Artykuł metodologiczny

Charakterystyka rozkładu wielkości nanokryształów za pomocą spektroskopii Ramana z wielocząsteczkowym modelem uwięzienia fononów

DOI:

10.3791/53026

⸱

22 sierpnia 2015

 , 
1Department of Applied Physics, Eindhoven University of Technology, 2Dutch Institute for Fundamental Energy Research

W tym artykule

Podsumowanie

$$\rightleftharpoonup{xx}$$ $$\longleftharp{xx}$$, $$\longrightharp{xx}$$,

Pokazujemy, jak określić rozkład wielkości nanokryształów półprzewodnikowych w sposób ilościowy za pomocą spektroskopii Ramanowskiej, wykorzystując analitycznie zdefiniowany model uwięzienia wielocząsteczkowych fononów. Uzyskane wyniki są doskonale zgodne z innymi technikami analizy wielkości, takimi jak transmisyjna mikroskopia elektronowa i spektroskopia fotoluminescencyjna.

Streszczenie

$$\rightleftharpoonup{xx}$$ $$\longleftharp{xx}$$, $$\longrightharp{xx}$$,

Analiza rozkładu wielkości nanokryształów jest krytycznym wymogiem dla przetwarzania i optymalizacji ich właściwości zależnych od wielkości. Powszechnie stosowanymi technikami analizy wielkości są transmisyjna mikroskopia elektronowa (TEM), dyfrakcja rentgenowska (XRD) i spektroskopia fotoluminescencyjna (PL). Techniki te nie nadają się jednak do analizy rozkładu wielkości nanokryształów w szybki, nieniszczący i jednocześnie niezawodny sposób. Naszym celem w tej pracy jest wykazanie, że rozkład wielkości nanokryształów półprzewodnikowych, które podlegają zależnym od wielkości efektom uwięzienia fononów, można ilościowo oszacować w nieniszczący, szybki i wiarygodny sposób za pomocą spektroskopii Ramana. Co więcej, mieszane rozkłady wielkości mogą być oddzielnie sondowane, a ich odpowiednie stosunki objętościowe można oszacować za pomocą tej techniki. Aby przeanalizować rozkład wielkości, sformowaliśmy analityczne wyrażenie jednocząsteczkowego PCM i rzutowaliśmy je na ogólną funkcję rozkładu, która będzie reprezentować rozkład wielkości analizowanego nanokryształu. W ramach eksperymentu modelowego przeanalizowaliśmy rozkład wielkości wolnostojących nanokryształów krzemu (Si-NC) z multimodalnymi rozkładami wielkości. Szacowane rozkłady wielkości są doskonale zgodne z wynikami TEM i PL, co świadczy o wiarygodności naszego modelu.

Wprowadzenie

$$\rightleftharpoonup{xx}$$ $$\longleftharp{xx}$$, $$\longrightharp{xx}$$,

Nanokryształy półprzewodnikowe przyciągają uwagę, ponieważ ich właściwości elektroniczne i optyczne można po prostu dostroić, zmieniając ich rozmiar w zakresie w porównaniu do odpowiednich promieni ekscytonu-Bohra. 1 Te unikalne cechy zależne od wielkości sprawiają, że nanokryształy te są odpowiednie dla różnych zastosowań technologicznych. Na przykład efekty namnażania nośników, obserwowane, gdy foton o wysokiej energii jest absorbowany przez nanokryształy CdSe, Si i Ge, można wykorzystać w koncepcji konwersji widma w zastosowaniach ogniw słonecznych; W zastosowaniach diod elektroluminescencyjnych (LED) można stosować emisję optyczną 2–4 lub zależną od wielkości z PbS-NC i Si-NC. 5,6 Precyzyjna wiedza i kontrola rozkładu wielkości nanokryształów będą zatem odgrywać decydującą rolę w niezawodności i wydajności tych zastosowań technologicznych opartych na nanokryształach.

