$$\rightleftharpoonup{xx}$$
$$\longleftharp{xx}$$,
$$\longrightharp{xx}$$,
Materia aktywna różni się od konwencjonalnej materii pasywnej ze względu na jej zdolność do przekształcania energii chemicznej w pracę mechaniczną. Materiał, który posiada taką zdolność, może składać się z żywych lub nieożywionych jednostek, takich jak bakterie, owady, koloidy, ziarna i włókna cytoszkieletu1,2,3,4,5,6,7,8,9,10. Te materialne byty wchodzą w interakcje ze swoimi sąsiadami. Na większą skalę organizują się samoorganizując się w wiry przypominające turbulenty (turbulencje aktywne) lub przepływy materiałów11,12,13,14,15,16,17,18,19,20. Zrozumienie samoorganizacji materii aktywnej doprowadziło do różnych zastosowań w molekularnych wahadłowcach, urządzeniach optycznych i obliczeniach równoległych21,22,23. Przeniesienie aplikacji na wyższy poziom wymaga kontroli wykraczającej poza samoorganizację. Na przykład Palacci i in. opracowali koloid otoczony hematytem, który samonapędzał się tylko wtedy, gdy był wystawiony na ręcznie kontrolowane niebieskie światło, co doprowadziło do pojawienia się żywych kryształów24. Morin i in. ustalili kontrolę toczących się koloidów Quinckego za pomocą przestrajalnego zewnętrznego pola elektrycznego, co spowodowało koloidalne flokowanie w kanale podobnym do toru wyścigowego25. Te wcześniejsze prace pokazują rolę sterowania lokalnego w zastosowaniach i rozwijają bazę wiedzy o materii aktywnej.
W tym artykule skupiamy się na sterowalności aktywnych płynów 3D opartych na kinezynie, opartych na mikrotubulach (MT). Płyny składają się z trzech głównych składników: MT, silników molekularnych kinezyny i zupleantów. Zubożenia indukują siłę zubożającą, która wiąże MT, które są później mostkowane przez klastry motoryczne. Silniki te chodzą wzdłuż MT w kierunku końca plusa. Gdy para zmostkowanych MTsów jest antyrównoległa, odpowiadające im silniki poruszają się w przeciwnych kierunkach. Jednak silniki są związane w klaster i nie są w stanie się rozdzielić, więc wspólnie rozsuwają pary MT (ślizganie międzywłókienkowe, Rysunek 1A). Ta dynamika ślizgu kumuluje się, powodując, że wiązki MTs, rozciągają się, aż osiągną punkt niestateczności wyboczeniowej i pękają (wiązki rozciągliwe, Rysunek 1B)26. Zerwane wiązki są wyżarzane przez siłę zubożającą, która następnie ponownie się wydłuża i dynamika się powtarza. Podczas procesu powtarzalnej dynamiki ruchy wiązki mieszają pobliską ciecz, indukując przepływy, które można zobrazować przez domieszkowanie znacznikami w skali mikronowej (Rysunek 1C). Sanchez i in. oraz Henkin i wsp. scharakteryzowali średnie prędkości znaczników, stwierdzając, że prędkości te były regulowane przez zmianę stężeń trifosforanu adenozyny (ATP), zubożeńców, klastrów motorycznych i MTs19,27. Jednak taka przestrajalność istniała tylko przed aktywną syntezą płynów. Po syntezie zdolność do przestrajania została utracona, a płyny samoorganizowały się na swój własny sposób. Aby kontrolować aktywną aktywność płynów po syntezie, Ross.et al. opisali metodę wykorzystującą aktywowaną światłem dimeryzację białek motorycznych, co pozwala na włączanie i wyłączanie aktywności płynu za pomocą light28. Podczas gdy kontrola światła jest wygodna pod względem lokalnej aktywacji płynów, metoda ta wymaga przeprojektowania struktur białek motorycznych, a także modyfikacji ścieżek optycznych w mikroskopie. W tym przypadku zapewniamy łatwą w użyciu metodę lokalnego kontrolowania przepływu płynów bez modyfikacji mikroskopu przy jednoczesnym zachowaniu nienaruszonej struktury silnika.
Nasza metoda lokalnego dostrajania aktywnego przepływu płynu opiera się na prawie Arrheniusa, ponieważ reakcja kinezyna-MT wzrasta wraz z temperaturą29,30,31,32. Nasze wcześniejsze badania wykazały, że zależność od temperatury średniej prędkości przepływu płynu aktywnego jest zgodna z równaniem Arrheniusa: v = A exp(-Ea/RT), gdzie A jest czynnikiem przedwykładniczym, R jest stałą gazową, Ea jest energią aktywacji, a T jest temperaturą systemu33. W związku z tym aktywność płynu jest wrażliwa na temperaturę otoczenia, a temperatura systemu musi być stała, aby ustabilizować wydajność silnika, a co za tym idzie, prędkość przepływu płynu34. W tym artykule pokazujemy, jak wykorzystać zależność temperatury silnika do ciągłego dostrajania prędkości przepływu płynów aktywnych poprzez regulację temperatury układu. Demonstrujemy również przygotowanie aktywnej próbki płynu, a następnie zamontowanie próbki na stoliku mikroskopowym, którego temperatura jest kontrolowana za pomocą oprogramowania komputerowego. Zwiększenie temperatury z 16 °C do 36 °C przyspiesza średnią prędkość przepływu z 4 do 8 μm/s. Dodatkowo możliwość przestrajania jest odwracalna: wielokrotne zwiększanie i zmniejszanie temperatury sekwencyjnie przyspiesza i zwalnia przepływ. Zademonstrowana metoda ma zastosowanie do szerokiego zakresu systemów, w których główne reakcje są zgodne z prawem Arrheniusa, takich jak test ślizgowy MT 29,30,31,32.