Artykuł metodologiczny

Pomiar magnetycznie dostrojonej polaryzacji ferroelektrycznej w ciekłych kryształach

DOI:

10.3791/58018

⸱

15 sierpnia 2018

 ,  ,  , 
1Division of Materials Physics, Graduate School of Engineering Science, Osaka University, 2Division of Chemical Engineering, Graduate School of Engineering Science, Osaka University, 3Department of Advance Materials Science, University of Tokyo

W tym artykule

Podsumowanie

$$\rightleftharpoonup{xx}$$ $$\longleftharp{xx}$$, $$\longrightharp{xx}$$,

W tym raporcie prezentujemy protokół do badania bezpośrednich efektów magnetoelektrycznych, tj. indukcji polaryzacji ferroelektrycznej poprzez zastosowanie pól magnetycznych w ciekłych kryształach. Protokół ten zapewnia unikalne podejście, wspierane przez miękkość ciekłych kryształów, w celu uzyskania magnetoelektryków w temperaturze pokojowej.

Streszczenie

$$\rightleftharpoonup{xx}$$ $$\longleftharp{xx}$$, $$\longrightharp{xx}$$,

Materiały pokazujące zjawiska sprzężenia między magnetyzmem a (ferro)elektrycznością, tj. efekty magnetoelektryczne, przyciągnęły wiele uwagi ze względu na ich potencjalne zastosowania dla przyszłych technologii urządzeń, takich jak czujniki i pamięć masowa. Jednak konwencjonalne podejścia, które zwykle wykorzystują materiały zawierające jony metali magnetycznych (lub rodniki), mają poważny problem: znaleziono tylko kilka materiałów, które wykazują zjawisko sprzężenia w temperaturze pokojowej. Niedawno zaproponowaliśmy nowe podejście do uzyskania magnetoelektryków w temperaturze pokojowej. W przeciwieństwie do konwencjonalnych podejść, nasza alternatywna propozycja skupia się na zupełnie innym materiale, "ciekłym krystaliku", wolnym od magnetycznych jonów metali. W takich ciekłych kryształach pole magnetyczne może być wykorzystane do kontrolowania stanu orientacyjnego cząsteczek składowych i odpowiadającej mu polaryzacji elektrycznej poprzez anizotropię magnetyczną cząsteczek; Jest to bezprecedensowy mechanizm efektu magnetoelektrycznego. W tym kontekście, w artykule przedstawiono protokół pomiaru właściwości ferroelektrycznych indukowanych przez pole magnetyczne, czyli bezpośredni efekt magnetoelektryczny w ciekłym krysztale. Dzięki opisanej tutaj metodzie udało nam się wykryć magnetycznie dostrojoną polaryzację elektryczną w chiralnej smektycznej fazie C ciekłego kryształu w temperaturze pokojowej. Biorąc pod uwagę elastyczność cząsteczek składowych, która bezpośrednio wpływa na reakcje magnetoelektryczne, wprowadzona metoda pozwoli ogniwom ciekłokrystalicznym na uzyskanie większej liczby funkcji jako magnetoelektryki w temperaturze pokojowej i związanych z nimi materiałów optycznych.

Wprowadzenie

$$\rightleftharpoonup{xx}$$ $$\longleftharp{xx}$$, $$\longrightharp{xx}$$,

Badania nad efektem magnetoelektrycznym (ME), indukcją polaryzacji elektrycznej (magnetyzacji) przez pole magnetyczne (elektryczne), koncentrują się na nowych typach zastosowań, takich jak czujniki i technologie przechowywania. Dzięki niedawnym badaniom nad multiferroikami ME1,2,3,4, systemy docelowe w dziedzinie badań ME są rozszerzane na różne rodzaje materiałów półprzewodnikowych, w tym struktury nieorganiczne, organiczne i metaloorganiczne, poprzez umiejętne wykorzystanie sprzężeń spinowo-sieciowych5,6,7,8,9. Jednak praca w temperaturze pokojowej, która musi być wykonana w celu praktycznego wykorzystania materiałów ME z ich złączami ME, jest nadal trudnym zagadnieniem, a do tej pory bardzo ograniczona liczba materiałów jednofazowych została zgłoszona jako magnetoelektryki w temperaturze pokojowej10.

