Metoda badania zależności dynamicznego pękania i fragmentacji od temperatury

Summary

Pękanie i fragmentacja są zjawiskami późnego stadium w scenariuszach dynamicznego ładowania i są zazwyczaj badane przy użyciu materiałów wybuchowych. Przedstawiamy technikę napędzania rozprężania za pomocą pistoletu gazowego, która w unikalny sposób umożliwia kontrolę zarówno szybkości ładowania, jak i temperatury próbki.

Abstract

Dynamiczne pękanie ciała jest zjawiskiem w późnym stadium, zazwyczaj badanym w uproszczonych warunkach, w których próbka jest deformowana pod wpływem równomiernego naprężenia i szybkości odkształcania. Można to osiągnąć poprzez równomierne obciążenie wewnętrznej powierzchni cylindra. Ze względu na symetrię osiową, gdy cylinder rozszerza się, ścianka jest umieszczana w naprężeniu rozciągającym obwodowym, które jest równomierne na całym obwodzie. Chociaż istnieją różne techniki generowania tej ekspansji, takie jak materiały wybuchowe, napęd elektromagnetyczny i istniejące techniki pistoletów gazowych, wszystkie są ograniczone tym, że butla z próbką musi mieć temperaturę pokojową. Przedstawiamy nową metodę wykorzystującą pistolet gazowy, która ułatwia eksperymenty na butlach o temperaturze od 150 K do 800 K przy stałym, powtarzalnym obciążeniu. Te wysoce zdiagnozowane eksperymenty są wykorzystywane do zbadania wpływu temperatury na mechanizmy pękania odpowiedzialne za awarie i wynikający z tego wpływ na statystyki fragmentacji. Geometria eksperymentalna wykorzystuje stalowy ostrołuk umieszczony wewnątrz cylindra docelowego, z końcówką umieszczoną mniej więcej w połowie. Jednostopniowy lekki pistolet gazowy jest następnie używany do wystrzeliwania pocisku poliwęglanowego do cylindra z prędkością 1000 m/^s-1. Pocisk uderza i przepływa wokół sztywnego ostrołuku, napędzając cylinder z próbką od wewnątrz. Zastosowanie nieodkształcającej się wkładki z ogrodu pozwala nam na zamontowanie osprzętu do kontroli temperatury wewnątrz tylnej części cylindra. Ciekły azot (LN₂) służy do chłodzenia, a rezystancyjne obciążenie wysokoprądowe do ogrzewania. Wiele kanałów szybkości dopplerowskiej fotonów (PDV) z przesunięciem w górę śledzi prędkość rozprężania wzdłuż cylindra, umożliwiając bezpośrednie porównanie z symulacjami komputerowymi, podczas gdy obrazowanie z dużą prędkością służy do pomiaru odkształcenia do uszkodzenia. Odzyskane fragmenty cylindrów są również poddawane mikroskopii optycznej i elektronowej w celu ustalenia mechanizmu uszkodzenia.

Introduction

Dynamiczne uszkodzenie materiału jest ważnym aspektem jego ogólnego zachowania mechanicznego i ma znaczenie dla wielu branż, w tym motoryzacyjnej, lotniczej i wojskowej, by wymienić tylko kilka. Podczas gdy zniszczenie przy niskich szybkościach odkształcania jest zwykle badane za pomocą konwencjonalnych prób rozciągania, w których długa cienka próbka jest obciążana napięciem od końców, przy wysokich prędkościach odkształcania taka geometria/konfiguracja wymaga, aby próbka była bardzo mała, aby utrzymać równowagę pseudomechaniczną przez cały czas trwania testu. Na pojawienie się pojedynczego pęknięcia otaczający materiał zostanie rozluźniony, skutecznie zatrzymując rozwój wszelkich sąsiednich miejsc awarii. Ogranicza to liczbę złamań, które można jednocześnie zaobserwować w jednym eksperymencie, i uniemożliwia ustalenie ważnych informacji dotyczących statystyk uszkodzeń.

