a> Phys. Rev. A. 65 (2), 021401(2002).</li>
<li>Kumakura, M., Shirahata, Y., Takasu, Y., Takahashi, Y., Yabuzaki, T. <a target="_blank" href="http://journals.aps.org/pra/abstract/10.1103/PhysRevA.68.021401">Shaking-induced cooling of cold atoms in a magnetic trap.</a> Phys. Rev. A. 68 (2), 021401(2003).</li>
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<li>Bartenstein, M., et al. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/pubmed?term=((Precise+determination+of+6Li+cold+collision+parameters+by+radio-frequency+spectroscopy+on+weakly+bound+molecules%5BTitle%5D)+AND+%22Phys.+Rev.+Lett%22%5BJournal%5D)">Precise determination of 6Li cold collision parameters by radio-frequency spectroscopy on weakly bound molecules.</a> Phys. Rev. Lett. 94 (10), 103201(2005).</li>
<li>Gaunt, A. L., Schmidutz, T. F., Gotlibovych, I., Smith, R. P., Hadzibabic, Z. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/pubmed?term=((Bose-Einstein+condensation+of+atoms+in+a+uniform+potential%5BTitle%5D)+AND+%22Phys.+Rev.+Lett%22%5BJournal%5D)">Bose-Einstein condensation of atoms in a uniform potential.</a> Phys. Rev. Lett. 110 (20), 200406(2013).</li>
<li>Bruce, G. D., Bromley, S. L., Smirne, G., Torralbo-Campo, L., Cassettari, D. <a target="_blank" href="https://arxiv.org/abs/1109.1502">Holographic power-law traps for the efficient production of Bose-Einstein condensates.</a> Phys. Rev. A. 84 (5), 053410(2011).</li>
<li>Roy, R., Green, A., Bowler, R., Gupta, S. <a target="_blank" href="https://arxiv.org/abs/1601.05103">Rapid cooling to quantum degeneracy in dynamically shaped atom traps.</a> Phys. Rev. A. 93 (4), 043403(2016).</li>
<li>Bukov, M., D'Alessio, L., Polkovnikov, A. <a target="_blank" href="https://arxiv.org/abs/1407.4803">Universal high-frequency behavior of periodically driven systems: from dynamical stabilization to Floquet engineering.</a> Adv. Phys. 64 (2), 139-226 (2015).</li>
</ol>

Gli autori non hanno nulla da rivelare. Le citazioni specifiche di prodotti e aziende sono solo a scopo di chiarimento e non costituiscono un'approvazione da parte degli autori.

Presentiamo un protocollo sperimentale per il raffreddamento di un parametrica non interagente Fermi gas in una trappola ottica attraversato fascio. Le fasi critiche di questo protocollo includono: In primo luogo, il gas di Fermi otticamente intrappolati deve essere raffreddato vicino alla temperatura degenerato abbassando la profondità trappola. Secondo, una frequenza di modulazione è scelto che è risonante con il componente anarmonico del potenziale intrappolamento. In terzo luogo, l&#39;intensità del fascio di intrap...

Negli ultimi due decenni, varie tecniche di raffreddamento sono state sviluppate per la generazione di condensati di Bose-Einstein (BEC) e degenerare gas di Fermi (DFG) da vapori atomici caldi 1, 2, 3, 4, 5. BEC e DFG sono nuove fasi della materia che esistono in temperature estremamente basse, solitamente un milionesimo di grado sopra lo zero assoluto, nettamente inferiori a quelli normalmente presenti sulla Terra o nello spazio. Per ottenere tali temperature basse, la maggior parte dei metodi di raffreddamento si basano sulla riduzione del potenziale intrappolamento per raffreddare gli atomi per evaporazione. Tuttavia, lo schema abbassamento diminuisce anche il tasso di collisione degli atomi, che limita l&#39;efficienza di raffreddamento quando il gas raggiunge il regime quantistico 6. In questo articolo, presentiamo un metodo &quot;espulsione&quot; raffreddare per evaporazione un gas ultrafreddi Fermi in un colpo ODTabbassando la profondità trappola. Questo metodo si basa sulla nostra recente studio parametrico di raffreddamento 7, che mostra diversi vantaggi rispetto ai regimi abbassamento 7, 8, 9. L&#39;idea chiave dello schema parametrica è di impiegare l&#39;anarmonicità del ODT-attraversato fascio, che rende gli atomi caldi vicino al bordo del potenziale intrappolamento sentono le frequenze di cattura non inferiore ai atomi freddi del centro. Questo permette anarmonicità gli atomi caldi per essere selettivamente espulsi dalla trappola modulando il potenziale intrappolamento a frequenze risonanti con gli atomi ad alta energia. Il protocollo sperimentale di raffreddamento parametrica richiede un gas pre-raffreddato non interagenti Fermi vicino alla temperatura degenerata. Per implementare questo protocollo, un modulatore acusto-ottico (AOM) è utilizzato per modulare l&#39;intensità dei fasci di cattura di controlling modulazione di frequenza, profondità e tempo. Per verificare l&#39;effetto di raffreddamento, la nube atomico sia rilevato l&#39;imaging assorbimento di tempo di volo (TOF), in cui un fascio laser risonante illumina la nube atomica e l&#39;ombra assorbimento viene catturata da un dispositivo ad accoppiamento di carica (CCD). Le proprietà cloud, come il numero di atomi, energia e temperatura, sono determinati dalla densità colonna. Per caratterizzare l&#39;effetto di raffreddamento, si misura la dipendenza delle energie nube sulle varie volte modulazione.