Ciekłe kryształy, które mają porządek orientacyjny, czasami z częściowym porządkiem pozycyjnym, były również badane pod kątem materiałów ME w ostatnich latach11,12,13,14,15. Jedną z zalet ciekłych kryształów jako materiałów ME jest ich temperatura pracy, ponieważ fazy ciekłokrystaliczne są zwykle stabilizowane wokół temperatury pokojowej. Przykładem dotychczas opisanych ciekłych kryształów ME jest kompozyt pomiędzy magnetycznymi nanopłytkami o prostopadłej anizotropii magnetycznej a ciekłymi kryształami ukazującymi fazę nematyczną, znaną jako najprostsza faza ciekłokrystaliczna posiadająca tylko jednowymiarowy porządek orientacyjny15. Pokazuje odwrotny efekt ME, indukcję namagnesowania przez pole elektryczne, poprzez manipulację polem elektrycznym sprzężonych płytek krwi i orientacji molekularnej.

Niedawno zaproponowano kolejną unikalną strategię tworzenia efektu ME w ciekłych kryształach16. Celem tej strategii jest stworzenie chiralnej fazy smektycznej C (SmC*) z jednowymiarowym porządkiem pozycyjnym, w wyniku czego powstaje rozproszona struktura warstwowa zwana warstwą smektyczną. Jedną z cech charakterystycznych fazy SmC* jest to, że wektor orientacji molekularnej n jest sprzężony z lokalnym elektrycznym momentem dipolowym p. Korelacja ta jest zapewniona przez połączenie nachylonej orientacji cząsteczek składowych przypominających pręciki w stosunku do warstwy smektycznej normalnej n0 i wywołanej chiralnością zwierciadlanej (i inwersyjnej) symetrii łamającej cząsteczki. Z punktu widzenia symetrii, pierwsza z nich zmienia symetrię z D∞h (tzw. faza SmA, Rysunek 1A) na C2h (tzw. faza SmC, Rysunek 1B), a druga łamie symetrię lustrzaną C2h tak, że symetria jest redukowana do C2 (faza SmC*, patrz każda warstwa w Rysunek 1C). W każdej warstwie SmC* dopuszczalna jest obecność skończonej polaryzacji wzdłuż osi C2, która jest normalna zarówno dla n0, jak i n. Silne sprzężenie między n i p jest niezbędne dla ferroelektryczności w ciekłych kryształach. W fazie SmC* n wyrównuje się w sposób helikoidalny przez warstwę po warstwie (Rysunek 1C), a zatem nie ma polaryzacji makroskopowej. Ferroelektryczność w takich ciekłych kryształach osiąga się poprzez zastosowanie silnych efektów powierzchniowych, które stabilizują jednorodnie zorientowany stan n znany jako stabilizowany powierzchniowo ferroelektryczny stan ciekłokrystaliczny (SSFLC) (Rysunek 1D). Należy zauważyć, że odwrócenie polaryzacji ferroelektrycznej zawsze towarzyszy przełączeniu stanów orientacji bistabilnej poprzez sprzężenie między n i p17. Oczekuje się, że jako efekt odwrotny zmiana orientacji molekularnej fazy SmC* spowoduje zmianę polaryzacji elektrycznej. Poprzez anizotropię magnetyczną spowodowaną spinami elementów magnetycznych i/lub pierścieni aromatycznych w cząsteczkach ciekłokrystalicznych oraz elastyczność n w stanie ciekłokrystalicznym spowodowaną słabszymi oddziaływaniami molekularnymi niż w stanie stałym krystalicznym, n jest również przestrajany przez pole magnetyczne. W ten sposób faza SmC* może zostać przekształcona w stan jednorodnie zorientowany indukowany polem magnetycznym, podobny do stanu SSFLC. Dlatego bezpośredni efekt ME, indukcja polaryzacji elektrycznej przez pole magnetyczne, jest osiągany, gdy rozwój makroskopowej polaryzacji elektrycznej jest indukowany przez jednorodne wyrównanie n sprzężonego z p we wszystkich warstwach.

