Artykuł metodologiczny

Wytwarzanie i charakterystyka nieuporządkowanych światłowodów polimerowych do poprzecznej lokalizacji światła Andersona

DOI:

10.3791/50679

⸱

29 lipca 2013

 ,  ,  ,  , 
1Department of Electrical Engineering and Computer Science, University of Wisconsin-Milwaukee, 2Corning Incorporated, Corning, New York

W tym artykule

Podsumowanie

$$\rightleftharpoonup{xx}$$ $$\longleftharp{xx}$$, $$\longrightharp{xx}$$,

Rozwijamy i charakteryzujemy nieuporządkowany światłowód polimerowy, który wykorzystuje poprzeczną lokalizację Andersona jako nowatorski mechanizm falowody. To mikrostrukturalne włókno może transportować małą zlokalizowaną wiązkę o promieniu porównywalnym z promieniem wiązki konwencjonalnych światłowodów.

Streszczenie

$$\rightleftharpoonup{xx}$$ $$\longleftharp{xx}$$, $$\longrightharp{xx}$$,

Rozwijamy i charakteryzujemy nieuporządkowany światłowód polimerowy, który wykorzystuje poprzeczną lokalizację Andersona jako nowatorski mechanizm falowody. Opracowany światłowód polimerowy składa się z 80 000 pasm poli(metakrylanu metylu) (PMMA) i polistyrenu (PS), które są losowo mieszane i wciągane do światłowodu o przekroju kwadratowym o szerokości boku 250 μm. Początkowo każde pasmo ma średnicę 200 μm i 8 cali długości. Podczas procesu mieszania oryginalnych pasm włókien włókna krzyżują się ze sobą; Jednak duży współczynnik naciągu gwarantuje, że profil współczynnika załamania światła jest niezmienny na całej długości włókna na przestrzeni kilkudziesięciu centymetrów. Duża różnica współczynnika załamania światła wynosząca 0,1 między nieuporządkowanymi miejscami skutkuje małym zlokalizowanym promieniem wiązki, który jest porównywalny z promieniem wiązki konwencjonalnych światłowodów. Światło wejściowe jest wystrzeliwane ze standardowego światłowodu jednomodowego metodą sprzężenia doczołowego, a wiązka wyjściowa bliskiego pola z nieuporządkowanego światłowodu jest obrazowana za pomocą obiektywu 40X i kamery CCD. Średnica wiązki wyjściowej dobrze zgadza się z oczekiwanymi wynikami symulacji numerycznych. Nieuporządkowany światłowód przedstawiony w tej pracy jest pierwszą implementacją lokalizacji 2D Andersona na poziomie urządzenia i może być potencjalnie wykorzystany do transportu obrazu i krótkodystansowych systemów komunikacji optycznej.

Wprowadzenie

$$\rightleftharpoonup{xx}$$ $$\longleftharp{xx}$$, $$\longrightharp{xx}$$,

W pracy teoretycznej P.W. Andersona 1 wykazano, że w obecności nieporządku w kwantowym systemie elektronicznym, proces dyfuzji zatrzymuje się i rozwijają się zlokalizowane stany elektronowe. Lokalizacja Andersona to zjawisko falowe, które może również wystąpić w przypadku fal klasycznych, takich jak światło. Od czasu teoretycznych przewidywań lokalizacji Andersona w optyce 2,3 podjęto wiele prób eksperymentalnego zrealizowania tego zjawiska za pomocą fal elektromagnetycznych 4,5. Jednak osiągnięcie silnej lokalizacji było bardzo trudne, ponieważ przekroje czynne rozpraszania optycznego są często zbyt małe ze względu na niski kontrast współczynnika załamania światła większości materiałów optycznych. W 1989 roku De Raedt i wsp.6 wykazali, że możliwe jest obserwowanie lokalizacji Andersona w quasi-dwuwymiarowym, nieuporządkowanym układzie optycznym o niskim współczynniku załamania światła. Wykazali, że jeśli zaburzenie jest ograniczone do płaszczyzny poprzecznej rozchodzącej się fali w ośrodku niezmienniczym wzdłużnie, wiązka może pozostać ograniczona do małego obszaru w kierunku poprzecznym z powodu silnego rozpraszania poprzecznego. Poprzeczna lokalizacja Andersona została po raz pierwszy zaobserwowana w dwuwymiarowych falowodach, które zostały stworzone przy użyciu wzorów interferencyjnych w krysztale fotorefrakcyjnym 7. Stopiona krzemionka jest drugim ośrodkiem, który został użyty do obserwacji poprzecznej lokalizacji Andersona 8,9, gdzie nieuporządkowane falowody są zapisywane za pomocą impulsów femtosekundowych wzdłuż próbki. Różnica współczynnika załamania światła miejsc nieuporządkowanych w wyżej wymienionych układach jest rzędu 10-4 , więc promień lokalizacji jest dość duży. Dodatkowo typowe falowody zwykle nie są dłuższe niż kilka centymetrów; W związku z tym mogą nie być praktyczne w zastosowaniach z falą prowadzoną. Zwracamy uwagę, że obserwacja poprzecznej lokalizacji Andersona w jednowymiarowym nieuporządkowanym falowodzie została opisana wcześniej w Ref 10.

