Name: Rejeição de fundo de fluorescência em Ressonância e microspectroscopy Raman espontâneo (Vídeo) | JoVE Journal
Uploaded: 2011-05-18T12:00:00.000+00:00
Duration: 15 min 4 s
Description: Aprenda a construir uma porta óptica que isola sinais Raman de fluorescência em espectroscopia não linear. Este método permite quantificação bioquímica com alta relação sinal-ruído em aplicações biológicas seguras.

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Este trabalho foi financiado pela NSF prêmio DBI 0852891. Parte deste trabalho também foi financiado pelo Centro de Biophotonics Ciência e Tecnologia, um designado NSF Centro de Ciência e Tecnologia gerido pela Universidade da Califórnia, Davis, no âmbito do Acordo de Cooperação n º PHY0120999.

1. Alguns cuidados devem ser tomados na preparação e colocação de uma amostra de Raman dentro deste sistema. <ol><li> Porque o sistema normalmente faz uso de muito alta abertura numérica com objetivos muito curta distâncias de trabalho, as amostras são colocadas em uma lamela. Amostras biológicas são normalmente colocados em uma lamela espessura No. 1 montado em uma câmara de célula Attofluor (Invitrogen, Carlsbad, CA). </li><li> Amostras líquidas, em particular os tóxicos para os seres humanos, são colocados em um pequeno frasco de vidro com uma lamela cimentado à abertura por meio de um epóxi silicone. A garrafa é então invertido para a medição. </li><li> Porque o nosso sistema depende momento preciso da bomba e pulsos de sinal, somos constrangidos a não utilizar o ajuste do foco do nosso microscópio convencional, o que traduz o objetivo cima e para baixo. Isso adiciona e subtrai caminho óptico do nosso sistema. Em vez disso, nós colocamos as nossas amostras em um palco secundário montado em cima do palco microscópio que tem controle de foco independente. </li></ol> 2. A fim de ter tempo de gated espectros Raman, o feixe de excitação deve ser devidamente preparado. <ol><li> Começamos com a luz saindo de um 2,4 W sintonizável pulsado de Ti: Sapph laser (Chameleon, sistemas coerentes, Santa Clara, CA). Cada pulso na década de 80 MHz trem de pulsos tem 30 nJ de energia, tem uma largura temporal de 140 fs, e tem um espectro centrado em 808 nm com uma largura de banda espectral de ~ 6 nm. </li><li> Para evitar back-reflexões a partir de re-entrada na cavidade laser, a luz é transmitida através de um isolador Faraday. Uma placa de meia onda colocado antes do isolador Faraday permite ajuste contínuo da potência total enviado para o sistema. </li><li> Porque 6 nm é muito ampla largura de banda para resolver uma maioria dos modos de Raman, o feixe é enviado através de um filtro de banda muito estreita (0,8 nm FWHM, Andover Corporation, Salem, NH) centrado em 808 nm. </li><li> A luz é, então, focalizada por um gibão acromática (f = mm 100) em um 5 milímetros de borato de bário-β (BBO) cristal (CASIX, Fuzhou, Fujian, China PR) para reduzir pela metade o comprimento de onda de 808 nm a 404 nm. O cristal BBO é colocado em uma montagem com controles de ponta e de inclinação, e também montado em um estágio de tradução. Para maximizar a eficiência da conversão de comprimento de onda, o cristal deve ser colocado exatamente simétrica sobre o foco do gibão, e com seu eixo de cristal alinhados à polarização do feixe de entrada. </li><li> Porque a eficiência da conversão de comprimento de onda é dependente da polarização, o controle sobre a quantidade de luz enviada para a amostra pode ser obtido pela colocação de uma placa de meia onda segundo após o isolador de Faraday. Rodando este waveplate, a intensidade de luz enviado para a amostra pode ser ajustado independentemente da intensidade enviado no feixe de bomba (a ser discutido abaixo). </li><li> O comprimento de onda da luz é convertida recollimated por um gibão segundo acromática (f = mm 500) escolhidos de forma que o feixe de sair é grande o suficiente para encher a abertura parte de trás da objetiva do microscópio, e dirigido para um microscópio invertido (IX-71, Olympus, Center Valley, PA), por meio de dois espelhos de direção. </li><li> A objetiva do microscópio, sendo o elemento óptico alojados dentro do componente mais monolítico do sistema, define o eixo óptico. Para alinhar o feixe de excitação a este eixo, um espelho é colocado no plano da amostra do microscópio. Os dois espelhos de direção são, então, iterativamente sintonizado enquanto observa o back-raio laser refletida em um CCD cam-era (μEye, IDS, Obersulm, Alemanha) conectada a uma porta de imagem do microscópio. Assumindo que a imagem da câmera é centrada no microscópio de campo de visão, o raio é no eixo quando o ponto focal é centrado no chip de microscópio e tradução do objectivo ao longo do eixo z não altera o ponto central do feixe desfocado. </li><li> Quando uma amostra é colocada no plano da amostra e irradiado com luz