Summary
Este protocolo demonstra a preparação de um material fotoreológico que exibe uma fase sólida, várias fases cristalinas líquidas e uma fase líquida isotrópica, aumentando a temperatura. Aqui são apresentados métodos para medir a relação estrutura-viscoelasticidade do material.
Abstract
Materiais viscoelásticos inteligentes que respondem a estímulos específicos são uma das classes mais atraentes de materiais importantes para tecnologias futuras, como tecnologias de adesão switchable demanda, atuadores, embreagens moleculares e massa nano-/microscópica Transportadores. Recentemente verificou-se que através de uma transição sólida-líquido especial, propriedades reológicas podem apresentar mudanças significativas, proporcionando assim materiais viscoelásticos inteligentes adequados. Entretanto, projetar materiais com tal propriedade é complexo, e os tempos de comutação para a frente e para trás são geralmente longos. Portanto, é importante explorar novos mecanismos de trabalho para realizar transições de líquido sólido, encurtar o tempo de comutação e aumentar o contraste de propriedades reológicas durante a mudança. Aqui, observa-se uma transição de fase cristal-líquido induzida pela luz, que se caracteriza por meio de microscopia luminosa polarizadora (POM), fotoreometria, calómetria de digitalização fotodiferencial (foto-DSC) e difração de raios-X (XRD). A transição de fase cristal-líquido induzida pela luz apresenta características-chave, como (1) comutação rápida de fases cristalinas e líquidas para reações para a frente e para trás e (2) uma alta relação de contraste de viscoelasticidade. Na caracterização, a POM é vantajosa ao oferecer informações sobre a distribuição espacial das orientações das moléculas LC, determinar o tipo de fases cristalinas líquidas que aparecem no material e estudar a orientação dos LCs. Photorheometry permite a medição das propriedades reológicas de um material estímulos leves e pode revelar as propriedades de comutação fotoreológicas dos materiais. Photo-DSC é uma técnica para investigar informações termodinâmicas de materiais na escuridão e irradiação de luz. Por fim, a XRD permite o estudo de estruturas microscópicas de materiais. O objetivo deste artigo é apresentar claramente como preparar e medir as propriedades discutidas de um material fotorheológico.
Introduction
Materiais mecânicos inteligentes com a capacidade de mudar suas propriedades viscoelásticas em resposta à variação ambiental geraram um enorme interesse entre os pesquisadores. A comutabilidade é considerada o fator material mais importante, que oferece robustez da resposta mecânica repetitiva em organismos vivos. Até à data, materiais artificiais com funções versáteis foram concebidos apelando à matéria mole (ou seja, hidrogéis fotoresponsivos1,2,3,polímeros4,5, 6,7,8,9,10,11, cristais líquidos [LCs]9,10,11, 12,13,14,15,16,17,micelles pH-responsivo18,19,20 ,21,22,e surfactants23). No entanto, esses materiais sofrem de mais de um dos seguintes problemas: falta de reversibilidade, baixa relação de contraste de comutação de viscoelasticidade, baixa adaptividade e velocidade de comutação lenta. Nos materiais convencionais, existe uma troca entre a relação de contraste de comutação de viscoelasticidade e velocidade de comutação; assim, a concepção de materiais que abrangem todos estes critérios com alto desempenho é um desafio. Realizar materiais com a oniscapacidade acima mencionada, selecionar ou projetar moléculas que carregam naturezas emergentes de alta fluidez (propriedade viscosa) e rigidez (propriedade elástica) é essencial.
Cristais líquidos são sistemas ideais com um número potencialmente grande de fases cristalinas e sólidas líquidas que podem ser afinadas pelo design molecular. Isso permite estruturas auto-montadas em diferentes escalas de comprimento em determinadas fases lc. Por exemplo, enquanto lcs neosos de alta simetria (NLCs) apresentam baixa viscosidade e elasticidade por causa de sua ordem espacial de curto alcance, LCs colunaares ou smíticos de alta simetria mostram alta viscosidade e elasticidade devido a um e bidimensional de longo alcance periodicidades. Espera-se que, se os materiais LC podem ser alternados entre duas fases com grandes diferenças em suas propriedades viscoelásticas, então um material inteligente viscoelástico com alto desempenho pode ser alcançado. Alguns exemplos foram relatados9,10,11,12,13,14,15.