Test rozszerzającego się cylindra to sprawdzona technika do charakteryzowania sposobu, w jaki materiały ulegają uszkodzeniu i fragmentacji pod wpływem obciążenia z dużą prędkością. W teście cylinder wykonany z materiału będącego przedmiotem zainteresowania jest równomiernie obciążany wzdłuż swojego wewnętrznego obwodu, wystrzeliwując falę naprężeń przez ścianę i powodując rozszerzanie się cylindra. Wkrótce ta fala radialna rozprasza się i dominuje równomierne naprężenie obwodowe rozciągające na obwodzie. Ponieważ naprężenia i szybkość odkształcania są takie same wokół cylindra, pękanie i fragmentowanie zależy wyłącznie od właściwości materiału. Test łagodzi wyżej wymieniony problem, ponieważ zazwyczaj duże obwody próbki sprzyjają inicjacji wielu miejsc uszkodzenia przy jednolitym naprężeniu ¹.

Głównym celem w rozwoju tej eksperymentalnej techniki było umożliwienie badania roli temperatury w zachowaniu pękania i fragmentacji rozszerzającego się cylindra. Kontrola temperatury próbki pozwoli na zbadanie, w jaki sposób wpływa to na dynamiczną wytrzymałość na rozciąganie, mechanizm pękania i rozdrobnienie materiału. Na przykład w przypadku metali wzrost temperatury może spowodować przejście od kruchości do plastycznego pękania, co pozwala na wykonanie większej ilości prac plastycznych, zanim ostatecznie ulegnie awarii. Niektóre materiały, takie jak Ti-6Al-4V, mogą również wykazywać adiabatyczną lokalizację ścinania ². Podczas gdy próbka odkształca się, plastikowa konstrukcja wytwarza ciepło. Jeśli szybkość mięknienia w wyniku tego wzrostu temperatury jest większa niż szybkość utwardzania przez zgniot w wyniku odkształcenia, niestabilność może powstać, gdy duża ilość odkształcenia plastycznego występuje w bardzo zlokalizowanym paśmie (adiabatyczny pasmo ścinania). Reakcja ta jest promowana w Ti-6Al-4V ze względu na jego słabą przewodność cieplną i może potencjalnie ograniczyć jego skuteczność w zastosowaniach takich jak lekki pancerz.

To nowe podejście do testowania musi spełniać dwa główne kryteria. Po pierwsze, metoda musi wytworzyć prędkość odkształcenia promieniowego rzędu 10^{4 sek-1}, zwykle obserwowaną w zdarzeniach balistycznych i uderzeniowych, aby umożliwić porównanie z wcześniejszymi badaniami wykorzystującymi bardziej tradycyjne schematy obciążenia. Po drugie, temperatura próbki nie ma wpływu na mechanizm napędowy, aby zapewnić spójność między eksperymentami. Początkowe mechanizmy rozprężania cylindra wykorzystywały ładunki wybuchowe, po prostu napełniając cylinder ^3-5 próbki bezpośrednio lub używając pośredniego sterownika. W tym drugim przypadku stosuje się bufor ⁶, w którym próbkę umieszcza się nad stalowym cylindrem, który z kolei zawiera ładunek wybuchowy. Oczywistym ograniczeniem jest to, że ponieważ cylinder z próbką zawiera materiał napędowy (w postaci materiału wybuchowego), podgrzanie cylindra spowoduje również podgrzanie ładunku. Chociaż może to nie spowodować bezpośrednio zainicjowania ładunku, wiele rodzajów materiałów wybuchowych zawiera polimerowy materiał wiążący, który stopi się z cylindra z próbką. Podobnie, niektóre materiały wybuchowe stają się bardzo wrażliwe po schłodzeniu. Oznacza to, że napędy wybuchowe nie nadają się do badania temperatury. Alternatywna metoda wykorzystuje siłę Lorentza do rozszerzania - próbkę umieszcza się na cewce sterującej ^{7, 8}. Do tej cewki sterującej (zwykle drutu miedzianego o dużej grubości) wtryskiwany jest wysoki prąd, indukując przeciwny prąd w próbce. Te przeciwstawne prądy mają powiązane pola magnetyczne, które działają przeciwko sobie, a ciśnienie magnetyczne wypycha próbkę na zewnątrz od wewnętrznej powierzchni. Ponownie, podgrzanie materiału niekorzystnie wpłynie na miedzianą cewkę napędową wewnątrz próbki. Pistolety gazowe są używane do rozprężania butli od końca lat 1970. ⁹. W tych eksperymentach materiałem użytym do wykonania wkładki w cylindrze jest polimer, którego napęd powstaje w wyniku odkształcenia zarówno pocisku, jak i wkładki przy uderzeniu. Ta wkładka jest zazwyczaj gumowa lub plastikowa ¹⁰, której wytrzymałość i ciągliwość będzie poważnie zależała od temperatury. Podgrzanie sprawi, że wkładka będzie zbyt miękka, a chłodzenie sprawi, że będzie zachowywała się krucho, więc przedwcześnie ulegnie awarii.

