Subskrypcja JoVE jest wymagana do oglądania tego materiału. Zaloguj się lub rozpocznij bezpłatny okres próbny.

Artykuł metodologiczny

Ocena transportu plazmonicznego w przewodzących prąd nanodrutach srebra

5K wyświetleń

⸱

DOI:

10.3791/51048

⸱

11 grudnia 2013

 ,  ,  ,  ,  ,  ,  , 
1Laboratoire Interdisciplinaire Carnot de Bourgogne CNRS-UMR 6303, Université de Bourgogne, 2Department of Optics and Optical Engineering, University of Science and Technology of China, 3CEMES, CNRS-UPR 8011

W tym artykule

Podsumowanie

Srebrne nanodruty mogą jednocześnie transportować elektrony i informacje optyczne w postaci plazmonów powierzchniowych. Opisano tutaj procedurę realizacji takiego wspólnego obwodu i oceniane są ograniczenia w propagacji obu nośników informacji.

Streszczenie

Plazmonika to rozwijająca się technologia zdolna do jednoczesnego przesyłania sygnału plazmonicznego i elektronicznego na tym samym nośniku informacji1,2,3. W tym kontekście nanodruty metalowe są szczególnie pożądane do realizacji gęstych sieci routingu4. Warunkiem wstępnym do działania takiej współdzielonej platformy opartej na nanoprzewodach jest nasza zdolność do elektrycznego kontaktu z pojedynczymi nanodrutami metalowymi i skutecznego wzbudzania powierzchniowych polarytonów plazmonowych5 w tym podparciu informacyjnym. W tym artykule opisujemy protokół doprowadzania końcówek elektrycznych do chemicznie syntetyzowanych nanodrutów srebra6 losowo rozmieszczonych na szklanym podłożu7. Położenie końcówek nanodrutów w stosunku do predefiniowanych punktów orientacyjnych jest precyzyjnie lokalizowane przy użyciu standardowej optycznej mikroskopii transmisyjnej przed enkapsulacją w rezyście wrażliwym na elektrony. Rowy reprezentujące układ elektrod są następnie projektowane za pomocą litografii wiązką elektronów. Elektrody metalowe są następnie wytwarzane przez termiczne odparowanie warstwy Cr / Au, a następnie chemiczne uniesienie. Nanodruty srebra, z którymi się stykają, są ostatecznie przenoszone do mikroskopu promieniowania przeciekowego w celu wzbudzenia i charakteryzacji plazmonów powierzchniowych8,9. Plazmony powierzchniowe są wystrzeliwane w nanodrutach poprzez skupienie wiązki laserowej w bliskiej podczerwieni na punkcie ograniczonym dyfrakcją nakładającym się na jeden koniec nanodrutu5,9. W przypadku wystarczająco dużych nanodrutów tryb plazmonu powierzchniowego przecieka do szklanego podłoża9,10. To promieniowanie wyciekowe jest łatwo wykrywane, obrazowane i analizowane w różnych płaszczyznach sprzężonych w mikroskopii promieniowania wyciekowego9,11. Zaciski elektryczne nie wpływają na propagację plazmonu. Jednak wywołane prądem pogorszenie morfologiczne nanodrutu drastycznie pogarsza przepływ plazmonów powierzchniowych. Połączenie mikroskopii promieniowania powierzchniowego wycieku plazmonów z jednoczesną analizą charakterystyki transportu elektrycznego nanoprzewodów ujawnia wewnętrzne ograniczenia takich obwodów plazmonicznych.

Wprowadzenie

Plazmonika ma na celu połączenie elektroniki i fotoniki we wspólnym fizycznym wsparciu poprzez zapośredniczenie fali gęstości elektronów zwanej powierzchniowym polarytonemplazmonu 1,2,3. Plazmon powierzchniowy może przemieszczać się w różnych geometriach falowodów i interfejsach. Wśród nich szczególnie pożądane są nanodruty metalowe. Jako struktury quasi-jednowymiarowe drastycznie ograniczają pole plazmonowe do głębokiej skali podfalowej, działając jednocześnie jako połączenia elektryczne zdolne do podtrzymania przepływu elektronów, jak pokazano na rysunku artystycznym na rysunku 1.