<table><tbody><tr><td>500 mW 671 nm ECDL</td><td>Toptica</td><td>TA Pro</td><td>Quantità: 1</td></tr><tr><td>35 mW 671 nm ECDL</td><td>Toptica</td><td>DL-100</td><td>Quantità: 1</td></tr><tr><td>671 nm AOM</td><td>Isomet</td><td>1206C</td><td>Quantità: 3</td></tr><tr><td>671 nm AOM Driver</td><td>Isomet</td><td>630C-110</td><td>Quantità: 3</td></tr><tr><td>100 W 1.064 nm CW laser</td><td>IPG fotonica</td><td>YLR-100-1064-LP</td><td>Quantità: 1</td></tr><tr><td>1.064 nm AOM</td><td>IntraAction</td><td>ATM-804DA6B&nbsp;</td><td>Quantità: 1</td></tr><tr><td>Driver AOM 1.064 nm</td><td>IntraAction</td><td>ME-805EH&nbsp;</td><td>Quantità: 1</td></tr><tr><td>Generatore di funzioni arbitrarie</td><td>Agilent&nbsp;</td><td>33120A</td><td>Quantità: 3</td></tr><tr><td>Scheda I/O digitale</td><td>United Electronic Industries</td><td>PD2-DIO-128</td><td>Quantità: 1</td></tr><tr><td>Piattaforma di progettazione di sistemi</td><td>National Instruments</td><td>LabVIEW</td><td>Quantità: 1</td></tr><tr><td>Dispositivo di uscita tensione analogica</td><td>Calcolo di misurazione</td><td>USB-3104</td><td>Quantità: 1</td></tr><tr><td>Telecamera CCD</td><td>Hamamatsu</td><td>Orca R2</td><td>Quantità: 1</td></tr><tr><td>Generatore di impulsi arbitrario</td><td>Quantum Composer</td><td>9618+</td><td>Quantità: 1</td></tr><tr><td>Dispositivo di uscita tensione analogica</td><td>Calcolo di misurazione</td><td>USB-3104</td><td>Quantità: 1</td></tr><tr><td>alimentatore</td><td></td><td></td> da 20 A <td>Quantità: 1</td></tr><tr><td>alimentatore</td><td></td><td></td> da 10 <td>A Quantità: 1</td></tr><tr><td>alimentatore</td><td></td><td></td> da 120 A <td>Quantità: 2</td></tr><tr><td>ventole</td><td></td><td></td> <td>di raffreddamentoQuantità: dipende dal design dell'apparecchio</td></tr><tr><td>671 nm Specchi</td><td></td><td></td><td>Quantità: dipende dal design dell'apparecchio</td></tr><tr><td>671 nm Quantità di piastra</td><td></td><td></td> a semionda<td>: dipende dal design dell'apparecchio</td></tr><tr><td>671 nm Quantità di piastra</td><td></td><td></td> a quarto d'onda<td>: dipende dal design dell'apparecchio</td></tr><tr><td>500 mW Beam Shutter</td><td></td><td></td><td>Quantità: dipende dal design dell'apparecchio</td></tr><tr><td>671 nm Lenti</td><td></td><td></td><td>Quantità: dipende dal design dell'apparecchio</td></tr><tr><td>Isolatore</td><td></td><td></td> di Faraday <td>Quantità: 2, uno per ogni</td></tr><tr><td>divisore</td><td></td><td></td> di fascio polarizzatore ECDL 671 nm <td>Quantità: dipende dal design dell'apparecchio</td></tr><tr><td>Fotorivelatore</td><td>Thorlabs</td><td>SM05PD1A</td><td>Quantità: 1</td></tr><tr><td>Multiplexer&nbsp;</td><td>Analog Devices</td><td>ADG409</td><td>Quantità: 1</td></tr><tr><td>multiplexer&nbsp;</td><td>Analog Devices</td><td>ADG408</td><td>Quantità: 2</td></tr><tr><td>lenti</td><td></td><td></td> piano-concave da 1.064 nm <td>Quantità: 1 per riduttore di fascio</td></tr><tr><td>1.064 nm lente</td><td></td><td></td> piano-convessa <td>Quantità: 1 per riduttore di fascio</td></tr><tr><td>da 1.064 nm Specchi</td><td></td><td></td><td>Quantità: dipende dal design dell'apparecchio</td></tr><tr>Piastre <td></td><td></td> a<td>semionda da 1.064 nm</td><td>Quantità: dipende dal design</td></tr> <tr><td>dell'apparecchioQuantità di lenti</td><td></td><td></td> da 1.064 nm: <td>dipende dal design dell'apparecchio</td></tr><tr><td>Quantità di polarizzatore</td><td></td><td></td> a film sottile da 1.064 nm<td>: 1</td></tr><tr><td>100 W, 1.064 nm Quantità di scarico</td><td></td><td></td> del fascio<td>: 1</td></tr><tr><td>100 W, 1.064 nm Quantità di misuratore</td><td></td><td></td> di potenza<td>: 1</td></tr><tr><td>Generatore di funzioni RF</td><td>Rigol</td><td>DG4162</td><td>Quantità: 1</td></tr><tr><td>Mini-circuiti</td> <td>dell'amplificatore di potenza RF</td><td>ZHL-100W-GAN+</td><td>Quantità: 1</td></tr></tbody></table>

