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Artigo de método

Síntese de não-uniforme Pr-dopado SrTiO

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DOI:

10.3791/52869

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15 de agosto de 2015

 ,  ,  ,  ,  , 
1Department of Materials Science and Engineering, Clemson University, 2Department of Physics and Astronomy, Clemson University, 3Electron Microscope Facility, Clemson University, 4Materials Science and Engineering, King Abdullah University of Science and Technology

Neste artigo

Resumo

Um protocolo para a síntese e processamento de cerâmicas policristalinas de SrTiO3 dopadas de forma não uniforme com Pr é apresentado juntamente com a investigação de suas propriedades termoelétricas.

Resumo

Demonstramos uma nova estratégia de síntese para a preparação de cerâmicas SrTiO3 dopadas com Pr por meio de uma combinação de técnicas de reação em estado sólido e sinterização por plasma de faísca. Cerâmicas policristalinas que possuem uma morfologia única podem ser alcançadas otimizando os parâmetros do processo, particularmente a taxa de aquecimento por sinterização por plasma de faísca. A fase e a morfologia das cerâmicas sintetizadas foram investigadas em detalhes usando difração de raios X, microscopia eletrônica de varredura e espectroscopia de raios X por dispersão de energia. Observou-se que os grãos dessas cerâmicas SrTiO3 dopadas com Pr a granel foram aprimorados com contornos de grãos ricos em Pr. As propriedades eletrônicas e de transporte térmico também foram investigadas em função da temperatura e da concentração de dopagem. Descobriu-se que tal microestrutura deu origem a propriedades termoelétricas aprimoradas. Especificamente, resultou em uma melhoria significativa na mobilidade do transportador e no fator de potência termoelétrica. Simultaneamente, também levou a uma redução acentuada na condutividade térmica. Como resultado, uma melhoria significativa (> 30%) na figura de mérito termoelétrica foi alcançada para toda a faixa de temperatura em relação a todos os valores máximos relatados anteriormente para cerâmicas à base de SrTiO3. Esta síntese demonstra as etapas para a preparação de cerâmicas policristalinas a granel de SrTiO3 não uniformemente dopado com Pr.

Introdução

Thermoelectrics óxido foram mostrados para ser candidatos promissores para aplicações termelétricas de alta temperatura, de estabilidade e de custo perspectivas para propriedades de transporte eletrônico. Entre as termelétricas de óxido do tipo n, altamente dopado titanato de estrôncio (STO) tem atraído muita atenção devido às suas intrigantes propriedades eletrônicas. No entanto, uma grande condutividade térmica total (κ ~ 12 W K -1 m -1 a 300 K para cristais individuais) 1 e uma baixa mobilidade do transportador (μ ~ 6 centímetros 2 V 1 s-1 a 300 K para cristais individuais) 1 afectar prejudicialmente o desempenho termoeléctrico que é avaliado por uma figura de mérito adimensional, ZT = α 2 σT / κ, onde α é o coeficiente de Seebeck, σ a condutividade eléctrica, T a temperatura absoluta em graus Kelvin, e κ a condutividade térmica total. Nós aqui definir o numerador como o fator de potência, PF = α 263; T. A fim de que este material termoeléctrico óxido de competir com outros thermoelectrics de alta temperatura (tais como ligas de SiGe), são requeridos um aumento mais pronunciado no factor de potência e / ou diminuição da condutividade térmica da estrutura.

A maioria dos estudos experimentais, a fim de melhorar as propriedades termoeléctricas de STO têm-se centrado principalmente na redução da condutividade térmica através estirpe de campo e espalhamento flutuação massa de fonões. Estas tentativas incluem: (i) simples ou duplas de doping do Sr 2+ e / ou Ti 4+ locais, como os principais esforços no que diz respeito a esta direção, 2,3 (ii) Síntese de superrede naturais estruturas Ruddlesden-Popper a fim de reduzir ainda mais a conductividade térmica através de camadas isolantes SRO, 4 e (iii) de engenharia composto por adição de uma segunda fase de nanoparticulado. 5 No entanto, até recentemente, nenhuma estratégia de reforço tem sido relatada a substantially aumentar o fator de energia termelétrica nestes óxidos. Os valores do fator de potência máxima registada (PF) em única massa e STO poli-cristalino foram confinados a um limite máximo de PF <1,0 W m -1 K -1.

