Realização de vários modos de imagem com um microscópio de fluorescência

Summary

Aqui nós apresentamos um guia prático de construção de um sistema integrado de microscopia, que mescla imagens de epi-fluorescente convencional, único-molécula detecção-baseado Super-resolução imagem e deteção de único-molécula multi cor, incluindo transferência de energia de ressonância de fluorescência de único-molécula de imagem, em um set-up de uma maneira custo-eficiente.

Abstract

Microscopia de fluorescência é uma poderosa ferramenta para detectar moléculas biológicas em situ e monitorar suas dinâmicas e interações em tempo real. Além de microscopia convencional epi-fluorescência, várias técnicas de imagem foram desenvolvidas para alcançar objetivos específicos experimentais. Algumas das técnicas amplamente utilizadas incluem único-molécula fluorescência ressonância transferência de energia (smFRET), que pode relatar mudanças conformacionais e interações moleculares com resolução de angstrom e único-molécula detecção-baseado Super resolução (SR) de imagem, que pode aumentar a resolução espacial de aproximadamente dez a vinte vezes em comparação com microscopia difração limitada. Aqui nós apresentamos um sistema integrado de cliente-projetada, que mescla vários métodos de imagem em um microscópio, incluindo imagens de epi-fluorescente convencional, único-molécula detecção-baseado SR imagem e deteção do único-molécula multi cor, incluindo smFRET de imagem. Diferentes métodos de imagem podem ser conseguidos facilmente e reproducibly elementos ópticos de comutação. Esta montagem é fácil adotar por qualquer laboratório de pesquisa em ciências biológicas com uma necessidade de rotina e diversos experimentos de imagem a um custo reduzido e espaço relativo para construir microscópios separados para fins individuais.

Introduction

Microscópios de fluorescência são ferramentas importantes para a pesquisa moderna ciência biológica e imagem fluorescente é realizada rotineiramente em muitos laboratórios de biologia. Marcando biomoléculas de interesse com fluorophores, podemos diretamente visualizá-las sob o microscópio e gravar as alterações dependentes de tempo na localização, conformação, interação e conjunto de estado em vivo ou em vitro. Microscópios de fluorescência convencional tem uma resolução espacial de difração limitada, que é ~ 200-300 nm no sentido lateral e ~ 500-700 nm no sentido axial^1,2e são, portanto, limitado a imagem latente no 100s de escala de nanômetros-para-micron. A fim de revelar os detalhes mais finos na montagem molecular ou organização, desenvolveram-se vários microscopies SR que podem quebrar o limite de difração. Estratégias utilizadas para alcançar o SR incluem efeitos ópticos não lineares, tais como emissão estimulada depleção (STED) microscopia^3,4 e estruturada iluminação microscopia (SIM)^{5,6, 7}, deteção estocástica de moléculas simples, tais como reconstrução óptica estocástico microscopia (Tempestade)⁸ e fotoativados localização microscopia (PALM)⁹e uma combinação de ambos, tais como MINFLUX¹⁰. Entre estes microscopies SR, microscópios de SR de detecção-baseado de único-molécula podem ser relativamente facilmente modificados de um set-up único-molécula microscópio. Com ativação repetitiva e imagem latente de photoactivatable proteínas fluorescentes (FPs) ou foto-comutável corantes marcados em biomoléculas de interesse, resolução espacial pode chegar a 10-20 nm¹¹. Para obter informações sobre as interações moleculares e conformacional dinâmica na resolução em tempo real, angstrom-para-nanômetros é necessária. smFRET^12,13 é uma abordagem para alcançar esta resolução. Geralmente, dependendo das questões biológicas da interesse, são necessários métodos de imagens com diferentes resoluções espaciais.