laser Raman ocorre. Um filtro dicróica colocada abaixo da objetiva do microscópio separa o comprimento de onda deslocado luz Raman espalhada (e fluorescência) do feixe de excitação, direcionando a luz Raman espalhada para a porta do lado do microscópio. O microscópio foi modificada para remover as lentes dentro desse caminho, de tal forma que a luz do sinal emerge do microscópio colimado. </li><li> Porque o feixe de sinal emergentes do microscópio é maior do que a abertura clara dos polarizadores Glan-Thompson, um telescópio 0.47x confeccionada com dois doublets acromática (f1 = 75 mm, f2 = 35 mm) é usado para reduzir o feixe. </li><li> A luz do sinal é, então, polarizados por um polarizador Glan-Thompson orientada a 0 ° em relação à vertical no referencial de laboratório, e dirigido a um espelho dicróico onde é recombinado com o feixe de bomba. </li></ol> 3. Para que o portão óptica para operar com a máxima eficiência, é preciso ter cuidado na preparação do feixe de bomba (Kerr feixe) também. <ol> O pulso de bomba é ampliada pela primeira 0.35x com um telescópio construído com dois doublets acromática (f1 = 35 mm, f2 = 100 mm) para combinar com o tamanho final do feixe de sinal. <li> O feixe de bomba é então enviado para uma linha de atraso composto por um prisma ângulo direito colocado em um estágio de tradução linear que pode ser ajustado para assegurar sobreposição temporal da bomba e pulsos de sinal (ajuste a ser discutido abaixo). </li><li> Após a linha de atraso, o feixe é enviado através de uma placa de meia onda e polarizador orientado a 45 ° em relação à vertical no referencial de laboratório. Isso garante o bom estado de polarização do feixe de bomba quando atinge o meio não-linear. </li><li> A luz é então refletida em dois espelhos de direção, com um piezo-elétrico controles, que são usados ​​para ajustar finamente a posição do feixe de bomba de tal forma que se sobrepõe espacialmente com o feixe de sinal. A sobreposição é obtida observando a bomba e feixes de sinal em dois locais, um próximo e um longe do espelho dicróico onde as vigas são combinados. Usando o espelho de direção primeiro a sobreposição dos dois feixes no ponto próximo, eo espelho piezo a sobrepor-se as vigas no ponto de longe, o feixe de bomba pode ser feita exatamente colinear com o feixe de sinal. </li><li> Com os dois feixes combinado, o portão Kerr e sistema de coleta são criados para maximizar o tempo de gated coletados sinal. </li></ol> 4. Com os dois feixes combinado, o portão Kerr e sistema de coleta são criados para maximizar o tempo de gated coletados sinal. <ol><li> Os feixes de bomba e de sinal são os primeiros passados ​​por um filtro dicróico que tem um OD de 6 em 404 nm para evitar qualquer luz de excitação residual de espalhamento Raman emocionante dentro do meio não-linear. </li><li> A bomba e vigas de sinal são em seguida, ambos focados por um gibão acromática (f = mm 35) numa cuvete caminho ótico 1 centímetro de quartzo contendo o material não-linear. Qualquer material não-linear tendo um alto índice convenientemente não-linear (superior CS 2), e convenientemente curta resposta temporal (&lt;2 ps), pode ser utilizado aqui. Para estes experimentos, usamos dissulfeto de carbono, CS 2, que tem um índice não-linear n 2 = 3,1 x 10 -18 m 2 / W. A luz é então recollimated por um gibão segundo com uma distância focal idêntica à primeira. </li><li> As vigas são então passados ​​através de e Glan-Thompson analisador em um monte de rotação, e depois através de um conjunto de absorção e interferência filtros que combinadas têm um OD de 10 a 808 nm. </li><li> Finalmente, a luz do sinal é focada por um gibão acromática (f = mm 35) em uma fibra multimodo 50 mM óptica, onde a fibra é montado em um palco que permite a tradução em x, y, e z. A fibra é então acoplado a um espectrógrafo de imagem comercial com anexado câmera CCD (SP2300i e Pixis 100B, respectivamente, ambos fabricados pela Princeton Instruments, Trenton, NJ). </li><li> Para alinhar o sistema de coleta para maximizar sinal coletado, o analisador está definido para 0 ° e uma amostra de tolueno é colocado no plano da amostra. Ao ajustar o x, y, z e controles do monte de fibra, o sinal coletado Raman é otimizado. </li><li> Para garantir a adequada sobreposição espacial e temporal da bomba e feixes de sinal, um espelho é colocado no plano da amostra do microscópio. O filtro nm 404 é removido do sistema. Com o analisador a 90 ° rodada do feixe nm retroreflected 404 é enviado para o espectrógrafo com a intensidade ajustada de tal forma que não satura a câmera. Com o feixe de bomba desligada, o analisador é girado para minimizar o sinal transmitido nm 404. Com o feixe de bomba ligada novamente, o estágio de atraso é ajustado lentamente até que a transmissão da luz nm 404 começa a aumentar. Então, por iterativamente ajustar o estágio