Zarówno powierzchniowa propagacja plazmonu, jak i transport elektronów są wrażliwe na strukturalne niejednorodności nanodrutu (np. załamania, defekty krystaliczne, itp.). Ponieważ mogą rosnąć jako monokryształ z niewielką liczbą defektów, chemicznie syntetyzowane nanodruty metalowe6 zazwyczaj zapewniają lepszą wydajność transportu w porównaniu z amorficznymi nanodrutami metalowymi wytwarzanymi metodą odgórną (np. litografia wiązką elektronów)12. Wykonanie plazmonicznej komórki elementarnej sieci wymaga przeniesienia nanodrutów z roztworu koloidalnego na podłoże szklane. Bez żadnego specyficznego złożonego wstępnego wzorcowania, takiego jak funkcjonalizacja powierzchni13 lub technikisamoorganizacji14, nanodruty są na ogół losowo zorientowane na podłożu. Ten niekontrolowany rozkład orientacji drastycznie komplikuje elektryczne połączenie nanoprzewodu z zewnętrznym źródłem zasilania.

W tym artykule, losowo zorientowane, chemicznie syntetyzowane nanoprzewody srebra są z powodzeniem kontaktowane przez zaciski elektryczne źródła i odpływu. W tym celu mikroskopia optyczna jest łączona z litografią wiązką elektronów, aby precyzyjnie zlokalizować nanodrut i utworzyć kontakty elektryczne15,16. Opisano procedurę charakterystyki oceniającą wydajność elektroplazmoniczną obwodów. Po wytworzeniu elektrody, nanodruty, z którymi się stykają, są przenoszone do powierzchniowego mikroskopu promieniowania wycieku plazmonów w celu analizy wpływu przepływu elektronów na propagację plazmonów powierzchniowych. Mikroskop wykorzystuje odwróconą podstawę wyposażoną w obiektyw olejowy o wysokiej aperturze numerycznej i dwie kamery ze sprzężeniem ładunkowym (CCD) umieszczone odpowiednio na płaszczyźnie sprzężonego obiektu i sprzężonej płaszczyźnie Fouriera. Te dwie sprzężone płaszczyzny dostarczają uzupełniających się informacji na temat właściwości plazmonu powierzchniowego. Szczegóły propagacji są bezpośrednio wnioskowane z analizy płaszczyzny obrazu, podczas gdy rozkład pędu jest wizualizowany przez obrazowanie płaszczyzny Fouriera9.

Plazmony powierzchniowe są wzbudzane w pojedynczym nanoprzewodzie poprzez skupienie wiązki laserowej bliskiej podczerwieni w miejscu ograniczonym dyfrakcją na granicy szkła i powietrza. Gdy kończyna nanodrutowa jest wyrównana w obszarze ogniskowym, rozproszone padające światło laserowe tworzy szeroki rozkład wektorów fal, z których niektóre rezonują ze wzbudzeniem plazmonu powierzchniowego. Rozchodzenie się tej fali powierzchniowej jest wizualizowane albo poprzez zbieranie wycieku modu emitowanego w podłożu, albo poprzez obserwację plazmonu rozproszonego na dystalnym końcu nanodrutu. Długość propagacji i efektywny indeks trybu plazmonu nieszczelnej powierzchni są mierzone poprzez analizę rozkładów intensywności w mikroskopii promieniowania przeciekowego w dwóch płaszczyznach.

Gdy plazmon powierzchniowy rozwinie się w nanoprzewodzie, zaciski drenu i źródła na każdym końcu nanoprzewodu są podłączone do źródła o regulowanym napięciu zasilania. Kamery CCD monitorują w czasie rzeczywistym właściwości plazmonu powierzchniowego w funkcji prądu przepływającego przez nanoprzewód. Dla każdej wartości charakterystyki przenoszenia elektrycznego określa się efektywny wskaźnik i długość propagacji modu plazmonu powierzchniowego. Procedura ta pozwala oszacować ograniczenie obwodu opartego na nanoprzewodach do jednoczesnego podtrzymywania transportu elektronów i plazmonów7.

