6.7
반지름 r의 원형 경로를 따라 일정한 속도로 움직이는 원심분리기의 시험관을 생각해 보십시오.
시험관이 아크 길이 Δr, 시간적 Δt를 포함하는 작은 각도 Δθ를 통해 움직인다고 가정합니다.
속도의 방향은 각 인스턴스에서 다르기 때문에 속도 벡터와 방사형 벡터에 의해 형성된 삼각형은 비슷합니다.
작은 각도를 고려할 때 v에 의한 Δv의 크기는 r에 의한 Δr과 같습니다. 방정식을 Δt로 나누고 항을 재정렬하면 Δv를 Δ t로 Δt를 곱한 V는 v를 r 곱하기 Δr을 Δt로 만듭니다.
이제 한계에서 Δt는 0이 되는 경향이 있고, Δv는 Δt의 가속도이고, Δt의 Δr은 물체의 선형 속도입니다.
따라서 균일한 원 운동에 있는 물체의 가속도는 선형 속도의 제곱을 반경 거리로 나눈 값으로 표현됩니다.
구심 가속이라는 용어는 물체가 매 순간 원형 경로의 중심을 향해 가속된다는 것을 강조합니다. 가속도에 물체의 질량을 곱하면 물체에 가해지는 구심력에 대한 표현이 제공됩니다.
경주용 자동차처럼 원형 운동을 하는 물체는 속도 방향을 바꾸기 때문에 가속하고 있습니다. 이 중심 방향 가속도를 구심 가속도라고 합니다. 이 가속도는 곡선 경로의 반경을 따라 작용합니다(따라서 방사형 가속도라고도 함).
모든 가속은 어떤 힘에 의해 생성되어야 합니다.…