Światłowód opracowany tutaj ma kilka zalet w porównaniu z poprzednimi realizacjami lokalizacji poprzecznej Andersona dla zastosowań fal prowadzonych 11,12. Po pierwsze, duża różnica refrakcyjna wynosząca 0,1 między miejscami zaburzeń światłowodu skutkuje małą zlokalizowaną wiązką porównywalną z promieniem wiązki zwykłych światłowodów. Po drugie, światłowód nieuporządkowany polimerem może być znacznie dłuższy niż nieuporządkowane falowody zapisane zewnętrznie w kryształach fotorefrakcyjnych lub stopionej krzemionce. Udało nam się zaobserwować poprzeczną lokalizację Andersona we włóknie 11 o długości 60 cm. Po trzecie, światłowód z zaburzeniami polimerowymi jest elastyczny, co czyni go praktycznym w rzeczywistych zastosowaniach na poziomie urządzenia, które opierają się na transporcie fal świetlnych w światłowodach 13.

Aby wytworzyć nieuporządkowany światłowód, losowo wymieszano 40 000 nici PMMA i 40 000 nici PS, gdzie każda nić miała 8 cali długości i 250 μm średnicy. Losowo wymieszane pasma zostały złożone w kwadratową preformę o przekroju poprzecznym o szerokości boku około 2,5 cala. Preforma została następnie narysowana do kwadratowego światłowodu o szerokości boku około 250 μm (rysunek 1). Aby losowo wymieszać oryginalne pasma włókien, rozłożyliśmy warstwę pasm włókien PMMA na dużym stole, dodaliśmy warstwę pasm włókien PS, a następnie losowo wymieszaliśmy je ze sobą. Procedurę powtarzano wiele razy, aż uzyskano dobrą losową mieszankę.

Użyliśmy skaningowego mikroskopu elektronowego (SEM) do zobrazowania profilu indeksu refrakcji światłowodu polimerowego. Regularne techniki rozszczepiania, takie jak użycie ostrego, podgrzewanego ostrza, nie mogą być stosowane do przygotowania próbek włókien do obrazowania SEM końca włókna w celu odwzorowania jego profilu współczynnika załamania światła, ponieważ ostrze uszkadza morfologię końca włókna. Polerowanie włókna ma podobny szkodliwy wpływ na jakość końcówki włókna. W celu przygotowania wysokiej jakości próbek do obrazowania SEM, zanurzyliśmy każde włókno w ciekłym azocie na kilka minut, a następnie rozbiliśmy włókno; jeśli zostanie wykonana na wystarczającej liczbie próbek włókien, metoda ta daje kilka dobrych kawałków włókien (około 15% wskaźnika sukcesu) z bardzo wysokiej jakości i gładkimi powierzchniami końcowymi do obrazowania SEM. Następnie użyliśmy 70% roztworu alkoholu etylowego w temperaturze 60 °C przez około 3 minuty, aby rozpuścić miejsca PMMA na końcu włókna; Dłuższa ekspozycja może spowodować rozpad całego końca włókna. Następnie pokryliśmy próbki Au/Pd i umieściliśmy je w komorze SEM. Powiększony obraz SEM nieuporządkowanego światłowodu polimerowego pokazano na rysunku 2. Jasnoszare miejsca to PS, a ciemne miejsca to PMMA. Całkowita szerokość obrazu wynosi 24 μm, przy czym najmniejsze rozmiary elementów na tym obrazie wynoszą ~0,9 μm, co odpowiada indywidualnym rozmiarom miejsc pasm włókien, po procesie rysowania.