Dostęp ograniczony. Zaloguj się lub rozpocznij wersję próbną, aby wyświetlić tę treść.

Protokół

1. Synteza koloidalnego roztworu nanodrutów srebra

Nanodruty srebra (Ag NW) o gładkiej powierzchni i jednorodnej strukturze są syntetyzowane przy użyciu zmodyfikowanej metodywspomaganej poliolami 6. W typowej syntezie Ag NW krok po kroku przeprowadza się następujące procedury:

  1. Wlać 12 ml glikolu etylenowego (EG) do 100 ml wstępnie oczyszczonej kolby z okrągłodenną nakrętką.
  2. Podgrzewać roztwór w temperaturze 150 °C przez 1 godzinę w kąpieli olejowej (dimetylosilikon) z mieszaniem magnetycznym przy 260 obr./min.
  3. Dodać 4 ml AgNO3 (0,2 M w roztworze EG) przez kroplowanie. Podczas tego procesu kolor roztworu reakcyjnego zmienia się z bezbarwnego na przezroczysty jasnożółty, co wskazuje na wzrost zarodków kryształu srebra.
  4. Powoli wstrzyknąć 4 ml roztworu poli(winylopirolidonu) (PVP) (stężenie wynosi 22,2 mg/ml w roztworze EG) do roztworu reakcyjnego za pomocą pipety. W reakcji EG służy zarówno jako rozpuszczalnik, jak i środek redukujący, a PVP umożliwia monokryształowi srebra wzrost w określonym kierunku.
  5. Przykryć kolbę reakcyjną nakrętką. Po 150 minutach kolor roztworu zmienia się z jasnożółtego na szałwiowozielony. Wreszcie koloid wydaje się mętny srebrno-szary.
  6. Zatrzymać reakcję, umieszczając kolbę w lodowatej łaźni wodnej w celu obniżenia temperatury roztworu.
  7. Przenieść 1 ml roztworu koloidalnego do probówki wirówkowej wypełnionej 3 ml acetonu.
  8. Odwirować probówkę o masie 600 x g przez 25 minut.
  9. Usunąć sklarowany osad i dodać 4 ml wody demineralizowanej.
  10. Powtórz kroki 1.8-1.9 co najmniej 3x, aby usunąć nadmiar EG i PVP.

2. Przygotowanie makroskopowych punktów orientacyjnych na szklanym podłożu za pomocą litografii wiązką elektronów

  1. Wyczyść szkiełko nakrywkowe mikroskopu nr 1 1/2 skalibrowane do mikroskopii zanurzeniowej w olejku w rozcieńczonym stężonym roztworze mydła [1:3] za pomocą kąpieli ultradźwiękowej.
  2. Najpierw spłucz w dużej ilości wody DI, a następnie przepłucz w drugiej części izopropanolem. Wysuszyć szkiełko nakrywkowe z azotem.
  3. Odpipetować 160 ml poli(metakrylanu metylu) (PMMA) rezystancji wiązki elektronów (patrz tabela odczynników) i pokryć ją wirowo na podłożu pokrytym NW następującymi kolejnymi parametrami powłoki:
    1. 10 s przy prędkości 4 x g i przyspieszeniu 4 x g/sek.
    2. 1 s przy prędkości 350 x g i przyspieszeniu 200 x g/sek.
    3. 60 s przy prędkości 700 x g i przyspieszeniu 200 x g/sek.
  4. Piecz próbkę w temperaturze 170 °C przez 10 minut na gorącym talerzu.
  5. Powtórz kroki 2.2-2.4, aby wytworzyć drugą warstwę oporu, aby ułatwić start pod koniec procedury. Użyj tego samego oporu wiązki elektronów dla obu warstw.
  6. Rozpyl cienką przewodzącą warstwę złota (20 nm) na wierzchu próbki przed przystąpieniem do litografii wiązką elektronów.
  7. Przenieść próbkę do mikroskopu wiązki elektronów wyposażonego w litografię. Za pomocą klatki Faradaya ustaw prąd wiązki na 150 pA.
  8. Próbkę należy naświetlić zgodnie z układem konstrukcyjnym punktów orientacyjnych siatki z rozmiarem kroku ustawionym na 48 nm, czasem przebywania na piksel przy 0,0243 ms dla dawki 150 μA/cm2.
  9. Wywołać próbkę przy użyciu MIBK (keton metylowo-izobutylowy): IPA (izopropanol) w stosunku [1:3] przez 45 sekund. Zatrzymać proces, zanurzając próbkę w izopropanolu na kolejne 45 sekund.
  10. Przenieś podłoże w metalowym parowniku pracującym pod ciśnieniem podstawowym 8 x 10-8 mbar. Osadzanie się z szybkością parowania 0,1 nm/s, 2 nm Cr (warstwa adhezyjna), a następnie 70 nm Au.
  11. Przystąpić do chemicznego pobierania próbki przy użyciu acetonu ogrzewanego w temperaturze 70 °C przez około 1,5 godziny.

