15.3
Dla ciała sztywnego obracającego się ze stałym przyspieszeniem kątowym, podobnie jak w kinematyce liniowej, można ustalić równania kinematyczne dla ruchu obrotowego.
Biorąc pod uwagę punkt A na sztywnym ciele wykonującym ruch kołowy, prędkość translacyjną można sformułować, wyznaczając pochodne czasowe równania przemieszczenia.
Tutaj prędkość translacyjna jest stale styczna do toru kołowego. Można go przedstawić za pomocą iloczynu wektorowego prędkości kątowej i wektora położenia. Wyrażenie rAsinθ odpowiada promieniowi toru kołowego, po którym następuje punkt A.
Jednakowo przyspieszenie liniowe punktu A można opisać jako sumę składowych przyspieszenia normalnego i stycznego.
Składowa styczna podaje tempo zmiany wielkości prędkości w czasie, natomiast składowa normalna podaje szybkość zmiany kierunku prędkości w czasie.
Przyspieszenie można wyrazić w postaci wektora, biorąc pochodną czasową równania wektorowego prędkości translacji.
Tutaj pierwszy składnik daje przyspieszenie styczne, podczas gdy drugi składnik daje normalną składową przyspieszenia.
Obserwując ciało sztywne w ruchu obrotowym ze stałym przyspieszeniem kątowym, można ustalić równania na jego kinematykę obrotową. Proces ten przypomin…
Prawa autorskie © 2026 MyJoVE Corporation. Wszelkie prawa zastrzeżone.