Name: 高周波マグネトロンスパッタ リングによる GdBa2Cu3O7−δ/チタン酸ストロンチウム3 (STO) 単結晶基板上 La0.67Sr0.33MnO3準二層フィルム (動画) | JoVE Journal
Uploaded: 2019-04-12T12:30:00.000+00:00
Duration: 6 min 49 s
Description: 学ぶ高周波マグネトロンスパッタリングによるLSMOナノ粒子とGdBCO薄膜の成長法。STO単結晶基板上で均一なナノ粒子と高品質な超伝導薄膜を同一真空チャンバーで形成する技術を習得できます。

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この作品は中国の国家自然科学基金 (第 51502168; によって支えられました。No.11504227) と上海市自然科学財団 (No.16ZR1413600)。作者は感謝して有能なテクニカル サポート機器分析センターの上海 Jiao はさみ大学、Ma-tek 社の分析ラボをありがとうございます。

1. 基板とターゲットの準備
注: スパッタ成膜チャンバ、チタン酸ストロンチウム3 (STO) の単結晶基板上の準備を説明します。
<ol><li>RF スパッタ プロセス中に 10 mm × 10 mm チタン酸ストロンチウム3 (STO) 単結晶基板を使用します。</li>
	<li>順番にイソプロパノールと超音波風呂に室温で 10 分間の脱イオン水で基板をクリーニングします。基板と良好なフィルム密着性の均一なカバーは、窒素で基板を乾燥します。</li>
	<li>銀粉導電性接着剤で基板ホルダー (001) の STO 基板をマウントします。真空チャンバーにこれらをロードします。</li>
	<li>マグネトロン注射銃で LSMO ターゲットをマウントし、銃を再アセンブルします。マグネトロンと周囲のシールドのショートを避けるために、オーム計で抵抗値をテストします。真空チャンバーを閉じる閉じるとポンプダウン。</li>
	<li>真空は、1 × 10-4 Pa より低いが、一度 850 ° C 15 ° C/分セット 8 cm ターゲット-基板間距離の加熱率を使用する基板を熱します。</li>
	<li>ガスの流れの作業として O の 10 sccm と Ar の 5 sccm にマスフロー コント ローラーを設定します。Ar を使う/O は、成長中にラ0.67Sr0.33MnO3素材の O カチオン性比 (3) を保つためにガスを混合します。</li>
	<li>、成膜前にあらかじめターゲットにおけるき裂のパワーにつながる w. 高 30 で 20 分の LSMO ターゲットをスパッタし、私たち選択・ w ・ 30 の 20 分にきれいな表面のより多くの時間につながる低消費電力を使用して</li>
</ol>2. LSMO ナノ粒子堆積
注: この節は、RF マグネトロンスパッタ リング法による LSMO 粒子の堆積を説明します。
<ol><li>25 の燃焼室圧力を取得する Pa、分子ポンプ ・ スプリント ・ バルブを調整します。インスタントの値が 25 より大きくなって 場合 Pa、回転反時計回り。25Pa よりも小さくなって場合、は、時計回りに回転します。圧力が安定した値に収まったまで続行します。</li>
	<li>基板温度が 850 ° C のまま、安定したことを確認します。</li>
	<li>プラズマが安定するまで、10 分待って w. 80 30 からマグネトロンの力を高めます。</li>
	<li>シャッターを開き、加熱基板上 LSMO を入金します。 注意: 5、10、30、60 のスパッタリング回を使用して 4 つのサンプルのための s。</li>
	<li>シャッターを閉じます。マグネトロンに電源をシャット ダウンします。ガスのバルブを閉じるし、ヒーターの電源をシャット ダウンします。</li>
	<li>部屋の温度に試料を冷却します。通常、これは、ない少なくとも 2 時間このシステム。チャンバー内に乾燥窒素を通気、それを開き、サンプルを削除します。</li>
</ol>3. GdBa2Cu3O7−δ薄膜の作製
<ol><li>マグネトロン砲で GdBa2Cu3O7−δターゲットをマウントし、銃を再構築します。1.4 2.8 の手順と同様の手順を使用して、任意の (Gd) BCO 映画を入金します。LSMO ナノ粒子、スパッタリング時間 30 分をする必要がありますを除いてとして (Gd) BCO フィルムのような成膜条件を使用します。この後、成長が以上になるでしょう、次のステップは後熱処理します。</li>
	<li>500 ° C にサンプル温度を下げるその後、1 時間この温度でサンプル 75,000 ペンシルバニア保持の燃焼室圧力を与える酸素のガスの元栓を開きます。 注: 温度 500 ° C の 75,000 の燃焼室圧力 Pa LSMO ナノ粒子を均一に実現するためです。</li>
	<li>部屋の温度に試料を冷却します。チャンバー内に乾燥窒素を通気、それを開き、サンプルを削除します。</li>
</ol>