Powszechnie stosowane techniki analizy rozkładu wielkości i morfologii nanokryształów mogą być wymienione jako dyfrakcja rentgenowska (XRD), transmisyjna mikroskopia elektronowa (TEM), spektroskopia fotoluminescencyjna (PL) i spektroskopia Ramana. XRD to technika krystalograficzna, która ujawnia informacje morfologiczne analizowanego materiału. Na podstawie poszerzenia piku dyfrakcyjnego możliwe jest oszacowanie wielkości nanokryształu,7 jednak uzyskanie jednoznacznych danych jest zwykle czasochłonne. Co więcej, XRD może umożliwić jedynie obliczenie średniego rozkładu wielkości nanokryształów. Ze względu na istnienie multimodalnych rozkładów wielkości, analiza wielkości za pomocą XRD może być myląca i prowadzić do błędnych interpretacji. TEM to potężna technika, która umożliwia obrazowanie nanokryształów. 8 Chociaż TEM jest w stanie ujawnić obecność poszczególnych rozkładów w multimodalnym rozkładzie wielkości, kwestia przygotowania próbki jest zawsze wysiłkiem, który należy poświęcić przed pomiarami. Ponadto praca nad gęsto upakowanymi zespołami nanokryształów o różnych rozmiarach jest trudna ze względu na trudność obrazowania poszczególnych nanokryształów. Spektroskopia fotoluminescencyjna (PL) jest techniką analizy optycznej, dzięki której można zdiagnozować optycznie aktywne nanokryształy. Rozkład wielkości nanokryształów uzyskuje się z emisji zależnej od wielkości. 9 Ze względu na słabe właściwości optyczne nanocząstek o pośrednim paśmie wzbronionym, duże nanokryształy, które nie podlegają efektom uwięzienia, oraz małe nanokryształy bogate w defekty nie mogą być wykryte przez PL, a obserwowany rozkład wielkości jest ograniczony tylko do nanokryształów o dobrych właściwościach optycznych. Chociaż każda z tych technik ma swoje zalety, żadna z nich nie jest w stanie spełnić oczekiwań (tj. być szybka, nieniszcząca i niezawodna) i wyidealizowanej techniki analizy rozmiarów.

Innym sposobem analizy rozkładu wielkości nanokryształów jest spektroskopia Ramana. Spektroskopia Ramana jest powszechnie dostępna w większości laboratoriów i jest szybką i nieniszczącą techniką. Ponadto w większości przypadków przygotowanie próbki nie jest wymagane. Spektroskopia Ramana jest techniką oscylacyjną, która może być wykorzystana do uzyskania informacji o różnych morfologiach (krystalicznej lub amorficznej) oraz informacji związanych z wielkością (z zależnego od wielkości przesunięcia modów fononowych, które pojawiają się w widmie częstotliwości) analizowanego materiału. 10 Unikalną cechą spektroskopii Ramana jest to, że podczas gdy zmiany zależne od wielkości obserwuje się jako przesunięcie w widmie częstotliwości, kształt piku fononowego (poszerzenie, asymetria) dostarcza informacji o kształcie rozkładu wielkości nanokryształów. W związku z tym w zasadzie możliwe jest wydobycie niezbędnych informacji, tj. średniej wielkości i współczynnika kształtu, z widma Ramana w celu uzyskania rozkładu wielkości analizowanych nanokryształów. W przypadku multimodalnych rozkładów wielkości poddystrybucje mogą być również oddzielnie identyfikowane poprzez dekonwolucję eksperymentalnego widma Ramana.

W literaturze powszechnie mówi się o dwóch teoriach modelujących wpływ rozkładu wielkości nanokryształów na kształt widma Ramana. Model polaryzowalności wiązań (BPM)11 opisuje polaryzowalność nanokryształu na podstawie wkładu wszystkich wiązań w tym rozmiarze. Model uwięzienia jednocząsteczkowych fononów (PCM)10 wykorzystuje zmienne fizyczne zależne od wielkości, tj. moment pędu kryształu, częstotliwość i dyspersję fononów oraz stopień zamknięcia, w celu zdefiniowania widma Ramana nanokryształu o określonej wielkości. Ponieważ te zmienne fizyczne zależą od rozmiaru, można zdefiniować analityczną reprezentację PCM, którą można jawnie sformulować jako funkcję wielkości nanokryształu. Rzutowanie tego wyrażenia na ogólną funkcję rozkładu wielkości będzie zatem w stanie uwzględnić wpływ rozkładu wielkości w obrębie PCM, który można wykorzystać do określenia rozkładu wielkości nanokryształów na podstawie eksperymentalnego widma Ramana. 12

Dostęp ograniczony. Zaloguj się lub rozpocznij wersję próbną, aby wyświetlić tę treść.

