Name: Espectrometria de Massa Molecular Beam Com Tunable radiação ultravioleta de vácuo Síncrotron (VUV) (Vídeo) | JoVE Journal
Uploaded: 2012-10-30T14:00:00.000+00:00
Duration: 9 min 53 s
Description: Aprenda a explorar a estrutura eletrônica de moléculas e aglomerados em fase gasosa usando feixes moleculares e radiação síncrotron VUV. Este método permite quantificar propriedades eletrônicas e comparar com cálculos teóricos.

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Os experimentos foram realizados no Dynamics Química Beamline na Fonte de Luz Avançado, Lawrence Berkeley National Laboratory e apoiado pelo Escritório de Ciência, Instituto de ciências básicas da energia, do Departamento de Energia dos EUA sob Contrato n º DE-AC02-05CH11231, através da Divisão de Ciências Químicas.

1. Carregando Amostra <ol><li> Remover a flange traseira e desmontar a 3/8 &quot;tubo de bocal inoxidável a partir do aparelho (ver Figura 1 e Figura 2) e se certificar que está limpo e o orifício de 100 mm, é claro (Isto pode ser feito examinando uma fonte de luz através lo). Para limpeza, encher o tubo com um ~ ml de etanol e esfregar o interior com pontas de algodão. Alternativamente, coloque o bocal em banho de ultra-sons cheio com água e sabão ou etanol durante cerca de 20 min. Então seca com ar comprimido. </li><li> Utilizando uma pequena espátula limpo lugar, a cerca de 250 mg de amostra, na parte frontal do bocal, perto do orifício, mas não bloqueando. Um bom método para evitar o orifício de ficar bloqueado é colocar uma bola pequena folha de alumínio ou de lã de vidro, em frente do orifício e em seguida, adicionar o pó de amostra. Utilizar uma ponta de algodão para empurrar a amostra para dentro do tubo para assegurar que está na frente de 25 mm do tubo. Esta parte da frente vão compor o aquecidazona. </li><li> Volte a ligar o bocal do aparelho com cuidado para evitar o movimento da amostra em pó no interior. Em seguida, conecte o adaptador de gaiola (ver Figura 2), bloco de aquecimento e termopar (ver Figura 3). </li><li> Antes de fechar a câmara de vácuo, medir a distância entre a superfície da flange da ponta do bocal para ser 22,5 polegadas, o que irá permitir a 0,5 polegadas entre o bocal e o skimmer. </li><li> Quando a câmara de vácuo é fechada, testar o cartucho aquecedor e conexões de termopares para se certificar que estão bem ligados aos conectores de alimentação através de. </li><li> Verifique se o portador da válvula de entrada de gás está fechado. </li><li> Fechar a válvula de ventilação (se tiver sido utilizado). </li><li> Lentamente começar a bombear a câmara utilizando as bombas de desbaste (4 válvulas), e quando a pressão na câmara é &lt;1 torr, iniciar as bombas turbomoleculares (5 bombas). </li><li> Quando a pressão na câmara é de &lt;10 -6 torr, aplicar as voltagens para a óptica de iõesdo tempo de voo de espectrometria de massa, e um detector de placa de micro-canais (a tensão sobre esta última deve ser ligado gradualmente) (Ver Figura 1 para várias tensões). </li><li> Abrir o obturador VUV para permitir que o feixe de fotões na câmara. </li><li> Abrir a válvula de entrada de gás portador e definir o regulador de pressão de suporte de 460 (este é um regulador de vácuo, medindo em uma escala de 0 a negativa -760 torr, portanto, quando fixado a 460 irá regular a pressão na linha e 300 torr) . </li><li> Sob estas condições, a pressão nas câmaras do espectrómetro de massa de origem e deve ser ~ 1 x 10 -6 torr e ~ 1 x 10 -6 torr, respectivamente. </li></ol> 2. Aquisição de um Espectro de Massa <ol><li> Comece o cartão FAST (número do modelo P7889, 100 ps / bin) software no computador e deixá-lo correr em segundo plano. </li><li> Abra o Labview programa de aquisição de dados: &quot;General Interface.vi&quot; * (figura 4) </li></ol><html> (* Este software e outros códigos Labview foram desenvolvidos na linha de luz e estão disponíveis para compartilhar, sem nenhum custo a partir do autor correspondente) <ol start="3"><li> Usando a guia de controle ALS no software Labview, definir a energia do fóton para o comprimento de onda desejado. </li><li> Na guia scaler, definir o número de unidades de tempo a ser binned juntos (tipicamente 32), o intervalo (número de caixas) e varrimentos (o número de espectros de massa adicionado em cima uns dos