Kwantitatieve atomaire-site analyse van functionele dopants/puntdefecten in kristallijne materialen door elektronengeankan-verbeterde microanalyse

Summary

We bieden een algemeen overzicht van kwantitatieve microanalysemethoden voor het schatten van de locatiebezetting van onzuiverheden en hun chemische toestanden door gebruik te maken van elektronengeangaliseerde verschijnselen onder incidentele elektronenstraal-schommelomstandigheden, die betrouwbaar informatie extraheren uit minderheidssoorten, lichtelementen, zuurstofvacatures en andere punt/lijn/planaire defecten.

Abstract

Een nieuw elementair en chemisch analyseschema op basis van elektronengeangaliseerde verschijnselen in kristallijne materialen wordt geïntroduceerd, waarbij de invallende hoogenergetische elektronenbundel wordt geschieeld met het submicrometrische draaipunt op een monster. Deze methode stelt ons in staat om kwantitatief de locatiebezettingen en site-afhankelijke chemische informatie van onzuiverheden of opzettelijk gedopte functionele elementen in een specimen af te leiden, met behulp van energiedispersieve röntgenspectroscopie en elektronenenergieverliesspectroscopie bevestigd aan een scanningtransmissie-elektronenmicroscoop, die van aanzienlijk belang is voor de huidige materiaalwetenschap, met name gerelateerd aan nanotechnologieën. Dit schema is van toepassing op elke combinatie van elementen, zelfs wanneer de conventionele Rietveld-analyse door röntgen- of neutronendiffractie af en toe niet de gewenste resultaten oplevert vanwege de beperkte steekproefgrootte en nauwe verstrooiingsfactoren van naburige elementen in het periodiek systeem. In dit methodologische artikel demonstreren we de fundamentele experimentele procedure en analysemethode van de huidige straal-schommelende microanalyse.

Introduction

Met de vraag naar inkrimping van de meeste huidige industriële producten, wordt het steeds belangrijker om de fysische / chemische eigenschappen van materialen te begrijpen vanuit het microscopische perspectief, soms in termen van ruimtelijke / elektronische structuren op atomaire schaal. Nieuwe eigenschappen worden vaak onverwacht ontdekt bij het synthetiseren van materialen met vallen en opstaan, waarbij verschillende getallen of soorten elementen worden geselecteerd, hoewel de huidige meettechnieken en ab initio theoretische berekeningen op basis van de dichtheidsfunctietheorie het ontwerp van nieuwe materialen met verbeterde eigenschappen mogelijk hebben gemaakt zonder tijdrovende trial and error-experimenten. Sommige hostatomen worden bijvoorbeeld vervangen door andere elementen die mogelijk de doeleigenschap kunnen verbeteren als resultaat van experimentele of theoretische overwegingen. In deze context wordt een belangrijk onderdeel van experimentele informatie verkregen door gedetailleerde kennis van de positie van elk bestanddeel in de atoomstructuur van het materiaal.

Röntgen- en/of neutronendiffractiemethoden worden conventioneel en veel gebruikt, niet alleen omdat de structurele analyse op basis van Rietveld-analyse^{1,2-technieken} goed is vastgesteld en open is voor het publiek, maar ook vanwege de ontwikkeling van hoogflux röntgenbronnen (bijv. synchrotronstralingsfaciliteiten) en moderne neutronenbronnen, die gemakkelijk toegankelijk zijn voor algemene onderzoekers. Deze technieken vereisen echter monsters met homogene structuren, en ze vereisen ook de Rietveld-pasvorm tussen de experimentele en theoretische sets van diffracted piekintensiteiten met behulp van structurele factoren. Het kan dus moeilijk zijn om onderscheid te maken tussen verschillende elementen als hun structurele factoren dicht bij elkaar liggen, zoals bij röntgendiffractie van naburige elementen in het periodiek systeem.