de atraso, o espelho piezo-elétricos, e os x, y, z e controles da fibra, um maximiza o sinal. </li><li> Porque a retro-refletida 404 nm e feixe de luz Raman espalhada pode demorar um pouco diferentes caminhos através do sistema, os ajustes finais são feitos colocando uma forte Raman dispersor (como tolueno) no palco da amostra e os ajustes ligeiramente o alinhamento, alterando a estágio de atraso, piezeo-elétrico, espelho e x, y, e z controles da fibra para otimizar o sinal Raman. </li></ol> 5. Coleção de um espectro de tempo-gated única Raman exige a aquisição de espectros de várias para corrigir artefatos do sistema. <ol><li> Com o analisador de set a 0 °, o feixe de excitação sobre a viga e bomba de fora, um espectro "ungated" é tomada, o que representa o espectro de que seria adquirido sem o benefício do sistema de tempo de selecção. </li><li> Com o analisador definido para 90 °, o feixe de excitação e do feixe de bomba de fora ainda, um espectro de fundo é tomada, o que representa a quantidade de luz difusa vazando através do polarizadores e outros elementos no sistema. </li><li> Com o analisador restantes em 90 °e todas as vigas, o espectro de "gate" é tomado, representando a luz Raman espalhada permitido através do polarizadores cruzados pela presença do feixe de bomba. </li><li> Finalmente, com o analisador ainda a 90 °, o feixe de excitação off eo feixe bomba, um espectro de fundo é tomada segundo, representando a contribuição para o espectro de "gate" de quantidades residuais de 808 nm de luz entrando no espectrógrafo. </li><li> Além disso, um espectro é tomado com todos os lasers off, caracterizando a linha de base nível de sinal "dark" da câmera e eletrônica. </li><li> Porque os espectros muitas vezes exigem longos tempos de integração, é imperativo para quebrar este tempo de integração em vários pedaços (frames) para permitir a correção adequada dos raios cósmicos - um problema comum quando a aquisição de dados durante períodos de vários minutos. </li></ol> 6. Uma vez adquirido, várias etapas de processamento são úteis para melhorar a qualidade ea aparência dos dados. <ol><li> Primeiro, todos os espectros são escuros corrigido subtraindo-se fora do espectro "dark". </li><li> Para corrigir os raios cósmicos, os vários quadros que constituem uma aquisição são comparados uns com os outros em uma base de pixel por pixel. Para qualquer pixel de qualquer quadro que está fora de dois desvios mediana do valor médio para o pixel em todos os frames, valor que pixel é substituído pelo valor mediano em todos os frames. </li><li> Os quadros de raios cósmicos são, então, corrigido e média suavizada por um filtro Savitzky-Golay 1. </li><li> Para extrair o espectro de "verdadeiro" gated, subtraímos a "excitação-only" e "bomba-only" espectros do espectro medido fechado. </li><li> Finalmente, os espectros gated e ungated são, então, fundo corrigido subtraindo-se a 5 ª ordem polinomial, determinada pelo método de Lieber e Mahadevan-Jansen 2. </li></ol> 7. Resultados representativos: <img src="/files/ftp_upload/2592/2592fig1.jpg" alt="Figura 1" data-altupdatedat="1787634011000" data-alt="Figura 1"> Figura 1. Diagrama esquemático do sistema de propagação Kerr. O caminho do feixe bomba é mostrado em vermelho, enquanto o caminho SHG é mostrado em azul. O caminho onde Raman e de fluorescência são sobrepostas é mostrado em verde, enquanto o caminho onde a fluorescência tem sido temporalmente filtrados é mostrado em amarelo. Abreviaturas da seguinte forma: BPF, banda passante do filtro; CCD, charge-coupled device; DCM, dicróicas espelho; FI, Faraday isolador; λ / 2, placa de meia onda; LPF, longa-pass do filtro; médio, NLM não-linear; P polarizador, ; SHG, cristal geração de segundo harmônico. <img src="/files/ftp_upload/2592/2592fig2.jpg" alt="Figura 2" data-altupdatedat="1787634011000" data-alt="Figura 2"> Figura 2 Top:. Raw espectros de cumarina dissolvidos em óleo de imersão. Curva vermelha mostra o espectro tomado com a porta abertas (analisador de conjunto para transmissão máxima). Curva preta mostra o espectro tomado com o analisador alinhados para transmissão mínima e uma bomba de feixe aplicado (o espectro gated). Curva azul mostra a spectum tomadas com o analisador alinhado para a transmissão mínima e nenhuma bomba feixe aplicado (portão mantida fechada). Curva verde mostra o espectro tomado com a bomba só feixe aplicado. Linhas tracejadas indicam magenta região espectral mostrado no painel abaixo. Todos os espectros foram suavizadas com uma ponto 11, de 3 ª ordem Savitzky-Golay filtro. Inferior: Spectra de cumarina dissolvido em óleo de imersão após fluorescência de fundo subtração. Curva vermelha é o espectro com a porta abertas, ea curva azul é o espectro fechado. O espectro gated mostra claramente a característica de pico de alta complicado número de ondas de óleos.