W przeciwieństwie do poprzednich technik rozprężania cylindrów, opisana tutaj metoda jest pierwszą, która zapewnia powtarzalny napęd obciążenia w szerokim zakresie temperatur (100-1,000 K). Wyjątkowość naszej techniki polega na tym, że materiał użyty do napędzania rozprężania (w naszym przypadku pocisku) jest oddzielony od cylindra aż do momentu uderzenia. W związku z tym nie ma na nią wpływu początkowa temperatura cylindra z próbką i zapewnia powtarzalne obciążenie.

Geometria eksperymentalna składa się ze stalowego ostrołuku zamontowanego wewnątrz cylindra docelowego, którego końcówka znajduje się mniej więcej w połowie długości cylindra. Jednostopniowy lekki pistolet gazowy jest następnie używany do wystrzeliwania poliwęglanowego pocisku z wklęsłą powierzchnią czołową do cylindra z prędkością do 1000 m/^s-1. Oś celu, w której cylinder jest starannie wyrównany z osią lufy pistoletu gazowego, aby ułatwić powtarzalne i równomierne ładowanie. Uderzenie i następujący po nim przepływ pocisku z poliwęglanu wokół pseudosztywnej stalowej ostrołuku powoduje rozszerzanie się cylindra od wewnętrznej ściany. Geometria płytki ostrołukowej i wklęsła powierzchnia pocisku zostały starannie zoptymalizowane przy użyciu symulacji komputerowych hydro-code, aby wygenerować pożądane rozszerzenie cylindra. Użycie stali stopowej 4340 do produkcji cylindra umożliwia eksperymentowanie z cylindrem w temperaturze, ponieważ jego wytrzymałość jest znacznie wyższa niż pocisku poliwęglanowego w interesującym nas zakresie temperatur, zapewniając, że mechanizm napędowy pozostaje spójny. Ogły odzyskane z podgrzanych i schłodzonych eksperymentów wykazują jedynie minimalne odkształcenia w wyniku uderzenia.

Ogrzewanie i chłodzenie cylindra próbki odbywa się poprzez instalację sprzętu do kontroli temperatury w obrobionym wgłębieniu w tylnej części wkładki zewnętrznej. W celu schłodzenia próbki do temperatur kriogenicznych (~100 K), wgłębienie w oliwie jest uszczelniane aluminiową nasadką, a przez wnękę przepływa ciekły azot. Ponieważ cylinder docelowy ma dużą powierzchnię styku z otworem gębowym, próbka jest chłodzona przez przewodzenie. Aby podgrzać cylinder docelowy do temperatur zbliżających się do 1 000 K, w wgłębieniu ostro umieszczonym jest grzałka rezystancyjna ceramiczna i NiChrome. Zasilacz wysokoprądowy zapewnia do 1 kW, ogrzewając ogę i cylinder. Butla i ogia są izolowane termicznie od mocowania celu w jednostopniowym pistolecie gazowym poprzez zastosowanie ceramicznych przekładek MACOR. Podczas eksperymentu zbiornik jest również utrzymywany w warunkach umiarkowanej próżni (<0,5 Torra), co pomaga w manipulacji termicznej.