Uma variedade de abordagens de síntese e técnicas de processamento têm sido utilizados para implementar as ideias tentativas acima. As rotas de síntese pó incluem reação de estado sólido convencional, 6 sol-gel, 7 hidrotermal, 8 e síntese de combustão, enquanto que 9 sinterização convencional, 6 prensagem a quente 10 e recentemente sinterização plasma faísca 12 estão entre as técnicas comuns usadas para densificar as pós em massa cerâmica. No entanto, para um dopante semelhante (por exemplo, La) e a concentração de dopante, os massa cerâmica resultantes exibem uma gama de propriedades de transporte electrónicos e térmicas. Isto é, em grande devido à química defeito fortemente dependente do processo de SrTiO 3, que resulta em propriedades dependentes de síntese. Há apenas um punhado de relatórios otimizando os parâmetros de síntese e processamento de beneficiar transporte termelétrica. Vale ressaltar que, devido ao muito pequeno phonon livre percurso médio em SrTiO 3 (l ph ~ 2 nm a 300 K), 11 nanoestruturação não é uma opção viável para a melhoria do desempenho TE de cerâmica grandes quantidades STO principalmente através da redução da condutividade térmica da estrutura.

Recentemente, nós relataram melhora mais de 30% na termelétrica figura de mérito em não uniforme Pr-dopados SrTiO 3 cerâmica provenientes de um fator de potência termelétrica reforçada simultaneamente e condutividade térmica reduzida 12,13. Neste protocolo de vídeo detalhado, apresentamos e discutir os passos de nossa estratégia de síntese para a preparação destes Pr-dopado cerâmica STO que exibem melhores propriedades electrónicas e termoeléctricos.

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Protocolo

1. Preparação de Pré-dopado SrTiO 3 Pó

  1. A fim de preparar 10 g de Sr 0,95 Pr 0,05 TiO 3 em pó, pesar as quantidades estequiométricas de SrCO 3 em pó (7,53407 g), TiO 2 nanopowder (4,28983 g), e Pr 2 O 3 protuberância sinterizado (0,44299 g) a seguir à reacção para X = 0,05:

figure-protocol-1

  1. Triture os pesados ​​Pr 2 O 3 caroços sinterizados a partículas finas utilizando um almofariz e pilão de ágata.
  2. Adicionar o pesava SrCO3 pó e de TiO 2 nanopowder ao Pr 2 O 3 e continuar moagem e mistura utilizando um almofariz de ágata e pilão até um pó visualmente homogénea é conseguido.
  3. Carregar o pó moído em um frasco de vidro e mistura utilizando um dispositivo de turbulência durante 30 minutos para homogeneizar the mistura.
  4. Carregar o pó misturado resultante num cuidadosamente limpos e polidos de aço inoxidável fieira (1 polegada de diâmetro) e que sanduíche entre dois êmbolos de aço inoxidável.
  5. Imprensa fria o pó usando uma prensa sob uma carga de aproximadamente 1 tonelada métrica.
  6. Ejetar o pellet prensado a frio, colocando a matriz em um cilindro de aço inoxidável oco e empurrando os êmbolos e a pelota para fora do topo usando uma haste de empurrar. Após a ejecção do pelete prensado a frio (corpo verde) a partir da matriz, limpar qualquer contaminação na superfície circunferencial do pelete, cobrindo suavemente o sedimento com um pequeno pedaço de fita adesiva e, a remoção de uma camada fina por rasgar a fita.
  7. Coloque o pellet verticalmente em um barco de alumina preenchido com comprada comercialmente SrTiO 3 em pó como a barreira entre o barco alumina ea imprensa pelota frio.
  8. Inserir o barco num forno tubular, aquecer até 1300 ° C em 3 horas e mantê-lo a esta temperatura durante 15h. Permitir que o sedimento de arrefecer até à temperatura ambiente no interior do forno quando a calcinação acabou. Este passo é referido como o "processo de calcinação" posteriormente.
  9. Moer o pellet usando o almofariz de ágata e pilão e carregar o pó resultante em um frasco de vidro para posterior mistura usando a turbulência.
  10. Carregar o pó para dentro da matriz de aço inoxidável e prensado a frio sob uma cerca de 3 toneladas métricas de carga.
  11. Repetir o passo de 1,9 mais uma vez a 1400 ° C em 3 horas e guarda-se a esta temperatura durante 20 horas.
  12. Moer o pellet usando o almofariz de ágata e pilão.
  13. Repita os passos 1.11, 1.12, 1.13 e mais uma vez para a reacção em estado sólido para atingir a conclusão.