outros para formar o espectro de massa final), depois clique aceitar, de modo que estes valores serão armazenados e utilizados. </li><li> Em seguida, clique em obter dados para iniciar a aquisição de dados. Quando a aquisição é longo, o espectro de massa aparecerá no ecrã. </li><li> Salve o espectro de massa, clicando no botão salvar. (O eixo X do espectro obtido corresponde ao tempo de voo de iões em unidades de 100 ps) </li></ol>tle &quot;&gt; 3 Aquisição. de uma curva de eficiência de fotoionização (PIE) <ol><li> Usando o ALS separador Scan (Figura 5) no software Labview, é possível adquirir dados durante a afinação um dos motores beamline. Neste caso, selecione o motor &quot;energia Mono T3&quot; para sintonizar mais diferentes energias de fótons (O ondulador dentro do síncrotron se move automaticamente para coincidir com o comprimento de onda desejado). Estabelecer a energia de fotões para o valor desejado (em eV). </li><li> Digite o Start e energias de parada (em eV), bem como o tamanho do passo. </li><li> Não digite o número de varreduras - este será atualizado automaticamente pelo valor inserido na etapa 2.4. </li><li> Clique Ler corrente de K486 para ler a fotocorrente medido pelo fotodiodo. </li><li> Em seguida, clique em Iniciar para iniciar a digitalização. Você será solicitado a escolher um nome de arquivo onde os dados serão armazenados no final da corrida. </li><li> A primeira coluna no arquivo de dados conTain o número bin (Bin #) e precisam ser convertidos em unidades de massa 13. Os valores típicos são os seguintes: Massa = 0,6 + 1xE-3 (Bin #) + 5xE-7 (Bin #) ^ 2 (A calibração de massa mais preciso pode ser feito usando uma mistura conhecida de gases ou de ar ambiente, mesmo na maior parte ie O 2, N 2 e H 2 O e montagem mistura a sua hora de chegada para um polinômio de segunda ordem) </li><li> Salve o arquivo de dados com a primeira coluna convertida em massa. </li><li> Para traçar uma curva de TORTA, uma maneira fácil é usar um programa Labview segunda chamada &quot;energia ALS scan.vi&quot;, que é projetado para analisar os dados de digitalização e produzir EIP. </li></ol> 4. Traçando uma curva de eficiência de fotoionização (PIE) <ol><li> Como mencionado acima, a análise pode ser feita utilizando o &quot;ALS energia scan.vi&quot; do programa (ver a Figura 6), no entanto, vamos descrever aqui também os passos necessários para a análise dos dados sem ele. </li><li> Ao iniciar o programa, você será solicitado a selecionar o arquivo containing dos dados. Este é o arquivo que você salvou no passo 3,7 e conter massas nas primeiras contagens de coluna e de íons em diferentes energias de fótons nas próximas colunas. Note-se que as primeira e segunda linhas no arquivo de indicar a energia de fotões e fotocorrente dos dados dessa coluna, respectivamente. </li><li> No painel superior, há um gráfico de 2D dos dados; mover o marcador vermelho horizontal selecciona um espectro de massa de um fotão específico de energia a ser exibido no painel inferior. </li><li> O passo seguinte consiste em integrar as contagens de iões com uma massa específica de cada fotão de energia enquanto subtraindo o sinal de fundo. No painel inferior das duas verticais marcadores vermelhos deve ser ajustado em torno do pico de massa a ser integrado, enquanto os dois marcadores azul em torno de uma região próxima sem dados que podem servir como valor de fundo. O software irá apresentar os dados integrados menos a fundo no painel à direita. </li><li> Para apresentar uma curva TORTA verdade é preciso corrigir as contagens de íons para o fluxo de fótons variando umt cada passo. Isso é feito automaticamente pelo software. Se você optar por ignorar esta correção, clique para desligar o botão de correção atual, à direita do painel superior. Se você optar por fazer este passo manualmente, a eficiência quântica do fotodiodo por energia do fóton tem que ser considerado, bem como (obtidos com o fabricante fotodiodo e disponível através do autor correspondente), ver equação 1. Caso contrário, tudo isto é feito automaticamente pelo software. </li></ol><img alt="Equação 1" fo:src="/files/ftp_upload/50164/50164eq1highres.jpg" src="/files/ftp_upload/50164/50164eq1.jpg" /><ol start="6"><li> Clique em salvar espectro no canto inferior direito para salvar a curva PIE corrigida. </li></ol>