Normalmente, para cada tipo de imagem, configuração específica da excitação e/ou de emissão óptica é necessária. Por exemplo, um dos métodos de iluminação mais comumente usados para a deteção de único-molécula é através da reflexão interno total (TIR), em que um ângulo específico da excitação precisa ser alcançado através de um prisma ou através da lente objetiva. Para a deteção de smFRET, as emissões do dador e do aceitador corantes precisam ser espacialmente separados e direcionados para diferentes partes do elétron-multiplicando, dispositivo de carga acoplada (EMCCD), que pode ser conseguido com um conjunto de espelhos e divisores de feixe dicroicas colocado no caminho de emissão. Para tridimensional (3D) SR de imagem, um componente ótico, como uma lente cilíndrica¹⁴, é necessária para causar um efeito de astigmatismo na trajectória de emissões. Portanto, homebuilt ou microscópios integrados comercialmente disponíveis são, geralmente, funcionalmente especializados para cada tipo de método de imagem e não são flexíveis para alternar entre diferentes métodos de imagem na mesma afinação. Aqui nós apresentamos um sistema híbrido cost-effective, que fornece opções ajustáveis e reprodutíveis entre três diferentes métodos de imagem: imagem de epi-fluorescente convencional com resolução de difração limitada, SR baseado na deteção do único-molécula imagem e detecção de único-molécula multi cor, incluindo smFRET de imagem (figura 1A). Especificamente, a afinação aqui apresentada contém fibra acoplados entradas lasers para excitação de várias cor e um braço de iluminação comercial no caminho de excitação, que permite programar controle do ângulo de excitação, para alternar entre modo TIR e epi. No caminho de emissão, um estojo de lente cilíndrica de homebuilt removível é colocado dentro do corpo do microscópio para imagens 3D de SR, e um divisor de feixe comercial é colocado antes de uma câmera EMCCD que pode ser habilitada seletivamente para detectar múltiplos canais de emissão ao mesmo tempo.