3. Osadzanie nanodrutów na podłożu

  1. Rozcieńczyć roztwór nanoprzewodów w etanolu, aby uzyskać gęstość nanoprzewodów na podłożu około jednego nanodrutu co 10μm2.
  2. Odpipetować 50 μl roztworu i odlać go kroplowo na wstępnie uformowane podłoże. Wysuszyć suszarką z azotem.

4. Lokalizowanie nanoprzewodów za pomocą mikroskopu optycznego

  1. Umieść podłoże ozdobione nanodrutami na standardowym skalibrowanym mikroskopie optycznym.
  2. Precyzyjnie zlokalizuj końce szeregu izolowanych nanodrutów wysokiej jakości w odniesieniu do najbliższych znaczników wyrównania.

5. Wytwarzanie elektrod za pomocą litografii wiązką elektronów, termicznego odparowywania i chemicznego liftingu

  1. Wykorzystaj zmierzone pozycje nanoprzewodów, aby zaprojektować układ elektrod. Zawierają duże podkładki odbiorcze (50 μm x 50 μm) do łączenia wolframowych sond napięcia z elektrodą docierającą do nanoprzewodów.
  2. Pobrać pipetą 160 ml poli(metakrylanu metylu) (PMMA) rezystancji wiązki elektronów (patrz tabela odczynników) i pokryć wirowo podłoże pokryte nanodrutami następującymi kolejnymi parametrami powlekania:
    1. 10 s przy prędkości 4 x g i przyspieszeniu 4 x g/sek.
    2. 1 s przy prędkości 350 x g i przyspieszeniu 200 x g/sek.
    3. 60 s przy prędkości 700 x g i przyspieszeniu 200 x g/sek.
  3. Piecz próbkę w temperaturze 170 °C przez 10 minut na gorącym talerzu.
  4. Powtórz kroki 5.2-5.3, aby wytworzyć drugą warstwę oporu, aby ułatwić unoszenie się pod koniec procedury. Użyj tego samego oporu wiązki elektronów dla obu warstw.
  5. Rozpyl cienką przewodzącą warstwę złota (20 nm) na wierzchu próbki przed przystąpieniem do litografii wiązką elektronów.
  6. Przenieść próbkę do mikroskopu wiązki elektronów wyposażonego w litografię. Za pomocą klatki Faradaya ustaw prąd wiązki na 150 pA.
  7. Za pomocą znaczników wyrównania skalibruj układ współrzędnych mikroskopu wiązki elektronów.
  8. Naświetlić próbkę zgodnie z układem projektowym z rozmiarem kroku ustawionym na 48 nm, czasem przebywania na piksel przy 0,0243 ms dla dawki 150 μA/cm2.
  9. Wywołać próbkę przy użyciu MIBK (keton metylowo-izobutylowy): IPA (izopropanol) w stosunku [1:3] przez 45 sekund. Zatrzymać proces, zanurzając powstałą próbkę w izopropanolu na kolejne 45 sekund.
  10. Przenieś podłoże w metalowym parowniku pracującym pod ciśnieniem podstawowym 8 x 10-8 mbar. Osad z szybkością parowania 0,1 nm/s, 2 nm Cr (warstwa adhezyjna), a następnie 70 nm Au.
  11. Przystąpić do chemicznego pobierania próbki przy użyciu acetonu ogrzewanego w temperaturze 70 °C przez około 1,5 godziny.