Este artigo demonstra a preparação de um material lc fotorelelógico com uma sequência de fase de isotrópico (I)-nematic (N)-twist-bend nematic (TB)24-crystal (Cry) ao resfriamento (e vice-versa após o aquecimento), que exibe rápido e reversível comutação viscoelástica em resposta à luz. Aqui são apresentados os métodos de medição da viscoelasticidade e uma ilustração da relação estrutura-viscoelasticidade microscópica. Os detalhes são descritos nas seções representativas de resultados e discussão.
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Protocol
1. Preparação de superfícies esfregadas para alinhar moléculas LC planarly
- Prepare substratos de vidro limpo.
- Corte os substratos de vidro usando um cortador de vidro à base de diamantes(Mesa de Materiais)em pequenos pedaços quadrados com tamanhos médios de 1 cm x 1 cm. Lave-os por somsiato a 38 kHz ou 42 kHz em um detergente alcalino (Mesa de Materiais, diluído em água em um detergente: relação de volume de água de 1:3) e enxaguar com água destilada repetidamente (normalmente, mais de 10x com 5 min de sonication para cada enxaguamento).
- Submetês aos substratos ao limpador de ozônio ultravioleta (UV-O3)(Tabela de Materiais)por mais de 10 minutos.
- Camada planar do revestimento em substratos de vidro limpos.
- Gotejamento 20 μL de 1 mL de uma solução de alinhamento planar de poliimide(Tabela de Materiais, usado como está) com uma pipeta sobre os substratos de vidro limpo. Imediatamente girar-coat a solução, usando um coater da rotação(tabela dos materiais)em 3.000 rpm e temperatura ambiente (RT) para 70 s.
NOTA: A espessura típica da camada de alinhamento é de cerca de 20 nm. - Asse os substratos de vidro revestido em 80 °C por 60 minutos para remover o solvente e em 180 °C para >60 min para cura. Esfregue os substratos usando uma máquina de fricção de pano de rayon(Mesa de Materiais)com os seguintes parâmetros: velocidade de rotação = 300 rpm, velocidade da placa = 20 mm/s, e impressão = 0,3 mm para realizar alinhamento uniaxial de materiais LC.
- Gotejamento 20 μL de 1 mL de uma solução de alinhamento planar de poliimide(Tabela de Materiais, usado como está) com uma pipeta sobre os substratos de vidro limpo. Imediatamente girar-coat a solução, usando um coater da rotação(tabela dos materiais)em 3.000 rpm e temperatura ambiente (RT) para 70 s.
2. Preparação de células LC
- Coloque um substrato de vidro revestido com a camada de alinhamento em outro substrato, com as camadas de alinhamento face a face, e certifique-se de que eles são 80% sobrepostos para formar uma célula.
NOTA: As superfícies 20% não sobrepostas devem ser usadas para introduzir materiais LC na célula. - Coloque 100 μL de um adesivo fotoreativo(Tabela de Materiais)e 0,1 mg de partículas de vidro do tamanho de micrômetros (diâmetro = 5 μm) em um substrato de vidro limpo e misture-as manualmente usando a ponta de um clipe de papel. Mova o material misto para quatro cantos da célula para ajustar a lacuna celular e iluminar a célula usando uma lâmpada de arco curto de vapor de mercúrio de baixa pressão(Mesa de Materiais)com um comprimento de onda de 365 nm (1,1 W/cm2). Coloque a célula a lâmpada LED a uma distância de 1 cm por 5 min.