Protocol

1. montagem e Design de microscópio

1. Caminho de excitação
   Nota: O caminho da excitação inclui lasers, componentes de interferência diferencial (DIC) de contraste, o corpo do microscópio e seu braço de iluminação.
   1. Prepare uma mesa óptica isolada de vibração. Por exemplo, uma tabela de amortecimento estrutural de 48 x 96 x 12 ' dá espaço suficiente para todos os componentes.
      Nota: Construa o set-up em uma sala com controle de temperatura (por exemplo, 21,4 ± 0,55 ° C). Estabilidade de temperatura é fundamental para manter o alinhamento óptico.
   2. Instalar um corpo de microscópio equipado com um braço de iluminação para conexão de fibra óptica, um 100 X óleo-imersão TIRF objectiva e componentes DIC.
   3. Coloque quatro cabeças do laser (647 nm, 561 nm, 488 nm e 405 nm, cercado na figura 1B) e seu calor afunda na tabela óptica, e certifique-se que os raios laser emitido têm a mesma altura e são tão curto quanto possível garantir boa estabilidade (por exemplo, 3 ').
      Nota: Se a cabeça do laser senta-se a uma altura menor do que outros lasers, colocar uma placa de alumínio com espessura adequada debaixo dela. Sempre garantir o máximo de contato entre os dissipadores de calor e a tabela de óptica para a melhor dissipação de calor (figura 1B). Os lasers precisam ser poderoso o suficiente para a imagem latente do SR. Consulte tabela de materiais. É recomendável ter filtros de limpeza do laser na frente de lasers de diodo.
   4. Instalar uma placa de aquisição de dados através de uma interface de interconexão (PCI) componente periférico em uma estação de trabalho e conectar lasers com este cartão. Controle os comportamentos de ON/OFF dos lasers pela lógica transistor-transistor (TTL) de saída e respectivo ajustamento de poder da saída analógica do cartão (Figura 1). Instale uma adequado microscopia imaging software (comercial ou homebuilt) para controlar a placa de aquisição de dados, bem como o corpo do microscópio.
   5. Monte os espelhos e divisores de feixe dicroicas (590, 525 e 470 filtros passa-tempo) para suas respectivas montagens. Use o espelho muito estável montagens para os espelhos. Use divisores circulares com anéis de retenção para evitar qualquer dobra dos divisores dicroicas feixe (Figura 1).
   6. Coloque os espelhos e divisores de feixe dicroicas na mesa óptica para combinar os raios laser (figura 1B). Para atingir o alinhamento mais estável, fazer o arranjo todo mais compacto possível e usar mensagens óptico de 1 '-espessura. Organize os lasers para que os lasers de comprimento de onda mais curtos são mais perto para o acoplamento de fibra óptica (figura 1B), desde que o comprimento de onda curto luzes mais dissipam no ar.
   7. Combine feixes de laser em uma fibra óptica de modo único. Para fazer isso, construa um acoplador de fibra em um sistema de gaiola através dos seguintes passos:
      1. Monte uma placa de adaptador de fibra em um monte de tradução do eixo z (Figura 1E, painel mais à esquerda).
      2. Montar uma lente dubleto acromático (distância focal = 7,5 mm) em uma placa de gaiola (Figura 1E, segundo painel da esquerda).
      3. Conecte as duas partes acima por hastes de extensão para formar uma gaiola. Monte a gaiola na mesa óptica com suportes de montagem sobre os posts ópticos de 1 ' de espessura (Figura 1E, painel médio).
      4. Alinhe o 647-nm laser primeiro com uma fibra óptica de modo único (final FC/APC para o acoplador).
         Nota: Um alinhamento áspero usando um de fibra ótica multi-modo antes de usar a fibra óptica monomodo pode ajudar o processo de alinhamento. Ajustar os ângulos dos espelhos e divisores de feixe dicroicas (Figura 1, por botões de ajuste), bem como a distância entre a lente dubleto acromático e a placa de adaptador de fibra (Figura 1E, ajustando o monte de tradução do eixo z) para obter saída de poder máxima do laser através da fibra.
      5. Uma vez feito o alinhamento do primeiro laser, temporariamente instalar um par de íris e alinhar o resto dos lasers um por um (Figura 1F). Verificar a eficiência de alinhamento com um medidor de energia.
      6. Deixe uma íris na parte da frente da placa adaptadora para reduzir os reflexos dos lasers.
         Nota: Forte volta reflexões podem reduzir o tempo de vida de fontes de laser. Opcionalmente, um isolador óptico pode ser instalado na frente de cada cabeça de laser para remover as reflexões completamente.
   8. Conecte a outra extremidade da fibra óptica para o braço de iluminação do microscópio (Figura 1 H).
   9. Projetar e instalar a "lente de ampliação (lente de mag)" através dos seguintes passos:
      Nota: Os lasers podem ser usados para a imagem latente de epi-fluorescência da amostra, mas o tamanho do feixe estreito de cada laser limita a área iluminada da amostra para uma área várias vezes menor que o tamanho real do sensor câmera correspondente, especialmente para os mais novos câmeras (com 18,8 mm em comprimento diagonal, comparado com o convencional 11,6-mm de comprimento). Assim, é desejável para expandir o feixe para alcançar uma maior e mais plana iluminação da amostra.
      1. Projeto da lente de mag, que pode encaixar o braço de iluminação (Figura 1 H).
         Nota: O design da lente mag depende de onde ele será instalado. Figura 1 H mostra um exemplo da instalação no braço iluminação, mas ele pode ser instalado em qualquer lugar após os raios laser são colimada (ver discussão). Projetá-lo com um desenho assistido por computador e software de elaboração.
      2. Coloque duas lentes acromática, um côncavo (distância focal = f₁) e uma convexa (distância focal = f₂) no suporte de lente do mag caseiras (Figura 2A e 2C), com a distância igual à soma de suas distâncias focais, f₁ + f₂ =-(25) + 50 = 25 mm (Figura 2B).
         Nota: Com esta escolha de distâncias focais, a lente de mag expande o feixe por f₂/ | f₁| = 2 dobras. A lente de mag proporciona versatilidade. Pode ser removido para retomar a iluminação regular sem expandir as vigas (Figura 2D) ou inserido na direção inversa para concentrar o feixe de laser para atingir uma intensidade mais forte de excitação.

2. caminho de emissão

Nota: O caminho de emissão é composto de uma lente cilíndrica removível, uma roda de filtro de barreira, um divisor de emissão e uma câmera EMCCD (Figura 1). Para alcançar o melhor ponto de espalhar função (PSF) de moléculas simples, o prisma DIC é colocado longe da lente objetiva.