2. Preparação de massa policristalino Pr-dopado SrTiO 3 Ceramic

  1. Pesar 1,6 g de pó de AS-preparada (para um disco de 2 mm de espessura e 12,7 mm de diâmetro).
  2. Prepare pedaços graphoil circulares para cobrir a parte superior e inferior interface dos êmbolos de pó de grafite e colada no grafite morrer. Além disso, uma outra parte preparar graphoil rectangular para cobrir a parede interna do molde de grafite.
  3. Carregar o pó como preparada num molde de grafite (12.7 mm de diâmetro interno) e o pó de sanduíche entre dois êmbolos de grafite do mesmo tamanho. Perfurar um furo de 2 mm no meio do comprimento da matriz de grafite e a partir da superfície exterior da matriz de cerca de 2 mm da superfície interna para a leitura de temperatura.
    Nota: Ajustar o comprimento dos êmbolos de grafite que fiquem fora do molde e posicionar o centro do cilindro de pó ensanduichada em que o orifício é colocado para obter uma leitura precisa da temperatura. Os rostos dos êmbolos de grafite precisam ser meticulosamente nivelada durante a usinagem das peças. Qualquer desalinhamento pode resultar na quebra da pastilha sinterizada durante a sinterização plasma pulsado.
  4. Cold-prima suavemente o pó (carga <200 kg) utilizando uma prensa antes da montagem sobre a centelhaplaca de sinterização plasma no interior da câmara. Use planas polidas placas de suporte de aço inoxidável entre a parte superior e inferior e êmbolos do palco imprensa para evitar danificar os êmbolos de grafite.
  5. Enrole um pedaço de feltro de grafite em torno da matriz para o isolamento e prenda-o com fios de grafite. Conceber uma janela sobre o feltro de grafite pelo corte de uma peça rectangular de feltro onde a leitura da temperatura orifício é colocado sobre o molde.
  6. Coloque o molde de grafite e êmbolos carregados na câmara de sinterização plasma pulsado. Mover o palco para a posição final.
  7. Concentre-se e alinhar o círculo alvo Pyrometer no buraco leitura da temperatura do molde. Verifique se a configuração emissividade do pirômetro está definido para grafite.
  8. Feche a câmara e colocar uma carga de 7,7 kN (aproximadamente 60 MPa) sobre a amostra. Vácuo e purgar a câmara com Ar três vezes e saem da câmara sob vácuo dinâmico de 6 Pa.
  9. Aumentar a temperatura, aumentando a corrente (manualmente ou utilizando umprograma). Use 250 A min -1 (correspondendo a aproximadamente 300-400 ° C min-1) para as amostras optimizados. Este é o passo mais importante no processo de sinterização plasma pulsado.
  10. Manter a temperatura a 1500 ° C durante 5 min, ajustando manualmente a corrente ou utilizando o programa. No final do período de detenção de 5 min, fechou a atual off e solte rapidamente a carga de 7,7 kN para evitar rachaduras da amostra durante o arrefecimento. Deixe o fresco de exemplo para RT no interior da câmara.
  11. Solte o pellet granel do grafite morrer suavemente com a imprensa fria. Isto é feito colocando o molde de grafite em um cilindro de aço oca e ejectar o sedimento e os êmbolos de grafite utilizando uma vareta de aço que empurra a partir do topo.
  12. Remover o graphoil nas faces superior e inferior do sedimento, bem como a superfície circunferencial usando uma lâmina afiada.
  13. Polir a amostra usando um papel áspero areia (400 grade) para baixo para 0,3-0,5 mm de cada lado para garantira remoção completa do graphoil. Limpar a amostra com acetona.

