Artykuł metodologiczny

Eksperymentalne metody ładowania i mobilizacji pyłu na powierzchniach narażonych na promieniowanie ultrafioletowe lub plazmę

DOI:

10.3791/57072

⸱

3 kwietnia 2018

 ,  ,  ,  ,  , 
1Laboratory for Atmospheric and Space Physics, University of Colorado, 2NASA/SSERVI's Institute for Modeling Plasma, Atmospheres and Cosmic Dust

W tym artykule

Podsumowanie

$$\rightleftharpoonup{xx}$$ $$\longleftharp{xx}$$, $$\longrightharp{xx}$$,

Ładowanie i mobilizacja pyłu jest demonstrowane w trzech eksperymentach z ekspozycją na plazmę termiczną z wiązką elektronów, tylko wiązką elektronów lub tylko promieniowaniem ultrafioletowym (UV). Eksperymenty te pozwalają na pogłębienie wiedzy na temat elektrostatycznego transportu pyłu i jego roli w kształtowaniu powierzchni pozbawionych powietrza ciał planetarnych.

Streszczenie

$$\rightleftharpoonup{xx}$$ $$\longleftharp{xx}$$, $$\longrightharp{xx}$$,

Elektrostatyczny transport pyłu został postawiony w celu wyjaśnienia szeregu obserwacji niezwykłych zjawisk planetarnych. Zostało to zademonstrowane za pomocą trzech niedawno opracowanych eksperymentów, w których cząsteczki pyłu są wystawione na działanie plazmy termicznej za pomocą wiązki elektronów, tylko wiązki elektronów lub tylko promieniowania ultrafioletowego (UV). Źródło światła UV ma wąskie pasmo długości fali wyśrodkowanej na 172 nm. Wiązka elektronów o energii 120 eV jest tworzona za pomocą ujemnie spolaryzowanego gorącego żarnika. Gdy komora próżniowa jest wypełniona gazowym argonem, oprócz wiązki elektronów powstaje plazma termiczna. W eksperymentach wykorzystywane są izolacyjne cząsteczki pyłu o średnicy kilkudziesięciu mikronów. Rejestruje się, że cząstki pyłu są wynoszone na wysokość do kilku centymetrów z prędkością startu do 1 m/s. Eksperymenty te pokazują, że foto i/lub wtórna emisja elektronów z powierzchni pyłu zmienia mechanizm ładowania cząstek pyłu. Zgodnie z niedawno opracowanym "modelem łatego ładunku", emitowane elektrony mogą być ponownie absorbowane w mikrownękach między sąsiednimi cząstkami pyłu pod powierzchnią, powodując akumulację zwiększonych ładunków ujemnych na otaczających cząstkach pyłu. Siły odpychające między tymi ujemnie naładowanymi cząstkami mogą być wystarczająco duże, aby zmobilizować je i unieść z powierzchni. Eksperymenty te dostarczają zaawansowanych informacji na temat ładowania i transportu pyłu na powierzchniach pyłu i stanowią podstawę dla przyszłych badań nad jego rolą w ewolucji powierzchni pozbawionych powietrza ciał planetarnych.

Wprowadzenie

$$\rightleftharpoonup{xx}$$ $$\longleftharp{xx}$$, $$\longrightharp{xx}$$,

Bezpowietrzne ciała planetarne, takie jak Księżyc i asteroidy, pokryte są drobnymi cząstkami pyłu zwanymi regolitem. Te pozbawione powietrza ciała, w przeciwieństwie do Ziemi, są bezpośrednio wystawione na działanie plazmy wiatru słonecznego i słonecznego promieniowania ultrafioletowego (UV), co powoduje ładowanie pyłu regolitu. Te naładowane cząstki pyłu mogą być zatem mobilizowane, podnoszone, transportowane, a nawet wyrzucane i tracone z powierzchni w wyniku sił elektrostatycznych. Pierwszym sugerowanym dowodem tego procesu elektrostatycznego była tak zwana "poświata horyzontu księżycowego", wyraźna poświata nad zachodnim horyzontem zaobserwowana krótko po zachodzie słońca przez sondy Surveyor 5, 6 i 7 pięć dekad temu (Rysunek 1a)1,2,3. Wysunięto hipotezę, że ta poświata była spowodowana przez światło słoneczne rozproszone od elektrostatycznie wyniesionych cząstek pyłu (promień 5 μm) na wysokość < 1 m nad powierzchnią w pobliżu księżycowego terminatora1,2,3. Sugerowano również, że drobny pył uwalniany elektrostatycznie jest odpowiedzialny za to, że podobne do promieni serpentyny osiągają dużą wysokość, o których donoszą astronauci Apollo4,5.