1. Projete a fita de lente cilíndrica (lente 3D), que pode encaixar o manual analisador DIC inserir slot no organismo microscópio (Figura 3).
   Nota: Este projeto não compromete o analisador DIC desde um bloco do analisador pode ser inserido na torre filtro.
2. Coloque a lente 3D de 10 m de comprimento focal na gaveta e inseri-lo no caminho do feixe de emissão para criar o efeito de astigmatismo necessário para extrair a coordenada z de cada molécula de¹⁴.
   Nota: Opcionalmente, a gaveta de lente 3D pode ser colocada dentro ou fora do caminho de emissão (Figura 3).
3. Instale um divisor de feixe dicroicas multi-banda na torre filtro dentro do corpo do microscópio.
4. Instale filtros de emissão.
   Nota: Os filtros de emissão são escolhidos dependendo o fluorophores preferencial. Dependendo do módulo de imagem, filtros de emissão colocados em diferentes locais são utilizados conforme descrito abaixo:
   1. Para sequencial multi cor epi-fluorescência imagem ou imagens de SR, use filtros de emissão colocados na roda filtro barreira conectada ao lado do corpo do microscópio para minimizar a vibração do corpo do microscópio durante interruptor de canal (Figura 1).
   2. Para a deteção de cor multi simultânea (por exemplo, experimentos de smFRET), coloque outro filtro definido em um divisor de emissão (verifique o passo 4 para detalhes).
      Nota: Normalmente, um divisor de emissão comercial tem dois modos de comutáveis (i.e., "engajados" ou "ignorar" modos). Para separar as luzes de emissão cromaticamente para simultânea multi cor de imagem (modo "engajada"), é usado um cubo filtro segurando dois divisores de feixe dicroicas e três filtros de emissão ("triplo cubo," Figura 4 e 4 D). Um slot vazio da roda do filtro de barreira é utilizado em combinação com o cubo triplo. Por outro lado, sequencial de imagem multi-color, o cubo triplo é substituído por um cubo que tem um espelho dentro ("desvio cubo," Figura 4A e 4 D).
5. Instale a câmera EMCCD como a última parte do caminho de emissão. Utilize a conexão USB-PCI para atingir uma taxa de quadros rápidos.
   Nota: Uma câmera EMCCD é recomendada para a deteção de único-molécula mais sensível, mas uma câmera avançada de sCMOS pode ser uma alternativa.

3. difração limitada de imagem com Epi-excitação

1. Ajuste o ângulo de incidental dos lasers de excitação epi-modo no braço iluminação.
2. Desengate a lente 3D se noivo (Figura 3, painel direito).
3. Inserir o cubo de desvio no separador de emissão (Figura 4A e 4E, painel inferior).
4. (Opcional) Inserir a lente mag para uma área de iluminação ampliado (Figura 2D, painel esquerdo).
   Nota: Com o uso de uma lente de mag e uma 100 X lente objetiva de imersão de óleo, cerca de 91 x 91 µm² pode ser iluminado uniformemente, eliminando a necessidade de usar uma fonte de luz branca e vários cubos de filtro.
5. Use uma software de tomar multi-canal, de imagem de microscopia e/ou Z-pilha, e/ou imagens de lapso de tempo.
   Nota: Existem vários programas disponíveis para geração de imagens de microscopia, não só de fabricantes de microscópio, mas também de empresas de terceiros ou desenvolvedores de código aberto.

4. multi-canal único-molécula de imagem incluindo smFRET

Nota: Mova-se para uma posição "vazia" da roda do filtro de barreira, para que toda a emissão com qualquer comprimento de onda pode chegar ao segundo conjunto de filtros/dicroicas divisores de feixe no separador de emissão.