raffreddamento un otticamente intrappolato ultrafreddi fermi gas da guida periodica

Cooling an Optically Trapped Ultracold Fermi Gas by Periodical Driving

Presentiamo un metodo di raffreddamento per un gas di Fermi freddo guidando parametricamente i moti atomici in una trappola di dipolo ottico a fascio incrociato (ODT). Il nostro metodo impiega l'anarmonicità dell'ODT, in cui gli atomi più caldi al bordo della trappola sentono le componenti anarmoniche del potenziale di intrappolamento, mentre gli atomi più freddi al centro della trappola sentono quello armonico. Modulando la profondità della trappola con frequenze che risuonano con i componenti anarmonici, eccitiamo selettivamente gli atomi più caldi fuori dalla trappola mantenendo gli atomi più freddi nella trappola, generando un raffreddamento parametrico. Questo protocollo sperimentale inizia con una trappola magneto-ottica (MOT) che viene caricata da uno Zeeman più lento. Gli atomi preraffreddati nel MOT vengono quindi trasferiti a un ODT e viene applicato un campo magnetico di polarizzazione per creare un gas di Fermi interagente. Quindi abbassiamo il potenziale di intrappolamento per preparare un gas di Fermi freddo vicino alla temperatura degenere. Successivamente, sweepiamo il campo magnetico al regime non interagente del gas di Fermi, in cui il raffreddamento parametrico può essere manifestato modulando l'intensità dei fasci di intrappolamento ottico. Troviamo che l'effetto di raffreddamento parametrico dipende fortemente dalle frequenze e dalle ampiezze di modulazione. Con la frequenza e l'ampiezza ottimizzate, misuriamo la dipendenza dell'energia della nuvola dal tempo di modulazione. Osserviamo che l'energia della nuvola viene modificata in modo anisotropo, dove l'energia della direzione assiale viene significativamente ridotta dall'azionamento parametrico. L'effetto di raffreddamento è limitato alla direzione assiale perché l'anarmonicità dominante dell'ODT a fascio incrociato è lungo la direzione assiale. Infine, proponiamo di estendere questo protocollo per i potenziali di intrappolamento di grandi anarmonicità in tutte le direzioni, il che fornisce uno schema promettente per il raffreddamento dei gas quantistici utilizzando l'azionamento esterno.