Wprowadzamy procedury przygotowania ogniw ciekłokrystalicznych do badania sprzężeń ME oraz metodologie wykrywania efektu ME. Metoda przygotowania ogniw ciekłokrystalicznych została szczegółowo opisana wcześniej18. Tutaj zmodyfikowaliśmy tę metodę dla pomiarów dielektryków i ME. Za pomocą opisanej tutaj metody wykryliśmy magnetycznie dostrojoną polaryzację elektryczną, czyli bezpośredni efekt ME, w ciekłym krysztale pokazującym fazę SmC* w temperaturze pokojowej.

Dostęp ograniczony. Zaloguj się lub rozpocznij wersję próbną, aby wyświetlić tę treść.

Protokół

$$\rightleftharpoonup{xx}$$ $$\longleftharp{xx}$$, $$\longrightharp{xx}$$,

1. Przygotowanie komórek ciekłokrystalicznych i wyznaczanie odstępu między ogniwami

  1. Przygotowanie ogniw ciekłokrystalicznych
    1. Przyciąć podłoża szklane pokryte z jednej strony tlenkiem indu/cyny (ITO) na żądany rozmiar (typowy rozmiar: 10 x 10 x 1,1 mm, Rysunek 2A). Aby przeciąć podłoża, podrap linię na ich twarzy nożem do szkła i ręcznie odłam nadmiar szkła.
    2. Pocięte szklane podłoża myć detergentem w kąpieli ultradźwiękowej o częstotliwości 35 kHz przez 30 minut. Płukać je wodą dejonizowaną w łaźni ultradźwiękowej przez 10 minut. Wymień wodę dejonizowaną i spłucz podłoża 5 razy, aby usunąć zanieczyszczenia (Rysunek 2B). Zdmuchnij pozostałą wodę za pomocą pistoletu do miotełki powietrznej, uważając, aby nie dotknąć najszerszych powierzchni podłoży.
      3. Roztwory poliimidowe należy nanieść na stronę mytych podłoży pokrytą powłoką ITO i wirować roztwory z prędkością 5000 obr./min przez 30 s (Rysunek 2C).
    3. Piec podłoża w temperaturze 200 °C przez 1 godzinę w celu usunięcia rozpuszczalnika i utwardzenia cienkich warstw poliimidu.
    4. Umieść podłoża na stoliku XZ tak, aby strona podłoża pokryta ITO i poliimidem była skierowana do góry. Umieść podłoża pod wałkiem pokrytym aksamitną szmatką i przymocuj podłoża przez odsysanie powietrza (Rysunek 2D). Równomiernie i delikatnie dociśnij podłoża za pomocą wałka, regulując wysokość stolika.
      Uwaga: W tym przypadku stolik XZ został wykonany w warsztacie mechanicznym na Uniwersytecie w Osace.
    5. Obróć wałek i przesuń stolik do przodu iz powrotem pod wałkiem 5 razy w kierunku poziomym, aby przetrzeć podłoża aksamitną szmatką. Zanurz wcierane podłoża w alkoholu izopropylowym w szklanym pojemniku o pojemności 10 – 50 ml na 1 minutę w celu usunięcia zanieczyszczeń i susz je w temperaturze 80 °C przez kilka minut.
    6. Sklej oba podłoża za pomocą płaskich folii żywicznych o grubości 12 μm jako przekładek. Należy pamiętać, że punkty klejenia są umieszczane tylko na krawędzi podłoży, a wewnętrzne strony klejonych podłoży są pokryte ITO i poliimidem. Upewnij się, że przeciwległe podłoża zostały przetarte antyrównolegle i są lekko przesunięte (około 2 mm), aby zapewnić wystarczająco dużo miejsca na zaciski elektryczne na obu podłożach (Rysunek 2E).
    7. Przyklej przewody przewodzące w wyżej wymienionych miejscach na zaciski za pomocą srebrnej pasty przewodzącej (Rysunek 2F). Piecz podłoża drutami przewodzącymi w temperaturze 150 °C przez 1 godzinę w celu usunięcia rozpuszczalnika z pasty przewodzącej srebro.
  2. Wyznaczanie odstępu między komórkami19
    1. Napromienić ślepe komórki przygotowane w ppkt 1.1.7 światłem białym rozchodzącym się normalnie do ich najszerszej powierzchni. Zmierz widma transmisyjne za pomocą spektrometru optycznego i obserwuj oscylacje pseudosinusoidalne (Rysunek 3), które pojawiają się w wyniku efektu Fabry'ego-Pérota20.
    2. Oszacuj przerwę między komórkami d, używając zależności d = λ1λ2/2(λ2-λ 1), gdzie długości fal λ1 i λ2 oznaczają parę sąsiednich szczytowych długości fal w widmach transmisyjnych.