- Após a iluminação, coloque a célula em um estágio quente e definir a temperatura-alvo do palco para aquecer a célula a uma temperatura acima do líquido isotrópico (I) -nematic (N) transição de fase (normalmente em 160 °C). Transfira o material LC (1-[4-butoxyazobenzzene-4'-yloxy]-6-[4-cyanobiphenyl-4' yl]hexane; CB6OABOBU; 0,2-10,0 μL) em uma superfície aberta da célula e empurre os materiais em direção à entrada da célula usando uma microspáula para obter contato entre o material LC e a entrada da célula. Aguarde que os materiais lc sejam preenchidos pela célula por força capilar.
NOTA: CB6OABOBu tem uma seqüência de fase: Cry 100.3 °C TB 105.2 °C N 151.7 °C I no aquecimento e Eu 151.4 °C N 104.5 °C TB 83 °C Cry no resfriamento. Não introduza cb6oabobu na fase N ou tb fase porque o fluxo induzido alinhamento é promovido.
3. Caracterização da textura polarizando a microscopia ótica
- Observe as células LC colocadas no estágio quente para controlar a temperatura da amostra (40 a 180 °C) com ± 0,1 K de precisão um microscópio de luz polarizadora (POM, Tabela de Materiais)usando lentes objetivas 4x-100x. Gravar texturas usando uma câmera colorida digital sequencialmente durante o resfriamento e aquecimento.
- Use um epi-iluminador UV(Tabela de Materiais)equipado no POM com um comprimento de onda de 365 nm (50 mW/cm2).
4. Medições fotorheológicas
- Prepare-se de medições reológicas.
- Antes de colocar qualquer amostra no palco do rheômetro(Tabela de Materiais),realize calibração de inércia de geometria e calibração de lacuna zero controlada por um software de acordo com as instruções do fabricante para garantir a precisão do estudo reológico . Pese 250 mg da amostra de pó CB6OABOBu e carregue-a na placa de quartzo base do reômetro.
NOTA: Para o presente estudo, uma placa com um diâmetro de 50 mm é usada. - Defina a temperatura da câmara de amostra em um valor acima do ponto de transição da fase I-N (>160 °C). Defina um valor de diferença para se aproximar da placa de medição para a placa de quartzo base para sanduíche a amostra (valor típico lacuna usada = 20 μm). Aparar o excesso de amostra (por exemplo, usando lenços de papel) que está fora da lacuna quando a placa de medição pára na posição de corte, que é de 25 μm acima da lacuna alvo.
NOTA: Não permita que a quantidade adicional de CB6OABOBu seja introduzida na câmara da amostra, pois isso torna as medições imprecisas.
- Antes de colocar qualquer amostra no palco do rheômetro(Tabela de Materiais),realize calibração de inércia de geometria e calibração de lacuna zero controlada por um software de acordo com as instruções do fabricante para garantir a precisão do estudo reológico . Pese 250 mg da amostra de pó CB6OABOBu e carregue-a na placa de quartzo base do reômetro.
- Realizar medições reológicas.
- Irradiar luz UV a 365 nm (1-100 mW/cm2),medindo a comutação fotoreológica de CB6OABOBu usando a lâmpada de arco curto de vapor de mercúrio de alta pressão.
NOTA: A luz será guiada debaixo do recipiente da amostra através da placa de quartzo baixa. - Realizar medições em 1) modo oscilatório para extrair informações dinâmicas de restauração do material e 2) modo rotacional constante para a obtenção de viscosidade rotacional eficaz. Para medições no modo rotacional, aplique um estresse constante de cisalhamento de 13 Pa à amostra para garantir que a medição seja feita no regime newtoniano.
NOTA: A seleção dos modos é realizada por um software de acordo com as instruções do fabricante.
- Irradiar luz UV a 365 nm (1-100 mW/cm2),medindo a comutação fotoreológica de CB6OABOBu usando a lâmpada de arco curto de vapor de mercúrio de alta pressão.