<ol><li>Savitzky, A., Golay, M. J. E. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/pubmed?term=((Smoothing+and+differentiation+of+data+by+simplified+least+squares+procedures%5BTitle%5D)+AND+%22Analytical+Chemistry%22%5BJournal%5D)">Smoothing and differentiation of data by simplified least squares procedures.</a> Analytical Chemistry. 36, 1627-1639 (1964).</li>
<li>Lieber, C. A., Mahadevan-Jansen, A. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/pubmed?term=((Automated+method+for+subtraction+of+fluorescence+from+biological+Raman+spectra%5BTitle%5D)+AND+%22Applied+Spectroscopy%22%5BJournal%5D)">Automated method for subtraction of fluorescence from biological Raman spectra.</a> Applied Spectroscopy. 57, 1363-1367 (2003).</li>
<li>Gniadecka, M. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/pubmed?term=((Melanoma+diagnosis+by+Raman+spectroscopy+and+neural+networks%3A+Structure+alterations+in+proteins+and+lipids+in+intact+cancer+tissue%5BTitle%5D)+AND+%22Journal+of+Investiga-tive+Dermatology%22%5BJournal%5D)">Melanoma diagnosis by Raman spectroscopy and neural networks: Structure alterations in proteins and lipids in intact cancer tissue.</a> Journal of Investiga-tive Dermatology. 122, 443-449 (2004).</li>
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<li>Chen, K., Qin, Y., Zheng, F., Sun, M., Shi, D. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/pubmed?term=((Diagnosis+of+colorectal+cancer+using+Raman+spectroscopy+of+laser-trapped+single+living+epithelial+cells%5BTitle%5D)+AND+%22Optics+Letters%22%5BJournal%5D)">Diagnosis of colorectal cancer using Raman spectroscopy of laser-trapped single living epithelial cells.</a> Optics Letters. 31, 2015-2017 (2006).</li>
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<li>Dehring, K. A. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/pubmed?term=((Identifying+chemical+changes+in+subchondral+bone+taken+from+murine+knee+joints+using+Raman+spectroscopy%5BTitle%5D)+AND+%22Applied+Spectroscopy%22%5BJournal%5D)">Identifying chemical changes in subchondral bone taken from murine knee joints using Raman spectroscopy.</a> Applied Spectroscopy. 60, 1134-1141 (2006).</li>
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<li>Qi, D., Berger, A. J. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/pubmed?term=((Chemical+concentration+measurement+in+blood+serum+and+urine+samples+using+liquid-core+optical+fiber+Raman+spectroscopy%5BTitle%5D)+AND+%22Applied+Spectroscopy%22%5BJournal%5D)">Chemical concentration measurement in blood serum and urine samples using liquid-core optical fiber Raman spectroscopy.</a> Applied Spectroscopy. 46, 1726-1734 (2007).</li>
<li>Beier, B. D., Berger, A. J. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/pubmed?term=((Method+for+automated+background+subtraction+from+Raman+spectra+containing+known+contaminants%5BTitle%5D)+AND+%22The+Analyst%22%5BJournal%5D)">Method for automated background subtraction from Raman spectra containing known contaminants.</a> The Analyst. 134, 1198-1202 (2009).</li>