2. Przygotowanie mieszaniny ciekłokrystalicznej i wprowadzenie do komórek

  1. Wymieszaj dwa związki, 5-oktylo-2-(4-oktyloksyfenylo)pirymidynę (związek 1: Rysunek 4A) i (S)-5-decyl-2-[4(2-fluorodecyloksy) fenylo] pirymidyna (związek 2: Rysunek 4B) o stosunku masowym 3:1 w szklanej fiolce. Przygotować łącznie 100 mg roztworu (75 mg związku 1 i 25 mg związku 2).
  2. Umieścić przygotowaną ślepą komórkę z kroku 1.1.7 na gorącym scenie, utrzymując temperaturę 80 °C, temperaturę, w której mieszanina z 2.1 znajduje się w izotropowej fazie ciekłej (Rysunek 5). Wprowadź mieszaninę z kroku 2.1 do komórki za pomocą szpatułki i działania kapilarycznego. Utrzymuj temperaturę ogniwa na poziomie 80 °C przez 30 minut, a następnie schładzaj do temperatury pokojowej z szybkością około 5 °C/min.

3. Charakterystyka próbki

  1. Umieść komórkę wypełnioną mieszaniną z kroku 2.2 na gorącym etapie między dwoma skrzyżowanymi polaryzatorami i naświetl ją światłem. Obserwuj tekstury mieszaniny przy zmianie temperatury od temperatury pokojowej do 80 °C z szybkością 5 °C/min za pomocą mikroskopu (i filtra krótkoprzepustowego o zakresie strojenia ~600 nm w celu poprawy widoczności, jeśli to konieczne) i zidentyfikuj fazy ciekłokrystaliczne na podstawie mikrofotografii polaryzacyjnej21 (Rysunek 6).
  2. Określ sekwencję przemian fazowych i temperatury przejścia na podstawie obserwowanych tekstur (Rysunek 5). Dla fazy SmC* należy oszacować podziałkę helikoidalną jako dwukrotność szerokości paska.
  3. Potwierdzić temperatury przejścia fazowego pierwszego rzędu mieszaniny przygotowanej w ppkt 2.1 za pomocą różnicowej analizy termicznej (DTA; patrz Tabela materiałów i instrukcje producenta), która dostarcza anomalii piku (lub spadku) przy przejściu fazowym pierwszego rzędu (Rysunek 7).