<ol><li>Gong, J., Zheng, D., Li, D., Jin, C., Bai, H. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/pubmed?term=((Lattice+distortion+modified+anisotropic+magnetoresistance+in+epitaxial+La0.67Sr0.33MnO3+thin+films%5BTitle%5D)+AND+%22Journal+of+Alloys+and+Compounds%22%5BJournal%5D)">Lattice distortion modified anisotropic magnetoresistance in epitaxial La0.67Sr0.33MnO3 thin films.</a> Journal of Alloys and Compounds. 735, 1152-1157 (2018).</li>
<li>Wang, J., Han, Z., Bai, J., Luo, B., Chen, C. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/pubmed?term=((Magnetoelectric+coupling+in+oxygen+deficient+La0.67Sr0.33MnO3-%CE%B4%2FBaTiO3+composite+film%5BTitle%5D)+AND+%22Physica+B%3A+Condensed+Matter%22%5BJournal%5D)">Magnetoelectric coupling in oxygen deficient La0.67Sr0.33MnO3-δ/BaTiO3 composite film.</a> Physica B: Condensed Matter. 534, 141-144 (2018).</li>
<li>Duan, Z., et al. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/pubmed?term=((Facile+fabrication+of+micro-patterned+LSMO+films+with+unchanged+magnetic+properties+by+photosensitive+sol-gel+method+on+LaAlO3+substrates%5BTitle%5D)+AND+%22Ceramics+International%22%5BJournal%5D)">Facile fabrication of micro-patterned LSMO films with unchanged magnetic properties by photosensitive sol-gel method on LaAlO3 substrates.</a> Ceramics International. 42 (12), 14100-14106 (2016).</li>
<li>Xu, P., Huffman, T. J., Kwak, I. H., Biswas, A., Qazilbash, M. M. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/pubmed?term=((Temperature+dependent+infrared+nano-imaging+of+La0.67Sr0.33MnO3+thin+film%5BTitle%5D)+AND+%22Journal+of+Physics-Condensed+Matter%22%5BJournal%5D)">Temperature dependent infrared nano-imaging of La0.67Sr0.33MnO3 thin film.</a> Journal of Physics-Condensed Matter. 30 (2), (2018).</li>
<li>Bulaevskii, L. N., Chudnovsky, E. M., Maley, M. P. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/pubmed?term=((Magnetic+pinning+in+superconductor-ferromagnet+multilayers%5BTitle%5D)+AND+%22Applied+Physics+Letters%22%5BJournal%5D)">Magnetic pinning in superconductor-ferromagnet multilayers.</a> Applied Physics Letters. 76 (18), 2594-2596 (2000).</li>
<li>Chen, C. Z., et al. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/pubmed?term=((Flux+pinning+of+stress-induced+magnetic+inhomogeneity+in+the+bilayers+of+YBa2Cu3O7%E2%88%92%CE%B4%2FLa0.67Sr0.33MnO3%E2%88%92%CE%B4%5BTitle%5D)+AND+%22Journal+of+Applied+Physics%22%5BJournal%5D)">Flux pinning of stress-induced magnetic inhomogeneity in the bilayers of YBa2Cu3O7−δ/La0.67Sr0.33MnO3−δ.</a> Journal of Applied Physics. 106 (9), 093902(2009).</li>
<li>Chen, C. Z., et al. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/pubmed?term=((Robust+high-temperature+magnetic+pinning+induced+by+proximity+in+YBa2Cu3O7%E2%88%92%CE%B4%2FLa0.67Sr0.33MnO3+hybrids%5BTitle%5D)+AND+%22Journal+of+Applied+Physics%22%5BJournal%5D)">Robust high-temperature magnetic pinning induced by proximity in YBa2Cu3O7−δ/La0.67Sr0.33MnO3 hybrids.</a> Journal of Applied Physics. 109 (7), 073921(2011).</li>
<li>Huang, J., et al. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/pubmed?term=((Magnetic+properties+of+%28CoFe2O4%29x%3A%28CeO2%291%E2%88%92x+vertically+aligned+nanocomposites+and+their+pinning+properties+in+YBa2Cu3O7%E2%88%92%CE%B4+thin+films%5BTitle%5D)+AND+%22Journal+of+Applied+Physics%22%5BJournal%5D)">Magnetic properties of (CoFe2O4)x:(CeO2)1−x vertically aligned nanocomposites and their pinning properties in YBa2Cu3O7−δ thin films.</a> Journal of Applied Physics. 115 (12), 123902(2014).</li>