In de meeste huidige geavanceerde materialen worden de samenstellingen, neerslag, korrelgrootte en onzuiverheden aangepast en geoptimaliseerd om de gewenste rol op nanometerschaal te maximaliseren. Dit betekent dat deze materialen karakterisering vereisen op de nanometerschaal of zelfs subnanometerschaal om te onderzoeken of ze zijn gesynthetiseerd zoals ontworpen. In deze context kan het het beste worden bereikt met behulp van transmissie-elektronenmicroscopie (TEM) en gerelateerde analytische technieken.

De recente dramatische ontwikkeling van het scannen van TEM (STEM) in deze decennia, met name op basis van aberratiecorrectietechnologieën, heeft een state-of-the-art techniek versneld om de structuur van een materiaal en de elementaire verdeling ervan op atomaire schaal te onthullen^3,4. Deze methode vereist echter een nauwkeurige instelling van het kristallijne materiaal parallel aan een zoneas in lage volgorde en aan de extreme stabiliteit van het instrument tijdens de meting, wat een nadeel is. Daarom demonstreren we een alternatieve methode die dergelijke beperkingen, aberratiecorrectie of zelfs veldemissie-elektronenpistool niet vereist.

Elektronenangationen in een kristallijn materiaal vinden plaats als een invallende elektronenbundel zich voortplant langs bepaalde atoomvlakken of kolommen, wat afhangt van de richting van de invallende hoogenergetische elektronenbundel ten opzichte van de kristalassen, waarbij een geschikte set Bragg-reflecties en de excitatiefout van elke reflectie in een TEM worden geselecteerd. De site-specifieke energiedispersieve röntgenanalysetechniek (EDX of soms conventioneel EDS) die elektronenangaling^gebruikt,wordt de atoomlocatie genoemd door gekanaliseerde elektronenmicroanalyse (ALCHEMI) methode om de bezetting van gastheeratoomlocaties te evalueren door onzuiverheden⁵,⁶. Deze methode is uitgebreid tot een complexere en kwantitatief betrouwbare benadering, genaamd elektroöntgenspectroscopie (HARECXS) met hoge hoekresolutie om onzuiverheden/dopantbezettingen te bepalen. Dit wordt gerealiseerd door de experimentele straal-schommelcurven te vergelijken met theoretische simulaties⁷. Deze techniek wordt verder uitgebreid tot elektronenspectroscopie (HARECES) met hoge hoekresolutie, die elektronenenergieverliesspectra (PALING) registreert in plaats van EDX⁸. Dit verschaft informatie over de locatiespecifieke lokale chemische toestanden van een bepaald element in verschillende atoomomgevingen^9,10,11. In gevallen waarin elk gastheerelement één kristallografische site inneemt, bepaalt een eenvoudige lineaire regressie en toepassing van verschillende formules op de experimentele dataset kwantitatief de locatiebezetting van gedopte onzuiverheden zonder theoretische simulaties.

In de volgende secties bieden we gedetailleerde procedures van de methode die specifiek is voor het Jeol JEM2100 STEM-systeem, omdat het expliciet is uitgerust met de beam-rocking-modus in het STEM-bedieningsmenu. Voor gebruikers van andere microscopen verwijzen wij u naar de beschrijvingen in de laatste alinea van de discussiesectie van dit artikel.

Protocol

1. Monster voorbewerking

1. Dunne filmvoorbereiding voor TEM
   1. Bereid een monster voor de huidige analysemethode voor met behulp van standaard transmissie-elektronenmicroscopie (TEM) monstervoorbereidingstechnieken, zoals elektropolishing voor metalen materialen, ionenfrezen voor halfgeleiders of keramiek, meestal minder dan 100-200 nm voor HARECXS, gelijkmatig vlak over het gebied van ~ 1 μm. Bereid dunnere (50-100 nm) monsters voor HARECES in het algemeen.
2. Monstermontage op TEM
   1. Monteer de dunne film voorbereid op een dubbel kantelbare TEM-monsterhouder, gevolgd door de houder in een TEM te plaatsen die is uitgerust met een scanmodus en een EDX-detector (afbeelding 1).