Aby scharakteryzować właściwości falowodu nieuporządkowanego światłowodu, użyliśmy lasera He-Ne o długości fali 633 nm. Laser He-Ne jest sprzężony z jednomodowym światłowodem SMF630hp o średnicy pola modowego około 4 μm, który jest następnie sprzężony doczołowo z nieuporządkowanym światłowodem polimerowym za pomocą precyzyjnego stopnia zmotoryzowanego. Dane wyjściowe są następnie obrazowane na profilerze wiązki kamery CCD za pomocą obiektywu 40X.

W pierwszym zestawie eksperymentów wybraliśmy 20 różnych próbek włókien o nieuporządkowanej długości, każda o długości 5 cm; długość 5 cm została wybrana tak, aby odpowiadała długości propagacji w naszych symulacjach numerycznych. Symulacje numeryczne nieuporządkowanego włókna są na ogół bardzo czasochłonne, nawet w klastrze obliczeniowym o wysokiej wydajności z 1100 elementami. Pełna poprzeczna lokalizacja Andersona dla długości fali 633 nm następuje dopiero po około 2,5 cm rozchodzenia się 11,12; Dlatego zdecydowaliśmy, że długość 5 cm jest wystarczająca do naszych celów. Ze względu na stochastyczną naturę lokalizacji Andersona, musieliśmy powtórzyć zarówno eksperymenty, jak i symulacje dla 100 realizacji, aby zebrać wystarczającą ilość danych statystycznych do porównania eksperymentalnych i numerycznych wartości średniej średnicy wiązki. W praktyce 100 różnych pomiarów uzyskuje się, wykonując pięć przestrzennie oddzielonych pomiarów na każdej z 20 różnych próbek włókien nieuporządkowanych.

Dość trudno jest przygotować nieuporządkowane światłowody polimerowe do pomiarów, w porównaniu z światłowodami szklanymi. Na przykład nie można używać zaawansowanych narzędzi i technik do cięcia i polerowania, które są dobrze rozwinięte dla standardowych włókien na bazie krzemionki. Udoskonalona procedura cięcia i polerowania światłowodów polimerowych została opisana przez Abdi i wsp. 14; Wykorzystaliśmy ich metody z niewielkimi modyfikacjami do przygotowania naszych próbek włókien. W celu rozszczepienia światłowodu z zaburzeniami polimerowymi, zakrzywione ostrze X-Acto jest podgrzewane do 65 °C, a światłowód do 37 °C. Końcówka włókna jest wyrównana na powierzchni cięcia, dzięki czemu można wykonać czyste, prostopadłe cięcie. Ostrze jest umieszczone z boku włókna i szybko przetaczane w poprzek. Cały proces cięcia powinien być wykonany tak szybko, jak to możliwe, aby temperatura ostrza i włókna nie uległa znacznym zmianom. Po rozszczepieniu włókna i sprawdzeniu go pod mikroskopem optycznym, koniec światłowodu jest polerowany za pomocą standardowych arkuszy do docierania włókien (papier do polerowania tlenku glinu 0,3 μm Thorlabs LFG03P), aby upewnić się, że wszelkie drobne niedoskonałości zostały usunięte. Aby wypolerować końcówkę włókna, trzyma się ją w pęsetzie, przy czym pęseta przytrzymuje włókno w odległości około 1,5 mm od polerowanej powierzchni czołowej. Włókno jest przeciągane po papierze po długich na jeden cal ścieżkach w kształcie cyfry 8, około osiem razy. Polerowanie włókna skutkuje gładszymi krawędziami, jak to zostało sprawdzone pod mikroskopem optycznym. Co więcej, polerowanie ułatwia prawidłowe sprzężenie z zlokalizowanym miejscem we włóknie, co z kolei zmniejsza tłumienie zarówno w sprzężeniu, jak i w początkowej odległości propagacji przed utworzeniem zlokalizowanego miejsca.

