Name: 土壌模擬を使用したパルスエネルギーおよびタイミングパラメータにレーザー誘起ブレークダウン分光法の結果の依存性 (動画) | JoVE Journal
Uploaded: 2013-09-23T19:00:00.000+00:00
Duration: 8 min 53 s
Description: 学ぶレーザー誘起ブレークダウン分光法による土壌模擬試料中の元素検出におけるパルスエネルギーとタイミングパラメータの影響。低エネルギーでも検出限界を維持する手法を確立し、校正曲線を用いて感度を評価する。

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この作品は、エネルギー、科学局の米国防総省によって資金を供給された。

1。レーザーシステム<ol><li> Q-スイッチNdによって産レーザパルスを使用して：YAGレーザーは1064 nmで、および10Hzで動作する。 </li><li> 75ミリメートルの焦点距離レンズを有するサンプル上にレーザパルスの焦点を合わせる。 </li><li>で指摘し、試料上に形成されたプラズマの近くに配置された光ファイバとプラズマ光を集める。 </li><li>決意をスペクトル的およびLIBSスペクトルを記録するエシェル分光器/ ICCDを使用してください。 </li><li> 125のゲインを用いて非ゲーティングおよびゲーティングの両方のモードでICCDを運営しています。 </li><li>非ゲーティッド·モードで0秒の時間遅れ（T d）がゲート·モードでの1秒のT dを使用してください。 </li><li>両方のモードについては、（ICCDカメラチップ上にプラズマ光を積分）3秒間曝露と20マイクロ秒のゲート幅（T b の ） を使用するが、これは30個々のレーザショットの各スペクトルを生成するために追加されることになる。 </li><li>分析した各サンプルについて5このようなスペクトルの合計を記録します。 </li><li> tは制御するためにデジタル遅延発生器を使用レーザとICCDゲートパルスとの間iming。実験設定を図1に示します。 </li><li>オシロスコープでタイミングを確認してください。 </li><li>非ゲートさとゲート付きの両方の検出を使用して10、25、50、および100ミリジュールのパルスエネルギーのレーザーを操作します。 </li><li>継続的にレーザエネルギーを監視し、必要に応じて、ドリフトを補正するために調整する。 </li><li>使用上のご注意：Nd：YAGレーザーは、クラスIVレーザである、レーザーを操作する際は、常に適切なレーザー安全ゴーグルを着用し、部屋のドアやレーザーと組み合わせてお部屋インターロックを確立する14。 </li></ol> 2。サンプルとサンプルの準備<ol><li>サンプルのような既知の元素濃度を有する合成ケイ認証標準物質を使用して、これらはマイナーと共通の土壌サンプルを模倣し、濃度の範囲にわたる選択された要素の微量。 </li><li>微量元素の濃度が数ppm〜10,000 ppmの範囲であった。 表解析に用い、その線種と波長を含む、ここで監視さ1のリストの要素。 IとIIとラベルの線種は、それぞれ、中性原子または単独でイオン化原子を意味する。各ケイ酸塩試料の一般的な塩基組成は、SiO 2（72％）のAl 2 O 3（15％）のFe 2 O 3（4％）、CAMG（CO 3）2（4％）し、Na 2 SO 4である（ 2.5％）、及びK 2 SO 4（2.5％）。 </li><li> LIBS分析のために滑らかな表面を作成するために油圧プレスを用いて31ミリメートルの直径のペレットに試料を押す。滑らかな表面は、LIBS結果との整合性を作成するのに役立ちます。 </li><li>記録された各スペクトルのための新しいサンプルスポットを分析します。 </li><li>安全上の配慮：合成ケイ酸サンプルは、様々な濃度の要素の様々が含まれている。取り扱い時に手袋を着用してください。 </li></ol> 3。検量線を準備<ol><li>変数のための検量線を作製テストされたレーザエネルギーの範囲にわたってゲートさと非開口型の両方の検出中のOUの要素。 </li><li>元素濃度（x軸）に対するピーク面積又はレシオピーク面積（y軸）をプロットすることにより、これらの曲線を作る。 </li><li>検量線に合わせて線形トレンドラインを使用しています。 [サンプル画像1] </li><li> IUPACで定義されているよう3σ検出を用いた検出限界を計算する。15 [計算1】 </li></ol> 4。プラズマ温度決定<ol><li>ボルツマンプロットからプラズマ温度を測定。 </li><li> - LN（4ρZ/hcN0）（式1）LNを（Iλ/ GA）=-E U /カラット：使用してボルツマンプロットを作成するために371から408ナノメートルの波長間の鉄系[鉄（I）]のセットを使用Iは、ピーク面積から求められる遷移の強度であり、λは波長であり、Aは、遷移確率であり、gは遷移の縮退であり、E uは発光状態の上限であり、kはボルツマン定数、Tは温度は、Zは分配関数であり、hはプランク定数、cは光速であり、N 0は、全種の集団である。 </li><li>のE U、G、および値を知っていた鉄のラインを選択しました。 </li></ol><ul><li>ここで使用したFe（I）の線は371.99、374.56、382.04、404.58、406.36ナノメートルである。 </li><li> E U、G、および値は、このウェブサイトで見つけることができます（ <a href="http://physics.nist.gov/PhysRefData/ASD/lines_form.html" target="_blank">http://physics.nist.gov/PhysRefData/ASD/lines_form.html</a> ） </li><li>レベルの情報としてラベルの追加の基準の下で「G」を表示するオプションを選択してください。 </li><li> E kおよびG kの値を使用します。 </li></ul><ol start="4"><li> E Uに対する温度、プロットLN（Iλ/ GA）を決定し、線形トレンドラインをデータに合わせて、。傾きであることは-1/kTに等しい16,17 [サンプル画像2] </li></ol> 5。電子密度測定<ol><li>電気を測定するn個の密度は656.5 nmでの水素線の半値（FWHM）での全幅を使用する。 </li><li> ICCD上のT D = 0.5秒とT B = 4.5秒を使用してこのデータを取る。 </li><li>水素ラインのFWHMを測定します。 [サンプル画像3] </li><li> N 電子 = 8.02×10 12 [Δλ1/2 /α1/2] 3/2（式2）N eは電子密度であり、Δλ1/2の測定されたFWHMである：用いた電子密度を計算水素ライン、および1/2αは、温度および電子密度の関数である還元波長である。減少した波長の値は、Griemの付録式IIIaに設けられている。16-18 </li><li> （これはプラズマの平均温度に近いものであった）万Kの温度を用いて電子密度を計算します。 [サンプル画像4] </li></ol> 6。プログラムを使用したすべてのデータをバックアップ作業つまり、ピーク面積および/またはMicrosoft Excelを決定することができます