3. Caracterização de eletrônicos e Transporte Thermal Ceramics Propriedades de massa

  1. Determinar a densidade do disco cerâmico, ρ, utilizando o método de Arquimedes.
  2. Medir o peso da amostra, W seco, e então o peso da amostra submersa em água, W molhado, em um sistema de medição de densidade estabilizada e calcular a densidade a partir de Arquimedes

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onde a água ρ é a densidade da água à temperatura de medição (por exemplo, igual a 1 g cm -3 a 300 K). 14

  1. Medir a difusividade térmica da amostra, d, usando a técnica de inflamação do laser transiente sob uma 75 ml min -1 fluxo de Ar. Medir a espessurada amostra, G, com precisão primeiro usando um micrómetro digital.
    Nota: As amostras Paralelo-confrontados com diferentes tamanhos e formas (por exemplo, discos redondos 12,7 milímetros de diâmetro ou quadrada 10 x 10 mm 2 discos) e espessuras entre 0,5 e 5 mm pode ser facilmente medido.
    1. Na técnica de inflamação do laser difusividade térmica, irradiação de uma face da amostra por um curto (~ 1 mseg) pulso de laser e registar o aumento de temperatura na face oposta por um detector de infra-vermelhos. Em seguida, calcular difusividade térmica pelo software de interface de inflamação do laser a partir da espessura da amostra e o perfil de subida de temperatura-tempo utilizando a equação 15 Parker

figure-protocol-3

em que L representa a espessura do disco e t 1/2 representa a meia-altura da elevação máxima de temperatura do outro side da amostra.

Nota: O modelo de 15 Parker assume condições ideais de amostra adiabatic e aquecimento de pulso instantânea, outros modelos têm sido propostos ao longo dos anos, que representam várias perdas na medição, como as perdas de calor, duração de pulso finito, aquecimento de pulso não uniforme e não homogénea estruturas. Temos utilizado o modelo Cowan 16 com correção de pulso, que é um dos métodos mais avançados. Deve notar-se que, a fim de maximizar a quantidade de energia térmica transmitida a partir da superfície frontal e para maximizar o sinal observado pelo detector de IR, as superfícies das amostras deve ser altamente emissiva. Normalmente, isto requer a aplicação de uma fina camada de grafite para as superfícies das amostras. Uma incerteza de 2% -5% na medição da difusividade térmica existe, provenientes da determinação da dimensão. 17

  1. Cortar o sedimento utilizando uma serra de disco de diamantes em barras rectangulares, 2 x 2 x 103 mm, a condutividade eléctrica e medições de coeficiente de Seebeck, bem como um disco de quadrado, de 4 x 4 x 1,5 mm3 para o calor específico de alta temperatura e uma peça rectangular fina, 8 x 5 x 1 mm3 para medidas Hall.
  2. Medir o calor específico, C p, da amostra sobre a peça quadrada plana e polida-espelho (4 x 4 x 1,5 mm3) utilizando uma calorimetria de varrimento diferencial (DSC) sob fluxo de árgon. 18
    1. Usar uma taxa de aquecimento de 5 K min -1-se a 40 ° C durante uma preensão isotérmica durante 10 min para permitir que a amostra atingir o equilíbrio térmico, seguido por 20 K min -1 taxa de aquecimento até 500 ° C, com uma taxa de arrefecimento exacta que se seguiu. Executar a medição sob o fluxo de árgon (50 ml min -1 é sugerido).