<li>De Luca, A. C., Mazilu, M., Riches, A., Herrington, C. S., Dholakia, K. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/pubmed?term=((Online+fluorescence+suppression+in+modulated+Raman+spectroscopy%5BTitle%5D)+AND+%22Analytical+Chemistry%22%5BJournal%5D)">Online fluorescence suppression in modulated Raman spectroscopy.</a> Analytical Chemistry. 82, 738-745 (2010).</li>
<li>Evans, C. L. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/pubmed?term=((Chemical+imaging+of+tissue+in+vivo+with+video-rate+coherent+anti-Stokes+Raman+scattering+microscopy%5BTitle%5D)+AND+%22Proceedings+of+the+National+Academy+of+Sciences+of+the+United+States+of+America%22%5BJournal%5D)">Chemical imaging of tissue in vivo with video-rate coherent anti-Stokes Raman scattering microscopy.</a> Proceedings of the National Academy of Sciences of the United States of America. 102, 16807-16812 (2005).</li>
<li>Jones, W. J., Stoiche, <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/pubmed?term=((Inverse+raman+spectra%3A+Induced+absorption+at+optical+frequencies%5BTitle%5D)+AND+%22Physical+Review+Letters%22%5BJournal%5D)">Inverse raman spectra: Induced absorption at optical frequencies.</a> Physical Review Letters. 13, 657-659 (1964).</li>
<li>Freudiger, <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/pubmed?term=((Label-Free+et+Imaging+with+High+Sensitivity+by+Stimulated+Raman+Scattering+Microscopy%5BTitle%5D)+AND+%22Science%22%5BJournal%5D)">Label-Free et Imaging with High Sensitivity by Stimulated Raman Scattering Microscopy.</a> Science. 322, 1857-1861 (2008).</li>
<li>Cui, M., Bachler, B. R., Ogilvie, J. P. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/pubmed?term=((Comparing+coherent+and+spontaneous+Raman+scattering+under+biological+imaging+conditions%5BTitle%5D)+AND+%22Optics+Letters%22%5BJournal%5D)">Comparing coherent and spontaneous Raman scattering under biological imaging conditions.</a> Optics Letters. 34, 773-775 (2009).</li>
<li>Matousek, P., Towrie, M., Stanley, A., Parker, A. W. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/pubmed?term=((Efficient+rejection+of+fluorescence+from+Raman+spectra+using+picosecond+Kerr+gating%5BTitle%5D)+AND+%22Applied+Spectroscopy%22%5BJournal%5D)">Efficient rejection of fluorescence from Raman spectra using picosecond Kerr gating.</a> Applied Spectroscopy. 53, 1485-1489 (1999).</li>
<li>Matousek, P. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/pubmed?term=((Fluorescence+suppression+in+resonance+Raman+spectroscopy+using+a+high-performance+picosecond+Kerr+gate%5BTitle%5D)+AND+%22Journal+of+Raman+Spectroscopy%22%5BJournal%5D)">Fluorescence suppression in resonance Raman spectroscopy using a high-performance picosecond Kerr gate.</a> Journal of Raman Spectroscopy. 32, 983-988 (2001).</li>
<li>Knorr, F., Smith, Z. J., Wachsmann-Hogiu, S. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/pubmed?term=((Development+of+a+time-gated+system+for+Raman+spectroscopy+of+biological+samples%5BTitle%5D)+AND+%22Optics+Express%22%5BJournal%5D)">Development of a time-gated system for Raman spectroscopy of biological samples.</a> Optics Express. 18, 20049-20058 (2010).</li>
</ol>