<ol><li>Song, K., Lee, Y., Sneddon, J. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/pubmed?term=((Recent+developments+in+instrumentation+for+laser+induced+breakdown+spectroscopy%5BTitle%5D)+AND+%22Appl.+Spec.+Rev%22%5BJournal%5D)">Recent developments in instrumentation for laser induced breakdown spectroscopy.</a> Appl. Spec. Rev. 37 (1), 89-117 (2002).</li>
<li>Yamamoto, K. Y., Cremers, D. A., Foster, L. E., Ferris, M. J. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/pubmed?term=((Detection+of+Metals+in+the+Environment+Using+a+Portable+Laser-Induced+Breakdown+Spectroscopy+Instrument%5BTitle%5D)+AND+%22Appl.+Spec%22%5BJournal%5D)">Detection of Metals in the Environment Using a Portable Laser-Induced Breakdown Spectroscopy Instrument.</a> Appl. Spec. 50 (2), 222-233 (1996).</li>
<li>Cuñat, J., Fortes, F. J., Cabalín, L. M., Carrasco, F., Simón, M. D., Laserna, J. J. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/pubmed?term=((Man-Portable+Laser-Induced+Breakdown+Spectroscopy+System+for+in+Situ+Characterization+of+Karstic+Formations%5BTitle%5D)+AND+%22Appl.+Spec%22%5BJournal%5D)">Man-Portable Laser-Induced Breakdown Spectroscopy System for in Situ Characterization of Karstic Formations.</a> Appl. Spec. 62 (11), 1250-1255 (2008).</li>
<li>Munson, C. A., Gottfried, J. L., Gibb-Snyder, E., DeLucia, F. C., Gullett, B., Miziolek, A. W. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/pubmed?term=((Detection+of+indoor+biological+hazards+using+the+man-portable+laser+induced+breakdown+spectrometer%5BTitle%5D)+AND+%22Appl.+Opt%22%5BJournal%5D)">Detection of indoor biological hazards using the man-portable laser induced breakdown spectrometer.</a> Appl. Opt. 47 (31), G48-G57 (2008).</li>
<li>Multari, R. A., Foster, L. E., Cremers, D. A., Ferris, M. J. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/pubmed?term=((Effect+of+Sampling+Geometry+on+Elemental+Emissions+in+Laser-Induced+Breakdown+Spectroscopy%5BTitle%5D)+AND+%22Appl.+Spec%22%5BJournal%5D)">Effect of Sampling Geometry on Elemental Emissions in Laser-Induced Breakdown Spectroscopy.</a> Appl. Spec. 50 (12), 1483-1499 (1996).</li>
<li>Harmon, R. S., DeLucia, F. C., McManus, C. E., McMillan, N. J., Jenkins, T. F., Walsh, M. E., Miziolek, A. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/pubmed?term=((Laser-induced+breakdown+spectroscopy+-+An+emerging+chemical+sensor+technology+for+real-time+field-portable%2C+geochemical%2C+mineralogical%2C+and+environmental+applications%5BTitle%5D)+AND+%22Appl.+Geochem%22%5BJournal%5D)">Laser-induced breakdown spectroscopy - An emerging chemical sensor technology for real-time field-portable, geochemical, mineralogical, and environmental applications.</a> Appl. Geochem. 21 (5), 730-747 (2006).</li>
<li>Schill, A. W., Heaps, D. A., Stratis-Cullum, D. N., Arnold, B. R., Pellegrino, P. M. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/pubmed?term=((Characterization+of+near-infrared+low+energy+ultra-short+laser+pulses+for+portable+applications+of+laser+induced+breakdown+spectroscopy%5BTitle%5D)+AND+%22Opt.+Express%22%5BJournal%5D)">Characterization of near-infrared low energy ultra-short laser pulses for portable applications of laser induced breakdown spectroscopy.</a> Opt. Express. 15 (21), 14044-14056 (2007).</li>
<li>Fortes, F. J., Laserna, J. J. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/pubmed?term=((The+development+of+fieldable+laser-induced+breakdown+spectrometer%3A+No+limits+on+the+horizon%5BTitle%5D)+AND+%22Spectrochim.+Acta+Part+B%22%5BJournal%5D)">The development of fieldable laser-induced breakdown spectrometer: No limits on the horizon.</a> Spectrochim. Acta Part B. 65 (12), 975-990 (2010).</li>