<li>Lange, M., Bael, M. J. V., Bruynseraede, Y., Moshchalkov, V. V. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/pubmed?term=((Nanoengineered+Magnetic-Field-Induced+Superconductivity%5BTitle%5D)+AND+%22Physical+Review+Letters%22%5BJournal%5D)">Nanoengineered Magnetic-Field-Induced Superconductivity.</a> Physical Review Letters. 90 (19), 197006(1970).</li>
<li>Rakshit, R. K., Budhani, R. C., Bhuvana, T., Kulkarni, V. N., Kulkarni, G. U. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/pubmed?term=((Inhomogeneous+vortex-state-driven+enhancement+of+superconductivity+in+nanoengineered+ferromagnet-superconductor+heterostructures%5BTitle%5D)+AND+%22Physical+Review+B%22%5BJournal%5D)">Inhomogeneous vortex-state-driven enhancement of superconductivity in nanoengineered ferromagnet-superconductor heterostructures.</a> Physical Review B. 77 (5), 052509(2008).</li>
<li>Guo, H., Ward, T. Z. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/pubmed?term=((Fabrication+of+Spatially+Confined+Complex+Oxides%5BTitle%5D)+AND+%22Journal+of+Visualized+Experiments%22%5BJournal%5D)">Fabrication of Spatially Confined Complex Oxides.</a> Journal of Visualized Experiments. 77, e50573(2013).</li>
<li>Wang, Y., Li, Y., Liu, L., Xu, D. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/pubmed?term=((Improvement+of+flux+pinning+in+GdBa2Cu3O7-delta+thin+film+by+nanoscale+ferromagnetic+La0.67Sr0.33MnO3+pretreatment+of+substrate+surface%5BTitle%5D)+AND+%22Ceramics+International%22%5BJournal%5D)">Improvement of flux pinning in GdBa2Cu3O7-delta thin film by nanoscale ferromagnetic La0.67Sr0.33MnO3 pretreatment of substrate surface.</a> Ceramics International. 44 (1), 225-230 (2018).</li>
<li>Martín, J. I., Vélez, M., Nogués, J., Schuller, I. K. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/pubmed?term=((Flux+Pinning+in+a+Superconductor+by+an+Array+of+Submicrometer+Magnetic+Dots%5BTitle%5D)+AND+%22Physical+Review+Letters%22%5BJournal%5D)">Flux Pinning in a Superconductor by an Array of Submicrometer Magnetic Dots.</a> Physical Review Letters. 79 (10), 1929-1932 (1997).</li>
<li>Morgan, D. J., Ketterson, J. B. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/pubmed?term=((Asymmetric+Flux+Pinning+in+a+Regular+Array+of+Magnetic+Dipoles%5BTitle%5D)+AND+%22Physical+Review+Letters%22%5BJournal%5D)">Asymmetric Flux Pinning in a Regular Array of Magnetic Dipoles.</a> Physical Review Letters. 80 (16), 3614-3617 (1998).</li>
<li>Gutierrez, J., et al. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/pubmed?term=((Anisotropic+c-axis+pinning+in+interfacial+self-assembled+nanostructured+trifluoracetate-YBa2Cu3O7%E2%88%92x+films%5BTitle%5D)+AND+%22Applied+Physics+Letters%22%5BJournal%5D)">Anisotropic c-axis pinning in interfacial self-assembled nanostructured trifluoracetate-YBa2Cu3O7−x films.</a> Applied Physics Letters. 94 (17), 172513(2009).</li>
<li>Tran, D. H., et al. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/pubmed?term=((Enhanced+critical+current+density+in+GdBa2Cu3O7-%CE%B4+thin+films+with+substrate+surface+decoration+using+Gd2O3+nanoparticles%5BTitle%5D)+AND+%22Thin+Solid+Films%22%5BJournal%5D)">Enhanced critical current density in GdBa2Cu3O7-δ thin films with substrate surface decoration using Gd2O3 nanoparticles.</a> Thin Solid Films. 526 (0), 241-245 (2012).</li>
<li>Jha, A. K., Khare, N., Pinto, R. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/pubmed?term=((Interface+engineering+using+ferromagnetic+nanoparticles+for+enhancing+pinning+in+YBa2Cu3O7-delta+thin+film%5BTitle%5D)+AND+%22Journal+of+Applied+Physics%22%5BJournal%5D)">Interface engineering using ferromagnetic nanoparticles for enhancing pinning in YBa2Cu3O7-delta thin film.</a> Journal of Applied Physics. 110 (11), (2011).</li>