Protokół

$$\rightleftharpoonup{xx}$$ $$\longleftharp{xx}$$, $$\longrightharp{xx}$$,

1. Planowanie eksperymentów

  1. Zsyntetyzować lub otrzymać interesujące nas nanokryształy13 (ryc. 1a).
  2. Unikaj pomyłek z sygnałem tła, upewniając się, że materiał podłoża nie ma nakładających się pików w widmie Ramana nanokryształów (rysunek 1a).
  3. Włącz laser w konfiguracji spektroskopii Ramana. Odczekaj wystarczająco dużo czasu (około 15 minut), aby intensywność lasera się ustabilizowała.
  4. Zmierz masowe odniesienie nanomateriału, który ma być poddany analizie12 (rysunek 1b), postępując zgodnie z etapami pomiaru opisanymi w kroku 2. Na podstawie pozycji piku materiału sypkiego należy oszacować względne przesunięcie12.
  5. Oszacuj wymaganą moc lasera do pomiarów Ramana przy użyciu różnych mocy nanokryształów, które mają być mierzone. Rozpocznij pomiar od najniższej możliwej mocy, aby uzyskać wystarczającą ilość sygnału (stosunek natężenia piku do szumu tła powinien wynosić co najmniej 50) i w razie potrzeby zwiększ moc lasera, o ile położenie i kształt piku Ramana nanokryształu pozostaną takie same12,13.

2. Spektroskopia Ramana interesującego nas nanokryształu

  1. Załadować próbkę z proszkiem nanokrystalicznym osadzonym na podłożu do komory pomiarowej.
    Uwaga: Wymiary podłoża nie są krytyczne (mogą wynosić od milimetrów do kilkudziesięciu centymetrów), o ile pasuje do stolika na próbkę. Grubość proszku lub cienkiej warstwy powinna wynosić co najmniej kilkadziesiąt nanometrów, aby uzyskać wykrywalny sygnał ze spektroskopu Ramana. W przypadku etapu mocowania podłoża płaskiego wystarczy umieścić podłoże pod optyką (ilustracja 1b).
    1. Upewnij się, że kontrolki "Laser" i "Aktywne" są wyłączone przed otwarciem drzwi, aby zabezpieczyć się przed niepożądanym oświetleniem działającego lasera. Jeśli te kontrolki nie są wyłączone, wykonaj czynności opisane w krokach 2.5 i 2.6. Znak "Interlock" zawsze pozostaje włączony.
    2. Naciśnij przycisk "Door Release" i otwórz drzwi komory pomiarowej, a następnie umieść sample na stoliku uchwytu próbki (Rysunek 1b).
  2. Dostosuj ogniskowanie mierzonej próbki, aby uzyskać najwyższy możliwy sygnał.
    1. Wybierz obiektyw 50X i skup się na powierzchni proszku nanokrystalicznego (Rysunek 1b).
    2. Ustawić ostrość próbki za pomocą manipulatora kierunku z w uchwycie próbki. Sprawdź klarowność wyostrzonego obrazu z kamery na żywo view na ekranie komputera.
    3. Zamknij drzwiczki komory pomiarowej.
    4. Zdejmij migawkę, klikając przycisk "shutter-out" w oprogramowaniu Renishaw i pozwól, aby światło lasera padło na próbkę, która ma być mierzona. Zauważ, że znaki "Laser" i "Aktywny" teraz odpowiednio na zielono i na czerwono. Na obrazie na żywo z ekranu będzie widoczny laser (rysunek 1c).
    5. Na podstawie obrazu na żywo dostosuj ostrość próbki za pomocą manipulatora kół, aż na obrazie na żywo zostanie zaobserwowana najmniejsza plamka lasera, która jest najlepszą ostrością.
  3. Skonfiguruj pomiar za pomocą oprogramowania analitycznego Renishaw zgodnie z poniższym opisem (Rysunek 1d).
    1. Z opcji "Pomiar" wybierz nową opcję akwizycji spektralnej.
    2. W wyskakującym okienku ustaw zakres pomiarowy od 150 do 700 cm-1, ustaw czas pomiaru na 30 sekund, całkowitą liczbę akwizycji na 2x, a procent mocy lasera jako 0,5% (lasera 25 mW), który ma być wykorzystany podczas pomiaru. Zaakceptuj wstawione parametry, a okno zostanie zamknięte.
    3. Rozpocznij pomiar, klikając przycisk rozpoczęcia akwizycji na pasku menu. Podczas pomiaru kontrolki "Laser" i "Aktywny" pozostaną włączone.
  4. Nie otwieraj komory pomiarowej, gdy te kontrolki są włączone, ponieważ laser pracuje i wykonywany jest pomiar.
  5. Po zakończeniu pomiaru włącz migawkę, klikając przycisk "wejście migawki" w oprogramowaniu Renishaw. Zwróć uwagę, że kontrolki "Lasera" i "Aktywnego" są wyłączone. Naciśnij "Door Release", a następnie otwórz drzwi komory pomiarowej.
  6. Przed wyjęciem próbki należy opuścić stolik uchwytu próbki za pomocą manipulatora z, aż będzie bezpieczna odległość między mierzoną próbką a powierzchnią soczewki powiększającej, aby usunąć próbkę. Następnie umieść próbkę z powrotem w pojemniku.
  7. Wyłącz laser.
  8. Zapisz dane w formacie oprogramowania Renishaw ".wxd" oraz w formacie pliku tekstowego ".txt". Te ostatnie zostaną wykorzystane do analizy danych doświadczalnych.