6. Transfer do powierzchniowego mikroskopu promieniowania wycieku plazmonów

  1. Ustawić mikroskop powierzchniowego wycieku plazmonów wyposażony w obiektyw o dużej aperturze numerycznej (N.A.>1) i dwuosiowy stolik piezoelektryczny, aby dostosować położenie próbki.
  2. Przygotuj skolimowaną wiązkę Gaussa z lasera bliskiej podczerwieni. Dłuższa długość fali wzbudzenia zapewnia większą odległość propagacji plazmonów. Wyrównaj wiązkę w mikroskopie. Średnica wiązki skolimowanej powinna przepełniać źrenicę wejściową mikroskopu. Zapewnia to powstawanie ograniczonego dyfrakcją ogniska na granicy faz szkło/powietrze.
  3. Za pomocą rozdzielaczy wiązki i szeregu soczewek przekaźnikowych umieszczonych w jednym porcie wyjściowym mikroskopu, utwórz dwie płaszczyzny sprzężone odpowiednio z płaszczyzną obiektu i płaszczyzną Fouriera (tylna płaszczyzna ogniskowa obiektywu). Umieść dwie kamery ze sprzężonym ładunkiem (CCD) w miejscu tych sprzężonych płaszczyzn.
  4. Korzystając ze stolika piezoelektrycznego, wyrównaj koniec wybranego kontaktowego nanodrutu tak, aby zachodził na miejsce ogniskowania. Dostosuj pozycję, aby zmaksymalizować sprzężenie światła w trybie plazmonowym.
  5. Podłącz regulowany zasilacz do padów odbiorczych zacisków elektrycznych z wolframowymi końcówkami zamontowanymi na trójwymiarowych sondach mechanicznych. Włóż do obwodów przetwornicę prądowo-napięciową o niskim wzmocnieniu (wzmocnienie 10mA/V) lub miernik prądu.
  6. Monitoruj zastosowane odchylenie, prąd przepływający przez nanoprzewód i rozkłady intensywności zarejestrowane przez dwie kamery CCD.

Dostęp ograniczony. Zaloguj się lub rozpocznij wersję próbną, aby wyświetlić tę treść.

Wyniki

Rysunek 2(a) przedstawia mikrografię z transmisyjnego elektronowego mikroskopu skanującego typowego nanodrutu Ag o długości 10 mm, zsyntezowanego zgodnie z opisanym powyżej protokołem. Szerokość nanodrutu wynosi tutaj 200 nm, co pokazano w powiększeniu lewego końca na Rysunku 2(b). Na rysunku wyraźnie widoczna jest pięciokrotna symetria wzrostu kryształu. Na powierzchni nanodrutu nie ma widocznych defektów (np. załamań, cząsteczek itd.). Synteza prowadzi do szerokiego r...

Dostęp ograniczony. Zaloguj się lub rozpocznij wersję próbną, aby wyświetlić tę treść.

Dyskusja

Synteza wykorzystuje nadmiar chemicznego środka powierzchniowo czynnego pozostającego związany z powierzchnią nanodrutu, jak pokazano na transmisyjnym mikrorysunku elektronowym na rysunku 9(a). Warstwa ta tworzy barierę dielektryczną zapobiegającą przepływowi prądu przez granicę faz elektroda-nanoprzewód. Rysunki 10 lit. a) i b) przedstawiają typowe przykłady charakterystyk prądowo-napięciowych. Ostre kroki prądu przy pewnych odchyleniach przerywają krzywe. Etapy te zach...