Usando questo protocollo, si studia la dipendenza del raffreddamento parametrico sul tempo modulazione con la frequenza di modulazione di ampiezza e ottimizzato, entrambi i quali sono stati determinati nella precedente pubblicazione 7. Abbiamo dapprima una non interagenti gas di Fermi di 6 atomi di litio nei due bassi stati iperfini con una temperatura di T / T F ≈ 1.2. Qui, T F = (6N) 1...

Presentiamo un metodo di guida parametrica per raffreddare un gas di Fermi ultrafreddo in una trappola di dipolo ottico a fascio incrociato. Questo metodo rimuove selettivamente gli atomi ad alta energia dalla trappola modulando periodicamente la profondità della trappola con frequenze che risuonano con le componenti anarmoniche del potenziale di intrappolamento.

Raffreddamento un otticamente Intrappolato ultrafreddi Fermi gas da guida periodica

We present a cooling method for a cold Fermi gas by parametrically driving atomic motions in a crossed-beam optical dipole trap (ODT). Our method employs ...

L'obiettivo generale di questa procedura è raffreddare un gas Fermi ultrafreddo, intrappolato otticamente, fino al regime dei microKelvin modulando periodicamente l'intensità del fascio laser di intrappolamento. Questo metodo di raffreddamento può affrontare questioni fondamentali nella ricerca sugli atomi ultrafreddi, come la generazione di gas quantistici a temperature più basse per simulare fenomeni naturali simili alle novae. Il vantaggio principale del raffreddamento parametrico è che può raffreddare otticamente gas Fermi ultrafreddi, alcuni con soli sei atomi, con un'efficienza di raffreddamento molto elevata.Questa procedura complessa sarà attuata dal nostro ricercatore post-dottorato Jiaming Li. L'apparato per questo esperimento è già in posizione. Ci sono diversi componenti chiave che iniziano con il forno. Il forno emetterà litio-6 al flusso richiesto.Dopo aver lasciato il forno, il litio attraversa un rallentatore Zeeman e delle bobine di incrocio. Da qui, gli atomi raggiungono la camera dell'esperimento. La camera si trova tra bobine che generano un campo magnetico di tipo Helmholtz o anti-Helmholtz.Un fotodiodo monitora il segnale fluorescente attraverso il finestrino della camera. È presente anche una telecamera CCD per acquisire immagini delle nuvole atomiche attraverso un filtro passa-basso infrarosso durante le fasi di raffreddamento e pompaggio. Intorno alla camera si trovano laser ed elementi ottici per trappole magneto-ottiche e trappole ottiche a dipolo, utilizzati per raffreddare gli atomi.Gran parte dell'esperimento è controllata da computer mediante un file di temporizzazione inserito nel software di controllo. Gli atomi verranno inizialmente raffreddati e intrappolati tramite una trappola magneto-ottica o MOT. Il laser della trappola è un laser a diodo a cavità esterna monofrequenza a 671 nanometri con una potenza in uscita di 500 milliwatt.Una panoramica degli elementi ottici associati è fornita in questo schema. Il fascio rallentatore è in viola. I fasci per la trappola magneto-ottica sono indicati.Un secondo laser a diodo con cavità esterna a 671 nanometri e 35 milliwatt viene utilizzato per l'immagine di assorbimento. La frequenza del laser MOT viene stabilizzata mediante un metodo di modulazione digitale della corrente laser e la frequenza del laser di imaging viene bloccata a quella del laser MOT utilizzando un metodo di bloccaggio con offset. Successivamente, preparare il modulatore acusto-ottico per il bloccaggio del laser nella cella di vapore atomico.Quindi accendere il controller di blocco della frequenza e aprire il relativo software. Accendere la scansione laser a reticolo. Per avviare la modulazione del laser a diodo a cavità esterna, fare clic sul pulsante di accensione nella sezione modulazione.Ora passare al laser per attivare l'emissione del laser a cavità esterna. Effettuare piccoli aggiustamenti della corrente al laser per sintonizzare la frequenza. L'obiettivo è osservare il segnale di errore di bloccaggio della riga D2 del litio-6.Una volta osservato il segnale, utilizzare il software per impostare il punto di blocco sulla transizione desiderata. Bloccare la frequenza del laser su questa transizione. Successivamente, regolare il punto di blocco al centro della transizione.Prima di procedere, preparare il laser di imaging secondo il metodo di bloccaggio in offset. Per l'imaging di assorbimento, modificare l'uscita del laser di imaging inviando il suo fascio attraverso elementi disposti secondo questo schema. Notare il modulatore acusto-ottico collegato a un generatore di impulsi arbitrario.Al computer, impostare la durata dell'impulso di acquisizione e l'intervallo temporale tra le immagini. Quando tutto è pronto per il trappolamento, accendere i riscaldatori del forno e attendere che la temperatura del forno entri nella regione operativa. Quando la temperatura entra nella regione operativa, accendere le ventole di raffreddamento per il rallentatore Zeeman.Quindi aumentare lentamente la corrente del rallentatore fino a 9,2 ampere. Successivamente, accendere la corrente delle due bobine di incrocio a sette ampere e un ampere. Procedere aprendo manualmente l'otturatore per sbloccare il fascio laser del rallentatore Zeeman.Quindi assicurarsi che le bobine del campo magnetico vengano raffreddate prima di accendere l'alimentatore. Sul computer, impostare le correnti per produrre un gradiente di campo di circa 22 gauss per centimetro. I successivi passaggi di raffreddamento avvengono nel MOT dinamico seguiti da un trappola ottica a dipolo, come mostrato in questo schema.