2. TEM-werking (specifiek voor JEM2100 STEM met beam-rocking optie bevestigd)

1. TEM-uitlijning voor stralend schommelen
   1. Start de TEM-bewerking. Ga na de routineprocedure voor het uitlijnen van de TEM-straal naar de STEM-modus door de ASID (Attachment Scanning Image Display) in het ASID-venster in de TEM-bedieningsmonitor (TCM, figuur 1 en figuur 2)te controleren.
2. Optische asuitlijning
   1. Klik op de knop Schommelen in het ASID-venster van de TCM en klik vervolgens op de knop Spot in de Simple Image Viewer (SIV) om het stralen te stoppen (Afbeelding 2). Verwijder het voorbeeld uit het gezichtsveld. Stel het straal-schommelbereik kleiner in dan ±2° door op de knop Mag increment/decrement te klikken.
   2. Draai de helderheidsknop op het linker bedieningspaneel (LOP: figuur 3) met de klok mee tot aan de limiet, gevolgd door de OBJ FOCUS COARSE-knop van het rechter bedieningspaneel (ROP: figuur 3) tegen de klok in te draaien naar een ondergeconcentreerde toestand: er verschijnt een bijtende vlek (figuur 4) op het fluorescerende kijkscherm.
   3. Druk op de BRIGHT TILT-functietoets (LOP) en verplaats de bijtende plek naar het midden van het fluorescerende scherm met behulp van een paar DEF/STIG X/Y-knoppen (L/ROP).
   4. Druk op de Standard Focus-knop (ROP) en draai vervolgens de BRIGHTNESS-knop tegen de klok in, zodat er een alternatieve bijtende plek op het fluorescerende scherm verschijnt.
   5. Druk op de F3-functietoets (ROP) (of klik op de spotknop in het venster 'Uitlijningspaneel voor onderhoud' op TCM) en verplaats de balkspot naar het midden met behulp van een paar DEF/STIG X/Y-knoppen.
   6. Herhaal stap 2.2.2-2.2.5 totdat de straalpositie in het midden blijft, zelfs als de lensconditie bij stap 2.2.2 en 2.2.4 is geschakeld.
3. Botsing met de invallende balk en het instellen van het draaipunt
   1. Introduceer de op twee na grootste condensoropening in het midden van de optische as door de diafragmaknop met de klok mee te draaien met de positie handmatig afgesteld met twee bevestigde schroeven (afbeelding 1). Stel vervolgens de stigmator van de condensatorlens in om de straalvorm te corrigeren die coaxiaal moet worden gedefocusseerd door de HELDERHEID-knop in beide richtingen te draaien, met behulp van een paar DEF / STIG-knoppen met COND STIG-toets aan.
   2. Druk op de HT WOBB-toets (ROP) en stel de BRIGHT TILT-knop in om de fluctuatie van de bundelgrootte met de verandering in versnellingsspanning te minimaliseren. Dit proces past de stralingsconvergentiehoek minimaal aan. Druk nogmaals op de HT WOBB-toets om de HT-wiebel te stoppen.
   3. Activeer de onderhoudsmodus (raadpleeg de handleiding van de fabrikant). Selecteer JEOL in de menubalk → venster Scannen/scherpstellen → tabblad Scancontrole in TCM. Klik vervolgens op de knop Cor en klik op de knop Scannen in plaats van Op plek in het configuratiescherm afbeelding van SIV.
   4. Om de bundelverschuiving met stralen te minimaliseren, past u een paar DEF/STIG-knoppen aan, gevolgd door de OBJ FOCUS FINE-knop iets tegen de klok in te draaien. Stem ten slotte het monster en de draaipunthoogte af met behulp van Z-bedieningstoetsen (ROP), zodat het monster op het fluorescerende scherm is gericht.
4. Definitieve bundeluitlijning om elektron-channeling patroon van steekproef te verkrijgen
   1. Verplaats het voorbeeldgebied van belang terug naar het midden en begin met stralen door op de knop Scannen in het SIV-venster te klikken. Draai de ringvormige detectorcilinder (ADF) handmatig met de klok mee (afbeelding 1) en plaats de detector.
   2. Stel de ADF-detectorpositie in het midden van de bundelpositie in door een paar DEF/STIG-knoppen met PLA-toets aan te stellen (LOP: Afbeelding 3). Controleer de STEI-DF-knop in het menu Beeldselectie van het ASID-venster en de STEM-monitor in het SIV-venster geeft een elektronkanaalpatroon (ECP) weer. Pas de helderheid/het contrast in het ASID-venster aan om ECP het beste te zien. Draai lichtjes aan de BRIGHTNESS-knop om het ECP-contrast het scherpst te zien.
5. Gegevensverwerving voor HARECXS door EDX
   1. Door de STEM in de straal-schommelmodus te gebruiken, verzamelt u de EDX-spectra door de conventionele spectrale beeldmethode te volgen (met behulp van de spectrale beeldvormingsfunctie in figuur 5) als functie van de kantelhoeken van de bundel in de x- en y-richtingen en de elementaire intensiteitsverdeling voor bepaalde elementen weer te geven, zoals weergegeven in figuur 5.
      OPMERKING: Het intensiteitsverdelingspatroon wordt een ionisatiekanaalpatroon (ICP) genoemd.
   2. Gebruik de functie Lijnscan in figuur 5 voor de 1D-kantelmeting van een systematische rij reflecties. In het ECP-voorbeeld verschijnt een gele pijl om het meetbereik op te geven, zoals weergegeven in het linkerbovenpaneel in figuur 5. Stop metingen wanneer er voldoende gegevensstatistieken voor ISP's zijn verkregen.