<li>Leis, F., Sdorra, W., Ko, J. B., Niemax, K. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/pubmed?term=((Basic+Investigations+for+Laser+Microanalysis%3A+I.+Optical+Emission+Spectrometry+of+Laser-Produced+Sample+Plumes%5BTitle%5D)+AND+%22Mikrochim.+Acta+II%22%5BJournal%5D)">Basic Investigations for Laser Microanalysis: I. Optical Emission Spectrometry of Laser-Produced Sample Plumes.</a> Mikrochim. Acta II. 98, 185-199 (1989).</li>
<li>Lida, Y. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/pubmed?term=((Effects+of+atmosphere+on+laser+vaporization+and+excitation+processes+of+solid+samples%5BTitle%5D)+AND+%22Spectrochim.+Acta+Part+B%22%5BJournal%5D)">Effects of atmosphere on laser vaporization and excitation processes of solid samples.</a> Spectrochim. Acta Part B. 45 (12), 1353-1367 (1990).</li>
<li>Radziemski, L. J., Loree, T. R. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/pubmed?term=((Laser-induced+breakdown+spectroscopy%3A+Time-integrated+applications%5BTitle%5D)+AND+%22J.+Plasma+Chem.+Plasma+Proc%22%5BJournal%5D)">Laser-induced breakdown spectroscopy: Time-integrated applications.</a> J. Plasma Chem. Plasma Proc. 1 (3), 281-293 (1981).</li>
<li>Mueller, M., Gornushkin, I. B., Florek, S., Mory, D., Panne, U. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/pubmed?term=((Approach+to+Detection+in+Laser-Induced+Breakdown+Spectroscopy%5BTitle%5D)+AND+%22Anal.+Chem%22%5BJournal%5D)">Approach to Detection in Laser-Induced Breakdown Spectroscopy.</a> Anal. Chem. 79 (12), 4419-4426 (2007).</li>
<li>Fan, C., Longtin, J. P. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/pubmed?term=((Modeling+Optical+Breakdown+in+Dielectrics+During+Ultrafast+Laser+Processing%5BTitle%5D)+AND+%22Appl.+Opt%22%5BJournal%5D)">Modeling Optical Breakdown in Dielectrics During Ultrafast Laser Processing.</a> Appl. Opt. 40 (18), 3124-3131 (2001).</li>
<li>ANSI Z-136.5. <a target="_blank" href="http://scholar.google.com/scholar?hl=en&safe=off&q=%22American+National+Standard+for+Safe+Use+of+Lasers+in+Educational+Institutions%22">American National Standard for Safe Use of Lasers in Educational Institutions</a>. , (2009).</li>
<li><a target="_blank" href="http://scholar.google.com/scholar?hl=en&safe=off&q=%22Compendium+of+Chemical+Terminology%22">Compendium of Chemical Terminology</a>. , 2nd ed, Research Triangle Park, NC. IUPAC. (1997).</li>
<li>Cremers, D. A., Radziemski, L. J. <a target="_blank" href="http://scholar.google.com/scholar?hl=en&safe=off&q=author%3aCremers%2C+DA+%22Handbook+of+Laser-Induced+Breakdown+Spectroscopy%22">Handbook of Laser-Induced Breakdown Spectroscopy</a>. , John Wiley &, Sons, Ltd. Chichester, England. (2006).</li>
<li>Griem, H. R. <a target="_blank" href="http://scholar.google.com/scholar?hl=en&safe=off&q=author%3aGriem%2C+HR+%22Spectral+Line+Broadening+by+Plasmas%22">Spectral Line Broadening by Plasmas</a>. , Academic Press. New York. (1974).</li>
<li>Ashkenazy, J., Kipper, R., Caner, M. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/pubmed?term=((Spectroscopic+Measurements+of+Electron+Density+of+Capillary+Plasma+Based+on+Stark+Broadening+of+Hydrogen+Lines%5BTitle%5D)+AND+%22Phys.+Rev.+A%22%5BJournal%5D)">Spectroscopic Measurements of Electron Density of Capillary Plasma Based on Stark Broadening of Hydrogen Lines.</a> Phys. Rev. A. 43 (10), 5568-5574 (1991).</li>
</ol>