Od czasu tych obserwacji Apollo, wiele obserwacji innych ciał pozbawionych powietrza było również powiązanych z mechanizmami elektrostatycznej mobilizacji lub unoszenia, takimi jak promieniste szprychy w pierścieniach Saturna6,7,8, zbiorniki pyłu na planetoidzie Eros (Rysunek 1b)9 i kometa 67P10, porowate powierzchnie wskazane przez widma planetoid pasa głównego11, niezwykle gładką powierzchnię lodowego księżyca Saturna Atlas12, oraz regolit w księżycowych wirach13. Ponadto, degradacja retroreflektorów laserowych na powierzchni Księżyca może być również spowodowana przez nagromadzenie elektrostatycznie wyrzuconego pyłu14.

Badania laboratoryjne były w dużej mierze motywowane tymi niezwykłymi obserwacjami kosmicznymi, aby zrozumieć fizyczne procesy ładowania i transportu pyłu. Mobilizację pyłu zaobserwowano w różnych warunkach plazmowych, w których cząsteczki pyłu są zrzucane z powierzchni szklanej kuli15,16, lewitują w osłonach plazmy17 i rejestrują się, aby poruszać się zarówno po powierzchniach przewodzących, jak i izolacyjnych18,19,20,21. Jednak sposób, w jaki cząstki pyłu uzyskują wystarczająco duże ładunki, aby mogły zostać wyniesione lub zmobilizowane, pozostawał słabo poznany. Pomiary ładunków na pojedynczych cząstkach pyłu na gładkiej powierzchni22 oraz średnia gęstość ładunku na powierzchni zapylonej23 zanurzonej w plazmie pokazują, że ładunki są zbyt małe, aby cząstki pyłu mogły zostać wyniesione lub zmobilizowane.

W poprzednich teoriach16,24,25, ładunek był uważany za zachodzący tylko na górnej warstwie powierzchniowej, która jest bezpośrednio wystawiona na działanie promieniowania UV lub plazmy. Często uważa się, że ładunki są rozłożone równomiernie na całej powierzchni pyłu, tj. każda pojedyncza cząstka pyłu uzyskuje taką samą ilość ładunku, opisaną przez tak zwany "model współdzielonego ładunku"16. Jednak ładunki wyliczone z tego modelu są znacznie mniejsze niż sama siła grawitacji. Teoria fluktuacji ładunku, która uwzględnia stochastyczny proces strumieni elektronów i jonów do powierzchni16,24 pokazuje czasowe zwiększenie siły elektrostatycznej, ale pozostaje ono niewielkie w porównaniu z siłą grawitacji.

W tym artykule, elektrostatyczne unoszenie i mobilizacja pyłu jest demonstrowane za pomocą trzech niedawno opracowanych eksperymentów26, które są ważne dla zrozumienia transportu pyłu na regolicie bezpowietrznych ciał planetarnych. Eksperymenty te przeprowadzane są w warunkach plazmy termicznej z wiązką elektronów, tylko wiązką elektronów lub tylko promieniowaniem UV. Eksperymenty te pokazują słuszność niedawno opracowanego "modelu ładunku z łatą"26,27, w którym mikrownęki utworzone między sąsiadującymi cząstkami pyłu pod powierzchnią mogą ponownie absorbować emitowane zdjęcie i/lub elektrony wtórne, generując duże ładunki ujemne na powierzchniach sąsiednich cząstek pyłu. Siły odpychające między tymi ładunkami ujemnymi mogą stać się wystarczająco duże, aby zmobilizować lub oderwać cząsteczki pyłu.

Dostęp ograniczony. Zaloguj się lub rozpocznij wersję próbną, aby wyświetlić tę treść.