È questa trappia che è responsabile della generazione di gas di Fermi ultrafreddi. Per la trappia, un generatore di funzioni arbitrario pilota un laser a fibra. Il fascio viaggia attraverso un modulatore acusto-ottico pilotato.Successivamente, attraversa un polarizzatore e attraversa due volte la camera a vuoto. Una volta stabilito il trappolamento ottico magnetico statico, il programma di controllo fa avanzare l'esperimento attraverso diverse fasi nel tempo. Inizialmente, inizia la fase del trappolamento ottico magnetico dinamico per raffreddare gli atomi.Mentre il caricamento della MOT procede, gli atomi nella camera sperimentale fluorescono e la fluorescenza è visibile alla finestra della camera e viene monitorata dal fotodiodo. L'immagine proviene dalla fine di un test della fase MOT dinamica, quando la temperatura è di circa 300 microKelvin. Immediatamente dopo la fase MOT, il software di controllo temporale deve cambiare i magneti in una configurazione a campo di Helmholtz e aumentare il campo di polarizzazione da zero a 330 gauss.Quindi utilizzare il software per preparare una miscela 50 a 50 dei due stati iperfini più bassi del litio-6 e regolare il laser bloccato in risonanza con gli atomi a 527,3 gauss. Durante la configurazione per il controllo sperimentale, programmare il generatore di funzioni del laser a fibra per creare un impulso laser che il software di temporizzazione avvierà 14 millisecondi prima della fine della fase della trappola ottica magnetica (MOT). L'impulso aumenta la profondità della trappola al suo valore massimo indicato con U₀, quindi la riporta a un decimo del valore massimo.La fase di raffreddamento laser richiede 0,5 secondi. Questa immagine di assorbimento della trappola proviene da un test del sistema fino al termine della fase di raffreddamento laser. Nel programma temporale, attendere 30 millisecondi prima di iniziare la seconda fase del raffreddamento evaporativo.Per la seconda fase, iniziare con il modulatore acusto-ottico all'80% della potenza RF di saturazione e programmarlo per ridurre la profondità del trappolamento da un decimo del valore massimo a un centesimo del suo valore massimo. In questo esperimento, l'andamento della tensione del modulatore acusto-ottico segue una curva esponenziale e la profondità del trappolamento raggiunge il valore minimo dopo 1,5 secondi. Durante questa fase, il campo magnetico rimane a 330 gauss.Questa immagine di assorbimento degli atomi freddi è stata ottenuta subito dopo il completamento del raffreddamento evaporativo. All'inizio della fase parametrica, impostare il programma temporale in modo da aumentare il campo magnetico a 527,3 gauss. Dopo una pausa di 100 millisecondi, utilizzare il modulatore acusto-ottico per modulare sinusoidalmente la profondità del trappolamento.Completare il programma disattivando bruscamente il generatore di impulsi arbitrari per spegnere i fasci di trappolamento. Lasciare espandere le particelle in modo balistico per 300 microsecondi prima di eseguire l'immagine di assorbimento. Queste sono immagini di assorbimento in volo temporale di atomi di litio preparati nei due stati iperfini più bassi a diversi tempi di modulazione.In tutte le immagini, la frequenza e l'ampiezza della modulazione corrispondono ai medesimi valori ottimizzati individuati in studi precedenti. Le nuvole atomiche mostrano una significativa riduzione della dimensione assiale della nuvola all'aumentare del tempo di modulazione. Ciò indica che la temperatura assoluta viene continuamente ridotta grazie al raffreddamento parametrico.In questo grafico, i cerchi blu rappresentano l'energia della nube atomica lungo la direzione assiale, espressa in unità di energia di Fermi. I quadrati rossi rappresentano l'energia della nube atomica lungo la direzione radiale, anch'essa espressa in unità di energia di Fermi. Si noti che le scale sono diverse.La differenza di energia tra le due energie inizialmente è dovuta all'abbassamento delle trappole veloci per il raffreddamento evaporativo. Dopo il raffreddamento parametrico, l'energia assiale si riduce notevolmente nel tempo, arrivando infine al di sotto dell'energia di Fermi. Al contrario, l'energia radiale aumenta leggermente.L'anisotropia è dovuta all'anarmonicità dominante del trappola ottica a dipolo a fasci incrociati, che è orientata lungo la direzione assiale. Ecco come il numero di atomi nella nube evolve in funzione del tempo. Il grafico dimostra che gli atomi vengono espulsi dalla trappola durante il raffreddamento parametrico.La frequenza di modulazione e l'ampiezza sono regole piuttosto importanti in questo raffreddamento parametrico. I valori ottimali di questi parametri vengono determinati prima di questo esperimento. Il metodo di raffreddamento dipende principalmente dall'armonicità del potenziale della trappia, quindi possiamo progettarla mediante la configurazione della trappia ottica a dipolo.Il metodo può fornire informazioni sui processi di dissipazione nei gas atomici ultrafreddi ed essere applicato per generare campioni isotropi di atomi freddi allo scopo di studiare i processi di termalizzazione in un sistema quantistico a molti corpi. Perché implementare questa procedura? È fondamentale scegliere la giusta frequenza di modulazione in base all'anarmonicità del nostro trappola ottica.Ci si aspetta che sia possibile estendere il metodo attuale ad altre specie di atomi ultrafreddi, come il potassio-40. Dopo questo video, dovresti avere una buona comprensione di come utilizzare questo raffreddamento parametrico per raffreddare atomi ultrafreddi. Lavorare con i laser può essere estremamente pericoloso e precauzioni come l'uso di occhiali di protezione per laser devono essere sempre adottate durante l'esecuzione di questa procedura.