Dostęp ograniczony. Zaloguj się lub rozpocznij wersję próbną, aby wyświetlić tę treść.

Oświadczenia

Autorzy oświadczają, że nie mają konkurencyjnych interesów finansowych.

Podziękowania

Badania, które doprowadziły do uzyskania tych wyników, otrzymały dofinansowanie Europejskiej Rady ds. Badań Naukowych w ramach Siódmego Programu Ramowego Wspólnoty Europejskiej FP7/2007–2013 Umowa o grant nr 306772 oraz Grant ERC-2007-StG nr 203872-COMOSYEL. Prace te są również częściowo finansowane przez Agence Nationale de la Recherche (ANR) w ramach Grant Plastips (ANR-09-BLAN-0049). A. S. dziękuje za stypendium podoktorskie z Région de Bourgogne w ramach programu PARI. M.S. przyjmuje do wiadomości stypendium od Chińskiej Rady Stypendialnej. D.Z. dziękuje za wsparcie ze strony Narodowej Fundacji Nauk Przyrodniczych Chin w zakresie grantów 11004182 i 61036005.

Dostęp ograniczony. Zaloguj się lub rozpocznij wersję próbną, aby wyświetlić tę treść.

Materiały

Lista materiałów użytych w tym artykule
NazwaFirmaNumer katalogowyKomentarze
DMEMInvitrogenABCD1234
Glikol etylenowy (EG)Sinopharm Chemical Reagent Co., LtdT20111130
PMMAAllresistAR-P 679
Aceton Analar NormapurVWR Prolabo20066.296
Isopropanol (IPA) Analar NormapurVWR Prolabo20842.298
AgNO3Sinopharm Chemical Reagent Co., Ltd20080826
Poli-(winylopirolidon) (PVP)Aladdin Chemistry Co., Ltd1041671-31744
DimethysiliconeSinopharm Group Company LimitedH201-500
Octan eteru metylowego glikolu propylenowegoMicrochemicals GmbhAZ EBR
Odwrócony mikroskop optycznyNikonTE 2000
Obiektyw mikroskopowyNikon1.49/100X TIRF Plan-Apo
Kamery CCD (2x)AndorLuca-S
Regulowany zasilaczRHKSPM 1000
Dane akwizycyjneRHKSPM 1000
Konwerter prądu na napięciedomowej robotyWzmocnienie 10 mA/V
Wiązka elektronów mikroskopJEOLFEG 6500
Dodatek do litografiiRAITHElphy
SpincoaterPRIMUSSTT15
Parownik termicznyPLASSYSMEB 400
Stopień sondy mikrometrycznej (2x)SÜ SS MicroTecPH110
Stolik piezoelektrycznyMad City LabsNano LP100