<li>Casotti, D., et al. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/pubmed?term=((Ageing+effects+on+electrical+resistivity+of+Nb-doped+TiO2+thin+films+deposited+at+a+high+rate+by+reactive+DC+magnetron+sputtering%5BTitle%5D)+AND+%22Applied+Surface+Science%22%5BJournal%5D)">Ageing effects on electrical resistivity of Nb-doped TiO2 thin films deposited at a high rate by reactive DC magnetron sputtering.</a> Applied Surface Science. 455, 267-275 (2018).</li>
<li>Li, Y., et al. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/pubmed?term=((Preparation+of+single-phase+Ti2AlN+coating+by+magnetron+sputtering+with+cost-efficient+hot-pressed+Ti-Al-N+targets%5BTitle%5D)+AND+%22Ceramics+International%22%5BJournal%5D)">Preparation of single-phase Ti2AlN coating by magnetron sputtering with cost-efficient hot-pressed Ti-Al-N targets.</a> Ceramics International. 44 (14), 17530-17534 (2018).</li>
<li>Mahdhi, H., Djessas, K., Ben Ayadi, Z. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/pubmed?term=((Synthesis+and+characteristics+of+Ca-doped+ZnO+thin+films+by+rf+magnetron+sputtering+at+low+temperature%5BTitle%5D)+AND+%22Materials+Letters%22%5BJournal%5D)">Synthesis and characteristics of Ca-doped ZnO thin films by rf magnetron sputtering at low temperature.</a> Materials Letters. 214, 10-14 (2018).</li>
<li>Shen, H., Wei, B., Zhang, D., Qi, Z., Wang, Z. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/pubmed?term=((Magnetron+sputtered+NbN+thin+film+electrodes+for+supercapacitors%5BTitle%5D)+AND+%22Materials+Letters%22%5BJournal%5D)">Magnetron sputtered NbN thin film electrodes for supercapacitors.</a> Materials Letters. 229, 17-20 (2018).</li>
<li>Sinnarasa, I., et al. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/pubmed?term=((Influence+of+thickness+and+microstructure+on+thermoelectric+properties+of+Mg-doped+CuCrO2+delafossite+thin+films+deposited+by+RF-magnetron+sputtering%5BTitle%5D)+AND+%22Applied+Surface+Science%22%5BJournal%5D)">Influence of thickness and microstructure on thermoelectric properties of Mg-doped CuCrO2 delafossite thin films deposited by RF-magnetron sputtering.</a> Applied Surface Science. , 244-250 (2018).</li>
<li>Thi-Thuy-Nga, N., Chen, Y. -H., Chen, Z. -M., Cheng, K. -B., He, J. -L. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/pubmed?term=((Microstructure+near+infrared+reflectance%2C+and+surface+temperature+of+Ti-O+coated+polyethylene+terephthalate+fabrics+prepared+by+roll-to-roll+high+power+impulse+magnetron+sputtering+system%5BTitle%5D)+AND+%22Thin+Solid+Films%22%5BJournal%5D)">Microstructure near infrared reflectance, and surface temperature of Ti-O coated polyethylene terephthalate fabrics prepared by roll-to-roll high power impulse magnetron sputtering system.</a> Thin Solid Films. , 1-8 (2018).</li>
<li>Wang, Y., Xu, D., Li, Y., Liu, L. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/pubmed?term=((Texture+and+morphology+developments+of+Yttria-stabilized+zirconia+%28YSZ%29+buffer+layer+for+coated+conductors+by+RF+sputtering%5BTitle%5D)+AND+%22Surface+%26+Coatings+Technology%22%5BJournal%5D)">Texture and morphology developments of Yttria-stabilized zirconia (YSZ) buffer layer for coated conductors by RF sputtering.</a> Surface & Coatings Technology. 232, 497-503 (2013).</li>
<li>Petrisor, T. Jr, et al. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/pubmed?term=((Magnetic+pinning+effects+of+epitaxial+LaxSr1-xMnO3+nanostructured+thin+films+on+YBa2Cu3O7-delta+layers%5BTitle%5D)+AND+%22Journal+of+Applied+Physics%22%5BJournal%5D)">Magnetic pinning effects of epitaxial LaxSr1-xMnO3 nanostructured thin films on YBa2Cu3O7-delta layers.</a> Journal of Applied Physics. 112 (5), (2012).</li>
</ol>