Użyliśmy profilera wiązki kamery CCD, aby zobrazować intensywność wiązki wyjściowej. Profil intensywności bliskiego pola został uchwycony za pomocą obiektywu 40X. Aby znaleźć granice światłowodu, nasyciliśmy CCD, zwiększając moc światła wpadającego ze światłowodu SMF630hp. Po wykryciu profilu intensywności zlokalizowanej wiązki względem granic, ustawiamy profilometr wiązki CCD na opcję automatycznej ekspozycji. Wykorzystaliśmy obraz profilu natężenia w celu obliczenia efektywnego promienia wiązki. W celu zniwelowania efektu szumu otoczenia skalibrowaliśmy naszą procedurę przetwarzania obrazu, aby zapewnić uzyskanie oczekiwanej średnicy wiązki światłowodu SMF630hp. Średnia zmierzona wartość promienia wiązki i jej odchylenia wokół wartości średniej dobrze zgadzają się z symulacjami numerycznymi, jak pokazano w ref. 11. Profil wiązki wyjściowej we włóknie polimerowym wyraźnie podąża za zmianą położenia wiązki padającej, jak pokazano w Refs. 11,12,13.

Kompleksowe badanie wpływu parametrów projektowych, takich jak nieporządek, rozmiary miejsc i długość fali padającej, na promień wiązki zlokalizowanej wiązki zostało przedstawione w Refs. Rozdział 12,15.

Dostęp ograniczony. Zaloguj się lub rozpocznij wersję próbną, aby wyświetlić tę treść.

Protokół

$$\rightleftharpoonup{xx}$$ $$\longleftharp{xx}$$, $$\longrightharp{xx}$$,

1. Wytwarzanie nieuporządkowanego światłowodu polimerowego

  1. Rozłóż około 200 pasm PMMA na stole i rozłóż taką samą liczbę pasm PS na wierzchu PMMA. Wymieszaj i przepakuj pasma. Powtarzaj tę procedurę, aż 40 000 nici PMMA zostanie losowo zmieszanych z 40 000 pasm PS.
  2. Złóż losowo wymieszane pasma w kwadratową preformę o szerokości boku około 2,5 cala.
  3. Pobrać preformę do światłowodu o średnicy 250 μm. Preforma jest rysowana w Paradigm Optics Incorporated przy użyciu ich standardowej procedury 16.

2. Obrazowanie profilu współczynnika załamania światła nieuporządkowanego włókna

  1. Użyj SEM, takiego jak Topcon ABT, aby zobrazować profil współczynnika załamania światła powstałego światłowodu.
  2. Zanurz próbki światłowodu polimerowego w ciekłym azocie na około 10 minut, a następnie przełam na pół.
  3. Zanurz złamane końcówki próbek w alkoholu etylowym. Utrzymać temperaturę roztworu na poziomie około 65 °C. Pozostawić próbki w roztworze na około 3 minuty, aż alkohol etylowy rozpuści miejsca PMMA we włóknie.
  4. Pokryć każdą próbkę warstwą Au/Pd o grubości 10 nm i umieścić próbkę w komorze SEM.