Aby zdiagnozować proces fragmentacji cylindra, eksperymentalny projekt obejmuje wiele kanałów konwersji częstotliwości PDV, aby zmierzyć prędkość rozszerzania się w punktach wzdłuż cylindra. PDV to ^{stosunkowo nowa} technika interferometrii opartej na światłowodach, która umożliwia pomiar prędkości powierzchniowych podczas wysoce dynamicznych zdarzeń. Podczas pomiaru PDV światło przesunięte dopplerowsko odbite od poruszającej się powierzchni będącej przedmiotem zainteresowania za pomocą sondy światłowodowej jest łączone ze światłem nieprzesuniętym, tworząc częstotliwość uderzeń, która jest wprost proporcjonalna do prędkości poruszającej się powierzchni. Zasadniczo system PDV to szybki interferometr Michelsona wykorzystujący postępy w technologii komunikacji w bliskiej podczerwieni (1550 nm) do rejestrowania częstotliwości dudnień w zakresie GHz. System mocowania sond PDV o ogniskowej 100 mm zastosowanych w obecnym badaniu zapewnia ich izolację od temperatury cylindra i zapewnia łatwe ustawienie. Dodatkową zaletą stosowania sond o ogniskowej 100 mm jest to, że zapewniają one wystarczający dostęp optyczny, aby umożliwić fotografowanie z dużą prędkością w celu zmierzenia profilu rozszerzalności całego cylindra. Układ i położenie czterech sond, A-D, wzdłuż cylindra pokazano na rysunku 1. Zastosowano tu dwie kamery szybkoobrotowe; szybka kamera wideo Phantom V16.10 działająca z prędkością 250 000 kl./s oraz kamera kadrująca IVV UHSi 12/24, rejestrująca 24 obrazy. Kamera IVV jest podświetlana w taki sposób, że cylinder jest oświetlony w sylwetce, co umożliwia dokładne śledzenie promieniście rozszerzającej się krawędzi cylindra. Kamera Phantom jest podświetlana z przodu, obrazując proces inicjacji i fragmentacji awarii. Fotografia z dużą prędkością może być następnie skorelowana z prędkościomierzem, aby uzyskać odkształcenie i szybkość odkształcenia wzdłuż całej próbki. Obrazowanie z dużą prędkością pozwala również na dokładny pomiar odkształcenia powodującego uszkodzenie i wzorów pęknięć wzdłuż powierzchni.

Technika eksperymentalna przedstawiona w poniższej sekcji protokołu umożliwia kontrolowanie temperatury próbki w eksperymencie z rozszerzającym się cylindrem, dzięki czemu różne mechanizmy pękania mogą być aktywowane lub tłumione. Technika ta doprowadzi do bardziej wszechstronnego zrozumienia roli temperatury w scenariuszach obciążenia dynamicznego.