3. Gegevensanalyse voor kwantificering

1. Express röntgenintensiteit I_x voor onzuiverheid x in de volgende vorm als functie van röntgenintensiteit I_i van gastheerelement i,¹² 
   
   waar
   
   OPMERKING: Hieris f_ix de fractionele bezetting van onzuiverheid x op de gastheerplaats van type i, c_x is de concentratie van onzuiverheid x, en n_i is de fractionele concentratie van het type i-gastheerelement onder de totale gastheerlocaties voorafgaand aan de accommodatie van onzuiverheidsatomen van type x. k_i is de k-factor van het type i-hostelement. De extra constante offset β_x is geïntroduceerd als een extra passende parameter om rekening te houden met verschillen in interactiedelocalisatie en fouten in achtergrondaftrekkingen. α_ix kan worden afgeleid van Eq. (1) door multivariate lineaire regressie voor veel bemonsteringspunten van de ICP-röntgenintensiteiten.
2. Afleiden c_x en f _ix met behulp van de voorwaarde Σ_if_ix = 1 als¹²
   
   De onzekerheden in c_x en f_ix voor meerdere onzuiverheden zijn gemakkelijk afgeleid van het foutvoortplantingsprincipe:
   
   en
   
   waarbij δ α_ix de statistische fout is die wordt verkregen in de lineaire regressie van Eq. (1).

Results

De experimentele ECP voor BaTiO₃ en ISP's van Ba-L, Ti-K_αen O-K_α in de buurt van de [100] en [110] zoneassen zijn weergegeven in respectievelijk figuur 6A en figuur 6B. Elk samenstellend element vertoont een specifiek ISP, wat aangeeft dat het ICP atomair plaatsspecifiek is¹².