3. Przygotowanie próbek włókien do charakteryzacji optycznej

  1. Przygotuj próbki włókien o długości 5 cm.
  2. Podgrzej zakrzywione ostrze do 65 °C, a włókno do 37 °C. Stosowanie odpowiednich temperatur zapobiega deformacji końcówki włókna, która może wystąpić w procesie rozłupywania.
  3. Wyrównaj końcówkę włókna na powierzchni cięcia, aby można było wykonać czyste, prostopadłe cięcie. Umieść ostrze z boku włókna, a następnie szybko przetocz w poprzek.
  4. Sprawdź końcówkę światłowodu za pomocą mikroskopu optycznego, aby upewnić się, że końcówka światłowodu jest rozcięta prostopadle do boków światłowodu. Utrzymuj żyletkę pod kątem prostym w procesie rozłupywania, aby zapobiec przechyleniu końcówki.
  5. Do polerowania próbek włókien użyj papieru do polerowania, takiego jak papier polerski z tlenku glinu Thorlabs LFG03P (0,3 μm). Aby wypolerować końcówkę włókna, przytrzymaj ją w pęsetze, przy czym pęseta chwyta włókno w odległości około 1.5 mm od polerowanej powierzchni. Narysuj włókno po papierze ścieżkami w kształcie ósemki o długości jednego cala, około osiem razy. Ścieżki w kształcie cyfry 8 zapewniają, że cała końcówka jest wypolerowana.

4. Pomiar profilu wiązki propagowanej wiązki w próbkach włókien

  1. Połącz laser He-Ne ze światłowodem SMF630hp za pomocą obiektywu 20X i dwóch płaskich luster. Umieść płaskie lustra na stolikach o dwóch stopniach swobody. Umieść cel na stoliku o trzech stopniach swobody. Początkowo utrzymuj włókno SMF w odległości 8 mm od końcówki obiektywu. Za pomocą pokręteł na uchwytach lusterek i uchwycie obiektywu oświetl światło lasera do końcówki światłowodu. Podłącz drugą stronę SMF do miernika mocy. Podłącz zasilanie do SMF za pomocą pokręteł na uchwytach lusterek, a także pokręteł poprzecznych na uchwycie obiektywu. Efektywność sprzęgania można znacznie zwiększyć za pomocą pokrętła pozycjonującego wzdłużnie na uchwycie obiektywu. Do pomiarów wystarczy sprzężona moc 1 mW.
  2. Połącz światłowód SMF630hp ze światłowodem polimerowym za pomocą zmotoryzowanego stopnia Thorlabs MAX343. Stolik z napędem silnikowym można przesuwać w trzech kierunkach kartezjańskich. Korzystając z poprzecznych stopni swobody, połącz włókno SMF ze środkiem końcówki z włókna polimerowego. Wykorzystując wzdłużne przemieszczenie stolika, umieść włókno SMF jak najbliżej włókna polimerowego. Mniejsza szczelina powietrzna między SMF a włóknem polimerowym zmniejsza rozszerzalność wiązki. Umieść cały zestaw na drugim zmotoryzowanym stoliku, który porusza się w kierunku wzdłużnym. Drugi zmotoryzowany stopień służy do obrazowania, jak to zostanie opisane w 4.4.
  3. Za pomocą mikroskopu optycznego i lustra pod kątem prostym monitoruj położenie SMF i włókna polimerowego, aby upewnić się, że SMF jest sprzężony w środku włókna polimerowego i że szczelina powietrzna między dwoma włóknami jest jak najmniejsza. Niewielkie nachylenie końcówki z włókna polimerowego lub deformacje końcówki z włókna polimerowego spowodowane procesami rozłupywania lub polerowania mogą ograniczyć minimalną szczelinę powietrzną między SMF a włóknem polimerowym. Wymagana jest niewielka szczelina między włóknami, ponieważ włókno SMF powinno być w stanie poruszać się na końcu włókna polimerowego. Umieść SMF w środku włókna polimerowego wyłącznie po to, aby ułatwić proces łączenia. Podczas eksperymentu przemiataj poprzecznie wiązkę padającą, która wychodzi z SMF, przez końcówkę włókna polimerowego, aby zaobserwować lokalizację w różnych obszarach włókna polimerowego.
  4. Użyj profilera wiązki kamery CCD, aby zmierzyć moc wyjściową światłowodu za pomocą obiektywu 40X. Najpierw nasyc kamerę CCD, aby monitorować granice włókna polimerowego. Za pomocą pokręteł na uchwycie obiektywu upewnij się, że na przetworniku CCD można zaobserwować granice włókien polimerowych.
  5. Użyj zmotoryzowanego stolika, który przesuwa cały zestaw (opisany w 4.2) wzdłużnie, upewnij się, że obraz na CCD jest ostry, przesuwając ustawienie od lub w kierunku obiektywu 40X, podczas gdy CCD i obiektyw są nieruchome. Jako metryka ostrości, zobrazowany profil na matrycy CCD powinien mieć minimalny rozmiar w miejscu ostrości. Skoncentrowany obraz wiązki nie powinien być wizualnie nawijany.
  6. Przesuń wiązkę padającą na końcówkę wejściową i zmierz intensywność wiązki wyjściowej dla różnych pozycji wiązki padającej. Zbierz dane dla 5 różnych pozycji wiązki padającej. Wykonaj pomiary dla 20 próbek włókien i zbierz łącznie 100 różnych pomiarów.