4. Pomiary dielektryczne i magnetoelektryczne

  1. Przygotuj komercyjny magnes nadprzewodzący (patrz Tabela materiałów) wyposażony w regulatory temperatury (2 - 400 K) i pole magnetyczne (do 9 T).
  2. Przygotuj domową wkładkę do magnesu nadprzewodzącego, która składa się z trzech głównych części: przestrzeni na próbkę, pręta zawierającego cztery koncentryczne i końcówki złącza (Rysunek 8A).
  3. Przyklej komórkę przygotowaną w 2.2 na przestrzeni próbki wkładki (Rysunek 8B). Podłącz dwa przewody przewodzące ogniwa do zacisków (wysokiego i dolnego) przestrzeni próbki przez. Upewnij się, że komórka jest tak zorientowana, aby przyłożyć pole magnetyczne w kierunku równoległym do podłoży komórki. Umieść termometr na najszerszej płaszczyźnie celi, aby dokładnie zmierzyć temperaturę próbki i wprowadzić wkładkę do magnesu nadprzewodzącego.
  4. Podłącz zaciski połączeniowe do miernika LCR (patrz Tabela materiałów) za pomocą koncentrycznych. Zmierz stałą dielektryczną w funkcji temperatury i pola magnetycznego za pomocą quasi-czterech metod końcowych za pomocą miernika LCR (patrz instrukcje producenta i nasza poprzednia praca16).
  5. Podłącz zaciski połączeniowe do elektrometru (patrz Tabela materiałów) za pomocą koncentrycznych. Zmierz zależność prądu przemieszczenia od pola magnetycznego i temperatury za pomocą elektrometru podczas przemiatania pola magnetycznego i temperatury ze stałą szybkością (1,0 T/min dla pola magnetycznego przemiatającego i 5 K/min dla temperatury przemiatania; patrz instrukcje producenta i nasza poprzednia praca16). Uzyskaj polaryzację elektryczną przez całkowanie prądu przemieszczenia w funkcji czasu.

Dostęp ograniczony. Zaloguj się lub rozpocznij wersję próbną, aby wyświetlić tę treść.

Wyniki

$$\rightleftharpoonup{xx}$$ $$\longleftharp{xx}$$, $$\longrightharp{xx}$$,

Protokół jest uznawany za udany tylko wtedy, gdy zaobserwowano efekt ME w próbkach ciekłokrystalicznych. Tutaj zmierzyliśmy bezpośredni efekt ME w próbce ciekłokrystalicznej przygotowanej za pomocą wyżej wymienionych procedur. Do pomiarów zastosowano pole magnetyczne w płaszczyźnie o kącie nachylonym o około 45° od kierunku tarcia (warstwy normalne do smektycznego), ponieważ w tej konfiguracji wykryto największą polaryzację wywołaną polem magnetycznym16.

Dostęp ograniczony. Zaloguj się lub rozpocznij wersję próbną, aby wyświetlić tę treść.

Dyskusja

$$\rightleftharpoonup{xx}$$ $$\longleftharp{xx}$$, $$\longrightharp{xx}$$,

Wyniki eksperymentów wykazały, że opisane tutaj metody z powodzeniem wykazały sprzężenie ME w ciekłym krysztale. Obserwowane efekty ME i magneto-dielektryczne mogą być związane z orientacyjnym przejściem orientacji molekularnej w ustalonej strukturze warstwy smektycznej. Jednak kierunek normalny warstwy n0 w strukturze warstwy można również zmienić poprzez przyłożenie pola magnetycznego poprzez anizotropię magnetyczną. Dzieje się tak, ponieważ cząsteczki wolą mieć równoległy układ

Dostęp ograniczony. Zaloguj się lub rozpocznij wersję próbną, aby wyświetlić tę treść.

Oświadczenia

$$\rightleftharpoonup{xx}$$ $$\longleftharp{xx}$$, $$\longrightharp{xx}$$,

Autorzy nie mają nic do ujawnienia.

Podziękowania

$$\rightleftharpoonup{xx}$$ $$\longleftharp{xx}$$, $$\longrightharp{xx}$$,

Dziękujemy Profesorowi Takanishi za pomoc w naszym eksperymencie. Dziękujemy również firmie DIC Corporation za udostępnienie badanych tutaj związków. Praca ta została wsparta przez Grant-in-Aid for the JSPS Fellow (16J02711), JSPS KAKENHI Grant Number 17H01143 oraz Program dla Wiodących Szkół Podyplomowych "Interactive Materials Cadet Program".