Als een fundamenteel toepassingsvoorbeeld onderzochten we Eu³⁺-doped Ca₂SnO₄, die een sterke rode emissie vertoont die is afgeleid van de ⁵D₀-⁷F₂ elektrische dipoolovergang van trivalente Eu-ionen (Eu³⁺). Gezien het ionische stralingsgelijkeniscriterium zou het relevanter zijn om aan te nemen dat Eu³⁺ de Ca²⁺ sites bezet, omdat Eu³⁺ aanzienlijk kleiner is^dan Sn⁴⁺. Uit de analyse van Rietveld van röntgendiffractiegegevens van poeder bleek echter dat Eu³⁺ evenveel de Ca²⁺ en Sn⁴⁺ locaties bezette, vermoedelijk omdat het lokale heffingsneutraliteitscriterium in dit geval domineert. Een Eu en Y co-doped sample Ca_1.8Y_0.2Eu_0.2Sn_0.8O₄ werd vervolgens gesynthetiseerd omdat Y³⁺ ionen met een kleinere ionische straal bij voorkeur kleinere kationen (Sn⁴⁺) sites bezetten, waardoor grotere Eu³⁺ ionen uit de Sn⁴⁺ site naar de grotere Ca²⁺ site worden verdreven zonder de laadbalans te wijzigen. Zoals verwacht vertoonde Ca_1,8Y_0,2Eu_0,2Sn_0,8O₄ een sterkere emissie dan het Ca_1,9Eu_0,2Sn_0,9O_4-monster. De sterkere rode emissie in het meegedoopte monster wordt verklaard door de verhoogde fractie van Eu³⁺ ionen die de asymmetrische Ca-site bezetten, gecoördineerd door zeven zuurstofatomen, wat het elektrische dipoolmoment verbetert in vergelijking met dat van de symmetrische zes gecoördineerde Sn-site.

Een reeks eu- en Y-co-doped polykristallijne monsters met nominale samenstellingen van Ca_1,9Eu_0,2Sn_0,9O₄ en Ca_1,8Eu_0,2Y_0,2Sn_0,8O₄ werden voorbereid en de locatiebezetting van de dopants werd bepaald door de huidige methode.

Figuur 7 toont de ECP en ISP's van Ca-K, Sn-L, O-K, Eu-L en Y-L voor de Ca_1.8Eu_0.2Y_0.2Sn_0.8O₄ monster in de buurt van de [100] zone. Het ICP van de Eu-L lag dichter bij het Ca-K ICP, terwijl het ICP van de Y-L dichter bij het ICP van Sn-L lag. Dit suggereert dat de bezettingslocaties van de Eu en Y bevooroordeeld kunnen zijn, zoals verwacht. De coëfficiënten, α_ix voor i = Ca, Sn en x = Eu, Y afgeleid met Eq. (1), waarbij n_Ca = 2/3 en n_Sn = 1/3. De k-factoren van de samenstellende elementen worden vooraf gekalibreerd met behulp van een referentiemateriaal met een bekende samenstelling, waarvan de gedetailleerde bespreking te vinden is in ref.12. De bewoning ter plaatse f_ix (Eq. (3)) van de onzuiverheden en de onzuiverheidsconcentraties c van alle monsters zijn in tabel 1weergegeven .

In Ca_1.9Eu_0.2Sn_0.9O₄bezette Eu³⁺ de Ca²⁺ en Sn⁴⁺ sites gelijk, in overeenstemming met de resultaten van de XRD-Rietveld analyse. Eu^{3+ en Y 3+} bezetten daarentegen de Ca²⁺ en Sn⁴⁺ sites met verhoudingen van respectievelijk ongeveer 7:3 en 4:6 in de meegedoken monsters, significant bevooroordeeld zoals verwacht, maar ook het handhaven van de ladingneutraliteitstoestand binnen de huidige experimentele nauwkeurigheid¹².

Figuur 1: Instrumentele vooruitzichten. Jeol JEM2100 STEM en de bijbehorende monitoren, detectoren en configuraties van bedieningspaneels. Klik hier om een grotere versie van deze afbeelding te bekijken.

Figuur 2: Lay-out van tem-bedieningsmonitor (TCM). Besturingsvensters die nodig zijn voor de huidige methode worden weergegeven en belangrijke functies en knoppen worden gelabeld. Klik hier om een grotere versie van deze afbeelding te bekijken.