Nota: devido à sensibilidade do método utilizado para a análise, conduzir três medições para determinar a capacidade de calor incluindo (1) uma medição de linha de base para subtrair o fundo, (2) a medição do calor específico de um material padrão (tais como safira) com um conhecido C P, e (3) medição do calor específico da amostra. Certifique-se de que as amostras são planas e, a fim de fazer um contacto ideal, com o fundo do cadinho de medição (panelas de Pt / Rh com Al 2 O 3 cadinhos utilizados neste trabalho) polido-espelho. Mais detalhes sobre a estrutura exacta da fase de DSC, uma comparação das técnicas de DSC para os outros, e instruções precisas para a medição de uma amostra pode ser encontrada em várias fontes 19.

  1. Calcular a condutividade térmica a alta temperatura, κ, da amostra a partir dos valores medidos de difusividade térmica, d, o calor específico, C P, e a densidade, utilizando 20 ρ

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  1. Placa de ouro sondas aos pontos de contacto (4) sobre a contactos 2 x 2 x 10 mm de 3 peças cortadas a partir da amostra para aliviar os problemas de resistência de contacto.
    1. A fim de pulverização catódica ouro apenas nas áreas de contato desejados, enrole uma scotch-fita ao redor da amostra 2 x 2 x 10 mm 3 para usar como um estêncil. Deixe a 2 x 2 milímetros dois rostos un-coberto. Usando uma lâmina de barbear, cortar dois orifícios muito pequenos (aproximadamente 1 mm de diâmetro) no centro da face 2 x 10 mm 2, ao longo de uma linha separada pela distância sondas.
    2. 21 por pulverização catódica, uma película de ouro ~ 200 nm de espessura usando uma unidade de pulverização de ouro de bancada.
  2. Medem-se as propriedades de transporte eléctrico, ou seja, a condutibilidade eléctrica e de coeficiente de Seebeck) da amostra, como uma função de temperatura 22,23.
    1. Medir a condutividade eléctrica através do método de quatro terminais. Medir o coeficiente de Seebeck com a same configuração usando as medições de temperatura e de tensão através dos dois termopar média "sondas". Meça a distância entre estas duas sondas que utilizam um microscópio digital. Mais detalhes sobre as medidas de transporte elétricas podem ser encontradas em outros lugares 22,23.
  3. 24 medir a concentração de portadores Hall como uma função da temperatura sobre a 8 x 5 x 1 mm3 amostra usando um sistema de medição de propriedades físicas.

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Resultados

Padrões de difracção de raios-X foram recolhidos como para os pós preparados e as correspondentes massa cerâmica em função do conteúdo-Pr (Figura 1), a fim de estudar o efeito do Pr-dopagem na SrTiO 3 estrutura, a solubilidade do Pr em SrTiO 3 e a formação da fase secundária (s). Os padrões de confirmar a formação de SrTiO 3 fase em todos os pós preparados como onde as reflexões podem ser indexados para uma rede cúbica com grupo espacial (Figura 1A). A m...

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Discussão

Neste protocolo, apresentamos os passos da estratégia de síntese, a fim de preparar com êxito policristalinos granel dopado-PR SrTiO 3 cerâmica apresentando melhores propriedades eletrônicas e termoelétricas. As principais etapas do protocolo incluem (i) a síntese em estado sólido do dopado SrTiO 3 em pó em ar sob pressão atmosférica e (ii) aproveitando as capacidades de técnica de sinterização plasma pulsado para densificar o pó preparado como em alta densidade de massa cerâmica e ao mesmo tempo p...

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Divulgações

Os autores não têm nada a divulgar.

Agradecimentos

Os autores desejam reconhecer a bolsa competitiva de colaboração iniciada pelo corpo docente (FIC) da KAUST.