Dostęp ograniczony. Zaloguj się lub rozpocznij wersję próbną, aby wyświetlić tę treść.

Wyniki

$$\rightleftharpoonup{xx}$$ $$\longleftharp{xx}$$, $$\longrightharp{xx}$$,

Obraz SEM wypolerowanego włókna przedstawiono na Rysunku 1. Obraz SEM na Rysunku 1 wykazuje, że w większości obszarów czoła włókna jakość polerowania jest dobra. Obraz SEM próbek włókien z końcami rozpuszczonymi w roztworze alkoholu etylowego, Rysunek 2, przedstawia obszary PMMA w kolorze ciemnym, a obszary PS w kolorze szarym. Obraz SEM na Rysunku 2 jest powiększeniem fragmentu włókna o szerokości 24 μm. Do obrazowania SEM próbki włókien powleczono wars...

Dostęp ograniczony. Zaloguj się lub rozpocznij wersję próbną, aby wyświetlić tę treść.

Dyskusja

$$\rightleftharpoonup{xx}$$ $$\longleftharp{xx}$$, $$\longrightharp{xx}$$,

W procesie ciągnienia włókien profil współczynnika załamania światła nie pozostaje stały przez więcej niż metr, zarówno ze względu na krzyżowanie się oryginalnych pasm włókien, jak i ze względu na zmiany średnicy włókien w procesie ciągnienia. Oczekujemy, że bardziej stabilny proces rysowania pomoże wytworzyć światłowód, który jest niezmienny na dłuższych długościach światłowodów w porównaniu z opisanym tutaj.

Przygotowując próbkę do obrazowania SEM końcówki włókna, musimy upewnić się, że prób...

Dostęp ograniczony. Zaloguj się lub rozpocznij wersję próbną, aby wyświetlić tę treść.

Oświadczenia

$$\rightleftharpoonup{xx}$$ $$\longleftharp{xx}$$, $$\longrightharp{xx}$$,

Autorzy oświadczają, że nie mają konkurencyjnych interesów finansowych.

Podziękowania

$$\rightleftharpoonup{xx}$$ $$\longleftharp{xx}$$, $$\longrightharp{xx}$$,

Te badania są wspierane przez grant numer 1029547 od National Science Foundation. Autorzy pragną podziękować D.J. Welker z Paradigm Optics Inc. za dostarczenie początkowych segmentów światłowodu i przerysowanie końcowego światłowodu. Autorzy dziękują również Stevenowi Hardcastle'owi i Heather A. Owen za obrazowanie SEM.

Dostęp ograniczony. Zaloguj się lub rozpocznij wersję próbną, aby wyświetlić tę treść.

