Name: 共鳴と自発ラマン顕微の蛍光バックグラウンドの除去 (動画) | JoVE Journal
Uploaded: 2011-05-18T12:00:00.000+00:00
Duration: 15 min 4 s
Description: 学ぶ 共鳴と自発ラマン顕微法における蛍光バックグラウンド除去技術。超高速全光スイッチングによりラマン信号を選択的に透過し、高いS/N比で生体内の生化学的定量・分類を実現する。

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この作品は、NSF賞DBI 0852891によって賄われていた。本研究の一部は、協力協定第PHY0120999の下、カリフォルニア、デービスの大学によって管理されるバイオフォトニクス科学技術、指定されたNSF科学技術センターセンターによって資金を供給された。

1。いくつかの注意は、このシステム内でラマンサンプルを準備して置くことに注意する必要があります。 <ol><li>システムは通常、非常に短い作動距離を持つ非常に高開口数の目標を使用しているため、サンプルはカバースリップ上に配置されます。生物学的サンプルは、典型的にAttofluorセル室（Invitrogen社、カールスバッド、カリフォルニア州）でマウントされている第1の厚さのカバースリップ上に配置されています。 </li><li>特に液体試料、ヒトへの毒性それらは、シリコンエポキシの手段により、開口部に接合カバースリップの小さなガラスの瓶の中に配置されます。ボトルは、測定のために反転されます。 </li><li>私たちのシステムは、ポンプと信号パルスの正確なタイミングに依存するため、我々は客観的に上下に変換する私たちの顕微鏡の従来のフォーカス調整を、使用しないように制限されます。これは私たちのシステムからの光路を追加し、減算。その代わりに、我々は独自の独立したフォーカス制御を持っている顕微鏡のステージの上部に取り付けられた第2段階で我々のサンプルを配置。 </li></ol> 2。タイムゲートのラマンスペクトルを取るために、励起ビームが適切に準備する必要があります。 <ol><li> Sapphレーザー（カメレオン、コヒーレントシステム、サンタクララ、カリフォルニア州）：我々は、2.4 WチューナブルパルスTiから新たな光で始まります。 80 MHzのパルス列の各パルスのエネルギーの30ニュージャージー州を持っている、140 fsの時間幅を持って、と〜6nmのスペクトル帯域幅を持つ808 nmの中心とするスペクトルを有する。 </li><li>レーザ共振器を再入力から後方反射を防ぐために、光は、ファラデーアイソレータを介して渡されます。ファラデーアイソレータの前に置かれた半波長板は、システムに送信された総電力の連続同調することができます。 </li><li> 6nmのは、ほとんどのラマンモードを解決するには余りにも広い帯域幅であるため、ビームは808nmのを中心とする非常に狭い（0.8 nmのFWHM、アンドーバーコーポレーション、セーラム、ニューハンプシャー州）バンドパスフィルタを介して送信されます。 </li><li>光はその後、808 nmから404 nmの波長を半減さを5mmβ-バリウムホウ酸（BBO）結晶（CASIX、福州、福建省、PR中国）に色消し（F = 100 mm）と焦点を当てています。 BBO結晶は、先端とチルトのコントロールとマウントで配置され、また、翻訳の段階に搭載されている。波長変換の効率を最大化するために、結晶がダブレットの焦点について正確​​に対称に配置され、その結晶軸は、入射ビームの偏光に揃えられている必要があります。 </li><li>波長変換の効率は偏光に依存するので、サンプルに送られた光の量の制御は、ファラデーアイソレータ秒後に半波長板を配置することによって得ることができます。この波長板を回転させることにより、サンプルに送信される光の強度は、独立してポンプビーム（後述する）で送信される強度の調整することができます。 </li><li>波長変換光が出る光は顕微鏡対物レンズの背面開口部を埋めるのに十分な大きさになるように、と指示倒立顕微鏡（IX - 71、オリンパス、中に選択した第二色消し（F = 500 mm）とrecollimatedさtwoステアリングミラーによるセンターバレー、PA）。 </li><li>システムのほとんどのモノリシック構成要素の中に収容された光学素子である顕微鏡の目的は、光軸を定義しています。この軸に励起光を揃えるには、ミラーは、顕微鏡の試料面に配置されます。 CCDカム時代（μEye、IDS、Obersulm、ドイツ）顕微鏡のイメージングポートに接続された上でのバック反射されたレーザ光を観察しながら、2つのステアリングミラーは、その後、繰り返し調整されています。カメラの画像が顕微鏡の視野の中央にあると仮定すると、ビームは、焦点スポットがz -軸に沿って目的の顕微鏡のチップと翻訳を中心とする軸上の中心点を変更していないです。デフォーカスビームの。 </li><li>サンプルを試料面に配置し、照射するとレーザー光ラマン散乱が発生します。顕微鏡対物の下に置かれたダイクロイックフィルターは、顕微鏡のサイドポートにラマン散乱光を指示、励起光から波長シフトしたラマン散乱光を（および蛍光）を分離する。顕微鏡は、信号光は、コリメート顕微鏡から出ていることなど、このパス内の任意のレンズをはずしてするように変更されました。 </li><li>顕微鏡から出てきた信号光は、グラントムソン偏光板の開口よりも大きいため、0.47x望遠鏡は、ビームを縮小するために使用されている2つの無色のダブレット（F1 = 75ミリメートル、F2 = 35 mm）の構築。 </li><li>信号光は、研究室の枠の縦の方向に0 °で配向さグラントムソン偏光子によって偏光であり、そしてそれはポンプビームと再結合されたダイクロイックミラーに指示した。 </li></ol> 3。ピーク効率で動作する光ゲートためには、注意が同様にポンプ光（カービーム）の準備に注意する必要があります。 <ol>ポンプパルスは、最初の信号ビームの最終的なサイズを一致させるには、2つ色消しダブレット（F1 = 35ミリメートル、F2 = 100 mm）で構成された望遠鏡で0.35xによって拡大されます。 <li>ポンプビームは、（後述するチューニング）ポンプと信号パルスの時間的重複を確保するために調整することができる直線移動ステージ上に配置直角プリズムから構成されるディレイラインに送信されます。 </li><li>ディレイラインの後、ビームは実験室の枠に垂直に対して45 °に配向半波長板と偏光板を介して送信されます。それは非線形媒質に達したときにこれはポンプビームの適切な偏光状態を保証します。 </li><li>光は、2つのステアリングミラー、細かく信号光と空間的にそれが重なるそのようなポンプのビームの位置を調整するために使用されるピエゾコントロールを持つ1つのオフ反映されます。オーバーラップは、2つの場所、一つの近くと遠くの梁が結合されるダイクロイックミラーから1つのポンプと信号光を観察することによって得られる。遠点でのビームのオーバーラップに近いポイントで2つのビームのオーバーラップする最初のステアリングミラーを使用して、そしてピエゾミラーによって、ポンプビームは、信号光と正確に一直線上にすることができます。 </li><li>結合された2つのビームで、カーゲートと収集システムが収集したタイムゲート信号を最大化するように設定されています。 </li></ol> 4。結合された2つのビームで、カーゲートと収集システムが収集したタイムゲート信号を最大化するように設定されています。 <ol><li>ポンプと信号ビームは、まず非線形媒質内でエキサイティングなラマン散乱からあらゆる残留励起光を防ぐために、404 nmでの6のODを持つダイクロイックフィルターを通過します。 </li><li>ポンプと信号ビームは両方非線形材料を含む1cmの光路長の石英キュベットに色消し（F = 35 mm）と集中しています。適切な高い非線形指数（CS 2よりも高い）、および適切に短い時間応答（&lt;2 PS）を有する任意の非線形材料は、ここで利用することができます。