著者らは、開示することは何もありません。

非依存性ゲーテッド検出モードを比較すると、検出限界データは、ゲート制御検出モードは、非依存性検出モードでより高いレーザエネルギーを使用して見られなかったものを含むすべての要素の検出のために許可されたことを示している。ゲート検出を使用して、プラズマの形成からの最初の高いバックグラウンドが観察されず、バックグラウンドは、元素の発光がよりよい解決を示す減少している。また、検出限界はゲート検出を使用してわずかに低かった。 一般的に、ゲートさと非開口型の両方を検出するためにテストエネルギーの範囲にわたって計算された同様の検出限界があった。検出限界は、非ゲート検出で高いエネルギーを使用して高かった少数の例があったが、これは、LIBSスペクトルにおける増加の背景に最も可能性が高かった。 10以上の電子密度とプラズマの温度に大きな変化はなかったので -エネルギーの増加を倍、これらの要因は、試験したレーザーエネルギーオーバー検出機能に影響を及ぼしてはならない。これは我々の結果は増加し、パルスエネルギーが検出限界に大きな減少を示さないと一致して...

レーザー誘起ブレークダウン分光法（LIBS）は、励起源として、レーザーで生成された火花を使用し、元素分析の簡単な方法です。レーザパルスは、加熱切除、霧化及びプラズマの形成をもたらす表面材料をイオン化表面上に集束される。プラズマ光をスペクトル分解して検出され、要素はそれらのスペクトルシグネチャによって識別されている。適切に較正した場合、LIBSは定量的な結果を提供することができます。 LIBSは、ほとんど、またはまったくサンプル調製と固体、気体、および液体を分析することができます。1これらの特性は、実験室で行うことができない分析に最適です。 現在、LIBSは、特に多くの異なるアプリケーション定量化のためのフィールドベースの測定を必要とするもののために検討されている。1-8これはフィールドベースのシステムに適した堅牢でコンパクトなコンポーネントを使用して、LIBS計測器の開発が必要である。ほとんどの場合、SEコンポーネントは、それによって、分析のパフォーマンスを犠牲にすること、実験室ベースのインスツルメンテーションの完全な機能を持っていません。 LIBS結果は、レーザーパルスパラメータとサンプリングの形状、周囲の雰囲気、およびゲート付きまたは非ゲート検出の使用を含む他の測定条件に依存している。フィールドベースのLIBS計測器については、9月12日 、考慮すべき2つの重要な要因は、パルスエネルギーであるとの使用は非ゲート検出対ゲートさ。これら2つの要因が大幅にLIBS装置のコスト、サイズ、および複雑さを決定する。 0.3〜10 Hzの繰り返し率で10〜50ミリジュールからのパルスを生成することができ、小型で頑丈に構築レーザーが市販されており、使用が非常に有利である。したがって、もしあれば、検出能力の損失は、これらのレーザーの使用から生じるものを、知ることが重要である。それは切除されて気化される材料の量と励起チャーを決定するようにパルスエネルギーはLIBSための重要なパラメータであるプラズマのです。もうまた、ゲート検出の使用は、LIBSシステムのコストを増大させることができ、結果的にゲート制御及び非ゲート検出を用いたスペクトルと検出能力との間の差を決定することが不可欠である。 最近では、研究はスチールで見つかった微量元素のための非ゲート検出にゲート検出を比較して行った。結果は、検出限界は、非依存性検出のための比較可能でない場合より良好であることを示した。12 LIBSの一つの重要な特徴は、技術は、物理的および化学的マトリックス効果を経験することである。前者の例は、より導電性/金属表面とより効率的にレーザパルスカップル面を非導通である。13この研究のために、我々は土壌模擬等の非導電性材料のためのパルスエネルギ及びタイミングパラメータの効果を決定したかった。 なお、フィールドLIBS携帯機器が開発され、使用されているいくつかの用途のために、検出能力に関する包括的な研究は、土壌を用いた模擬低エネルギー非依存性システムに高いエネルギー及びゲート制御システムを比較行われていない。本研究では、複雑なマトリックス中の微量元素の決定のためにレーザパルスエネルギーおよびタイミングパラメータに焦点を当てている。レーザパルスエネルギーは低く、より高いエネルギーとの比較を得るために、10〜100ミリジュールの範囲であった。非ゲート検出に対してゲート制御の使用の比較は、同じエネルギー範囲にわたって実施した。