Não há conflitos de interesse declarados.

O campo da espectroscopia Raman biomédica tem visto um crescente interesse nos últimos anos diversas como resultado de seu potencial demonstrado para a resolução de vários desafios difíceis no diagnóstico biológico. Por exemplo, espectros Raman tem sido demonstrado que têm valor de diagnóstico do câncer de detecção de 3, 4, 5, 6. A espectroscopia Raman também tem sido utilizado na quantificação bacteriana 7, 8 e resposta à droga bacteriana 9. Ele também encontrou aplicação em uma ampla g...

<table border="1"><tbody><tr><th> Nome </th><th> Companhia </th><th> Número de catálogo </th><th> Comentários </th></tr><tr><td> Lentes </td><td> ThorLabs </td><td> Vários </td><td> Todas as lentes revestidas a ter perdas de transmissão máxima de 1% cada </td></tr><tr><td> Sintonizável Ti: Sapph a laser </td><td> Coerente </td><td> Camaleão </td><td> 30 nJ, 200 fs, 80 MHz </td></tr><tr><td> Objetiva de imersão 40X de petróleo </td><td> Olimpo </td><td> UApo/340 </td><td> NA = 1,35 </td></tr><tr><td> Microscópio invertido </td><td> Olimpo </td><td> IX-71 </td><td> Modificado para remover todas as lentes na porta lateral </td></tr><tr><td> Metade placa de onda </td><td> Thorlabs </td><td> AHWP05M-600 </td><td></td></tr><tr><td> Glan-Thompson polarizador </td><td> Thorlabs </td><td> GTH10M </td><td> ~ Perda de transmissão de 10% </td></tr><tr><td> Espectrômetro </td><td> PI Acton </td><td> SP2300i </td><td></td></tr><tr><td> CCD </td><td> PI Acton </td><td> Pixis 100B </td><td></td></tr><tr><td> Software mathmatical </td><td> The MathWorks </td><td> MATLAB </td><td> versão 2008a </td></tr><tr><td> Faraday isolador </td><td> EOT </td><td> BB8-5I </td><td></td></tr><tr><td> Piezo-elétrico espelho </td><td> Newport </td><td> AG-M100 </td><td></td></tr><tr><td> BBO cristal </td><td> CASIX </td><td> personalizado </td><td> 1 mm de espessura </td></tr><tr><td> Bandpass filtro 1 </td><td> Andover </td><td> 008FC14 </td><td> 808 ± 0,4 nm </td></tr><tr><td> Dichroic espelho </td><td> Semrock </td><td> FF662-FDI01 </td><td> limite da faixa de 662 nm </td></tr><tr><td> Filtro passa-tempo </td><td> Semrock </td><td> BLP01-405R </td><td> limite da faixa de 417 nm </td></tr><tr><td> Bandpass filtro 2 </td><td> Semrock </td><td> FF02-447/60 </td><td> 417-447 nm </td></tr><tr><td> CS 2 </td><td> Sigma-Aldrich </td><td> 335266 </td><td> Pureza de 99% </td></tr><tr><td> Cumarina 30 </td><td> Sigma-Aldrich </td><td> 546127 </td><td> Pureza de 99% </td></tr><tr><td> Óleo de imersão </td><td> Cargille </td><td> 16242 </td><td> Tipo de DF </td></tr></tbody></table>

rejeição de fundo de fluorescência em ressonância e microspectroscopy raman espontâneo