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ここで我々 は LSMO 強磁性ナノ粒子チタン酸ストロンチウム3一様分布 (STO) 単結晶基板を準備するこのメソッドを使用できますを実証しました。(Gd) BCO 映画を両方の裸でも預けられるし、STO 基板に LSMO の装飾が施されています。成長温度とターゲット-基板間距離などの蒸着パラメーターの適切な調整と、このメソッドはすべきに堆積した各種磁性と非磁性粒子やレイヤー、たとえば、CeO2YSZ (便利イットリウム安定化ジルコニア)24日、ITO (酸化インジウムスズ).
プロトコルの重要なステップは、LSMO 粒子の成膜スパッタリング時間です。プロトコルでは、適切なスパッタ時間が必要です。スパッタの時間が長すぎる場合、これは連続 LSMO 薄膜いないナノ粒子が形成されます。その一方で、スパッタの時間が短すぎる場合 LSMO ナノ粒子の密度が十分ではない、それはトップの GBCO 映画の現在運ぶ能力に影響を与えます。GBCO 薄膜のエピタキシーを達成するために、単結晶...

ワイドバンド ギャップ、ハーフメタル強磁性、潜在的な特別な機会を提供する電子の状態を量子もつれと、ホールをドープしたマンガン酸化物 La0.67Sr0.33MnO3 (LSMO) が一意プロパティを持つスピントロニクス アプリケーション1,2,3,4。現在、多くの研究者は、(再) Ba2Cu3O7−など高温超伝導 (HTS) 薄膜の渦運動に生息する LSMO のユニークな特性の活用に努めています δフィルム (REBCO、RE = 希土類元素)5,6,7,8,9,10、11,12。ナノスケール強磁性ナノ粒子を基板表面の装飾は、明確に定義されたサイト誘導磁気予想される密度13,14センターを固定を提供します。しかし、単結晶基板上で高い質感の金属基板など、密度と高い質感の表面にナノ粒子の形状を制御する能力は非常に難しい。最も一般的に、ナノ粒子の合成し15有機金属分解法を用いた表面のコーティングし、パルス レーザー蒸着法16,17。パルス レーザー蒸着法は、様々 な基板上にナノ粒子複合体を提供できますが、大面積に均質なナノ粒子蒸着を実現することは困難です。有機金属分解法は大面積ナノ粒子の沈着のために適切です。しかし、ナノ粒子は、しばしば非均一な小さな物理的なストレスによって簡単に破損しています。
これらのテクニックは、RF マグネトロンスパッタ リング法多くの利点を持っています。スパッタ、低コスト、高い成膜速度と有毒ガス発生の欠如。また、簡単に大規模なエリア基板18,19拡張です。このメソッドは、シングル ステップ ラ0.67Sr0.33MnO3 (LSMO) ナノ粒子の形成とナノ粒子は単結晶基板上に堆積しやすい。RF マグネトロンスパッタ法に関係なく表面の質感と表面粗さの20の基板の多様な範囲の大面積ナノ粒子が均一に作成できます。粒子制御を達成することができますスパッタ時間を調整します。均質性を達成することができますターゲット-基板間距離を調整します。RF マグネトロンスパッタ リング法の欠点は、いくつかの酸化物21のより低い成長率です。このアプローチでターゲットの原子 (あるいは分子) でアルゴン イオンによるスパッタ ターゲットから、蒸気段階22の基板上のナノ粒子の堆積し。シングル ステップ23で基板上のナノ粒子形成が発生します。この方法は理論的には、強磁性体を堆積させるためのプロトコルについてのレポートの日付にただし、超伝導薄膜抵抗膜、半導体膜、磁性薄膜等を含むすべての材料に適用可能ですナノ粒子が非常に不足しています。
ここでは、GdBa2Cu3O7−δ/La0.67Sr0.33MnO3準二層膜の RF マグネトロンスパッタ法によるチタン酸ストロンチウム3 (STO) 単結晶基板上への成膜を紹介します。メソッドです。プロセスで使用されるターゲット材、GdBa2Cu3O7−δとラ0.67Sr0.33MnO3ターゲットの 2 種類。GdBa2Cu3O7−δ/La0.67Sr の GdBa2Cu3O7−δ薄膜をコーティングしたチタン酸ストロンチウム3 (STO) 単結晶基板0.33MnO3準二層膜。
このプロトコルでは STO (001) 基板上にスパッタと GdBa2Cu3O7−δ/La0.67Sr0.33MnO3準二層薄膜を堆積します。ターゲット直径は 60 mm とターゲットと基板間の距離は約 10 cm。ヒーターが球根 1 cm、基板上に配置します。最高温度は 850 ° C このシステム.このシステムには 5 の異なる基板があります。RF マグネトロンスパッタ GdBa2Cu3O7−δ/La0.67Sr0.33MnO3準二層膜は基板と RF マグネトロンスパッタの準備 2 つのステップで構成されていますスパッタ プロセス。図 S1にスパッタリング装置の写真を示します。