<table><tbody><tr><td colspan="4">Equipment</td></tr><tr><td>Nd:YAG レーザー</td><td>Continuum</td><td>Surelite II</td><td></td></tr><tr><td>Echelle spectrograh/ICCD</td><td>Catalina/Andor</td><td>SE200/iStar</td><td></td></tr><tr><td>デジタル遅延発生器</td><td>BNC</td><td>Model 575-4C</td><td></td></tr><tr><td>油圧プレス</td><td>カーバー</td><td>Model-C</td><td></td></tr><tr><td>31-mm ペレットダイ</td><td>カーバー</td><td>3902</td><td></td></tr><tr><td>パワーメーターインジケーターモデル</td><td>サイエンテック社</td><td>型番:AI310D</td><td></td></tr><tr><td>パワーメータ検出器型</td><td>サイエンテック社</td><td>モデル番号:AC2501S</td><td></td></tr><tr><td>オシロスコープ</td><td>Tektronix</td><td>MSO 4054</td><td></td></tr><tr><td>光ファイバー</td><td>オーシャンオプティクス</td><td>QP1000-2-UV-VIS</td><td></td></tr><tr><td>レンズキット(このキットには75mmf.l.レンズが含まれています)</td><td>CVIオプティクス</td><td>LK-24-C-1064</td><td></td></tr><tr><td colspan="4">試薬/材料リスト</td></tr><tr><td>合成ケイ酸塩サンプル</td><td>Brammer Standard Company</td><td>GBW 07704</td><td></td></tr><tr><td>合成ケイ酸塩サンプル</td><td>ブラマー スタンダード</td><td>カンパニー GBW 07705</td><td></td></tr><tr><td>合成ケイ酸塩サンプル</td><td>ブラマー スタンダード カンパニー</td><td>GBW 07706</td><td></td></tr><tr><td>合成ケイ酸塩サンプル</td><td>ブラマー スタンダード カンパニー</td><td>GBW 07708</td><td></td></tr><tr><td>合成ケイ酸塩サンプル</td><td>ブラマー スタンダード カンパニー</td><td>GBW 07709</td><td></td></tr><tr><td>アルミキャップ(合成ケイ酸塩試料のプレス用)</td><td>SCPサイエンス</td><td>040-080-001</td><td></td></tr></tbody></table>

土壌模擬を使用したパルスエネルギーおよびタイミングパラメータにレーザー誘起ブレークダウン分光法の結果の依存性

Dependence of Laser-induced Breakdown Spectroscopy Results on Pulse Energies and Timing Parameters Using Soil Simulants

低いパルスエネルギー（&lt;100ミリジュール）およびタイミングパラメータにいくつかのLIBS検出能力の依存性は、合成ケイ酸試料を用いて試験した。これらのサンプルは、土壌模擬として使用され、マイナー含有し、一般に広範囲の濃度の土壌中に見出さ微量元素た。この研究では、100以上の較正曲線は、異なるパルスエネルギーおよびタイミングパラメータを使用して調製した、検出限界および感度を較正曲線から決定した。プラズマの温度は、種々のエネルギーおよび試験されたタイミング·パラメータに対するボルツマンプロットを使用して測定した。プラズマの電子密度は、試験したエネルギーを超える656.5 nmでの水素線の半値幅（FWHM）を用いて計算した。全体的に、結果が低いパルスエネルギーの使用と非ゲート検出が真剣に分析結果を損なわないことを示している。これらの結果は、フィールドの設計に非常に関連していますと人·ポータブルLIBS楽器。