Figuur 3: Linker/rechter bedieningspanelen van de S/TEM. (Links) Linker bedieningspaneel (LOP). (Rechts) Rechter bedieningspaneel. De functietoetsen en bedieningsknoppen die nodig zijn voor de huidige methode zijn gelabeld. Klik hier om een grotere versie van deze afbeelding te bekijken.

Figuur 4: Bijtend spotbeeld op het fluorescerende scherm. De diameter van de spot varieert enkele centimeters op het scherm, afhankelijk van de defocuswaarde. Klik hier om een grotere versie van deze afbeelding te bekijken.

Figuur 5: Uiterlijk van EDS-bedieningsmonitor. Het voorbeeld van het elektronenkanaalpatroon (ECP) in het linkerbovenpaneel geeft het meetgebied aan. Voor 1D-kantelmetingen wordt röntgen linescan geselecteerd in het meest linkse paneel en wordt het meetbereik aangegeven door de gele pijl in het ECP-voorbeeld. Het periodiek systeem in het linkeronderpaneel selecteert de elementen van de ionisatiekanaalpatronen (ISP's) die in het rechterbovenpaneel moeten worden weergegeven. Rechterbenedenpaneel geeft het geaccumuleerde EDS-patroon in realtime weer. Klik hier om een grotere versie van deze afbeelding te bekijken.

Figuur 6: Experimentele ECP's en ISP's. (A: van links naar rechts) ECP en ISP's van Ba-L, T-K_a, en O-K_een emissie van BaTiO₃ verkregen door stralen in de buurt van [100] zoneas. (B: van links naar rechts) Hetzelfde als (A) in de buurt van [110] zoneassen. Dit cijfer is gewijzigd van [12]. Klik hier om een grotere versie van deze afbeelding te bekijken.

Figuur 7. ECP en bijbehorende röntgen-ICPs van Ca_1.8Eu_{0.2Y 0.2}Sn_0.8O₄ door stralen te schommelen in de buurt van de [100] zoneas. (A) ECP. (B-F) ISP's van respectievelijk Ca-K_a, Sn-L, O-K_a, O-K_a, Eu-L en Y-L emissies. Dit cijfer is gewijzigd van [12]. Klik hier om een grotere versie van deze afbeelding te bekijken.

monster	Dopant	αCa	αSn	fCa	fSn	c x (x = Eu of Y)
Ca1,9Eu0,2Sn0,9O4	EU	1.71±0.001	0.083±0.001 uur	0,57±0,001	0.43±0.002 uur	0.061±0.001 uur
Ca1,8Eu0,2Y0,2Sn0,8O4	EU	0.162±0.001	0.077±0.001 uur	0,78±0,003	0.22±0.008 uur	0.088±0.006 uur
	ypsilon	0.040±0.002 uur	0.265±0.009 uur	0,28±0,002	0,72±0,001	0.118±0.004 uur

Tabel 1. Afgeleide parameters (gedefinieerd in tekst) van de monsters van Ca_2-xEu_xSn_1-yY_yO₄ waarbij (x, y) =(0,2, 0,0) en (0,2, 0,2).

Discussion

Kritieke stappen in het protocol zijn de mogelijkheid om de invallende schommelstraal met een kleine convergentiehoek nauwkeurig uit te lijnen met het draaipunt, dat onbeweeglijk is op het gespecificeerde gebied dat wordt beschreven in stap 2.2-2.3. Er werd gebruik gemaakt van een gebotste incidentstraal met een convergentie semi-hoek van ongeveer niet groter dan 2 mrad. Een bundelgrootte van 400 nm en een diameter van 1 μm kan worden gekozen door de condensoropening in te stellen #4 (10 μm in diameter) en #3 (30 μm) in het huidige hardwaresysteem.