<table><tbody><tr><td>スパッタリング成膜システム</td><td>瀋陽科学機器 Limited by Share Ltd</td><td>特注</td><td></td></tr><tr><td>SrTiO3 単結晶基板</td><td>合肥柯結晶材料技術有限公司</td><td>片面エピポリッシュ(</td><td>001) 配向</td></tr><tr><td>La0.67Sr0.33MnO3 スパッタリングターゲット</td><td>合肥柯結晶材料テクノロジー株式会社</td><td>別注</td><td>60mm径</td></tr><tr><td>GdBa2Cu3O7&minus;&delta;スパッタリングターゲット</td><td>合肥柯結晶材料技術有限公司</td><td>特注</td><td>直径60mm</td></tr><tr><td>原子間力顕微鏡</td><td>Br&uuml;ker</td><td>Dimension Icon</td><td></td></tr><tr><td>X線回折計</td><td>Br&uuml;ker</td><td>D8 ディスカバー</td><td></td></tr><tr><td>物性測定システム</td><td>量子設計</td><td>PPMS 9</td><td></td></tr></tbody></table>

高周波マグネトロンスパッタ リングによる gdba2cu3o7−δ/チタン酸ストロンチウム3 (sto) 単結晶基板上 la0.67sr0.33mno3準二層フィルム