<ol><li>Golan, A. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/pubmed?term=((Ionization+of+dimethyluracil+dimers+leads+to+facile+proton+transfer+in+the+absence+of+hydrogen+bonds%5BTitle%5D)+AND+%22Nat.+Chem%22%5BJournal%5D)">Ionization of dimethyluracil dimers leads to facile proton transfer in the absence of hydrogen bonds.</a> Nat. Chem. 4, 323-329 (2012).</li>
<li>Belau, L. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/pubmed?term=((Vacuum-Ultraviolet+Photoionization+Studies+of+the+Microhydration+of+DNA+Bases+%28Guanine%2C+Cytosine%2C+Adenine%2C+and+Thymine%29%5BTitle%5D)+AND+%22The+Journal+of+Physical+Chemistry+A%22%5BJournal%5D)">Vacuum-Ultraviolet Photoionization Studies of the Microhydration of DNA Bases (Guanine, Cytosine, Adenine, and Thymine).</a> The Journal of Physical Chemistry A. 111, 7562-7568 (2007).</li>
<li>Golan, A., Ahmed, M. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/pubmed?term=((Ionization+of+Water+Clusters+Mediated+by+Exciton+Energy+Transfer+from+Argon+Clusters%5BTitle%5D)+AND+%22The+Journal+of+Physical+Chemistry+Letters%22%5BJournal%5D)">Ionization of Water Clusters Mediated by Exciton Energy Transfer from Argon Clusters.</a> The Journal of Physical Chemistry Letters. 3, 458-462 (2012).</li>
<li>Nicolas, C. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/pubmed?term=((Vacuum+Ultraviolet+Photoionization+of+C3%5BTitle%5D)+AND+%22Journal+of+the+American+Chemical+Society%22%5BJournal%5D)">Vacuum Ultraviolet Photoionization of C3.</a> Journal of the American Chemical Society. 128, 220-226 (2005).</li>
<li>Kamarchik, E. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/pubmed?term=((Spectroscopic+signatures+of+proton+transfer+dynamics+in+the+water+dimer+cation%5BTitle%5D)+AND+%22Journal+of+Chemical+Physics%22%5BJournal%5D)">Spectroscopic signatures of proton transfer dynamics in the water dimer cation.</a> Journal of Chemical Physics. 132, (2010).</li>
<li>Khistyaev, K. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/pubmed?term=((The+effect+of+microhydration+on+ionization+energies+of+thymine%5BTitle%5D)+AND+%22Faraday+Discussions%22%5BJournal%5D)">The effect of microhydration on ionization energies of thymine.</a> Faraday Discussions. 150, 313-330 (2011).</li>
<li>Bravaya, K. B. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/pubmed?term=((The+effect+of+pi-stacking%2C+H-bonding%2C+and+electrostatic+interactions+on+the+ionization+energies+of+nucleic+acid+bases%3A+adenine-adenine%2C+thymine-thymine+and+adenine-thymine+dimers%5BTitle%5D)+AND+%22Physical+Chemistry+Chemical+Physics%22%5BJournal%5D)">The effect of pi-stacking, H-bonding, and electrostatic interactions on the ionization energies of nucleic acid bases: adenine-adenine, thymine-thymine and adenine-thymine dimers.</a> Physical Chemistry Chemical Physics. 12, 2292-2307 (2010).</li>
<li>Kostko, O. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/pubmed?term=((Ionization+of+cytosine+monomer+and+dimer+studied+by+VUV+photoionization+and+electronic+structure+calculations%5BTitle%5D)+AND+%22Physical+Chemistry+Chemical+Physics%22%5BJournal%5D)">Ionization of cytosine monomer and dimer studied by VUV photoionization and electronic structure calculations.</a> Physical Chemistry Chemical Physics. 12, 2860-2872 (2010).</li>
<li>Bravaya, K. B. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/pubmed?term=((Electronic+Structure+and+Spectroscopy+of+Nucleic+Acid+Bases%3A+Ionization+Energies%2C+Ionization-Induced+Structural+Changes%2C+and+Photoelectron+Spectra%5BTitle%5D)+AND+%22Journal+of+Physical+Chemistry+A%22%5BJournal%5D)">Electronic Structure and Spectroscopy of Nucleic Acid Bases: Ionization Energies, Ionization-Induced Structural Changes, and Photoelectron Spectra.</a> Journal of Physical Chemistry A. 114, 12305-12317 (2010).</li>
<li>Leone, S. R., Ahmed, M., Wilson, K. R. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/pubmed?term=((Chemical+dynamics%2C+molecular+energetics%2C+and+kinetics+at+the+synchrotron%5BTitle%5D)+AND+%22Physical+Chemistry+Chemical+Physics%22%5BJournal%5D)">Chemical dynamics, molecular energetics, and kinetics at the synchrotron.</a> Physical Chemistry Chemical Physics. 12, 6564-6578 (2010).</li>
<li>Scoles, G., Bassi, D., Buck, U. <a target="_blank" href="http://scholar.google.com/scholar?hl=en&safe=off&q=author%3aScoles%2C+G+%22Atomic+and+Molecular+Beam+Methods%22">Atomic and Molecular Beam Methods</a>. 1, (1988).</li>
<li>Pauly, H. <a target="_blank" href="http://scholar.google.com/scholar?hl=en&safe=off&q=author%3aPauly%2C+H+%22Atom%2C+Molecule+and+Cluster+Beams+I%22">Atom, Molecule and Cluster Beams I</a>. , Springer-Verlag. Berlin. (2000).</li>
<li>Wiley, W. C., McLaren, I. H. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/pubmed?term=((Time-of-Flight+Mass+Spectrometer+with+Improved+Resolution%5BTitle%5D)+AND+%22Review+of+Scientific+Instruments%22%5BJournal%5D)">Time-of-Flight Mass Spectrometer with Improved Resolution.</a> Review of Scientific Instruments. 26, 1150-1157 (1955).</li>
<li>Levy, D. H. <a target="_blank" href="http://www.ncbi.nlm.nih.gov/pubmed?term=((The+Spectroscopy+of+Very+Cold+Gases%5BTitle%5D)+AND+%22Science%22%5BJournal%5D)">The Spectroscopy of Very Cold Gases.</a> Science. 214, 263-269 (1981).</li>
</ol>

