9.8
A distribuição de carga ao longo da interface entre um eletrodo sólido e uma solução eletrólita forma uma camada dupla elétrica.
O modelo primitivo considera duas folhas de carga idealizadas: uma folha positiva na superfície do eletrodo e uma folha negativa na solução.
Na realidade, íons em solução são solvenciados e não podem residir diretamente na superfície do eletrodo. Helmholtz refinou o modelo introduzindo íons solvados na superfície do eletrodo, mantidos separados por esferas de hidratação, com o plano externo de Helmholtz marcando a folha de carga iônica.
Aqui, o potencial elétrico se desloca linearmente de φM no metal para φS no OHP. No entanto, ele negligencia o efeito disruptivo do movimento térmico no plano rígido de carga.
Considerando o movimento térmico, o modelo de Gouy–Chapman apresenta uma camada dupla difusa onde íons com carga oposta se agrupam no eletrodo ao se difundir na solução, causando uma mudança de potencial não linear.
Combinando ambas as ideias, Stern propôs que alguns íons negativos aderem ao eletrodo, mantendo uma distância fixa baseada no raio iônico.
Simultaneamente, o movimento térmico dispersa os íons negativos excedentes restantes por toda a região de interfase, levando a uma mudança gradual no potencial elétrico.
Na região onde duas fases em massa se encontram, surge uma distribuição intrincada de carga elétrica devido à transferência de carga, adsorção de íons…
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