5. Calorimetria de digitalização diferencial de foto
- Pese 10 mg de amostra de pó CB6OABOBu e carregue-a em uma panela de calorimetria de digitalização diferencial de ouro (DSC). Aqueça a amostra a 170 °C na fase isotrópica e certifique-se de que não há distribuição de amostras inhomogêneas na panela DSC, conforme observado a olho nu. Cubra a panela DSC com uma placa de quartzo.
- Realizar medições foto-DSC de acordo com as instruções do fabricante(Tabela de Materiais). Medir os dados do DSC em uma varredura de 10 °C/min.
NOTA: A máquina foto-DSC está equipada com uma intensidade de luz UV de 50 mW/cm2.
6. Caracterização da difração do raio X
- Aqueça a amostra cb6oabobu em pó usando o estágio quente a 170 °C e sugar a amostra em um capilar XRD (diâmetro = 0,5 mm) por força capilar.
- Anexe o capilar a um suporte de amostra equipado com um controlador de temperatura. Defina a temperatura da câmara (60 °C, 70 °C, 80 °C, 90 °C, 100 °C, 110 °C, 120 °C, 130 °C, 140 °C, 150 °C, 160 °C e 170 °C para cada medida de difração de raios-X).
- Irradiar a amostra por raio-X e detectar os feixes de raios-X difracionados por um detector sem irradiação UV e uma intensidade de luz UV de 10 mW/cm2 para 1 min e 10 min.
NOTA: O estudo atual foi realizado na linha de feixe BL45XU do RIKEN. A fonte de luz foi o padrão SPring-8 ondulador no vácuo. Um monochromator de cristal duplo Si resfriado a nitrogênio líquido foi usado para monocromatizar o feixe. O comprimento de onda era 1 Å.
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Representative Results
Imagens POM, dados fotoréométricos, dados foto-DSC e perfis de intensidade XRD foram coletados na escuridão durante a variação de temperatura e enquanto brilhavam a luz UV. A Figura 1a,b representa a estrutura do CB6OABOBu, com sua sequência de fase e possíveis conformações otimizadas pelo campo de força MM2 no programa de modelagem (por exemplo, ChemBio3D).
Quando cb6oabobu está no trans-estado, dois estados conformação sustentrionais de energia plausível aparecem, ea conformação torcida é o mais estável que promove a formação da fase tb. Quando CB6OABOBu está animado para o cis-estado quando exposto à luz UV, uma conformação de torção é realizada. Embora a otimização conformal atual feita pelo programa de modelagem seja útil para determinar a conformação de uma única molécula, ela não pode ser usada para simular o estado conformacional de múltiplas moléculas que estão interagindo, ou mesmo para auto-montagens de aglomerados moleculares maiores.
A Figura 1c,d mostra as texturas POM na escuridão e 30 mW cm−2 irradiação UV, durante o resfriamento da amostra em uma célula LC de 2 μm de espessura com alinhamento planar uniformemente esfregado. Na fase N, o alinhamento uniaxial das moléculas é realizado(Figura 1c,superior). Ao diminuir a temperatura para a TB na escuridão, forma-se um padrão listrado, no qual as listras correm paralelas à direção de fricção da célula LC (Figura 1c,meio). Este padrão de listras surge como resultado da instabilidade de dobrae e é reconhecido como um símbolo da fase de TB, relatado pela primeira vez por Panov et al.25. Uma diminuição adicional da temperatura conduz à cristalização (Figura 1c,inferior). A irradiação da luz UV altera a conformação do trans-ao cis-estado, resultando na variação da fase e assim na variação da textura. Se a partir da fase tb, a luz UV transforma a textura listrada para o estado uniaxially alinhado s a fase N (Figura 1d,top-middle). Desligando a luz UV permite que as moléculas relaxem e reentrem no trans-estado, e a textura listrada da fase da TB se forma novamente.