Os monómeros e dímeros são gerados de uma expansão de jacto supersónico que dá origem a um feixe molecular. Uma pequena amostra da base de ADN é colocado numa fonte de vaporização térmica e aqueceu-se a gerar uma pressão de vapor suficiente. Argon transporta os vapores de gás através de um orifício de 100 ^ M e passa um skimmer mm 2 para produzir um feixe frio molecular 14. Em alternativa, uma fonte de feixe efusivo pode ser utilizado, em que a amostra é colocada num forno aquecido ligado à placa de defletor ...

<table border="1"&gt;<tr&gt;<td<strong&gt; Nome do Reagente / Material</strong</td&gt;<td<strong&gt; Empresa</strong</td&gt;<td<strong&gt; Número de catálogo</strong</td&gt;<td<strong&gt; Comentários</strong</td&gt;</tr&gt;<tr&gt;<td&gt; Uracila</td&gt;<td&gt; Sigma</td&gt;<td&gt; U0750</td&gt;<td</td&gt;</tr&gt;<tr&gt;<td&gt; 1,3 dimetil-</td&gt;<td&gt; Aldrich</td&gt;<td&gt; 349801</td&gt;<td</td&gt;</tr&gt;</table

espectrometria de massa molecular beam com tunable radiação ultravioleta de vácuo síncrotron (vuv)

Molecular Beam Mass Spectrometry With Tunable Vacuum Ultraviolet (VUV) Synchrotron Radiation