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Materiais

Lista de materiais utilizados neste artigo
NomeEmpresaNúmero de catálogoComentários
SrCO3 Pó, 99,9%Sigma Aldrich472018
TiO2 Nanopowder, 99,5%Sigma Aldrich718467
Pr2O3 Sintered Lumps, 99,9%Alfa Aesar35663 
Sinterização por plasma SparkDr. Sinter LabSPS-515S
Sistema de Medição de Resistividade/Coeficiente SeebeckUlvac-RikoZEM-2
Sistema de Medição de Difusividade Térmica de Flash a LaserNetzschLFA-457 Sistema de
(DSC)Netzsch404C Pegasus
DesignQuântico
Microscópio Eletrônico de Varredura por Emissão de Campo (FE-SEM)HitachiSU-6600
Espectroscopia de Raios-X por Dispersão Energética (EDS)Difratômetro
RigakuUltima IV
Revestidor de BancadaDenton Mesa de VácuoII
Diamond  SerraTecnologia South Bay
Calorimetria Exploratória Diferencial Microflash Sistema de Medição de Propriedades Físicas (PPMS) de Raios-X Oxford Instruments de rodas

Referências

  1. Ohta, S., Nomura, T., Ohta, H., Koumoto, K. High-temperature Carrier Transport and Thermoelectric Properties of Heavily La-or Nb-doped SrTiO3 Single Crystals. J. Appl. Phys. 97, (2005).
  2. Wang, H. C., et al. Enhancement of Thermoelectric Figure of Merit by Doping Dy in La0.1Sr0.9TiO3 Ceramic. Mater. Res. Bull. 45, 809-812 (2010).
  3. Bhattacharya, S., Mehdizadeh Dehkordi, A., Alshareef, H. N., Tritt, T. M. Synthesis–Property Relationship in Thermoelectric Sr1−xYbxTiO3−δ Ceramics. J. Phys. D: Appl. Phys. 47, 385302(2014).
  4. Wang, Y., Lee, K. H., Ohta, H., Koumoto, K. Thermoelectric Properties of Electron Doped SrO(SrTiO3)n (n=1,2) Ceramics. J. Appl. Phys. 105, 1037011-1037016 (2009).
  5. Wang, N., et al. Effects of YSZ Additions on Thermoelectric Properties of Nb-Doped Strontium Titanate. J. Electron. Mater. 39, 1777-1781 (2010).
  6. Muta, H., Kurosaki, K., Yamanaka, S. Thermoelectric Properties of Rare Earth Doped SrTiO3. J. Alloys Compd. 350, 292-295 (2003).
  7. Shang, P. -P., Zhang, B. -P., Li, J. -F., Ma, N. Effect of Sintering Temperature on Thermoelectric Properties of La-doped SrTiO3 Ceramics Prepared by Sol-gel Process and Spark Plasma Sintering. Solid State Sciences. 12, 1341-1346 (2010).
  8. Wang, Y., Fan, H. J. Sr1-xLaxTiO3 Nanoparticles: Synthesis, Characterization and Enhanced Thermoelectric Response. Scripta Materialia. 65, 190-193 (2011).
  9. Kikuchi, A., Okinakab, N., Akiyama, T. A Large Thermoelectric Figure of Merit of La-doped SrTiO3 Prepared by Combustion Synthesis with Post-Spark Plasma Sintering. Scripta Materialia. 63, 407-410 (2010).
  10. Obara, H., et al. Thermoelectric Properties of Y-Doped Polycrystalline SrTiO3.Jpn. J. Appl. Phys. 43, L540-L542 (2004).
  11. Koumoto, K., Wang, Y., Zhang, R., Kosuga, A., Funahashi, R. Oxide Thermoelectric Materials: A Nanostructuring Approach. Annu. Rev. Mater. Res. 40, 363-394 (2010).
  12. Mehdizadeh Dehkordi, A., et al. Large Thermoelectric Power Factor in Pr-Doped SrTiO3−δ Ceramics via Grain-Boundary-Induced Mobility Enhancement. Chem. Mater. 26, 2478-2485 (2014).
  13. Mehdizadeh Dehkordi, A., Bhattacharya, S., He, J., Alshareef, H. N., Tritt, T. M. Significant Enhancement in Thermoelectric Properties of Polycrystalline Pr-doped SrTiO3 Ceramics Originating from Nonuniform distribution of Pr dopants. Appl. Phys. Lett. 104, 1939021-1939024 (2014).