Protocol

1. Docelowa produkcja i montaż

1. Obrabiaj cylinder docelowy do żądanych wymiarów z litego materiału.
2. Przygotuj powierzchnię cylindra, usuwając ślady obróbki. W przypadku odbicia PDV preferowana jest jednolita powierzchnia dyfuzyjna. Dobre wyniki uzyskano przy lekkim szlifowaniu na mokro papierem o ziarnistości >1 200.
3. Scharakteryzować składniki docelowe, tj. zmierzyć następujące elementy:
   Długość, średnica i grubość ścianki cylindra (w wielu miejscach)
   Długość pocisku, średnica
   Długość ołowiu, średnica
   Masa wszystkich powyższych
4. Zamontuj pierścień mocujący butli i ramię PDV.
5. Zamontuj sondy PDV w mocowaniach kinematycznych i na ramieniu PDV.
6. Włóż ostrokąt do cylindra docelowego tak, aby tył zęba był zlicowany z tyłem cylindra (należy to zrobić na płaskim warsztacie). Trzy M3 są zaprojektowane tak, aby utrzymać ogiwę na miejscu, jednocześnie umożliwiając "odklejenie" cylindra podczas rozszerzania.
7. Umieść cylinder docelowy w elementach montażowych tak, aby wejście cylindra było zlicowane z powierzchnią prowadzącą pierścienia montażowego. Zabezpiecz cylinder na miejscu za pomocą 6 wkrętów dociskowych M4.
8. Zainstalować urządzenie grzewcze/chłodzące i połączyć termopary wzdłuż zewnętrznej ścianki cylindra.
9. Wyczyść złącza FC/APC (złącze tulejkowe, kątowy styk fizyczny) na końcu włókien sondy PDV ściereczką do czyszczenia włókien i sprawdź za pomocą światłowodu. Jest to ważne, aby zmniejszyć odbicie wsteczne.
10. Za pomocą widzialnego (660 nm) lasera klasy 3R z grubsza ustaw sondy tak, aby były normalne do cylindra (tj. odbite światło padało z powrotem na sondę).
11. Zamontuj podstawowy obwód odbicia za pomocą pompy cyrkulacyjnej. Podłącz laser klasy 1 1,550 nm do wejścia 1, sondę PDV do wejścia 2 i miernik mocy do wejścia 3. Ustaw kolejno sondy PDV tak, aby zwrócona moc była zmaksymalizowana.

2. Przygotowanie pistoletu gazowego

1. Za pomocą zatyczki lufy i mikrometru głębokości wyrównaj pierścień celu z końcem lufy, aby zminimalizować przechylenie uderzenia.
2. Zamontuj system ograniczania odłamków i zabezpieczenie drzwi.
3. Umieść zatyczkę wyrównującą cel w lufie.
4. Zainstaluj zespół docelowy i wyrównaj z wtyczką.
5. Zamontuj parę spustu na końcu lufy i podłącz do osprzętu do pomiaru czasu i diagnostyki. Zmierz odległość od kontaktu ze spustem do uderzenia pocisku w ostrołuk.
6. Zamontuj lusterka obrotowe, aby fotografować z dużą prędkością.
7. Ustaw lusterka tak, aby zapewnić ortogonalny widok cylindra przez docelowe otwory zbiornika i zablokuj się na miejscu.
8. Ustaw szybkie kamery i lampy błyskowe lampy błyskowe na zewnątrz zbiornika docelowego. Patrząc w dół lufy, umieść szybkoobrotową kamerę i jedną lampę błyskową na godzinie 3 względem cylindra. Umieść kamerę IVV na godzinie 9, a kolejną lampę błyskową lamp na godzinie 12. W tej konfiguracji szybka kamera będzie oświetlona z przodu w celu śledzenia pęknięć, a IVV będzie dostarczać obrazy sylwetkowe do wykrywania krawędzi.
9. Podłącz urządzenia grzewcze/chłodzące do przepustów docelowych i próżniowych.
10. UWAGA: Przy odpowiednich okularach i innych środkach ostrożności włącz lasery, oscyloskopy i systemy PDV klasy IV.
11. Sprawdź poziomy mocy wysyłane do sond PDV. W przypadku systemu PDV zwykle używa się około 5 mW na każdą sondę, z 1 mW na kanał jako odniesienie.
12. Sprawdź wyrównanie sond PDV z miernikiem mocy. Po uzyskaniu zadowolenia z wyrównania użyj karty IR, aby zmierzyć, gdzie sondy PDV patrzą na powierzchni cylindra.
13. Włącz laser referencyjny i sprawdź jakość sygnałów dudnienia podawanych przez każdą sondę. Dostosuj długość fali lasera (laserów), aby ustawić żądaną częstotliwość uderzeń o zerową prędkość (ustaw ją na około 5 GHz).
14. Po uzyskaniu zadowolenia z wyrównania celu, lokalizacja spustu, wyrównanie kamery i lustra, wyrównanie i lokalizacja sondy PDV oraz ramka ograniczająca ryzyko zamykają zbiornik docelowy.
15. Wyjmij zatyczkę wyrównującą; zainstaluj pocisk.
16. Skonfiguruj kamery i oświetlenie (liczba klatek na sekundę, ekspozycja, czas) i wykonaj obrazowanie testowe. Typowa liczba klatek na sekundę wynosi około 250 000 klatek/s dla obu aparatów, przy ekspozycji około 0,5 μs. Pierwszy obraz jest zwykle wyświetlany w czasie tak, aby zbiegł się w czasie z momentem uderzenia.