A figura 2 mostra a viscosidade efetiva de CB6OABOBu várias condições medidas pelo reômetro. A figura 2a mostra a dependência da temperatura da viscosidade eficaz da tesoura. A razão para chamar a viscosidade medida de viscosidade efetiva é que os componentes reais da viscosidade em cristais líquidos são dependentes da orientação, e a viscosidade medida é um valor médio de orientação no presente estudo. A figura 2b mostra a dependência do esforço da tesoura eficaz da viscosidade em temperaturas diferentes durante os primeiros e segundos funcionamentos. A figura 2c apresenta variação entre a viscosidade de cisalhamento efetiva desencadeada pela irradiação UV em diferentes temperaturas. A Figura 2d demonstra curvas de comutação da viscosidade de cisalhamento efetiva em uma escala de log em duas temperaturas diferentes( ou seja, uma na fase N e outra na fase tb). A dependência detalhada da temperatura dos tempos de comutação é resumida na Tabela 1.
Figura 3a,b mostra as texturas de CB6OABOBu em uma amostra não alinhada 50 mW/cm2 irradiação UV em 80 °C (Figura 3a)e depois de esfriar a 60 °C (Figura 3b). As curvas foto-DSC da Figura 3c demonstram que, após o resfriamento, as transições de fase I-N dos trans e cis-isômeros são diferentes. Embora o foto-DSC seja útil para detectar diferenças entre os estados escuros e iluminados, deve-se notar que a foto-DSC geralmente dificulta a comparação quantitativa do fluxo de calor real das diferenças, uma vez que a linha de base do DSC as curvas mudam significativamente devido à absorção de luz pela amostra e à superfície metálica da panela DSC. A Figura 3d demonstra que, ao aquecer, o derretimento da fase cristalina dos trans e cis-isômeros são diferentes, medidos pelo DSC convencional. A Figura 3e,f mostra parcelas de difração XRD da intensidade difracted em função do espaçamento d sem e com irradiação UV, respectivamente. Pode-se ver que a intensidade em cada pico muda drasticamente quando a luz UV é irradiada, atribuída principalmente à transformação estrutural cristalina e ao derretimento local.
Figura 1: Estrutura química do CB6OABOBu e a evolução das texturas no resfriamento. (a)Estrutura química de CB6OABOBu e sua seqüência de fase. (b)Modelos moleculares de preenchimento de espaço de CB6OABOBu otimizados pelo campo de força MM2 no programa de modelagem. (c)Pom texturas de CB6OABOBu polarizadores cruzados em uma célula de 2 μm de espessura com alinhamento planar uniformemente esfregado; durante o resfriamento sem iluminação UV. Topo: na fase N a 140 °C; meio: na fase de TB a 104 °C; fundo: na transição de fase TB-Cry. (d)TEXTURAs POM a 90 °C ilustrando o processo de troca de fotos. Topo: antes de UV; meio: coexistência de fases de N e TB pouco depois de 30 mW/cm2 irradiação UV a 365 nm; fundo: textura tb relaxado após desligar a iluminação UV. As barras de escala representam 100 μm. Este número foi adaptado com permissão de Aya et al.26. Clique aqui para ver uma versão maior deste número.
Figura 2: Propriedades reológicas e fotodinâmica de photoswitching das propriedades reológicas da CB6OABOBu. (a)Dependência de temperatura da viscosidade cisalhamento eficaz medida em um estresse constante de cisalhamento de 13 Pa no modo rotacional com diferentes irradiações UV: 0 mW/cm2 (círculos vermelhos), 32,7 mW/cm2 (círculos negros) e 59,6 mW/cm2 (diamantes azuis). (b)A viscosidade cisalhamento eficaz em função do aumento do estresse cisalhamento em temperaturas selecionadas. Círculos pretos cheios (100 °C) e diamantes verdes (102 °C) são dados medidos na primeira varredura, enquanto os círculos abertos pretos (100 °C) e diamantes abertos verdes (102 °C) são os dados medidos na segunda varredura. (c)Fotos repetíveis comutação da viscosidade cisalhamento eficaz em 59,6 mW/cm2 irradiação. Valores altos e baixos em cada temperatura correspondem aos estados UV-OFF e UV-ON. (d)Fotos da viscosidade de cisalhamento eficaz mostrada em uma escala de log em 97 °C na fase de TB e 90 °C na fase Cry. As linhas sólidas azuis e vermelhas para a fase tb são curvas mais adequadas usando função exponencial simples nos estados UV-ON e UV-OFF. A intensidade UV é de 59,6 mW/cm2. Este número foi modificado e adaptado com permissão de Aya et al.26. Clique aqui para ver uma versão maior deste número.