  14. Standard Test Methods for Density of Compacted or Sintered Powder Metallurgy (PM) Products Using Archimedes’ Principle. , ASTM International. West Conshohocken, PA. Available from: http://www.astm.org (2015).
  15. Parker, W. J., Jenkins, R. J., Butler, C. P., Abbott, G. L. Flash Method of Determining Thermal Diffusivity, Heat Capacity and Thermal Conductivity. J. Appl. Phys. 32, 1679-1684 (1961).
  16. Cowan, R. D. Pulse Method of Measuring Thermal Diffusivity at High Temperatures. J. Appl. Phys. 34, 926-927 (1963).
  17. Mehdizadeh-Dehkordi, A. An Experimental Investigation Towards Improvement of Thermoelectric Properties of Strontium Titanate Ceramics. , Available from: http://tigerprints.clemson.edu/all_dissertations/1333 (2014).
  18. DSC Pegasus 404C Operating Manual. , Netzsch GmbH. Selb, Germany. (1999).
  19. Daw, J. E. Measurement of Specific Heat Capacity Using Differential Scanning Calorimeter. Report of US Department of Energy. , Idaho National Laboratory. (2008).
  20. Tritt, T. M. Thermal Conductivity: Theory, Properties and Applications. , Kluwer Academic. (2004).
  21. SC7610 Sputter Coater Operating Manual. , Quorum Technologies Ltd. East Sussex, England. Available from: http://www.quorumtech.com/pdf/productOperatingManuals/SC7610_Operating_Manual.pdf (2002).
  22. Tritt, T. M. Electrical and Thermal Transport Measurement Techniques for Evaluation of the figure-of-Merit of Bulk Thermoelectric Materials. Thermoelectrics Handbook: Macro to Nano. Rowe, D. M. , CRC Press. Boca Raton. 23-1-23-17 (2006).
  23. Burkov, A. T. Measurements of Resistivity and Thermopower: Principles and Practical Realization. Thermoelectrics Handbook: Macro to Nano. Rowe, D. M. , CRC press. Boca Raton. 22-1(2006).
  24. Physical Property Measurement System: AC Transport Option User’s Manual. , Quantum Design. San Diego, USA. Available from: http://www.mrl.ucsb.edu/sites/default/files/mrl_docs/instruments/manPPMS.pdf (2003).
  25. Ohta, S., Ohta, H. Grain Size Dependence of Thermoelectric Performance of Nb-doped SrTiO3. Polycrystals. J. Ceram. Soc. Jpn. 114, 102(2006).
  26. Wang, N., He, H., Ba, Y., Wan, C., Koumoto, K. Thermoelectric Properties of Nb-doped SrTiO3 Ceramics Enhanced by Potassium Titanate Nanowires Addition. J. Ceram. Soc. Jpn. 118, 1098(2010).
  27. Ohta, S., et al. Large Thermoelectric Performance of Heavily Nb-doped SrTiO3 Epitaxial Film at High Temperature. Appl. Phys. Lett. 87, 092108(2005).
  28. Kovalevsky, A., Yaremchenko, A., Populoh, S., Weidenkaff, A., Frade, J. Enhancement of Thermoelectric Performance in Strontium Titanate by Praseodymium Substitution. J. Appl. Phys. 113, 053704(2013).
  29. Kovalevsky, A. V., et al. Towards a High Thermoelectric Performance in Rare-Earth Substituted SrTiO3: Effects Provided by Strongly-Reducing Sintering Conditions. Phys. Chem. 16, 26946(2014).
  30. Dawson, J. A., Tanaka, I. Local Structure and Energetics of Pr- and La-Doped SrTiO3 Grain Boundaries and the Influence on Core–Shell Structure Formation. J. Phys. Chem. C. 118, 25765-25778 (2014).
  31. Mehdizadeh Dehkordi, A., et al. New Insights on the Synthesis and Electronic Transport in Bulk Polycrystalline Pr-doped SrTiO3−δ. Appl. Phys. Lett. 117, 055102(2015).

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Reimpressões e permissões

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