Protokół

$$\rightleftharpoonup{xx}$$ $$\longleftharp{xx}$$, $$\longrightharp{xx}$$,

1. Ustawienie komory próżniowej

  1. Umieść arkusz gumy izolacyjnej (0,2 cm grubości, 5 cm średnicy) z centralnym otworem o średnicy 1,9 cm na płycie izolacyjnej (2 cm grubości i 20 cm średnicy) (Rysunek 2a, b). Do otworu należy wsadzić izolujące cząsteczki pyłu o nieregularnych kształtach (o średnicy od 10 do 50 μm).
  2. Umieść płytę izolacyjną na metalowej płycie stojącej pośrodku komory próżniowej. Odizoluj elektrycznie metalową płytkę od komory za pomocą ceramicznych wsporników.
  3. Włącz pompy próżniowe (pompa turbo wspierana przez mechaniczną pompę do obróbki zgrubnej), aby osiągnąć ciśnienie podstawowe ~ 10-6 Torr. Demonstracyjne eksperymenty są wykonywane w cylindrycznej komorze próżniowej ze stali nierdzewnej o średnicy 50 cm i wysokości 28 cm (Rysunek 2c).
  4. Rejestruj ruch kurzu i wyciąganie za pomocą kamery wideo ze zwykłą prędkością 30 klatek/s (kl./s) lub szybkiej kamery (> 2000 kl./s). Użyj światła LED o maksymalnym naświetleniu odpowiadającym > żarówce o mocy 500 W, aby wytworzyć wystarczającą ilość światła na cząsteczkach kurzu do nagrywania filmów w dobrej jakości.
    UWAGA: Używanie gumy wynika z jej ciemnego koloru, który minimalizuje odbicie światła do aparatu. Do lepszego fotografowania należy używać jasnych cząsteczek kurzu ze względu na kontrast kolorystyczny z ciemną gumową powierzchnią. Gruba płyta izolacyjna służy do eliminowania wpływu pola elektrycznego między powierzchnią płyty izolacyjnej a płytą metalową na ładowanie i mobilizację pyłu. W tej demonstracji użyto symulantu Marsa (JSC-Mars-1, przesianego do średniej średnicy 38-48 μm, gęstości masy 1,9 g/>cm-3 i głównego składu SiO2 28), który przypomina ogólny pył regolitowy ciał pozbawionych powietrza w wewnętrznym Układzie Słonecznym. Przetestowano również różne inne rodzaje cząstek pyłu izolacyjnego, takie jak symulant księżycowy (JSC-1), symulant księżycowy (LHT) i czysty pył krzemionkowy.

2. Ekspozycja na plazmę termiczną z wiązką elektronów

  1. Przymocuj torowany żarnik wolframowy (o grubości 0,1 mm i długości ~ 3 cm) do przepustu elektrody i zainstaluj go na górze komory. Następnie przepompuj komorę do ciśnienia podstawowego.
  2. Napełnij komorę próżniową argonem do ciśnienia ~ 0,5 mTorr.
  3. Włącz zasilacze i ustaw napięcie polaryzacji -120 V na żarniku.
  4. Zwiększaj napięcie grzewcze do prądu grzewczego ~ 2A aż prąd emisji osiągnie żądaną wartość (kilka mA). Z żarnika będą emitowane energetyczne elektrony o energii 120 eV.
    UWAGA: Te przypominające wiązkę pierwotne elektrony uderzają w neutralne atomy argonu, powodując ich jonizację i tworząc plazmę o temperaturze elektronów około 2 eV. Duża część elektronów wiązki pierwotnej dociera bezpośrednio do powierzchni pyłu bez zderzeń z neutralnymi atomami. Cząsteczki pyłu są zatem wystawione na działanie zarówno plazmy termicznej, jak i wiązki elektronów.
  5. Aby pokazać rolę wiązki energetycznej elektronów w transporcie pyłu, wykorzystano alternatywną operację tworzenia plazmy termicznej nad cząstkami pyłu.
    1. Włącz alternatywny żarnik na dnie komory o napięciu polaryzacji -40 V i prądzie emisji do 400 mA (Rysunek 2a). Pierwotne elektrony emitowane z żarnika zostaną zatrzymane przez metalową płytkę poniżej płytki obrażającej, na której spoczywają cząsteczki pyłu (Rysunek 2a, b).
    2. Zmieniaj prąd emisyjny, aby zmienić pole elektryczne nad powierzchnią. Wyższy prąd tworzy większą gęstość plazmy, cieńszą powłokę, a tym samym większe pole elektryczne.