合成ケイ酸サンプルの検出能力にレーザパルスエネルギーと検出モードの効果。LIBSスペクトルを試験したレーザパルスエネルギーの範囲にわたってゲート制御及び非ゲート検出を用いて記録した。 100以上の較正曲線は、レーザパルスエネルギーの効果を評価するために、これらのデータから構築した。検量線（1）は405.58での鉄のピークの面積を、分析物ピークの面積を比率化することによって検体ピーク下の面積を用いて（2）で調製した。鉄濃度はサンプル間の均一であったので、これは内部標準として使用した。内部標準元素の領域への検体領域を比率化すると、ショット間のレーザーエネルギーの変動がある場合は特に、測定の再現性を高めることができる。検出感度（検量線の傾き）および非依存性と検出モードをゲート制御の両方を使用して検出限界データを表2、図3、図4、及び図5に示されている。 </p&gt; ゲート制御及び非ゲート制御の両方の検出のためunratioed検量線を使用して、すべての要素については、レーザパルスエネルギーと感度との間の直接的な相関があった：...

土壌模擬上のLIBS検出機能は、パルスエネルギーおよびタイミングパラメータの範囲を用いて試験した。較正曲線は、異なるパラメータの検出限界および感度を決定するために使用された。一般に、これらの結果は、より低いパルスエネルギー及び非ゲート検出を用いた検出能力の有意な減少がないことを示した。

The  dependence of some LIBS detection capabilities on lower pulse energies (&lt;100  mJ) and timing parameters were examined using synthetic silicate ...