1. Para configurar multi cor único-molécula deteção de moléculas de superfície-imobilizado¹⁵ usando excitação TIRF, incluindo medição de smFRET, ajuste o ângulo incidental dos lasers excitação para o ângulo TIRF. Desengate a lente de mag e a lente 3D.
2. O modo de três canais dedicam separador de emissão (Figura 1) através dos seguintes passos:
   1. Substituir o cubo de desvio com um cubo de"calibração" que permite que a luz passar por todos os canais (Figura 4B e 4E).
   2. Ligue a câmera sob DIC (ou seja, sem filtro de emissão da roda do filtro de barreira) e ajustar a abertura do separador de emissão até três canais totalmente separados aparecem na tela.
      Nota: Realizar esta etapa com a luz do quarto acesa, para Visualizar todos os canais.
   3. Ativar os botões de controle de ajuste vertical/horizontal o divisor de emissão e aproximadamente alinhar três canais (Figura 4E e 4F).
   4. Desligue a câmera e substituir o cubo de calibração com um cubo triplo (Figura 4 e 4E).
   5. Coloca uma amostra com 100 nm grânulos multicanais em cima a 100 X lente objetiva e foco na amostra.
   6. Ligue a câmera e o laser de 488 nm, zoom em um dos grânulos brilhantes e finamente alinhar três canais rodando os controle botões de ajuste novamente (Figura 4E e 4G).
      Nota: grânulos multicanais 100 nm emitem diferentes comprimentos de onda da luz sobre a excitação de 488 nm, permitindo o alinhamento de três canais.
3. Ligue a câmera e lasers, foco e, em seguida, encontrar uma boa posição, com uma densidade razoável do ponto. Ajuste o tempo de alimentação e exposição do laser para atingir níveis aceitáveis de sinal-ruído e fotobranqueamento. Use o software de imagem de microscopia para tirar imagens de lapso de tempo.

5. SR Imaging

Nota: Esta é a microscopia de SR de detecção-baseado de único-molécula.

1. Para definir as imagens de SR, inserir a lente 3D e remover a lente de mag. Defina o tempo de exposição da câmera nos canais apropriados do laser (por exemplo, 5-60 ms). Determinar e definir manualmente o ângulo de incidental dos lasers excitação ideal para ser o ângulo TIRF.
2. Coloque a amostra no SR tampão¹⁶de imagem. Permitir que o buffer para equilibrar pelo menos 10 minutos antes da imagem latente.
   Nota: Buffer de imagem de SR expira após cerca de 1 h, então fazer SR novo buffer de imagem em conformidade.
3. Pegue uma imagem DIC antes de imagem do SR. A fim de encontrar a altura adequada e objetiva para o SR, que otimiza o efeito de astigmatismo, use DIC de imagem para localizar o avião médio das células. Identificar o avião pela altura em que as células de transição de "luz" para imagens "escuras" e parecem tornar-se transparente (Figura 5A, 5Be 5C). Uma vez que o plano focal desejado é determinado, envolver o sistema de correção de z-drift (figura 1A).
4. Imagem de SR de conduta. Altere o poder do laser 405 nm para manter uma densidade razoável de pontos 'piscando-on'.
   Nota: Embora seja possível alterar o laser 405 nm manualmente, é mais conveniente executar um código de aquisição de dados programados para manter a densidade dos pontos "piscando-na". Aqui está um exemplo de como isso é realizado automaticamente. O código fonte está disponível mediante solicitação (Figura 6).
   1. Inicie a aquisição de imagens com poder de laser violeta 0 W/cm² .
   2. Conte o número de pontos piscando-em um determinado período.
   3. Module a energia de laser violeta para que o número de pontos piscando-na é mantido acima de um user-defined "contagem limite" no campo de visão. Aumente a potência do laser violeta quando o número de pontos piscando-na cair abaixo do limite de contagem.