3. Wyznaczanie rozkładu wielkości interesującego nanokryształu

  1. Otwórz pliki tekstowe z pomiarami dla pomiaru nanokryształów oraz odniesienie zbiorcze.
  2. Przed wykreśleniem danych wygładź je za pomocą splajnu sześciennego i znormalizuj dane do 1 w ich najwyższych pozycjach szczytowych, aby uzyskać dobre porównanie względnych przesunięć szczytów.
  3. Wykreślić nanokryształ krzemu i dane krzemu referencyjnego, określić położenie piku krzemu referencyjnego i oszacować wielkość przesunięcia, jeśli występuje, od rzeczywistej pozycji piku wynoszącej 521 cm-1. 12 Następnie zapisz przetworzone dane nanokryształu krzemu jako plik .txt.
  4. Rozpocznij procedurę dopasowania.
    1. Aby przeprowadzić procedurę dopasowania, wpisz funkcję dopasowania pokazaną na rysunku 2f do programu analitycznego, takiego jak Mathematica.
    2. Zaimportuj znormalizowane i poprawione dane jako dane wejściowe dla nieliniowego modelu dopasowania za pomocą polecenia "Importuj".
    3. Upewnij się, że przedział skośności wynosi od 0,1 do 1,0, a średni przedział wielkości mieści się w zakresie od 2 nm do 20 nm.
    4. W razie potrzeby wprowadzić dodatkowe piki pod zmierzony pik za pomocą funkcji dopasowania i powtórzyć kroki 3.4.2 i 3.4.3 w celu dopasowania do pozostałych podrozkładów.
    5. Naciśnij "Shift+Enter", aby wykonać procedurę dopasowania.
    6. Następnie należy wstawić uzyskane wartości średniej wielkości i skośności do wstępnie zdefiniowanej funkcji rozkładu ogólnego pokazanej na rysunku 2b.
    7. Następnie należy wstawić uzyskane wartości średniej wielkości D0 i skośności σ do wstępnie zdefiniowanej funkcji rozkładu ogólnego pokazanej na rysunku 2b.
    8. Ustawić dolną granicę całki na 1 nm. Ustaw górną granicę całkowania na dowolny rozmiar, który nie wykazuje żadnego przesunięcia w widmie Ramana (20 nm dla Si-NC)12.
    9. Zintegruj funkcję rozkładu na rysunku 2b jako funkcję wielkości nanokryształu, korzystając z definicji funkcji całkowej, programu do analizy i wykreślania danych, ustawiając dolne i wyższe rozmiary jako granice całki (1-20 nm dla Si-NC). Wykres Φ(D) w stosunku do D, aby uzyskać rozkład wielkości. Alternatywnie można znaleźć zestaw wartości Φ(D) dla każdej wartości D (na przykład od 1 do 20 nm dla Si-NC z przyrostem 1 nm) i wykreślić Φ(D) w funkcji D, czyli rozkład wielkości.
    10. Jeśli istnieje multimodalny rozkład wielkości, najpierw zdefiniuj szczyty, które mają być dopasowane do innych rozkładów wielkości. Następnie oszacuj ich ułamki objętościowe o różnych rozkładach wielkości względem siebie, najpierw znajdując obszary każdego piku uzyskane po dekonwolucji danych pomiarowych (z procedurą wyznaczania rozkładu wielkości), a następnie obliczając stosunek powierzchniowy każdego piku w odniesieniu do całkowitego piku Ramana.

Dostęp ograniczony. Zaloguj się lub rozpocznij wersję próbną, aby wyświetlić tę treść.