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Plasmoniche nanorod oro possono essere intrappolati in liquidi e ruotato a frequenze kHz utilizzando pinzette ottiche polarizzata circolarmente. L'introduzione di strumenti per l'analisi dinamica browniano e luce scatteringspectroscopy conduce ad un potente sistema di ricerca e applicazione in numerosi campi della scienza.

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Presentato qui è un metodo per misurare la birefringence delle finestre a vuoto massimizzando i conteggi di fluorescenza emessi da Doppler raffreddato 25Mg - ioni in una trappola ioni. La birifringenza delle finestre a vuoto cambierà gli stati di polarizzazione del laser, che possono essere compensati cambiando gli angoli azimuthal delle piastre d'onda esterne.

In Situ Misurazione della Finestra a vuoto Birefringence utilizzando 25Mg- Fluorescenza

Questo articolo descrive il metodo sperimentale per ottenere un intrappolamento stabile e di lunga durata e un posizionamento preciso di grandi particelle metalliche nell'aria utilizzando una trappola fotoforetica dinamica a forma di barca. Questo sistema consente una manipolazione controllata adatta agli studi di interazione plasmonica.

Cattura ottica di grandi particelle metalliche nell&#39;aria usando una trappola &#39;barca&#39; con pareti laterali tirate direttamente

Scopri il raffreddamento parametrico di gas di Fermi ultrafreddi in trappola ottica mediante modulazione periodica dell'intensità laser. Questo metodo efficiente consente di raggiungere temperature nel regime dei microKelvin per studi di fisica quantistica.

Raffreddamento un otticamente Intrappolato ultrafreddi Fermi gas da guida periodica

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