Rejection of Fluorescence Background in Resonance and Spontaneous Raman Microspectroscopy

A espectroscopia Raman é frequentemente assolada por um fundo fluorescente muito forte, particularmente para amostras biológicas. Se uma amostra é animado com um trem de pulsos ultra-rápidos, um sistema que pode temporalmente separadas espectralmente sobrepostas sinais em uma escala de tempo de picosegundos pode isolar rapidamente chegar luz dispersa Raman de tarde-de chegar a luz de fluorescência. Aqui nós discutimos a construção e operação de um sistema não-linear complexa óptico que utiliza todos os óptica de comutação em forma de um baixo consumo de energia óptico Kerr portão para isolar sinais Raman e de fluorescência. Um único laser de 808 nm com 2,4 W de potência média e taxa de repetição 80 MHz é dividida, com aproximadamente 200 mW de 808 nm de luz que está sendo convertido para &lt;5 mW de 404 nm de luz enviado para a amostra para excitar espalhamento Raman. Os restantes luz nm unconverted 808 é então enviada para um meio não-linear, onde ele atua como a bomba para o obturador totalmente óptica. O obturador abre e fecha em 800 fs com um pico de eficiência de aproximadamente 5%. Usando este sistema, somos capazes de separar com sucesso sinais Raman e fluorescência em uma taxa de repetição de 80 MHz a partir de energias de pulso e poderes média que permanecem biologicamente seguro. Porque o sistema não tem capacidade ociosa em termos de potência óptica, detalhamos várias considerações de design e de alinhamento que ajuda a maximizar o rendimento do sistema. Discutimos, também, o nosso protocolo para a obtenção da sobreposição espacial e temporal do sinal e vigas bomba dentro do meio Kerr, bem como um protocolo detalhado para aquisição espectral. Por fim, relatamos um representante alguns resultados de espectros Raman obtidos na presença de fluorescência forte usando o nosso sistema de tempo de selecção.

Discutimos a construção e operação de um sistema não-linear complexa óptico que utiliza comutação totalmente óptica ultra-rápida para isolar Raman a partir de sinais de fluorescência. Usando este sistema, somos capazes de separar com sucesso sinais Raman e fluorescência utilizando energias de pulso e poderes média que permanecem biologicamente seguro.

Rejeição de fundo de fluorescência em Ressonância e microspectroscopy Raman espontâneo

A espectroscopia Raman é frequentemente prejudicada por um forte fundo fluorescente, particularmente em amostras biológicas. Se uma amostra for excitada com um trem de...

O objetivo deste procedimento é construir um gait óptico total que transmita a luz dispersa Raman enquanto rejeita sinais fluorescentes. Isso é realizado primeiramente excitando e polarizando a dispersão Raman. O segundo passo do procedimento é preparar o feixe de bombeamento para operar a comporta.Em terceiro lugar, a bomba, o sinal de referência (ram) e os pulsos devem ser ajustados de modo que se sobreponham. O passo final do procedimento é adquirir espectros com portão temporal. Em última análise, podem ser obtidos resultados que demonstram quantificação e classificação bioquímicas por meio da análise dos sinais Raman com altas relações sinal-ruído.A principal vantagem desta técnica em relação aos métodos existentes, como a remoção por software do fundo de fluorescência, é que o ruído de disparo produzido pela fluorescência é significativamente reduzido. Este método pode ajudar a responder perguntas fundamentais nas áreas biológica e biomédica, tais como a caracterização não invasiva da composição química de fluoróforos endógenos em células bacterianas e tecidos, o entendimento de processos celulares e doenças como câncer, vasculares ou neurodegenerativas, por meio do uso de ma

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Bioengenharia

A espectroscopia Raman é uma técnica adequada para o contato não, rótulo sem análise de células vivas, tecidos engenharia de construções e tecidos nativos. Fonte específicos impressões digitais espectrais podem ser gerados e analisados ​​utilizando análise multivariada.

Sem contato, Monitoramento Label livre de células e matriz extracelular utilizando Espectroscopia Raman

O artigo descreve um método para produzir nanofios extremos por infiltração de fusão em nanotubos de carbono e como os sistemas 1D podem ser caracterizados e investigados usando espectroscopia Raman de ressonância para determinar energias de excitação vibracional e óptica.