Wyniki

$$\rightleftharpoonup{xx}$$ $$\longleftharp{xx}$$, $$\longrightharp{xx}$$,

Do korzystania ze spektroskopii Ramana jako narzędzia do analizy rozmiaru, potrzebny jest model do wydobywania informacji związanych z rozmiarem z mierzonego widma Ramana. Rysunek 2 podsumowuje analityczny model uwięzienia wielocząsteczkowych fononów. 12 Zależna od wszystkich wielkości funkcja uwięzienia fononów (rysunek 2c) jest rzutowana na ogólną funkcję rozkładu wielkości (rysunek 2

Dostęp ograniczony. Zaloguj się lub rozpocznij wersję próbną, aby wyświetlić tę treść.

Dyskusja

$$\rightleftharpoonup{xx}$$ $$\longleftharp{xx}$$, $$\longrightharp{xx}$$,

Pierwszym punktem dyskusji są kluczowe kroki w ramach protokołu. Aby szczyty nie pokrywały się z materiałem będącym przedmiotem zainteresowania, ważne jest, aby użyć innego rodzaju materiału podłoża, jak wspomniano w kroku 1.2. Na przykład, jeśli interesujące są Si-NC, nie używaj podłoża krzemowego do pomiarów Ramana. Na przykład na rysunku 1a Si-NC zsyntetyzowano na podłożach z pleksi, które mają całkowicie płaski sygnał mniej więcej w zakresie zainteresowania, tj.<...

Dostęp ograniczony. Zaloguj się lub rozpocznij wersję próbną, aby wyświetlić tę treść.

Oświadczenia

$$\rightleftharpoonup{xx}$$ $$\longleftharp{xx}$$, $$\longrightharp{xx}$$,

Autorzy nie mają nic do ujawnienia.

Podziękowania

$$\rightleftharpoonup{xx}$$ $$\longleftharp{xx}$$, $$\longrightharp{xx}$$,

Ta praca była częścią programu badawczego Fundacji Podstawowych Badań nad Materią (FOM), która jest częścią Holenderskiej Organizacji Badań Naukowych (NWO). Autorzy tej pracy dziękują M. J. F. van de Sande za umiejętną pomoc techniczną, M. A. Verheijenowi za obrazy TEM oraz grupie Toma Gregorkiewicza za pomiary PL.

Dostęp ograniczony. Zaloguj się lub rozpocznij wersję próbną, aby wyświetlić tę treść.

Materiały

Lista materiałów użytych w tym artykule
NazwaFirmaNumer katalogowyKomentarze
Spektroskopia RamanaRenishawIn ViaWyposażony w laser arionowy 514 nm
Drut 3.0Narzędzie do zapisu spektroskopii ramanowskiejRenishaw
MathematicaWolframDo dopasowania, funkcji i określania rozmiaru
PodłożePleksiglas (aby uniknąć zbieżności sygnału z Si-NCs)
WafelSiOdniesienie do pozycji piku Si-NC
Spektroskopia334 nm Ar laser. Do optycznego rozkładu wielkości.
Transmisyjna mikroskopia elektronowaNatężenie wiązki 300 kV. Do określania wielkości i morfologii nanokryształów.
fotoluminescencyjna