Figura 3: Evidência da existência de domínios micro-segregados com estruturas cristalinas diferentes na fase cry. (a,b) (a,b) Pom texturas através de filtro azul 50 mW/cm2 irradiação UV em um ponto octogonal da forma do diafragma íris de campo no meio em(a) 80 °C e (b) 60 °C. (c)As dependências de temperatura do fluxo de calor da amostra durante o resfriamento a uma taxa de 10 °C/min sem UV (pontos pretos) e UV (pontos azuis). (d)As dependências de temperatura do fluxo de calor da amostra trans-rica durante o aquecimento a 2 °C/min e 10 °C/min (curvas pretas e azuis, respectivamente) sem UV, e da amostra cis-rica em 2 °C/min taxa (curva vermelha). (e,f) (e,f) É mostrada a dependência d-espaçamento da intensidade grande da difração do raio X do ângulo. (f)A visão ampliada da pequena região de valor d do painel e. Linhas azuis tracejadas, vermelhas sólidas e pretas de longo porte indicam os perfis de difração de raios-X sem iluminação UV, 10 mW/cm2 irradiação por 1 min e 10 min, respectivamente. Triângulos descendentes abertos e cheios mostram aumentos e diminuições na intensidade difradade de cada pico. Este número foi modificado e adaptado com permissão de Aya et al.26. Clique aqui para ver uma versão maior deste número.
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Discussion
Conforme revelado na Figura 1,CB6OABOBu é um material foto-responsivo com eu, N, TB, e cry seqüências de fase após o resfriamento. Uma vez que a ordenação local destas fases difere significativamente, espera-se que a mudança foto-conduzida de propriedades reológicas exicupe um bom contraste viscoelástico. Para investigar quantitativamente isso, foram realizadas medições fotológicas.
Primeiro, consideramos os dados reológicos medidos no escuro (Figura 2a, círculos vermelhos abertos). Na transição da fase I-N, a viscosidade efetiva(ηeff)diminui, o que é atribuído a um alinhamento de fluxo induzido por cisalhamento. Na fase N, a viscosidade é praticamente independente do estresse da cisalhamento, indicando um comportamento fluido newtoniano (Figura 2b). A transição para a fase tb resulta em um aumento da viscosidade cisalhamento efetiva por uma ordem de magnitude. Considerando que a fase tb tem uma ordenação nematic local, mas exibe estrutura pseudocamada análoga à ordenação smítica, o aumento da viscosidade cisalhamento eficaz é atribuído à formação das estruturas pseudocamadas.
Na fase da TB, o forte afinamento do corte é observado com valores limiares claros como resultado do realinhamento das estruturas pseudocamadas(Figura 2b). Solidificação subseqüente da amostra resulta
em um salto acentuado em ηeff (estresse cisalhamento se a taxa de cisalhamento é mantida constante) por cinco ordens de magnitude. A grande dispersão dos dados de viscosidade de cisalhamento na fase cristalina é resultado da grande resistência da amostra exercida sobre o cone rotativo. A amostra, neste regime, é um sólido caracterizado pelo modulus do armazenamento em vez de um líquido caracterizado pela viscosidade. Os resultados intensidades UV de 32.7 mW/cm2 e 59.6 mW/cm2 são mostrados como círculos enchidos pretos e diamantes abertos azuis. Três diferenças principais são observadas entre estes dados e aquele medido na escuridão: 1) um downshift de temperaturas da transição, 2) uma diminuição noeff do ηem cada fase, e 3) nenhuma variação significativa da viscosidade entre a transição original de N-TB temperatura para amostras iluminadas, o que é explicado pelo desaparecimento da fase de TB luz UV.
