24.15
2番目の一意性定理は、複数の導体で構成される体積において、各導体の総電荷と導体間の領域の電荷密度がわかっている場合、電界を一意に決定できると述べています。
逆に、2つの解決策があると考えてください。導体間の領域には微分形式のガウスの法則が適用され、各導体を囲む表面には積分形式が適用されます。
3 番目のフィールドがこれら 2 つのフィールド間の差として定義されている場合、フィールドの発散は 0 であることが観察されます。同様に、3 番目のフィールドの積分形式も 0 です。
このフィールドの発散とそれに関連する可能性について考えてみましょう。積のルールを適用し、電位勾配をフィールドとして書き換えると、フィールドの大きさの 2 乗が得られます。
この式を体積に積分し、発散定理を適用すると、3 番目の場の大きさはどこでもゼロであることがわかります。これは、最初の 2 つのフィールドが等しいことを意味し、ソリューションの一意性を証明します。
これらの導体間の領域に明確な電荷密度を持ついくつかの個別の導体で構成される領域を考えます。 2 番目の一意性定理は、各導体の総電荷とその間の領域の電荷密度がわかっていれば、電界を一意に決定できるということです。
対照的に、電場が一意ではないことを考慮し、導体間の領域では発散形式でガウスの法則を適用し…
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