Ionização suave Tunable acoplada a espectrometria de massa é um poderoso método para investigar moléculas isoladas, complexos e clusters e sua espectroscopia dinâmica e 1-4. Estudos fundamentais dos processos de fotoionização de biomoléculas fornecer informações sobre a estrutura eletrônica desses sistemas. Além disso determinações de energias de ionização e outras propriedades de biomoléculas em fase gasosa não é trivial, e estas experiências proporcionam uma plataforma para gerar esses dados. Nós desenvolvemos uma técnica de vaporização térmica combinada com supersónicas feixes moleculares que proporciona uma forma suave para o transporte destas espécies para a fase gasosa. Combinação judiciosa de fonte de gás e da temperatura permite a formação de dímeros e agregados mais elevados de bases de DNA. O foco principal deste trabalho é determinado sobre os efeitos das interacções não covalentes, isto é, ligação de hidrogénio, empilhamento, e as interacções electrostáticas, sobre as energias de ionização etransferência de prótons de biomoléculas individuais, seus complexos e ao micro-hidratação por água 1, 5-9. Efetuamos caracterização experimental e teórico da dinâmica de fotoionização de fase gasosa uracil e 1,3 dimetil-dímeros usando feixes moleculares, juntamente com radiação síncrotron no Dynamics Química Beamline 10 localizado na fonte avançada Luz e os detalhes experimentais são visualizados aqui. Isso nos permitiu observar a transferência de prótons em 1,3 dimetil-dímeros, um sistema com empilhamento pi geometria e sem ligações de hidrogênio 1. Feixes moleculares fornecem uma maneira muito conveniente e eficiente para isolar a amostra de interesse a partir de perturbações ambientais, que em troca permite uma comparação exacta com cálculos de estrutura electrónica 11, 12. Ao ajustar a energia dos fótons da luz síncrotron, uma eficiência de fotoionização (PIE) da curva pode ser traçada, que nos informa sobre a catiônicaestados eletrônicos. Estes valores podem então ser comparadas com os modelos teóricos e cálculos e, por sua vez, explicar em pormenor a estrutura electrónica e da dinâmica das espécies investigadas 1, 3.

A Figura 7 mostra um espectro de massa típico de expansão supersónica de 1,3-dimetil vapores (A) e as curvas de pizza das três características principais do monómero (a m / z 140, monómero protonado a m / z 141, e a uma dimetiluracilo ,3-dímero a m / z 280), como uma verificação extraída VUV entre 8 e 10 eV eV (B). A sombra cinza é o desvio padrão de três exames consecutivos. <img alt="Figura 1" fo:content-width="5in" fo:src="/files/ftp_u...

Um feixe molecular acoplado a espectrômetro de massa de vácuo ajustável ultravioleta fotoionização em um síncrotron disponibiliza uma ferramenta útil para explorar a estrutura eletrônica de moléculas de gás isoladas de fase e clusters. Mecanismos de transferência de protões em dímeros de bases do DNA foram elucidadas com esta técnica.

Espectrometria de Massa Molecular Beam Com Tunable radiação ultravioleta de vácuo Síncrotron (VUV)

Tunable soft ionization coupled to mass spectroscopy is a powerful method to investigate isolated molecules, complexes and clusters and their spectroscopy ...