これらの実験のために、我々は非線形屈折率n 2 = 3.1 × 10 -18 m 2の / Wを持っている二硫化炭素、CS 2を 、使用してください光は、最初と同じ焦点距離で2番目のダブレットでrecollimatedている。 </li><li>ビームは、回転マウント上にして、組み合わせは808 nmで10のODを持っていることを吸収し、干渉フィルターのセットを介して通過し、グラントムソンアナライザされています。 </li><li>最後に、信号光は、光ファイバはx、y、zの翻訳を可能にする段階でマウントされている50μmマルチモード光ファイバ、に色消し（F = 35 mm）と焦点を当てています繊維は、接続されたCCDカメラ（それぞれSP2300iとPixis 100B、、プリンストンインスツルメンツ製の両方、トレントン、ニュージャージー州）と商業イメージング分光器に接続されている。 </li><li>収集された信号を最大にする収集システムを揃えるには、アナライザは0に設定され°、トルエンのテストサンプルは、サンプルの平面に配置されます。繊維のマウントのx、y、zのコントロールを調整することにより、収集されたラマン信号が最適化されています。 </li><li>ポンプと信号ビームの適切な空間的および時間的重複を確保するため、ミラーは、顕微鏡の試料面に配置されます。 404 nmのフィルターがシステムから削除されます。アナライザで90 °回転再帰反射404 nmのビームは、それがカメラを飽和させないように調整強度を分光器に送信されます。オフポンプビームと、アナライザは送信される404 nmの信号を最小限に抑えるために回転する。ポンプビームがオンに戻すと404 nmの光の透過が増加し始めるまで、遅延ステージは徐々に調整されています。その後、繰り返し遅延ステージ、ピエゾミラー、および繊維のx、y、zのコントロールを調整することで、一つは信号を最大化します。 </li><li>レトロ反射404 nmの光とラマン散乱光は、システムを介してわずかに異なるパスを取る可能性があるため、最終的な調整を試料ステージに強いラマン散乱体を（トルエンなど）を配置することによって作られ、わずかに調整変更することにより、アライメントラマン信号を最適化するために繊維の段階で、piezeo -電動ミラー、、x、y、z各コン​​トロールを遅らせる。 </li></ol> 5。単一のタイムゲーティッドラマンスペクトルの収集は、複数のスペクトルの買収は、システムのアーチファクトを補正する必要があります。 <ol><li> 0 °に設定アナライザ、励起ビームのオンとオフのポンプビームで、"ungated"スペクトル時間ゲーティングシステムの恩恵なしに取得されるスペクトルを表す、取得されます。 </li><li>アナライザは、90 °、励起光とポンプ光がオフのままに設定すると、バックグラウンドのスペクトルは、システム内の偏光板と他の要素を通じて漏れ迷光の量を表す、取得されます。 </li><li> 90℃で、残りのアナライザと°と上のすべての梁、"ゲート"スペクトルはポンプ光の存在によって交差した偏光子を通過できるラマン散乱光を表す、取られる。 </li><li>最後に、まだ90 °、励起ビームのオフとポンプビーム上でアナライザを使用して、第二のバックグラウンドスペクトルが取られ、分光器に入る808 nmの光の残留量の"ゲート"スペクトルへの寄与を表す。 </li><li>さらに、スペクトルはカメラや電子機器のベースライン"暗い"信号レベルを特徴づける、すべてのレーザーをオフ取られます。 </li><li>スペクトルは、しばしば長い積分時間を必要とするため、それは宇宙線の適切な補正を可能にするいくつかの部分（フレーム）に、この積分時間を破ることが不可欠です - いくつかの分のスパンでデータを取得する共通の問題。 </li></ol> 6。一度取得されると、いくつかの処理ステップは、データの品質と外観を改善するために役立ちます。 <ol><li>最初に、すべてのスペクトルが濃い"濃い"スペクトルをオフに引くことにより補正される。 </li><li>宇宙線を補正するために、1回の収集を構成するいくつかのフレームは、ピクセル単位で相互に比較されます。すべてのフレームでそのピクセルの中央値から2中央値偏差の外にある任意のフレームの任意のピクセルに対して、そのピクセルの値はすべてのフレーム間の中央値で置き換えられます。 </li><li>宇宙線訂正のフレームは、その結果、平均化やSavitzky - Golayフィルタ1によって平滑化されています。 </li><li> "真の"ゲーティッドスペクトラムを抽出するには、我々は、測定ゲートスペクトルから"励起のみ"と"ポンプのみ"のスペクトルを減算する。 </li><li>最後に、ゲートとungatedスペクトルは、リーバーとMahadevan -ジャンセン2の方法を用いて決定した第 5次多項式を、減算することによって補正さの背景です。 </li></ol> 7。代表的な結果： <img src="/files/ftp_upload/2592/2592fig1.jpg" alt="図1" data-altupdatedat="1787634011000" data-alt="図1"> 図1。カーゲーティングシステムの模式図。 SHGのパスは青で表示されている間、ポンプ光の経路は、赤色で表示されます。蛍光が時間的に除外されたパスが黄色で表示されている間ラマンと蛍光が重なっているパスは、緑で表示されます。次のように略語：BPF、バンドパスフィルタ、CCD、電荷結合素子、DCM、ダイクロイックミラー、FI、ファラデーアイソレータ、λ/ 2、半波長板、LPF、ロングパスフィルタ、NLM、非線形媒質、P、偏光板、SHG、第二高調波発生結晶。 <img src="/files/ftp_upload/2592/2592fig2.jpg" alt="図2" data-altupdatedat="1787634011000" data-alt="図2"> 図2トップ：。浸油に溶解したクマリンの生のスペクトル。赤い曲線は開いたままゲート（最大伝送のためのアナライザのセット）で撮影したスペクトルを示しています。黒い曲線は、最小伝送とポンプビーム応用（ティッドスペクトラム）のために整列アナライザーで撮影したスペクトルを示す。青い曲線は、最小伝送と無ポンプビーム応用（ゲートが閉じて開催された）のために整列アナライザーで撮影したspectumを示しています。緑の曲線は、適用される唯一のポンプビームで撮影したスペクトルを示す。破線マゼンタの線は、下のパネルに示すようにスペクトル領域を示している。全てのスペクトルは11点、3次のSavitzky - Golayフィルタで平滑化されています。底部：蛍光バックグラウンドを差し引いた後の液浸油に溶解したクマリンのスペクトル。赤い曲線は、ゲートを持つスペクトルが開かれており、青色の曲線は、ゲーティッドスペクトラムです。ゲーティッドスペクトラムは、明らかにオイルの複雑な高波数のピーク特性を示しています。

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</ol>

利害の衝突は宣言されません。

生物医学ラマン分光法の分野は、生物学的診断でいくつかの困難な課題を解決するため、その実証可能性の結果として、過去数年間での関心の高まりを見ている。例えば、ラマンスペクトルは、癌の検出3、4、5、6の診断的価値を有することが示されている。ラマン分光法は、細菌の定量7、8、細菌の薬剤応答9にも使用されています。また、骨の健康10からbiofluid解析11、12に至るまで、他の生物医学アプリケーションの広い範囲で応用例が見つかりました。 その非常に弱い断面：そのような偉大な可能性にもかかわらず、しかし、ラマン分光法は、ほとんどの生物系の過来て大きな障壁があります。したがって、ラマン信号は簡単であってもかなり控えめな蛍光バックグラウンドを圧倒することができます。多くの技術は、蛍光線形2、13、14を除去するために存在する。しかし、真に強い蛍光バックグラウンドを持つ主な問題に対処するこれらのテクニックのいずれも、蛍光バックグラウンドの存在によってスペクトルに寄...