Bibliografia

  1. Ozbay, E. Plasmonics: Merging photonics and electronics at nanoscale dimensions. Sci. 311 (5758), 189-193 (1126).
  2. Zia, R., Schuller, J. A., Chandran, A., Brongersma, M. L. Plasmonics: the next chip-scale technology. Mater. Today. 9 (7), (2006).
  3. Genet, W., C,, Bozhevolnyi, S. I. Surface-plasmon circuitry. Phys. Today. 61 (5), 44-50 (2008).
  4. Pyayt, A. L., Wiley, B., Xia, Y., Chen, A., Dalton, L. Integration of photonic and silver nanowire plasmonic waveguides. Nat. Nanotechnol. 3, 660-665 (2008).
  5. Dickson, R. M., Lyon, L. A. Unidirectional Plasmon Propagation in Metallic Nanowires. J. Phys. Chem. B. 104, 6095-6098 (2000).
  6. Kan, C. X., Zhu, J. -J., Zhu, X. -G. Silver nanostructures with well-controlled shapes-synthesis, characterization and growth mechanism. J. Phys. D: Appl. Phys. 41 (15), 155304(2008).
  7. Song, M., et al. Electron-induced limitation of surface plasmon propagation in silver nanowires. Nanotechnol. 24 (9), (2013).
  8. Drezet, A., et al. Leakage radiation microscopy of surface plasmonpolaritons. Mater. Sci. Eng. B. 148, 220-229 (2007).
  9. Song, M., et al. Imaging Symmetry-Selected Corner Plasmon Modes in Penta-Twinned Crystalline Ag Nanowires. ACS Nano. 5 (7), 5874-5880 (1021).
  10. Miljković, V., Shegai, T., Johansson, P., Käll, M. Simulating light scattering from supported plasmonic nanowires. Opt. Express. 20 (10), 10816-10826 (2012).
  11. Massenot, S., et al. Polymer-metal waveguides characterization by Fourier plane leakage radiation microscopy. Appl. Phys. Lett. 91, (2007).
  12. Ditlbacher, H., et al. Silver Nanowires as Surface Plasmon Resonators. Phys. Rev. Lett. 95 (25), 257403(2005).
  13. Margueritat, J., et al. Influence of the number of nanoparticles on the enhancement properties of surface-enhanced Raman scattering active area: sensitivity versus repeatability. ACS Nano. 5 (3), 1630-1638 (2011).
  14. Rivera, T. P., Lecarme, O., Hartmann, J., Rossitto, E., Berton, K., Peyrade, D. Assisted convective-capillary force assembly of gold colloids in a microfluidic cell: Plasmonic properties of deterministic nanostructures. J. Vac. Sci. Technol. B. 26, 2513-2519 (2008).
  15. Cronin, S. B., et al. Thermoelectric investigation of bismuth nanowires. 18th international conference on Thermoelectrics, , 554-557 (1999).
  16. Cronin, S. B., et al. Making electrical contacts yo nanowires with a thick oxide coating. Nanotechnol. 13 (5), 653(2002).
  17. Colasdes Francs, G., et al. Integrated plasmonic waveguides: A mode solver based on density of states formulation. Phys. Rev. B. 80 (11), 115419(2009).
  18. Stahlmecke, B., et al. Electromigration in self-organized single-crystalline silver nanowires. Appl. Phys. Lett. 88 (5), 053122(2006).
  19. Kim, F., Sohn, K., Wu, J., Huang, J. Chemical Synthesis of Gold Nanowires in Acidic Solutions. J. American Chem. Soc. 130 (5), 14442-14443 (2008).
  20. Novotny, L., Hecht, B. Princ. Nano-Opt. , Cambridge University Press. (2006).
  21. Wang, W. M., et al. Dip-pen nanolithography of electrical contacts to single-walled carbon nanotubes. ACS Nano. 3 (11), 35443-33551 (2009).
  22. Kuzyk, A. Dielectrophoresis at the nanoscale. Electrophoresis. 32 (17), 2307-2313 (2011).
  23. Freer, E. M., Grachev, O., Duan, X., Martin, S., Stumbo, D. P. High-yield self-limiting single-nanowire assembly with dielectrophoresis. Nat. Technol. 5, 525-530 (2010).
  24. Huang, J. -S., et al. Atomically-flat single-crystalline gold nanostructures for plasmonic nanocircuitry. Nat. Comm. 1, 150(2010).

Dostęp ograniczony. Zaloguj się lub rozpocznij wersję próbną, aby wyświetlić tę treść.

Przedruki i uprawnienia

Tagi

Litografia wi zk elektron wmikroskopia promieniowania up ywuwzbudzanie plazmon w powierzchniowychwytwarzanie kontakt w elektrycznychlaser bliskiej podczerwienicharakterystyka pr dowo napi ciowaanaliza propagacji plazmon wmorfologia nanowire w
Ocena transportu plazmonicznego w przewodzących prąd nanodrutach srebra
Skontaktuj się z nami
Poleć bibliotece

Prywatność

Warunki korzystania z usługi

Zasady

Prawa autorskie © 2026 MyJoVE Corporation. Wszelkie prawa zastrzeżone.