   4. Quando o número de pontos piscando-na cair abaixo do limite de contagem usando a potência máxima do laser violeta, finalizar a aquisição.
      Nota: O máximo pode ser configurado de forma diferente dependendo do brilho da amostra, mas não superior a 130 W/cm². Dependendo o objetivo real da imagem SR, este código de aquisição automática pode ser finalizado manualmente em qualquer ponto desejado.
5. Verificar o comportamento piscando e PSFs dos pontos logo após o início da aquisição.
   Nota: Se o comportamento piscando não é ideal, alterar ângulo incidental dos lasers da excitação ou substituir o buffer de imagem. Espere uma amostragem de "vertical", "horizontal" e "diamante" formas de FSP, representando fluorophores abaixo, acima e dentro do plano focal, respectivamente (Figura 5). Se a maioria das manchas mostram PSFs verticais ou horizontais, então o plano focal é fora do centro das células, então encerrar o experimento e ajustar o plano focal novamente. Uma presença de bolha de ar, o óleo de imersão ou outros fatores locais pode afetar a qualidade do PSF, então pode ser necessário substituir o óleo ou mudar para uma área diferente da imagem latente da amostra.
6. Para a análise de dados, use código aberto (em NIH ImageJ plugins) ou códigos disponíveis comercialmente para detectar centroides de cada ponto em cada quadro de imagem e extrair z-valores de cada ponto de larguras x - e y¹⁴.
   Nota: Neste relatório, um código-fonte desenvolvido originalmente em um do primeiros single-molécula detecção-baseado SR⁸ foi modificado para a deteção de 3-d¹⁶ e foi usado.
7. No caso de duas cores imagem, imagem o fluoróforo com o comprimento de onda da excitação mais longo, seguido por aquele com o menor comprimento de onda de excitação. Execute o código de aquisição automatizada similarmente ao descrito na etapa 5.4, mas com um laser de imagem diferente.
   Nota: a aberração cromática deve ser corrigida entre imagens com fluorophores diferentes (por exemplo, corante vermelho e corante amarelo-verde). Aqui estão os passos.
   1. Imobilize vários grânulos de multicanais 100 nm sobre a lamela de vidro, evitando a formação de aglomerados.
   2. Tirar fotos deles em canais diferentes de excitação.
   3. Extrato de sua (X, Y, Z) as coordenadas por software (etapa 5.6).
   4. Lote ΔX_eu = X_1i - X_2i e ΔY_i = Y_1i - Y_2i (é para contas diferentes, e 1 e 2 são os canais de cores diferentes) separadamente e encaixá-los com funções. Salve as funções.
      Nota: Funções lineares são suficientes na maioria dos casos. Uma vez que essas funções são determinadas, essa medida não precisa ser repetido cada vez de imagem.
   5. Na imagem de SR de duas cores real de uma amostra de interesse, aplicam-se as funções para correta (X, Y) a aberração cromática. Para z-direcional a aberração cromática, conduzi-la, obtendo ΔZ = Z₁ - Z₂ para grânulos multicanais ou referência conhecida multicanal amostras semeadas juntamente com a amostra de interesse.
      Nota: ao contrário de (X, Y) a aberração cromática, a aberração cromática z-direcional não é bem pode ser reproduzido em cada experimento, principalmente devido à manutenção do foco de z-direcional incompleto ao mudar de canal. Assim, recomenda-se realizar a correção de cada vez. ΔZ = Z₁ - Z₂ é na maior parte independente de (X, Y), então apenas alguns grânulos ou amostras de referência seria suficientes por cada amostra de área de interesse. Plotar as imagens finais de duas cores SR, construídas, em um software de visualização em 3D e verificar ΔZ manualmente.