<table border="1"><tbody><tr><th>の名前</th><th>会社</th><th>カタログ番号</th><th>コメント</th></tr><tr><td>レンズ</td><td> ThorLabs </td><td>様々な</td><td>一パーセント、それぞれの最大伝送損失を持つようにコーティングされたすべてのレンズ</td></tr><tr><td>調整可能なチタン：Sapphレーザー</td><td>コヒーレント</td><td>カメレオン</td><td> 30 NJ、200フェムト秒、80 MHzの</td></tr><tr><td> 40X油浸対物レンズ</td><td>オリンポス</td><td> UApo/340 </td><td> NA = 1.35 </td></tr><tr><td>倒立顕微鏡</td><td>オリンポス</td><td> IX - 71 </td><td>側のポートですべてのレンズを削除するように変更</td></tr><tr><td>半波長板</td><td> Thorlabs </td><td> AHWP05M - 600 </td><td></td></tr><tr><td>グラントムソン偏光子</td><td> Thorlabs </td><td> GTH10M </td><td> 〜10％の伝送損失</td></tr><tr><td>スペクトロメータ</td><td> PIアクトン</td><td> SP2300i </td><td></td></tr><tr><td> CCD </td><td> PIアクトン</td><td> Pixis 100B </td><td></td></tr><tr><td>数理ソフトウェア</td><td>サイバネットシステム</td><td> MATLAB </td><td>バージョン2008A </td></tr><tr><td>ファラデーアイソレータ</td><td> EOT </td><td> BB8 - 5I </td><td></td></tr><tr><td>ピエゾ電気の鏡</td><td>ニューポート</td><td> AG - M100 </td><td></td></tr><tr><td> BBO結晶</td><td> CASIX </td><td>カスタムの</td><td>厚さ1mm </td></tr><tr><td>バンドパスフィルタ1 </td><td>アンドーバー</td><td> 008FC14 </td><td> 808 ± 0.4 nmの</td></tr><tr><td>ダイクロイックミラー</td><td> Semrock </td><td> FF662 - FDI01 </td><td> 662 nmのバンド端</td></tr><tr><td>ロングパスフィルター</td><td> Semrock </td><td> BLP01 - 405R </td><td> 417 nmのバンド端</td></tr><tr><td>バンドパスフィルタ2 </td><td> Semrock </td><td> FF02-447/60 </td><td> 417から447 nmの</td></tr><tr><td> CS 2 </td><td>シグマアルドリッチ</td><td> 335266 </td><td>純度99％ </td></tr><tr><td>クマリン30 </td><td>シグマアルドリッチ</td><td> 546127 </td><td>純度99％ </td></tr><tr><td>液浸油</td><td> Cargille </td><td> 16242 </td><td>タイプDF </td></tr></tbody></table>

共鳴と自発ラマン顕微の蛍光バックグラウンドの除去

Rejection of Fluorescence Background in Resonance and Spontaneous Raman Microspectroscopy