Espectroscopia Raman de nanofios extremos e Outros Sistemas 1D

O manuscrito descreve um método de espectroscopia de fluorescência quase-ressonante assistida por fônons que incorpora espectroscopia de resolução limitada a laser e espectroscopia de fotoluminescência (PL). Este método utiliza fônons ópticos para fornecer espectros de resolução limitada por largura de linha de estruturas semicondutoras semelhantes a átomos no domínio da energia. O método também é facilmente realizado com uma configuração de espectroscopia óptica de espectrômetro único.

-Ressonância Quasi alta resolução Phonon assistida espectroscopia de fluorescência

Nós apresentamos uma técnica para a análise por espectroscopia de Raman de amostras altamente radioactivos compatíveis com qualquer espectrómetro de padrão de micro-Raman, sem qualquer contaminação radioactiva do instrumento. Mostramos também algumas aplicações que utilizam compostos de actinídeos e materiais combustíveis irradiados.

Uma nova técnica de Análise de Raman de amostras altamente radioativo Usando qualquer padrão Micro-Raman

Um protocolo de análise de spectroelectrochemical Raman e IR passo a passo é apresentado.

Raman e IR Spectroelectrochemical métodos como ferramentas para analisar compostos orgânicos conjugados

A microscopia de dispersão de Raman estimulada (SRS) permite imagens seletivas e livres de rótulos de moieties químicos específicos e tem sido efetivamente empregada para imagens de moléculas lipídicas in vivo. Aqui, fornecemos uma breve introdução ao princípio da microscopia SRS e descrevemos métodos para seu uso no armazenamento lipídeto de imagem em Caenorhabditis elegans.

Imagem livre de rótulos da Dinâmica de Armazenamento Lipídido em Elegans caenorhabditis usando microscopia de dispersão raman estimulada

Este artigo compara diretamente os contrastes de resolução, sensibilidade e imagem da dispersão estimulada de Raman (SRS) e da dispersão coerente anti-Stokes Raman (CARS) integrada à mesma plataforma de microscópio. Os resultados mostram que o CARS tem uma melhor resolução espacial, o SRS dá melhores contrastes e resolução espectral, e ambos os métodos têm sensibilidade semelhante.

Comparação direta da dispersão de Raman estimulada hiperespectral e microscopia de dispersão de Raman coerente para imagem química

Apresentamos um protocolo para adquirir imagens químicas com microscopia de dispersão Raman estimulada por banda larga (SRS). Baseado em um microscópio SRS que opera com detecção diferencial de bloqueio multicanal, o protocolo descreve a preparação da amostra, o ajuste do aparelho SRS e a quimiometria para desembaraçar diferentes constituintes de amostras quimicamente heterogêneas.

Multiplex Imagem química baseada em banda larga estimulada raman dispersão microscopia

Um microscópio de transformada de Fourier de campo amplo, baseado em um interferômetro birrefringente compacto e ultra-estável, permite a aquisição paralela de espectros para todos os pixels de um detector 2D. A abordagem no domínio do tempo permite o desemaranhamento de sinais fotoluminescentes e Raman, e possibilita o mapeamento rápido Raman (~5 ms/pixel) com resolução espacial de ~1 μm e espectral de 23 cm-1 .

Um Microscópio Raman Multimodal de Transformada de Fourier de Campo Amplo

Accurate, quantificação baseada em causalidade da função diastólica global tem sido alcançado por meio de análise baseada na modelização cinemática do fluxo transmitral através do parametrizada enchimento diastólico formalismo (PDF). PDF gera rigidez, relaxamento e parâmetros de carga únicas e elucida 'novo' fisiologia, proporcionando índices sensíveis e específicos de disfunção.

Quantificação da função global diastólica por análise baseada em Modelagem cinemática de transmitral fluxo através do formalismo de enchimento parametrizada diastólica

Aprenda a construir uma porta óptica que isola sinais Raman de fluorescência em espectroscopia não linear. Este método permite quantificação bioquímica com alta relação sinal-ruído em aplicações biológicas seguras.

Rejeição de fundo de fluorescência em Ressonância e microspectroscopy Raman espontâneo

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