3. Ekspozycja tylko na wiązkę elektronów

  1. Ustaw eksperyment zgodnie z opisem w powyższym eksperymencie, używając górnego filamentu.
  2. Włącz górny żarnik pod ciśnieniem podstawowym 10-6 Torr (tj. brak argonu podawanego w komorze). Nie powstaje plazma, a cząsteczki pyłu bombardowane są tylko elektrony o napięciu 120 eV emitowane przez żarnik
    3. .
  3. Używaj filamentu w dwóch różnych trybach.
    1. Ustaw napięcie polaryzacji na -120 V, a następnie zwiększaj napięcie grzania, aż prąd emisji osiągnie kilka mA.
    2. Zwiększ napięcie ogrzewania, aby osiągnąć żądany prąd ogrzewania ~ 2 A, a następnie stopniowo zwiększaj napięcie polaryzacji od 0 V do -120 V, aby wyemitować elektrony o prądzie emisyjnym kilku mA.

4. Tylko ekspozycja na promieniowanie UV

  1. Zastąp górny żarnik lampą UV (Rysunek 2b) i przepompuj komorę do ciśnienia podstawowego. Użyj ksenonowej lampy ekscymerowej Osram, która emituje światło UV o długości fali 172 nm. Odpowiednia energia fotonu wynosi 7,2 eV, czyli jest większa niż funkcja pracy powierzchni pyłu (~ 5,5 eV) w celu wyemitowania fotoelektronów.
    UWAGA: Oczekuje się, że promieniowanie UV o krótszej długości fali, które emituje fotony o wyższej energii, wytworzy więcej ładunków na cząsteczkach pyłu, a tym samym większą mobilizację, w oparciu o model ładunku łatanego26,27.
  2. Włącz lampę UV, aby wypromieniowywać cząsteczki kurzu. W demonstracji natężenie promieniowania fotonów wynosi 40 mW/cm-2 na źródle UV i ~ 16 mW/cm-2 na powierzchni zapylonej.

Dostęp ograniczony. Zaloguj się lub rozpocznij wersję próbną, aby wyświetlić tę treść.

Wyniki

$$\rightleftharpoonup{xx}$$ $$\longleftharp{xx}$$, $$\longrightharp{xx}$$,

Przeprowadzono szereg eksperymentów przy użyciu górnych lub dolnych włókien. Przy górnym ustawieniu filamentu zarejestrowano przeskakiwanie cząstek pyłu (Rysunek 3a). W przeciwieństwie do tego, cząsteczki kurzu pozostawały w spoczynku podczas korzystania z dolnego włókna. Zmierzono, że pionowe pole elektryczne na powierzchni było w przybliżeniu takie samo (16 V/cm) w obu eksperymentach w warunkach opisanych w kroku 2 Protokołu26. Wyniki te wskaz...

Dostęp ograniczony. Zaloguj się lub rozpocznij wersję próbną, aby wyświetlić tę treść.

Dyskusja

$$\rightleftharpoonup{xx}$$ $$\longleftharp{xx}$$, $$\longrightharp{xx}$$,

Przez dziesięciolecia problem elektrostatycznego transportu pyłu na regolicie ciał bezpowietrznych pozostawał kwestią otwartą, w jaki sposób cząstki pyłu regolitu uzyskują wystarczająco duże ładunki, aby zostać zmobilizowane lub uniesione. Ostatnie badania laboratoryjne 26,27 zasadniczo poszerzyły zrozumienie tego problemu.

Pokazano tu trzy niedawno opracowane eksperymenty, które pokazują ładowanie i mobilizację pyłu w plazmie termiczn...

Dostęp ograniczony. Zaloguj się lub rozpocznij wersję próbną, aby wyświetlić tę treść.

Oświadczenia

$$\rightleftharpoonup{xx}$$ $$\longleftharp{xx}$$, $$\longrightharp{xx}$$,

Autorzy nie mają nic do ujawnienia.

Podziękowania

$$\rightleftharpoonup{xx}$$ $$\longleftharp{xx}$$, $$\longrightharp{xx}$$,

Ta praca była wspierana przez Instytut Modelowania Plazmy, Atmosfery i Pyłu Kosmicznego (IMPACT) NASA/SSERVI oraz przez NASA Solar Systems Workings Program (numer grantu: NNX16AO81G).

Dostęp ograniczony. Zaloguj się lub rozpocznij wersję próbną, aby wyświetlić tę treść.