Radio Frequency Magnetron Sputtering of GdBa2Cu3O7&#8722;&#948;/ La0.67Sr0.33MnO3 Quasi-bilayer Films on SrTiO3 (STO) Single-crystal Substrates

ここでは、我々 はコーティング強磁性ラ0.67Sr0.33(001) チタン酸ストロンチウム3 (STO) 単結晶基板上への無線周波数 (RF) マグネトロンスパッタ法による MnO3 (LSMO) ナノ粒子のメソッドを示します。LSMO ナノ粒子径が 10 から 20 nm と 20 と 50 nm の間の高さに堆積しました。同時に (Gd)2Cu3O7−δ ((Gd) BCO) フィルムは両方で作製した Ba 装飾し、LSMO ナノ粒子は、RF マグネトロンスパッタ リング法を用いた STO 基板を飾られました。このレポートでは、GdBa2Cu3O7−δのプロパティについても説明します/ラ0.67Sr0.33MnO3準二層膜構造 (例えば、結晶相、形態、化学組成);磁化、磁気輸送と超伝導体の輸送特性を評価しました。

STO に裸の両方で (Gd) BCO 映画や LSMO の厚さの装飾が施されて基板だった 500 ナノメートルは、表面粗さ計で測定しました。時間をスパッタ法による膜厚制御。図 1ab LSMO ナノ粒子の原子間力顕微鏡の画像を示しています (10 の時間をスパッタリング s) を証明するために 1.0 cm × 1.0 cm 単結晶 STO 基板上に均一に STO 基板上に成長した LSMO ナノ粒子。表面フィルムの粗さを測定する原子間力顕微鏡 (AFM) タッピング モードでの作業を特徴としました。これらの LSMO ナノ粒子の直径が 20 10 から 〜 nm。身長範囲 20 から 50 海里。成長温度とターゲット-基板間距離などの蒸着パラメーターの適切な調整と異なる表面地形達成できる、図 1 c、dに示すように。低温 (650 ° C)、粒子と混合地形線を取得した<strong ...

ここでは、LSMO ナノ粒子を成長するためのプロトコルを提案する、無線周波数 (RF) による単結晶基板 (001) チタン酸ストロンチウム3 (STO) (Gd) BCO 膜のスパッタします。

高周波マグネトロンスパッタ リングによる GdBa2Cu3O7−δ/チタン酸ストロンチウム3 (STO) 単結晶基板上 La0.67Sr0.33MnO3準二層フィルム

Here, we demonstrate a method of coating ferromagnetic La0.67Sr0.33MnO3 (LSMO) nanoparticles on (001) SrTiO3 (STO) single-crystal substrates by radio ...