É claro que as propriedades reológicas são de fato significativamente distintas em diferentes fases. Para testar a comutação reológica foto-conduzida, as medidas rheological foram executadas brilhando a luz UV na amostra. A Figura 2c revela que a mudança reológica foto-driven tem valores de contraste diferentes em temperaturas diferentes: quase 1 nas fases I e N, 10 na fase tb, e 106 na fase Cry. Os tempos de comutação ON e OFF também são muito curtos (~100 s, ON e OFF trocando os tempos mostrados na Tabela 1),tanto nas fases tb quanto de Cry. O tempo de comutação é definido como o momento transitório para a variação da viscosidade eficaz de 90% para 10% de seu valor original (que antes da irradiação UV). Uma vez que o contraste em diferentes fases é diferente, o tempo de mudança não pode ser bastante comparado entre diferentes fases. Vale a pena notar que, para outros líquidos fundidos, a fase inicial de cristal normalmente se recupera dentro de várias horas a vários dias, uma vez que sua alta viscosidade impede a reação retrógrada a granel, mesmo em altas temperaturas9,14.
Para determinar a razão para a ausência de nucleação lenta, foram realizadas medições pom-observação, foto-DSC e XRD. Como mostram as imagens do POM na Figura 3, brilhar UV na fase Cry desencadeia o derretimento da fase I a 80 °C (rico em estado cis). Manter a irradiação UV, diminuindo a temperatura faz com que a cristalização das moléculas cis-estado ocorra em temperaturas diferentes das do estado trans. Isso sugere uma microsegregação de estados trans e cis. Os dados foto-DSC dão provas diretas para isso. Como mostra a Figura 3c,d, a exposição à luz UV resulta na divisão dos picos de transição de fase tanto para o I-N (no resfriamento) quanto no derretimento de cristal (no aquecimento). Estes confirmam que as moléculas trans e cis-estado formam diferentes estruturas de fase. Até agora, a maioria das liquefações fotográficas exploradas deve suas origens à mudança de temperatura induzida por fotos da transição de vidro. Em contraste, este trabalho demonstra um novo mecanismo de trabalho na realização de processos rápidos de liquefação fotográfica, com exceção de algumas descobertas recentes27,28.
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Disclosures
Os autores não têm nada a divulgar.
Acknowledgments
Este trabalho foi apoiado pelo projeto bilateral de pesquisa conjunta HAS-JSPS. O apoio financeiro das subvenções NKFIH PD 121019 e FK 125134 é reconhecido.
Materials
| Name | Company | Catalog Number | Comments |
| 21-401-10 | AS ONE | Microspatula | |
| AL1254 | JSR | Planar alignment agent for liquid crystals | |
| BX53P | Olympus | Polarising microscope with transmission/epi-illumination units | |
| Discovery DSC 25P | TI instruments | Photo-DSC equipment | |
| Glass cutter PRO-1A | Sankyo | A diamond-based glass cutter | |
| HS82 | Mettler Toledo | hot stage | |
| MCR502 | Anton Paar | A commercial rheometer | |
| MRJ-100S | EHC | Rubbing machine | |
| Norland Optical Adhesive 65, 81 | Norland Products | Photoreactive adhesions | |
| OmniCure S2000 | Excelitas Technologies | A commericial high-pressure mercury vapor short arc lamp. Maximum 70 mW/cm^2. | |
| PILATUS 6M | Dectris | Hybrid photon counting detector for X-ray diffraction dectection | |
| S1126 | Matsunami Glass | Glass substrate | |
| SC-158H | EHC | Spin coater | |
| SCAT-20X | DKS | Alkaline detergent | |
| SLUV-4 | AS ONE | Low-pressure mercury vapor short arc lamp | |
| UV-208 | Technovision | Ultraviolet-ozone (UV-O3) cleaner |
References
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