次の実験の全体的な目標は、レーザー誘起ブレークダウン分光法またはリップを使用して、土壌模擬物質などの非導電性材料中の元素を検出するためのパルスエネルギーとタイミングパラメータの影響を決定することです。これは、レーザーパルスを土壌刺激剤に集束させてプラズマを生成することで実現されます。プラズマからの光はスペクトル的に分解され、検出されて、サンプル中の元素に関する情報を提供します。第二のステップとして。微量元素の濃度が異なる合成ケイ酸塩サンプルのスペクトルからの原子輝線を使用して、さまざまなエネルギーとタイミングパラメータでの検量線を作成します。次に、検量線を使用して、さまざまなパルスエネルギーとタイミングパラメータの感度と検出限界を決定します。その結果、低パルスエネルギーは高パルスエネルギーで達成される検出限界と同様の検出限界を提供し、非ゲートモード検出を使用すると検出能力がわずかに低下することを示しています。製。libの技術の利点には、サンプル調製をほとんどまたはまったく行わずに固体、液体、または気体を分析できること、定量的および定性的な分析を提供できること、多元素を検出すること、表面への光学的アクセスのみが必要であることが含まれます。これにより、実験室では実施できない分析に最適です。現在、libsは多くの異なるアプリケーション、特にフィールドベースの測定を必要とするアプリケーションに使用されています。このビデオのシステムは、1064ナノメートルで10ヘルツのパルス周波数繰り返し周波数で動作するQスイッチN-D-Y-A-Gレーザーを使用しています。ミラー。レーザービームを75mmの焦点距離のレンズに向け、レーザーパルスをサンプルに集束させ、トランスレーションステージに置きます。サンプルによって生成されたプラズマ光を、プラズマ形成点の近くに配置した光ファイバーで収集し、CCDを強化したシェル分光器を使用してスペクトルを分離して記録します。デジタル遅延発生器を使用して、レーザーとICCD検出器の間のタイミングを制御します。オシロスコープ内でタイミングを確認します。次に、一般的な土壌サンプルを模倣するために、実験用のサンプルを準備します。元素濃度が既知の合成ケイ酸塩認証標準物質を使用してください。アルミニウムディスク、Dキャストセット、油圧プレスを使用して、直径31mmの滑らかなペレットを作成し、分析の一貫性を確保します。最初のステップとして、サンプルを使用して検量線を作成します。libsデータを収集するため。サンプルをコンピューターの集光レンズの焦点に配置します。ICCDの設定とゲートなしの作業を確認してください。遅延時間を 0 マイクロ秒に設定します。レーザーパルスエネルギーを使用済みエネルギーの1つに変更し、データ収集を開始します。各スペクトルが記録されたら、分析のためにサンプル上の新しいスポットを選択します。すべての非ゲート記録が完了したら、ゲート検出のためにICCD時間遅延を1マイクロ秒に変更し、5つの新しいスペクトルを記録します この構成では、テストするサンプルとエネルギーのそれぞれについて、非ゲート測定とゲート測定を繰り返します。Y 軸に元素のスペクトル内のピークの平均面積をプロットし、X 軸に元素濃度をプロットして、検量線を生成します。あるいは、406ナノメートルにおける鉄のピーク面積に対するピーク面積の比をプロットします。Y 軸に沿って、線形トレンドラインを使用して検量線を適合させ、スリーシグマ検出を使用して検出限界を求め、プラズマの温度を求め、波長が 371 から 408 ナノメートルで、既知の上位エネルギー縮退と遷移確率を持つデータ内の鉄線を特定します。