この方法は、STO単結晶基板上にLSMOナノ粒子を均一に作成することができる。また、GBCOフィルムは同じ真空チャンバ内で同じ方法で得ることができる。この技術の主な利点は、同じ真空チャンバに均一なサイズと高品質の超伝導GBCOフィルムを持つLSMOナノ粒子が堆積できることです。この方法は、膜堆積領域、ナノ粒子成長領域、エトセトラに関する洞察を提供することができる。また、金属膜蒸着、金属ナノ粒子蒸着、エトセトラに適用することもできる。この方法により、研究者は真空装置に精通し、フィルム成長技術について学ぶことができます。まず、イソプロパノール中の酸化チタン単結晶基板を逐次洗浄し、超音波浴中の室温でそれぞれ10分間脱イオン水を用いた。次に、窒素で基板を乾燥させます。これは、基板の均一な被覆および良好な膜付着を促進する。シルバーパウダー導電性接着剤を使用して、001指向のSTO基板を基板ホルダーに取り付けます。真空チャンバーにホルダーをロードします。マグネトロンインジェクションガンにLSMOターゲットを取り付け、銃を組み立て直します。マグネトロンと周囲のシールド間の短絡を避けるために、オームメーターで抵抗をテストします。次に、真空チャンバーを閉じて、ポンプダウンします。真空がマイナス4パスカルに10倍未満になったら、1分あたり15°Cの加熱速度を使用して基板を摂氏850度に加熱します。ターゲット基板距離を8センチに設定します。次に、質量流量コントローラを1分あたり10標準立方センチメートルの酸素と5標準立方センチメートルのアルゴンの作業ガス流に設定します。堆積する前に、LSMOターゲットを30ワットで20分間事前にスパッタします。25パスカルのチャンバー圧力を得るために、分子ポンプ副木弁を調整する。インスタント値が 25 パスカルより大きくなる場合は、反時計回りに回転させます。パスカルが 25 パスカルより小さくなった場合は、時計回りに回転させます。これに続いて、基板温度が850°Cのままで安定していることを確認してください。マグネトロンの電力を30ワットから80ワットに増やします。プラズマが安定したら、シャッターを開け、熱い基板にLSMOを堆積させます。堆積が完了したら、シャッターを閉じてマグネトロンの電源を切ります。その後、ガスバルブを閉じ、ヒーターの電源を遮断します。試料を室温まで冷却した後、乾燥窒素でチャンバーを通気する。その後、チャンバーを開き、サンプルを取り出します。マグネトロンインジェクションガンにガドリニウムバリウム銅酸素ターゲットを取り付け、銃を組み立て直します。ガドリニウムバリウム銅酸素フィルムを先に述べたように、スパッタリング時間以外の同様の条件を用いて、30分とすべきである。次に、サンプル温度を摂氏500度に下げます。次いで、酸素用のガスバルブを開けて、75,000パスカルのチャンバー圧力を与え、この温度でサンプルを1時間保持する。試料を室温まで冷却した後、乾燥窒素でチャンバーを通気する。その後、チャンバーを開き、サンプルを取り出します。STO基板上のLSMOナノ粒子のAFM画像は均一な成長を示す。装飾されていない、LSMOナノ粒子で装飾されたSTO基板上で製造されたガドリニウムバリウム銅酸素フィルムのXRDパターンをここに示す。超伝導転移温度は、ガドリニウムバリウム銅酸素膜の90.5ケルビンとLSMOフィルムの90.3ケルビンに近く、ナノ粒子がフィルムの超伝導特性を損なわないことを示している。対照的に、磁化ヒステリシスループ領域は、LSMOで装飾された基板上で製造されたフィルムの30、50、および77ケルビンで、ゼロから6テスラまで、はるかに大きいです。LSMOで装飾された基板に堆積したガドリニウムバリウム銅酸素フィルムは、30ケルビンで1.3〜6テスラ、77ケルビンでゼロから6テスラまでの高い臨界電流密度を有する。30ケルビンでは、装飾されたサンプルは1.3テスラを超えるより大きなピン留め力密度を有する。77ケルビンでは、密度は装飾されたサンプルのより高いH値に移動しました。LSMO装飾フィルムの3テスラおよび77ケルビンにおける臨界電流密度の角依存性は、c軸に沿った増加を示し、c軸方向に平行な磁場配向でより効果的であることを示唆している。この方法には多くの手順と詳細が含まれるため、この方法を理解し、習得するには視覚的なデモンストレーションが不可欠です。その開発後、この方法は、酸化物膜およびナノ粒子、ならびに金属フィルムおよびナノ粒子を堆積させることを可能にする。その開発後、この方法は、酸化物膜およびナノ粒子、ならびに金属フィルムおよびナノ粒子を堆積させることを可能にする。

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学ぶ高周波マグネトロンスパッタリングによるLSMOナノ粒子とGdBCO薄膜の成長法。STO単結晶基板上で均一なナノ粒子と高品質な超伝導薄膜を同一真空チャンバーで形成する技術を習得できます。

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