ラマン分光法は、多くの場合、特に生体試料のために、強い蛍光背景に悩まされている。サンプルは、超高速パルスのパルス列で励起されている場合は、時間的スケールピコ秒でのスペクトル重複する信号を分離できるシステムは、後着蛍光光源からのラマン散乱光を到着速やかに分離することができます。ここでは、ラマン及び蛍光信号を分離するために低消費電力光カーゲートの形で全光スイッチングを使用する複雑な非線形光学系の構築と運用について説明します。平均電力と80 MHzの繰り返し周波数の2.4 Wを持つ単一の808nmのレーザーは、ラマン散乱を励起するためにサンプルに送られた404 nmの光の&lt;5 mWに変換される808 nmの光の約200 mWのと、分割されます。残りの未変換の808 nmの光は、それはすべての光シャッターのためのポンプとして機能する非線形媒質に送信されます。シャッターが開き、約5％のピーク効率は、800フェムト秒後終了。このシステムを用いて、我々は、正常にパルスエネルギーと生物学的に安全なままに平均電力を使用して80 MHzの繰り返し率でラマンと蛍光信号を分離することができます。システムは、光パワーの面では容量に余裕がないので、細部のいくつかのデザインと配置​​に関する考慮そのシステムのスループットを最大化を支援する。私達はまた私達のカー媒質内信号とポンプ光の空間的および時間的重なりを得るためのプロトコルだけでなく、スペクトル取得のための詳細なプロトコルを議論する。最後に、我々は時間ゲーティングシステムを使用して強い蛍光の存在下で得られたラマンスペクトルのいくつかの代表的な結果を報告する。

我々は、蛍光信号からのラマン分離する超高速全光スイッチングを使用する複雑な非線形光学系の構築と運用について説明します。このシステムを用いて、我々は、正常にパルスエネルギーと生物学的に安全なままに平均電力を利用したラマン及び蛍光信号を分離することができます。

ラマン分光法は、特に生物学的試料において、強力な蛍光背景に悩まされることが多い。試料を...の一連のパルスで励起すると、

本手順の目的は、蛍光信号を排除しつつラマン散乱光を透過させる全光学的ゲートを構築することです。これは、まずラマン散乱を励起し偏光させることで実現します。手順の第2ステップでは、ゲートを動作させるためのポンプ光を準備します。第三に、ポンプ光、ラム光、およびパルスが重なり合うように調整する必要があります。手順の最終ステップは、タイムゲート分光スペクトルを取得することです。最終的に、高い信号対雑音比を持つラマン信号の解析を通じて、生化学的な定量および分類を示す結果を得ることができます。蛍光背景のソフトウェア的な除去などの既存の手法に対する本手法の主な利点は、蛍光によって生じるショットノイズを大幅に低減できることです。この手法は、細菌細胞や組織における内因性蛍光物質の化学組成の非侵襲的な特性評価や、固有のマーカーを用いた細胞プロセスおよび癌、血管疾患、神経変性疾患などの疾患の理解といった、生物学および生物医学分野における重要な課題の解決に寄与します。また、本手法は、蛍光ラベルとRAMラベルの両方として使用可能な新しいプローブの開発や、血液分析用の非侵襲的医療センサーの開発にも役立つ可能性があります。この手法は、生体医学工学における生物学的システムの洞察を得るために有用ですが、バイオ燃料研究や電気通信業界などの他の分野にも応用可能です。一般的に、生物学的試料はATO Fluorセルチャンバーに取り付けられた厚さ1番のカバースリップ上に配置されます。液体サンプル、特に人体に毒性のあるものは、小型のガラス瓶に入れ、開口部をシリコンエポキシでカバーガラスで密封し、測定のために倒立させます。タイムゲート・ラマン分光測定を行うため、サンプルを顕微鏡ステージ上部に搭載された、独立したフォーカス制御機能を備えたセカンダリステージに配置します。まず、励起ビームを適切に準備する必要があります。2.4 Wの波長可変パルスGIサファイアレーザーから出射される光を用います。80 MHzのパルス列の各パルスは、エネルギー30 nJ、パルス幅140 fs、中心波長808 nm、スペクトル帯域幅約6 nmである必要があります。後方反射光がレーザー共振器に再入射するのを防ぐため、光をファラデーアイソレータに通します。システムに導入される総出力を連続的に調整できるよう、ファラデーアイソレータの前に半波長板を配置してください。6 nmという帯域幅ではほとんどのラマンモードを分解するには広すぎるため、ビームを非常に狭いバンドパスフィルターに通します。波長を808 nmに設定してください。次に、アクロマティックダブレットを用いて、光を5 mmのベータホウ酸バリウム（BBO）結晶に集光させます。波長を808 nanometersから404 nanometersへ半分に変換するために、結晶を1つ使用します。ベータホウ酸バリウム（BBO）結晶を、翻訳ステージに取り付けられたチップおよびチルト制御付きのマウントに設置します。