Dostęp ograniczony. Zaloguj się lub rozpocznij wersję próbną, aby wyświetlić tę treść.

Materiały

Lista materiałów użytych w tym artykule
NazwaFirmaNumer katalogowyKomentarze
< mocny>Materiał< / mocny>
Związek 1: Rysunek 4(A)DIC Co., Ltd.– Nie dotyczyzwiązku PYP-8O8
2: Rysunek 4 (B)DIC Co., Ltd.NiedotyczyPYP-10O10F
Podłoża szklane powlekane ITOSigma-Aldrich Inc.703192-10PK
DetergentWako Pure Chemical Industries, Ltd.031-10401
Strugarka do warstw wyrównującychJSR Co., Ltd.AL1254
PrzekładkaTeijin Film Solutions Co., Ltd.Q51-12
KlejHuntsman Inc.ARALDITE RT30Do klejenia dwóch podłoży
KlejM& I Materiały Sp. z o.o.Smar Apiezon HDo klejenia komórki i domowej wkładki
Srebrna pastaFujikura Kasei Co., Ltd.D-753
Equipment
Myjka ultradźwiękowaAS ONE Corp.
Powlekarka wirowaMikasa, Co., Sp. z o.o.1H-D7
Nikon Co., Ltd.ECLIPSE LV100N POL
Filtr krótkoprzepustowyThorlabs Inc.FB600-40
Spektrometr optycznyOcean Optics Inc.USB2000+UV-VIS
Różnicowy analizator termicznyRigaku Co., Ltd.Thermo plus EVO2
Magnes nadprzewodzącyQuantum Design Inc.Miernik PPMS
LCRKeysight Technologies Sp. z o.o.E4980A
ElektrometrKeithley Instruments Inc.6517A
AS52GTUSpolaryzowany mikroskop optyczny