3. Przygotowanie do wypalania

1. Zamontować membrany zamka, które mają zastosowanie do wymaganego ciśnienia zapłonu.
2. Zamknij zamek i rozpocznij ewakuację docelowych czołgów. Celuj w poziom próżni w okolicach 50 mTorr.
3. Wykonaj ostateczną konfigurację całej diagnostyki (opóźnienia oscyloskopu, wyzwalacze, ustawienia kamery itp.). Ustaw oscyloskopy dla PDV na 50 μs na działkę, 25 psec na punkt i wyzwalanie wstępne 20%, aby uzyskać okno 500 μs. Uruchom oscyloskopy i kamery tak, aby czas zerowy pokrywał się z czasem uderzenia.
4. Końcowy test spustu; sprawdź, czy czasy są dokładne.
5. Włącz lasery, uzbrój kamery.
6. Zamknij pomieszczenie, upewniając się, że blokady laserowe i wysokociśnieniowe znajdują się we właściwej pozycji.
7. Rozpocznij ogrzewanie / chłodzenie zgodnie z wymaganiami za pomocą oprogramowania LabVIEW.
8. Naładować pistolet do wymaganego ciśnienia strzału.
9. W przypadku ciśnienia należy przeprowadzić ostateczną kontrolę, czy wszystkie systemy diagnostyczne są uzbrojone.
10. Odizolować urządzenie grzewcze lub chłodzące.
11. Odliczanie "3, 2, 1 POŻAR".
12. Odwietrz cel i przejmij zbiorniki.
13. Zapisz wszystkie dane oscyloskopu i kamery.

4. Zdjęcie po

1. Wyłącz lasery i poczekaj, aż pistolet całkowicie wyrówna się w atmosferze.
2. Otwórz czołg docelowy, zbierz wszystkie odłamki metalu i posortuj Ti-6Al-4V.

5. Analiza danych

1. Wykonaj analizę STFT na danych oscyloskopu PDV, aby skrócić historię prędkości zgodnie z analizą Ao i Dolan ¹².
2. Przetwarzaj dane obrazowania z dużą szybkością za pomocą oprogramowania, takiego jak wymienione w tabeli wyposażenia. Nagrania z kamer o dużej prędkości zapewnią czas i naprężenie w momencie awarii oraz umożliwią analizę powstawania i wzrostu pęknięć. Zdjęcia sylwetkowe z IVV zapewniają wyraźną krawędź do zbadania pełnego profilu deformacji cylindra.
3. Zmierz i zważ odzyskane fragmenty. Wybierz fragmenty z interesującymi cechami, takimi jak zatrzymane złamania i przygotuj je do mikroskopii.
   1. Pokrój, zamontuj i wypoleruj fragmenty, a następnie przeanalizuj je pod mikroskopem elektronowym. Dyfrakcja elektronów rozpraszania wstecznego dostarcza informacji o teksturze i mikrostrukturze wraz z wtórnym obrazowaniem elektronów w celu zbadania powierzchni pęknięcia i zidentyfikowania trybu uszkodzenia.