Materiały

Lista materiałów użytych w tym artykule
NazwaFirmaNumer katalogowyKomentarze
Komora próżniowaDowolnaNA
Przepust elektrody próżniowejLeskerEFT0113053
Włókno wolframowe (o grubości 0,1 mm)GoodfellowW055250Zasilacz torowy
#1 (0-8V, 3A)AgilentE3610ALub równoważny
Zasilacz #2 (0-140V, 0,5A)AgilentE3612ALub odpowiednik
Lampa UVOsramXERADEX L40/120/SB-SX48/KF50HVLub równoważny
Próbka pyłuDowolnesymulatory Marsa lub Księżyca lub inne typyNieregularny kształt, przesiewany, izolacyjny
Płyta izolacyjnaDowolnaNAGrubość > 1 cm
Arkusz gumowyDowolnaNAGrubość > 1 mm
Metalowa tabliczkaDowolnaNA
Stojaki ceramiczneMcMaster94335A130o średnicy 1/2 cala
Kamera wideo (konsumencka)PanasonicHC-VX870Lub równoważny
Kamera wideo (szybka)PhantomV2512> Lampa LED 1000 kl./s
DowolnaNA500W Odpowiednik wolframu
>

Bibliografia

$$\rightleftharpoonup{xx}$$ $$\longleftharp{xx}$$, $$\longrightharp{xx}$$,
  1. Criswell, D. R. Horizon-glow and the motion of lunar dust. Photon and Particle Interactions with Surfaces in Space. , Springer. New York. 545-556 (1973).
  2. Rennilson, J. J., Criswell, D. R. Surveyor observations of lunar horizon-glow. Moon. 10 (2), 121-142 (1974).
  3. Colwell, J. E., Batiste, S., Horányi, M., Robertson, S., Sture, S. Lunar surface: Dust dynamics and regolith mechanics. Rev. Geophys. 45, RG2006(2007).
  4. McCoy, J. E., Criswell, D. R. Evidence for a high latitude distribution of lunar dust. The 5th Proc. Lunar Sci. Conf. , 2991(1974).
  5. Zook, H. A., McCoy, J. E. Large scale lunar horizon glow and a high altitude lunar dust exosphere. Geophys. Res. Lett. 18 (11), 2117-2120 (1991).
  6. Smith, B. A., et al. Encounter with Saturn - Voyager-1 imaging science results. Science. 212 (4491), 163-191 (1981).
  7. Smith, B. A., et al. A new look at the Saturn system - the Voyager-2 images. Science. 215 (4532), 504-537 (1982).
  8. Mitchell, C. J., Horányi, M., Havnes, O., Porco, C. C. Saturn's spokes: Lost and found. Science. 311 (5767), 1587-1589 (2006).
  9. Robinson, M. S., Thomas, P. C., Veverka, J., Murchie, S., Carcich, B. The nature of ponded deposits on Eros. Nature. 413 (6854), 396-400 (2001).
  10. Thomas, N., et al. Redistribution of particles across the nucleus of comet 67P/Churyumov-Gerasimenko. Astron. Astrophys. 583, A17(2015).
  11. Vernazza, P., et al. High surface porosity as the origin of emissivity features in asteroid spectra. Icarus. 221 (2), 1162-1172 (2012).
  12. Hirata, N., Miyamoto, H. Dust levitation as a major resurfacing process on the surface of a saturnian icy satellite Atlas. Icarus. 220 (1), 106-113 (2012).
  13. Garrick-Bethell, I., Head, J. W., Pieters, C. M. Spectral properties, magnetic fields, and dust transport at lunar swirls. Icarus. 212 (2), 480-492 (2011).
  14. Murphy, T. W., et al. Long-term degradation of optical devices on the Moon. Icarus. 208 (1), 31-35 (2010).
  15. Sheridan, T. E., Goree, J., Chiu, Y. T., Rairden, R. L., Kiessling, J. A. Observation of dust shedding from material bodies in a plasma. J. Geophys. Res. 97 (A3), 2935-2942 (1992).
  16. Flanagan, T. M., Goree, J. Dust release from surfaces exposed to plasma. Phys. Plasmas. 13 (12), 123504(2006).
  17. Sickafoose, A. A., Colwell, J. E., Horányi, M., Robertson, S. Experimental levitation of dust grains in a plasma sheath. J. Geophys. Res. 107 (A11), 1408(2002).
  18. Wang, X., Horányi, M., Robertson, S. Experiments on dust transport in plasma to investigate the origin of the lunar horizon glow. J. Geophys. Res. 114, A05103(2009).