これらの量と遷移の強度は、この方程式を満たし、遷移の上限エネルギーの関数として直線を生成する必要があります。傾きの大きさは kt に対して 1 つ負の 1 つで、K はボルツマン定数、T は温度です。データをプロットし、曲線を直線にフィットさせます。次に、ここで温度、8, 400ケルビンを解いて、レーザーシステムの焦点でのサンプルの電子密度を見つけます。ICCD ゲート幅を 4.5 マイクロ秒に、遅延時間を 0.5 マイクロ秒に設定します。水素線の半値全幅を656ナノメートルで測定します。縮小された波長と 10, 000 ケルビンの温度を使用して電子密度を計算します。バリウムの検出用に生成されたこのグラフは、検出限界を計算するための検量線を作成する 2 つの方法が、ゲートデータを使用して 1 マイクロ秒の遅延でどのように比較されるかを示しています。スペクトルピークの面積を用いて計算した検出限界は青色で示し、黒色で示して非比と呼び、スペクトルピーク下の面積と406ナノメートルの鉄線下のピークの面積との比を取って計算した検出限界であり、レシオと呼ばれています。この比データは、実験で使用したパルスエネルギーよりも低い検出限界を生成します。これは、比率データを使用して遅延なく収集された非ゲートデータでも見られます。このプロットは、バリウムのエネルギー範囲について、黒のゲート検出と青の非ゲート検出の検出限界を比較したものです。ゲート検出モードでは、検出限界が低くなることがわかります。これは通常、ゲート検出を使用したサンプルのスペクトルと同じサンプルのスペクトルのすべてのデータ比較に適用されます。非 G ゲート検出を使用すると、ゲート検出の予想されるベースラインが低くなります。これらのスペクトルは、非Gゲート検出のために10ミリジュールパルスで取得されました。合成ケイ酸塩サンプル中の元素のスペクトルピークの下のピーク面積は、レーザーパルスエネルギーの関数として増加します。ゲート検出についても同じことが言えます。この増加は、アブレーションされるサンプルの質量が大きくなり、より大きなプラズマとより強い励起信号が生成されることが原因である可能性が最も高いです。この非Gゲート測定では、レーザーパルスエネルギーが増加しているため、バックグラウンドが増加していることに注意してください。これは、自己吸収と、プラズマ連続体バックグラウンドの増加が高エネルギーでの検出能力に影響を与える可能性があることを示唆しています。しかし、全体的な結果から、低パルスエネルギーと非ゲート検出を使用した場合、検出能力の大幅な低下は見られませんでした。レーザーエネルギーの関数としての平均温度は、両方の検出モードでテストされたエネルギーの範囲にわたって比較的一定であることがわかります。ただし、非ゲートモード温度は 10, 000 から 11, 000 ケルビンの範囲にあり、ゲートモード温度は 8, 100 から 8, 700 ケルビンの範囲にあります。これは、プラズマ形成の最も初期の部分が非Gゲートモードで監視されているため、電子密度測定では、レーザーパルスエネルギーが10倍に増加するにつれて密度がわずかに増加することを示しています。このビデオを見た後、唇の measurement.It を成功させる方法をよく理解しているはずです。

dependence-laser-induced-breakdown-spectroscopy-results-on-pulse

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Chemistry

化学

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