Results

Este microscópio permite flexível e reprodutível de alternar entre diferentes métodos de imagem. Aqui nós mostramos imagens de amostra coletadas com cada módulo de imagem.

A Figura 5 demonstra o PSF da molécula piscando-na durante a aquisição do SR. Milhares de tais imagens são reconstruídos para gerar a imagem final do SR (Figura 5E). Figura 5E

Discussion

Este sistema de microscópio híbrido elimina a necessidade de adquirir vários microscópios. O custo total para todas as partes, incluindo a mesa óptica, trabalho de instalação de mesa, software e estação de trabalho, é de cerca de US $230.000. Peças usinadas personalizado, incluindo o mag lente e lente 3D, custam cerca de US $700 (o custo varia de acordo com as cargas reais nos diferentes institutos). Típico comercialmente disponíveis sistemas integrados para microscopia de SR de detecção-baseado de único-molécula custou ...

Materials

List of materials used in this article

Name	Company	Catalog Number	Comments
Suporte para microscópio Nikon Ti-E	Lente objetiva Nikon	Ti-E
	Nikon	100X NA 1.49 CFI HP TIRF
Software de imagem microscopia	Nikon	NIS-Elements Advanced Research/HC	HC inclui o módulo "JOBS", o módulo de aquisição programada sendo usado para imagens SR.
O braço de iluminação	Nikon	Ti-TIRF-EM Unidade de Iluminador Motorizado M	Este braço tem um slot para uma lente de ampliação
Bloco de análise	Nikon	Ti-A	Isso é instalado na torre do filtro.
Sistema de correção de desvio Z	Nikon	PFS	Este sistema é composto pelo motor de passo no revólver objetivo, LED IR e um detector.
Tampo de mesa óptico	TMC	783-655-02R
Bases de mesa óptica	TMC	14-426-35
647 nm laser	Cobolt	90346 (0647-06-01-0120-100)	Diodo laser modulado 647nm 120mW incl. cabeça de laser, caixa de controle CDRH, cabo USB e PSU (fonte de alimentação)
Laser de 561 nm	1280721 coerente		OBIS 561nm LS 150mW Sistema de laser
488 nm	Cobolt	90308 (0488-06-01-0060-100)	Diodo Laser Modulado 488nm 60mW incl. cabeça de laser, caixa de controle CDRH, cabo USB e PSU (Unidade de Fonte de Alimentação)
Cristalizador	de laser de 405 nm	DL405-025-O	405 (+/-5)nm, 25mW, Circular, M2 < 1.3, de baixo nível de ruído, CW, TTL até 20MHz. 2 conectores de BNC para TTL & Ajuste analógico
Dissipador de calor	Cobolt	11658 (HS-03)	Duas unidades, Dissipador de calor sem ventilador HS-03, Dissipador de calor para lasers de 647 nm e 488 nm
Dissipador de calor	Coerente	1193289	Obis com ventilador, 165 x 50 x 50 mm para o laser de 561 nm
CAB-USB-miniUSB	Cobolt	10908	Duas unidades, cabo de comunicação para lasers de 647 nm e 488 nm
alumínio para ajuste de altura	McMaster-Carr	9146T35	Multipurpose 6061 Alumínio, Barra Retangular, 4MM X 40MM, 1' Longo para elevação de 561 nm laser
alumínio para ajuste de altura	McMaster-Carr	8975K248	Multipurpose 6061 Alumínio, 1-1/4" Espessura X 3" Largura X 1' Comprimento para elevação Cabo BNC laser 405 nm
	L-com	CC58C-6	RG58C Cabo Coaxial, BNC Macho / Macho, 6.0 ft
Adaptador BNC	L-com	BA1087	Adaptador Coaxial, Anteparo BNC,
Adaptador SMA para BNC Aterrado	HOD	SMA-870	Os lasers Cobolt MLD têm interface SMA, portanto, este adaptador é usado para conexão BNC.
Adaptador SMB para BNC	Fairview Microwave	FMC1638316-12	SMB Plug para BNC Cabo de Anteparo Fêmea RG316 Coaxial em 12 Polegadas para lasers Obis Coerentes
Placa de Aquisição	Dados National Instruments	PCI-6723	13-Bit, 32 Canais, 800 kS/s Dispositivo de Saída Analógica para controle de lasers, LED DIC, e etc
Controlador de Roda de Filtro de Barreira	Sutter Instrument	Lambda 10-B	Trocador
de Filtro ÓpticoDivisor de Emissão	Cairn	OptoSplit III
Divisor de feixe dicróico	Chroma	T640LPXR-UF2	Divisor de feixe dicróico que separa a emissão vermelha da emissão verde no OptoSplit III