Results

Jakość danych będzie przede wszystkim zależała od czasu eksperymentu. Jeśli opóźnienia od wyzwolenia do uderzenia są prawidłowe, lampy błyskowe będą wytwarzać wystarczającą ilość światła, gdy cylinder celu zacznie się odkształcać, umożliwiając szybkim kamerom tworzenie wyraźnych obrazów. W takim przypadku obrazy z kamery kadrującej będą miały wyraźną sylwetkową krawędź, którą można wykorzystać do śledzenia deformacji całego cylindra. Oprogramowanie, takie jak ImageJ, może być użyte do wyodrębnienia danych lineout dla każ...

Discussion

Metoda ta umożliwia badanie materiałów przy wysokich prędkościach rozciągania w szerokim zakresie temperatur, od kriogenicznych do ~1,000 K, unikalnych dla tej konstrukcji. Wiąże się to jednak z pewnymi wyzwaniami związanymi z konfiguracją i wykonywaniem eksperymentu. Po pierwsze, aby zoptymalizować kontrolę temperatury, wkładka ostroziarnista musi być obrabiana z odpowiedniego materiału. Używana jest tutaj stal 4340, chociaż każda stal wysokotemperaturowa o wysokiej twardości powinna wystarczyć. Podobnie, ponieważ cały ...

Materials

List of materials used in this article

Name	Company	Catalog Number	Comments
1,550 nm CW Laser	NKT Photonics	Koheras Adjustik	x 2
Wzmacniacz mocy 1,550 nm	NKT Photonics	Koheras Boostik HPA
Generatory opóźnienia	Quantum Composers	9500+ Cyfrowy generator impulsów opóźniających	8 wersja wyjściowa
Stanford Research Systems	DG535 Cyfrowy generator
16-kanałowy digitizer	Obudowa Agilent Technologies	U1056B + 4 x U1063A Oscyloskopy
cyfrowe o dużej przepustowości	Teledyne LeCroy	WaveMaster 816Zi-A	Prędkość ekspansji, Gen 3 PDV
Tektronix	DPO71604C	Prędkość pocisku, szybkie systemy obrazowania Gen 1 PDV
	Vision Research	Phantom v16.10
Invisible Vision	IVV UHSi-24
Zeiss Optics	Planar T* 1,4/85	85 mm Obiektyw
Nikon	AF-S Nikkor 70-200 mm f/2.8 ED VR II	70-200 mm Teleobiektyw
Lampa błyskowa	Bowens	Gemini Pro 1500 W	x 2
PDV Sonda	laserowa 2000	LPF-04-1550-9/125-S-21.5-100-4.5AS-60-3A-3-3	x 4 (na zamówienie)
System PDV	Zbudowany przez Institute of Shock Physics	Custom Build	3rd Generation (z przesunięciem w górę) 8-kanałowe przenośne oprogramowanie sterujące systemem PDV
	National Instruments	LabVIEW 2013
Sprzęt sterujący do ogrzewania	National Instruments	NI-DAQ 6009 Zasilacz grzewczy USB
	BK Precision	BK1900
Rejestrator termopary	Pico Technology	TC-08
100 mm Jednostopniowy lekki pistolet gazowy	Physics Applications, Inc. (PAI)	Niestandardowa konstrukcja	Zdolny do co najmniej 1,000 m/s z pociskiem ~2 kg
Oprogramowanie do analizy obrazu	National Institutes of Health	ImageJ Open-source	, bezpłatne
oprogramowanie do analizy obrazu	Mathworks	MATLAB r2014a	Z zestawami narzędzi do przetwarzania obrazu
Piła	do cięcia materiałówMikroskop elektronowy Struers	Accutom-50
	Zeiss	Auriga
Elektron Dyfrakcja wstecznie rozpraszana	Bruker	e-Flash 1000
EBSD	Bruker	eSprit