Bibliografia

$$\rightleftharpoonup{xx}$$ $$\longleftharp{xx}$$, $$\longrightharp{xx}$$,
  1. Goller, B., Polisski, S., Wiggers, H., Kovalev, D. Freestanding spherical silicon nanocrystals: A model system for studying confined excitons. Appl Phys Lett. 97 (4), 041110(2010).
  2. Luo, J. -W., Franceschetti, A., Zunger, A. Carrier multiplication in semiconductor nanocrystals: theoretical screening of candidate materials based on band-structure effects. Nano lett. 8 (10), 3174-3181 (2008).
  3. Govoni, M., Marri, I., Ossicini, S. Carrier multiplication between interacting nanocrystals for fostering silicon-based photovoltaics. Nat. Photonics. 6 (September), 672-679 (2012).
  4. De Boer, W. D. A. M., Gregorkiewicz, T., et al. Step-like enhancement of luminescence quantum yield of silicon nanocrystals. Nat nanotechnol. 6 (11), 1-4 (2011).
  5. Sun, L., Choi, J. J., et al. Bright infrared quantum-dot light-emitting diodes through inter-dot spacing control. Nat nanotechnol. 7 (6), 369-373 (2012).
  6. Maier-Flaig, F., Rinck, J., et al. Multicolor Silicon Light-Emitting Diodes (SiLEDs). Nano lett. 13 (2), 1-6 (2013).
  7. Patterson, A. L. The Scherrer Formula for X-Ray Particle Size Determination. Phys Rev. 56 (10), 978-982 (1939).
  8. Borchert, H., Shevchenko, E. V., et al. Determination of nanocrystal sizes: a comparison of TEM, SAXS, and XRD studies of highly monodisperse CoPt3 particles. Langmuir. 21 (5), 1931-1936 (2005).
  9. Heitmann, J., Müller, F., Zacharias, M., Gösele, U. Silicon Nanocrystals: Size Matters. Adv Mat. 17 (7), 795-803 (2005).
  10. Faraci, G., Gibilisco, S., Russo, P., Pennisi, A., La Rosa, S. Modified Raman confinement model for Si nanocrystals. Phys Rev B. 73 (3), 1-4 (2006).
  11. Zi, J., Büscher, H., Falter, C., Ludwig, W., Zhang, K., Xie, X. Raman shifts in Si nanocrystals. Applied Physics Letters. 69 (2), 200(1996).
  12. Doğan, İ, van de Sanden, M. C. M. Direct characterization of nanocrystal size distribution using Raman spectroscopy. J. Appl. Phys. 114, 134310(2013).
  13. Doğan, I., Kramer, N. J., et al. Ultrahigh throughput plasma processing of free standing silicon nanocrystals with lognormal size distribution. J. Appl. Phys. 113, 134306(2013).
  14. Doğan, İ, Weeks, S. L., Agarwal, S., van de Sanden, M. C. M. Nucleation of silicon nanocrystals in a remote plasma without subsequent coagulation. J Appl Phys. 115 (24), 244301(2014).
  15. Doğan, İ, Westermann, R. H. J., van de Sanden, M. C. M. Improved size distribution control of silicon nanocrystals in a spatially confined remote plasma. Plasma Sources Sci. Technol. 24, 015030(2015).
  16. Delerue, C., Allan, G., Lannoo, M. Theoretical aspects of the luminescence of porous silicon. Phys Rev B. 48 (15), 11024(1993).
  17. Boufendi, L., Jouanny, M. C., Kovacevic, E., Berndt, J., Mikikian, M. Dusty plasma for nanotechnology. J. Phys. D: Appl. Phys. 44 (17), 174035(2011).
  18. Wellner, A., Paillard, V., et al. Stress measurements of germanium nanocrystals embedded in silicon oxide. J Appl Phys. 94 (2003), 5639-5642 (2003).
  19. Faraci, G., Gibilisco, S., Pennisi, A. R. Quantum confinement and thermal effects on the Raman spectra of Si nanocrystals. Phys. Rev. B. 80 (19), 1-4 (2009).
  20. Roodenko, K., Goldthorpe, I. A., McIntyre, P. C., Chabal, Y. J. Modified phonon confinement model for Raman spectroscopy of nanostructured materials. Phys. Rev. B. 82 (11), 115210(2010).
  21. Diéguez, A., Romano-Rodrı́guez, A., Vilà, A., Morante, J. R. The complete Raman spectrum of nanometric SnO[sub 2] particles. J. Appl. Phys. 90 (3), 1550(2001).
  22. Bersani, D., Lottici, P. P., Ding, X. -Z. Phonon confinement effects in the Raman scattering by TiO[sub 2] nanocrystals. Appl. Phys. Lett. 72 (1), 73(1998).
  23. Lipp, M., Baonza, V. G., Evans, W. J., Lorenzana, H. E. Nanocrystalline diamond: Effect of confinement, pressure, and heating on phonon modes. Phys. Rev. B. 56 (10), 5978-5984 (1997).

Dostęp ograniczony. Zaloguj się lub rozpocznij wersję próbną, aby wyświetlić tę treść.

Przedruki i uprawnienia

Poproś o pozwolenie na ponowne wykorzystanie tekstu lub ilustracji tego artykułu JoVE

Poproś o pozwolenie

Tagi

Nanocrystal Size DistributionRaman SpectroscopyPhonon Confinement ModelSilicon NanocrystalsSize Distribution AnalysisNon destructive AnalysisTransmission Electron MicroscopyPhotoluminescence SpectroscopyMulti particle ModelSpectral Acquisition

Powiązane artykuły