波長変換の効率を最大にするには、結晶をダブレットの焦点に対して正確に左右対称に配置し、結晶軸を入射ビームの偏光方向に合わせる必要があります。波長変換の効率は偏光に依存するため、ファラデーアイソレーターの後に2枚目の半波長板を配置することで、試料に送られる光量を制御することが可能です。この波長板を回転させることにより、ポンプ光の強度とは独立して、試料に送られる光の強度を調整できます。その後、波長変換された光は2枚目のアクロマティックダブレットによって再コリメートされます。このダブレットは、励起ビームが顕微鏡対物レンズの後方開口を満たすのに十分な大きさになるように選択され、2枚のステアリングミラーを介して倒立顕微鏡へと導入されます。顕微鏡対物レンズが光軸を定義するため、励起ビームをこの軸に合わせます。顕微鏡の試料面にかがみを設置します。次に、顕微鏡のイメージングポートに取り付けられたCCDカメラで後方反射したレーザービームを観察しながら、2枚のステアリングミラーを繰り返し調整します。カメラ上の画像が顕微鏡の視野の中央にあると仮定すると、ビームは光軸上にあります。焦点スポットが顕微鏡チップの中央に位置し、対物レンズのZ軸方向の移動によって変化しないとき。サンプルがサンプル平面に配置され、レーザー光で照射されると、デフォーカスビームのラマン散乱の中心点が発生します。顕微鏡対物レンズの下に配置されたダイクロイックフィルターが、波長シフトしたラマン散乱光を励起光から分離し、ラマン散乱光を顕微鏡のサイドポートへと導きます。この光路上のレンズはすべて取り除かれるよう顕微鏡が改造されており、顕微鏡から出射される信号光のビーム径がグランドの有効口径よりも大きくなるため、信号光は顕微鏡からそのまま出射されます。ビームを絞るために、2つの芳香族ダブレットで構成された0.47倍の望遠鏡とThompson偏光子を使用します。次に、信号光は、ラボ座標系の垂直方向に対して0度に設定されたグランド付きThompson偏光子によって偏光され、ダイクロイックミラーに向けられてポンプビームと再結合されます。ポンプビームは、互いに直角に配置された2枚のミラーからなる遅延線に送られます。これらのミラーは線形変換ステージ上に配置されており、ポンプパルスと信号パルスが時間的に重なるように調整することが可能です。遅延線を経た後、ビームはラボ座標系の垂直方向に対して45度の角度に設定された半波長板および偏光子を通過します。これにより、ポンプビームが非線形媒質に到達した際に適切な偏光状態となることが保証されます。その後、光は2枚のステアリングミラーで反射されます。そのうちの1枚にはピエゾ制御が備わっており、これを用いてポンプビームの位置を最終調整し、シグナルビームと空間的に重ね合わせます。このオーバーラップを得るためには、ポンプ光とシグナル光を、ダイクロイックミラーの近傍と遠方の2箇所で観察します。まず、1枚目のステアリングミラーを使用して近傍点で2つのビームを重ね合わせ、次にピエゾミラーを使用して遠方点でビームを重ね合わせることで、ポンプ光をシグナル光と正確に同軸上に配置できます。次に、収集されるタイムゲート信号を最大化するように、コリゲートおよび収集システムをセットアップします。そのために、ポンプ光とシグナル光を、まず404 nanometersでOD 6のダイクロイックフィルターに通し、残留励起光が非線形媒体内で励起および散乱するのを防ぎます。次に、ポンプ光とシグナル光をアクロマティックダブレットで集光し、非線形材料を封入した光路長1 cmの石英セルに入射させます。非線形屈折率が十分に高く、時間応答が十分に短い非線形材料であれば、どのような材料でも利用可能です。本実験では、二硫化炭素を使用します。その後、1つ目と同等の焦点距離を持つ2つ目のダブレットを用いて、光を再びコリメートします。次に、ビームを回転マウントに取り付けたグラン・トンプソン解析器に通し、さらに合計で808 nanometersにおいてOD 10の吸収フィルタおよび干渉フィルタセットに通します。最後に、信号光をアクロマート・ダブレットで集光し、X、Y、Z方向への移動が可能なステージに設置された50 micronのマルチモード光ファイバーに導入します。その後、ファイバーをCCDカメラ付きの市販のイメージング分光計に結合させ、収集システムを調整して収集信号を最大化します。