O objetivo geral do experimento a seguir é explorar a estrutura eletrônica de moléculas isoladas em fase gasosa e aglomerados com feixes moleculares e radiação síncrotron. Isso é conseguido gerando uma expansão supersônica de uma molécula semeada em um gás transportador em um aparelho de feixe molecular. Como segunda etapa, o feixe molecular resultante é integrado à radiação síncrotron e a espectrometria de massa é realizada.Em seguida, uma curva de eficiência de fotoionização é gerada para decifrar e quantificar as propriedades eletrônicas do sistema estudado. São obtidos resultados que podem ser comparados a cálculos teóricos e, posteriormente, a estrutura eletrônica das moléculas pode ser determinada. A principal vantagem dessa técnica sobre outras é que a radiação síncrotron permite um método de ionização muito seletivo, mas universal, para sondar moléculas e aglomerados na fase gasosa.Tivemos essa ideia há alguns anos, pois queríamos colocar as moléculas de DNA na fase gasosa e medir as energias de ionização. Este método fornece acesso sem precedentes a estruturas eletrônicas de moléculas e aglomerados, particularmente quando se faz fotoionização da base do DNA. Para começar, remova o flange traseiro e desmonte o tubo de aço inoxidável de três oitavos de polegada do aparelho.Certifique-se de que esteja limpo e que o orifício de 100 mícrons esteja limpo, olhando através dele para uma fonte de luz para limpeza. Encha o tubo com aproximadamente um mililitro de etanol e esfregue o interior com pontas de algodão. Em seguida, seque o tubo com ar comprimido.Para evitar o bloqueio do orifício. Coloque uma pequena bola de papel alumínio ou parede de vidro na frente do orifício. Em seguida, use uma pequena espátula limpa para colocar cerca de 250 miligramas de amostra na parte frontal do bico.Perto da bola de alumínio ou lã de vidro. Use uma ponta de algodão para empurrar a amostra para dentro do tubo para garantir que ela esteja na frente 25 milímetros do tubo. Esta parte frontal compreenderá a zona aquecida.Recoloque o bico no aparelho com cuidado para evitar mover o sample pó para dentro. Em seguida, conecte o bloco aquecedor do adaptador da gaiola e o termopar antes de fechar a câmara de vácuo. Meça a distância da superfície do flange até a ponta do bico em 22.5 polegadas.Isso permitirá 0.5 polegadas entre o bico e o skimmer. Quando a câmara de vácuo estiver fechada, teste as conexões do cartucho do aquecedor e do termopar para garantir que estejam bem conectadas aos conectores de alimentação. Certifique-se de que a válvula de entrada do gás de arraste esteja fechada.Feche a válvula de ventilação. Comece lentamente a bombear a câmara usando as bombas de desbaste. Quando a pressão na câmara for inferior a um tour, inicie as bombas turbomoleculares.Quando a pressão na câmara for inferior a 10 elevado a menos seis volta, aplique as tensões à óptica de ferro do espectrômetro de massa de tempo de voo. Em seguida, abra o obturador para permitir o feixe de fótons na câmara. Abra a válvula de entrada de gás de arraste e ajuste o regulador de pressão de apoio para quatro 60.Trata-se de um regulador de vácuo que mede numa escala negativa de zero a menos 7 62. Portanto, quando definido como quatro 60, ele regulará a pressão na linha para 300 tor. Nessas condições.A pressão nas câmaras da fonte e do espectrômetro de massa deve ser de aproximadamente uma vez 10 elevado a menos quatro tor e duas vezes 10 elevado a menos seis tor, respectivamente. Para adquirir o espectro de massa primeiro, inicie o software de cartão rápido no computador e deixe-o rodar em segundo plano. Abra a interface geral do programa de aquisição de dados do LabVIEW.fi usando a guia de controle LS no software LabVIEW. Defina a energia do fóton para o comprimento de onda desejado na guia do scaler. Defina o número de unidades de tempo a serem unidas.Defina também o intervalo ou número de caixas e varreduras, que é o número de espectros de massa adicionados uns sobre os outros para formar o espectro de massa final. Em seguida, clique em aceitar para que esses valores sejam armazenados e usados. Em seguida, clique em obter dados para iniciar a aquisição de dados.Quando a aquisição terminar, o espectro de massa aparecerá na tela. Salve o espectro de massa clicando no botão salvar. Usando a guia de varredura LS no software de visualização de laboratório, é possível adquirir dados durante o ajuste de um dos motores da linha de luz.Neste caso, selecione a energia mono T três do motor para sintonizar diferentes energias de fótons. A ondulação dentro do síncrotron se moverá automaticamente para corresponder ao comprimento de onda desejado. Insira as energias de início e parada nos cofres de elétrons, bem como o tamanho do passo.Não insira o número de varreduras, pois isso será atualizado automaticamente pelo valor já inserido. Clique em ler a corrente de K 4 86 para ler a corrente medida pelo fotodiodo. Em seguida, clique em iniciar para iniciar a verificação.O usuário é solicitado a escolher um nome de arquivo onde os dados serão armazenados no final da execução. A primeira coluna no arquivo de dados contém o número do compartimento e precisa ser convertida em unidades de massa, conforme descrito no protocolo escrito. Acompanhando este vídeo, salve o arquivo de dados com a primeira coluna convertida em massa para mais uma curva PIE.Um segundo programa do LabVIEW chamado ALS Energy Scan VI pode ser usado, que é projetado para analisar e plotar os dados de varredura. Ao iniciar o programa A ALS Energy Scan VI, o usuário é solicitado a selecionar o arquivo que contém os dados. Este é o arquivo salvo anteriormente e contém massas na primeira coluna e contagens de íons em diferentes energias de fótons nas próximas colunas.Observe que a primeira e a segunda linha do arquivo indicam a energia do fóton e a corrente da foto dos dados nessa coluna, respectivamente. No painel superior, há um gráfico 2D nos dados. Mover o marcador horizontal vermelho seleciona um espectro de massa em uma energia de fóton específica a ser exibida no painel inferior.O próximo passo é integrar as contagens de íons de uma massa específica em cada energia de fóton enquanto subtrai o sinal de fundo. No painel inferior, os dois marcadores vermelhos verticais devem ser colocados em torno do pico de massa a ser integrado. Os dois marcadores azuis devem ser definidos em torno de uma região próxima sem dados, o que pode servir como um valor de fundo.O software apresentará os dados integrados menos o plano de fundo no painel à direita. Para apresentar uma curva PIE verdadeira, deve-se corrigir a contagem de íons para o fluxo variável de fótons a cada passo. Isso é feito automaticamente pelo software.Para ignorar essa correção, clique para desativar o botão de correção atual à direita do painel superior. Veja o protocolo escrito. Se estiver executando esta etapa manualmente, clique em salvar espectro no canto inferior direito para salvar a curva PIE corrigida.Aqui é mostrado um espectro de massa típico da expansão supersônica de três vapores de dimetil uracila e as curvas PIE das três características principais, extraídas de uma varredura VUV entre 8,0 elétron-volts e 10,0 elétron-volts. Um dimetil três é mostrado na sobrecarga de massa 140, protonado um uracilo dimetil três na sobrecarga de massa 141 e o dímero de três dimetiluracila na sobrecarga de massa 280. A sombra cinza é o desvio padrão de três varreduras consecutivas Uma vez dominado e executado corretamente.Esses procedimentos levam cerca de uma a oito horas se o síncrotron estiver se comportando para você naquele dia específico. Em seguida, usamos cálculos de estrutura eletrônica para visualizar a dinâmica da animação fotográfica das moléculas que acabamos de colocar na fase gasosa. Depois de assistir a este vídeo, espero que você tenha uma boa compreensão de como se pode usar radiação síncrotron e feixes moleculares para sondar a estrutura eletrônica de moléculas e aglomerados na fase gasosa.