Materiały

Lista materiałów użytych w tym artykule
NazwaFirmaNumer katalogowyKomentarze
poli(metakrylan metylu) (PMMA) 
polistyren (PS) 
70% roztwór alkoholu etylowego o stężeniu 65 & deg; C 

Bibliografia

$$\rightleftharpoonup{xx}$$ $$\longleftharp{xx}$$, $$\longrightharp{xx}$$,
  1. Anderson, P. W. Absence of diffusion in certain random lattices. Phys. Rev. 109, 1492-1505 (1958).
  2. John, S. Strong localization of photons in certain disordered dielectric super lattices. Phys. Rev. Lett. 58, 2486-2489 (1987).
  3. Anderson, P. W. The question of classical localization: a theory of white paint? Phil. Mag. B. 52, 505-509 (1985).
  4. Wiersma, D. S., Bartolini, P., Lagendijk, A., Righini, R. Localization of light in a disordered medium. Nature. 390, 671-673 (1997).
  5. Dalichaouch, R., Armstrong, J. P., Schultz, S., Platzman, P. M., McCall, S. L. Microwave localization by two-dimensional random scattering. Nature. 354, 53-55 (1991).
  6. Lagendijk, A. D., de Vries, P. Transverse localization of light. Phys. Rev. Lett. 62, 47(1989).
  7. Schwartz, T., Bartal, G., Fishman, S., Segev, M. Transport and Anderson localization in disordered two dimensional photonic lattices. Nature. 446, 52-55 (2007).
  8. Szameit, A., Kartashov, Y. V., Zeil, P., Dreisow, F., Heinrich, M., Keil, R., Nolte, S., Tunnermann, A., Vysloukh, V. A., Torner, L. Wave localization at the boundary of disordered photonic lattices. Opt. Lett. 35, 1172-1174 (2010).
  9. Martin, L., Giuseppe, G. D., Perez-Leij, A. a, Keil, R., Dreisow, F., Heinrich, M., Nolte, S., Szameit, A., Abouraddy, A. F., Christodoulides, D. N., Saleh, B. E. A. Anderson localization in optical waveguide arrays with off-diagonal coupling disorder. Opt. Express. 19, 13636-13646 (2011).
  10. Lahini, Y., Avidan, A., Pozzi, F., Sorel, M., Morandotti, R., Christodoulides, D. N., Silberberg, Y. Anderson localization and nonlinearity in one-dimensional disordered photonic lattices. Phys. Rev. Lett. 100, 013906(2008).
  11. Karbasi, S., Mirr, C. R., Yarandi, P. G., Frazier, R. J., Koch, K. W., Mafi, A. Observation of transverse Anderson localization in an optical fiber. Opt. Lett. 37, 2304-2306 (2012).
  12. Karbasi, S., Mirr, C. R., Frazier, R. J., Yarandi, P. G., Koch, K. W., Mafi, A. Detailed investigation of the impact of the fiber design parameters on the transverse Anderson localization of light in disordered optical fibers. Opt. Express. 20, 18692-18706 (2012).
  13. Karbasi, S., Koch, K. W., Mafi, A. Multiple-beam propagation in an Anderson localized optical fiber. Opt. Express. 21, (2013).
  14. Abdi, O., Wong, K. C., Hassan, T., Peters, K. J., Kowalsky, M. J. Cleaving of solid single mode polymer optical fiber for strain sensor applications. Opt. Commun. 282, 856-861 (2009).
  15. Karbasi, S., Koch, K. W., Mafi, A. A modal perspective on the transverse Anderson localization of light in disordered optical lattices. arXiv. 1301.2385v1, (2013).
  16. Paradigm Optics [Internet]. , Paradigm Optics, Incorporated. Available from: http://www.paradigmoptics.com/ (c2000-2012).
  17. Karbasi, S., Hawkins, T., Ballato, J., Koch, K. W., Mafi, A. Transverse Anderson localization in a disordered glass optical fiber. Opt. Mater. Express. 2, 1496-1503 (2012).

Dostęp ograniczony. Zaloguj się lub rozpocznij wersję próbną, aby wyświetlić tę treść.

Przedruki i uprawnienia

Poproś o pozwolenie na ponowne wykorzystanie tekstu lub ilustracji tego artykułu JoVE

Poproś o pozwolenie

Tagi

Nieuporz dkowany polimerowy wiat ow dwytwarzanie wiat owod wprofil wsp czynnika za amanialokalizacja poprzecznaskaningowa mikroskopia elektronowalaser helowo neonowyprofilometr wi zki z kamer CCDpolimerowy wiat ow dmetoda sprz gania wi zki

Powiązane artykuły