  19. Wang, X., Horányi, M., Robertson, S. Investigation of dust transport on the lunar surface in a laboratory plasma with an electron beam. J. Geophys. Res. 115, A11102(2010).
  20. Wang, X., Horányi, M., Robertson, S. Dust transport near electron beam impact and shadow boundaries. Planet. Space Sci. 59 (14), 1791-1794 (2011).
  21. Hartzell, C. M., Wang, X., Scheeres, D. J., Horányi, M. Experimental demonstration of the role of cohesion in electrostatic dust lofting. Geophys. Res. Lett. 40 (6), 1038-1042 (2013).
  22. Wang, X., Horányi, M., Sternovsky, Z., Robertson, S., Morfill, G. E. A laboratory model of the lunar surface potential near boundaries between sunlit and shadowed regions. Geophys. Res. Lett. 34 (16), L16104(2007).
  23. Ding, N., Wang, J., Polansky, J. Measurement of dust charging on a lunar regolith simulant surface. IEEE Trans. Plasma Sci. 41 (12), 3498-3504 (2013).
  24. Sheridan, T. E., Hayes, A. Charge fluctuations for particles on a surface exposed to plasma. Appl. Phys. Lett. 98 (9), 091501(2011).
  25. Heijmans, L. C. J., Nijdam, S. Dust on a surface in a plasma: A charge simulation. Phys. Plasmas. 23 (6), 043703(2016).
  26. Wang, X., Schwan, J., Hsu, H. -W., Grün, E., Horányi, M. Dust charging and transport on airless planetary bodies. Geophys. Res. Lett. 43 (12), 6103-6110 (2016).
  27. Schwan, J., Wang, X., Hsu, H. -W., Grün, E., Horányi, M. The charge state of electrostatically transported dust on regolith surfaces. Geophys. Res. Lett. 44 (7), 3059-3065 (2017).
  28. Allen, C. C., et al. Martian Regolith Simulant JSC-Mars-1. The 29th Lunar and Planetary Science Conference. , Houston, Texas. Abstract # 1690 (1998).
  29. Martin, N. L. S., von Engel, A. The reflection of slow electrons from a soot-covered surface. J. Phys DAppl Phys. 10 (6), 863-868 (1977).
  30. Halekas, J. S., Delory, G. T., Lin, R. P., Stubbs, T. J., Farrell, W. M. Lunar Prospector measurements of secondary electron emission from lunar regolith. Planet. Space Sci. 57 (1), 78-82 (2009).
  31. Wiese, R., Sushkov, V., Kersten, H., Ikkurthi, V. R., Schneider, R., Hippler, R. Behavior of a porous particle in a radiofrequency plasma under pulsed argon ion beam bombardment. New J. Phys. 12, 033036(2010).
  32. Richterová, I., Nĕmeček, Z., Beránek, M., Šafránková, J., Pavlů, J. Secondary emission from non-spherical dust grains with rough surfaces: Applications to lunar dust. Astrophys. J. 761 (2), 108(2012).
  33. Ma, Q., Matthews, L. S., Land, V., Hyde, T. W. Charging of aggregate grains in astrophysical environments. Astrophys. J. 763 (2), 77(2013).
  34. Dove, A., Horányi, M., Wang, X., Piquette, M., Poppe, A. R., Robertson, S. Experimental study of a photoelectron sheath. Phys. Plasmas. 19 (4), 043502(2012).
  35. Zimmerman, M. I., et al. Grain-scale supercharging and breakdown on airless regoliths. J. Geophys. Res.-Planet. 121 (10), 2150-2165 (2016).
  36. Wang, X., Pilewskie, J., Hsu, H. -W., Horányi, M. Plasma potential in the sheaths of electron-emitting surfaces in space. Geophys. Res. Lett. 43 (12), 525-531 (2016).

Dostęp ograniczony. Zaloguj się lub rozpocznij wersję próbną, aby wyświetlić tę treść.

Przedruki i uprawnienia

Poproś o pozwolenie na ponowne wykorzystanie tekstu lub ilustracji tego artykułu JoVE

Poproś o pozwolenie

Tagi

Wi zka elektron wkomora pr niowamobilizacja py uemisja wt rnaekspozycja na plazmcz stki izolacyjnemodel adunku atowegotransport elektrostatyczny

Powiązane artykuły