Bibliografia

$$\rightleftharpoonup{xx}$$ $$\longleftharp{xx}$$, $$\longrightharp{xx}$$,
  1. Eerenstein, W., Mathur, N. D., Scott, J. F. Multiferroic and magnetoelectric materials. Nature. 442, 759-765 (2006).
  2. Cheong, S. -W., Mostovoy, M. Multiferroics: A magnetic twist for ferroelectricity. Nature Materials. 6, 13-20 (2007).
  3. Tokura, Y., Seki, S., Nagaosa, N. Multiferroics of spin origin. Reports on Progress in Physics. 77, 076501(2014).
  4. Fiebig, M., Lottermoser, T., Meier, D., Trassin, M. The evolution of multiferroics. Nature Reviews Materials. 1, 16046(2016).
  5. Kagawa, F., Horiuchi, S., Tokunaga, M., Fujioka, M., Tokura, Y. Ferroelectricity in a one-dimensional organic quantum magnet. Nature Physics. 6, 169-172 (2010).
  6. Stroppa, A., et al. Electric Control of magnetization and interplay between orbital ordering and ferroelectricity in a multiferroic metal-organic framework. Angewandte Chemie International Edition. 50, 5847-5850 (2011).
  7. Wang, W., et al. Magnetoelectric coupling in the paramagnetic state of a metal-organic framework. Science Reports. 3, 2024(2011).
  8. Gómez-Aguirre, L. C., et al. Magnetic ordering-induced multiferroic behavior in [CH3NH3][Co(HCOO)3] metal-organic framework. Journal of the American Chemical Society. 138, 1122-1125 (2016).
  9. Qin, W., Xu, B., Ren, S. An organic approach for nanostructured multiferroics. Nanoscale. 7, 9122-9132 (2015).
  10. Scott, J. F. Room-temperature multiferroic magnetoelectrics. NPG Asia Materials. 5, e72(2013).
  11. Suzuki, K., et al. Influence of applied electric fields on the positive magneto-LC effects observed in the ferroelectric liquid crystalline phase of a chiral nitroxide radical compound. Soft Matter. 9, 4687-4692 (2013).
  12. Domracheva, N. E., Ovchinnikov, I. V., Turanov, A. N., Konstantinov, V. N. EPR detection of presumable magnetoelectric interactions in the liquid-crystalline state of an iron mesogen. Journal of Magnetism and Magnetic Materials. 269, 385-392 (2004).
  13. Tomašovičová, N., et al. Capacitance changes in ferronematic liquid crystals induced by low magnetic fields. Phys. Rev. E. 87, 014501(2013).
  14. Lin, T. -J., Chen, C. -C., Lee, W., Cheng, S., Chen, Y. -F. Electrical manipulation of magnetic anisotropy in the composite of liquid crystals and ferromagnetic nanorods. Applied Physics Letters. 93, 013108(2008).
  15. Mertelj, A., Osterman, N., Lisjak, D., Čopič, M. Magneto-optic and converse magnetoelectric effects in a ferromagnetic liquid crystal. Soft Matter. 10, 9065-9072 (2014).
  16. Ueda, H., Akita, T., Uchida, Y., Kimura, T. Room-temperature magnetoelectric effect in a chiral smectic liquid crystal. Applied Physics Letters. 111, 262901(2017).
  17. Clark, N. A., Lagerwall, S. T. Submicrosecond bistable electro-optic switching in liquid crystals. Applied Physics Letters. 36, 899-901 (1980).
  18. Vantomme, G., Gelebart, A. H., Broer, D. J., Meijer, E. W. Preparation of liquid crystal networks for macroscopic oscillatory motion induced by light. Journal of Visualized Experiments. (127), e56266(2017).
  19. Yang, K. H. Measurements of empty cell gap for liquid-crystal displays using interferometric methods. Journal of Applied Physics. 64 (9), 4780-4781 (1988).
  20. Born, M., Wolf, E. Principles of Optics. , 6th ed, Pergamon. New York. (1987).
  21. Dierking, I. Textures of Liquid Crystals. , Wiley-VCH Verlag GmbH & Co. KGaA. Weinheim, FRG. (2003).
  22. Filipič, C., et al. Dielectric properties near the smectic-C* -smectic-A phase transition of some ferroelectric liquid-crystalline systems with a very large spontaneous polarization. Physics Review A. 38, 5833-5839 (1988).
  23. Carlsson, T., Žekš, B., Filipič, C., Levstik, A. Theoretical model of the frequency and temperature dependence of the complex dielectric constant of ferroelectric liquid crystals near the smectic-C* -smectic-A phase transition. Physics Review A. 42, 877-889 (1990).
  24. Michelson, A. Physical realization of a Lifshitz point in liquid crystals. Physical Review Letters. 39, 464(1977).
  25. Muševič, I., Žekš, B., Blinc, R., Rasing, T., Wyder, P. Phase diagram of a ferroelectric chiral smectic liquid crystal near the Lifshitz point. Physical Review Letters. 48, 192(1982).
  26. Muševič, I., Žekš, B., Blinc, R., Rasing, T., Wyder, P. Dielectric study of the modulated smectic C*-uniform smectic C transition in a magnetic field. Physica Status Solidi(b). 119, 727-733 (1983).
  27. Blinc, R., Muševič, I., Žekš, B., Seppen, A. Ferroelectric liquid crystals in a static magnetic field. Physica Scripta. 35, 38-43 (1991).
  28. Blinov, L. M. Electrooptical and Magnetooptical Properties of Liquid Crystals. , Wiley-Interscience. (1983).

Dostęp ograniczony. Zaloguj się lub rozpocznij wersję próbną, aby wyświetlić tę treść.

Przedruki i uprawnienia

Poproś o pozwolenie na ponowne wykorzystanie tekstu lub ilustracji tego artykułu JoVE

Poproś o pozwolenie

Tagi

Efekt magnetoelektrycznykryszta y ciek esterowanie polem magnetycznymchiralna faza smektyczna Cpraca w temperaturze pokojowejmagnes nadprzewodz cypomiar sta ej dielektrycznejca kowanie polaryzacji elektrycznejnape nianie kapilarne

Powiązane artykuły