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Pressão atmosférica Imagem Molecular de tecidos biológicos e Biofilmes por LAESI Espectrometria de Massa

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Caracterização de Materiais de Eletrodo de íons de lítio e íon sódio Baterias Utilizando Técnicas Synchrotron Radiation

Este artigo detalha o processo de fabricação de um dispositivo de grafeno ajustável em porta, decorado com impurezas de Coulomb para estudos de microscopia de tunelamento de varredura. O mapeamento da estrutura eletrônica espacialmente dependente do grafeno na presença de impurezas carregadas revela o comportamento único de seus portadores de carga relativísticos em resposta a um potencial de Coulomb local.

Fabricação de porta-ajustáveis ​​dispositivos de grafeno para tunelamento estudos de microscopia com Coulomb Impurezas

A microtomografia de raios-X dura baseada em síncrotron é usada para obter imagens do crescimento eletroquímico de dendritos de um eletrodo de metal de lítio através de uma membrana de eletrólito de polímero sólido.

Falha Análise de Baterias Usando baseado no Synchrotron microtomografia de raios-X dura

Aprenda a explorar a estrutura eletrônica de moléculas e aglomerados em fase gasosa usando feixes moleculares e radiação síncrotron VUV. Este método permite quantificar propriedades eletrônicas e comparar com cálculos teóricos.

Espectrometria de Massa Molecular Beam Com Tunable radiação ultravioleta de vácuo Síncrotron (VUV)

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