Divisor de feixe dicróico	Chroma	T565LPXR-UF2	Divisor de feixe dicróico que separa a emissão verde e vermelha da emissão azul no OptoSplit III
Filtro de emissão	Chroma	ET700/75M	Duas unidades, Filtro de emissão para emissão vermelha (como Alexa Fluor 647) em OptoSplit III, bem como na roda de filtro de barreira
Filtro de emissão Chroma		ET595/50M	Duas unidades, Filtro de emissão para emissão amarela/verde (como Cy3B) em OptoSplit III, bem como na roda de filtro de barreira
Filtro de emissão Chroma		ET525/50M	Duas unidades, Filtro de emissão para emissão azul (como Alexa Fluor 488/GFP) em OptoSplit III, bem como na roda de filtro de barreira
Filtro de emissão	Semrock	FF02-447/60-25	Filtro de emissão para emissão violeta (como DAPI/Alexa Fluor 405), instalado na roda de filtro de barreira
Dichroic beamsplitter	Chroma	zt405/488/561/647/752rpc-UF3	Divisor de feixe dicróico multibanda para excitações a laser de 647, 561, 488 e 405 nm dentro do corpo do microscópio
Conjunto de filtros DAPI	Chroma	49000	instalado no corpo do microscópio Cubo
filtro a laser/TIRF da Nikon	Chroma	91032
Filtro passa-longo 590	Chroma	T590LPXR-UF1	para combinar laser de 647 nm e laser de 561 nm
Filtro passa-longo 525	Chroma	T525LPXR-UF1	para combinar lasers já combinados de 647 nm e 561 nm com laser de 488 nm
Filtro passa-longo 470	Chroma	T470LPXR-UF1	para combinar lasers já combinados de 647 nm, 561 nm e 488 nm com laser de 405 nm
Filtro de limpeza a laser (647)	Chroma	zet640/20x	para limpar outros comprimentos de onda do laser de 647 nm
Filtro de limpeza a laser (488)	Semrock	LL01-488-25	para limpar outros comprimentos de onda da fonte luminosa do diodo emissor de luz do laser de 488 nanômetro
	Excelitas	X-Cite120LED	usado somente para a imagem latente de DAPI
Montagem do espelho	Newport	SU100-F3K
Postes óticos	Newport	PS-2
Medidor de potência	Newport	PMKIT	para medir a potência do laser
Montagem do combinador de feixe dicróico	Edmund Optics	58-872	C-Mount Kinematic Mount, para segurar combinadores de feixe dicróicos no conjunto de excitação do laser
Anel de retenção	Thorlabs	CMRR	usado para montagens de combinadores de feixe dicróicos
Placa adaptadora de fibra	Thorlabs	SM1FC	FC/PC Placa adaptadora de fibra com montagem translacional externa do eixo Z SM1 (1.035"-40)
	de Translação do Eixo Z	Thorlabs	SM1Z
Lente Doublet Acromática	Thorlabs	AC050-008-A-ML	Ø 5 mm, Gibões Acromáticos Montados, Revestidos AR: 400 - 700 nm
Placa de Gaiola	Thorlabs	CP1TM09	Placa de Gaiola de 30 mm com Roscas Internas M9 x 0.5, Haste de Montagem de Gaiola de Torneira 8-32
	Haste de Montagem de Gaiola Thorlabs	ER4	, 4" de Comprimento, Ø
	Thorlabs	CP02B	Suporte de Montagem de Gaiola de 30 mm
Fibra óptica monomodo Cabo de	Thorlabs	P5-405BPM-FC-2	, PM, FC/PC para FC/APC, 405 nm, Panda, fibra
óptica multimodo	Thorlabs	M42L01	Ø 50 µ m, 0.22 NA, cabo de remendo de fibra FC/PC-FC/PC
, lente acromática de 1 m (lente magnética)	Thorlabs	ACN127-025-A	ACN127-025-A - f=-25.0 mm, Ø Gibão Acromático de 1/2", ARC: 400-700 nm, uma lente côncava na "lente magnética"
Lente Dupla Acromática (lente magnética)	Thorlabs	AC127-050-A	f=50.0 mm, Ø Gibão Acromático de 1/2", ARC: 400-700 nm, uma lente convexa na "lente magnética"
Anel de retenção	Thorlabs	SM05PRR	SM05 Anel de retenção de plástico para Ø Tubos e suportes de lente de 1/2", para "lente magnética"
Parafuso com ponta de nylon	Thorlabs	SS3MN6	M3 x 0,5 Parafuso de fixação com ponta de nylon, 6 mm de comprimento, para segurar "lente 3D"
Lente 3D	CVI Laser Optics	RCX-25.4-50.8-5000.0-C-415-700	f=10 m, lente cilíndrica retangular
Câmera EMCCD	Andor	iXon Ultra 888
100 nm contas multicanal	Thermo	T7279, TetraSpeck microesferas
corante vermelho	Thermo	Alexa Fluor 647
corante verde-amarelo	GE Healthcare	Cy3
corante verde	GE Healthcare	Cy3B
corante azul	Thermo	Alexa Fluor 488