De voordelen van de huidige methode zijn dat i) er geen geavanceerde STEM-instrumenten zoals aberratiegecorrigeerde STEM of zelfs veldemissie-elektronenpistool nodig zijn; ii) veel bemonsteringspunten (bv. ~ 4.000 punten voor een scangebied van 64 × 64 pixels²) kunnen automatisch met hoge efficiëntie worden verzameld, terwijl de conventionele STEM-spectrale beeldvormingsprocedure aan de analysezijde wordt uitgevoerd, en (iii) meerdere spectroscopische methoden zoals EDX, EELS en kathodoluminescentie gelijktijdig kunnen worden gebruikt in één geïntegreerd systeem, dat multimodale analyse mogelijk maakt¹³.

Aangezien de experimentele ISP's nauwkeurig kunnen worden voorspeld door theoretische simulatie, kan de methode niet alleen worden toegepast op gevallen waarin het kristal van belang meerdere inequivalente atoomlocaties bevat voor een gedopt element¹⁴. Verdere uitbreidingen zijn aan de gang, zoals het detecteren van de leegstandsconcentraties en bijbehorende verplaatsingen van gastheerelementen¹⁵, en zelfs het bestellen van dopants gescheiden langs de korrelgrenzen van keramiek. De huidige methode kan een belangrijke alternatieve techniek bieden die van toepassing is op relatief dikke monsters in tegenstelling tot atoomkolom-voor-kolomanalyse met behulp van aberratiegecorrigeerde STEM, waarvoor zeer dunne monsters van hoge kwaliteit moeten worden bereid (< 10 nm).

Atom site-selectieve elektronische toestandsanalyse met TEM-EELS (HARECES) in plaats van EDX is haalbaar^8,9,10,11. Voor automatische meting wordt aanbevolen om 'ALCHEMI-optie' te gebruiken in een straalbesturingssoftware 'QED', die draait op de Gatan Microscope Suite, geleverd door HREM Research Inc¹⁶. Bij HARECES-metingen moet ervoor worden gezorgd dat de overgedragen bundel zich niet in de positie van de EELS-detector bevindt en loodrecht staat op de systematische rij in de kantelvolgorde van de bundel⁸.

Een beperking van deze methode is de minimale bundelgrootte van de invallende elektronenbundel, die het minimaal gemeten gebied beperkt tot ongeveer 400 nm. Dit komt door de afwijking van het TEM-lenssysteem waarbij het draaipunt verder beweegt dan de straalradius voor een kleinere straalgrootte, die in de toekomst kan worden gewijzigd door de tem-deflectorlensstroominstelling aan te passen om de dwalende straal te compenseren.

Als de gebruikte microscoop geen straal-schommelmodus heeft, wordt een zeer vergelijkbare bewerking bereikt met behulp van QED-software, die ook de beperking aanpakt, omdat de software het draaipunt kan corrigeren dat zelfs in de nanostraalmodus beweegt. Voor S/TEM's vervaardigd door FEI Company (nu onderdeel van Thermo Fisher Scientific), TIA scripting, open-source code kan alle S/TEM-functies en aangesloten detectoren via een pc beheren. Sequentiële EDX/EELS-gegevensverwervingen met opeenvolgende kanteling van de incidentstraal werden uitgevoerd met behulp van het scriptprogramma TIA dat op het TEM-beeldvormings- en analyseplatform¹³wordt uitgevoerd .

Materials

List of materials used in this article

Name	Company	Catalog Number	Comments
Electron Energy-Loss Spectrometer	Gatan Inc.	Enfina1000	Parallel EELS detector
Energy dispersive X-ray detector	JEOL Ltd.	SD30GV	EDS silicon drift detector
Gatan Microscope Suite (GMS)	Gatan Inc.	ver. 2.3.	Integrated software platform for controling cameras, detectors, S/TEM and data analysis
QED	HREM Research Inc.	for GMS 2.3 32bit	beam controlling software, running on the Gatan Microscope Suite
scanning transmission electron microscope	JEOL Ltd.	JEM-2100	Beam-rocking mode option in ASID controlling window
TEMCON	JEOL Ltd.		Control software for JEM 2100
Thermo NSS software	Thermo Fischer Scientific Inc., USA		EDS control software