解析器を0度に設定し、試料面にトルエンのテストサンプルを配置して、ファイバーマウントのX、Y、Zコントロールを調整し、ポンプ光と信号光の空間的および時間的な重なりを適切に確保することで、収集されるラマン信号を最適化します。顕微鏡の試料面にミラーを配置します。次に、システムから404 nanometerフィルタを取り除きます。アナライザーを90度に回転させ、後方反射された404 nanometerビームが分光計に送られるようにし、カメラが飽和しないように強度を調整します。ここでポンプビームをオフにした状態で、透過する404 nanometer信号が最小になるようにアナライザーを回転させます。その後、ポンプ光のビームを再びオンにし、404 nanometerの光の透過率が上昇し始めるまで、遅延ステージをゆっくりと調整します。次に、後方反射された404 nanometerのビームとラマン散乱光はシステム内でわずかに異なる経路を通る可能性があるため、遅延ステージ、ピエゾミラー、およびファイバーのX、Y、Zコントロールを繰り返し調整して、信号を最大化します。最後に、トルエンなどの強力なラマン散乱体をサンプルステージに置き、ラマンフィルターを交換した後、遅延ステージ、ピエゾミラー、およびファイバーのX、Y、Zコントロールを変更してアライメントを微調整し、ラマン信号を最適化します。これで、スペクトルを収集する準備が整いました。まず、システムのアーティファクトを補正するために、いくつかのバックグラウンド曲線を測定する必要があります。最初に、アナライザーを0度に設定し、励起ビームをオン、ポンプビームをオフにします。ゲートなしでスペクトルを取得し、次にアナライザーを90度に設定して、偏光子を透過して漏れる迷光を表すバックグラウンドスペクトルを収集します。次に、アナライザーを90度のままにして、ラマンビームをオフにし、ポンプビームをオンにします。ダイクロイックフィルターを透過して漏れるポンプ光の量を表す2つ目のバックグラウンドスペクトルを収集します。最後に、すべてのレーザーをオフにし、カメラと電子回路の暗電流レベルを示すベースラインのダークスペクトルを収集します。最後に、すべてのビームをオンにして、ゲートスペクトルを収集します。ゲートを通過した光のみの真のスペクトルを得るには、このゲートスペクトルから2つのバックグラウンドスペクトルとダークスペクトルを差し引く必要があります。ここでは、波形加工システムの概略図を示しています。ポンプ光の光路は赤の実線で、SHGの光路は紺色の実線で示されています。ラマン散乱と蛍光が重なり合う光路は緑色で示されています。一方、蛍光が一時的にフィルタリングされた経路は黄色で示されています。ここでは、浸漬油に溶解したクマリンの未処理スペクトルを示します。赤色の曲線はゲートを開いた状態で取得したスペクトルを、黒色の曲線はアナライザーを最小透過率に合わせポンプ光を照射して取得したスペクトルを示しています。青色の曲線は、アナライザーを最小透過率に調整し、ポンプ光を照射せずに測定したスペクトルを示しており、緑色の曲線は、ポンプ光のみを照射して測定したスペクトルを示しています。すべてのスペクトルは、11点の3次Savitzky-Golayフィルターを用いて平滑化されています。マゼンタ色の破線は、次のグラフに示されるスペクトル領域を表しています。ここでは、蛍光背景除去後の浸漬油に溶解したクマリンのスペクトルを示します。赤色の曲線はゲートを開いた状態でのスペクトルであり、青色の曲線はゲートをかけた状態のスペクトルです。ゲート後のスペクトルには、オイルに特徴的な高波数領域の畳み込みピークが明確に現れています。この手順を行う際は、まずレーザーにgaを駆動させるのに十分なパルスエネルギーがあること、およびシステムに2つのパルスの極めて精密な空間的・時間的重なりが必要であることを忘れないことが重要です。このビデオを視聴し、添付のプロトコルを読むことで、レーザービームを励起ビームとカーブビームに分離する方法、およびこれら2つのビームを空間的および時間的に重なり合わせる方法について十分に理解できるはずです。分光計およびC、c、Dを用いてラマン信号を記録する方法、ならびにラマン信号を可視化し解析する方法について説明します。レーザーの使用は極めて危険であるため、本手順を試みる際は常にレーザーゴーグルの着用などの予防策を講じてください。非線形材料の使用および特定の試料の使用に関しては、追加の安全規則が適用されます。

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